Elektrické vlastnosti pevných látek
|
|
- Renáta Matějková
- před 8 lety
- Počet zobrazení:
Transkript
1 Elektrické vlastnosti pevných látek elektrická vodivost gradient vnějšího elektrického pole vyvolá přenos náboje volnými nositeli (elektrony, díry, ionty) měrná vodivost = e n n e p p [ -1 m -1 ] Kovy (vodiče) = m -1 Pásová struktura krystalu Na: 1s 2 2s 2 2p 6 3s 1 Mg: 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 valenční elektrony se mohou v krystalu volně pohybovat, již slabé vnější elektrické pole usměrní přenos náboje
2 Polovodiče Izolanty (nevodiče) = m -1 valenční pás zcela zaplněný, od vodivostního pásu oddělen úzkým pásem zakázaných energií (E g < 3 ev) vodivostní pás E g = m -1 valenční pás zcela zaplněný, od vodivostního pásu oddělen širokým pásem zakázaných energií (E g > 3 ev) vodivostní pás E g tepelná excitace přechod elektronů do vodivostního pásu nositelé náboje elektrony a díry, u příměsových polovodičů určitý typ vodivosti převažuje valenční pás k překonání zakázaného pásu nutné vysoké (průrazné) napětí porušení struktury valenční pás Supravodiče = m -1 některé prvky a sloučeniny, náhlý pokles elektrického odporu za velmi nízkých teplot (T < T c ), odlišný mechanismus vedení proudu (Cooperovy páry elektronů) Iontové vodiče některé iontové krystaly, pevné elektrolyty; výrazná vodivost při běžných teplotách superiontové vodiče ( = m -1 )
3 Elektrické vlastnosti kovů kovová vazba sdílení valenčních elektronů více (částečně ionizovanými) atomy, nemá směrový charakter valenční elektrony se mohou volně pohybovat krystalem (elektronový plyn) překážky volného pohybu: rozptyl elektronů na bodových poruchách vibrační pohyb atomů (rovnovážná koncentrace poruch a intenzita vibrací se zvyšují s rostoucí teplotou) elektrická vodivost kovů roste s klesající teplotou vysvětlení vlastností kovů je založeno na kvantových principech
4 Ohmův zákon urychlení volných elektronů v kovu působením vnějšího elektrického pole pohyb ve směru pole náhodné srážky s jinými elektrony a ionizovanými atomy náhodné změny směru; unášení elektronu ve směru potenciálového spádu elektrický odpor: R = U/I fonony (tepelné vibrace atomů) strukturní poruchy (vakance, dislokace, hranice zrn) chemické poruchy (substituce, nečistoty) neperiodicita (nekrystalická struktura) - E frekvence vibrací atomů ~ s -1, rychlost elektronu ~ 10 6 m s -1 dráha elektronu během jedné vibrace ~ 10-7 m
5 vnější elektrické pole působí na elektron silou F = ee = m e a zrychlení elektronu za čas mezi dvěma srážkami a = v τ rychlost elektronu těsně před další srážkou střední rychlost mezi dvěma srážkami v D = v 2 v = e E τ m e e E τ = = e U l τ 2m e 2m e vodič o délce l a průřezu A, potenciálový rozdíl na koncích vodiče U = E l proud protékající vodičem při koncentraci elektronů n I = n A e v D = n A e2 E τ 2m e = n e2 τ 2m e A l U = 1 R U
6 Ohmův zákon a elektrická vodivost kovů z teorie elektronového plynu 1 R = n e2 τ A 2m e l, U = 1 R I měrná elektrická vodivost (konduktivita) σ = n e2 τ 2m e Ω 1 m 1 pohyblivost volných nositelů náboje (elektronů) měrný odpor (rezistivita) μ n = e τ 2m e ρ = 1 n e μ n m 2 V 1 s 1 Ω m 1 ρ = σ = n e μ n
7 Základní aproximace v kvantové teorii pevných látek kvantová teorie pevných látek řešení Schrödingerovy rovnice pro stacionární stav (soustava N atomů obsahující N jader a NZ elektronů (Z = atomové číslo), interakce mezi všemi částicemi soustavy) vlnová funkce ψ( r 1,, r NZ ; R 1,, R N ), r k a R i polohové vektory elektronu a jádra Hψ = Eψ operátor celkové energie (Hamiltonián) H = T U = ħ2 2m U = 2 x 2 2 y 2 2 z 2 ħ = h 2π k ħ 2 2m e k i ħ 2 2 2m i 1 e r U j 2 r 2 ( r 1,, r NZ ; R 1,, R N ) U 3 (R 1,, R N ) ψ = Eψ kl k l U 1 = 1 2 k l e r 2 potenciální energie párové interakce elektronů, e 2 r = e2 r kl 4πε 0 U 2 potenciální energie interakce elektronů s jádry, U 3 potenciální energie jader
8 Bornova-Oppenheimerova adiabatická aproximace systém částic podsystém elektronů a podsystém jader m e << m j, elektrony se pohybují v poli stacionárních jader, U 3 = 0 k ħ 2 2 2m k 1 e r U e 2 r 2 ( r 1,, r NZ ; R 10,, R N0 ) ψ e = E e ψ e kl k l Hartreeho-Fokova jednoelektronová aproximace vzájemná interakce elektronů interakce elektronu se středním polem ostatních elektronů a všech jader potenciální energie elektronu v poli stacionárních jader U 2 = k U k (R 10,, R N0 ) = k U k ( r k ) potenciální energie elektronu v poli ostatních elektronů 2 1 e r = 2 r kl k l k U ( r k )
9 jeden elektron v potenciálovém poli všech stacionárních jader a ostatních elektronů U r k = U r k U ( r k ) ħ2 2m e k U( r k ) ψ k = E k ψ k Kronigův-Penneyův model pole U r k je periodické s periodou mřížky, má tvar nekonečné řady pravoúhlých potenciálových jam U(r) teorie volných elektronů Kronigův-Penneyův model potenciální energie elektronů v pevné látce pásový model r
10 Teorie elektronového plynu Předpoklady: - neomezený pohyb elektronů uvnitř kovu (konstantní potenciální energie) - kvantovaná energie elektronů, obsazování energetických hladin podle Pauliho principu - pravděpodobnost obsazení hladin při T > 0 K podle Fermiho-Diracovy statistiky U = U = Schrödingerova rovnice pro elektron v potenciálové jámě ħ2 2m e U 0 ψ = Eψ U = U 0 x = 0 x = L potenciálová jáma o hraně L vlnová funkce periodická podle x, y, z s periodou L (Bornovy-Kármánovy podmínky) ψ x, y, z = ψ x L, y, z = ψ x, y L, z = ψ(x, y, z L) ψ r = A exp ik r nalezení výrazu pro E vs. k r k polohový vektor, vlnový vektor, k = 2π λ, A = konst
11 periodicita vlnové funkce: exp ik x x = exp ik x (x L) = exp ik x L exp(ik x x) tedy exp ik x L = cos k x L i sin k x L = 1 složka vlnového vektoru k x L = 2πn x k x = 2πn x /L, k y = 2πn y /L, k z = 2πn z /L n x, n y, n z kvantová čísla volného elektronu (0, 1, 2,...) hodnoty energie vztažené k referenční hladině U 0 E = ħ2 2m e k x 2 k y 2 k z 2 = ħ2 2m e 2π L 2 n x 2 n y 2 n z 2 energetické hladiny a vlnové funkce volného elektronu; kvantové číslo udává počet půlvln vlnové funkce (Kittel C., Úvod do fyziky pevných látek, Academia Praha 1985)
