Základní vlastnosti elektrostatického pole, probrané v minulých hodinách, popisují dvě diferenciální rovnice : konzervativnost el.
|
|
- Pavla Bártová
- před 8 lety
- Počet zobrazení:
Transkript
1 Aplikace Gaussova zákona ) Po sestavení základní ovnice elektostatiky Základní vlastnosti elektostatického pole, pobané v minulých hodinách, popisují dvě difeenciální ovnice : () ot E konzevativnost el. pole () dive ρ Gaussův zákon elektostatiky Víme také že po intenzitu elektostatického pole také platí : E gad Jestliže dosadíme tento vztah do obou ovnic : ( gad ) ot () div ( gad ) ρ () Potom ovnice () je vždy splněna - viz domácí cvičení v otázce El. pole ve vakuu - kde jste měli zjistit, že z důvodu záměny duhých smíšených deivací platí po jakoukoliv spojitou funkci φ : δ δ δ δ δ δ δ ot gad ot,,,... δx δy δz δy δz δz δy A ovnici () dále upavíme : ρ div gad Znaménko minus převedeme na pavou stanu a ozepíšeme dvojitý opeáto na levé staně : div,, x z + + x x z z + + x z
2 Vzniklý matematický předpis je samozřejmě opět opeáto, působící na funkci φ. Vzhledem k jeho častému výskytu v důležitých matematických ovnicích má své označení i pojmenování : + x + z Laplaceův opeáto Je jistě sympatické, že k jeho fomálnímu popisu lze opět využít známý opeáto nabla : x,,,, z x z Rovnici () lze tedy jednoduše zapsat ve tvau : ρ Poissonova ovnice o Tato ovnice je pak v liteatuře označována jako základní ovnice elektostatiky. Jejím vyřešením po zadané ozložení nábojů (tj. po hustotu náboje ρ ) získáme potenciál elektického pole (kteý, jak víme, toto pole jednoznačně popisuje). Poissonova ovnice je paciální difeenciální ovnicí. stupně, její vyřešení poto není ozhodně jednoduché. ale my už řešení známe víme totiž, že platí (viz. zobecnění Coulombova zákona ) : 4π ρ dv o ' V A tento integál musí být řešením Poissonovy ovnice!! Poznámka : Po ρ dostáváme nejjednodušší možný tva základní ovnice elektostatiky : Laplaceova ovnice Tato ovnice vypadá dosti jednoduše, ale pokud bychom ji chtěli přímo řešit (a nevyužít zobecněný Coulombův zákon), páci bychom si příliš neulehčili, potože stanovení integačních konstant z okajových podmínek úlohy je vždy velmi pacné.
3 ) Po výpočet elektických polí jednoduchých konfiguací nábojů Vedle přímého výpočtu intenzity elektického pole (podle kapitoly Zobecnění Coulombova zákona ), nebo pomocí elektostatického potenciálu (stejná kapitola) je často možné, zejména u symeticky ozložených nábojů, použití Gaussova zákona viz cvičení. 3) peciálně po výpočet elektického pole vodivého tělesa Zde pozkoumáme pomocí Gaussova zákona vlastnosti elektostatického pole vodivého tělesa, přitom se dostaneme k velmi důležitému pojmu kapacity tělesa : Vodivé (pevné) těleso je chaakteizované existencí tzv. volných nábojů, kteé nejsou na těleso vázány žádnými vazbovými silami a mohou se tedy v jeho objemu volně pohybovat a při působení vnějšího pole (na vodič připojíme póly elektického zdoje) pak vytvoří (makoskopický) elektický poud. U kovových těles jsou takové náboje tvořeny volnými, samostatnými elektony ty vznikly odtžením z valenční sféy elektonového obalu atomů kovu silovým působením při tuhnutí a kystalizaci tělesa z kapalné taveniny. Kovové ionty přitom vytvoří pevnou kystalickou mřížku tělesa a odtžené valenční elektony pak zůstanou uvnitř tělesa. Ačkoliv na každý z těchto elektonů v objemu kovu působí obovské množství elektostatických přitažlivých a odpudivých sil (od okolních iontů mřížky a ostatních elektonů) je výslednice všech těchto sil kupodivu nulová (je tomu pávě z důvodu velkého počtu těchto sil a jejich symetického ozložení ke každé síle se vždy najde nějaká potisíla,. to ovšem neplatí v blízkosti povchu, viz ob.) povch tělesa 3
4 Jestliže tedy na elekton uvnitř vodivého tělesa nepůsobí žádná síla (přesněji řečeno výslednice všech působících sil je nulová - ale výsledek je stejný), můžeme elekton považovat za volnou částicí, kteá podle zákona setvačnosti setvává v klidu a tepve při působení vnější síly (vnější el. pole) se začne pohybovat a vytváří elektický poud tak se tedy vysvětluje dobá elektická vodivost kovů. Pozn. : Poblíž povchu tělesa je vějíř působících sil zjevně nesymetický (viz ob.) poto vzniklá výsledná síla míří do vnitřku tělesa a zabaňuje elektonům opustit objem kovu. Aby elektony dokázaly vystoupit z kovu do okolního postředí, musíme jim dodat dostatečně velikou kinetickou enegii (její minimální hodnota je ovna výstupní páci kovu) to je možné například pomocí tepelné enegie (zahřátí kovu vyvolá tepelnou emisi elektonů, temoemisi), uychlením elektonů ve velmi silném vnějším elektickém poli (polní emise), nebo sážkou s jinou ychlou částicí, například s fotonem (fotoemise) či s elektonem (sekundání emise elektonů). Pozn. : Elektony v objemu vodiče existují vlastně za stejných podmínek jako částice plynu poto se často označují jako elektonový plyn a stejně jako molekuly plynu nejsou nikdy v klidu, ale neustále se pohybují všemi možnými směy i velikostmi ychlosti tedy známým neuspořádaným (tepelným) pohybem. Je možné také ukázat, že v ovnováze po ně platí Maxvellův ozdělovací zákon, včetně např. vztahů po střední ychlosti. Pohyb, kteý elektony získají od vnějšího pole je pak ve skutečnosti malou přídavnou ychlostí k velké neuspořádané ychlosti je to jakási jejich diftová ychlost (viz také příklad na cvičení ychlost elektonů ve vodiči při telefonování nám vyšla asi 5,7 mikonů/s, což je skutečně zanedbatelně malé opoti obovské střední ychlosti jejich neuspořádaného pohybu, kteá při pokojové teplotě činí asi,. 5 m/s). Pozn. 3 : Vodivými tělesy (látkami) mohou být ovšem také kapaliny a plyny (plazma). Tyto látky nemají žádnou pevnou stuktuu, všechny částice plynu jsou zcela volné, u kapalin pak skoo volné - a jejich vodivost poto může být způsobena jak záponými elektony, tak kladnými ionty. Vodivé kovové těleso tedy obsahuje nesmíné množství volných nábojů (řádu Avogadova čísla) a pokud bychom neznali fakta o jejich chování (elektonový plyn), mohlo by nás překvapit expeimentální zjištění, že v temodynamické ovnováze tedy například v nulovém vnějším poli neteče v objemu vodiče žádný poud (důkaz je jednoduchý vodič by se musel sám od sebe zahřívat Jouleovým teplem). To ale znamená, že ani uvnitř vodiče neexistuje elektické pole - tedy všude v objemu vodiče platí : E E V ρ 4
