Studium proton-protonových srážek na RHIC
|
|
- Radovan Bedřich Vítek
- před 5 lety
- Počet zobrazení:
Transkript
1 Studium proton-protonových srážek na RHIC diplomová práce Jan Kapitán vedoucí diplomové práce: Michal Šumbera, CSc. Ústav jaderné fyziky AVČR, & MFF UK / Řež J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions at RHIC / Řež 1 / 38
2 Obsah Cíle práce Popis experimentu Opravy Selekce dat Spektra p T Multiplicita nabitých částic Závěr J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions at RHIC / Řež 2 / 38
3 Obsah Cíle práce Cíle práce Popis experimentu Opravy Selekce dat Spektra p T Multiplicita nabitých částic Závěr J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions at RHIC / Řež 3 / 38
4 Cíle práce Studium proton-protonových srážek proton-proton srážky při s = 200 GeV vysoká statistika minimum bias eventů z experimentu STAR rozdělení eventů na měkké a tvrdé (soft+hard; přítomnost (mini-)jetu) porovnání základních charakteristik soft a hard eventů: inkluzivní rozdělení transverzální hybnosti (p T ) nabitých částic rozdělení multiplicit nabitých částic J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions at RHIC / Řež 4 / 38
5 Cíle práce Nutné korekce a interpretace výsledků opravy experimentálních dat na efekty detektoru (efektivita trackingu,...) fit výsledných rozdělení očekávanými teoretickými závislostmi porovnání s výsledky z antiproton-protonových urychlovačů J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions at RHIC / Řež 5 / 38
6 Obsah Popis experimentu Cíle práce Popis experimentu Opravy Selekce dat Spektra p T Multiplicita nabitých částic Závěr J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions at RHIC / Řež 6 / 38
7 Popis experimentu Relativistic Heavy Ion Collider BNL, NY, USA obvod 3.8 km, maximální energie svazku 100 GeV na nukleon - těž.ionty, 250 GeV - protony experimenty: STAR, PHENIX, PHOBOS, BRAHMS spuštěn v roce 2000 RHIC complex, BNL J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions at RHIC / Řež 7 / 38
8 Popis experimentu Detektor STAR (Solenoidal Tracker At Rhic) dráhové detektory: TPC, FTPC, SVT, SSD elmg. kalorimetry: BEMC,EEMC,FPD trigger detektory: ZDC,CTB,BBC magnetické pole: 0.5 T, solenoid J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions at RHIC / Řež 8 / 38
9 Popis experimentu Time Projection Chamber - hlavní dráhový detektor délka 4 m, průměr 4 m měříme nabité částice v akceptanci η < 1.8 azimutálně 2 π ideální detektor pro studium eventů s vysokou multiplicitou longitudinální drift - doba 40 µs identifikace částic na základě de/dx J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions at RHIC / Řež 9 / 38
10 Popis experimentu Trigger detektory Beam Beam Counter detektor: minimum bias trigger detektor pro proton-proton pseudorapidita 3.3 < η < 5.0, koindicence (srážka uvnitř detektoru) detekuje Non Singly Diffractive procesy Central Trigger Barrel detektor: 240 scintilačních detektorů okolo vnějšího pláště TPC vyčítán při každém beam-beam crossing (10 MHz) použití pro identifikaci drah z triggerovaného a pile-up eventu J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions at RHIC / Řež 10 / 38
11 Obsah Opravy Cíle práce Popis experimentu Opravy Selekce dat Spektra p T Multiplicita nabitých částic Závěr J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions at RHIC / Řež 11 / 38
12 Opravy Hledání primárního vertexu hledá se pomocí TPC tracků s hitem v CTB, pro další analýzu použity primární tracky - vycházející z primárního vertexu tuto informaci lze získat přímo z dat, nahrány jsou i eventy bez nalezeného primárního vertexu J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions at RHIC / Řež 12 / 38
13 Simulace Opravy Hijing, verze 1.328, model STAR detektoru, GEANT, efektivita sigma vertex 40 cm biny v z souřadnici vertexu J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions at RHIC / Řež 13 / 38
14 Transversální hybnost Opravy η < 0.5, VertexZ < 25 cm J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions at RHIC / Řež 14 / 38
15 Multiplicita Opravy P(M N) ze simulace (N-Hijing, M-po GEANTu a rekonstrukci), nelze dobře invertovat J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions at RHIC / Řež 15 / 38
16 Opravy Opravy multiplicity G. D Agostini, A Multidimensional unfolding method based on Bayes theorem, Nucl. Instrum. Meth. A 362 (1995) 487. Bayes: P(N i M j ) = P(M j N i ) P 0 (N i ) P nn l=1 P(M j N l ) P 0 (N l ) iterativní přístup (startujeme s rovnoměrným rozdělením), konverguje po 5-10 iteracích stále statistické fluktuace, nutno použít vyhlazování J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions at RHIC / Řež 16 / 38
17 Obsah Selekce dat Cíle práce Popis experimentu Opravy Selekce dat Spektra p T Multiplicita nabitých částic Závěr J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions at RHIC / Řež 17 / 38