12 k y jedna buňka v k-prostoru = jedna hladina energie (uzel) pro dva elektrony s opačným spinem elektrony obsazují energetické hladiny uvnitř koule o poloměru k 0 N elektronů obsadí N/2 buněk k z 2 /L k x 4 3 πk 0 3 8π 3 L 3 = L 3 k 0 3 6π 2 = N 2 k 0 = 3π2 N L k-prostor vyplněný buňkami o objemu (2 /L) 3 k y k 0 Fermiho koule k x Fermiho hladina energie nejvyššího obsazeného stavu při T = 0 K E F = ħ2 2m e 3π 2 N L k z k 0 2 = k x 2 k y 2 k z 2
13 hustota energetických stavů v závislosti na energii při T > 0 K přerozdělování elektronů na energetických hladinách, některé elektrony vystoupí na hladiny E > E F (počet elektronů se nemění) G(E) přerozdělení se řídí Fermiho-Diracovou statistikou T = 0 K T > 0 K f E = 1 exp E E F kt 1 f(e) 1 ~ 2kT T = 0 K E F E 0,5 0 E F T > 0 KE platí do T ~ 10 4 K při T >> 0 K může být překročena kritická teplota T F = E F /k E E F >> kt tepelné excitace se zúčastní všechny elektrony pod Fermiho hladinou Fermiho-Diracovo rozdělení při různých teplotách (T F = E F /k = K; C. Kittel, Úvod do fyziky pevných látek, Academia Praha 1985)
14 Pohyb elektronu v periodickém potenciálu teorie elektronového plynu konstantní průběh potenciálu v krystalové struktuře 3D periodicita krystalové struktury potenciálové pole se periodicky mění ħ2 2m e U r ψ = Eψ periodická změna potenciální energie U r = U r t, t = t 1 a 1 t 2 a 2 t 3 a 3 a 1, a 2, a 3 základní mřížkové vektory řešení Blochova funkce ψ r = u k r exp(ikr) postupující rovinná vlna modulovaná funkcí u k r = u k ( r t) funkce u k ( r) závisí na vlnovém vektoru k a na průběhu U( r) energie E má periodický průběh periodický průběh potenciální energie podle Kronigova-Penneyova modelu pásový model pevných látek
15 Kronigův-Penneyův model jednorozměrný průběh periodického potenciálu, nekonečná řada obdélníkových jam konečné hloubky U(x) t = a = c b U 0 0 < x < c U = 0 -b < x < 0 U = U 0 -b 0 c cb a x úprava Schrödingerovy rovnice d 2 ψ dx 2 2m e ħ 2 Eψ = 0 0 < x < c, d 2 ψ dx 2 2m e ħ 2 E U 0 ψ = 0 b < x < 0
16 řešení Blochova funkce v jednorozměrném tvaru ψ x = u kx x exp(ik x x) (popis řešení rovnic po dosazení Blochovy funkce viz skripta) zjednodušený vztah P sin(γa) γa cos γa = cos k x a γ 2 = 2m e ħ 2 P = konst cos k x a může nabývat pouze hodnot od -1 do 1, vztah vyhovuje pouze pro určité hodnoty energií dovolené hodnoty energie E (energetické pásy) závislost sin(γa) γa cos γa na k x a pro P = 3 /2
17 potenciální energie Energie elektronů a periodická mřížka pevná látka, L ~ 10 0 m volné elektrony E F hladiny (téměř) volných elektronů v pevné látce a ~ m hladiny elektronů vázaných k atomům energie elektronů vzhledem ke k E = ħ2 k 2 2m e E E dovolené hladiny E 0 k 3π 3π π π 0 k 3π 3π π π 0 L L L L a a a a volné elektrony volné elektrony v pevné látce vázané elektrony n /a >> n /L k
18 reciproká mřížka informace o periodicitě mřížky v reciprokém prostoru periodicita v přímém prostoru (meziatomová vzdálenost) a 1/a v reciprokém prostoru dovolené vlnové vektory k (dovolené energie elektronu) v reciprokém prostoru v reciprokých jednotkách ( 2 / ) jednorozměrná mřížka v k-prostoru (vektory reciproké mřížky v jednotkách 2 /a) 4π a 2π a 0 2π a 4π a elektron prochází pevnou látkou jako postupná vlna difrakční jevy ( srovnatelná s periodicitou mřížky) Braggova rovina = rovina v reciprokém prostoru, která protíná vlnový vektor k v jeho polovině první bod reciproké mřížky v k-prostoru 2 /a první Braggova rovina kolmo protíná mřížkový vektor v /a 1. Braggova rovina 2. Braggova rovina 4π a 2π a 0 π a 2π a 4π a
19 když se konec vlnového vektoru dotkne Braggovy roviny, dojde k difrakci E Braggova rovnice nλ = 2a sin θ velikost vlnového vektoru a splnění difrakční podmínky k = 2π nπ k = λ a sin θ 4π a 2π a 0 2π a Braggovy roviny v k-prostoru 4π a difrakce pouze při určitých hodnotách vlnového vektoru k vlnové vektory volných elektronů v pevné látce: diskrétní hodnoty k = n /L o mnoho řádů menší ve srovnání s periodicitou mřížky velmi těsné uspořádání energetických hladin kontinuum diskontinuity na Braggových rovinách (interakce elektromagnetických vln s periodickou mřížkou)
20 Brillouinovy zóny závislost energie E na vlnovém vektoru k není spojitá v bodech k = n /a, n = 1, 2, pásy dovolených energií E g E g E g první dovolený energetický pás (n = 1) pro hodnoty k od - /a do /a 1. Brillouinova zóna hodnoty k od - /a do -2 /a a od /a do 2 /a 2. Brillouinova zóna pás zakázaných energií diskontinuita na hranicích zón
21 opakování průběhu funkce E k v mřížkových bodech E perioda 2 /a průběh funkce reprezentuje energetický pás 4π a 3π a 2π a π a 0 π a 2π a 3π a 4π a redukované zónové schéma E zobrazuje průběh funkce E k v k-prostoru mezi prvními Braggovými rovinami od počátku (od - /a do /a 1. BZ) reprezentuje informaci o interakci vlnových vektorů s periodickou mřížkou π a 0 π a
22 Brillouinovy zóny v dvojrozměrné čtvercové struktuře 1) hodnoty vlnového vektoru k < /a volný pohyb elektronu ve struktuře 2) k = /a splněna difrakční podmínka k x = k sin θ = n π a, k y = n π a (difrakce od vodorovných a svislých řad atomů) 3) k > /a, pro = 45 difrakce od diagonálních řad atomů n π 2n π n π k = = = 2 a sin 45 a 2 a deformace ekvienergetických čar v blízkosti hranic Brillouinovy zóny na hranici (k = /a) má energie E dvě hodnoty odpovídající šířce zakázaného pásu
23 Polovodiče kovalentní vazba mezi atomy zcela zaplněný valenční pás, prázdný vodivostní pás, odděleny úzkým pásem zakázaných energií (E g < ~ 3 ev) elementární polovodiče (Si, Ge) kovalentní vazba, strukturní typ diamantu sloučeninové polovodiče polární vazba, strukturní typ sfaleritu A III B V (GaAs, AlAs, InP, ) A II B VI (CdS, ZnTe, ) Vlastní polovodiče T = 0 K T > 0 K excitace elektronů (e - ) do vodivostního pásu elektrická vodivost v elektrickém poli neobsazené hladiny ve valenčním pásu - díry (h ); přeskoky elektronů ze sousedních vazeb do pozic děr děrová vodivost elektron díra = exciton (kvazičástice) termodynamická rovnováha: generace párů elektron-díra odpovídá rekombinaci
24 minimum (hrana) vodivostního pásu E C potenciální energie elektronu; elektrické pole udělí elektronu kinetickou energii maximum valenčního pásu E V potenciální energie díry; zvýšení energie díry = zvýšení energie některého elektronu ve valenčním pásu šířka zakázaného pásu E g = E C E V pásová struktura polovodiče v přímém prostoru a disperzní relace v reciprokém prostoru uvnitř 1.BZ pravděpodobnost obsazení energetického stavu elektronem při T = 0 K: f(e V ) = 1, f(e C ) = 0 1 exp E C E F kt 1 = 1 1 exp E V E F kt 1 platí pouze pro E F = E c E V 2 pro polovodiče platí f(e F ) = 0,5
