Interakce laserového impulsu s plazmatem v souvislosti s inerciální fúzí zapálenou rázovou vlnou
|
|
- Otakar Malý
- před 5 lety
- Počet zobrazení:
Transkript
1 Interakce laserového impulsu s plazmatem v souvislosti s inerciální fúzí zapálenou rázovou vlnou Autor práce: Petr Valenta Vedoucí práce: Ing. Ondřej Klimo, Ph.D. Konzultanti: prof. Ing. Jiří Limpouch, CSc., Ing. Milan Holec, Dr. Stefan Weber České vysoké učení technické v Praze Fakulta jaderná a fyzikálně inženýrská Katedra fyzikální elektroniky 6. září 214
2 Zadání bakalářské práce Obsah prezentace 1 Zadání bakalářské práce 2 Dosažené výsledky 3 Otázky 4 Inerciální fúze 5 Numerické simulace 2 / 24
3 Zadání bakalářské práce Pokyny k vypracování 1 Prostudujte teorii interakce laserového záření s plazmatem. Zaměřte se na srážkovou absorpci a na parametrické nestability (zejména stimulovaný Ramanův a Brillouinův rozptyl). 2 Prostudujte poskytnutý Particle-in-Cell (PIC) kód LPIC++ a implementujte okrajovou podmínku pro efektivní absorpci horkých elektronů a otestujte na modelových příkladech. 3 Dále použijte PIC kód k simulaci interakce laserového záření s plazmatem. Profily hustoty, teploty a rychlosti expanze plazmatu získáte z hydrodynamických simulací Ing. Holce. Tyto profily aproximujte a použijte v PIC simulacích. Studujte absorpci a rozptyl záření, spektrum rozptýleného záření a vznik rychlých elektronů v závislosti na parametrech laserového svazku. Výsledky porovnejte a zasaďte do kontextu současného výzkumu zapálení inerciální fúze pomocí silné rázové vlny. 3 / 24
4 Zadání bakalářské práce Pokyny k vypracování 1 Prostudujte teorii interakce laserového záření s plazmatem. Zaměřte se na srážkovou absorpci a na parametrické nestability (zejména stimulovaný Ramanův a Brillouinův rozptyl). 2 Prostudujte poskytnutý Particle-in-Cell (PIC) kód LPIC++ a implementujte okrajovou podmínku pro efektivní absorpci horkých elektronů a otestujte na modelových příkladech. 3 Dále použijte PIC kód k simulaci interakce laserového záření s plazmatem. Profily hustoty, teploty a rychlosti expanze plazmatu získáte z hydrodynamických simulací Ing. Holce. Tyto profily aproximujte a použijte v PIC simulacích. Studujte absorpci a rozptyl záření, spektrum rozptýleného záření a vznik rychlých elektronů v závislosti na parametrech laserového svazku. Výsledky porovnejte a zasaďte do kontextu současného výzkumu zapálení inerciální fúze pomocí silné rázové vlny. 3 / 24
5 Zadání bakalářské práce Pokyny k vypracování 1 Prostudujte teorii interakce laserového záření s plazmatem. Zaměřte se na srážkovou absorpci a na parametrické nestability (zejména stimulovaný Ramanův a Brillouinův rozptyl). 2 Prostudujte poskytnutý Particle-in-Cell (PIC) kód LPIC++ a implementujte okrajovou podmínku pro efektivní absorpci horkých elektronů a otestujte na modelových příkladech. 3 Dále použijte PIC kód k simulaci interakce laserového záření s plazmatem. Profily hustoty, teploty a rychlosti expanze plazmatu získáte z hydrodynamických simulací Ing. Holce. Tyto profily aproximujte a použijte v PIC simulacích. Studujte absorpci a rozptyl záření, spektrum rozptýleného záření a vznik rychlých elektronů v závislosti na parametrech laserového svazku. Výsledky porovnejte a zasaďte do kontextu současného výzkumu zapálení inerciální fúze pomocí silné rázové vlny. 3 / 24
6 Dosažené výsledky Obsah prezentace 1 Zadání bakalářské práce 2 Dosažené výsledky 3 Otázky 4 Inerciální fúze 5 Numerické simulace 4 / 24
7 Dosažené výsledky Implementace okrajové podmínky Modelová simulace bez okrajové podmínky: ni/nc ( ) ni Ex x E (V/m) 1 pocet elektronu ( ) do terce zpet x (µm) E (kev) Obr. 1: Profil iontové hustoty a podélné elektrické pole. Obr. 2: Energetické spektrum elektronů směřujících do terče a zpět na konci simulační oblasti. 5 / 24
8 Dosažené výsledky Implementace okrajové podmínky Modelová simulace s okrajovou podmínkou: f(x) f(x) = 1/2 1/2cos(πx/3) pocet elektronu ( ) do terce zpet pocet bunek ( ) Obr. 3: Graf funkce pro okrajovou podmínku E (kev) Obr. 4: Energetické spektrum elektronů směřujících do terče a zpět na konci simulační oblasti. 6 / 24
9 Dosažené výsledky Výsledky simulací Parametry laserového svazku: 1 λ = 1,315 μm E = 4 J I = W/cm 2 t = 1 ps 2 λ =,438 μm E = 2 J I = W/cm 2 t = 1 ps Parametry plazmatu: 1 T e = T i = 4,5 kev exponenciální profil s charakteristickou délkou 9 μm 2 T e = T i = 3 kev exponenciální profil s charakteristickou délkou 5 μm 7 / 24
10 Dosažené výsledky Výsledky simulací Parametry laserového svazku: 1 λ = 1,315 μm E = 4 J I = W/cm 2 t = 1 ps 2 λ =,438 μm E = 2 J I = W/cm 2 t = 1 ps Parametry plazmatu: 1 T e = T i = 4,5 kev exponenciální profil s charakteristickou délkou 9 μm 2 T e = T i = 3 kev exponenciální profil s charakteristickou délkou 5 μm 7 / 24
