Emise neutronů ů v tříštivých reakcích
|
|
- Jaroslav Špringl
- před 5 lety
- Počet zobrazení:
Transkript
1 Emise neutronů ů v tříštivých reakcích 0,7-2,0 GeV protonů ů na tlustém Pb terči obklopeném uranovým blanketem Antonín Krása obhajoba PhD. práce Školitel: RNDr. Vladimír Wagner, CSc.
2 Osnova Projekt Energie + Transmutace Experimentální aparát Zpracování dat Experimentální výsledky Simulace Monte Carlo Porovnání experimentů se simulacemi
3 Projekt Energie+Transmutace tříštivé reakce, produkce a transport neutronů v tlustém terči se štěpným blanketem a moderátorem ozařovaným relativistickými protony a deuterony, transmutace štěpných produktů a vyšších aktinidů porovnání se simulacemi Monte Carlo test přesnosti jaderných modelů a knihoven účinných průřezů
4 Sestava Energie+Transmutace terč: Pb (28.66 kg) plášť: U (206.4 kg) stínění: Cd + (CH 2 ) n protonové experimenty: 0.7, 1.0, 1.5, 2.0 GeV deuteronové experimenty 1.6, 2.52 GeV
5 Cíle disertační práce změřit rozložení neutronových polí produkovaných při protonových E+T experimentech pomocí aktivačních detektorů simulace Monte Carlo produkce neutronů a protonů, aktivačních reakcí systematika protonových experimentů a porovnání EXP a SIM
6 Neutronová aktivační analýza 27 Al 197 Au 209 Bi 59 Co nat In 181 Ta Reakce. Prahová energie [MeV] Poločas 197 Au (n,γ) 198 Au d 197 Au (n,2n) 196 Au d 197 Au (n,3n) 195 Au d 197 Au (n,4n) 194 Au h 197 Au (n,5n) 193 Au h 197 Au (n,6n) 192 Au h 197 Au (n,7n) 191 Au h
7
8 HPGe spektrometr záření gama Typ Rozlišení (FWHM of 60 Co at 1332keV) Relativní efektivita Zesilovač ADC ORTEC koaxiální GR SL 1.90 kev 28.3 % CANBERRA 2026 ORTEC 919 SPECTRUM MASTER
9 HPGe spektrometr záření gama čtyři pozice vzorek - detektor kalibrační křivky jednotlivých pozic
10 Analýza spekter gama výstup: 8192 kanálové spektrum od 50 do 3500 kev program DEIMOS Gausovský fit píků gama opravy na: koincidenční efekty, účinnost detektoru, fluktuace svazku, absorpci fotonů ve vzorku, rozpad během ozařování, chlazení a měření. VÝTĚŽEK = počet jader určitého izotopu naprodukovaných na jeden gram materiálu a jeden proton přímé porovnání se simulacemi
11 Výtěžky v Al a Au fóliích Příklad 1.0 GeV experiment
12 MCNPX simulace verze 2.6.C Monte Carlo metoda knihovny účinných průřezů (LA150) fyzikální modely jednotlivých fází tříštivé reakce: vnitrojaderná kaskáda (INCL4) vypařování (ABLA)
13 Energie+Transmutace v reálu
14 Energie+Transmutace v MCNPX
15 Simulace neutronového spektra Tvrdší ke konci terče než na jeho začátku V] Podobný tvar uvnitř terče i ve větších příčných vzdálenostech
16 Simulace aktivačních výtěžků podélné rozložení relativní poměry - normalizováno na tento vzorek dobrá kvalitativní shoda pro všechny E p = 0.7, 1.0, 1.5, 2.0 GeV
17 Simulace aktivačních výtěžků - příčné rozložení relativní poměry - normalizováno na tento vzorek dobrá shoda pro E p = 0.7 a 1 GeV pro E p = 1.5 a 2.0 GeV simulace podceňuje produkci neutronů
18 exp. yield / sim. yield Au Position along the target X [cm] 3.0 příčina rozdílu pravděpodobně v INC+vypařovacích modelech nebo knihovnách úč.pr. 0.7 GeV 1.0 GeV 1.5 GeV 2.0 GeV exp. yield / sim. yield GeV 1.0 GeV 1.5 GeV 2.0 GeV Au Radial distance from target axis R [cm]
19 např. Meigo S. et al., Measurements of neutron spectra produced from a thick lead target bombarded with 0.5- and 1.5-GeV protons, Nucl. Instr. and Meth. in Phys. Res. A 431 (1999) podceňování produkce neutronů (o energiích ~ 10 MeV) emitovaných ve vyšších úhlech.
20 Neutronová multiplicita - tlustý Pb terč exp. Data ( GeV) z literatury porovnány s MCNPX simulacemi dobrá shoda pro E p < 0.8 GeV, rozdíl 10-30% pro vyšší E p Pb terč + (CH 2 ) n moderátor (885 MeV) shoda s ostatními experimenty
21 Neutronová multiplicita E+T E+T protonové experimenty (0.7, 1.0, 1.5, 2.0 GeV) E+T deuteronové experimenty (1.6, 2.52 GeV) Neutrons per beam particle Beam energy [GeV] rozdíl mezi Pb terčem a Pb+U (30-40%) EXP>SIM (12-34%) Pb-target experiment E+T experiment - protons E+T experiment - deuterons E+T simulation - protons E+T simulation - deuterons Pb-target simulation
22 Shrnutí Produkce neutronů v tříštivých reakcích protonů ( GeV) na tlustém Pb terči obklopeném U blanketem (sestava Energie+Transmutace). Neutronové pole měřeno metodou aktivačních detektorů. Vysokoenergetická složka neutronového pole pozorována díky (n,xn) reakcím (emise až x=9 neutronů) s prahovými reakcemi do 60 MeV. Maximum intensity pole rychlých neutronů je v oblasti první mezery terče ( 12 cm). Porovnání experimentálních dat s výsledky MCNPX simulací: Multiplicita exp. vyšší než sim. o < 35%, Výtěžky v podélném směru dobrá shoda pro všechny E p, Výtěžky v příčném směru dobrá shoda pro E p 1 GeV, ale pro E p 1.5 GeV simulace podceňuje produkci neutronů, příčina pravděpodobně v INC+vypařovacích modelech nebo knihovnách úč.pr.
