Gas detectors. 2. Single wire proportional counter jednodrátové proporcionální počítače

Rozměr: px
Začít zobrazení ze stránky:

Download "Gas detectors. 2. Single wire proportional counter jednodrátové proporcionální počítače"

Transkript

1 Gas detectors 1. Ionization of gases 2. Single wire proportional counter jednodrátové proporcionální počítače 3. Multiwire proportional chambers mnohodrátové proporcionální komory 4. Drift chambers driftové komory 5. TPC time projection chamber časové projekční komora 6. Micro-Pattern Gas Detectors (MPGD) 7. RPC - Resistive Plate Chambers 1

2 Gas Detectors Good spatial resolution Good de/dx Good Rate capability Fast & Large Signals Low radiation length Large area coverage Multiple configurations/flexible geometry Mar Capeans November

3 Principles A charged particle ionizes gas atoms/molecules along its track; neutral particles do it via conversion processes, An electric field transports electrons and ions towards electrodes, Electrons are multiplied in a strong electric field, The motion of electrons and ions induces a current on the readout electrodes Signals are processed and recorded Ref. H. Schindler Mar Capeans November

4 Ionization mechanisms 1. Direct ionization with particle p 2. atom excitations No free electrons or ions are created collisions of excited atoms ionization 3. Penning effect No immediate deexcitation through a photon emission to the ground state Deexcitation by collisions, 4. Formation of molecular ions ion + atom 4

5 Ionization in gases 5

6 6

7 7

8 Tabulka vlastností některých plynů Ionizační ztráty de/dx výše uvedené jsou pro plyny při tlaku 1 atm ( Pa) 8

9 d elektrony 9

10 F spinový faktor ~ 1 10

11 Diffusion of free charges e kinetic energy of ionts, i.e. E k 11

12 Drift and diffusion in presence of electric field E <v>=0 <v> = w Drift velocity.. Velocity in the direction of E w w 12

13 w = m E/P, P je tlak v plynu P - gas pressure, E intenzita elektr. pole m pohyblivost iontů ( cm 2 s -1 V -1 torr) ion mobility Average time τ between collisions of electrons with gaseous molecules depends on the cross section σ of scattering of electrons with gas atoms. σ depends on ε Electrons při 1 kv/cm w ~ 5 x 10 6 cm/s Positive ions are 1000 x slower Change of gas composition change in w Střední volná dráha, termální rychlost, difuzní koeficient, pohyblivost kladných iontů různých plynů při normálním tlaku 1 atm Pozor: v tabulce jsou pohyblivosti pro 1V/cm!!!! 13

14 Driftová rychlost elektronů jako funkce E při normálním tlaku 1 atm v různých plynech 14

15 E=1kV/cm Driftová rychlost elektronů v Ar a ve směsi Ar+N jako funkce poměru E/P At normal pressure 760 mm Hg and E=760 V/cm is E/P=1 and drift velocity = mobility, i.e. for Ar it is 0.4 x 10 6 cm 2 s -1 V -1 mm Hg x

16 Driftová rychlost jako funkce E při normálním tlaku 1 atm v různých směsích Ar s izobutanem Pressure 1 atm w 1 atm = 760 mm Hg Drift velocity as a function of field E at normal pressure 1 atm for various mixtures of Ar and isobutan 1 kv/cm E 16

17 Electromagnetic avalanches in gases laviny lavina 17

18 strong dn=n α dx n is number of electrons at x Electric field E can be dependent on x i.e. α can be a function of x 18

19 Amplification at distance x: α is not constant, it depends on ε, since λ depends on energy it depends on x Experiments: k is a constant N number of molecules Q is charge Electron energy Valid at normal pressure 19

20 (N počet molekul/cm 3, závisí na tlaku P 20

21 Experimentálně nalezená obecná závislost na tlaku: α/p redukovaný Townsendův koeficient General formula at pressure P A,B constants Hodnoty parametrů A, B, k. Jejich platnost je omezena, např. pro argon, jsou platné v oblasti, kdy E/P je mezi 100 až

22 Závislost redukovaného Towsendova a/p koeficientu na redukované intenzitě elektrického pole E/P (1 Torr = 133,322 Pa) pro některé plyny Výše uvedená parametrizace je platná pouze v omezené oblasti E/P. 22

23 Townsendův koeficient závisí na E/P, protože účinný průřez interakce elektronů s atomy plynu s(e) závisí na energii elektronů e a tudíž i střední volná dráha l je funkcí e. Jednotky tlaku: 1 atm Pa 1 torr 133,322 Pa 1 mm Hg 133,322 Pa 23

24 Střední doba mezi srážkami pro elektrony Average time between collisions N počet jader / cm 3 number of nuclei v je okamžitá rychlost instanteneous velocity e energie elektronů (ev) l = 1/(N s) střední volná dráha mean free path (ev) 24

25 Drift in presence of electric field E and magnetic field B F = q E + q ( v x B) E is perpendiculer to B z B q is charge v x B, components ( Bv y, -Bv x, 0 ) m is mass of an ion or an electron E y x B ( 0, 0, B) E (0, E, 0) Due to B change of drift velocity w E drift velocity in w E electric field w B = 1 + (wt] 2 w B drift velocity in electric and magnetic w = qb/m cyclotron frequency field 25

26 Motion in combined constant E orthogonal to constant B 26

27 drift in the direction of electric field oscilation in the axes y in the range < 0, 2E/(Bw) > ( since we assumed that initial velocity in y was 0) drift in the x direction - distance x increases with t in the plane (x, y) the track curve is a cycloide 27

28 Pohyb v plynech interval mezi srážkami i a i+1 náboje q s molekulami plynu (Δt) i Po N srážkách bod v místě ( x N, y N ) x N = E N (Δt) B i E 1 sin[ω ωb N i=1 (Δt) i ] y N = E Bω N i=1 N 1 sin[ω 1 E ωb N (Δt) i ] = 1 cos[ω (Δt) i ] ωt 1+ω 2 ( t N )2 = Nωτ 1+ τ 2 ω 2 N t= 1 (Δt) i τ = t/n Střední doba mezi srážkami N i=1 cos[ω (Δt) i ] N = 1+ω 2 ( t = N )2 N 1+ τ 2 ω 2 Townsend 28

29 x N = E B Nτ - E ωb Nτω 1+ τ 2 ω 2 = q 2 EBτ 2 t m 2 (1+ τ 2 ω 2 ) y N = E Bω (N - N 1+ τ 2 ω 2) = q Eτ t m (1+ τ 2 ω 2 ) comment: the distance in the direction of E increases wit t, the drift is affected by the initial velocity which is in reality non-zero, 29

30 Driftová rychlost rychlost do směru elektr. pole: Drift velocity - mean velocity in the direction E Angle of the velocity w.r.t. electric field 30

31 Single wire proportional chamber (counter) f(r) = - Potenciál v bodě r Vytvoří se lavina kolem anody, na anodě a katodě vzniká indukovaný signál v důsledku pohybu elektronů a iontů 31

32 + r b - e 0 = 8.85 pf/m dielektrická konstanta pro plyny a poloměr anody, b poloměr katody, l délka počítače, dále předpokládáme že potenciál v místě r=a je roven nule, rozdíl potenciálů mezi body a a b je napětí l + V 0 = f(a) f(b) = -f(b) Kapacita/m C= 2pe 0 / ln (b/a) Prahové napětí V T je napětí kdy dochází k zesílení přímo na anodě Kritická intenzita E c je intenzita, při které se začne rozvíjet lavina. Její hodnota závisí na vlastnostech plynové náplně a tlaku plynu. Kritická vzdálenost r c je vzdálenost od anody, při níž intenzita pole dosáhne hodnoty E c. 32

33 Permitivity of free space a anode radius, b cathode radius, l counter length potential at r=a is set to 0, potential difference between the anode and the cathode capacity 33

