ELEKTŘINA A MAGNETISMUS ZAJÍMAVÉ PROBLÉMY
|
|
- Hynek Kraus
- před 8 lety
- Počet zobrazení:
Transkript
1 LKTŘINA A MAGNTISMUS ZAJÍMAVÉ PROLÉMY Pt Kulhánk KONDNZÁTOR - NRGI, SÍLA NA DSKY ngi kondnátou C U kpcit kondnátou Při dodání náboj s ngi výší o: dw U d d C W CU C Síl působící n dsk Posuňm dsku o obcněnou souřdnici q, měn ngi bud W F q odpovídjící síl W F q q C Dskový kondnáto: S C ε d F d d εs εs Otočný kondnáto: Totéž, jn nhdím q ϕ F M F F F
2 KOAXIÁLNÍ VDNÍ δ l R R πε δl Kpcit: Jko válcový kondnáto δ C ln R R δ C πε C δ l ln R R Odsud pln délková hustot kpcit Indukčnost: ngi váná n indukčnost j ngi mgntického pol: () ( µ I π) δ LI dv µ µ R R πδld µ δ L π δ l R ln R Poto δ L µ R L ln δl π R Úbtk npětí podél vdní: j působn úbtkm npětí n indukčnosti vdní δu δl di dt U I L () t Úbtk poudu podél vdní: j působn nábojm váným n kpcitu vdní I U C () t Rovnic () () jsou ákldní přnosové ovnic Rchlost šířní: Kombincí () () mám: δ C U δ I t t ; U LC t I Impdnc vdní: (), () v!! LC ε µ c iku L iωi U iki C iωu L I C ln Z L R R ln R C πε c Ω R
3 URČOVÁNÍ POLÍ Pol hotu R R Jd o vodič, vš j spojné vš j n stjném potnciálu: φ ; φ, R R φ φ R () R lktické pol j úměné plošné hustotě náboj: ~ σ R R R R () ~ R Síť dátů Clé pol bud součtm jdnotlivých Fouiových komponnt: π n φ n(, ) Fn( ) cos Dosním do Lplcov ovnic ískám difnciální ovnici po Fouiov koficint F n Jjí řšní j: A, n Fn ( ) An p [ π n ], n,, Všchn hmonické řšní po n > jsou již v vdálnosti několik silně utlumn Njpomlji klsá ákldní mod s n Po > s pol chová s dosti dobou přsností jko homognní s n Jdiná složk j φ A Síť dátů stíní stjně dobř jko kovová ovin D pol - komplní poměnná f (): C C i U(, ) i V(, ) Divc podl i nsmí ávist n cstě, poto ( U V)! U V U V U, i ( U i V ), i V Jd o CR podmínk, ktých j sndné dokát, ž álná i imginání část libovolné funkc komplní poměnné splňují Lplcovu ovnici U(, ) const mohou td přdstvovt kvipotnciál álného sstému Z CR pln, ž V(, ) const jsou křivk kolmé k U(, ) const, tj silokřivk lktického pol! U const kvipotnciál V const silokřivk V const kvipotnciál U const silokřivk J-li n ktékoli kvipotnciál kovový nbitý vodič, odpovídjí osttní kvipotnciál silokřivk skutčným kvipotnciálám silokřivkám kolm vodič
4 Hvisidovo pol (ltící náboj); c S : S:, φ A φ γ γβ φ A γβ γ A A A A A S S v γ φ ; A γ ( vt) γβ γ ( vt) ; ; ; A φ t γ γ ( vt) ( vt ; ; ); ot A v γ vt ( ) ; P γ ( vt) P v v Koloidní částic v lktoltu - Dbův polomě Původní koncntc iontů bl n Přítomnost koloidní částic ovlivní hustotu náboj iontů tím výsldný potnciál pol v okolí koloidní částic: d φ ρ ρ ρ d ε ε i n i φ( )/ kt i φ( )/ kt ( ) ε i n i φ i φ ε kt kt koloidní částic iont lktoltu (npř K,Cl-) d φ n i φ d kt φ( ) Ap[ λ ]; λ D D ε kt n i A?: Při povchu koloidní částic ( ) pltí φ σ ε A σλε D λ D Dbův polomě Iont odstiňují koloidní částici od okolí i od osttních částic Přidání soli do otoku mnšní λ D koloidní částic lép stíněn mohou s sit vsážní koloidu
5 LKTRICKÝ DIPÓL Potnciál dvojic nábojů Pol budm učovt dlko od dojů, tj >> d, φ ( d ) ( d ) [ ] [ ] [( d) ( d) ] d d πε 4 d d d φ p ; p d Dipólový momnt ončujm p Potnciál lokliovné soustv nábojů φ ( ) [( ) ( d) ] πε 4 πε 4 " - P(,,) p φ " ; kd p Zápis pomocí gdintu φ p ( p ) lktické pol dipólu p P(,, ) φ p p,, sp (, ) ( cosθ sin θ, cos θ ) p
6 Momnt síl působící n dipól v vnějším poli MF p M F p ngi dipólu v vnějším poli W φ( ) φ( ) d φ d p W p Vkto polic P lim V V p hustot dipólového momntu
7 DILKTRIKA - VKTOR POLARIZAC Dfinic P n P P S P Vkto polic dfinujm jko hustotu lktického dipólového momntu: P qα vα qnd V α, d j vkto posunutí Plošný náboj n povchu dilktik J-li dilktikum poliováno, objví s n povchu plošný náboj, jhož vlikost j řjmá dfinic P: σ pol Pn Hustot poličního náboj J-li vkto P nhomognní, můž posunutím uniknout lokálně mlé uvřné ploch poliční náboj V oblsti vniká lokální postoový váný náboj: P ds dv P ds S ρ pol divp ρ pol V S Poliční poudová hustot Mění-li s vkto polic s čsm, docháí k vniku poličního poudu: P j pol t Linání postřdí Při působní slbých polí j vkto polic úměný lktickému poli: P α εκ εnα α - poliovtlnost, κ - suscptibilit, - poliovtlnost tomu Kondnáto Pol mi dskmi učím Gussov vět intgcí přs nnčnou plochu: σ σ f σ pol σ f P σ f ε κ ε ε ε ε σ f σ f ε κ ε σ f d d U d ε S ε S d C U S ε d
8 Pol v dutině Dutin podél pol: ot Dutin npříč pol: div ρpol ε dutin P dutin ε Kulová dutin: podobným výpočtm P dutin ε V dutině podél pol j pol stjné jko půměné pol v dilktiku V dutině npříč pol j pol větší nž půměné pol v dilktiku Tčná složk pol j n hnici spojitá, nomálová složk má skok
9 DILKTRIKA - TNZOR POLARIZOVATLNOSTI (SUSCPTIILITY) Dfinic lktické pol přiložné k mtiálu působí posunutí nábojů vnik lmntáních dipólů Přdpokládám, ž vkto polic P (hustot dipólového momntu) j lináně ávislý n přiložném lktickém poli : Pi αik k ε κik k Vličin α s nývá poliovtlnost Někd s používá lktická suscptibilit κ α/ε Jd o smtický tno duhého řádu Vlstní smě smtických tnoů jsou nvájm kolmé tvoří souřdnicový sstém, v ktém j tno digonální (s vlstními čísl n digonál) Ponámk: Někd s tké používá tomová (molkulová) poliovtlnost α dfinovná vthm κ nα, po polici j pk možné psát jdn násldujících výů: P α ε κ ε nα lipsoid ngi Objmová hustot ngi s posunutím nábojů v vnějším lktickém poli mění o du f d nqd d P J-li vkto polic lináně ávislý n lktickém poli můžm vý intgovt: du d P u P u ik i k α Jd o kvdtickou poitivně dfinitní fomu Gf u const přdstvuj gf koncových bodů vktou pol v osách (,, ), kté působí stjnou poliční ngii mtiálu Gfm j otční lipsoid s osmi v vlstních směch tnou poliovtlnosti
