Biofyzika Ústav fyziky a měřicí techniky, VŠCHT PRAHA

Transkript

1 ZÁŘENÍ A RADIOAKTIVITA ZÁŘENÍ Obecně pod pojmem záření rozumíme takové šíření energie prostorem, které se může uskutečnit i ve vakuu. To je záření elektromagnetické. Podle Maxwellovy teorie se elektromagnetické záření šíří od zdroje ve formě časově a prostorově se měnícího elektrického a magnetického pole. Změny pole lze popsat jako vlnění, šířící se formou příčné vlny. Pokud není časově a prostorově omezeno počátkem a koncem, platí pro intenzitu elektrického pole x E = E0 cos πν t c, kde E 0 amplituda vlny t čas x souřadnice ve směru šíření vlny c rychlost šíření vlny ν - frekvence vlnění. Přenos energie se ale neděje spojitě, nýbrž v kvantech (diskrétně), nositelem světelného kvanta je foton (hν). Zářivá energie E příslušející fotonům souvisí s vlnovou délkou λ elektromagnetických vln vztahem, který odvodil Planck. Planckův zákon hc E = hν =, h = 6, J.s λ Foton je elementární částicí s klidovou hmotností m 0 = 0. Dík nespojitému šíření se elektromagnetické záření přibližuje korpuskulárnímu. Pokud se částice o hmotě m pohybuje rychlostí v má vlastnost vlny o vlnové délce λ. hν h je-li hybnost p = mc= = c λ Vztah vyjadřuje duální charakter záření, neboť váže impuls jako korpuskulární veličinu s vlnovou délkou, která charakterizuje vlnění. Přes tento dualismus, vlastní pohybu mikroobjektů, je smysluplná klasifikace záření na elektromagnetické a korpuskulární, při kterém dochází nejen k přenosu energie ale i hmoty, případně náboje. Mezi fotony a korpuskulárními částicemi existuje totiž podstatný rozdíl, vyplývající z Einsteinovy teorie relativity. Setrvačná hmotnost libovolného tělesa m závisí na rychlosti pohybu v vztahem m0 m =, v 1 c kde m 0 klidová hmotnost nepohybujícího se tělesa. Foton se však ve vzduchoprázdnu vždy pohybuje rychlostí světla c a jeho klidová hmotnost m f = 0. Setrvačná hmotnost fotonu je dána úměrou mezi energií a hmotností. Ze speciální teorie relativity E = mc a z energie kvanta E = hν dostáváme, hν mf =, c takže setrvačná hmotnost fotonu nabývá konečných hodnot. Korpuskulární záření záření λ, β, neutronové paprsky katodové a anodové. Uhrová H

2 RADIOAKTIVITA Radioaktivní jsou atomy, jejichž jádra nejsou v čase stabilní. Tato jádra se přeměnou jednoho nukleonu v jiný, provázenou emisí částice, kvanta elektromagnetického vlnění nebo zachycením částice z elektronového obalu mění na jádra jiná, která opět mohou být radioaktivní nebo stabilní. Proces přeměny jádra ani rychlost této přeměny není možné ovlivnit žádným fyzikálním nebo chemickým procesem. Při spontánní přeměně jádra mluvíme o přirozené radioaktivitě. Jádra vyrobená pomocí jaderné reakce v urychlovačích jsou uměle radioaktivní. Přirozeně radioaktivní izotopy se děli do dvou skupin: 1) lehké přirozeně radioaktivní izotopy s atomovým číslem do Z = 75 ( 14 C, 40 K, 115 In). Tyto izotopy netvoří rozpadové řady, jejich transmutací vznikají stabilní jádra. ) Těžké přirozeně radioaktivní izotopy, vytvářející rozpadové řady, v rámci kterých vznikají další nestabilní izotopy. Jedná se o řadu a) urano-radiovou Ra Rn + He Pb b) thoriovou c) aktiniovou. Původní izotop označujeme jako mateřský, nově vzniklý jako dceřiný. Jadernými reakcemi vyrobené prvky mají atomové číslo větší než 9 a jsou označovány jako transurany. Radioizotopy některých biogenních prvků a jejich poločasy rozpadu 3 H 1,6 let 14 C 5730 roků 4 Na 15 hodin 3 P 14,3 dní 33 P 5 dní 35 S 87 dní 131 J 8 dní Zákon radioaktivního rozpadu Radioaktivní přeměna jádra je náhodný děj v tom smyslu, že nejsme schopni říci, které jádro se v danou chvíli přemění. Při velkém počtu jader lze rozpad popsat matematicky. Z celkového počtu původních jader N 0 (v čase t = 0) se za časový interval dt rozpadne dn jader. Rozpad se děje rychlostí λ. Úbytek jader N za čas Uhrová H. - -

3 Biofyzika Ústav fyziky a měřicí techniky, VŠCHT PRAHA dn = λ N dt N = N 0 e λt, kde N0 představuje původní počet radioaktivních atomových jader v čase t = 0 a N počet dosud nerozpadlých jader v čase t, λ je rozpadová konstanta charakterizující daný radioaktivní rozpad. Grafické znázornění rozpadu v lineárních a log souřadnicích je na obr. Místo rozpadové konstanty λ (s-1) používáme často pojmu poločas rozpadu T. Fyzikální poločas rozpadu Tf je doba, za kterou se rozpadne právě polovina původního počtu jader N = N0 /, a tedy Tf = ln λ = 0, 693 λ. Biologický poločas rozpadu Tb je doba, za kterou se z organismu vyloučí právě polovina množství radioaktivního prvku. 0, 693 Tb =. λb Radioaktivní prvek z organismu mizí jednak vlastním rozpadem prvku, jednak vylučováním. Proto efektivní poločas Tef λef = λb + λf A za použití rovnice (3) dostáváme pro efektivní poločas rozpadu Tef = TbTf Tb + Tf Pokud se izotop v organizmu kumuluje a vůbec nevylučuje, blíží se biologický poločas nekonečnu a a efektivní poločas je roven fyzikálnímu. Aktivitou radioaktivní látky rozumíme počet atomů, které se přemění za 1s. Jednotkou aktivity je 1 Curie (Ci), kdy za 1 s transmutuje 3, atomů. 1 Ci = 3, Bq. Radioaktivní rovnováha - stav, kdy se za jednotku času přeměňuje v řadě radioaktivních izotopů stejný počet atomů. Na obrázku je znázorněn časový průběh aktivit mateřského izotopu λ1n1 a dceřiného izotopu λn pro případ, kdy rovnováha nenastává (A), kdy douhrová H. -3-

