Elektrické vlastnosti pevných látek. Dielektrika
|
|
- Marek Moravec
- před 8 lety
- Počet zobrazení:
Transkript
1 Elektrické vlastnosti pevných látek Dielektrika pásová struktura: valenční pás zcela zaplněný elektrony prázdný vodivostní pás, široký pás zakázaných energií vnější elektrické pole nevyvolá změnu rychlosti elektronů ani jejich přeskok na vyšší energetické hladiny nevedou elektrický proud vodivostní pás E g > 3 ev valenční pás Izolační vlastnosti dielektrik reálný izolant obsahuje malé množství nositelů elektrického náboje (nárazová ionizace neutrálních částic po srážkách s elektrony) vnější elektrické pole o slabé intenzitě platí Ohmův zákon, velmi silné elektrické pole (> 10 6 V cm -1 ) průraz dielektrika (skokové zvýšení proudu + nevratná změna vlastností) elektrická pevnost dielektrika E pr = U pr /d (U pr průrazné napětí, d tloušťka vzorku) tepelný průraz destrukce teplem vznikajícím při průchodu proudu elektrický průraz při dostatečném odvodu vznikajícího tepla každý izolant je dielektrikem, ale ne každé dielektrikum je izolantem
2 Polarizace interakce dielektrik s vnějším elektrickým polem změna rozložení elektrického náboje uvnitř dielektrika elektricky nabité částice v atomech (protony, elektrony) v elektrickém poli posun těžiště kladných a záporných nábojů, vznik elektrického dipólu E = 0 E E E dipól = dipólový moment dvou nábojů p = qr 1 qr 2 = q r 1 r 2 = qr +q nepolární dielektrikum dielektrikum bez permanentních dipólů polární molekuly a skupiny: p 0 bez přítomnosti vnějšího elektrického pole, náhodná orientace r 1 R -q H p O H molekula H 2 O dipólový moment p = 6, C m 0 r 2
3 Makroskopická polarizace dipóly se orientují podle směru působení vnějšího elektrického pole celkový dipólový moment objemové jednotky látky (polarizace): elektrická indukce D = εe = ε 0 E + P [C m -2 ] P = p i dv permitivita prostředí; 0 = 8, F m -1 permitivita vakua, r relativní permitivita, ε r = ε/ε 0 > 1 P = ε 0 ε r 1 E uspořádání dipólů v dielektriku před polarizací nabíjení desek kondenzátoru ve vakuu zvýšení nábojové hustoty v důsledku polarizace dielektrika výsledné elektrické pole v dielektriku se zeslabuje, kapacita kondenzátoru roste (C = εa/l)
4 Mechanismy polarizace látka s identickými elementárními dipóly p indukovanými lokálním elektrickým polem E loc p = α E loc - polarizovatelnost polarizace P = N p, N = počet dipólů v jednotce objemu Elektronová polarizace u všech atomů a iontů, posun center elektronového obalu vzhledem k jádrům atomů, velmi rychlá odezva na vnější elektrické pole Iontová polarizace u iontových krystalů, posun opačně nabitých iontů z rovnovážných poloh v krystalové mřížce, dipólový moment úměrný nábojům iontů a změně jejich vzájemné polohy Orientační polarizace u látek obsahujících polární molekuly nebo skupiny, změna orientace permanentních dipólů, uspořádání ve směru působícího vnějšího pole, v pevných látkách omezená změna orientace permanentních dipólů celková polarizace P = P e + P i + P o
5 Polarizace v časově proměnném elektrickém poli polarizace je závislá na intenzitě vnějšího pole: P = ε r 1 ε 0 E k zorientování dipólů v elektrickém poli je nutný určitý čas (liší se podle mechanismu polarizace) periodická změna směru vnějšího elektrického pole při frekvenci vyšší než relaxační frekvence určitého typu polarizace se její příspěvek neprojeví mikrovlnná oblast změna orientace dipólů při změně polarity vnějšího elektrického pole infračervená oblast ultrafialová oblast změna relativní permitivity v závislosti na frekvenci střídavého elektrického pole
6 Feroelektrika v určitém teplotním rozmezí vykazují spontánní polarizaci P s 0 při E = 0 doménová struktura malé oblasti v materiálu spontánně polarizované jako celek (ferolelektrické domény), každá doména má jinou orientaci vektoru P s ve vnějším elektrickém poli domény orientované ve směru pole rostou na úkor ostatních při určité intenzitě elektrického pole budou vektory P s všech domén rovnoběžné s E ke zrušení spontánní polarizace je nutné opačně orientované koercitivní pole o intenzitě E c změna doménové struktury při polarizaci feroelektrika závislost celkové polarizace feroelektrika na intenzitě elektrického pole
7 Feroelektrické chování BaTiO 3 spontánní polarizace v důsledku vychýlení pozic atomů O a Ti oproti kubické struktuře perovskitu při T < 120 C (Curieho teplota T C ) při T > T C uspořádaná kubická struktura, ztráta feroelektrických vlastností, přechod do paraelektrického stavu (převzato z W.D. Callister, Jr., Materials Science and Engineering, An Introduction. 7th Edition, John Willey & Sons, Inc., 2007)
8 tři feroelektrické fáze BaTiO 3 a směry vektoru spontánní polarizace P s Monoclinic Monoclinic (převzato z D.R. Askeland, P.P. Phulé, The Science and Engineering of Materials (4th Edition). Thomson Brooks/Cole 2003) Poznámka: antiferoelektrika sousedící atomy vychýlené z pravidelných mřížkových poloh o stejnou vzdálenost v opačném směru, dipólové momenty v doménách uspořádány proti sobě, nulová celková polarizace (např. PbZrO 3, NaNbO 3 )
9 Piezoelektrika polarizace polárně vázaného dielektrika při mechanické deformaci elektrický náboj opačné polarity na koncích krystalu vychýlení atomů z rovnovážných pozic vnějším elektrickým polem mechanická deformace (elektrostrikce) piezolektrické struktury nemají střed symetrie (20 bodových grup: 1, 2, m, 222, mm2, 4, 4, 422, 4mm, 42m, 3, 32, 3m, 6, 6, 622, 6mm, 62m, 23, 43m) - + p 1 - p p p 1 ++ p 2 p 2 p 2 p p 1 + p 2 = 0 p 1 + p 2 = p 1 + p 2 0 p 1 + p 2 0 příspěvek iontových dipólových momentů k celkové polarizaci při mechanické deformaci centrosymetrické a necentrosymetrické struktury
10 P = d d piezoelektrický koeficient (tenzor 3. řádu) Všechna feroelektrika vykazují piezoelektrický jev. Piezoelektrický jev mohou vykazovat i krystaly, které nejsou ve feroelektrickém stavu. struktura -SiO 2 (bodová grupa 32) piezoelektrika: BaTiO 3, PbTiO 3, PbZrO 3, Pb(Zr 1-x Ti x )O 3 (PZT), LiNbO 3, KH 2 PO 4 (KDP), SiO 2 (křemen), ZnO, Pyroelektrika posun kladných a záporných nábojů v krystalové mřížce při změně teploty změna polarizace a povrchového elektrického náboje všechna pyroelektrika mají piezoelektrické vlastnosti (10 polárních bodových grup: 1, 2, m, mm2, 3, 3m, 4, 4mm, 6, 6mm) P = π T - pyroelektrický koeficient [C m -2 K -1 ] pyroelektrika: BaTiO 3, LiNbO 3, LiTaO 3
11 Iontové vodiče pevné elektrolyty sloučeniny s iontovou vazbou, pevné roztoky migrace iontů strukturou pevné látky (difúze) v elektrickém poli iontová vodivost celková vodivost zahrnuje elektronovou a iontovou vodivost některé materiály vykazují vysokou iontovou vodivost při běžných teplotách superiontové vodiče ( = m -1 ) vlastnosti: struktura umožňující pohyb iontů (deficitní kationtová nebo aniontová substruktura vakance, prázdné intersticiální pozice) nízké energetické bariéry pro přeskok mezi volnými pozicemi ve struktuře (~ 0,1 ev) souvislé vodivostní dráhy pro pohyb iontů Kationtové vodiče: Na + Na 2 O 11Al 2 O 3 ( -alumina), Na 1+x Zr 2 Si x P 3-x O 12 (0<x<3, NASICON) Ag + AgI, RbAg 4 I 5 Li + LiCoO 2, LiMnO 2 H + Zr(HPO 4 ) 2 nh 2 O Aniontové vodiče: F - PbF 2, CaF 2 O 2- Y x Zr 1-x O 2-x/2 (YSZ), Ca x Zr 1-x O 2-x, defektní perovskity Ba 2 In 2 O 5, La 1-x Ca x MnO 3-y