10 DILKTRIKA - STATICKÁ POLARIZAC Npolání pln Atom nmjí vlstní dipólový momnt Vlivm vnějšího lktického pol docháí k posunu lktonů v tomu plnu vniká dipólový momnt ## ω P n m n m ω m ω n ω p κ m εω ω p, ( ) m ω ω ε ε κ ε p ω Úhlová fkvnc ω odpovídá tuhosti tománího oscilátou V pvním přiblížní l tuto fkvnci učit ioniční ngi tomu podl vthu W ion $ω Polání pln Molkul plnu mjí vlstní dipólový momnt p Tn s v vnějším poli bud ointovt lktonová polic bud ndbtlná Rodělní počtu dipólů ointovných v směu θ j dáno sttistick Konstntu odělní l sndno učit intgcí odělní přs clý postoový úhl n( θ ) p n K p ; n( ) d n K kt Ω 4π n( θ) n p cosθ p 4π kt Vkto polic bud P < P > n( θ) p cosθdω p np P kt κ Vth po pmitivitu s nývá Cuiův ákon np ε kt np ε ε κ ε ε kt, ( )
11 DILKTRIKA - DYNAMICKÁ POLARIZAC Nomální dilktik lkton v látc gují n lktickou komponntu lktomgntické vln pohbují s podl ovnic ## # m t δ ω iω iω t m ( ω iδω ω ) Vlstní fkvnc učuj vtnou hmonickou sílu váných lktonů, koficint útlumu souvisí s tlumním pohbu lktonů ářivými pocs, sážkmi, td Nní sndno učím vkto polic dný posunutím : n ω p n P n ε ; kd ω p m ( ω iδω ω ) ω iδω ω m ε j kvdát plmové fkvnc Suscptibilitu učím vthu P ε κ ω p f k κ ω iδω ω sp κ ω p k ωk iδ kω ω, má-li váný lkton víc vlstních fkvncí ω, ω, ω, Čísl f k s nývjí vbové konstnt jsou blíké jdné Nní sndno učím dnmickou pmitivitu ε ε ( κ) ní kvdát indu lomu N : N c ε κ v ε f N f k ω p k ωk iδ kω ω Vhldm k tomu, ž N c/ v f ck / ω, nní vý po ind lomu nic jiného nž dispní lc lktomgntické vln v dném postřdí Optick řídké látk (pln, sklo) V optick řídkých látkách s ind lomu příliš nliší od jdné vý po ind lomu l s přsností do pvního řádu odmocnit Po běžné pln j pvní vlstní fkvnc oblsti f k N ω p UV ářní Poto vlikost indu lomu i álná část k ωk iδ kω ω ostou v optické oblsti směm k modému konci spkt Modá bv s lám víc nž čvná Poto j obloh v dn modá NR Imginání část indu lomu j vlmi mlá s výjimkou oblsti onnc Tm j ind lomu komplní docháí k bsopci vln ω ω ω Po RTG ářní j ω >> ω N ω p / ω Fáová chlost šířní RTG lktomgntické vln j větší nž c Optick husté látk V optick hustých látkách působí n lmntání dipól njn pol původní lktomgntické vln, l i pol vářné osttními náboji Konkétní náboj si můžm přdstvit jko vložný do kulové dutin v dilktiku V této dutině působí pol P/ ε Indukovný dipólový momnt potom bud κ κ P εκ εκ ( P/ ε) P ε ε ε κ κ Odpovídjící kvdát indu lomu j
12 N κ κ sp N N κ sp N N κ α α Toto j Clusiov-Mosottiho ovnic Posldní tv pltí po směs víc látk Sm suscptibilit látk j součinm koncntc tomové (molkulání) poliovtlnosti Koncntc látk j "schován" v plmové fkvnci Kov U kovů jsou dominntní volné vodivostní lkton, všchn vlstní fkvnc jsou poto nulové: N ω p n mσ ; σ ν δ iδω ω mν n Z vthu po lktonovou vodivost učím sážkovou fkvnci lktonů v kovu, ktá j ovn koficintu útlumu δ v pohbové ovnici Útlum dosdím do vthu po ind lomu: N σ ε ω σ i ω ω p ε Níké fkvnc (ω<<σ /ε ): Po měď jd o fkvnc podsttně nižší nž 6 8 s - vlnové délk lktomgntického ářní větší nž mm Z vthu po ind lomu v níkofkvnční limitě bud N iσ iσ σ N ( i) εω εω ε ω Rálná imginání část indu lomu jsou stjně vliké, docháí k silné bsopci, lmg vln npocháí p( ik) p( iωn c) p( d)p( iωn R c) ; d σ µ ω Vličinu d nývám skinová hloubk Vsoké fkvnc (ω>>σ /ε ): Z vthu po ind lomu v vsokofkvnční limitě bud N p ω ω Po ω< ω p j ind lomu po odmocnění komplní docháí k útlumu vln, vlnění npocháí Po ω> ω p j ind lomu álný kov j po lktomgntické ářní půhldný Někté kov jsou půhldné již po UV obo, jiné ž po RTG obo ářní
13 MAGNTICKÝ DIPÓL Dfinic Jkákoli mlá smčk potékná poudm Mgntický dipólový momnt j dfinován vthm µ I S Dipólový momnt soustv částic můžm tké dfinovt pomocí poloh chlostí jdnotlivých nbitých částic: I µ v Po náboj otující po kužnici j to řjmé: µ IS π π T v π v J vidět, ž dipólový momnt částic souvisí s obitálním momntm hbnosti vthm µ ( m) L Po spinový momnt lktonu j výsldk dvojnásobný Důlžitý j vth mgntického momntu clkového momntu hbnosti sstému J g lkton µ g J g 568 poton m g 86 nuton Do Lndého fktou g hnm i nménko náboj částic Mgntický momnt lktonu j ointován opčně nž jho momnt hbnosti, potonu souhlsně To souvisí s náboji těchto částic Nuton j nvnk nutální částic složná tří kvků T jsou nbité, clkový mgntický momnt nutonu j poto nnulový Po clý tom j Lndého fkto učn obitálními spinovými momnt lktonů poto j g <-,-> Mgntický momnt tomových jd j nopk přvážně učn obitálními spinovými momnt potonů Z hmotnost j třb v posldním vthu dosdit hmotnost potonu Potnciál dipólu Po odvoní stčí obdélníková smčk µ j ( ) A d 4π I Situc j stjná jko v lktosttic s áměnou: µ A φ ; ; j ρ 4π Tomu l odpovídá lktický dipól tvu n obáku vpvo nhoř V ρ φ V A I µ Anlogick učím A 4π Mám td: µ A π µ,, Vktoově můžm psát 4 A µ µ 4π Mgntické pol dipólu mgntické pol dipólu učím vthu ot A Pol má stjnou stuktuu jko pol lktického dipólu
14 P(,, ) sp µ π µ,, (, ) ( cos sin, cos ) µ 4π µ θ θ θ Momnt síl působící n dipól v vnějším poli M F sin θ I sin θ µ sin θ F I F M F µ ngi dipólu v vnějším poli dw M F dθ µ sin θ dθ W µ Tnto vth můžm pomocí clkového spinu přpst do kvntové podob: W g g $ µ J m m j W gµ j Vličin µ s nývá ohův mgnton ngi j kvntován pomocí clkového mgntického spinového čísl j j j Původní ngi s v mgntickém poli bud štěpit n j kvidistntních podhldin Vkto mgntic M lim V V µ hustot mgntického dipólového momntu
15 MAGNTIKA - VKTOR MAGNTIZAC Dfinic Vkto mgntic dfinujm jko hustotu mgntického dipólového momntu: M lim V V µ Plošná hustot poudu n povchu mgntik i M n Vkto nomál k povchu j ončn n, i má jdnotku A/m Mgntiční poud J-li mgntic nhomognní, nvuší s poud od lmntáních dipólů lokálně tčou mgntiční poud j mg ot M Pol v dutině Dutin podél pol: ot H j vod Hdutin H dutin µ M Dutin npříč pol: div dutin Kulová dutin: podobným výpočtm dutin µ M V dutině npříč pol j pol stjné jko půměné pol v dilktiku V dutině podél pol j pol mnší nž půměné pol v dilktiku
