Teorie závětrné vlny pro plachtaře. Lítáme v ní a při tom toho o ní moc nevíme

Transkript

1 Teorie závětrné vlny pro plachtaře Lítáme v ní a při tom toho o ní moc nevíme

2 Program prezentace vlny v atmosféře princip vzniku gravitačních vln parametry vlny - Froudovo číslo model vlny příklady dvouvrstvého modelu vlny plachtařsky využitelná vlna - trapped wave terény v ČR a vlastnosti proudění z jednotlivých směrů

3 Vlny v atmosféře Vlny různých měřítek a původů Planetární vlny Gravitační vlny Stojaté vlny

4 Planetární vlny

5 Planetární vlny II

6 Gravitační vlny

7 Příklady dalších vln K-H vlna von Kármanovy víry

8

9 Stojatá vlna Orograficky generovaná gravitační vlna.

10 Podmínky vzniku závětrných vln Tři hlavní faktory ovlivňující její výskyt Stabilní vertikální zvrstvení Rychlost větru Vlastnosti překážky

11 Podmínka vzniku vlnění STABILITA. Vzduch se stabilním zvrstvením má snahu odolávat vertikálnímu přemisťování. Vystupuje-li přes překážku má snahu se za překážkou vracet zpět do původní hladiny a potom kolem ní oscilovat než se ustálí v původní hladině. Perioda oscilace závisí na stabilitě zvrstvení. Při gradientu 0,65 C/100m (MSA) je tato perioda u nenasyceného vzduchu 590 sec. Při inverzi -5 C/100m kolem 280 sec. S rostoucí stabilitou se tedy perioda zkracuje.

12 RYCHLOST VĚTRU. Horizontální pohyb vzduchu je nezbytný k překonání překážky Při rychlosti větru 10 m/s a standardní atmosféře (T=590 sec) je vlnová délka rovna 5900 m. V případě inverze (-5 C/100 m, T=280 sec) jen 2800 m. Tato vlnová délka se nazývá PŘIROZENOU VLNOVOU DÉLKOU pro konkrétní vrstvu vzduchu. Tato vlnová délka ovšem není vlnovou délkou závětrného vlnění za reálnou překážkou

13 V reálné atmosféře většinou najdeme více vrstev s různou přirozenou vlnovou délkou. Pro vytvoření závětrného vlnění je ale nezbytně nutné aby ve vyšších vrstvách byla přirozená vlnová délka delší než ve vrstvách nižších což bývá při konstantním vertikálním gradientu teploty splněno vzrůstající rychlostí větru s výškou.

14 ZMĚNA RYCHLOSTI VĚTRU S VÝŠKOU. Předp. konstantní gradient T A- v případě, že vítr je z výškou neměnný přirozená vlnová délka se s výškou nemění. Vlnová energie se šíří lineárně. Pokud si vybereme nějakou vrstvu vzduchu tak se z ní energie ztrácí.

15 ZMĚNA RYCHLOSTI VĚTRU S VÝŠKOU. B- v případě, že vítr s výškou zesiluje, přirozená vlnová délka s výškou roste. Vlnová energie šířící se z bodu na zemi se ohýbá ve směru větru. Silnější vítr nahoře udrží vlnovou energii uvnitř vrstvy, což vede k rezonančnímu zesilování určitých vlnových délek a přetrvávání a šíření vlny dále od zdroje.

16 ZMĚNA RYCHLOSTI VĚTRU S VÝŠKOU C- v případě že vítr s výškou slábne, přirozená vlnová délka se s výškou zkracuje a vlnová energie se vytrácí z dané vrstvy rychleji. Podobně jako když mořská vlna dorazí na pobřeží zpomalí se, napřímí a zhroutí

17 ZMĚNA SMĚRU VĚTRU S VÝŠKOU Změna směru větru z výškou není v dvourozměrném popisu vlny uvažována, ale má vliv podobný jako pokles rychlosti větru s výškou, ale navíc vede k prostorovým deformacím vlny a jejímu narušení prostorovými interferencemi, takže pásmo stoupání je rozbité a nehomogení a tudíž obtížněji využitelné.