12 Supravodiče vodiče (kovy) pokles elektrického odporu se snižující se teplotou supravodiče pří nízkých teplotách náhlý pokles elektrického odporu (R 0) objev supravodivosti Hg při 4,2 K (Kammerling-Onnes, 1911) při teplotách nad T C vymizení supravodivosti supravodič ve vnějším magnetickém poli supravodivost pouze do kritické hodnoty magnetické indukce B C B C T = B C 0 1 T T C 2 (B C (0) extrapolace B C na teplotu T = 0 K) buzení elektrického proudu v supravodiči působením magnetického pole kritická hodnota proudové hustoty J C (~ 10 5 A cm -2 ) supravodiče I. typu: kovy T C < 10 K, B C ~ T supravodiče II. typu: intermetalické sloučeniny a slitiny, T C < 20 K, B C ~ 10 1 T vysokoteplotní supravodiče: keramické materiály (oxidy), T C ~ 100 K
13 Meissnerův jev látka v supravodivém stavu vytlačuje magnetické pole, je uvnitř diamagnetická (B = 0) při B = B C pole prostoupí supravodič supravodiče I. typu magnetické pole proniká pouze do povrchové vrstvy supravodiče (~10-7 m), přechod mezi supravodivým a normálním stavem při B = B C siločáry magnetického pole v materiálu v supravodivém a normálním stavu supravodiče II. typu postupný přechod mezi supravodivým a normálním stavem, diamagnetický pro B < B C1, pro B mezi B C1 a B C2 pronikání magnetického pole do supravodiče (laminární struktura supravodivých a normálních oblastí vírový stav)
14 Cooperovy páry teorie BCS (Bardeen, Cooper, Schriefer, 1957) vodivost v supravodičích Cooperovy páry elektronů při T < T C fononová interakce mezi elektrony, přechod elektronů do nových stavů l 1 = k 1 q a l 2 = k 2 + q přitahování elektronů v důsledku vzniklých fluktuací nejsilnější interakce mezi elektrony s opačnými spiny a vlnovými vektory Cooperův pár s nulovým spinem nová částice (boson, velká vlnová délka) excitované elektrony zjednodušený model přitažlivé interakce mezi elektrony: lokální deformace struktury kationtů prvním elektronem dočasně zvýší hustotu kladného náboje, kterou zachytí druhý elektron - E F Cooperovy páry (obsazené stavy) 2 energetická mezera ve vodivostním pásu supravodiče jako důsledek vzniku Cooperových párů 2 = 3,53 kt C na 1 Cooperův pár 10 6 vodivostních elektronů (T = 0 K)
15 Vysokoteplotní supravodiče oxidové keramické materiály s T C > 30 K, supravodivost nelze vysvětlit pomocí teorie BCS La 5-x Ba x Cu 3 O 5(3-y) (x = 1 nebo 0,75, y > 0) T C = 30 K sloučeniny typu 1-2-3: YBa 2 Cu 3 O 7-x (0 < x < 0,5) YBCO T C = 93 K oxidy Bi-Sr-Ca-Cu-O (110 K), Tl-Ba-Ca-Cu-O (125 K), Hg-Ba-Ca-Cu-O (153 K) řetězec (CuO 3 ) vrstva (CuO 2 ) supravodivá oblast struktury elementární buňka ve struktuře YBCO, návaznost kyslíkových atomů na sousední buňky a prostorové uspořádání kyslíkových atomů; supravodivé chování ovlivňuje obsah kyslíku ve struktuře (
16 Magnetické vlastnosti pevných látek interakce mezi látkou a vnějším magnetickým polem uvnitř látky vzniká vnitřní magnetické pole magnetizace (M) magnetický moment v jednotkovém objemu látky vložené do magnetického pole o intenzitě H (vektorový součet elementárních magnetických momentů) magnetická indukce (B) silové účinky magnetického pole na pohybující se elektrický náboj (intenzita vnitřního magnetického pole látky vložené do magnetického pole) B = μh = μ 0 H + μ 0 M permeabilita vakua 0 = 1, H m -1 (ε 0 μ 0 = 1/c 2 ) relativní permeabilita μ r = μ/μ 0 magnetická susceptibilita χ = μ r 1 M = χh jednotky: intenzita magnetického pole H = A m -1 (Henry) magnetická indukce T = kg s -2 A -1 (Tesla)
17 Elementární magnetické momenty ve struktuře každé látky elektricky nabité částice pohybující se po uzavřených drahách elementární magnetické momenty - rotace elektronů (spinový magnetický moment) - rotace jader (jaderný magnetický moment << magnetické momenty elektronů) - pohyb elektronů kolem jader (orbitální magnetický moment) Spinový magnetický moment elektronu μ s = 2 μ B s(s + 1) 1/2 s spinové kvantové číslo, s = 1/2 μ B = eħ 2m e = 9, J T 1 Bohrův magneton - spinový moment hybnosti elektronu kvantované hodnoty, v magnetickém poli může mít (2s + 1) orientací 2 orientace vektoru spinového momentu hybnosti S S = ħ s(s + 1) 1/2 2 hodnoty spinového magnetického kvantového čísla m s = ± 1 2
18 Orbitální magnetický moment elektronu μ = I S + intenzita proudu I = e/τ [C s -1 = A s s -1 = A] orbitální magnetický moment μ e = e 2m e L - I magnetický moment proudové smyčky vektor plochy smyčky S je orientovaný podle smyslu oběhu proudu S L - orbitální moment hybnosti elektronu, má kvantované hodnoty L = ħ l(l + 1) 1/2 (l vedlejší kvantové číslo) μ e = eħ 2m e l(l + 1) 1/2 eħ 2m e = μ B
19 vektor L má v magnetickém poli (2l + 1) orientací n = 1 (s) l = 0 m l = 0, kulová symetrie orbitalu s n = 2 (p) l = 1 3 orientace (m l = -1, 0, 1 p x, p y, p z ) n = 3 (d) l = 2 5 orientací (m l = -2, -1, 0, 1, 2 (d xy, d xz, d yz, d x 2 -y, d 2 z 2) atom v magnetickém poli působícím ve směru osy z - vektor L koná precesní pohyb - složky L x a L y jsou v průměru rovny nule, uplatní se pouze složka L z = m l ħ - precesní úhel mezi vektorem L a osou z je kvantován cos α = m l l(l + 1) 1/2 L = ħ l(l + 1) 1/2 H L z 2ħ ħ z m l = 2 L m l = 1 0 m l = 0 kvantování orbitálního momentu hybnosti elektronu L (l = 2) ħ 2ħ m l = 1 m l = 2
20 Výsledný magnetický moment elektronu interakce orbitálního a spinového momentu hybnosti celkový moment hybnosti elektronu J = L + S J = ħ j(j + 1) 1/2 kvantové číslo j = l + s, l + s 1,, l s (l = 1, j = 3/2 a 1/2 ; l = 2, j = 5/2, 3/2 a 1/2) Atom s více elektrony celkové orbitalové a celkové spinové kvantové číslo L = m l, S = m s spin-orbitalová LS interakce J = L + S, L + S 1,, L S (kvantové číslo celkového momentu hybnosti) atomové termy (spektroskopický stav atomu) (2S+1) L J multiplicita spinu (2S + 1) = počet možných hodnot J pro danou kombinaci L a S (multiplet) Příklad: term atomu železa v základní konfiguraci Fe: 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 6 3d 6 4s 2 [Ar] 3d 6 4s 2 všechny orbitaly kromě 3d jsou zcela zaplněny elektrony, 6 elektronů v orbitalu 3d S = = 2 2S + 1 = 5 J = 4, 3, 2, 1, L = = 2 spektroskopické značení D 5 D 4 orbital 3d je zaplněn více než z poloviny maximální hodnota J = L + S = 4 (orbital zaplněn méně než z poloviny minimální hodnota J = L S orbital zaplněn přesně z poloviny L = 0, J = S) }
21 výsledný magnetický moment atomu = vektorový součet všech orbitálních a spinových magnetických momentů μ at = g μ B J(J + 1) 1/2 g Landého štěpící faktor (normalizace skládání vektorů μ e a μ s ) g L, S, J = 1 + J J S S + 1 L(L + 1) 2J(J + 1) kompenzace spinových magnetických momentů v rámci atomu nebo iontu uplatní se pouze orbitální magnetické momenty: S = 0, J = L, g = 1 kompenzace orbitálních magnetických momentů v rámci atomu nebo iontu uplatní se pouze spinové magnetické momenty: L = 0, J = S, g = 2 skládání magnetických momentů v celém objemu magnetické chování látky 5 základních typů: diamagnetismus paramagnetismus feromagnetismus antiferomagnetismus ferimagnetismus