34 Voltage increases change in number of ions, which reache the anode or cathode i. e. current in an external cirquit is changed. Volt - amper characteristic has several regions: 34

35 b E je funkcí r a r c 35

36 36

37 Proportional counter - amplification amplification 37

38 38

39 Induced charge and voltage Charge Q moves in the electric field it is shifted by the distance Q r 39

40 40

41 41

42 42

43 43

44 44

45 t (nsec) Za počítačem se připojí odpor R, čímž se signál zdiferencuje s časovou konstantou t=rc. Na obr. Je ukázána změna pulsu pro t=50ns, 100 ns, 300 ns. 45

46 46

47 Vliv plynu na funkci počítače Výběr plynové náplně závisí na specifických experimentálních požadavcích : např. nízké provozní napětí vysoké zesílení dobrá proporcionalita funkčnost při vysokých četnostech dlouhá provozní doba atd. Nejvhodnější jsou vzácné plyny, z nichž je nejdostupnější argon, neboť mají nízký ionizační potenciál. V plynech, které mají složitější molekuly dochází totiž i k jiným procesům ztrát energie než jsou ionizační ztráty. Počítač s čistým Ar dovoluje dosáhnout ale jenom zesílení aniž by se dostal do permanentního výboje. Permanentní výboj vzniká z následujících důvodů: během sprškového procesu jsou vytvořeny excitované a ionizované atomy 47

48 Excitované atomy se mohou vrátit do základního stavu pouze přes emisi fotonů, přičemž jejich nejmenší energie je pro Ar 11.6 ev. Tato energie je vyšší než ionizační potenciál jakéhokoliv kovu, z něhož je katoda. (např. 7.7 ev pro měď). Proto mohou být emitovány fotony z katody a tím způsobí spršku téměř ihned po primární spršce. Kladné ionty Ar migrují ke katodě, kde jsou neutralizovány elektrony, přičemž se uvolňují fotony nebo elektrony z povrchu kovu na katodě. Pravděpodobnost těchto procesů je i při mírném zesílení velká, takže se počítač dostane do režimu permanentního výboje. Řešení problému: Jsou jím molekuly polyatomových plynů jako organických plynů obsahujících více než 4 atomy ( metan, etan, nebo alkoholovénebo plyny) nebo některých anorganických plynů (freon, CO 2, BF 3 atd.), neboť: mají velké množství ne-radiačních stavů ( rotačních či vibračních), které umožňují absorpci fotonů, např. metan v oblasti energií fotonů ev, což pokrývá oblast fotonů emitovaných argonem. Potom molekuly ztrácejí svou energii buď srážkami nebo rozpadem na 48

49 na jednodušší radikály. Podobné chování je pozorované i při neutralizaci polyatomových molekul na katodě. Sekundární emise fotonů či elektronů je velmi nepravděpodobná. Molekuly buď disociují nebo vytvoří větší molekuly tj. polymerují. I malá příměs takovýchto plynů (často se používá izobutan C 4 H 10 ) má velký vliv na provoz komory. Kromě výše uvedených vlastností mají ještě nižší ionizační potenciál než Ar (viz tab. 9.1). Takto je možné dosáhnout zesílení až Při vysokých napětích dochází k vytrhávaní elektronů z katody a tudíž k nežádoucím sprškám. Tomuto jevu se dá zabránit přidáním malého množství elektronegativních plynů např. freonu. Jejich molekuly absorbují elektrony. Je zřejmé, že toto množství musí být malé, aby na druhou stranu nebyly absorbovány elektrony z primární ionizace. Takto se dá dosáhnout zesílení Magická směs: Ar (70%), izobutan ( 29.6 %), freon (0.4 %) je typické složení plynů pro dosažení velkého zesílení. 49

50 Mnohodrátové proporcionální komory Vynálezce G. Charpak, nositel Nobelovy ceny z. r Komora - systém anodových drátů uzavřených mezi dvěma katodovými rovinami Schéma elektrického pole v komoře 50

51 y Proporcionální komory l..... s x katody Anodové dráty a s l poloměr anodových drátů vzdálenost anodových drátů vzdálenost drátů od katod 51

52 Prostorové rozlišení komor 52

53 (l,s,a) in x-direction s 53

54 54

55 55

56 Vliv elektrických sil na posun anodových drátů. V komorách se obvykle na dráty přikládá velké kladné napětí, katody se zemní. Proto na sebe dráty působí odpudivě a dojde k jejich ohybu a tím ke změně elektrického pole a změně zesílení }d Vzdálenost od rovnovážné polohy je d. Potom posun o 0.1 mm způsobí typicky změnu náboje o 1 %, což má vliv na zesílení. Mechanické tolerance vedou ke změnám zesílení na úrovni DM/M = %. 56

57 Elektronika pro čtení signálu z jednoho drátu zpožďovací obvod zesilovač Zápis: - obvykle binární informace, tj. 1 či 0, tj. byl signál nebo nebyl - při testování i analogový signál, pro stanovení velikosti šumů 57

58 Využití MWPC Měření souřadnic bodů, kterými prochází částice 58

59 Měření druhé souřadnice a) V jedné komoře dvě roviny drátů kolmé na sebe, nevyužívané pro větší komory b) Dvě komory těsně vedle sebe pootočené o 90 stupňů, třeba hodně komor c) Strukturovaná katoda ve formě pásků, kolmých na anody, využívané nebo ve formě padů d) Čtení indukovaného signálu y obou konců drátů, využívané 59

60 c) Strukturovaná katoda - ve formě pásků - ve formě padů Anodové dráty y Katodové pásky Souřadnice y těžiště klastru Q i indukovaný náboj na pásku y i souřadnice pásku b náboj od šumu 60

61 61

62 Driftové komory 62

63 63

64 64

65 65

66 66

67 67

68 Driftové dráhy elektronů v jedné buňce driftové komory experimentu CELLO a) Bez magnetického pole b) S magnetickým polem které je kolmé na rovinu buňky. Potenciální dráty se záporným napětím. 68

69 69

70 70

71 TPC - time projection chamber, časově projekční komora 71

72 TPC 72

73 73

74 Činnost TPC: a) TPC je uzavřená. Elektrony jsou sebrány na gating grid, dokud není gate otevřená. Shielding grid je používáno k ukončení driftovací oblasti, je uzemněno. b) TPC je otevřená. Elektrony se pohybují do zesilovací oblasti kolem anody. Kladné ionty z laviny jsou sebrány na segmentované katodě. Pomalé kladné ionty, které by mohly proniknout do driftovací oblasti jsou sebrány na gating grid, která se zavře jakmile jsou elektrony sebrány. 74

75 Nedrátové plynové detektory 1. Micro-Pattern Gas Detectors (MPGD) Cíl: nahradit dráty, zlepšit prostorové rozlišení (komory do cca 100 μm) a) Micromegas b) Gas Electron Multipliers (GEM) 2. Resistive Plate Chambers (RPC) Cíl: nahradit scintilátorové roviny levnou alternativou 75

76 Micromegas 76

77 GEM Gas Electron Multiplier Tenká polyamidová fólie, chemicky perforovaná,z obou stran pokovená, na obou stranách je různé napětí Elektronová sprška Pole kv/cm 50 μm Většina elektronů pronikne zde 77

78 78

79 79

80 80

81 81

82 RPC - Resistive Plate Chambers 2 paralelní vysoce odporové desky sklo či bakelit mezera cca mm, plyn obvykle při atmosférickém tlaku Provoz v jiskrové módu, ale malé četnosti Hz velký indukovaný signál cca 300 mv nebo v sprškovém módu, účinné až do 1kHz/cm 2, menší signál, cca 1mV 82

83 83

84 84

85 Proporcionální komory v experimentu BCDMS, CERN Interakce µ+ p µ + cokoliv, E µ 200 GeV, detekce pouze rozptýleného mionu, terč uhlík, vodík, deuterium komory 3x1. 5 m, vzdálenost drátů 2 mm 85

