Studentská tvůrčí a odborná činnost STOČ 2017

Transkript

1 Studentská tvůrčí a odborná činnost STOČ 2017 VLIV SEKUNDÁRNÍHO RENTGENOVÉHO ZÁŘENÍ NA KVALITU SKIAGRAFICKÝCH SNÍMKŮ Andrea VODÁKOVÁ Vysoká škola báňská Technická univerzita Ostrava 17. listopadu 15/ Ostrava-Poruba 20. dubna 2017 FAI UTB ve Zlíně

2 Klíčová slova: skiagrafie, sekundární záření, fixní rentgenový přístroj, mobilní rentgenový přístroj, kazeta pro nepřímou digitální radiografii Anotace: Hlavním cílem této práce je geneze matematického modelu umožňující predikci míry poškození kazet pro nepřímou digitální radiografii v závislosti na vzdálenosti od zdroje záření. Tyto kazety s paměťovou fólií jsou využívány pro skiagrafii. Vhodná vzdálenost pro uložení kazet zajistí odstup od sekundárního záření produkovaného pacientem při jeho exponování primárním svazkem rtg záření. Práce je rozdělena na teoretickou a praktickou část. Teoretická část se zabývá ionizujícím zářením, skiagrafií, sekundárním zářením a segmentačními metodami pro zpracování snímků. Praktická část je založena na experimentu, jehož cílem je získat obraz se zobrazeným sekundárním zářením při exponování pacienta fixním a mobilním rtg přístrojem. Snímky jsou následně zpracovány a je určeno pásmo šedi charakterizující sekundární záření v obraze, poté jsou získaná data statisticky vyhodnocena a je určena optimální vzdálenost pro uložení kazet. 2

3 Obsah 1. Úvod Ionizující záření Zdroje ionizujícího záření Fyzikální veličiny spojené s ionizujícím zářením Kolimace Interakce X-záření Sekundární záření vzniklé při interakcích rentgenového záření s látkou Jednotky radiace a měření Radiační měřící metody Radiodiagnostické zobrazovací metody využívající ionizujícího záření X-záření Planární rtg zobrazení Sekundární záření Vliv sekundárního záření na kvalitu diagnostických informací Segmentační technky pro zpracování medicínských obrazů Detekce hran (edge-based metoda) Region-based metoda Statistické metody Hybridní metody Design experimentu a výsledky měření Použité pomůcky Realizace experimentu Výsledky měření Vyhodnocení vlivu sekundárního záření na expozici CR kazet Zpracování naměřených obrazů se zobrazeným sekundárním zářením Statistická analýza zjištěných dat Deskriptivní statistika Efektivní dávka a plošná kerma Zjištění korelace mezi vzdáleností CR kazety a zanesením obrazu sekundárním zářením Dvouvýběrové testy pro porovnání shody rozptylů a shody středních hodnot pro data z fixního a mobilního rtg přístroje Navržení optimální vzdálenosti pro uložení skiagrafických kazet Regresní analýza výsledků z fixní a mobilní rtg skiagrafie Fitování modelu Vyhodnocení uniformity paměťových fólií Výsledky z experimentu zjišťování uniformity paměťových fólií Nalezení pásma intenzit sekundárního záření Statistické zpracování získaných výsledků a vyvození závěru týkajícího se uniformity paměťových fólií Diskuze Závěr Literatura

4 1. Úvod Jednou ze zobrazovacích diagnostických metod využívaných v radiologii je skiagrafie. Skiagrafie využívá ionizujícího záření a slouží k zobrazení tvrdých i měkkých tkání lidského těla. Při ozařování primárním svazkem rtg záření dochází v pacientově těle ke vzniku sekundárního záření, které je následně rozptýleno do okolního prostředí. Vzniklé sekundární záření má nežádoucí vliv na další osoby přítomné ve vyšetřovací místnosti a také na výsledný rtg obraz. Tato diplomová práce zkoumá prostřednictvím experimentu vliv sekundárního záření na expozici skiagrafických kazet, jejichž součástí je paměťová fólie. Práce se nezabývá kvalitou výsledného rtg obrazu, ale zajímá se o vyprodukované sekundární záření, které se zobrazí na skiagrafické kazetě v určité vzdálenosti od zdroje záření. Tato situace může nastat vlivem chyby lidského faktoru, kdy dojde k zapomenutí skiagrafické kazety ve vyšetřovací místnosti a následně je důležité rozhodnout, zda tato kazeta může být ihned použita pro rentgenování nebo musí být nejdříve vyčištěna v digitizéru. Cílem práce je určit optimální vzdálenost pro uložení skiagrafických kazet tak, aby zbytečně nebyly zaneseny sekundárním zářením. Jedná se zejména o ozařování v polních podmínkách mobilním rtg přístrojem, kde nejsou další místnosti oddělené stínící stěnou a lékař má ve většině případů skiagrafické kazety v bezprostřední blízkosti rentgenového přístroje. První část práce představuje teoretický úvod k dané problematice, který se zabývá ionizujícím zářením, radiodiagnostickými zobrazovacími metodami, sekundárním zářením vzniklým při expozici primárním svazkem záření a segmentačními metodami pro zpracování digitálních snímků. V praktické části byl sestaven experiment pro získání snímků se zobrazeným sekundárním zářením ve třech vzdálenostech od zdroje záření. Pro realizaci experimentu byl používán fixní a mobilní rtg přístroj. Digitální obrazy byly následně zpracovány segmentační metodou a pomocí histogramu bylo určeno pásmo intenzity šedi charakterizující sekundární záření pro každý ze snímků. Výsledná data byla statisticky zpracována a byla určena optimální vzdálenost pro uchovávání skiagrafických kazet. Součástí praktického experimentu bylo i studování uniformity paměťových fólií, ze kterých se sestává skiagrafická kazeta. 4

5 2. Ionizující záření Záření (radiace) je proces, při kterém pomocí fyzikálních polí, nebo pomocí mikročástic dochází k přenosu energie. Při záření je kromě energie přenášena také hmota a informace. [23] Přenos energie může být realizován: - časově proměnným polem, které se šíří prostorem formou vln. Ze zdroje se uvolňují vlny, čímž do prostoru přenášejí část energie od tohoto zdroje. Jedná se o záření vlnové elektromagnetické vlny. [23] - pohybujícími se částicemi šířících se prostorem velkou rychlostí ze zdroje, čímž přenášejí kinetickou energii od zdroje do okolního prostoru. Jedná se o záření korpuskulární záření α nebo β. [23] Výsledné záření se může šířit ve vakuu, nebo v látkovém prostředí. V látkovém prostředí část záření projde původním směrem, ale část záření bývá rozptýlená nebo absorbována, čímž dochází k zeslabení záření a vzniku záření sekundárního. Podle schopnosti záření procházet látkami nebo naopak se v látkách absorbovat se rozlišuje záření málo pronikavé (α, β) a záření pronikavé (rentgenové, γ nebo neutronové záření). [23] Různé druhy záření mají ve většině případů vysokou energii, což je důležitá vlastnost při interakci záření s hmotou hovoříme o procesu ionizace. Ionizace nastává tehdy, když elektricky nabité částice v daném prostředí ztrácí svou energii prostřednictvím interakce s orbitálními elektrony. Výsledkem ionizace je iontový pár obsahující uvolněný elektron a pozitivně nabitý elektron. Ionizující záření je takové záření, jehož kvanta mají natolik vysokou energii, že jsou schopna vyrážet elektrony z atomového obalu a tím látku ionizovat. [23] Pro fotonové, elektronové a α záření se za energetickou hranici ionizujícího záření považuje 5 kev. V některých případech vyražené elektrony vlastní dostatečnou energii pro produkci dodatečné ionizace nazývané sekundární ionizace a tyto elektrony se nazývají delta paprsky. [23] [1] Podle interakce záření s hmotou se ionizující záření dělí na dvě skupiny: 1) záření přímo ionizující kvanta tohoto záření nesou elektrický náboj a dojde k přímé excitaci elektronů z atomů. Řadí se sem záření α, β -, β + a protonové záření. 2) záření nepřímo ionizující kvanta tohoto záření v látce nejprve předávají svou kinetickou energii elektronům, které poté přímými účinky na atom látku ionizují. Do této skupiny se řadí fotonové záření rentgenové (X-záření), γ a neutronové záření. [23] Rentgenové záření se tedy řadí do skupiny elektromagnetického vlnění s nepřímou ionizací (Tabulka 1). V diagnostice se využívá X-záření o vlnové délce m. [25] 5

6 Tabulka 1: Spektrum elektromagnetického vlnění. [25] Druh záření Elektrické vlny Rozhlasové vlny Infračervené záření Viditelné světlo Ultrafialové záření Rentgenové záření Kosmické záření Vlnová délka m m nm nm nm m m -<1 pm 2.1. Zdroje ionizujícího záření Zdrojem ionizujícího záření je každý předmět, přístroj nebo látka emitující ionizující záření. Přirozeným zdrojem ionizujícího záření v přírodě jsou radioaktivní prvky (např. uranové rudy nebo zdroje kosmického záření slunce). Uměle vytvořeným zdrojem ionizujícího záření jsou rentgenky v diagnostických či terapeutických přístrojích, procesy v atomových elektrárnách nebo atomové zbraně. [23] [25] Umělé zářiče lze podle principu vzniku záření dělit na několik skupin. V případě rtg diagnostiky se jedná o elektronické zdroje záření, jako jsou rentgenové trubice a urychlovače částic. [23] 2.2. Fyzikální veličiny spojené s ionizujícím zářením 1) kinetická energie kvant záření (ev) ovlivňuje další vlastnosti záření při interakci s ozařovanými látkami (ionizace, dolet) 2) radiační výkon udává množství záření ze zdroje za jednotku času 3) emise zdroje (s -1 ) počet emitovaných částic ze zdroje za jednotku času 4) úhlová emise zdroje (s -1 Sr -1 ) počet emitovaných částic vztažených na jednotkový prostorový úhel 5) intenzita záření (W m -2 ) udává míru účinku záření na hmotu v daném místě [23] 2.3. Kolimace Svazek záření ze zdroje nemá nikdy homogenní charakter. Prostorové rozložení intenzity záření a radiační dávky je tedy takového charakteru, že v centru svazku je nejvyšší dávka, která směrem k okrajům klesá. Za normálních podmínek je svazek záření rozbíhavého charakteru, ale pro většinu aplikací je potřeba fokusovaného tvaru svazku záření, čehož lze dosáhnout jedině kolimací. Realizace kolimace je však na úkor velké ztráty intenzity původního záření. [23] Abychom tedy záření směřovali do určitého úhlu či soustředili do určitého místa, použijeme kolimátor. Pod pojmem kolimátor si lze představit těleso, které propouští jen záření z požadovaných směrů, kdežto záření ze směrů ostatních nepropouští, ale absorbuje ho vlivem materiálu, ze kterého je kolimátor vyroben. Kolimátor bývá nejčastěji ve tvaru tubusů či clon. V rtg diagnostice jsou významné Buckyova-Potterova a Lysholmova clona (více viz kapitola Filtry a clony používané u rtg zobrazení). [23] 6

7 2.4. Interakce X-záření Při průletu ionizujícího záření látkou dojde k interakcím kvant záření s elektrony a jádry atomů v důsledku ztráty energie těchto částic, jejich brzdění a nakonec i zastavení. Po zabrzdění a pohlcení v látce, kvanta X-záření (fotony) předají veškerou svou energii částicím látky (elektronům) a následně zaniknou zásluhou fotoefektu. [23] Ionizační procesy při interakci X-záření s látkou: 1) Fotoefekt Foton X-záření má vliv na elektron v atomovém obalu, předá mu všechnu svou energii a zanikne. Energie fotonu je spotřebována na uvolnění orbitálního elektronu a na kinetickou energii excitovaného fotoelektronu. Fotoelektron se dále pohybuje mezi atomy, ionizuje je a nakonec se zabrzdí. Na místo excitovaného elektronu ihned přeskočí elektron z vyšší vrstvy elektronového obalu a energetický rozdíl mezi vyšší a nižší vrstvou je vyzářen ve formě kvanta (fotonu) elektromagnetického záření charakteristické rentgenové záření. [23] Kinetická energie vyzářeného fotonu (E pe ) je rovna energii vázaného elektronu v atomovém obalu (E b ) odečtené od energie dopadajícího fotonu (E 0 ) [1]: 2) Comptonův rozptyl V případě, že se foton X-záření střetne s volným nebo jen slabě vázaným elektronem, je mu předána jen část energie fotonu, který se následně odrazí od daného elektronu a pohybuje se dále v jiném směru a s nižší energií. Elektron je srážkou urychlen a ionizuje se. Ionizace představuje rozdělení na záporný elektron a kladný iont. Některé elektrony excitované při ionizaci mají tolik energie, že se i nadále po své dráze samy ionizují sekundární ionizace. [23] Energie dopadajícího fotonu (E 0 ) je rovna součtu energie rozptýleného fotonu (E SC ) a kinetické energie odraženého fotonu (E e- ) [1]: (1) (2) Obrázek 1: Dva způsoby interakce X-záření s látkou. [23] 7

