Gas detectors. 2. Single wire proportional counter jednodrátové proporcionální počítače
|
|
- Tadeáš Vávra
- před 7 lety
- Počet zobrazení:
Transkript
1 Gas detectors 1. Ionization of gases 2. Single wire proportional counter jednodrátové proporcionální počítače 3. Multiwire proportional chambers mnohodrátové proporcionální komory 4. Drift chambers driftové komory 5. TPC time projection chamber časové projekční komora 6. Micro-Pattern Gas Detectors (MPGD) 7. RPC - Resistive Plate Chambers 1
2 Gas Detectors Good spatial resolution Good de/dx Good Rate capability Fast & Large Signals Low radiation length Large area coverage Multiple configurations/flexible geometry Mar Capeans November
3 Principles A charged particle ionizes gas atoms/molecules along its track; neutral particles do it via conversion processes, An electric field transports electrons and ions towards electrodes, Electrons are multiplied in a strong electric field, The motion of electrons and ions induces a current on the readout electrodes Signals are processed and recorded Ref. H. Schindler Mar Capeans November
4 Ionization mechanisms 1. Direct ionization with particle p 2. atom excitations No free electrons or ions are created collisions of excited atoms ionization 3. Penning effect No immediate deexcitation through a photon emission to the ground state Deexcitation by collisions, 4. Formation of molecular ions ion + atom 4
5 Ionization in gases 5
6 6
7 7
8 Tabulka vlastností některých plynů Ionizační ztráty de/dx výše uvedené jsou pro plyny při tlaku 1 atm ( Pa) 8
9 d elektrony 9
10 F spinový faktor ~ 1 10
11 Diffusion of free charges e kinetic energy of ionts, i.e. E k 11
12 Drift and diffusion in presence of electric field E <v>=0 <v> = w Drift velocity.. Velocity in the direction of E w w 12
13 w = m E/P, P je tlak v plynu P - gas pressure, E intenzita elektr. pole m pohyblivost iontů ( cm 2 s -1 V -1 torr) ion mobility Average time τ between collisions of electrons with gaseous molecules depends on the cross section σ of scattering of electrons with gas atoms. σ depends on ε Electrons při 1 kv/cm w ~ 5 x 10 6 cm/s Positive ions are 1000 x slower Change of gas composition change in w Střední volná dráha, termální rychlost, difuzní koeficient, pohyblivost kladných iontů různých plynů při normálním tlaku 1 atm Pozor: v tabulce jsou pohyblivosti pro 1V/cm!!!! 13
14 Driftová rychlost elektronů jako funkce E při normálním tlaku 1 atm v různých plynech 14
15 E=1kV/cm Driftová rychlost elektronů v Ar a ve směsi Ar+N jako funkce poměru E/P At normal pressure 760 mm Hg and E=760 V/cm is E/P=1 and drift velocity = mobility, i.e. for Ar it is 0.4 x 10 6 cm 2 s -1 V -1 mm Hg x
16 Driftová rychlost jako funkce E při normálním tlaku 1 atm v různých směsích Ar s izobutanem Pressure 1 atm w 1 atm = 760 mm Hg Drift velocity as a function of field E at normal pressure 1 atm for various mixtures of Ar and isobutan 1 kv/cm E 16
17 Electromagnetic avalanches in gases laviny lavina 17
18 strong dn=n α dx n is number of electrons at x Electric field E can be dependent on x i.e. α can be a function of x 18
19 Amplification at distance x: α is not constant, it depends on ε, since λ depends on energy it depends on x Experiments: k is a constant N number of molecules Q is charge Electron energy Valid at normal pressure 19
20 (N počet molekul/cm 3, závisí na tlaku P 20
21 Experimentálně nalezená obecná závislost na tlaku: α/p redukovaný Townsendův koeficient General formula at pressure P A,B constants Hodnoty parametrů A, B, k. Jejich platnost je omezena, např. pro argon, jsou platné v oblasti, kdy E/P je mezi 100 až
22 Závislost redukovaného Towsendova a/p koeficientu na redukované intenzitě elektrického pole E/P (1 Torr = 133,322 Pa) pro některé plyny Výše uvedená parametrizace je platná pouze v omezené oblasti E/P. 22
23 Townsendův koeficient závisí na E/P, protože účinný průřez interakce elektronů s atomy plynu s(e) závisí na energii elektronů e a tudíž i střední volná dráha l je funkcí e. Jednotky tlaku: 1 atm Pa 1 torr 133,322 Pa 1 mm Hg 133,322 Pa 23
24 Střední doba mezi srážkami pro elektrony Average time between collisions N počet jader / cm 3 number of nuclei v je okamžitá rychlost instanteneous velocity e energie elektronů (ev) l = 1/(N s) střední volná dráha mean free path (ev) 24
25 Drift in presence of electric field E and magnetic field B F = q E + q ( v x B) E is perpendiculer to B z B q is charge v x B, components ( Bv y, -Bv x, 0 ) m is mass of an ion or an electron E y x B ( 0, 0, B) E (0, E, 0) Due to B change of drift velocity w E drift velocity in w E electric field w B = 1 + (wt] 2 w B drift velocity in electric and magnetic w = qb/m cyclotron frequency field 25
26 Motion in combined constant E orthogonal to constant B 26
27 drift in the direction of electric field oscilation in the axes y in the range < 0, 2E/(Bw) > ( since we assumed that initial velocity in y was 0) drift in the x direction - distance x increases with t in the plane (x, y) the track curve is a cycloide 27