16 MAGNTIKA - VLASTNOSTI Dimgntik Dimgntismus pooujm u tomů, jjichž lkton v oblch jsou všchn spáován nvkují žádný clkový mgntický momnt Jd o obdobu npoláních látk v lktosttic Dimgntismus návisí n tplotě látk nbo j ávislost n tplotě nptná Dimgntismus s objvuj u všch látk, td i u pmgntik fomgntik Zd j l vhldm k osttní mgntické ktivitě ndbtlný Klsický popis: lkton opisuj v tománím oblu kuhovou dáhu Při měně vnějšího mgntického pol dojd k měně indukčního toku plochou dáh podél dáh j gnováno lktické pol lktická síl mění momnt hbnosti lktonu mění s mgntický momnt Výsldný mgntický momnt působí poti měně, ktá ho vvoll (Lnovo pvidlo) N látku bud působit síl vtlčující ji oblsti silnějších polí Kvntový popis: V lktonovém oblu tomu j podsttnější spinový momnt nž obitální Clkový mgntický momnt jho měn td souvisí víc s spinm nž s klsickou přdstvou obíhjícího lktonu Pmgntik Atom má pmnntní mgntický momnt lkton v tomovém oblu jsou nspáován (obdob poláních látk v lktosttic) Výsldný spin tomu j / Po pnutí vnějšího pol s část mgntických dipólů ointuj do směu pol vniká nnulová mgntic mtiálu Počt ointovných spinů ost s klsjící tplotou, pmgntický jv j td silně ávislý n tplotě Psudoklsický popis: Rodělní počtu dipólů ointovných v směu θ j dáno oltmnnovou sttistikou Konstntu odělní l sndno učit intgcí odělní přs clý postoový úhl n( θ ) µ K p n ; n( ) d n K kt Ω 4π n( θ) n µ cosθ p 4π kt Vkto mgntic bud M < M > n( θ ) µ cosθ dω M nµ n( gµ J $ ) ng µ j( j ) kt kt kt M ng µ 4 kt Kvntový popis: µ M n< µ > n µ p kt µ µ p kt ng µ µ kt µ p p kt gµ g kt µ p p kt gµ g kt µ p p kt M ng µ th g µ kt Při vlkých polích níkých tplotách docháí k stuci, všchn spin jsou již ointován dlší ng µ všování pol npřináší většní mgntic Stuční hodnot pol j M MS Při mlých polích vsokých tplotách l nhdit th[] po vkto mgntic pltí
17 M ng µ 4 kt, což j pávě psudoklsický vý Fomgntik linání, j ávislý n histoii pocsu Popišm chování doposud nmgntovného fomgntik polkstlické stuktu při tplotě T<T c Kždý kstl j oděln do několik domén, kté jsou spontánně mgntiovné v směch přioných po kstl Domén jsou odděln doménovými stěnmi půměná mgntic j nulová Po pnutí slbého mgntického pol docháí k mlému posunutí doménových stěn v pospěch domén ointovných v směu pol (křivk ) Jd o vtný pocs mgntic j přibližně linání funkcí mgntického pol Při silnějších polích docháí k výnějšímu posuvu stěn, ktý j stvován n npvidlnostch v kstlu Při přkonání npvidlnosti docháí k uvolnění tplné vukové Jdnotlivé lmntání mgntické momnt nintgují jn s vnějším polm, l ovlivňují s i nvájm (nlogií po lktické dipól jsou optick husté látk ) Toto ovlivnění má výhdně kvntovou povhu intkc mi dipól j mnohonásobně silnější nž odpovídjící klsická intkc lktomgntické povh Klsický výpočt poto vd sic k podobným vthům, l vlikost vájmné intkc j o mnoho řádů podhodnocn Při vsokých tplotách (nd Cuiovou tplotou T c ) mjí spin tndnci vtvářt chotické konfiguc střdní mgntic j nulová Při níkých tplotách (T<T c ) mjí spin tndnci s ointovt pllně vtvářt mgntické domén shodně ointovných spinů to dokonc i b přítomnosti mgntického pol (spontánní mgntic) Vth mi mgnticí mgntickým polm nní ngi (khusnův jv) Děj j nvtný Kždý kstl s postupně stává jdinou doménou ointovnou v po kstl výhodném směu (křivk b) Při dlším všování pol jsou kstl přmgntováván do směu vnějšího pol, s ůstm pol již ndocháí k podsttnému všování mgntic Ndocháí ni k posuvu doménových stěn (křivk c) Nkonc jsou všchn spin ointován v směu pol mgntic j stuován Při snižování mgntického pol pobíhá obácný pocs, děl j všk nvtný při nulovém mgntickém poli ůstává btková mgntic (křivk d) Fomgnt má tvlé mgntické vlstnosti Odmgntování j možné působním opčného pol (křivk d) Popsný jv s nývá hst Vhldm k tomu, ž měn hustot vnitřní ngi j dán vthm du H d, j při nvtném ději přměněn n tplnou vukovou ngii pávě ngi dná plochou hstní smčk Mtiál po výobu tnsfomátoových jd b měl poto mít co njužší hstní smčku tk, b ndochálo k tplným tátám mi mgnticí mgntickým polm pk přibližně pltí linání vth Nopk mtiál učné k výobě pmnntních mgntů b měl mít hstní smčku co njšiší Mgntické vlstnosti fomgntik jsou učn přvážně spinm lktonů, obitální momnt přispívjí jn několik pocnt Antifomgntik µ ( HM) Vbová konstnt ntifomgntik má opčné nménko nž u fomgntik, spin mjí při níkých tplotách tndnci s pvidlně střídt, při vsokých tplotách jsou nuspořádné Při T c docháí k fáovému přchodu s pikm měného tpl c V Zvláštním přípdm jsou fit Jd o ksličník obshující dv kovové tom, jjichž řtěc při níkých tplotách vtvářjí ntifomgntickou konfiguci Vhldm k odílnému momntu obou kovů j výsldná mgntic nnulová nvodivá látk má mgntické vlstnosti b d c H
18 MAGNTIKA - MAGNTICKÁ RZONANC Přiložím-li k látc poměnné mgntické pol můž onovt s tománími (lktonovými) i jdnými (potonovými) mgntickými momnt V oblsti onnc j pol odnímán ngi sndno j možné pimntálně njít oblst onnc Klsický výpočt: Mgntická látk j vložn do konstntního vnějšího pol Os mgntických momntů podléhá pcsi J M t Jsinθ ϕ µ sinθ t ω pc F µ g ω c J m g J sin ϕ J J sin g ω pc ω L ωc ; ωc m Fkvnc pcs os dipólu nboli Lmoov fkvnc j g/ násobkm cklotonní fkvnc Chcm-li měnit sklon os pcs musím působit slbým přídvným pol kolmým n Toto pol vtvoří momnt síl µ v směu mění sklon pcsní os Pol musí být piodické s piodou ω pc, b thlo lkton stál stjným směm Kvntový výpočt: V mgntickém poli j ngi mgntického dipólu W g g $ µ J m m j Tto přídvná ngi oštěpí původní ngtickou hldinu lktonu v oblu nbo potonu v jádř n kvidistntní podhldin s vdálností W g $ m Sstém můž mi hldinmi přskkovt bsobovt nbo mitovt odpovídjící kvnt lktomgntického ářní $ω W Příslušná onnční fkvnc j,j ω g ωc m g Sndno učím onnční fkvnci po lkton (onnc n tomch molkulách) po poton (jdná mgntická onnc): 44 MH T tom f ω g Kg; K { π 4 πm 76 kh T jádo Měřním onnc l učovt Lndého g fkto po ůné tom jád
19 MAGNTOSTATIKA - IOT-SAVARTŮV ZÁKON div, ot µ j tot A µ div A, ot A j tot, Rovnic po vktoový potnciál mjí stjný tv jko ovnic lktosttik, měním-li ρε µ ji; φ Ai; i,, Řšní poto j: µ A ( ) 4π j ( ) d Z vktoového potnciálu sndno učím mgntické pol ot A: µ ( ) 4π j ( ) ( ) d iot - Svtův ákon Spcilně po tnké vodič j jdv js d l I d l iot - Svtův ákon má tv: µ I ( ) 4π dl ( ) iot - Svtův ákon po obvod