11 Dosažené výsledky Výsledky simulací Časová závislost spektra rozptýleného záření v logaritmickém měřítku: t (ps) t (ps) ω/ω ( ) ω/ω ( ) 8 Obr. 5: 1. harmonická. Obr. 6: 3. harmonická. 8 / 24
12 Dosažené výsledky Výsledky simulací Závislost intenzity vstupujícího laserového impulsu na čase a jeho celková reflektivita resp. reflektivita způsobená stimulovaným Ramanovým rozptylem: normovaná intenzita ( ) incident total 1ω SRS 1ω normovaná intenzita ( ) incident total 3ω SRS 3ω t (ps) Obr. 7: 1. harmonická t (ps) Obr. 8: 3. harmonická. 9 / 24
13 Dosažené výsledky Výsledky simulací Profil iontové hustoty v čase 5 ps: ni 1 ni ne/nc ( ) ne/nc ( ) x (µm) x (µm) Obr. 9: 1. harmonická. Obr. 1: 3. harmonická. 1 / 24
14 Dosažené výsledky Výsledky simulací Hustota elektromagnetického pole v logaritmickém měřítku v závislosti na čase a prostoru: x t (ps) t (ps) x (µm) x (µm) Obr. 11: 1. harmonická. Obr. 12: 3. harmonická. 11 / 24
15 Dosažené výsledky Výsledky simulací Energetické spektrum všech elektronů na začátku simulace a v čase 5 ps (naměřené hodnoty jsou aproximovány pomocí Maxwell-Boltzmannovy distribuční funkce): pocet elektronu ( ) x t = ps T = 4.5 kev t = 5 ps T = 5.1 kev pocet elektronu ( ) x t = ps T = 3 kev t = 5 ps T = 4.2 kev E (kev) Obr. 13: 1. harmonická E (kev) Obr. 14: 3. harmonická. 12 / 24
16 Dosažené výsledky Výsledky simulací Rozdělovací funkce hybnosti ve směru osy x všech elektronů na počátku simulace a v čase 5 ps: pocet elektronu ( ) ps 5 ps pocet elektronu ( ) ps 5 ps p x / (m e c) ( ) p x / (m e c) ( ) Obr. 15: 1. harmonická. Obr. 16: 3. harmonická. 13 / 24
17 Dosažené výsledky Shrnutí 1 Simulace první harmonické: Celková absorpce: 57 % (vetšina energie byla absorbována hustotními kavitami a parametrickými nestabilitami) Teplota rychlých elektronů: 17 kev 2 Simulace třetí harmonické: Celková absorpce: 41 % (dominantním mechanismem absorpce byly coulombické srážky mezi elektrony a ionty) Teplota rychlých elektronů: 25 kev 14 / 24
18 Dosažené výsledky Shrnutí 1 Simulace první harmonické: Celková absorpce: 57 % (vetšina energie byla absorbována hustotními kavitami a parametrickými nestabilitami) Teplota rychlých elektronů: 17 kev 2 Simulace třetí harmonické: Celková absorpce: 41 % (dominantním mechanismem absorpce byly coulombické srážky mezi elektrony a ionty) Teplota rychlých elektronů: 25 kev 14 / 24
19 Otázky Obsah prezentace 1 Zadání bakalářské práce 2 Dosažené výsledky 3 Otázky 4 Inerciální fúze 5 Numerické simulace 15 / 24
20 Otázky Otázky 1 Jaký terčík v prováděných simulacích uvažujete (materiál, tloušťka)? 2 Můžete popsat omezení 1D modelu pro studovanou interakci a krátce okomentovat náročnost jeho rozšíření do více dimenzí? 16 / 24
21 Otázky Otázky 1 Jaký terčík v prováděných simulacích uvažujete (materiál, tloušťka)? 2 Můžete popsat omezení 1D modelu pro studovanou interakci a krátce okomentovat náročnost jeho rozšíření do více dimenzí? 16 / 24
22 Inerciální fúze Obsah prezentace 1 Zadání bakalářské práce 2 Dosažené výsledky 3 Otázky 4 Inerciální fúze 5 Numerické simulace 17 / 24
23 Inerciální fúze Princip jaderné syntézy D + T n (14, 6 MeV) + α (3, 52 MeV). (1) Obr. 17: Schematické zobrazení DT reakce. [převzato z: 18 / 24
24 Inerciální fúze Inerciální udržení plazmatu Standardní schéma laserové fúze: Obr. 18: Sférická imploze a zapálení z centrálního hot spotu. [převzato z: McKenna, P., Neely, D., Bingham, R., Jaroszynski, D: Laser-Plasma Interactions and Applications. Springer. 213.] 19 / 24
25 Inerciální fúze Nové metody Rychlé zapálení Zapálení rázovou vlnou Obr. 19: Typické tvarování laserových impulsů pro (a) rychlé zapálení a (b) zapálení rázovou vlnou. [převzato z: McKenna, P., Neely, D., Bingham, R., Jaroszynski, D: Laser-Plasma Interactions and Applications. Springer. 213.] 2 / 24
26 Numerické simulace Obsah prezentace 1 Zadání bakalářské práce 2 Dosažené výsledky 3 Otázky 4 Inerciální fúze 5 Numerické simulace 21 / 24
27 Numerické simulace Metoda Particle-in-Cell Cyklus metody: 1 Váhování částic 2 Integrátor polí 3 Váhování polí 4 Integrátor částic Obr. 2: Základní cyklus metody Particle-in-Cell. 22 / 24
28 Numerické simulace kód LPIC++ Elektromagnetický relativistický 1D3V Particle-in-Cell kód Vyvinutý v Max-Planck-Institut für Quantenoptik Napsaný v jazyce C++, paralelizován pomocí knihovny MPI Simulace srážek pomocí metody Monte Carlo 23 / 24
29 Numerické simulace Závěr Děkuji za pozornost. 24 / 24
Jaderná fúze. Jednotka pro globální spotřebu energie 1Q = 1.05 10 21 J 2000 Q ročně (malá hustota) Σ 1850 1950 - Σ 1950 2050 -
Jaderná fúze Problém energie Jednotka pro globální spotřebu energie 1Q = 1.05 10 21 J Slunce zem Světová spotřeba energie 2000 Q ročně (malá hustota) Zásoby uhlí ~100 Q, zásoby ropy do 1850 0.004 Q/rok
VíceObr. 141: První tři Bernsteinovy iontové módy. Na vodorovné ose je bezrozměrný vlnový vektor a na svislé ose reálná část bezrozměrné frekvence.