5 Na tento poznatek můžeme aplikovat Gaussův zákon následovně : Jestliže si v objemu vodiče představíme nějakou spojitou uzavřenou plochu (viz ob.), pak tok elektické intenzity touto plochou je zaučeně nulový: E d Z toho ovšem podle Gaussova zákona plyne, že musí být nulový také celkový náboj uvnitř této plochy : E d Z dřívějších kapitol víme, že celkový náboj v nějakém objemu V můžeme stanovit pomocí hustoty náboje sečtením (integací) nábojů ve všech místech tohoto objemu : ρ dv V Potože tento náboj je nulový po libovolnou uzavřenou plochu, nemůže to být jen náhodný výsledek součtu kladných a záponých nábojů v ůzných oblastech tělesa, ale musí být nulová hodnota náboje v každém jeho místě. Potože ale všude v objemu vodiče existují (nepohyblivé) kladné ionty a (volně pohyblivé) záponé elektony, znamená to, že elektony jsou tak dokonale ovnoměně ozloženy v objemu, že přesně vykompenzují kladné ionty kystalické mříže a poto nejen celkový náboj tělesa, ale i hustota výsledného náboje v každém místě je nulová : ρ Dále bude velmi zajímavé sledovat inteakci vodiče s okolními náboji. Představme si, že do blízkosti našeho tělesa umístíme elektický náboj, tj. nabité jiné těleso, například kladného znaménka (viz ob.). E ex E int E ρ Pak můžeme pozoovat tzv. jev elektostatické indukce : Elektické pole vnějšího náboje ( E ) působí na volné náboje uvnitř tělesa - elektony a ty se tedy budou v objemu vodiče pohybovat směem k tomuto náboji až do maximální možné blízkosti, tj. na přivácený povch tělesa. (viz ob.). ex 5
6 Na tomto povchu tělesa poto vznikne indukuje se záponý náboj, tvořený elektony - a na povchu nejvzdálenějším, odváceném se pojeví nedostatek elektonů, tj. objeví se náboj kladný, tvořený kladnými nevykompenzovanými ionty mřížky. Popsaný pohyb nábojů a zvyšování jejich velikosti na povších tělesa bude tvat učitou (kátkou) dobu, až do okamžiku, kdy vnitřní elektické pole ( E ), vytvářené indukovanými náboji, přesně vyovná původní vnější pole, tak, že výsledné elektické pole ve vodiči bude opět nulové : E Eex + Eint int Potom opět nastane ovnovážný stav, chaakteizovaný již neměnnou velikostí indukovaných nábojů na povchu tělesa. Z nulového toku elektické intenzity libovolnou uzavřenou plochou uvnitř tělesa pak opět konstatujeme nulovost objemové hustoty náboje, i celkového náboje tělesa : E d ρ V dv Jakékoliv vnější náboje tedy nemají vliv na elektické pole ve vodiči a poto můžeme konstatovat, že : Vnitřek vodivého tělesa je cháněn před účinky vnějších nábojů. Jestliže uvnitř vodivého tělesa nejsou náboje, kteé by mohly způsobit elektické pole pak můžeme tento vnitřek vyříznout a ponechat jen (tenkou) uzavřenou povchovou vstvu (kde ovšem náboje být mohou) a situace se nijak nezmění uvnitř nyní dutého vodivého tělesa bude stále nulové pole. To je pincip elektostatického odstínění vnitřního objemu. Citlivé elektické přístoje lze tedy ochánit před účinkem vnějších nábojů tak, že je vložíme do plechového kytu, nebo aspoň obalíme staniolem často postačí i síťovaný či děovaný kyt (Faadayova klec). dutina E Pozn. : Kdybychom nyní dokázali těleso upostřed napůl ozdělit, získali bychom dvě tělesa, nabitá opačnými náboji. Mohli bychom také uzemnit jeden povch tělesa, například záponý pak by se přebytečné elektony odvedly do země a po odstanění uzemnění by těleso zůstalo celkově nabité kladným nábojem. 6
7 Dále pozkoumejme situaci, že by z nějakého okolního nabitého tělesa mohly na naše vodivé, zatím neutální těleso přejít elektické náboje tzn. budeme sledovat poces nabíjení vodiče. Tento poces si můžeme teoeticky jednoduše představit jako myšlený přesun skupiny nábojů celkové velikosti (musí to být volné náboje, aby se daly přesunovat, nejlépe pak elektony) z nekonečna do učeného místa uvnitř vodiče (viz ob.), aniž uvažujeme vliv způsobu přesunu nábojů, případně jejich zdoje. (íla, i páce potřebná k takovému přesunu je nulová, potože na přesouvaný náboj nepůsobí žádná síla, ani od nabíjeného, zatím neutálního tělesa, ani od neexistujícího zdoje.) σ ρ E Potože jsou tyto přenesené náboje stejného znaménka (elektony), navzájem se odpuzují elektostatickými silami a potože jsou volné, pohybují se v objemu tělesa od sebe do maximální možné vzájemné vzdálenosti, tj. až na povch tělesa. Po uplynutí nějaké kátké přechodné doby, ve kteé v tělese z objemu na povch vlastně tečou učité poudy, pak opět nastane ustálený, ovnovážný stav, kdy bez ohledu na polohu místa, kam byly dopaveny náboje - uvnitř v objemu tělesa nebude již žádný z těchto nábojů, tedy objemová hustota náboje ρ v každém místě objemu bude opět nulová, stejně jako v nenabitém stavu. Všechny, na těleso přenesené náboje, tedy budou ozloženy na povchu tělesa s nenulovou plošnou hustotou σ (viz předchozí ob.), z níž také můžeme vypočítat celkový náboj nyní již nabitého vodiče : σ d Potože ani nabitý vodič se sám od sebe nikdy nezahřívá, je jeho vnitřní elektické pole opět nulové : E A z příslušného nulového toku této nulové elektické intenzity (přes libovolnou uzavřenou vnitřní plochu ) vyplývá podle Gaussova zákona opět nulová hustota náboje v každém místě objemu tělesa což samozřejmě souhlasí s předchozí úvahou o přechodu nábojů na povch tělesa. E d V ρ dv 7