4 chází k přechodné rovnováze(b) a kdy nastává trvalá radioaktivní rovnováha (C). Při radioaktivním rozpadu jader vždy platí zákony zachování elektrického náboje (počet nukleonů mateřského jádra =počet nukleonů dceřinného jádra + počet emitovaných nukleonů), zachování počtu nukleonů (součet nábojů jádra a emitovaných částic = konst.), zachování hybnosti (součet hybností dceřinného jádra a emitované částice = 0) zachování energie. Rozpadem jader se nejčastěji uvolňují tři druhy záření: a) α-záření je proud kladně nabitých částic, z nichž každá je tvořena dvěma protony a dvěma neutrony. α-částice vznikají při radioaktivním rozpadu těžkých jader. Emisí α- částice ztrácí jádro kladné elementární náboje. X He + X A Z 4 A-4 Z- Při rozpadu α jsou jádrem emitovány monoenergetické částice. Někdy kinetická energie částice α neodpovídá energii rozpadu, ale je menší. V tom případě vzniká excitované dceřiné jádro, které prakticky okamžitě přechází do základního energetického stavu emisí kvanta γ. Kinetická energie částic α je řádově v MeV, což odpovídá rychlostem 10 7 m/s. Jádra s krátkým poločasem rozpadu emitují částice α. Dráha částice je přímočará, protože částice má značnou hmotnost, takže nemůže být vychylována lehčími elektrony. Spektrum je čárové. b) β-záření představuje proud elektronů nebo pozitronů, vznikajících při přeměnách jednotlivých nukleonů (protonů nebo neutronů v atomovém jádře). Emise elektronu A Z A X Z X e ~ ν e Emitované energetické spektrum je spojité. Emise pozitronu A Z X A Z 1 X + 1 e + ν Emitované energetické spektrum je spojité. Záchyt elektronu A A e + X X + ν 1 Z Z 1 e e Tato přeměna jádra je provázena emisí charakteristického rentgenového záření elektronovým obalem. U všech tří uvedených způsobů rozpadu vzniká většinou dceřinné jádro v excitovaném stavu, které prakticky okamžitě emituje kvantum záření gama. V praxi se proto s čistými beta zářiči setkáváme méně často než se smíšenými beta + gama. Positronický rozpad je vždy provázen tzv. anihilačním zářením o energii 0,51 MeV. Energetické spektrum beta částic je kontinuální, což znamená, že beta částice mohou nabývat maximálně energie ekvivalentní změně hmoty při jaderné přeměně. S β-částicí je vyzařováno neutrino. Energie je mezi nimi rozdělena v poměrech, které závisí na vzájemném směru letu obou částic. Rychlost β částice je téměř 99 % rychlosti světla. Při průchodu poblíž elektronu ztrácí energii a je vychylována. Čím více atomů potká, tím dříve ztratí energii a je zachycena některým atomem. Uhrová H

5 Obě vzniklé nabité částice e - a e + při průchodu hmotou vyvolávají ionizaci, ovšem mnohem nižší než těžké α-částice, a také dochází k jejich rozptylu na atomech hmotného prostředí. V důsledku těchto procesů klesá intenzita svazku elektronů (pozitronů) při průchodu hmotným prostředím se vzrůstající hloubkou průniku přibližně exponenciálně a rovněž se snižuje jejich energie. Absorpční zákon má tvar: x I = I0 e μ, kde I 0 je intenzita svazku dopadajícího na absorbátor a I je intenzita v hloubce x absorbátoru. Absorpční koeficient μ závisí na energii absorbovaného β-záření a jen nepatrně na druhu absorbujícího materiálu. c) γ-záření je krátkovlnným elektromagnetickým zářením s vlnovými délkami řádově až 10-1 m. Vzniká při přechodu jádra z vyššího na nižší energetický stav, asi s po jaderné přeměně. M ůžeme se na ně dívat jako na proud fotonů o energii E, pro kterou platí: E = hν, kde h je Planckova konstanta a ν je frekvence fotonu. Spektrum je diskrétní čárové. V hmotném prostředí může γ-záření vyvolat tři druhy procesů: Fotoelektrický jev K fotoelektrickému jevu dochází na vnitřních elektronových slupkách atomu. Dopadající foton je absorbován elektronem z K, L,... slupky atomového obalu, který pak opouští atom. Energie fotonu hν se spotřebuje na kinetickou energii E k elektronu a překonání vazbové energie E v elektronu v atomovém obalu: 1 hv= Ek + Ev = mv + Ev. Uvolněná místa po elektronech jsou zaplňována elektrony z vnějších slupek a tak vzniká v absorbátoru kromě uvolněných elektronů ještě charakteristické rentgenové záření. Fotoelektrický jev převládá hlavně u měkkého, tj. nízkoenergetického γ-záření ( hν < 0,8 MeV). γ Comptonův jev V tomto případě dochází k rozptylu fotonu na elektronu atomu. Energie rozptýleného fotonu E je nižší než energie původního fotonu hν. Za předpokladu, že E v «E γ, platí: hν = E + E, γ k kde E k je kinetická energie rozptýleného elektronu. Tento jev převládá při středních energiích. Změna vlnové délky rozptýleného záření je h Δ λ = λ λ = ( 1 cosϑ). mc e Interakce fotonu s elektronem před a) a po srážce b) Tvoření párů elektron pozitron V tomto procesu zaniká foton a vzniká dvojice elektron a pozitron. Může k němu dojít teprve tehdy, je-li energie fotonu hν větší než Absorpce gama paprsků v olovu Uhrová H Comptonův jev Tento dokument je k dispozici na v sekci - Elektronické Fotoelektrický pomůcky jev 3- Celkový průběh absorpce 4- Vznik nabitých párů

