Kapitola 3. Magnetické vlastnosti látky. 3.1 Diamagnetismus
|
|
- Blažena Staňková
- před 8 lety
- Počet zobrazení:
Transkript
1 Kapitola 3 Magnetické vlastnosti látky Velká část magnetických projevů je zejména u paramagnetických a feromagnetických látek způsobena především spinovým magnetickým momentem. Pokud se po sečtení všech orbitálních a spinových magnetických momentů elektronů v daném atomu tyto momenty vyruší, bude jeho výsledný magnetický moment nulový. Je-li výsledný moment nenulový chová se molekula nebo atom jako elementární magnet. Jsou-li magnetické momenty jednotlivých atomů, molekul nulové je látka diamagnetická. Pokud je část elektronových momentů nevykompenzována, jsou výsledné magnetické momenty atomů, molekul nenulové. Jsou -li však tyto momenty atomů, molekul orientovány nahodile, jejich součet je nulový. Látka je pak paramagnetická. Feromagnetická látka je také složena z atomů s nenulovým magnetickým momentem. Tyto momenty nejsou v látce orientovány zcela náhodně, proto je výsledný magnetický moment látky nenulový. 3.1 Diamagnetismus Diamagnetické látky jsou nejméně magneticky aktivní. V těchto látkách je před působením vnějšího magnetického pole moment nulový, v důsledku nulových magnetických momentů jednotlivých atomů, molekul. Vložíme-li diamagnetickou látku do vnějšího pole dojde k ovlivnění pohybu elektronu a tzv. Larmorově precesi. Tato precese vyvolává orbitální magnetický moment, orientovaný opačně vzhledem k vektoru intenzity vnějšího pole. V nehomogenním magnetickém poli je diamagnetická látka slabě vytlačována z míst s větší indukcí do míst s menší indukcí. Jakmile přestane pole působit, precese a tím i indukovaný moment vymizí. Susceptibilita diamagnetických látek χ < 0. Diamagnetické látky mají susceptibilitu nezávislou na teplotě[4]. χ(t ) = konst 12
2 3.2 Paramagnetismus Při absenci vnějšího magnetického pole mají jednotlivé atomy, molekuly nenulový magnetický moment. Celkový magnetický moment paramagnetické látky je však díky náhodné orientaci jednotlivých dipólů nulový. Jednotlivé atomy na sebe mechanicky ani magneticky nepůsobí. Toto neplatí úplně přesně pro všechny látky, ale pouze pro plyny za sníženého tlaku. Aplikujeme-li vnější magnetické pole snaží se magnetické momenty orientovat do směru pole. Dokonalému uspořádání všech momentů do směru vnějšího pole brání chaotický tepelný pohyb. Susceptibilita paramagnetických látek se liší od diamagnetické hlavně svou teplotní závislostí[4]. χ(t ) = C T kde C je Curieho konstanta. Ve velmi silných polích se magnetické momenty orientují do směru vnějšího pole. Pokud jsou do směru srovnány všechny momenty atomů dané látky, nazývá se tento stav nasycená magnetizace 3.3 Feromagnetismus Příspěvek orbitálních magnetických momentů je velmi malý. Vnější pole ovlivňuje především spinové magnetické momenty. Na rozdíl od paramagnetik, kde k magnetizaci přispívají především momenty orbitální, za feromagnetické vlastnosti odpovídají pouze ty elektrony na nezaplněných hladinách, které mají nevykompenzovány spinové momenty. Feromagnetismus je vlastností pouze pevných látek krystalické struktury. Proces magnetizace je zde oproti paramagnetismu odlišný. V paramagnetismu jde o proces individuální, kdežto ve feromagnetismu jde o proces kolektivní. Předpokládejme, že existuje nějaká vnitřní interakce, která se snaží srovnat magnetické momenty vzájemně rovnoběžně. Proti této interakci působí tepelný pohyb. Vnitřní interakce je kvantově mechanické povahy, závisí na vzájemném překrývání elektronových drah. tato interakce se někdy nazývá výměnná síla, výměnné pole, nebo výměnný integrál. Interakce má rozměr energie a hodnota závisí na vzdálenosti atomů v krystalické mřížce. Velkým vzdálenostem odpovídá malá hodnota, což znamená že nemůže konkurovat tepelnému pohybu. Jestliže se atomy přibližují hodnota interakce roste, spinové magnetické momenty se snaží uspořádat paralelně a ustavuje se feromagnetický stav. 13
3 3.3.1 Feromagnetické domény Výměnná síla je příčinou paralelního uspořádání magnetických momentů jednotlivých atomů, molekul v rámci objemových elementů tzv. domén. V určitém elementu objemu má vektor magnetizace i bez vnějšího pole stejnou orientaci. Uvnitř každé domény se magnetizace rovná nasycené magnetizaci. Orientace momentů jednotlivých domén může být však velmi odlišná. Příspěvek jednotlivých domén k celkové magnetizaci je úměrný jejich objemu. Výsledná magnetizace může nabývat hodnot od nuly až do určité maximální hodnoty, kdy celé těleso můžeme považovat za jednu velkou doménu[5]. Obr. 3.1: Feromagnetické domény Pokud budeme aplikovat vnější magnetické pole můžeme proces magnetizace feromagnetika rozdělit do tří fází. 1. Ve slabém poli začínají růst nejprve ty domény, které se málo odchylují od směru vnějšího pole H. Domény s opačnou orientací se naopak začnou zmenšovat. Přestaneli působit vnější pole H jde o proces vratný a velikost domén se vrátí do původních velikostí. 2. S růstem intenzity vnějšího pole H se domény začínají skokem otáčet do směru tohoto pole. Zvětšují se oblasti s orientací souhlasnou s vnějším polem. 3. V této fázi se postupně natáčí do směru intenzity pole H ty oblasti, které mají moment antiparalelně s vnějším polem. Tento proces pokračuje až do natočení momentů všech domén, tedy do stavu nasycení Curieova teplota Pod touto teplotou se feromagnetikum rozděluje na jednotlivé domény, tzv Weissovy domény. Na stav spontánní magnetizace (bez vnějšího magnetického pole) má velký vliv 14
