In-situ experimenty NFS
|
|
- Filip Dušek
- před 5 lety
- Počet zobrazení:
Transkript
1 , amorfní slitiny Fe 18. března 211 Tato prezentace je spolufinancována Evropským sociálním fondem a státním rozpočtem České republiky.
2 Obsah Fe 9 Zr 7 B 3 - amorfní slitina 4
3 Obsah Fe 9 Zr 7 B 3 - amorfní slitina 4
4 Jaderný rezonanční rozptyl (NRS) Jaderný rezonanční rozptyl je jeden z mnoha případů rozptylu elektromagnetického záření na objektech, které jsou předmětem našeho zkoumání. Rezonanční rozptyl na jádrech atomů využívá Mössbauerova jevu Základní a excitovaný stav jádra E g a E e Energetický rozdíl základního a excitovaného stavu E Elektromagnetické záření o energii E γ interaguje se souborem jader Energie E γ = E, rezonance Rezonanční rozptyl Studujeme šíření elektromagnetického záření v rezonančním prostředí jader
5 Synchrotron Wikipedia: kruhový urychlovač částic, kde elektrické a magnetické pole (urychlující, vychylující) je synchronizováno Nyní - zdroj intenzivního elektromagnetického záření pro výzkumné (ale i jiné) účely Části synchrotronu LINAC - Lineární urychlovač (stabilní částice s nábojem) BOOSTER "hlavní" urychlovač 2-5 GeV Storage ring průměr 1 m - 3 m Beamlines
6 Synchrotronové záření
7 Porovnání zdrojů záření Property Synchrotron R. Radioactive Source Spectral flux (ph/s/ev) Brightness (ph/s/(ev sr)) Brilliance (ph/s/(ev sr mm 2 )) Typical beam size (mm2) Focused beamsize (µm 2 ) Energy resolution (nev) Time resolution (ns).7 - Polarization lin. or cir. unpolarized Definice Briliance: Briliance Photons/s mrad 2 mm 2.1%bandwidth. (1)
8 Klasifikace jaderného rezonančního rozptylu Koherentní - kolektivní excitace- systém beze změny Nekoherentní -systém změněn (konverzní el.) Elastický - beze změny vibrací stíněných jader a delokalizovaných elektronů - vybuzení/pohlcení kmitů mříže (fononů) Neelastický - změny vibrací stíněných jader a delokalizovaných elektronů - vybuzení/pohlcení kmitů mříže (fononů) Elastický koherentní Jaderný dopředný rozptyl (Nuclear Forward Scattering, NFS) Jaderný Braggovský rozptyl NBS (Nuclear Bragg scattering, NBS) Neelastický Jaderný rezonanční neelastický rozptyl (Nuclear Resonance Inelastic X-ray Scattering, NRIXS)
9 Neelastický rozptyl-stručná charakteristika Přímé měření hustoty stavů Lamb-Mössbauerův faktor (f-factor) Příspěvek excitací sítě k vnitřní energii Měrné teplo Vlastní kalibrace energie v podobě bezodrazové emise (elastického peaku)
10 Koherentní elastický rozptyl-stručná charakteristika Jaderný dopředný rozptyl - Nuclear forward scattering Jaderný Braggovský rozptyl - Nuclear Bragg scattering Obě metody můžeme zařadit mezi hyperjemné metody a hlavní informace, které z nich získáváme, jsou Isomerní posuv- valenční stav Kvadrupólové štěpení- EFG Hyperjemné magnetické pole Složení Využití: Možnost studia rychlých procesů In-situ měření chemických reakcí Studium difuze Braggovská difrakce A další
11 Koherentní elastický rozptyl NFS - je rezonanční děj = při rozptylu dochází k excitaci jádra Jádro po určitém čase samovolně přechází do základního stavu (deexcituje) Deexcitace se řídí podle rozpadového zákona I = I e t τ Relace neurčitosti τ δe Excitace jaderného systému krátkým pulzem (pulzní charakter synchr. záření) Deexcitace - exp., tři kanály-jaderná rezonanční fluorescence, emise konverzních elektronů, atomová fluorescence (konverzní RTG) Amplitude (a.u.) time (ns)
12 Doba života, poločas rozpadu 57 Fe Doda života - 97 ns Délka excitačního pulzu 1 ps Rozptyl na elektronovém obalu (x-ray diffraction) τ e τ n Separace signálu rozptýleného jádry (rezonančně) a elektrony (nerezonančně) Užitečné je pouze rezonančně rozptýlené záření...
