Anihilace pozitronů v letu
|
|
|
- Jindřiška Kašparová
- před 5 lety
- Počet zobrazení:
Transkript
1 Anihilace pozitronů v letu v pevné látce se e + termalizuje během několika ps termalizovaný pozitron anihilace v klidu dominantní proces v pevných látkách netermalizovaný pozitron anihilace v letu (AiF) vzácný proces ~ % pozitronů
2 Anihilace pozitronů v letu anihilace na jeden foton (SQAF) e e účinný průřez (Bhabha 934) SQAF T 4 4 Z T T 3m c 3m c 5 T m c T T mc r m c T p ln T m c Z T T m c H.J. Bhabha, H.R. Hulme, Proc. Roy. Soc. (London) A46, 73 (934) T + - kinetická energie pozitronu, r klasický poloměr elektronu, m c klidová energie elektronu Z - protonové číslo terčíku, konstanta jemné struktury důležitý pouze pro materiály s vysokým Z a pro vysoké energie e +
3 cross section (barn) Anihilace pozitronů v letu - anihilace v letu (TQAF) cross-section (Dirac 934) e p e TQAF r 4 ln 3 P. A. M. Dirac, Proc. Camb. Phil. Soc. 6, 36 (93) = (T + + m c ) / m c, r klasické poloměr elektronu m c klidová energie elektronu, T + - kinetická energie pozitronu hlavní kanál AiF TQAF - - SQAF positron kinetic energy (kev)
4 CDB měření anihilace pozitronů v letu pulsy z HPGe detetorů vzorkovány v reálném čase -bit digitizérem (samplovací perioda ns) samplované pulsy jsou off-line pomocí software semi-digitální konfigurace: - detektorové pulsy jsou tvarovány do semi-gaussovského tvaru před samplováním - zlepšení poměru signál-šum 3.5 detector signal: s/n = 3 4 sharpened signal: s/n = voltage (V) rms =.6 mv voltage (V) voltage (mv) voltage (mv) time ( s) rms =.7 mv time ( s) time ( s) time ( s)
5 HPGe, detector J. Čížek et al., Nucl. Instrum. Methods A 63, 98 () E HPGe, detector E source & sample DLA Ortec 46. trigger level: coinc. mode. trigger level: single mode DLA Ortec 46 CFD Ortec 473A SCA S SCA CFD Ortec 473A ext. trigger SA Canberra E Acqiris DC 44 channel channel E E SA Canberra waveform = points sampling rate = 5 MHz (sampling interval = ns)
6 U (V) DU (V) CDB měření anihilace pozitronů v letu algoritmus zpracování pulsů run waveform read waveform find maximum.5... calculate derivative.5.. calculate background apply fixed filters t (ns) passed calculate height failed add height to histogram calibrate energy spectrum normalize & shift add pulse to histogram
7 U (V) CDB měření anihilace pozitronů v letu algoritmus zpracování pulsů run read waveform wmax parabolic fitting find maximum calculate derivative calculate background apply fixed filters t t (ns) passed calculate height failed add height to histogram calibrate energy spectrum normalize & shift add pulse to histogram
8 U (V) CDB měření anihilace pozitronů v letu algoritmus zpracování pulsů run read waveform wmax parabolic fitting find maximum calculate derivative calculate background apply fixed filters t t (ns) passed calculate height failed w max -baseline add height to histogram calibrate energy spectrum normalize & shift add pulse to histogram
9 algoritmus zpracování pulsů -D histogram normalizovaných pulsů 4x 6 vertical cut of D pulse shape histogram modus number of waveforms 3x 6 x 6 x 6 lower boundary upper boundary log z-scale normalized units
10 algoritmus zpracování pulsů -D histogram normalizovaných pulsů all pulses pulses accepted by shape filter log z-scale
11 -D CDB spektrum suma energií anihilačních fotonů versus rozdíl těchto energií Al ( %) E E mc E versus E semi-digital setup analogue setup
12 -D CDB spektrum efekt digitálních tvarových filtrů semi-digitální konfigurace Al ( %) semi-digital setup relative difference
13 monoenergetické pomalé pozitrony - Magneticaky vedený svazek pozitronů - Helmholtz Zentrum Dresden-Rossendorf - Energie pozitronů nastavitelná v rozmezí.7 36 kev rychlé pozitrony se spojitým spektrem energií - 68 Ge/ 68 Ga positron generator, T +,max = 897 kev - tvorba párů pomocí brzdného záření (GiPS), T +,max = 6 MeV - ELBE, Helmholtz Zentrum Dresden-Rossendorf
14 monoenergetické pomalé pozitrony, T + = 35 kev Fe terčík (tloušťka.5 mm) geometry of experiment e + Detector Detector Ø 69. Ø
15 monoenergetické pomalé pozitrony, T + = 35 kev Fe terčík (tloušťka.5 mm) -D CDB spektrum: součet energií anihilačních fotonů E E mc versus rozdíl těchto energií E E
16 monoenergetické pomalé pozitrony, T + = 35 kev Fe terčík (tloušťka.5 mm)
17 monoenergetické pomalé pozitrony, T + = 35 kev Fe terčík (tloušťka.5 mm) Detector Detector Compton scattering of one annihilation -ray
18 monoenergetické pomalé pozitrony, T + = 35 kev Fe terčík (tloušťka.5 mm) Random summation in one detector Detector Detector 3
19 monoenergetické pomalé pozitrony, T + = 35 kev Fe terčík (tloušťka.5 mm) Detector Detector Back-scattering of one annihilation -ray