4 teplota. Při absolutní nule bude magnetizace největší. Zvyšujeme-li teplotu, mohou momenty měnit svou orientaci v důsledku tepelného pohybu. Nad Curieovou teplotou ztrácí feromagnetická látka své magnetické vlastnosti a chová se jako paramegnetikum. Pro její susceptibilitu platí Curieův-Weissův zákon[4] : kde T c je Curieova teplota χ = C T T c (3.1) Hystereze Vztah mezi magnetizací a magnetickým polem není lineární, je závislý na historii procesu. Dosud nezmagnetovaná feromagnetická látka má domény orientovány do náhodných směrů. Navenek se tedy spontánní magnetizace neprojeví. Po zapnutí slabého magnetického pole dochází k posunutí doménových stěn ve prospěch domén s orientací shodnou s vnějším polem (křivka a). Zde jde ještě o proces vratný, křivka je téměř lineární funkcí magnetického pole. Pokud budeme zvyšovat intenzitu vnějšího pole posuv doménových stěn se stane výraznější. zde už jde o proces nevratný(křivka b). Látka se postupně stává jedinou, do směru pole orientovanou doménou. Při dalším zvyšování vnějšího pole nedochází již k zvyšování magnetizace(křivka c). Magnetizace je saturována. Pokud nyní budeme snižovat intenzitu vnějšího pole bude probíhat proces opačný. Děj je však nevratný, a proto při nulové intenzitě vnějšího pole bude mít látka zbytkovou magnetizaci(křivka d). Feromagnetická látka má trvalé feromagnetické vlastnosti. Pro odmagnetování musíme použít pole opačné orientace(křivka e). viz obr (3.2). Obr. 3.2: Hysterezní smyčka 15
5 Střední hodnota energie: Což můžeme přepsat Kde Tepelná kapacita systému C V = E T = 1 E kt 2 β E = s E = 1 kt [ln( s E s P s = 1 E s e βe s Z s e βes )] V,N = β [ln Z] V,N Z = s e βe s E β = 1 Z 2 Z β E s e βes + 1 Es 2 e βes = E 2 E 2 s Z s C V = E2 E 2 kt 2 (5.1) Susceptibilita systému χ = M H kde M je střední hodnota velikosti magnetizace systému. Energii systému lze napsat jako E s a M s je magnetizace systému ve stavu s. Střední hodnota magnetizace : Partiční funkce : M = 1 M s e βes Z s Z = s e βe s potom M H = 1 Z 2 Z H Z H = s M = 1 Z βz βm s e βes H = 1 β H ln Z M s e βe s + 1 Ms 2 e βe s = β M 2 + β M 2 Z s χ = M 2 M 2 kt 20 s (5.2)
6 5.2 Postup simulace Na začátku simulace je vytvořena konfigurace s náhodným rozložením spinů, což odpovídá konfiguraci při vysoké teplotě. Metoda Monte Carlo je zde použita následujícím způsobem. náhodně je vybrán spin u vybraného spinu změníme náhodně orientace z m i na m j obdržíme novou konfiguraci K j, která vznikne změnou orientace spinu pomocí vztahu δh = H N (K j ) H N (K i ) a pomocí balanční podmínky w i j = { e βδh pro δh > 0 1 pro δh 0 rozhodneme zda nová konfigurace bude přijata a vytvoří další člen reprezentativní posloupnosti. pokud je δh > 0 jde o energeticky méně výhodnou konfiguraci než předchozí. Tuto konfiguraci ovšem hned nevylučujeme. Vezmeme náhodně vygenerované číslo γ z intervalu (0,1) a pokud γ < e βδh přijmu i tuto horší konfiguraci pokud δh 0 tak tuto konfiguraci přijímám s pravděpodobností 1, tedy vždy. Toto reprezentuje jeden Monte Carlo krok. Pro měření termodynamických veličin je potřeba dosáhnout stavu termodynamické rovnováhy pro danou teplotu. Tato podmínka je zajištěna necháme li systém projít dostatečným množstvím Monte Carlo kroků. Poté co je systém v ustáleném stavu, měříme veličiny jako magnetizaci M, susceptibilitu χ a kapacitu C V. Poté je snížena teplota o T a celý proces se opakuje. 5.3 Isingův model Historie Isingův model je nejjednodušším modelem feromagnetismu, který zahrnuje fázový přechod při T c. Spiny mohou nabývat pouze dvou orientací. Tento model představil v roce 1920 Lenz. Ising ho vyřešil v jedné dimenzi v roce Ve dvou dimenzích byl tento model vyřešen Onsagerem v roce Ve třech dimenzích nebyl analyticky model vyřešen dodnes, proto např. pomocí metody Monte-Carlo se řešení dohledává numericky. 21
Magnetické vlastnosti látek (magnetik) jsou důsledkem orbitálního a rotačního pohybu elektronů. Obíhající elektrony představují elementární proudové
MAGNETICKÉ POLE V LÁTCE, MAXWELLOVY ROVNICE MAGNETICKÉ VLASTNOSTI LÁTEK Magnetické vlastnosti látek (magnetik) jsou důsledkem orbitálního a rotačního pohybu elektronů. Obíhající elektrony představují elementární
Více4.5.7 Magnetické vlastnosti látek
4.5.7 Magnetické vlastnosti látek Předpoklady: 4501 Předminulá hodina magnetická indukce závisí i na prostředí, ve kterém ji měříme permeabilita prostředí = 0 r, r - relativní permeabilita prostředí (zda
VíceFYZIKA II. Petr Praus 10. Přednáška Magnetické pole v látce
FYZIKA II Petr Praus 10. Přednáška Magnetické pole v látce Osnova přednášky Magnetické pole v látkovém prostředí, Ampérovy proudové smyčky, veličiny B, M, H materiálové vztahy, susceptibilita a permeabilita
VíceStruktura a vlastnosti kovů I.