18 Selekce dat Selekce soft a hard eventů hledám clustery tracků s vysokým p T 1 track s p T > 0.7 GeV/c a další track s p T > 0.4 GeV/c v kuželu o poloměru ( η 2 + φ 2 ) 1/2 < 0.7 pro porovnání s CDF (kalorimetr η < 2.4): 2 výběrová kritéria použita v Hijing datech % of events hard soft STAR Hijing, TPC primaries hard sel Hijing, η < 2.4 hard sel CDF CDF J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions at RHIC / Řež 18 / 38
19 Obsah Spektra p T Cíle práce Popis experimentu Opravy Selekce dat Spektra p T Multiplicita nabitých částic Závěr J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions at RHIC / Řež 19 / 38
20 Spektra p T Srovnání soft, hard, minbias η < 0.5 J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions at RHIC / Řež 20 / 38
21 Fity p T spekter Spektra p T power-law ( funkce: ) n = A 1 + p T p 0 1 dn p T dp T spectrum χ 2 /ndf p 0 [GeV/c] n minbias ± ± 0.3 soft ± ± 0.3 hard ± ± 0.3 Table: Fits to power-law, fit range GeV/c. J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions at RHIC / Řež 21 / 38
22 Spektra p T Fit a srovnání minimum bias p T spektra exp. s ptmin χ 2 /ndf p 0 [GeV/c] n p T [GeV/c] [GeV] [GeV/c] STAR ± ± ± UA ± ± ± 0.03 STAR ± ± ± CDF ± ± ± CDF ± ± ± Table: Comparison of power-law fits to other experiments. p T from the fit 0 J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions at RHIC / Řež 22 / 38
23 Spektra p T Srovnání s modelem Hijing Hijing spektrum nelze dobře popsat pomocí power-law fitu J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions at RHIC / Řež 23 / 38
24 Obsah Multiplicita nabitých částic Cíle práce Popis experimentu Opravy Selekce dat Spektra p T Multiplicita nabitých částic Závěr J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions at RHIC / Řež 24 / 38
25 Multiplicita nabitých částic vliv korekce na tvar rozdělení η < 0.5, p T > 0.15 GeV/c J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions at RHIC / Řež 25 / 38
26 Multiplicita nabitých částic srovnání multiplicit pro soft, hard, minbias eventy Pro srovnání tvaru rozdělění je lepší přejít k přeškálovaným (KNO) proměnným: z = N N, P(z) N η < 0.5, p T > 0.15 GeV/c J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions at RHIC / Řež 26 / 38
27 Multiplicita nabitých částic Fity multiplicitních rozdělení Negativní binomické rozdělení (NBD): P(N; N, k) = ( ) ( ) N N+k 1 N /k 1 k 1 1+ N /k (1+ N /k) k širší než Poissonovo rozdělení (nezávislá emise částic) N min N max χ 2 /ndf N k ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± ± 0.01 Table: Fits to NBD for p T > 0.15 GeV/c, η < 0.5, minimum bias. J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions at RHIC / Řež 27 / 38
28 Multiplicita nabitých částic Fit minbias multiplicitního rozdělení v rozsahu 2-11 N ch = 11 odpovídá maximální multiplicitě v experimentu UA5 J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions at RHIC / Řež 28 / 38
29 Multiplicita nabitých částic Obecnější fitovací funkce nabízí se fitovat složenými 2 NBD funkcemi: 2 komponenty soft + hard: αnbd( N 1, k 1 ) + (1 α)nbd( N 2, k 2 ), N 2 > N 1 bez omezení, poté α = přibližně odpovídá soft a hard komponentě fit χ 2 /ndf N 1 k 1 N 2 k 2 α ± ± ± ± ± ± ± ± ± fixed Table: Fits to double-nbd for p T > 0.15 GeV/c, η < 0.5. For minimum bias event sample. J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions at RHIC / Řež 29 / 38
30 Multiplicita nabitých částic Fit dvěma NBD rozděleními J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions at RHIC / Řež 30 / 38
31 Multiplicita nabitých částic Srovnání s experimentem UA5 pomocí simulace odhad multiplicity pro p T > 0.0 GeV/c, η < 0.5 velký nesouhlas na 200 GeV pro N ch = 0 J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions at RHIC / Řež 31 / 38
32 Tvar rozdělení Multiplicita nabitých částic nesouhlas pro N = 0, proto P(N ch = 0) pro KNO proměnné nezapočítávám J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions at RHIC / Řež 32 / 38
33 Multiplicita nabitých částic Srovnání s experimentem CDF p T > 0.4 GeV/c, η < 1.0, KNO prom. z = N N, P(z) N bez P(N ch = 0) CDF: výběr hard eventů pomocí kalorimetru η < 2.4, tedy mnohem více hard eventů s velmi malou multiplicitou: J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions at RHIC / Řež 33 / 38
34 Multiplicita nabitých částic Srovnání s experimentem CDF, soft eventy J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions at RHIC / Řež 34 / 38
35 Obsah Závěr Cíle práce Popis experimentu Opravy Selekce dat Spektra p T Multiplicita nabitých částic Závěr J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions at RHIC / Řež 35 / 38
