Building and Environment, svazek 16, č. 3, strany , /0
|
|
- Jakub Valenta
- před 7 lety
- Počet zobrazení:
Transkript
1 Building and Environment, svazek 16, č. 3, strany , /0 Vytisknuto ve Velké Británii 1981 Pergamon Press Ltd. Pohyb vody v porézních stavebních materiálech IV. Počáteční povrchová absorpce a sorptivita CHRISTOPHER HALL* Je diskutován test počáteční povrchové absorpce (ISA) ve vztahu k teorii absorpce vody porézními materiály. Absorpce vody z konečných zdrojů je analyzována v podmínkách modelu s ostrou frontou smáčení. Je ukázáno, že smáčená oblast vytvořená čárovým zdrojem je poloelipsa a že oblast vytvořená kruhovým zdrojem je zploštělá polokoule. Obecně není rychlost absorpce přímo úměrná t -1/2. Experimentální data u cihly jsou přiložena. 1. ÚVOD V NEDÁVNÉ DOBĚ jsme diskutovali [1] využití sorptivity při charakterizování absorpce vody u stavebních materiálů. Zde komentujeme vztah mezi sorptivitou a počáteční povrchovou absorpcí, jak ji definoval Levitt [2]. Test počáteční povrchové absorpce (ISA) je založený na metodě měření permeability nízkým tlakem používané Glanvillem [ 3]; metoda byla vyvinuta Levittem [2] a nyní se uznává jako test podle britské normy pro vyzrálý beton [4]. Na obrázku 1 srovnáváme geometrické tvary u testu, který jsme popisovali pro měření sorptivity a testovací postup BS ISA. Test sorptivity kapilárním vzlínáním přibližuje případ jednorozměrné absorpce do polonekonečného média; tj. tok je normálný k infiltrační ploše smáčenou oblastí a ekvipotenciály jsou roviny paralelní k infiltrační ploše. Pro homogenní pevnou látku, kde kapilární síly jsou mnohem větší než gravitační síly, (podmínka je splněná u jemně porézních materiálů v první fázi kapilárního vzlínání) kumulativní objem absorbované vody na jednotku plochy u infiltračního povrchu označeného i, roste podle t 1/2, druhé odmocniny uplynulého času; tj. i = St 1/2. Sorptivita S je dobře definována v teorii tečení v nenasyceném prostředí [1] a lze ji vztáhnout k difuzivitě vody v materiálu. Rychlost infiltrace u 0 (která se rovná rychlosti absorpce di/dt) je nepřímo úměrná t 1/2. Naproti tomu test ISA přibližuje případ absorpce z konečného zdroje do polonekonečné pevné látky. Je to v zásadě proces trojrozměrné absorpce, ale protože se používá spíše obdélníkový než kruhový zdroj, nedosahuje se kruhové symetrie. Proto jsou ekvipotenciální povrchy geometricky komplikované a jejich tvar se mění s časem. Podobně křivky infiltrace (které jsou všude normálné k ekvipotenciálním povrchům) jsou rovněž geometricky komplikované. V každém případě nelze kvůli značné nelinearitě infiltrace v nenasyceném prostředí stavebních materiálů [5] očekávat jednoduchý analytický vztah mezi kumulativní absorpcí (nebo rychlostí absorpce) u takové geometrie a základních hydraulických parametrů, potenciálu Ψ (θ), konduktivity K(θ) nebo difuzivity D(θ). V další části uvádíme analýzu absorpce vody z konečných zdrojů, která reprodukuje hlavní vlastnosti testu ISA. 2. ABSORPCE VODY Z KONEČNÝCH ZROJŮ Obr. 1. (a) Absorpční test vodní sorptivity. (b) Test ISA. *Department of Building, UMIST, PO Box 88, Manchester M60 IQD, U.K. 2.1 Model ostré fronty smáčení U kapilární absorpce vody do porézních anorganických stavebních materiálů jako jsou cihly, kameny, malta a omítka, se obecně zdá, že se řídí podle Darcyho rovnice tečení v nenasyceném prostředí [5,6]. Pro jednorozměrný tok do zpočátku suchého materiálu (obsah vody θ = θ o ) ze smáčeného povrchu (θ=θ 1 ) se rychlost absorpce snižuje podle t -1/2 a absorbovaná voda se distribuuje podél postupujícího profilu obsahu vody θ (x) (viz obr. 2). Tvar tohoto profilu zůstává konstantní; při rostoucím t se profil rozšiřuje podle faktoru t 1/2. Dále podle omezených dostupných dat profilu [6] to vypadá, že se tvar mezi jednotlivými materiály příliš neliší. 201
2 Christopher Hall Obr. 2. Profil obsahu vodu u jednorozměrné absorpce vody při x = 0 u polonekonečné pevné látky (počáteční obsah vody θ 0 ). θ 1 je obsah vody na hraničním povrchu. Je zde strmě se zvedající čelní hrana, takže sedm desetin celkových změn v obsahu vody (θ 1 - θ 0 ) nastává v první jedné desetině délky profilu. Z toho vyplývá, že model procesu absorpce vody, který se jeví jako ostrá (tj. obdélníková) fronta smáčení, může být užitečnou aproximací. Ve skutečnosti se takováto analýza (známá jako Greenova a Amorova analýza nebo teorie delta funkce) používá dlouho ve spojení s tokem podzemních vod [7,8]. Použitím takového modelu se vyhneme matematickým obtížím vyplývajícím ze snahy aplikovat Darcyho rovnici tečení v nenasyceném prostředí (nelineární difuzní rovnice) na něco s nejjednodušší geometrií. U stejnorodých zemin ukázal Philip [8], že pro výpočet integrálních vlastností (kumulativní absorpce a rychlost absorpce) je model ostré fronty smáčení přiměřeně přesný. Dříve jsme používali tento model pro návrh časové stupnice kapilárního vzlínání u stavebních materiálů [5]. Hlavní výhoda formulace ostré fronty smáčení je v tom, že povrch fronty smáčení vyhovuje Laplaceově rovnici a lze usilovat o explicitní řešení pro poněkud komplikovanější geometrii. Matematicky jsou základy modelu následující. Tečení uvnitř smáčené oblasti je tečení v nasyceném* prostředí a předpokládá se, že se řídí podle Darcyho zákona, takže rychlost u =-K Φ, kde K je hydraulická konduktivita v nasyceném prostředí a Φ = Ψ, kapilární nebo matricový potenciál, měřítko sání. Jelikož obsah vody se rovná θ 1 v celé smáčené oblasti R, u = 0 a tudíž 2 Ψ = 0. Laplaceovu rovnici můžeme řešit podle příslušných podmínek na hranici R. Nyní předpokládáme, že kapilární potenciál má konstantní hodnotu Ψ 1 u infiltračního povrchu (Ψ = 0 pro saturaci); a konstantní hodnotu Ψ o < Ψ 1 u povrchu fronty smáčení, která je volným okrajem. Řešení Ψ jako funkce prostorových souřadnic * Předpokládá se, že volumetrický obsah vody smáčené oblasti má konstantní hodnotu θ 1, kde θ = θ 1 je koncentrace hraničních podmínek u infiltračního povrchu. K je hydraulická konduktivita při θ 1. V praxi může být θ 1 o něco menší než ƒ, poréznost objemové frakce získaná vakuovou saturací kvůli uzavírání vzduchu při kapilární absorpci. V tomto materiálu je třeba interpretovat ƒ jako střední obsah vody ve smáčené oblasti. udává tvar fronty smáčení a křivky infiltrace lze získat jako harmonicky sdruženou funkci Ψ v oblasti R. V některých případech lze i(t) získat pomocí zjednodušení. I s tímto zjednodušením zůstává analýza toku z obdélníkového zdroje do polonekonečného porézního pevného materiálu matematicky neuchopitelná, protože tok není osově symetrický. Smáčená oblast je zpočátku obdélníková, ale nakonec se stává přibližně polokulová. Místo toho uvažujeme dva jednodušší případy: dvourozměrnou absorpci z konečného čárového zdroje (a odtud pruhový zdroj) a trojrozměrnou absorpci z kruhu (obr. 3). 