Struktura a vlastnosti kovů I. Vlastnosti fyzikální (teplota tání, měrný objem, moduly pružnosti) Vlastnosti elektrické (vodivost,polovodivost, supravodivost) Vlastnosti magnetické (feromagnetika, antiferomagnetika)
VíceLátky dělíme podle magnetické susceptibility na: diamagnetické < 0 paramagnetické > 0 feromagnetické >> 0
Magnetometrie studuje magnetické pole Země studuje magnetické vlastnosti hornin sestavuje magnetické mapy a umožňuje vyhledávat nerosty obsahující magnetické minerály Zdroje magnetického pole Magnetické
Více42. MAGNETICKÉ VLASTNOSTI. Diamagnetizmus Paramagnetizmus Feromagnetizmus Magnetická rezonance a Mössbauerova spektroskopie
565 42. MAGNETICKÉ VLASTNOSTI Diamagnetizmus Paramagnetizmus Feromagnetizmus Magnetická rezonance a Mössbauerova spektroskopie Magnetické vlastnosti látek jsme charakterizovali vektorem magnetizace, permeabilitou
VíceZada ní 1. Semina rní pra ce z pr edme tu Matematický software (KI/MSW)
Zada ní. Semina rní pra ce z pr edme tu Matematický software (KI/MSW) Datum zadání: 5.. 06 Podmínky vypracování: - Seminární práce se skládá z programové části (kódy v Matlabu) a textové části (protokol
VíceA P L I K A C E B I A S S O N D V P R A X I
A P L I K A C E B I A S S O N D V P R A X I Autoři, název společnosti: Datum: Jiří Boháč, INDETEC ndt, s.r.o. V Chomutově, 1.11.2007 Ing. Jiří Štemberk, NDT servis s.r.o. Ing. Marie Boháčová, INDETEC ndt,
VíceVzájemné silové působení
magnet, magnetka magnet zmagnetované těleso. Původně vyrobeno z horniny magnetit, která má sama magnetické vlastnosti dnes ocelové zmagnetované magnety, ferity, neodymové magnety. dva magnetické póly (S-J,
VíceMAGNETICKÉ POLE V REÁLNÉM PROSTŘEDÍ ( MAGNETIKA)
MAGNETICKÉ POLE V REÁLNÉM PROSTŘEDÍ ( MAGNETIKA) Aplikace : Magnetický HD Snímání binárního signálu u HD HD vývoj hustota záznamu PC hard disk drive capacity (in GB). The vertical axis is logarithmic,
VíceSTACIONÁRNÍ MAGNETICKÉ POLE. Mgr. Jan Ptáčník - GJVJ - Fyzika - Elektřina a magnetismus - 3. ročník
STACIONÁRNÍ MAGNETICKÉ POLE Mgr. Jan Ptáčník - GJVJ - Fyzika - Elektřina a magnetismus - 3. ročník Magnetické pole Vytváří se okolo trvalého magnetu. Magnetické pole vodiče Na základě experimentů bylo
Více18. Stacionární magnetické pole
18. Stacionární magnetické pole 1. "Zdroje" magnetického pole a jeho popis a) magnetické pole tyčového permanentního magnetu b) přímého vodiče s proudem c) cívky s proudem d) magnetická indukce e) magnetická
VíceMagnetické pole - stacionární
Magnetické pole - stacionární magnetické pole, jehož charakteristické veličiny se s časem nemění kolem vodiče s elektrickým polem je magnetické pole Magnetické indukční čáry Uzavřené orientované křivky,
VíceMěření hysterezní smyčky balistickým galvanometrem
FJFI ČVUT v Praze Fyzikální praktikum II Úloha 2 Verze 170220 Měření hysterezní smyčky balistickým galvanometrem Abstrakt: Hystereze je důležitou charakteristikou feromagnetických látek. Například materiály
Více5. Materiály pro MAGNETICKÉ OBVODY
5. Materiály pro MAGNETICKÉ OBVODY Požadavky: získání vysokých magnetických kvalit, úspora drahých kovů a náhrada běžnými materiály. Podle magnetických vlastností dělíme na: 1. Diamagnetické látky 2. Paramagnetické
VíceNanokompozitní materiály: Struktura a magnetické vlastnosti
Univerzita Karlova v Praze Matematicko-fyzikální fakulta BAKALÁŘSKÁ PRÁCE Alice Mantlíková Nanokompozitní materiály: Struktura a magnetické vlastnosti Katedra fyziky kondenzovaných soustav Vedoucí bakalářské
VíceMagnetické pole. Magnetické pole je silové pole, které vzniká následkem pohybu elektrických nábojů.
Magnetické pole Magnetické pole je silové pole, které vzniká následkem pohybu elektrických nábojů. Magnetické pole vytváří buď pemanentní magnet nebo elektromagnet. Magnet buzený elektrickým proudem, elektromagnet
Více1. Dva dlouhé přímé rovnoběžné vodiče vzdálené od sebe 0,75 cm leží kolmo k rovine obrázku 1. Vodičem 1 protéká proud o velikosti 6,5A směrem od nás.
