Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. Pracoval:.Jakub Višňák... stud.sk.:... dne:

Rozměr: px
Začít zobrazení ze stránky:

Download "Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. Pracoval:.Jakub Višňák... stud.sk.:... dne: 23.10.2006"

Transkript

1 Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK Praktikum IV Úloha č. A 20 Název: Fourierovská infračervená spektroskopie Pracoval:.Jakub Višňák... stud.sk.:... dne: Odevzdal dne:... Hodnocení: Připomínky: kapitola referátu možný počet bodů udělený počet bodů Teoretická část 0-3 Výsledky měření 0-10 Diskuse výsledků 0-4 Závěr 0-2 Seznam použité literatury 0-1 Celkem max. 20 Posuzoval:... dne:...

2 Pracovní úkol [1]: 1. Z rotačně - vibračního spektra oxidu uhelnatého určete rozměr jeho molekuly. 2. Porovnejte charakter jednotlivých absorpčních pásů oxidu uhelnatého, oxidu uhličitého a vodních par. 3. Určete, která folie je polyetylenová a která polypropylenová. 4. Proměřte propustnost a odrazivost skleněné destičky, případně dalších vzorků, které budou k dispozici. 5. Sledujte vliv následujících parametrů měření a výpočtu na spektra: rozlišení, apodizace, velikost apertury (porovnejte pro nízké a vysoké vlnočty) a fázová korekce. Prověřte souvislost mezi rozlišením a spektrální modulační přenosovou funkcí. Teoretická část [1]: Výsledky měření: Úkol 1: Určení rozměru molekuly oxidu uhelnatého (CO) Rozlišení δν: δν = 0,35 cm -1 Počet středování spektra N = 32 ; apodizace: Blackman - Harris 3 Term Spektra viz přiložené výstupy z počítače: Graf 1, Graf 2 Tabulka 1: Výčet vlnočtů detekovaných spektrálních čar infračerveného spektra molekuly CO J P J [cm -1 ] R J [cm -1 ] J P J [cm -1 ] R J [cm -1 ] , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , , ,57 26 σ(p J) = σ(r J) = dν = 0,35 cm , ,87 27 J rotační kvantové číslo počátečního stavu (bezrozměrné) P J vlnočet čáry z P-větve (rotační kvantové číslo koncového stavu je J - 1, tedy J = -1) R J vlnočet čáry z R-větve (rotační kvantové číslo koncového stavu je J+1, tedy J = +1) [cm -1 ] Úkol 1 - Postup výpočtu 1) Konstrukce Tabulky 2 (viz teoretický princip) 2) Lineární regrese (x = (2J+1) 2, y 1 = (P J-R J) / (2J+1), y 0 = (P J-1-R J+1)/(2J+1)) y 0 = a 0 x + b 0, y 1 = a 1 x + b 1 3) Výpočet konstant D 0,B 0 a D 1,B 1 z a 0,b 0, respektive a 1,b 1 4) Výpočet vazebné délky l(c-o) z B 0 pro základní elektronový a základní vibrační stav a l(c-o) z B 1 pro excitovaný vibrační podstav základního elektronového stavu

3 Tabulka 2: Podíly rozdílů vlnočtů a členu 2J +1 použité pro lineární regresi 25 3,776 ± 0, ,777 ± 0, ,771 ± 0,018 3,806 ± 0, ,769 ± 0,017 3,805 ± 0, ,775 ± 0,055 3,812 ± 0, ,769 ± 0,016 3,804 ± 0, ,776 ± 0,045 3,810 ± 0, ,769 ± 0,015 3,804 ± 0, ,774 ± 0,038 3,811 ± 0, ,768 ± 0,014 3,802 ± 0, ,774 ± 0,033 3,809 ± 0, ,766 ± 0,013 3,802 ± 0, ,774 ± 0,029 3,809 ± 0, ,766 ± 0,013 3,801 ± 0, ,773 ± 0,026 3,809 ± 0, ,765 ± 0, ,773 ± 0,024 3,808 ± 0, ,772 ± 0,022 3,807 ± 0, ,771 ± 0,020 3,807 ± 0, Poznámka ke grafu 3: y 1 = y 1(x) je pomocná závislost konstruovaná pro účel určení hodnot spektroskopických konstant D 1 a B 1 ( pro graf 4 platí analogické tvrzení) y = [cm ] Graf 3: Závislost y = y(x) určená k lineární regresi 3,777 3,776 3,775 3,774 3,773 3,772 3,771 3,770 3,769 3,768 3,767 3,766 3,765 3, x = (2J + 1) [ ] 3,812 3,811 Graf 4: Závislost y = y (x) y = [cm ] 3,810 3,809 3,808 3,807 3,806 3,805 3,804 3,803 3,802 3, x = (2J + 1) [ ]

4 Výpočet parametrů lineární regrese (považujeme-li absolutní chybu závisle proměnné veličiny za přibližně konstantní): a 1 = D 1' = ( -6,68 ± 0,27 ) 10-6 cm -1 a 0 = D 0' = ( -6,81 ± 0,31 ) 10-6 cm -1 b 1 = ( 3,77592 ± 0,00022 ) cm -1 b 0 = ( 3,81118 ± 0,00027 ) cm -1 Výpočet rotačních spektroskopických konstant B',D' B 1' = (1,8880 ± 0,0001) cm -1 B 0' = (1,9056 ± 0,0001) cm -1 Výpočet střední vazebné délky l(c-o) - r 0: 1 r 0(základní vibrační stav) = (1,1359 ± 0,0001) Å = ( 113,59 ± 0,01 ) pm r 1(1.excitovaný vibrační stav) = (1,1412 ± 0,0001) Å = ( 114,12 ± 0,01 ) pm Úkol 2: Porovnání jednotlivých absorpčních pásů molekul CO,CO 2 a H 2 O Vzhledem k (nepatrné, ale nenulové) přítomnosti vodních par a CO 2 ve vzorkovém prostoru při kalibraci (nastavení hladiny jednotkové transmitance) dojde po vložení plynové pipety s CO (která nečistoty, jako je CO 2 a H 2O prakticky neobsahovala) k objevení se peaků s T > 1 v těch oblastech, ve kterých absorbuje IR záření voda, respektive oxid uhličitý (důvodem je, že absorbance záření vlivem jejich náhlého vymizení poklesne pod hodnotu na kterou bylo nakalibrováno). Viz Graf 5, Graf 6. V těchto grafech jsou spektra také popsána. Úkol 3: Určení materiálu fólií z jejich infračerveného spektra Viz přiložené tiskové výstupy z počítače - Graf 7, Graf 8. V tomto úkolu nebyla tabulka s charakteristickými oblastmi vibrací [1] příliš k užitku, neboť velmi silnou absorpci okolo 2900 cm -1 jeví jak polyethylenova, tak polypropylenova folie. K jejich odlišení je třeba použit argumentu o složitosti spektra. Polypropylen se od polyethylenu (z hlediska chemické struktury, viz autorovi nákresy v Grafech 7 a 8) liší pouze existencí methylové skupiny -CH 3 navázané na každém druhém uhlíku, což vede ke vzniku řady peaků v oblasti cm -1 a existence skupiny >CH- vede (podle mého odhadu a literatury [1]) ke vzniku peaku okolo 2750 cm -1. folie 1 = polypropylenová folie folie 2 = polyethylenová folie Úkol 4: Propustnost a odrazivost skleněné destičky a safírového krystalu Poznámka: Jako standard ( pozadí ) pro měření odrazivosti bylo použito měření odrazivosti pozlaceného sklíčka, které má téměř dokonale odrazivé plochy. Viz Grafy 9,10. Úkol 5: vliv parametrů měření a výpočtu na spektra Vliv (ne)vhodně zvolené apodizační funkce byl studován experimentálně (v Grafu 11 je zachyceno IR spektrum molekuly CO za použití apodizační funkce Boxcar [1], tedy žádná apodizace, v Grafu 1 je zachyceno IR spektrum molekuly CO za použití apodizační funkce Blackman - Harris 3 Term [1] ). Z Grafů je patrné, že použití Boxcaru poskytuje nevhodné virtuální peaky mezi reálnými ( fyzikálními ) peaky IR spektra. 1 Skutečná hodnota vypočtené chyby je asi třetina z uvedené hodnoty. Bylo provedeno zaokrouhlení nahoru na jednu platnou cifru. Skutečná hodnota chyby musí patrně činit o tři až čtyři řády více, neboť regresní chyba není jediná chyba, kterou bylo měření zatíženo. Navíc takto vypočtenou hodnotu, jak lze při podrobnějším kvatově-chemickém studiu zjistit, lze jen stěží interpretovat jako střední vazebnou délku.