86 Primární mion 86

87 Driftové komory v H1 experimentu, DESY, Hamburk, urychlovač HERA vstřícné svazky, elektron 26 GeV vs proton 920 GeV e + p e + cokoliv detekce všech částic v koncovém stavu,jety 87

88 Interakční vrchol Propocionální komory SPACAL kalorimetr p Dráhový detektor driftové + proporcionální komory Kalorimtry, elektromg hadronový. e Supravodivý magnet 88

89 Příčný řez aparaturou kalorimetry Driftové komory CJC1, CJC2 (Central Jet Chamber) 89

90 Dráhový detektor Rovinné komory, kolmé na směr svazků Válcová struktura s osou válce ve směru svazků 90

91 Driftové komory částice Katodové dráty Anodové + potenciální dráty Sektor, 32 anodových drátů, 60 sektorů Proporcionální komory Vrchol interakce 91

92 Driftová komora Katodové dráty Jedna driftová buňka Potencionální dráty Drift ionizačních elektronů Anodové dráty 92

93 Aplikace RPC 1. Prověřování kontejnerů s cílem odhalit jaderný materiál 2. Zkoumání struktury sopek Detektory: RPC o ploše 1m x 1m Zdroj částic: kosmické miony 93

94 1. 94

95 95

96 96

97 simulace 97

98 -GRPS 98

99 99

100 Rozlišení 100

101 2. Zkoumání struktury sopek 101

102 sklo 102

103 103

104 104

105 105

106 106

Detekce nabitých částic Jak se ztrácí energie průchodem částice hmotou?

Detekce nabitých částic Jak se ztrácí energie průchodem částice hmotou? Detekce nabitých částic Jak se ztrácí energie průchodem částice hmotou? 10/20/2004 1 Bethe Blochova formule (1) je maximální možná předaná energie elektronu N r e - vogadrovo čislo - klasický poloměr elektronu

Více

Detekce a spektrometrie neutronů

Detekce a spektrometrie neutronů Detekce a spektrometrie neutronů 1. Pomalé neutrony a) aktivní detektory, b) pasivní detektory, c) mechanické monochromátory 2. Rychlé neutrony a) detektory používající zpomalování neutronů b) přímá detekce

Více

Plazma. magnetosféra komety. zbytky po výbuchu supernovy. formování hvězdy. slunce

Plazma. magnetosféra komety. zbytky po výbuchu supernovy. formování hvězdy. slunce magnetosféra komety zbytky po výbuchu supernovy formování hvězdy slunce blesk polární záře sluneční vítr - plazma je označována jako čtvrté skupenství hmoty - plazma je plyn s významným množstvím iontů

Více

Jak můžeme vidět částice?

Jak můžeme vidět částice? Jak můžeme vidět částice? J. Žáček Ústav částicové a jaderné fyziky, Matematicko-fyzikální fakulta Karlova Univerzita v Praze H1 po 20. rokoch, Prírodovedecká fakulta UPJŠ v Košiciach Proč chceme částice

Více

LEPTONY. Elektrony a pozitrony a elektronová neutrina. Miony a mionová neutrina. Lepton τ a neutrino τ

LEPTONY. Elektrony a pozitrony a elektronová neutrina. Miony a mionová neutrina. Lepton τ a neutrino τ LEPTONY Elektrony a pozitrony a elektronová neutrina Pozitronium, elektronové neutrino a antineutrino Beta rozpad nezachování parity, měření helicity neutrin Miony a mionová neutrina Lepton τ a neutrino

Více

Přednáška 4. Úvod do fyziky plazmatu : základní charakteristiky plazmatu, plazma v elektrickém vf plazma. Doutnavý výboj : oblasti výboje

Přednáška 4. Úvod do fyziky plazmatu : základní charakteristiky plazmatu, plazma v elektrickém vf plazma. Doutnavý výboj : oblasti výboje Přednáška 4 Úvod do fyziky plazmatu : základní charakteristiky plazmatu, plazma v elektrickém vf plazma. Doutnavý výboj : oblasti výboje Jak nahradit ohřev při vypařování Co třeba bombardovat ve vakuu

Více

Prověřování Standardního modelu

Prověřování Standardního modelu Prověřování Standardního modelu 1) QCD hluboce nepružný rozptyl, elektron (mion) proton, strukturní funkce fotoprodukce γ proton produkce gluonů v e + e produkce jetů, hadronů 2) Elektroslabá torie interference

Více

DOUTNAVÝ VÝBOJ. Další technologie využívající doutnavý výboj

DOUTNAVÝ VÝBOJ. Další technologie využívající doutnavý výboj DOUTNAVÝ VÝBOJ Další technologie využívající doutnavý výboj Plazma doutnavého výboje je využíváno v technologiích depozice povlaků nebo modifikace povrchů. Jedná se zejména o : - depozici povlaků magnetronovým

Více

Senzory ionizujícího záření

Senzory ionizujícího záření Senzory ionizujícího záření Senzory ionizujícího záření dozimetrie α = β = He e 2+, e + γ, n X... elmag aktivita [Bq] (Becquerel) A = A e 0 λt λ...rozpadová konstanta dávka [Gy] (Gray) = [J/kg] A = 0.5

Více

Příklady Kosmické záření

Příklady Kosmické záření Příklady Kosmické záření Kosmické částice 1. Jakou kinetickou energii získá proton při pádu z nekonečné výšky na Zem? Poloměr Zeměje R Z =637810 3 maklidováenergieprotonuje m p c 2 =938.3MeV. 2. Kosmickékvantum

Více

Theory Česky (Czech Republic)

Theory Česky (Czech Republic) Q3-1 Velký hadronový urychlovač (10 bodů) Než se do toho pustíte, přečtěte si prosím obecné pokyny v oddělené obálce. V této úloze se budeme bavit o fyzice částicového urychlovače LHC (Large Hadron Collider

Více

é č í é ě í ž ý í Ú á í ž ý í ý Á í ÁŘ É Á ý á ář é í á í ž ý í Ř ú á á č ý š á í š í řá ě č á í í é ář é á é é č á ú í ář é á á ů ě ž é é č é é ě ý ží á ý ý í ář é á ě ž é ří é ď ý é ě í í č í č íčá é

Více

Scintilace. Co zachytí oko? Pokud během 1/10 s nejméně 15 fotonů. Jedna z nejstarších detekčních metod (Rutherford a ZnS)

Scintilace. Co zachytí oko? Pokud během 1/10 s nejméně 15 fotonů. Jedna z nejstarších detekčních metod (Rutherford a ZnS) Scintilace Jedna z nejstarších detekčních metod (Rutherford a ZnS) scintilace -puls světla krátce po průchodu částice fluorescence světelný puls krátce (< 10 ns) po absorpci γ kvanta fosforescence emise

Více

IONTOVÉ ZDROJE. Účel. Požadavky. Elektronové zdroje. Iontové zdroje. Princip:

IONTOVÉ ZDROJE. Účel. Požadavky. Elektronové zdroje. Iontové zdroje. Princip: Účel IONTOVÉ ZDROJE vyrobit svazek částic vytvarovat ho a dopravit do urychlovací komory předurychlit ho (10 kev) Požadavky intenzita svazku malá emitance svazku trvanlivost zdroje stabilita zdroje minimální

Více

Plazmové metody. Základní vlastnosti a parametry plazmatu

Plazmové metody. Základní vlastnosti a parametry plazmatu Plazmové metody Základní vlastnosti a parametry plazmatu Atom je základní částice běžné hmoty. Částice, kterou již chemickými prostředky dále nelze dělit a která definuje vlastnosti daného chemického prvku.