20 CDB spectra monoenergetic slow positrons monoenergetic slow positrons, T + = 35 kev thick Fe target (thickness.5 mm) Detector Detector 4 K (459 kev) scattering of 4 K -ray from background
21 CDB spectra monoenergetic slow positrons monoenergetic slow positrons, T + = 35 kev thick Fe target (thickness.5 mm) TQAF Detector Detector
22 monoenergetické pomalé pozitrony, T + = 35 kev Fe terčík (tloušťka.5 mm) TQAF e p e zákon zachování energie & hybnosti E E cos m c
23 cos cos cos m c m c E E m c E E TQAF e e p cos m c E E zákon zachování energie & hybnosti CDB měření anihilace pozitronů v letu
24 E E m c E E mc cos mc cos cos TQAF e e rozdíl energií je maximální pro anti-kolineární -kvanta o 8 pro T + = 35 kev 9 kev E E 9 kev
25 cos cos cos m c m c E E m c E E TQAF e e p cos m c E E zákon zachování energie & hybnosti CDB měření anihilace pozitronů v letu
26 E E m c E E mc cos mc cos cos TQAF e p e kinematický cut-off T + = 35 kev E E mc T
27 monoenergetické pomalé pozitrony, T + = 35 kev Fe terčík (tloušťka.5 mm) T + = 7 kev tenká fólieal tloušťka.8 m A. W. Hunt, M.H. Weber, J.A. Golovchenko, K.G. Lynn, Appl. Surf. Sci. 49, 8 (999)
28 TQAF zmizí pro opravdu pomalé pozitrony T + = 35 kev T + = 7 ev
29 Fe terčík (tloušťka.5 mm) vertikální řez v rozsahu 9 kev E E 9 kev T + = 35 kev T + = 7 ev
30 Fe terčík (tloušťka.5 mm) vertikální řez v rozsahu 9 kev E E 9 kev 7 7 ev 6 35 kev counts kev E + E - m c (kev)
31 Fe terčík (tloušťka.5 mm) vertikální řez v rozsahu 9 kev E E 9 kev counts 7 ev 6 35 kev 5 35 kev E + E - m c (kev) pravděpodobnost anihilace e + během termalizace od T + + dt + do T + dp T S N Z A e + stopping power A TQAF S T dt T T a Z a dt dx T mc m c R.K. Barta e al., Nucl. Phys.A 56, 34 (97) a a 5.95 g 98 g.9.4 cm kev cm kev
32 Fe terčík (tloušťka.5 mm) vertikální řez v rozsahu 9 kev E E 9 kev TQAF v objemových terčících obsahuje informace o termalizaci e ev 6 35 kev 4 experiment theory 5 counts 4 35 kev counts E + E - m c (kev) E + E - m c (kev)
33 Fe terčík (tloušťka.5 mm) horizontální řez v rozsahu 5 kev E E mc 35 kev T + = 35 kev T + = 7 ev
34 Fe terčík (tloušťka.5 mm) horizontální řez v rozsahu 5 kev E E mc 35 kev counts 4 7 ev 35 kev -9 kev 9 kev P pravděpodobnost TQAF s emisí E -kvant s rozdílem energií E - E E N AZ A 35keV E E m c mc TQAF celková pravděpodobnost TQAF v Fe pro pozitrony s energií 35 kev P TQAF S T T dt E - E (kev)
35 Fe terčík (tloušťka.5 mm) horizontální řez v rozsahu 5 kev E E mc 35 kev P TQAF ev 35 kev -9 kev 9 kev counts E - E (kev) J. Dryzek et al., Proc. PSPA-33, 33 ()
36 Fe terčík (tloušťka.5 mm) T + = 35 kev T + = 7 ev
37 Fe terčík (tloušťka.5 mm) 3- o-ps anihlace na povrchu E E E3 mc Detector Detector 3 T + = 35 kev T + = 7 ev
38 Fe terčík (tloušťka.5 mm) 3- o-ps anihlace na povrchu E E E3 mc Detector Detector 3 F parameter S parameter F.4 S E (kev).5 3 E (kev)
39 rychlé pozitrony, spojité spektrum energií Detector Detector 68 Ge/ 68 Ga, Mg target, T kev GiPS, W target, T + 6 MeV
40 rychlé pozitrony, spojité spektrum energií větší vzdálenost detektorů limitovaný rozsah úhlů Detector 77 o, 8 o Detector 68 Ge/ 68 Ga, Mg target, T kev GiPS, W target, T + 6 MeV
41 rychlé pozitrony, spojité spektrum energií E Detector E E m c m E mc c Detector 77 o, 8 o Detector 68 Ge/ 68 Ga, Mg target, T kev GiPS, W target, T + 6 MeV
42 rychlé pozitrony, spojité spektrum energií Detector vyšší kinematický cut-off GiPS: vyšší pozadí kvůli Comptonově rozptylu brzdného záření Detector 68 Ge/ 68 Ga, Mg target, T kev GiPS, W target, T + 6 MeV
43 rychlé pozitrony inner outer Detector Detector
44 rychlé pozitrony inner Detector Detector vnitřní hrana konečný rozměr detektoru
45 rychlé pozitrony Detector o 8 Detector outer vnitřní hrana konečný rozměr detektoru vnější hrana maximální Dopplerův posuv (fyzikální efekt) annihilace v klidu: převážně s valenčními elektrony s nízkou hybností annihilace v letu: se všemi elektrony se stejnou pravděpodobností větší Dopplerovské rozšíření spektroskopie core e - A.W. Hunt et al., Phys. Rev. Lett. 86, 56 ()
46 rychlé pozitrony Detector o 8 Detector vnitřní hrana konečný rozměr detektoru vnější hrana maximální Dopplerův posuv (fyzikální efekt) Dopplerovské rozšíření vnější hrany: - akumulované vertikální řezy podél TQAF křivky
47 rychlé pozitrony rychlé pozitrony: 68 Ge/ 68 Ga pozitronový generátor objemový Mg terčík (tloušťka mm) Dopplerovské rozšíření způsobené anihilací s core e - normalized units TQAF (T + > kev).35 experiment E - E (kev) normalized units annihilation in the rest.5 experiment E - E (kev)
48 rychlé pozitrony rychlé pozitrony: 68 Ge/ 68 Ga pozitronový generátor objemový Mg terčík (tloušťka mm) Dopplerovské rozšíření způsobené anihilací s core e - normalized units TQAF (T + > kev).35 experiment E - E (kev) normalized units annihilation in the rest.5 experiment E - E (kev)