5 Vliv ostatních parametrů měření a výpočtu (rozlišení, velikost apertury a fázová korekce) byl stručně diskutován s dozorem úlohy A20. Diskuze výsledků: Úkol 1 Ve všech výpočtech jsem uvažoval o molekule 12 C 16 O, neboť ta bude v přirozeně se vyskytujícím CO zastoupena nejpočetněji a její peaky v IR spektru tak zvláště vyniknou, co do intenzity (je otázka, zda-li by se spektra ostatních izotopových modifikací oxidu uhlenatého - 13 C 16 O, 12 C 15 O nebo dokonce 13 C 15 O nepřekrývali se spektrem 12 C 16 O kvůli malému rozdílu v redukované hmotnosti (na tvar adiabatického potenciálu má izotopová modifikace většinou mizivý vliv, rozhoduje tedy pouze rozdílná redukovaná hmota ve jmenovatelích vibrační frekvence a rotační konstanty)) Teoreticky zjištěná střední vazebná délka pro základní elektronický stav činí dle [2] 112,8 pm (není uveden údaj o chybě, experimentální hodnotu se mi, naneštěstí, nepodařilo dnes v noci na internetu vyhledat, avšak domnívám se, že publikovaným DFT výpočtům se dá poměrně dobře věřit. Z abstraktu článku (přesný www odkaz je celkem jasně vyplývá, že když autoři demonstrují aktivaci CO nárůstem vazebné délky z 112,8 pm (plynná fáze) na 115,4 pm až 116,1pm (při absorpci na kovový povrch), tak museli mít výpočet přesný alespoň na jednotky (spíše) desetiny pm. 2 Mnou experimentálně zjištěná hodnota r 0 (CO) pro základní vibrační podstav základního elektronického stavu činí 113,6 pm, což znamená odchylku od hodnoty uvedené v [2] 1,2 pm. Tedy nepatrně více než 1 relativní procento. To považuji za poměrně přesně stanovený výsledek. Jak již bylo zmíněno v poznámce pod čarou, skutečná hodnota chyby měření se kterou jsem stanovil hodnotu r 0 (CO) bude patrně o dva až čtyři řády větší než hodnota, která mi skutečně vyšla a to z toho důvodu, že vliv na přesnost stanovení r 0 jistě nemá pouze regresní chyba koeficientů a 0 a b 0 ze kterých jsem počítal B 0. Absolutní chyba B 0 by měla mít hodnotu dost možná spíše 0,35/2 cm -1 s ohledem na skutečnost, že B 0 se rovná přibližně polovině vzdálenosti sousedních peaků v IR spektru. Má smysl si položit otázku: Jaký smysl má počítat r 0 ze vztahu pro B 0, když uvažujeme další členy v rozvoji energie vibračně-rotačních stavů do kvantových čisel n a J?. Mohl bych se třeba ptát, jak ovlivní zpřesnění rozvoje energie vibračně-rotačního stavu do kvantových čísel n a J (přidáním vyšších mocnin) hodnotu B a tudíž r 0. Vazebnou délku má smysl definovat následujícími třemi (obecně neekvivalentními způsoby): 1) hodnota vzdálenosti mezi atomovými jádry pro kterou se nabývá minimum adiabatického potenciálu pro daný elektronický stav (tato definice má význam při klasickém studiu pohybu jader). 3 2) Maximum hustoty pravděpodobnosti nalezení jádra v určité vzdálenosti od těžiště systému. 4 2b) Prostorová střední hodnota operátoru velikosti polohového vektoru relativní vzdálenosti jader v daném stavu (vibračně-rotačně-elektronickém) 3) Pomocí vztahu mezi rotační konstantou a r Kvantově chemický výpočet adiabatického potenciálu molekuly CO vhodnou ab initio metodou (SCF pro přibližný výpočet, CI nebo CASSCF pro přesnější, ev. (MR BW)CCSD) a následný výpočet vibračně-rotačních hladin v rámci tohoto potenciálu jsem schopen provést i sám, ale do data odevzdání pravděpodobně nikoliv). Mohu zpětně dodat i své teoretické výpočty. 3 Pro některé (vysoce excitované stavy) může být takovýchto minim více, což není na škodu definice. Na škodu definice je, že nedává různé hodnoty pro různé vibrační podstavy daného elektronického stavu a nelze ji aplikovat v případě neadiabatického popisu molekuly. 4 Velice univerzální definice, funguje i pro neadiabatický popis molekuly, nevýhodou je trochu těžší výpočet (podobně jako 2b) 5 Tato hodnota se snadno zjistí z experimentálních hodnot, ale pro více nesymetrické molekuly je silně neekvivalentní s předchozími definicemi.

6 Po krátké diskuzi chyby měření se ale vraťme k fyzikálnímu významu experimentálně zjištěných hodnot B 0,B 1, r 0 a r 1. Rozdílnost rotačních konstant B 0 a B 1 je způsobena vibračně-rotační vazbou v molekule CO. Rozvoj energie vibračně-rotačního stavu do mocnin kvantových čísel (ν + ½) (ν je vibrační kvantové číslo) a J(J+1) (J je rotační kvantové číslo) lze zapsat alternativně pomocí koeficientů µ ij před členem (-1) i+j+1 (ν+1/2) i (J(J+1)) j, kde µ ij jsou konstanty a pomocí koeficientů ω e, ω ex e, ω ey e, ω ez e, které popisují pouze vibraci a koeficientů B ν, D ν, H ν,..., které popisují pouze rotaci, ovšem, jejichž hodnota závisí na vibarčním kvantovém čísle polynomiálním způsobem. Z uvedeného vyplývá, že vztah mezi B ν a B ( B = µ 0,1, α = µ 1,1 ), respektive D ν a D ( D = µ 0,2, β = µ 1,2) je: B ν = B - α(ν + ½) D ν = D - β(ν + ½) (zanedbávám členy typu µ i,1, µ i,2 pro i > 1). Vzhledem k tomu, že bylo experimentálně zjištěno, že B 1 < B 0, tak musí platit: α > 0. Číselně: α = (0,01175 ± 0,00015) cm -1 α se označuje ve spektroskopické literatuře jako konstanta vibračně-roatční vazby. Skutečnost, že B 1 < B 0 a tedy ekvivalentně r 1 > r 0 je způsobena skutečností, že adiabatický potenciál reálných molekul roste při vzrůstu r z hodnoty r min (hodnota při které se nabývá minimum adiabatického potenciálu) k vyšším hodnotám r pomaleji, než při výchylce směrem k nižším hodnotám. Biatomická molekula se při více-energetických vibracích natahuje, tráví více času v natažené poloze a tedy... > r 2 > r 1 > r 0 (alespoň v dobrém přiblížení). Podbně D 1 > D 0, což odpovídá skutečnosti, že při více-energetických vibracích je větší amplituda vibrace a tudíž je rotor více elastický a tedy člen D ν (J(J+1)) 2 poskytuje vyšší energetický příspěvek. β = (- 0,09 ± 0,45) 10-6 cm -1 Úkol 2 K vysvětlení existence peaků CO 2 a H 2O ( s T > 1) v IR-spektru CO je možné ještě dodat, že zatímco přítomnosti peaků CO 2 je způsobena spíše jeho neodstraňováním ze vzorkového prostoru při kalibraci, přítomnost peaků H 2O je způsobena silnou absorpcí H 2O na daných vlnočtech (profukování suchým vzduchem bylo sice intenzivní, avšak k úplnému vysušení nemohlo dojít). Podle charakteru (IR spektrum CO 2 je vzhledem k linearitě této molekuly poměrně jednoduché a je dost podobné spektru CO, avšak IR spektrum vody je dosti komplikované) i polohy spektra (dle spektroskopických tabulek) bylo provedeno přiřazení peaků příslušným chemickým species. Stojí za zmínku, že jak CO 2, tak H 2O jsou tzv. skleníkovými plyny (podobně i některé uhlovodíky, například methan CH 4) a princip jejich škodlivého účinku na zemské podbnebí spočívá právě v jejich intenzivní absorpci IR záření odraženého od země, které následnou emisí částečně vracejí zpět na zem, čímž se země zahřívá a dochází ke globálnímu oteplování. Proto má v současnosti studium fyzikálně-chemických procesů týkajících se těchto plynů velký význam. Úkol 3 Po převedení spekter polyethylenu a polypropylenu do absorbanční škály by mělo být možné určit přibližně podíl vibrací příslušejících -CH 2- skupinám v obou typech polymerů (nutné počítat s rozdílnou hustotou obou polymerů) Tento poměr by měl vyjít přibližně 3:2 pro polyethylen : polypropylen. Slovo přibližně zmiňuje skutečnost, že intenzity peaků jsou ovlivňovány významně i sousedními atomy. Podle hodnoty absorbance přeškálované