2.2 Dvourozměrný konečný zdroj Řešení dvourozměrného případu lze získat z jednorozměrného případu pomocí metody konformní transformace (obr. 4). Podrobnosti jsou uvedené v příloze. Fronta smáčení v elipse s místy u koncových oblastí zdroje. S pokračující absorpcí se elipsy progresivně stávají méně excentrické a přibližují se půlkružnici. Křivky infiltrace jsou konfokálně hyperbolické. Z hlediska redukovaných proměnných I, T a U definovaných v příloze je kumulativní absorpce dána a střední rychlost absorpce Obrázek 5 ukazuje tyto funkce zakreslené v logaritmických osách. U krátkých časů I = (πt/2) 1/2, takže i = (π/2 2) St 1/2 = 1,11 St 1/2. Toto se liší jen o malý číselný faktor od standardního výsledku i = St 1/2 pro jednorozměrný případ. Obdobně u o = 0,56 St -1/2. U velmi dlouhých časů se fronta smáčení stává přibližně kruhovou. Obr. 3. (a) Dvourozměrný případ: absorpce vody z čárového (nebo pruhového) zdroje. (b) Osově symetrický trojrozměrný případ: absorpce vody z kruhového zdroje. 202
3 Pohyb vody v porézních stavebních materiálech IV Philip [8] ukazuje, že U = 4/(π ln T) pro absorpci z poloválcového zdroje, takže celková rychlost absorpce ze zdroje o poloměru L/2 je 2L/ln t. Je proto stejná jako celková infiltrace z pruhového zdroje o jednotkové délce a šířce L z rovnice (4). V praktických testech jsou dostupné rozsahy T a I striktně omezené na cca dva řády velikosti u T (a t) a odpovídající rozpětí u I (a i). U testů s velikostí zdroje L cca 100 mm u materiálů majících S 1 mm/min 1/2 a f 0,3, T = 0,004 t. Tudíž pro praktické účely T leží v rozmezí 0,004-0,4 a I v rozmezí 0,07-0,8. Máme-li toto na paměti, jsou hodnoty veličin n i (t)= (d log i/d log t) a n u (t) = (d log u o /d log t) zajímavé. Máme následující vztah (nakreslený na obr. 6): a Obr. 4. Absorpce vody s ostrou frontou smáčení (viz příloha). (a) Jednorozměrný případ. (b) Tvorba mapy (a) do dvourozměrného případu podle transformace w = ½ L sin (πz/l). U krátkých časů n i = 0,5 a n u = -0,5. Při rostoucím T roste n i a klesá In u I; ale n i - n u = 1 jen když T. Turner a Parlange [9] poskytli analýzu laterálního šíření na periférii polonekonečného zdroje s použitím Darcyho rovnice tečení v nenasyceném prostředí; za předpokladu stabilního stavu byli schopni nalézt přibližné řešení použitím Kirchhoffovy transformace k získání Laplaceovy rovnice. Ukázali, že ekvipotenciální čáry (a tudíž fronta smáčení) na okraji zdroje byly parabolické. Výsledek je přibližně platný jen pro penetrační vzdálenosti, které jsou mnohem menší než rozměry zdroje. Tento výsledek je konzistentní s naším tvrzením, že fronta smáčení je poloelipsa, protože poloelipsa se redukuje na parabolu u konců hlavní osy (tj. blízko okraje zdroje). Obr. 5. I(T) a U(T) pro absorpci vody z konečného čárového (a pruhového) zdroje. Rovnice (1) se zjednodušuje na Obr. 6. n i (T) a n u (T) pro absorpci vody z konečného čárového (a pruhového) zdroje. a rovnice (2) na 203
4 2.3 Trojrozměrný případ Základní tvar toku v trojrozměrném případě kruhového zdroje lze znázornit otáčením obr. 4b okolo osy G'O' procházející středem zdroje. Tak leží fronta smáčení na povrchu zploštělé koule. Nemáme výrazy pro i(t) a u o (t) ale zřetelně u krátkých časů i St 1/2. U velmi dlouhých časů se rychlost absorpce přibližuje stabilní záporné hodnotě a I se stává přímo úměrné T. Philip [8] obrátil pozornost na existenci takového stabilního stavu v souvislosti s absorpcí z polokulové dutiny, pro kterou získává výsledek U = (2/π)[1- (1 + 3I) -1/3 ] -1. U limity T se musí stát absorpce z kruhového zdroje od tohoto neodlišitelná. V obou případech se smáčená oblast stává polokoulí za předpokladu, že distribuce není zkreslené gravitací. Christopher Hall 3. EXPERIMENTÁLNÍ DATA U CIHLY K experimentálnímu otestování těchto závěrů byla podrobně studována absorpce vody u jednoho z typů obyčejných cihel. Byla použita tři různá uspořádání testu pro studování kapilární absorpce vody (A) do celé cihly celou lícní plochou (test sorptivity, obr. 1a); (B) do paralelně postavené cihly neutěsněnou pravoúhlou oblastí ve středu hrany na lícní straně (viz obr. 3a) a (C) do celé cihly kruhovou oblastí ve středu jinak utěsněné spodní lícní strany (viz obr. 3b). Povrchy cihly byly v případě potřeby utěsněny vysoce viskózním asfaltovým tmelem. Všechny testy proběhly při pokojové teplotě cca 17 C, ale bez záměrného řízení teploty. Testy A a C byly provedeny na stejném vzorku cihly. Zjištěná sorptivita lícní strany v testu A činila 1,42 mm min -1/2. Střední hodnota sorptivity paralelně s lícní stranou (měřeno po rozčtvrcení vzorku po testu C) činila 1,09 mm min -1/2. Pro test B byl použit jiný vzorek cihly. Přímým měřením byla zjištěna sorptivita lícní strany 1,21 mm min -1/2 ; sorptivita kolmo k delší úzké straně činila 1,12 mm min -1/2. Obrázek 7 ukazuje i, kumulativní absorpci na jednotku plochy infiltračního povrchu v závislosti na uplynulém čase t. Obrázek 8 ukazuje log i versus log t. Obr. 7. Kumulativní absorpce i(t) naměřená v testech A, B a C. U testu A měřila lícní strana 102,5 x 217 mm. U testu B byla voda absorbována obdélníkovou oblastí 20 x 12 mm a u testu C kruhovou oblastí o průměru 51 mm. log(t/min) 4. DISKUZE 4.1 Nové výsledky Výsledky jsou v obecné shodě s analýzou. Jak teorie, tak experiment především ukazují, že zákon t 1/2 kumulativní absorpce vody platí jen pro trojrozměrný případ (A); u testů B a C, které zahrnují konečný zdroj a laterální šíření fronty smáčení, se kumulativní absorpce zvětšuje rychleji než t 1/2 a závislost t 1/2 je pozorována pouze u limity t 0 (viz obr. 7 a 8). U testu A i stále roste podle t 1/2. Obr. 8. Absorpce vody i(t): graf se dvěma logaritmickými osami. 204