49 rychlé pozitrony rychlé pozitrony: 68 Ge/ 68 Ga pozitronový generátor objemový Mg terčík (tloušťka mm) Dopplerovské rozšíření způsobené anihilací s core e - Mg: s s p 6 3s core e - normalized units TQAF (T + > kev) experiment theory E - E (kev) normalized units.5 annihilation in the rest experiment. theory E - E (kev)
50 rychlé pozitrony rychlé pozitrony: 68 Ge/ 68 Ga pozitronový generátor objemový Mg terčík (tloušťka mm) Dopplerovské rozšíření způsobené anihilací s core e - Mg: s s p 6 3s core e - normalized units TQAF (T + > kev) 5 5 E - E (kev) experiment experiment theory theory s s p normalized units annihilation in the rest 5 5 E - E (kev) experiment experiment theory theory s s p
51 rychlé pozitrony rychlé pozitrony: 68 Ge/ 68 Ga pozitronový generátor objemový Mg terčík (tloušťka mm) Dopplerovské rozšíření způsobené anihilací s core e - Mg: s s p 6 3s core e - normalized units TQAF (T + > kev) 5 5 E - E (kev) experiment theory s s p normalized units annihilation in the rest 5 5 E - E (kev) experiment theory s s p
52 rychlé pozitrony rychlé pozitrony: 68 Ge/ 68 Ga pozitronový generátor objemový Mg terčík (tloušťka mm) Dopplerovské rozšíření způsobené anihilací s core e - Mg: s s p 6 3s core e - TQAF (T + > kev) annihilation in the rest normalized units experiment theory s s p normalized units experiment theory s s p E - E (kev) E - E (kev)
Záchyt pozitronů v precipitátech
Záchyt pozitronů v precipitátech koherentní precipitát materiál ve vakuu E elektrony pozitrony vakuum E F E, valenční č pás vakuum výstupní práce: povrchový potenciál: chemický potenciál: Záchyt pozitronů
Pozitron teoretická předpověď
Pozitron teoretická předpověď Diracova rovnice: αp c mc x, t snaha popsat relativisticky pohyb elektronu x, t ˆ i t řešení s negativní energií vakuum je Diracovo moře elektronů pozitrony díry ve vaku Paul
Dvourozměrné měření úhlových korelací (2D ACAR) Technical University Delft
Dvourozměrné měření úhlových korelací (2D ACAR) Technical University Delft Dvourozměrné měření úhlových korelací (2D ACAR) Technical University Delft Dvourozměrné měření úhlových korelací (2D ACAR) mapování
Měření doby úhlových korelací (ACAR)
Měření doby úhlových korelací (ACAR) long slit geometrie detektor scintilační detektor Pb stínění Pb stínění í zdroj e + + vzorek Měření doby úhlových korelací (ACAR) vodivostní e - core e - Měření Dopplerovského
Svazek pomalých pozitronů
Svazek pomalých pozitronů pozitrony emitované + zářičem moderované pozitrony střední hloubka průniku Příklad: 0 z P z dz 1 Mg: -1 =154 m Al: -1 = 99 m Cu: -1 = 30 m z pravděpodobnost, p že pozitron pronikne
Měření doby života na svazku pozitronů
využití sekundárních elektronů Wuhan University, Čína časové rozlišení 500 ps, energie 0.5 30 kev Wu et al. Appl. Surf. Sci. 252, 3121 (2006) NEPOMUC, FRM II, Mnichov výroba e + pomocí pomalých neutronů
Polovodičové detektory
Polovodičové detektory vodivostní pás záchytové nebo rekombinační centrum valenční pás Polovodičové detektory pn přechod díry p typ n typ elektrony + + + depleted layer ~ 100 m Polovodičové detektory pn
Fotonásobič. fotokatoda. typicky: - koeficient sekundární emise = počet dynod N = zisk: G = fokusační elektrononová optika
Fotonásobič vstupní okno fotokatoda E h fokusační elektrononová optika systém dynod anoda e zesílení G N typicky: - koeficient sekundární emise = 3 4 - počet dynod N = 10 12 - zisk: G = 10 5-10 7 Fotonásobič
Jiří Oswald. Fyzikální ústav AV ČR v.v.i.
Jiří Oswald Fyzikální ústav AV ČR v.v.i. I. Úvod Polovodiče Zákládní pojmy Kvantově-rozměrový jev II. Luminiscence Si nanokrystalů III. Luminiscence polovodičových nanostruktur A III B V IV. Aplikace Pásová
Pozitronový mikroskop
rychlé pozitrony z b + radioizotopu prostorové rozlišení 1 mm nedestruktivní mapování rozložení defektů mapování rozložení defektů mikrotvrdost dislokace (work hardening) D hranice zrn (Hall-Petch) 1/
Anihilace pozitronů v pevných látkách
Anihilac pozitronů v pvných látkách Jakub Čížk katdra fyziky nízkých tplot Tl: 1 912 788 jakub.cizk@mff.cuni.cz http://www.kfnt.mff.cuni.cz výuka Anihilac pozitronů v pvných látkách Doporučná litratura:
Aktivita. Curie (Ci) = rozp.s Ci aktivita 1g 226 Ra (a, T 1/2 = 1600 let) počet rozpadů za jednotku času
Aktivita počt rozpadů za jdnotku času Curi (Ci) = 3.7 10 10 rozp.s -1 1 Ci aktivita 1g 6 Ra (a, T 1/ = 1600 lt) 1 Bcqurl (Bq) = 1 rozp. s -1 =.7 10-11 Ci = 7 pci 1 MBq = 7 mci Dávka množství radiac absorbované
Detektory. požadovaná informace o částici / záření. proudový puls p(t) energie. čas příletu. výstupní signál detektoru. poloha.
Detektory požadovaná informace o částici / záření energie čas příletu poloha typ citlivost detektoru výstupní signál detektoru proudový puls p(t) E Q p t dt účinný průřez objem vnitřní šum vstupní okno
Detekce nabitých částic Jak se ztrácí energie průchodem částice hmotou?