Mikronestability 33 m Re( ) ( m1) m1,,3, (5.18) ci Imaginární část frekvence, která je zodpovědná za útlum, razantně roste, pokud se vlny nešíří kolmo na magnetické pole. Útlum také roste s číslem módu
VíceVybrané spektroskopické metody
Vybrané spektroskopické metody a jejich porovnání s Ramanovou spektroskopií Předmět: Kapitoly o nanostrukturách (2012/2013) Autor: Bc. Michal Martinek Školitel: Ing. Ivan Gregora, CSc. Obsah přednášky
VíceInterakce laserového pulsu s plazmatem v souvislosti s inerciální fúzí zapálenou rázovou vlnou Laser-Plasma Interaction in the Shock Ignition Context
České vysoké učení technické v Praze Fakulta jaderná a fyzikálně inženýrská Katedra fyzikální elektroniky Interakce laserového pulsu s plazmatem v souvislosti s inerciální fúzí zapálenou rázovou vlnou
VíceMěření absorbce záření gama
Měření absorbce záření gama Úkol : 1. Změřte záření gama přirozeného pozadí. 2. Změřte záření gama vyzářené gamazářičem. 3. Změřte záření gama vyzářené gamazářičem přes absorbátor. 4. Naměřené závislosti
VíceElektromagnetické záření. lineárně polarizované záření. Cirkulárně polarizované záření
Elektromagnetické záření lineárně polarizované záření Cirkulárně polarizované záření Levotočivé Pravotočivé 1 Foton Jakékoli elektromagnetické vlnění je kvantováno na fotony, charakterizované: Vlnovou
VíceStručný úvod do spektroskopie
Vzdělávací soustředění studentů projekt KOSOAP Slunce, projevy sluneční aktivity a využití spektroskopie v astrofyzikálním výzkumu Stručný úvod do spektroskopie Ing. Libor Lenža, Hvězdárna Valašské Meziříčí,
VíceMetody nelineární optiky v Ramanově spektroskopii
Metody nelineární optiky v Ramanově spektroskopii Využití optických nelinearit umožňuje přejít od tradičního studia rozptylu světla na fluktuacích, teplotních elementárních excitacích, ke studiu rozptylu
Více2
2 4 5 6 7 8 9 1 2 4 4 1 2 10 11 1 2 4 4 1 2 7241B 12 1 1 2 4 4 2 1 14 15 1 2 4 4 1 2 7241B 16 17 1 2 4 4 1 2 18 19 1 2 4 4 1 2 20 21 1 2 4 4 2 1 22 2 1 2 4 4 1 2 7241B 24 25 1 2 4 4 1 2 26 27 1 2 4 4
VíceZáklady spektroskopie a její využití v astronomii
Ing. Libor Lenža, Hvězdárna Valašské Meziříčí, p. o. Základy spektroskopie a její využití v astronomii Hvězdárna Valašské Meziříčí, p. o. Krajská hvezdáreň v Žiline Světlo x záření Jak vypadá spektrum?
VíceÚvod do laserové techniky
Úvod do laserové techniky Látka jako soubor kvantových soustav Jan Šulc Katedra fyzikální elektroniky České vysoké učení technické v Praze petr.koranda@gmail.com 18. září 2018 Světlo jako elektromagnetické
Více13. Spektroskopie základní pojmy
základní pojmy Spektroskopicky významné OPTICKÉ JEVY absorpce absorpční spektrometrie emise emisní spektrometrie rozptyl rozptylové metody Evropský sociální fond Praha & EU: Investujeme do vaší budoucnosti
VíceSPEKTRÁLNÍ METODY. Ing. David MILDE, Ph.D. Katedra analytické chemie Tel.: ; (c) David MILDE,
SEKTRÁLNÍ METODY Ing. David MILDE, h.d. Katedra analytické chemie Tel.: 585634443; E-mail: david.milde@upol.cz (c) -2008 oužitá a doporučená literatura Němcová I., Čermáková L., Rychlovský.: Spektrometrické
VíceMěření hustoty plazmatu interferometrickou metodou na Tokamaku GOLEM.
Měření hustoty plazmatu interferometrickou metodou na Tokamaku GOLEM. Ondřej Grover 3. minikonference projektu Cesta k vědě, 11.1.2011 Osnova prezentace 1 Motivace Jaderná fúze Jak udržet plazma Měření
VíceGenerace vysocevýkonných laserových impulzů a jejich aplikace
Generace vysocevýkonných laserových impulzů a jejich aplikace J. Pšikal FJFI ČVUT v Praze, katedra fyzikální elektroniky FZÚ AV ČR, projekt ELI-Beamlines jan.psikal@fjfi.cvut.cz Obsah přednášky: 1. Elektromagnetické
Více2. FYZIKÁLNÍ ZÁKLADY ANALYTICKÉ METODY RBS
RBS Jaroslav Král, katedra fyzikální elektroniky FJFI, ČVUT. ÚVOD Spektroskopie Rutherfordova zpětného rozptylu (RBS) umožňuje stanovení složení a hloubkové struktury tenkých vrstev. Na základě energetického
VíceINTERAKCE IONTŮ S POVRCHY II.
Úvod do fyziky tenkých vrstev a povrchů INTERAKCE IONTŮ S POVRCHY II. Metody IBA (Ion Beam Analysis): pružný rozptyl nabitých částic (RBS), detekce odražených atomů (ERDA), metoda PIXE, Spektroskopie rozptýlených
VíceIng. Pavel Hrzina, Ph.D. - Laboratoř diagnostiky fotovoltaických systémů Katedra elektrotechnologie K13113
Sluneční energie, fotovoltaický jev Ing. Pavel Hrzina, Ph.D. - Laboratoř diagnostiky fotovoltaických systémů Katedra elektrotechnologie K13113 1 Osnova přednášky Slunce jako zdroj energie Vlastnosti slunečního
VíceLaserová technika prosince Katedra fyzikální elektroniky.