8 Celkem tedy platí : V nabitém i nenabitém vodivém tělese, bez vnějších nábojů, i při jejich přítomnosti je (v ovnovážném stavu) vždy nulové elektické pole i nulová objemová hustota náboje : E ρ uvnitř vodiče je nulové pole a nulový náboj Dále uvážíme, že na ozdíl od vnitřku objemu, je ve vnějším okolí tělesa situace zcela odlišná. Náboje soustředěné na povchu tělesa samozřejmě vytvářejí vně tělesa nenulové elektické pole a jakékoliv místo v postou poto získává elektický potenciál - tedy i každý bod tělesa má svůj potenciál a při přenášení dalších nábojů na těleso již musíme konat páci. (Po osamělé těleso předpokládáme přenos nábojů z nekonečna, pak je páce učena přímo tímto potenciálem a velikostí náboje, při přenosu nábojů z jiného tělesa v konečné vzdálenosti je samozřejmě ozhodující ozdíl potenciálů viz dále kondenzáto.) σ ρ σ d l E l de l E Po potenciál například místa ( l ) E d na povchu tělesa (viz ob.) platí : využitím této ovnice pak mohu napsat potenciál libovolného jiného místa E d E d + E d ( l+ l ) ( l ) ( l ) 8 + (na povchu) tělesa : ( l ) E d
9 Potože v elektostatickém poli nezáleží na volbě integační cesty, zvolím mezi oběma místy takovou dáhu ( l ), aby celá ležela v objemu tělesa, kde je nulové pole, tedy bude i nulový poslední integál. Dostáváme tak další zásadní výsledek po vodivé těleso : + E d ( l ) To zřejmě platí i po body uvnitř tělesa, tedy celkem : konst. všechny místa vodivého tělesa mají stejný potenciál Pozn. : Ukažte si na cvičení ještě jednu zajímavou vlastnost nabitého vodiče intenzita pole u povchu (vně) je jednoznačně učena povchovou hustotou náboje a je vždy kolmá na povchovou plochu. Pozn. : Pokud si myslíte, že jste pochopili fyziku vodivého tělesa, pokuste se zodpovědět otázky letošní Fyzikální olympiády. 4) Zavedení kapacity tělesa Podívejme se nyní ještě jednou na vztah po potenciál vodivého tělesa : E d Za předpokladu, že vodivé těleso je osamělé, je elektická intenzita učena pouze náboji na tomto tělese : E 4π σ d ' 3 ( ' ) Potože uvnitř tělesa je nulová objemová hustota náboje, je celkový náboj tělesa učen pouze povchovou hustotou : σ d Uvedené veličiny jsou tedy zřejmě navzájem,,úměné : E σ Tedy každé přenesení elektického náboje na těleso zvýší jeho potenciál, čím více náboje přeneseme na těleso, tím vyšší potenciál těleso získá celkový náboj tělesa a jeho potenciál jsou navzájem přímo úměné : 9
10 A kapacitu tělesa definujeme jako koeficient této úměy : C (absolutní) kapacita osamělého vodiče Pozn. : Uvažte, že kapacita závisí na tvau tělesa, neboť při jiném tvau (a při stejném celkovém náboji tělesa ) vznikne jiné ozložení nábojů, tj. funkce σ(x,y,z) důsledkem je ovšem jiné elektické pole - těleso tedy bude mít jiný potenciál φ, a poto i kapacitu, Kondenzáto - U Vzhledem k přesně opačným nábojům na deskách mohu stav nabitého kondenzátou (viz ob.) dostat z neutálního stavu (opakovaným) postupným přenášením nábojů pouze mezi oběma deskami kondenzátou (bez použití jiného vnějšího zdoje). Při každém přenesení nějakého náboje se vykoná páce ovná ozdílu jejich potenciálů a zvýší se velikost nábojů na deskách - a tím se zvětší potenciálový ozdíl.. tento poces může pokačovat, až se dosáhne požadovaného výsledného napětí na kondenzátou : U Vzniká tak zřejmě opět přímá úměa - mezi velikostí celkového přeneseného náboje (tj. mezi nábojem kondenzátou) a vzniklým ozdílem potenciálů mezi deskami (tj. napětím) - a kapacitu kondenzátou potom definujeme jako koeficient této úměy : C kapacita kondenzátou U (konec kapitoly) (K.Rusňák, /6) ev. a doplň. /7
I. Statické elektrické pole ve vakuu
I. Statické elektické pole ve vakuu Osnova:. Náboj a jeho vlastnosti 2. Coulombův zákon 3. Intenzita elektostatického pole 4. Gaussova věta elektostatiky 5. Potenciál elektického pole 6. Pole vodiče ve
Více2.1.2 Jaký náboj projde proudovodičem, klesá-li v něm proud z 18 A na nulu tak, že za každou sekundu klesne hodnota proudu na polovinu?
. LKTCKÝ POD.. lektický odpo, páce a výkon el. poudu.. Jaké množství el. náboje Q pojde vodičem za t = 0 s, jestliže a) poud = 5 A je stálý, b) poud ovnoměně oste od nuly do A?.. Jaký náboj pojde poudovodičem,
VíceVYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ FAKULTA STAVEBNÍ GB02 FYZIKA II MODUL M01 ELEKTŘINA A MAGNETISMUS
VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ FAKULTA STAVEBNÍ PROF. ING. BOHUMIL KOKTAVÝ, CSC., DOC. ING. PAVEL KOKTAVÝ, CSC., PH.D. GB FYZIKA II MODUL M1 ELEKTŘINA A MAGNETISMUS STUDIJNÍ OPORY PRO STUDIJNÍ PROGRAMY
VíceGravitační a elektrické pole
Gavitační a elektické pole Newtonův gavitační zákon Aistotelés (384-3 př. n. l.) předpokládal, že na tělesa působí síla směřující svisle dolů. Poto jsou těžké předměty (skály tvořící placatou Zemi) dole
VíceELT1 - Přednáška č. 4
ELT1 - Přednáška č. 4 Statická elektřina a vodivost 2/2 Rozložení elektostatických nábojů Potenciál el. pole, el. napětí, páce Coulombův zákon Bodový náboj - opakování Coulombův zákon - síla, kteou působí
VíceElektrický náboj [q] - základní vlastnost částic z hlediska EM pole - kladný (nositel proton), záporný (nositel elektron) 19
34 Elektomagnetické pole statické, stacionání, nestacionání zásady řešení v jednoduchých geometických stuktuách, klasifikace postředí (lineaita, homogenita, dispeze, anizotopie). Vypacoval: Onda, otja@seznam.cz
VíceELEKTROSTATICKÉ POLE V LÁTKÁCH
LKTROSTATIKÉ POL V LÁTKÁH A) LKTROSTATIKÉ POL V VODIČÍH VODIČ látka obsahující volné elektrické náboje náboje se po vložení látky do pole budou pohybovat až do vytvoření ustáleného stavu, kdy je uvnitř
Více14. Základy elektrostatiky
4. Základy elektostatiky lektostatické pole existuje kolem všech elekticky nabitých tles. Tato tlesa na sebe vzájemn jeho postednictvím psobí. lektický náboj dva významy: a) vyjaduje stav elekticky nabitých
VíceIV. Magnetické pole ve vakuu a v magnetiku. 1. Magnetické pole el. proudu 2. Vlastnosti mg. pole 3. Magnetikum
IV. Magnetické pole ve vakuu a v magnetiku Osnova: 1. Magnetické pole el. poudu 2. Vlastnosti mg. pole 3. Magnetikum 1. Magnetické pole el. poudu histoický úvod podivné expeimenty ukazující neznámé silové