8 Čím vyšší energie X-záření je použita, tím nižší je průměrný úhel rozptylu. V medicínských datech má detekce tohoto rozptýleného záření vzniklého fotoefektem nebo Comptonovým rozptylem nepříznivý vliv na kvalitu výsledného obrazu. [1] Dalším jevem při interakcích záření s látkou je teplo. Teplo vzniká při absorpci záření látkou, kdy dochází k předání části energie v podobě kinetické energie atomů (teplo). Při intenzivním ozařování se ozařovaná látka zahřívá docela výrazně. [23] 2.5. Sekundární záření vzniklé při interakcích rentgenového záření s látkou Při interakcích primárního svazku X-záření s látkou dochází k sériím procesů zvaných kaskáda elektronů, při nichž je generováno sekundární záření v podobě: - fotoelektronů, které jsou uvolněné z obalu atomu pomocí fotoefektu primárního γ záření, - charakteristického X-záření, které následuje po fotoefektu primárního γ záření, - Augerových elektronů vznikajících při vnitřní konverzi charakteristického X-záření, - brzdného záření vznikajícího pohybem elektronů a pozitronů v ozařované látce. [23] Obrázek 2: Mechanismy vzniku charakteristického X-záření a brzdného záření. [23] Fotoelektrony a Augerovy elektrony jsou v látce ve většině případů absorbovány a z vrstev při povrchu ozařované látky jich vylétá jen velmi malé množství. Naopak kvanta charakteristického X-záření a brzdného záření snadno vylétávají z ozařované látky ven. [23] Albedo (míra sekundárního záření emitovaného ozařovaným tělesem) je pro X-záření živé tkáně velmi nízké, pod 1%, což je způsobeno Comptonovým rozptylem. [23] 2.6. Jednotky radiace a měření Kerma Kerma (K) je definována jako kinetická energie transferována do nabitých částic v daném prostředí prostřednictvím nepřímo ionizujícího záření. Jednotkou Kermy je gray (Gy), kde. [1] 8

9 Absorbovaná dávka Množství absorbované dávky (D) je definováno jako energie (E) dodána ionizujícím zářením za jednotku hmoty ozařovaného materiálu (m). Jednotkou pro absorbovanou dávku je gray (Gy), kde stejně tak jako platí pro Kermu. [1] (3) Expozice záření Množství elektrického náboje (Q) produkovaného elektromagnetickým ionizujícím zářením ve vzduchu (m) je nazýváno expozice (X). Jednotkou pro expozici je coulomb na kilogram. [1] (4) Ekvivalentní dávka Míra biologického poškození je zvyšována s pravděpodobností stochastického účinku, jako je např. rakovina, a tudíž je zde přidělen vyšší váhový faktor záření. Součinem absorbované dávky (D) a radiačního váhového faktoru (w R ) vzniká hodnota ekvivalentní dávka (H). Jednotkou ekvivalentní dávky je sievert (Sv), kde. Pro X-záření je hodnota radiačního váhového faktoru rovna 1 a lze říci, že absorbovaná dávka (D) a ekvivalentní dávka (H) jsou si v případě X-záření rovny. [1] Efektivní dávka Biologická tkáň je odlišně citlivá na účinky ionizačního záření. Součet produktů ekvivalentní dávky každého z ozařovaných orgánů nebo tkání (H T ) a odpovídajícího váhového faktoru (w T ) pro daný orgán nebo tkáň je nazýván efektivní dávka (E). Jednotka efektivní dávky je, stejně jako pro ekvivalentní dávku. Efektivní dávka pro dané orgány při specifických vyšetřovacích metodách je závislá na několika parametrech jako je kvalita obrazu (SNR), hmotnost pacienta, technika ozařování a aplikace technologií pro redukci dávky. [1] (5) (6) Vybrané hodnoty efektivní dávky v radiologii při diagnostice dospělých jsou uvedené v Tabulka 2. Radiologové vykonávající vyšetřovací techniky jako je CT a rentgenografie mají za normálních okolností roční efektivní dávku pohybující se v rozmezí 0,5 až 1 msv. Aktuální dávka přijatá zaměstnanci je závislá na mnoha faktorech jejich role u vyšetření (vykonávání nebo asistence), množství a složitost vykonaných vyšetření a použití ochranných prostředků a technik. [1] 9

10 Vyšetřovaná část těla STOČ Studentská tvůrčí a odborná činnost Tabulka 2: Efektivní dávka u dospělých při diagnostice v radiologii. [1] Průměrná efektivní dávka (msv) Rozmezí hodnoty efektivní dávky uváděné v literatuře (msv) Počet dní rovný radiačnímu prostředí v místnosti Lebka 0,1 0,03-0,22 12 Krční páteř 0,2 0,07-0,3 24 Hrudní páteř 1 0,6-1,4 118 Bederní páteř 1,5 0,5-1,8 177 Hrudníku 0,02 0,007-0,05 2 Pánev 0,6 0,2-1,2 73 Rameno 0,01 1 Koleno 0, Radiační měřící metody Radiační měřící metody využívají vlastností ionizujícího záření pro měření fyzikálních a technických parametrů a pro analýzu vlastností látek. Tyto metody se z hlediska povahy primárního a sekundárního záření dělí na dvě skupiny: 1) absorpční transmisní měření založené na měření absorpce záření v látkách. Vyšetřovaný objekt se nachází mezi zdrojem záření a detektorem, je prozařován a detektor zaznamenává zeslabení záření při průchodu ozařovaným objektem. Tato metoda se v praxi používá pro měření tloušťky a hustoty materiálu nebo výšky hladiny kapalin. [23] 2) rozptylové a fluorescenční měření zdroj záření a detektor se nachází ve stejném poloprostoru vzhledem k měřenému objektu. Objekt je ozařován primárním zdrojem záření a detektorem je měřeno sekundární záření vznikající v objektu fyzikálními zákonitostmi (Comptonův rozptyl, charakteristické X-záření). [23] Obrázek 3: Geometrické uspořádání zdroje záření, ozařovaného objektu a detektoru při radiačních měřících metodách. [23] 10

11 3. Radiodiagnostické zobrazovací metody využívající ionizujícího záření Radiologie je lékařský obor, který zahrnuje všechny diagnostické metody využívající ionizujícího záření (skiagrafie, rentgenová skiaskopie, mamografie, angiografie, CT). Postupem času do této oblasti byly začleněny i metody, které ionizující záření nevyužívají (ultrasonografie a magnetická rezonance). [1] Rentgenové záření je neviditelné a šíří se vakuem rychlostí světla. Intenzita X-záření ubývá s mocninou vzdálenosti. Základ radiologie tvoří principy X-záření a základní komponenty přístroje produkující X-záření např. rentgenka, zesilovač rtg obrazu nebo primární a sekundární clony. Nejstarší a dodnes nejrozšířenější aplikací ionizujícího záření je rentgenová diagnostika, která bude hlavním předmětem této práce. [25] 3.1. X-záření Elektromagnetické X-záření vznikající v rentgence prochází vyšetřovaným objektem. Při průchodu záření objektem se část záření absorbuje v závislosti na tloušťce a hustotě tkáně a zbylá část záření prochází tkání a je zobrazována na záznamovém médiu. Výsledkem je rentgenový obraz vyšetřované tkáně odrážející velikosti, tvary a uspořádání tkání a orgánů v organismu. Podle diferencované absorpce X-záření v různých tkáních jsou na obraze přiřazeny různé intenzity šedi. Měkké tkáně mají menší hustotu, nižší absorpci X-záření a propouští tedy více záření výsledkem je jasnější obraz čili větší zčernání záznamového média. Oproti tomu kosti, které jsou hutnější a absorbují více X-záření, zapříčiní méně intenzivní obraz a tedy menší zčernání fotografického filmu. [23] Obrázek 4: Základní princip rtg zobrazení. [23] Rtg záření reaguje s atomy tkáně dvěma procesy fotoefekt a Comptonův rozptyl (viz kapitola 2.4 Interakce X-záření). [23] Rentgenka Rentgenka (viz Obrázek 5) je vysoce vakuová elektronka, která je zdrojem X-záření pro rtg zobrazení. Jedná se o klasickou diodu zapojenou v obvodu s vysokým napětím cca kv (pro diagnostické účely jsou hodnoty nastaveny na 40 až 150 kv). [23] [1] 11

12 Základní konstrukce rentgenky je tvořena z 3 částí: a) vnitřní část (vložka), b) kryt (pouzdro), c) vysokonapěťové kabely. Rentgenka má poměrně robustní konstrukci, aby odváděla teplo vznikající při přeměně kinetické energie elektronů. Podle konstrukce se rentgenky dělí na rentgenky s pevnou anodou (pro chlazení se používá olej) a rentgenka s rotující anodou (elektrony zde dopadají na jiné místo, čímž se tepelné zatížení rozloží na velkou plochu disku). [23] [25] Po zapojení vysokého anodového napětí je katoda žhavená, čímž dochází k emisi elektronů, které jsou přitahovány k anodě. Terčík anody je vyroben z těžkého materiálu, nejčastěji z wolframu. Silným elektrickým polem jsou elektrony urychlovány a před dopadem na anodu získá elektron značně vysokou rychlost. [23] [25] V okamžiku, kdy elektrony dopadnou na anodu, se prudce zabrzdí, čímž se část jejich kinetické energie přemění na brzdné elektromagnetické záření (cca 1%). Větší část kinetické energie se přemění na teplo. Čím vyšší je energie dopadajících elektronů, tím hlouběji proniknou do atomů anody, což má ve výsledku vliv na intenzivní změnu vektoru jejich rychlosti a o to tvrdší brzdné X-záření vzniká. [23] Kromě brzdného X-záření je rentgenkou produkováno i množství charakteristického X-záření. Energie charakteristického X-záření je závislá na materiálu anody. Charakteristické záření vzniká v důsledku fotoefektu (viz kapitola 2.4 Interakce X-záření). Vyprodukované rtg záření (brzdné i charakteristické X-záření) opouští anodu a vylétá z rentgenky ven. [23] [25] [1] Elektronka potřebuje ke své funkci elektrické napájení, proto má tři zdroje: zdroj žhavícího proudu žhavící transformátor pro katodu rentgenky zdroj vysokého napětí vysokonapěťový transformátor, který je zdrojem anodového napětí pro urychlování elektronů v rentgence napájení pro rotaci anody střídavé napětí přiváděné na cívky statoru pro vznik točivého magnetického pole, aby následně mohla rotovat anoda rentgenky [23] Na řídícím panelu pro rentgenku se nastavují dva hlavní parametry určující charakteristiku primárního svazku X-záření: 1) Anodové napětí (kv) určuje maximální energii při produkci X-záření a ovlivňuje kvalitu výsledného svazku záření. Ze zvyšující se hodnotou kv se zvyšuje produkce X-záření a kvalita paprsku. [1] [16] 2) Anodový proud (ma) je úměrný množství elektronů proudících z katody do anody za jednotku času. Součin hodnoty anodového proudu (ma) a času (s) je nazýván mas a určuje kvantitu X-záření. [1] [16] Kvantita X-záření je přibližně úměrná, kde Z je atomové číslo rovno materiálu anody. Kdežto kvalita X-záření je závislá na hodnotě anodového napětí, zdroji vysokého napětí a filtraci. [1] [16] Pouzdro rentgenky je vyrobeno nejčastěji z hliníku. Na povrchu krytu jsou umístěna čidla pro počítání expozic či přehřátí rentgenky. Rentgenka s krytem, kolimační systém pro vymezení tvaru svazku X-záření a filmová kazeta jsou namontovány na speciálním stojanu, jehož konstrukce je dána metodikou rtg zobrazování. [23] [25] 12

13 Obrázek 5: Rentgenka s rotující anodou využívaná v radiodiagnostice. [23] Filtry a clony používané u rtg zobrazení Použití filtrů a kolimačních clon je důležité pro diagnostickou aplikaci X-záření. Přidáním filtrů do vyzařovaného X-záření dojde k jednoznačnému snížení radiační zátěže pacienta, což vyžaduje kompenzaci zvýšením hodnoty mas. [23] [1] Primární clona zajišťuje vymezení svazku X-záření na užitečný svazek tak, aby ozařoval jen vyšetřovanou oblast pacienta. Úkolem primární clony je tedy: a) snížení ozáření pacienta na minimum, b) omezení množství sekundárního záření ve vyšetřovaném objektu. [23] [25] Za rentgenkou je umístěn filtr (nejčastěji z hliníkového materiálu) pro pohlcení nízkoenergetických fotonů, které nejsou použitelné pro zobrazení pronikly by pouze do podkoží pacienta a navíc zvýšily jeho radiační zátěž. Pro tento účel se nejčastěji používá hliníkový materiál. [23] [1] Dále je v přístroji umístěn tubus s nastavitelnými clonami pro geometrické vymezení svazku X-záření, na jehož konci bývá namontován tzv. DAP metr. DAP metr je ionizační komůrka pro monitoring expozice X-záření a stanovení radiační dávky pacienta během rtg vyšetření. [23] Mezi pacientem a filmem (popřípadě flat-panelem) je umístěna sekundární clona mřížka, která svými mezerami propouští pouze primární X-záření procházející ve směru původního svazku, zatímco sekundární fotony vzniklé Comptonovým rozptylem šířící se jinými směry sekundární clona pohlcuje. Tím, že dojde k potlačení sekundárního rozptýleného záření, se výrazně zlepší kontrast výsledného rtg obrazu. Nevýhodou sekundární clony je však pohlcování i užitečného X-záření, což vede ke zvyšování expozice. [23] [1] Existují 3 typy sekundárních clon: a) Bucky-Potterova clona má 10 lamel/1 cm, které jsou poměrně široké, tudíž se clona při snímkování musí pohybovat, jinak by ve výsledném snímku vznikl rastr stíny lamel. [25] 13