20 MAGNTOSTATIKA - VKTOROVÉ POTNCIÁLY Homognní pol A ( ; ; ), A ( ; ; ), nbo A A ( ; ; ) Vlikost A: ot A Aπ π A A Nkončný přímý vodič Řšní učím nlogi v lktosttic Nbitý dát φ Z nlogi A : µ I A ( ; ; ln ), π µ I ( ; ; ) π I A Nkončný solnoid µ N I ( ; ; ) < A µ N IR > ( ; ; ) µ N I ( ; ; ) < ( ; ; ) >,, I R polomě solnoidu I poud N počt ávitů n jdnotku délk řšní uvnitř pln řšní po homognní pol, jho vlikost učím Ampéov ákon Řšní vně pln npříkld ot A Adl ds Pol uvnitř nám, smě A dán směm poudu S S Mgntický dipól µ µ A 4π µ π µ,, I
21 MAXWLLOVY ROVNIC V PROSTŘDÍ, PODMÍNKY NA ROZHRANÍ Rovnic v postřdí div div ot ot ρ t ε tot / µ j µ ε tot t ρ ρ ρ tot f pol j j j j tot f pol mg ρ j j pol pol mg divp P t ot M Poliční hustot náboj, poliční poud mgntiční poud jsou dán vkto polic mgntic V Mwllových ovnicích můžm poncht jn volné náboj poud: div( ε P) ρ f div ot t ot ( µ M) jf ( ε P) t Zkácně l tké psát divd div ρ f ot t ot H jf D t ; kd D ε P H µ M Pol jsou td ákldní pol odpovídjící všm dojům (všm nábojům všm poudům) Pol D H odpovídjí jn volným nábojům vodivostním poudům jsou dfinován pomocnými vth přs ákldní pol vkto polic mgntic Podmínk n ohní Z duhého tvu ápisu Mwllových ovnic pln po ohní b volných nábojů poudů spojitost těchto složk: ( ε P) ; ; ( µ M) ;
22 RLATIVNOST LKTRICKÉHO A MAGNTICKÉHO POL Z tnsfomc poudové hustot: S: ρ j I S µ I π µ Iv F v π S : Náboj s npohbuj, mgntické pol npůsobí Pohbuj s l clý vodič lkton s pohbují jinou chlostí nž iont (t v S stojí) Kontkc délk v směu j jiná po lkton jiná po iont ρ ρ ρ lktické pol (učím Gussov vět) lktická síl! cρ γ γ β v j γβ γ j ρ γ j c j γ j S v S I S ds ε ρ S I γ µ v πε π I F γ µ v π Z tnsfomc polí S: µ I π S : γ ( v ) γ γ µ I v v π I F γ µ v π Z tnsfomc potnciálů S: φ µ I A ln ; ; π µ I ot A π µ Iv F v π S : φ c γ γ β A γβ γ A A A µ I φ γ v ln π φ γ µ v I π I F γ µ v π Nustál vcháí totéž Vžd j F /F γ To j l v pořádku, potož F F dp dt dp dp dt dp dt dt dt dt γ
= = Řešení: Pro příspěvek k magnetické indukci v bodě A platí podle Biot-Savartova zákona. d 1
Mgntiké pol 8 Vypočtět mgntikou inuki B kuhové smyčky o poloměu 5 m n jjí os symti v válnosti 1 m o oviny smyčky, jstliž smyčkou potéká lktiký pou 1 A Řšní: Po příspěvk k mgntiké inuki v boě A pltí pol
VíceRentgenová strukturní analýza
Rntgnová strukturní nlýz Příprvná část Objktm zájmu difrkční nlýzy jsou 3D priodicky uspořádné struktury (krystly), n ktrých dochází k rozptylu dopdjícího zářní. Díky intrfrnci rozptýlných vln vzniká difrkční
VíceKonstrukci (její části) budeme idealizovat jako tuhá (nedeformovatelná) tělesa (v prostoru) nebo desky (v rovině).
. íl působící na tělso/dsku.. Zadání úloh, přdpoklad Úloha této kapitol: obcněji matmatick popsat mchanické účink atížní na konstukci a účink částí konstukc navájm. Konstukci (jjí části) budm idaliovat
VíceFYZIKA 3. ROČNÍK. Nestacionární magnetické pole. Magnetický indukční tok. Elektromagnetická indukce. π Φ = 0. - magnetické pole, které se s časem mění
FYZKA 3. OČNÍK - magntické pol, ktré s s časm mění Vznik nstacionárního magntického pol: a) npohybující s vodič s časově proměnným proudm b) pohybující s vodič s proudm c) pohybující s prmanntní magnt
VíceA) Dvouvodičové vedení
A) Dvouvodičové vedení vedení symetické (shodné impednce vodičů vůči zemi) vede vění od MHz do mx. stovek MHz, dominntní vid TEM běžné hodnoty vové impednce: 3 Ω, 6 Ω impednce se zvětší, pokud se zmenší
VíceKonstrukci (jejíčásti) budeme idealizovat jako tuhá (nedeformovatelná) tělesa (v prostoru) nebo desky (v rovině).
. íl působící na tělso/dsku.. Zadání úloh, přdpoklad Úloha: obcněji matmatick popsat mchanické účink atížní na konstukci a účink částí konstukc navájm. Konstukci (jjíčásti) budm idaliovat jako tuhá (ndfomovatlná)
VíceHlavní body - magnetismus
Mgnetismus Hlvní body - mgnetismus Projevy mgt. pole Zdroje mgnetického pole Zákldní veličiny popisující mgt. pole Mgnetické pole proudovodiče - Biotův Svrtův zákon Mgnetické vlstnosti látek Projevy mgnetického
VíceOdraz na kulové ploše Duté zrcadlo
Odz n kulové ploše Duté zcdlo o.. os zcdl V.. vchol zcdl S.. střed zcdl (kul. ploch).. polomě zcdl (kul. ploch) Ppsek vchází z odu A n ose zcdl po odzu n zcdle dopdá do nějkého odu B n ose. Podle oázku
VíceMolekula vodíku. ez E. tak její tvar můžeme zjednodušit zavedením tzv. Bohrova poloměru vztahem: a celou rovlici (0.1) vynásobíme výrazem
Molkul vodíku Přípvná část tomové jdnotky Vzmm-li si npř. Schodingovu ovnici: Z, (0.) m tk jjí tv můžm zjdnodušit zvdním tzv. ohov poloměu vzthm: (0.) m Pokud v těchto jdnotkách udm měřit vzdálnosti, noli
VíceUniverzita Tomáše Bati ve Zlíně
Univrzita omáš Bati v Zlíně LABORAORNÍ CVIČENÍ Z FYZIKY II Názv úlohy: Voltampérová charaktristika polovodičové diody a žárovky Jméno: Ptr Luzar Skupina: I II/1 Datum měřní: 14.listopadu 7 Obor: Informační
VícePříklad 22 : Kapacita a rozložení intenzity elektrického pole v deskovém kondenzátoru s jednoduchým dielektrikem
Příkld 22 : Kpcit rozložení intenzity elektrického pole v deskovém kondenzátoru s jednoduchým dielektrikem Předpokládné znlosti: Elektrické pole mezi dvěm nbitými rovinmi Příkld 2 Kpcit kondenzátoru je
VíceOdraz na kulové ploše
Odz n kulové ploše Duté zcdlo o.. os zcdl V.. vchol zcdl S.. střed zcdl (kul. ploch).. polomě zcdl (kul. ploch) Ppsek vchází z odu A n ose zcdl po odzu n zcdle dopdá do nějkého odu B n ose. tojúhelníků
Více2 e W/(m2 K) (2 e) = 0.74 0.85 0.2 1 (1 0.85)(1 0.2) = 0.193. Pro jednu emisivitu 0.85 a druhou 0.1 je koeficient daný emisivitami
Tplo skrz okna pracovní poznámky Jana Hollana Přnos okny s skládá z přnosu zářním, vdním a prouděním. Zářivý přnos Zářivý výkon E plochy S j dl Stfanova-Boltzmannova vyzařovacího zákona kd j misivita plochy
Více4.3.2 Vlastní a příměsové polovodiče
4.3.2 Vlastní a příměsové polovodič Přdpoklady: 4204, 4207, 4301 Pdagogická poznámka: Pokud budt postupovat normální rychlostí, skončít u ngativní vodivosti. Nní to žádný problém, pozitivní vodivost si
VíceSeznámíte se s další aplikací určitého integrálu výpočtem obsahu pláště rotačního tělesa.