7 hustotou by pak mělo být možné alternativním způsobem odlišit polypropylen od polyethylenu. Toto rozlišení by sledovalo hlavně oblast peaku okolo 2900 cm -1, která byla při mém vyhodnocení zcela opomenuta (na T = T(ν) spektru jsou peaky v této oblasti pro oba polymery od sebe prakticky nerozeznatelné). Další alternativou je knihovna spekter. Metapravidlo složitější molekula má složitější spektrum se může stát v řadě případů zavádějícím. Úkol 4 K vysvětlení závislostí propustnosti a (zejména) odrazivosti na vlnové délce (nebo frekvenci, ekvivalentně) se často používá klasický model tzv. Loretzův model, ve kterém aproximujeme látku soustavou pevných dipólů ( jeden náboj odpovídá velmi hmotné částici a je fixován, druhý se pohybuje vlivem střídavého elektrického pole daného elektromagnetickou vlnou). Průběhy R = R(ω), resp. T = T(ω) jsou pro tento případ velmi dobře prostudovány [1]. Zatímco spektra skla teoretickým předpokladům Lorentzova modelu příliš nevyhovují (vazby Si-O v tetraedrech skla jsou málo polární, sklo je amorfní látka), spektra R = R(ν), resp. T = T(ν) safíru odpovídají teoretickým předpokladům Loretzova modelu výrazně lépe, neboť: vazby Al-O se vyznačují výrazně větší polaritou a krystalová struktura safíru je velmi pravidelná. Na spektru T = T(ν) pro sklo (při zvětšení příslušné části spektra je tento efekt pozorovatelný i pro safír) jsou v oblasti cca 2250 cm -1 až 3500 cm -1 pozorovatelné pravidelné harmonické oscilace T = T(ν), což je důsledek interference na tenké vrstvě sklíčka. Úkol 5 Bylo experimentálně prokázáno, že vhodná apodizační funkce (zde Blackman - Harris 3 Term) může významně eliminovat virtuální peaky vzniklé jako důsledek konečné dráhy zrcátka a tedy omezenosti nosiče funkce z níž provádíme Fourierovu transformaci. Závěr: Úkol 1: Z rotačně - vibračního spektra oxidu uhelnatého jsem určil rozměr jeho molekuly Viz Tabulky 1,2 a Grafy 1-4 Pro základní vibrační stav: Pro 1.excitovaný vibrační stav: ( 113,59 ± 0,01 ) pm ( 114,12 ± 0,01 ) pm Úkol 2: Porovnal jsem charakter jednotlivých absorpčních pásů oxidu uhelnatého, oxidu uhličitého a vodních par. Viz Grafy 1,5,6. Oxid uhlenatý - CO: IR spektrum sestává ze dvou větví: P,R větve, Q větev chybí, spektrum se rozkládá na intervalu vlnočtů cca cm -1 se středem při cca 2142 cm -1 a je téměř symetrické podle přímky kolmé na base-line a procházející vlnočtem cca 2142 cm -1. Oxid uhličitý - CO 2: IR spektrum je lokalizováno v oblasti vlnočtů cm -1 se středem okolo 2350 cm -1 (v souladu s [1]). Sestává ze dvou dominantních větví (P,R). R-větev vykazuje relativně větší signál a je užší než P-větev. Voda - H 2O: IR spektrum je lokalizováno v intervalu vlnočtů 1300 cm -1 až 1900 cm -1 sestává z dvou pásů (oba mají, na první pohled, téměř náhodnou obálku), pás odpovídající vyšším energiím je širší. Úkol 3: Určil jsem, která folie je polyetylenová a která polypropylenová: folie 1 = polypropylenová folie folie 2 = polyethylenová folie, viz Grafy 7,8

8 Úkol 4: Byla proměřena propustnost a odrazivost skleněné destičky a krytsalu safíru. Viz Grafy 9,10. Úkol 5: Sledoval jsem vliv následujících parametrů měření a výpočtu na spektra: rozlišení, apodizace, velikost apertury (porovnejte pro nízké a vysoké vlnočty) a fázová korekce. Viz Výsledky měření a Diskuze výsledků. Použitá literatura: [1] P.Hlídek, FÚ UK: Studijní text - Infračervená spektroskopie [2] Jiang Ling Wang Gui-Chang; Guan Nai-Jia; Wu Yang; Cai Zun-Sheng; Pan Yin-Ming Zhao Xue-Zhuang; Huang Wei 1 ; Li Yong-Wang 2 ; Sun Yu-Han 2 ; Zhong Bing 2 (Department of Chemistry, Nankai University, Tianjin ; 1 State Key Laboratory of C1 Chemistry Technology, Taiyuan University of Technology, Taiyuan ; 2 Institute of Coal Chemistry, Chinese Academy of Sciences, Taiyuan ): DFT Studies of CO Adsorption and Activation on Some Transition Metal Surfaces

Praktikum III - Optika

Praktikum III - Optika Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK Praktikum III - Optika Úloha č. 17 Název: Měření absorpce světla Pracoval: Matyáš Řehák stud.sk.: 13 dne: 17. 4. 008 Odevzdal dne:...

Více

PRAKTIKUM I. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK

PRAKTIKUM I. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM I. úlohač.8 Název: Kalibrace odporového teploměru a termočlánku- fázové přechody Pracoval: Lukáš Ledvina stud.skup.17 24.3.2009

Více

Praktikum III - Optika

Praktikum III - Optika Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK Praktikum III - Optika Úloha č. 13 Název: Vlastnosti rentgenového záření Pracoval: Matyáš Řehák stud.sk.: 13 dne: 3. 4. 2008 Odevzdal

Více

Úloha č.: XVII Název: Zeemanův jev Vypracoval: Michal Bareš dne 18.10.2007. Posuzoval:... dne... výsledek klasifikace...