13 Experimentální uspořádání Podle Za každým excitačním pulzem exp. doběh Za každým pulzem detekujeme jeden foton a určujeme dobu příletu Načítáme histogram Umístění detektoru (geometrii experimentu) Energie dopadajícího záření (měněná, konstantní) volíme druh experimentu (NFS, NBS, NRIXS, Grazing incident)
14 Quantum beats Všechny přechody jsou vybuzeny současně Emitované fotony jednotlivých přechodů jsou koherentní Interference fotonů o různých energiích Charakteristické "zázněje" v časové závislosti intenzity
15 Mnohonásobný rozptyl, dynamical beats Vzorky větší tloušťky "Reabsorbce" již emitovaného záření
16 Mnohonásobný rozptyl Vzorky o větší tloušťce Speed-up (stimulovaná emise) Zachytávání záření Dynamical beats Quantum beats
17 Tvar spektra NFS Interakce jader s okolím (hyperjemná interakce, dipólová interakce) Úhel dopadajícího záření Polarizace dopadajícího záření Typ vzorku (polykrystal, mono krystal), textura Množství rezonujících jader, izotopové obohacení Poloha detektoru, přímý - difraktovaný svazek Teplota Směr dopadajícího svazku vůči magnetickému poli Tloušťka vzorku Distribuce hyperjemného pole
18 Obsah Fe 9 Zr 7 B 3 - amorfní slitina 4
19 -úvod Teplotní rozklad K 2 FeO 4 K 2 FeO 4 se při teplotě cca 2 C rozkládá na KFeO 2 Rozklad z původně paramagnetické látky Fe(VI) na ferromagnetickou Fe(III) Je rozklad přímý (bez meziproduktů) nebo s meziproduktem? Hledáme meziprodukty o mocenství Fe(V) a Fe(IV) Neznáme tloušťku vzorku ani Debyeovu teplotu Známe výchozí materiál i produkt Hledáme v teplotní závislosti meziprodukty o mocenství Fe(V) a Fe(IV) Měření - 3 K, prekurzor i produkt s i bez reference isomerního posuvu (SS)
20 - prekurzor, T=3 K Amplitude (a.u.) time (ns) experiment fit Singlet, ani žádná modifikace parametrů nevysvětlí zvlnění Příměs (nečistota) Fe(OH) 3 (dublet) asi 12 %
21 - prekurzor + normál, T=3 K Amplitude (a.u.) time (ns) experiment fit Amplitude (a.u.) time (ns) Známý materiál - Nerez široký singlet, známý IS Určíme IS našeho prekurzoru experiment fit-no-w IS =.839 IS(Ferr) = mm/s, IS(SS)= mm/s
22 - produkt, T=3 K Amplitude (a.u.) experiment fit-no-w time (ns)
23 - produkt, T=3 K Isomerní posuvy- v souladu s lit. Magnetické pole u KFeO 2 v souladu s lit. Po 4 h. nedošlo k celkové transformaci. Amplitude (a.u.) experiment fit-no-w Komponenta W IS (mm/s) Q (mm/s) B (T) Prekurzor Nečistota Produkt time (ns)
24 - izotermická transformace, část bez IS standardu Amplitude (a.u.) 1 t-1 t-2 t-3 t-4 t-5 t-6 t time (ns)
25 - izotermická transformace, část s IS standardem Amplitude (a.u.) time (ns) t-1 t-2 t-3 t-4 t-5 t-6 t-7
26 - teplotní rozklad, ostatní parametry K2FeO4 KFeO2 FeOOH Amount of materials time (min) Obrázek: Množství materiálu během dekompozičního procesu. Průběh chemické reakce Meziprodukt neidentifikován Příliš zašuměná data, nutnost použití obohaceného materiálu
27 Obsah Fe 9 Zr 7 B 3 - amorfní slitina 4
28 57 Fe 9 Zr 7 B 3 Materiál : 57 Fe 9 Zr 7 B 3 Izotopické obohacení cca 63 % Příprava - fast wheel quenching methode Struktura : amorfní materiál + α-fe (povrch 7 %, 1 %, bulk cca 1-2 %) Studium rekrystalizace na α-železo Cíl: prostudovat dynamiku krystalizačního procesu v závislosti na vnějších podmínkách in-situ experimentem První a druhá krystalizace (782 K, 931 K) DSC experimenty, výsledek závisí na rychlosti ohřevu vzorku.
29 Experimenty In-situ NFS experimenty. ID 18, ID 22 ESRF, Grenoble (prof. Miglierini) Izotermický ex. v poli B = T, T = 743 K (47 C), 753 K (48 C), 783 K ( 51 C) Dynamický ex. v poli B = T, T = 1K (do 15 K), 5 K/min, Každý experiment 1-2 h, spektrum/min
30 Obsah 57 Fe9 Zr7 B3 - amorfní slitina file. no = time(min) time (ns) file. no = time(min) time (ns) file. no = time(min) file. no = time(min) 3D grafy, kvalitativní zhodnocení experimentů time (ns) time (ns) Obrázek: a) izoterm. T = 47 C b) izoterm. T = 48 C c) izoterm. T = 51 C d) izoterm. dynamický
31 Výsledky a interpretace Představuji jednu z možných interpretací Jakékoli nápady, poznamky jsou vítány W1, Is1 = Is1 r Is2 r W2, Q2 =, Is2 = W3, Is3 = Is3 r Is2 r
32 Vyhodnocení spekter Vyhodnocení v oblasti krystalizace Program CONUSS Model: doublet (1) - distribuce Q, sextet (2)-ostrá hodnota B (krystalická fáze, sextet (3)-distrib B (gaussovská distribuce) Fitované hyp. parametry Zastoupení komponent IS 1, IS 3 Q 1, Q 3, Q 2 = B 2, B 3 Θ, scaling, Q 2 =
33 T = 47 C Amplitude (a.u.) time (min.) W1 W2 W3 B (T) time (min.) B-W2 B-W3 Obrázek: Izotermický, T = 47, a) množství fáze, b) hyperjemné pole nárůst sextetu s distribucí saturace nárůst krystalické fáze
34 T = 47 C IS (mm/s) IS-(W1-W2) IS-(W3-W2) time (min.) Q (mm/s) time (min.) Q-W1 Q-W1 Obrázek: a- Isomerní posuv, b- kvadrupolové štěpení Vrátíme s k tomu později
35 Interpretace zárodky růst zrn saturace
36 Poměr krystalické a interfaciální komponenty Amplitude (a.u.) T (K) W2 W2 W2
37 T = 48 C Amplitude (a.u.) time (min.) W1 W2 W3 B (T) time (min.) B-W2 B-W3 Obrázek: Izotermický, T = 48 C, a) množství fáze, b) vpravo hyperjemné pole
38 T = 51 C Amplitude (a.u.) time (min.) W1 W2 W3 B (T) time (min.) B-W2 B-W3 Obrázek: Izotermický, T = 51 C, a) množství fáze, b) vpravo hyperjemné pole
39 Normalizace na konstantní rychlost, množství fází Amplitude (a.u.) dyn W1 51 W1 48 W1 47 W time (min.) Amplitude (a.u.) dyn. W2 51 W2 48 W2 47 W time (min.) Amplitude (a.u.) dyn. W3 51 W3 48 W3 47 W time (min.)
40 Normalizace na konstantní rychlost, Is Is (mm/s) W3 48 W3 47 W norm. time (min.) Is (mm/s) W3 48 W3 47 W norm. time (min.)