Detekce nabitých částic Jak se ztrácí energie průchodem částice hmotou? 10/20/2004 1 Bethe Blochova formule (1) je maximální možná předaná energie elektronu N r e - vogadrovo čislo - klasický poloměr elektronu
Fitování spektra dob života pozitronů
Fitování spektra dob života pozitronů modelová funkce S n I t i i e R t t B i1 i n i1 I i 1 diskrétní exponenciální komponenty -volné lépozitrony - pozitrony zachycené v defektech - zdrojové komponenty
Slitiny titanu pro použití (nejen) v medicíně
Slitiny titanu pro použití (nejen) v medicíně Josef Stráský a spol. Katedra fyziky materiálů MFF UK Obsah Vývoj slitin Ti pro použití v ortopedii Spolupráce: Beznoska s.r.o., Kladno Ultrajemnozrnné slitiny
INTERAKCE IONTŮ S POVRCHY II.
Úvod do fyziky tenkých vrstev a povrchů INTERAKCE IONTŮ S POVRCHY II. Metody IBA (Ion Beam Analysis): pružný rozptyl nabitých částic (RBS), detekce odražených atomů (ERDA), metoda PIXE, Spektroskopie rozptýlených
2. FYZIKÁLNÍ ZÁKLADY ANALYTICKÉ METODY RBS
RBS Jaroslav Král, katedra fyzikální elektroniky FJFI, ČVUT. ÚVOD Spektroskopie Rutherfordova zpětného rozptylu (RBS) umožňuje stanovení složení a hloubkové struktury tenkých vrstev. Na základě energetického
Stručný úvod do spektroskopie
Vzdělávací soustředění studentů projekt KOSOAP Slunce, projevy sluneční aktivity a využití spektroskopie v astrofyzikálním výzkumu Stručný úvod do spektroskopie Ing. Libor Lenža, Hvězdárna Valašské Meziříčí,
Urychlené částice z pohledu sluneční rentgenové emise Brzdné záření
Urychlené částice z pohledu sluneční rentgenové emise Brzdné záření Jana Kašparová Astronomický ústav AV ČR, Ondřejov kasparov@asu.cas.cz Vybrané kapitoly z astrofyziky, MFF UK, 1. listopadu 2006 Energie
Pokroky matematiky, fyziky a astronomie
Pokroky matematiky, fyziky a astronomie Rupert Leitner; Michal Suk Nobelova cena za fyziku v roce 1995 Pokroky matematiky, fyziky a astronomie, Vol. 41 (1996), No. 3, 157--160 Persistent URL: http://dml.cz/dmlcz/137769
Studium produkce neutronů v tříštivých reakcích a jejich využití pro transmutaci jaderného odpadu
Studium produkce neutronů v tříštivých reakcích a jejich využití pro transmutaci jaderného odpadu Pouze budoucnost může rozhodnout, jestli jsme vybrali právě tu jedinou správnou cestu a nalezli to nejlepší
Základy spektroskopie a její využití v astronomii
Ing. Libor Lenža, Hvězdárna Valašské Meziříčí, p. o. Základy spektroskopie a její využití v astronomii Hvězdárna Valašské Meziříčí, p. o. Krajská hvezdáreň v Žiline Světlo x záření Jak vypadá spektrum?
Fotoelektronová spektroskopie Instrumentace. Katedra materiálů TU Liberec
Fotoelektronová spektroskopie Instrumentace RNDr. Věra V Vodičkov ková,, PhD. Katedra materiálů TU Liberec Obecné schéma metody Dopad rtg záření emitovaného ze zdroje na vzorek průnik fotonů několik µm
Katalog rentgenových spekter měřených polovodičovým CdTedetektorem. Dana Kurková SÚRO,v.v.i, Bartoškova 28, Praha 4
Katalog rentgenových spekter měřených polovodičovým CdTedetektorem. Dana Kurková SÚRO,v.v.i, Bartoškova 28, Praha 4 Katalog navazuje na katalog spekter vytvořený vústavu hygieny a epidemiologie vroce 1991
Anihilace pozitronů v polovodičích
záchyt pozitronů ve vakancích mechanismy uvolnění vazebné energie: 1. tvorba páru elektron-díra 2. ionizace vakance 3. emise fononu záchyt pozitronů ve vakancích nábojový stav vakance: 1. záporně nabitá
Základy výpočetní tomografie
Základy výpočetní tomografie Doc.RNDr. Roman Kubínek, CSc. Předmět: lékařská přístrojová technika Základní principy výpočetní tomografie Výpočetní tomografie - CT (Computed Tomography) CT je obecné označení
Světlo jako elektromagnetické záření
Světlo jako elektromagnetické záření Základní pojmy: Homogenní prostředí prostředí, jehož dané vlastnosti jsou ve všech místech v prostředí stejné. Izotropní prostředí prostředí, jehož dané vlastnosti
Elektronový obal atomu
Elektronový obal atomu Vlnění o frekvenci v se může chovat jako proud částic (kvant - fotonů) o energii E = h.v Částice pohybující se s hybností p se může chovat jako vlna o vlnové délce λ = h/p Kde h
ELEKTRONIKA PRO ZPRACOVÁNÍ SIGNÁLU
ELEKTRONIKA PRO ZPRACOVÁNÍ SIGNÁLU Václav Michálek, Antonín Černoch Společná laboratoř optiky UP a FZÚ AV ČR Regionální centrum pokročilých technologií a materiálů CZ.1.07/2.2.00/07.0018 VM, AČ (SLO/RCPTM)