22 Diamagnetismus velmi slabá forma magnetismu, existuje ve všech látkách způsoben změnou orbitálního pohybu elektronů vlivem vnějšího magnetického pole u diamagnetik všechny vnější sféry zaplněné elektrony kompenzace orbitálních a spinových magnetických momentů (nulový výsledný magnetický moment, elektrony v energeticky nejvýhodnějších pohybových stavech) vnější magnetické pole vyvolá precesní pohyb orbitálního momentu hybnosti elektronu kolem směru pole (Larmorova precese) dodatečná proudová smyčka H frekvence Larmorovy precese L ω L = ehμ 0 2m e magnetická susceptibilita diamagnetika s N atomy r χ = Ne2 r 2 μ 0 6m e < 0 (závisí pouze na poloměrech drah elektronů, nezávisí na teplotě)
23 vnější magnetické pole vyvolá přechod elektronů do vyššího energetického stavu indukovaný magnetický moment orientovaný proti vnějšímu poli vypuzování diamagnetik z magnetického pole χ ~ příklady diamagnetik: H 2, vzácné plyny kovy (Cu, Au) kovalentní krystaly (spárování valenčních elektronů C, Si, Ge, SiO 2 ) iontové krystaly (vzájemné uzavření elektronových slupek kationtů a aniontů NaCl)
24 Paramagnetismus atomy s permanentním magnetickým momentem (nepárové elektrony neúplná kompenzace orbitálních a spinových magnetických momentů) náhodná orientace magnetických momentů μ e a μ s M = 0 při H = 0 orientace magnetických momentů nepárových elektronů podle směru vnějšího magnetického pole paramagnetikum je vtahováno do magnetického pole, χ > 0 ( ) χ = Ng2 μ B 2 J J + 1 3kT C = Ng2 μ B 2 J J + 1 3k = C T (Curieho konstanta) v pevné látce není každý atom nezávislý korekce (θ Weissova konstanta) příklady paramagnetik: Al, Cr, Mg, Ti, Zr χ = C T θ 0 T
25 Pauliho paramagnetismus volných elektronů předpoklad výrazného paramagnetické chování u kovů s nepárovými (volnými) elektrony obecně neplatí (např. teplotně nezávislý slabý paramagnetismus alkalických kovů) v krystalu kovu obsazeny všechny energetické stavy až do E F elektrony musí být spárovány (orientace spinu poloviny elektronů v určitém směru kompenzována opačnou orientací spinu druhé poloviny elektronů) v magnetickém poli polovina paraboly se spiny orientovanými souhlasně s polem klesne a druhá polovina s opačně orientovanými spiny vzroste o energii μh elektrony nad Fermiho hladinou převrátí spiny do směru pole H = 0 E H > 0 E H > 0 E E F E F E F orientace spinů paralelně s polem μh proti poli 2μH G(E) μh G(E) G(E)
26 Feromagnetismus úplná kompenzace orbitálních magnetických momentů, paralelní uspořádání spinových magnetických momentů v důsledku výměnných interakcí mezi spiny blízkých atomů pouze u pevných látek (doménová struktura), není nutná uspořádaná krystalová struktura silná magnetizace i ve slabém vnějším magnetickém poli, přetrvává po odstranění vnějšího pole, vysoké hodnoty magnetické susceptibility (χ 1) závisí na intenzitě magnetického pole a teplotě χ = C T T C M T C Curieho teplota 0 T příklady feromagnetik (T C ): uspořádání spinových magnetických momentů v doménách rozrušeno při T > T C paramagnetický stav Fe (1043 K) Gd (293 K) Co (1388 K) Cu 2 MnAl (603 K) Ni (627 K) CrO 2 (387 K)
27 kvantově mechanické výměnné interakce vazebných elektronů mezi sousedními atomy v doméně usměrnění spinových magnetických momentů atomů vektor spontánní magnetizace domény M s interakce charakterizovány výměnným integrálem J V závisí na vzdálenosti mezi atomy resp. poměru mřížkového parametru a poloměru valenční slupky a/r Ni J V Co Gd M s Fe Mn 5 6 a/r a/r > 3 J V > 0 a/r < 3 J V < 0 a/r ~ 3 J V ~ 0 paralelní usměrnění spinových magnetických momentů (feromagnetika) antiparalelní usměrnění (antiferomagnetika) paramagnetika
28 Doménová struktura a magnetizace domény s různou orientací a velikostí magnetického momentu M s, různá velikost domén ( mm) postupná změna orientace magnetických momentů na rozhraní mezi doménami Blochovy stěny (šířka 300 větší než mřížkový parametr), mohou se posouvat H = 0 H 1 > 0 uzavření magnetického toku uvnitř krystalu existence různě orientovaných domén je energeticky výhodná (převzato z W.D. Callister, Jr., Materials Science and Engineering, An Introduction. 7th Edition, John Willey & Sons, Inc., 2007) H 2 > H 1 mikrofotografie monokrystalu Fe s vyznačenými magnetickými doménami a změny jejich tvaru při působení vnějšího magnetického pole
29 Magnetizační křivka počáteční (panenský) stav: T < T C, H=0, nulová magnetizace (kompenzace náhodně orientovaných magnetických momentů) ve vnějším magnetickém poli (H > 0) zvětšování souhlasně orientovaných domén na úkor domén s jinou orientací všechny magnetické momenty orientovány souhlasně s vnějším polem maximální (nasycená) magnetizace zpětné snižování intenzity vnějšího pole: remanentní magnetizace při H = 0, k její kompenzaci nutné koercitivní pole opačné orientace; další zvyšování intenzity opačně orientovaného pole přemagnetování (hysterezní smyčka)
30 Magnetický výkon součin remanentní magnetizace a intenzity koercitivního pole energie potřebná k přemagnetování feromagnetika magnetický výkon = maximální plocha obdélníka vepsaného do kvadrantu hysterezní smyčky B H, je ovlivněn teplotou
31 Vliv anizotropie magnetizace probíhá snadněji podle určitých krystalografických směrů nejvyšší hodnota remanentní magnetizace při nejnižší intenzitě pole (např. magnetizace -Fe nejsnadnější ve směru [100] a nejobtížnější ve směru [111]) Magnetostrikce tvarová nebo objemová deformace působením magnetického pole (růst objemu souhlasně orientovaných domén) magnetizační křivky monokrystalů Fe a Ni naměřené v různých krystalografických směrech (převzato z W.D. Callister, Jr., Materials Science and Engineering, An Introduction. 7th Edition, John Willey & Sons, Inc., 2007)
32 Antiferomagnetismus sousední polohy v mřížce obsazené atomy jednoho druhu se stejně velkými, ale opačně orientovanými spinovými magnetickými momenty úplná kompenzace, nulová výsledná magnetizace; magnetická susceptibilita ~ , srovnatelná s paramagnetiky přímá interakce mezi kationty Mn 2+ v lineárních řadách Mn 2+ O 2- Mn 2+ nemožná, supervýměnná interakce prostřednictvím p-elektronů aniontů O 2-, které nemají magnetický moment Mn 2+ : [Ar] 3d 5 4s 0, O 2- : [He] 2s 2 2p 6 O 2-2p 6 Mn 2+ 3d 5 Mn 2+ 3d 5 antiferomagnetické uspořádání stabilní pouze do určité teploty (Néelova teplota T N ) T > T N paramagnetický stav příklady paramagnetik (T N ): MnO (116 K), CoO (291 K)
33 Ferimagnetismus sousední polohy v mřížce obsazené atomy jednoho druhu s opačně orientovanými spinovými magnetickými momenty pouze částečná kompenzace, výsledná magnetizace není nulová magnetické chování podobné feromagnetikům, odlišná podstata jevu inverzní spinel Fe 3 O 4 (magnetit) paralelní orientace magnetických momentů tetraedricky koordinovaných iontů Fe 3+, vzájemné paralelní magnetické momenty oktaedricky koordinovaných iontů Fe 2+ a Fe 3+ mají opačnou orientaci stejný počet tetradricky i oktaedricky koordinovaných iontů Fe 3+ ve struktuře Fe 3 O 4 kompenzace jejich magnetických momentů, k celkové magnetizaci přispívají pouze ionty Fe 2+.