Úloha č.: XVII Název: Zeemanův jev Vypracoval: Michal Bareš dne 18.10.2007. Posuzoval:... dne... výsledek klasifikace... Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM IV Úloha č.: XVII Název: Zeemanův jev Vypracoval: Michal Bareš dne 18.10.2007 Odevzdal dne:... vráceno:... Odevzdal dne:...

Více

Praktikum III - Optika

Praktikum III - Optika Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK Praktikum III - Optika Úloha č. 3 Název: Mřížkový spektrometr Pracoval: Matyáš Řehák stud.sk.: 13 dne: 10. 4. 2008 Odevzdal dne:...

Více

Infračervená spektroskopie

Infračervená spektroskopie Infračervená spektroskopie 1 Teoretické základy Podstatou infračervené spektroskopie je interakce infračerveného záření se studovanou hmotou, kdy v případě pohlcení fotonu studovanou hmotou mluvíme o absorpční

Více

Praktikum II Elektřina a magnetismus

Praktikum II Elektřina a magnetismus Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK Praktikum II Elektřina a magnetismus Úloha č. XI Název: Charakteristiky diod Pracoval: Matyáš Řehák stud.sk.: 13 dne: 17.10.2008 Odevzdal

Více

Praktikum III - Optika

Praktikum III - Optika Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK Praktikum III - Optika Úloha č. 1 Název: Studium rotační disperze křemene a Kerrova jevu v kapalině Pracoval: Matyáš Řehák stud.sk.:

Více

PRAKTIKUM II. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. Název: Charakteristiky termistoru. stud. skup.

PRAKTIKUM II. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. Název: Charakteristiky termistoru. stud. skup. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM II. Úloha č. IX Název: Charakteristiky termistoru Pracoval: Lukáš Vejmelka stud. skup. FMUZV (73) dne 17.10.2013 Odevzdal

Více

λ, (20.1) 3.10-6 infračervené záření ultrafialové γ a kosmické mikrovlny

λ, (20.1) 3.10-6 infračervené záření ultrafialové γ a kosmické mikrovlny Elektromagnetické vlny Optika, část fyziky zabývající se světlem, patří spolu s mechanikou k nejstarším fyzikálním oborům. Podle jedné ze starověkých teorií je světlo vyzařováno z oka a oko si jím ohmatává

Více

IDENTIFIKACE LÉČIVA V TABLETÁCH POMOCÍ RAMANOVY SPEKTROMETRIE

IDENTIFIKACE LÉČIVA V TABLETÁCH POMOCÍ RAMANOVY SPEKTROMETRIE IDENTIFIKACE LÉČIVA V TABLETÁCH POMOCÍ RAMANOVY SPEKTROMETRIE Úvod Ramanova spektrometrie je metodou vibrační molekulové spektrometrie. Za zakladatele této metody je považován indický fyzik Čandrašékhara

Více

PRAKTIKUM III. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. Úlohač.IV

PRAKTIKUM III. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. Úlohač.IV Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM III Úlohač.IV Název: Měření fotometrického diagramu. Fotometrické veličiny a jejich jednotky Vypracoval: Petr Škoda Stud.

Více

PRAKTIKUM II Elektřina a magnetismus

PRAKTIKUM II Elektřina a magnetismus Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM II Elektřina a magnetismus Úloha č.: IX Název: Charakteristiky termistoru Pracoval: Pavel Brožek stud. skup. 12 dne 31.10.2008

Více

PRAKTIKUM I. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. Název: Studium harmonických kmitů mechanického oscilátoru

PRAKTIKUM I. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. Název: Studium harmonických kmitů mechanického oscilátoru Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM I. Úloha č. II Název: Studiu haronických kitů echanického oscilátoru Pracoval: Lukáš Vejelka stud. skup. FMUZV (73) dne 2.2.23

Více

PRAKTIKUM II. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. Název: Elektrická vodivost elektrolytů. stud. skup.

PRAKTIKUM II. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. Název: Elektrická vodivost elektrolytů. stud. skup. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM II. Úloha č. 26 Název: Elektrická vodivost elektrolytů Pracoval: Lukáš Vejmelka stud. skup. FMUZV 73) dne 12.12.2013 Odevzdal

Více

PRAKTIKUM I. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. úloha č. 11 Název: Dynamická zkouška deformace látek v tlaku

PRAKTIKUM I. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. úloha č. 11 Název: Dynamická zkouška deformace látek v tlaku Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM I. úloha č. 11 Název: Dynamická zkouška deformace látek v tlaku Pracoval: Jakub Michálek stud. skup. 15 dne:. dubna 009 Odevzdal

Více

I Mechanika a molekulová fyzika

I Mechanika a molekulová fyzika Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM I Mechanika a molekulová fyzika Úloha č.: XVII Název: Studium otáčení tuhého tělesa Pracoval: Pavel Brožek stud. skup. 12

Více

1. Změřte statickou charakteristiku termistoru pro proudy do 25 ma a graficky ji znázorněte.

1. Změřte statickou charakteristiku termistoru pro proudy do 25 ma a graficky ji znázorněte. 1 Pracovní úkoly 1. Změřte statickou charakteristiku termistoru pro proudy do 25 ma a graficky ji znázorněte. 2. Změřte teplotní závislost odporu termistoru v teplotním intervalu přibližně 180 až 380 K.

Více

PRAKTIKUM IV Jaderná a subjaderná fyzika

PRAKTIKUM IV Jaderná a subjaderná fyzika Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM IV Jaderná a subjaderná fyzika Úloha č. A5 Název: Spektrometrie záření α Pracoval: Radim Pechal dne 27. října 2009 Odevzdal

Více

Cyklické změny v dynamice sluneční konvektivní zóny

Cyklické změny v dynamice sluneční konvektivní zóny Cyklické změny v dynamice sluneční konvektivní zóny P. Ambrož, Astronomický ústav AVČR, Ondřejov, pambroz @asu.cas.cz Abstrakt Na základě analýzy rozsáhlého materiálu evoluce fotosférických pozaďových

Více

Praktikum II Elektřina a magnetismus

Praktikum II Elektřina a magnetismus Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK Praktikum II Elektřina a magnetismus Úloha č. II Název: Měření odporů Pracoval: Matyáš Řehák stud.sk.: 13 dne: 17.10.2008 Odevzdal dne:...

Více

SPEKTRÁLNÍ METODY. Ing. David MILDE, Ph.D. Katedra analytické chemie Tel.: ; (c) David MILDE,

SPEKTRÁLNÍ METODY. Ing. David MILDE, Ph.D. Katedra analytické chemie Tel.: ;   (c) David MILDE, SEKTRÁLNÍ METODY Ing. David MILDE, h.d. Katedra analytické chemie Tel.: 585634443; E-mail: david.milde@upol.cz (c) -2008 oužitá a doporučená literatura Němcová I., Čermáková L., Rychlovský.: Spektrometrické

Více

Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK

Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM I Úloha číslo: X Název: Rychlost šíření zvuku Vypracoval: Ondřej Hlaváč stud. skup.: F dne: 7. 3. 00 Odevzdal dne:

Více

INFRAČERVENÁ A RAMANOVA SPEKTROSKOPIE aneb CO NÁM MOHOU VIBRACE ŘÍCI O (BIO)MOLEKULÁCH. Vladimír Baumruk

INFRAČERVENÁ A RAMANOVA SPEKTROSKOPIE aneb CO NÁM MOHOU VIBRACE ŘÍCI O (BIO)MOLEKULÁCH. Vladimír Baumruk INFRAČERVENÁ A RAMANOVA SPEKTROSKOPIE aneb CO NÁM MOHOU VIBRACE ŘÍCI O (BIO)MOLEKULÁCH Vladimír Baumruk Univerita Karlova v Prae Matematicko-fikální fakulta Fikální ústav UK Metod vibrační spektroskopie