Příklady: 30. Magnetické pole elektrického proudu 1. Dva dlouhé přímé rovnoběžné vodiče vzdálené od sebe 0,75 cm leží kolmo k rovine obrázku 1. Vodičem 1 protéká proud o velikosti 6,5A směrem od nás. a)
VíceHlavní body - magnetismus
Mgnetismus Hlvní body - mgnetismus Projevy mgt. pole Zdroje mgnetického pole Zákldní veličiny popisující mgt. pole Mgnetické pole proudovodiče - Biotův Svrtův zákon Mgnetické vlstnosti látek Projevy mgnetického
VíceStacionární magnetické pole. Kolem trvalého magnetu existuje magnetické pole.
Magnetické pole Stacionární magnetické pole Kolem trvalého magnetu existuje magnetické pole. Stacionární magnetické pole Pilinový obrazec magnetického pole tyčového magnetu Stacionární magnetické pole
VícePřehled veličin elektrických obvodů
Přehled veličin elektrických obvodů Ing. Martin Černík, Ph.D Projekt ESF CZ.1.7/2.2./28.5 Modernizace didaktických metod a inovace. Elektrický náboj - základní vlastnost některých elementárních částic
VíceOPVK CZ.1.07/2.2.00/
18.2.2013 OPVK CZ.1.07/2.2.00/28.0184 Cvičení z NMR OCH/NMR Mgr. Tomáš Pospíšil, Ph.D. LS 2012/2013 18.2.2013 NMR základní principy NMR Nukleární Magnetická Resonance N - nukleární (studujeme vlastnosti
VíceNukleární Overhauserův efekt (NOE)
Nukleární Overhauserův efekt (NOE) NOE je důsledek dipolární interakce mezi dvěma jádry. Vzniká přímou interakcí volně přes prostor, tudíž není ovlivněn chemickými vazbami jako nepřímá spin-spinová interakce.
VíceElektromagnetismus 163
Elektromagnetismus 163 I I H= 2πr Magnetické pole v blízkosti vodi e s proudem x r H Relativní permeabilita Materiály paramagnetické feromagnetické (nap. elezo, nikl, kobalt) diamagnetické Ve vzduchu je
VíceMagnetické vlastnosti látek část 02
Magnetické vlastnosti látek část 02 A) Výklad: Feromagnetický materiál jedná se o materiál, který snadno podléhá magnetizaci stává se magnetem. (prostudovat - viz. kapitola 1.16 Jak si vyrobit magnet?)
VíceFázové přechody Isingův model
Fázové přechody Isingův model Fázové přechody prvního druhu: diskontinuita v první derivaci volné energie Fázové přechody druhého druhu: diskontinuita v druhých derivacích A Může statistická mechanika
VíceElektřina a magnetizmus závěrečný test
DUM Základy přírodních věd DUM III/2-T3-20 Téma: závěrečný test Střední škola Rok: 2012 2013 Varianta: TEST - A Zpracoval: Mgr. Pavel Hrubý a Mgr. Josef Kormaník TEST Elektřina a magnetizmus závěrečný
VíceÚvod do moderní fyziky. lekce 3 stavba a struktura atomu
Úvod do moderní fyziky lekce 3 stavba a struktura atomu Vývoj představ o stavbě atomu 1904 J. J. Thomson pudinkový model atomu 1909 H. Geiger, E. Marsden experiment s ozařováním zlaté fólie alfa částicemi
VíceHamiltonián popisující atom vodíku ve vnějším magnetickém poli:
Orbitální a spinový magnetický moment a jejich interakce s vnějším polem Vše na příkladu atomu H: Elektron (e - ) a jádro (u atomu H pouze p + ) mají vlastní magnetický moment (= spin). Tyto dva dipóly
VíceNauka o materiálu. Přednáška č.2 Poruchy krystalické mřížky
Nauka o materiálu Přednáška č.2 Poruchy krystalické mřížky Opakování z minula Materiál Degradační procesy Vnitřní stavba atomy, vazby Krystalické, amorfní, semikrystalické Vlastnosti materiálů chemické,
VíceIDEÁLNÍ PLYN. Stavová rovnice
IDEÁLNÍ PLYN Stavová rovnice Ideální plyn ) rozměry molekul jsou zanedbatelné vzhledem k jejich vzdálenostem 2) molekuly plynu na sebe působí jen při vzájemných srážkách 3) všechny srážky jsou dokonale
VíceMagnetické pole se projevuje silovými účinky - magnety přitahují železné kovy.
Magnetické pole Vznik a zobrazení magnetického pole Magnetické pole vzniká kolem pohybujících se elektrických nábojů. V případě elektromagnetů jde o pohyb volných elektronů (nosičů elektrického náboje)
VíceELEKTŘINA A MAGNETIZMUS kontrolní otázky a odpovědi
ELEKTŘINA A MAGNETIZMUS kontrolní otázky a odpovědi Peter Dourmashkin MIT 2006, překlad: Vladimír Scholtz (2007) Obsah KONTROLNÍ OTÁZKY A ODPOVĚDI 2 OTÁZKA 31: DIPÓL V MAGNETICKÉM POLI 2 OTÁZKA 32: DIPÓL
VíceZ á k l a d y f y z i k y I I
Z á k l a d y f y z i k y I I Prezenční studium DFJP - obory DMML, TŘD RNDr Jan Z a j í c, CSc, 2004 4 MAGNETICKÉ JEVY 41 S T A C I O N Á R N Í M A G N E T I C K É P O L E Magnetické pole je jednou ze
VíceV nejnižším energetickém stavu valenční elektrony úplně obsazují všechny hladiny ve valenčním pásu, nemohou zprostředkovat vedení proudu.