Laserová technika 1 Aktivní prostředí Šíření rezonančního záření dvouhladinovým prostředím Jan Šulc Katedra fyzikální elektroniky České vysoké učení technické jan.sulc@fjfi.cvut.cz 22. prosince 2016 Program
VíceJiří Oswald. Fyzikální ústav AV ČR v.v.i.
Jiří Oswald Fyzikální ústav AV ČR v.v.i. I. Úvod Polovodiče Zákládní pojmy Kvantově-rozměrový jev II. Luminiscence Si nanokrystalů III. Luminiscence polovodičových nanostruktur A III B V IV. Aplikace Pásová
VíceÚvod do spektrálních metod pro analýzu léčiv
Evropský sociální fond Praha & EU: Investujeme do vaší budoucnosti Úvod do spektrálních metod pro analýzu léčiv Pavel Matějka, Vadym Prokopec pavel.matejka@vscht.cz pavel.matejka@gmail.com Vadym.Prokopec@vscht.cz
VíceTERMOMECHANIKA 15. Základy přenosu tepla
FSI VUT v Brně, Energetický ústav Odbor termomechaniky a techniky prostředí Prof. Ing. Milan Pavelek, CSc. TERMOMECHANIKA 15. Základy přenosu tepla OSNOVA 15. KAPITOLY Tři mechanizmy přenosu tepla Tepelný
Vícevysokoteplotního plazmatu na tokamaku GOLEM
Měření základních parametů vysokoteplotního plazmatu na tokamaku GOLEM J. Krbec 1 1 České vysoké učení technické v Praze Fakulta jaderná a fyzikálně inženýrská U3V Fyzika přátelsky / Aplikované přírodní
VíceVlny ve sluneční atmosféře. Petr Jelínek
Vlny ve sluneční atmosféře Petr Jelínek Obsah přednášek Slunce a sluneční koróna, ohřev sluneční koróny, sluneční erupce Plazma, vlny v plazmatu, vlny ve sluneční koróně Popis plazmatu, magnetohydrodynamika
VíceUniverzita Karlova v Praze Matematicko-fyzikální fakulta. Doktorská disertační práce
Univerzita Karlova v Praze Matematicko-fyzikální fakulta Doktorská disertační práce Mgr. Martin Mašek Eulerova Vlasovova metoda pro laserové plazma Katedra elektroniky a vakuové fyziky, specializované
VíceMETODY ANALÝZY POVRCHŮ
METODY ANALÝZY POVRCHŮ (c) - 2017 Povrch vzorku 3 definice IUPAC: Povrch: vnější část vzorku o nedefinované hloubce (Užívaný při diskuzích o vnějších oblastech vzorku). Fyzikální povrch: nejsvrchnější
VíceVojtěch Hrubý: Esej pro předmět Seminář EVF
Vojtěch Hrubý: Esej pro předmět Seminář EVF Plazma Pod pojmem plazma většinou myslíme plynné prostředí, které se skládá z neutrálních částic, iontů a elektronů. Poměr množství neutrálních a nabitých částic
VíceSvětlo jako elektromagnetické záření
Světlo jako elektromagnetické záření Základní pojmy: Homogenní prostředí prostředí, jehož dané vlastnosti jsou ve všech místech v prostředí stejné. Izotropní prostředí prostředí, jehož dané vlastnosti
VíceLaserové technologie v praxi I. Přednáška č.1. Fyzikální princip činnosti laserů. Hana Chmelíčková, SLO UP a FZÚ AVČR Olomouc, 2011
Laserové technologie v praxi I. Přednáška č. Fyzikální princip činnosti laserů Hana Chmelíčková, SLO UP a FZÚ AVČR Olomouc, 0 LASER kvantový generátor světla Fyzikální princip činnosti laserů LASER zkratka
VíceTheory Česky (Czech Republic)
Q3-1 Velký hadronový urychlovač (10 bodů) Než se do toho pustíte, přečtěte si prosím obecné pokyny v oddělené obálce. V této úloze se budeme bavit o fyzice částicového urychlovače LHC (Large Hadron Collider
VíceBalmerova série. F. Grepl 1, M. Benc 2, J. Stuchlý 3 Gymnázium Havlíčkův Brod 1, Gymnázium Mnichovo Hradiště 2, Gymnázium Šumperk 3
Balmerova série F. Grepl 1, M. Benc 2, J. Stuchlý 3 Gymnázium Havlíčkův Brod 1, Gymnázium Mnichovo Hradiště 2, Gymnázium Šumperk 3 Grepl.F@seznam.cz Abstrakt: Metodou dělených svazků jsme určili lámavý
VíceUrychlení KZ. Obecné principy, Fermiho urychlení, druhý řád, první řád, spektrum
Urychlení KZ Obecné principy, Fermiho urychlení, druhý řád, první řád, spektrum Obecné principy Netermální vznik nekompatibilní se spektrem KZ nerealistické teploty E k =3/2 k B T, Univerzalita tvaru spektra
VíceZÁŘENÍ V ASTROFYZICE
ZÁŘENÍ V ASTROFYZICE Plazmový vesmír Uvádí se, že 99 % veškeré hmoty ve vesmíru je v plazmovém skupenství (hvězdy, mlhoviny, ) I na Zemi se vyskytuje plazma, např. v podobě blesků, polárních září Ve sluneční
VíceDZDDPZ1 - Fyzikální základy DPZ (opakování) Doc. Dr. Ing. Jiří Horák Institut geoinformatiky VŠB-TU Ostrava
DZDDPZ1 - Fyzikální základy DPZ (opakování) Doc. Dr. Ing. Jiří Horák Institut geoinformatiky VŠB-TU Ostrava Elektromagnetické záření Nositelem informace v DPZ je EMZ elmag vlna zvláštní případ elmag pole,
VíceL A S E R. Krize klasické fyziky na přelomu 19. a 20. století, vznik kvantových představ o interakci optického záření s látkami.