MĚŘENÍ ÚHLOVÝCH KMITŮ ZA ROTACE
26. mezinárodní konference DIAGO 27 TECHNICKÁ DIAGNOSTIKA STROJŮ A VÝROBNÍCH ZAŘÍZENÍ MĚŘENÍ ÚHLOVÝCH KMITŮ ZA ROTACE Jiří TŮMA VŠB Technická Univerzita Ostrava Osnova Motivace Kalibrace měření Princip
Základy Mössbauerovy spektroskopie. Libor Machala
Základy Mössbauerovy spektroskopie Libor Machala Rudolf L. Mössbauer 1958: jev bezodrazové rezonanční absorpce záření gama atomovým jádrem 1961: Nobelova cena Analogie s rezonanční absorpcí akustických
Princip metody Transport částic Monte Carlo v praxi. Metoda Monte Carlo. pro transport částic. Václav Hanus. Koncepce informatické fyziky, FJFI ČVUT
pro transport částic Koncepce informatické fyziky, FJFI ČVUT Obsah Princip metody 1 Princip metody Náhodná procházka 2 3 Kódy pro MC Příklady použití Princip metody Náhodná procházka Příroda má náhodný
LEPTONY. Elektrony a pozitrony a elektronová neutrina. Miony a mionová neutrina. Lepton τ a neutrino τ
LEPTONY Elektrony a pozitrony a elektronová neutrina Pozitronium, elektronové neutrino a antineutrino Beta rozpad nezachování parity, měření helicity neutrin Miony a mionová neutrina Lepton τ a neutrino
Elektromagnetické záření. lineárně polarizované záření. Cirkulárně polarizované záření
Elektromagnetické záření lineárně polarizované záření Cirkulárně polarizované záření Levotočivé Pravotočivé 1 Foton Jakékoli elektromagnetické vlnění je kvantováno na fotony, charakterizované: Vlnovou
1 Elektronika pro zpracování optického signálu
1 Elektronika pro zpracování optického signálu Výběr elektroniky a detektorů pro měření optického signálu je odvislé od toho, jaký signál budeme detekovat. V první řadě je potřeba vědět, jakých intenzit
Digitální paměťový osciloskop TDS2024C, 4 kanály, 200 MHz. Obj. č. 12 24 80. Uvedení do provozu. Pokyny k provozu
Uvedení do provozu Proveďte řádnou instalaci zařízení. Nejprve spusťte test funkčnosti a kompenzační sondy. Vždy ověřte faktor útlumu u použité sondy. Pravidelně provádějte kalibraci osciloskopu. Hlavní
Elektromagnetická kalorimetrie a rekonstrukce π0 na ALICI. Jiri Kral University of Jyväskylä
Elektromagnetická kalorimetrie a rekonstrukce π0 na ALICI Jiri Kral University of Jyväskylä Zimní škola EJF 2013 Kalorimetrie Hardware IJZ, věže detektoru Elektronizace a on-line kalibrace Digitalizace
Náhodné signály. Honza Černocký, ÚPGM
Náhodné signály Honza Černocký, ÚPGM Signály ve škole a v reálném světě Deterministické Rovnice Obrázek Algoritmus Kus kódu } Můžeme vypočítat Málo informace! Náhodné Nevíme přesně Pokaždé jiné Především
9. Číslicové osciloskopy. 10. Metodika práce s osciloskopem
9. Číslicové osciloskopy Hybridní osciloskop (kombiskop) blokové schéma, princip funkce Číslicový osciloskop (DSO) blokové schéma, princip funkce Vzorkování a rekonstrukce signálu Aliasing, možnost nesprávné
1. Zadání Pracovní úkol Pomůcky
1. 1. Pracovní úkol 1. Zadání 1. Ověřte měřením, že směry výletu anihilačních fotonů vznikajících po β + rozpadu jader 22 Na svírají úhel 180. 2. Určete pološířku úhlového rozdělení. 3. Vysvětlete tvar
Atom vodíku. Nejjednodušší soustava: p + e Řešitelná exaktně. Kulová symetrie. Potenciální energie mezi p + e. e =
Atom vodíku Nejjednodušší soustava: p + e Řešitelná exaktně Kulová symetrie Potenciální energie mezi p + e V 2 e = 4πε r 0 1 Polární souřadnice využití kulové symetrie atomu Ψ(x,y,z) Ψ(r,θ, φ) x =? y=?
Energie, její formy a měření
Energie, její formy a měření aneb Od volného pádu k E=mc 2 Přednášející: Martin Zápotocký Seminář Aplikace lékařské biofyziky 2014/5 Definice energie Energos (ἐνεργός) = pracující, aktivní; ergon = práce
Optické spektroskopie 1 LS 2014/15
Optické spektroskopie 1 LS 2014/15 Martin Kubala 585634179 mkubala@prfnw.upol.cz 1.Úvod Velikosti objektů v přírodě Dítě ~ 1 m (10 0 m) Prst ~ 2 cm (10-2 m) Vlas ~ 0.1 mm (10-4 m) Buňka ~ 20 m (10-5 m)
Metody analýzy povrchu
Metody analýzy povrchu Metody charakterizace nanomateriálů I RNDr. Věra Vodičková, PhD. Povrch pevné látky: Poslední monoatomární vrstva + absorbovaná monovrstva Ovlivňuje fyzikální vlastnosti (ukončení