POLOVODIČE Vlastní polovodiče Podle typu nosiče náboje dělíme polovodiče na vlastní (intrinsické) a příměsové. Příměsové polovodiče mohou být dopované typu N (majoritními nosiči volného náboje jsou elektrony)
Více3.3 Fyzikální vlastnosti
3 STRUKTURA A VLASTNOSTI MATERIÁLU A JEJICH ZKOUŠENÍ 33 Fyzikální vlastnosti Fyzikální vlastnosti jsou odezvou materiálu na vnější působení fyzikálního charakteru Toto působení může mít charakter mechanický,
VíceDyson s Coulomb gas on a circle and intermediate eigenvalue statistics
Dyson s Coulomb gas on a circle and intermediate eigenvalue statistics Rainer Scharf, Félix M. Izrailev, 1990 rešerše: Pavla Cimrová, 28. 2. 2012 1 Náhodné matice Náhodné matice v současnosti nacházejí
VíceELEKTROSTATIKA. Mgr. Jan Ptáčník - GJVJ - Fyzika - Elektřina a magnetismus - 2. ročník
ELEKTROSTATIKA Mgr. Jan Ptáčník - GJVJ - Fyzika - Elektřina a magnetismus - 2. ročník Elektrický náboj Dva druhy: kladný a záporný. Elektricky nabitá tělesa. Elektroskop a elektrometr. Vodiče a nevodiče
VíceElektřina a magnetismus úlohy na porozumění
Elektřina a magnetismus úlohy na porozumění 1) Prázdná nenabitá plechovka je umístěna na izolační podložce. V jednu chvíli je do místa A na vnějším povrchu plechovky přivedeno malé množství náboje. Budeme-li
VíceStacionární magnetické pole Nestacionární magnetické pole
Magnetické pole Stacionární magnetické pole Nestacionární magnetické pole Stacionární magnetické pole Magnetické pole tyčového magnetu: magnetka severní pól (N) tmavě zbarven - ukazuje k jižnímu pólu magnetu
VícePráce v elektrickém poli Elektrický potenciál a napětí
Práce v elektrickém poli Elektrický potenciál a napětí Elektrický potenciál Pohybuje-li se elektrický náboj v elektrickém poli, konají práci síly elektrické anebo vnější. Tohoto poznatku pak použijeme
VíceElektrostatické pole. Vznik a zobrazení elektrostatického pole
Elektrostatické pole Vznik a zobrazení elektrostatického pole Elektrostatické pole vzniká kolem nepohyblivých těles, které mají elektrický náboj. Tento náboj mohl vzniknout například přivedením elektrického
VíceStudium magnetických interakcí komplexních sloučenin železa s magnetickými nanočásticemi oxidů železa
UNIVERZITA PALACKÉHO V OLOMOUCI Fakulta přírodovědecká Katedra fyzikální chemie Studium magnetických interakcí komplexních sloučenin železa s magnetickými nanočásticemi oxidů železa DIPLOMOVÁ PRÁCE Autor
VíceZákladem molekulové fyziky je kinetická teorie látek. Vychází ze tří pouček:
Molekulová fyzika zkoumá vlastnosti látek na základě jejich vnitřní struktury, pohybu a vzájemného působení částic, ze kterých se látky skládají. Termodynamika se zabývá zákony přeměny různých forem energie
VíceMechanika kontinua. Mechanika elastických těles Mechanika kapalin
Mechanika kontinua Mechanika elastických těles Mechanika kapalin Mechanika kontinua Mechanika elastických těles Mechanika kapalin a plynů Kinematika tekutin Hydrostatika Hydrodynamika Kontinuum Pro vyšetřování
Vícebřezen 2017: Byly přidány experimenty: Bunsenův fotometr 6.12 Odraz vlnění na pevném a volném konci 6.20 Dopplerův jev Hysterézní smyčka
březen 2017: Byly přidány experimenty: 16.01 Bunsenův fotometr 6.12 Odraz vlnění na pevném a volném konci 6.20 Dopplerův jev 13.13 Hysterézní smyčka 13.14 Levitující magnet 13.10 Weissovy domény 13.07
VíceIntegrovaná střední škola, Sokolnice 496
Název projektu: Moderní škola Integrovaná střední škola, Sokolnice 496 Registrační číslo: CZ.1.07/1.5.00/34.0467 Název klíčové aktivity: V/2 - Inovace a zkvalitnění výuky směřující k rozvoji odborných
VíceEnergie, její formy a měření
Energie, její formy a měření aneb Od volného pádu k E=mc 2 Přednášející: Martin Zápotocký Seminář Aplikace lékařské biofyziky 2014/5 Definice energie Energos (ἐνεργός) = pracující, aktivní; ergon = práce
VíceElektronový obal atomu
Elektronový obal atomu Vlnění o frekvenci v se může chovat jako proud částic (kvant - fotonů) o energii E = h.v Částice pohybující se s hybností p se může chovat jako vlna o vlnové délce λ = h/p Kde h
VíceElektrické vlastnosti pevných látek. Dielektrika
Elektrické vlastnosti pevných látek Dielektrika pásová struktura: valenční pás zcela zaplněný elektrony prázdný vodivostní pás, široký pás zakázaných energií vnější elektrické pole nevyvolá změnu rychlosti
VíceATOMOVÁ SPEKTROMETRIE
ATOMOVÁ SPEKTROMETRIE Atomová spektrometrie valenčních e - 1. OES (AES). AAS 3. AFS 1 Atomová spektra čárová spektra Tok záření P - množství zářivé energie (Q E ) přenesené od zdroje za jednotku času.