14 b) Lysholmova clona (paralelní) má 28 lamel/1 cm, které jsou jemnější a během skiagrafie se nemusí pohybovat. Často se používá u pojízdných přístrojů. [25] c) Smithova clona (ultra jemná) má 50 lamel/1 cm a používá se v zesilovačích obrazu. Jedná se o dvě mřížky na sobě položené a pootočené o 90 stupňů. [25] Obrázek 6: Schéma uspořádání rentgenky, DAP metru, primární a sekundární clony a rtg filmu nebo jiného zobrazovacího detektoru. [23] Zobrazovací detektory X-záření V současné době je zobrazení X-záření pomocí fotografického filmu nebo luminiscenčního stínítka nahrazováno elektronickými zobrazovacími detektory. Hlavními výhodami elektronických detektorů je vyšší detekční citlivost, možnost digitalizace, rychlejší provoz na odděleních a jsou také výhodnější z hlediska radiační zátěže. [23] [8] Rozdělení digitálních zobrazovacích systémů: 1) Nepřímá digitální radiografie (CR computed radiography) základem tohoto systému je paměťová fólie s vrstvou mikrokrystalů luminiforu nebo halogenidů barya obohacených o europium. Po dopadu X-záření na luminiforovou vrstvu elektrony získají vyšší energii, než by odpovídala dané orbitě, a proto elektron následně přestoupí na orbitu s vyšší energetickou hladinou. Tento jev se nazývá elektronová past a vzniká tzv. latentní obraz. [25] Po expozici se paměťová fólie vloží do digitizéru (čtečky), kde dochází k tepelné fotostimulaci pomocí ozáření červeným laserem. Elektrony se vracejí zpět do původní polohy a svou přebytečnou energii emitují jako viditelné záření (obvykle modré). AD převodník mění elektrický analogový signál na digitální informace. Následně se paměťová fólie vymaže pomocí intenzivního světla a je tak připravena k dalšímu použití. [25] 14

15 CR systémy mají poměrně nestabilní excitaci, proto je nutné paměťovou fólii oskenovat co nejdříve a jsou také velmi citlivé na sekundární záření, proto při ozařování musí být použity sekundární clony. [25] 2) Přímá digitální radiografie (DR direct radiography) převod elektromagnetického záření na elektrický signál je zprostředkován pomocí fotodiody, ve které dodané fotony elektromagnetického záření uvolní elektrony z pevné vazby. Elektrony se ve fotodiodě začnou volně pohybovat a místo uvolněného elektronu zůstane neobsazené. [25] Základem DR je velký počet pixelů poskládaných do obrazové matice. Velikost elektrického signálu z každého pixelu je rovna počtu fotonů X-záření dopadajících na dané místo detektoru. Systémy pro DR zobrazení se nazývají flat-panely. [23] [25] Podle převodu X-záření na elektrický signál existují dva druhy flat-panelů: a) Flat-panel s nepřímou konverzí a-si fotony X-záření nejdříve dopadají na scintilační vrstvu, čímž vznikají záblesky viditelného světla. Vzniklé luminiscenční světlo dopadá na soustavu polovodičových fotodiod, které jsou na bázi amorfního křemíku. Ve fotodiodách se fotoefektem uvolní elektrický náboj, čímž je světlo převedeno na elektrický signál. Elektrický analogový signál je následně AD převodníkem změněn na digitální informaci. Nevýhodou nepřímé konverze je rozptyl světla, což má za následek snížení rozlišovací schopnosti. [23] [25] b) Flat-panel s přímou konverzí a-se základ je tvořen skleněným substrátem, na kterém jsou uloženy fotodiody z amorfního selenu, TFT a kondenzátory pro uchování signálu. Fotony X-záření dopadají přímo na fotodiody, kde pomocí interakce uvolní elektrické náboje, které jsou přímo převáděny na elektrický signál. Elektrické impulsy z jednotlivých pixelů jsou pomocí AD převodníku střádány do paměti počítače, čímž se vytváří digitální rtg obraz. Flat-panely s touto konstrukcí mají omezenou velikost a zatím se používají velmi zřídka. [23] [25] Rentgenový obraz Radiografie produkuje dvourozměrné rtg obrazy znázorňující třírozměrný objekt pacienta. Vstupní informace je ve formě úrovní šedi, které vznikají odlišnou absorpcí rtg záření, fázovým posunem tělesných tkání mající odlišnou tloušťku, hustotou a chemickou skladbou jedná se o monochromatický obraz. Pro vznik rtg obrazu jsou důležité tři základní komponenty: a) zdroj záření rentgenka, b) objekt vyšetřovaný pacient, c) film, luminiscenční plocha nebo zobrazovací detektory u digitálních přístrojů. [25] [8] Pro snímkování se používají dvě základní projekce centrální a paralelní. Digitální obraz je obdélníkového tvaru, v některých případech čtvercového, složen z obrazových elementů nazývaných pixely. Každý pixel je reprezentován jednou numerickou hodnotou, která vyjadřuje souřadnice a stupeň šedi. Obraz je uložen jako matice těchto numerických hodnot. Kvalita výsledného obrazu je ovlivněna množstvím bitů uložených v jednom pixelu lepší kontrast obrazu vyžaduje více bitů v pixelu (Obrázek 7). [25] [1] 15

16 Obrázek 7: Vliv množství bitů v jednom pixelu na kvalitu obrazu rtg digitální snímek hrudníku ve formátu 8, 3, 2 a 1 bit na pixel (v pořadí A, B, C a D). [1] Formát digitálního radiologického obrazu je vybrán tak, aby byla zachována klinická informace získána zobrazovacím zařízením. Počet řádků a sloupců pixelů v obraze je určen prostorovým rozlišením a zorným polem zobrazovacího zařízení, zatímco počet bitů v každém pixelu je určen kontrastním rozlišením zobrazovacího zařízení. [1] Mezi základní vlastnosti obrazu tedy patří: - kontrast udává rozdíly v odstínech šedi v daném obraze. Uniformní šedý obraz má menší kontrast, na rozdíl od obrazu s ostrými přechody mezi tmavým a světlým odstínem šedi, který má kontrast vysoký. Kontrast v rtg obrazu je vyvolán rozdíly v kompozici tkání, která určuje absorpci rtg záření v daném místě (Obrázek 8). [1] - prostorové rozlišení udává schopnost rozlišit v obraze malé detaily. Jestliže má zobrazovací systém vysoké prostorové rozlišení, mohou být v obraze demonstrovány malé objekty. Pro představu analogová radiografie má prostorové rozlišení 0,08 mm a digitální radiografie 0,17 mm. [1] Obrázek 8:Rtg digitální snímek hrudníku se dvěma různými nastavení oken pro úroveň šedi v obraze, čehož se využívá pro zlepšení kontrastu v daném místě tkáně. [1] 16

17 Výsledný rtg obraz se ukládá v univerzálním formátu DICOM. Soubor DICOM v datové hlavičce obsahuje několik informací informace o rtg zařízení pořizující data, informace o čase pořízení dat, velikost dat v pixelech, bitová hloubka ve stupních šedi, data o pacientovi, informace o lékaři a počet snímků z vyšetření, za touto datovou hlavičkou poté následují obrazová data. [8] [12] Všechny obrazy jsou archivovány v systému PACS, který zdravotnickému personálu umožňuje zobrazit výsledné obrazy na jakémkoli pracovním zařízení. PACS je důležitý pro předávání obrazové dokumentace pacientů mezi zdravotnickými zařízeními elektronickou formou a pro konzultaci obrazů s jinými specialisty po celém světě. [8] [12] Digitálně pořízené snímky mají tu výhodu, že v případě nepodařené expozice, je možné snímek následně upravit pomocí speciálního softwaru. Následné možnosti úpravy zahrnují úpravu jasu a kontrastu, zvětšení části snímku, přidání poznámek a popisků nebo změření vzdáleností. [12] Obrázek 9: Ukázka rtg digitálního snímku hrudníku se šumem způsobeným anatomií pacienta. V radiografii hrudníku jsou zdrojem anatomického šumu žebra. [1] 3.2. Planární rtg zobrazení Planární rtg vyšetření každého z orgánů má předepsanou projekci zajišťující nejlepší zobrazení např. projekce předozadní, zadopřední, bočné či šikmé projekce. Podle provedení a zpracování rtg obrazů se planární rtg diagnostika dělí na dvě skupiny skiagrafii a skiaskopii. [23] Skiagrafie Skiagrafie je název pro prosté rtg snímkování. Skiagrafický přístroj (Obrázek 10) obsahuje vyšetřovací stůl (Bucky stůl), rentgenku a vertigraf. Rentgenka je zde ve většině případů namontována ve vrchní části svislého stojanu nebo na stropním závěsu. Filmová kazeta nebo flat-panel je vložen do dolní části stojanu. Obě části stojanu lze libovolně posouvat podle potřeby a to buď manuálně, nebo motoricky. Vertigraf slouží pro snímkování pacientů ve stoje, nebo v sedící poloze s horizontálním průběhem X-záření. Mezi částmi stojanu je umístěn posuvný vyšetřovací stůl s pacientem. Vzdálenost zdroje záření a detektoru X-záření (SID) je standardizována ve většině případů na 100 cm a 183 cm pro vertikální skiagrafii hrudníku. [23] [25] [1] X-záření prošlé vyšetřovanou tkání dopadá na filmovou kazetu. Výsledný rtg obraz zobrazuje negativní zobrazení hustoty tkáně místa s nízkou hustotou (měkké tkáně) absorbují méně X-záření a proto jsou vysoce zčernané, naopak místa s vysokou hustotou (kosti) mají vyšší absorpci X-záření a ve výsledném obraze jsou zobrazena světle. [23] 17

18 Speciální filmy pro rtg snímkování jsou vyráběny v různých velikostech a v průběhu snímkování jsou uloženy ve světlotěsné kazetě. Filmy se z kazet vyjímají v temné komoře, kde následně probíhá i proces vyvolávání ve vyvolávacích automatech. V současné době se ve větší míře používá elektronické snímání a následná digitalizace rtg obrazů (viz kapitola Zobrazovací detektory X-záření). [23] Obrázek 10: Vlevo digitální radiografický systém Siemens Multi Select DR používaný pro skiagrafii. Vpravo ukázka snímků ze skiagrafického vyšetření. [19] Skiaskopie Jako skiaskopie se označuje přímé vizuální pozorování obrazu, který vznikl vlivem prošlého X-záření. [23] Od přímé skiaskopie se vzhledem k vysoké radiační zátěži jak vyšetřujícího rentgenologa, tak i pacienta, odstoupilo. Nepřímá skiaskopie je realizována na přístrojích se zesilovačem obrazu a elektronickým detektorem (viz kapitola Zobrazovací detektory X- záření). [23] U skiaskopie jsou rentgenka a protilehlý zobrazovací detekční systém namontovány na speciálním stojanu ve tvaru písmene C C-rameno (Obrázek 11). C-rameno se dá pomocí elektromotorků natáčet do všech úhlů kolem pacienta. [23] Skiaskopie se používá k vyšetření dynamických dějů nebo při intervenčních výkonech pro vizuální kontrolu a navigaci např. při digitální subtrakční angiografii, rtg navigaci nebo v radioterapii. [23] Obrázek 11: C-rameno Siemens Cios Alpha používané pro skiaskopii. [19] 18

19 4. Sekundární záření Sekundární záření je elektromagnetické záření, které vzniká v tkáni ozařované primárním svazkem záření. Vzniklé sekundární záření, které se při průchodu tkání odchýlilo od původního směru beze změny nebo s prodloužením vlnové délky se nazývá rozptylové záření. Sekundární záření zahrnuje jak záření Comptonovský rozptýlené, tak i záření unikající ze zdroje záření (Obrázek 12). [21] [1] Při interakci rentgenového záření s ozařovanou látkou dojde jednak k absorpci záření a jednak k Comptonovu rozptylu fotonů (viz kapitola 2.4 Interakce X-záření). Fotony vzniklé rozptylem samovolně vyletují z tkáně ve všech směrech s nižší energií část primárního svazku záření změní svůj směr. [23] [1] Radiační zátěž ze sekundárního záření není vysoká ve vzdálenosti 1 m od pacienta je přibližně v rozmezí 0,1 % až 0,15 % z hodnoty radiační zátěže zachycené pacientem při běžných rtg diagnostických metodách (viz kapitola 2.5 Sekundární záření vzniklé při interakcích rentgenového záření s látkou). Ve vzdálenosti 1 m od objektu je radiační dávka cca 0,1 µgy/1 mas, ve 2 m se dávka sníží až na cca 0,005 µgy/1 mas. I přesto, že radiační dávka je minimální, by se radiologičtí pracovníci při expozici neměli zdržovat ve vyšetřovně, ale ve stíněné ovládací místnosti (výjimku tvoří např. intervenční radiologické výkony). [23] [1] Obrázek 12: Tři zdroje radiační zátěže v rtg vyšetřovací místnosti. Vlevo primární záření vyzařované přímo do vyšetřovaného místa u pacienta, uprostřed rozptýlené záření vyzařované z pacienta, vpravo záření unikající pouzdrem rentgenky. [1] 4.1. Vliv sekundárního záření na kvalitu diagnostických informací X-záření má schopnost proniknout jakoukoli hmotou, která ho ale více či méně zeslabí. Zeslabení X-záření hmotou závisí jak na kvalitě záření, tak i na vlastnostech prozařované hmoty. Při průchodu X-záření hmotou dojde tedy k zeslabení, rozptylu a následně k odchýlení se od primárního svazku záření. Každá část prozařovaného objektu je zdrojem sekundárního záření. Přehled několika faktorů, které se účastní na zeslabení primárního svazku X-záření, je shrnut na obrázku níže Obrázek 13. [21] 19