41 Normalizace na konstantní rychlost, Q Q (mm/s) W3 48 W3 47 W norm. time (min.) Q (mm/s) W3 48 W3 47 W norm. time (min.)
42 Avramiho, Kolmogorov-Johnson-Mehl-Avramiho rovnice X = V V t V V (2) X = 1 e Ktn (3) K-konstanta úměrná rychlosti nukleace, n-avramiho exponent W1 f(x) W1 f(x) W1 f(x) Amplitude (a.u.) k = k = k = Amplitude (a.u.) k = k = k = Amplitude (a.u.) k = k = k = time (min.) time (min.) time (min.)
43 Avramiho, Kolmogorov-Johnson-Mehl-Avramiho rovnice experiment K n isoterm. 47 C isoterm. 48 C isoterm. 51 C dynamic. 1 C/min
44 Druhá krystalizace Amplitude (a.u.) T (K) W1 W2 W3 Amplitude (a.u.) time (min) W1 W2 W3
45 Obsah Fe 9 Zr 7 B 3 - amorfní slitina 4
46 Obsah In-situ krystalizace, isotermní podmíky Rychlost krystalizace závislá na teplotě krystalizace Nárůst hyperjemného pole interfaciální komponenty během krystalizace až po bod saturace S teplotou transformace roste podíl interfaciální vrstvy Růst krystalových zrn až po dotknutí se Průběh druhé krystalizace byl pozorován i po poklesu teploty pod druhou krystalizační teplotu
47 Konec Obsah Děkuji za pozornost
Základy Mössbauerovy spektroskopie. Libor Machala
Základy Mössbauerovy spektroskopie Libor Machala Rudolf L. Mössbauer 1958: jev bezodrazové rezonanční absorpce záření gama atomovým jádrem 1961: Nobelova cena Analogie s rezonanční absorpcí akustických
VíceStudijní text ke kurzu NRS
Vít Procházka Studijní text ke kurzu NRS CENTRUM VÝZKUMU NANOMATERIÁL UNIVERZITA PALACKÉHO V OLOMOUCI Obsah 1. Synchrotron a synchrotronové záření 2 1.1. Části synchrotronu..........................................
VíceElektromagnetické záření. lineárně polarizované záření. Cirkulárně polarizované záření
Elektromagnetické záření lineárně polarizované záření Cirkulárně polarizované záření Levotočivé Pravotočivé 1 Foton Jakékoli elektromagnetické vlnění je kvantováno na fotony, charakterizované: Vlnovou
Více13. Spektroskopie základní pojmy
základní pojmy Spektroskopicky významné OPTICKÉ JEVY absorpce absorpční spektrometrie emise emisní spektrometrie rozptyl rozptylové metody Evropský sociální fond Praha & EU: Investujeme do vaší budoucnosti
VíceVybrané spektroskopické metody
Vybrané spektroskopické metody a jejich porovnání s Ramanovou spektroskopií Předmět: Kapitoly o nanostrukturách (2012/2013) Autor: Bc. Michal Martinek Školitel: Ing. Ivan Gregora, CSc. Obsah přednášky
VíceMetody využívající rentgenové záření. Rentgenografie, RTG prášková difrakce
Metody využívající rentgenové záření Rentgenografie, RTG prášková difrakce 1 Rentgenovo záření 2 Rentgenovo záření X-Ray Elektromagnetické záření Ionizující záření 10 nm 1 pm Využívá se v lékařství a krystalografii.
VíceÚvod do spektrálních metod pro analýzu léčiv
Evropský sociální fond Praha & EU: Investujeme do vaší budoucnosti Úvod do spektrálních metod pro analýzu léčiv Pavel Matějka, Vadym Prokopec pavel.matejka@vscht.cz pavel.matejka@gmail.com Vadym.Prokopec@vscht.cz
VíceSpektroskopie subvalenčních elektronů Elektronová mikroanalýza, rentgenfluorescenční spektroskopie
Spektroskopie subvalenčních elektronů Elektronová mikroanalýza, rentgenfluorescenční spektroskopie Metody charakterizace nanomateriálů I RNDr. Věra Vodičková, PhD. rentgenová spektroskopická metoda k určen
VíceFotoelektronová spektroskopie Instrumentace. Katedra materiálů TU Liberec
Fotoelektronová spektroskopie Instrumentace RNDr. Věra V Vodičkov ková,, PhD. Katedra materiálů TU Liberec Obecné schéma metody Dopad rtg záření emitovaného ze zdroje na vzorek průnik fotonů několik µm
Více2. Difrakce elektronů na krystalu
2. Difrakce elektronů na krystalu Interpretace pozorování v TEM faktory ovlivňující interakci e - v krystalu 2 způsoby náhledu na interakci e - s krystalem Rozptyl x difrakce částice x vlna Difrakce odchýlení
VíceLuminiscence. emise světla látkou, která je způsobená: světlem (fotoluminiscence) fluorescence, fosforescence. chemicky (chemiluminiscence)
Luminiscence Luminiscence emise světla látkou, která je způsobená: světlem (fotoluminiscence) fluorescence, fosforescence chemicky (chemiluminiscence) teplem (termoluminiscence) zvukem (sonoluminiscence)
VíceOptické spektroskopie 1 LS 2014/15
Optické spektroskopie 1 LS 2014/15 Martin Kubala 585634179 mkubala@prfnw.upol.cz 1.Úvod Velikosti objektů v přírodě Dítě ~ 1 m (10 0 m) Prst ~ 2 cm (10-2 m) Vlas ~ 0.1 mm (10-4 m) Buňka ~ 20 m (10-5 m)
VíceMetody využívající rentgenové záření. Rentgenovo záření. Vznik rentgenova záření. Metody využívající RTG záření
Metody využívající rentgenové záření Rentgenovo záření Rentgenografie, RTG prášková difrakce 1 2 Rentgenovo záření Vznik rentgenova záření X-Ray Elektromagnetické záření Ionizující záření 10 nm 1 pm Využívá
VíceMetody nelineární optiky v Ramanově spektroskopii
Metody nelineární optiky v Ramanově spektroskopii Využití optických nelinearit umožňuje přejít od tradičního studia rozptylu světla na fluktuacích, teplotních elementárních excitacích, ke studiu rozptylu
VíceChemie a fyzika pevných látek l
Chemie a fyzika pevných látek l p2 difrakce rtg.. zářenz ení na pevných látkch,, reciproká mřížka Doporučená literatura: Doc. Michal Hušák dr. Ing. B. Kratochvíl, L. Jenšovský - Úvod do krystalochemie