VíceFyzikální praktikum pro nefyzikální obory. Úloha č. 10: Magnetizmus
Ústav fyzikální elektroniky Přírodovědecká fakulta, Masarykova univerzita, Brno Fyzikální praktikum pro nefyzikální obory Úloha č. 10: Magnetizmus jarní semestr 2015 1 Magnetické pole stacionárních (ustálených)
VíceATOMOVÁ SPEKTROMETRIE
ATOMOVÁ SPEKTROMETRIE doc. Ing. David MILDE, Ph.D. tel.: 585634443 E-mail: david.milde@upol.cz (c) -017 Doporučená literatura Černohorský T., Jandera P.: Atomová spektrometrie. Univerzita Pardubice 1997.
Vícec) vysvětlení jednotlivých veličin ve vztahu pro okamžitou výchylku, jejich jednotky
Harmonický kmitavý pohyb a) vysvětlení harmonického kmitavého pohybu b) zápis vztahu pro okamžitou výchylku c) vysvětlení jednotlivých veličin ve vztahu pro okamžitou výchylku, jejich jednotky d) perioda
Vícemagnetizace M(t) potom, co těsně po rychlé změně získal vzorek magnetizaci M 0. T 1, (2)
1 Pracovní úkoly Pulsní metoda MR (část základní) 1. astavení optimálních excitačních podmínek signálu FID 1 H ve vzorku pryže 2. Měření závislosti amplitudy signálu FID 1 H ve vzorku pryže na délce excitačního
VíceSkalární a vektorový popis silového pole
Skalární a vektorový popis silového pole Elektrické pole Elektrický náboj Q [Q] = C Vlastnost materiálových objektů Interakce (vzájemné silové působení) Interakci (vzájemné silové působení) mezi dvěma
VíceÚvod do magnetismu, magnetické. jevy v nanosvětě. Katedra experimentáln. E-mail: jiri.tucek
Úvod do magnetismu, magnetické vlastnosti materiálů a magnetické jevy v nanosvětě Jiří Tuček Katedra experimentáln lní fyziky PřF UP Olomouc Centrum výzkumu nanomateriálů PřF UP Olomouc E-mail: jiri.tucek
VíceAtom vodíku. Nejjednodušší soustava: p + e Řešitelná exaktně. Kulová symetrie. Potenciální energie mezi p + e. e =
Atom vodíku Nejjednodušší soustava: p + e Řešitelná exaktně Kulová symetrie Potenciální energie mezi p + e V 2 e = 4πε r 0 1 Polární souřadnice využití kulové symetrie atomu Ψ(x,y,z) Ψ(r,θ, φ) x =? y=?
VíceNekovalentní interakce
Nekovalentní interakce Jan Řezáč UOCHB AV ČR 3. listopadu 2016 Jan Řezáč (UOCHB AV ČR) Nekovalentní interakce 3. listopadu 2016 1 / 28 Osnova 1 Teorie 2 Typy nekovalentních interakcí 3 Projevy v chemii
VíceJiří Brus. (Verze 1.0.1-2005) (neupravená a neúplná)
Jiří Brus (Verze 1.0.1-2005) (neupravená a neúplná) Ústav makromolekulární chemie AV ČR, Heyrovského nám. 2, Praha 6 - Petřiny 162 06 e-mail: brus@imc.cas.cz Transverzální magnetizace, která vykonává precesi
VíceNekovalentní interakce
Nekovalentní interakce Jan Řezáč UOCHB AV ČR 31. října 2017 Jan Řezáč (UOCHB AV ČR) Nekovalentní interakce 31. října 2017 1 / 28 Osnova 1 Teorie 2 Typy nekovalentních interakcí 3 Projevy v chemii 4 Výpočty
VíceOd kvantové mechaniky k chemii
Od kvantové mechaniky k chemii Jan Řezáč UOCHB AV ČR 19. září 2017 Jan Řezáč (UOCHB AV ČR) Od kvantové mechaniky k chemii 19. září 2017 1 / 33 Úvod Vztah mezi molekulovou strukturou a makroskopickými vlastnostmi
VíceOpakování
Slabé vazebné interakce Opakování Co je to atom? Opakování Opakování Co je to atom? Atom je nejmenší částice hmoty, chemicky dále nedělitelná. Skládá se z atomového jádra obsahujícího protony a neutrony
VíceSimulace mechanických soustav s magnetickými elementy
Simulace mechanických soustav s magnetickými elementy Martin Bílek, Jan Valtera Modelování mechanických soustav 4.12.2014 Úvod Magnetismus je fyzikální jev, při kterém dochází k silovému působení na nositele
VíceFYZIKA II. Petr Praus 8. Přednáška stacionární magnetické pole (pokračování) a Elektromagnetická indukce
FYZIKA II Petr Praus 8. Přednáška stacionární magnetické pole (pokračování) a Elektromagnetická indukce Osnova přednášky tenká cívka, velmi dlouhý solenoid, toroid magnetické pole na ose proudové smyčky
VíceMAGNETICKÉ POLE. 1. Stacionární magnetické pole I I I I I N S N N