.4. Obsh pláště otčního těles.4. Obsh pláště otčního těles Cíle Seznámíte se s dlší plikcí učitého integálu výpočtem obshu pláště otčního těles. Předpokládné znlosti Předpokládáme, že jste si postudovli
VíceÚLOHY Z ELEKTŘINY A MAGNETIZMU SADA 4
ÚLOHY Z ELEKTŘINY A MAGNETIZMU SADA 4 Ptr Dourmashkin MIT 6, přklad: Vítězslav Kříha (7) Obsah SADA 4 ÚLOHA 1: LIDSKÝ KONDENZÁTO ÚLOHA : UDĚLEJTE SI KONDENZÁTO ÚLOHA 3: KONDENZÁTOY ÚLOHA 4: PĚT KÁTKÝCH
VíceDráhy planet. 28. července 2015
Dáhy plnet Pet Šlecht 28. čevence 205 Výpočet N střední škole se zpvidl učí, že dáhy plnet jsou elipsy se Sluncem v ohnisku. Tké se učí, že tento fkt je možné dokázt z Newtonov gvitčního zákon. Příslušný
Více1. Určíme definiční obor funkce, její nulové body a intervaly, v nichž je funkce kladná nebo záporná.
Matmatika I část II Graf funkc.. Graf funkc Výklad Chcm-li určit graf funkc můžm vužít přdchozích znalostí a určit vlastnosti funkc ktré shrnm do níž uvdných bodů. Můž s stát ž funkc něktrou z vlastností
VíceTrivium z optiky 37. 6. Fotometrie
Trivium z optiky 37 6. Fotomtri V přdcházjící kapitol jsm uvdli, ž lktromagntické zářní (a tdy i světlo) přnáší nrgii. V této kapitol si ukážm, jakými vličinami j možno tnto přnos popsat a jak zohldnit
Vícepoznámky ke 3. přednášce volitelného předmětu PG na FCHI VŠCHT Martina Mudrová březen 2005
Úvod do gomtického modlování v G ponámk k. přdnášc volitlného přdmětu G n FCHI VŠCHT Mtin Mudová břn 5 Osnov přdnášk I. Zákldní pojm modlování tp modlů postup II. III. Zákldní pojm gomtického modlování
Více5.2. Určitý integrál Definice a vlastnosti
Určitý intgrál Dfinic vlstnosti Má-li spojitá funkc f() n otvřném intrvlu I primitivní funkci F(), pk pro čísl, I j dfinován určitý intgrál funkc f() od do vzthm [,, 7: [ F( ) = F( ) F( ) f ( ) d = (6)
VíceNapětí horninového masivu
Npětí honinového msivu pimání npjtostí sekundání npjtostí účinky n stbilitu podzemního díl Dále můžeme uvžovt * bobtnání honiny * teplotní stv honiny J. Pušk MH 6. přednášk 1 Pimání npjtost gvitční (vyvolán
VíceGEOMETRICKÉ APLIKACE INTEGRÁLNÍHO POČTU
Integální počet funkcí jedné eálné poměnné - 4. - GEOMETRICKÉ APLIKACE INTEGRÁLNÍHO POČTU PŘÍKLAD Učete plochu pod gfem funkce f ( x) = sinx n intevlu,. Ploch pod gfem nezáponé funkce f(x) se n intevlu,
VíceJaký vliv na tvar elipsy má rozdíl mezi délkou provázku mezi body přichycení a vzdáleností těchto bodů.
7.5.7 lips Přdpokldy: 7501 lips = rozšlápnutá kružnic. Jk ji sstrojit? Zhrdnická konstrukc lipsy (tkto s vytyčují záhony): Vzmm provázk n koncích ho přidělám tk, y nyl npnutý. Klcíkm provázk npnm tk, y
VíceF=F r1 +F r2 -Fl 1 = -F r2 (l 1 +l 2 )
Stvbní mchnik A1 K132 SMA1 Přdnášk č. 3 Příhrdové konstrukc Co nás čká v čtvrté přdnášc? Příhrdové konstrukc Zákldní přdpokldy Sttická určitost/nurčitost Mtody výpočtu Obcná mtod styčných bodů Nulové pruty
VíceDynamika tuhého tělesa. Petr Šidlof
Dnaika tuhého tělesa Pet Šidlof Dnaika tuhého tělesa Pvní věta ipulsová F dp dt a t Zchlení těžiště Výslednice vnějších sil F A F B F C Celková hbnost soustav p p i Hotnost soustav i těžiště soustav se
VíceMAGNETICKÉ POLE ELEKTRICKÉHO PROUDU. r je vyjádřen vztahem
MAGNETICKÉ POLE ELEKTRICKÉHO PROUDU udeme se zabývat výpočtem magnetického pole vytvořeného danou konfiguací elektických poudů (podobně jako učení elektického pole vytvořeného daným ozložením elektických
VíceELEKTŘINA A MAGNETIZMUS
ELEKTŘINA A MAGNETIZMUS VI. Odpor a lktrický proud Obsah 6 ODPOR A ELEKTRICKÝ PROUD 6.1 ELEKTRICKÝ PROUD 6.1.1 HUSTOTA PROUDU 3 6. OHMŮV ZÁKON 4 6.3 ELEKTRICKÁ ENERGIE A VÝKON 6 6.4 SHRNUTÍ 7 6.5 ŘEŠENÉ
VíceVlny v plazmatu. Lineární vlny - malá porucha určitého v čase i prostoru pomalu proměnného stavu
Vlny v plazmatu linární nlinární Linární vlny - malá porucha určitého v čas i prostoru pomalu proměnného stavu Linární rozvoj vličin a = a + a ( r, t) b= b + b ( r, t) a, b mohou obcně být funkcmi r, t
Více4. PRŮBĚH FUNKCE. = f(x) načrtnout.
Etrém funkc 4. PRŮBĚH FUNKCE Průvodc studim V matmatic, al i v fzic a tchnických oborch s často vsktn požadavk na sstrojní grafu funkc K nakrslní grafu funkc lz dns většinou použít vhodný matmatický softwar.
VíceFyzikální podstata fotovoltaické přeměny solární energie
účinky a užití optického zářní yzikální podstata fotovoltaické přměny solární nri doc. In. Martin Libra, CSc., Čská změdělská univrzita v Praz a Jihočská univrzita v Čských Budějovicích, In. Vladislav
VíceÚloha č. 11. H0 e. (4) tzv. Stefanův - Bo1tzmannův zákon a 2. H λ dλ (5)
pyromtrm - vrz 01 Úloha č. 11 Měřní tplotní vyzařovací charaktristiky wolframového vlákna žárovky optickým pyromtrm 1) Pomůcky: Měřicí zařízní obsahující zdroj lktrické nrgi, optický pyromtr a žárovku
VíceII. Statické elektrické pole v dielektriku. 2. Dielektrikum 3. Polarizace dielektrika 4. Jevy v dielektriku
II. Statické elektické pole v dielektiku Osnova: 1. Dipól 2. Dielektikum 3. Polaizace dielektika 4. Jevy v dielektiku 1. Dipól Konečný dipól 2 bodové náboje stejné velikosti a opačného znaménka ve vzdálenosti
VíceI. MECHANIKA 8. Pružnost
. MECHANKA 8. Pružnost Obsah Zobcněný Hookův zákon. ntrprtac invariantů. Rozklad tnzorů na izotropní část a dviátor. Křivka dformac. Základní úloha tori pružnosti. Elmntární Hookův zákon pro jdnoosý tah.