VíceKapacita. Gaussův zákon elektrostatiky
Kapacita Dosud jsme se zabývali vztahy mezi náboji ve vakuu. Prostředí mezi náboji jsme charakterizovali permitivitou ε a uvedli jsme, že ve vakuu je ε = 8,854.1-1 C.V -1.m -1. V této kapitole se budeme
VíceII. Statické elektrické pole v dielektriku. 2. Dielektrikum 3. Polarizace dielektrika 4. Jevy v dielektriku
II. Statické elektické pole v dielektiku Osnova: 1. Dipól 2. Dielektikum 3. Polaizace dielektika 4. Jevy v dielektiku 1. Dipól Konečný dipól 2 bodové náboje stejné velikosti a opačného znaménka ve vzdálenosti
VíceELEKTRICKÝ NÁBOJ COULOMBŮV ZÁKON INTENZITA ELEKTRICKÉHO POLE
ELEKTRICKÝ NÁBOJ COULOMBŮV ZÁKON INTENZITA ELEKTRICKÉHO POLE 1 ELEKTRICKÝ NÁBOJ Elektický náboj základní vlastnost někteých elementáních částic (pvní elektické jevy pozoovány již ve staověku janta (řecky
VícePro zředěné roztoky za konstantní teploty T je osmotický tlak úměrný molární koncentraci
TRANSPORTNÍ MECHANISMY Transport látek z vnějšího prostředí do buňky a naopak se může uskutečňovat dvěma cestami - aktivním a pasivním transportem. Pasivním transportem rozumíme přenos látek ve směru energetického
VíceElektromagnetické vlny, antény a vedení
FAKULTA ELEKTROTECHNIKY A KOMUNIKAČNÍCH TECHNOLOGIÍ VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ Eletomagneticé vlny, antény a vedení Přednášy Gaant předmětu: Doc. Ing. Zdeně Nováče, CSc. Auto textu: Doc. Ing. Zdeně
VíceHlavní body. Keplerovy zákony Newtonův gravitační zákon. Konzervativní pole. Gravitační pole v blízkosti Země Planetární pohyby
Úvod do gavitace Hlavní body Kepleovy zákony Newtonův gavitační zákon Gavitační pole v blízkosti Země Planetání pohyby Konzevativní pole Potenciál a potenciální enegie Vztah intenzity a potenciálu Úvod
Více9. Úvod do teorie PDR
9. Úvod do teorie PDR A. Základní poznatky o soustavách ODR1 Diferenciální rovnici nazveme parciální, jestliže neznámá funkce závisí na dvou či více proměnných (příslušná rovnice tedy obsahuje parciální
VíceELEKTROSTATIKA. Obsah. Studijní text pro řešitele FO a ostatní zájemce o fyziku. Bohumil Vybíral. Úvod 3
ELEKTROTATIKA tudijní text po řešitele FO a ostatní zájemce o fyziku Bohumil Vybíal Obsah Úvod 3 Elektostatické pole ve vakuu 5 Elektický náboj 5 Coulombův zákon 7 3 Intenzita elektického pole 7 Příklad
VícePříklady elektrostatických jevů - náboj
lektostatika Hlavní body Příklady elektostatických jevů. lektický náboj, elementání a jednotkový náboj Silové působení náboje - Coulombův zákon lektické pole a elektická intenzita, Páce v elektostatickém
VíceMAGNETICKÉ POLE ELEKTRICKÉHO PROUDU. r je vyjádřen vztahem
MAGNETICKÉ POLE ELEKTRICKÉHO PROUDU udeme se zabývat výpočtem magnetického pole vytvořeného danou konfiguací elektických poudů (podobně jako učení elektického pole vytvořeného daným ozložením elektických
VíceSkalární a vektorový popis silového pole
Skalární a vektorový popis silového pole Elektrické pole Elektrický náboj Q [Q] = C Vlastnost materiálových objektů Interakce (vzájemné silové působení) Interakci (vzájemné silové působení) mezi dvěma
Více4. Magnetické pole. 4.1. Fyzikální podstata magnetismu. je silové pole, které vzniká v důsledku pohybu elektrických nábojů
4. Magnetické pole je silové pole, které vzniká v důsledku pohybu elektrických nábojů 4.1. Fyzikální podstata magnetismu Magnetické pole vytváří permanentní (stálý) magnet, nebo elektromagnet. Stálý magnet,
Více3.7. Magnetické pole elektrického proudu
3.7. Magnetické pole elektického poudu 1. Znát Biotův-Savatův zákon a umět jej použít k výpočtu magnetické indukce v jednoduchých případech (okolí přímého vodiče, ve středu oblouku apod.).. Pochopit význam
VíceIng. Stanislav Jakoubek
Ing. Stanislav Jakoubek Číslo DUMu III/2-3-3-01 III/2-3-3-02 III/2-3-3-03 III/2-3-3-04 III/2-3-3-05 III/2-3-3-06 III/2-3-3-07 III/2-3-3-08 Název DUMu Elektrický náboj a jeho vlastnosti Silové působení
VíceZÁKLADNÍ POZNATKY MOLEKULOVÉ FYZIKY A TERMIKY. Mgr. Jan Ptáčník - GJVJ - 2. ročník - Molekulová fyzika a termika
ZÁKLADNÍ POZNATKY MOLEKULOVÉ FYZIKY A TERMIKY Mgr. Jan Ptáčník - GJVJ - 2. ročník - Molekulová fyzika a termika Částicová struktura látek Látky jakéhokoli skupenství se skládají z částic Částicemi jsou
VíceMaturitní okruhy Fyzika 2015-2016
Maturitní okruhy Fyzika 2015-2016 Mgr. Ladislav Zemánek 1. Fyzikální veličiny a jejich jednotky. Měření fyzikálních veličin. Zpracování výsledků měření. - fyzikální veličiny a jejich jednotky - mezinárodní
VíceClemův motor vs. zákon zachování energie
Clemův motor vs. zákon zachování energie (c) Ing. Ladislav Kopecký, 2009 V učebnicích fyziky se traduje, že energii nelze ani získat z ničeho, ani ji zničit, pouze ji lze přeměnit na jiný druh. Z této
VíceGeometrická optika. Aberace (vady) optických soustav
Geometická optika Abeace (vady) optických soustav abeace (vady) optických soustav jsou odchylky zobazení eálné optické soustavy od zobazení ideální optické soustavy v důsledku abeací není obazem bodu bod,
VíceKINETICKÁ TEORIE STAVBY LÁTEK
KINETICKÁ TEORIE STAVBY LÁTEK Látky kteréhokoliv skupenství se skládají z částic. Prostor, který těleso zaujímá, není částicemi beze zbytku vyplněn (diskrétní struktura látek). Rozměry částic jsou řádově
VíceElektrický náboj, Elektrické pole Elektrický potenciál a elektrické napětí Kapacita vodiče
Elektrické pole Elektrický náboj, Elektrické pole Elektrický potenciál a elektrické napětí Kapacita vodiče Elektrický náboj Elektrování těles: a) třením b) přímým dotykem jevy = elektrické příčinou - elektrický
Vícedo strukturní rentgenografie e I
Úvod do stuktuní entgenogafie e I Difakce tg záření na kystalu Metody chaakteizace nanomateiálů I RND. Věa Vodičková, PhD. Studium kystalové stavby Difakce elektonů, neutonů, tg fotonů Kystal ideální mřížka
VíceFYZIKA na LF MU cvičná. 1. Který z následujících souborů jednotek neobsahuje jen základní nebo odvozené jednotky soustavy SI?
