Plazma. magnetosféra komety. zbytky po výbuchu supernovy. formování hvězdy. slunce

Podobné dokumenty
ZÁŘENÍ V ASTROFYZICE

Plazma v technologiích

Přednáška 4. Úvod do fyziky plazmatu : základní charakteristiky plazmatu, plazma v elektrickém vf plazma. Doutnavý výboj : oblasti výboje

Plazmové metody. Základní vlastnosti a parametry plazmatu

Plazmové metody. Elektrické výboje v plynech

Rozměr a složení atomových jader

Plazmové metody. Co je to plazma? Jak se uplatňuj. ují plazmové metody v technice?

Úvod do fyziky plazmatu

Základní experiment fyziky plazmatu

TECHNIKA VYSOKÝCH NAPĚŤÍ. Elektrická pevnost

STEJNOSMĚRNÝ PROUD Nesamostatný výboj TENTO PROJEKT JE SPOLUFINANCOVÁN EVROPSKÝM SOCIÁLNÍM FONDEM A STÁTNÍM ROZPOČTEM ČESKÉ REPUBLIKY.

Úvod do fyziky plazmatu

1. Paschenův zákon. p = A exp Bp )

VEDENÍ ELEKTRICKÉHO PROUDU V PLYNU, SAMOSTATNÝ A NESAMOSTATNÝ VÝBOJ

DOUTNAVÝ VÝBOJ. 1. Vlastnosti doutnavého výboje 2. Aplikace v oboru plazmové nitridace

Vnitřní magnetosféra

Technika vysokých napětí. Elektrická pevnost

Plazmatické metody pro úpravu povrchů

Elektrický proud v plynech

ZÁPADOČESKÁ UNIVERZITA V PLZNI FAKULTA ELEKTROTECHNICKÁ KATEDRA ELEKTROENERGETIKY A EKOLOGIE DIPLOMOVÁ PRÁCE

Výukový materiál zpracován v rámci projektu EU peníze školám Registrační číslo projektu: CZ.1.07/1.5.00/

Petr Zikán. Studentský seminář, Březen 2011

Příklady Kosmické záření

Integrovaná střední škola, Hlaváčkovo nám. 673, Slaný

Numerické modely klouzavých výbojů ve střídavém elektrickém poli

12. Elektrochemie základní pojmy

ZÁPADOČESKÁ UNIVERZITA V PLZNI FAKULTA ELEKTROTECHNICKÁ KATEDRA ELEKTROENERGETIKY A EKOLOGIE DIPLOMOVÁ PRÁCE

Senzory ionizujícího záření

Ionizační manometry. Při ionizaci plynu o koncentraci n nejsou ionizovány všechny molekuly, ale jenom část z nich n i = γn ; γ < 1.

počátek 17. století, Johannes Kepler: 19. století: počátek 20. století: 1951, Ludwig Biermann:

Plazma v kosmickém prostoru

Mol. fyz. a termodynamika

ATOMOVÁ SPEKTROMETRIE

ZÁPADOČESKÁ UNIVERZITA V PLZNI FAKULTA ELEKTROTECHNICKÁ

Kapaliny Molekulové vdw síly, vodíkové můstky

STEJNOSMĚRNÝ PROUD Samostatný výboj TENTO PROJEKT JE SPOLUFINANCOVÁN EVROPSKÝM SOCIÁLNÍM FONDEM A STÁTNÍM ROZPOČTEM ČESKÉ REPUBLIKY.

III. Stacionární elektrické pole, vedení el. proudu v látkách

Studium kladného sloupce doutnavého výboje pomocí elektrostatických sond: jednoduchá sonda

Kapaliny Molekulové vdw síly, vodíkové můstky

Urychlení KZ. Obecné principy, Fermiho urychlení, druhý řád, první řád, spektrum

ZÁPADOČESKÁ UNIVERZITA V PLZNI FAKULTA ELEKTROTECHNICKÁ KATEDRA ELEKTROENERGETIKY A EKOLOGIE DIPLOMOVÁ PRÁCE

ZÁPADOČESKÁ UNIVERZITA V PLZNI FAKULTA ELEKTROTECHNICKÁ KATEDRA TECHNOLOGIÍ A MĚŘENÍ BAKALÁŘSKÁ PRÁCE

IONTOVÉ ZDROJE. Účel. Požadavky. Elektronové zdroje. Iontové zdroje. Princip:

Opakování: shrnutí základních poznatků o struktuře atomu

ZÁPADOČESKÁ UNIVERZITA V PLZNI FAKULTA ELEKTROTECHNICKÁ KATEDRA ELEKTROENERGETIKY A EKOLOGIE DIPLOMOVÁ PRÁCE

Hmotnostní spektrometrie

TECHNIKA VYSOKÝCH NAPĚŤÍ. #4 Elektrické výboje v elektroenergetice

DOUTNAVÝ VÝBOJ. Další technologie využívající doutnavý výboj

Referát z atomové a jaderné fyziky. Detekce ionizujícího záření (principy, technická realizace)

Elektrická pevnost izolačních systémů

Kapaliny Molekulové vdw síly, vodíkové můstky

Úvod do vln v plazmatu

Základy molekulové fyziky a termodynamiky

TESTOVÁNÍ A OPTIMALIZACE IONTOVÉHO ZDROJE TESTING AND OPTIMIZATION OF AN ION SOURCE

Vzdělávání výzkumných pracovníků v Regionálním centru pokročilých technologií a materiálů reg. č.: CZ.1.07/2.3.00/

ZÁPADOČESKÁ UNIVERZITA V PLZNI FAKULTA ELEKTROTECHNICKÁ

Technika vysokých napětí. Elektrické výboje v elektroenergetice

Využití plazmových metod ve strojírenství. Metody depozice povlaků a tenkých vrstev

VYBRANÉ DOSIMETRICKÉ VELIČINY A VZTAHY MEZI NIMI

Jádro se skládá z kladně nabitých protonů a neutrálních neutronů -> nukleony

Elektřina: Elektrostatika: Elektrostatika: Elektrostatika: Analogie elektřiny s mechanikou: Elektrostatika: Souvislost a analogie s mechanikou.

Tématické okruhy teoretických zkoušek Part 66 1 Modul 3 Základy elektrotechniky

Plazmová depozice tenkých vrstev oxidu zinečnatého

VYSOKONAPĚŤOVÉ ZKUŠEBNICTVÍ. Izolační systémy a jejich charakteristiky

ZÁPADOČESKÁ UNIVERZITA V PLZNI FAKULTA ELEKTROTECHNICKÁ

2. Elektrotechnické materiály

Struktura elektronového obalu

Fyzika, maturitní okruhy (profilová část), školní rok 2014/2015 Gymnázium INTEGRA BRNO

Fyzikální vzdělávání. 1. ročník. Učební obor: Kuchař číšník Kadeřník. Implementace ICT do výuky č. CZ.1.07/1.1.02/ GG OP VK

Sluneční dynamika. Michal Švanda Astronomický ústav AV ČR Astronomický ústav UK

Pohyby částic ve vnějším poli A) Homogenní pole. qb m. cyklotronová frekvence. dt = = 0. 2 ω PČ 1

Proč studovat hvězdy? 9. 1 Úvod Energetické úvahy Zjednodušení použitá při konstrukci sférických modelů Model našeho Slunce 15

KINETICKÁ TEORIE STAVBY LÁTEK

V nejnižším energetickém stavu valenční elektrony úplně obsazují všechny hladiny ve valenčním pásu, nemohou zprostředkovat vedení proudu.

J = S A.T 2. exp(-eφ / kt)

Základy magnetohydrodynamiky. aneb MHD v jedné přednášce?! To si snad děláte legraci!

Elektřina. Elektrostatika: Elektrostatika: Elektrostatika: Analogie elektřiny s mechanikou: Elektrostatika: Souvislost a analogie s mechanikou.