VíceChemie a fyzika pevných látek p2
Chemie a fyzika pevných látek p2 difrakce rtg. záření na pevných látkch, reciproká mřížka Doporučená literatura: Doc. Michal Hušák dr. Ing. B. Kratochvíl, L. Jenšovský - Úvod do krystalochemie Kratochvíl
VíceAplikace jaderné fyziky (několik příkladů)
Aplikace jaderné fyziky (několik příkladů) Pavel Cejnar Ústav částicové a jaderné fyziky MFF UK pavel.cejnar@mff.cuni.cz Příklad I Datování Galileiho rukopisů Galileo Galilei (1564 1642) Všechny vázané
VíceTepelné rozklady železo obsahujících sloučenin pohledem Mössbauerovy spektroskopie
Tepelné rozklady železo obsahujících sloučenin pohledem Mössbauerovy spektroskopie Libor Machala E-mail: libor.machala@upol.cz 21.10.2011 Workshop v rámci projektu Pokročilé vzdělávání ve výzkumu a aplikacích
VíceLuminiscence. Luminiscence. Fluorescence. emise světla látkou, která je způsobená: světlem (fotoluminiscence) chemicky (chemiluminiscence)
Luminiscence Luminiscence emise světla látkou, která je způsobená: světlem (fotoluminiscence) fluorescence, fosforescence chemicky (chemiluminiscence) teplem (termoluminiscence) zvukem (sonoluminiscence)
Více1. Ze zadané hustoty krystalu fluoridu lithného určete vzdálenost d hlavních atomových rovin.
1 Pracovní úkoly 1. Ze zadané hustoty krystalu fluoridu lithného určete vzdálenost d hlavních atomových rovin. 2. Proměřte úhlovou závislost intenzity difraktovaného rentgenového záření při pevné orientaci
VícePřednáška 12. Neutronová difrakce a rozptyl neutronů. Martin Kormunda
Přednáška 12 Neutronová difrakce a rozptyl neutronů Neutronová difrakce princip je shodný s rentgenovou difrakcí platí Braggova rovnice nλ = 2d sin θ Rozptyl záření na atomomech u XRD záření interaguje
Vícec) vysvětlení jednotlivých veličin ve vztahu pro okamžitou výchylku, jejich jednotky
Harmonický kmitavý pohyb a) vysvětlení harmonického kmitavého pohybu b) zápis vztahu pro okamžitou výchylku c) vysvětlení jednotlivých veličin ve vztahu pro okamžitou výchylku, jejich jednotky d) perioda
VíceF7030 Rentgenový rozptyl na tenkých vrstvách
F7030 Rentgenový rozptyl na tenkých vrstvách O. Caha PřF MU Prezentace k přednášce Numerické simulace Příklady experimentů Vybrané vztahy Sylabus Elementární popis vlnového pole: Rtg vlna ve vakuu; Greenova
VícePřednáška IX: Elektronová spektroskopie II.
Přednáška IX: Elektronová spektroskopie II. 1 Försterův resonanční přenos energie Pravděpodobnost (rychlost) přenosu je určená jako: k ret 1 = τ 0 D R r 0 6 0 τ D R 0 r Doba života donoru v excitovaném
VíceRentgenová spektrální analýza Elektromagnetické záření s vlnovou délkou 10-2 až 10 nm
Rtg. záření: Rentgenová spektrální analýza Elektromagnetické záření s vlnovou délkou 10-2 až 10 nm Vznik rtg. záření: 1. Rtg. záření se spojitým spektrem vzniká při prudkém zabrzdění urychlených elektronů.
VíceKrystalografie a strukturní analýza
Krystalografie a strukturní analýza O čem to dneska bude (a nebo také nebude): trocha historie aneb jak to všechno začalo... jak a čím pozorovat strukturu látek difrakce - tak trochu jiný mikroskop rozptyl
VíceEmise vyvolaná působením fotonů nebo částic
Emise vyvolaná působením fotonů nebo částic PES (fotoelektronová spektroskopie) XPS (rentgenová fotoelektronová spektroskopie), ESCA (elektronová spektroskopie pro chemickou analýzu) UPS (ultrafialová
VíceMožnosti rtg difrakce. Jan Drahokoupil (FZÚ) Zdeněk Pala (ÚFP) Jiří Čapek (FJFI)
Možnosti rtg difrakce Jan Drahokoupil (FZÚ) Zdeněk Pala (ÚFP) Jiří Čapek (FJFI) AdMat 13. 3. 2014 Aplikace Struktura krystalických látek Fázová analýza Mřížkové parametry Textura, orientace Makroskopická
VíceTeorie rentgenové difrakce
Teorie rentgenové difrakce Vlna primárního záření na atomy v krystalu. Jádra atomů zůstanou vzhledem ke své velké hmotnosti v klidu, ale elektrony jsou rozkmitány se stejnou frekvencí jako má primární
VíceOPVK CZ.1.07/2.2.00/
18.2.2013 OPVK CZ.1.07/2.2.00/28.0184 Cvičení z NMR OCH/NMR Mgr. Tomáš Pospíšil, Ph.D. LS 2012/2013 18.2.2013 NMR základní principy NMR Nukleární Magnetická Resonance N - nukleární (studujeme vlastnosti
VíceFyzika IV. g( ) Vibrace jader atomů v krystalové mříži
Vibrace jader atomů v krystalové mříži v krystalu máme N základních buněk, v každé buňce s atomů, které kmitají kolem rovnovážných poloh výchylky kmitů jsou malé (Taylorův rozvoj): harmonická aproximace
VíceLEED (Low-Energy Electron Diffraction difrakce elektronů s nízkou energií)
LEED (Low-Energy Electron Diffraction difrakce elektronů s nízkou energií) RHEED (Reflection High-Energy Electron Diffraction difrakce elektronů s vysokou energií na odraz) Úvod Zkoumání povrchů pevných
VíceSPEKTRÁLNÍ METODY. Ing. David MILDE, Ph.D. Katedra analytické chemie Tel.: ; (c) David MILDE,
SEKTRÁLNÍ METODY Ing. David MILDE, h.d. Katedra analytické chemie Tel.: 585634443; E-mail: david.milde@upol.cz (c) -2008 oužitá a doporučená literatura Němcová I., Čermáková L., Rychlovský.: Spektrometrické
Více1. Proveďte energetickou kalibraci gama-spektrometru pomocí alfa-zářiče 241 Am.