L A S E R Krize klasické fyziky na přelomu 19. a 20. století, vznik kvantových představ o interakci optického záření s látkami Stimulovaná emise Princip laseru Specifické vlastnosti laseru jako zdroje
VíceINSTRUMENTÁLNÍ METODY
INSTRUMENTÁLNÍ METODY ACH/IM David MILDE, 2014 Dělení instrumentálních metod Spektrální metody (MILDE) Separační metody (JIROVSKÝ) Elektroanalytické metody (JIROVSKÝ) Ostatní: imunochemické, radioanalytické,
VíceRozvoj tepla v betonových konstrukcích
Úvod do problematiky K novinkám v požární odolnosti nosných konstrukcí Praha, 11. září 2012 Ing. Radek Štefan prof. Ing. Jaroslav Procházka, CSc. Znalost rozložení teploty v betonové konstrukci nebo její
VíceSIMULACE ŠÍŘENÍ NAPĚŤOVÝCH VLN V KRYSTALECH MĚDI A NIKLU
SIMULACE ŠÍŘENÍ NAPĚŤOVÝCH VLN V KRYSTALECH MĚDI A NIKLU V. Pelikán, P. Hora, A. Machová Ústav termomechaniky AV ČR Příspěvek vznikl na základě podpory záměru ÚT AV ČR AV0Z20760514. VÝPOČTOVÁ MECHANIKA
VíceZeemanův jev. 1 Úvod (1)
Zeemanův jev Tereza Gerguri (Gymnázium Slovanské náměstí, Brno) Stanislav Marek (Gymnázium Slovanské náměstí, Brno) Michal Schulz (Gymnázium Komenského, Havířov) Abstrakt Cílem našeho experimentu je dokázat
VíceLaboratorní úloha č. 7 Difrakce na mikro-objektech
Laboratorní úloha č. 7 Difrakce na mikro-objektech Úkoly měření: 1. Odhad rozměrů mikro-objektů z informací uváděných výrobcem. 2. Záznam difrakčních obrazců (difraktogramů) vzniklých interakcí laserového
VíceDualismus vln a částic
Dualismus vln a částic Filip Horák 1, Jan Pecina 2, Jiří Bárdoš 3 1 Mendelovo gymnázium, Opava, Horaksro@seznam.cz 2 Gymnázium Jeseník, pecinajan.jes@mail.com 3 Gymnázium Teplice, jiri.bardos@post.gymtce.cz
VíceFAKULTA STROJNÍ ZÁPADOČESKÁ UNIVERZITA V PLZNI. Milan EDL děkan Fakulty strojní
FAKULTA STROJNÍ ZÁPADOČESKÁ UNIVERZITA V PLZNI Milan EDL děkan Fakulty strojní Studium na FST Bakalářské - Bc. Navazující magisterské Ing. Doktorské Ph.D. Prezenční i kombinované Průběh studia Bakalářský
VíceUrychlené částice z pohledu sluneční rentgenové emise Elektronová spektra
Urychlené částice z pohledu sluneční rentgenové emise Elektronová spektra Jana Kašparová Astronomický ústav AV ČR, Ondřejov kasparov@asu.cas.cz Vybrané kapitoly z astrofyziky, MFF UK, 8. listopadu 2006
VícePRINCIPY ZAŘÍZENÍ PRO FYZIKÁLNÍ TECHNOLOGIE (FSI-TPZ-A)
PRINCIPY ZAŘÍZENÍ PRO FYZIKÁLNÍ TECHNOLOGIE (FSI-TPZ-A) GARANT PŘEDMĚTU: Prof. RNDr. Tomáš Šikola, CSc. (ÚFI) VYUČUJÍCÍ PŘEDMĚTU: Prof. RNDr. Tomáš Šikola, CSc., Ing. Stanislav Voborný, Ph.D. (ÚFI) JAZYK
VíceMěření šířky zakázaného pásu polovodičů
Měření šířky zakázaného pásu polovodičů Úkol : 1. Určete šířku zakázaného pásu ze spektrální citlivosti fotorezistoru pro šterbinu 1,5 mm. Na monochromátoru nastavujte vlnovou délku od 200 nm po 50 nm
VíceRadioterapie. X31LET Lékařská technika Jan Havlík Katedra teorie obvodů xhavlikj@fel.cvut.cz
Radioterapie X31LET Lékařská technika Jan Havlík Katedra teorie obvodů xhavlikj@fel.cvut.cz Radioterapie je klinický obor využívající účinků ionizujícího záření v léčbě jak zhoubných, tak nezhoubných nádorů
VíceLEED (Low-Energy Electron Diffraction difrakce elektronů s nízkou energií)
LEED (Low-Energy Electron Diffraction difrakce elektronů s nízkou energií) RHEED (Reflection High-Energy Electron Diffraction difrakce elektronů s vysokou energií na odraz) Úvod Zkoumání povrchů pevných
VíceTéma 2: Pravděpodobnostní vyjádření náhodných veličin
0.05 0.0 0.05 0.0 0.005 Nominální napětí v pásnici Std Mean 40 60 80 00 0 40 60 Std Téma : Pravděpodobnostní vyjádření náhodných veličin Přednáška z předmětu: Spolehlivost a bezpečnost staveb 4. ročník
VíceÚvod do fyziky tenkých vrstev a povrchů. Spektroskopie Augerových elektron (AES), elektronová mikrosonda, spektroskopie prahových potenciál
Úvod do fyziky tenkých vrstev a povrchů Spektroskopie Augerových elektron (AES), elektronová mikrosonda, spektroskopie prahových potenciál ty i hlavní typy nepružných srážkových proces pr chodu energetických
VíceSluneční dynamika. Michal Švanda Astronomický ústav AV ČR Astronomický ústav UK
Sluneční dynamika Michal Švanda Astronomický ústav AV ČR Astronomický ústav UK Slunce: dynamický systém Neměnnost Slunce Iluze Slunce je proměnná hvězda Sluneční proměny Díky vývoji Dynamika hmoty Magnetická
VíceMěření charakteristik pevnolátkového infračerveného Er:Yag laseru
Měření charakteristik pevnolátkového infračerveného Er:Yag laseru Ondřej Ticháček, PORG, ondrejtichacek@gmail.com Abstrakt: Úkolem bylo proměření základních charakteristik záření pevnolátkového infračerveného
VíceDetekce a spektrometrie neutronů
Detekce a spektrometrie neutronů 1. Pomalé neutrony a) aktivní detektory, b) pasivní detektory, c) mechanické monochromátory 2. Rychlé neutrony a) detektory používající zpomalování neutronů b) přímá detekce
VíceZáklady teorie pravděpodobnosti
Základy teorie pravděpodobnosti Náhodná veličina Roman Biskup (zapálený) statistik ve výslužbě, aktuálně analytik v praxi ;-) roman.biskup(at)email.cz 12. února 2012 Statistika by Birom Základy teorie
VícePozitron teoretická předpověď
Pozitron teoretická předpověď Diracova rovnice: αp c mc x, t snaha popsat relativisticky pohyb elektronu x, t ˆ i t řešení s negativní energií vakuum je Diracovo moře elektronů pozitrony díry ve vaku Paul
VícePočítačový model plazmatu. Vojtěch Hrubý listopad 2007
Počítačový model plazmatu Vojtěch Hrubý listopad 2007 Situace Zajímá nás, co se děje v okolí kovové sondy ponořené do plazmatu. Na válcovou sondu přivedeme napětí U Očekáváme, že se okolo sondy vytvoří
Více1. Kvantové jámy. Tabulka 1: Efektivní hmotnosti nosičů v krystalech GaAs, AlAs, v jednotkách hmotnosti volného elektronu m o.