Vzdělávání výzkumných pracovníků v Regionálním centru pokročilých technologií a materiálů reg. č.: CZ.1.07/2.3.00/09.0042
Vzdělávání výzkumných pracovníků v Regionálním centru pokročilých technologií a materiálů reg. č.: CZ.1.07/2.3.00/09.0042 Tento projekt je spolufinancován Evropským sociálním fondem a státním rozpočtem
FYZIKA 4. ROČNÍK. Kvantová fyzika. Fotoelektrický jev (FJ)
Stěny černého tělesa mohou vysílat záření jen po energetických kvantech (M.Planck-1900). Velikost kvanta energie je E = h f f - frekvence záření, h - konstanta Fotoelektrický jev (FJ) - dopadající záření
Ceník platný od STRANA 8 STRANA 2
NORMA audio elektronika www.normaudio.com Ceník platný od 5.1.2016 STRANA 8 XAVIAN ELECTRONICS s.r.o., Za Mlýnem 114, 253 01 Hostivice Praha západ PŘEDZESILOVAČE REVO SC SERIES REVO SC-2 LN referenční
Od kvantové mechaniky k chemii
Od kvantové mechaniky k chemii Jan Řezáč UOCHB AV ČR 19. září 2017 Jan Řezáč (UOCHB AV ČR) Od kvantové mechaniky k chemii 19. září 2017 1 / 33 Úvod Vztah mezi molekulovou strukturou a makroskopickými vlastnostmi
Efekty pozadí v měření oscilací neutrin Experiment Daya Bay. Viktor Pěč, ÚČJF MFF
Efekty pozadí v měření oscilací neutrin Experiment Daya Bay, ÚČJF MFF Oscilace neutrin Experiment Daya Bay Detekce neutrin Pozadí Simulace záchytu mionů Oscilace neutrin Bruno Pontecorvo Vlastní stav slabé
Aplikace jaderné fyziky (několik příkladů)
Aplikace jaderné fyziky (několik příkladů) Pavel Cejnar Ústav částicové a jaderné fyziky MFF UK pavel.cejnar@mff.cuni.cz Příklad I Datování Galileiho rukopisů Galileo Galilei (1564 1642) Všechny vázané
Kalorimetr Tilecal a rekonstrukce signálu. Seminář FzÚ, 9.4.2010 Tomáš Davídek, ÚČJF MFF UK 1
Kalorimetr Tilecal a rekonstrukce signálu Seminář FzÚ, 9.4.2010 Tomáš Davídek, ÚČJF MFF UK 1 Kalorimetry (1) Základní úkoly: identifikace a měření směru a energie elektronů, pozitronů a fotonů (elektromagnetické
Nová zařízení pro měření, kalibraci popř. řízení měření Zařízení konstruovaná pro fluorescenční detektory (FD) projektu PAO Fungující na principu detekce optického žáření Cloud camera (us University of
ALTERNATIVNÍ METODY STANOVENÍ HLOUBKOVÉ DISTRIBUCE
ALTERNATIVNÍ METODY STANOVENÍ HLOUBKOVÉ DISTRIBUCE Mgr. Hana Bártová Katedra dozimetrie a aplikace ionizujícího záření FJFI ČVUT v Praze XRF metody ve výzkumu památek 31.5.2017 2 Stanovení hloubkové distribuce
Ab-inito teoretické výpočty pozitronových parametrů
Ab-inito teoretické výpočty pozitronových parametrů Standardní schéma: J. Puska, R. ieminen, J. Phys. F: Met. Phys. 3, 333 (983) at elektronová hustota atomová superpozice (ATSUP) n r n r Ri i limit of
Dynamic Signals. Ananda V. Mysore SJSU
Dynamic Signals Ananda V. Mysore SJSU Static vs. Dynamic Signals In principle, all signals are dynamic; they do not have a perfectly constant value over time. Static signals are those for which changes
Harmonizace metod vyhodnocení naměřených dat při zkratových zkouškách
Harmonizace metod vyhodnocení naměřených dat při zkratových zkouškách P. Křemen (Zkušebnictví, a.s.), R. Jech (Zkušebnictví, a.s) Jsou uvedeny principy a postup harmonizace metod zpracování a vyhodnocení
8. Vybrané přístroje pro laboratorní měřicí systémy. Část a)
8. Vybrané přístroje pro laboratorní měřicí systémy Část a) Napájení a stimulace / měření a sběr dat napájení DC Prog. napájecí zdroje AC napájení 1f / 3f Analyzátory výkonu Měření spotřeby Funkční / arbitrary
Detekce a spektrometrie neutronů
Detekce a spektrometrie neutronů 1. Pomalé neutrony a) aktivní detektory, b) pasivní detektory, c) mechanické monochromátory 2. Rychlé neutrony a) detektory používající zpomalování neutronů b) přímá detekce
Prověřování Standardního modelu
Prověřování Standardního modelu 1) QCD hluboce nepružný rozptyl, elektron (mion) proton, strukturní funkce fotoprodukce γ proton produkce gluonů v e + e produkce jetů, hadronů 2) Elektroslabá torie interference
ÈÁST VII - K V A N T O V Á F Y Z I K A
Kde se nacházíme? ÈÁST VII - K V A N T O V Á F Y Z I K A 29 Èásticové vlastnosti elektromagnetických vln 30 Vlnové vlastnosti èástic 31 Schrödingerova formulace kvantové mechaniky Kolem roku 1900-1915
Úloha 1: Vypočtěte hustotu uhlíku (diamant), křemíku, germania a α-sn (šedý cín) z mřížkové konstanty a hmotnosti jednoho atomu.