34 závislost maximální hodnoty magnetizace železa a magnetitu na teplotě schématické porovnání různého chování materiálů vložených do magnetického pole (převzato z W.D. Callister, Jr., Materials Science and Engineering, An Introduction, Fifth Edition, John Willey & Sons, Inc., 2000 a D.R. Askeland, P.P. Phulé, The Science and Engineering of Materials (4th Edition). Thomson Brooks/Cole 2003)
35 Magneticky měkké a magneticky tvrdé materiály rozdělení závisí na tvaru hysterezní smyčky magneticky měkké materiály: malá plocha hysterezní smyčky (malé hysterezními ztráty), malá koercitivní síla (do 100 A m -1 ) magneticky tvrdé materiály (permanentní magnety): velká plocha hysterezní smyčky, velká koercitivní síla (> A m -1 )
36 Vlastnosti některých permanentních magnetů materiál anglické označení remanentní magnetizace μ o M r [T] koercitivní síla μ o H c [T] magnetický výkon (BH) max [kj m -3 ] Curieova teplota T C [ C] Fe-Co Co-steel 1,07 0, Fe-Co-Al-Ni Alnico-5 1,05 0, BaFe 12 O 19 Ferrite 0,42 0, SmCo 5 Sm-Co 0,87 0, Nd 2 Fe 14 B Nd-Fe-B 1,23 1,
37 Magneticky měkké materiály a jejich aplikace železo, magneticky měkké slitiny Fe s dalšími prvky (např. Ni, Co, Mo, V, Si) - jádra pro střídavá magnetická pole (transformátory, generátory, elektromotory apod.) magneticky měkké ferity (feromagnetika na bázi oxidů Fe a dalších prvků) spinelové Fe 3 O 4, MFe 2 O 4 (M = Mn, Ni, Zn, Mg, ) transformátory, antény, čtecí a zapisovací hlavy pro záznam dat granátové železité granáty M 3 Fe 5 O 12 (M = Y, prvky vzácných zemin) mikrovlnná technika (YIG, yttrium iron garnet) Materiály pro záznam dat materiály s pravoúhlou hysterezní smyčkou, nízkou hodnotou remanentní a nasycené magnetizace, malou koercitivní silou orientované zmagnetizování malé oblasti (domény) v jednom směru přetrvá po odeznění magnetického pole - Fe, -Fe 2 O 3, CrO 2, barnaté ferity (Mg,Mn)Fe 2 O 4 a (Ni,Zn)Fe 2 O 4 aj. mikrostruktura magnetického paměťového disku (zvětšení 8000x) jehlicovité krystalky -Fe 2 O 3 orientované ve směru pohybu čtecí hlavy zalité v epoxidové pryskyřici
38 zápis a čtení dat z magnetického disku: magnetizace domén magnetickým polem generovaným elektrickým proudem v elektromagnetické hlavě; při čtení magnetické pole domén indukuje v elektromagnetické hlavě elektrický proud (převzato z W.D. Callister, Jr., Materials Science and Engineering, An Introduction. 7th Edition, John Willey & Sons, Inc., 2007) HRTEM snímek mikrostruktury tenkého filmu polykrystalické slitiny Co-Cr-Pt na magnetickém disku s vysokou paměťovou kapacitou (zvětšení x) a znázornění textury a směrů snadné magnetizace
Elektrické vlastnosti pevných látek
Elektrické vlastnosti pevných látek elektrická vodivost gradient vnějšího elektrického pole vyvolá přenos náboje volnými nositeli (elektrony, díry, ionty) měrná vodivost = e n n e p p [ -1 m -1 ] Kovy
VíceMagnetické vlastnosti pevných látek
Magnetické vlastnosti pevných látek interakce mezi látkou a vnějším magnetickým polem uvnitř látky vzniká vnitřní magnetické pole magnetizace (M) magnetický moment v jednotkovém objemu látky vložené do
VíceMateriály a technická dokumentace
Doc. Ing. Josef Jirák, CSc., Prof. Ing. Rudolf Autrata, DrSc. Doc. Ing. Karel Liedermann, CSc., Ing. Zdenka Rozsívalová Doc. Ing. Marie Sedlaříková, CSc. Materiály a technická dokumentace část: Materiály
VíceSupravodiče. doc. Ing. Jiří Vondrák, DrSc. Získání nejnižších teplot - Kamerlingh-Onnes, kapalné hélium
Supravodiče doc. Ing. Jiří Vondrák, DrSc. Získání nejnižších teplot - Kamerlingh-Onnes, kapalné hélium 1911 : studium závislosti odporu kovů na teplotě Rtuť : měrný odpor původní publikace : ρ < 10-8 Ω
VíceMATERIÁLY PRO ELEKTROTECHNIKU
Vysoká škola báňská Technická univerzita Ostrava MATERIÁLY PRO ELEKTROTECHNIKU učební text Jaromír Drápala Ostrava 2013 ` Recenze: Ing. Dušan Nohavica, CSc. Název: Materiály pro elektrotechniku Autor:
VíceStruktura a vlastnosti kovů I.
Struktura a vlastnosti kovů I. Vlastnosti fyzikální (teplota tání, měrný objem, moduly pružnosti) Vlastnosti elektrické (vodivost,polovodivost, supravodivost) Vlastnosti magnetické (feromagnetika, antiferomagnetika)
Vícepodíl permeability daného materiálu a permeability vakua (4π10-7 )
ELEKTROTECHNICKÉ MATERIÁLY 1) Uveďte charakteristické parametry magnetických látek Existence magnetického momentu: základním předpoklad, aby látky měly magnetické vlastnosti tvořen součtem orbitálního
Více4. Magnetické pole. 4.1. Fyzikální podstata magnetismu. je silové pole, které vzniká v důsledku pohybu elektrických nábojů
4. Magnetické pole je silové pole, které vzniká v důsledku pohybu elektrických nábojů 4.1. Fyzikální podstata magnetismu Magnetické pole vytváří permanentní (stálý) magnet, nebo elektromagnet. Stálý magnet,
VíceNukleární magnetická rezonance (NMR)
Nukleární magnetická rezonance (NMR) Nukleární magnetické rezonance (NMR) princip ZDROJ E = h. elektro-magnetické záření E energie záření h Plankova konstanta frekvence záření VZOREK E E 1 E 0 DETEKTOR
VíceAtom vodíku. Nejjednodušší soustava: p + e Řešitelná exaktně. Kulová symetrie. Potenciální energie mezi p + e. e =
Atom vodíku Nejjednodušší soustava: p + e Řešitelná exaktně Kulová symetrie Potenciální energie mezi p + e V 2 e = 4πε r 0 1 Polární souřadnice využití kulové symetrie atomu Ψ(x,y,z) Ψ(r,θ, φ) x =? y=?