. Kvantové jámy Pokročilé metody růstu krystalů po jednotlivých vrstvách (jako MBE) dovolují vytvořit si v krystalu libovolný potenciál. Jeden z hojně používaných materiálů je: GaAs, AlAs a jejich ternární
VíceATOMOVÁ SPEKTROMETRIE
ATOMOVÁ SPEKTROMETRIE Atomová spektrometrie valenčních e - 1. OES (AES). AAS 3. AFS 1 Atomová spektra čárová spektra Tok záření P - množství zářivé energie (Q E ) přenesené od zdroje za jednotku času.
VícePokročilé cvičení z fyzikální chemie KFC/POK2 Vibrační spektroskopie
Pokročilé cvičení z fyzikální chemie KFC/POK2 Vibrační spektroskopie Vibrace molekul mohou být měřeny buď pomocí absorpce infračerveného záření, nebo pomocí neelastického rozptylu záření, tzn. Ramanova
VíceProč studovat hvězdy? 9. 1 Úvod 11 1.1 Energetické úvahy 11 1.2 Zjednodušení použitá při konstrukci sférických modelů... 13 1.3 Model našeho Slunce 15
Proč studovat hvězdy? 9 1 Úvod 11 1.1 Energetické úvahy 11 1.2 Zjednodušení použitá při konstrukci sférických modelů.... 13 1.3 Model našeho Slunce 15 2 Záření a spektrum 21 2.1 Elektromagnetické záření
VíceNěco o laserech. Ústav fyzikální elektroniky Přírodovědecká fakulta Masarykovy univerzity 13. května 2010
Něco o laserech Ústav fyzikální elektroniky Přírodovědecká fakulta Masarykovy univerzity 13. května 2010 Pár neuspořádaných faktů LASER = Light Amplification by Stimulated Emission of Radiation Zdroj dobře
VíceOptické spektroskopie 1 LS 2014/15
Optické spektroskopie 1 LS 2014/15 Martin Kubala 585634179 mkubala@prfnw.upol.cz 1.Úvod Velikosti objektů v přírodě Dítě ~ 1 m (10 0 m) Prst ~ 2 cm (10-2 m) Vlas ~ 0.1 mm (10-4 m) Buňka ~ 20 m (10-5 m)
VíceABSORPČNÍ A EMISNÍ SPEKTRÁLNÍ METODY
ABSORPČNÍ A EMISNÍ SPEKTRÁLNÍ METODY 1 Fyzikální základy spektrálních metod Monochromatický zářivý tok 0 (W, rozměr m 2.kg.s -3 ): Absorbován ABS Propuštěn Odražen zpět r Rozptýlen s Bilance toků 0 = +
VíceAkustooptický modulátor s postupnou a stojatou akustickou vlnou
Úloha č. 8 pro laserová praktika KFE, FJFI, ČVUT v Praze, verze 2010/1 Akustooptický modulátor s postupnou a stojatou akustickou vlnou Akustooptické modulátory (AOM), někdy též nazývané Braggovské cely,
VíceČeské vysoké učení technické v Praze. Katedra fyzikální elektroniky. Témata studentských prací pro školní rok 2014 15
Rámcové téma práce č. 1: Diodově čerpaný Er:YAG oku-bezpečný laser Typ práce: DP Vedoucí práce: Ing. M. Němec, Ph.D. 1 Kozultant(i): prof. Ing. H. Jelínková, DrSc. 2 Student: L. Indra Obsahem práce je
VíceFyzikální podstata DPZ
Elektromagnetické záření Vlnová teorie vlna elektrického (E) a magnetického (M) pole šíří se rychlostí světla (c) Charakteristiky záření: vlnová délka (λ) frekvence (ν) Fyzikální podstata DPZ Petr Dobrovolný
VícePlazmová depozice tenkých vrstev oxidu zinečnatého
Plazmová depozice tenkých vrstev oxidu zinečnatého Bariérový pochodňový výboj za atmosférického tlaku Štěpán Kment Doc. Dr. Ing. Petr Klusoň Mgr. Zdeněk Hubička Ph.D. Obsah prezentace Úvod do problematiky
VíceStudium kladného sloupce doutnavého výboje pomocí elektrostatických sond: jednoduchá sonda
1 Úvod Studium kladného sloupce doutnavého výboje pomocí elektrostatických sond: jednoduchá sonda V této úloze se zaměříme na měření parametrů kladného sloupce doutnavého výboje, proto je vhodné se na
Víceelektrony v pevné látce verze 1. prosince 2016
F6122 Základy fyziky pevných látek seminář elektrony v pevné látce verze 1. prosince 2016 1 Drudeho model volných elektronů 1 1.1 Mathiessenovo pravidlo............................................... 1
VícePOŽADAVKY KE STÁTNÍ ZÁVĚREČNÉ ZKOUŠCE MAGISTERSKÉ STUDIUM POČÍTAČOVÉ MODELOVÁNÍ VE VĚDĚ A TECHNICE (NAVAZUJÍCÍ STUDIUM I DOBÍHAJÍCÍ 5-LETÉ STUDIUM)
POŽADAVKY KE STÁTNÍ ZÁVĚREČNÉ ZKOUŠCE MAGISTERSKÉ STUDIUM POČÍTAČOVÉ MODELOVÁNÍ VE VĚDĚ A TECHNICE (NAVAZUJÍCÍ STUDIUM I DOBÍHAJÍCÍ 5-LETÉ STUDIUM) Organizace zkoušky Zkouška je ústní a má čtyři části:
VícePOZOROVÁNÍ SLUNCE VE SPEKTRÁLNÍCH ČARÁCH. Libor Lenža Hvězdárna Valašské Meziříčí, p. o.