Více

Pravděpodobnostní charakter jaderných procesů

Pravděpodobnostní charakter jaderných procesů Pravděpodobnostní charakter jaderných procesů Při převážné většině jaderných pokusů je jaderné záření registrováno jako proud nabitých částic respektive kvant γ, které vznikají v důsledku rozpadu atomových

Více

Ionizační manometry. Při ionizaci plynu o koncentraci n nejsou ionizovány všechny molekuly, ale jenom část z nich n i = γn ; γ < 1.

Ionizační manometry. Při ionizaci plynu o koncentraci n nejsou ionizovány všechny molekuly, ale jenom část z nich n i = γn ; γ < 1. Ionizační manometry Princip: ionizace molekul a měření počtu nabitých částic Rozdělení podle způsobu ionizace: Manometry se žhavenou katodou Manometry se studenou katodou Manometry s radioaktivním zářičem

Více

Využití plazmových metod ve strojírenství. Metody depozice povlaků a tenkých vrstev

Využití plazmových metod ve strojírenství. Metody depozice povlaků a tenkých vrstev Využití plazmových metod ve strojírenství Metody depozice povlaků a tenkých vrstev Metody depozice povlaků Využití plazmatu pro depozice (nanášení) povlaků a tenkých vrstev je moderní a stále častěji aplikovaná

Více

Experimentální metody ve fyzice vysokých energií Alice Valkárová

Experimentální metody ve fyzice vysokých energií Alice Valkárová Experimentální metody ve fyzice vysokých energií Alice Valkárová alice@ipnp.troja.mff.cuni.cz 10/20/2004 1 Literatura o detektorech částic Knihy: C.Grupen, Particle detectors,cambridge University Press,1996

Více

Fotoelektronová spektroskopie Instrumentace. Katedra materiálů TU Liberec

Fotoelektronová spektroskopie Instrumentace. Katedra materiálů TU Liberec Fotoelektronová spektroskopie Instrumentace RNDr. Věra V Vodičkov ková,, PhD. Katedra materiálů TU Liberec Obecné schéma metody Dopad rtg záření emitovaného ze zdroje na vzorek průnik fotonů několik µm

Více

STEJNOSMĚRNÝ PROUD Samostatný výboj TENTO PROJEKT JE SPOLUFINANCOVÁN EVROPSKÝM SOCIÁLNÍM FONDEM A STÁTNÍM ROZPOČTEM ČESKÉ REPUBLIKY.

STEJNOSMĚRNÝ PROUD Samostatný výboj TENTO PROJEKT JE SPOLUFINANCOVÁN EVROPSKÝM SOCIÁLNÍM FONDEM A STÁTNÍM ROZPOČTEM ČESKÉ REPUBLIKY. STEJNOSMĚRNÝ PROUD Samostatný výboj TENTO PROJEKT JE SPOLUFINANCOVÁN EVROPSKÝM SOCIÁLNÍM FONDEM A STÁTNÍM ROZPOČTEM ČESKÉ REPUBLIKY. Plyny jsou tvořeny elektricky neutrálními molekulami. Proto jsou za

Více

Elementární částice. 1. Leptony 2. Baryony 3. Bosony. 4. Kvarkový model 5. Slabé interakce 6. Partonový model

Elementární částice. 1. Leptony 2. Baryony 3. Bosony. 4. Kvarkový model 5. Slabé interakce 6. Partonový model Elementární částice 1. Leptony 2. Baryony 3. Bosony 4. Kvarkový model 5. Slabé interakce 6. Partonový model I.S. Hughes: Elementary Particles M. Leon: Particle Physics W.S.C. Williams Nuclear and Particle

Více

Urychlovače částic principy standardních urychlovačů částic

Urychlovače částic principy standardních urychlovačů částic Urychlovače částic principy standardních urychlovačů částic Základní info technické zařízení, které dodává kinetickou energii částicím, které je potřeba urychlit nabité částice jsou v urychlovači urychleny

Více

VEDENÍ ELEKTRICKÉHO PROUDU V LÁTKÁCH

VEDENÍ ELEKTRICKÉHO PROUDU V LÁTKÁCH VEDENÍ ELEKTRICKÉHO PROUDU V LÁTKÁCH Jan Hruška TV-FYZ Ahoj, tak jsme tady znovu a pokusíme se Vám vysvětlit problematiku vedení elektrického proudu v látkách. Co je to vlastně elektrický proud? Na to

Více

Kalorimetry calorimeters

Kalorimetry calorimeters Kalorimetry calorimeters Measurement of energies of particles at higher energies, when a cascade process (i.e. a shower) is initiated 1. Proces energetických ztrát je statistický DE/E ~ 1/ E process of

Více

Plynové lasery pro průmyslové využití

Plynové lasery pro průmyslové využití Laserové technologie v praxi I. Přednáška č.3 Plynové lasery pro průmyslové využití Hana Chmelíčková, SLO UP a FZÚ AVČR Olomouc, 2011 Využití plynových laserů v průmyslových aplikacích Atomární - He-Ne

Více

Charakteristika a mrtvá doba Geiger-Müllerova počítače

Charakteristika a mrtvá doba Geiger-Müllerova počítače Charakteristika a mrtvá doba Geiger-Müllerova počítače Úkol : 1. Proměřte charakteristiku Geiger-Müllerova počítače. K jednotlivým naměřeným hodnotám určete střední kvadratickou chybu a vyznačte ji do

Více

Základy Mössbauerovy spektroskopie. Libor Machala

Základy Mössbauerovy spektroskopie. Libor Machala Základy Mössbauerovy spektroskopie Libor Machala Rudolf L. Mössbauer 1958: jev bezodrazové rezonanční absorpce záření gama atomovým jádrem 1961: Nobelova cena Analogie s rezonanční absorpcí akustických

Více

Pozitron teoretická předpověď

Pozitron teoretická předpověď Pozitron teoretická předpověď Diracova rovnice: αp c mc x, t snaha popsat relativisticky pohyb elektronu x, t ˆ i t řešení s negativní energií vakuum je Diracovo moře elektronů pozitrony díry ve vaku Paul

Více

2. Prostudovat charakter interakcí různých částic v hadronovém kalorimetru

2. Prostudovat charakter interakcí různých částic v hadronovém kalorimetru Pracovní úkol: 1. Seznámit se s interaktivní verzí simulace 2. Prostudovat charakter interakcí různých částic v hadronovém kalorimetru 3. Kvantitativně srovnat energetické ztráty v kalorimetru pro různé

Více

STEJNOSMĚRNÝ PROUD Nesamostatný výboj TENTO PROJEKT JE SPOLUFINANCOVÁN EVROPSKÝM SOCIÁLNÍM FONDEM A STÁTNÍM ROZPOČTEM ČESKÉ REPUBLIKY.

STEJNOSMĚRNÝ PROUD Nesamostatný výboj TENTO PROJEKT JE SPOLUFINANCOVÁN EVROPSKÝM SOCIÁLNÍM FONDEM A STÁTNÍM ROZPOČTEM ČESKÉ REPUBLIKY. STEJNOSMĚRNÝ PROUD Nesamostatný výboj TENTO PROJEKT JE SPOLUFINANCOVÁN EVROPSKÝM SOCIÁLNÍM FONDEM A STÁTNÍM ROZPOČTEM ČESKÉ REPUBLIKY. Plyny jsou tvořeny elektricky neutrálními molekulami. Proto jsou za

Více

Úvod do laserové techniky KFE FJFI ČVUT Praha Michal Němec, 2014. Plynové lasery. Plynové lasery většinou pracují v kontinuálním režimu.

Úvod do laserové techniky KFE FJFI ČVUT Praha Michal Němec, 2014. Plynové lasery. Plynové lasery většinou pracují v kontinuálním režimu. Aktivní prostředí v plynné fázi. Plynové lasery Inverze populace hladin je vytvářena mezi energetickými hladinami některé ze složek plynu - atomy, ionty nebo molekuly atomární, iontové, molekulární lasery.