23 Děkuji Vám za pozornost
24 Otázky oponentů doc. V. Hnatowicz Formální připomínky: Ano, souhlasím. 1.os. j.č. moje práce 1.os. mn.č. práce skupiny Faktické připomínky: Nebylo by možné získat kvalitnější a lépe použitelná data v jednodušším experimentálním uspořádání např. měřením na tenkých terčích? Jaká je v rámci experimentu E+T motivace pro tento nový směr výzkumu a naděje na získání nových experimentálních dat? Podrobněji specifikujte svůj podíl na výsledcích presentovaných v disertaci. Uveďte seznam svých publikovaných prací vztahujících se k disertaci.
25 Příprava experimentů + účast při ozařování a měření Energie svazku [GeV] Svazek Datum Doba ozařování [hod:min] Intensita svazku [10 13 ] Experimentální uspořádání Urychlovač : protony : : : deuterony : Pb terč + Uplášť + (CH 2 ) n stínění Nuklotron 0.66 protony : Pb terč Fázotron
26 Kompletní analýza dat + jejich publikace Energie svazku [GeV] Svazek Datum Doba ozařování [hod:min] Intensita svazku [10 13 ] Experimentální uspořádání Urychlovač : protony : : Pb terč + Uplášť + (CH 2 ) n stínění Pb terč + moderátor Nuklotron Synchrofázotron
27 Další podíl na výsledcích presentovaných v disertaci 0.7 GeV experiment O. Svoboda 1.5 GeV experiment F. Křížek Systematika protonových experimentů na sestavě E+T Provedení MCNPX simulací: E+T neutronová a protonová spektra, E+T výtěžky aktivačních reakcí, multiplicita E+T a všech experimentů s holým terčem z literatury při použití popisu sestavy M. Majerlem Porovnání EXPERIMENT vs. SIMULACE
28 Nebylo by možné získat kvalitnější a lépe použitelná data v jednodušším experimentálním uspořádání např. měřením na tenkých terčích? Měření na tenkých terčích i komplexnějších sestavách probíhají, každý z obou typů má svůj smysl: Tenké terče dσ 2 /dωde konkrétní popis jediné spalační reakce pomocí INC+evaporačních modelů Tlusté terče a komplexnější sestavy multiplicity, en., prostorové, geometrické závislosti popis včetně mezijaderné kaskády, (n,xn) reakcí, transportu částic materiálem
29 z disertace: multiplicita holého terče exp<sim multiplicita sestavy E+T exp>sim potřeba zkoumat komplexnější sestavy
30 Jaká je v rámci experimentu E+T motivace pro výzkum metody He-jet a naděje na získání nových experimentálních dat? V rámci E+T výzkum transmutace FP a HA spalačními neutrony He-jet systém rychlý transport krátce žijících izotopů (od zdroje k detektoru) pomocí proudu He možnost měření dalších produktů transmutace
31 Otázky oponentů RNDr. S. Hlaváč Formální připomínky: Posledný obrázok v obr pre účinný prierez 197Au(n,γ)198Au nie je z EXFOR/CSISRS, podobne ako na obr účinný prierez pre 238U(n,γ)239U. Na obrázkoch 3.17, D.3 a D.4 by bolo vhodné uviest použitú verziu ENDF/B. Společná odpověď: ENDF/B-VII.0
32 Otázky oponentů RNDr. S. Hlaváč Faktické připomínky: Experimentálne a simulované neutrónové multiplicity na obr sa pre energie > 1 GeV líšia o viac ako 10%. Čo je príčina takéhoto rozdielu? Ako spolahlivé sú výsledky simulácií MCNPX v oblasti nad 1 GeV, ked program používá knižnicu účinných prierezov do energie 150 MeV, pričom väčšina evaluácií je urobená len v oblasti do 20 MeV? Obr. 6.7 naznačuje, že simulácie nadhodnocujú aktivačné výt ažky. Iná situácia je na obr. 6.12, ked simulácie niekedy nadhodnocujú a niekdy podhodnocujú experiment. Aký je dôvod pre takéto správanie? Nakol ko v experimente je doležitá najmä neutrónová emisia v spalačnom terči, ako je možné získat tento údaj resp. spektrum neutrónov na jeden protón z aktivačných výt ažkov bez použitia simulácií? Aká je neurčitost určenia multiplicity neutrónov metódou použitou v dizertačnej práci - kombináciou výsledkov aktivačných meraní a ich simuláciou?
33 Experimentálne a simulované neutrónové multiplicity na obr sa pre energie > 1 GeV líšia o viac ako 10%. Čo je príčina takéhoto rozdielu? z literatury multiplicita popsána s přesností 10-15% např. Leray S. et al., Validation of high-energy nuclear models: State-ofthe-art and perspectives, Nucl. Instr. and Meth. in Phys. Res. A 562 (2006) s vyšší E p roste produkce mezonů na to modely nejsou stavěné
34 Ako spolahlivé sú výsledky simulácií MCNPX v oblasti nad 1 GeV, ked program používá knižnicu účinných prierezov do energie 150 MeV, pričom väčšina evaluácií je urobená len v oblasti do 20 MeV? knihovny používány pro transport neutronů tam, kde nejsou dostupné evaluované hodnoty, MCNPX používá INC+evaporační modely a pomocí metody Monte Carlo simuluje pravděpodobnosti jednotlivých kanálů reakcí
35 i detailní popis energetických a prostorových spekter dobrý E thres (Au-192) = 39 MeV exp. yield / sim. yield Au GeV 1.0 GeV 1.5 GeV 2.0 GeV Position along the target X [cm] přesto se lokálně projevují nedokonalosti exp. yield / sim. yield GeV 1.0 GeV 1.5 GeV 2.0 GeV Au Radial distance from target axis R [cm]
36 Obr. 6.7 naznačuje, že simulácie nadhodnocujú aktivačné výt ažky. Iná situácia je na obr. 6.12, ked simulácie niekedy nadhodnocujú a niekdy podhodnocujú experiment. Aký je dôvod pre takéto správanie? Výtěžky prahové reakce (n,2n) na sestavě E+T Výtěžky bezprahové reakce (n,γ) E+T Výtěžky bezprahové reakce (n,γ) Pb terč + polyetylén