20 Sekundární záření má nepříznivý vliv jak na pacienta, tak na obsluhující personál a mimo to i na kvalitu zobrazení. [23] [25] Množství vzniklého sekundárního záření a následnou kvalitu obrazu ovlivňuje primární záření čím větší je kolimátorem nastavena plocha užitečného svazku, tím méně sekundárního záření v ozařovaném objektu vzniká. [23] [25] Jestliže je rozptýlené záření zachyceno obrazovým detektorem, má to nežádoucí vliv na výsledný obraz, což může mít za následek znehodnocení výsledného obrazu. Vzniklé rozptýlené záření negativně ovlivňuje kontrast výsledného rtg obrazu, čímž výrazně zhoršuje jeho kvalitu, protože kontrast je podstatný pro rozlišení odstínů šedi na filmu. Čím více vznikne sekundárního záření, tím horší bude mít obraz kontrast. Tento důsledek v oblasti tzv. film-snímkovací techniky je neřešitelný problém, v oblasti digitální radiologie může být snížený kontrast napraven dodatečným zpracováním obrazu. [23] [25][1] [16] Obrázek 13: Přehled faktorů uplatňujících se při zeslabování rtg záření. [21] Velikost rozptýleného záření je závislá na dvou hlavních faktorech: 1) hmotnost vyšetřovaného objektu čím je pacient objemnější, tím více rozptýleného záření vzniká, 2) expoziční hodnoty čím vyšší je napětí rentgenky (více kv), tím tvrdší X-záření vzniká a množství rozptýleného záření se zvyšuje. [23] [25] 20

21 5. Segmentační technky pro zpracování medicínských obrazů Zpracování obrazu je důležitý proces pro ovlivnění vizuální informace za účelem získání dalších důležitých poznatků, které na první pohled nejsou z originálního obrazu zřejmé. [7] Zpracování obrazu předchází předzpracování obrazu, protože téměř nikdy se nám nepodaří pořídit kvalitní obraz bez šumu a jakéhokoli rušení. V rámci předzpracování se provádí operace jako je úprava jasu a kontrastu, filtrace pro zaostření obrazu a odstranění šumu, nebo operace jako je zmenšení, zvětšení a otočení. [7] [14] Počítačové algoritmy pro zobrazení anatomický struktur a jejich oblastí zájmu hrají velmi důležitou roli při specifických radiologických úkolech. Jedná se o algoritmy obrazové segmentace. Druhů těchto algoritmů existuje velké množství a vybíráme si je dle naší potřeby zpracování obrazu diagnóza, lokalizace patologie, studování anatomické struktury nebo plánování léčby. [14] Segmentace obrazu je definována jako rozdělení obrazu na disjunktní oblasti, které jsou homogenní s ohledem na obrazové příznaky jako například intenzita nebo struktura. [14] Segmentační metody nejčastěji používané v biomedicíně jsou uvedeny v podkapitolách Detekce hran (edge-based metoda) Detektory hran jsou jednou z nejdůležitějších oblastí zpracování obrazu. Hranami se rozumí body obrazu, ve kterých se hodnota jasu prudce mění. Ideální model hrany je skokový, tedy funkce step. V reálných obrazech je však změna jasu pozvolná čili ramp funkce. [22] Obrázek 14: Typy hran v obraze vlevo step, vpravo ramp. [22] Existuje několik druhů detektorů hran: a) Hranové detektory využívají první nebo druhé derivace. V případě použití první derivace kalkulujeme horizontální a vertikální gradient. Na základě těchto gradientů je vypočítán výsledný hranový gradient. Metoda druhé derivace využívá detekce průchodu nulou a detekuje hranu tehdy, když prostorová změna v polaritě druhé derivace je příliš velká. Jako operátor pro výpočet druhé derivace se používá Laplacián, jehož nevýhodou je však občasná dvojitá odezva na některé hrany v obraze nebo příliš velké vyhlazení obrazu a ztráta ostrých rohů. [22] [20] b) Houghovy transformace slouží pro segmentaci linií v obraze. Tato segmentace má velkou výhodu ve své robustnosti vůči šumu. Jedná se o transformaci z Kartézského souřadnicového systému do polárního. [22] c) Aktivní kontury je metoda, která dokáže postupně tvarovat konturu až k hraně hledaného objektu v obraze. Deformace aktivní kontury je řízena vlivem tzv. vnitřních 21

22 sil (hladkost průběhu), obrazových sil (tvarování kontury směrem k hraně objektu) a vnějších sil (výsledek počátečního umístění kontury). [22] Obrázek 15: Extrakce vnitřní stěny levé srdeční komory na snímku z magnetické rezonance. Vlevo původní snímek, vpravo snímek se zobrazenou aktivní konturou. [14] d) Level-set segmentace zde je křivka reprezentována tzv. nulovou hladinou, tedy řezem v rovině xy pomocí vícedimenzionální funkce (level-set funkce), která každému bodu roviny xy přiřadí výšku nad nulovou hladinou. Rozdíl oproti klasickým aktivním konturám je ten, že tvar křivky se zde nemění přímo, ale prostřednictvím level-set funkce. [22] [20] Obrázek 16: Segmentace CT snímku srdce použitím level-set metody. [3] 5.2. Region-based metoda Region-based metoda je schopná namísto hran v obraze detekovat celé oblasti. Tato technika se využívá pro obrazy s velkým množstvím šumu, ve kterých se obtížně detekují hrany. Hlavním kritériem pro detekci oblasti v obraze je homogenita dané oblasti dána úrovní šedi, barvou, texturou nebo tvarem. [22] [20] Řadí se sem dvě základní techniky: a) Region growing je metoda šíření oblasti, což znamená, že sousední pixely s podobnou amplitudou jsou seskupovány k sobě a vytváří tak segmentovanou oblast. Region growing segmentace je většinou používána ve spojitosti s dalšími operacemi zpracování obrazu. V medicíně se používá zejména pro zobrazení lézí a tumorů. [14] [22] 22

23 Obrázek 17: Vlevo původní snímek aorty s počátečním bodem. Následující čtyři snímky znázorňují metodu region growing od daného počátečního bodu (jsou připojovány pixely s hodnotami různými o 50, 100, 150 a 200. [3] b) Split and merge je metoda dělení a spojování oblastí, která je založena na quad-tree prezentaci dat. V případě, že měřené atributy jsou nehomogenní je podobraz rozdělen na čtyři kvadranty. Naopak v případě, kdy jsou některé sousední čtverce homogenní, jsou spojeny v jednu oblast. Jako měřená veličina se nejčastěji používá rozdíl mezi maximálním a minimálním pixelem v oblasti (rozptyl). [22] 5.3. Statistické metody Mezi statistické metody se řadí následující techniky: a) Prahování neboli tzv. thresholding převede obraz do binární prezentace podle distribuce úrovní šedi na objekt a pozadí. Histogram obrazu obsahuje informaci o počtu pixelů v obraze s konkrétní úrovní šedi. Po analýze takového histogramu je určen tzv. práh T (threshold), pomocí kterého je pak obraz rozdělen na podoblasti. Segmentace je poté dosaženo seskupením všech pixelů s intenzitou větší než hodnota thresholdu do jedné třídy a všechny ostatní pixely do další třídy. [22] (7) Největší překážkou této metody je zvolení hodnoty prahu, který bude optimální pro prezentaci daných obrazových dat. Jednotlivé techniky prahování lze řadit do dvou skupin globální prahování (nejrozšířenější segmentační metody) a lokální prahování (metody schopné kompenzovat některé nedostatky u globálních metod). [26] Jednou z nejpoužívanějších globálních technik prahování je Otsu metoda. V případě, že histogram obsahuje dva samostatné peaky, tak jeden z nich reprezentuje popředí a druhý pozadí. Globální minimum mezi těmito peaky můžeme zvolit právě jako práh T. Dalšími technikami pro globální prahování je metoda isodata, Bayesian prahování nebo Niblack prahování. [26] Určení více než jednoho thresholdu je proces nazývaný multiprahování (multithresholding). Výsledkem základního prahování je binární obraz, což znamená, že obraz obsahuje pouze dva typy pixelů 1 značí objekt a 0 značí pozadí. [14] [22] Požadované segmentace je často dosaženo interaktivně, ačkoliv existují i automatické metody pro určení jednotlivých podoblastí. Metoda prahování se často používá jako 23

24 počáteční krok v sekvenci operací zpracování obrazu. Často se používá v mamografii pro odlišení zdravé a nádorové tkáně. [14] Obrázek 18: Metoda prahování aplikovaná na snímku z magnetické rezonance. Vlevo původní snímek mozku, vpravo výsledná segmentace bílé hmoty mozkové (práh 128). [4] b) Adaptivní prahování se od základního prahování liší, tím že hodnotu prahu lze přizpůsobit určité části obrazu. Obraz je nejdříve rozdělen na několik částí, pro každou část je nalezena zvláštní hodnota prahu a poté je provedeno prahování pro každou část s jejím konkrétním prahem. [22] Obrázek 19: Metoda adaptivní prahování. Vlevo původní snímek mozku z magnetické rezonance, vpravo automatická segmentace snímku do pěti tříd, včetně tumoru. [3] c) Clustering neboli shluková analýza je metoda shlukování pixelů s podobnými vlastnostmi. Každý pixel v obraze je prezentován vektorem, který obsahuje výsledky z jednotlivých měření pro daný pixel. Za měření zde mohou být považovány barevné komponenty pixelů, střední hodnota nebo rozptyl okolí pixelu. Segmentace plní úlohu výpočtu počtu shluků a přiřazení jednotlivých vektorů do nejbližšího shluku. [14] [22] Metod shlukování existuje mnoho, mezi nejčastější patří k-means algoritmus, který shlukuje data dle výpočtu střední hodnoty každé třídy a obraz segmentuje na základě třídění pixelů do shluku s nejbližší střední hodnotou. Jinou používanou metodou shlukování je fuzzy c-means algoritmus, který pro každý pixel vypočítá, s jakou pravděpodobností náleží do daného shluku. Dalšími metodami mohou být EM algoritmus, nebo metoda ISODATA. [14] [22] Výhodou clustering metody je, že nevyžaduje žádné trénování dat, pouze počáteční parametry. [14] [22] 24

25 Obrázek 20: Segmentační metoda používající K-means algoritmus aplikovaná na snímek mozku. Vlevo původní snímek z magnetické rezonance, vpravo segmentovaný snímek. [14] d) Kohonenovy mapy jsou neuronové sítě využívající soutěžní strategie učení. Výstupní neurony sítě zde spolu soutěží o to, který z nich bude aktivní, takže v jednom časovém okamžiku je tedy aktivní pouze jeden neuron. Každý neuron výstupní vrstvy je v kohonenově mapě propojen vazbou se všemi vstupními neurony. Vstupním neuronem může být jas pixelu nebo jiné příznaky extrahované z obrazu. Každá vazba mezi vstupní a výstupní vrstvou má svou váhu w. Soutěžení výstupních neuronů pak spočívá ve výpočtu vzdálenosti vektoru vah každého neuronu od vstupního neuronu. Soutěž vyhrává neuron s nejnižším výstupem a jeho index c vzdálenost obou vektorů, lze spočítat jako Eukleidovskou vzdálenost. Postupně probíhá proces učení, kdy se prochází celá tréninková množina a po vyhodnocení vítězného neuronu jsou pak upravovány váhy tohoto neuronu i neuronů v jeho okolí. Úspěšnost této metody závisí na počtu shluků ve vstupu a na zvoleném počtu shluků. [22] e) Markov Random Fields (MRF) neboli Markovská náhodná pole je statistický model využívající se právě v segmentaci obrazu. MRF metoda modeluje prostorové vazby mezi sousedními a blízkými pixely v obraze. Nevýhodou této metody je obtížná volba řídících parametrů, které následně ovlivňují vazby mezi pixely obrazu. V případě, že budou tyto parametry zvoleny nevhodně, může dojít k nadměrně hladkým hranicím mezi segmenty a tím pádem ke ztrátě důležitých detailů. Další nevýhodou této metody je velká výpočetní náročnost. I přes uvedené nevýhody jsou MRF modely velmi rozšířené a používají se pro modelování struktury segmentů obrazu nebo pro modelování nehomogenitu v obraze. [14] [22] Obrázek 21: Segmentační metoda používající MRF algoritmus aplikovaná na snímek mozku. Vlevo původní snímek z magnetické rezonance, vpravo snímek segmentovaný algoritmem K-means spolu s MRF. [14] 25

26 5.4. Hybridní metody Do kategorie hybridní metody se řadí segmentační algoritmy, které nelze klasifikovat ani do jedné z předcházejících skupin. Tyto segmentační algoritmy využívají některé prvky z předchozích typů algoritmů. [22] Do této kategorie náleží následující metody: a) Watershed transform neboli segmentace rozvodím lze zařadit mezi region-based segmentační metody. Povodí jsou z lokálních minim obrazu postupně zaplavována vodou. V těch oblastech obrazu, kde by se voda ze dvou různých povodí mohla slít, jsou vytvořeny hráze. Proces postupného zaplavování je zastaven v okamžiku, kdy dosáhne nejvyššího bodu v terénu maxima obrazu. Výsledný obraz je rozdělený do oblastí jednotlivých povodí s oddělenými hrázemi. Všechny pixely obrazu řadící se do jednoho povodí jsou označeny stejným indexem, speciální index náleží pixelům tvořící hráze. Tato metoda se často využívá v oblasti medicínských aplikací zejména pro segmentaci mozku. Jedná se o efektivní metodu s jednou nevýhodou v případě, že je obraz příliš zašuměný, produkuje tato transformace velký počet regionů, které je nutno dále zpracovávat. [22] Obrázek 22: Digitální snímek z mamografu. Vlevo vyznačení maligního tumoru pro biopsii, vpravo výsledek watershed algoritmu. [14] b) Neuronové sítě je metoda segmentace založena na učení příklady. Umělou neuronovou síť lze trénovat dvěma způsoby učení bez učitele (dle charakteristických vlastností jsou vstupní data klasifikována do tříd) nebo trénování s učitelem (vstupem trénování jsou nejen příznaky vektorů, ale i jejich funkce s přiřazením určitého segmentu v obraze). Kombinací těchto dvou přístupů vznikla metoda GRBF neuronové sítě (Generalized Radial Basis Functions), která je používaná pro segmentaci šedé a bílé kůry mozkové v obrazech magnetické rezonance. [22] 26