Více

Kalorimetr Tilecal a rekonstrukce signálu. Seminář FzÚ, 9.4.2010 Tomáš Davídek, ÚČJF MFF UK 1

Kalorimetr Tilecal a rekonstrukce signálu. Seminář FzÚ, 9.4.2010 Tomáš Davídek, ÚČJF MFF UK 1 Kalorimetr Tilecal a rekonstrukce signálu Seminář FzÚ, 9.4.2010 Tomáš Davídek, ÚČJF MFF UK 1 Kalorimetry (1) Základní úkoly: identifikace a měření směru a energie elektronů, pozitronů a fotonů (elektromagnetické

Více

Referát z Fyziky. Detektory ionizujícího záření. Vypracoval: Valenčík Dušan. MVT-bak.

Referát z Fyziky. Detektory ionizujícího záření. Vypracoval: Valenčík Dušan. MVT-bak. Referát z Fyziky Detektory ionizujícího záření Vypracoval: Valenčík Dušan MVT-bak. 2 hlavní skupiny detektorů používaných v jaderné a subjaderné fyzice 1) počítače interakce nabitých částic je převedena

Více

Detektory. požadovaná informace o částici / záření. proudový puls p(t) energie. čas příletu. výstupní signál detektoru. poloha.

Detektory. požadovaná informace o částici / záření. proudový puls p(t) energie. čas příletu. výstupní signál detektoru. poloha. Detektory požadovaná informace o částici / záření energie čas příletu poloha typ citlivost detektoru výstupní signál detektoru proudový puls p(t) E Q p t dt účinný průřez objem vnitřní šum vstupní okno

Více

Referát z atomové a jaderné fyziky. Detekce ionizujícího záření (principy, technická realizace)

Referát z atomové a jaderné fyziky. Detekce ionizujícího záření (principy, technická realizace) Referát z atomové a jaderné fyziky Detekce ionizujícího záření (principy, technická realizace) Měřicí a výpočetní technika Šimek Pavel 5.7. 2002 Při všech aplikacích ionizujícího záření je informace o

Více

Plazmové metody. Elektrické výboje v plynech

Plazmové metody. Elektrické výboje v plynech Plazmové metody Elektrické výboje v plynech Plazmové metody aplikované v technice velkou většinou používají jako zdroje plazmatu elektrické výboje v plynech. Výboje rozdělujeme podle doby trvání na - ustálené

Více

Elektronová Mikroskopie SEM

Elektronová Mikroskopie SEM Elektronová Mikroskopie SEM 26. listopadu 2012 Historie elektronové mikroskopie První TEM Ernst Ruska (1931) Nobelova cena za fyziku 1986 Historie elektronové mikroskopie První SEM Manfred von Ardenne

Více

Koronové a jiskrové detektory

Koronové a jiskrové detektory Koronové a jiskrové detektory Charakteristika elektrického výboje v plynech Jestliže chceme použít ionizační účinky na detekci jaderného záření, je třeba poznat jednotlivé fáze ionizace plynu a zjistit

Více

2. Prostudovat charakter interakcí různých částic v hadronovém kalorimetru

2. Prostudovat charakter interakcí různých částic v hadronovém kalorimetru 1 Pracovní úkol 1. Seznámit se s interaktivní verzí simulace 2. Prostudovat charakter interakcí různých částic v hadronovém kalorimetru 3. Kvantitativně srovnat energetické ztráty v kalorimetru pro různé

Více

Princip metody Transport částic Monte Carlo v praxi. Metoda Monte Carlo. pro transport částic. Václav Hanus. Koncepce informatické fyziky, FJFI ČVUT

Princip metody Transport částic Monte Carlo v praxi. Metoda Monte Carlo. pro transport částic. Václav Hanus. Koncepce informatické fyziky, FJFI ČVUT pro transport částic Koncepce informatické fyziky, FJFI ČVUT Obsah Princip metody 1 Princip metody Náhodná procházka 2 3 Kódy pro MC Příklady použití Princip metody Náhodná procházka Příroda má náhodný

Více

Hmotnostní spektrometrie

Hmotnostní spektrometrie Hmotnostní spektrometrie Princip: 1. Ze vzorku jsou tvořeny ionty na úrovni molekul, nebo jejich zlomků (fragmentů), nebo až volných atomů dodáváním energie, např. uvolnění atomů ze vzorku nebo přímo rozštěpení

Více

Global Properties of A-A Collisions II

Global Properties of A-A Collisions II Satz Lecture Notes Global Properties of A-A Collisions II M. Kliemant, R. Sahoo, T. Schuster, R. Stock 18.10.2013 RQGP: Vojtěch Pacík & Olga Rusňáková Osnova Úvod Rozdělení příčné energie E T Prostorová

Více

Dráhové detektory. 4 Nobelovy ceny! mlžná komora (Wilson) fotografické emulze (Powel) bublinové komory (Glaser) mnohodrátové komory (MWPC) (Charpak)

Dráhové detektory. 4 Nobelovy ceny! mlžná komora (Wilson) fotografické emulze (Powel) bublinové komory (Glaser) mnohodrátové komory (MWPC) (Charpak) Dráhové detektory Proč dráhové detektory? chceme vědět jaké máme nabité částice a kam letí důležité je měření impulsu často vidíme jen produkty rozpadu J/ ψ µ + µ -, doba života

Více

Vojtěch Hrubý: Esej pro předmět Seminář EVF

Vojtěch Hrubý: Esej pro předmět Seminář EVF Vojtěch Hrubý: Esej pro předmět Seminář EVF Plazma Pod pojmem plazma většinou myslíme plynné prostředí, které se skládá z neutrálních částic, iontů a elektronů. Poměr množství neutrálních a nabitých částic

Více

13. Spektroskopie základní pojmy

13. Spektroskopie základní pojmy základní pojmy Spektroskopicky významné OPTICKÉ JEVY absorpce absorpční spektrometrie emise emisní spektrometrie rozptyl rozptylové metody Evropský sociální fond Praha & EU: Investujeme do vaší budoucnosti

Více

INTERAKCE IONTŮ S POVRCHY II.

INTERAKCE IONTŮ S POVRCHY II. Úvod do fyziky tenkých vrstev a povrchů INTERAKCE IONTŮ S POVRCHY II. Metody IBA (Ion Beam Analysis): pružný rozptyl nabitých částic (RBS), detekce odražených atomů (ERDA), metoda PIXE, Spektroskopie rozptýlených

Více

VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ. Ionizační detektor pro ESEM Ionization detector for ESEM DIPLOMOVÁ PRÁCE MASTER S THESIS

VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ. Ionizační detektor pro ESEM Ionization detector for ESEM DIPLOMOVÁ PRÁCE MASTER S THESIS VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ BRNO UNIVERSITY OF TECHNOLOGY FAKULTA ELEKTROTECHNIKY A KOMUNIKAČNÍCH TECHNOLOGIÍ ÚSTAV ELEKTROTECHNOLOGIE FACULTY OF ELECTRICAL ENGINEERING AND COMMUNICATION DEPARTMENT OF

Více

Kosmické záření a jeho detekce stanicí CZELTA

Kosmické záření a jeho detekce stanicí CZELTA Kosmické záření a jeho detekce stanicí CZELTA Jiří Slabý slabyji2@fjfi.cvut.cz 30.10.2008, Fyzikální seminář, Fakulta jaderná a fyzikálně inženýrská Českého vysokého učení technického v Praze Co nás čeká

Více

Fotonásobič. fotokatoda. typicky: - koeficient sekundární emise = počet dynod N = zisk: G = fokusační elektrononová optika

Fotonásobič. fotokatoda. typicky: - koeficient sekundární emise = počet dynod N = zisk: G = fokusační elektrononová optika Fotonásobič vstupní okno fotokatoda E h fokusační elektrononová optika systém dynod anoda e zesílení G N typicky: - koeficient sekundární emise = 3 4 - počet dynod N = 10 12 - zisk: G = 10 5-10 7 Fotonásobič