37 Nakol ko v experimente je doležitá najmä neutrónová emisia v spalačnom Neutrons [1/(cm -2.proton)] 1E E E E-05 terči, ako je možné získat tento údaj resp. spektrum neutrónov na jeden protón z aktivačných výt ažkov bez použitia simulácií? Celé spektrum z aktivačních výtěžků získat nelze 1E E-08 1E Neutron energy [MeV] 198Au(n,γ)197Au
38 Přibližný tvar části spektra ( MeV) by z aktivačních výtěžků bylo možné získat [ ] počet aktivovaných jader j n n n E = n Φ( E ) σ ( E ) E beam thresh při znalosti σ(e) pro dostatečné množství prahových reakcí a proměření jejich výtěžků s dostatečnou přesností spectra unfolding nahrazením integrálu sumou de
39 Aká je neurčitost určenia multiplicity neutrónov metódou použitou v dizertačnej práci - kombináciou výsledkov aktivačných meraní a ich simuláciou? Neurčitost, kterou vnáší simulace, by měla být vyrušena v součinu na pravé straně rovnice Neurčitost určena především
Studium produkce neutronů v tříštivých reakcích a jejich využití pro transmutaci jaderného odpadu
Studium produkce neutronů v tříštivých reakcích a jejich využití pro transmutaci jaderného odpadu Pouze budoucnost může rozhodnout, jestli jsme vybrali právě tu jedinou správnou cestu a nalezli to nejlepší
VíceSTŘEDOŠKOLSKÁ ODBORNÁ ČINNOST
STŘEDOŠKOLSKÁ ODBORNÁ ČINNOST Využití fólií z tantalu při studiu produkce a transportu neutronů v sestavách s olověným terčem ozařovaným deuterony s vysokou energií Ondřej Novák Praha 2011 STŘEDOŠKOLSKÁ
VíceExperimentální studium transmutace štěpných produktů
UNIVERZITA KARLOVA V PRAZE Matematicko-fyzikální fakulta DIPLOMOVÁ PRÁCE Antonín Krása Experimentální studium transmutace štěpných produktů ÚSTAV ČÁSTICOVÉ A JADERNÉ FYZIKY Vedoucí diplomové práce : RNDr.
VíceDetekce a spektrometrie neutronů
Detekce a spektrometrie neutronů 1. Pomalé neutrony a) aktivní detektory, b) pasivní detektory, c) mechanické monochromátory 2. Rychlé neutrony a) detektory používající zpomalování neutronů b) přímá detekce
VíceAplikace jaderné fyziky (několik příkladů)
Aplikace jaderné fyziky (několik příkladů) Pavel Cejnar Ústav částicové a jaderné fyziky MFF UK pavel.cejnar@mff.cuni.cz Příklad I Datování Galileiho rukopisů Galileo Galilei (1564 1642) Všechny vázané
VíceČESKÉ VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V PRAZE
ČESKÉ VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V PRAZE České vysoké učení technické v Praze Fakulta jaderná a fyzikálně inženýrská Katedra jaderných reaktorů Praha 8, V Holešovičkách 2, 18, Česká republika Ing. Jitka Vrzalová
VíceUniverzita Karlova v Praze Matematicko-fyzikální fakulta DIPLOMOVÁ PRÁCE. Vladimír Henzl
Univerzita Karlova v Praze Matematicko-fyzikální fakulta DIPLOMOVÁ PRÁCE Vladimír Henzl Experimentální studium transmutace aktinidů a štěpných produktů Ústav částicové a jaderné fyziky Vedoucí diplomové
Vícetivé reakce jako intenzivní zdroj neutron pro ADTT
T íštiv tivé reakce jako intenzivní zdroj neutron pro ADTT A.Kugler NPI Rez, Czech Republic A.Kugler základní charakteristiky jaderných reakcí r zné projektily, mechanismus, složené jádro, specifika t
VíceDetekce nabitých částic Jak se ztrácí energie průchodem částice hmotou?
Detekce nabitých částic Jak se ztrácí energie průchodem částice hmotou? 10/20/2004 1 Bethe Blochova formule (1) je maximální možná předaná energie elektronu N r e - vogadrovo čislo - klasický poloměr elektronu
VíceUniverzita Karlova v Praze Matematicko-fyzikální fakulta
Univerzita Karlova v Praze Matematicko-fyzikální fakulta Diplomová práce Filip Křížek Studium tříštivých reakcí, produkce a transportu neutronů v terčích vhodných pro produkci neutronů k transmutacím Ústav
VícePrincip metody Transport částic Monte Carlo v praxi. Metoda Monte Carlo. pro transport částic. Václav Hanus. Koncepce informatické fyziky, FJFI ČVUT
pro transport částic Koncepce informatické fyziky, FJFI ČVUT Obsah Princip metody 1 Princip metody Náhodná procházka 2 3 Kódy pro MC Příklady použití Princip metody Náhodná procházka Příroda má náhodný
VíceGama spektroskopie. Vojtěch Motyčka Centrum výzkumu Řež s.r.o.
Gama spektroskopie Vojtěch Motyčka Centrum výzkumu Řež s.r.o. Teoretický úvod ke spektroskopii Produkce a transport neutronů v různých materiálech, které se v daných zařízeních vyskytují (urychlovačem
VícePozitron teoretická předpověď
Pozitron teoretická předpověď Diracova rovnice: αp c mc x, t snaha popsat relativisticky pohyb elektronu x, t ˆ i t řešení s negativní energií vakuum je Diracovo moře elektronů pozitrony díry ve vaku Paul
VíceUrychlovačem řízené transmutační systémy (ADS - Accelerator driven systems)
Urychlovačem řízené transmutační systémy (ADS - Accelerator driven systems) Miniprojekt, v rámci Fyzikálního týdne na Fakultě Jaderné a Fyzikálně inženýrské ČVUT Řešitelé: David Brychta - Gymnasium Otokara
Více2. FYZIKÁLNÍ ZÁKLADY ANALYTICKÉ METODY RBS
RBS Jaroslav Král, katedra fyzikální elektroniky FJFI, ČVUT. ÚVOD Spektroskopie Rutherfordova zpětného rozptylu (RBS) umožňuje stanovení složení a hloubkové struktury tenkých vrstev. Na základě energetického
VíceGama spektroskopie. Ústav jaderné fyziky AV ČR, Řež u Prahy. Konzultanti: RNDr. Vladimír Wagner, CSc. Ing. Ondřej Svoboda.