28 Pohyb v plynech interval mezi srážkami i a i+1 náboje q s molekulami plynu (Δt) i Po N srážkách bod v místě ( x N, y N ) x N = E N (Δt) B i E 1 sin[ω ωb N i=1 (Δt) i ] y N = E Bω N i=1 N 1 sin[ω 1 E ωb N (Δt) i ] = 1 cos[ω (Δt) i ] ωt 1+ω 2 ( t N )2 = Nωτ 1+ τ 2 ω 2 N t= 1 (Δt) i τ = t/n Střední doba mezi srážkami N i=1 cos[ω (Δt) i ] N = 1+ω 2 ( t = N )2 N 1+ τ 2 ω 2 Townsend 28
29 x N = E B Nτ - E ωb Nτω 1+ τ 2 ω 2 = q 2 EBτ 2 t m 2 (1+ τ 2 ω 2 ) y N = E Bω (N - N 1+ τ 2 ω 2) = q Eτ t m (1+ τ 2 ω 2 ) comment: the distance in the direction of E increases wit t, the drift is affected by the initial velocity which is in reality non-zero, 29
30 Driftová rychlost rychlost do směru elektr. pole: Drift velocity - mean velocity in the direction E Angle of the velocity w.r.t. electric field 30
31 Single wire proportional chamber (counter) f(r) = - Potenciál v bodě r Vytvoří se lavina kolem anody, na anodě a katodě vzniká indukovaný signál v důsledku pohybu elektronů a iontů 31
32 + r b - e 0 = 8.85 pf/m dielektrická konstanta pro plyny a poloměr anody, b poloměr katody, l délka počítače, dále předpokládáme že potenciál v místě r=a je roven nule, rozdíl potenciálů mezi body a a b je napětí l + V 0 = f(a) f(b) = -f(b) Kapacita/m C= 2pe 0 / ln (b/a) Prahové napětí V T je napětí kdy dochází k zesílení přímo na anodě Kritická intenzita E c je intenzita, při které se začne rozvíjet lavina. Její hodnota závisí na vlastnostech plynové náplně a tlaku plynu. Kritická vzdálenost r c je vzdálenost od anody, při níž intenzita pole dosáhne hodnoty E c. 32
33 Permitivity of free space a anode radius, b cathode radius, l counter length potential at r=a is set to 0, potential difference between the anode and the cathode capacity 33
34 Voltage increases change in number of ions, which reache the anode or cathode i. e. current in an external cirquit is changed. Volt - amper characteristic has several regions: 34
35 b E je funkcí r a r c 35
36 36
37 Proportional counter - amplification amplification 37
38 38
39 Induced charge and voltage Charge Q moves in the electric field it is shifted by the distance Q r 39
40 40
41 41
42 42
43 43
44 44
45 t (nsec) Za počítačem se připojí odpor R, čímž se signál zdiferencuje s časovou konstantou t=rc. Na obr. Je ukázána změna pulsu pro t=50ns, 100 ns, 300 ns. 45
46 46
47 Vliv plynu na funkci počítače Výběr plynové náplně závisí na specifických experimentálních požadavcích : např. nízké provozní napětí vysoké zesílení dobrá proporcionalita funkčnost při vysokých četnostech dlouhá provozní doba atd. Nejvhodnější jsou vzácné plyny, z nichž je nejdostupnější argon, neboť mají nízký ionizační potenciál. V plynech, které mají složitější molekuly dochází totiž i k jiným procesům ztrát energie než jsou ionizační ztráty. Počítač s čistým Ar dovoluje dosáhnout ale jenom zesílení aniž by se dostal do permanentního výboje. Permanentní výboj vzniká z následujících důvodů: během sprškového procesu jsou vytvořeny excitované a ionizované atomy 47
48 Excitované atomy se mohou vrátit do základního stavu pouze přes emisi fotonů, přičemž jejich nejmenší energie je pro Ar 11.6 ev. Tato energie je vyšší než ionizační potenciál jakéhokoliv kovu, z něhož je katoda. (např. 7.7 ev pro měď). Proto mohou být emitovány fotony z katody a tím způsobí spršku téměř ihned po primární spršce. Kladné ionty Ar migrují ke katodě, kde jsou neutralizovány elektrony, přičemž se uvolňují fotony nebo elektrony z povrchu kovu na katodě. Pravděpodobnost těchto procesů je i při mírném zesílení velká, takže se počítač dostane do režimu permanentního výboje. Řešení problému: Jsou jím molekuly polyatomových plynů jako organických plynů obsahujících více než 4 atomy ( metan, etan, nebo alkoholovénebo plyny) nebo některých anorganických plynů (freon, CO 2, BF 3 atd.), neboť: mají velké množství ne-radiačních stavů ( rotačních či vibračních), které umožňují absorpci fotonů, např. metan v oblasti energií fotonů ev, což pokrývá oblast fotonů emitovaných argonem. Potom molekuly ztrácejí svou energii buď srážkami nebo rozpadem na 48
49 na jednodušší radikály. Podobné chování je pozorované i při neutralizaci polyatomových molekul na katodě. Sekundární emise fotonů či elektronů je velmi nepravděpodobná. Molekuly buď disociují nebo vytvoří větší molekuly tj. polymerují. I malá příměs takovýchto plynů (často se používá izobutan C 4 H 10 ) má velký vliv na provoz komory. Kromě výše uvedených vlastností mají ještě nižší ionizační potenciál než Ar (viz tab. 9.1). Takto je možné dosáhnout zesílení až Při vysokých napětích dochází k vytrhávaní elektronů z katody a tudíž k nežádoucím sprškám. Tomuto jevu se dá zabránit přidáním malého množství elektronegativních plynů např. freonu. Jejich molekuly absorbují elektrony. Je zřejmé, že toto množství musí být malé, aby na druhou stranu nebyly absorbovány elektrony z primární ionizace. Takto se dá dosáhnout zesílení Magická směs: Ar (70%), izobutan ( 29.6 %), freon (0.4 %) je typické složení plynů pro dosažení velkého zesílení. 49
50 Mnohodrátové proporcionální komory Vynálezce G. Charpak, nositel Nobelovy ceny z. r Komora - systém anodových drátů uzavřených mezi dvěma katodovými rovinami Schéma elektrického pole v komoře 50
51 y Proporcionální komory l..... s x katody Anodové dráty a s l poloměr anodových drátů vzdálenost anodových drátů vzdálenost drátů od katod 51