FYZIKA na LF MU cvičná 1. Který z následujících souborů jednotek neobsahuje jen základní nebo odvozené jednotky soustavy SI? A. kandela, sekunda, kilogram, joule B. metr, joule, kalorie, newton C. sekunda,
VíceRutherfordův experiment s multikanálovým analyzátorem
Ruthefodův expeiment s multikanálovým analyzátoem Úkol Ověřte Ruthefodův vztah po ozptyl poměřením počtu alfa částic ozptýlených tenkou zlatou fólií do ůzných úhlů mezi cca 0 a 90. Zjistěte, jak ovlivňuje
Více+ ω y = 0 pohybová rovnice tlumených kmitů. r dr dt. B m. k m. Tlumené kmity
Tlumené kmit V praxi téměř vžd brání pohbu nějaká brzdicí síla, jejíž původ je v třecích silách mezi reálnými těles. Matematický popis těchto sil bývá dosti komplikovaný. Velmi často se vsktuje tzv. viskózní
VíceELEKTRICKÝ PROUD V KAPALINÁCH, PLYNECH A POLOVODIČÍCH
Škola: Autor: DUM: Vzdělávací obor: Tematický okruh: Téma: Masarykovo gymnázium Vsetín Mgr. Jitka Novosadová MGV_F_SS_3S3_D14_Z_OPAK_E_Elektricky_proud_v_kapalinach _plynech_a_polovodicich_t Člověk a příroda
Více6. Střídavý proud. 6. 1. Sinusových průběh
6. Střídavý proud - je takový proud, který mění v čase svoji velikost a smysl. Nejsnáze řešitelný střídavý proud matematicky i graficky je sinusový střídavý proud, který vyplývá z konstrukce sinusovky.
VíceMol. fyz. a termodynamika
Molekulová fyzika pracuje na základě kinetické teorie látek a statistiky Termodynamika zkoumání tepelných jevů a strojů nezajímají nás jednotlivé částice Molekulová fyzika základem jsou: Látka kteréhokoli
VíceTermika. Nauka o teple se zabývá měřením teploty, tepla a tepelnými ději.
Termika Nauka o teple se zabývá měřením teploty, tepla a tepelnými ději. 1. Vnitřní energie Brownův pohyb a difúze látek prokazují, že částice látek jsou v neustálém neuspořádaném pohybu. Proto mají kinetickou
VíceElektromagnetické jevy, elektrické jevy 4. Elektrický náboj, elektrické pole
Elektomagnetické jevy, elektické jevy 4. Elektický náboj, elektické pole 4. Základní poznatky (duhy el. náboje, vodiče, izolanty) Někteé látky se třením dostávají do zvláštního stavu přitahují lehká tělíska.
Více9. MĚŘENÍ TEPELNÉ VODIVOSTI
Měřicí potřeby 9. MĚŘENÍ TEPELNÉ VODIVOSTI 1) střídavý zdroj s regulačním autotransformátorem 2) elektromagnetická míchačka 3) skleněná kádinka s olejem 4) zařízení k měření tepelné vodivosti se třemi
VíceCZ.1.07/1.1.08/03.0009
Projekt: Inovace oboru Mechatronik pro Zlínský kraj Registrační číslo: CZ.1.07/1.1.08/03.0009 Elektrický proud Elektrický proud je uspořádaný tok volných elektronů ze záporného pólu ke kladnému pólu zdroje.
VíceZŠ ÚnO, Bratří Čapků 1332
Úvodní obrazovka Menu (vlevo nahoře) Návrat na hlavní stránku Obsah Výsledky Poznámky Záložky edunet Konec Fyzika 2 (pro 12-16 let) LangMaster Obsah (střední část) výběr tématu - dvojklikem v seznamu témat
VíceIng. Stanislav Jakoubek
Ing. Stanislav Jakoubek Číslo DUMu III/2-1-3-3 III/2-1-3-4 III/2-1-3-5 Název DUMu Vnější a vnitřní fotoelektrický jev a jeho teorie Technické využití fotoelektrického jevu Dualismus vln a částic Ing. Stanislav
VíceRychlostní a objemové snímače průtoku tekutin
Rychlostní a objemové snímače průtoku tekutin Rychlostní snímače průtoku Rychlostní snímače průtoku vyhodnocují průtok nepřímo měřením střední rychlosti proudu tekutiny v STŘ. Ta závisí vzhledem k rychlostnímu
VíceMAGNETICKÉ POLE CÍVEK V HELMHOLTZOVĚ USPOŘÁDÁNÍ
Úloha č. 6 a MAGNETICKÉ POLE CÍVEK V HELMHOLTZOVĚ USPOŘÁDÁNÍ ÚKOL MĚŘENÍ:. Změřte magnetickou indukci podél osy ovinných cívek po případy, kdy vdálenost mei nimi je ovna poloměu cívky R a dále R a R/..
VíceVYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ FAKULTA STAVEBNÍ APLIKOVANÁ FYZIKA MODUL 4 PŘENOS TEPLA
VYSOKÉ UČENÍ ECHNICKÉ V BRNĚ FAKULA SAVEBNÍ PAVEL SCHAUER APLIKOVANÁ FYZIKA MODUL 4 PŘENOS EPLA SUDIJNÍ OPORY PRO SUDIJNÍ PROGRAMY S KOMBINOVANOU FORMOU SUDIA Recenzoval: Prof. RNDr. omáš Ficker, CSc.