36 Závěr data naměřená detektorem STAR byla opravena pomocí Monte Carlo simulace eventy byly rozděleny na měkké a tvrdé výsledná p T spektra jsou dobře popsána power-law závislostí a dobře se shodují s výsledky z experimentu UA1 rozdělení multiplicit lze popsat negativním binomickým rozdělením, vyjma velmi malých a velmi velkých N ch do velmi velkých N ch lze použít fit dvěma negativními binomickými rozděleními, kde obě komponenty přibližně odpovídají soft a hard eventům kromě eventů s N ch = 0 jsou multiplicitní rozdělení kompatibilní s výsledky z experimentu UA5 rozdíly ve tvarech rozdělení soft a hard eventů oproti experimentu CDF jsou dány odlišným výběrovým kritériem pro hard eventy p T spektra a multiplicitní rozdělení hard eventů jsou dobře popsána modelem Hijing nečekaně nízký počet eventů s N ch = 0 je je zřejmě způsoben efektivitou BBC triggeru, která nebyla dosud podrobně zkoumána J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions at RHIC / Řež 36 / 38
37 kinematika Závěr invariantní inkluzivní účinný průřez reakce p + p C + X: σpp C d = E 3 σ C dp C 3 rapidita: y = 1 2 ln E+pz = 1 E p z 2 ln E+p cos θ E p cos θ dp 3 = dp zp T dp T dφ «dpz dp z = dy dy 0 dy = 1 E p (E pz) 1 + de (E + p dp z z) 1 + de dp z 2 E + p z (E p z) 2 de dp z = dy dp z = 1 E E d 3 σ dp 3 = dp z q «0 1 d m 2 + p 2 T + pz 2 = 1 B 1 q A 2p z = pz dp z 2 m 2 + p 2 T + pz 2 E 1 d 3 σ p T dφdydp T 1 (1) (2) A (3) (4) (5) (6) J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions at RHIC / Řež 37 / 38
38 pseudorapidita a rapidita Závěr pseudorapidita: η = lim m 0 y = ln tan θ 2 není stejnoměrné vůči úhlu θ!! (necht p z > 0): E p z = ( ) m 2 + p 2 p cos θ = p 1 + m 2 /p 2 cos θ = ( ) ( ) p 1 + m 2 /p cos θ = p 1 + m 2 /p sin 2 (θ/2) neboli pro η y požadujeme 1 + m 2 /p 2 1 sin 2 (θ/2) tedy: 1 + m 2 /p sin 2 (θ/2) m p sin(θ/2) pro malé úhly θ tedy nestačí p m podmínka pro malé úhly: m p sin(θ/2). = p T /2 J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions at RHIC / Řež 38 / 38
Studium proton-protonových srážek na RHIC
Studium proton-protonových srážek na RHIC... referát o diplomové práci Jan Kapitán vedoucí diplomové práce: Michal Šumbera, CSc. Ústav částicové a jaderné fyziky MFF UK, Praha 26.4.2006 / MFF J. Kapitán
VíceGlobal Properties of A-A Collisions II
Satz Lecture Notes Global Properties of A-A Collisions II M. Kliemant, R. Sahoo, T. Schuster, R. Stock 18.10.2013 RQGP: Vojtěch Pacík & Olga Rusňáková Osnova Úvod Rozdělení příčné energie E T Prostorová
VíceStudium produkce jetů v experimentu ALICE na urychlovači LHC
Studium produkce jetů v experimentu ALICE na urychlovači LHC Vít Kučera, Vedoucí práce: RDr. Jana Bielčíková, Ph.D. Matematicko-fyzikální fakulta, Univerzita Karlova v Praze Ústav jaderné fyziky AV ČR,
VíceStudium D0 mesonu v experimentu STAR
Studium D0 mesonu v experimentu STAR ÚJF AV ČR 1/12 Motivace RHIC: srážky jader Au+Au při těžišťové energii 200 GeV, vzniká horké a husté QCD médium se známkami partonové kolektivity fáze srážky těžkých
VíceKalorimetr Tilecal a rekonstrukce signálu. Seminář FzÚ, 9.4.2010 Tomáš Davídek, ÚČJF MFF UK 1
Kalorimetr Tilecal a rekonstrukce signálu Seminář FzÚ, 9.4.2010 Tomáš Davídek, ÚČJF MFF UK 1 Kalorimetry (1) Základní úkoly: identifikace a měření směru a energie elektronů, pozitronů a fotonů (elektromagnetické
VíceElektromagnetická kalorimetrie a rekonstrukce π0 na ALICI. Jiri Kral University of Jyväskylä
Elektromagnetická kalorimetrie a rekonstrukce π0 na ALICI Jiri Kral University of Jyväskylä Zimní škola EJF 2013 Kalorimetrie Hardware IJZ, věže detektoru Elektronizace a on-line kalibrace Digitalizace
VíceTheory Česky (Czech Republic)
Q3-1 Velký hadronový urychlovač (10 bodů) Než se do toho pustíte, přečtěte si prosím obecné pokyny v oddělené obálce. V této úloze se budeme bavit o fyzice částicového urychlovače LHC (Large Hadron Collider
VíceDetekce nabitých částic Jak se ztrácí energie průchodem částice hmotou?
Detekce nabitých částic Jak se ztrácí energie průchodem částice hmotou? 10/20/2004 1 Bethe Blochova formule (1) je maximální možná předaná energie elektronu N r e - vogadrovo čislo - klasický poloměr elektronu
Vícezve studenty 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7, (tedy všech) ročníků
detektory statistické metody Skupina částicové fyziky SLO/UPOL zve studenty 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7, (tedy všech) ročníků na stručnou prezentaci výsledků své práce a nabídku neuronové sítě statistické metody
VíceMěření hmoty Higgsova bosonu podle doby letu tau leptonu
Měření hmoty Higgsova bosonu podle doby letu tau leptonu Jana Nováková, Tomáš Davídek UČJF Higgs -> tau tau na LHC v oblasti malých hmot Higgse dává významný příspěvek měřitelné v oblasti m H [115, 140]
VícePrověřování Standardního modelu
Prověřování Standardního modelu 1) QCD hluboce nepružný rozptyl, elektron (mion) proton, strukturní funkce fotoprodukce γ proton produkce gluonů v e + e produkce jetů, hadronů 2) Elektroslabá torie interference
VícePrincip metody Transport částic Monte Carlo v praxi. Metoda Monte Carlo. pro transport částic. Václav Hanus. Koncepce informatické fyziky, FJFI ČVUT