6 mc 1MeV, což je celková klidová energie elektron - pozitronového páru (m je klidová hmotnost elektronu i pozitronu). Pravděpodobnost všech těchto tří procesů není stejná, závisí na energii dopadajícího záření γ (obr.). Anihilace positronů a elektronů vede ke vzniku dvou gama kvant, každé o energii 0,51 MeV. Rentgenové záření Vzniká při dopadu dostatečně rychlých elektronů na pevnou látku. Při dopadu na anodu dojde k jedné nebo více kolizím s částicemi anody, elektron je postupně zabrzděn a během Spektrum rentgenového záření Rozptyl e brzdění se část nebo všechna - při vzniku brzdnéhozáření při konstantním napětí jeho energie vyzáří ve formě fotonů. Rozdíl kinetické energie před a po kolizi se uvolní jako energie záření o frekvenci ν. Toto záření se nachází ve vysokofrekvenční části spektra. Je pro něj charakteristické, že: Obsahuje spojitou, kontinuální oblast hodnot frekvencí, jejíž mezní hodnota nezáleží na materiálu anody ale je určena napětím U mezi katodou a anodou. Toto záření označujeme jako impulsové záření. Při zabrzdění e - vymizí elmg. pole, jehož je elektron nositelem a energie zaniklého pole je pak rovna energii vzniklého impulsového záření. Na pozadí kontinua se nacházejí diskrétní čáry, které jsou charakteristické pro materiál. Toto záření o určitých vlnových délkách označujeme jako charakteristické. Vzniká po dopadu e - s dostatečně velkou E k, který vyrazí z vnitřního obalu atomu látky e - a e - z vnějšího obalu, který ho nahradí, vyzáří při svém přechodu na novou dráhu elektromagnetické záření. Rentgenové záření ionizuje vzduch, kterým prochází, způsobuje viditelnou fluorescenci mnoha látek, na něž dopadá, působí na fotografickou desku. Prochází bez lomu i neprůhlednými látkami. Čím je vlnová délka rentgenového záření kratší, tím je záření pronikavější. Rentgenové záření se podle vlnových délek dělí na tvrdé a měkké. Tvrdost záření lze regulovat potenciálovým rozdílem mezi katodou a anodou. Intenzita záření se mění žhavením katody rentgenky a to nezávisle na tvrdosti. Neutrony Jako částice bez náboje podléhají radioaktivnímu rozpadu s poločasem 1 minut. Produktem je proton a beta částice o nízké energii. Podle energií se dělí neutrony na rychlé na jedné straně a tepelné na nejnižší straně energetického obsahu. Protože nenesou žádný náboj, nezpůsobují přímou ionizaci a mohou hmotou procházet na značnou vzdálenost. Nejúčinnějším zpomalovačem je voda, grafit a uhlovodíky. IONIZUJÍCÍ ZÁŘENÍ Ionizačním zářením rozumíme druhy záření o dostatečné energii, jehož kvanta mají energii vyvolávající excitaci a ionizaci molekul a atomů látky, na kterou dopadají. Za energetickou hranici ionizujícího záření je obvykle považována energie 5 kev pro fotonové záření (X, γ) Uhrová H

7 elektronové záření ( β ) záření α Pro záření β + a záření neutronové je kvantifikace obtížnější. I neutrony, byť velmi pomalé částice, vstupují do jader a vyvolávají sekundární ionizaci prostřednictvím jaderných reakcí. Podobně je tomu i u pozitronů, kde při anihilaci s elektrony vzniká velmi tvrdé záření γ. Ionizující záření můžeme rozdělit na záření ionizující přímo a nepřímo. Přímo ionizující záření tvoří nabité částice (protony, elektrony, pozitrony ap.). Nepřímo ionizující záření zahrnuje nenabité částice (neutrony, fotony ap.), které sice prostředí samy neionizují, ale interakcí s prostředím uvolňují sekundární přímo ionizující částice. Ty pak způsobují ionizaci prostředí. Vznik ionizujícího záření souvisí se strukturou atomů a jejich jader. ZDROJE IONIZUJÍCÍHO ZÁŘENÍ přírodní - kosmické záření - sluneční záření umělé - cyklotron - synchrotron - jaderný reaktor - rentgen, zařízení s rentgenkami (CT, mamograf) - zařízení pro scintilační a stopovací diagnostické metody - terapeutická zařízení (Cs a γ ozařovače, Leksellův γ nůž, rtg ozařovače) - radiofarmaka a tracery - zařízení pracující s rtg nebo brzdným zářením (barevné CRT zobrazovače). JEDNOTKY IONIZUJÍCÍHO ZÁŘENÍ Absorbovaná dávka (dávka) D ke definována jako poměr střední energie předané ionizujícím zářením látce o určité hmotnosti ΔE D =. Δ M Jednotkou je Gy (gray). 1 Gy = 1 J.kg -1 Dávkový příkon D je definován jako přírůstek dávky za časový interval: ΔD D = Δ t Jednotkou je Gy.s -1 nebo W.kg -1. Expozice (ozáření) X je definována výhradně pro vzduch jako poměr absolutní hodnoty celkového elektrického náboje iontů jednoho znaménka vzniklých ve vzduchu při ) plném zabrzdění všech elektronů a pozitronů, které byly uvolněny fotony v objemovém elementu vzduchu o dané hmotnosti. Jednotkou je C.kg -1 (dříve byla používána jednotka rentgen R). Expoziční příkon představuje přírůstek expozice za časový interval. Jednotkou je C.kg -1.s -1. Dávkový ekvivalent H se týká biologického účinku různých druhů ionizujícího záření. H= Q.D kde Q představuje z hlediska radiační ochrany jakostní faktor záření, který udává, kolikrát je daný druh záření biologicky účinnější než záření fotonové- X nebo γ, přičemž jako základ se bere rentgenové záření o energii 00 kev. Q = 1 pro záření γ, β, X Q - 10 pro pomalé neutrony - rychlé neutrony Uhrová H