5 Pohyb vody v porézních stavebních materiálech IV 205 Je to patrné z obr. 8, který ukazuje, že n i má hodnotu 0.5. V testu B, jak je vidět na obr. 8, má n i hodnotu větší než 0,5 v celém zkušebním rozsahu t a dosahuje hodnoty cca 0,8 u nejdelších časů ( min). Obrázek 9 ukazuje vypočítanou křivku absorpce vody ve srovnání s experimentálními daty. Tato křivka je spočítaná z rovnice (1) nastavením f = 0,2 (jak bylo nezávisle stanoveno) a shodou křivky s daty v jednom bodě. To fixuje S s hodnotou 1,0 mm min -1/2. Tato hodnota by se měla porovnat se střední hodnotou přímo měřené sorptivity ve dvou směrech (paralelně a kolmo k infiltračnímu povrchu), která činí 1,1 mm min -1/2. I se pohybuje cca od 0,5 do cca 20 a odpovídající rozmezí u n i spočítané z rovnice (5) je 0,55-0,78. To se uspokojivě shoduje s grafem z experimentálních dat na obr. 8. U testu C je patrné z obr. 8, že n i má počáteční hodnotu blízkou 0,5 s progresivním růstem přibližně k 1.0. Tak je u dlouhých časů i proporcionální k t a rychlost absorpce se stává konstantní. Je to přímé experimentální potvrzení existence stabilního stavu u trojrozměrné absorpce vody (viz část 2.3 nahoře). V tomto zvláštním případě experimentální výsledky ukazují, že po cca 3 h rychlost absorpce dosahuje konstantní hodnoty přibližně 0,21 mm min -1. L = 51 mm (průměr zdroje) a při S = 1,4 mm min -1/2 a ƒ = 0,2 dostaneme U = 2u o Lƒ/πS 2 = 0,70. Tento experimentální výsledek by se měl porovnat s předpovídanou hodnotou 2/π = 0,64 (viz část 2.3 nahoře). Levitt [2] uvedl, že rychlosti absorpce pozorované při testech ISA byly často takové, že n u - 0,5. Levitt pojednává o maltových směsích, u kterých n u může být -0,3 a uvádí data u betonů, kde n u - 0,4. Tento efekt byl připsán progresivním změnám ve struktuře pórů v materiálu při pronikání vody. Takovéto vysvětlení se nyní zdá být prakticky nadbytečným. U takto krátkých testů nedochází k žádným změnám struktury pórů v cihle a jak naznačuje obr. 6, u In u I stanovené v testu ISA se očekává hodnota menší než 0,5 a její pomalý pokles v čase. Pro dvourozměrný případ, když T = 1, n u = -0,29. Samozřejmě vratné nebo nevratné změny ve struktuře pórů mohou doprovázet absorpci vody u některých materiálů (např. dřeva), ale zjevné porušení zákona t 1/2 v testech ISA není samo o sobě důkazem takových změn. U testu B bylo pronikání fronty smáčení jasně viditelné na řezu; postup fronty smáčení je zobrazen na obr. 10. Fronta smáčení těsně sleduje předpovídaný eliptický tvar. 4.2 Omezení modelu ostré fronty smáčení Obecně model dobře vyhovuje pro pozorované chování i(t) a u(t) ve dvourozměrném případě a pro tvar smáčené oblasti. V trojrozměrném případu nemáme kvantitativní teorii, ale můžeme odhadnout rychlost absorpce při krátkých a dlouhých časech. Model také odpovídá za zákon absorpce vody t 1/2 v jednorozměrném případě včetně za určitých okolností pohybu rozhraními [nepublikované výsledky z této laboratoře]. Model používá pouze tři materiálové parametry K, Ψ o a ƒ. Skutečně při absenci působení hydrostatického tlaku a zanedbání gravitace se K a Ψ o vždy objevují jako produkt KΨ o ; proto se používají pouze dvě nezávislé veličiny. KΨ o lze identifikovat pomocí ½S 2 /ƒ (viz příloha); S a ƒ lze v obou případech stanovit experimentálně. Model ostré fronty smáčení předpokládá, že K a ƒ mají konstantní hodnoty v celé smáčené oblasti a že Ψ o je na hranici fronty smáčení konstantní. Zdá se pravděpodobné, že ƒ (zde používané ve smyslu zpracovatelné poréznosti, což je střední obsah vody ve smáčené oblasti) je vždy menší než vakuově nasycené póry. Rovněž jsme předpokládali, že materiály jsou izotropní a homogenní nezávisle na směru tečení. To není ve skutečnosti Obr. 9. Test B: hodnoty absorpce vody (otevřené kroužky) porovnané s křivkou vypočítanou z rovnice (1) s hodnotami S = 1 mm min -1/2, ƒ = 0,2 a L = 20 mm. Obr. 10. Test B: poloha viditelné fronty smáčení během absorpce vody ze zdroje o šířce 20 mm. Čísla znamenají uplynulý čas v minutách. 205
6 Christopher Hall pravidlem u cihel, ale zdá se, že můžeme použít střední hodnotu S bez vážnější chyby. Model ostré fronty smáčení je očividně užitečný při kalkulaci kumulativní absorpce, rychlosti absorpce a tvaru smáčené oblasti. Jeho hlavním omezením je to, že neposkytuje žádné informace o distribuci obsahu vody ve smáčené oblasti, která je ve skutečnosti spíše nestejnorodá než homogenní. 4.3 Test ISA Dva výsledky analýzy uvedené v tomto materiálu jsou relevantní k testu ISA. Jsou to (a) že rychlost absorpce na jednotku plochy zdroje není nezávislá na rozměrech zdroje; a (b) že rychlost absorpce obecně neklesá podle t 1/2. Kromě toho jsme dříve ukázali [1], že rychlost absorpce se mění s teplotou, protože veličina (σ/η) 1/2, kde σ je povrchové napětí a η viskozita absorbované kapaliny. Test ISA, tak jak se dnes používá [4], je obecně dobře definován. Nicméně ve světle uvedených výsledků by se test zdokonalil standardizováním rozměrů zdroje (přednostně použitím kruhového zdroje k zajištění osové symetrie). Dále u testů v praxi může teplota značně kolísat a může být zdrojem chyb při porovnávání. Je snadnou záležitostí normalizovat hodnoty absorpce použitím opravného součinitele (σ/η) 1/2. Při analýze dat je žádoucí stanovit skutečnou počáteční rychlost absorpce, neboť sklon i vůči t 1/2 měří sorptivitu (nebo její ekvivalent, koeficient absorpce vody definovaný podle CIB). Pokud je materiálem odebraný vzorek, pak se zdá testovací postup typu sorptivity lepší. Pokud se test provádí in situ, je laterální šíření smáčené oblasti nevyhnutelné. Jediným snadným způsobem extrahování přibližné hodnoty S ze současného testu ISA je použít hodnoty i(t) omezené na srovnatelně krátké časy (zřejmě T ne větší než cca 0,8) a malé hodnoty i (pravděpodobně I <= 0,4; například i = ½ IfL<= 4 mm pro ƒ = 0,2 a L= 100 mm). Takto získaná S měří pouze hydraulické charakteristiky povrchové vrstvy a bude mít pravděpodobně malou přesnost. Jistě pomůže, bude-li L co největší. Poděkování Autoři děkují Radě pro vědecký výzkum za podporu a Dr. W. D. Heftovi za přínosnou diskuzi. LITERATURA I. R.J. Gummerson, C. Hall and W. D. Heft, Water movement in porous building materials-- II. Hydraulic suction and sorptivity of brick and other masonry materials. Build. Envir. 15, (1980). 2. M. Levitt, The ISAT a non-destructive test for the durability of concrete. Br. J. non-destr. Test. pp (1971). 3. W.H. Gianville, The permeability of Portland cement concrete. Building Research Technical Paper No. 3 (1931). 4. Methods of testing hardened concrete for other than strength. British Standard, 1881, Part 5 (1970). 