VíceKapitola 3. Magnetické vlastnosti látky. 3.1 Diamagnetismus
Kapitola 3 Magnetické vlastnosti látky Velká část magnetických projevů je zejména u paramagnetických a feromagnetických látek způsobena především spinovým magnetickým momentem. Pokud se po sečtení všech
VíceElektřina a magnetismus UF/01100. Základy elektřiny a magnetismu UF/PA112
Elektřina a magnetismus UF/01100 Rozsah: 4/2 Forma výuky: přednáška Zakončení: zkouška Kreditů: 9 Dop. ročník: 1 Dop. semestr: letní Základy elektřiny a magnetismu UF/PA112 Rozsah: 3/2 Forma výuky: přednáška
Více2. Pasivní snímače. 2.1 Odporové snímače
. Pasivní snímače Pasivní snímače při působení měřené veličiny mění svoji charakteristickou vlastnost, která potom ovlivní tok elektrické energie. Její změna je pak mírou hodnoty měřené veličiny. Pasivní
VíceVLIV STŘÍDAVÉHO MAGNETICKÉHO POLE NA PLASTICKOU DEFORMACI OCELI ZA STUDENA.
VLIV STŘÍDAVÉHO MAGNETICKÉHO POLE NA PLASTICKOU DEFORMACI OCELI ZA STUDENA. Petr Tomčík a Jiří Hrubý b a) VŠB TU Ostrava, Tř. 17. listopadu 15, 708 33 Ostrava, ČR b) VŠB TU Ostrava, Tř. 17. listopadu 15,
Více18. Stacionární magnetické pole
18. Stacionární magnetické pole 1. "Zdroje" magnetického pole a jeho popis a) magnetické pole tyčového permanentního magnetu b) přímého vodiče s proudem c) cívky s proudem d) magnetická indukce e) magnetická
Více2. Pasivní snímače. 2.1 Odporové snímače
. Pasivní snímače Pasivní snímače mění při působení měřené některou svoji charakteristickou vlastnost. Její změna je pak mírou hodnoty měřené veličiny a ta potom ovlivní tok elektrické energie ve vyhodnocovacím
VíceElektrický náboj, Elektrické pole Elektrický potenciál a elektrické napětí Kapacita vodiče
Elektrické pole Elektrický náboj, Elektrické pole Elektrický potenciál a elektrické napětí Kapacita vodiče Elektrický náboj Elektrování těles: a) třením b) přímým dotykem jevy = elektrické příčinou - elektrický
VíceElektrické vlastnosti pevných látek
Elektrické vlastnosti pevných látek elektrická vodivost gradient vnějšího elektrického pole vyvolá přenos náboje volnými nositeli (elektrony, díry, ionty) měrná vodivost σ = eμ n n + eμ p p [ 1 m 1 ] Kovy
VíceJméno autora: Mgr. Ladislav Kažimír Datum vytvoření: 08.03.2013 Číslo DUMu: VY_32_INOVACE_09_Ch_OB Ročník: I. Vzdělávací oblast: Přírodovědné
Jméno autora: Mgr. Ladislav Kažimír Datum vytvoření: 08.03.2013 Číslo DUMu: VY_32_INOVACE_09_Ch_OB Ročník: I. Vzdělávací oblast: Přírodovědné vzdělávání Vzdělávací obor: Chemie Tematický okruh: Obecná
Vícestránka 101 Obr. 5-12c Obr. 5-12d Obr. 5-12e
BIPOLÁRNÍ TRANZISTOR: Polovodičová součástka se dvěma přechody PN a se třemi oblastmi s příměsovou vodivostí (NPN, popř. PNP, K kolekor, B báze, E emitor) u níž lze proudem procházejícím v propustném směru
VícePružnost. Pružné deformace (pružiny, podložky) Tuhost systému (nežádoucí průhyb) Kmitání systému (vlastní frekvence)
Pružnost Pružné deformace (pružiny, podložky) Tuhost systému (nežádoucí průhyb) Kmitání systému (vlastní frekvence) R. Hook: ut tensio, sic vis (1676) 1 2 3 Pružnost 1) Modul pružnosti 2) Vazby mezi atomy
VícePrincip magnetického záznamuznamu
Princip magnetického záznamuznamu Obrázky: IBM, Hitachi 1 Magnetické materiály (1) n I H = l B = μ H B l μ μ = μ μ 0 0 μ = 4π 10 r 7 2 [ N A ] n I Diamagnetické materiály: µ r < 1 (Au, Cu) Paramagnetické
VíceFyzikální praktikum pro nefyzikální obory. Úloha č. 10: Magnetizmus
Ústav fyzikální elektroniky Přírodovědecká fakulta, Masarykova univerzita, Brno Fyzikální praktikum pro nefyzikální obory Úloha č. 10: Magnetizmus jarní semestr 2015 1 Magnetické pole stacionárních (ustálených)
VíceFyzika (učitelství) Zkouška - teoretická fyzika. Čas k řešení je 120 minut (6 minut na úlohu): snažte se nejprve rychle vyřešit ty nejsnazší úlohy,
Státní bakalářská zkouška. 9. 05 Fyzika (učitelství) Zkouška - teoretická fyzika (test s řešením) Jméno: Pokyny k řešení testu: Ke každé úloze je správně pouze jedna odpověď. Čas k řešení je 0 minut (6
VíceV ZÁKON ELEKTRICKÝ ODPOR
Fyzika elektrotechnika 1.část Ing. Jiří Vlček Tento soubor je doplňkem mojí publikace Středoškolská fyzika. Je určen studentům středních škol neelektrických oborů pro velmi stručné seznámení s tímto oborem.
VíceSTACIONÁRNÍ MAGNETICKÉ POLE POJMY K ZOPAKOVÁNÍ. Testové úlohy varianta A
Škola: Autor: DUM: Vzdělávací obor: Tematický okruh: Téma: Masarykovo gymnázium Vsetín Mgr. Jitka Novosadová MGV_F_SS_3S3_D15_Z_OPAK_E_Stacionarni_magneticke_pole_T Člověk a příroda Fyzika Stacionární
VíceMagneticky měkké materiály
Magneticky měkké materiály Pro DC: Nízkouhlíkaté oceli (max. 0,05 % C) Slitiny Fe-Ni (permalloye) (i pro AC) Slitina Fe Co (50 50) Permendur H s až 2,45 T Pro AC: Fe Si, Si: H c µ B s ρ křehkost Permalloye
VíceNavaříme si elektřinu aneb výlet do světa elektrických dipólů
Navaříme si elektřinu aneb výlet do světa elektrických dipólů JIŘÍ ERHART, PETR DESENSKÝ katedra fyziky, Fakulta přírodovědně-humanitní a pedagogická, Technická univerzita v Liberci Abstrakt Příspěvek
VíceStudium magnetických interakcí komplexních sloučenin železa s magnetickými nanočásticemi oxidů železa
UNIVERZITA PALACKÉHO V OLOMOUCI Fakulta přírodovědecká Katedra fyzikální chemie Studium magnetických interakcí komplexních sloučenin železa s magnetickými nanočásticemi oxidů železa DIPLOMOVÁ PRÁCE Autor
VíceATOM VÝVOJ PŘEDSTAV O SLOŽENÍ A STRUKTUŘE ATOMU
Předmět: Ročník: Vytvořil: Datum: CHEMIE PRVNÍ Mgr. Tomáš MAŇÁK 20. říjen 202 Název zpracovaného celku: ATOM VÝVOJ PŘEDSTAV O SLOŽENÍ A STRUKTUŘE ATOMU Leukippos, Démokritos (5. st. př. n. l.; Řecko).