27 6. Design experimentu a výsledky měření Vliv sekundárního rtg záření na paměťovou fólii a měření efektivní dávky vyprodukovaného sekundárního záření bylo provedeno ve Fakultní nemocnici Ostrava (FNO) na radiodiagnostickém ústavu za odborné pomoci radiologického asistenta pana Ing. Mgr. Karola Korhelíka, Ph.D Použité pomůcky Pro realizaci experimentu bylo potřeba několik pomůcek antropomorfní fantom, dozimetr, fixní rtg přístroj, mobilní rtg přístroj, CR kazeta s paměťovou fólií a olovo. Většina z pomůcek mi byla propůjčena na radiologickém oddělení Rentgenový fantom Rentgenový fantom je speciální pomůcka, která se používá pro experimentální testování, pro měření fyzikálních parametrů nebo pro kalibraci přístrojů u radiologických zobrazovacích metod. [23] Figurína sloužící k radiologickému vyšetření je uměle zhotovený model v životní velikosti splňující anatomické rysy. Tento fantom se skládá z plně ohebné kostry s klouby (kloubní spojení však neobsahuje žádné kovové součástky) a dále z napodobenin lidských orgánů jako jsou hrtan, srdce, plíce nebo ledviny. Nejlepší využití fantomu je poloha vleže. [23] [6] Obrázek 23: Rentgenový fantom použitý pro realizaci experimentu. 27

28 Dozimetr Radiační expozice musí být u radiačních pracovníků monitorována pomocí osobního dozimetru za účelem jejich bezpečnosti. Pro vyhodnocení efektivní dávky je potřeba měření v období několika minut až měsíců. [1] Radiační pracovník má možnost si na svém osobním dozimetru DMC 3000 nastavit prahovou hodnotu dávky, při jejímž překročení se spustí alarm (vibrační, akustický, barevné LED). Dozimetr má podsvícený LCD displej a možnost uložení historie dat do energeticky nezávislé paměti. [17] Obrázek 24: Dozimetr DMC 3000 použitý pro měření efektivní dávky při realizaci experimentu Rtg přístroj Pro experiment byl používán fluoroskopický rtg systém Siemens AXIOM Iconos R200 (Obrázek 25). Zobrazovací systém daného rtg přístroje je složen ze zdroje záření, který je umístěn nad vyšetřovacím stolem a z detekční jednotky umístěné pod pacientem. Princip, podle kterého rtg přístroj pracuje, je již uveden v kapitole Skiagrafie. Tento přístroj disponuje intuitivním ovládáním přímo na vyšetřovacím stole (posun stolu, výška zdroje záření), parametry expozice je však možné regulovat pouze z ovladovny. Dále tento přístroj disponuje možností dálkového ovládání pro uložení dat a prohlížení uložených obrazů. Přístroj je vhodný pro použití jak v nemocniční, tak soukromé lékařské praxi. [18] 28

29 Obrázek 25: Rtg přístroj Siemens AXIOM Iconos R200 ve Fakultní nemocnici Ostrava použitý pro realizaci experimentu Mobilní rtg Pro měření byl použit digitální mobilní rtg přístroj Siemens Mobilett Mira (Obrázek 26), který jednoduchým způsobem poskytne obraz ve vysoké kvalitě během pár sekund. Mobilní skiagrafie je používána v situacích, kdy pacient nemůže být transportován k fixnímu rtg přístroji, dále je používán na operačních sálech nebo na jednotce intenzivní péče. Pro skiagrafii na pacientském lůžku se jako ochrana používá především dokonalé zachování vzdálenosti od zdroje záření a dodržení zamíření primárního svazku záření přímo do ozařovaného objektu. [1] [13] 29

30 Obrázek 26: Mobilní rtg přístroj Siemens Mobilett Mira ve Fakultní nemocnici Ostrava použitý pro realizaci experimentu CR kazeta Pro experiment byla použita CR kazeta s paměťovou fólií (skiagrafická kazeta), která pracuje na principu nepřímé digitální radiografie. Výsledkem je digitální rtg obraz (viz kapitola Zobrazovací detektory X-záření). [23] Olovo Pro experiment byl používán kus tenkého olověného plechu o tloušťce 1 mm a rozměru 55 mm x 45 mm. Plech má příměs olova 99,97 % Realizace experimentu Měření bylo provedeno jak na fixním rtg přístroji, tak na mobilním rtg přístroji za stejných podmínek měření. Cílem měření bylo získat digitální obraz znázorňující sekundární záření vytvořeného pacientem a určení přínosu dávky z tohoto rozptýleného záření. Jedná se pouze o experimentální měření, tudíž byl pro realizaci používán pouze fantom a ne reálné osoby. Z tohoto důvodu byla hmotnost ozařovaného objektu konstantní pro každé měření a nemohlo být porovnáváno množství sekundárního záření u osob s odlišnou hmotností. 30

31 Realizace měření na fixním rtg přístroji Prvním krokem experimentu bylo měření na fixním rtg přístroji Siemens AXIOM Iconos R200 (viz kapitola Rtg přístroj). Tuto radiační měřící metodu lze považovat za rozptylové měření, kde se zdroj záření a detektor nachází ve stejném poloprostoru vzhledem k fantomu (viz kapitola 2.7 Radiační měřící metody). Antropomorfní fantom umístěný na vyšetřovacím stole je nastaven ve stejné výšce 116 cm jako stojan s CR kazetou. Vzdálenost rentgenky od fantomu byla nastavena na vzdálenost 80 cm. Fantom je vycentrován na oblast hrudníku podle centrálního paprsku primárního svazku záření. Sekundární clona využívána pro eliminaci sekundárního záření, umístěna ve vyšetřovacím stole mezi pacientem a kazetou, nemá žádný vliv na výsledky měření. CR kazeta je tedy umístěna kolmo k ozařovanému objektu tak, aby co nejlépe zachytila sekundární záření šířící se do všech směrů z ozařovaného fantomu (viz Obrázek 28). Uprostřed CR kazety je připevněn kus olova (viz Obrázek 29) pro pohlcení vzniklého sekundárního záření. Ve výsledném obraze tak vznikne kontrast mezi částí znehodnocenou sekundárním zářením a částí, kde je sekundární záření pohlceno kusem olova. Dozimetr pro měření efektivní dávky byl před každým měřením resetován a umístěn kolmo vedle CR kazety s olovem. Vzdálenost kazety od fantomu byla měřena s ohledem na centrální osu primárního paprsku. Postupně se jednalo o vzdálenosti 1 m, 1,5 m a 2 m. Na rtg přístroji byly nastaveny střední expoziční hodnoty používané pro vyšetření plic 77 kv a 11 mas, při reálném exponování se však při nastavování expozičních hodnot bere ohled na hmotnost pacienta. Pro urychlení měření v provozu na radiologickém oddělení bylo použito 10 CR kazet s paměťovou fólií stejného typu. Celý postup měření je shrnut ve vývojovém diagramu (Obrázek 27). 31

32 Obrázek 27: Vývojový diagram měření sekundárního záření. 32

33 Obrázek 28: Připravené pracovní pomůcky na radiologickém pracovišti před zahájením měření fixní rtg přístroj, antropomorfní fantom, kazeta s připevněným olovem a dozimetr. Obrázek 29: Detailní ukázka CR kazety s připevněným olověným plechem a umístění dozimetru. Vše umístěno v předem určené vzdálenosti od rtg přístroje Realizace měření na mobilním rtg přístroji Druhým krokem experimentu bylo měření na mobilním rtg přístroji Siemens Mobilett Mira (viz kapitola Mobilní rtg). Pomocí tohoto přístroje byl zopakován celý postup popsaný v kapitole Realizace měření na fixním rtg přístroji. Pro tento experiment byly nastaveny stejné expoziční hodnoty, jako pro měření na fixním rtg přístroji, tedy 77 kv a 11 mas. Byly také dodrženy stejné vzdálenosti CR kazety od zdroje záření 1 m, 1,5 m a 2 m. Antropomorfní fantom umístěný provizorně na vyšetřovacím stole pro výpočetní tomografii je ve stejné výšce 75 cm jako kazeta. Vzdálenost rentgenky od fantomu byla nastavena na 85 cm. 33

34 Obrázek 30: Připravené pracovní pomůcky na radiologickém pracovišti před zahájením měření mobilní rtg přístroj, antropomorfní fantom, kazeta s připevněným olovem a dozimetr Výsledky měření Výsledky z měření na fixním rtg přístroji Výsledkem experimentu z měření na fixním rtg přístroji je tabulka hodnot (viz Tabulka 3). Ve třech vzdálenostech od zdroje záření byla dozimetrem naměřena efektivní dávka (msv) a rtg přístrojem byla zjištěna hodnota plošné kermy (cgy cm 2 ). Z tabulky je zřejmé, že hodnota plošné kermy se s vzdáleností od zdroje záření nemění, což platí právě pro bodové zdroje záření. 34

35 Tabulka 3: Tabulka naměřených hodnot z měření na fixním rtg přístroji. Vzdálenost (m) Expoziční hodnoty Anodové Expozice napětí (mas) (kv) Plošná kerma (cgy cm 2 ) Efektivní dávka (msv) ,2 0, ,2 0, ,2 0, ,2 0, ,2 0, ,2 0, ,2 0, ,2 0, ,2 0, ,2 0, , ,3 0, , ,3 0, , ,3 0, , ,3 0, , ,2 0, , ,3 0, , ,3 0, , ,3 0, , ,3 0, , ,3 0, ,1 0, ,1 0, ,2 0, ,2 0, ,2 0, ,2 0, ,3 0, ,3 0, ,2 0, ,3 0, Výsledky z měření na mobilním rtg přístroji 35

36 Výsledkem experimentu z měření na mobilním rtg přístroji je tabulka hodnot (viz Tabulka 4). Ve třech vzdálenostech od zdroje záření byla dozimetrem, stejně jako u fixního rtg přístroje, naměřena efektivní dávka (msv) a rtg přístrojem byla zjištěna hodnota plošné kermy (cgy cm 2 ). Tabulka 4: Tabulka naměřených hodnot z měření na mobilním rtg přístroji. Vzdálenost (m) Expoziční hodnoty Anodové Expozice napětí (mas) (kv) Plošná kerma (cgy cm 2 ) Efektivní dávka (msv) ,58 0, ,63 0, ,55 0, ,57 0, ,60 0, ,41 0, ,55 0, ,59 0, ,64 0, ,67 0, , ,69 0, , ,71 0, , ,73 0, , ,73 0, , ,72 0, , ,41 0, , ,71 0, , ,73 0, , ,75 0, , ,77 0, ,74 0, ,82 0, ,76 0, ,87 0, ,84 0, ,69 0, ,80 0, ,85 0, ,85 0, ,84 0,

37 7. Vyhodnocení vlivu sekundárního záření na expozici CR kazet Záření mimo ozařovanou oblast vzniká z rozptylu generovaného pacientem, částmi přístroje, zdmi místnosti a únikem skrze stínění přístroje a kolimátor. Toto záření je klinicky významné, protože taková dávka může mít význam na orgány osob vyskytujících se poblíž ozařovaného pole (viz Výsledky z měření na fixním rtg přístroji). Množství sekundárního záření by se mělo co nejvíce snížit. Lokální stínění orgánů osob vyskytujících se v ozařovací místnosti by mělo redukovat riziko karcinogeneze. [15] Sekundární záření má také vliv na výsledný rtg obraz, což následně ovlivňuje i další zpracování obrazu Zpracování naměřených obrazů se zobrazeným sekundárním zářením Provedením experimentu, dle uvedeného postupu v kapitole 6.2 Realizace experimentu, vznikl na paměťové fólii latentní obraz. Kazeta s paměťovou fólií byla vložena do digitizéru a pomocí červeného laseru vznikl elektrický analogový signál, který byl AD převodníkem převeden na digitální obraz (viz Zobrazovací detektory X-záření). Obrázek 31: Digitizér s kazetou a počítač se systémem RIS pro digitální zpracování obrazu a odeslání do PACS v ovladovně na radiologickém oddělení ve FNO. 37