pro transport částic Koncepce informatické fyziky, FJFI ČVUT Obsah Princip metody 1 Princip metody Náhodná procházka 2 3 Kódy pro MC Příklady použití Princip metody Náhodná procházka Příroda má náhodný
VíceAnalysis of the decay Bs J/ψ φ
Analysis of the decay Bs J/ψ φ Tomáš Jakoubek IoP ASCR, FNSPE CTU, CERN tomas.jakoubek@cern.ch 1/21 Úvod Time-dependent angular analysis of the decay Bs J/ψ φ and extraction of Γs and the CP -violating
VíceExperimentální metody ve fyzice vysokých energií Alice Valkárová
Experimentální metody ve fyzice vysokých energií Alice Valkárová alice@ipnp.troja.mff.cuni.cz 10/20/2004 1 Literatura o detektorech částic Knihy: C.Grupen, Particle detectors,cambridge University Press,1996
VíceOptimalizace rekonstrukce půvabných hadronů ve srážkách d/p+au
České vysoké učení technické v Praze Fakulta jaderná a fyzikálně inženýrská Katedra Fyziky Obor: Experimentální jaderná a částicová fyzika Optimalizace rekonstrukce půvabných hadronů ve srážkách d/p+au
VíceV PRAZE. Katedra Fyziky. experimentu STAR
ČESKÉ VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V PRAZE Fakulta Jaderná a Fyzikálně Inženýrská Katedra Fyziky Bakalářská práce Fyzika těžkých kvarků na experimentu STAR Autor: Ota Kukral Vedoucí práce: Mgr. Jaroslav Bielčík,
Více2. Prostudovat charakter interakcí různých částic v hadronovém kalorimetru
1 Pracovní úkol 1. Seznámit se s interaktivní verzí simulace 2. Prostudovat charakter interakcí různých částic v hadronovém kalorimetru 3. Kvantitativně srovnat energetické ztráty v kalorimetru pro různé
VíceStudium produkce neutronů v tříštivých reakcích a jejich využití pro transmutaci jaderného odpadu
Studium produkce neutronů v tříštivých reakcích a jejich využití pro transmutaci jaderného odpadu Pouze budoucnost může rozhodnout, jestli jsme vybrali právě tu jedinou správnou cestu a nalezli to nejlepší
Více2. Prostudovat charakter interakcí různých částic v hadronovém kalorimetru
Pracovní úkol: 1. Seznámit se s interaktivní verzí simulace 2. Prostudovat charakter interakcí různých částic v hadronovém kalorimetru 3. Kvantitativně srovnat energetické ztráty v kalorimetru pro různé
VíceA Large Ion Collider Experiment
LHC není pouze Large Hadron Collider ATLAS ALICE CMS LHCb A Large Ion Collider Experiment Alenka v krajině ě velmi horké a husté éjaderné éhmoty a na počátku našeho vesmíru Díky posledním pokrokům se v
VíceZ µµ na ATLAS detektoru
Z µµ na ATLAS detektoru Zuzana Vidláková AV ČR 16/10/2009 Zuzana Vidláková (AV ČR) Z µµ na ATLAS detektoru 16/10/2009 1 / 26 Zuzana Vidláková (AV ČR) Z µµ na ATLAS detektoru 16/10/2009 2 / 26 Motivace
VíceJana Nováková Proč jet do CERNu? MFF UK
Jana Nováková MFF UK Proč jet do CERNu? Plán přednášky 4 krát částice kolem nás intermediální bosony mediální hvězdy hon na Higgsův boson - hit současné fyziky urychlovač není projímadlo detektor není
VícePokroky matematiky, fyziky a astronomie
Pokroky matematiky, fyziky a astronomie Jiří Chudoba; Rupert Leitner; Michal Suk Hledání top kvarku v experimentech na urychlovačích částic Pokroky matematiky, fyziky a astronomie, Vol. 40 (1995), No.
VíceMˇ eˇren ı ˇ cetnost ı (Poissonovo rozdˇ elen ı) 1 / 56
Měření četností (Poissonovo rozdělení) 1 / 56 Měření četností (Poissonovo rozdělení) Motivace: měření aktivity zdroje Geiger-Müllerův čítac: aktivita: 1 Bq = 1 částice / 1 s = s 1 Jaká je přesnost měření?
VíceQ-diagramy. Jiří Michálek ÚTIA AVČR
Q-diagramy Jiří Michálek ÚTIA AVČR Proč Q-diagramy? Nevýhody Shewhartových diagramů velikost regulačních mezí závisí na rozsahu logické podskupiny nehodí se pro krátké výrobní série normálně rozdělená
VíceKalorimetry 10/29/2004 1
Kalorimetry měření energie s pomocí totální absorpce kombinované s prostorovou rekonstrukcí kalorimetrie je destruktivní metoda odezva detektoru E kalorimetrie funguje pro nabité částice (e+, e- a hadrony)
VíceLEPTONY. Elektrony a pozitrony a elektronová neutrina. Miony a mionová neutrina. Lepton τ a neutrino τ
LEPTONY Elektrony a pozitrony a elektronová neutrina Pozitronium, elektronové neutrino a antineutrino Beta rozpad nezachování parity, měření helicity neutrin Miony a mionová neutrina Lepton τ a neutrino
VícePodivnosti na LHC. Abstrakt
Podivnosti na LHC O. Havelka 1, J. Jerhot 2, P. Smísitel 3, L. Vozdecký 4 1 Gymnýzium Trutnov, ondra10ax@centrum.cz 2 SPŠ Strojní a elektrotechnická, České Budějovice, jerrydog@seznam.cz 3 Gymnázium Vyškov,
VíceStandardní model a kvark-gluonové plazma
Standardní model a kvark-gluonové plazma Boris Tomášik Fakulta jaderná a fyzikálně inženýrská, ČVUT International Particle Physics Masterclasses 2012 7.3.2012 Struktura hmoty molekuly atomy jádra a elektrony
VíceÚloha č.: I Název: Studium relativistických jaderných interakcí. Identifikace částic a určování typu interakce na snímcích z bublinové komory.
Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM IV Úloha č.: I Název: Studium relativistických jaderných interakcí. Identifikace částic a určování typu interakce na snímcích
VíceČeské Vysoké Učení Technické v Praze
České Vysoké Učení Technické v Praze Fakulta jaderná a fyzikálně inženýrská Katedra fyziky Částicové korelace v případě fragmentace fireballu Výzkumný úkol Autor: Martin Schulc Vedoucí práce: Mgr. Boris
VíceScintilace. Co zachytí oko? Pokud během 1/10 s nejméně 15 fotonů. Jedna z nejstarších detekčních metod (Rutherford a ZnS)
Scintilace Jedna z nejstarších detekčních metod (Rutherford a ZnS) scintilace -puls světla krátce po průchodu částice fluorescence světelný puls krátce (< 10 ns) po absorpci γ kvanta fosforescence emise
VíceUrychlovače částic principy standardních urychlovačů částic
Urychlovače částic principy standardních urychlovačů částic Základní info technické zařízení, které dodává kinetickou energii částicím, které je potřeba urychlit nabité částice jsou v urychlovači urychleny
VícePozitron teoretická předpověď
Pozitron teoretická předpověď Diracova rovnice: αp c mc x, t snaha popsat relativisticky pohyb elektronu x, t ˆ i t řešení s negativní energií vakuum je Diracovo moře elektronů pozitrony díry ve vaku Paul
VíceMezony π, mezony K, mezony η, η, bosony 1
Mezony π, mezony K, mezony η, η, bosony 1 Mezony π, (piony) a) Nabité piony hmotnost, rozpady, doba života, spin, parita, nezachování parity v jejich rozpadech b) Neutrální piony hmotnost, rozpady, doba
VíceFyzika elementárn (Standardní model)
Fyzika elementárn rních částic (Standardní model) Zdenka.Broklova@mff.cuni.cz Délková škála 2 Jak pozorovat malé objekty? Částice mají i vlnové vlastnosti (dualismus, QM) Vlnová délka částice je nepřímo
VíceLHC a ATLAS bilance prvního roku
LHC a ATLAS bilance prvního roku Jiří Dolejší 1. 12. 2010 Praha, 1. 1. 2010 Dipole 7 TeV 8.33 T 11850 A 7M J 19. září 2008, 11:18 3 Inter-connection Vac. chamber Dipole busbar 4 Busbar interconnection
VíceEfekty pozadí v měření oscilací neutrin Experiment Daya Bay. Viktor Pěč, ÚČJF MFF
Efekty pozadí v měření oscilací neutrin Experiment Daya Bay, ÚČJF MFF Oscilace neutrin Experiment Daya Bay Detekce neutrin Pozadí Simulace záchytu mionů Oscilace neutrin Bruno Pontecorvo Vlastní stav slabé
VíceINTERAKCE IONTŮ S POVRCHY II.
Úvod do fyziky tenkých vrstev a povrchů INTERAKCE IONTŮ S POVRCHY II. Metody IBA (Ion Beam Analysis): pružný rozptyl nabitých částic (RBS), detekce odražených atomů (ERDA), metoda PIXE, Spektroskopie rozptýlených
VíceProdukce půvabných mesonů a charmonii v PbPb kolizích na LHC
Produkce ůvabných ů a charmonii v PbPb kolizích na LHC G. Ponimatkin Phys.Rev.Lett. 6 () 43, B. Schenke, S. Jeon, Ch. Gale Metodika fenomenologické analýzy Variací modelových arametrů můžeme fitem získat
VíceFyzika atomového jádra
Fyzika atomového jádra (NJSF064) František Knapp http://www.ipnp.cz/knapp/jf/ frantisek.knapp@mff.cuni.cz Literatura [1] S.G. Nilsson, I. Rangarsson: Shapes and shells in nuclear structure [2] R. Casten:
Více2. FYZIKÁLNÍ ZÁKLADY ANALYTICKÉ METODY RBS
RBS Jaroslav Král, katedra fyzikální elektroniky FJFI, ČVUT. ÚVOD Spektroskopie Rutherfordova zpětného rozptylu (RBS) umožňuje stanovení složení a hloubkové struktury tenkých vrstev. Na základě energetického
Více80! - 20.4.1934 (20.4.-A.H.)
Vláďa Šimák již 80! Teprve nedávno jsme se v Křemencárně seznámili a již mám psát k jeho jubileu - to to uteklo... Vláďa se narodil 20.4.1934 (20.4.-A.H.) na Táborsku ve vesnici Měšice. Jeho rodina pracovala
VíceStudie multijetové produkce v experimentu DØ
České vysoké učení technické v Praze Fakulta jaderná a fyzikálně inženýrská Katedra fyziky Výzkumný úkol Studie multijetové produkce v experimentu DØ Praha, Autor: Bc. Michal Křelina Školitel: Prof. RNDr.
VíceDetekce a spektrometrie neutronů
Detekce a spektrometrie neutronů 1. Pomalé neutrony a) aktivní detektory, b) pasivní detektory, c) mechanické monochromátory 2. Rychlé neutrony a) detektory používající zpomalování neutronů b) přímá detekce
VíceMatematika III 10. týden Číselné charakteristiky střední hodnota, rozptyl, kovariance, korelace
Matematika III 10. týden Číselné charakteristiky střední hodnota, rozptyl, kovariance, korelace Jan Slovák Masarykova univerzita Fakulta informatiky 28. 11 2. 12. 2016 Obsah přednášky 1 Literatura 2 Střední
VíceFYZIKA I. Rovnoměrný, rovnoměrně zrychlený a nerovnoměrně zrychlený rotační pohyb
VYSOKÁ ŠKOLA BÁŇSKÁ TECHNICKÁ UNIVERZITA OSTRAVA FAKULTA STROJNÍ FYZIKA I Rovnoměrný, rovnoměrně zrychlený a nerovnoměrně zrychlený rotační pohyb Prof. RNDr. Vilém Mádr, CSc. Prof. Ing. Libor Hlaváč, Ph.D.
VíceŘešení: Nejdříve musíme určit sílu, kterou působí kladka proti směru pohybu padajícího vědra a napíná tak lano. Moment síly otáčení kladky je:
Přijímací zkouška na navazující magisterské studium - 16 Studijní program Fyzika - všechny obory kromě Učitelství fyziky-matematiky pro střední školy, Varianta A Příklad 1 (5 bodů) Jak dlouho bude padat
VíceDistribuované sledování paprsku
Distribuované sledování paprsku 1996-2015 Josef Pelikán, CGG MFF UK Praha http://cgg.mff.cuni.cz/~pepca/ pepca@cgg.mff.cuni.cz DistribRT 2015 Josef Pelikán, http://cgg.mff.cuni.cz/~pepca 1 / 24 Distribuované
VíceKvarky, leptony, Higgsovy i jiné bosony a vůbec ta částicová havěť. Jiří Dolejší, Ústav částicové a jaderné fyziky MFF UK JDF 7. 2.