POZOROVÁNÍ SLUNCE VE SPEKTRÁLNÍCH ČARÁCH Libor Lenža Hvězdárna Valašské Meziříčí, p. o. Obsah 1. Co jsou to spektrální čáry? 2. Historie a současnost (přístroje, družice aj.) 3. Význam pro sluneční fyziku
VíceF7030 Rentgenový rozptyl na tenkých vrstvách
F7030 Rentgenový rozptyl na tenkých vrstvách O. Caha PřF MU Prezentace k přednášce Numerické simulace Příklady experimentů Vybrané vztahy Sylabus Elementární popis vlnového pole: Rtg vlna ve vakuu; Greenova
VíceJméno a příjmení. Ročník. Měřeno dne. 21.3.2012 Příprava Opravy Učitel Hodnocení
FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM Ústav fyziky FEKT VUT BRNO Jméno a příjmení Vojtěch Přikryl Ročník 1 Předmět IFY Kroužek 35 ID 143762 Spolupracoval Měřeno dne Odevzdáno dne Daniel Radoš 7.3.2012 21.3.2012 Příprava
VícePERIODICKÁ ZPRÁVA o řešení projektu LC528 - Centrum laserového plazmatu za rok 2010
PERIODICKÁ ZPRÁVA o řešení projektu LC528 - Centrum laserového plazmatu za rok 2010 4. Přílohy 4.1. ZPRÁVA O POSTUPU ŘEŠENÍ PROJEKTU - ROK 2010 4.1.1. POPIS ŘEŠENÍ PROJEKTU Experimentální a teoretické
VíceAbstrakt. fotodioda a fototranzistor) a s jejich základními charakteristikami.
Název a číslo úlohy: 9 Detekce optického záření Datum měření: 4. května 2 Měření provedli: Vojtěch Horný, Jaroslav Zeman Vypracovali: Vojtěch Horný a Jaroslav Zeman společnými silami Datum: 4. května 2
VíceLaserová technika prosince Katedra fyzikální elektroniky.
Laserová technika 1 Aktivní prostředí Šíření optických impulsů v aktivním prostředí Jan Šulc Katedra fyzikální elektroniky České vysoké učení technické jan.sulc@fjfi.cvut.cz. prosince 016 Program přednášek
VícePraktikum III - Optika
Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK Praktikum III - Optika Úloha č. 13 Název: Vlastnosti rentgenového záření Pracoval: Matyáš Řehák stud.sk.: 13 dne: 3. 4. 2008 Odevzdal
VíceÚloha 5: Spektrometrie záření α
Petra Suková, 3.ročník 1 Úloha 5: Spektrometrie záření α 1 Zadání 1. Proveďte energetickou kalibraci α-spektrometru a určete jeho rozlišení. 2. Určeteabsolutníaktivitukalibračníhoradioizotopu 241 Am. 3.
VíceVlnění. vlnění kmitavý pohyb částic se šíří prostředím. přenos energie bez přenosu látky. druhy vlnění: 1. a. mechanické vlnění (v hmotném prostředí)
Vlnění vlnění kmitavý pohyb částic se šíří prostředím přenos energie bez přenosu látky Vázané oscilátory druhy vlnění: Druhy vlnění podélné a příčné 1. a. mechanické vlnění (v hmotném prostředí) b. elektromagnetické
Více2 Nd:YAG laser buzený laserovou diodou
2 Nd:YAG laser buzený laserovou diodou 15. května 2011 Základní praktikum laserové techniky Zpracoval: Vojtěch Horný Datum měření: 12. května 2011 Pracovní skupina: 1 Ročník: 3. Naměřili: Vojtěch Horný,
VíceStanovení požární odolnosti. Přestup tepla do konstrukce v ČSN EN
Stanovení požární odolnosti NAVRHOVÁNÍ OCELOVÝCH KONSTRUKCÍ NA ÚČINKY POŽÁRU ČSN EN 1993-1-2 Ing. Jiří Jirků Ing. Zdeněk Sokol, Ph.D. Prof. Ing. František Wald, CSc. 1 2 Přestup tepla do konstrukce v ČSN
Více12LPZ. Jaroslav Nejdl, nejdl@fzu.cz 24. 11. 2014
Plazmový zdroj rentgenového záření 12LPZ Jaroslav Nejdl, nejdl@fzu.cz FJFI ČVUT v Praze 24. 11. 2014 Jaroslav Nejdl, nejdl@fzu.cz (FzÚ AV ČR) LPZ 2014: 6. Plazmový zdroj RTG 24. 11. 2014 1 / 10 Úvod Interakcí
VíceOptimalizace magnetického pole čidla indukčního průtokoměru
Optimalizace magnetického pole čidla indukčního průtokoměru Rosický Jakub TECHNICKÁ UNIVERZITA V LIBERCI Fakulta mechatroniky, informatiky a mezioborových studií Tento materiál vznikl v rámci projektu
VíceÚloha 1: Vypočtěte hustotu uhlíku (diamant), křemíku, germania a α-sn (šedý cín) z mřížkové konstanty a hmotnosti jednoho atomu.