Více

Západočeská univerzita v Plzni. Fakulta aplikovaných věd

Západočeská univerzita v Plzni. Fakulta aplikovaných věd Závislost odporu vodičů na teplotě František Skuhravý Západočeská univerzita v Plzni Fakulta aplikovaných věd datum měření: 4.4.2003 Úvod do problematiky Důležitou charakteristikou pevných látek je konduktivita

Více

Regresní a korelační analýza

Regresní a korelační analýza Přednáška STATISTIKA II - EKONOMETRIE Katedra ekonometrie FEM UO Brno kancelář 69a, tel. 973 442029 email:jiri.neubauer@unob.cz Regresní analýza Cíl regresní analýzy: stanovení formy (trendu, tvaru, průběhu)

Více

INSTRUMENTÁLNÍ METODY

INSTRUMENTÁLNÍ METODY INSTRUMENTÁLNÍ METODY ACH/IM David MILDE, 2014 Dělení instrumentálních metod Spektrální metody (MILDE) Separační metody (JIROVSKÝ) Elektroanalytické metody (JIROVSKÝ) Ostatní: imunochemické, radioanalytické,

Více

PRAKTIKUM III. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. Název: Charakteristiky optoelektronických součástek

PRAKTIKUM III. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. Název: Charakteristiky optoelektronických součástek Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM III. Úloha č. 5 Název: Charakteristiky optoelektronických součástek Pracoval: Lukáš Vejmelka obor (kruh) FMUZV (73) dne 3.3.2014

Více

Poznámky k předmětu Aplikovaná statistika, 9.téma

Poznámky k předmětu Aplikovaná statistika, 9.téma Poznámky k předmětu Aplikovaná statistika, 9téma Princip testování hypotéz, jednovýběrové testy V minulé hodině jsme si ukázali, jak sestavit intervalové odhady pro některé číselné charakteristiky normálního

Více

ZÁKLADNÍ EXPERIMENTÁLNÍ

ZÁKLADNÍ EXPERIMENTÁLNÍ Kurz praktické NMR spektroskopie 10. - 12. říjen 2011, Praha ZÁKLADNÍ EXPERIMENTÁLNÍ POSTUPY NMR ROZTOKŮ A KAPALIN Jana Svobodová Ústav Makromolekulární chemie AV ČR, v.v.i. Bruker 600 Avance III PŘÍSTROJOVÉ

Více

PRAKTIKUM... Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. Odevzdal dne: Seznam použité literatury 0 1. Celkem max.

PRAKTIKUM... Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. Odevzdal dne: Seznam použité literatury 0 1. Celkem max. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky M UK PRAKTIKUM... Úloha č. Název: Pracoval: stud. skup. dne Odevzdal dne: Možný počet bodů Udělený počet bodů Práce při měření 5 Teoretická

Více

PRAKTIKUM III. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. Název: Měření indexu lomu Jaminovým interferometrem

PRAKTIKUM III. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. Název: Měření indexu lomu Jaminovým interferometrem Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM III. Úloha č. 19 Název: Měření indexu lomu Jaminovým interferometrem Pracoval: Lukáš Vejmelka obor (kruh) FMUZV (73) dne 17.3.2014

Více

Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. Posuzoval:... dne:...

Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. Posuzoval:... dne:... Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK Praktikum 1 Úloha č. 10 Název: Rychlost šíření zvuku Pracoval: Jan Kotek stud.sk.: 17 dne: 2.3.2012 Odevzdal dne:... možný počet bodů

Více

Úloha č. 8 Vlastnosti optických vláken a optické senzory

Úloha č. 8 Vlastnosti optických vláken a optické senzory Úloha č. 8 Vlastnosti optických vláken a optické senzory Optické vlákna patří k nejmodernějším přenosovým médiím. Jejich vysoká přenosová kapacita a nízký útlum jsou hlavní výhody, které je staví před

Více

Úvod do IR spektroskopie. Dominik Talla

Úvod do IR spektroskopie. Dominik Talla Úvod do IR spektroskopie Dominik Talla Část I Obsah prezentace IR záření jakožto elektromagnetická vlna Interakce IR záření s hmotou, vznik IR spektra Princip spektrometru, IR spektrometr Možnosti aplikace

Více

PRAKTIKUM IV Jaderná a subjaderná fyzika

PRAKTIKUM IV Jaderná a subjaderná fyzika Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM IV Jaderná a subjaderná fyzika Úloha č. A15 Název: Studium atomových emisních spekter Pracoval: Radim Pechal dne 19. listopadu

Více

Fyzikální praktikum...

Fyzikální praktikum... Kabinet výuky obecné fyziky, UK MFF Fyzikální praktikum... Úloha č.... Název úlohy:... Jméno:...Datum měření:... Datum odevzdání:... Připomínky opravujícího: Možný počet bodů Udělený počet bodů Práce při

Více

Fyzikální praktikum 1

Fyzikální praktikum 1 Fyzikální praktikum 1 FJFI ČVUT v Praze Úloha: #9 Základní experimenty akustiky Jméno: Ondřej Finke Datum měření: 3.11.014 Kruh: FE Skupina: 4 Klasifikace: 1. Pracovní úkoly (a) V domácí přípravě spočítejte,

Více

PRAKTIKUM I. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. úloha č. 10 Název: Rychlost šíření zvuku. Pracoval: Jakub Michálek

PRAKTIKUM I. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. úloha č. 10 Název: Rychlost šíření zvuku. Pracoval: Jakub Michálek Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM I. úloha č. 10 Název: Rychlost šíření zvuku Pracoval: Jakub Michálek stud. skup. 15 dne: 20. března 2009 Odevzdal dne: Možný

Více

Aplikovaná optika. Optika. Vlnová optika. Geometrická optika. Kvantová optika. - pracuje s čistě geometrickými představami

Aplikovaná optika. Optika. Vlnová optika. Geometrická optika. Kvantová optika. - pracuje s čistě geometrickými představami Aplikovaná optika Optika Geometrická optika Vlnová optika Kvantová optika - pracuje s čistě geometrickými představami - zanedbává vlnovou a kvantovou povahu světla - elektromagnetická teorie světla -světlo

Více

(Auto)korelační funkce. 2. 11. 2015 Statistické vyhodnocování exp. dat M. Čada www.fzu.cz/ ~ cada

(Auto)korelační funkce. 2. 11. 2015 Statistické vyhodnocování exp. dat M. Čada www.fzu.cz/ ~ cada (Auto)korelační funkce 1 Náhodné procesy Korelace mezi náhodnými proměnnými má široké uplatnění v elektrotechnické praxi, kde se snažíme o porovnávání dvou signálů, které by měly být stejné. Příkladem

Více

Jiří Brus. (Verze 1.0.1-2005) (neupravená a neúplná)

Jiří Brus. (Verze 1.0.1-2005) (neupravená a neúplná) Jiří Brus (Verze 1.0.1-2005) (neupravená a neúplná) Ústav makromolekulární chemie AV ČR, Heyrovského nám. 2, Praha 6 - Petřiny 162 06 e-mail: brus@imc.cas.cz Transverzální magnetizace, která vykonává precesi

Více

Experimentální metody EVF II.: Mikrovlnná

Experimentální metody EVF II.: Mikrovlnná Experimentální metody EVF II.: Mikrovlnná měření parametrů plazmatu Vypracovali: Štěpán Roučka, Jan Klusoň Zadání: Měření admitance kolíku impedančního transformátoru v závislosti na hloubce zapuštění.