MAGETCKÉ POLE 1. Stacionární magnetické poe V E S T C E D O R O Z V O J E V Z D Ě L Á V Á Í je část prostoru, kde se veičiny popisující magnetické poe nemění s časem. Vzniká v bízkosti stacionárních vodičů
VíceBudoucnost mikroelektroniky ve hvězdách.... spintronika jednou z možných cest
Budoucnost mikroelektroniky ve hvězdách... spintronika jednou z možných cest Transistor Transistor 1:1 1:0.000001 1. transistor z roku 1947..dnes s velikostí hradla pod 20 nm a vzdáleností 2 nm od polovodivého
VíceNěkolik netradičních pokusů z magnetismu
Několik netradičních pokusů z magnetismu VĚRA KOUDELKOVÁ KDF MFF UK Praha V příspěvku jsou popsány tři netradiční pokusy z magnetismu použití LED pro demonstraci elektromagnetické indukce, demonstrace
VíceMagnetické materiály a jejich vlastnosti. Prof.Mgr.Jiří Erhart, Ph.D. Katedra fyziky FP TUL
Magnetické materiály a jejich vlastnosti Prof.Mgr.Jiří Erhart, Ph.D. Katedra fyziky FP TUL Magnetické pole v látce Magnetovec, hematit přírodní magnetické minerály Dipólová struktura permanentních magnetů
VíceSkoro každý prvek má nějaký stabilní isotop s nenulovým spinem. (Výjimky: Ar, Tc, Ce, Pm)
Gyromagnetická částice, jev magnetické rezonance Pojmy s kterýma se můžete setkat: u elektronů lze Bohrův magneton Zkoumat NMR lze jen ty jádra, které mají nenulový jaderný spin: Několik systematických
VíceDynamika soustav hmotných bodů
Dynamika soustav hmotných bodů Mechanický model, jehož pohyb je charakterizován pohybem dvou nebo více bodů, nazýváme soustavu hmotných bodů. Pro každý hmotný bod můžeme napsat pohybovou rovnici. Tedy
VíceMAGNETICKÉ POLE V LÁTCE (Elektrodynamika II.) Studijní text pro řešitele FO a ostatní zájemce o fyziku. Bohumil Vybíral. Úvod 3
MAGNETICKÉ POLE V LÁTCE (Elektrodynamika II.) Studijní text pro řešitele FO a ostatní zájemce o fyziku Bohumil Vybíral Obsah Úvod 3 1 Magnetické vlastnosti látky 4 1.1 Vlivlátkynamagneticképole...................
VíceTermodynamika materiálů. Vztahy a přeměny různých druhů energie při termodynamických dějích podmínky nutné pro uskutečnění fázových přeměn
Termodynamika materiálů Vztahy a přeměny různých druhů energie při termodynamických dějích podmínky nutné pro uskutečnění fázových přeměn Důležité konstanty Standartní podmínky Avogadrovo číslo N A = 6,023.10
VíceMAGNETISMUS Magnetické pole následkem pohybu elektrických nábojů permanentní magnet elektromagnet póly severní jižní blízkosti elektrického proudu
MAGNETISMUS Magnetické pole je silové pole, které vzniká následkem pohybu elektrických nábojů. Vytváří jej buď permanentní magnet nebo elektromagnet. Magnet přitahuje kovové předměty. Jeho silové účinky
VíceSTRUKTURA A VLASTNOSTI PLYNŮ POJMY K ZOPAKOVÁNÍ. Testové úlohy varianta A
Škola: Autor: DUM: Vzdělávací obor: Tematický okruh: Téma: Masarykovo gymnázium Vsetín Mgr. Jitka Novosadová MGV_F_SS_3S3_D09_Z_OPAK_T_Plyny_T Člověk a příroda Fyzika Struktura a vlastnosti plynů Opakování
VíceZÁPADOČESKÁ UNIVERZITA V PLZNI FAKULTA ELEKTROTECHNICKÁ KATEDRA TECHNOLOGIÍ A MĚŘENÍ DIPLOMOVÁ PRÁCE
ZÁPADOČESKÁ UNIVERZITA V PLZNI FAKULTA ELEKTROTECHNICKÁ KATEDRA TECHNOLOGIÍ A MĚŘENÍ DIPLOMOVÁ PRÁCE Vlastnosti permanentních magnetů vedoucí práce: Ing. Karel Hruška Ph.D. 2013 autor: Martin Šerý Anotace
Více4. Napjatost v bodě tělesa
p04 1 4. Napjatost v bodě tělesa Předpokládejme, že bod C je nebezpečným bodem tělesa a pro zabránění vzniku mezních stavů je m.j. třeba zaručit, že napětí v tomto bodě nepřesáhne definované mezní hodnoty.
VícePoznámka. V některých literaturách se pro označení vektoru také používá symbolu u.
Vektory, operace s vektory Ž3 Orientovaná úsečka Mějme dvojici bodů, (na přímce, v rovině nebo prostoru), které spojíme a vznikne tak úsečka. Pokud budeme rozlišovat, zda je spojíme od k nebo od k, říkáme,
VíceKovy - model volných elektronů
Kovy - model volných elektronů Kovová vazba 1. Preferuje ji většina prvků vyskytujících se v přírodě. Kov je tvořen kladně nabitými ionty (s konfigurací vzácného plynu) a relativně velmi volnými elektrony.