38 Předzpracování obrazů Digitální obraz byl získán ve formátu DICOM. Následně byla v radiologickém informačním systému (RIS) ze snímků eliminována textová pole a měřítka. Obraz byl převeden do formátu png. Další předzpracování obrazů bylo provedeno v programu MATLAB, kde byla ze snímku extrahována oblast zájmu (RoI) a výsledné snímky (Obrázek 32) tak mají rozměr 1008 x 832 pixelů. Obrázek 32: Výsledné digitální snímky znázorňující sekundární záření ve vzdálenosti 1 m, 1.5 m a 2 m od zdroje záření Multilevel Otsu metoda Pro segmentaci obrazu byla ze segmentačních metod uvedených v kapitole 5 Segmentační technky pro zpracování medicínských obrazů zvolena metoda prahování, konkrétně multilevel Otsu metoda, která generuje tzv. multiregionální segmentační model s cílem diferenciace jednotlivých obrazových regionů do disjunktních segmentačních tříd pro následnou klasifikaci oblasti zájmu. Konkrétně v tomto případě je žádoucí obraz rozdělit na dva samostatné regiony objekt (olověný plát veprostřed snímku) a pozadí (výsledné sekundární záření). Pro další zpracování je nutné objekt z obrazu odstranit a naší oblastí zájmu zůstane pouze pozadí, které je v tomto případě prioritou. [11] [10] [24] Z daného obrazu byl vytvořen histogram. Histogram je závislost četnosti výskytu jednotlivých pixelů v dané úrovní šedi (vertikální osa) na rozložení barevných intenzit, tj. 0 až 255 (horizontální osa). Součtem všech četností v histogramu je získán celkový počet pixelů v daném obraze. Histogram (Obrázek 35) reprezentují dva peaky odpovídající dvěma třídám objektů v obrazu lišících se jasem olověný objekt (světlejší hodnoty) a pozadí (tmavší hodnoty). Histogram snímku je rozdělen na stejně velké oblasti a pro každou z nich je určen vlastní práh. Počet oblastí, na které bude histogram rozdělen, se rovná počtu požadovaných prahovacích úrovní. [11] [10] [24] [5] Hodnota prahu je zásadní pro segmentaci objektu od pozadí. Všechny obrazové body, které mají hodnotu obrazového bodu vyšší než je hodnota prahu, tak náleží objektu a ve výstupním obraze jim bude přiřazena hodnota 0 (tedy černá). Naopak všechny ostatní pixely, 38

39 jejichž hodnota je nižší než prahová hodnota, náleží pozadí (RoI) a ve výstupním obraze budou zachovány. [5] Prahová hodnota pro každou z oblastí histogramu je získána na základě hodnoty mezirozptylu, která je počítána pro každý odstín šedi daného snímku. Odstín šedi, který má nejvyšší hodnotu mezi-rozptylu, je poté stanoven jako nejideálnější práh pro následnou segmentaci. [11] [10] [24] [5] Pro výpočet mezi-rozptylu je nejdříve použito výpočtů váhy pozadí a průměrné hodnoty intenzity pozadí, vždy zvlášť pro popředí (index ) a pozadí (index ) viz rovnice (8) - (11). Obraz o velikosti je reprezentován jednotlivými pixely s různými odstíny šedi. Počet pixelů v daném odstínu šedi je označován jako. [11] [10] [24] [5] (8) (9) (10) (11) Konečný výpočet mezi-rozptylu je vypočítán dle rovnice (12): Dle maximální hodnoty mezi-rozptylu je určen odpovídající odstín šedi jako optimální prahovací úroveň. Obraz je dle tohoto prahu segmentován. Segmentace snímků se znázorněným sekundárním zářením, pomocí multilevel Otsu metody, byla provedena pro 8 prahovacích úrovní. Prahovací úrovně jsou rovny oblasti zájmu (přiřazena hodnota 1), tedy sekundárnímu záření. Naopak prahovací úrovně jsou rovny objektu (přiřazena hodnota 0), tedy olověnému objektu (Obrázek 33). Výsledkem je binární obraz (Obrázek 34) z hodnot 0 a 1, který je následně vynásoben původním obrazem tak, aby pixely požadovaného sekundárního záření zůstaly zachovány. (12) 39

40 Obrázek 33: Vlevo původní obraz snímaný ze vzdálenosti 1 m od zdroje záření, který bude následně segmentován. Vpravo výstup multiregionální segmentace na základě 8 segmentačních tříd generovaný v umělém barevném spektru poskytující unikátní barvu pro každou třídu. Obrázek 34: Vlevo binární podoba snímku po aplikaci segmentační metody. Vpravo výsledný segmentovaný snímek. Na obrázku (Obrázek 35) je srovnání histogramu původního snímku naměřeného ze vzdálenosti 1 m od zdroje záření (Obrázek 33) a histogramu snímku po segmentaci (Obrázek 34). Nedominantní peak charakterizující pixely olova, který se nachází v prvním histogramu na hodnotě úrovni šedi cca 220, je následně potlačen do hodnoty 0 (černá barva). Dominantní peak charakterizující pixely sekundárního záření je zachován. 40

41 Tato metoda segmentace byla aplikována na všechny snímky naměřené na fixním i mobilním rtg přístroji. Obrázek 35: Vlevo histogram původního snímku. Vpravo histogram snímku po segmentaci Nalezení pásma intenzit sekundárního záření Výsledný histogram obrazu po segmentaci (viz kapitola Multilevel Otsu metoda) byl proložen křivkou. Tato křivka se vyznačuje jedním velkým peakem určující intenzitu šedi, která v segmentovaném obraze zaujímá největší množství pixelů. Dále je křivka charakteristická dvěma dominantními údolími, která charakterizují dolní a horní mez pásma intenzit šedi sekundárního záření zobrazeného na snímku. Pro zjištění těchto tří veličin byl použit detektor peaků a údolí (Obrázek 36). [2] V dalším kroku bylo vypočteno množství pixelů pod křivkou histogramu. Výsledkem je množství pixelů charakterizující oblast sekundárního záření v obraze. 41

42 Obrázek 36: Křivka reprezentující četnost pixelů v jednotlivých odstínech šedi. Značky znázorňují dolní a horní mez pásma intenzity šedi a intenzitu šedi s největší četností pixelů. Všechny 4 zjištěné parametry pro snímky z fixního rtg přístroje i pro snímky z mobilního rtg přístroje byly zapsány do tabulky Tabulka 5 a Tabulka 6. 42

43 Tabulka 5: Tabulka se zjištěnými veličinami z 30 snímků naměřených na fixním rtg přístroji. Vzdálenost (m) Počet pixelů pod křivkou histogramu (px) Intenzita šedi maximálního peaku (-) Dolní mez pásma intenzit (-) Horní mez pásma intenzit (-) , , , , , , , , , ,

44 Tabulka 6: Tabulka se zjištěnými veličinami z 30 snímků naměřených na mobilním rtg přístroji. Vzdálenost (m) Počet pixelů pod křivkou histogramu (px) Intenzita šedi maximálního peaku (-) Dolní mez pásma intenzit (-) Horní mez pásma intenzit (-) , , , , , , , , , ,

45 8. Statistická analýza zjištěných dat Hodnoty dolní a horní meze pásma intenzit šedi, hodnota intenzity šedi s největší četností pixelů a množství pixelů pod křivkou histogramu uvedené v tabulkách (Tabulka 5, Tabulka 6) byly dále statisticky zpracovávány. Pro statistickou analýzu byl používán zejména software Statgraphics Plus 5.1, dále pak Matlab R2015b a Microsoft Office Excel Deskriptivní statistika Základní analýza dat byla provedena pomocí deskriptivní statistiky. Pro všechny 4 zjištěné veličiny byly vypočítány ukazatele polohy a ukazatele variability. Výsledné statistické ukazatele pro veličinu množství pixelů pod křivkou histogramu byly zaokrouhleny na dvě platné cifry. U ostatních veličin bylo zaokrouhlováno na dvě desetinná místa. Během statistické analýzy byly u některých veličin identifikovány odlehlé hodnoty (Obrázek 37, Obrázek 38, Obrázek 39, Obrázek 40). Výsledná data se nepřibližují normálnímu rozdělení a zároveň nebyla zjištěna chyba při realizaci experimentu ani při zpracovávání snímků. Z těchto důvodů byla tato odlehlá pozorování v analyzovaných datech ponechána. Datový soubor obsahuje pouze 10 hodnot pro každou vzdálenost skiagrafické kazety od zdroje záření a vyloučení odlehlých hodnot by velmi ovlivnilo následnou statistickou analýzu. Tabulka 7: Statistické ukazatele množství pixelů pod křivkou histogramu pro jednotlivé vzdálenosti u fixního a mobilního rtg přístroje. 1 m 1,5 m 2 m Fixní rtg Mobilní rtg Fixní rtg Mobilní rtg Fixní rtg Mobilní rtg Počet měření Minimum (px) Dolní kvartil (px) Průměr (px) Medián (px) Horní kvartil (px) Maximum (px) Rozptyl (px) Směrodatná odchylka (px) 365, , , , , ,163 45

46 Obrázek 37: Krabicový graf pro porovnání statistických ukazatelů množství pixelů pod křivkou histogramu (Tabulka 7) ve všech třech vzdálenostech CR kazety pro fixní a mobilní rtg přístroj. Dle rovnice (13) bylo spočítáno procentuální zastoupení pixelů náležejících zobrazenému sekundárnímu záření. K výpočtu byla použita hodnota mediánu, která je pro všechny vzdálenosti stejná a neliší se ani u hodnot z fixního a mobilního rtg přístroje. Výsledek potvrzuje teoretický předpoklad, že pixely sekundárního záření zaujímají na celém obraze stejný počet pixelů na všech 10-ti obrazech ve všech třech vzdálenostech. Pixely sekundárního záření tedy tvoří cca 98% pixelů celého obrazu. Zbylá 2% jsou pixely olověného objektu. (13) Nejpřesnější měření a následná segmentace obrazu pro zjištění množství pixelů pod křivkou histogramu proběhla pro snímky z fixního rtg přístroje ve vzdálenosti 1,5 m od zdroje záření, kde nastal nejmenší rozptyl hodnot. U ostatních vzdáleností se rozptyly pohybují ve stovkách tisíců. 46

47 Tabulka 8: Statistické ukazatele intenzity šedi maximálního peaku pro jednotlivé vzdálenosti u fixního a mobilního rtg přístroje. 1 m 1,5 m 2 m Fixní rtg Mobilní Mobilní Mobilní Fixní rtg Fixní rtg rtg rtg rtg Počet měření Minimum Dolní kvartil Průměr 167,00 102,20 199,20 150,30 216,10 171,80 Medián 167,00 96,50 199,00 137,50 216,00 172,50 Horní kvartil Maximum Rozptyl 8,71 329,29 1,96 552,23 0,99 9,96 Směrodatná odchylka 2,95 18,15 1,39 23,50 0,99 3,16 Obrázek 38: Krabicový graf pro porovnání statistických ukazatelů intenzity šedi maximálního peaku (Tabulka 8) ve všech třech vzdálenostech CR kazety pro fixní a mobilní rtg přístroj. Z krabicového grafu (Obrázek 38) je patrné, že medián intenzity šedi maximálního peaku s větší vzdáleností kazety od zdroje záření narůstá jak u fixního, tak u mobilního rtg přístroje. Z čehož plyne, že čím je kazeta uložena dále od zdroje záření, tím se sekundární záření méně projevuje na výsledném obraze. Tohle zjištění experimentem potvrzuje teoretické předpoklady. Z tabulky a grafu (Tabulka 8, Obrázek 38) je také zřejmé, že hodnoty vztahující se k fixnímu rtg přístroji jsou výrazně větší (výsledné sekundární záření se projevuje nižší intenzitou šedi) než hodnoty vztahující se k mobilnímu rtg přístroji. 47

48 Tabulka 9: Statistické ukazatele dolní meze pásma intenzit pro jednotlivé vzdálenosti u fixního a mobilního rtg přístroje. 1 m 1,5 m 2 m Fixní rtg Mobilní Mobilní Mobilní Fixní rtg Fixní rtg rtg rtg rtg Počet měření Minimum Dolní kvartil Průměr 142,10 78,40 177,10 129,20 197,10 151,30 Medián 142,00 72,50 176,50 116,50 196,00 151,00 Horní kvartil Maximum Rozptyl 22,10 324,04 12,10 559,07 15,21 15,34 Směrodatná odchylka 4,70 18,00 3,48 23,64 3,90 3,92 Obrázek 39: Krabicový graf pro porovnání statistických ukazatelů dolní meze pásma intenzit (Tabulka 9) ve všech třech vzdálenostech CR kazety pro fixní a mobilní rtg přístroj. 48

49 Tabulka 10: Statistické ukazatele horní meze pásma intenzit pro jednotlivé vzdálenosti u fixního a mobilního rtg přístroje. 1 m 1,5 m 2 m Fixní rtg Mobilní Mobilní Mobilní Fixní rtg Fixní rtg rtg rtg rtg Počet měření Minimum Dolní kvartil Průměr 194,30 138,60 217,90 185,80 225,80 201,90 Medián 194,00 132,50 218,00 181,50 226,00 204,00 Horní kvartil Maximum Rozptyl 10,46 513,82 2,77 450,18 0,18 26,77 Směrodatná odchylka 3,23 22,67 1,66 21,22 0,42 5,17 Obrázek 40: Krabicový graf pro porovnání statistických ukazatelů horní meze pásma intenzit (Tabulka 10) ve všech třech vzdálenostech CR kazety pro fixní a mobilní rtg přístroj. Pomocí mediánů dolní a horní meze pásma intenzit (Tabulka 9, Tabulka 10) bylo pro každou vzdálenost kazety od zdroje záření určeno průměrné pásmo intenzit šedi sekundárního záření. Pásma intenzit šedi sekundárního záření vzniklého na výsledném snímku při expozici fixním rtg přístrojem: Pro vzdálenost 1 m platí interval pásmo zahrnující 53 odstínů šedi Pro vzdálenost 1,5 m platí interval pásmo zahrnující 42 odstínů šedi Pro vzdálenost 2 m platí interval pásmo zahrnující 31 odstínů šedi 49