52 Prostorové rozlišení komor 52
53 (l,s,a) in x-direction s 53
54 54
55 55
56 Vliv elektrických sil na posun anodových drátů. V komorách se obvykle na dráty přikládá velké kladné napětí, katody se zemní. Proto na sebe dráty působí odpudivě a dojde k jejich ohybu a tím ke změně elektrického pole a změně zesílení }d Vzdálenost od rovnovážné polohy je d. Potom posun o 0.1 mm způsobí typicky změnu náboje o 1 %, což má vliv na zesílení. Mechanické tolerance vedou ke změnám zesílení na úrovni DM/M = %. 56
57 Elektronika pro čtení signálu z jednoho drátu zpožďovací obvod zesilovač Zápis: - obvykle binární informace, tj. 1 či 0, tj. byl signál nebo nebyl - při testování i analogový signál, pro stanovení velikosti šumů 57
58 Využití MWPC Měření souřadnic bodů, kterými prochází částice 58
59 Měření druhé souřadnice a) V jedné komoře dvě roviny drátů kolmé na sebe, nevyužívané pro větší komory b) Dvě komory těsně vedle sebe pootočené o 90 stupňů, třeba hodně komor c) Strukturovaná katoda ve formě pásků, kolmých na anody, využívané nebo ve formě padů d) Čtení indukovaného signálu y obou konců drátů, využívané 59
60 c) Strukturovaná katoda - ve formě pásků - ve formě padů Anodové dráty y Katodové pásky Souřadnice y těžiště klastru Q i indukovaný náboj na pásku y i souřadnice pásku b náboj od šumu 60
61 61
62 Driftové komory 62
63 63
64 64
65 65
66 66
67 67
68 Driftové dráhy elektronů v jedné buňce driftové komory experimentu CELLO a) Bez magnetického pole b) S magnetickým polem které je kolmé na rovinu buňky. Potenciální dráty se záporným napětím. 68
69 69
70 70
71 TPC - time projection chamber, časově projekční komora 71
72 TPC 72
73 73
74 Činnost TPC: a) TPC je uzavřená. Elektrony jsou sebrány na gating grid, dokud není gate otevřená. Shielding grid je používáno k ukončení driftovací oblasti, je uzemněno. b) TPC je otevřená. Elektrony se pohybují do zesilovací oblasti kolem anody. Kladné ionty z laviny jsou sebrány na segmentované katodě. Pomalé kladné ionty, které by mohly proniknout do driftovací oblasti jsou sebrány na gating grid, která se zavře jakmile jsou elektrony sebrány. 74
75 Nedrátové plynové detektory 1. Micro-Pattern Gas Detectors (MPGD) Cíl: nahradit dráty, zlepšit prostorové rozlišení (komory do cca 100 μm) a) Micromegas b) Gas Electron Multipliers (GEM) 2. Resistive Plate Chambers (RPC) Cíl: nahradit scintilátorové roviny levnou alternativou 75
76 Micromegas 76
77 GEM Gas Electron Multiplier Tenká polyamidová fólie, chemicky perforovaná,z obou stran pokovená, na obou stranách je různé napětí Elektronová sprška Pole kv/cm 50 μm Většina elektronů pronikne zde 77
78 78
79 79
80 80
81 81
82 RPC - Resistive Plate Chambers 2 paralelní vysoce odporové desky sklo či bakelit mezera cca mm, plyn obvykle při atmosférickém tlaku Provoz v jiskrové módu, ale malé četnosti Hz velký indukovaný signál cca 300 mv nebo v sprškovém módu, účinné až do 1kHz/cm 2, menší signál, cca 1mV 82
83 83
84 84
85 Proporcionální komory v experimentu BCDMS, CERN Interakce µ+ p µ + cokoliv, E µ 200 GeV, detekce pouze rozptýleného mionu, terč uhlík, vodík, deuterium komory 3x1. 5 m, vzdálenost drátů 2 mm 85
86 Primární mion 86
87 Driftové komory v H1 experimentu, DESY, Hamburk, urychlovač HERA vstřícné svazky, elektron 26 GeV vs proton 920 GeV e + p e + cokoliv detekce všech částic v koncovém stavu,jety 87
88 Interakční vrchol Propocionální komory SPACAL kalorimetr p Dráhový detektor driftové + proporcionální komory Kalorimtry, elektromg hadronový. e Supravodivý magnet 88
89 Příčný řez aparaturou kalorimetry Driftové komory CJC1, CJC2 (Central Jet Chamber) 89
90 Dráhový detektor Rovinné komory, kolmé na směr svazků Válcová struktura s osou válce ve směru svazků 90
91 Driftové komory částice Katodové dráty Anodové + potenciální dráty Sektor, 32 anodových drátů, 60 sektorů Proporcionální komory Vrchol interakce 91
92 Driftová komora Katodové dráty Jedna driftová buňka Potencionální dráty Drift ionizačních elektronů Anodové dráty 92
93 Aplikace RPC 1. Prověřování kontejnerů s cílem odhalit jaderný materiál 2. Zkoumání struktury sopek Detektory: RPC o ploše 1m x 1m Zdroj částic: kosmické miony 93
94 1. 94
95 95
96 96
97 simulace 97
98 -GRPS 98
99 99
100 Rozlišení 100
101 2. Zkoumání struktury sopek 101
102 sklo 102
103 103
104 104
105 105
106 106
Detekce nabitých částic Jak se ztrácí energie průchodem částice hmotou?
Detekce nabitých částic Jak se ztrácí energie průchodem částice hmotou? 10/20/2004 1 Bethe Blochova formule (1) je maximální možná předaná energie elektronu N r e - vogadrovo čislo - klasický poloměr elektronu
Detekce a spektrometrie neutronů
Detekce a spektrometrie neutronů 1. Pomalé neutrony a) aktivní detektory, b) pasivní detektory, c) mechanické monochromátory 2. Rychlé neutrony a) detektory používající zpomalování neutronů b) přímá detekce
Plazma. magnetosféra komety. zbytky po výbuchu supernovy. formování hvězdy. slunce
magnetosféra komety zbytky po výbuchu supernovy formování hvězdy slunce blesk polární záře sluneční vítr - plazma je označována jako čtvrté skupenství hmoty - plazma je plyn s významným množstvím iontů
Jak můžeme vidět částice?