1 Pracovní úkoly 1. Proveďte energetickou kalibraci gama-spektrometru pomocí alfa-zářiče 241 Am. 2. Určete materiál několika vzorků. 3. Stanovte závislost účinnosti výtěžku rentgenového záření na atomovém
VíceElektronová mikroskopie II
Elektronová mikroskopie II Metody charakterizace nanomateriálů I RNDr. Věra Vodičková, PhD. Transmisní elektronová mikroskopie TEM Informace zprostředkována prošlými e - (TE, DE) Umožň žňuje studium vnitřní
VíceATOMOVÁ SPEKTROMETRIE
ATOMOVÁ SPEKTROMETRIE Atomová spektrometrie valenčních e - 1. OES (AES). AAS 3. AFS 1 Atomová spektra čárová spektra Tok záření P - množství zářivé energie (Q E ) přenesené od zdroje za jednotku času.
VíceÚvod do fyziky tenkých vrstev a povrchů. Spektroskopie Augerových elektron (AES), elektronová mikrosonda, spektroskopie prahových potenciál
Úvod do fyziky tenkých vrstev a povrchů Spektroskopie Augerových elektron (AES), elektronová mikrosonda, spektroskopie prahových potenciál ty i hlavní typy nepružných srážkových proces pr chodu energetických
VíceBalmerova série. F. Grepl 1, M. Benc 2, J. Stuchlý 3 Gymnázium Havlíčkův Brod 1, Gymnázium Mnichovo Hradiště 2, Gymnázium Šumperk 3
Balmerova série F. Grepl 1, M. Benc 2, J. Stuchlý 3 Gymnázium Havlíčkův Brod 1, Gymnázium Mnichovo Hradiště 2, Gymnázium Šumperk 3 Grepl.F@seznam.cz Abstrakt: Metodou dělených svazků jsme určili lámavý
VíceKvantitativní fázová analýza
Kvantitativní fázová analýza Kvantitativní rentgenová (fázová) analýza Založena na měření intenzity charakteristických linií. Intenzita je ovlivněna: strukturou minerálu a interferencemi uspořádáním aparatury
VícePraktikum III - Optika
Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK Praktikum III - Optika Úloha č. 13 Název: Vlastnosti rentgenového záření Pracoval: Matyáš Řehák stud.sk.: 13 dne: 3. 4. 2008 Odevzdal
VíceLEPTONY. Elektrony a pozitrony a elektronová neutrina. Miony a mionová neutrina. Lepton τ a neutrino τ
LEPTONY Elektrony a pozitrony a elektronová neutrina Pozitronium, elektronové neutrino a antineutrino Beta rozpad nezachování parity, měření helicity neutrin Miony a mionová neutrina Lepton τ a neutrino
VíceUniverzita Palackého v Olomouci Přírodovědecká fakulta. Jaderný rezonanční rozptyl
Univerzita Palackého v Olomouci Přírodovědecká fakulta Jaderný rezonanční rozptyl Zpracování experimentů koherentního elastického rozptylu Vít Procházka Olomouc, duben 2012 Tento projekt je spolufinancován
VíceMetody pro studium pevných látek
Metody pro studium pevných látek Metody Metody termické analýzy Difrakční metody ssnmr Predikce krystalových struktur Metody termické analýzy Termogravimetrie (TG) Diferenční TA (DTA) Rozdíl teplot mezi
VíceMetody analýzy povrchu
Metody analýzy povrchu Metody charakterizace nanomateriálů I RNDr. Věra Vodičková, PhD. Povrch pevné látky: Poslední monoatomární vrstva + absorbovaná monovrstva Ovlivňuje fyzikální vlastnosti (ukončení
Více1 Teoretický úvod. 1.2 Braggova rovnice. 1.3 Laueho experiment
RTG fázová analýza Michael Pokorný, pok@rny.cz, Střední škola aplikované kybernetiky s.r.o. Tomáš Jirman, jirman.tomas@seznam.cz, Gymnázium, Nad Alejí 1952, Praha 6 Abstrakt Rengenová fázová analýza se
VíceUniverzita Palackého v Olomouci Přírodovědecká fakulta. Jaderný rezonanční rozptyl
Univerzita Palackého v Olomouci Přírodovědecká fakulta Jaderný rezonanční rozptyl Mössbauerova spektroskopie pomocí synchrotronového záření Vít Procházka Olomouc, duben 2012 Tento projekt je spolufinancován
VíceC Mapy Kikuchiho linií 263. D Bodové difraktogramy 271. E Počítačové simulace pomocí programu JEMS 281. F Literatura pro další studium 289
OBSAH Předmluva 5 1 Popis mikroskopu 13 1.1 Transmisní elektronový mikroskop 13 1.2 Rastrovací transmisní elektronový mikroskop 14 1.3 Vakuový systém 15 1.3.1 Rotační vývěvy 16 1.3.2 Difúzni vývěva 17
Vícespinový rotační moment (moment hybnosti) kvantové číslo jaderného spinu I pro NMR - jádra s I 0
Spektroskopie NMR - teoretické základy spin nukleonů, spin jádra, kvantová čísla energetické stavy jádra v magnetickém poli rezonanční podmínka - instrumentace pulsní metody, pulsní sekvence relaxační