8 Q 10 pro protony Q 0 pro záření α Jednotkou je Sv (Sievert), 1 Sv = 1 J.kg -1. Starou jednotkou je rem (1 rem = 0,01 Sv). Efektivní dávka H E představuje součet vážených středních hodnot ekvivalentních dávek v tkáních či orgánech lidského těla. Byla zavedena pro účely radiační ochrany, protože různé tkáně a orgány v těle jsou různě citlivé k záření a jejich radiační poškození vede k různě závažným důsledkům pro organismus. H E = wt. HT, kde w T je tkáňový váhový faktor a H T je ekvivalentní dávka v tkáni T. Její výhodou je vyjádření radiační zátěže jedním číslem a to i při nerovnoměrném ozáření nebo ozáření jen určitých partií. Jednotkou je Sv. ΔE Kerma ( K = ) představuje kinetickou energii všech nabitých částic uvolněných nenabitými ionizujícími částicemi v uvažovaném objemu látky o dané hmotnosti. Jednotkou je Gy. Δ M Kerma se používá v oblasti měření nepřímo ionizujícího záření. Charakterizuje energii předanou např. fotony nebo neutrony při první srážce s nabitými částicemi (elektrony, protony). Kermový příkon představuje přírůstek kermy za časový interval. Jednotkou je Gy.s -1. INTERAKCE IONIZUJÍCÍHO ZÁŘENÍ S HMOTOU Při průchodu hmotou ztrácí záření energii různými pochody: excitací, rozptylem, jadernou interakcí, buzením brzdného záření, ionizací. Primární ionizací rozumíme počet iontových párů vytvořených ionizující částicí, sekundární ionizace nastává tehdy, kdy některé elektrony z primární ionizace mají tak velkou energii, že samy dále ionizují. Ionizující záření má na živé organismy a tím i člověka negativní účinky jak ve formě krátkodobého intenzivního ozáření tak ve formě dlouhodobého slabého ozáření. Ionizující částice nebo vlnění jsou atomy biologického materiálu absorbovány. Tím dochází k vyrážení elektronů z orbit a tvorbě aniontů. Ionizované části molekul jsou velmi reaktivní Interakce α-částice Jako nabitá částice při průchodu hmotou ionizuje α-částice atomy a tím ztrácí svou energii. Dolet α-částice závisí na její počáteční kinetické energii a na vlastnostech prostředí, ve kterém se pohybuje. V pevných látkách proniká jen velmi tenkou vrstvou materiálu. Vzhledem k vysoké specifické ionizaci je uražená vzdálenost malá. Částice s energií 3 MeV urazí ve vzduchu 16 mm, v Al 0,015 mm. Částice alfa mají vysokou specifickou lineární ionizaci. Částice o energii 1 MeV vytvoří ve vzduchu na dráze 1 mm asi 3000 párů iontů. Energie potřebná k vytvoření jednoho iontového páru ve vzduchu je asi 34 ev a je stejná pro různé druhy částic a prakticky nezávisí na energii částic. Přibližně polovina energetických ztrát ionizující částice připadá na ionizaci, polovina na excitaci atomů prostředí. Při dopadu na kůži se záření alfa absorbuje už v horních vrstvách epidermis. Z tohoto důvodu není alfa záření při vnějším ozáření nebezpečné. Výjimkou je oko. Při vnitřní kontaminaci se však energie částic alfa absorbuje ve velmi malém objemu tkáně (délka dráhy řádově 10-6 m) a proto působí z biologického hlediska negativně. Značnou specifickou lineární ionizaci mají i protony, deuterony, tritony apod. Interakce β - částice β částice opouští jádro rychlostí téměř rovnou rychlosti světla. Při průchodu kolem elektronů je vychylována a ztrácí energii, až je nakonec některým atomem zachycena. Částice Uhrová H

9 s energií 3 MeV je v Al zastavena po uražení dráhy 6,5 mm. Téměř maximální ionizace je dosaženo, má-li částice energii 146 ev. Největší energetické ztráty při interakci beta záření s hmotou připadají na ionizaci a excitaci. Specifická lineární ionizace je mnohem menší než u záření alfa, proto má větší dolet. Uplatňuje se i pružný rozptyl, takže skutečná dráha vykonaná elektronem v absorbentu je mnohem větší (cca 4x) než jeho dolet. Při vychýlení beta částice blízkým jádrem dochází změnou rychlosti ke vzniku elektromagnetického záření brzdného záření vznikajícího v důsledku zabrzdění pohybujícího se elektronu v elektrostatickém poli atomového jádra následkem coulombovské interakce. Ztráty energie v důsledku brzdného záření se uplatňují až při větších energiích elektronů. Tímto mechanismem je podobné rentgenovému záření. Brzdné záření je produkováno v materiálech o vysokém atomovém čísle. Energetické spektrum brzdného záření je spojité, protože velikost interakce mezi částicí a jádrem závisí na jejich vzdálenosti. Protože je energetické spektrum beta zářičů spojité, není dolet všech části v absorbentu stejný. Na obr. jsou uvedeny tloušťky různých materiálů úplně absorbující beta záření v závislosti na jeho maximální energii. Z grafu vyplývá, že dolet v měkké tkáni je pro běžné zářiče řádově v mm. Brzdné záření vzniká i v tkáni, je-li v ní distribuován zářič beta. Jeho intenzita je však nízká. Beta zářiče je třeba skladovat v kontejnerech s nízkým atomovým číslem, aby se na minimum omezila tvorba brzdného záření. Interakce γ - částice Absorpce gama záření probíhá některým ze tří výše uvedených způsobů. Pravděpodobnost jejich výskytu závisí na energii záření. Při nižších převládá fotoefekt, při vyšších Comptonův rozptyl a vysokých energií tvorba elektron-pozitronových párů. Záření gama při průchodu prostředím ionizuje nepřímo, prostřednictvím sekundárních elektronů (fotoelektrony, Comptonovy elektrony, elektron-pozitronové páry), vzniklých při interakci záření s prostředím. Pronikavost gama záření je mnohem věž než jiných druhů záření. Pro stínění gama záření je třeba užít materiálů s vysokým atomovým číslem a velkou hmotností. Interakce neutronů Energie neutronů, získaných v reaktoru, se pohybuje od 10 - do 10 8 ev. Interakce neutronů s obaly atomů je zanedbatelná ve srovnání s interakcemi s jádrem. Neutron nemůže ionizovat přímo, ale v prostředí s lehkými prvky (H) se pružnými srážkami s neutrony uvádějí jádra vodíku do pohybu a ionizují atomy prostředí. Tento nepřímý účinek se uplatňuje i v biologických tkáních a tekutinách. Vlivem jaderných interakcí může být neutron působením jaderných sil vychýlen ze své původní dráhy a pohybovat se jiným směrem, Tento druh interakce se nazývá potenciálový rozptyl. a) rozptyl v materiálech z lehkých atomů je nejčastějším dějem pružná srážka mezi neutrony střední energie a jádrem. Protože platí princip zachování energie a momentu setrvačnosti, dostaneme vztah E = 4( mn / M ) ( 1+ m / M ) n E n cos Θ Uhrová H Absorpce beta záření v různých materiálech