25 elektrický proud způsobený oběma nositeli teče ve směru elektrického pole měrná vodivost: σ = σ n σ p = n e μ n p e μ p vlastní polovodič: n i = p i polovodič E g [ev] [ -1 m -1 ] µ n [m 2 V -1 s -1 ] µ p [m 2 V -1 s -1 ] Si 1, ,14 0,05 Ge 0,67 2,2 0,38 0,18 GaP 2,25-0,05 0,002 GaAs 1, ,85 0,45 InSb 0, ,7 0,07 CdS 2,40-0,03 - ZnTe 2,26-0,03 0,01
26 Přímá a nepřímá pásová struktura polovodičů přímá pásová struktura: minimum vodivostního pásu v k-prostoru nad maximem valenčního pásu možný vertikální přechod elektronu v k-prostoru (např. excitace fotonem) nepřímá pásová struktura: minimum vodivostního pásu vzdálené od maxima valenčního pásu, na přechodu elektronu se podílí ještě další kvazičástice (fonon) absorpce fotonu v polovodiči s přímou a nepřímou pásovou strukturou (J. Soubusta, Fyzika pevných látek SLO/PL, Univerzita Palackého v Olomouci, 2012)
27 Příměsové polovodiče elektrická vodivost je ovlivněna poruchami krystalové struktury, substituční atomy s jiným počtem valenčních elektronů (donory nebo akceptory elektronů) v polovodiči současně donory i akceptory elektronů typ vodivosti určuje příměs o vyšší koncentraci polovodič typu n malá energie potřebná k ionizaci donorového atomu, donorová elektronová hladina uvnitř zakázaného pásu v blízkosti vodivostního pásu
28 polovodič typu p chybějící elektron se doplní elektronem z valenčního pásu krystalu, vznikne volná díra, akceptorová hladina leží uvnitř zakázaného pásu v blízkosti valenčního pásu dostatečné množství akceptorů v krystalové mřížce díry jako majoritní nositelé náboje příměsové polovodiče se jeví elektricky neutrální volné elektrony blízko ionizovaného donorového atomu, díry sdružené se sousedním negativně nabitým atomem akceptoru vysoká koncentrace příměsí chování podobné vodičům (degenerované polovodiče)
29 teplotní závislost elektrické vodivosti příměsového (Si dotovaný B) a vlastního polovodiče (Si) (W.D. Callister, Jr., Materials Science and Engineering, An Introduction. Fifth Edition, John Willey & Sons, Inc., 2000) po vyčerpání všech donorů nebo po nasycení všech akceptorů elektrony z valenčního pásu se koncentrace nositelů náboje s teplotou nemění, dokud se neprojeví vlastní polovodivost
30 Hallův jev galvanomagnetický jev vliv magnetického pole na volné nositele náboje určení převažujícího typu vodivosti v polovodičích vzorkem prochází proud v příčném magnetickém poli vychýlení elektronů z původního směru napětí vznikající na bocích kompenzuje vliv magnetického pole z B z x y d I x U H U H = R HI x B z d R H Hallův koeficient, vyjadřuje reciprokou hodnotu hustoty volných nábojů R H = 1 n e (typ n) R H = 1 (typ p) p e
31 Přechod p-n difúze majoritních nositelů náboje přes rozhraní mezi částí n a p difúzní proud (hnací silou je koncentrační gradient) ionizace donorů v části n a akceptorů v části p oblasti prostorového náboje, zvyšování intenzity vnitřního elektrického pole E pn u přechodu p-n brání vyrovnávání koncentrací elektronů a děr v obou částech p I D p E n Fp E Vp E pn x b difúzní napětí V D n E Cp E Cp E Fp E Vp x b E Cn E Fn E Vn potenciálový val (ev D ) E Cn E Fn E Vn
32 Diodový jev elektrický odpor přechodu p-n závisí na polaritě vnějšího zdroje napětí zapojení v propustném směru: nižší potenciálový val, vyšší hodnota difúzního proudu, přes rozhraní prochází velké množství nositelů náboje, má nízký odpor x b x b p n E Cp E Fp E Vp e (V D U) E Cn E Fn E Vn U zapojení v závěrném směru: vtahování nositelů náboje do polovodiče, difúzní proud se snižuje, rozhraní působí izolačně E Cp x b p x b n E Fp E Vp e (V D U) E Cn E Fn U E Vn
33 Voltampérová charakteristika přechodu p-n I = I R exp eu kt 1 I R zbytkový proud, zapojení v propustném směru U > 0, zapojení v závěrném směru U < 0 při překročení kritického (Zenerova) napětí náhlá excitace elektronů do vodivostního pásu, prudké zvýšení proudu tekoucího přes rozhraní při téměř konstantním napětí voltampérová charakteristika přechodu p-n usměrnění elektrického proudu ze zdroje střídavého napětí polovodičovou diodou
34 Interakce přechodu p-n s elektromagnetickým zářením excitace elektronu do vodivostního pásu po interakci s fotony (h > E g ) Fotoelektrický jev ozáření fotodiody zapojené v závěrném směru vznik párů elektron-díra, zvýšení proudu protékajícího elektrickým obvodem aplikace: převod optického záření na elektrický signál, detekce záření Fotovoltaický jev přechod p-n zapojen v propustném směru, elektrony generované dopadem světelného záření procházejí obvodem a jsou přitahovány do volných děr osvětlený přechod p-n dodává energii do vnějšího obvodu křemíkový fotovoltaický panel
35 Využití přechodu p-n jako zdroje záření elektroluminiscence vznik fotonů při zářivé rekombinaci párů elektron-díra (h ~ E g ) LED diody dioda zapojená v propustném směru fotony jsou produkovány rekombinací elektronů a děr v blízkosti přechodu p-n p-algaas aktivní vrstva AlGaAs n-algaas substrát n-gaas konstrukce AlGaAs LED diody - polovodič vlnová délka (nm) Účinnost (%) výkon (lm/w) GaAs 0.6 P ,2 0,15 GaAs 0.35 P 0.65 :N 630 0,7 1 GaAs 0.14 P 0.86 :N 585 0,2 1 GaP:N 565 0,4 2,5 GaP:Zn-O ,40 AlGaAs AlInGaP AlInGaP AlInGaP SiC 470 0,02 0,04 GaN ,6
36 Laserové diody analogy LED diod, složitější struktura (tenké vrstvy různého složení a vlastností) intenzivním injekčním proudem dochází k excitaci velkého množství elektronů do vodivostního pásu, musí být kompenzovány ztráty v důsledku spontánní rekombinace elektronů a děr, podobný mechanismus stimulované emise jako u hladinových laserů struktura polovodičového laseru na bázi GaAs (W.D. Callister, Jr., Materials Science and Engineering, An Introduction. Fifth Edition, John Willey & Sons, Inc., 2000)
37 vznik laserového svazku emisí fotonů po rekombinaci párů elektron díra: emise fotonu při spontánní rekombinaci je stimulem k řetězové rekombinaci dalších párů, intenzita záření se zesiluje odrazem na zrcadlech, nové páry elektron-díra jsou generovány proudem procházejícím polovodičem přes přechod p-n.