Vojtěch Hrubý: Esej pro předmět Seminář EVF

Plazmové svařování a dělení materiálu. Jaromír Moravec

plochy oddělí. Dále určete vzdálenost d mezi místem jeho dopadu na

Metody depozice povlaků - CVD

DIELEKTRIKA A IZOLANTY

Příklad 3 (25 bodů) Jakou rychlost musí mít difrakčním úhlu 120? -částice, abychom pozorovali difrakční maximum od rovin d hkl = 0,82 Å na

TERMIKA II. Stacionární vedení s dokonalou i nedokonalou izolací; Obecná rovnice vedení tepla; Přestup a prostup tepla;

ZŠ ÚnO, Bratří Čapků 1332

Plazmové metody Materiály a technologie přípravy M. Čada

ATOM. atom prvku : jádro protony (p + ) a neutrony (n) obal elektrony (e - ) protonové číslo 8 nukleonové číslo 16 (8 protonů + 8 neutronů v jádře)

K definování pojmu plazma budeme potřebovat několik kapitol. Začneme u obyčejného plynu v krabici.

Anihilace pozitronů v polovodičích

ZÁPADOČESKÁ UNIVERZITA V PLZNI FAKULTA ELEKTROTECHNICKÁ. Katedra elektromechaniky a výkonové elektroniky BAKALÁŘSKÁ PRÁCE

FYZIKA 2017 Strana 1 (celkem 6)

102FYZB-Termomechanika

Atmosféra, znečištění vzduchu, hašení

Fyzika pro chemiky II

Vibrace atomů v mřížce, tepelná kapacita pevných látek

Detekce nabitých částic Jak se ztrácí energie průchodem částice hmotou?

Atom vodíku. Nejjednodušší soustava: p + e Řešitelná exaktně. Kulová symetrie. Potenciální energie mezi p + e. e =

Ing. Pavel Hrzina, Ph.D. - Laboratoř diagnostiky fotovoltaických systémů Katedra elektrotechnologie K13113

Stručný úvod do spektroskopie

4. Stanovení teplotního součinitele odporu kovů

Transkript:

magnetosféra komety zbytky po výbuchu supernovy formování hvězdy slunce

blesk polární záře sluneční vítr

- plazma je označována jako čtvrté skupenství hmoty - plazma je plyn s významným množstvím iontů - většina hmoty ve vesmíru (až 99%) je v plazmatickém stavu - pojem plazma byl zaveden Tonksem a Langmuirem v roce 1929

skupenství hmoty

plazma = 4. skupenství hmoty

plazmový display

Sahova rovnice 3/ 2 ni T 2,4 *10 21 e U i / kt nn ni normální podmínky: n 3 x 1025m-3 a T 300 K stupeň ionizace 10-122

Vlastnosti plazmatu - směs neutrálních, pozitivně nabitých(kationty) a negativně nabitých (anionty) částic - kvazinetralita Ni = Ne, zdánlivě elektricky neutrální, stejný počet elektronů a iontů - plazam silně reaguje na elektrické a magnetické pole - v plazmě vzniká spousta různých druhý vln a kmitů

teplota a jednotka energie ev elektronvolt - elektronvolt je energie, kterou získá elektron či proton urychlený napětím 1V - používá se pro vyjádření malých energií, např. chemické vazby 1 ev 19 1, 602176565 10 vztah termodynamické teploty a elektronvoltu k -Boltzmanova konstanta 1 ev J k T 1 ev odpovídá teplotě 11 604,505 K elektron 1eV~593 km/s proton 1eV~13,8 km/s

: Směs atomů (molekul), iontů a elektronů MA ~ Mi ~M>> me Ti~Tn<<Te

neizotermická plazma Ti a To teplota iontů a neutrálních těžkých částic Te teplota elektronů

rozdělení plazmatu

vzduch cca 2,7xE19 molekul/cm3 - cca 1000 iontů původ částic s el. nábojem přirozená radioaktivita, srážky částic, kosmické záření,... nasycený proud J d e N l dt 17 J max 2, 45 10 A 2 cm

nesamostatné výboje potřebují externí zdroj elektronů

Towsendova teorie výboje - homogenní pole mezi rovinnými elektrodami - napětí vyšší než je napětí nasyceného proudu - nesamostatný výboj - rychlost nosiče náboje je velká oproti tepelné - dostatečná kinetická energie pro ionizaci - elektron ionizuje vždy je-li jeho Ek>Ei - elektron při srážce vždy odevzdá celou energii - elektron se pohybuje jen ve směru E-pole