10 kde m n, E n - hmotnost a energie neutronu M, E hmotnost a energie odraženého jádra Θ úhel mezi směry neutronu a odraženého jádra Při rozptylu na jádrech vodíku se přenese asi 50 % energie. Ve srovnání s tím, na Pb se přenese jen 1% energie. b) absorpce Při absorpci zachytí neutron jádro. Vzniká krátkodobě excitované jádro. Přechod do stabilního stavu je provázen emisí gama kvanta u lehkých jader či vyzářením protonu nebo alfa částice u ostatních. Pravděpodobnost absorpce klesá s rostoucí energií neutronu. Většina poškození v biologickém materiálu po absorpci neutronu je způsobena odraženými jádry, přímým účinkem neutronů (rozptylem a absorpcí) je poškozena jen malá část. Interakce nabitých částic Elektrické pole nabité částice interaguje s elektrony nacházejícími se v blízkosti dráhy nabité částice. Elektrické pole je v obrázku vyneseno jako funkce času a vzdálenosti. Vyplývá z toho, že působení pomalé částice je větší než rychlé (její působení je delší) přenos energie vzrůstá s nábojem částice hmotnost částice nemá vliv na množství předané energie Ztrátu energie na délkovou jednotku dráhy udává Bethe-Blochova rovnice de 4π e ( z e ) Zmv = nz ln ln ( 1 β ) β dx mv I kde: m klidová hmotnost elektronu z e - náboj částice Z atomové číslo v rychlost částice n počet atomů v cm 3 I střední ionizační potenciál Interakce molekuly M s nabitou částicí Č β = v/c (c rychlost světla) de/dx LET (lineární přenos energie) Člen v hranaté závorce vyhovuje přesně pro těžké částice. Přesto rovnice potvrzuje prvá 1 dvě tvrzení. Ztráta energie je úměrná ze,, nz. v Hodnota nz je srovnatelná pro různé biologické materiály. materiál elektrony /g materiál elektrony /g Vzduch 3, Sval 3, Voda 3, Kost 3, Střední ionizační potenciál je mírou energie potřebné přechodu elektronu z atomu nebo molekuly do kontinua - I = Z.13,5 (ev). FÁZE RADIOBIOLOGICKÉHO ÚČINKU ZÁŘENÍ Uhrová H

11 Po absorpci vysoce energetického záření ve hmotě následuje několik charakteristických fází. Proces lze v podstatě rozdělit na fázi fyzikální, fyzikálně-chemickou, chemickou a biologickou. Ve fyzikální fázi je energie záření přenesena na okolní hmotu, kde je předávána elektronům v atomech. Výsledkem je prostorově zcela nahodilá excitace molekul a ionizace. Excitované stavy atomů a molekul mají životnost cca s. Poté začíná druhá fáze, fyzikálně chemická, v níž dochází k tvorbě sekundárních reaktivních molekul či atomů (např. z vody kationy vodíku a aniony OH - ), ať už spontánním přesmykem excitované molekuly či kolizemi v bezprostřední blízkosti excitované molekuly. Délka trvání této fáze je cca s. Další, chemická fáze nastává ve chvíli, kdy je dosaženo tepelné rovnováhy. V předchozích fázích vytvořené radikály mohou reagovat mezi sebou navzájem nebo se svým okolím. K velmi častým reakcím patří atak molekul DNA, RNA, enzymů a proteinů, přičemž se mění jejich složení a funkce. Vznikají molekuly, které označujeme jako radiačně změněné. Typickou poruchou je zlom jednoho nebo obou vláken DNA. Mohou vznikat atypické vazbové můstky uvnitř dvojšroubovice DNA.Tato fáze ve vodném systému trvá od10-6 s až do jednotek s. Záleží na transportní době reaktivních složek z místa jejich vzniku do místa lokalizace napadené biomolekuly. V poslední fázi se molekulární změny projeví na biologické úrovni. V biologické fázi může dojít k opravě účinků, způsobených malým chemickým poškozením nebo naopak jsou v metabolickém procesu účinky zesíleny a projeví se jako závažná biologická změna funkční nebo morfologická. Biologické stádium se při vysokých dávkách záření může projevit již po několika desítkách minut (akutní poškození či nemoc z ozáření). Může však zahrnovat latentní období, které může trvat řádově léta až desítky let (pozdní stochastické účinky). Přímý účinek záření Ve fyzikálním procesu, zahrnujícím přeměnu molekul DNA, enzymů apod. se jedná o přímé účinky záření (zásahová teorie). Účinek záření se projeví v molekule, která energii absorbovala. Přímý účinek nastává u suchých materiálů, je však provázen i efekty, spojenými s nepřímými účinky. Nepřímý účinek záření O nepřímém účinku mluvíme tehdy, kdy k absorpci dojde v jiné molekule než která je poté poškozena. Nepřímý účinek se přisuzuje ataku volných radikálů vzniklých v blízkosti pozorované molekuly. Mnohem výrazněji se projevuje v roztocích než v suchých materiálech. Nepřímý účinek je způsoben malými difuzibilními radikály, vzniklými v průběhu ozařování. Záření však může být absorbováno vodou v okolí uvažované molekuly a tak k biologickému poškození důležité molekuly dojde až v chemické fázi. V tomto případě se jedná o nepřímé účinky záření (radikálová teorie). Souvislost všech čtyř fází je znázorněna na obrázku, ve kterém jsou doby trvání jednotlivých fází vztaženy na vodné prostředí. (V jiných prostředích může být životnost radikálů i několikadenní). Radikálová teorie byla upřesněna na základě poznatků molekulární biologie. Bylo zjištěno, že radiační poškození buňky závisí na hustotě ionizace v kritickém místě a že je třeba Uhrová H

12 dosažení určité kritické hodnoty lokální hustoty energie v daném místě a čase. K poškození buňky dochází při kombinaci primárních dějů na dvoušroubovici DNA. Řídce ionizující záření způsobí při průchodu kritickým místem jeden zlom na vlákně DNA. Aby došlo k poškození, musí daným místem rychle po sobě projít samostatné částice. Radiační poškození je závislé na druhé mocnině dávky. Hustě ionizující částice jsou schopné při jediném průchodu kritickým místem vyvolat více primárních poruch a může tak dojít k poškození. Radiační účinek je přímo úměrný dávce záření. Nejpodstatnější je radiolýza vody. Ionizační potenciál vody je 1,56 ev. Při absorpci energie stejné hodnoty nebo vyšší proběhne reakce H O H O + e + Uvolněný elektron je zachycen další molekulou vody e + H O H O Ionty vody vedou ke vzniku dalších produktů + + H O H + OH H O H + OH OH a H radikály vznikají i přímou excitací molekul vody ( 7 ) [ ] H O+ hf ev H O H + OH + Uvolněné elektrony mají dlouhou životnost, difundují a mohou reagovat s přítomnými biologickými molekulami. Vzájemnou rekombinací radikálů získáme vodík, peroxid vodíku a reakcí s kyslíkem peroxylový radikál, který nekombinuje za vzniku singletního molekulárního kyslíku. Všechny tyto molekuly jsou toxické a reaktivní produkty, všechny, kromě H H O HO HO H O O Na ph závisí uvedené reakce pouze při nízkém a vysokém ph (pod ph 3 a nad ph 10). Sekundárně vzniklé molekuly vodíku a peroxidu vodíku mají význam při vysokých hodnotách LET, kde je koncentrace primárních radikálů tak vysoká, že může dojít ke vzniku sekundárních produktů. Jsou li ve vodě rozpuštěny organické látky, může dojít ještě k dalším reakcím: MH + H MH MH + OH MHOH MH + H M + H MH + OH M + H O Reakcí radikálů vznikají sekundární radikály, vedoucí k řetězové reakci. Uhrová H