Více

R10 F Y Z I K A M I K R O S V Ě T A. R10.1 Fotovoltaika

R10 F Y Z I K A M I K R O S V Ě T A. R10.1 Fotovoltaika Fyzika pro střední školy II 84 R10 F Y Z I K A M I K R O S V Ě T A R10.1 Fotovoltaika Sluneční záření je spojeno s přenosem značné energie na povrch Země. Její velikost je dána sluneční neboli solární

Více

PRAKTIKUM I. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. úloha č. XXII. Název: Diferenční skenovací kalorimetrie

PRAKTIKUM I. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. úloha č. XXII. Název: Diferenční skenovací kalorimetrie Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM I. úloha č. XXII Název: Diferenční skenovací kalorimetrie Pracoval: Jakub Michálek stud. skup. 15 dne: 15. května 2009 Odevzdal

Více

Spektrometrické metody. Reflexní a fotoakustická spektroskopie

Spektrometrické metody. Reflexní a fotoakustická spektroskopie Spektrometrické metody Reflexní a fotoakustická spektroskopie odraz elektromagnetického záření - souvislost absorpce a reflexe Kubelka-Munk funkce fotoakustická spektroskopie Měření odrazivosti elmg záření

Více

SPEKTROMETRIE. aneb co jsem se dozvěděla. autor: Zdeňka Baxová

SPEKTROMETRIE. aneb co jsem se dozvěděla. autor: Zdeňka Baxová SPEKTROMETRIE aneb co jsem se dozvěděla autor: Zdeňka Baxová FTIR spektrometrie analytická metoda identifikace látek (organických i anorganických) všech skupenství měříme pohlcení IČ záření (o různé vlnové

Více

PŮVOD BARVY U NEVODIČŮ A ČISTÝCH POLOVODIČŮ (KŘEMÍK, GALENIT, RUMĚLKA, DIAMANT)

PŮVOD BARVY U NEVODIČŮ A ČISTÝCH POLOVODIČŮ (KŘEMÍK, GALENIT, RUMĚLKA, DIAMANT) PŮVOD BARVY U NEVODIČŮ A ČISTÝCH POLOVODIČŮ (KŘEMÍK, GALENIT, RUMĚLKA, DIAMANT) Martin Julínek Ústav fyzikální a spotřební chemie, Fakulta chemická VUT v Brně Purkyňova 118, 612 00 Brno, e-mail: julinek@fch.vutbr.cz

Více

L a b o r a t o r n í c v i č e n í z f y z i k y

L a b o r a t o r n í c v i č e n í z f y z i k y ČESKÉ VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V PRAZE KATEDRA FYZI KY L a b o r a t o r n í c v i č e n í z f y z i k y Jméno TUREČEK Daniel Datum měření 1.11.006 Stud. rok 006/007 Ročník. Datum odevzdání 15.11.006 Stud.

Více

PRAKTIKUM... Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. Odevzdal dne: Seznam použité literatury 0 1. Celkem max.

PRAKTIKUM... Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. Odevzdal dne: Seznam použité literatury 0 1. Celkem max. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM... Úloha č. Název: Pracoval: stud. skup. dne Odevzdal dne: Možný počet bodů Udělený počet bodů Práce při měření 0 5 Teoretická

Více

Lineární programování

Lineární programování Lineární programování Úlohy LP patří mezi takové úlohy matematického programování, ve kterých jsou jak kriteriální funkce, tak i všechny rovnice a nerovnice podmínek výhradně tvořeny lineárními výrazy.

Více

Optické spektroskopie 1 LS 2014/15

Optické spektroskopie 1 LS 2014/15 Optické spektroskopie 1 LS 2014/15 Martin Kubala 585634179 mkubala@prfnw.upol.cz 1.Úvod Velikosti objektů v přírodě Dítě ~ 1 m (10 0 m) Prst ~ 2 cm (10-2 m) Vlas ~ 0.1 mm (10-4 m) Buňka ~ 20 m (10-5 m)

Více

Pracovní třídy zesilovačů

Pracovní třídy zesilovačů Pracovní třídy zesilovačů Tzv. pracovní třída zesilovače je určená polohou pracovního bodu P na převodní charakteristice dobou, po kterou zesilovacím prvkem protéká proud, vzhledem ke vstupnímu zesilovanému

Více

Kapitoly z fyzikální chemie KFC/KFCH. VII. Spektroskopie a fotochemie

Kapitoly z fyzikální chemie KFC/KFCH. VII. Spektroskopie a fotochemie Kapitoly z fyzikální chemie KFC/KFCH VII. Spektroskopie a fotochemie Karel Berka Univerzita Palackého v Olomouci Katedra Fyzikální chemie karel.berka@upol.cz Spektroskopie Analýza světla Excitované Absorbované

Více

plynu, Měření Poissonovy konstanty vzduchu

plynu, Měření Poissonovy konstanty vzduchu Úloha 4: Měření dutých objemů vážením a kompresí plynu, Měření Poissonovy konstanty vzduchu FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM FJFI ČVUT V PRAZE Datum měření: 2.11.2009 Jméno: František Batysta Pracovní skupina: 11 Ročník

Více

FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM FJFI ČVUT V PRAZE. Úloha 4: Balmerova série vodíku. Abstrakt

FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM FJFI ČVUT V PRAZE. Úloha 4: Balmerova série vodíku. Abstrakt FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM FJFI ČVUT V PRAZE Datum měření:.. 00 Úloha 4: Balmerova série vodíku Jméno: Jiří Slabý Pracovní skupina: 4 Ročník a kroužek:. ročník,. kroužek, pondělí 3:30 Spolupracovala: Eliška Greplová

Více

Název: Pozorování a měření emisních spekter různých zdrojů

Název: Pozorování a měření emisních spekter různých zdrojů Název: Pozorování a měření emisních spekter různých zdrojů Autor: Doc. RNDr. Milan Rojko, CSc. Název školy: Gymnázium Jana Nerudy, škola hl. města Prahy Předmět, mezipředmětové vztahy: fyzika, chemie Ročník:

Více

PRAKTIKUM II Elektřina a magnetismus

PRAKTIKUM II Elektřina a magnetismus Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM II Elektřina a magnetismus Úloha č.: VIII Název: Měření impedancí rezonanční metodou Pracoval: Pavel Brožek stud. skup. 12

Více

ÚSTAV ORGANICKÉ TECHNOLOGIE

ÚSTAV ORGANICKÉ TECHNOLOGIE LABORATOŘ OBORU I ÚSTAV ORGANICKÉ TECHNOLOGIE () A Určování binárních difúzních koeficientů ve Stefanově trubici Vedoucí práce: Ing. Pavel Čapek, CSc. Umístění práce: laboratoř 74 Určování binárních difúzních

Více

Balmerova série. F. Grepl 1, M. Benc 2, J. Stuchlý 3 Gymnázium Havlíčkův Brod 1, Gymnázium Mnichovo Hradiště 2, Gymnázium Šumperk 3

Balmerova série. F. Grepl 1, M. Benc 2, J. Stuchlý 3 Gymnázium Havlíčkův Brod 1, Gymnázium Mnichovo Hradiště 2, Gymnázium Šumperk 3 Balmerova série F. Grepl 1, M. Benc 2, J. Stuchlý 3 Gymnázium Havlíčkův Brod 1, Gymnázium Mnichovo Hradiště 2, Gymnázium Šumperk 3 Grepl.F@seznam.cz Abstrakt: Metodou dělených svazků jsme určili lámavý

Více

Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. Pracoval: Jiří Kozlík dne: 17.10.2013

Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. Pracoval: Jiří Kozlík dne: 17.10.2013 Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK Praktikum II Úloha č. 5 Název: Měření osciloskopem Pracoval: Jiří Kozlík dne: 17.10.2013 Odevzdal dne: 24.10.2013 Pracovní úkol 1. Pomocí

Více

Úloha 21: Studium rentgenových spekter

Úloha 21: Studium rentgenových spekter Petra Suková, 3.ročník 1 Úloha 21: Studium rentgenových spekter 1 Zadání 1. S využitím krystalu LiF jako analyzátoru proveďte měření následujících rentgenových spekter: a) Rentgenka s Cu anodou. proměřte

Více

Fyzikální praktikum I

Fyzikální praktikum I Kabinet výuky obecné fyziky, UK MFF Fyzikální praktikum I Úloha č. II Název úlohy: Studium harmonických kmitů mechanického oscilátoru Jméno: Ondřej Skácel Obor: FOF Datum měření: 2.3.2015 Datum odevzdání:...