VíceUrychlovače částic principy standardních urychlovačů částic
Urychlovače částic principy standardních urychlovačů částic Základní info technické zařízení, které dodává kinetickou energii částicím, které je potřeba urychlit nabité částice jsou v urychlovači urychleny
VíceAnizotropie fluorescence
Anizotropie fluorescence Pokročilé biofyzikální metody v experimentální biologii Ctirad Hofr 6 1 Jev anizotropie Jestliže dochází k excitaci světlem kmitajícím v jedné rovině, emise fluorescence se často
VíceSlitiny titanu pro použití (nejen) v medicíně
Slitiny titanu pro použití (nejen) v medicíně Josef Stráský a spol. Katedra fyziky materiálů MFF UK Obsah Vývoj slitin Ti pro použití v ortopedii Spolupráce: Beznoska s.r.o., Kladno Ultrajemnozrnné slitiny
VíceLasery RTG záření Fyzika pevných látek
Lasery RTG záření Fyzika pevných látek Lasery světlo monochromatické koherentní malá rozbíhavost svazku lze ho dobře zfokusovat aktivní prostředí rezonátor fotony bosony laser stejný kvantový stav učební
VíceINSTRUMENTÁLNÍ METODY
INSTRUMENTÁLNÍ METODY ACH/IM David MILDE, 2014 Dělení instrumentálních metod Spektrální metody (MILDE) Separační metody (JIROVSKÝ) Elektroanalytické metody (JIROVSKÝ) Ostatní: imunochemické, radioanalytické,
VíceSpektrometrie záření gama
Spektrometrie záření gama M. Kroupa, Gymnázium Děčín, trellac@centrum.cz B. Dvorský, Gymnázium Šternberk, bohuslav.dvorsky@seznam.cz Abstrakt Tento článek pojednává o spektroskopii záření gama. Bylo měřeno
Více- Rayleighův rozptyl turbidimetrie, nefelometrie - Ramanův rozptyl. - fluorescence - fosforescence
ROZPTYLOVÉ a EMISNÍ metody - Rayleighův rozptyl turbidimetrie, nefelometrie - Ramanův rozptyl - fluorescence - fosforescence Ramanova spektroskopie Každá čára Ramanova spektra je svými vlastnostmi závislá
VíceINTERAKCE IONTŮ S POVRCHY II.
Úvod do fyziky tenkých vrstev a povrchů INTERAKCE IONTŮ S POVRCHY II. Metody IBA (Ion Beam Analysis): pružný rozptyl nabitých částic (RBS), detekce odražených atomů (ERDA), metoda PIXE, Spektroskopie rozptýlených
VíceSPEKTROMETRIE. aneb co jsem se dozvěděla. autor: Zdeňka Baxová
SPEKTROMETRIE aneb co jsem se dozvěděla autor: Zdeňka Baxová FTIR spektrometrie analytická metoda identifikace látek (organických i anorganických) všech skupenství měříme pohlcení IČ záření (o různé vlnové
VícePSK1-14. Optické zdroje a detektory. Bohrův model atomu. Vyšší odborná škola a Střední průmyslová škola, Božetěchova 3 Ing. Marek Nožka.
PSK1-14 Název školy: Autor: Anotace: Vyšší odborná škola a Střední průmyslová škola, Božetěchova 3 Ing. Marek Nožka Optické zdroje a detektory Vzdělávací oblast: Informační a komunikační technologie Předmět:
VíceRBS (Rutherford Backscattering Spectrometry) + ERDA (Elastic Recoil Detection) PIXE (Particle Induced X-ray Emission)
RBS (Rutherford Backscattering Spectrometry) + ERDA (Elastic Recoil Detection) PIXE (Particle Induced X-ray Emission) V ČR lze tyto a další metody používat na AV v Řeži u Prahy odkud je také většina v
VíceRTG difraktometrie 1.
RTG difraktometrie 1. Difrakce a struktura látek K difrakci dochází interferencí mřížkou vychylovaných vln Když dochází k rozptylu vlnění na různých atomech molekuly či krystalu, tyto vlny mohou interferovat
VícePozitron teoretická předpověď
Pozitron teoretická předpověď Diracova rovnice: αp c mc x, t snaha popsat relativisticky pohyb elektronu x, t ˆ i t řešení s negativní energií vakuum je Diracovo moře elektronů pozitrony díry ve vaku Paul
Více4 Přenos energie ve FS
4 Přenos energie ve FS Petr Ilík KF a CH, PřF UP Přenos energie (excitace) do C - 1-1 molekula chl je i při vysoké ozářenosti excitována max. 10x za sekundu neefektivní pro C - nténní systém s mnoha pigmenty
VíceÚvod do laserové techniky KFE FJFI ČVUT Praha Michal Němec, 2014. Plynové lasery. Plynové lasery většinou pracují v kontinuálním režimu.
Aktivní prostředí v plynné fázi. Plynové lasery Inverze populace hladin je vytvářena mezi energetickými hladinami některé ze složek plynu - atomy, ionty nebo molekuly atomární, iontové, molekulární lasery.