13 M O MO MO XH MOOH X X O XO Řetězová reakce se projeví vysokým kvantovým výtěžkem.reakce skončí zánikem radikálů. Molekuly reagují s radikály snadněji při vysoké reaktivitě, koncentraci a velikosti radikálu i molekuly. Laboratorní techniky užívané ve studiu jednotlivých fází (mimo biologickou) - fyzikální měření - fluorescence, fosforescence,elektron-spinová rezonance - optická spektroskopie, - ORD - CD Kinetika nepřímého účinku záření a) Radikály vody reagují pouze 1x s danou molekulou a ta se změní tak, že už žádná další reakce není možná. Počet poškozených molekul roste lineárně se stoupající dávkou záření. b) Radikály reagují nahodile s rozpuštěnými molekulami ať původními či zreagovanými, a to se stejnou pravděpodobností. Tato varianta je mnohem pravděpodobnější v biosystémech, speciálně u biopolymerů. Nepřímý účinek v buňkách Radikály vznikají uvnitř buněk. Na základě radiační citlivosti buněk v závislosti na obsahu vody lze říci, že při ozařování buněk se uplatňuje přímý i nepřímý vliv. Nejdůležitější nepřímý radiační účinek na suchý materiál má atomární vodík, vznikající odštěpením z organických molekul MH ( hf ) M + H Uvolňování vodíku bylo prokázáno u suché DNA, cukrů, aminokyselin, bílkovin a bází NA. Vodík buď aduje na dvojné vazby blízkých molekul nebo se sekundární radikály tvoří odtržením vodíku. Obr. Inaktivace Eschericia coli a) vlhké buňky b) buňky sušené 90 minut c) buňky sušené 4 a 48 hodin RCOOH + H RCOO + H Kromě reakce s atomárním vodíkem dochází při ozařování suchých vzorků i k mezimolekulárnímu přenosu energie u bílkovin a látek obsahujících síru. Citlivost biologických systémů nebo molekul k ozáření klesá, klesá-li při ozařování teplota. Zmrazení zmenší citlivost vodného roztoku 100x tím, že je omezena difúze radiačních radikálů vody. Radiační poškození však vzniká i pod bodem tuhnutí a jedná se tedy o nepřímé účinky záření. Uhrová H

14 Kyslíkový efekt Představuje zvýšení citlivosti k ionizujícímu záření v přítomnosti kyslíku. Molekula kyslíku má paramagnetické vlastnosti, dokáže tedy zhášet excitované triplexní stavy. Paramagnetické vlastnosti podmiňují vysokou afinitu kyslíku k radiačně indukovaným radikálům B + O BO Kyslík má na druhé straně schopnost stahovat hydratované elektrony e + O O Zesilující vliv kyslíku se projevuje při reakcích v suchém stavu. Kyslík zabraňuje restituci poškozených molekul, ke které by jinak za nepřítomnosti kyslíku došlo. + BH + e BH B + H BH Ve vodných roztocích reaguje kyslík s vodíkovými radikály a hydratovanými elektrony. Proto nedochází k poškození, nebo jen menšímu. Kyslík se neuplatní v reakcích kde poškození vzniká v důsledku působení hydroxylových radikálů. Pokud ovšem kyslík spotřebuje vodík za vzniku hydroxylových radikálů a ty nemohou rekombinovat na vodu, mohou vstoupit do reakce. Kyslík se podílí na zesílení účinků záření tím, že zabrání možným opravám a změny se stávají ireverzibilními. Naopak ochranným efektem působí reakcí s radikály vody. DŮSLEDKY ZÁŘENÍ PRO BUŇKY A ORGANISMUS Buňka je základním stavebním kamenem organismu. Při jejím ozáření mohou nastat dva případy. Smrt buňky nejcitlivější jsou buňky, které se rychle dělí. Nejčastější je mitotická smrt buňky, kdy stačí řádově jednotky Gy. V interfázi (klidové stádium) je zapotřebí k usmrcení buňky vysokých dávek (stovky Gy). Podstata smrtícího účinku je v poškození jádra (inkorporací nepoškozeného jádra lze funkčnost buňky obnovit). Při nemocech z ozáření bývá nejvíce napadena výstelka tenkého střeva a kostní dřeň. Mutace vznikají v důsledku chemických změn způsobených radikály v molekule DNA a tím i chromozomech. Z reprodukčního hlediska se mutace dělí na somatické (poškození jedince, vznik zhoubných nádorů) a gametické (s důsledky přenosu na další generace). Nejcitlivější jsou tkáně s intenzivním dělením (kostní dřeň krvetvorba, vyvíjející se plod, nádorové tkáně, střevní výstelka). Citlivost k ozáření klesá s klesající teplotou jak u makromolekul tak u biologických systémů. Větší náchylnost k ozáření se projevuje za přítomnosti kyslíku. Při ozáření organismu ionizačním zářením závisí počet přežívajících buněk na celkové dávce ozáření. Typický průběh je na grafu. Počet mutantů je v přežívající populaci obvykle velmi malý a přímo úměrný dávce záření. Původní koncepce mechanismu účinku záření zásahová teorie - předpokládala, že příčinou mutace je MUTACE VLIVEM ZÁŘENÍ Uhrová H dávka záření Závislost přežití mikroorganismů na dávce ionizačního záření