5. R.J. Gummerson, C. Hall and W. D. Heft, Capillary water transport in masonry structures; building construction applications of Darcy's law. Constr. Papers 1, (1980). 6. R. J. Gummerson, C. Hall, W. D. Heft, R. Hawkes, G. N. Holland and W. S. Moore, Unsaturated water flow within porous materials observed by NMR imaging. Nature, Lend. 281, 56-7 (1979). 7. E. C. Childs, An Introduction to the Physical Basis of Soil Water Phenomena. Wiley- Interscience, New York (1969). 8. J.R. Philip, Theory of infiltration. Adv. Hydroscience 5, (1969). 9. N.C. Turner and J.-Y. Parlange. Lateral movement at the periphery of a one-dimensional flow of water. Soil Sci. 118, 70-7 (1974). 10. R.V. Churchill, Complex Variables and Applications, 2nd edition. McGraw-Hill, New York (1960). PŘÍLOHA Teorie ostré fronty smáčení Obrázek 4a reprezentuje jednorozměrný případ. Voda vstupuje povrchem AB, který se udržuje s konstantním obsahem vody θ 1. Můžeme považovat θ 1 za nasycený stav a tudíž Ψ 1 = 0. Hranice ADE a BCF jsou nepropustné, takže na těchto čarách dψ/dx = 0. V čase t leží fronta smáčení (Φ = Ψ 0 ) na čáře y = k. Volumetrický obsah vody smáčené oblasti je nazýván ƒ (nominálně poréznost objemové frakce). Celkový objem absorbované vody je il = ƒlk, kde i je kumulatnivní absorpce na jednotku zdrojové plochy; proto i = fk. Rychlost infiltrace podle Darcyho zákona je ale u o = di/dt, takže i = (2ƒKΨ o ) 1/2 t 1/2. Můžeme identifikovat faktor (2ƒKΨ o ) 1/2 jako sorptivitu S. Ekvipotenciální čáry jsou Φ = (Ψ 0 /k) y = konstanta. Rychlostní potenciál je definován jako ζ =KΦ = KΨ 0 y/k a funkce proudění η = KΦ = KΨ 0 x/k. Tudíž F = ζ + it je komplexní potenciál toku. Hranice x = ±L/2 odpovídají proudnicím a celkový tok mezi nimi je η(l/2)-η(-l/2)= KΨ 0 L/k) = u o L. Vztahujeme tuto analýzu na dvourozměrný případ absorpce konečným zdrojem (obr. 4b) transformací w = (L/2)sin(ηz/L), která charakterizuje obdélník ABCD v rovině z na poloelipsu A'B'C'G'D' v rovině w s ohnisky A', B' [10]. Hraniční podmínky jsou nezměněné. Tj. Φ = 0 u A'B', dφ/d v = 0 ve zbytku křivky v = 0. Φ = Ψ 0 u C'G'D'. Odtud nyní w = u + iv = (L/2) sin (πz/l) = (L/2) {sin πx/l)cosh (πy/l) + i cos (πx/l) sinh πy/l)} ekvipotenciální čára 206
7 Φ = Ψ 0 definující mapy fronty smáčení u poloelipsy Pohyb vody v porézních stavebních materiálech a Proudnice η = konstanta jsou konfokální hyperboly. Hraniční proudnice x = ±L/2 v rovině z se stávají hraničními proudnicemi podél A'D' a B'C' v rovině w. Celkový tok mezi odpovídajícími proudnicemi je nezměněný a v rovině w η(l/2)-η(-l/2)= u o L = (KΨL/k), kde u o je nyní střední rychlost toku napříč A'B'. Menší poloosa b elipsy je dána b =(L/2) sinh (πk/l), takže K =(L/π) sinh -1 (2b/L). Proto u o = πkψ 0 J(L sinh -1 (2b/L)) a b = (L/2) sinh ( πk Ψ 0 / u o L ). Plocha poloelipsy (osy 2a, 2b) je πab/2 a proto kumulativní absorbovaný objem na jednotku zdrojové oblasti dostaneme nyní máme vztah mezi i a u o (nebo I a U). Protože u o = di/dt, můžeme získat i(t) a u o (t) integrací a substitucí použitím ƒ dt = ƒ (ƒ'(u o )lu o ) du o (kde ƒ'(u o ) = di/du o ) za podmínky, že i = u o -1 = 0 při t = 0. Definováním T = 2πK Ψ 0 t/ ƒl = πs 2 t/ƒ 2 L 2 nakonec dostaneme a Pokud definujeme redukované proměnné I, U následovně 207
Pohyb vody v porézních stavebních materiálech -XI. Kapilární absorpce z hemisférické dutiny
Building and Environment, Svazek. 29, č. 1, s. 99-104, 1994. Vytištěno ve Velké Británii 0360-1323/94 $6.00+0.00 1993 Pergamon Press Ltd. Pohyb vody v porézních stavebních materiálech -XI. Kapilární absorpce
VícePohyb vody v porézních stavebních materiálech -X. Absorpce z malé cylindrické dutiny
Building and Environment, Svazek. 26, č. 2, s. 143-152, 1991. Printed in Great Britain. 0360-1323/91 $3.00 + 0.00 1991 Pergamon Press pic. Pohyb vody v porézních stavebních materiálech -X. Absorpce z malé
VícePohyb vody v porézních stavebních materiálech - V. Absorpce a odvádění deště povrchy staveb
Building and Environment, svazek 17. č. 4. s. 257-262, 1982 0360-1323/82/040257-06$03.00/0 Vytištěno ve Velké Británii 1982 Pergamon Press Ltd. Pohyb vody v porézních stavebních materiálech - V. Absorpce
VícePohyb vody v porézních stavebních materiálech II. Nasávání vody a sorptivita cihel a ostatních zdících materiálů
Building and Environment, svazek 5, strany -8 Pergamon Press Ltd. 98. Vytisknuto ve Velké Británii Pohyb vody v porézních stavebních materiálech II. Nasávání vody a sorptivita cihel a ostatních zdících
VícePohyb vody v porézních stavebních materiálech - VIII. Účinky evaporačního vysychání na rovnovážnou výšku kapilárního vzlínání ve stěnách
Building and Environment, svazek 21, č. 3/4, strany 195-200, 1986 036-1323/86 $3.00 +0.00 Vytištěno ve Velké Británii. Pergamon Journals Ltd. Pohyb vody v porézních stavebních materiálech - VIII. Účinky
VícePohyb vody v porézních stavebních materiálech - VII. Sorptivita malt
Building and Environment, svazek 21, č. 2, strany 113118, 1986. 03601323/86 $3.00+0.00 Vytištěno ve Velké Británii. Pergamon Journals Ltd. Pohyb vody v porézních stavebních materiálech VII. Sorptivita
VícePohyb vody v porézních stavebních materiálech - IX. Absorpce vody a sorptivita betonu
Building and Environment, Svazek. 22, č. 1, strany. 77-82, 1987. Vytištěno ve Velké Británii 0360-1323/87 $3.00 + 0.00 1987 Pergamon Journals Ltd. Pohyb vody v porézních stavebních materiálech - IX. Absorpce
VícePotenciální proudění
Hydromechanické procesy Potenciální proudění + plíživé obtékání koule M. Jahoda Proudění tekutiny Pohyby elementu tekutiny 2 čas t čas t + dt obecný pohyb posunutí lineární deformace rotace úhlová deformace
VícePohyb vody v porézních stavebních materiálech III. Použití testu sorptivity u izolace proti vlhkosti injektáží chemických látek
Building and Environment, svazek 16, č. 3, strany 193-199, 1981. 0360--1323181/030193-07502.0010 Vytisknuto ve Velké Británii 1981 Pergamon Press Ltd. Pohyb vody v porézních stavebních materiálech III.
Vícepro t < t, a vztahem pro t > tj, kde S, f a AT jsou v daném pořadí sorptivita,
Pohyb vody v porézních stavebních materiálech - XIII. absorpce do dvouvrstvého kompozitu MOIRA A. WILSON* W. D. HOFF* CHRISTOPHER HALL Na absorpci vody do kompozitní tyče sestávající ze dvou odlišných
VíceTrojúhelníky. a jejich různé středy. Součet vnitřních úhlů trojúhelníku = 180 neboli π radiánů.