VíceJednokapalinové přiblížení (MHD-magnetohydrodynamika)
Jdnokapalinové přiblížní (MHD-magntohydrodynamika) Zákon zachování hmoty zákony zachování počtu lktronů a iontů násobny hmotnostmi a sčtny n t div nu ni divnu i i t div u M M (1) t i m n M n u u M i i
VíceH - Řízení technologického procesu logickými obvody
H - Řízní tchnologického procsu logickými ovody (Logické řízní) Tortický úvod Součástí řízní tchnologických procsů j i zjištění správné posloupnosti úkonů tchnologických oprcí rozhodování o dlším postupu
VícePříklady elektrostatických jevů - náboj
lektostatika Hlavní body Příklady elektostatických jevů. lektický náboj, elementání a jednotkový náboj Silové působení náboje - Coulombův zákon lektické pole a elektická intenzita, Páce v elektostatickém
VíceTéma Přetvoření nosníků namáhaných ohybem
Pružnost plsticit,.ročník bklářského studi Tém Přetvoření nosníků nmáhných ohbem Zákldní vth předpokld řešení Přetvoření nosníků od nerovnoměrného oteplení etod přímé integrce diferenciální rovnice ohbové
VíceZjednodušený výpočet tranzistorového zesilovače
Přsný výpočt tranzistorového zsilovač vychází z urční dvojbranových paramtrů tranzistoru a pokračuj sstavním matic obvodu a řšním této matic. Při použití vybraných rovnic z matmatických modlů pro programy
VíceKuličková ložiska s kosoúhlým stykem
Kuličková ložisk s kosoúhlým stykm JEDNOŘADÁ A PÁROVANÁ KULIČKOVÁ LOŽISKA S KOSOÚHLÝM STYKEM DVOUŘADÁ KULIČKOVÁ LOŽISKA S KOSOÚHLÝM STYKEM ČTYŘODOVÁ KULIČKOVÁ LOŽISKA KONSTRUKCE, TYPY A VLASTNOSTI Půmě
VíceELEKTRICKÝ NÁBOJ COULOMBŮV ZÁKON INTENZITA ELEKTRICKÉHO POLE
ELEKTRICKÝ NÁBOJ COULOMBŮV ZÁKON INTENZITA ELEKTRICKÉHO POLE 1 ELEKTRICKÝ NÁBOJ Elektický náboj základní vlastnost někteých elementáních částic (pvní elektické jevy pozoovány již ve staověku janta (řecky
Více14. cvičení z Matematické analýzy 2
4. cvičení z temtické nlýzy 2 22. - 26. květn 27 4. Greenov vět) Použijte Greenovu větu k nlezení práce síly F x, y) 2xy, 4x 2 y 2 ) vykonné n částici podél křivky, která je hrnicí oblsti ohrničené křivkmi
VíceElektrický náboj [q] - základní vlastnost částic z hlediska EM pole - kladný (nositel proton), záporný (nositel elektron) 19
34 Elektomagnetické pole statické, stacionání, nestacionání zásady řešení v jednoduchých geometických stuktuách, klasifikace postředí (lineaita, homogenita, dispeze, anizotopie). Vypacoval: Onda, otja@seznam.cz
VíceELEKTRICKÝ NÁBOJ A ELEKTRICKÉ POLE
ELEKTRICKÝ NÁBOJ A ELEKTRICKÉ POLE ELEKTRICKÝ NÁBOJ A JEHO VLASTNOSTI Pokud budm třít sklněnou tyč o vlněnou látku a poté ji přiblížím k malým tělískům bud j přitahovat. Co j příčinou tohoto jvu Obdobně
VíceELEKTŘINA A MAGNETIZMUS Řešené úlohy a postupy: Kapacita a uložená energie
ELEKTŘINA A MAGNETIZMUS Řešené úlohy postupy: Kpcit uložená energie Peter Dourmshkin MIT 6, překld: Jn Pcák (7) Osh 4. KAPACITA A ULOŽENÁ ENERGIE 4.1 ÚKOLY 4. ALGORITMUS PRO ŘEŠENÍ PROBLÉMŮ ÚLOHA 1: VÁLCOVÝ
VíceVlny v plazmatu. Lineární vlny - malá porucha určitého stacionárního konstantního nebo v čase a/nebo v prostoru pomalu proměnného stavu
Vlny v plazmatu linární nlinární Linární vlny - malá porucha určitého stacionárního konstantního nbo v čas a/nbo v prostoru pomalu proměnného stavu Linární rozvoj vličin a a+ a(,) rt b b+ b(,) rt a, b
Více11. cvičení z Matematické analýzy 2
11. cvičení z Mtemtické nlýzy 1. - 1. prosince 18 11.1 (cylindrické souřdnice) Zpište integrály pomocí cylindrických souřdnic pk je spočítejte: () x x x +y (x + y ) dz dy dx. (b) 1 1 x 1 1 x x y (x + y
VíceLaboratorní práce č. 6 Úloha č. 5. Měření odporu, indukčnosti a vzájemné indukčnosti můstkovými metodami:
Truhlář Michl 3 005 Lbortorní práce č 6 Úloh č 5 p 99,8kP Měření odporu, indukčnosti vzájemné indukčnosti můstkovými metodmi: Úkol: Whetstoneovým mostem změřte hodnoty odporů dvou rezistorů, jejich sériového
Více2.9.16 Přirozená exponenciální funkce, přirozený logaritmus
.9.6 Přirozná ponnciální funkc, přirozný ritmus Přdpokldy: 95 Pdgogická poznámk: V klsické gymnziální sdě j přirozná ponnciální funkc 0; j funkc y = +. Asi dvkrát vyrán jko funkc, jjíž tčnou v odě [ ]
VíceINSTITUT FYZIKY VŠB-TU OSTRAVA NÁZEV PRÁCE
Studnt Skupina/Osob. číslo INSTITUT FYZIKY VŠB-TU OSTRAVA NÁZEV PRÁCE 5. Měřní ěrného náboj lktronu Číslo prác 5 Datu Spolupracoval Podpis studnta: Cíl ěřní: Pozorování stopy lktronů v baňc s zřděný plyn
VícePři výpočtu složitějších integrálů používáme i u určitých integrálů metodu per partes a substituční metodu.
Mtmtik II.. Mtod pr prts pro určité intgrály.. Mtod pr prts pro určité intgrály Cíl Sznámít s s použitím mtody pr prts při výpočtu určitých intgrálů. Zákldní typy intgrálů, ktré lz touto mtodou vypočítt
VíceGeometrické a fyzikální aplikace určitého integrálu. = b a. je v intervalu a, b záporná, je integrál rovněž záporný.
4. přednášk Geometické zikální plikce učitého integálu Geometické plikce. Osh ovinného útvu A. Pokud se jedná o ovinný útv omezený osou přímkmi gem spojité nezáponé unkce pk je jeho osh dán učitým integálem
Více6. Setrvačný kmitový člen 2. řádu
6. Setrvčný kmitový člen. řádu Nejprve uvedeme dynmické vlstnosti kmitvého členu neboli setrvčného členu. řádu. Předstviteli těchto členů jsou obvody nebo technická zřízení, která obshují dvě energetické
VíceOBECNÝ URČITÝ INTEGRÁL
OBECNÝ URČITÝ INTEGRÁL Zobecnění Newtonov nebo Riemnnov integrálu se definují různým způsobem dostnou se někdy různé, někdy stejné pojmy. V tomto textu bude postup volen jko zobecnění Newtonov integrálu,
Více2. Funkční řady Studijní text. V předcházející kapitole jsme uvažovali řady, jejichž členy byla reálná čísla. Nyní se budeme zabývat studiem
2. Funkční řd Studijní text 2. Funkční řd V předcházející kpitole jsme uvžovli řd, jejichž člen bl reálná čísl. Nní se budeme zbývt studiem obecnějšího přípdu, kd člen řd tvoří reálné funkce. Definice
Více(1) Známe-li u vyšetřovaného zdroje závislost spektrální emisivity M λ
Učbní txt k přdnáš UFY Tplné zářní. Zářní absolutně črného tělsa Tplotní zářní a Plankův vyzařovaí zákon Intnzita vyzařování (misivita) v daném místě na povrhu zdroj j dfinována jako podíl zářivého toku
Více= b a. V případě, že funkce f(x) je v intervalu <a,b> záporná, je integrál rovněž záporný.