VíceFyzikální vlastnosti materiálů FX001
Fyzikální vlastnosti materiálů FX001 Ondřej Caha 1. Vazba v pevné látce, elastické a tepelné vlastnosti materiálů 2. Elektrické vlastnosti materiálů 3. Optické vlastnosti materiálů 4. Magnetické vlastnosti
Více5. Materiály pro MAGNETICKÉ OBVODY
5. Materiály pro MAGNETICKÉ OBVODY Požadavky: získání vysokých magnetických kvalit, úspora drahých kovů a náhrada běžnými materiály. Podle magnetických vlastností dělíme na: 1. Diamagnetické látky 2. Paramagnetické
VícePolymorfismus kovů Při změně podmínek (zejména teploty), nebo např.mechanickým působením změna krystalické struktury.
Struktura kovů Kovová vazba Krystalová mříž: v uzlových bodech kationy (pro atom H: m jádro :m obal = 2000:1), Mezi kationy: delokalizovaný elektronový plyn, vyplňuje celé kovu těleso. Hmotu udržuje elektrostatická
VíceElektromagnetismus. - elektrizace třením (elektron = jantar) - Magnetismus magnetovec přitahuje železo zřejmě první záznamy o používání kompasu
Elektromagnetismus Historie Staré Řecko: Čína: elektrizace třením (elektron = jantar) Magnetismus magnetovec přitahuje železo zřejmě první záznamy o používání kompasu Hans Christian Oersted objevil souvislost
VíceIdeální krystalová mřížka periodický potenciál v krystalu. pásová struktura polovodiče
Cvičení 3 Ideální krystalová mřížka periodický potenciál v krystalu Aplikace kvantové mechaniky pásová struktura polovodiče Nosiče náboje v polovodiči hustota stavů obsazovací funkce, Fermiho hladina koncentrace
VíceZákladní zákony a terminologie v elektrotechnice
Základní zákony a terminologie v elektrotechnice (opakování učiva SŠ, Fyziky) Určeno pro studenty komb. formy FMMI předmětu 452702 / 04 Elektrotechnika Zpracoval: Jan Dudek Prosinec 2006 Elektrický náboj
Více6. Střídavý proud. 6. 1. Sinusových průběh
6. Střídavý proud - je takový proud, který mění v čase svoji velikost a smysl. Nejsnáze řešitelný střídavý proud matematicky i graficky je sinusový střídavý proud, který vyplývá z konstrukce sinusovky.
VíceTenzorový popis fyzikálních vlastností
Tenzorový popis fyzikálních vlastností Typ veličin skalární - hmotnost, objem, energie, teplo,... vektorové - intenzita elektrického a magnetického pole, gradient teploty a koncentrace, difúzní tok,...
VíceÚvod do magnetismu, magnetické. jevy v nanosvětě. Katedra experimentáln. E-mail: jiri.tucek
Úvod do magnetismu, magnetické vlastnosti materiálů a magnetické jevy v nanosvětě Jiří Tuček Katedra experimentáln lní fyziky PřF UP Olomouc Centrum výzkumu nanomateriálů PřF UP Olomouc E-mail: jiri.tucek
VíceVlastnosti a zkoušení materiálů. Přednáška č.2 Poruchy krystalické mřížky
Vlastnosti a zkoušení materiálů Přednáška č.2 Poruchy krystalické mřížky Opakování z minula Materiál Degradační procesy Vnitřní stavba atomy, vazby Krystalické, amorfní, semikrystalické Vlastnosti materiálů
VíceR w I ź G w ==> E. Přij.
1. Na baterii se napojily 2 stejné ohřívače s odporem =10 Ω každý. Jaký je vnitřní odpor w baterie, jestliže výkon vznikající na obou ohřívačích nezávisí na způsobu jejich napojení (sériově nebo paralelně)?
VíceELEKTROSTATICKÉ POLE V LÁTKÁCH
LKTROSTATIKÉ POL V LÁTKÁH A) LKTROSTATIKÉ POL V VODIČÍH VODIČ látka obsahující volné elektrické náboje náboje se po vložení látky do pole budou pohybovat až do vytvoření ustáleného stavu, kdy je uvnitř
VíceElektřina a magnetizmus vodiče a izolanty
DUM Základy přírodních věd DUM III/2-T3-07 Téma: vodiče a izolanty Střední škola Rok: 2012 2013 Varianta: A Zpracoval: Mgr. Pavel Hrubý a Mgr. Josef Kormaník VÝKLAD Elektřina a magnetizmus vodiče a izolanty
VíceMetalografie ocelí a litin
Metalografie ocelí a litin Metalografie se zabývá pozorováním a zkoumáním vnitřní stavby neboli struktury kovů a slitin. Dále také stanoví, jak tato struktura souvisí s chemickým složením, teplotou a tepelným
VíceZÁPADOČESKÁ UNIVERZITA V PLZNI FAKULTA ELEKTROTECHNICKÁ
ZÁPADOČESKÁ UNIVERZITA V PLZNI FAKULTA ELEKTROTECHNICKÁ KATEDRA TECHNOLOGIÍ A MĚŘENÍ BAKALÁŘSKÁ PRÁCE Měření na magnetických otevřených vzorcích vedoucí práce: doc. Ing. Pavel Trnka, Ph.D. 2011 autor:
VícePřirovnání. Elektrony = obyvatelé panelového domu Kde bydlí paní Kostková? Musíme udat patro a číslo bytu.
Kvantová čísla Dostupné z Metodického portálu www.rvp.cz, ISSN: 1802-4785, financovaného z ESF a státního rozpočtu ČR. Provozováno Výzkumným ústavem pedagogickým v Praze. Přirovnání Elektrony = obyvatelé
Více1 Tepelné kapacity krystalů
Kvantová a statistická fyzika 2 Termodynamika a statistická fyzika) 1 Tepelné kapacity krystalů Statistická fyzika dokáže vysvětlit tepelné kapacity látek a jejich teplotní závislosti alespoň tehdy, pokud
VíceCh - Stavba atomu, chemická vazba
Ch - Stavba atomu, chemická vazba Autor: Mgr. Jaromír JUŘEK Kopírování a jakékoliv další využití výukového materiálu je povoleno pouze s uvedením odkazu na www.jarjurek.cz. VARIACE 1 Tento dokument byl
VíceKovy a jejich vlastnosti. Kovy dělíme na: a) nepřechodné (s- a p-prvky) b) přechodné (d- a f- prvky)
Kovy a jejich vlastnosti Kovy dělíme na: a) nepřechodné (s- a p-prvky) b) přechodné (d- a f- prvky) Nepřechodné kovy mají konfiguraci valenční slupky: ns 1 ns 2 ns 2 p 1 ns 2 p 2 ns 2 p 3 ns 2 p 4 ns 2
VíceVEDENÍ ELEKTRICKÉHO PROUDU V KOVECH
I N V E S T I C E D O O Z V O J E V Z D Ě L Á V Á N Í VEDENÍ ELEKTICKÉHO POD V KOVECH. Elektrický proud (I). Zdroje proudu elektrický proud uspořádaný pohyb volných částic s elektrickým nábojem mezi dvěma
VíceATOMOVÉ JÁDRO. Nucleus Složení: Proton. Neutron 1 0 n částice bez náboje Proton + neutron = NUKLEON PROTONOVÉ číslo: celkový počet nukleonů v jádře
ATOM 1 ATOM Hmotná částice Dělit lze: Fyzikálně ANO Chemicky Je z nich složena každá látka Složení: Atomové jádro (protony, neutrony) Elektronový obal (elektrony) NE Elektroneutrální částice: počet protonů
VíceStruktura elektronového obalu
Projekt: Inovace oboru Mechatronik pro Zlínský kraj Registrační číslo: CZ.1.07/1.1.08/03.0009 Struktura elektronového obalu Představy o modelu atomu se vyvíjely tak, jak se zdokonalovaly možnosti vědy
VíceMagnetické vlastnosti látek (magnetik) jsou důsledkem orbitálního a rotačního pohybu elektronů. Obíhající elektrony představují elementární proudové
MAGNETICKÉ POLE V LÁTCE, MAXWELLOVY ROVNICE MAGNETICKÉ VLASTNOSTI LÁTEK Magnetické vlastnosti látek (magnetik) jsou důsledkem orbitálního a rotačního pohybu elektronů. Obíhající elektrony představují elementární
VíceČeské vysoké učení technické v Praze Fakulta jaderná a fyzikálně inženýrská. Příloha formuláře C OKRUHY
Příloha formuláře C OKRUHY ke státním závěrečným zkouškám BAKALÁŘSKÉ STUDIUM Obor: Studijní program: Aplikace přírodních věd Základy fyziky kondenzovaných látek 1. Vazebné síly v kondenzovaných látkách
VíceATOMOVÁ SPEKTROMETRIE
ATOMOVÁ SPEKTROMETRIE doc. Ing. David MILDE, Ph.D. tel.: 585634443 E-mail: david.milde@upol.cz (c) -017 Doporučená literatura Černohorský T., Jandera P.: Atomová spektrometrie. Univerzita Pardubice 1997.