Úloha : Vypočtěte hustotu uhlíku (diamant), křemíku, germania a α-sn (šedý cín) z mřížkové konstanty a hmotnosti jednoho atomu. Všechny zadané prvky mají krystalovou strukturu kub. diamantu. (http://en.wikipedia.org/wiki/diamond_cubic),
České vysoké učení technické v Praze. Katedra fyzikální elektroniky. Témata studentských prací pro školní rok 2014 15
Rámcové téma práce č. 1: Diodově čerpaný Er:YAG oku-bezpečný laser Typ práce: DP Vedoucí práce: Ing. M. Němec, Ph.D. 1 Kozultant(i): prof. Ing. H. Jelínková, DrSc. 2 Student: L. Indra Obsahem práce je
Entrance test from mathematics for PhD (with answers)
Entrance test from mathematics for PhD (with answers) 0 0 3 0 Problem 3x dx x + 5x +. 3 ln 3 ln 4. (4x + 9) dx x 5x 3. 3 ln 4 ln 3. (5 x) dx 3x + 5x. 7 ln. 3 (x 4) dx 6x + x. ln 4 ln 3 ln 5. 3 (x 3) dx
CT-prostorové rozlišení a citlivost z
CT-prostorové rozlišení a citlivost z Doc.RNDr. Roman Kubínek, CSc. Předmět: lékařská přístrojová fyzika Prostorové rozlišení a citlivost z Prostorové rozlišení význam vyjádření rozlišení měření rozlišení
Příklady Kosmické záření
Příklady Kosmické záření Kosmické částice 1. Jakou kinetickou energii získá proton při pádu z nekonečné výšky na Zem? Poloměr Zeměje R Z =637810 3 maklidováenergieprotonuje m p c 2 =938.3MeV. 2. Kosmickékvantum
Metody analýzy povrchu
Metody analýzy povrchu Metody charakterizace nanomateriálů I RNDr. Věra Vodičková, PhD. 2 Povrch pevné látky: Poslední monoatomární vrstva + absorbovaná monovrstva Ovlivňuje fyzikální vlastnosti (ukončení
ALFA upgrade. Vít Vorobel
ALFA upgrade Vít Vorobel Varianty ALFA upgrade Luminosita bez změny citlivé oblasti Výměna unaveného detektoru novým stejným Výměna scint. vlaken za radiačně stálejší zelená vlákna SiPM místo MAPMT (+
Osciloskopická měření
Lubomír Slavík TECHNICKÁ UNIVERZITA V LIBERCI Fakulta mechatroniky, informatiky a mezioborových studií Materiál vznikl v rámci projektu ESF (CZ.1.07/2.2.00/07.0247), který je spolufinancován Evropským
5 Měření absorpce ionizujícího záření v závislosti na tlaku vzduchu
5 Měření absorpce ionizujícího záření v závislosti na tlaku vzduchu Cíle úlohy: Cílem této úlohy je seznámení se s lineárním absorpčním koeficientem a jeho závislostí na tlaku vzduchu a použitých stínících
Struktura atomů a molekul
Struktura atomů a molekul Obrazová příloha Michal Otyepka tento text byl vysázen systémem L A TEX2 ε ii Úvod Dokument obsahuje všechny obrázky tak, jak jsou uvedeny ve druhém vydání skript Struktura atomů
Životní prostředí pro přírodní vědy RNDr. Pavel PEŠAT, PhD.
Životní prostředí pro přírodní vědy RNDr. Pavel PEŠAT, PhD. KAP FP TU Liberec pavel.pesat@tul.cz tel. 3293 Radioaktivita. Přímo a nepřímo ionizující záření. Interakce záření s látkou. Detekce záření, Dávka
Domácí úlohy ke kolokviu z předmětu Panorama fyziky II Tomáš Krajča, , Jaro 2008
Domácí úlohy ke kolokviu z předmětu Panorama fyziky II Tomáš Krajča, 255676, Jaro 2008 Úloha 1: Jaká je vzdálenost sousedních atomů v hexagonální struktuře grafenové roviny? Kolik atomů je v jedné rovině
Základní sada pomůcek pro SCLPX - Sound Card Laser Pointer experiments
Základní sada pomůcek pro SCLPX - Sound Card Laser Pointer experiments Jako základní sadu pomůcek jsme v našich experimentech použili integrovanou zvukovou kartu, externí USB zvukovou kartu Sound Blaster
2. Prostudovat charakter interakcí různých částic v hadronovém kalorimetru
Pracovní úkol: 1. Seznámit se s interaktivní verzí simulace 2. Prostudovat charakter interakcí různých částic v hadronovém kalorimetru 3. Kvantitativně srovnat energetické ztráty v kalorimetru pro různé
Studium proton-protonových srážek na RHIC
Studium proton-protonových srážek na RHIC diplomová práce Jan Kapitán vedoucí diplomové práce: Michal Šumbera, CSc. Ústav jaderné fyziky AVČR, & MFF UK 6.12.2006 / Řež J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions
Pozitronium. schéma kanálů pro anihilaci pozitronu v pevné látce
Pozitronium schéma kanálů pro anihilaci pozitronu v pvné látc W. Brandt 983 Pozitronium Pozitronium (Ps) - vodíku-podobný vázaný stav pozitronu a lktronu singltní stav S, para-pozitronium (p-ps), opačně
Měření absorbce záření gama
Měření absorbce záření gama Úkol : 1. Změřte záření gama přirozeného pozadí. 2. Změřte záření gama vyzářené gamazářičem. 3. Změřte záření gama vyzářené gamazářičem přes absorbátor. 4. Naměřené závislosti
Externí 12V / 200 ma (adaptér v příslušenství)
ORCA 2800 DVOUKANÁLOVÝ A/D PŘEVODNÍK Orca 2800 je externí precizní dvoukanálový 24bit A/D převodník s dvěma analogovými a čtyřmi digitálními vstupy, čtyřmi číslicovými výstupy a jedním pomocným D/A převodníkem.