15 primární ionizace citlivého místa genetického materiálu. Novější výzkumy předpokládaly nejprve vznik volných radikálů a excitovaných stavů ve vodě i v DNA a sekundární změnu chemické vazby v DNA. Na rozdíl od ionizačního záření, kde závislost mezi dávkou záření a mutagenním účinkem je v určité oblasti přibližně lineární, u UV záření existuje optimální dávka, při níž je mutagenní efekt největší. Přesto je účinek UV záření závislý na mnoha fyziologických, chemických a fyzikálně-chemických faktorech. Vznikají thyminové dimery, poměrně rezistentní vůči působení kyselin i hydroxidů. Záření působí i na uracilové zbytky a cytosin, které dimerizují také. Bylo prokázáno, že počet přežívajících buněk je nepřímo úměrný obsahu thyminových dimerů. Na grafu je závislost přežívání buněk v populaci mikroorganismů a frekvence mutantů do době působení UV záření. Frekvence mutací je ovlivněna poměrem 3 5 neukleasové aktivity k 5 3 nukeleasové aktivitě příslušné DNA-polymerasy, čili poměrem aktivity opravné k aktivitě polymerační. Následky ozáření DNA UV zářením ukazuje další obrázek. OPRAVNÉ MECHANIZMY Dlouho se předpokládalo, že chemické poškození stavby DNA vede k zániku buňky nebo tvorbě mutantu. Buňky jsou ale vybaveny i opravným mechanismem, který dokáže nežádoucí zásahy do struktury DNA napravit. Jedná se o práci enzymu, který opraví stavbu jednoho poškozeného řetězce DNA podle přesné informace, uložené v komplementárním řetězci. Viry zranitelnější jsou viry s jednopentlicovou DNA (poškození obalu nevadí), viry s DNA dvoušroubovicovou jsou méně citlivé oprava je snadnější. opravné mechanizmy enzymatický charakter - geneticky kontrolováno virem nebo hostitelskou buňkou. Baktérie i zde je terčem záření DNA. Například při ozáření UV světlem o vhodné intenzitě a vlnové délce přežije tento zásah jen malé množství baktérií v populaci. Záření způsobí, že zbytky thiminu se spojí do thiminových dimerů a tím nemůže probíhat reduplikace. Pokud však tyto baktérie vystavíme viditelnému světlu, několikanásobně se počet přežívajících buněk zvýší. To proto, že svařené dimery jsou působením speciálního enzymu rozpojeny. V tomto případě mluvíme o tzv. fotoreaktivaci. Reaktivace ve tmě Přežívání buněk mikroorganismů a vznik mutantů v závislosti na době působení UV záření Tento opravný mechanismus byl popsán u mutantů Escherichia coli rezistentních vůči UV záření. Po vypěstování kmenů znovu na UV záření citlivých bylo zjištěno, že rezistentní kmen má oproti citlivému alespoň 3 geny, jež lze přenést do citlivých buněk. Tam pak tyto geny řídí syntézu enzymů, které katalyzují opravný proces. Jaký je princip reaktivace ve tmě? Po ozáření obou typů UV světlem se ukázalo, že thymin u citlivých organismů zůstává zabudován v DNA, zatímco u rezistentních organismů byla Uhrová H

16 část radioaktivity nalezena v nízkomolekulárních složkách. Oprava je tedy provedena vyštěpením dimerů, ne jejich rozštěpením. Příklad: Lidé po ozáření kůže UV zářením kožní buňky mají schopnost opravit poškozenou DNA. Ale lidé s dědičným onemocněním xeroderma pigmentosum tento opravný mechanismus nemají. U takových lidí se po ozáření UV paprsky objevuje rakovina kůže. Opravné mechanizmy opravují i poškození vzniklá jinými mutageny. Vícebuněčné organizmy závisí na hustotě ionizace uvnitř organizmu v závislosti na čase rozložení hustoty ionizace uvnitř organizmu na individuální radiorezistenci druhu organizmu Nejcitlivější jsou buňky rostoucí a dělící se, tkáně s nejvýznamnější metabolickou a proliferační aktivitou (rychle se množící tkáně = epitely, reprodukční orgány, kostní dřeň, kůže). Zde stačí malé dávky protože se specializované odumírající buňky nenahrazují novými smrt nastává z nedostatku buněk ve funkčním kompartmentu. Kostní dřeň je citlivější než intestinální epitel, jenže buňky epitelu mají kratší životnost. nízké dávky porucha krvetvorby smrt za 0 60 dní vyšší dávky - porucha gastrointestinálního traktu smrt za 10 dní - projevuje se poruchou resorpce vody, živin a rovnováhy iontů. supraletální dávky zasažena centrální nervová soustava a nastává okamžitá smrt. Kromě opravných mechanismů existují i obranné principy povrchové necitlivé vrstvy, bránící průniku záření (srst, peří), u vyšších organismů pigmentace i přes poškození je eliminován jeho účinek (zapouzdření). Následky ozáření DNA UV zářením Mutace jsou významným evolučním faktorem. Vysoká frekvence mutací vede často ke vzniku potomstva neschopného života. Nízká frekvence mutací naopak neumožňuje potomstvu vyrovnat se s měnícími se podmínkami vnějšího prostředí. Uhrová H

17 Molekulární základy mutageneze 1) Genové mutace - dědičné změny v chemické struktuře částí chromosomů poškození báze modifikací nebo ztrátou a) úplná ztráta komplementarity zařazení libovolné báze v následujícím cyklu replikace nebo při opravě b) modifikace zachována schopnost párování, je však jiná než původní 1) transverze mění se orientace purin pyrimidin AT TA CG ) tranzice - jednoduchá záměna AT GC GC AT TA CG CG TA 3) adice - obvykle letální 4) delece - obvykle letální chromozómové změny GC CG AT ) Chromosomové mutace dědičné změny celkové struktury chromosomu, založené na jeho přestavbě 3) Genomové mutace dědičné změny počtu chromozomů nebo chromozomových sad Pro přežití buněk je rozhodující zda bylo ozářeno jádro. Pokus: zdravé jádro inkorporováno do ozářené cytoplasmy - oprava buňka opět funkční. Mutagenní i letální účinek souvisí s DNA, poškozením membránových struktur, regulací dějů buněčného cyklu. - okamžitá smrt krad - centrální soustava - nefunguje regulace a koordinace - nemoc z ozáření smrt ale později (kostní dřeň, epitel tenkého střeva) Opravy buněčné DNA poškození bází přetržení 1pentlicové DNA přetržení vláknové DNA příčné vazby DNA-DNA (cross links) příčné spojení DNA bílkovina (mechanismus na opravu není) Fotoreaktivace UV zářením Vystřižení poškozeného úseku a opravná syntéza opravy na úrovni bází Opravy tkání a orgánů závisí na rychlosti přežívajících buněk na rychlosti uvolňování a přemisťování nových buněk do poškozenější oblasti rychlosti oprav na úrovni buněk Uhrová H