Gama spektroskopie Ústav jaderné fyziky AV ČR, Řež u Prahy Autor: Sláma Ondřej Konzultanti: RNDr. Vladimír Wagner, CSc. Rok: 2009/2010 Ing. Ondřej Svoboda Úvod Jaderná fyzika, oblast vědy, která je stará
Více1. Proveďte energetickou kalibraci gama-spektrometru pomocí alfa-zářiče 241 Am.
1 Pracovní úkoly 1. Proveďte energetickou kalibraci gama-spektrometru pomocí alfa-zářiče 241 Am. 2. Určete materiál několika vzorků. 3. Stanovte závislost účinnosti výtěžku rentgenového záření na atomovém
VíceStudium proton-protonových srážek na RHIC
Studium proton-protonových srážek na RHIC diplomová práce Jan Kapitán vedoucí diplomové práce: Michal Šumbera, CSc. Ústav jaderné fyziky AVČR, & MFF UK 6.12.2006 / Řež J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions
VíceDvourozměrné měření úhlových korelací (2D ACAR) Technical University Delft
Dvourozměrné měření úhlových korelací (2D ACAR) Technical University Delft Dvourozměrné měření úhlových korelací (2D ACAR) Technical University Delft Dvourozměrné měření úhlových korelací (2D ACAR) mapování
Vícerezonanční neutrony (0,5-1 kev) (pojem rezonanční souvisí s výskytem rezonančních maxim) A Z
7. REAKCE NEUTRONŮ velmi časté reakce s vysokými výtěžky pro neutron neexistuje potenciálová bariéra terčového jádra pravděpodobnost záchytu neutronu je tím větší, čím je neutron pomalejší (déle se zdržuje
VíceMěření pravděpodobnosti reakcí neutronů s materiály důležitými pro aktivační detektory neutronů
Gymnázium, Brno-Řečkovice, Terezy Novákové 2 Měření pravděpodobnosti reakcí neutronů s materiály důležitými pro aktivační detektory neutronů maturitní práce fyzika jméno: Tomáš Herman odborní vedoucí práce:
VíceNeutronové záření ve výzkumných reaktorech. Tereza Lehečková
Neutronové záření ve výzkumných reaktorech Tereza Lehečková Výzkumné reaktory ve světě a v ČR Okolo 25, nepřibývají Nulového výkonu či nízkovýkonové Nejčastěji PWR, VVER Obr.1 LR-, [2] Základní a aplikovaný
VíceVýzkumný úkol. Jitka Vrzalová ČESKÉ VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V PRAZE FAKULTA JADERNÁ A FYZIKÁLNĚ INŽENÝRSKÁ. Autor práce
ČESKÉ VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V PRAZE FAKULTA JADERNÁ A FYZIKÁLNĚ INŽENÝRSKÁ KATEDRA JADERNÝCH REAKTORŮ Praha 8, V Holešovičkách 2, 18, Česká republika Měření účinných průřezů (n,xn) reakcí s využitím pro
VíceLEPTONY. Elektrony a pozitrony a elektronová neutrina. Miony a mionová neutrina. Lepton τ a neutrino τ
LEPTONY Elektrony a pozitrony a elektronová neutrina Pozitronium, elektronové neutrino a antineutrino Beta rozpad nezachování parity, měření helicity neutrin Miony a mionová neutrina Lepton τ a neutrino
VíceČ eské vysoké učení technické Fakulta jaderná a fyziká lně inž ený rská. Diplomová prá ce. Ondřej Svoboda
Č eské vysoké učení technické Fakulta jaderná a fyziká lně inž ený rská Diplomová prá ce Ondřej Svoboda Stanovenírozloženíneutronů v sestavě složené z olověné ho terč e a uranové ho blanketu postavené
VíceNEUTRONOVÁ AKTIVAČNÍ ANALÝZA S MĚŘENÍM ZPOŽDĚNÝCH NEUTRONŮ
NEUTRONOVÁ AKTIVAČNÍ ANALÝZA S MĚŘENÍM ZPOŽDĚNÝCH NEUTRONŮ 1.1. ÚVOD Metody využívající k identifikaci i kvantifikaci látek jejich radioaktivní vlastnosti nazýváme radioanalytické. Tyto metody vedou vždy
VíceZáklady Mössbauerovy spektroskopie. Libor Machala
Základy Mössbauerovy spektroskopie Libor Machala Rudolf L. Mössbauer 1958: jev bezodrazové rezonanční absorpce záření gama atomovým jádrem 1961: Nobelova cena Analogie s rezonanční absorpcí akustických
VíceRelativistická dynamika
Relativistická dynamika 1. Jaké napětí urychlí elektron na rychlost světla podle klasické fyziky? Jakou rychlost získá při tomto napětí elektron ve skutečnosti? [256 kv, 2,236.10 8 m.s -1 ] 2. Vypočtěte
VíceExperimentální metody ve fyzice vysokých energií Alice Valkárová
Experimentální metody ve fyzice vysokých energií Alice Valkárová alice@ipnp.troja.mff.cuni.cz 10/20/2004 1 Literatura o detektorech částic Knihy: C.Grupen, Particle detectors,cambridge University Press,1996
VíceZpráva č. 29/2015. Metodika. Metodika pro testy odezvy detekčních systémů
Lynax Státní ústav radiační ochrany v. v. i FJFI ČVUT Katedra Jaderných Reaktorů Metodika pro testy odezvy detekčních systémů mobilních skupin v poli reálného štěpného spektra radionuklidů vytvořeného
VíceA Large Ion Collider Experiment
LHC není pouze Large Hadron Collider ATLAS ALICE CMS LHCb A Large Ion Collider Experiment Alenka v krajině ě velmi horké a husté éjaderné éhmoty a na počátku našeho vesmíru Díky posledním pokrokům se v
VíceTheory Česky (Czech Republic)
Q3-1 Velký hadronový urychlovač (10 bodů) Než se do toho pustíte, přečtěte si prosím obecné pokyny v oddělené obálce. V této úloze se budeme bavit o fyzice částicového urychlovače LHC (Large Hadron Collider
VíceJADERNÁ FYZIKA. Mgr. Jan Ptáčník - GJVJ - Fyzika - Fyzika mikrosvěta - 3. ročník
JADERNÁ FYZIKA Mgr. Jan Ptáčník - GJVJ - Fyzika - Fyzika mikrosvěta - 3. ročník Základní pojmy Jaderná síla - drží u sebe nukleony, velmi krátký dosah, nasycení Vazebná energie jádra: E V = ( Z m p + N
VícePOPIS VYNÁLEZU K AUTORSKÉMU OSVĚDČENI. (Bl) (") ČESKOSLOVENSKA SOCIALISTICKÁ ( 19 ) (13) (SI) Int. Cl. 4. (22) Přihlášeno 22 12 (21) PV 9761-86.