Více

HMOTNOSTNÍ SPEKTROMETRIE - kvalitativní i kvantitativní detekce v GC a LC - pyrolýzní hmotnostní spektrometrie - analýza polutantů v životním

HMOTNOSTNÍ SPEKTROMETRIE - kvalitativní i kvantitativní detekce v GC a LC - pyrolýzní hmotnostní spektrometrie - analýza polutantů v životním HMOTNOSTNÍ SPEKTROMETRIE - kvalitativní i kvantitativní detekce v GC a LC - pyrolýzní hmotnostní spektrometrie - analýza polutantů v životním prostředí - farmakokinetické studie - kvantifikace proteinů

Více

Mlžnákomora. PavelMotal,SOŠaSOUKuřim Martin Veselý, FJFI ČVUT Praha

Mlžnákomora. PavelMotal,SOŠaSOUKuřim Martin Veselý, FJFI ČVUT Praha Mlžnákomora PavelMotal,SOŠaSOUKuřim Martin Veselý, FJFI ČVUT Praha Historie vývoje mlžné komory Jelikož není možné částice hmoty pozorovat pouhým okem, bylo vyvinutozařízení,ježzviditelňujedráhytěchtočásticvytvářenímmlžné

Více

Úvod do spektrálních metod pro analýzu léčiv

Úvod do spektrálních metod pro analýzu léčiv Evropský sociální fond Praha & EU: Investujeme do vaší budoucnosti Úvod do spektrálních metod pro analýzu léčiv Pavel Matějka, Vadym Prokopec pavel.matejka@vscht.cz pavel.matejka@gmail.com Vadym.Prokopec@vscht.cz

Více

Speciální spektrometrické metody. Zpracování signálu ve spektroskopii

Speciální spektrometrické metody. Zpracování signálu ve spektroskopii Speciální spektrometrické metody Zpracování signálu ve spektroskopii detekce slabých signálů synchronní detekce (Lock-in) čítaní fotonů měření časového průběhu signálů metoda fázového posuvu časově korelované

Více

Elektřina: Elektrostatika: Elektrostatika: Elektrostatika: Analogie elektřiny s mechanikou: Elektrostatika: Souvislost a analogie s mechanikou.

Elektřina: Elektrostatika: Elektrostatika: Elektrostatika: Analogie elektřiny s mechanikou: Elektrostatika: Souvislost a analogie s mechanikou. Elektřina pro bakalářské obory Elektron ( v antice ) =?? Petr Heřman Ústav biofyziky, K.LF Elektron ( v antice ) = jantar Jak souvisí jantar s elektřinou?? Jak souvisí jantar s elektřinou: Mechanické působení

Více

Elektromagnetická kalorimetrie a rekonstrukce π0 na ALICI. Jiri Kral University of Jyväskylä

Elektromagnetická kalorimetrie a rekonstrukce π0 na ALICI. Jiri Kral University of Jyväskylä Elektromagnetická kalorimetrie a rekonstrukce π0 na ALICI Jiri Kral University of Jyväskylä Zimní škola EJF 2013 Kalorimetrie Hardware IJZ, věže detektoru Elektronizace a on-line kalibrace Digitalizace

Více

Úloha č.: I Název: Studium relativistických jaderných interakcí. Identifikace částic a určování typu interakce na snímcích z bublinové komory.

Úloha č.: I Název: Studium relativistických jaderných interakcí. Identifikace částic a určování typu interakce na snímcích z bublinové komory. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM IV Úloha č.: I Název: Studium relativistických jaderných interakcí. Identifikace částic a určování typu interakce na snímcích

Více

(1 + v ) (5 bodů) Pozor! Je nutné si uvědomit, že v a f mají opačný směr! Síla působí proti pohybu.

(1 + v ) (5 bodů) Pozor! Je nutné si uvědomit, že v a f mají opačný směr! Síla působí proti pohybu. Přijímací zkouška na navazující magisterské studium - 017 Studijní program Fyzika - všechny obory kromě Učitelství fyziky-matematiky pro střední školy, Varianta A Příklad 1 (5 bodů) Těleso s hmotností

Více

Elektřina. Elektrostatika: Elektrostatika: Elektrostatika: Analogie elektřiny s mechanikou: Elektrostatika: Souvislost a analogie s mechanikou.

Elektřina. Elektrostatika: Elektrostatika: Elektrostatika: Analogie elektřiny s mechanikou: Elektrostatika: Souvislost a analogie s mechanikou. Elektrostatika: Elektřina pro bakalářské obory Souvislost a analogie s mechanikou. Elektron ( v antice ) =?? Petr Heřman Ústav biofyziky, UK.LF Elektrostatika: Souvislost a analogie s mechanikou. Elektron

Více

2. FYZIKÁLNÍ ZÁKLADY ANALYTICKÉ METODY RBS

2. FYZIKÁLNÍ ZÁKLADY ANALYTICKÉ METODY RBS RBS Jaroslav Král, katedra fyzikální elektroniky FJFI, ČVUT. ÚVOD Spektroskopie Rutherfordova zpětného rozptylu (RBS) umožňuje stanovení složení a hloubkové struktury tenkých vrstev. Na základě energetického

Více

Jana Nováková Proč jet do CERNu? MFF UK

Jana Nováková Proč jet do CERNu? MFF UK Jana Nováková MFF UK Proč jet do CERNu? Plán přednášky 4 krát částice kolem nás intermediální bosony mediální hvězdy hon na Higgsův boson - hit současné fyziky urychlovač není projímadlo detektor není

Více

zve studenty 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7, (tedy všech) ročníků

zve studenty 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7, (tedy všech) ročníků detektory statistické metody Skupina částicové fyziky SLO/UPOL zve studenty 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7, (tedy všech) ročníků na stručnou prezentaci výsledků své práce a nabídku neuronové sítě statistické metody

Více

Spektroskopie subvalenčních elektronů Elektronová mikroanalýza, rentgenfluorescenční spektroskopie

Spektroskopie subvalenčních elektronů Elektronová mikroanalýza, rentgenfluorescenční spektroskopie Spektroskopie subvalenčních elektronů Elektronová mikroanalýza, rentgenfluorescenční spektroskopie Metody charakterizace nanomateriálů I RNDr. Věra Vodičková, PhD. rentgenová spektroskopická metoda k určen

Více

Techniky prvkové povrchové analýzy elemental analysis

Techniky prvkové povrchové analýzy elemental analysis Techniky prvkové povrchové analýzy elemental analysis (Foto)elektronová spektroskopie (pro chemickou analýzu) ESCA, XPS X-ray photoelectron spectroscopy (XPS) Any technique in which the sample is bombarded

Více

Spectroscopy. Radiation and Matter Spectroscopic Methods. Luís Santos

Spectroscopy. Radiation and Matter Spectroscopic Methods. Luís Santos Spectroscopy Radiation and Matter Spectroscopic Methods Spectroscopy Spectroscopy studies the way electromagnetic radiation (light) interacts with matter as a function of frequency, thus, it studies the

Více

DOUTNAVÝ VÝBOJ. 1. Vlastnosti doutnavého výboje 2. Aplikace v oboru plazmové nitridace

DOUTNAVÝ VÝBOJ. 1. Vlastnosti doutnavého výboje 2. Aplikace v oboru plazmové nitridace DOUTNAVÝ VÝBOJ 1. Vlastnosti doutnavého výboje 2. Aplikace v oboru plazmové nitridace Doutnavý výboj Připomeneme si voltampérovou charakteristiku výboje v plynech : Doutnavý výboj Připomeneme si, jaké

Více

Plazma v technologiích

Plazma v technologiích Plazma v technologiích Mezi moderními strojírenskými technologiemi se stále častěji prosazují metody využívající různé formy plazmatu. Plazma je plynné prostředí skládající se z poměrně volných částic,