Jak můžeme vidět částice? J. Žáček Ústav částicové a jaderné fyziky, Matematicko-fyzikální fakulta Karlova Univerzita v Praze H1 po 20. rokoch, Prírodovedecká fakulta UPJŠ v Košiciach Proč chceme částice
LEPTONY. Elektrony a pozitrony a elektronová neutrina. Miony a mionová neutrina. Lepton τ a neutrino τ
LEPTONY Elektrony a pozitrony a elektronová neutrina Pozitronium, elektronové neutrino a antineutrino Beta rozpad nezachování parity, měření helicity neutrin Miony a mionová neutrina Lepton τ a neutrino
Přednáška 4. Úvod do fyziky plazmatu : základní charakteristiky plazmatu, plazma v elektrickém vf plazma. Doutnavý výboj : oblasti výboje
Přednáška 4 Úvod do fyziky plazmatu : základní charakteristiky plazmatu, plazma v elektrickém vf plazma. Doutnavý výboj : oblasti výboje Jak nahradit ohřev při vypařování Co třeba bombardovat ve vakuu
Prověřování Standardního modelu
Prověřování Standardního modelu 1) QCD hluboce nepružný rozptyl, elektron (mion) proton, strukturní funkce fotoprodukce γ proton produkce gluonů v e + e produkce jetů, hadronů 2) Elektroslabá torie interference
DOUTNAVÝ VÝBOJ. Další technologie využívající doutnavý výboj
DOUTNAVÝ VÝBOJ Další technologie využívající doutnavý výboj Plazma doutnavého výboje je využíváno v technologiích depozice povlaků nebo modifikace povrchů. Jedná se zejména o : - depozici povlaků magnetronovým
Senzory ionizujícího záření
Senzory ionizujícího záření Senzory ionizujícího záření dozimetrie α = β = He e 2+, e + γ, n X... elmag aktivita [Bq] (Becquerel) A = A e 0 λt λ...rozpadová konstanta dávka [Gy] (Gray) = [J/kg] A = 0.5
Příklady Kosmické záření
Příklady Kosmické záření Kosmické částice 1. Jakou kinetickou energii získá proton při pádu z nekonečné výšky na Zem? Poloměr Zeměje R Z =637810 3 maklidováenergieprotonuje m p c 2 =938.3MeV. 2. Kosmickékvantum
Theory Česky (Czech Republic)
Q3-1 Velký hadronový urychlovač (10 bodů) Než se do toho pustíte, přečtěte si prosím obecné pokyny v oddělené obálce. V této úloze se budeme bavit o fyzice částicového urychlovače LHC (Large Hadron Collider
é č í é ě í ž ý í Ú á í ž ý í ý Á í ÁŘ É Á ý á ář é í á í ž ý í Ř ú á á č ý š á í š í řá ě č á í í é ář é á é é č á ú í ář é á á ů ě ž é é č é é ě ý ží á ý ý í ář é á ě ž é ří é ď ý é ě í í č í č íčá é
Scintilace. Co zachytí oko? Pokud během 1/10 s nejméně 15 fotonů. Jedna z nejstarších detekčních metod (Rutherford a ZnS)
Scintilace Jedna z nejstarších detekčních metod (Rutherford a ZnS) scintilace -puls světla krátce po průchodu částice fluorescence světelný puls krátce (< 10 ns) po absorpci γ kvanta fosforescence emise
IONTOVÉ ZDROJE. Účel. Požadavky. Elektronové zdroje. Iontové zdroje. Princip:
Účel IONTOVÉ ZDROJE vyrobit svazek částic vytvarovat ho a dopravit do urychlovací komory předurychlit ho (10 kev) Požadavky intenzita svazku malá emitance svazku trvanlivost zdroje stabilita zdroje minimální
Plazmové metody. Základní vlastnosti a parametry plazmatu
Plazmové metody Základní vlastnosti a parametry plazmatu Atom je základní částice běžné hmoty. Částice, kterou již chemickými prostředky dále nelze dělit a která definuje vlastnosti daného chemického prvku.
Pravděpodobnostní charakter jaderných procesů
Pravděpodobnostní charakter jaderných procesů Při převážné většině jaderných pokusů je jaderné záření registrováno jako proud nabitých částic respektive kvant γ, které vznikají v důsledku rozpadu atomových
Ionizační manometry. Při ionizaci plynu o koncentraci n nejsou ionizovány všechny molekuly, ale jenom část z nich n i = γn ; γ < 1.
Ionizační manometry Princip: ionizace molekul a měření počtu nabitých částic Rozdělení podle způsobu ionizace: Manometry se žhavenou katodou Manometry se studenou katodou Manometry s radioaktivním zářičem
Využití plazmových metod ve strojírenství. Metody depozice povlaků a tenkých vrstev
Využití plazmových metod ve strojírenství Metody depozice povlaků a tenkých vrstev Metody depozice povlaků Využití plazmatu pro depozice (nanášení) povlaků a tenkých vrstev je moderní a stále častěji aplikovaná
Experimentální metody ve fyzice vysokých energií Alice Valkárová
Experimentální metody ve fyzice vysokých energií Alice Valkárová alice@ipnp.troja.mff.cuni.cz 10/20/2004 1 Literatura o detektorech částic Knihy: C.Grupen, Particle detectors,cambridge University Press,1996
Fotoelektronová spektroskopie Instrumentace. Katedra materiálů TU Liberec
Fotoelektronová spektroskopie Instrumentace RNDr. Věra V Vodičkov ková,, PhD. Katedra materiálů TU Liberec Obecné schéma metody Dopad rtg záření emitovaného ze zdroje na vzorek průnik fotonů několik µm
STEJNOSMĚRNÝ PROUD Samostatný výboj TENTO PROJEKT JE SPOLUFINANCOVÁN EVROPSKÝM SOCIÁLNÍM FONDEM A STÁTNÍM ROZPOČTEM ČESKÉ REPUBLIKY.
STEJNOSMĚRNÝ PROUD Samostatný výboj TENTO PROJEKT JE SPOLUFINANCOVÁN EVROPSKÝM SOCIÁLNÍM FONDEM A STÁTNÍM ROZPOČTEM ČESKÉ REPUBLIKY. Plyny jsou tvořeny elektricky neutrálními molekulami. Proto jsou za
Elementární částice. 1. Leptony 2. Baryony 3. Bosony. 4. Kvarkový model 5. Slabé interakce 6. Partonový model
Elementární částice 1. Leptony 2. Baryony 3. Bosony 4. Kvarkový model 5. Slabé interakce 6. Partonový model I.S. Hughes: Elementary Particles M. Leon: Particle Physics W.S.C. Williams Nuclear and Particle
Urychlovače částic principy standardních urychlovačů částic
Urychlovače částic principy standardních urychlovačů částic Základní info technické zařízení, které dodává kinetickou energii částicím, které je potřeba urychlit nabité částice jsou v urychlovači urychleny
VEDENÍ ELEKTRICKÉHO PROUDU V LÁTKÁCH
VEDENÍ ELEKTRICKÉHO PROUDU V LÁTKÁCH Jan Hruška TV-FYZ Ahoj, tak jsme tady znovu a pokusíme se Vám vysvětlit problematiku vedení elektrického proudu v látkách. Co je to vlastně elektrický proud? Na to
Kalorimetry calorimeters
Kalorimetry calorimeters Measurement of energies of particles at higher energies, when a cascade process (i.e. a shower) is initiated 1. Proces energetických ztrát je statistický DE/E ~ 1/ E process of
Plynové lasery pro průmyslové využití
Laserové technologie v praxi I. Přednáška č.3 Plynové lasery pro průmyslové využití Hana Chmelíčková, SLO UP a FZÚ AVČR Olomouc, 2011 Využití plynových laserů v průmyslových aplikacích Atomární - He-Ne
Charakteristika a mrtvá doba Geiger-Müllerova počítače
Charakteristika a mrtvá doba Geiger-Müllerova počítače Úkol : 1. Proměřte charakteristiku Geiger-Müllerova počítače. K jednotlivým naměřeným hodnotám určete střední kvadratickou chybu a vyznačte ji do
Základy Mössbauerovy spektroskopie. Libor Machala
Základy Mössbauerovy spektroskopie Libor Machala Rudolf L. Mössbauer 1958: jev bezodrazové rezonanční absorpce záření gama atomovým jádrem 1961: Nobelova cena Analogie s rezonanční absorpcí akustických
Pozitron teoretická předpověď
Pozitron teoretická předpověď Diracova rovnice: αp c mc x, t snaha popsat relativisticky pohyb elektronu x, t ˆ i t řešení s negativní energií vakuum je Diracovo moře elektronů pozitrony díry ve vaku Paul
2. Prostudovat charakter interakcí různých částic v hadronovém kalorimetru
Pracovní úkol: 1. Seznámit se s interaktivní verzí simulace 2. Prostudovat charakter interakcí různých částic v hadronovém kalorimetru 3. Kvantitativně srovnat energetické ztráty v kalorimetru pro různé
STEJNOSMĚRNÝ PROUD Nesamostatný výboj TENTO PROJEKT JE SPOLUFINANCOVÁN EVROPSKÝM SOCIÁLNÍM FONDEM A STÁTNÍM ROZPOČTEM ČESKÉ REPUBLIKY.