VíceSvazek pomalých pozitronů
Svazek pomalých pozitronů pozitrony emitované + zářičem moderované pozitrony střední hloubka průniku Příklad: 0 z P z dz 1 Mg: -1 =154 m Al: -1 = 99 m Cu: -1 = 30 m z pravděpodobnost, p že pozitron pronikne
VíceDifrakce elektronů v krystalech a zobrazení atomů
Difrakce elektronů v krystalech a zobrazení atomů Ondřej Ticháček, PORG, ondrejtichacek@gmail.com Eva Korytiaková, Gymnázium Nové Zámky, korpal@pobox.sk Abstrakt: Jak vypadá vnitřek hmoty? Lze spatřit
VíceMetody analýzy povrchu
Metody analýzy povrchu Metody charakterizace nanomateriálů I RNDr. Věra Vodičková, PhD. 2 Povrch pevné látky: Poslední monoatomární vrstva + absorbovaná monovrstva Ovlivňuje fyzikální vlastnosti (ukončení
VíceFyzikální sekce přírodovědecké fakulty Masarykovy univerzity v Brně FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM. Praktikum z pevných látek (F6390)
Fyzikální sekce přírodovědecké fakulty Masarykovy univerzity v Brně FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM Praktikum z pevných látek (F6390) Zpracoval: Michal Truhlář Naměřeno: 6. března 2007 Obor: Fyzika Ročník: III Semestr:
VíceElektronová mikroskopie SEM, TEM, AFM
Elektronová mikroskopie SEM, TEM, AFM Historie 1931 E. Ruska a M. Knoll sestrojili první elektronový prozařovací mikroskop 1939 první vyrobený elektronový mikroskop firma Siemens rozlišení 10 nm 1965 první
VíceVlastnosti atomových jader Radioaktivita. Jaderné reakce. Jaderná energetika
Jaderná fyzika Vlastnosti atomových jader Radioaktivita Jaderné reakce Jaderná energetika Vlastnosti atomových jader tomové jádro rozměry jsou řádově 1-15 m - složeno z protonů a neutronů Platí: X - soustředí
VíceNMR spektroskopie rádiové frekvence jádra spinovou rezonancí jader spinový moment lichý počet
NMR spektroskopie NMR spektroskopie Nukleární Magnetická Resonance - spektroskopická metoda založená na měření absorpce elektromagnetického záření (rádiové frekvence asi od 4 do 900 MHz). Na rozdíl od
VíceMěření absorbce záření gama
Měření absorbce záření gama Úkol : 1. Změřte záření gama přirozeného pozadí. 2. Změřte záření gama vyzářené gamazářičem. 3. Změřte záření gama vyzářené gamazářičem přes absorbátor. 4. Naměřené závislosti
VíceDetekce a spektrometrie neutronů
Detekce a spektrometrie neutronů 1. Pomalé neutrony a) aktivní detektory, b) pasivní detektory, c) mechanické monochromátory 2. Rychlé neutrony a) detektory používající zpomalování neutronů b) přímá detekce
VíceProč elektronový mikroskop?
Elektronová mikroskopie Historie 1931 E. Ruska a M. Knoll sestrojili první elektronový prozařovací mikroskop,, 1 1939 první vyrobený elektronový mikroskop firma Siemens rozlišení 10 nm 1965 první komerční
VíceRozměr a složení atomových jader
Rozměr a složení atomových jader Poloměr atomového jádra: R=R 0 A1 /3 R0 = 1,2 x 10 15 m Cesta do hlubin hmoty Složení atomových jader: protony + neutrony = nukleony mp = 1,672622.10 27 kg mn = 1,6749272.10
VíceMetody spektrální. Metody molekulové spektroskopie NMR. Evropský sociální fond Praha & EU: Investujeme do vaší budoucnosti
Metody spektrální Metody molekulové spektroskopie NMR Evropský sociální fond Praha & EU: Investujeme do vaší budoucnosti Spektroskopie NMR - teoretické základy spin nukleonů, spin jádra, kvantová čísla
VíceÚvod do moderní fyziky. lekce 3 stavba a struktura atomu
Úvod do moderní fyziky lekce 3 stavba a struktura atomu Vývoj představ o stavbě atomu 1904 J. J. Thomson pudinkový model atomu 1909 H. Geiger, E. Marsden experiment s ozařováním zlaté fólie alfa částicemi
Více10/21/2013. K. Záruba. Chování a vlastnosti nanočástic ovlivňuje. velikost a tvar (distribuce) povrchové atomy, funkční skupiny porozita stabilita
Chování a vlastnosti nanočástic ovlivňuje velikost a tvar (distribuce) povrchové atomy, funkční skupiny porozita stabilita K. Záruba Optická mikroskopie Elektronová mikroskopie (SEM, TEM) Fotoelektronová
VíceSpektrometrie záření gama
Spektrometrie záření gama K. Procházková Gymnázium Písek, karlaprochazkova@seznam.cz J. Grepl VOŠ a SPŠ stavební, Náchod, kuba.grepl@seznam.cz J. Michelfeit Gymnázium Brno, tř. Kpt. Jaroše, jmichelf@seznam.cz
VíceFluorescence (luminiscence)
Fluorescence (luminiscence) Patří mezi luminiscenční metody fotoluminiscence. Luminiscence efekt, kdy excitované molekuly či atomy vyzařují světlo při přechodu z excitovaného do základního stavu. Podle
VíceDualismus vln a částic
Dualismus vln a částic Filip Horák 1, Jan Pecina 2, Jiří Bárdoš 3 1 Mendelovo gymnázium, Opava, Horaksro@seznam.cz 2 Gymnázium Jeseník, pecinajan.jes@mail.com 3 Gymnázium Teplice, jiri.bardos@post.gymtce.cz
VíceLaserové technologie v praxi I. Přednáška č.8. Laserové zpracování materiálu. Hana Chmelíčková, SLO UP a FZÚ AVČR Olomouc, 2011
Laserové technologie v praxi I. Přednáška č.8 Laserové zpracování materiálu Hana Chmelíčková, SLO UP a FZÚ AVČR Olomouc, 2011 Lasery pro průmyslové zpracování materiálu E (ev) 0,12 1,17 1,17 1,2 1,5 4,17
VíceNeutronové záření ve výzkumných reaktorech. Tereza Lehečková
Neutronové záření ve výzkumných reaktorech Tereza Lehečková Výzkumné reaktory ve světě a v ČR Okolo 25, nepřibývají Nulového výkonu či nízkovýkonové Nejčastěji PWR, VVER Obr.1 LR-, [2] Základní a aplikovaný
Více3. Radioaktivita. Při radioaktivní přeměně se uvolňuje energie. X Y + n částic. Základní hmotnostní podmínka radioaktivity: M(X) > M(Y) + M(ČÁSTIC)
3. Radioaktivita >2000 nuklidů; 266 stabilních radioaktivita samovolná přeměna na jiný nuklid (neplatí pro deexcitaci jádra) pro Z 20 N / Z 1, poté postupně až 1,52 pro 209 Bi, přebytek neutronů zmenšuje
VícePolovodičové detektory
Polovodičové detektory vodivostní pás záchytové nebo rekombinační centrum valenční pás Polovodičové detektory pn přechod díry p typ n typ elektrony + + + depleted layer ~ 100 m Polovodičové detektory pn
VíceElektronová Mikroskopie SEM
Elektronová Mikroskopie SEM 26. listopadu 2012 Historie elektronové mikroskopie První TEM Ernst Ruska (1931) Nobelova cena za fyziku 1986 Historie elektronové mikroskopie První SEM Manfred von Ardenne
VíceDIFRAKCE ELEKTRONŮ V KRYSTALECH, ZOBRAZENÍ ATOMŮ
DIFRAKCE ELEKTRONŮ V KRYSTALECH, ZOBRAZENÍ ATOMŮ T. Jeřábková Gymnázium, Brno, Vídeňská 47 ter.jer@seznam.cz V. Košař Gymnázium, Brno, Vídeňská 47 vlastik9a@atlas.cz G. Malenová Gymnázium Třebíč malena.vy@quick.cz
VíceLaserová technika prosince Katedra fyzikální elektroniky.