Více

Relativní chybu veličiny τ lze určit pomocí relativní chyby τ 1. Zanedbáme-li chybu jmenovatele ve vzorci (2), platí *1+:

Relativní chybu veličiny τ lze určit pomocí relativní chyby τ 1. Zanedbáme-li chybu jmenovatele ve vzorci (2), platí *1+: Pracovní úkol 1. Změřte charakteristiku Geigerova-Müllerova detektoru pro záření gamma a u jednotlivých měření stanovte chybu a vyznačte ji do grafu. Určete délku a sklon plata v charakteristice detektoru

Více

OPVK CZ.1.07/2.2.00/

OPVK CZ.1.07/2.2.00/ 18.2.2013 OPVK CZ.1.07/2.2.00/28.0184 Cvičení z NMR OCH/NMR Mgr. Tomáš Pospíšil, Ph.D. LS 2012/2013 18.2.2013 NMR základní principy NMR Nukleární Magnetická Resonance N - nukleární (studujeme vlastnosti

Více

Střední odborná škola a Střední odborné učiliště, Hradec Králové, Vocelova 1338, příspěvková organizace

Střední odborná škola a Střední odborné učiliště, Hradec Králové, Vocelova 1338, příspěvková organizace Střední odborná škola a Střední odborné učiliště, Hradec Králové, Vocelova 1338, příspěvková organizace Registrační číslo projektu: Číslo DUM: Tematická oblast: Téma: Autor: CZ.1.07/1.5.00/34.0245 VY_32_INOVACE_08_A_05

Více

Přednáška IX: Elektronová spektroskopie II.

Přednáška IX: Elektronová spektroskopie II. Přednáška IX: Elektronová spektroskopie II. 1 Försterův resonanční přenos energie Pravděpodobnost (rychlost) přenosu je určená jako: k ret 1 = τ 0 D R r 0 6 0 τ D R 0 r Doba života donoru v excitovaném

Více

Hmotnostní spektrometrie. Historie MS. Schéma MS

Hmotnostní spektrometrie. Historie MS. Schéma MS Hmotnostní spektrometrie MS mass spectrometry MS je analytická technika, která se používá k měření poměru hmotnosti ku náboji (m/z) u iontů původně studium izotopového složení dnes dynamicky se vyvíjející

Více

Přehled veličin elektrických obvodů

Přehled veličin elektrických obvodů Přehled veličin elektrických obvodů Ing. Martin Černík, Ph.D Projekt ESF CZ.1.7/2.2./28.5 Modernizace didaktických metod a inovace. Elektrický náboj - základní vlastnost některých elementárních částic

Více

5.8 Jak se změní velikost elektrické síly mezi dvěma bodovými náboji v případě, že jejich vzdálenost a) zdvojnásobíme, b) ztrojnásobíme?

5.8 Jak se změní velikost elektrické síly mezi dvěma bodovými náboji v případě, že jejich vzdálenost a) zdvojnásobíme, b) ztrojnásobíme? 5.1 Elektrické pole V úlohách této kapitoly dosazujte e = 1,602 10 19 C, k = 9 10 9 N m 2 C 2, ε 0 = 8,85 10 12 C 2 N 1 m 2. 5.6 Kolik elementárních nábojů odpovídá náboji 1 µc? 5.7 Novodurová tyč získala

Více

EELS (Electron Energy Loss Spectrometry) a Electron Stimulated Desorption (ESD)

EELS (Electron Energy Loss Spectrometry) a Electron Stimulated Desorption (ESD) EELS (Electron Energy Loss Spectrometry) a Electron Stimulated Desorption (ESD) Electron Energy Loss Spectroscopy Silný signál pro Z pod 33 Vysoká účinnost až 90 % Prostorové rozlišení cca od 0,1 nm 1

Více

TECHNIKA VYSOKÝCH NAPĚŤÍ. Elektrická pevnost

TECHNIKA VYSOKÝCH NAPĚŤÍ. Elektrická pevnost TECHNIKA VYSOKÝCH NAPĚŤÍ Elektrická pevnost Izolační systémy Izolant Rozdělení izolantů podle skupenství Plynné (gas) Kapalné (liquid) Pevné (solid) Rozdělení izolantů podle obnovení izolačních schopností

Více

ZÁKLADNÍ ČÁSTI SPEKTRÁLNÍCH PŘÍSTROJŮ

ZÁKLADNÍ ČÁSTI SPEKTRÁLNÍCH PŘÍSTROJŮ ZÁKLADNÍ ČÁSTI SPEKTRÁLNÍCH PŘÍSTROJŮ (c) -2008, ACH/IM BLOKOVÉ SCHÉMA: (a) emisní metody (b) absorpční metody (c) luminiscenční metody U (b) monochromátor často umístěn před kyvetou se vzorkem. Části

Více

ATOM VODÍKU MODEL : STOJÍCÍ BODOVÉ JÁDRO A ELEKTRON VZÁJEMNĚ ELEKTROSTATICKY INTERAGUJÍCÍ SCHRÖDINGEROVA ROVNICE PRO PŘÍPAD POTENCIÁLNÍ ENERGIE.

ATOM VODÍKU MODEL : STOJÍCÍ BODOVÉ JÁDRO A ELEKTRON VZÁJEMNĚ ELEKTROSTATICKY INTERAGUJÍCÍ SCHRÖDINGEROVA ROVNICE PRO PŘÍPAD POTENCIÁLNÍ ENERGIE. ATOMY + MOLEKULY ATOM VODÍKU MODEL : STOJÍCÍ BODOVÉ JÁDRO A ELEKTRON VZÁJEMNĚ ELEKTROSTATICKY INTERAGUJÍCÍ SCHRÖDINGEROVA ROVNICE H ˆψ = Eψ PRO PŘÍPAD POTENCIÁLNÍ ENERGIE Vˆ = Ze 2 4πε o r ŘEŠENÍ HLEDÁME

Více

Úvod do fyziky tenkých vrstev a povrchů. Spektroskopie Augerových elektron (AES), elektronová mikrosonda, spektroskopie prahových potenciál

Úvod do fyziky tenkých vrstev a povrchů. Spektroskopie Augerových elektron (AES), elektronová mikrosonda, spektroskopie prahových potenciál Úvod do fyziky tenkých vrstev a povrchů Spektroskopie Augerových elektron (AES), elektronová mikrosonda, spektroskopie prahových potenciál ty i hlavní typy nepružných srážkových proces pr chodu energetických

Více

HMOTNOSTNÍ SPEKTROMETRIE

HMOTNOSTNÍ SPEKTROMETRIE HMOTNOSTNÍ SPEKTROMETRIE MASS SPECTROMETRY (MS) Alternativní názvy (spojení s GC, LC, CZE, ITP): Hmotnostně spektrometrický (selektivní) detektor Mass spectrometric (selective) detector (MSD) Spektrometrie

Více

Anizotropie fluorescence

Anizotropie fluorescence Anizotropie fluorescence Pokročilé biofyzikální metody v experimentální biologii Ctirad Hofr 6 1 Jev anizotropie Jestliže dochází k excitaci světlem kmitajícím v jedné rovině, emise fluorescence se často

Více

Kalorimetry 10/29/2004 1

Kalorimetry 10/29/2004 1 Kalorimetry měření energie s pomocí totální absorpce kombinované s prostorovou rekonstrukcí kalorimetrie je destruktivní metoda odezva detektoru E kalorimetrie funguje pro nabité částice (e+, e- a hadrony)

Více

Mezony π, mezony K, mezony η, η, bosony 1

Mezony π, mezony K, mezony η, η, bosony 1 Mezony π, mezony K, mezony η, η, bosony 1 Mezony π, (piony) a) Nabité piony hmotnost, rozpady, doba života, spin, parita, nezachování parity v jejich rozpadech b) Neutrální piony hmotnost, rozpady, doba