50 Pásma intenzit šedi sekundárního záření vzniklého na výsledném snímku při expozici mobilním rtg přístrojem: Pro vzdálenost 1 m platí interval pásmo zahrnující 61 odstínů šedi Pro vzdálenost 1,5 m platí interval pásmo zahrnující 66 odstínů šedi Pro vzdálenost 2 m platí interval pásmo zahrnující 54 odstínů šedi Šířka pásma intenzit šedi znázorňující ve výsledném obraze sekundární záření zahrnuje minimálně 31 odstínů šedi. Průměrně však pásmo šedi u fixního rtg záření zaujímá 42 odstínů šedi, u mobilního rtg přístroje je pásmo šedi podstatně širší jedná se průměrně o 60 odstínů šedi Efektivní dávka a plošná kerma Radiační dávka rozptýleného záření se zvyšující se vzdáleností od zdroje, dokonce i v nepřítomnosti zeslabujícího materiálu, klesá. Efektivní dávka klesá s druhou mocninou vzdáleností od zdroje záření. [1] Působení primárního a sekundárního záření na pracovníky rtg vyskytující se ve vyšetřovací místnosti může být ovlivněno: - množstvím záření produkovaného zdrojem, - vzdáleností mezi pacientem a zdrojem záření, - časovým úsekem, který pracovník rtg tráví ve vyšetřovací místnosti, - množstvím ochranného stínění mezi zdrojem záření a pracovníkem rtg, - vzdáleností mezi zdrojem záření a pracovníkem rtg. [1] Celková radiační dávka (T) mimo oblast ozařování, získaná primárním zářením směřovaným na antropomorfní fantom, je dána rozptylem z fantomu (P), rozptylem z komponent přístroje primárně z kolimátorů (C) a únikem záření (L). [15] (14) Dle naměřených hodnot (Tabulka 3 a Tabulka 4) byly vypočítány statistické ukazatele efektivní dávky a následně i plošné kermy. Tabulka 11: Statistické ukazatele efektivní dávky pro jednotlivé vzdálenosti u fixního a mobilního rtg přístroje. 1 m 1,5 m 2 m Fixní rtg Mobilní rtg Fixní rtg Mobilní rtg Fixní rtg Mobilní rtg Počet měření Minimum 0,0006 0,0010 0,0003 0,0008 0,0001 0,0005 Dolní kvartil 0,0006 0,0010 0,0003 0,0009 0,0001 0,0005 Průměr 0,0006 0,0010 0,0003 0,0009 0,0001 0,0005 Medián 0,0006 0,0010 0,0003 0,0010 0,0001 0,0005 Horní kvartil 0,0006 0,0010 0,0003 0,0010 0,0001 0,0005 Maximum 0,0006 0,0010 0,0003 0,0010 0,0001 0,0005 Rozptyl

51 Směrodatná odchylka , Obrázek 41: Krabicový graf pro porovnání statistických ukazatelů efektivní dávky(tabulka 11) ve všech třech vzdálenostech CR kazety s paměťovou fólií pro fixní a mobilní rtg přístroj. Efektivní dávka byla naměřena se 100 % přesností, kromě hodnoty pro mobilní rtg přístroj ve vzdálenosti 1,5 m, kde je malá směrodatná odchylka. Hodnoty mediánů potvrzují teoretické předpoklady, že radiační dávka se zvyšující se vzdáleností od zdroje záření klesá (Obrázek 41). Dalším teoretickým předpokladem experimentu bylo, že výsledky efektivní dávky z fixního a mobilního rtg přístroje by měly být identické. Výsledky z experimentu tento teoretický předpoklad vyvrátily hodnoty efektivní dávky naměřené dozimetrem při expozici fixním rtg přístrojem jsou až 0,6 krát menší než efektivní dávka záření při expozici mobilním rtg přístrojem. Zvýšená hodnota efektivní dávky u mobilního rtg záření by mohla být způsobena jinou konstrukcí přístroje (např. rentgenkou) nebo modelem přístroje. [9] Tabulka 12: Statistické ukazatele plošné kermy pro jednotlivé vzdálenosti u fixního a mobilního rtg přístroje. 1 m 1,5 m 2 m Fixní rtg Mobilní rtg Fixní rtg Mobilní rtg Fixní rtg Mobilní rtg Počet měření Minimum 22,2 63,41 22,2 63,41 22,1 63,69 Dolní kvartil 22,2 63,55 22,3 63,71 22,2 63,76 Průměr 22,2 63,579 22,29 63,695 22,21 63,806 Medián 22,2 63,585 22,3 63,725 22,2 63,83 Horní kvartil 22,2 63,63 22,3 63,73 22,3 63,85 Maximum 22,2 63,67 22,3 63,77 22,3 63,87 Rozptyl 0 0,005 0,001 0,0105 0,0054 0,0034 Směrodatná odchylka 0 0,0711 0,0316 0, ,0738 0,

52 Obrázek 42: Krabicový graf pro porovnání statistických ukazatelů plošné kermy (Tabulka 12) ve všech třech vzdálenostech CR kazety s paměťovou fólií pro fixní a mobilní rtg přístroj. Plošná kerma je dána násobkem absorbované dávky a ozářené plochy. Hodnoty plošné kermy byly naměřeny s velkou přesností. DAP metr měří efektivní dávku ozařovaného pacienta (v tomto případě antropomorfního fantomu), z čehož je následně vyhodnocena plošná kerma, která se dle teoretických předpokladů se vzdáleností od zdroje záření nemění. Jedná se o vzdálenost mezi rentgenkou a antropomorfním fantomem, proto vzdálenost skiagrafické kazety od zdroje záření měření plošné kermy nijak neovlivnila a hodnota plošné kermy je konstantní. Odlišné hodnoty plošné kermy u fixního a mobilního rtg přístroje by mohly být způsobeny rozdílným cloněním ozařované plochy hrudníku fantomu. Během měření jednotlivě na fixním a mobilním rtg přístroji se mohlo stát, že clonění nebylo dodrženo zcela přesně a i malá variabilita v ozařované ploše se ve výsledcích plošné kermy projeví poměrně výrazně Zjištění korelace mezi vzdáleností CR kazety a zanesením obrazu sekundárním zářením Data zjištěná z naměřených snímků fixního a mobilního rtg přístroje byla podrobena korelační analýze, aby bylo zjištěno, zda existuje vzájemná korelace mezi vzdáleností CR kazety od zdroje záření a zanesením obrazu sekundárním zářením. Pro korelační analýzu je nejdříve nutné otestovat normalitu dat zvlášť pro každou vzdálenost kazety od zdroje záření a také zvlášť pro data z fixního a mobilního rtg přístroje. Pro testování normality byl použit Shapirův-Wilkův test na hladině významnosti 0,05 a byla zvolena nulová a alternativní hypotéza: Data jsou výběrem z normálního rozdělení. 52

53 Tabulka 13: Výsledné p-hodnoty Shapirova-Wilkova testu pro ověření předpokladu normality (červeně jsou vyznačeny p-hodnoty se zamítnutou normalitou). Testovaná veličina Vzdálenost CR kazety od zdroje záření Intenzita šedi maximálního peaku Dolní mez pásma intenzity Horní mez pásma intenzity Typ rtg přístroje p-hodnota Fixní rtg < 0,001 Mobilní rtg < 0,001 Fixní rtg < 0,001 Mobilní rtg 0,010 Fixní rtg 0,002 Mobilní rtg 0,006 Fixní rtg < 0,001 Mobilní rtg 0,008 Na základě zamítnutí normality u všech testovaných veličin (Tabulka 13) bude pro analýzu míry závislosti použit Spearmanův korelační koeficient. Byla zvolena nulová a alternativní hypotéza: Tabulka 14: Výsledné korelační koeficienty a p-hodnoty zjištění míry závislosti mezi veličinami fixního a mobilního rtg přístroje a vzdáleností CR kazety (červeně jsou vyznačeny p-hodnoty, kde je hodnota korelace statisticky významná). Typ rtg přístroje Fixní rtg přístroj Mobilní rtg přístroj Testovaná veličina Intenzita šedi maximálního peaku Dolní mez pásma intenzity Horní mez pásma intenzity Intenzita šedi maximálního peaku Dolní mez pásma intenzity Horní mez pásma intenzity Spearmanův korelační koeficient (phodnota) 0,9498 (<< 0,001) 0,9445 (<< 0,001) 0,9539 (<< 0,001) 0,8313 (<< 0,001) 0,8451 (<< 0,001) 0,7932 (<< 0,001) 53

54 Obrázek 43: Grafy závislosti jednotlivých veličin fixního rtg přístroje na vzdálenosti CR kazety od zdroje záření proložené lineární křivkou. 54

55 Obrázek 44: Grafy závislosti jednotlivých veličin mobilního rtg přístroje na vzdálenosti CR kazety od zdroje záření proložené lineární křivkou. Všechny pozorované hodnoty korelace mezi veličinou z rtg přístroje a vzdáleností kazety od zdroje záření lze na hladině významnosti 0,05 označit za statisticky významné (phodnota << 0,001). V případě všech tří veličin z fixního rtg přístroje je výsledný Spearmanův korelační koeficient blízký hodnotě 1, tudíž lze hovořit o silné míře závislosti mezi daty zjištěnými z fixního rtg přístroje a vzdáleností kazety (Tabulka 14). U veličin z mobilního rtg přístroje můžeme hovořit o nižší korelaci, ale stále velmi statisticky významné. Nižší korelace u dat z mobilního rtg přístroje a vzdálenosti kazety byla způsobena větší variabilitou zjištěných dat v jednotlivých vzdálenostech. Závěrem této statistické analýzy lze říci, že zanesení skiagrafické kazety nežádoucím sekundárním zářením je silně závislé na vzdálenosti této kazety umístěné od zdroje záření. Tento statistický výsledek potvrzuje teoretické předpoklady, že efektivní dávka záření klesá s druhou mocninou vzdálenosti od zdroje záření, což se projevuje i na zobrazeném sekundárním záření intenzita šedi výsledného obraz se snižuje. Dle uvedených grafů (Obrázek 43, Obrázek 44) lze tvrdit, že závislost jednotlivých veličin, jak mobilního tak fixního rtg přístroje, na vzdálenosti kazety od zdroje záření by mohla být lineární. Z grafů je také patrný velký rozptyl dat, zejména u veličin mobilního rtg přístroje, ale zajímavé je také zjištění, že ve vzdálenosti CR kazety 2 m od zdroje záření mají výsledná data rozptyl nejmenší, což je patrné ze všech grafů u fixního i mobilního rtg přístroje. 55

56 8.4. Dvouvýběrové testy pro porovnání shody rozptylů a shody středních hodnot pro data z fixního a mobilního rtg přístroje Pro hypotetické porovnání výběrových souborů z fixního a mobilního rtg přístroje byly použity dvouvýběrové testy o shodě rozptylu a shodě středních hodnot, resp. mediánů. Pro dvouvýběrové testy je nutné nejdříve otestovat předpoklad normality dat zvlášť pro každou vzdálenost CR kazety od zdroje záření a také zvlášť pro data z fixního a mobilního rtg přístroje. Pro testování normality byl použit Shapirův-Wilkův test na hladině významnosti 0,05 a byla zvolena nulová a alternativní hypotéza: Data jsou výběrem z normálního rozdělení. Tabulka 15: Výsledné p-hodnoty Shapirova-Wilkova testu pro ověření předpokladu normality (červeně jsou vyznačeny p-hodnoty se zamítnutou normalitou). Testovaná veličina Intenzita šedi maximálního peaku Dolní mez pásma intenzity Horní mez pásma intenzity Typ rtg přístroje 1 m 1,5 m 2 m Fixní rtg 0,098 0,043 0,152 Mobilní rtg 0,010 0,001 0,356 Fixní rtg 0,183 0,519 0,173 Mobilní rtg 0,003 0,002 0,215 Fixní rtg 0,708 0,086 < 0,001 Mobilní rtg 0,057 0,178 0,018 Na základě výsledků normality (Tabulka 15) bude pro ověření shody rozptylů použit F-test, případně u veličin, kde byla zamítnuta normalita, bude použit Leveneův test. Pro ověření shody středních hodnot bude použit Studentův t-test, v případě, že u testovaných veličin byly ověřeny shodné rozptyly nebo Aspinové-Welchův test v případě, že shoda rozptylů byla zamítnuta. Pro veličiny, u nichž byla normalita zamítnuta, bude ověření shody mediánů použit Mannův-Whitneyův test. Zvolené hypotézy pro F-test (resp. Leveneův test): 56

57 Tabulka 16: Výsledné p-hodnoty pro ověření shody rozptylů mezi veličinami fixního a mobilního rtg přístroje ve všech třech vzdálenostech (červeně jsou vyznačeny p-hodnoty, kde je shodný rozptyl zamítnut). Testovaná veličina 1 m 1,5 m 2 m Intenzita šedi maximálního peaku 0,056 0,059 0,002 Dolní mez pásma intenzity 0,153 0,085 0,989 Horní mez pásma intenzity < 0,001 < 0,001 0,014 Na hladině významnosti 0,05 je potvrzena nulová hypotéza o shodě rozptylů pro veličinu dolní mez ve všech třech vzdálenostech. U veličiny horní mez pásma intenzity je rozptyl hodnot u fixního a mobilního rtg přístroje statisticky odlišný tyto data mají u fixního rtg a mobilního rtg přístroje velmi odlišnou variabilitu rozdělení kolem své střední hodnoty a nelze tedy mluvit o jejich shodě, což vyplývá již z předešlé deskriptivní analýzy (Tabulka 24). Zvolené hypotézy pro Studentův t-test (resp. Aspinové-Welchův test, Mannův- Whitneyův test): Tabulka 17: Výsledné p-hodnoty pro ověření shody středních hodnot (resp. mediánů) mezi veličinami fixního a mobilního rtg přístroje ve všech třech vzdálenostech (červeně jsou vyznačeny p-hodnoty, kde je shodná střední hodnota zamítnuta). Testovaná veličina 1 m 1,5 m 2 m Intenzita šedi maximálního peaku < 0,001 < 0,001 < 0,001 Dolní mez pásma intenzity < 0,001 < 0,001 < 0,001 Horní mez pásma intenzity < 0,001 < 0,001 < 0,001 Dle výsledných p-hodnot provedených testů je na hladině významnosti 0,05 pro všechny možné případy zamítnuta nulová hypotéza o shodě středních hodnot (mediánů). Střední hodnota (medián) pro fixní rtg přístroj ve všech třech vzdálenostech je vždy větší než střední hodnota (medián) u mobilního rtg přístroje. Tyto výsledky potvrzují deskriptivní analýzu hodnot z fixního a mobilního rtg přístroje (Tabulka 8, Tabulka 9 a Tabulka 10). Lze tedy konstatovat, že výsledný snímek sekundárního záření pořízený expozicí fixního rtg záření je v tomto experimentu vždy světlejší, než snímek pořízený expozicí mobilního rtg přístroje. 57