5. přednášk APLIKAE URČITÉHO INTERÁLU Pomocí integálního počtu je možné vpočítt osh ovinných útvů ojem otčních těles délk ovinných křivek. Velké upltnění má učitý integál tké ve zice chemii. eometické
VíceDynamika tuhého tělesa
Dnaika tuhého tělesa Pet Šidlof ECHNCKÁ UNVERZA V LBERC Fakulta echatonik, infoatik a eioboových studií ento ateiál vnikl v áci pojektu ESF CZ..7/../7.47 Reflexe požadavků půslu na výuku v oblasti autoatického
VíceLINEÁRNÍ DIFERENCIÁLNÍ ROVNICE 2.ŘÁDU
LINEÁRNÍ DIFERENCIÁLNÍ ROVNICE 2.ŘÁDU ZDENĚK ŠIBRAVA 1. Obecné řešení lin. dif. rovnice 2.řádu s konstntními koeficienty 1.1. Vrice konstnt. Příkld 1.1. Njděme obecné řešení diferenciální rovnice (1) y
VíceMaxwellove rovnice, elektromagnetické vlny
Mawellove rovnice, elektromagnetické vln Mawellove rovnice Zákon achovania elektrického náboja Popis elektromagnetického vlnenia lnové vlastnosti elektromagnetického žiarenia Mawellove rovnice, elektromagnetické
VíceEl2.C. Podle knihy A Blahovec Základy elektrotechniky v příkladech a úlohách zpracoval ing. Eduard Vladislav Kulhánek
Spš lko PŘÍKOPY El. viční z základů lkochniky. očník Podl knihy Blahovc Základy lkochniky v příkladch a úlohách zpacoval ing. Eduad ladislav Kulhánk yšší odboná a sřdní půmyslová škola lkochnická Faniška
Více1.3 Derivace funkce. x x x. . V každém bodě z definičního oboru má každá z těchto funkcí vlastní derivaci. Podle tabulky derivací máme:
rivc unkc 9 Vpočtět drivci unkc nou unkci lz přpst v tvru součt tří unkcí Zřjmě ji můžm chápt jko kd Ihnd vidím ž V kždém bodě z diničního oboru má kždá z těchto unkcí vlstní drivci Podl tbulk drivcí mám:
VícePružnost a plasticita II
Pružnost plsticit II. ročník klářského studi doc. In. Mrtin Krejs, Ph.D. Ktedr stvení mechnik Řešení nosných stěn pomocí Airho funkce npětí inverzní metod Stěnová rovnice ΔΔ(, ) Stěnová rovnice, nzývná
Vícezákladní pojmy základní pojmy teorie základní pojmy teorie základní pojmy teorie základní pojmy teorie
Tori v strojírnské tchnologii Ing. Oskar Zmčík, Ph.D. základní pojmy používaná rozdělní vztahy, dfinic výpočty základní pojmy žádnou součást ndokážm vyrobit s absolutní přsností při výrobě součásti dochází
Více2. Frekvenční a přechodové charakteristiky
rkvnční a přchodové charaktristiky. rkvnční a přchodové charaktristiky.. Obcný matmatický popis Přchodové a frkvnční charaktristiky jsou důlžitým prostřdkm pro analýzu a syntézu rgulačních obvodů a tdy
Vícex + F F x F (x, f(x)).
I. Funkce dvou více reálných proměnných 8. Implicitně dné funkce. Budeme se zbývt úlohou, kdy funkce není zdná přímo předpisem, který vyjdřuje závislost její hodnoty n hodnotách proměnných. Jeden z možných
VíceÚvod do fyziky plazmatu
Dfinic plazmatu (typická) Úvod do fyziky plazmatu Plazma j kvazinutrální systém nabitých (a případně i nutrálních) částic, ktrý vykazuj kolktivní chování. Pozn. Kolktivní chování j tdy podstatné, nicméně
Vícehledané funkce y jedné proměnné.
DIFERCIÁLNÍ ROVNICE Úvod Df : Občjnou difrniální rovnií dál jn DR rozumím rovnii, v ktré s vsktují driva hldané funk jdné proměnné n n Můž mít pliitní tvar f,,,,, n nbo impliitní tvar F,,,,, Řádm difrniální
VíceJihočeská univerzita v Českých Budějovicích. Katedra fyziky. Modely atomu. Vypracovala: Berounová Zuzana M-F/SŠ
Jihočská univrzita v Čských Budějovicích Katdra fyziky Modly atomu Vypracovala: Brounová Zuzana M-F/SŠ Datum: 3. 5. 3 Modly atomu První kvalitativně správnou přdstavu o struktuř hmoty si vytvořili již
VíceL HOSPITALOVO PRAVIDLO
Difrnciální počt funkcí jdné rálné proměnné - 7 - L HOSPITALOVO PRAVIDLO LIMITY TYPU 0/0 PŘÍKLAD Pomocí L Hospitalova pravidla určt sin 0 Ověřní přdpokladů L Hospitalovy věty Přímočarým použitím věty o
Více3.3. Derivace základních elementárních a elementárních funkcí
Přdpokládané znalosti V násldujících úvahách budm užívat vztahy známé z střdní školy a vztahy uvdné v přdcházjících kapitolách tohoto ttu Něktré z nich připomnm Eponnciální funkc Výklad Pro odvozní vzorců
VíceDiferenciální operátory vektorové analýzy verze 1.1
Úvod Difeenciální opeátoy vektoové analýzy veze. Následující text popisuje difeenciální opeátoy vektoové analýzy. Měl by sloužit především studentům předmětu MATEMAT na Univezitě Hadec Kálové k přípavě
VíceRovinná harmonická elektromagnetická vlna
Rovinná harmonická elektromagnetická vlna ---- 1. příklad -------------------------------- 2 GHz prochází prostředím s parametry: r 5, r 1, 0.005 S / m. Amplituda intenzity magnetického pole je H m 0.25
VíceOhýbaný nosník - napětí
Pružnost pevnost BD0 Ohýbný nosník - npětí Teorie Prostý ohb, rovinný ohb Při prostém ohbu je průřez nmáhán ohbovým momentem otáčejícím kolem jedné z hlvních os setrvčnosti průřezu, obvkle os. oment se
VíceNejdříve opis pro naladění čtenáře a uvedení do mého problému, ten, který budu za chvíli chtít diskutovat.
Problém Nvrátil ( tím, že neumí mtemtiku ) jsou : Nejdříve opis pro nldění čtenáře uvedení do mého problému, ten, který budu chvíli chtít diskutovt. Větu o áměnnosti smíšených derivcí le obdobných předpokldů
VíceKartézská soustava souřadnic
Katézská soustava souřadnic Pavotočivá Levotočivá jednotkové vekto ve směu souřadnicových os Katézská soustava souřadnic otonomální báze z,, z Katézská soustava souřadnic polohový (adius) vekto z,, z velikost
VíceZákladní vlastnosti elektrostatického pole, probrané v minulých hodinách, popisují dvě diferenciální rovnice : konzervativnost el.
Aplikace Gaussova zákona ) Po sestavení základní ovnice elektostatiky Základní vlastnosti elektostatického pole, pobané v minulých hodinách, popisují dvě difeenciální ovnice : () ot E konzevativnost el.