STEJNOSMĚRNÝ PROUD Nesamostatný výboj TENTO PROJEKT JE SPOLUFINANCOVÁN EVROPSKÝM SOCIÁLNÍM FONDEM A STÁTNÍM ROZPOČTEM ČESKÉ REPUBLIKY. Plyny jsou tvořeny elektricky neutrálními molekulami. Proto jsou za
Úvod do laserové techniky KFE FJFI ČVUT Praha Michal Němec, 2014. Plynové lasery. Plynové lasery většinou pracují v kontinuálním režimu.
Aktivní prostředí v plynné fázi. Plynové lasery Inverze populace hladin je vytvářena mezi energetickými hladinami některé ze složek plynu - atomy, ionty nebo molekuly atomární, iontové, molekulární lasery.
Kalorimetr Tilecal a rekonstrukce signálu. Seminář FzÚ, 9.4.2010 Tomáš Davídek, ÚČJF MFF UK 1
Kalorimetr Tilecal a rekonstrukce signálu Seminář FzÚ, 9.4.2010 Tomáš Davídek, ÚČJF MFF UK 1 Kalorimetry (1) Základní úkoly: identifikace a měření směru a energie elektronů, pozitronů a fotonů (elektromagnetické
Referát z Fyziky. Detektory ionizujícího záření. Vypracoval: Valenčík Dušan. MVT-bak.
Referát z Fyziky Detektory ionizujícího záření Vypracoval: Valenčík Dušan MVT-bak. 2 hlavní skupiny detektorů používaných v jaderné a subjaderné fyzice 1) počítače interakce nabitých částic je převedena
Detektory. požadovaná informace o částici / záření. proudový puls p(t) energie. čas příletu. výstupní signál detektoru. poloha.
Detektory požadovaná informace o částici / záření energie čas příletu poloha typ citlivost detektoru výstupní signál detektoru proudový puls p(t) E Q p t dt účinný průřez objem vnitřní šum vstupní okno
Referát z atomové a jaderné fyziky. Detekce ionizujícího záření (principy, technická realizace)
Referát z atomové a jaderné fyziky Detekce ionizujícího záření (principy, technická realizace) Měřicí a výpočetní technika Šimek Pavel 5.7. 2002 Při všech aplikacích ionizujícího záření je informace o
Plazmové metody. Elektrické výboje v plynech
Plazmové metody Elektrické výboje v plynech Plazmové metody aplikované v technice velkou většinou používají jako zdroje plazmatu elektrické výboje v plynech. Výboje rozdělujeme podle doby trvání na - ustálené
Elektronová Mikroskopie SEM
Elektronová Mikroskopie SEM 26. listopadu 2012 Historie elektronové mikroskopie První TEM Ernst Ruska (1931) Nobelova cena za fyziku 1986 Historie elektronové mikroskopie První SEM Manfred von Ardenne
Koronové a jiskrové detektory
Koronové a jiskrové detektory Charakteristika elektrického výboje v plynech Jestliže chceme použít ionizační účinky na detekci jaderného záření, je třeba poznat jednotlivé fáze ionizace plynu a zjistit
2. Prostudovat charakter interakcí různých částic v hadronovém kalorimetru
1 Pracovní úkol 1. Seznámit se s interaktivní verzí simulace 2. Prostudovat charakter interakcí různých částic v hadronovém kalorimetru 3. Kvantitativně srovnat energetické ztráty v kalorimetru pro různé
Princip metody Transport částic Monte Carlo v praxi. Metoda Monte Carlo. pro transport částic. Václav Hanus. Koncepce informatické fyziky, FJFI ČVUT
pro transport částic Koncepce informatické fyziky, FJFI ČVUT Obsah Princip metody 1 Princip metody Náhodná procházka 2 3 Kódy pro MC Příklady použití Princip metody Náhodná procházka Příroda má náhodný
Hmotnostní spektrometrie
Hmotnostní spektrometrie Princip: 1. Ze vzorku jsou tvořeny ionty na úrovni molekul, nebo jejich zlomků (fragmentů), nebo až volných atomů dodáváním energie, např. uvolnění atomů ze vzorku nebo přímo rozštěpení
Global Properties of A-A Collisions II
Satz Lecture Notes Global Properties of A-A Collisions II M. Kliemant, R. Sahoo, T. Schuster, R. Stock 18.10.2013 RQGP: Vojtěch Pacík & Olga Rusňáková Osnova Úvod Rozdělení příčné energie E T Prostorová
Dráhové detektory. 4 Nobelovy ceny! mlžná komora (Wilson) fotografické emulze (Powel) bublinové komory (Glaser) mnohodrátové komory (MWPC) (Charpak)
Dráhové detektory Proč dráhové detektory? chceme vědět jaké máme nabité částice a kam letí důležité je měření impulsu často vidíme jen produkty rozpadu J/ ψ µ + µ -, doba života
Vojtěch Hrubý: Esej pro předmět Seminář EVF
Vojtěch Hrubý: Esej pro předmět Seminář EVF Plazma Pod pojmem plazma většinou myslíme plynné prostředí, které se skládá z neutrálních částic, iontů a elektronů. Poměr množství neutrálních a nabitých částic
13. Spektroskopie základní pojmy
základní pojmy Spektroskopicky významné OPTICKÉ JEVY absorpce absorpční spektrometrie emise emisní spektrometrie rozptyl rozptylové metody Evropský sociální fond Praha & EU: Investujeme do vaší budoucnosti
INTERAKCE IONTŮ S POVRCHY II.