Ideální krystalová mřížka periodický potenciál v krystalu. pásová struktura polovodiče
Cvičení 3 Ideální krystalová mřížka periodický potenciál v krystalu Aplikace kvantové mechaniky pásová struktura polovodiče Nosiče náboje v polovodiči hustota stavů obsazovací funkce, Fermiho hladina koncentrace
VíceÚvod do moderní fyziky. lekce 9 fyzika pevných látek (vedení elektřiny v pevných látkách)
Úvod do moderní fyziky lekce 9 fyzika pevných látek (vedení elektřiny v pevných látkách) krystalické pevné látky pevné látky, jejichž atomy jsou uspořádány do pravidelné 3D struktury zvané mřížka, každý
VíceFyzika IV. -ezv -e(z-zv) kov: valenční elektrony vodivostní elektrony. Elektronová struktura pevných látek model volných elektronů
Elektronová struktura pevných látek model volných elektronů 1897: J.J. Thomson - elektron jako částice 1900: P. Drude: kinetická teorie plynů - kov jako plyn elektronů Drudeho model elektrony se mezi srážkami
VíceElektrické vlastnosti pevných látek
Elektrické vlastnosti pevných látek elektrická vodivost gradient vnějšího elektrického pole vyvolá přenos náboje volnými nositeli (elektrony, díry, ionty) měrná vodivost σ = eμ n n + eμ p p [ 1 m 1 ] Kovy
VíceÚvod do laserové techniky KFE FJFI ČVUT Praha Michal Němec, 2014. Energie elektronů v atomech nabývá diskrétních hodnot energetické hladiny.
Polovodičové lasery Energie elektronů v atomech nabývá diskrétních hodnot energetické hladiny. Energetické hladiny tvoří pásy Nejvyšší zaplněný pás je valenční, nejbližší vyšší energetický pás dovolených
VíceVY_32_INOVACE_06_III./2._Vodivost polovodičů
VY_32_INOVACE_06_III./2._Vodivost polovodičů Vodivost polovodičů pojem polovodiče čistý polovodič, vlastní vodivost příměsová vodivost polovodičová dioda tranzistor Polovodiče Polovodiče jsou látky, jejichž
VícePŮVOD BARVY U NEVODIČŮ A ČISTÝCH POLOVODIČŮ (KŘEMÍK, GALENIT, RUMĚLKA, DIAMANT)
PŮVOD BARVY U NEVODIČŮ A ČISTÝCH POLOVODIČŮ (KŘEMÍK, GALENIT, RUMĚLKA, DIAMANT) Martin Julínek Ústav fyzikální a spotřební chemie, Fakulta chemická VUT v Brně Purkyňova 118, 612 00 Brno, e-mail: julinek@fch.vutbr.cz
Víceλ hc Optoelektronické součástky Fotorezistor, Laserová dioda
Optoelektronické součástky Fotorezistor, Laserová dioda Úvod Optoelektronické součástky jsou založeny na interakci optického záření s elektricky nabitými částicemi v polovodičích. Vztah mezi energií fotonů
VíceVlastnosti a zkoušení materiálů. Přednáška č.2 Poruchy krystalické mřížky
Vlastnosti a zkoušení materiálů Přednáška č.2 Poruchy krystalické mřížky Opakování z minula Materiál Degradační procesy Vnitřní stavba atomy, vazby Krystalické, amorfní, semikrystalické Vlastnosti materiálů
VíceELEKTRICKÝ PROUD V KAPALINÁCH, PLYNECH A POLOVODIČÍCH
Škola: Autor: DUM: Vzdělávací obor: Tematický okruh: Téma: Masarykovo gymnázium Vsetín Mgr. Jitka Novosadová MGV_F_SS_3S3_D14_Z_OPAK_E_Elektricky_proud_v_kapalinach _plynech_a_polovodicich_t Člověk a příroda
VíceZápadočeská univerzita v Plzni. Fakulta aplikovaných věd
Závislost odporu vodičů na teplotě František Skuhravý Západočeská univerzita v Plzni Fakulta aplikovaných věd datum měření: 4.4.2003 Úvod do problematiky Důležitou charakteristikou pevných látek je konduktivita
Vícezpůsobují ji volné elektrony, tzv. vodivostní valenční elektrony jsou vázány, nemohou být nosiči proudu
Vodivost v pevných látkách způsobují ji volné elektrony, tzv. vodivostní valenční elektrony jsou vázány, nemohou být nosiči proudu Pásový model atomu znázorňuje energetické stavy elektronů elektrony mohou
VíceLasery optické rezonátory
Lasery optické rezonátory Optické rezonátory Optickým rezonátorem se rozumí dutina obklopená odrazovými plochami, v níž je pasivní dielektrické prostředí. Rezonátor je nezbytnou součástí laseru, protože
VíceE g IZOLANT POLOVODIČ KOV. Zakázaný pás energií
Polovodiče To jestli nazýváme danou látku polovodičem, závisí především na jejích vlastnostech ve zvoleném teplotním oboru. Obecně jsou to látky s 0 ev < Eg < ev. KOV POLOVODIČ E g IZOLANT Zakázaný pás
VícePolymorfismus kovů Při změně podmínek (zejména teploty), nebo např.mechanickým působením změna krystalické struktury.