Více

PROTOKOL. č. C2858c. Masarykova univerzita PF Ústav chemie Chemie konzervování a restaurování 1 POPIS PRAKTICKÉHO CVIČENÍ. 1.

PROTOKOL. č. C2858c. Masarykova univerzita PF Ústav chemie Chemie konzervování a restaurování 1 POPIS PRAKTICKÉHO CVIČENÍ. 1. PROTOKOL č. C2858c Masarykova univerzita PF Ústav chemie Chemie konzervování a restaurování Předmět: Znehodnocování a povrchové úpravy materiálů - cvičení Datum: Téma: Kvantifikace koroze a stanovení tolerancí

Více

Izolace genomové DNA ze savčích buněk, stanovení koncentrace DNA pomocí absorpční spektrofotometrie

Izolace genomové DNA ze savčích buněk, stanovení koncentrace DNA pomocí absorpční spektrofotometrie Izolace genomové DNA ze savčích buněk, stanovení koncentrace DNA pomocí absorpční spektrofotometrie IZOLACE GENOMOVÉ DNA Deoxyribonukleová kyselina (DNA) představuje základní genetický materiál většiny

Více

Molekulová spektroskopie 1. Chemická vazba, UV/VIS

Molekulová spektroskopie 1. Chemická vazba, UV/VIS Molekulová spektroskopie 1 Chemická vazba, UV/VIS 1 Chemická vazba Silová interakce mezi dvěma atomy. Chemické vazby jsou soudržné síly působící mezi jednotlivými atomy nebo ionty v molekulách. Chemická

Více

ODBĚR, PŘÍPRAVA, PŘEPRAVA A UCHOVÁVÁNÍ VZORKŮ

ODBĚR, PŘÍPRAVA, PŘEPRAVA A UCHOVÁVÁNÍ VZORKŮ ODBĚR, PŘÍPRAVA, PŘEPRAVA A UCHOVÁVÁNÍ VZORKŮ Základní pojmy Obecná pravidla vzorkování Chyby při vzorkování, typy materiálů Strategie vzorkování Plán vzorkování Základní způsoby odběru Vzorkovací pomůcky

Více

PRAKTIKUM III. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. Úlohač.III. Název: Mřížkový spektrometr

PRAKTIKUM III. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. Úlohač.III. Název: Mřížkový spektrometr Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM III Úlohač.III Název: Mřížkový spektrometr Vypracoval: Petr Škoda Stud. skup.: F14 Dne: 17.4.2006 Odevzdaldne: Hodnocení:

Více

PRAKTIKUM II Elektřina a magnetismus

PRAKTIKUM II Elektřina a magnetismus Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM II Elektřina a magnetismus Úloha č.: VII Název: Měření indukčnosti a kapacity metodou přímou Pracoval: Pavel Brožek stud.

Více

1. Tři shodné obdélníky jsou rozděleny různými způsoby. První je rozdělen na 4 shodné části, poslední obdélník na 6 shodných částí.

1. Tři shodné obdélníky jsou rozděleny různými způsoby. První je rozdělen na 4 shodné části, poslední obdélník na 6 shodných částí. . Tři shodné obdélníky jsou rozděleny různými způsoby. První je rozdělen na 4 shodné části, poslední obdélník na 6 shodných částí. Vyjádřete zlomkem, jakou část druhého obdélníku tvoří zatmavená plocha..

Více

Regulace frekvence a napětí

Regulace frekvence a napětí Regulace frekvence a napětí Ivan Petružela 2006 LS X15PES - 5. Regulace frekvence a napětí 1 Osnova Opakování Blokové schéma otáčkové regulace turbíny Statická charakteristika (otáčky, výkon) turbíny Zajištění

Více

PRAKTIKUM II Elektřina a magnetismus

PRAKTIKUM II Elektřina a magnetismus Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM II Elektřina a magnetismus Úloha č.: XI Název: Charakteristiky diody Pracoval: Pavel Brožek stud. skup. 12 dne 9.1.2009 Odevzdal

Více

Návod pro laboratorní úlohu: Komerční senzory plynů a jejich testování

Návod pro laboratorní úlohu: Komerční senzory plynů a jejich testování Návod pro laboratorní úlohu: Komerční senzory plynů a jejich testování Úkol měření: 1) Proměřte závislost citlivosti senzoru TGS na koncentraci vodíku 2) Porovnejte vaši citlivostní charakteristiku s charakteristikou

Více

Zeemanův jev. Pavel Motal 1 SOŠ a SOU Kuřim, s. r. o. Miroslav Michlíček 2 Gymnázium Vyškov

Zeemanův jev. Pavel Motal 1 SOŠ a SOU Kuřim, s. r. o. Miroslav Michlíček 2 Gymnázium Vyškov Zeemanův jev Pavel Motal 1 SOŠ a SOU Kuřim, s. r. o. Miroslav Michlíček 2 Gymnázium Vyškov 1 Abstrakt Při tomto experimentu jsme zopakovali pokus Pietera Zeemana (nositel Nobelovy ceny v roce 1902) se

Více

Struktura atomů a molekul

Struktura atomů a molekul Struktura atomů a molekul Obrazová příloha Michal Otyepka tento text byl vysázen systémem L A TEX2 ε ii Úvod Dokument obsahuje všechny obrázky tak, jak jsou uvedeny ve druhém vydání skript Struktura atomů

Více

Snímače průtoku kapalin - objemové

Snímače průtoku kapalin - objemové Snímače průtoku kapalin - objemové Objemové snímače průtoku rotační plynoměry Dávkovací průtokoměry pracuje na principu plnění a vyprazdňování komor definovaného objemu tak, aby průtok tekutiny snímačem

Více

Emisní spektrální čáry atomů. Úvod do teorie a dvě praktické aplikace

Emisní spektrální čáry atomů. Úvod do teorie a dvě praktické aplikace Emisní spektrální čáry atomů. Úvod do teorie a dvě praktické aplikace Ing. Pavel Oupický Oddělení optické diagnostiky, Turnov Ústav fyziky plazmatu AV ČR, v.v.i., Praha Úvod Teorie vzniku a kvantifikace

Více

1. Člun o hmotnosti m = 50 kg startuje kolmo ke břehu a pohybuje se dále v tomto směru konstantní rychlostí v 0 = 2 m.s -1 vůči vodě. Současně je unášen podél břehu proudem vody, který na něj působí silou

Více

I Mechanika a molekulová fyzika

I Mechanika a molekulová fyzika Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM I Mechanika a molekulová fyzika Úloha č.: XVI Název: Studium Brownova pohybu Pracoval: Pavel Brožek stud. skup. 1 dne 4.4.008

Více

4. STANOVENÍ PLANCKOVY KONSTANTY

4. STANOVENÍ PLANCKOVY KONSTANTY 4. STANOVENÍ PLANCKOVY KONSTANTY Měřicí potřeby: 1) kompaktní zařízení firmy Leybold ) kondenzátor 3) spínač 4) elektrometrický zesilovač se zdrojem 5) voltmetr do V Obecná část: Při ozáření kovového tělesa

Více

Praktikum I Mechanika a molekulová fyzika

Praktikum I Mechanika a molekulová fyzika Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK Praktikum I Mechanika a molekulová fyzika Úloha č. III Název: Proudění viskózní kapaliny Pracoval: Matyáš Řehák stud.sk.: 16 dne: 20.3.2008

Více

Barva produkovaná vibracemi a rotacemi

Barva produkovaná vibracemi a rotacemi Barva produkovaná vibracemi a rotacemi Hana Čechlovská Fakulta chemická Obor fyzikální a spotřební chemie Purkyňova 118 612 00 Brno Barva, která je produkována samotnými vibracemi je relativně mimořádná.