Úvod do fyziky tenkých vrstev a povrchů INTERAKCE IONTŮ S POVRCHY II. Metody IBA (Ion Beam Analysis): pružný rozptyl nabitých částic (RBS), detekce odražených atomů (ERDA), metoda PIXE, Spektroskopie rozptýlených
VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ. Ionizační detektor pro ESEM Ionization detector for ESEM DIPLOMOVÁ PRÁCE MASTER S THESIS
VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ BRNO UNIVERSITY OF TECHNOLOGY FAKULTA ELEKTROTECHNIKY A KOMUNIKAČNÍCH TECHNOLOGIÍ ÚSTAV ELEKTROTECHNOLOGIE FACULTY OF ELECTRICAL ENGINEERING AND COMMUNICATION DEPARTMENT OF
Kosmické záření a jeho detekce stanicí CZELTA
Kosmické záření a jeho detekce stanicí CZELTA Jiří Slabý slabyji2@fjfi.cvut.cz 30.10.2008, Fyzikální seminář, Fakulta jaderná a fyzikálně inženýrská Českého vysokého učení technického v Praze Co nás čeká
Fotonásobič. fotokatoda. typicky: - koeficient sekundární emise = počet dynod N = zisk: G = fokusační elektrononová optika
Fotonásobič vstupní okno fotokatoda E h fokusační elektrononová optika systém dynod anoda e zesílení G N typicky: - koeficient sekundární emise = 3 4 - počet dynod N = 10 12 - zisk: G = 10 5-10 7 Fotonásobič
HMOTNOSTNÍ SPEKTROMETRIE - kvalitativní i kvantitativní detekce v GC a LC - pyrolýzní hmotnostní spektrometrie - analýza polutantů v životním
HMOTNOSTNÍ SPEKTROMETRIE - kvalitativní i kvantitativní detekce v GC a LC - pyrolýzní hmotnostní spektrometrie - analýza polutantů v životním prostředí - farmakokinetické studie - kvantifikace proteinů
Mlžnákomora. PavelMotal,SOŠaSOUKuřim Martin Veselý, FJFI ČVUT Praha
Mlžnákomora PavelMotal,SOŠaSOUKuřim Martin Veselý, FJFI ČVUT Praha Historie vývoje mlžné komory Jelikož není možné částice hmoty pozorovat pouhým okem, bylo vyvinutozařízení,ježzviditelňujedráhytěchtočásticvytvářenímmlžné
Úvod do spektrálních metod pro analýzu léčiv
Evropský sociální fond Praha & EU: Investujeme do vaší budoucnosti Úvod do spektrálních metod pro analýzu léčiv Pavel Matějka, Vadym Prokopec pavel.matejka@vscht.cz pavel.matejka@gmail.com Vadym.Prokopec@vscht.cz
Speciální spektrometrické metody. Zpracování signálu ve spektroskopii
Speciální spektrometrické metody Zpracování signálu ve spektroskopii detekce slabých signálů synchronní detekce (Lock-in) čítaní fotonů měření časového průběhu signálů metoda fázového posuvu časově korelované
Elektřina: Elektrostatika: Elektrostatika: Elektrostatika: Analogie elektřiny s mechanikou: Elektrostatika: Souvislost a analogie s mechanikou.
Elektřina pro bakalářské obory Elektron ( v antice ) =?? Petr Heřman Ústav biofyziky, K.LF Elektron ( v antice ) = jantar Jak souvisí jantar s elektřinou?? Jak souvisí jantar s elektřinou: Mechanické působení
Elektromagnetická kalorimetrie a rekonstrukce π0 na ALICI. Jiri Kral University of Jyväskylä
Elektromagnetická kalorimetrie a rekonstrukce π0 na ALICI Jiri Kral University of Jyväskylä Zimní škola EJF 2013 Kalorimetrie Hardware IJZ, věže detektoru Elektronizace a on-line kalibrace Digitalizace
Úloha č.: I Název: Studium relativistických jaderných interakcí. Identifikace částic a určování typu interakce na snímcích z bublinové komory.
Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM IV Úloha č.: I Název: Studium relativistických jaderných interakcí. Identifikace částic a určování typu interakce na snímcích
(1 + v ) (5 bodů) Pozor! Je nutné si uvědomit, že v a f mají opačný směr! Síla působí proti pohybu.
Přijímací zkouška na navazující magisterské studium - 017 Studijní program Fyzika - všechny obory kromě Učitelství fyziky-matematiky pro střední školy, Varianta A Příklad 1 (5 bodů) Těleso s hmotností
Elektřina. Elektrostatika: Elektrostatika: Elektrostatika: Analogie elektřiny s mechanikou: Elektrostatika: Souvislost a analogie s mechanikou.