18 VLIV VLHKOSTI VZDUCHU Vlhkost vzduchu se projeví podobně jako u konvekce až při kondenzaci, kdy se změní stabilitní podmínky uvnitř vrstvy vzduchu. Vrstva vzduchu se může stát po nasycení vodní parou labilní a vlnový charakter proudění se může zhroutit. Kondenzace při vyšších teplotách a při vyšším množství uvolněné energie při skupenské přeměně vede častěji ke zhroucení vlny. Ac lent vznikající při menších teplotách a v nižším tlaku (kdy se již nasycená adiabata blíží suché) vlnu zhroutit nemusí což je potvrzeno.

19 Vliv překážky a jejího tvaru Je důležité si uvědomit, že vlnová délka závětrné vlny tedy není ovlivněna rozměrem překážky, její amplituda je tvarem a převýšením překážky ovlivněná. Na dalším obrázku je znázorněno jak šířka překážky ovlivňuje amplitudu vlny, vlnová délka je ve všech případech stejná.

20 Tvar překážky a amplituda vlny A - příliš úzká překážka oproti vlnové délce - malá amplituda B - šířka překážky odpovídá vlnové délce - velká amplituda C - příliš široká překážka - redukuje převýšení zhoupnutí a tím redukuje amplitudu D - dvě překážky za sebou v celém násobku vlnové délky E - dvě překážky v neceločíselném násobku vlny

21 Výška překážky a amplituda vlny Předpokládáme případ B - kdy vlnová délka odpovídá šířce překážky. Vyšší překážka pak znamená větší amplitudu vlny. V reálu ale vyšší pohoří často bývají i širší, a širší překážka má větší vliv na delší vlnové délky. Vzhledem k tomu že delší vlnové délky bývají spojené se silnějším větrem je potřeba silnějšího větru aby produkovaly větší vlnovou amplitudu. Takže často mohou menší pohoří produkovat větší amplitudu vlny při relativně slabším větru - jsou tedy často využitelnější

22 Vliv tvaru překážky Dosud jsme předpokládali, že nejspodnější proudnice kopírují tvar překážky. U velmi členitých hřebenů nebo u hřebenů s ostrou hranou mohou v závětří vznikat víry/rotory. Takovéto víry/rotory bezprostředně za překážkou mohou často vhodně doplňovat tvar překážky a vlna se může tvořit společně přes překážku a vír/rotor.

23 Vliv tvaru překážky na charakter vlny

24 Vlastní tvar vlny V jednoduchých knihách o meteorologii bývá často tvar vlnového proudění kreslen velmi zjednodušeně - jako sinusoidy umístěné vertikálně souměrně nad překážkou. S takovýmito podmínkami se však setkáme jen velmi zřídka a to jen v podmínkách blížících se ideálním

25 Ideální případ

26 Charakteristika vlny - Froudovo číslo závislost na stabilitě atmosféry, proudění a tvaru překážky. Fr=U/Nh U - rychlost větru h výška překážky N - Brunt-Vaisalova frekvence N = {(g * dth)/(th*dz)}^1/2 th - potenciální teplota, dth - gradient pot.temp (K), dz tloušťka vrstvy, g - tíhové zrychlení

27 Froudovo číslo Kvantifikuje všechny tři parametry do jednoho parametru. Vyjadřuje poměr mezi kinetickou energii (rychlost větru) a potenciální energií (stabilita, výška překážky)

28 Froudovo číslo Je-li Fr = 1 nebo o málo vyšší je velmi pravděpodobné, že vznikne vlnový rozruch Je-li Fr << 1 není dostatečná rychlost větru k tomu aby proudění překonalo překážku a prudění je blokováno je-li Fr >> 1 proudění překoná překážku bez významnějšího zavlnění

29 Froudovo číslo H [m] Dth [ C] U [m/s] Fr

30 Vliv zvrstvení a změn větru s výškou na druh závětrných jevů trochu odbočka od vlastní vlny, ale demonstruje závětrné jevy a vliv změny jednotlivých parametrů s výškou

31 Ilustrační příklady konstantní zvrstvení i vítr konstantní zvrstvení, zesilující vítr konstantní zvrstvení, slábnutí větru I konstantní zvrstvení, slábnutí větru II inverze ve výši hřebene, konstantní vítr inverze nad hřebenem, konstantní vítr inverze ve výši hřebene, slábnutí větru I