Struktura kovů Kovová vazba Krystalová mříž: v uzlových bodech kationy (pro atom H: m jádro :m obal = 2000:1), Mezi kationy: delokalizovaný elektronový plyn, vyplňuje celé kovu těleso. Hmotu udržuje elektrostatická
VíceMaturitní okruhy Fyzika 2015-2016
Maturitní okruhy Fyzika 2015-2016 Mgr. Ladislav Zemánek 1. Fyzikální veličiny a jejich jednotky. Měření fyzikálních veličin. Zpracování výsledků měření. - fyzikální veličiny a jejich jednotky - mezinárodní
VíceOpakování: shrnutí základních poznatků o struktuře atomu
11. Polovodiče Polovodiče jsou krystalické nebo amorfní látky, jejichž elektrická vodivost leží mezi elektrickou vodivostí kovů a izolantů a závisí na teplotě nebo dopadajícím optickém záření. Elektrické
Více41 ELEKTRICKÉ VLASTNOSTI
508 41 ELEKTRICKÉ VLASTNOSTI Elektrické vlastnosti plynů Elektrická vodivost elektrolytů - Faradayovy zákony Pásová teorie pevných látek Rozdělení pevných látek, koncentrace volných nosičů náboje Elektrická
Vícenano.tul.cz Inovace a rozvoj studia nanomateriálů na TUL
Inovace a rozvoj studia nanomateriálů na TUL nano.tul.cz Tyto materiály byly vytvořeny v rámci projektu ESF OP VK: Inovace a rozvoj studia nanomateriálů na Technické univerzitě v Liberci Optické vlastnosti
Více11-1. PN přechod. v přechodu MIS (Metal - Insolator - Semiconductor),
11-1. PN přechod Tzv. kontaktní jevy vznikají na přechodu látek s rozdílnou elektrickou vodivostí a jsou základem prakticky všech polovodičových součástek. v přechodu PN (který vzniká na rozhraní polovodiče
VíceReferát z Fyziky. Detektory ionizujícího záření. Vypracoval: Valenčík Dušan. MVT-bak.
Referát z Fyziky Detektory ionizujícího záření Vypracoval: Valenčík Dušan MVT-bak. 2 hlavní skupiny detektorů používaných v jaderné a subjaderné fyzice 1) počítače interakce nabitých částic je převedena
Více2. Pasivní snímače. 2.1 Odporové snímače
. Pasivní snímače Pasivní snímače při působení měřené veličiny mění svoji charakteristickou vlastnost, která potom ovlivní tok elektrické energie. Její změna je pak mírou hodnoty měřené veličiny. Pasivní
VíceElektrické vlastnosti pevných látek. Dielektrika
Elektrické vlastnosti pevných látek Dielektrika pásová struktura: valenční pás zcela zaplněný elektrony prázdný vodivostní pás, široký pás zakázaných energií vnější elektrické pole nevyvolá změnu rychlosti
VíceAplikovaná optika. Optika. Vlnová optika. Geometrická optika. Kvantová optika. - pracuje s čistě geometrickými představami
Aplikovaná optika Optika Geometrická optika Vlnová optika Kvantová optika - pracuje s čistě geometrickými představami - zanedbává vlnovou a kvantovou povahu světla - elektromagnetická teorie světla -světlo
VíceZáklady magnetohydrodynamiky. aneb MHD v jedné přednášce?! To si snad děláte legraci!
Základy magnetohydrodynamiky aneb MHD v jedné přednášce?! To si snad děláte legraci! Osnova Magnetohydrodynamika Maxwellovy rovnice Aplikace pinče, MHD generátory, geofyzika, astrofyzika... Magnetohydrodynamika
Víceelektrony v pevné látce verze 1. prosince 2016
F6122 Základy fyziky pevných látek seminář elektrony v pevné látce verze 1. prosince 2016 1 Drudeho model volných elektronů 1 1.1 Mathiessenovo pravidlo............................................... 1
VíceL A S E R. Krize klasické fyziky na přelomu 19. a 20. století, vznik kvantových představ o interakci optického záření s látkami.
L A S E R Krize klasické fyziky na přelomu 19. a 20. století, vznik kvantových představ o interakci optického záření s látkami Stimulovaná emise Princip laseru Specifické vlastnosti laseru jako zdroje
Více2. kapitola: Přenosová cesta optická (rozšířená osnova)
Punčochář, J: AEO; 2. kapitola 1 2. kapitola: Přenosová cesta optická (rozšířená osnova) Čas ke studiu: 4 hodiny Cíl: Po prostudování této kapitoly budete umět identifikovat prvky optického přenosového
VíceSNÍMAČE. - čidla, senzory snímají měří skutečnou hodnotu regulované veličiny (dávají informace o stavu technického zařízení).
SNÍMAČE - čidla, senzory snímají měří skutečnou hodnotu regulované veličiny (dávají informace o stavu technického zařízení). Rozdělení snímačů přímé- snímaná veličina je i na výstupu snímače nepřímé -
Více2. Pasivní snímače. 2.1 Odporové snímače
. Pasivní snímače Pasivní snímače mění při působení měřené některou svoji charakteristickou vlastnost. Její změna je pak mírou hodnoty měřené veličiny a ta potom ovlivní tok elektrické energie ve vyhodnocovacím
VíceElektrická impedanční tomografie
Biofyzikální ústav LF MU Projekt FRVŠ 911/2013 Je neinvazivní lékařská technika využívající nízkofrekvenční elektrické proudy pro zobrazení elektrických vlastností tkaní a vnitřních struktur těla. Různé
VíceELEKTRICKÝ PROUD V POLOVODIČÍCH
LKTRIKÝ ROUD V OLOVODIČÍH 1. olovodiče olovodiče mohou snadno měnit svůj odpor. Mohou tak mít vlastnosti jak vodičů tak izolantů, což záleží například na jejich teplotě, osvětlení, příměsích. Odpor mění
VíceStruktura atomů a molekul
Struktura atomů a molekul Obrazová příloha Michal Otyepka tento text byl vysázen systémem L A TEX2 ε ii Úvod Dokument obsahuje všechny obrázky tak, jak jsou uvedeny ve druhém vydání skript Struktura atomů
VíceLaboratorní práce č. 2: Určení voltampérové charakteristiky polovodičové diody
Přírodní vědy moderně a interaktivně FYZIKA 5. ročník šestiletého a 3. ročník čtyřletého studia Laboratorní práce č. 2: Určení voltampérové charakteristiky polovodičové diody G Gymnázium Hranice Přírodní
VíceZavádění inovativních metod a výukových materiálů do přírodovědných předmětů na Gymnáziu v Krnově. 07_3_Elektrický proud v polovodičích
Zavádění inovativních metod a výukových materiálů do přírodovědných předmětů na Gymnáziu v Krnově 07_3_Elektrický proud v polovodičích Ing. Jakub Ulmann 3 Polovodiče Př. 1: Co je to? Př. 2: Co je to? Mikroprocesor
VíceR10 F Y Z I K A M I K R O S V Ě T A. R10.1 Fotovoltaika
Fyzika pro střední školy II 84 R10 F Y Z I K A M I K R O S V Ě T A R10.1 Fotovoltaika Sluneční záření je spojeno s přenosem značné energie na povrch Země. Její velikost je dána sluneční neboli solární
VíceMATERIÁLY PRO ELEKTROTECHNIKU
Vysoká škola báňská Technická univerzita Ostrava MATERIÁLY PRO ELEKTROTECHNIKU učební text Jaromír Drápala Ostrava 2013 ` Recenze: Ing. Dušan Nohavica, CSc. Název: Materiály pro elektrotechniku Autor:
VíceJiří Oswald. Fyzikální ústav AV ČR v.v.i.