Elektrostatika: Elektřina pro bakalářské obory Souvislost a analogie s mechanikou. Elektron ( v antice ) =?? Petr Heřman Ústav biofyziky, UK.LF Elektrostatika: Souvislost a analogie s mechanikou. Elektron
2. FYZIKÁLNÍ ZÁKLADY ANALYTICKÉ METODY RBS
RBS Jaroslav Král, katedra fyzikální elektroniky FJFI, ČVUT. ÚVOD Spektroskopie Rutherfordova zpětného rozptylu (RBS) umožňuje stanovení složení a hloubkové struktury tenkých vrstev. Na základě energetického
Jana Nováková Proč jet do CERNu? MFF UK
Jana Nováková MFF UK Proč jet do CERNu? Plán přednášky 4 krát částice kolem nás intermediální bosony mediální hvězdy hon na Higgsův boson - hit současné fyziky urychlovač není projímadlo detektor není
zve studenty 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7, (tedy všech) ročníků
detektory statistické metody Skupina částicové fyziky SLO/UPOL zve studenty 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7, (tedy všech) ročníků na stručnou prezentaci výsledků své práce a nabídku neuronové sítě statistické metody
Spektroskopie subvalenčních elektronů Elektronová mikroanalýza, rentgenfluorescenční spektroskopie
Spektroskopie subvalenčních elektronů Elektronová mikroanalýza, rentgenfluorescenční spektroskopie Metody charakterizace nanomateriálů I RNDr. Věra Vodičková, PhD. rentgenová spektroskopická metoda k určen
Techniky prvkové povrchové analýzy elemental analysis
Techniky prvkové povrchové analýzy elemental analysis (Foto)elektronová spektroskopie (pro chemickou analýzu) ESCA, XPS X-ray photoelectron spectroscopy (XPS) Any technique in which the sample is bombarded
Spectroscopy. Radiation and Matter Spectroscopic Methods. Luís Santos
Spectroscopy Radiation and Matter Spectroscopic Methods Spectroscopy Spectroscopy studies the way electromagnetic radiation (light) interacts with matter as a function of frequency, thus, it studies the
DOUTNAVÝ VÝBOJ. 1. Vlastnosti doutnavého výboje 2. Aplikace v oboru plazmové nitridace
DOUTNAVÝ VÝBOJ 1. Vlastnosti doutnavého výboje 2. Aplikace v oboru plazmové nitridace Doutnavý výboj Připomeneme si voltampérovou charakteristiku výboje v plynech : Doutnavý výboj Připomeneme si, jaké
Plazma v technologiích
Plazma v technologiích Mezi moderními strojírenskými technologiemi se stále častěji prosazují metody využívající různé formy plazmatu. Plazma je plynné prostředí skládající se z poměrně volných částic,
Relativní chybu veličiny τ lze určit pomocí relativní chyby τ 1. Zanedbáme-li chybu jmenovatele ve vzorci (2), platí *1+:
Pracovní úkol 1. Změřte charakteristiku Geigerova-Müllerova detektoru pro záření gamma a u jednotlivých měření stanovte chybu a vyznačte ji do grafu. Určete délku a sklon plata v charakteristice detektoru
OPVK CZ.1.07/2.2.00/
18.2.2013 OPVK CZ.1.07/2.2.00/28.0184 Cvičení z NMR OCH/NMR Mgr. Tomáš Pospíšil, Ph.D. LS 2012/2013 18.2.2013 NMR základní principy NMR Nukleární Magnetická Resonance N - nukleární (studujeme vlastnosti
Střední odborná škola a Střední odborné učiliště, Hradec Králové, Vocelova 1338, příspěvková organizace
Střední odborná škola a Střední odborné učiliště, Hradec Králové, Vocelova 1338, příspěvková organizace Registrační číslo projektu: Číslo DUM: Tematická oblast: Téma: Autor: CZ.1.07/1.5.00/34.0245 VY_32_INOVACE_08_A_05
Přednáška IX: Elektronová spektroskopie II.
Přednáška IX: Elektronová spektroskopie II. 1 Försterův resonanční přenos energie Pravděpodobnost (rychlost) přenosu je určená jako: k ret 1 = τ 0 D R r 0 6 0 τ D R 0 r Doba života donoru v excitovaném
Hmotnostní spektrometrie. Historie MS. Schéma MS
Hmotnostní spektrometrie MS mass spectrometry MS je analytická technika, která se používá k měření poměru hmotnosti ku náboji (m/z) u iontů původně studium izotopového složení dnes dynamicky se vyvíjející
Přehled veličin elektrických obvodů
Přehled veličin elektrických obvodů Ing. Martin Černík, Ph.D Projekt ESF CZ.1.7/2.2./28.5 Modernizace didaktických metod a inovace. Elektrický náboj - základní vlastnost některých elementárních částic
5.8 Jak se změní velikost elektrické síly mezi dvěma bodovými náboji v případě, že jejich vzdálenost a) zdvojnásobíme, b) ztrojnásobíme?
5.1 Elektrické pole V úlohách této kapitoly dosazujte e = 1,602 10 19 C, k = 9 10 9 N m 2 C 2, ε 0 = 8,85 10 12 C 2 N 1 m 2. 5.6 Kolik elementárních nábojů odpovídá náboji 1 µc? 5.7 Novodurová tyč získala
EELS (Electron Energy Loss Spectrometry) a Electron Stimulated Desorption (ESD)
EELS (Electron Energy Loss Spectrometry) a Electron Stimulated Desorption (ESD) Electron Energy Loss Spectroscopy Silný signál pro Z pod 33 Vysoká účinnost až 90 % Prostorové rozlišení cca od 0,1 nm 1
TECHNIKA VYSOKÝCH NAPĚŤÍ. Elektrická pevnost
TECHNIKA VYSOKÝCH NAPĚŤÍ Elektrická pevnost Izolační systémy Izolant Rozdělení izolantů podle skupenství Plynné (gas) Kapalné (liquid) Pevné (solid) Rozdělení izolantů podle obnovení izolačních schopností
ZÁKLADNÍ ČÁSTI SPEKTRÁLNÍCH PŘÍSTROJŮ
ZÁKLADNÍ ČÁSTI SPEKTRÁLNÍCH PŘÍSTROJŮ (c) -2008, ACH/IM BLOKOVÉ SCHÉMA: (a) emisní metody (b) absorpční metody (c) luminiscenční metody U (b) monochromátor často umístěn před kyvetou se vzorkem. Části
ATOM VODÍKU MODEL : STOJÍCÍ BODOVÉ JÁDRO A ELEKTRON VZÁJEMNĚ ELEKTROSTATICKY INTERAGUJÍCÍ SCHRÖDINGEROVA ROVNICE PRO PŘÍPAD POTENCIÁLNÍ ENERGIE.