PLANAR - měřící servisní technika a monitoring zpětných směrů
PLANAR Multifunkční měřící přístroj a monitoring zpětných směrů Jiří Göllner, PROFiber Networking CZ s.r.o. info@profiber.eu www.profiber.eu PLANAR - měřící servisní technika a monitoring zpětných směrů
Vysokoenergetická implantace iontů na Tandetronu 4130MC v ÚJF Řež
Vysokoenergetická implantace iontů na Tandetronu 4130MC v ÚJF Řež Havránek Vladimír, Hnatowicz Vladimír, Macková Anna, Novotný Jiří, Vacík Jiří, Voseček Václav Ustav jaderné fyziky AVČR, v.v.i, 250 68,
12.NMR spektrometrie při analýze roztoků
Evropský sociální fond Praha & EU: Investujeme do vaší budoucnosti 12.NMR spektrometrie při analýze roztoků Pavel Matějka pavel.matejka@vscht.cz pavel.matejka@gmail.com 12.NMR spektrometrie při analýze
Základy a aplikace digitálních. Katedra radioelektroniky (13137), blok B2, místnost 722
Základy a aplikace digitálních modulací Josef Dobeš Katedra radioelektroniky (13137), blok B2, místnost 722 dobes@fel.cvut.cz 6. října 2014 České vysoké učení technické v Praze, Fakulta elektrotechnická
Snížení příkonu MCU. Vybavení pro MCU. Snížení příkonu MCU. Možnosti snížení příkonu
Vybavení pro snížen ení příkonu MCU K.D. - přednášky 1 Možnosti snížení příkonu Snížení frekvence hodin procesoru a periferií. Programové odpojování periferií. Režim Idle. Režim Power Down. Snížení napájecího
Fyzika IV. -ezv -e(z-zv) kov: valenční elektrony vodivostní elektrony. Elektronová struktura pevných látek model volných elektronů
Elektronová struktura pevných látek model volných elektronů 1897: J.J. Thomson - elektron jako částice 1900: P. Drude: kinetická teorie plynů - kov jako plyn elektronů Drudeho model elektrony se mezi srážkami
Přednášky z lékařské biofyziky Biofyzikální ústav Lékařské fakulty Masarykovy univerzity, Brno
Přednášky z lékařské biofyziky Biofyzikální ústav Lékařské fakulty Masarykovy univerzity, Brno 1 Přednášky z lékařské biofyziky Biofyzikální ústav Lékařské fakulty Masarykovy univerzity, Brno Struktura
Přednáška 11. GISAX (Grazing-Incidence Small-Angle X-Ray Scattering) Martin Kormunda
Přednáška 11 GISAX (Grazing-Incidence Small-Angle X-Ray Scattering) Grazing Incidence Small Angle X-ray Scattering Rozptyl rengenovských fotonů pod malým úhlem první publikovaná idea 1986 tato oblast je
Kvantová informatika pro komunikace v budoucnosti
Kvantová informatika pro komunikace v budoucnosti Antonín Černoch Regionální centrum pokročilých technologií a materiálů Společná laboratoř optiky University Palackého a Fyzikálního ústavu Akademie věd
Lasery RTG záření Fyzika pevných látek
Lasery RTG záření Fyzika pevných látek Lasery světlo monochromatické koherentní malá rozbíhavost svazku lze ho dobře zfokusovat aktivní prostředí rezonátor fotony bosony laser stejný kvantový stav učební
Speciální spektrometrické metody. Zpracování signálu ve spektroskopii
Speciální spektrometrické metody Zpracování signálu ve spektroskopii detekce slabých signálů synchronní detekce (Lock-in) čítaní fotonů měření časového průběhu signálů metoda fázového posuvu časově korelované
Atomové jádro, elektronový obal
Atomové jádro, elektronový obal 1 / 9 Atomové jádro Atomové jádro je tvořeno protony a neutrony Prvek je látka skládající se z atomů se stejným počtem protonů Nuklid je systém tvořený prvky se stejným
Emise neutronů ů v tříštivých reakcích
Emise neutronů ů v tříštivých reakcích 0,7-2,0 GeV protonů ů na tlustém Pb terči obklopeném uranovým blanketem Antonín Krása obhajoba PhD. práce Školitel: RNDr. Vladimír Wagner, CSc. Osnova Projekt Energie
Nitro a vývoj hvězd Miroslav Brož, Hvězdárna a planetáriu m Hradec Králové, AÚ MFF UK, 7. 2. 2009
Nitro a vývoj hvězd Miroslav Brož, Hvězdárna a planetárium Hradec Králové, AÚ MFF UK, 7. 2. 2009 Spektrum Slunce hvězda je neprůhledná, spektrum vzniká v tenké fotosféře Bývalé hypotézy o zdroji energie
Abstrakt: Gama spektroskopie je disciplína, která měří a vyhodnocuje spektra
FJFI ČVUT v Praze Úloha 7 Fyzikální praktikum II Verze Easy Měření spektra gama záření scintilačním detektorem Abstrakt: Gama spektroskopie je disciplína, která měří a vyhodnocuje spektra gama zářičů.
Orbitaly ve víceelektronových atomech
Orbitaly ve víceelektronových atomech Elektrony jsou přitahovány k jádru ale také se navzájem odpuzují. Repulzní síly způsobené dalšími elektrony stíní přitažlivý účinek atomového jádra. Efektivní náboj
Složení hvězdy. Hvězda - gravitačně vázaný objekt, složený z vysokoteplotního plazmatu; hmotnost 0,08 M ʘ cca 150 M ʘ, ale R136a1 (LMC) má 265 M ʘ
Hvězdy zblízka Složení hvězdy Hvězda - gravitačně vázaný objekt, složený z vysokoteplotního plazmatu; hmotnost 0,08 M ʘ cca 150 M ʘ, ale R136a1 (LMC) má 265 M ʘ Plazma zcela nebo částečně ionizovaný plyn,
OPTIKA Fotoelektrický jev TENTO PROJEKT JE SPOLUFINANCOVÁN EVROPSKÝM SOCIÁLNÍM FONDEM A STÁTNÍM ROZPOČTEM ČESKÉ REPUBLIKY.
OPTIKA Fotoelektrický jev TENTO PROJEKT JE SPOLUFINANCOVÁN EVROPSKÝM SOCIÁLNÍM FONDEM A STÁTNÍM ROZPOČTEM ČESKÉ REPUBLIKY. Světlo jako částice Kvantová optika se zabývá kvantovými vlastnostmi optického
Kovy - model volných elektronů
Kovy - model volných elektronů Kovová vazba 1. Preferuje ji většina prvků vyskytujících se v přírodě. Kov je tvořen kladně nabitými ionty (s konfigurací vzácného plynu) a relativně velmi volnými elektrony.
Rentgenová spektrální analýza Elektromagnetické záření s vlnovou délkou 10-2 až 10 nm
Rtg. záření: Rentgenová spektrální analýza Elektromagnetické záření s vlnovou délkou 10-2 až 10 nm Vznik rtg. záření: 1. Rtg. záření se spojitým spektrem vzniká při prudkém zabrzdění urychlených elektronů.
Radioterapie. X31LET Lékařská technika Jan Havlík Katedra teorie obvodů xhavlikj@fel.cvut.cz
Radioterapie X31LET Lékařská technika Jan Havlík Katedra teorie obvodů xhavlikj@fel.cvut.cz Radioterapie je klinický obor využívající účinků ionizujícího záření v léčbě jak zhoubných, tak nezhoubných nádorů