Jiří Oswald Fyzikální ústav AV ČR v.v.i. I. Úvod Polovodiče Zákládní pojmy Kvantově-rozměrový jev II. Luminiscence Si nanokrystalů III. Luminiscence polovodičových nanostruktur A III B V IV. Aplikace Pásová
Více9. MĚŘENÍ TEPELNÉ VODIVOSTI
Měřicí potřeby 9. MĚŘENÍ TEPELNÉ VODIVOSTI 1) střídavý zdroj s regulačním autotransformátorem 2) elektromagnetická míchačka 3) skleněná kádinka s olejem 4) zařízení k měření tepelné vodivosti se třemi
VíceDEGRADACE SOLÁRNÍCH ČLÁNKŮ SVĚTLEM LIGHT INDUCED DEGRADATION OF SOLAR CELLS
VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ BRNO UNIVERSITY OF TECHNOLOGY FAKULTA ELEKTROTECHNIKY A KOMUNIKAČNÍCH TECHNOLOGIÍ ÚSTAV ELEKTROTECHNOLOGIE FACULTY OF ELECTRICAL ENGINEERING AND COMMUNICATION DEPARTMENT OF
VíceFYZIKA 2. ROČNÍK. Elektrický proud v kovech a polovodičích. Elektronová vodivost kovů. Ohmův zákon pro část elektrického obvodu
FYZK. OČNÍK a polovodičích - v krystalové mřížce kovů - valenční elektrony - jsou společné všem atomům kovu a mohou se v něm volně pohybovat volné elektrony Elektronová vodivost kovů Teorie elektronové
VíceV nejnižším energetickém stavu valenční elektrony úplně obsazují všechny hladiny ve valenčním pásu, nemohou zprostředkovat vedení proudu.
POLOVODIČE Vlastní polovodiče Podle typu nosiče náboje dělíme polovodiče na vlastní (intrinsické) a příměsové. Příměsové polovodiče mohou být dopované typu N (majoritními nosiči volného náboje jsou elektrony)
VíceUniverzita Tomáše Bati ve Zlíně
Univerzita Tomáše Bati ve Zlíně Ústav elektrotechniky a měření Základní pojmy elektroniky Přednáška č. 1 Milan Adámek adamek@ft.utb.cz U5 A711 +420576035251 Základní pojmy elektroniky 1 Model atomu průměr
VícePolovodičové senzory. Polovodičové materiály Teplotní závislost polovodiče Piezoodporový jev Fotonové jevy Radiační jevy Magnetoelektrické jevy
Polovodičové senzory Polovodičové materiály Teplotní závislost polovodiče Piezoodporový jev Fotonové jevy Radiační jevy Magnetoelektrické jevy Polovodičové materiály elementární polovodiče Elementární
VíceRadioterapie. X31LET Lékařská technika Jan Havlík Katedra teorie obvodů xhavlikj@fel.cvut.cz
Radioterapie X31LET Lékařská technika Jan Havlík Katedra teorie obvodů xhavlikj@fel.cvut.cz Radioterapie je klinický obor využívající účinků ionizujícího záření v léčbě jak zhoubných, tak nezhoubných nádorů
Více7. Elektrický proud v polovodičích
7. Elektrický proud v polovodičích 7.1 Elektrické vlastnosti polovodičů Kromě vodičů a izolantů existují polovodiče. Definice polovodiče: Je to řada minerálů, rud, krystalů i amorfních látek, řada oxidů
VíceMateriály a technická dokumentace
Doc. Ing. Josef Jirák, CSc., Prof. Ing. Rudolf Autrata, DrSc. Doc. Ing. Karel Liedermann, CSc., Ing. Zdenka Rozsívalová Doc. Ing. Marie Sedlaříková, CSc. Materiály a technická dokumentace část: Materiály
Víceλ, (20.1) 3.10-6 infračervené záření ultrafialové γ a kosmické mikrovlny
Elektromagnetické vlny Optika, část fyziky zabývající se světlem, patří spolu s mechanikou k nejstarším fyzikálním oborům. Podle jedné ze starověkých teorií je světlo vyzařováno z oka a oko si jím ohmatává
VíceNávod pro laboratorní úlohu: Komerční senzory plynů a jejich testování
Návod pro laboratorní úlohu: Komerční senzory plynů a jejich testování Úkol měření: 1) Proměřte závislost citlivosti senzoru TGS na koncentraci vodíku 2) Porovnejte vaši citlivostní charakteristiku s charakteristikou
Vícepodíl permeability daného materiálu a permeability vakua (4π10-7 )
ELEKTROTECHNICKÉ MATERIÁLY 1) Uveďte charakteristické parametry magnetických látek Existence magnetického momentu: základním předpoklad, aby látky měly magnetické vlastnosti tvořen součtem orbitálního
VíceII. VNITŘNÍ ENERGIE, PRÁCE A TEPLO
II. VNITŘNÍ ENERGIE, PRÁCE A TEPLO 2.1 Vnitřní energie tělesa a) celková energie (termodynamické) soustavy E tvořena kinetickou energií E k jejího makroskopického pohybu jako celku potenciální energií
VíceVEDENÍ ELEKTRICKÉHO PROUDU V KOVECH
I N V E S T I C E D O O Z V O J E V Z D Ě L Á V Á N Í VEDENÍ ELEKTICKÉHO POD V KOVECH. Elektrický proud (I). Zdroje proudu elektrický proud uspořádaný pohyb volných částic s elektrickým nábojem mezi dvěma
VíceOptoelektronické polovodičové součástky
Optoelektronické polovodičové součástky směr převodu energie optická na elektrickou elektrická na optickou solární články fotodetektory LED LASER Mechanizmy absorpce a emise fotonů mezipásové přechody
VícePokroky matematiky, fyziky a astronomie
Pokroky matematiky, fyziky a astronomie Antonín Bohun Elektronová emise, luminiscence a zbarvení iontových krystalů Pokroky matematiky, fyziky a astronomie, Vol. 6 (1961), No. 3, 150--153 Persistent URL:
VícePraktikum II Elektřina a magnetismus
Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK Praktikum II Elektřina a magnetismus Úloha č. XI Název: Charakteristiky diod Pracoval: Matyáš Řehák stud.sk.: 13 dne: 17.10.2008 Odevzdal
VíceFyzika vedení proudu ve vakuu a v pevné fázi, pásový diagram, polovodiče
Fyzika vedení proudu ve vakuu a v pevné fázi, pásový diagram, polovodiče Vakuum neobsahuje nabité částice; elektrický proud vakuuem neprochází.průchod elektrického proudu vakuem je umožněn vznikem nositelů
Více1 Tepelné kapacity krystalů
Kvantová a statistická fyzika 2 Termodynamika a statistická fyzika) 1 Tepelné kapacity krystalů Statistická fyzika dokáže vysvětlit tepelné kapacity látek a jejich teplotní závislosti alespoň tehdy, pokud
Více4. Vysvětlete mechanismus fotovodivosti. Jak závisí fotovodivost na dopadajícím světelném záření?
Dioda VA 1. Dvě křemíkové diody se liší pouze plochou PN přechodu. Dioda D1 má plochu přechodu dvakrát větší, než dioda D2. V jakém poměru budou jejich diferenciální odpory, jestliže na obou diodách bude
VíceMěření rozložení optické intenzity ve vzdálené zóně
Rok / Year: Svazek / Volume: Číslo / Number: 1 1 5 Měření rozložení optické intenzity ve vzdálené zóně Measurement of the optial intensity distribution at the far field Jan Vitásek 1, Otakar Wilfert, Jan
VíceVODIVOST x REZISTIVITA
VODIVOST x REZISTIVITA Ohmův v zákon: z U = I.R = ρ.l.i / S napětí je přímo úměrné proudu, který vodičem prochází drát délky l a průřezu S, mezi jehož konci je napětí U ρ převrácená hodnota měrné ele.