VíceTermodynamika (td.) se obecně zabývá vzájemnými vztahy a přeměnami různých druhů
Termodynamika (td.) se obecně zabývá vzájemnými vztahy a přeměnami různých druhů energií (mechanické, tepelné, elektrické, magnetické, chemické a jaderné) při td. dějích. Na rozdíl od td. cyklických dějů
VíceLOGO. Struktura a vlastnosti pevných látek
Struktura a vlastnosti pevných látek Rozdělení pevných látek (PL): monokrystalické krystalické Pevné látky polykrystalické amorfní Pevné látky Krystalické látky jsou charakterizovány pravidelným uspořádáním
VíceTERMOMECHANIKA 1. Základní pojmy
1 FSI VUT v Brně, Energetický ústav Odbor termomechaniky a techniky prostředí prof. Ing. Milan Pavelek, CSc. TERMOMECHANIKA 1. Základní pojmy OSNOVA 1. KAPITOLY Termodynamická soustava Energie, teplo,
VíceÚčinky elektrického proudu. vzorová úloha (SŠ)
Účinky elektrického proudu vzorová úloha (SŠ) Jméno Třída.. Datum.. 1. Teoretický úvod Elektrický proud jako jev je tvořen uspořádaným pohybem volných částic s elektrickým nábojem. Elektrický proud jako
VíceDIELEKTRIKA A IZOLANTY
DIELEKTRIKA DIELEKTRIKA A IZOLANTY Přítomnost elektrického pole v látkovém prostředí vyvolává pohyb jak volných tak vázaných nosičů elektrického náboje. Izolanty jsou podmnožinou dielektrik, každý izolant
VíceMolekulová fyzika a termika. Přehled základních pojmů
Molekulová fyzika a termika Přehled základních pojmů Kinetická teorie látek Vychází ze tří experimentálně ověřených poznatků: 1) Látky se skládají z částic - molekul, atomů nebo iontů, mezi nimiž jsou
Více7 Gaussova věta 7 GAUSSOVA VĚTA. Použitím Gaussovy věty odvod te velikost vektorů elektrické indukce a elektrické intenzity pro
7 Gaussova věta Zadání Použitím Gaussovy věty odvod te velikost vektorů elektrické indukce a elektrické intenzity pro následující nabitá tělesa:. rovnoměrně nabitou kouli s objemovou hustotou nábojeρ,
VíceMol. fyz. a termodynamika
Molekulová fyzika pracuje na základě kinetické teorie látek a statistiky Termodynamika zkoumání tepelných jevů a strojů nezajímají nás jednotlivé částice Molekulová fyzika základem jsou: Látka kteréhokoli
VíceMagnetická anizotropie hornin. (stručný přehled a využití v geologii)
Magnetická anizotropie hornin (stručný přehled a využití v geologii) Magnetická anizotropie hornin Osnova 1. Základní principy magnetismu a magnetická susceptibilita 2. Anizotropie magnetické susceptibility
VíceTématické okruhy teoretických zkoušek Part 66 1 Modul 3 Základy elektrotechniky
Tématické okruhy teoretických zkoušek Part 66 1 3.1 Teorie elektronu 1 1 1 Struktura a rozložení elektrických nábojů uvnitř: atomů, molekul, iontů, sloučenin; Molekulární struktura vodičů, polovodičů a
VíceFyzikální praktikum FJFI ČVUT v Praze
Fyzikální praktikum FJFI ČVUT v Praze Úloha 2: Hysterezní smyčka Datum měření: 11. 3. 2016 Doba vypracovávání: 10 hodin Skupina: 1, pátek 7:30 Vypracoval: Tadeáš Kmenta Klasifikace: 1 Zadání 1. DÚ: Zjistěte,
VíceVýběr ze skript: Prof. Jaromír Drápala- Elektrotechnické materiály
SUPRAVODIČE průchodem proudu vodičem vzniká teplo - tím větší, čím vyšší je procházející proud a čím vyšší je měrný elektrický odpor (rezistivita) vodiče. některé slitiny kovů mají vysokou rezistivitu
VíceNukleární Overhauserův efekt (NOE)
LEKCE 8 Nukleární verhauserův efekt (NE) určení prostorové struktury molekul využití REY spektroskopie projevy NE a chemické výměny v jednom systému Nukleární verhauserův efekt (NE) důsledek dipolární
Více3.1. Newtonovy zákony jsou základní zákony klasické (Newtonovy) mechaniky
3. ZÁKLADY DYNAMIKY Dynamika zkoumá příčinné souvislosti pohybu a je tedy zdůvodněním zákonů kinematiky. K pojmům používaným v kinematice zavádí pojem hmoty a síly. Statický výpočet Dynamický výpočet -
VíceELEKTRICKÝ NÁBOJ A ELEKTRICKÉ POLE POJMY K ZOPAKOVÁNÍ. Testové úlohy varianta A
Škola: Autor: DUM: Vzdělávací obor: Tematický okruh: Téma: Masarykovo gymnázium Vsetín Mgr. Jitka Novosadová MGV_F_SS_3S3_D12_Z_OPAK_E_Elektricky_naboj_a_elektricke_ pole_t Člověk a příroda Fyzika Elektrický
VíceFYZIKA II. Petr Praus 7. Přednáška stacionární magnetické pole náboj v magnetickém poli
FYZIKA II Petr Praus 7. Přednáška stacionární magnetické pole náboj v magnetickém poli Osnova přednášky Stacionární magnetické pole Lorentzova síla Hallův jev Pohyb a urychlování nabitých částic (cyklotron,
VícePoruchy krystalové struktury
Tomáš Doktor K618 - Materiály 1 15. října 2013 Tomáš Doktor (18MRI1) Poruchy krystalové struktury 15. října 2013 1 / 30 Poruchy krystalové struktury nelze vytvořit ideální strukturu krystalu bez poruch
Více1. Změřte Hallovo napětí v Ge v závislosti na proudu tekoucím vzorkem, magnetické indukci a teplotě. 2. Stanovte šířku zakázaného pásu W v Ge.
V1. Hallův jev Úkoly měření: 1. Změřte Hallovo napětí v Ge v závislosti na proudu tekoucím vzorkem, magnetické indukci a teplotě. 2. Stanovte šířku zakázaného pásu W v Ge. Použité přístroje a pomůcky:
VíceDigitální učební materiál
Digitální učební materiál Číslo projektu CZ.1.07/1.5.00/34.0802 Název projektu Zkvalitnění výuky prostřednictvím ICT Číslo a název šablony klíčové aktivity III/2 Inovace a zkvalitnění výuky prostřednictvím
Více