Vícev 1 = at 1, (1) t 1 = v 1
Příklad Statující tyskové letadlo musí mít před vzlétnutím ychlost nejméně 360 km/h. S jakým nejmenším konstantním zychlením může statovat na ozjezdové dáze dlouhé,8 km? Po ychlost v ovnoměně zychleného
VíceII. VNITŘNÍ ENERGIE, PRÁCE A TEPLO
II. VNITŘNÍ ENERGIE, PRÁCE A TEPLO 2.1 Vnitřní energie tělesa a) celková energie (termodynamické) soustavy E tvořena kinetickou energií E k jejího makroskopického pohybu jako celku potenciální energií
Více9 FYZIKA. 9.1 Charakteristika vyučovacího předmětu. 9.2 Vzdělávací obsah
9 FYZIKA 9.1 Charakteristika vyučovacího předmětu Obsahové vymezení Vzdělávací obsah vyučovacího předmětu je vytvořen na základě rozpracování oboru Fyzika ze vzdělávací oblasti Člověk a příroda. Vzdělávání
Více1. Dvě stejné malé kuličky o hmotnosti m, jež jsou souhlasně nabité nábojem Q, jsou 3
lektostatické pole Dvě stejné malé kuličk o hmotnosti m jež jsou souhlasně nabité nábojem jsou pověšen na tenkých nitích stejné délk v kapalině s hustotou 8 g/cm Vpočtěte jakou hustotu ρ musí mít mateiál
VíceElektrické a magnetické pole zdroje polí
Elektické a magnetické pole zdoje polí Co je podstatou elektomagnetických jevů Co jsou elektické náboje a jaké mají vlastnosti Co je elementání náboj a bodový elektický náboj Jak veliká je elektická síla
VíceA0M15EZS Elektrické zdroje a soustavy ZS 2011/2012 cvičení 1. Jednotková matice na hlavní diagonále jsou jedničky, všude jinde nuly
Matice Matice typu (m, n) je uspořádaná m-tice prvků z řádky matice.. Jednotlivé složky této m-tice nazýváme Matice se zapisují Speciální typy matic Nulová matice všechny prvky matice jsou nulové Jednotková
VíceNázev materiálu: Vedení elektrického proudu v kapalinách
Název materiálu: Vedení elektrického proudu v kapalinách Jméno autora: Mgr. Magda Zemánková Materiál byl vytvořen v období: 2. pololetí šk. roku 2010/2011 Materiál je určen pro ročník: 9. Vzdělávací oblast:
Víceε ε [ 8, N, 3, N ]
1. Vzdálenost mezi elektonem a potonem v atomu vodíku je přibližně 0,53.10-10 m. Jaká je velikost sil mezi uvedenými částicemi a) elektostatické b) gavitační Je-li gavitační konstanta G = 6,7.10-11 N.m
Více6 NÁVRH A EXPERIMENTÁLNÍ OVĚŘENÍ ELEKTROMAGNETICKÉHO AKTUÁTORU. František MACH
1. Úvod do řešené problematiky 6 NÁVRH A EXPERIMENTÁLNÍ OVĚŘENÍ ELEKTROMAGNETICKÉHO AKTUÁTORU František MACH ZÁPADOČESKÁ UNIVERZITA V PLZNI Fakulta elektrotechnická Katedra teoretické elektrotechniky Aktuátor,
VíceFYZIKÁLNÍ CHEMIE I: 2. ČÁST
Univerzita J. E. Purkyně v Ústí nad Labem Přírodovědecká fakulta FYZIKÁLNÍ CHEMIE I: 2. ČÁST KCH/P401 Ivo Nezbeda Ústí nad Labem 2013 1 Obor: Klíčová slova: Anotace: Toxikologie a analýza škodlivin, Chemie
VíceMOLEKULOVÁ FYZIKA KAPALIN
MOLEKULOVÁ FYZIKA KAPALIN Struktura kapalin Povrchová vrstva kapaliny Povrchová energie, povrchová síla, povrchové napětí Kapilární tlak Kapilarita Prof. RNDr. Emanuel Svoboda, CSc. STRUKTURA KAPALIN Tvoří
VíceMěření koaxiálních kabelů a antén
Jihočeská Univezita v Českých Budějovicích Pedagogická fakulta Kateda fyziky Měření koaxiálních kabelů a antén BAKALÁŘSKÁ PRÁCE České Budějovice 2010 Vedoucí páce: Ing. Michal Šeý Auto: Zdeněk Zeman Anotace
VíceSložení hvězdy. Hvězda - gravitačně vázaný objekt, složený z vysokoteplotního plazmatu; hmotnost 0,08 M ʘ cca 150 M ʘ, ale R136a1 (LMC) má 265 M ʘ
Hvězdy zblízka Složení hvězdy Hvězda - gravitačně vázaný objekt, složený z vysokoteplotního plazmatu; hmotnost 0,08 M ʘ cca 150 M ʘ, ale R136a1 (LMC) má 265 M ʘ Plazma zcela nebo částečně ionizovaný plyn,
VíceOtázka 17. 17.1 Základy vyzařování elektromagnetických vln
Otázka 17 Základy vyzařování elektomagnetických vln, přehled základních duhů antén a jejich základní paamety (vstupní impedance, směový diagam, zisk) liniové, plošné, eflektoové stuktuy, anténní řady.