VíceKapitoly z fyzikální chemie KFC/KFCH. VII. Spektroskopie a fotochemie
Kapitoly z fyzikální chemie KFC/KFCH VII. Spektroskopie a fotochemie Karel Berka Univerzita Palackého v Olomouci Katedra Fyzikální chemie karel.berka@upol.cz Spektroskopie Analýza světla Excitované Absorbované
Vícestránka 101 Obr. 5-12c Obr. 5-12d Obr. 5-12e
BIPOLÁRNÍ TRANZISTOR: Polovodičová součástka se dvěma přechody PN a se třemi oblastmi s příměsovou vodivostí (NPN, popř. PNP, K kolekor, B báze, E emitor) u níž lze proudem procházejícím v propustném směru
VíceFyzika IV. g( ) Vibrace jader atomů v krystalové mříži
Vibrace jader atomů v krystalové mříži v krystalu máme N základních buněk, v každé buňce s atomů, které kmitají kolem rovnovážných poloh výchylky kmitů jsou malé (Taylorův rozvoj): harmonická aproximace
VíceElektřina a magnetismus UF/01100. Základy elektřiny a magnetismu UF/PA112
Elektřina a magnetismus UF/01100 Rozsah: 4/2 Forma výuky: přednáška Zakončení: zkouška Kreditů: 9 Dop. ročník: 1 Dop. semestr: letní Základy elektřiny a magnetismu UF/PA112 Rozsah: 3/2 Forma výuky: přednáška
VíceMETODY CHARAKTERIZACE POLOVODIVÝCH TERMOELEKTRICKÝCH MATERIÁLŮ
METODY CHARAKTERIZACE POLOVODIVÝCH TERMOELEKTRICKÝCH MATERIÁLŮ J. KAŠPAROVÁ, Č. DRAŠAR Fakulta chemicko - technologická, Univerzita Pardubice, Studentská 573, 532 10 Pardubice, CZ, e-mail:jana.kasparova@upce.cz
VícePozitron teoretická předpověď
Pozitron teoretická předpověď Diracova rovnice: αp c mc x, t snaha popsat relativisticky pohyb elektronu x, t ˆ i t řešení s negativní energií vakuum je Diracovo moře elektronů pozitrony díry ve vaku Paul
VíceUnipolární tranzistory
Unipolární tranzistory MOSFET, JFET, MeSFET, NMOS, PMOS, CMOS Unipolární tranzistory aktivní součástka řízení pohybu nosičů náboje elektrickým polem většinové nosiče menšinové nosiče parazitní charakter
VíceStudium kladného sloupce doutnavého výboje pomocí elektrostatických sond: jednoduchá sonda
1 Úvod Studium kladného sloupce doutnavého výboje pomocí elektrostatických sond: jednoduchá sonda V této úloze se zaměříme na měření parametrů kladného sloupce doutnavého výboje, proto je vhodné se na
VíceFyzikální podstata fotovoltaické přeměny solární energie
účinky a užití optického zářní yzikální podstata fotovoltaické přměny solární nri doc. In. Martin Libra, CSc., Čská změdělská univrzita v Praz a Jihočská univrzita v Čských Budějovicích, In. Vladislav
VíceMěření Planckovy konstanty
Měření Planckovy konstanty Online: http://www.sclpx.eu/lab3r.php?exp=2 Pro stanovení přibližné hodnoty Planckovy konstanty jsme vyšli myšlenkově z experimentu s LED diodami, viz např. [8], [81], nicméně
VíceČeské vysoké učení technické v Praze Fakulta jaderná a fyzikálně inženýrská. Příloha formuláře C OKRUHY
Příloha formuláře C OKRUHY ke státním závěrečným zkouškám BAKALÁŘSKÉ STUDIUM Obor: Studijní program: Aplikace přírodních věd Základy fyziky kondenzovaných látek 1. Vazebné síly v kondenzovaných látkách
VíceVibrace atomů v mřížce, tepelná kapacita pevných látek
Vibrace atomů v mřížce, tepelná kapacita pevných látek Atomy vázané v mřížce nejsou v klidu. Míru jejich pohybu vyjadřuje podobně jako u plynů a kapalin teplota. - Elastické vlny v kontinuu neatomární
VíceKvantová mechanika - model téměř volných elektronů. model těsné vazby
Kvantová mechanika - model téměř volných elektronů model těsné vazby Částice (elektron) v periodickém potenciálu- Blochův teorém Dále už nebudeme považovat elektron za zcela volný (Sommerfeld), ale připustíme
VíceRelativistická dynamika
Relativistická dynamika 1. Jaké napětí urychlí elektron na rychlost světla podle klasické fyziky? Jakou rychlost získá při tomto napětí elektron ve skutečnosti? [256 kv, 2,236.10 8 m.s -1 ] 2. Vypočtěte
VíceOptoelektronika. elektro-optické převodníky - LED, laserové diody, LCD. Elektronické součástky pro FAV (KET/ESCA)
Optoelektronika elektro-optické převodníky - LED, laserové diody, LCD Elektro-optické převodníky žárovka - nejzákladnější EO převodník nevhodné pro optiku široké spektrum vlnových délek vhodnost pro EO
VíceIII. Stacionární elektrické pole, vedení el. proudu v látkách
III. Stacionární elektrické pole, vedení el. proudu v látkách Osnova: 1. Elektrický proud a jeho vlastnosti 2. Ohmův zákon 3. Kirhoffovy zákony 4. Vedení el. proudu ve vodičích 5. Vedení el. proudu v polovodičích
Více5. Vedení elektrického proudu v polovodičích
5. Vedení elektrického proudu v polovodičích - zápis výkladu - 26. až 27. hodina - A) Stavba látky a nosiče náboje Atom: základní stavební částice; skládá se z atomového jádra (protony a neutrony) a atomového
VícePolotovary vyráběné tvářením za studena
Polotovary vyráběné tvářením za studena Úvodem základní pojmy z nauky o materiálu Krystalová mřížka Krystalová mřížka je myšlená konstrukce, která vznikne, když krystalem proložíme tři vhodně orientované
Více9. Úvod do teorie PDR
9. Úvod do teorie PDR A. Základní poznatky o soustavách ODR1 Diferenciální rovnici nazveme parciální, jestliže neznámá funkce závisí na dvou či více proměnných (příslušná rovnice tedy obsahuje parciální
VíceTeorie rentgenové difrakce
Teorie rentgenové difrakce Vlna primárního záření na atomy v krystalu. Jádra atomů zůstanou vzhledem ke své velké hmotnosti v klidu, ale elektrony jsou rozkmitány se stejnou frekvencí jako má primární
Více2.3 Elektrický proud v polovodičích
2.3 Elektrický proud v polovodičích ( 6 10 8 10 ) Ωm látky rozdělujeme na vodiče polovodiče izolanty ρ ρ ( 10 4 10 8 ) Ωm odpor s rostoucí teplotou roste odpor nezávisí na osvětlení nebo ozáření odpor
VíceATOM VODÍKU MODEL : STOJÍCÍ BODOVÉ JÁDRO A ELEKTRON VZÁJEMNĚ ELEKTROSTATICKY INTERAGUJÍCÍ SCHRÖDINGEROVA ROVNICE PRO PŘÍPAD POTENCIÁLNÍ ENERGIE.