Kvarky, leptony, Higgsovy i jiné bosony a vůbec ta částicová havěť Jiří Dolejší, Ústav částicové a jaderné fyziky MFF UK JDF 7. 2. 2013 Standardní model kvarksismus - leptonismus Viz Částicová fyzika pro
VíceRešeršní práce. Křemíkové driftové detektory
ČESKÉ VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V PRAZE FAKULTA JADERNÁ A FYZIKÁLNĚ INŽENÝRSKÁ Rešeršní práce Martin Kroupa Vedoucí práce: RNDr. Vojtěch Petráček CSc. 1 ÚVOD 3 2 ALICE 3 2.1 MOTIVACE 3 2.2 ZÁKLADNÍ POPIS
Více11. cvičení z Matematické analýzy 2
11. cvičení z Mtemtické nlýzy 1. - 1. prosince 18 11.1 (cylindrické souřdnice) Zpište integrály pomocí cylindrických souřdnic pk je spočítejte: () x x x +y (x + y ) dz dy dx. (b) 1 1 x 1 1 x x y (x + y
VíceTesty dobré shody pro časové řady s diskrétními veličinami
Testy dobré shody pro časové řady s diskrétními veličinami Šárka Hudecová, Marie Hušková a Simos G. Meintanis KPMS MFF UK Robust 2016 Testy dobré shody pro časové řady s diskrétními veličinami Šárka Hudecová
VíceStatický kvarkový model
Statický kvarkový model Supermulltiplet: charakterizován I a hypernábojem Y=B+S Skládání multipletů spinových či izotopických, např. dvě částice se spinem 1/2 Tři částice se spinem 1/2 Kvartet a dva dublety
VíceÚvod do fyziky tenkých vrstev a povrchů. Spektroskopie Augerových elektron (AES), elektronová mikrosonda, spektroskopie prahových potenciál
Úvod do fyziky tenkých vrstev a povrchů Spektroskopie Augerových elektron (AES), elektronová mikrosonda, spektroskopie prahových potenciál ty i hlavní typy nepružných srážkových proces pr chodu energetických
VíceEmise neutronů ů v tříštivých reakcích
Emise neutronů ů v tříštivých reakcích 0,7-2,0 GeV protonů ů na tlustém Pb terči obklopeném uranovým blanketem Antonín Krása obhajoba PhD. práce Školitel: RNDr. Vladimír Wagner, CSc. Osnova Projekt Energie
Více1 Klasická pravděpodobnost. Bayesův vzorec. Poslední změna (oprava): 11. května 2018 ( 6 4)( 43 2 ) ( 49 6 ) 3. = (a) 1 1 2! + 1 3!
Výsledky příkladů na procvičení z NMSA0 Klasická pravděpodobnost. 5. ( 4( 43 ( 49 3. 8! 3! 0! = 5 Poslední změna (oprava:. května 08 4. (a! + 3! + ( n+ n! = n k= ( k+ /k! = n k=0 ( k /k!; (b n k=0 ( k
VíceJiří Cajthaml. ČVUT v Praze, katedra geomatiky. zimní semestr 2014/2015
Kartografie 1 - přednáška 2 Jiří Cajthaml ČVUT v Praze, katedra geomatiky zimní semestr 2014/2015 Kartografické zobrazení kartografické zobrazení vzájemné přiřazení polohy bodů na dvou různých referenčních
VícePříklady Kosmické záření
Příklady Kosmické záření Kosmické částice 1. Jakou kinetickou energii získá proton při pádu z nekonečné výšky na Zem? Poloměr Zeměje R Z =637810 3 maklidováenergieprotonuje m p c 2 =938.3MeV. 2. Kosmickékvantum
VíceFyzika atomového jádra
Fyzika atomového jádra (NJSF064) František Knapp http://www-ucjf.troja.mff.cuni.cz/~knapp/jf/ frantisek.knapp@mff.cuni.cz Slupkový model jádra evidence magických čísel: hmoty, separační energie, vazbové
Vícemagnetizace M(t) potom, co těsně po rychlé změně získal vzorek magnetizaci M 0. T 1, (2)
1 Pracovní úkoly Pulsní metoda MR (část základní) 1. astavení optimálních excitačních podmínek signálu FID 1 H ve vzorku pryže 2. Měření závislosti amplitudy signálu FID 1 H ve vzorku pryže na délce excitačního
VíceExperiment ATLAS. Shluky protiběžných částic se srážejí každých 25 ns. tj. s frekvencí. Počet kanálů detektoru je 150 mil.
Experiment ATLAS Shluky protiběžných částic se srážejí každých 25 ns tj. s frekvencí 40 MHz Počet srážek 40 MHz x 20 = 800 milionů / s Počet kanálů detektoru je 150 mil. Po 1. úrovni rozhodování (L1 trigger)
VíceVyužití NaI(Tl) sondy pro měření radiační situace ve vodních tocích
Využití NaI(Tl) sondy pro měření radiační situace ve vodních tocích Ing. Tomáš Grísa, ENVINET a.s. Radiologické metody v hydrosféře 15, Uherské Hradiště Využití NaI(Tl) sondy pro měření radiační situace
VíceHistorie detekčních technik
Historie detekčních technik nejstarší používaná technika scintilace pozorované pouhým okem stínítko ze ZnS ozářené částicemi se pozorovalo mikroskopem a počítaly se záblesky mlžná komora (1920-1950) fotografie,
VíceUrychlené částice z pohledu sluneční rentgenové emise Brzdné záření
Urychlené částice z pohledu sluneční rentgenové emise Brzdné záření Jana Kašparová Astronomický ústav AV ČR, Ondřejov kasparov@asu.cas.cz Vybrané kapitoly z astrofyziky, MFF UK, 1. listopadu 2006 Energie
VíceÚloha 4: Totální účinný průřez interakce γ záření absorpční koeficient záření gama pro některé elementy