Úloha : Vypočtěte hustotu uhlíku (diamant), křemíku, germania a α-sn (šedý cín) z mřížkové konstanty a hmotnosti jednoho atomu. Všechny zadané prvky mají krystalovou strukturu kub. diamantu. (http://en.wikipedia.org/wiki/diamond_cubic),
VíceOptika a nanostruktury na KFE FJFI
Optika a nanostruktury na KFE FJFI Marek Škereň 28. 11. 2012 www: email: marek.skeren@fjfi.cvut.cz tel: 221 912 825 mob: 608 181 116 Skupina optické fyziky Fakulta jaderná a fyzikálně inženýrská České
VíceÚvod do vln v plazmatu
Úvod do vln v plazmatu Co je to vlna? (fázová a grupová rychlost) Přehled vln v plazmatu Plazmové oscilace Iontové akustické vlny Horní hybridní frekvence Elektrostatické iontové cyklotronové vlny Dolní
VíceZáklady fyziky laserového plazmatu. Lekce 1 -lasery
Základy fyziky laserového plazmatu Lekce 1 -lasery Co je světlo a co je laser? Laser(akronym Light Amplification by Stimulated EmissionofRadiation česky zesilování světla stimulovanou emisí záření) Je
VíceSPEKTROSKOPICKÉ VLASTNOSTI LÁTEK (ZÁKLADY SPEKTROSKOPIE)
SPEKTROSKOPICKÉ VLASTNOSTI LÁTEK (ZÁKLADY SPEKTROSKOPIE) Elektromagnetické vlnění SVĚTLO Charakterizace záření Vlnová délka - (λ) : jednotky: m (obvykle nm) λ Souvisí s povahou fotonu Charakterizace záření
VíceKapitoly z fyzikální chemie KFC/KFCH. VII. Spektroskopie a fotochemie
Kapitoly z fyzikální chemie KFC/KFCH VII. Spektroskopie a fotochemie Karel Berka Univerzita Palackého v Olomouci Katedra Fyzikální chemie karel.berka@upol.cz Spektroskopie Analýza světla Excitované Absorbované
VíceAktivní perturbace vesmírného prostředí v blízkosti Země. Prof. Wayne A. Scales, Ph.D. Bradley Department of Electrical and Computer Engineering
Aktivní perturbace vesmírného prostředí v blízkosti Země. Prof. Wayne A. Scales, Ph.D. Bradley Department of Electrical and Computer Engineering Proč je toto důležitou oblastí výzkumu? Umožní studium základní
Více1. Ze zadané hustoty krystalu fluoridu lithného určete vzdálenost d hlavních atomových rovin.
1 Pracovní úkoly 1. Ze zadané hustoty krystalu fluoridu lithného určete vzdálenost d hlavních atomových rovin. 2. Proměřte úhlovou závislost intenzity difraktovaného rentgenového záření při pevné orientaci
Vícec) vysvětlení jednotlivých veličin ve vztahu pro okamžitou výchylku, jejich jednotky
Harmonický kmitavý pohyb a) vysvětlení harmonického kmitavého pohybu b) zápis vztahu pro okamžitou výchylku c) vysvětlení jednotlivých veličin ve vztahu pro okamžitou výchylku, jejich jednotky d) perioda
VíceÚvod do laserové techniky
Úvod do laserové techniky Světlo jako elektromagnetické záření I. část Michal Němec Katedra fyzikální elektroniky České vysoké učení technické v Praze michal.nemec@fjfi.cvut.cz Kontakty Ing. Michal Němec,
VíceDIFRAKCE ELEKTRONŮ V KRYSTALECH, ZOBRAZENÍ ATOMŮ
DIFRAKCE ELEKTRONŮ V KRYSTALECH, ZOBRAZENÍ ATOMŮ T. Jeřábková Gymnázium, Brno, Vídeňská 47 ter.jer@seznam.cz V. Košař Gymnázium, Brno, Vídeňská 47 vlastik9a@atlas.cz G. Malenová Gymnázium Třebíč malena.vy@quick.cz
VíceÚvod do laserové techniky
Úvod do laserové techniky Světlo jako elektromagnetické záření I. část Jan Šulc Katedra fyzikální elektroniky České vysoké učení technické v Praze jan.sulc@fjfi.cvut.cz 5. října 2016 Kontakty Ing. Jan
Více133PSBZ Požární spolehlivost betonových a zděných konstrukcí. Přednáška A3. ČVUT v Praze, Fakulta stavební katedra betonových a zděných konstrukcí
133PSBZ Požární spolehlivost betonových a zděných konstrukcí Přednáška A3 ČVUT v Praze, Fakulta stavební katedra betonových a zděných konstrukcí Obsah přednášky Teplotní analýza konstrukce Sdílení tepla
VíceMěření kosmického záření
Měření kosmického záření D. Jochcová 1, M. Stejskal 2, M. Kozár 3, M. Melčák 4, D. Friedrich 5 1 Wichterlevo gymnázium, Ostrava oxiiiii@centrum.cz 2 Gymnázium Litoměřická, Praha marek.sms@gmail.com 3 Bilingválne
VíceÚloha 21: Studium rentgenových spekter
Petra Suková, 3.ročník 1 Úloha 21: Studium rentgenových spekter 1 Zadání 1. S využitím krystalu LiF jako analyzátoru proveďte měření následujících rentgenových spekter: a) Rentgenka s Cu anodou. proměřte
VícePROCESY V TECHNICE BUDOV 12
UNIVERZITA TOMÁŠE BATI VE ZLÍNĚ FAKULTA APLIKOVANÉ INFORMATIKY PROCESY V TECHNICE BUDOV 12 Dagmar Janáčová, Hana Charvátová, Zlín 2013 Tento studijní materiál vznikl za finanční podpory Evropského sociálního
VíceOptoelektronika. Zdroje. Detektory. Systémy
Optoelektronika Zdroje Detektory Systémy Optoelektronika Optoelektronické součástky využívají interakce záření a elektricky nabitých částic v polovodičích. 1839 E. Becquerel - Fotovoltaický jev 1873 W.
Více