ATOMY + MOLEKULY ATOM VODÍKU MODEL : STOJÍCÍ BODOVÉ JÁDRO A ELEKTRON VZÁJEMNĚ ELEKTROSTATICKY INTERAGUJÍCÍ SCHRÖDINGEROVA ROVNICE H ˆψ = Eψ PRO PŘÍPAD POTENCIÁLNÍ ENERGIE Vˆ = Ze 2 4πε o r ŘEŠENÍ HLEDÁME
VíceObr Teplotní závislost intrinzické koncentrace nosičů n i [cm -3 ] pro GaAs, Si, Ge Fermiho hladina Výpočet polohy Fermiho hladiny
Obr. 2-12 Teplotní závislost intrinzické koncentrace nosičů n i [cm -3 ] pro GaAs, Si, Ge 2.7. Fermiho hladina 2.7.1. Výpočet polohy Fermiho hladiny Z Obr. 2-11. a ze vztahů ( 2-9) nebo ( 2-14) je zřejmá
Vícelaboratorní řád, bezpečnost práce metody fyzikálního měření, chyby měření hustota tělesa
Vyučovací předmět Fyzika Týdenní hodinová dotace 2 hodiny Ročník 1. Roční hodinová dotace 72 hodin Výstupy Učivo Průřezová témata, mezipředmětové vztahy používá s porozuměním učivem zavedené fyzikální
VíceMechanika zemin I 3 Voda v zemině
Mechanika zemin I 3 Voda v zemině 1. Vliv vody na zeminy; kapilarita, bobtnání... 2. Proudění vody 3. Měření hydraulické vodivosti 4. Efektivní napětí MZ1_3 November 9, 2012 1 Vliv vody na zeminy DRUHY
VíceKrystalografie a strukturní analýza
Krystalografie a strukturní analýza O čem to dneska bude (a nebo také nebude): trocha historie aneb jak to všechno začalo... jak a čím pozorovat strukturu látek difrakce - tak trochu jiný mikroskop rozptyl
VíceHmotnostní spektrometrie
Hmotnostní spektrometrie Podstatou hmotnostní spektrometrie je studium iontů v plynném stavu. Tato metoda v sobě zahrnuje tři hlavní části:! generování iontů sledovaných atomů nebo molekul! separace iontů
VíceELEKTRICKÝ PROUD ELEKTRICKÝ ODPOR (REZISTANCE) REZISTIVITA
ELEKTRICKÝ PROD ELEKTRICKÝ ODPOR (REZISTANCE) REZISTIVITA 1 ELEKTRICKÝ PROD Jevem Elektrický proud nazveme usměrněný pohyb elektrických nábojů. Např.:- proud vodivostních elektronů v kovech - pohyb nabitých
VíceSupravodiče. doc. Ing. Jiří Vondrák, DrSc. Získání nejnižších teplot - Kamerlingh-Onnes, kapalné hélium
Supravodiče doc. Ing. Jiří Vondrák, DrSc. Získání nejnižších teplot - Kamerlingh-Onnes, kapalné hélium 1911 : studium závislosti odporu kovů na teplotě Rtuť : měrný odpor původní publikace : ρ < 10-8 Ω
VíceOptická spektroskopie
Univerzita Palackého v Olomouci Přírodovědecká fakulta Optická spektroskopie Antonín Černoch, Radek Machulka, Jan Soubusta Olomouc 2012 Oponenti: Mgr. Karel Lemr, Ph.D. RNDr. Dagmar Chvostová Publikace
VíceIng. Pavel Hrzina, Ph.D. - Laboratoř diagnostiky fotovoltaických systémů Katedra elektrotechnologie K13113
Sluneční energie, fotovoltaický jev Ing. Pavel Hrzina, Ph.D. - Laboratoř diagnostiky fotovoltaických systémů Katedra elektrotechnologie K13113 1 Osnova přednášky Slunce jako zdroj energie Vlastnosti slunečního
VícePRAKTIKUM III. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. Název: Charakteristiky optoelektronických součástek
Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM III. Úloha č. 5 Název: Charakteristiky optoelektronických součástek Pracoval: Lukáš Vejmelka obor (kruh) FMUZV (73) dne 3.3.2014
VíceObnovitelné zdroje elektrické energie Fotovoltaika kurz 3.
Obnovitelné zdroje elektrické energie Fotovoltaika kurz 3. 1 Obsah 3. Využití optického záření v energetice... 3 3.1. Sluneční záření, slunce jako zdroj energie... 3 3.2. Solární systémy...8 3.2.1 Fotovoltaické
Více3.2. Elektrický proud v kovových vodičích
3.. Elektrický proud v kovových vodičích Kapitola 3.. byla bez výhrad věnována popisu elektrických nábojů v klidu, nyní se budeme zabývat pohybujícími se nabitými částicemi. 3... Základní pojmy Elektrický
Více1 ZÁKLADNÍ VLASTNOSTI TECHNICKÝCH MATERIÁLŮ Vlastnosti kovů a jejich slitin jsou dány především jejich chemickým složením a strukturou.
1 ZÁKLADNÍ VLASTNOSTI TECHNICKÝCH MATERIÁLŮ Vlastnosti kovů a jejich slitin jsou dány především jejich chemickým složením a strukturou. Z hlediska použitelnosti kovů v technické praxi je obvyklé dělení
Více4. STANOVENÍ PLANCKOVY KONSTANTY
4. STANOVENÍ PLANCKOVY KONSTANTY Měřicí potřeby: 1) kompaktní zařízení firmy Leybold ) kondenzátor 3) spínač 4) elektrometrický zesilovač se zdrojem 5) voltmetr do V Obecná část: Při ozáření kovového tělesa
VíceNezkreslená věda Vodí, nevodí polovodič? Kontrolní otázky. Doplňovačka
Nezkreslená věda Vodí, nevodí polovodič? Ve vašich mobilních zařízeních je polovodičů mraky. Jak ale fungují? Otestujte své znalosti po zhlédnutí dílu. Kontrolní otázky 1. Kde najdeme polovodičové součástky?
VíceUniverzita Karlova v Praze Matematicko-fyzikální fakulta. v CdTe/CdZnTe. Fyzikální ústav Univerzity Karlovy
Univerzita Karlova v Praze Matematicko-fyzikální fakulta DIPLOMOVÁ PRÁCE Bc. Lukáš Šedivý Difúze přirozených defektů a příměsí v CdTe/CdZnTe Fyzikální ústav Univerzity Karlovy Oddělení polovodičů a polovodičové
VíceSTEJNOSMĚRNÝ PROUD Polovodiče TENTO PROJEKT JE SPOLUFINANCOVÁN EVROPSKÝM SOCIÁLNÍM FONDEM A STÁTNÍM ROZPOČTEM ČESKÉ REPUBLIKY.
STEJNOSMĚRNÝ PROUD Polovodiče TENTO PROJEKT JE SPOLUFINANCOVÁN EVROPSKÝM SOCIÁLNÍM FONDEM A STÁTNÍM ROZPOČTEM ČESKÉ REPUBLIKY. Polovodiče Mezi polovodiče patří velké množství pevných látek. Často se využívá
VíceElektrický proud v polovodičích
Elektrický proud v polovodičích Polovodič Látka, jejíž měrný elektrický odpor je při obvyklých teplotách mnohem menší než u izolantů, ale zase mnohem větší než u kovů. Polovodič Látka, jejíž měrný elektrický
Více