Petra Suková, 3.ročník 1 Úloha 4: Totální účinný průřez interakce γ záření absorpční koeficient záření gama pro některé elementy 1 Zadání 1. UrčeteabsorpčníkoeficientzářenígamaproelementyFe,CdaPbvzávislostinaenergii
VíceZajímavé vlastnosti sluneční atmosféry: magnetická a rychlostní pole
Zajímavé vlastnosti sluneční atmosféry: magnetická a rychlostní pole Spektroskopie (nejen) ve sluneční fyzice LS 2011/2012 Michal Švanda Astronomický ústav MFF UK Astronomický ústav AV ČR Vliv na tvar
VícePřijímací zkouška na navazující magisterské studium 2014
Přijímací zkouška na navazující magisterské studium 24 Příklad (25 bodů) Spočtěte Studijní program: Studijní obor: Matematika Finanční a pojistná matematika Varianta A M x 2 dxdy, kde M = {(x, y) R 2 ;
VíceCharakterizace rozdělení
Charakterizace rozdělení Momenty f(x) f(x) f(x) μ >μ 1 σ 1 σ >σ 1 g 1 g σ μ 1 μ x μ x x N K MK = x f( x) dx 1 M K = x N CK = ( x M ) f( x) dx ( xi M 1 C = 1 K 1) N i= 1 K i K N i= 1 K μ = E ( X ) = xf
VíceFluktuace termodynamických veličin
Kvantová a statistická fyzika (Termodynamika a statistická fyzika Fluktuace termodynamických veličin Fluktuace jsou odchylky hodnot fyzikálních veličin od svých středních (rovnovážných hodnot. Mají původ
VíceUniverzita Karlova v Praze Matematicko-fyzikální fakulta. Josef Knot Velké urychlovače částic. Katedra didaktiky fyziky
Univerzita Karlova v Praze Matematicko-fyzikální fakulta BAKALÁŘSKÁ PRÁCE Josef Knot Velké urychlovače částic Katedra didaktiky fyziky Vedoucí bakalářské práce: doc. RNDr. Zdeněk Doležal, Dr., ÚČJF MFF
VícePokroky matematiky, fyziky a astronomie
Pokroky matematiky, fyziky a astronomie Rupert Leitner; Michal Suk Velké detekční systémy ve fyzice částic Pokroky matematiky, fyziky a astronomie, Vol. 42 (1997), No. 6, 313--324 Persistent URL: http://dml.cz/dmlcz/138098
VíceMetody spektrální. Metody molekulové spektroskopie NMR. Evropský sociální fond Praha & EU: Investujeme do vaší budoucnosti
Metody spektrální Metody molekulové spektroskopie NMR Evropský sociální fond Praha & EU: Investujeme do vaší budoucnosti Spektroskopie NMR - teoretické základy spin nukleonů, spin jádra, kvantová čísla
Více12.NMR spektrometrie při analýze roztoků
Evropský sociální fond Praha & EU: Investujeme do vaší budoucnosti 12.NMR spektrometrie při analýze roztoků Pavel Matějka pavel.matejka@vscht.cz pavel.matejka@gmail.com 12.NMR spektrometrie při analýze
VíceODHADY NÁVRATOVÝCH HODNOT
ODHADY NÁVRATOVÝCH HODNOT KLIMATOLOGICKÝCH DAT Katedra aplikované matematiky Fakulta přírodovědně-humanitní a pedagogická Technická univerzita v Liberci Robust 2018 ÚVOD Velká pozornost v analýze extrémních
VíceBAKALÁŘSKÁ PRÁCE. Vít Kučera Zkoumání struktury protonu v e-p interakcích
Univerzita Karlova v Praze Matematicko-fyzikální fakulta BAKALÁŘSKÁ PRÁCE Vít Kučera Zkoumání struktury protonu v e-p interakcích Ústav částicové a jaderné fyziky Vedoucí bakalářské práce: prof. Ing. Josef
VícePRAKTIKUM... Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. Odevzdal dne: Seznam použité literatury 0 1. Celkem max.
Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM... Úloha č. Název: Pracoval: stud. skup. dne Odevzdal dne: Možný počet bodů Udělený počet bodů Práce při měření 0 5 Teoretická
VíceStanovisko habilitační komise
Stanovisko habilitační komise k návrhu Matematicko-fyzikální fakulty UK na jmenování uchazeče Mgr. Alexandera KupČa docentem pro obor: Fyzika - Subjaderná fyzika Složení komise: Předseda: Členové: P r
VíceELIMINACE VLIVU DRUHÉ ROTACE PŘI AFINNĚ INVARIANTNÍM 2D ROZPOZNÁVÁNÍ
ELIMINACE VLIVU DRUHÉ ROTACE PŘI AFINNĚ INVARIANTNÍM 2D ROZPOZNÁVÁNÍ K. Nováková 1, J. Kukal 1,2 1 Fakulta jaderná a fyzikálně inženýrská, ČVUT v Praze 2 Ústav počítačové a řídicí techniky, VŠCHT Praha
VíceVzdálenosti a východ Slunce
Vzdálenosti a východ Slunce Zdeněk Halas KDM MFF UK, 2011 Aplikace matem. pro učitele Zdeněk Halas (KDM MFF UK, 2011) Vzdálenosti a východ Slunce Aplikace matem. pro učitele 1 / 8 Osnova Zdeněk Halas (KDM
VíceFyzika atomového jádra (FAJ) Petr Veselý Ústav Jaderné fyziky, Česká Akademie Věd www-ucjf.troja.mff.cuni.cz/~vesely/faj/faj.pdf
Fyzika atomového jádra (FAJ) Petr Veselý Ústav Jaderné fyziky, Česká Akademie Věd www-ucjf.troja.mff.cuni.cz/~vesely/faj/faj.pdf Letní semestr 2017 Motivace Studium jaderné struktury: - široká škála systémů
VíceÚloha 8: Absorpce beta záření. Určení energie betarozpadu měřením absorpce emitovaného záření.