ČESKOSLOVENSKA SOCIALISTICKÁ R E P U B L I K A ( 19 ) POPIS VYNÁLEZU K AUTORSKÉMU OSVĚDČENI (22) Přihlášeno 22 12 (21) PV 9761-86.R 264605 (") (13) (SI) Int. Cl. 4 G 01 N 23/222 (Bl) FEDERÁLNÍ ÚŘAD PRO
VícePrověřování Standardního modelu
Prověřování Standardního modelu 1) QCD hluboce nepružný rozptyl, elektron (mion) proton, strukturní funkce fotoprodukce γ proton produkce gluonů v e + e produkce jetů, hadronů 2) Elektroslabá torie interference
VíceINTERAKCE IONTŮ S POVRCHY II.
Úvod do fyziky tenkých vrstev a povrchů INTERAKCE IONTŮ S POVRCHY II. Metody IBA (Ion Beam Analysis): pružný rozptyl nabitých částic (RBS), detekce odražených atomů (ERDA), metoda PIXE, Spektroskopie rozptýlených
VícePŘÍPRAVA MĚŘENÍ VLASTNOSTÍ NEUTRONOVÉHO POLE V OKOLÍ SOLNÉHO KANÁLU UMÍSTĚNÉHO V AKTIVNÍ ZÓNĚ REAKTORU LR-0 POMOCÍ NEUTRONOVÉ AKTIVAČNÍ ANALÝZY
PŘÍPRAVA MĚŘENÍ VLASTNOSTÍ NEUTRONOVÉHO POLE V OKOLÍ SOLNÉHO KANÁLU UMÍSTĚNÉHO V AKTIVNÍ ZÓNĚ REAKTORU LR-0 POMOCÍ NEUTRONOVÉ AKTIVAČNÍ ANALÝZY Martin Suchopár KJR FJFI ČVUT, V Holešovičkách 2, 180 00
VíceŽivotní prostředí pro přírodní vědy RNDr. Pavel PEŠAT, PhD.
Životní prostředí pro přírodní vědy RNDr. Pavel PEŠAT, PhD. KAP FP TU Liberec pavel.pesat@tul.cz tel. 3293 Radioaktivita. Přímo a nepřímo ionizující záření. Interakce záření s látkou. Detekce záření, Dávka
VíceZáchyt pozitronů v precipitátech
Záchyt pozitronů v precipitátech koherentní precipitát materiál ve vakuu E elektrony pozitrony vakuum E F E, valenční č pás vakuum výstupní práce: povrchový potenciál: chemický potenciál: Záchyt pozitronů
VíceÚloha 5: Spektrometrie záření α
Petra Suková, 3.ročník 1 Úloha 5: Spektrometrie záření α 1 Zadání 1. Proveďte energetickou kalibraci α-spektrometru a určete jeho rozlišení. 2. Určeteabsolutníaktivitukalibračníhoradioizotopu 241 Am. 3.
VíceFyzika atomového jádra
Fyzika atomového jádra (NJSF064) František Knapp http://www.ipnp.cz/knapp/jf/ frantisek.knapp@mff.cuni.cz Literatura [1] S.G. Nilsson, I. Rangarsson: Shapes and shells in nuclear structure [2] R. Casten:
VíceMěření doby úhlových korelací (ACAR)
Měření doby úhlových korelací (ACAR) long slit geometrie detektor scintilační detektor Pb stínění Pb stínění í zdroj e + + vzorek Měření doby úhlových korelací (ACAR) vodivostní e - core e - Měření Dopplerovského
VíceÚloha 4: Totální účinný průřez interakce γ záření absorpční koeficient záření gama pro některé elementy
Petra Suková, 3.ročník 1 Úloha 4: Totální účinný průřez interakce γ záření absorpční koeficient záření gama pro některé elementy 1 Zadání 1. UrčeteabsorpčníkoeficientzářenígamaproelementyFe,CdaPbvzávislostinaenergii
VíceVYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ
VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ BRNO UNIVERSITY OF TECHNOLOGY FAKULTA ELEKTROTECHNIKY A KOMUNIKAČNÍCH TECHNOLOGIÍ ÚSTAV ELEKTROENERGETIKY FACULTY OF ELECTRICAL ENGINEERING AND COMMUNICATION DEPARTMENT OF
VíceParametrizace ozařovacích míst v aktivní zóně školního reaktoru VR-1 VRABEC
Parametrizace ozařovacích míst v aktivní zóně školního reaktoru VR-1 VRABEC Kohos Antonín, Katovský Karel Huml Ondřeji Vinš Miloslav Fakulta jaderná a fyzikálně inženýrská ČVUT, Katedra jaderných reaktorů,
VíceInterakce laserového impulsu s plazmatem v souvislosti s inerciální fúzí zapálenou rázovou vlnou
Interakce laserového impulsu s plazmatem v souvislosti s inerciální fúzí zapálenou rázovou vlnou Autor práce: Petr Valenta Vedoucí práce: Ing. Ondřej Klimo, Ph.D. Konzultanti: prof. Ing. Jiří Limpouch,
VíceVyužití aktivačních detektorů při měření neutronového pole v modelových sestavách ADTS
Univerzita Karlova v Praze Matematicko-fyzikální fakulta DIPLOMOVÁ PRÁCE Petr Chudoba Využití aktivačních detektorů při měření neutronového pole v modelových sestavách ADTS Ústav částicové a jaderné fyziky
VíceModelování IMRT polí pomocí Monte Carlo systému EGSnrc/BEAMnrc
Modelování IMRT polí pomocí Monte Carlo systému EGSnrc/BEAMnrc S. Horová1, K. Badraoui Čuprová3, A. Kindlová2, O. Konček2 1 FJFI ČVUT, Praha 2 FN Motol, Praha 3 PTC, Praha Metoda Monte Carlo a systém EGSnrc/BEAMnrc
VíceRADIOAKTIVITA KAP. 13 RADIOAKTIVITA A JADERNÉ REAKCE. Typy radioaktivního záření
KAP. 3 RADIOAKTIVITA A JADERNÉ REAKCE sklo barvené uranem RADIOAKTIVITA =SCHOPNOST NĚKTERÝCH ATOMOVÝCH JADER VYSÍLAT ZÁŘENÍ přírodní nuklidy STABILNÍ NKLIDY RADIONKLIDY = projevují se PŘIROZENO RADIOAKTIVITO