Více5. Světlo jako elektromagnetické vlnění
Tivium z optiky 9 5 Světlo jako elektomagnetické vlnění Ve třetí kapitole jsme se dozvěděli že na světlo můžeme nahlížet jako na elektomagnetické vlnění Dříve než tak učiníme si ale musíme alespoň v základech
VíceV i s k o z i t a N e w t o n s k ý c h k a p a l i n
V i s k o z i t a N e w t o n s k ý c h k a p a l i n Ú k o l : Změřit dynamickou viskozitu destilované vody absolutní metodou a její závislost na teplotě relativní metodou. P o t ř e b y : Viz seznam
Více4. konference o matematice a fyzice na VŠT Brno, Fraktály ve fyzice. Oldřich Zmeškal
4. konfeence o matematice a fyzice na VŠT Bno, 15. 9. 25 Faktály ve fyzice Oldřich Zmeškal Ústav fyzikální a spotřební chemie, Fakulta chemická, Vysoké učení technické, Pukyňova 118, 612 Bno, Česká epublika
VíceMechanika zemin I 3 Voda v zemině
Mechanika zemin I 3 Voda v zemině 1. Vliv vody na zeminy; kapilarita, bobtnání... 2. Proudění vody 3. Měření hydraulické vodivosti 4. Efektivní napětí MZ1_3 November 9, 2012 1 Vliv vody na zeminy DRUHY
VíceBohrova disertační práce o elektronové teorii kovů
Niels Bohr jako vědec, filosof a občan 1 I. Úvod Bohrova disertační práce o elektronové teorii kovů do angličtiny. Výsledek byl ale ne moc zdařilý. Bohrova disertační práce byla obhájena na jaře roku 1911
Více5. Elektromagnetické kmitání a vlnění
5. Elektomagnetické kmitání a vlnění 5.1 Oscilační obvod Altenáto vyábí střídavý poud o fekvenci 50 Hz. V paxi potřebujeme napětí ůzných fekvencí. Místo fekvence používáme pojem kmitočet. Různé fekvence
VíceELEKTŘINA A MAGNETIZMUS
ELEKTŘIN MGNETIZMUS III Elektický potenciál Obsah 3 ELEKTRICKÝ POTENCIÁL 31 POTENCIÁL POTENCIÁLNÍ ENERGIE 3 ELEKTRICKÝ POTENCIÁL V HOMOGENNÍM POLI 4 33 ELEKTRICKÝ POTENCIÁL ZPŮSOENÝ ODOVÝMI NÁOJI 5 331
Více3.2. Elektrický proud v kovových vodičích
3.. Elektrický proud v kovových vodičích Kapitola 3.. byla bez výhrad věnována popisu elektrických nábojů v klidu, nyní se budeme zabývat pohybujícími se nabitými částicemi. 3... Základní pojmy Elektrický
VíceZákladem molekulové fyziky je kinetická teorie látek. Vychází ze tří pouček:
Molekulová fyzika zkoumá vlastnosti látek na základě jejich vnitřní struktury, pohybu a vzájemného působení částic, ze kterých se látky skládají. Termodynamika se zabývá zákony přeměny různých forem energie
VíceFYZIKA 4. ROČNÍK. Kvantová fyzika. Fotoelektrický jev (FJ)
Stěny černého tělesa mohou vysílat záření jen po energetických kvantech (M.Planck-1900). Velikost kvanta energie je E = h f f - frekvence záření, h - konstanta Fotoelektrický jev (FJ) - dopadající záření
VíceVýstupy Učivo Průřezová témata
5.2.8.2 Vzdělávací obsah vyučovacího předmětu VZDĚLÁVACÍ OBLAST: Člověk a příroda PŘEDMĚT: Fyzika ROČNÍK: 6. Výstupy Učivo Průřezová témata -rozlišuje látku a těleso, dovede uvést příklady látek a těles
VíceJméno a příjmení. Ročník. Měřeno dne. 8.4.2013 Příprava Opravy Učitel Hodnocení. Fotoelektrický jev a Planckova konstanta
FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM Ústav fyziky FEKT VUT BRNO Jméno a příjmení Petr Švaňa Ročník 1 Předmět IFY Kroužek Spolupracoval Měřeno dne Odevzdáno dne Ladislav Šulák 25. 3. 2013 8.4.2013 Příprava Opravy Učitel
VíceZáklady magnetohydrodynamiky. aneb MHD v jedné přednášce?! To si snad děláte legraci!
Základy magnetohydrodynamiky aneb MHD v jedné přednášce?! To si snad děláte legraci! Osnova Magnetohydrodynamika Maxwellovy rovnice Aplikace pinče, MHD generátory, geofyzika, astrofyzika... Magnetohydrodynamika
VíceVlnovody. Obr. 7.1 Běžné příčné průřezy kovových vlnovodů: obdélníkový, kruhový, vlnovod, vlnovod H.
7 Vlnovody Běžná vedení (koaxiální kabel, dvojlinka) jsou jen omezeně použitelná v mikovlnné části kmitočtového spekta. S ůstem kmitočtu přenášeného signálu totiž významně ostou ztáty v dielektiku těchto
VíceKategorie mladší. Řešení 3. kola VI. ročník. Úloha 3A
Kategoie mladší Úloha A Sůví table Když Anička přeloží papí na polovinu, jeho tloušťku t tím zdvojnásobí. Nová tloušťka t je pak ovna t. Po duhém přeložení bude nová tloušťka t ovna t = t, po třetím přeložení
VícePLYNY. Mgr. Jan Ptáčník - GJVJ - Fyzika - Sekunda
PLYNY Mgr. Jan Ptáčník - GJVJ - Fyzika - Sekunda Základní vlastnosti Velké vzdálenosti mezi molekulami Neustálý neuspořádaný pohyb molekul ( důsledek: tlak ) Vzájemné vzdálenosti molekul nejsou stejné
VíceStudium kladného sloupce doutnavého výboje pomocí elektrostatických sond: jednoduchá sonda
1 Úvod Studium kladného sloupce doutnavého výboje pomocí elektrostatických sond: jednoduchá sonda V této úloze se zaměříme na měření parametrů kladného sloupce doutnavého výboje, proto je vhodné se na
VíceR10 F Y Z I K A M I K R O S V Ě T A. R10.1 Fotovoltaika
Fyzika pro střední školy II 84 R10 F Y Z I K A M I K R O S V Ě T A R10.1 Fotovoltaika Sluneční záření je spojeno s přenosem značné energie na povrch Země. Její velikost je dána sluneční neboli solární
VíceTeplotní roztažnost Přenos tepla Kinetická teorie plynů
Teplotní roztažnost Přenos tepla Kinetická teorie plynů Teplotní roztažnost pevných látek l a kapalin Teplotní délková roztažnost Teplotní objemová roztažnost a závislost hustoty na teplotě Objemová roztažnost
VíceKontrolní otázky k 1. přednášce z TM
Kontrolní otázky k 1. přednášce z TM 1. Jak závisí hodnota izobarického součinitele objemové roztažnosti ideálního plynu na teplotě a jak na tlaku? Odvoďte. 2. Jak závisí hodnota izochorického součinitele
VíceVedení tepla v MKP. Konstantní tepelné toky. Analogické úlohám statiky v mechanice kontinua
Vedení tepla v MKP Stacionární úlohy (viz dále) Konstantní tepelné toky Analogické úlohám statiky v mechanice kontinua Nestacionární úlohy (analogické dynamice stavebních konstrukcí) 1 Základní rovnice
VíceKapka kapaliny na hladině kapaliny
JEVY NA ROZHRANÍ TŘÍ PROSTŘEDÍ Kapka kapaliny na hladině kapaliny Na hladinu (viz obr. 11) kapaliny (1), nad níž je plynné prostředí (3), kápneme kapku jiné kapaliny (2). Vzniklé tři povrchové vrstvy (kapalina
VíceK přednášce NUFY028 Teoretická mechanika prozatímní učební text, verze 01 10. Spojitá prostředí: rovnice struny Leoš Dvořák, MFF UK Praha, 2014
K přednášce NUFY8 Teoretická mechanika prozatímní učební text, verze 1 1 Spojitá prostředí: rovnice strun Leoš Dvořák, MFF UK Praha, 14 Spojitá prostředí: rovnice strun Dosud jsme se zabývali pohbem soustav
VíceLátkové množství n poznámky 6.A GVN
Látkové množství n poznámky 6.A GVN 10. září 2007 charakterizuje látky z hlediska počtu částic (molekul, atomů, iontů), které tato látka obsahuje je-li v tělese z homogenní látky N částic, pak látkové
VíceVýměna tepla může probíhat vedením (kondukcí), prouděním (konvekcí) nebo sáláním (zářením).