Elektrický průraz - rozvoj laviny 1+1+2+4+8 kladných iontů 16 nových elektronů

Rozložení hustoty elektricky nabitých částic v lavině

Towsendova teorie výboje - homogenní pole mezi rovinnými elektrodami - napětí vyšší než je napětí nasyceného proudu - nesamostatný výboj - rychlost nosiče náboje je velká oproti tepelné - dostatečná kinetická energie pro ionizaci - elektron ionizuje vždy je-li jeho Ek>Ei - elektron při srážce vždy odevzdá celou energii - elektron se pohybuje jen ve směru E-pole

Paschenův zákon - přeskokové napětí v homogenním poli Up Bpd ln Apd ln 1 + 1 γ γ ionizační číslo dobrá shoda pro 10E-3bar*mm<pd<100bar*mm

pd min pro různé plyny

efektivní ionizační koeficient (alfa) pro vzduch záporná hodnota pro E<2,5kV/(mm*bar) α=γ

odhad proudu v lavině nárůst počtu elektronů na vzdálenosti dx dn n γ dx n( x) počet elektronů v lavině ve vzdálenosti x, pro x=0 n=1 1 homogenní elektrické pole n ( x) nehomogenní elektrické pole n ( x) 1 n x γ dx 0 dn e e γ x γ dx

odhad proudu v lavině vzdálenost elektrod 10mm vzduch při atmosférickém tlaku U=25kV - 2,5kV/mm, α~0 - není průraz U=30kV - 3kV/mm, α=1,3mm-1 - n(10mm)=4,4xe5 U=35kV - 3,5kV/mm, α=3,1mm-1 - n(10mm)=1,1xe13

odhad proudu v lavinězhášecí plyn, velká rekombinace vzdálenost elektrod 10mm SF6 při atmosférickém tlaku U=88,5kV - 8,85kV/mm, α~0 U=89kV - 8,9kV/mm, α=1,4mm-1 U=90kV - 9kV/mm, α=4mm-1 - není průraz n(10mm)=1,2xe6 n(10mm)=2,35xe17

Teorie strimérů (streamer) - vysoká rychlost vzniku jiskry - pro d 1cm a p 100kPa nezávislé přeskokové napětí na materiálu elektrod

Rozložení elektrického pole v okolí streameru

φ (r ) λ D q 4 π ε 0 r e 2 r λ D ε 0 k T ne e 2 λd Debyevský poloměr - míra narušitelnosti plazmy - míra schopnosti plazmy odstínit lokální působení náboje - vymezuje oblast porušení kvazineutrality faktor stínění pro r λ D je e 2 = 0.243

přístěnová vrstva

λi>>λd - bezsrážková přístěnová vrstva (sheat) Wi ~ eu λi<<λd Wi << eu přístěnová vrstva se srážkami procesy v sheatu - urychlení iontů na povrch katody - emise sekundárních elektronů z katody - odprašování materiálu katody - ovlivnění struktury nanášené vrstvy - iontová implantace na katodu - aktivace chemických reakcí na povrchu katody

bulk presheath ns sheath 4ε 0 JC = 9 ni ne x ne ns = 0.61 ne s= λd 2e V03 / 2 m s2 2V0 Te

ω ω pe pi 2 = e ne ε 0 me = e 2 ne ε 0M i - plazmová elektronová frekvence ~ GHz - mezní frekvence, kdy elektrony stíhají sledovat změny elektrického pole - plazmová iontová frekvence ~ 100 khz - mezní frekvence, kdy ionty stíhají sledovat změny elektrického pole

ambipolární difůze - difůze vyvolaná elektrickým polem - hustota toku vyvolaná gradientem koncentrace se sčítá s hustotou toku vyvolanou elektrickým napětím - hustota toku elektronů je shodná s hustotou toku kladných iontů D difůzní koeficient μ mobilita D k T µ e