ATOMY + MOLEKULY ATOM VODÍKU MODEL : STOJÍCÍ BODOVÉ JÁDRO A ELEKTRON VZÁJEMNĚ ELEKTROSTATICKY INTERAGUJÍCÍ SCHRÖDINGEROVA ROVNICE H ˆψ = Eψ PRO PŘÍPAD POTENCIÁLNÍ ENERGIE Vˆ = Ze 2 4πε o r ŘEŠENÍ HLEDÁME
Úvod do fyziky tenkých vrstev a povrchů. Spektroskopie Augerových elektron (AES), elektronová mikrosonda, spektroskopie prahových potenciál
Úvod do fyziky tenkých vrstev a povrchů Spektroskopie Augerových elektron (AES), elektronová mikrosonda, spektroskopie prahových potenciál ty i hlavní typy nepružných srážkových proces pr chodu energetických
HMOTNOSTNÍ SPEKTROMETRIE
HMOTNOSTNÍ SPEKTROMETRIE MASS SPECTROMETRY (MS) Alternativní názvy (spojení s GC, LC, CZE, ITP): Hmotnostně spektrometrický (selektivní) detektor Mass spectrometric (selective) detector (MSD) Spektrometrie
Anizotropie fluorescence
Anizotropie fluorescence Pokročilé biofyzikální metody v experimentální biologii Ctirad Hofr 6 1 Jev anizotropie Jestliže dochází k excitaci světlem kmitajícím v jedné rovině, emise fluorescence se často
Kalorimetry 10/29/2004 1
Kalorimetry měření energie s pomocí totální absorpce kombinované s prostorovou rekonstrukcí kalorimetrie je destruktivní metoda odezva detektoru E kalorimetrie funguje pro nabité částice (e+, e- a hadrony)
Mezony π, mezony K, mezony η, η, bosony 1
Mezony π, mezony K, mezony η, η, bosony 1 Mezony π, (piony) a) Nabité piony hmotnost, rozpady, doba života, spin, parita, nezachování parity v jejich rozpadech b) Neutrální piony hmotnost, rozpady, doba
Urychlovače nabitých částic
Urychlovače nabitých částic Osnova přednášky 1. Úvod, základní třídění urychlovačů, historie, 2. Pohyb částice v elektrickém a magnetickém poli, vedení svazků částic 3. Lineární urychlovače elektrostatické,
Metody analýzy povrchu
Metody analýzy povrchu Metody charakterizace nanomateriálů I RNDr. Věra Vodičková, PhD. Povrch pevné látky: Poslední monoatomární vrstva + absorbovaná monovrstva Ovlivňuje fyzikální vlastnosti (ukončení
Studium proton-protonových srážek na RHIC
Studium proton-protonových srážek na RHIC diplomová práce Jan Kapitán vedoucí diplomové práce: Michal Šumbera, CSc. Ústav jaderné fyziky AVČR, & MFF UK 6.12.2006 / Řež J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions
Fyzikální vzdělávání. 1. ročník. Učební obor: Kuchař číšník Kadeřník. Implementace ICT do výuky č. CZ.1.07/1.1.02/02.0012 GG OP VK
Fyzikální vzdělávání 1. ročník Učební obor: Kuchař číšník Kadeřník 1 Elektřina a magnetismus - elektrický náboj tělesa, elektrická síla, elektrické pole, kapacita vodiče - elektrický proud v látkách, zákony
jádro: obal: e n neutron, p proton, e elektron a) at. jádro velká hmotnost (n 0 ) b) el.obal velký rozměr
ELEKTRICKÝ NÁBOJ 1) Těleso látka molekula atom jádro: obal: e 2) ATOM n 0,p + n neutron, p proton, e elektron a) at. jádro velká hmotnost (n 0 ) b) el.obal velký rozměr 3) El.náboj vlastnost částic > e,p
Charakterizace koloidních disperzí. Pavel Matějka
Charakterizace koloidních disperzí Pavel Matějka Charakterizace koloidních disperzí 1. Úvod koloidní disperze 2. Spektroskopie kvazielastického rozptylu 1. Princip metody 2. Instrumentace 3. Příklady použití
Elektromagnetické záření. lineárně polarizované záření. Cirkulárně polarizované záření
Elektromagnetické záření lineárně polarizované záření Cirkulárně polarizované záření Levotočivé Pravotočivé 1 Foton Jakékoli elektromagnetické vlnění je kvantováno na fotony, charakterizované: Vlnovou
Nekovalentní interakce
Nekovalentní interakce Jan Řezáč UOCHB AV ČR 31. října 2017 Jan Řezáč (UOCHB AV ČR) Nekovalentní interakce 31. října 2017 1 / 28 Osnova 1 Teorie 2 Typy nekovalentních interakcí 3 Projevy v chemii 4 Výpočty
1. Paschenův zákon. p = A exp Bp )
Odvození Paschenova zákona 1. Paschenův zákon Při působení elektrického pole na zředěný plyn dochází k urychlování náhodných elektronů v plynu do takových energií, že při srážkách urychlených elektronů
Energie, její formy a měření
Energie, její formy a měření aneb Od volného pádu k E=mc 2 Přednášející: Martin Zápotocký Seminář Aplikace lékařské biofyziky 2014/5 Definice energie Energos (ἐνεργός) = pracující, aktivní; ergon = práce
Měření vakua. Vacuum Technology J.Šandera, FEEC, TU Brno 1
Měření vakua Je třeba měřit vakuum ve velkém rozsahu (10-10 až 10 5 Pa) Používají se mechanické a elektrické principy Co požadujeme po vakuometrech: - absolutní měření a nezávislost údaje na druhu plynu
ELEKTROSTATIKA. Mgr. Jan Ptáčník - GJVJ - Fyzika - Elektřina a magnetismus - 2. ročník
ELEKTROSTATIKA Mgr. Jan Ptáčník - GJVJ - Fyzika - Elektřina a magnetismus - 2. ročník Elektrický náboj Dva druhy: kladný a záporný. Elektricky nabitá tělesa. Elektroskop a elektrometr. Vodiče a nevodiče
VYBRANÉ DOSIMETRICKÉ VELIČINY A VZTAHY MEZI NIMI
VYBRANÉ DOSIMETRICKÉ VELIČINY A VZTAHY MEZI NIMI Přehled dosimrických veličin: Daniel KULA (verze 1.0), 1. Aktivita: Definice veličiny: Poč radioaktivních přeměn v radioaktivním materiálu, vztažený na
3. Radioaktivita. Při radioaktivní přeměně se uvolňuje energie. X Y + n částic. Základní hmotnostní podmínka radioaktivity: M(X) > M(Y) + M(ČÁSTIC)
3. Radioaktivita >2000 nuklidů; 266 stabilních radioaktivita samovolná přeměna na jiný nuklid (neplatí pro deexcitaci jádra) pro Z 20 N / Z 1, poté postupně až 1,52 pro 209 Bi, přebytek neutronů zmenšuje
Diskutujte, jak široký bude pás spojený s fosforescencí versus fluorescencí. Udělejte odhad v cm -1.
S použitím modelu volného elektronu (=částice v krabici) spočtěte vlnovou délku a vlnočet nejdlouhovlnějšího elektronového přechodu u molekuly dekapentaenu a oktatetraenu. Diskutujte polohu absorpčního
Cherenkov counters. 1. Principle. 2. Radiators. 3. Threshold counters. 4. Differential counters. 5. RICH - Ring Image Cherenkov
Cherenkov counters 1. Principle 2. Radiators 3. Threshold counters 4. Differential counters 5. RICH - Ring Image Cherenkov 6. Application of Cherenkov counters: experiments DIRAC, DELPHI, Super Kamiokande,
POKUSY VEDOUCÍ KE KVANTOVÉ MECHANICE II
POKUSY VEDOUCÍ KE KVANTOVÉ MECHANICE II FOTOELEKTRICKÝ JEV VNĚJŠÍ FOTOELEKTRICKÝ JEV na intenzitě záření závisí jen množství uvolněných elektronů, ale nikoliv energie jednotlivých elektronů energie elektronů