VíceSBÍRKA ŘEŠENÝCH FYZIKÁLNÍCH ÚLOH
SBÍRKA ŘEŠENÝCH FYZIKÁLNÍCH ÚLOH MECHANIKA MOLEKULOVÁ FYZIKA A TERMIKA ELEKTŘINA A MAGNETISMUS KMITÁNÍ A VLNĚNÍ OPTIKA FYZIKA MIKROSVĚTA ATOM, ELEKTRONOVÝ OBAL 1) Sestavte tabulku: a) Do prvního sloupce
VíceELEKTRICKÝ PROUD V KAPALINÁCH, PLYNECH A POLOVODIČÍCH
Škola: Autor: DUM: Vzdělávací obor: Tematický okruh: Téma: Masarykovo gymnázium Vsetín Mgr. Jitka Novosadová MGV_F_SS_3S3_D14_Z_OPAK_E_Elektricky_proud_v_kapalinach _plynech_a_polovodicich_t Člověk a příroda
VíceNázev materiálu: Vedení elektrického proudu v kapalinách
Název materiálu: Vedení elektrického proudu v kapalinách Jméno autora: Mgr. Magda Zemánková Materiál byl vytvořen v období: 2. pololetí šk. roku 2010/2011 Materiál je určen pro ročník: 9. Vzdělávací oblast:
Více6.3.2 Periodická soustava prvků, chemické vazby
6.3. Periodická soustava prvků, chemické vazby Předpoklady: 060301 Nejjednodušší atom: vodík s jediným elektronem v obalu. Ostatní prvky mají více protonů v jádře i více elektronů v obalu změny oproti
VíceZákladní stavební částice
Základní stavební částice ATOMY Au O H Elektroneutrální 2 H 2 atomy vodíku 8 Fe Ř atom železa IONTY Na + Cl - H 3 O + P idávat nebo odebírat se mohou jenom elektrony Kationty Kladn nabité Odevzdání elektron
VíceÚvod do studia anorg. materiálů - MC240P33
Úvod do studia anorg. materiálů - MC240P33 Magnetismus, Magneticky uspořádané a neuspořádané struktury, Feromagnetismus, Antiferomagnetismus, Magnetické materiály, Záznamové materiály. Příprava magnetických
VíceMagnetická metoda prášková DZM 2013
Magnetická metoda prášková DZM 2013 1 2 ROZPTYL MAGNETICKÉHO POLE Metoda je založena na skutečnosti, že ve zmagnetovaném feromagnetickém materiálu se v místě necelistvosti (nebo náhlé změny magnetických
Více7. Kondenzátory. dielektrikum +Q + + + + + + + + U - - - - - - - - elektroda. Obr.2-11 Princip deskového kondenzátoru
7. Kondenzátory Kondenzátor (někdy nazývaný kapacitor) je součástka se zvýrazněnou funkční elektrickou kapacitou. Je vytvořen dvěma vodivými plochami - elektrodami, vzájemně oddělenými nevodivým dielektrikem.
VíceJiří Brus. (Verze 1.0.1-2005) (neupravená a neúplná)
Jiří Brus (Verze 1.0.1-2005) (neupravená a neúplná) Ústav makromolekulární chemie AV ČR, Heyrovského nám. 2, Praha 6 - Petřiny 162 06 e-mail: brus@imc.cas.cz Transverzální magnetizace, která vykonává precesi
VíceELEKTROCHEMIE A KOROZE Ing. Jiří Vondrák, DrSc. ÚACH AV ČR
ELEKTROCHEMIE A KOROZE Ing. Jiří Vondrák, DrSc. ÚACH AV ČR Elektrochemie: chemické reakce vyvolané elektrickým proudem a naopak vznik elektrického proudu z chemických reakcí Historie: L. Galvani - žabí
VíceOrbitaly ve víceelektronových atomech
Orbitaly ve víceelektronových atomech Elektrony jsou přitahovány k jádru ale také se navzájem odpuzují. Repulzní síly způsobené dalšími elektrony stíní přitažlivý účinek atomového jádra. Efektivní náboj
VíceKryogenní technika v elektrovakuové technice
Kryogenní technika v elektrovakuové technice V elektrovakuové technice má kryogenní technika velký význam. Používá se nap. k vymrazování, ale i k zajištní tepelného pomru u speciálních pístroj. Nejvtší
VíceIng. Stanislav Jakoubek
Ing. Stanislav Jakoubek Číslo DUMu III/2-3-3-01 III/2-3-3-02 III/2-3-3-03 III/2-3-3-04 III/2-3-3-05 III/2-3-3-06 III/2-3-3-07 III/2-3-3-08 Název DUMu Elektrický náboj a jeho vlastnosti Silové působení
Vícespinový rotační moment (moment hybnosti) kvantové číslo jaderného spinu I pro NMR - jádra s I 0
Spektroskopie NMR - teoretické základy spin nukleonů, spin jádra, kvantová čísla energetické stavy jádra v magnetickém poli rezonanční podmínka - instrumentace pulsní metody, pulsní sekvence relaxační
VíceZáklady elektrotechniky - úvod
Elektrotechnika se zabývá výrobou, rozvodem a spotřebou elektrické energie včetně zařízení k těmto účelům používaným, dále sdělovacími a informačními technologiemi. Elektrotechnika je úzce spjata s matematikou
VíceKapacita. Gaussův zákon elektrostatiky
Kapacita Dosud jsme se zabývali vztahy mezi náboji ve vakuu. Prostředí mezi náboji jsme charakterizovali permitivitou ε a uvedli jsme, že ve vakuu je ε = 8,854.1-1 C.V -1.m -1. V této kapitole se budeme
VíceStruktura a vlastnosti materiálů
Ing. Zdenka Rozsívalová Ing. Martin Frk, Ph.D. Struktura a vlastnosti materiálů Laboratorní cvičení Vysoké učení technické v Brně 2011 Tento učební text byl vypracován v rámci projektu Evropského sociálního
VíceLátkové množství. 6,022 10 23 atomů C. Přípravný kurz Chemie 07. n = N. Doporučená literatura. Látkové množství n. Avogadrova konstanta N A
Doporučená literatura Přípravný kurz Chemie 2006/07 07 RNDr. Josef Tomandl, Ph.D. Mailto: tomandl@med.muni.cz Předmět: Přípravný kurz chemie J. Vacík a kol.: Přehled středoškolské chemie. SPN, Praha 1990,
VíceGeochemie endogenních procesů 1. část
Geochemie endogenních procesů 1. část geochemie = použití chemických nástrojů na studium Země a dalších planet Sluneční soustavy počátky v 15. století spjaté zejména s kvalitou vody a půdy rozmach a první
VíceElektronový obal atomu
Elektronový obal atomu Vlnění o frekvenci v se může chovat jako proud částic (kvant - fotonů) o energii E = h.v Částice pohybující se s hybností p se může chovat jako vlna o vlnové délce λ = h/p Kde h
VícePřehled látky probírané v předmětu Elektřina a magnetismus
Přehled látky probírané v předmětu Elektřina a magnetismus 1 Matematický aparát 1.1 Skalární a vektorová pole Skalární pole, hladina skalárního pole, vektorové pole, siločára, stacionární a nestacionární
VíceZavádění inovativních metod a výukových materiálů do přírodovědných předmětů na Gymnáziu v Krnově 07_5_Stacionární magnetické pole
Zavádění inovativních metod a výukových materiálů do přírodovědných předmětů na Gymnáziu v Krnově 07_5_Stacionární magnetické pole Ing. Jakub Ulmann 5 Stacionární magnetické pole 5.1 Magnetické pole kolem
VíceSložení látek a chemická vazba Číslo variace: 1
Složení látek a chemická vazba Číslo variace: 1 Zkoušecí kartičku si PODEPIŠ a zapiš na ni ČÍSLO VARIACE TESTU (číslo v pravém horním rohu). Odpovědi zapiš na zkoušecí kartičku, do testu prosím nepiš.