58 9. Navržení optimální vzdálenosti pro uložení skiagrafických kazet Za optimální vzdálenost uložení skiagrafických kazet je považována taková vzdálenost, ve které mohou být kazety uloženy v bezpečí před zanesením sekundárním zářením. V případě radiologické vyšetřovny jsou kazety s paměťovou fólií uloženy mimo místnost ozařování, většinou v ovladovně. Vlivem chyby lidského faktoru však v praxi mohou nastat případy, kdy radiologický pracovník ponechá kazetu v ozařovací místnosti. Otázkou tedy je, zda taková kazeta může být použita bez vyčištění v digitizéru. [9] V případě mobilního rtg přístroje se jedná zejména o polní podmínky, kdy lékaři rentgenují v náročných podmínkách a nemají k dispozici jinou místnost pro uchování skiagrafických kazet. Lékař má kazety uložené u sebe, mnohdy jsou položené v bezprostřední blízkosti od rtg přístroje. [9] 9.1. Regresní analýza výsledků z fixní a mobilní rtg skiagrafie Pro určení optimální vzdálenosti pro uložení skiagrafických kazet bylo předpokládáno, že bude použita statistická metoda regresní analýza. Dle úvahy vycházející z praxe (s rostoucí vzdáleností CR kazety od zdroje záření klesá intenzita šedi sekundárního záření v obraze) a vizuální kontroly rozložení jednotlivých dat (Obrázek 43, Obrázek 44) by se mohlo jednat o lineární regresní model. Na základě tohoto úsudku byl sestaven regresní model rovnice (15): Kde bude dolní mez (horní mez, intenzita šedi maximálního peaku) pásma intenzity šedi (závislá proměnná) a bude vzdálenost kazety od zdroje záření (nezávislá proměnná). Parametr určuje polohu přímky a parametr určuje směrnici přímky. reprezentuje náhodnou chybu modelu. Výsledné regresní rovnice pro veličiny fixního rtg přístroje jsou následující: (15) Výsledné regresní rovnice pro veličiny mobilního rtg přístroje jsou následující: Verifikovaný regresní model dále slouží k predikci očekávaných hodnot závislé proměnné dolní mez pásma intenzity šedi, horní mez pásma intenzity šedi nebo intenzita šedi maximálního peaku při námi zvolené nezávislé proměnné (vzdálenost kazety od zdroje záření). V tomto případě se jedná o extrapolaci, protože hledaná optimální vzdálenost pro bezpečné uložení CR kazet se nachází mimo interval napozorovaných hodnot. 58

59 Tabulka 18: Výsledné vzdálenosti CR kazety od zdroje záření pro jednotlivé veličiny fixního a mobilního rtg přístroje. Požadovaný odstín šedi (-) Optimální vzdálenost pro veličinu intenzita šedi maximálního peaku (m) Optimální vzdálenost pro veličinu dolní mez pásma intenzity (m) Optimální vzdálenost pro veličinu horní mez pásma intenzity (m) Fixní rtg Mobilní rtg Fixní rtg Mobilní rtg Fixní rtg Mobilní rtg 255 2,75 3,13 3,01 3,36 2,84 2,76 Celá tato regresní analýza musela být zavrhnuta z důvodu nesplnění předpokladů pro použití lineárního regresního modelu nebyla splněna normalita reziduí, nulová střední hodnota ani nulová kovariance. Nebyly splněny ani základní předpoklady pro tuto statistickou metodu nesplnění spojitosti naměřených dat, naměřených pouze 10 hodnot pro každou vzdálenost. Požadavkem na regresní analýzu bylo zjištění predikované vzdálenosti pro uložení skiagrafických kazet a v tomto případě se jedná o extrapolaci dat. Tato problematická překážka vznikla na základě nemocničního provozu a prostoru radiologické vyšetřovací místnosti, kde nebylo možné měřit z větších vzdáleností než 2 m, tudíž by predikované výsledky byly neověřené a irelevantní. Ze všech výše uvedených důvodů byla zvolena náhradní metoda pro zjištění optimální vzdálenosti pro uložení skiagrafických kazet, která je uvedená v následující kapitole (9.2 Fitování modelu) Fitování modelu Z výše uvedených důvodů bylo pro predikci optimální vzdálenosti skiagrafických kazet použito fitování. Fitování neboli proložení křivkou využívá metody nejmenších čtverců a křivka nemusí nutně procházet naměřenými daty. Metoda fitování je ekvivalentní s regresní analýzou s tím rozdílem, že nemusí být splněny žádné předpoklady pro použití této metody. Zjištěné veličiny intenzita šedi maximálního peaku, dolní a horní mez pásma intenzity, které byly zjištěny z naměřených snímků, byly proloženy lineární funkcí podle rovnice (16): Výsledné lineární rovnice pro veličiny fixního rtg přístroje jsou následující: (16) 59

60 Obrázek 45: Zjištěné hodnoty jednotlivých veličin fixního rtg přístroje proložené přímkou. V grafu závislosti jednotlivé veličiny na vzdálenosti CR kazety od zdroje záření je vyznačen bod určující ideální hodnotu šedi sekundárního záření (Y) a tomu odpovídající vzdálenost CR kazety (X). Výsledné lineární rovnice pro veličiny mobilního rtg přístroje jsou následující: 60

61 Obrázek 46: Zjištěné hodnoty jednotlivých veličin mobilního rtg přístroje proložené přímkou. V grafu závislosti jednotlivé veličiny na vzdálenosti CR kazety od zdroje záření je vyznačen bod určující ideální hodnotu šedi sekundárního záření (Y) a tomu odpovídající vzdálenost CR kazety (X). Optimální vzdálenosti CR kazety od zdroje záření zjištěné metodou fitování (Obrázek 45, Obrázek 46) byly shrnuty do tabulky (Tabulka 19). Jako intenzita šedi charakterizující zobrazené sekundární záření byla zvolena hodnota 255 (odstín bílé), která by nastala v ideálním případě. Tabulka 19: Výsledné vzdálenosti CR kazety od zdroje záření pro jednotlivé veličiny fixního a mobilního rtg přístroje. Ideální odstín šedi (-) Optimální vzdálenost pro veličinu intenzita šedi maximálního peaku (m) Optimální vzdálenost pro veličinu dolní mez pásma intenzity (m) Optimální vzdálenost pro veličinu horní mez pásma intenzity (m) Fixní rtg Mobilní rtg Fixní rtg Mobilní rtg Fixní rtg Mobilní rtg 255 2,75 3,13 3,01 3,36 2,84 2,76 61

62 Výsledné lineární rovnice i výsledné optimální vzdálenosti CR kazety od zdroje záření se naprosto shodují s výsledky lineární regrese (9.1 Regresní analýza výsledků z fixní a mobilní rtg skiagrafie), která nebyla vhodná pro tento experiment z důvodu nesplnění předpokladu pro tuto statistickou metodu. Z výsledných hodnot pro optimální vzdálenost nelze vymezit pásmo intenzity, protože optimální vzdálenost pro veličinu dolní mez je pro fixní i mobilní rtg přístroj větší než hodnota horní meze. K této chybě mohlo dojít z důvodu menší variability dat veličiny horní mez oproti datům dolní meze. Menší variabilita dat zajistila jejich přesnější proložení křivkou a tudíž i přesnější určení optimální vzdálenosti. Jako nejvíce reprezentující intenzitu šedi sekundárního záření v obraze je považována veličina intenzita šedi maximálního peaku, který v obraze zaujímá největší množství pixelů. Výsledná optimální vzdálenost, ve které by CR kazety měly být v ideálním případě uloženy, je tedy 2,75 m při expozici fixním rtg přístrojem a 3,13 m při expozici mobilním rtg přístrojem. Pro tuto veličinu byla také spočítána odchylka naměřených hodnot od hodnoty intenzity šedi maximálního peaku dané metodou fitování. Pro fixní rtg přístroj a veličinu intenzita šedi maximálního peaku ze vzdálenosti 1 m od zdroje záření je hodnota šedi, určená lineární přímkou, rovna 170 s průměrnou odchylkou od naměřených hodnot ± 3 odstíny šedi. Pro vzdálenost skiagrafické kazety 1,5 m od zdroje záření je to 194 ± 5 odstínů šedi a pro vzdálenost 2 m 219 ± 2 odstíny šedi. Pro mobilní rtg přístroj a stejnou veličinu se jedná o výsledky pro vzdálenost 1 m 107 ± 16, pro vzdálenost 1,5 m 142 ± 15 a pro vzdálenost 2 m 176 ± 5 odstínů šedi. Největší odchylka lineární přímky od naměřených dat nastala u mobilního rtg přístroje, konkrétně pro kazetu ve vzdálenosti 1 m od zdroje záření, což je způsobeno velkou variabilitou naměřených dat. Výsledné optimální vzdálenosti platí pro expoziční hodnoty 77 kv a 11 mas. Během měření bylo zjištěno, že při vyšších expozičních hodnotách, 10 CR kazet s paměťovou fólií (výrobcem označené za identické) reaguje na sekundární záření velmi odlišně viz kapitola 10 Vyhodnocení uniformity paměťových fólií. Z tohoto důvodu nelze s naprostou jistotou tvrdit, že výsledné optimální vzdálenosti budou platit i pro vyšší expoziční hodnoty než jsou 77 kv a 11 mas. 62

63 10. Vyhodnocení uniformity paměťových fólií Během měření došlo k nepředpokládaným výsledkům při nastavení vyšších expozičních hodnot konkrétně se jednalo o hodnoty 90 kv a 32 mas používané pro rtg páteře. Z důvodu urychlení měření v nemocničním provozu bylo pro měření použito 10 kazet s paměťovými fóliemi. Výsledných 10 obrazů naměřených ze stejné vzdálenosti od zdroje záření při stejných měřících podmínkách, mělo příliš odlišnou intenzitu šedi. Obrázek 47: Deset snímků se zobrazeným sekundárním zářením naměřených na 10 kazetách za stejných měřících podmínek při expozičních hodnotách 90 kv, 32 mas a vzdálenosti 1 m od zdroje záření. Vznikla proto hypotéza, že tato skutečnost by mohla být ovlivněna stářím paměťové fólie způsobeného tím, že na některých kazetách bylo v minulosti nasnímáno více obrazů než na jiných. Tedy paměťové fólie s menším počtem nasnímaných obrazů by mohly být na sekundární záření citlivější. 63

64 Po konzultaci s odborníky z praxe byl navržen další krok měření. K tomuto měření byly použity pouze dvě kazety s paměťovou fólií, kde na každé z nich bylo provedeno 10 expozic ze vzdálenosti 1 m od zdroje záření při stejných měřících podmínkách Výsledky z experimentu zjišťování uniformity paměťových fólií Výsledkem z experimentu zjišťování uniformity paměťových fólií je tabulka hodnot (Tabulka 20). Ve vzdálenosti 1 m od zdroje záření byla dozimetrem naměřena efektivní dávka (msv) a rtg přístrojem byla zjištěna hodnota plošné kermy (cgy cm 2 ). Tabulka 20: Tabulka naměřených hodnot z experimentu pro zjištění uniformity paměťových fólií. Číslo kazety (-) Vzdálenost (m) Expoziční hodnoty Anodové Expozice napětí (mas) (kv) Plošná kerma (cgy cm 2 ) Efektivní dávka (msv) ,9 0, ,0 0, ,6 0, ,6 0, ,7 0, ,6 0, ,6 0, ,5 0, ,5 0, ,6 0, ,1 0, ,8 0, ,0 0, ,1 0, ,0 0, ,9 0, ,0 0, ,0 0, ,0 0, ,1 0,005 Sekundární záření je při použití vyšších expozičních hodnot na dvou stejných kazetách zobrazeno velmi odlišně. Intenzita šedi výsledných snímků z kazety č. 1 ( ) a z kazety č. 2 ( ) je rozdílná pouhým okem. 64

65 Obrázek 48: Snímky se zobrazeným sekundárním zářením měřené za stejných podmínek při expozičních hodnotách 90 kv a 32 mas. Vlevo snímek z kazety č. 1; vpravo snímek z kazety č Nalezení pásma intenzit sekundárního záření Výsledných 20 snímků naměřených na dvou skiagrafických kazetách bylo zpracováno dle postupu uvedeném v kapitole 7.1 Zpracování naměřených obrazů se zobrazeným sekundárním zářením. Byla zjištěna potřebná data, která byla následně statisticky zpracovávána (Tabulka 21). 65