Petra Suková, 3.ročník 1 Úloha 8: Absorpce beta záření. Určení energie betarozpadu měřením absorpce emitovaného záření. 1 Zadání Vtétoúlozesepoužívázářič 90 Sr,kterýserozpadápodleschematunaobr.1.Spektrumemitovaných
VíceDualismus vln a částic
Dualismus vln a částic Filip Horák 1, Jan Pecina 2, Jiří Bárdoš 3 1 Mendelovo gymnázium, Opava, Horaksro@seznam.cz 2 Gymnázium Jeseník, pecinajan.jes@mail.com 3 Gymnázium Teplice, jiri.bardos@post.gymtce.cz
Více11. Číselné a mocninné řady
11. Číselné a mocninné řady Aplikovaná matematika III, NMAF072 M. Rokyta, KMA MFF UK ZS 2017/18 11.1 Základní pojmy Definice Necht {a n } C je posloupnost komplexních čísel. Pro m N položme s m = a 1 +
VíceLekce 4 Statistická termodynamika
Lekce 4 Statistická termodynamika Osnova 1. Co je statistická termodynamika 2. Mikrostav, makrostav a Gibbsův soubor 3. Příklady Gibbsových souborů 4. Souborové střední hodnoty 5. Časové střední hodnoty
VícePraktikum III - Optika
Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK Praktikum III - Optika Úloha č. 13 Název: Vlastnosti rentgenového záření Pracoval: Matyáš Řehák stud.sk.: 13 dne: 3. 4. 2008 Odevzdal
VíceDetektor ATLAS na urychlovači LHC
Detektor ATLAS na urychlovači LHC Rupert Leitner, ÚČJF MFF UK seminář ÚTF MFF UK, 8.12.2009 -Parametry urychlovače LHC -Detektor ATLAS -Příklady zkoumání fyzikálních procesů pomocí ATLAS -Současný stav
VíceCo pálí studenty ČVUT. Vojtěch Petráček
Co pálí studenty ČVUT Vojtěch Petráček Motto ČVUT musí hrát důležitou úlohu při formování prostředí, které v České republice zajistí rozvoj vzdělanosti, vědy a výzkumu, rovněž tak zvyšování kvality řízení
VícePracoviště pro vývoj FPGA karet
Pracoviště pro vývoj FPGA karet Martin Bodlák 1 Úvod do problematiky COMPASS je mezinárodní experiment z oboru fyziky elementárních částic běžící na urychlovači SPS (Super Proton Synchotron) v CERN (Ženeva,
Vícespinový rotační moment (moment hybnosti) kvantové číslo jaderného spinu I pro NMR - jádra s I 0
Spektroskopie NMR - teoretické základy spin nukleonů, spin jádra, kvantová čísla energetické stavy jádra v magnetickém poli rezonanční podmínka - instrumentace pulsní metody, pulsní sekvence relaxační
VícePRAKTIKUM I. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. Pracoval: Pavel Ševeček stud. skup.: F/F1X/11 dne:
Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM I. Úloha č. VII Název: Studium kmitů vázaných oscilátorů Pracoval: Pavel Ševeček stud. skup.: F/F1X/11 dne: 27. 2. 2012 Odevzdal
Více10. cvičení z PST. 5. prosince T = (n 1) S2 X. (n 1) s2 x σ 2 q χ 2 (n 1) (1 α 2 ). q χ 2 (n 1) 2. 2 x. (n 1) s. x = 1 6. x i = 457.
0 cvičení z PST 5 prosince 208 0 (intervalový odhad pro rozptyl) Soubor (70, 84, 89, 70, 74, 70) je náhodným výběrem z normálního rozdělení N(µ, σ 2 ) Určete oboustranný symetrický 95% interval spolehlivosti
VíceÚloha 5: Spektrometrie záření α
Petra Suková, 3.ročník 1 Úloha 5: Spektrometrie záření α 1 Zadání 1. Proveďte energetickou kalibraci α-spektrometru a určete jeho rozlišení. 2. Určeteabsolutníaktivitukalibračníhoradioizotopu 241 Am. 3.
VíceÚloha 21: Studium rentgenových spekter
Petra Suková, 3.ročník 1 Úloha 21: Studium rentgenových spekter 1 Zadání 1. S využitím krystalu LiF jako analyzátoru proveďte měření následujících rentgenových spekter: a) Rentgenka s Cu anodou. proměřte
VíceNávrh nového vertex detektoru pro studium CP narušení v exp. Belle II. Z. Doležal, Z. Drásal
Návrh nového vertex detektoru pro studium CP narušení v exp. Belle II Z. Doležal, Z. Drásal Obsah Fyzikální motivace (zlatý kanál J/Ψ Ks) Detektor Belle x Belle II Upgrade vnitřního detektoru PXD, SVD
Více1. Zadání Pracovní úkol Pomůcky
1. 1. Pracovní úkol 1. Zadání 1. Ověřte měřením, že směry výletu anihilačních fotonů vznikajících po β + rozpadu jader 22 Na svírají úhel 180. 2. Určete pološířku úhlového rozdělení. 3. Vysvětlete tvar
VíceČeský výzkum v evropském měřítku české know-how v CERN
Český výzkum v evropském měřítku české know-how v CERN Jiří Chýla místopředseda Výboru pro spolupráci ČR s CERN Fyzikální ústav Akademie věd České republiky Základní fakta o CERN Charakter výzkumu v CERN
VíceProblematika analýzy rozptylu. Ing. Michael Rost, Ph.D.
Problematika analýzy rozptylu Ing. Michael Rost, Ph.D. Úvod do problému Již umíte testovat shodu dvou středních hodnot prostřednictvím t-testů. Otázka: Jaké předpoklady musí být splněny, abyste mohli použít
Více1. Náhodný vektor (X, Y ) má diskrétní rozdělení s pravděpodobnostní funkcí p, kde. p(x, y) = a(x + y + 1), x, y {0, 1, 2}.
VIII. Náhodný vektor. Náhodný vektor (X, Y má diskrétní rozdělení s pravděpodobnostní funkcí p, kde p(x, y a(x + y +, x, y {,, }. a Určete číslo a a napište tabulku pravděpodobnostní funkce p. Řešení:
Víceplochy oddělí. Dále určete vzdálenost d mezi místem jeho dopadu na
Přijímací zkouška z fyziky 01 - Nav. Mgr. - varianta A Příklad 1 (5 bodů) Koule o poloměru R=10 cm leží na vodorovné rovině. Z jejího nejvyššího bodu vypustíme s nulovou počáteční rychlostí bod o hmotností
Více