VíceFYZIKA na LF MU cvičná. 1. Který z následujících souborů jednotek neobsahuje jen základní nebo odvozené jednotky soustavy SI?
FYZIKA na LF MU cvičná 1. Který z následujících souborů jednotek neobsahuje jen základní nebo odvozené jednotky soustavy SI? A. kandela, sekunda, kilogram, joule B. metr, joule, kalorie, newton C. sekunda,
VíceAnalytické metody využívané ke stanovení chemického složení kovů. Ing.Viktorie Weiss, Ph.D.
Analytické metody využívané ke stanovení chemického složení kovů. Ing.Viktorie Weiss, Ph.D. Rentgenová fluorescenční spektrometrie ergiově disperzní (ED-XRF) elé spektrum je analyzováno najednou polovodičovým
Více41 ELEKTRICKÉ VLASTNOSTI
508 41 ELEKTRICKÉ VLASTNOSTI Elektrické vlastnosti plynů Elektrická vodivost elektrolytů - Faradayovy zákony Pásová teorie pevných látek Rozdělení pevných látek, koncentrace volných nosičů náboje Elektrická
VíceMetody spektrální. Metody molekulové spektroskopie NMR. Evropský sociální fond Praha & EU: Investujeme do vaší budoucnosti
Metody spektrální Metody molekulové spektroskopie NMR Evropský sociální fond Praha & EU: Investujeme do vaší budoucnosti Spektroskopie NMR - teoretické základy spin nukleonů, spin jádra, kvantová čísla
Více4. CHEMICKÉ ROVNICE. A. Vyčíslování chemických rovnic
4. CHEMICKÉ ROVNICE A. Vyčíslování chemických rovnic Klíčová slova kapitoly B: Zachování druhu atomu, zachování náboje, stechiometrický koeficient, rdoxní děj Čas potřebný k prostudování učiva kapitoly
VíceJádro se skládá z kladně nabitých protonů a neutrálních neutronů -> nukleony
Otázka: Atom a molekula Předmět: Chemie Přidal(a): Dituse Atom = základní stavební částice všech látek Skládá se ze 2 částí: o Kladně nabité jádro o Záporně nabitý elektronový obal Jádro se skládá z kladně
VíceSTACIONÁRNÍ MAGNETICKÉ POLE. Mgr. Jan Ptáčník - GJVJ - Fyzika - Elektřina a magnetismus - 3. ročník
STACIONÁRNÍ MAGNETICKÉ POLE Mgr. Jan Ptáčník - GJVJ - Fyzika - Elektřina a magnetismus - 3. ročník Magnetické pole Vytváří se okolo trvalého magnetu. Magnetické pole vodiče Na základě experimentů bylo
VíceStruktura atomů a molekul
Struktura atomů a molekul Obrazová příloha Michal Otyepka tento text byl vysázen systémem L A TEX2 ε ii Úvod Dokument obsahuje všechny obrázky tak, jak jsou uvedeny ve druhém vydání skript Struktura atomů
VíceACH 02 VZÁCNÉPLYNY. Katedra chemie FP TUL www.kch.tul.cz VZÁCNÉ PLYNY
VZÁCNÉPLYNY ACH 02 Katedra chemie FP TUL www.kch.tul.cz VZÁCNÉ PLYNY 1 VZÁCNÉ PLYNY 2 Vzácné plyny 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 I II III IV V VI VII VIII I II III IV V VI VII VIII s 2 p
Více9. MĚŘENÍ SÍLY TENZOMETRICKÝM MŮSTKEM
9. MĚŘENÍ SÍLY TENZOMETRICKÝM MŮSTKEM Úkoly měření: 1. Změřte převodní charakteristiku deformačního snímače síly v rozsahu 0 10 kg 1. 2. Určete hmotnost neznámého závaží. 3. Ověřte, zda lze měření zpřesnit
VíceVY_32_INOVACE_06_III./2._Vodivost polovodičů
VY_32_INOVACE_06_III./2._Vodivost polovodičů Vodivost polovodičů pojem polovodiče čistý polovodič, vlastní vodivost příměsová vodivost polovodičová dioda tranzistor Polovodiče Polovodiče jsou látky, jejichž
VíceElektrický proud v elektrolytech
Elektrolytický vodič Elektrický proud v elektrolytech Vezěe nádobu s destilovanou vodou (ta nevede el. proud) a vlože do ní dvě elektrody, které připojíe do zdroje stejnosěrného napětí. Do vody nasypee
VíceKlasifikace struktur
Klasifikace struktur typ vazby iontové, kovové, kovalentní, molekulové homodesmické x heterodesmické stechiometrie prvky, binární: X, X, m X n, ternární: m B k X n,... Title page symetrie prostorové grupy
VíceZÁKLADNÍ EXPERIMENTÁLNÍ
Kurz praktické NMR spektroskopie 10. - 12. říjen 2011, Praha ZÁKLADNÍ EXPERIMENTÁLNÍ POSTUPY NMR ROZTOKŮ A KAPALIN Jana Svobodová Ústav Makromolekulární chemie AV ČR, v.v.i. Bruker 600 Avance III PŘÍSTROJOVÉ
VícePrášková metalurgie. Výrobní operace v práškové metalurgii
Prášková metalurgie Výrobní operace v práškové metalurgii Prášková metalurgie - úvod Prášková metalurgie je obor zabývající se výrobou práškových materiálů a jejich dalším zpracováním (tj. lisování, slinování,
VíceZÁPADOČESKÁ UNIVERZITA V PLZNI FAKULTA ELEKTROTECHNICKÁ. Katedra elektroenergetiky a ekologie DIPLOMOVÁ PRÁCE
ZÁPADOČESKÁ UNIVERZITA V PLZNI FAKULTA ELEKTROTECHNICKÁ Katedra elektroenergetiky a ekologie DIPLOMOVÁ PRÁCE Elektrická pevnost plynného izolantu s izolační bariérou v elektromagnetickém poli Lukáš Vilhelm
VíceJiøí Vlèek ZÁKLADY ELEKTROTECHNIKY základní elektronické obvody magnetizmus støídavý proud silnoproud technologie technické kreslení odpor kapacita indukènost dioda tranzistor Jiøí Vlèek Základy elektrotechniky
VíceFyzika IV. 1) orbitální magnetický moment (... moment proudové smyčky) gyromagnetický poměr: kvantování: Bohrův magneton: 2) spinový magnetický moment
λ=21 cm 1) orbitální magnetický moment (... moment proudové smyčky) μ I S gyromagnetický poměr: kvantování: Bohrův magneton: 2) spinový magnetický moment 2 Zeemanův jev - rozštěpení spektrálních čar v
VíceNávod pro laboratorní úlohu: Komerční senzory plynů a jejich testování
Návod pro laboratorní úlohu: Komerční senzory plynů a jejich testování Úkol měření: 1) Proměřte závislost citlivosti senzoru TGS na koncentraci vodíku 2) Porovnejte vaši citlivostní charakteristiku s charakteristikou
VíceFyzikální vlastnosti materiálů FX001
Fyzikální vlastnosti materiálů FX001 Ondřej Caha 1. Vazba v pevné látce, elastické a tepelné vlastnosti materiálů 2. Elektrické vlastnosti materiálů 3. Optické vlastnosti materiálů 4. Magnetické vlastnosti
Více