Laserová technika 1 Aktivní prostředí Šíření rezonančního záření dvouhladinovým prostředím Jan Šulc Katedra fyzikální elektroniky České vysoké učení technické jan.sulc@fjfi.cvut.cz 22. prosince 2016 Program
VíceHistorie zapsaná v atomech
Historie zapsaná v atomech Pavel Cejnar Ústav částicové a jaderné fyziky MFF UK pavel.cejnar@mff.cuni.cz Symposion 2010, Gymnázium Jana Keplera, Praha Stopy, kroky, znamení Historie zapsaná v atomech Pavel
VíceATOMOVÁ SPEKTROMETRIE
ATOMOVÁ SPEKTROMETRIE doc. Ing. David MILDE, Ph.D. tel.: 585634443 E-mail: david.milde@upol.cz (c) -017 Doporučená literatura Černohorský T., Jandera P.: Atomová spektrometrie. Univerzita Pardubice 1997.
VíceMETODY ANALÝZY POVRCHŮ
METODY ANALÝZY POVRCHŮ (c) - 2017 Povrch vzorku 3 definice IUPAC: Povrch: vnější část vzorku o nedefinované hloubce (Užívaný při diskuzích o vnějších oblastech vzorku). Fyzikální povrch: nejsvrchnější
VíceSpektrometrické metody. Luminiscenční spektroskopie
Spektrometrické metody Luminiscenční spektroskopie luminiscence molekul a pevných látek šířka spektrální čar a doba života luminiscence polarizace luminiscence korekce luminiscenčních spekter vliv aparatury
VíceDynamické procesy & Pokročilé aplikace NMR. chemická výměna, translační difuze, gradientní pulsy, potlačení rozpouštědla, NMR proteinů
Dynamické procesy & Pokročilé aplikace NMR chemická výměna, translační difuze, gradientní pulsy, potlačení rozpouštědla, NMR proteinů Chemická výměna jakýkoli proces při kterém dané jádro mění svůj stav
VíceVýstupní práce Materiály a technologie přípravy M. Čada
Výstupní práce Makroskopická veličina charakterizující povrch z pohledu elektronických vlastností. Je to míra vazby elektronu k pevné látce a hraje důležitou roli při procesech transportu nabitých částic
VíceStručný úvod do spektroskopie
Vzdělávací soustředění studentů projekt KOSOAP Slunce, projevy sluneční aktivity a využití spektroskopie v astrofyzikálním výzkumu Stručný úvod do spektroskopie Ing. Libor Lenža, Hvězdárna Valašské Meziříčí,
VíceStruktura a vlastnosti kovů I.
Struktura a vlastnosti kovů I. Vlastnosti fyzikální (teplota tání, měrný objem, moduly pružnosti) Vlastnosti elektrické (vodivost,polovodivost, supravodivost) Vlastnosti magnetické (feromagnetika, antiferomagnetika)
VíceÚvod do laserové techniky
Úvod do laserové techniky Látka jako soubor kvantových soustav Jan Šulc Katedra fyzikální elektroniky České vysoké učení technické v Praze petr.koranda@gmail.com 18. září 2018 Světlo jako elektromagnetické
VíceVyužití iontových svazků pro analýzu materiálů
Využití iontových svazků pro analýzu materiálů A. Macková, J. Bočan, P. Malinský Skupina jaderných analytických metod, Ústav jaderné fyziky AV ČR, Řež u Prahy, 250 68 Mackova@ujf.cas.cz. Úvod Počátek rozvoje
VíceStudium elektronové struktury povrchu elektronovými spektroskopiemi
Studium elektronové struktury povrchu elektronovými spektroskopiemi Autor: Petr Blumentrit Ve své disertační práci se zabývám Augerovou elektronovou spektroskopií ve speciálním uspořádání, ve kterém jsou
Více3. Vlastnosti skla za normální teploty (mechanické, tepelné, optické, chemické, elektrické).
PŘEDMĚTY KE STÁTNÍM ZÁVĚREČNÝM ZKOUŠKÁM V BAKALÁŘSKÉM STUDIU SP: CHEMIE A TECHNOLOGIE MATERIÁLŮ SO: MATERIÁLOVÉ INŽENÝRSTVÍ POVINNÝ PŘEDMĚT: NAUKA O MATERIÁLECH Ing. Alena Macháčková, CSc. 1. Souvislost
VíceFotonásobič. fotokatoda. typicky: - koeficient sekundární emise = počet dynod N = zisk: G = fokusační elektrononová optika
Fotonásobič vstupní okno fotokatoda E h fokusační elektrononová optika systém dynod anoda e zesílení G N typicky: - koeficient sekundární emise = 3 4 - počet dynod N = 10 12 - zisk: G = 10 5-10 7 Fotonásobič
Více