VíceElementární částice. 1. Leptony 2. Baryony 3. Bosony. 4. Kvarkový model 5. Slabé interakce 6. Partonový model
Elementární částice 1. Leptony 2. Baryony 3. Bosony 4. Kvarkový model 5. Slabé interakce 6. Partonový model I.S. Hughes: Elementary Particles M. Leon: Particle Physics W.S.C. Williams Nuclear and Particle
VíceElektronová Mikroskopie SEM
Elektronová Mikroskopie SEM 26. listopadu 2012 Historie elektronové mikroskopie První TEM Ernst Ruska (1931) Nobelova cena za fyziku 1986 Historie elektronové mikroskopie První SEM Manfred von Ardenne
VíceSpektroskopie subvalenčních elektronů Elektronová mikroanalýza, rentgenfluorescenční spektroskopie
Spektroskopie subvalenčních elektronů Elektronová mikroanalýza, rentgenfluorescenční spektroskopie Metody charakterizace nanomateriálů I RNDr. Věra Vodičková, PhD. rentgenová spektroskopická metoda k určen
Více1. Zadání Pracovní úkol Pomůcky
1. 1. Pracovní úkol 1. Zadání 1. Ověřte měřením, že směry výletu anihilačních fotonů vznikajících po β + rozpadu jader 22 Na svírají úhel 180. 2. Určete pološířku úhlového rozdělení. 3. Vysvětlete tvar
VíceRadiační monitorovací síť ČR metody stanovení a vybrané výsledky monitorování
Radiační monitorovací síť ČR metody stanovení a vybrané výsledky monitorování Miroslav Hýža a kol., SÚRO v.v.i., miroslav.hyza@suro.cz Otázky dopadu jaderné havárie do zemědělství a připravenost ČR Praha,
Více8.1 Elektronový obal atomu
8.1 Elektronový obal atomu 8.1 Celkový náboj elektronů v elektricky neutrálním atomu je 2,08 10 18 C. Který je to prvek? 8.2 Dánský fyzik N. Bohr vypracoval teorii atomu, podle níž se elektron v atomu
VíceSBÍRKA ŘEŠENÝCH FYZIKÁLNÍCH ÚLOH
SBÍRKA ŘEŠENÝCH FYZIKÁLNÍCH ÚLOH MECHANIKA MOLEKULOVÁ FYZIKA A TERMIKA ELEKTŘINA A MAGNETISMUS KMITÁNÍ A VLNĚNÍ OPTIKA FYZIKA MIKROSVĚTA ATOM, ELEKTRONOVÝ OBAL 1) Sestavte tabulku: a) Do prvního sloupce
VíceGlobal Properties of A-A Collisions II
Satz Lecture Notes Global Properties of A-A Collisions II M. Kliemant, R. Sahoo, T. Schuster, R. Stock 18.10.2013 RQGP: Vojtěch Pacík & Olga Rusňáková Osnova Úvod Rozdělení příčné energie E T Prostorová
VíceMěření absorbce záření gama
Měření absorbce záření gama Úkol : 1. Změřte záření gama přirozeného pozadí. 2. Změřte záření gama vyzářené gamazářičem. 3. Změřte záření gama vyzářené gamazářičem přes absorbátor. 4. Naměřené závislosti
VíceMěření hmoty Higgsova bosonu podle doby letu tau leptonu
Měření hmoty Higgsova bosonu podle doby letu tau leptonu Jana Nováková, Tomáš Davídek UČJF Higgs -> tau tau na LHC v oblasti malých hmot Higgse dává významný příspěvek měřitelné v oblasti m H [115, 140]
Více2. Prostudovat charakter interakcí různých částic v hadronovém kalorimetru
1 Pracovní úkol 1. Seznámit se s interaktivní verzí simulace 2. Prostudovat charakter interakcí různých částic v hadronovém kalorimetru 3. Kvantitativně srovnat energetické ztráty v kalorimetru pro různé
VíceČESKÉ VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V PRAZE FAKULTA JADERNÁ A FYZIKÁLNĚ INŽENÝRSKÁ
ČESKÉ VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V PRAZE FAKULTA JADERNÁ A FYZIKÁLNĚ INŽENÝRSKÁ KATEDRA JADERNÝCH REAKTORŮ Praha 8, V Holešovičkách 2, 180 00, Česká republika Aktivační měření účinných průřezů prahových reakcí
VíceDUM č. 15 v sadě. 12. Fy-3 Průvodce učitele fyziky pro 4. ročník
projekt GML Brno Docens DUM č. 15 v sadě 12. Fy-3 Průvodce učitele fyziky pro 4. ročník utor: Miroslav Kubera Datum: 27.05.2014 Ročník: 4B notace DUMu: Prezentace je souhrnem probírané tématiky. Ve stručném
VíceObjev gama záření z galaxie NGC 253
Objev gama záření z galaxie NGC 253 Dalibor Nedbal ÚČJF, Kosmické záření (KZ) Otázky Jak vzniká? Kde vzniká? Jak se šíří? Vysvětlení spektra? Paradigma KZ ze supernov (SN) Pokud platí, lze očekávat velké
VíceInterakce záření s hmotou
Interakce záření s hmotou nabité částice: ionizují atomy neutrální částice: fotony: fotoelektrický jev Comptonův jev tvorba párů e +, e neutrony: pružný a nepružný rozptyl jaderné reakce (radiační záchyt
Víceprezentace diplomové práce autor: Martin Suchopár
Příprava měřm ěření vlastností neutronového pole v okolí solného kanálu umíst stěného v aktivní zóně reaktoru LR- pomocí neutronové aktivační analýzy prezentace diplomové práce autor: Martin Suchopár vedoucí
VíceDetektory. požadovaná informace o částici / záření. proudový puls p(t) energie. čas příletu. výstupní signál detektoru. poloha.