18 Účinek radioprotektiv Kompetitivní protekce určité sloučeniny mohou soutěžit s biomolekulami o bifusibilní radikály. Závisí na koncentraci obou soutěžících molekul a jejich reakčních konstantách pro reakci s danými radikály. Snižuje se nepříznivý účinek záření. Restituční protekce - ochranná látka nemění počet primárních poškození. Poškozené místo reaguje s ochrannou látkou, přičemž je nastolen původní stav. Vhodné SH molekuly Vliv rozpadu radioizotopu inkorporovaného do organizmu 1) interakce s hmotou ) přeměna v dceřinný atom způsobuje: - chemickou změnu nuklidu v okamžiku rozpadu - elektronickou excitaci způsobenou náhlou změnou rozpadajícího se jádra - zpětný náraz rozpadávajícího se jádra Rozpad T ( 3 H) smrtící účinek je v ionizačním poškození způsobeném částicemi β X + T He + e + X + Rozpad 14 C biochemické změny v molekule DNA po rozpadu excitační energie) u Drozophily mutagenní účinek,5 krát větší než u γ záření Rozpad 35 S inkorporace do proteinu rozpad 35 S Cl Rozpad 3 P - P S vznik cukerných diesterů snadno hydrolyzují (opravy: polynukleotidáza ) Uhrová H C N (zpětný ráz RADIOMETRICKÁ ANALÝZA Stáří látek, které ve své struktuře obsahují atomy uhlíku, je možné v jistém intervalu stanovit pomocí radioizotopu 14 C. Tato metoda, vypracovaná původně libným a spol. v roce 1947, se zpravidla označuje jako radiouhlíkové datování. Metoda se zakládá na tom, že zastoupení radioizotopu 14 C v celkovém uhlíku v živé přírodě je přibližně stálé. Radioizotop 14 C vzniká transmutací 14 N působením neutronů. Potřebné neutrony vznikají v atmosféře ve výši 1 až 30 km, v množství přibližně 1 částice v 1 cm 3 atmosféry za sekundu N+ 0n 6C+ 1p. V nevelkém množství může 14 C vznikat i jinými reakcemi. Uhlík 14 C se liší od uhlíku biosféry, který je z 98,89 % tvořen izotopem 1 C a malým množstvím 13 C. 14 C není stálý, opět se rozpadá s poločasem rozpadu 5730 let c n + e 6 7.

19 Kontinuálním vznikem i rozpadem 14 C se vytváří v zemské atmosféře radioaktivní rovnováha. Z radioaktivního uhlíku se v přítomnosti vzdušného kyslíku vytváří radioaktivní 14 CO, který se difúzí dostává do nižších vrstev atmosféry a promíšením s 1 CO a 13 CO se vytvoří stacionární koncentrace 14 C. Transmutací tedy dochází k stálému zastoupení 14 CO / 1 CO v biosféře a tím i k stálému zastoupení 14 C/ 1 C. Sloučeniny uhlíku jsou součástí veškeré živé hmoty. Atmosférický CO, fixovaný při asimilaci v rostlinách, je využit pro syntézu cukrů. V buňkách rostlin, zvířat i člověka se izotopy uhlíku rozptylují v témže poměru, v němž byly přijaty a poměr 14 C/ 1 C je vždy 1: Tento poměr není ovlivněn ani změnami celkového množství CO v atmosféře, které může kolísat rozmezí 0,0 až 0,04 %, neboť kolísání se projevuje rovnoměrně u obou izotopů uhlíku. Smrtí organismu končí látková výměna a obsah 14 C se emisí β-záření neustále zmenšuje (podle poločasu rozpadu 14 C). Na základě rozpadu atomů 14 C v organické hmotě lze určit její stáří, to je čas, kdy byla vyloučena z biologického koloběhu. Při kalkulaci stáří organické hmoty se vychází z předpokladu, že radioaktivní rovnováha se v posledních letech podstatně nezměnila. Touto metodou lze pracovat spolehlivě asi do stáří deseti poločasů a její přesnost může být ± 0 let. Stáří organické látky od doby ukončení látkové výměny s okolím lze určit podle rovnice t I = I0 exp 0,693, 5730 kde: I měrná aktivita uhlíku ve vzorku I 0 měrná aktivita uhlíku v době ukončení látkové výměny t - stáří vzorku. Z uvedeného je zřejmé, že stanovením poměru 14 C/ 1 C je možné rozlišit původ vzorku i jeho stáří. Proto bylo možné tuto metodu aplikovat i na stanovení původu etanolu. V syntetickém etanolu, pocházejícím z fosilních zdrojů, uhlík 14 C není prakticky přítomen. Obsah uhlíku 14 C se v etanolu z recentních zdrojů mění rok od roku v závislosti na umělém vzrůstu obsahu 14 C. Pro průkaz údajů je rozhodující předpoklad, že obsah 14 C v rostlinném materiálu není ovlivňován ani silnějším Obsah radiouhlíku 14 C v různých recentních materiálech výskytem CO, vznikajícím spalováním fosilního materiálu. Jak bylo již výzkumem prokázáno, může dojít v listovém materiálu stromů ke zředění obsahu 14 C především v průmyslových oblastech (Porůří 8%, Manhattan 6%). I přes tyto deviace však lze říci, že mezi severní jižní hemisférou nejsou zásadní rozdíly v obsahu 14 C. Změna v obsahu 14 C neprobíhá zcela lineárně, spad není rovnoměrný a nelze proto provést extrapolaci kterou by bylo možné dostatečně přesně předpovědět výšku hladiny 14 Schéma pro měření 14 C kapalnou scintilací. C. Uhrová H

20 Předností metody jsou především ve snadné přípravě vzorku pro měření, v existenci poměrně spolehlivých a plně automatizovaných měřicích zařízení. Účinnost měření je rozhodujícím způsobem ovlivněna především použitým kapalným scintilátorem a vzorkem a to jak pokud jde o chemické složení, tak objemové zastoupení. Pro analýzy etanolu je předem určeno základní chemické složení scintilační směsi. Scintilátory na bázi toluenu umožňují dosáhnout lepších výsledků u lihu o koncentraci 95 % obj. a výše, pro lihoviny s nízkou lihovitostí je vhodné použít scintilátory na bázi dioxanu. Závislost čirosti měřeného vzorku na koncentraci alkoholu a množství toluenu resp. dioxinu v scintilačním médiu Způsoby ochrany před zářením čas vzdálenost manipulátory, pinzety stínění záření γ (beton, olovo, Pb sklo) např. pro odstínění dávky 100 kev stačí vrstva mm Pb. záření β (plexisklo 5 10 mm), s tenkou vrstvou Pb se odstíní i brzdné elmag. záření vzniklé zabrzděním elektronů v stínícím materiálu. Pro odstínění pozitronů je třeba nejméně 3 cm vrstva Pb, která odstíní tvrdé záření γ, vznikající při anihilaci pozitronů s elektrony. neutronové záření rychlé neutrony je nejprve třeba zpomalit v absorbátoru bohatém na vodík. 0 cm parafin nebo plast. Pomalé neutrony se dobře absorbují v Cd, B, In. Je však třeba stínit uvolněné záření γ. (polyetylén - Cd nebo B Pb) Bránění kontaminaci oblečení. Nebezpečná kontaminace organismu zevnitř (jídlo, pití, dýchání). Uhrová H