Více

Urychlovače nabitých částic

Urychlovače nabitých částic Urychlovače nabitých částic Osnova přednášky 1. Úvod, základní třídění urychlovačů, historie, 2. Pohyb částice v elektrickém a magnetickém poli, vedení svazků částic 3. Lineární urychlovače elektrostatické,

Více

Metody analýzy povrchu

Metody analýzy povrchu Metody analýzy povrchu Metody charakterizace nanomateriálů I RNDr. Věra Vodičková, PhD. Povrch pevné látky: Poslední monoatomární vrstva + absorbovaná monovrstva Ovlivňuje fyzikální vlastnosti (ukončení

Více

Studium proton-protonových srážek na RHIC

Studium proton-protonových srážek na RHIC Studium proton-protonových srážek na RHIC diplomová práce Jan Kapitán vedoucí diplomové práce: Michal Šumbera, CSc. Ústav jaderné fyziky AVČR, & MFF UK 6.12.2006 / Řež J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions

Více

Fyzikální vzdělávání. 1. ročník. Učební obor: Kuchař číšník Kadeřník. Implementace ICT do výuky č. CZ.1.07/1.1.02/02.0012 GG OP VK

Fyzikální vzdělávání. 1. ročník. Učební obor: Kuchař číšník Kadeřník. Implementace ICT do výuky č. CZ.1.07/1.1.02/02.0012 GG OP VK Fyzikální vzdělávání 1. ročník Učební obor: Kuchař číšník Kadeřník 1 Elektřina a magnetismus - elektrický náboj tělesa, elektrická síla, elektrické pole, kapacita vodiče - elektrický proud v látkách, zákony

Více

jádro: obal: e n neutron, p proton, e elektron a) at. jádro velká hmotnost (n 0 ) b) el.obal velký rozměr

jádro: obal: e n neutron, p proton, e elektron a) at. jádro velká hmotnost (n 0 ) b) el.obal velký rozměr ELEKTRICKÝ NÁBOJ 1) Těleso látka molekula atom jádro: obal: e 2) ATOM n 0,p + n neutron, p proton, e elektron a) at. jádro velká hmotnost (n 0 ) b) el.obal velký rozměr 3) El.náboj vlastnost částic > e,p

Více

Charakterizace koloidních disperzí. Pavel Matějka

Charakterizace koloidních disperzí. Pavel Matějka Charakterizace koloidních disperzí Pavel Matějka Charakterizace koloidních disperzí 1. Úvod koloidní disperze 2. Spektroskopie kvazielastického rozptylu 1. Princip metody 2. Instrumentace 3. Příklady použití

Více

Elektromagnetické záření. lineárně polarizované záření. Cirkulárně polarizované záření

Elektromagnetické záření. lineárně polarizované záření. Cirkulárně polarizované záření Elektromagnetické záření lineárně polarizované záření Cirkulárně polarizované záření Levotočivé Pravotočivé 1 Foton Jakékoli elektromagnetické vlnění je kvantováno na fotony, charakterizované: Vlnovou

Více

Nekovalentní interakce

Nekovalentní interakce Nekovalentní interakce Jan Řezáč UOCHB AV ČR 31. října 2017 Jan Řezáč (UOCHB AV ČR) Nekovalentní interakce 31. října 2017 1 / 28 Osnova 1 Teorie 2 Typy nekovalentních interakcí 3 Projevy v chemii 4 Výpočty

Více

1. Paschenův zákon. p = A exp Bp )

1. Paschenův zákon. p = A exp Bp ) Odvození Paschenova zákona 1. Paschenův zákon Při působení elektrického pole na zředěný plyn dochází k urychlování náhodných elektronů v plynu do takových energií, že při srážkách urychlených elektronů

Více

Energie, její formy a měření

Energie, její formy a měření Energie, její formy a měření aneb Od volného pádu k E=mc 2 Přednášející: Martin Zápotocký Seminář Aplikace lékařské biofyziky 2014/5 Definice energie Energos (ἐνεργός) = pracující, aktivní; ergon = práce

Více

Měření vakua. Vacuum Technology J.Šandera, FEEC, TU Brno 1

Měření vakua. Vacuum Technology J.Šandera, FEEC, TU Brno 1 Měření vakua Je třeba měřit vakuum ve velkém rozsahu (10-10 až 10 5 Pa) Používají se mechanické a elektrické principy Co požadujeme po vakuometrech: - absolutní měření a nezávislost údaje na druhu plynu

Více

ELEKTROSTATIKA. Mgr. Jan Ptáčník - GJVJ - Fyzika - Elektřina a magnetismus - 2. ročník

ELEKTROSTATIKA. Mgr. Jan Ptáčník - GJVJ - Fyzika - Elektřina a magnetismus - 2. ročník ELEKTROSTATIKA Mgr. Jan Ptáčník - GJVJ - Fyzika - Elektřina a magnetismus - 2. ročník Elektrický náboj Dva druhy: kladný a záporný. Elektricky nabitá tělesa. Elektroskop a elektrometr. Vodiče a nevodiče

Více

VYBRANÉ DOSIMETRICKÉ VELIČINY A VZTAHY MEZI NIMI

VYBRANÉ DOSIMETRICKÉ VELIČINY A VZTAHY MEZI NIMI VYBRANÉ DOSIMETRICKÉ VELIČINY A VZTAHY MEZI NIMI Přehled dosimrických veličin: Daniel KULA (verze 1.0), 1. Aktivita: Definice veličiny: Poč radioaktivních přeměn v radioaktivním materiálu, vztažený na

Více

3. Radioaktivita. Při radioaktivní přeměně se uvolňuje energie. X Y + n částic. Základní hmotnostní podmínka radioaktivity: M(X) > M(Y) + M(ČÁSTIC)

3. Radioaktivita. Při radioaktivní přeměně se uvolňuje energie. X Y + n částic. Základní hmotnostní podmínka radioaktivity: M(X) > M(Y) + M(ČÁSTIC) 3. Radioaktivita >2000 nuklidů; 266 stabilních radioaktivita samovolná přeměna na jiný nuklid (neplatí pro deexcitaci jádra) pro Z 20 N / Z 1, poté postupně až 1,52 pro 209 Bi, přebytek neutronů zmenšuje

Více

Diskutujte, jak široký bude pás spojený s fosforescencí versus fluorescencí. Udělejte odhad v cm -1.

Diskutujte, jak široký bude pás spojený s fosforescencí versus fluorescencí. Udělejte odhad v cm -1. S použitím modelu volného elektronu (=částice v krabici) spočtěte vlnovou délku a vlnočet nejdlouhovlnějšího elektronového přechodu u molekuly dekapentaenu a oktatetraenu. Diskutujte polohu absorpčního

Více

Cherenkov counters. 1. Principle. 2. Radiators. 3. Threshold counters. 4. Differential counters. 5. RICH - Ring Image Cherenkov

Cherenkov counters. 1. Principle. 2. Radiators. 3. Threshold counters. 4. Differential counters. 5. RICH - Ring Image Cherenkov Cherenkov counters 1. Principle 2. Radiators 3. Threshold counters 4. Differential counters 5. RICH - Ring Image Cherenkov 6. Application of Cherenkov counters: experiments DIRAC, DELPHI, Super Kamiokande,

Více

POKUSY VEDOUCÍ KE KVANTOVÉ MECHANICE II

POKUSY VEDOUCÍ KE KVANTOVÉ MECHANICE II POKUSY VEDOUCÍ KE KVANTOVÉ MECHANICE II FOTOELEKTRICKÝ JEV VNĚJŠÍ FOTOELEKTRICKÝ JEV na intenzitě záření závisí jen množství uvolněných elektronů, ale nikoliv energie jednotlivých elektronů energie elektronů

Více