Úvod V této knize předkládáme čtenáři základní matematické a fyzikální vzorce v přívětivé a snadno použitelné podobě. Využití čísel a symbolů k modelování, předpovídání a ovládání reality je mocnou zbraní
VíceSypaná hráz výpočet ustáleného proudění
Inženýrský manuál č. 32 Aktualizace: 3/2016 Sypaná hráz výpočet ustáleného proudění Program: MKP Proudění Soubor: Demo_manual_32.gmk Úvod Tento příklad ilustruje použití modulu GEO5 MKP Proudění při analýze
VíceDvojné a trojné integrály příklad 3. x 2 y dx dy,
Spočtěte = { x, y) ; 4x + y 4 }. Dvojné a trojné integrály příklad 3 x y dx dy, Řešení: Protože obor integrace je symetrický vzhledem k ose x, tj. vzhledem k substituci [x; y] [x; y], a funkce fx, y) je
VíceMatematika II, úroveň A ukázkový test č. 1 (2018) 1. a) Napište postačující podmínku pro diferencovatelnost funkce n-proměnných v otevřené
2. 3. 2018 Matematika II, úroveň A ukázkový test č. 1 (2018) 1. a) Napište postačující podmínku pro diferencovatelnost funkce n-proměnných v otevřené mn. M E n. Zapište a načrtněte množinu D, ve které
VíceMatematika II, úroveň A ukázkový test č. 1 (2017) 1. a) Napište postačující podmínku pro diferencovatelnost funkce n-proměnných v otevřené
28. 2. 2017 Matematika II, úroveň A ukázkový test č. 1 (2017) 1. a) Napište postačující podmínku pro diferencovatelnost funkce n-proměnných v otevřené mn. M E n. Zapište a načrtněte množinu D, ve které
VícePohyb vody v porézních stavebních materiálech - VI. Evaporace a vysychání materiálů cihel a tvárnic
Building and Environment, svazek 19. č. 1. s. 13-20, 1984 0360-1323/8453.00+0.00 Vytištěno ve Velké Británii 1984 Pergamon Press Ltd. Pohyb vody v porézních stavebních materiálech - VI. Evaporace a vysychání
VícePRAKTIKUM I. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. Pracoval: Pavel Ševeček stud. skup.: F/F1X/11 dne:
Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM I. Úloha č. VII Název: Studium kmitů vázaných oscilátorů Pracoval: Pavel Ševeček stud. skup.: F/F1X/11 dne: 27. 2. 2012 Odevzdal
VíceMatematika II, úroveň A ukázkový test č. 1 (2016) 1. a) Napište postačující podmínku pro diferencovatelnost funkce n-proměnných v otevřené
22. 2. 2016 Matematika II, úroveň A ukázkový test č. 1 (2016) 1. a) Napište postačující podmínku pro diferencovatelnost funkce n-proměnných v otevřené mn. M E n. Zapište a načrtněte množinu D, ve které
Více[obrázek γ nepotřebujeme, interval t, zřejmý, integrací polynomu a per partes vyjde: (e2 + e) + 2 ln 2. (e ln t = t) ] + y2
4.1 Křivkový integrál ve vektrovém poli přímým výpočtem 4.1 Spočítejte práci síly F = y i + z j + x k při pohybu hmotného bodu po orientované křivce, která je dána jako oblouk ABC na průnikové křivce ploch
VíceKATEDRA MATERIÁLOVÉHO INŽENÝRSTVÍ A CHEMIE. 123TVVM transport kapalné vody
KATEDRA MATERIÁLOVÉHO INŽENÝRSTVÍ A CHEMIE 123TVVM transport kapalné vody Transport vody porézním prostředím: Souč. tepelné vodivosti vzduchu: = 0,024-0,031 W/mK Souč. tepelné vodivosti izolantů: = cca
VícePříklad 1 ŘEŠENÉ PŘÍKLADY Z M1B ČÁST 2. Určete a načrtněte definiční obory funkcí více proměnných: a) (, ) = b) (, ) = 3. c) (, ) = d) (, ) =
Příklad 1 Určete a načrtněte definiční obory funkcí více proměnných: a) (, ) = b) (, ) = 3 c) (, ) = d) (, ) = e) (, ) = ln f) (, ) = 1 +1 g) (, ) = arcsin( + ) Poznámka V těchto úlohách máme nalézt největší
VícePŘÍKLADY K MATEMATICE 3 - VÍCENÁSOBNÉ INTEGRÁLY. x 2. 3+y 2
PŘÍKLADY K ATEATICE 3 - VÍCENÁSOBNÉ INTEGRÁLY ZDENĚK ŠIBRAVA.. Dvojné integrály.. Vícenásobné intergrály Příklad.. Vypočítejme dvojný integrál x 3 + y da, kde =, 3,. Řešení: Funkce f(x, y) = x je na obdélníku
Vícei=1 Přímka a úsečka. Body, které leží na přímce procházející body a a b můžeme zapsat pomocí parametrické rovnice
I. Funkce dvou a více reálných proměnných 1. Úvod Značení: V textu budeme používat označení: N pro množinu všech přirozených čísel; R pro množinu všech reálných čísel; R n pro množinu všech uspořádaných
VíceÚvodní informace. 17. února 2018
Úvodní informace Funkce více proměnných Přednáška první 17. února 2018 Obsah 1 Úvodní informace. 2 Funkce více proměnných Definiční obor Limita a spojitost Derivace, diferencovatelnost, diferenciál Úvodní
VíceZimní semestr akademického roku 2014/ prosince 2014
Cvičení k předmětu BI-ZMA Tomáš Kalvoda Katedra aplikované matematiky FIT ČVUT Matěj Tušek Katedra matematiky FJFI ČVUT Obsah Cvičení Zimní semestr akademického roku 24/25 2. prosince 24 Předmluva iii
VíceNumerické řešení modelu proudění v porézní hornině s puklinou
Numerické řešení modelu proudění v porézní hornině s puklinou Martin Hanek Úvod Vedoucí práce prof. RNDr. Pavel Burda, CSc. Zajímá nás jednofázová tekutina v puklině porézní horniny. Studie je provedena
VíceJiří Cajthaml. ČVUT v Praze, katedra geomatiky. zimní semestr 2014/2015
Kartografie 1 - přednáška 1 Jiří Cajthaml ČVUT v Praze, katedra geomatiky zimní semestr 2014/2015 Úvod přednášky, cvičení, zápočty, zkoušky Jiří Cajthaml (přednášky, cvičení) potřebné znalosti: vzorce
VíceZáklady vakuové techniky
Základy vakuové techniky Střední rychlost plynů Rychlost molekuly v p = (2 k N A ) * (T/M 0 ), N A = 6. 10 23 molekul na mol (Avogadrova konstanta), k = 1,38. 10-23 J/K.. Boltzmannova konstanta, T.. absolutní
VícePři reálném chromatografickém ději nikdy nedojde k ustavení rovnováhy mezi oběma fázemi První ucelená teorie respektující uvedenou skutečnost byla
Teorie chromatografie - III Příprava předmětu byla podpořena projektem OPPA č. CZ.2.17/3.1.00/33253 4.3.3 Teorie dynamická Při reálném chromatografickém ději nikdy nedojde k ustavení rovnováhy mezi oběma
Více10. cvičení z Matematické analýzy 2
. cvičení z Matematické analýzy 3. - 7. prosince 8. (dvojný integrál - Fubiniho věta Vhodným způsobem integrace spočítejte daný integrál a načrtněte oblast integrace (a (b (c y ds, kde : y & y 4. e ma{,y
VíceElektromagnetické pole je generováno elektrickými náboji a jejich pohybem. Je-li zdroj charakterizován nábojovou hustotou ( r r
Záření Hertzova dipólu, kulové vlny, Rovnice elektromagnetického pole jsou vektorové diferenciální rovnice a podle symetrie bývá vhodné je řešit v křivočarých souřadnicích. Základní diferenciální operátory
VíceKapitola 5. Seznámíme se ze základními vlastnostmi elipsy, hyperboly a paraboly, které
Kapitola 5 Kuželosečky Seznámíme se ze základními vlastnostmi elipsy, hyperboly a paraboly, které společně s kružnicí jsou známy pod společným názvem kuželosečky. Říká se jim tak proto, že každou z nich
Více11. cvičení z Matematické analýzy 2