Více

Fyzikální praktikum II

Fyzikální praktikum II Kabinet výuky obecné fyziky, UK MFF Fyzikální praktikum II Úloha č. 8 Název úlohy: Měření malých odporů Jméno: Ondřej Skácel Obor: FOF Datum měření: 30.11.2015 Datum odevzdání:... Připomínky opravujícího:

Více

1. Ze zadané hustoty krystalu fluoridu lithného určete vzdálenost d hlavních atomových rovin.

1. Ze zadané hustoty krystalu fluoridu lithného určete vzdálenost d hlavních atomových rovin. 1 Pracovní úkoly 1. Ze zadané hustoty krystalu fluoridu lithného určete vzdálenost d hlavních atomových rovin. 2. Proměřte úhlovou závislost intenzity difraktovaného rentgenového záření při pevné orientaci

Více

Balmerova série vodíku

Balmerova série vodíku Balmerova série vodíku Josef Navrátil 1, Barbora Pavlíková 2, Pavel Mičulka 3 1 Gymnázium Ivana Olbrachta, pepa.navratil.ez@volny.cz 2 Gymnázium Jeseník, barca@progeo-sys.cz 3 Gymnázium a SOŠ Frýdek Místek,

Více

Vakuum turbomolekulární vývěvy

Vakuum turbomolekulární vývěvy Číslo úlohy: 5 Jméno: Spolupracovali: Vakuová fyzika a technika Vakuum turbomolekulární vývěvy Vojtěch HORNÝ Datum měření: 26. 11. 2010 Jaroslav Zeman, Jiří Slabý Skupina: 3. ročník, pátek 11:45 Klasifikace:

Více

FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM FJFI ČVUT V PRAZE

FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM FJFI ČVUT V PRAZE FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM FJFI ČVUT V PRAZE Datum měření: 19.3.2011 Jméno: Jakub Kákona Pracovní skupina: 2 Hodina: Po 7:30 Spolupracovníci: Viktor Polák Hodnocení: Ohniskové vzdálenosti a vady čoček a zvětšení

Více

Nukleární magnetická rezonance (NMR)

Nukleární magnetická rezonance (NMR) Nukleární magnetická rezonance (NMR) Nukleární magnetické rezonance (NMR) princip ZDROJ E = h. elektro-magnetické záření E energie záření h Plankova konstanta frekvence záření VZOREK E E 1 E 0 DETEKTOR

Více

STUDIUM HLADINOVÉHO ELEKTROSTATICKÉHO

STUDIUM HLADINOVÉHO ELEKTROSTATICKÉHO STUDIUM HLADINOVÉHO ELEKTROSTATICKÉHO ZVLÁKŇOVÁNÍ J. Kula, M. Tunák, D. Lukáš, A. Linka Technická Univerzita v Liberci Abstrakt V posledních letech se uplatňuje výroba netkaných, nanovlákenných vrstev,

Více

SOUVISLOST MEZI TEPLOTOU A VIBRACEMI V DIAGNOSTICE ROTAČNÍCH STROJŮ

SOUVISLOST MEZI TEPLOTOU A VIBRACEMI V DIAGNOSTICE ROTAČNÍCH STROJŮ SOUVISLOST MEZI TEPLOTOU A VIBRACEMI V DIAGNOSTICE ROTAČNÍCH STROJŮ Ing. Mečislav HUDECZEK, Ph.D. Ing. Lucie GABRHELOVÁ Ing. Jaroslav BRYCHCY, Ph.D. HUDECZEK SERVICE, s. r. o., Albrechtice 1. ÚVOD Provoz

Více

7. Analýza pohybu a stupňů volnosti robotické paže

7. Analýza pohybu a stupňů volnosti robotické paže 7. Analýza pohybu a stupňů volnosti robotické paže Úkoly měření a výpočtu ) Změřte EMG signál, vytvořte obálku EMG signálu. ) Určete výpočtem nutný počet stupňů volnosti kinematického řetězce myoelektrické

Více

Relativistická dynamika

Relativistická dynamika Relativistická dynamika 1. Jaké napětí urychlí elektron na rychlost světla podle klasické fyziky? Jakou rychlost získá při tomto napětí elektron ve skutečnosti? [256 kv, 2,236.10 8 m.s -1 ] 2. Vypočtěte

Více

2. kapitola: Přenosová cesta optická (rozšířená osnova)

2. kapitola: Přenosová cesta optická (rozšířená osnova) Punčochář, J: AEO; 2. kapitola 1 2. kapitola: Přenosová cesta optická (rozšířená osnova) Čas ke studiu: 4 hodiny Cíl: Po prostudování této kapitoly budete umět identifikovat prvky optického přenosového

Více

Hranolový spektrometr

Hranolový spektrometr Hranolový spektrometr a vodíkové spektrum Ú k o l y 1. Okalibrujte hranolový spektro.. Určente vlnové délky spektrálních čar vodíkové výbojky. 3. Určente kvantové elektronové přechody v atomu vodíku. 4.

Více

Optická spektroskopie

Optická spektroskopie Univerzita Palackého v Olomouci Přírodovědecká fakulta Optická spektroskopie Antonín Černoch, Radek Machulka, Jan Soubusta Olomouc 2012 Oponenti: Mgr. Karel Lemr, Ph.D. RNDr. Dagmar Chvostová Publikace

Více

Dynamické metody pro predikci rizika

Dynamické metody pro predikci rizika Dynamické metody pro predikci rizika 1 Úvod do analýzy časových řad Časová řada konečná posloupnost reálných hodnot určitého sledovaného ukazatele měřeného v určitých časových intervalech okamžikové např

Více

FYZIKA 4. ROČNÍK. Kvantová fyzika. Fotoelektrický jev (FJ)

FYZIKA 4. ROČNÍK. Kvantová fyzika. Fotoelektrický jev (FJ) Stěny černého tělesa mohou vysílat záření jen po energetických kvantech (M.Planck-1900). Velikost kvanta energie je E = h f f - frekvence záření, h - konstanta Fotoelektrický jev (FJ) - dopadající záření

Více

Základy fyzikálněchemických

Základy fyzikálněchemických Základy fyzikálněchemických metod Fyzikálně-chemické metody optické metody elektrochemické metody separační metody kalorimetrické metody radiochemické metody ostatní metody Optické metody Oko je citlivé

Více

Základy NIR spektrometrie a její praktické využití

Základy NIR spektrometrie a její praktické využití Nicolet CZ s.r.o. The world leader in serving science Základy NIR spektrometrie a její praktické využití NIR praktická metoda molekulové spektroskopie, nahrazující pracnější, časově náročnější a dražší

Více

Dvourozměrná NMR spektroskopie metody

Dvourozměrná NMR spektroskopie metody Dvourozměrná NMR spektroskopie metody Marcela Strnadová 1D-NMR: experimentální FID je funkcí jediné časové proměnné - detekčního času t 2, spektrum získané Fourierovou transformací je funkcí frekvence

Více