VícePENOS ENERGIE ELEKTROMAGNETICKÝM VLNNÍM
PNO NRG LKTROMAGNTCKÝM VLNNÍM lktromagntické vlnní, stjn jako mchanické vlnní, j schopno pnášt nrgii Tuto nrgii popisujm pomocí tzv radiomtrických, rsp fotomtrických vliin Rozdlní vyplývá z jdnoduché úvahy:
Více3.10. Magnetické vlastnosti látek
3.10. Magntické vlastnosti látk 1. Sznáit s s klasifikací látk podl charaktru intrakc s agntický pol. 2. Nastudovat zdroj agntického pol atou, ktré souvisí s pohyb lktronu v lktronové obalu atou. 3. Vysvětlit
VíceVýpočet obsahu rovinného obrazce
Výpočet oshu rovinného orzce Pro výpočet oshu čtverce, odélník, trojúhelník, kružnice, dlších útvrů, se kterými se můžeme setkt v elementární geometrii, máme k dispozici vzorce Kdchom chtěli vpočítt osh
VíceMAGNETICKÉ POLE CÍVEK V HELMHOLTZOVĚ USPOŘÁDÁNÍ
Úloha č. 6 a MAGNETICKÉ POLE CÍVEK V HELMHOLTZOVĚ USPOŘÁDÁNÍ ÚKOL MĚŘENÍ:. Změřte magnetickou indukci podél osy ovinných cívek po případy, kdy vdálenost mei nimi je ovna poloměu cívky R a dále R a R/..
VíceDifúze. 0 m n pu p m n pu kbt n. n u D n n m. Fickův zákon Po dosazení do rovnice kontinuity
Dfúz Fckův zákon dfúz v plynu Přdpokládjm dální plyn s konstantní tplotou T a konstantním tlakm p v kldu, v ktrém j nízká nhomognní hmotnostní koncntrac příměs Pak v staconárním stavu musí být clková síla
Více1. Okrajové podmínky pro tepeln technické výpo ty
1. Okrajové podmínky pro tpln tchncké výpo ty Správné stanovní okrajových podmínk j jdnou z základních součástí jakéhokol tchnckého výpočtu. Výjmkou njsou an tplně tchncké analýzy. V násldující kaptol
VícePolarizací v podstatě rozumíme skutečnost, že plně respektujeme vektorový charakter veličin E, H, D, B. Rovinnou vlnu šířící se ve směru z
7. Polarizované světlo 7.. Polarizac 7.. Linárně polarizované světlo 7.3. Kruhově polarizované světlo 7.4. liptick polarizované světlo (spc.případ) 7.5. liptick polarizované světlo (obcně) 7.6. Npolarizované
VícePosluchači provedou odpovídající selekci a syntézu informací a uceleně je uvedou do teoretického základu vlastního měření.
Úloh č. 9 je sestven n zákldě odkzu n dv prmeny. Kždý z nich přistupuje k stejnému úkolu částečně odlišnými způsoby. Níže jsou uvedeny ob zdroje v plném znění. V kždém z nich jsou pro posluchče cenné inormce
Více4. přednáška 22. října Úplné metrické prostory. Metrický prostor (M, d) je úplný, když každá cauchyovská posloupnost bodů v M konverguje.
4. přednášk 22. říjn 2007 Úplné metrické prostory. Metrický prostor (M, d) je úplný, když kždá cuchyovská posloupnost bodů v M konverguje. Příkldy. 1. Euklidovský prostor R je úplný, kždá cuchyovská posloupnost
Více5.2.4 Kolmost přímek a rovin II
5..4 Kolmost přímek rovin II Předpokldy: 503 Př. 1: Zformuluj stereometrické věty nlogické k plnimetrické větě: ným bodem lze v rovině k dné přímce vést jedinou kolmici. Vět: ným bodem lze v prostoru k
Více2002 Katedra obecné elektrotechniky FEI VŠB-TU Ostrava Ing.Stanislav Kocman
STEJNOSĚRNÉ STROJE 1. Princip činnosti stejnosměrného stroje 2. Rekce kotvy komutce stejnosměrných strojů 3. Rozdělení stejnosměrných strojů 4. Stejnosměrné generátory 5. Stejnosměrné motory 2002 Ktedr
VícePLANETOVÉ PŘEVODY. Pomůcka do cvičení z předmětu Mobilní energetické prostředky Doc.Ing. Pavel Sedlák, CSc.
PLANETOVÉ PŘEVODY Pomůck do cvičení předmětu Mobilní energetické prostředky Doc.Ing. Pvel Sedlák, CSc. Pro pochopení funkce plnetových převodů jejich kinemtiky je nutné se senámit se ákldy především kinemtikou
VíceVbodě ajsmevčase t=0ahodnoty fsevtéchvíliměnírychlostí. [(h 2 +k 2 )t 2 +(2h+4k)t+5]
Funkce více proměnných: 2. Derivce Ufunkcíjednéproměnnémáderivcefunkce ftrdičnívýkld.je-lidáno =,pk derivce f ()udávásměrnicitečnkegrfu fvodpovídjícímbodě. Vplikcíchje pkásdnídlšíinterpretce,hodnot f ()udává,jkrchlesebudefunkce
VíceElektromagnetické pole je generováno elektrickými náboji a jejich pohybem. Je-li zdroj charakterizován nábojovou hustotou ( r r
Záření Hertzova dipólu, kulové vlny, Rovnice elektromagnetického pole jsou vektorové diferenciální rovnice a podle symetrie bývá vhodné je řešit v křivočarých souřadnicích. Základní diferenciální operátory
Více2 PŘEDNÁŠKA 2: ZÁKLADNÍ (MATEMATICKÝ, FYZIKÁLNÍ) APARÁT A POJMY
PŘEDNÁŠKA : ZÁKLADNÍ (MATEMATICKÝ, FYZIKÁLNÍ) APARÁT A POJMY Klsická fyzik: částic vs. vlny Hmot zářní jsou v klsické fyzic popsány zcl odlišným způsobm. Hmotné objkty: loklizovné řídí s Nwtonovými pohybovými
VíceIII.4. Fubiniova (Fubiniho) věta pro trojný integrál
E. Brožíková, M. Kittlerová, F. Mrá: Sbírk příkldů Mtemtik II ( III.. Fubiniov (Fubiniho vět pro trojný integrál Vpočítejte trojné integrál n dných množinách E : Příkld. I Řešení : I ( + d d d; {[,, E
VíceStavba atomu: Atomové jádro
Stavba atomu: tomové jádo Výzkum stuktuy hmoty: Histoie Jen zdánlivě existuje hořké či sladké, chladné či hoké, ve skutečnosti jsou pouze atomy a pázdno. Démokitos, 46 37 př. n.l. Heni Becqueel 85 98 objev
Více5. kapitola: Vysokofrekvenční zesilovače (rozšířená osnova)
Punčochář, J: AEO; 5. kapitola 1 5. kapitola: Vysokofrkvnční zsilovač (rozšířná osnova) Čas k studiu: 6 hodin íl: Po prostudování této kapitoly budt umět dfinovat pracovní bod BJT a FET určit funkci VF
VíceMěrný náboj elektronu
Fyzikální praktikum FJFI ČVUT v Praz Úloha č. 12 : Měřní měrného náboj lktronu Jméno: Ondřj Ticháčk Pracovní skupina: 7 Kruh: ZS 7 Datum měřní: 8.4.2013 Klasifikac: Měrný náboj lktronu 1 Zadání 1. Sstavt
VíceStanovení koncentrace složky v roztoku potenciometrickým měřením
Laboratorní úloha B/1 Stanovní koncntrac složky v roztoku potnciomtrickým měřním Úkol: A. Stanovt potnciomtrickým měřním koncntraci H 2 SO 4 v dodaném vzorku roztoku. Zjistět potnciomtrickým měřním body
VíceOxidačně-redukční reakce (Redoxní reakce)
Seminář z nlytické chemie idčně-redukční rekce (Redoxní rekce) RNDr. R. Čbl, Dr. Univerzit Krlov v Prze Přírodovědecká fkult Ktedr nlytické chemie Definice pojmů idce částice (tom, molekul, ion) ztrácí
VíceVliv prostupů tepla mezi byty na spravedlivost rozúčtování nákladů na vytápění
Vlv prostupů tpla mz byty na spravdlvost rozúčtování nákladů na vytápění Anotac Fnanční částky úhrady za vytápění mz srovnatlným byty rozpočítané frmam používajícím poměrové ndkátory crtfkované podl norm
Více