11. cvičení z Matematické analýzy 11. - 15. prosince 17 11.1 (trojný integrál - Fubiniho věta) Vypočtěte (i) xyz dv, kde je ohraničeno plochami y x, x y, z xy a z. (ii) y dv, kde je ohraničeno shora rovinou
VíceProudění podzemní vody
Podpovrchová voda krystalická a strukturní voda vázaná fyzikálně-chemicky adsorpční vázaná molekulárními silami na povrchu částic hygroskopická (pevně vázaná) obalová (volně vázaná) volná voda kapilární
VíceMATEMATIKA vyšší úroveň obtížnosti
MATEMATIKA vyšší úroveň obtížnosti DIDAKTICKÝ TEST MAMVD2C0T0 Maximální bodové hodnocení: 50 bodů Hranice úspěšnosti: 33 % Základní informace k zadání zkoušky Didaktický test obsahuje 23 úloh. Časový limit
Více6. Viskoelasticita materiálů
6. Viskoelasticita materiálů Viskoelasticita materiálů souvisí se schopností materiálů tlumit mechanické vibrace. Uvažujme harmonické dynamické namáhání (tzn. střídavě v tahu a tlaku) materiálu v oblasti
VíceAnalytická geometrie přímky, roviny (opakování středoškolské látky) = 0. Napište obecnou rovnici. 8. Jsou dány body A [ 2,3,
Analytická geometrie přímky roviny opakování středoškolské látk Jsou dány body A [ ] B [ 5] a C [ 6] a) přímky AB b) osy úsečky AB c) přímky na které leží výška vc trojúhelníka ABC d) přímky na které leží
VíceVybrané technologie povrchových úprav. Základy vakuové techniky Doc. Ing. Karel Daďourek 2006
Vybrané technologie povrchových úprav Základy vakuové techniky Doc. Ing. Karel Daďourek 2006 Střední rychlost plynů Rychlost molekuly v p = (2 k N A ) * (T/M 0 ), N A = 6. 10 23 molekul na mol (Avogadrova
VícePŘEDNÁŠKA 6 INTEGRACE POMOCÍ SUBSTITUCE
PŘEDNÁŠKA 6 INTEGRACE POMOCÍ SUBSTITUCE Příklad Představme si, že máme vypočítat integrál I = f(, y) d dy, M kde M = {(, y) R 2 1 < 2 + y 2 < 4}. y M je mezikruží mezi kružnicemi o poloměru 1 a 2 a se
VíceOpakování k maturitě matematika 4. roč. TAD 2 <
8.. Otázka číslo Mocniny a odmocniny. b.) Zjednodušte: 6 b. b Opakování k maturitě matematika. roč. TAD : 6.) Zjednodušte: 6 6.) Vypočtěte: a. y : ( a. y ) =.) Usměrněte zlomek =.. Otázka číslo Lineární
VíceProgram KALKULÁTOR POLOHY HPV
Program KALKULÁTOR POLOHY HPV Výpočet úrovně hladiny podzemní vody Dokumentace Teoretický základ problematiky Pokyny pro uživatele Jakub Štibinger, Pavel Kovář, František Křovák Praha, 2011 Tato dokumentace
Víceρ = 0 (nepřítomnost volných nábojů)
Učební text k přednášce UFY Světlo v izotropním látkovém prostředí Maxwellovy rovnice v izotropním látkovém prostředí: B rot + D rot H ( r, t) div D ρ rt, ( ) div B a materiálové vztahy D ε pro dielektrika
Více1.1 Napište středovou rovnici kružnice, která má střed v počátku soustavy souřadnic a prochází bodem
Analytická geometrie - kružnice Napište středovou rovnici kružnice, která má střed v počátku soustavy souřadnic a prochází bodem A = ; 5 [ ] Napište středový i obecný tvar rovnice kružnice, která má střed
Více2.1 Pokyny k otevřeným úlohám. 2.2 Pokyny k uzavřeným úlohám TESTOVÝ SEŠIT NEOTVÍREJTE, POČKEJTE NA POKYN!
MATEMATIKA+ DIDAKTICKÝ TEST Maximální bodové hodnocení: 50 bodů Hranice úspěšnosti: 33 % Základní informace k zadání zkoušky Didaktický test obsahuje 23 úloh. Časový limit pro řešení didaktického testu
VíceFAKULTA STAVEBNÍ VUT V BRNĚ PŘIJÍMACÍ ŘÍZENÍ PRO AKADEMICKÝ ROK
FAKULTA STAVEBNÍ VUT V BRNĚ PŘIJÍMACÍ ŘÍZENÍ PRO AKADEMICKÝ ROK 00 007 TEST Z MATEMATIKY PRO PŘIJÍMACÍ ZKOUŠKY ČÍSLO FAST-M-00-0. tg x + cot gx a) sinx cos x b) sin x + cos x c) d) sin x e) +. sin x cos
Více9 OHŘEV NOSNÍKU VYSTAVENÉHO LOKÁLNÍMU POŽÁRU (řešený příklad)
9 OHŘEV NOSNÍKU VYSTAVENÉHO LOKÁLNÍMU POŽÁRU (řešený příklad) Vypočtěte tepelný tok dopadající na strop a nejvyšší teplotu průvlaku z profilu I 3 při lokálním požáru. Výška požárního úseku je 2,8 m, plocha
VícePřijímací zkouška na navazující magisterské studium 2015
Přijímací zkouška na navazující magisterské studium 205 Studijní program: Studijní obory: Fyzika FFUM Varianta A Řešení příkladů pečlivě odůvodněte. Příklad (25 bodů) Pro funkci f(x) := e x 2. Určete definiční
VíceMATEMATIKA III. π π π. Program - Dvojný integrál. 1. Vypočtěte dvojrozměrné integrály v obdélníku D: ( ), (, ): 0,1, 0,3, (2 4 ), (, ) : 1,3, 1,1,
MATEMATIKA III Program - vojný integrál. Vpočtěte dvojrozměrné integrál v obdélníku : + dd = { < > < > } ( 3), (, ) : 0,, 0,, dd = { < > < > } ( 4 ), (, ) :,3,,, + dd = { < > < > } ( ), (, ):,0,,, + dd=
VíceHydromechanické procesy Obtékání těles
Hydromechanické procesy Obtékání těles M. Jahoda Klasifikace těles 2 Typy externích toků dvourozměrné osově symetrické třírozměrné (s/bez osy symetrie) nebo: aerodynamické vs. neaerodynamické Odpor a vztlak
Více1. Změřte průběh intenzity magnetického pole na ose souosých kruhových magnetizačních cívek
1 Pracovní úkoly 1. Změřte průběh intenzity magnetického pole na ose souosých kruhových magnetizačních cívek (a) v zapojení s nesouhlasným směrem proudu při vzdálenostech 1, 16, 0 cm (b) v zapojení se
Více1 Švédská proužková metoda (Pettersonova / Felleniova metoda; 1927)
Teorie K sesuvu svahu dochází často podél tenké smykové plochy, která odděluje sesouvající se těleso sesuvu nad smykovou plochou od nepohybujícího se podkladu. Obecně lze říct, že v nesoudržných zeminách
VíceSubstituce ve vícenásobném integrálu verze 1.1
Úvod Substituce ve vícenásobném integrálu verze. Následující text popisuje výpočet vícenásobných integrálů pomocí věty o substituci. ěl by sloužit především studentům předmětu ATEAT k přípravě na zkoušku.
Vícepodzemních a povrchových vodách pro stanovení pohybu a retence infiltrujících srážek a napájení sledovaných vodních zdrojů.
Sledování 18 O na lokalitě Pozďátky Metodika Metodika monitoringu využívá stabilních izotopů kyslíku vody 18 O a 16 O v podzemních a povrchových vodách pro stanovení pohybu a retence infiltrujících srážek
VíceMatematická analýza 1, příklady na procvičení (Josef Tkadlec, )
Matematická analýza, příklady na procvičení (Josef Tkadlec, 6.. 7) Reálná čísla. Určete maximum, minimum, supremum a infimum následujících množin: Z; b) M = (, ), 5 ; c) M =, Q; d) M = { + n : n N}; e)
VíceMATURITNÍ TÉMATA Z MATEMATIKY
MATURITNÍ TÉMATA Z MATEMATIKY 1. Základní poznatky z logiky a teorie množin Pojem konstanty a proměnné. Obor proměnné. Pojem výroku a jeho pravdivostní hodnota. Operace s výroky, složené výroky, logické
VíceVZOROVÝ TEST PRO 3. ROČNÍK (3. A, 5. C)
VZOROVÝ TEST PRO 3. ROČNÍK (3. A, 5. C) max. 3 body 1 Zjistěte, zda vektor u je lineární kombinací vektorů a, b, je-li u = ( 8; 4; 3), a = ( 1; 2; 3), b = (2; 0; 1). Pokud ano, zapište tuto lineární kombinaci.