32

33 Případ 0 Konstantní teplotní zvrstvení 0.65 C/100m Vítr v celé vrstvě stejný 15 m/s

34 Případ 0

35 Případ 0

36 Případ 1 Konstantní teplotní zvrstvení 0.65 C/100m Vítr konstantní do 2000 m a potom zesiluje z 15 m/s na 45 m/s v 8000 m

37 Případ 1

38 Případ 1

39 Případ 2 Konstantní teplotní zvrstvení 0.65 C/100m Vítr do 2000 m konstantní 15 m/s, potom slábnutí větru a následně vítr z opačné strany

40 Případ 2

41 Případ 2

42 Případ 3 Konstantní teplotní zvrstvení 0.65 C/100m Vítr stálý do 2000 m 15 m/s a potom slábnutí s výškou

43 Případ 3

44 Případ 3

45 Případ 4 Inverze ve výši překážky -1 C/100 m od 1000m do 3 km, pod ní a nad zvrstvení 0.65 C/100m Vítr v celé vrstvě stejný 15 m/s

46 Případ 4

47 Případ 4

48 Případ 5 Inverze nad překážkou ve výšce 2000m silná 2000m -1 C/100m. Nad ní a pod ní konstantní teplotní zvrstvení 0.65 C/100m Vítr v celé vrstvě stejný 15 m/s

49 Případ 5

50 Případ 5

51 Případ 6 Inverze nad překážkou ve výšce 2000m silná 2000m -1 C/100m. Nad ní a pod ní konstantní teplotní zvrstvení 0.65 C/100mVítr do 2000 m konstantní 15 m/s, potom slábnutí větru a následně vítr z opačné strany

52 Případ 6

53 Případ 6

54 zpátky k vlně

55 Využitelné podmínky Použitelná vlna tedy vzniká v případě 1 stabilní zvrstvení vír zesilující s výškou froudovo číslo 1

56

57

58 pravidlo 1.6 Platí pravidlo 1.6 které říká jak by se měla měnit rychlost větru s výškou. Zní: Vítr ve výšce 2000 m nad hřebenem by měl mít 1.6 krát větší rychlost než vítr v úrovni hřebene (ne na kopci )

59 vertikálně se šířící vlna

60 Trapped wave, rezonanzwelle

61 něco mezi

62 Přízemní turbulence, rotory

63 rotor 1

64 rotor 2

65 tohle nejsou Tatry

66 Terény v ČR, charakteristika proudění z jednotlivých směrů

67 obecně Vhodná překážka má nekomplikované závětří, rozumné převýšení a vhodný profil. Není příliš široká ve směru proudění a je dost široká ve směru kolmém na proudění. Říp není úplně ideální

68 vlnky a pavlnky Melechov, Blaník, Ještěd, Brdy, Železné hory

69 vlny a megavlny Jeseníky, Šumava, Krušné hory, Krkonoše, Beskydy Jeseníky - Soví hory - Krkonoše (česko-polská atlantýda)

70 Charakteristika proudění Orientace překážky je leckdy důležitější než její geografické vlastnosti. Vzhledem orientaci vhodných terénů jsou důležité směry větru J-JZ, SZ, S-SV

71 S - SV Česká strana Krkonoš Vrstva proudícího vzduchu není dostatečně silná, zvrstvení často není u země dostatečně stabilní a ve výšce bývá část inverze a střih větru.

72 SZ Krušné hory Poměrně častý směr větru, kdysi se učilo ve škole že je převládající Většinou velká vlhkost a malá stabilita vzduch je mořského poůvodu. Většinou bývá hodně oblačnosti a přeháněk.

73 JZ Jeseníky, Krkonoše, Šumava Asi nejpříhodnější směr větru v našich podmínkách V chladnější polovině roku bývá stabilní, většinou je dostatečně silná vrstva bývá přes celou troposféru. Nevýhodou je, že v zimě je tropopauza níže (9 km) než v létě (11,12 km). Často se z výškou mění směr větru k západu až severozápadu.

74 JV Beskydy Stabilní zvrstvení i v létě, většinou malá vlhkost.

75 Zdroje a odkazy es/wave/wavesoar.html ndex.htm