10. VÝMĚNÍKY TEPLA Výměníky tepla jsou zařízení, ve kterých se jeden proud ohřívá a druhý ochlazuje sdílením tepla. Nezáleží přitom na konečném cíli operace, tj. zda chceme proud ochladit nebo ohřát, ani
VíceElektřina a magnetismus UF/01100. Základy elektřiny a magnetismu UF/PA112
Elektřina a magnetismus UF/01100 Rozsah: 4/2 Forma výuky: přednáška Zakončení: zkouška Kreditů: 9 Dop. ročník: 1 Dop. semestr: letní Základy elektřiny a magnetismu UF/PA112 Rozsah: 3/2 Forma výuky: přednáška
VíceStavba atomu: Atomové jádro
Stavba atomu: tomové jádo Výzkum stuktuy hmoty: Histoie Jen zdánlivě existuje hořké či sladké, chladné či hoké, ve skutečnosti jsou pouze atomy a pázdno. Démokitos, 46 37 př. n.l. Heni Becqueel 85 98 objev
VíceCHEMICKÁ ENERGETIKA. Celá termodynamika je logicky odvozena ze tří základních principů, které mají axiomatický charakter.
CHEMICKÁ ENERGETIKA Energetickou stránkou soustav a změnami v těchto soustavách se zabývá fyzikální disciplína termodynamika. Z široké oblasti obecné termodynamiky se chemická termodynamika zajímá o chemické
VíceTERMIKA II. Stacionární vedení s dokonalou i nedokonalou izolací; Obecná rovnice vedení tepla; Přestup a prostup tepla;
TERMIKA II Šíření tepla vedením, prouděním a zářením; Stacionární vedení s dokonalou i nedokonalou izolací; Nestacionární vedení tepla; Obecná rovnice vedení tepla; Přestup a prostup tepla; 1 Šíření tepla
VíceTeplo. Částicové složení látek
Teplo Částicové složení látek Částicové složení látek látky jsou složeny z částic nepatrných rozměrů částice: atomy, molekuly, ionty částice se neustále neuspořádaně pohybují důkaz: difúze a Brownův pohyb
VíceVibrace vícečásticových soustav v harmonické aproximaci. ( r)
Paktikum z počítačového modelování ve fyzice a chemii Úloha č. 5 Vibace vícečásticových soustav v hamonické apoximaci Úkol Po zadané potenciály nalezněte vibační fekvence soustavy několika částic diagonalizací
VíceNETYPICKÉ VYUŽITÍ INDUKČNÍHO VAŘIČE
Středoškolská technika 2015 Setkání a prezentace prací středoškolských studentů na ČVUT NETYPICKÉ VYUŽITÍ INDUKČNÍHO VAŘIČE Marek Mrva, Lukáš Hrubý, Nikola Krupková, Adam Bubeník Gymnázium Jevíčko A. K.
VíceTepelný výpočet indukčních zařízení
VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ BRNO UNIVERSITY OF TECHNOLOGY FAKULTA ELEKTROTECHNIKY A KOMUNIKAČNÍCH TECHNOLOGIÍ ÚSTAV ELEKTROENERGETIKY FACULTY OF ELECTRICAL ENGINEERING AND COMMUNICATION DEPARTMENT OF
VíceSTRUKTURA PEVNÝCH LÁTEK STRUKTURA PEVNÝCH LÁTEK
Předmět: Ročník: Vytvořil: Datum: FYZIKA PRVNÍ MGR. JÜTTNEROVÁ 21. 4. 2013 Název zpracovaného celku: STRUKTURA PEVNÝCH LÁTEK STRUKTURA PEVNÝCH LÁTEK Pevné látky dělíme na látky: a) krystalické b) amorfní
VíceFyzikální praktikum 1
Fyzikální praktikum 1 FJFI ČVUT v Praze Úloha: #9 Základní experimenty akustiky Jméno: Ondřej Finke Datum měření: 3.11.014 Kruh: FE Skupina: 4 Klasifikace: 1. Pracovní úkoly (a) V domácí přípravě spočítejte,
VícePřednáška 2. Martin Kormunda
Přednáška 2 Objemové procesy Difuze Tepelná transpirace (efuze) Přenos energie Proudění plynů : proud plynu, vakuová vodivost, vodivost otvoru, potrubí. Proudění plynu netěsnostmi Difuze plynu Veškeré
VíceMolekulová fyzika a termika. Přehled základních pojmů
Molekulová fyzika a termika Přehled základních pojmů Kinetická teorie látek Vychází ze tří experimentálně ověřených poznatků: 1) Látky se skládají z částic - molekul, atomů nebo iontů, mezi nimiž jsou
Více5.7 Vlhkost vzduchu 5.7.5 Absolutní vlhkost 5.7.6 Poměrná vlhkost 5.7.7 Rosný bod 5.7.8 Složení vzduchu 5.7.9 Měření vlhkosti vzduchu
Fázové přechody 5.6.5 Fáze Fázové rozhraní 5.6.6 Gibbsovo pravidlo fází 5.6.7 Fázový přechod Fázový přechod prvního druhu Fázový přechod druhého druhu 5.6.7.1 Clausiova-Clapeyronova rovnice 5.6.8 Skupenství
Více7 Gaussova věta 7 GAUSSOVA VĚTA. Použitím Gaussovy věty odvod te velikost vektorů elektrické indukce a elektrické intenzity pro
7 Gaussova věta Zadání Použitím Gaussovy věty odvod te velikost vektorů elektrické indukce a elektrické intenzity pro následující nabitá tělesa:. rovnoměrně nabitou kouli s objemovou hustotou nábojeρ,
VíceLaboratorní práce č. 1: Určení výtokové rychlosti kapaliny
Přírodní vědy moderně a interaktivně SEMINÁŘ FYZIKY Laboratorní práce č. 1: Určení výtokové rychlosti kapaliny Přírodní vědy moderně a interaktivně SEMINÁŘ FYZIKY FYZIKÁLNA 2. ročník šestiletého studia
VíceGAUSSŮV ZÁKON ELEKTROSTATIKY
GAUSSŮV ZÁKON ELEKTROSTATIKY PLOCHA JAKO VEKTOR Matematický doplněk n n Elementární plocha ΔS ds Ploše přiřadíme vektor, který 1) je k této ploše kolmý 2) má velikost rovnou velikosti (obsahu) plochy Δ
Více