VíceSemestrální projekt. Vyhodnocení přesnosti sebelokalizace VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ. Fakulta elektrotechniky a komunikačních technologií
VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ Fakulta elektrotechniky a komunikačních technologií Semestrální projekt Vyhodnocení přesnosti sebelokalizace Vedoucí práce: Ing. Tomáš Jílek Vypracovali: Michaela Homzová,
VíceDynamika tekutin popisuje kinematiku (pohyb částice v času a prostoru) a silové působení v tekutině.
Dynamika tekutin popisuje kinematiku (pohyb částice v času a prostoru) a silové působení v tekutině. Přehled proudění Vazkost - nevazké - vazké (newtonské, nenewtonské) Stlačitelnost - nestlačitelné (kapaliny
VíceII. Zakresli množinu bodů, ze kterých vidíme úsečku délky 3 cm v zorném úhlu větším než 30 0 a menším než 60 0.
Ukázky typových maturitních příkladů z matematiky..reálná čísla. 3} x R; I. Zobrazte množiny A = {x є 3} < + x R; B = {x є II. Zapište ve tvaru zlomku číslo, 486.Komplexní čísla. I. Určete a + b, a - b,
VíceTab. 2 Příklad naměřených hodnot z měření kruhovým infiltrometrem. Obr. 1 Mini Disk infiltromet
Publikováno na stránkách www.vuzt.cz Materiál a metody Mini Disk infiltrometr je velice jednoduchý a malý s nízkou náročností na obsluhu. Výhodou tohoto infiltrometru je jeho malá spotřeba vody oproti
VíceParciální derivace a diferenciál
Parciální derivace a diferenciál Vyšší matematika, Inženýrská matematika LDF MENDELU Podpořeno projektem Průřezová inovace studijních programů Lesnické a dřevařské fakulty MENDELU v Brně (LDF) s ohledem
VíceMATEMATIKA II - vybrané úlohy ze zkoušek v letech
MATEMATIKA II - vybrané úlohy ze zkoušek v letech 2009 2012 doplněné o další úlohy 3. část KŘIVKOVÉ INTEGRÁLY, GREENOVA VĚTA, POTENIÁLNÍ POLE, PLOŠNÉ INTEGRÁLY, GAUSSOVA OSTROGRADSKÉHO VĚTA 7. 4. 2013
VíceEudoxovy modely. Apollónios (225 př. Kr.) ukázal, že oba přístupy jsou při aplikaci na Slunce ekvivalentní. Deferent, epicykl a excentr
Počátek goniometrie Eudoxovy modely Deferent, epicykl a excentr Apollónios (225 př Kr) ukázal, že oba přístupy jsou při aplikaci na Slunce ekvivalentní Zdeněk Halas (KDM MFF UK) Goniometrie v antice 25
VíceMANUÁL K ŘEŠENÍ TESTOVÝCH ÚLOH
Krok za krokem k nové maturitě Maturita nanečisto 005 MA4 MANUÁL K ŘEŠENÍ TESTOVÝCH ÚLOH Matematika rozšířená úroveň Vážení vyučující! ředmětoví koordinátoři Centra pro zjišťování výsledků vzdělávání pro
VíceF n = F 1 n 1 + F 2 n 2 + F 3 n 3.
Plošný integrál Několik pojmů Při našich úvahách budeme často vužívat skalární součin dvou vektorů. Platí F n F n cos α, kde α je úhel, který svírají vektor F a n. Vidíme, že pokud je tento úhel ostrý,
VíceCvičební texty 2003 programu celoživotního vzdělávání MŠMT ČR Požární odolnost stavebních konstrukcí podle evropských norem
2.5 Příklady 2.5. Desky Příklad : Deska prostě uložená Zadání Posuďte prostě uloženou desku tl. 200 mm na rozpětí 5 m v suchém prostředí. Stálé zatížení je g 7 knm -2, nahodilé q 5 knm -2. Požaduje se
Více13. cvičení z Matematické analýzy 2
. cvičení z atematické analýz 2 5. - 9. května 27. konzervativní pole, potenciál Dokažte, že následující pole jsou konzervativní a najděte jejich potenciál. i F x,, z x 2 +, 2 + x, ze z, ii F x,, z x 2
VíceSkalární a vektorový popis silového pole
Skalární a vektorový popis silového pole Elektrické pole Elektrický náboj Q [Q] = C Vlastnost materiálových objektů Interakce (vzájemné silové působení) Interakci (vzájemné silové působení) mezi dvěma
VíceZáklady hydrauliky vodních toků
Základy hydrauliky vodních toků Jan Unucka, 014 Motivace pro začínajícího hydroinformatika Cesta do pravěku Síly ovlivňující proudění 1. Gravitace. Tření 3. Coriolisova síla 4. Vítr 5. Vztlak (rozdíly
Více7. Gravitační pole a pohyb těles v něm
7. Gravitační pole a pohyb těles v něm Gravitační pole - existuje v okolí každého hmotného tělesa - představuje formu hmoty - zprostředkovává vzájemné silové působení mezi tělesy Newtonův gravitační zákon:
VíceMATEMATIKA II - vybrané úlohy ze zkoušek ( 2015)
MATEMATIKA II - vybrané úlohy ze zkoušek ( 2015 doplněné o další úlohy 13. 4. 2015 Nalezené nesrovnalosti ve výsledcích nebo připomínky k tomuto souboru sdělte laskavě F. Mrázovi ( e-mail: Frantisek.Mraz@fs.cvut.cz.
VíceParciální derivace a diferenciál
Parciální derivace a diferenciál Vyšší matematika, Inženýrská matematika LDF MENDELU Podpořeno projektem Průřezová inovace studijních programů Lesnické a dřevařské fakulty MENDELU v Brně (LDF) s ohledem
VíceTransformujte diferenciální výraz x f x + y f do polárních souřadnic r a ϕ, které jsou definovány vztahy x = r cos ϕ a y = r sin ϕ.