Detektory požadovaná informace o částici / záření energie čas příletu poloha typ citlivost detektoru výstupní signál detektoru proudový puls p(t) E Q p t dt účinný průřez objem vnitřní šum vstupní okno
Více1. STANOVENÍ RADIONUKLIDŮ - ZÁŘIČŮ GAMA - VE VZORCÍCH ŽIVOTNÍHO PROSTŘEDÍ
1. STANOVENÍ RADIONUKLIDŮ - ZÁŘIČŮ GAMA - VE VZORCÍCH ŽIVOTNÍHO PROSTŘEDÍ Jedná se o úlohu, demonstrující principy stanovení umělých i přirozených radionuklidů v objemových vzorcích životního prostředí
VíceFotonásobič. fotokatoda. typicky: - koeficient sekundární emise = počet dynod N = zisk: G = fokusační elektrononová optika
Fotonásobič vstupní okno fotokatoda E h fokusační elektrononová optika systém dynod anoda e zesílení G N typicky: - koeficient sekundární emise = 3 4 - počet dynod N = 10 12 - zisk: G = 10 5-10 7 Fotonásobič
VíceOptické spektroskopie 1 LS 2014/15
Optické spektroskopie 1 LS 2014/15 Martin Kubala 585634179 mkubala@prfnw.upol.cz 1.Úvod Velikosti objektů v přírodě Dítě ~ 1 m (10 0 m) Prst ~ 2 cm (10-2 m) Vlas ~ 0.1 mm (10-4 m) Buňka ~ 20 m (10-5 m)
VíceHistorie zapsaná v atomech
Historie zapsaná v atomech Pavel Cejnar Ústav částicové a jaderné fyziky MFF UK pavel.cejnar@mff.cuni.cz Symposion 2010, Gymnázium Jana Keplera, Praha Stopy, kroky, znamení Historie zapsaná v atomech Pavel
VíceVlastnosti atomových jader Radioaktivita. Jaderné reakce. Jaderná energetika
Jaderná fyzika Vlastnosti atomových jader Radioaktivita Jaderné reakce Jaderná energetika Vlastnosti atomových jader tomové jádro rozměry jsou řádově 1-15 m - složeno z protonů a neutronů Platí: X - soustředí
VíceStudium elektronové struktury povrchu elektronovými spektroskopiemi
Studium elektronové struktury povrchu elektronovými spektroskopiemi Autor: Petr Blumentrit Ve své disertační práci se zabývám Augerovou elektronovou spektroskopií ve speciálním uspořádání, ve kterém jsou
VíceNuclear instrumentation - Measurement of gamma-ray emission rates of radionuclides - Calibration and use of germanium spectrometers
ČESKÁ TECHNICKÁ NORMA ICS 17.240 Listopad 1998 Přístroje jaderné techniky Měření emisí gama záření radionuklidů Kalibrace a užití germaniových spektrometrů ČSN IEC 1452 35 6639 Nuclear instrumentation
VíceExpozice kosmickému záření na palubách letadel a vesmírných lodí
Expozice kosmickému záření na palubách letadel a vesmírných lodí I. Ambrožová 1, K. Pachnerová Brabcová 1, O. Ploc 1,2, J. Kubančák 1,3, Z. Kolísková 1,3 1 Oddělení dozimetrie záření, Ústav jaderné fyziky,
VíceEfekty pozadí v měření oscilací neutrin Experiment Daya Bay. Viktor Pěč, ÚČJF MFF
Efekty pozadí v měření oscilací neutrin Experiment Daya Bay, ÚČJF MFF Oscilace neutrin Experiment Daya Bay Detekce neutrin Pozadí Simulace záchytu mionů Oscilace neutrin Bruno Pontecorvo Vlastní stav slabé
VíceSvazek pomalých pozitronů
Svazek pomalých pozitronů pozitrony emitované + zářičem moderované pozitrony střední hloubka průniku Příklad: 0 z P z dz 1 Mg: -1 =154 m Al: -1 = 99 m Cu: -1 = 30 m z pravděpodobnost, p že pozitron pronikne
Víceití gama spektrometrie při p kolektiv KDAIZ FJFI ČVUT V PRAZE
Využit ití gama spektrometrie při p monitorování okolí JE kolektiv KDAIZ FJFI ČVUT V PRAZE Czech Technical University in Prague Nejstarší technická universita nejen v České republice, ale i v Evropě. Byla
VíceATOMOVÉ JÁDRO A JEHO STRUKTURA. Aleš Lacina Přírodovědecká fakulta MU, Brno
ATOMOVÉ JÁDRO A JEHO STRUKTURA Aleš Lacina Přírodovědecká fakulta MU, Brno "Poněvadž a-částice... procházejí atomem, pečlivé studium odchylek "těchto střel" od původního směru může poskytnout představu
VíceStandardní model a kvark-gluonové plazma
Standardní model a kvark-gluonové plazma Boris Tomášik Fakulta jaderná a fyzikálně inženýrská, ČVUT International Particle Physics Masterclasses 2012 7.3.2012 Struktura hmoty molekuly atomy jádra a elektrony
VícePříklady Kosmické záření
Příklady Kosmické záření Kosmické částice 1. Jakou kinetickou energii získá proton při pádu z nekonečné výšky na Zem? Poloměr Zeměje R Z =637810 3 maklidováenergieprotonuje m p c 2 =938.3MeV. 2. Kosmickékvantum
VíceLudmila Burianová 1, Jaroslav Šolc 1, Pavel Solný 2
Ludmila Burianová 1, Jaroslav Šolc 1, Pavel Solný 2 1 Český metrologický institut 2 Fakultní nemocnice Motol Beroun, 17. dubna 2015 Program EMRP European Metrology Research Programme; cíl: zkvalitnění
VíceF7030 Rentgenový rozptyl na tenkých vrstvách
F7030 Rentgenový rozptyl na tenkých vrstvách O. Caha PřF MU Prezentace k přednášce Numerické simulace Příklady experimentů Vybrané vztahy Sylabus Elementární popis vlnového pole: Rtg vlna ve vakuu; Greenova
VícePrvek, nuklid, izotop, izobar