Ukázka 1 Necht má funkce z = f(x, y) spojité parciální derivace. Napište rovnici tečné roviny ke grafu této funkce v bodě A = [ x 0, y 0, z 0 ]. Transformujte diferenciální výraz x f x + y f y do polárních
Více1. Cvičení: Opakování derivace a integrály
. Cvičení: Opakování derivace a integrál Derivace Příklad: Určete derivace následujících funkcí. f() e 5 ( 5 cos + sin ) f () 5e 5 ( 5 cos + sin ) + e 5 (5 sin + cos ) e 5 cos + 65e 5 sin. f() + ( + )
VíceNespojitá vlákna. Technická univerzita v Liberci kompozitní materiály 5. MI Doc. Ing. Karel Daďourek 2008
Nespojitá vlákna Technická univerzita v Liberci kompozitní materiály 5. MI Doc. Ing. Karel Daďourek 2008 Vliv nespojitých vláken Zabývejme se nyní uspořádanými nespojitými vlákny ( 1D systém) s tahovým
VíceKontraktantní/dilatantní
Kontraktantní/dilatantní plasticita - úhel dilatance směr přírůstku plastické deformace Na základě experimentálního měření dospěl St. Venant k závěru, že směry hlavních napětí jsou totožné se směry přírůstku
VíceAnalýza napjatosti PLASTICITA
Analýza napjatosti PLASTICITA TENZOR NAPĚTÍ Teplota v daném bodě je skalár, je to tenzor nultého řádu, který nezávisí na změně souřadného systému Síla je vektor, je to tenzor prvního řádu, v trojrozměrném
VíceMatematika I (KX001) Užití derivace v geometrii, ve fyzice 3. října f (x 0 ) (x x 0) Je-li f (x 0 ) = 0, tečna: x = 3, normála: y = 0
Rovnice tečny a normály Geometrický význam derivace funkce f(x) v bodě x 0 : f (x 0 ) = k t k t je směrnice tečny v bodě [x 0, y 0 = f(x 0 )] Tečna je přímka t : y = k t x + q, tj y = f (x 0 ) x + q; pokud
VícePřehled veličin elektrických obvodů
Přehled veličin elektrických obvodů Ing. Martin Černík, Ph.D Projekt ESF CZ.1.7/2.2./28.5 Modernizace didaktických metod a inovace. Elektrický náboj - základní vlastnost některých elementárních částic
VíceX = A + tu. Obr x = a 1 + tu 1 y = a 2 + tu 2, t R, y = kx + q, k, q R (6.1)
.6. Analtická geometrie lineárních a kvadratických útvarů v rovině. 6.1. V této kapitole budeme studovat geometrické úloh v rovině analtick, tj. lineární a kvadratické geometrické útvar vjádříme pomocí
VíceŘešení: Nejdříve musíme určit sílu, kterou působí kladka proti směru pohybu padajícího vědra a napíná tak lano. Moment síly otáčení kladky je:
Přijímací zkouška na navazující magisterské studium - 16 Studijní program Fyzika - všechny obory kromě Učitelství fyziky-matematiky pro střední školy, Varianta A Příklad 1 (5 bodů) Jak dlouho bude padat
VíceSvětlo jako elektromagnetické záření
Světlo jako elektromagnetické záření Základní pojmy: Homogenní prostředí prostředí, jehož dané vlastnosti jsou ve všech místech v prostředí stejné. Izotropní prostředí prostředí, jehož dané vlastnosti
VíceElementární křivky a plochy
Příloha A Elementární křivky a plochy A.1 Analytický popis geometrických objektů Geometrické vlastnosti, které jsme dosud studovali, se týkaly především základních geometrických objektů bodů, přímek, rovin
VíceKreslení elipsy Andrej Podzimek 22. prosince 2005
Kreslení elipsy Andrej Podzimek 22. prosince 2005 Kreslení elipsy v obecné poloze O co půjde Ukázat přesný matematický model elipsy Odvodit vzorce pro výpočet souřadnic důležitých bodů Nalézt algoritmus
VíceKn = d PARAMETRY TRANSPORTU VLHKOSTI. - pro popis transportu vlhkosti v porézních stavebních
PARAMETRY TRANSPORTU VLHKOSTI KATEDRA MATERIÁLOVÉHO INŽENÝRSTVÍ A CHEMIE - pro popis transportu vlhkosti v porézních stavebních materiálech se používají dva materiálové parametry jeden pro popis transportu
Víceb) Maximální velikost zrychlení automobilu, nemají-li kola prokluzovat, je a = f g. Automobil se bude rozjíždět po dobu t = v 0 fg = mfgv 0
Řešení úloh. kola 58. ročníku fyzikální olympiády. Kategorie A Autoři úloh: J. Thomas, 5, 6, 7), J. Jírů 2,, 4).a) Napíšeme si pohybové rovnice, ze kterých vyjádříme dobu jízdy a zrychlení automobilu A:
VíceQ(y) dy = P(x) dx + C.
Cíle Naše nejbližší cíle spočívají v odpovědích na základní otázky, které si klademe v souvislosti s diferenciálními rovnicemi: 1. Má rovnice řešení? 2. Kolik je řešení a jakého jsou typu? 3. Jak se tato
VícePRIMITIVNÍ FUNKCE. Primitivní funkce primitivní funkce. geometrický popis integrály 1 integrály 2 spojité funkce konstrukce prim.
PRIMITIVNÍ FUNKCE V předchozích částech byly zkoumány derivace funkcí a hlavním tématem byly funkce, které derivace mají. V této kapitole se budou zkoumat funkce, které naopak jsou derivacemi jiných funkcí
VíceMaturitní témata z matematiky
Maturitní témata z matematiky G y m n á z i u m J i h l a v a Výroky, množiny jednoduché výroky, pravdivostní hodnoty výroků, negace operace s výroky, složené výroky, tabulky pravdivostních hodnot důkazy
Více+ ω y = 0 pohybová rovnice tlumených kmitů. r dr dt. B m. k m. Tlumené kmity
Tlumené kmit V praxi téměř vžd brání pohbu nějaká brzdicí síla, jejíž původ je v třecích silách mezi reálnými těles. Matematický popis těchto sil bývá dosti komplikovaný. Velmi často se vsktuje tzv. viskózní
VíceVýzkum vlivu přenosových jevů na chování reaktoru se zkrápěným ložem katalyzátoru. Petr Svačina
Výzkum vlivu přenosových jevů na chování reaktoru se zkrápěným ložem katalyzátoru Petr Svačina I. Vliv difuze vodíku tekoucím filmem kapaliny na průběh katalytické hydrogenace ve zkrápěných reaktorech
VíceOdvození středové rovnice kružnice se středem S [m; n] a o poloměru r. Bod X ležící na kružnici má souřadnice [x; y].
Konzultace č. 6: Rovnice kružnice, poloha přímky a kružnice Literatura: Matematika pro gymnázia: Analytická geometrie, kap. 5.1 a 5. Sbírka úloh z matematiky pro SOŠ a studijní obory SOU. část, kap. 6.1
VíceStatistika pro geografy
Statistika pro geografy 2. Popisná statistika Mgr. David Fiedor 23. února 2015 Osnova 1 2 3 Pojmy - Bodové rozdělení četností Absolutní četnost Absolutní četností hodnoty x j znaku x rozumíme počet statistických
VíceČÁST V F Y Z I K Á L N Í P O L E. 18. Gravitační pole 19. Elektrostatické pole 20. Elektrický proud 21. Magnetické pole 22. Elektromagnetické pole
Kde se nacházíme? ČÁST V F Y Z I K Á L N Í P O L E 18. Gravitační pole 19. Elektrostatické pole 20. Elektrický proud 21. Magnetické pole 22. Elektromagnetické pole Mapování elektrického pole -jak? Detektorem.Intenzita
VíceTERMIKA II. Stacionární vedení s dokonalou i nedokonalou izolací; Obecná rovnice vedení tepla; Přestup a prostup tepla;
TERMIKA II Šíření tepla vedením, prouděním a zářením; Stacionární vedení s dokonalou i nedokonalou izolací; Nestacionární vedení tepla; Obecná rovnice vedení tepla; Přestup a prostup tepla; 1 Šíření tepla
VíceVýpočet stlačitelného proudění metodou konečných objemů
Výpočet stlačitelného proudění metodou konečných objemů Petra Punčochářová Ústav technické matematiky, Fakulta strojní, Vysoké učení technické v Praze Vedoucí práce: Prof. RNDr. K. Kozel DrSc. Úvod V 80.
VíceSIMULACE ŠÍŘENÍ NAPĚŤOVÝCH VLN V KRYSTALECH MĚDI A NIKLU
SIMULACE ŠÍŘENÍ NAPĚŤOVÝCH VLN V KRYSTALECH MĚDI A NIKLU V. Pelikán, P. Hora, A. Machová Ústav termomechaniky AV ČR Příspěvek vznikl na základě podpory záměru ÚT AV ČR AV0Z20760514. VÝPOČTOVÁ MECHANIKA
VíceCVIČNÝ TEST 5. OBSAH I. Cvičný test 2. Mgr. Václav Zemek. II. Autorské řešení 6 III. Klíč 17 IV. Záznamový list 19
CVIČNÝ TEST 5 Mgr. Václav Zemek OBSAH I. Cvičný test 2 II. Autorské řešení 6 III. Klíč 17 IV. Záznamový list 19 I. CVIČNÝ TEST 1 Zjednodušte výraz (2x 5) 2 (2x 5) (2x + 5) + 20x. 2 Určete nejmenší trojciferné
VíceSmyková pevnost zemin
Smyková pevnost zemin 30. března 2017 Vymezení pojmů Smyková pevnost zemin - maximální vnitřní únosnost zeminy proti působícímu smykovému napětí Efektivní úhel vnitřního tření - část smykové pevnosti zeminy
VíceModelové úlohy přijímacího testu z matematiky
PŘÍRODOVĚDECKÁ FAKULTA UNIVERZITY KARLOVY V PRAZE Modelové úlohy přijímacího testu z matematiky r + s r s r s r + s 1 r2 + s 2 r 2 s 2 ( ) ( ) 1 a 2a 1 + a 3 1 + 2a + 1 ( a b 2 + ab 2 ) ( a + b + b b a
Více