Prvek, nuklid, izotop, izobar A = Nukleonové (hmotnostní) číslo A = počet protonů + počet neutronů A = Z + N Z = Protonové číslo, náboj jádra Frederick Soddy (1877-1956) NP za chemii 1921 Prvek = soubor
Více2. Atomové jádro a jeho stabilita
2. Atomové jádro a jeho stabilita Atom je nejmenší hmotnou a chemicky nedělitelnou částicí. Je tvořen jádrem, které obsahuje protony a neutrony, a elektronovým obalem. Elementární částice proton neutron
VícePolovodičové detektory
Polovodičové detektory vodivostní pás záchytové nebo rekombinační centrum valenční pás Polovodičové detektory pn přechod díry p typ n typ elektrony + + + depleted layer ~ 100 m Polovodičové detektory pn
VíceAlexander Kupčo. kupco/qcd/ telefon:
QCD: Přednáška č. 1 Alexander Kupčo http://www-hep2.fzu.cz/ kupco/qcd/ email: kupco@fzu.cz telefon: 608 872 952 F. Halzen, A. Martin: Quarks and leptons Kvarky, partony a kvantová chromodynamika cesta
VíceNEUTRONOVÁ AKTIVAČNÍ ANALÝZA
STŘEDOŠKOLSKÁ ODBORNÁ ČINNOST NEUTRONOVÁ AKTIVAČNÍ ANALÝZA Jana Menšíková Frýdlant nad Ostravicí 2015 STŘEDOŠKOLSKÁ ODBORNÁ ČINNOST NEUTRONOVÁ AKTIVAČNÍ ANALÝZA Autor: Škola: Lektor: Jana Menšíková Gymnázium
VíceStručný úvod do spektroskopie
Vzdělávací soustředění studentů projekt KOSOAP Slunce, projevy sluneční aktivity a využití spektroskopie v astrofyzikálním výzkumu Stručný úvod do spektroskopie Ing. Libor Lenža, Hvězdárna Valašské Meziříčí,
VíceATOMOVÁ SPEKTROMETRIE
ATOMOVÁ SPEKTROMETRIE doc. Ing. David MILDE, Ph.D. tel.: 585634443 E-mail: david.milde@upol.cz (c) -017 Doporučená literatura Černohorský T., Jandera P.: Atomová spektrometrie. Univerzita Pardubice 1997.
VíceFyzikální praktikum FJFI ČVUT v Praze
Fyzikální praktikum FJFI ČVUT v Praze Úloha 7: Gama spektrometr Datum měření: 15. 4. 2016 Doba vypracovávání: 15 hodin Skupina: 1, pátek 7:30 Vypracoval: Tadeáš Kmenta Klasifikace: 1 Zadání 1. DÚ: Pomocí
VíceOhlédnutí za ranou spoluprací s SÚJV Dubna v jaderné spektroskopii Doc. Ing. Vladimír HNATOWICZ, DrSc. Ústav jaderné fyziky AV ČR, v. v. i.
Prezentace k přednášce na pracovním semináři Československá jaderná a částicová fyzika: mezi SÚJV a CERN, 23. října 2018, Praha, Akademie věd ČR, Národní 3 ------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------------
VíceČESKÉ VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V PRAZE FAKULTA JADERNÁ A FYZIKÁLNĚ INŽENÝRSKÁ DISERTAČNÍ PRÁCE
ČESKÉ VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V PRAZE FAKULTA JADERNÁ A FYZIKÁLNĚ INŽENÝRSKÁ DISERTAČNÍ PRÁCE Experimentální určení účinných průřezů neutronových reakcí důležitých pro urychlovačem řízené transmutační systémy
Více2. Prostudovat charakter interakcí různých částic v hadronovém kalorimetru
Pracovní úkol: 1. Seznámit se s interaktivní verzí simulace 2. Prostudovat charakter interakcí různých částic v hadronovém kalorimetru 3. Kvantitativně srovnat energetické ztráty v kalorimetru pro různé
VíceMezony π, mezony K, mezony η, η, bosony 1
Mezony π, mezony K, mezony η, η, bosony 1 Mezony π, (piony) a) Nabité piony hmotnost, rozpady, doba života, spin, parita, nezachování parity v jejich rozpadech b) Neutrální piony hmotnost, rozpady, doba
VíceCompany LOGO Stanovení orgánových dávek Monte Carlo simulací v programu EGSnrc
Stanovení orgánových dávek Monte Carlo simulací v programu EGSnrc Kateřina Chytrá Leoš Novák ČSFM 26.4.2018 Motivace 2 Verifikace měření Použití v klinické praxi? Experimentální stanovení orgánových dávek
VícePříloha IV Odhady aktivit vybraných štěpných produktů
Příloha IV Příloha IV List: 2 z 10 Obsah 1. Vybrané krátkodobé štěpné produkty... 3 2. Zkrácený palivový proutek EK-10... 4 3. Palivová peleta UO 2... 6 4. Palivový článek IRT-4M... 8 Příloha IV List:
VíceRentgenová spektrální analýza Elektromagnetické záření s vlnovou délkou 10-2 až 10 nm
Rtg. záření: Rentgenová spektrální analýza Elektromagnetické záření s vlnovou délkou 10-2 až 10 nm Vznik rtg. záření: 1. Rtg. záření se spojitým spektrem vzniká při prudkém zabrzdění urychlených elektronů.
VíceFyzika atomového jádra
Fyzika atomového jádra (NJSF064) František Knapp http://www-ucjf.troja.mff.cuni.cz/~knapp/jf/ frantisek.knapp@mff.cuni.cz Slupkový model jádra evidence magických čísel: hmoty, separační energie, vazbové
Více1. Ze zadané hustoty krystalu fluoridu lithného určete vzdálenost d hlavních atomových rovin.
1 Pracovní úkoly 1. Ze zadané hustoty krystalu fluoridu lithného určete vzdálenost d hlavních atomových rovin. 2. Proměřte úhlovou závislost intenzity difraktovaného rentgenového záření při pevné orientaci
VíceATOMOVÁ SPEKTROMETRIE
ATOMOVÁ SPEKTROMETRIE Atomová spektrometrie valenčních e - 1. OES (AES). AAS 3. AFS 1 Atomová spektra čárová spektra Tok záření P - množství zářivé energie (Q E ) přenesené od zdroje za jednotku času.
Více