Fázová a grupová rychlost ultrazvuku v kapalinách

Podobné dokumenty
Jméno a příjmení. Ročník. Měřeno dne. Marek Teuchner Příprava Opravy Učitel Hodnocení. 1 c p. = (ε r

Fyzikální praktikum FJFI ČVUT v Praze. Úloha č. 8 : Studium ultrazvukových vln

Klasické a inovované měření rychlosti zvuku

Studium ultrazvukových vln

1. Stanovte velikost rychlosti světla ve vzduchu. 2. Stanovte velikosti rychlostí světla v kapalinách a zjistěte odpovídající indexy lomu.

Fyzikální praktikum FJFI ČVUT v Praze

4. Měření rychlosti zvuku ve vzduchu. A) Kalibrace tónového generátoru

Měření rychlosti zvuku z Dopplerova jevu

Akustooptický modulátor s postupnou a stojatou akustickou vlnou

Zvuk. 1. základní kmitání. 2. šíření zvuku

Fyzikální praktikum FJFI ČVUT v Praze. Úloha č. 9 : Akustika

AKUSTICKÉ VLNĚNÍ PRVKŮ (SAMOHLÁSEK)

L a b o r a t o r n í c v i č e n í z f y z i k y

FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM FJFI ČVUT V PRAZE. Úloha 9: Základní experimenty akustiky. Abstrakt

Akustooptický modulátor s postupnou a stojatou akustickou vlnou

Fyzikální praktikum FJFI ČVUT v Praze

Seznam návodů k přístrojům Phywe

1 Zadání. 2 Teoretický úvod. 7. Využití laboratorních přístrojů v elektrotechnické praxi

Vibrace atomů v mřížce, tepelná kapacita pevných látek

Měření součinitele smykového tření dynamickou metodou

Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. Posuzoval:... dne:...

Jestliže rozkmitáme nějakou částici pevného, kapalného anebo plynného prostředí, tak síly pružnosti přenesou tento kmitavý pohyb na částici sousední

MĚŘENÍ RYCHLOSTI ŠÍŘENÍ ZVUKU V PLYNECH

Vektorové obvodové analyzátory

Měření zrychlení volného pádu

FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM FJFI ČVUT V PRAZE. Mikrovlny

Měření vlnové délky, impedance, návrh impedančního přizpůsobení

LABORATORNÍ CVIČENÍ Z FYZIKY. Měření rychlosti šíření zvukových vln v kapalině

ELEKTROMAGNETICKÉ KMITÁNÍ A VLNĚNÍ POJMY K ZOPAKOVÁNÍ. Testové úlohy varianta A

Jak se měří rychlost toku krve v cévách?

Elektromagnetický oscilátor

2. přednáška. Petr Konvalinka

Teorie elektronických

8 b) POLARIMETRIE. nepolarizovaná vlna

VY_32_INOVACE_ENI_2.MA_05_Modulace a Modulátory

Ultrazvuková defektoskopie. Vypracoval Jan Janský

CZ.1.07/1.5.00/

Výukové texty. pro předmět. Měřící technika (KKS/MT) na téma

Proudové převodníky AC proudů

PRAKTIKUM III. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. Název: Měření indexu lomu kapalin a skel. obor (kruh) FMUZV (73)

Ultrasonografická diagnostika v medicíně. Daniel Smutek 3. interní klinika 1.LF UK a VFN

pracovní list studenta

AUTOMATIZOVANÝ KONTROLNÍ SYSTÉM PRO DETEKCI PODPOVRCHOVÝCH VAD V ŽELEZNIČNÍCH KOLEJNICÍCH. Základní údaje. Kontaktní osoba v závodě 2003 tel.

Fyzikální podstata zvuku

Měření rychlosti zvuku vzorová úloha (SŠ)

PŘEVOD DAT Z PARALELNÍCH NA SÉRIOVÁ. 1. Seznamte se s deskou A/D P/S (paralelně/sériového) převodníku stavebnicového systému OPTEL.

1.8. Mechanické vlnění

Moderní trendy měření Radomil Sikora

Měření pilového a sinusového průběhu pomocí digitálního osciloskopu

Rezonance v obvodu RLC

Přípravek pro měření posuvů a deformací v průběhu svařování a chladnutí se zaměřením na využití pro numerické simulace.

1. Zadání. 2. Teorie úlohy ID: Jméno: Jan Švec. Předmět: Elektromagnetické vlny, antény a vedení. Číslo úlohy: 7. Měřeno dne: 30.3.

VÝUKOVÝ MATERIÁL Ing. Yvona Bečičková Tematická oblast. Vlnění, optika Číslo a název materiálu VY_32_INOVACE_0301_0307 Anotace

- Princip metody spočívá ve využití ultrazvukového vlnění, resp. jeho odrazu od plošných necelistvostí.

Stanovení korozní rychlosti elektrochemickými polarizačními metodami

íta ové sít baseband narrowband broadband


PB169 Operační systémy a sítě

Rezonance v obvodu RLC

du dq dw je totální diferenciál vnitřní energie a respektive práce. Pokud systém může konat pouze objemovou práci platí OCHV

4. MĚŘENÍ NA SMĚŠOVAČI A MEZIFREKVENČNÍM FILTRU

Měření satelitů. Satelitní přenos je téměř nejpoužívanější provozování televize v Norsku. Protože Norsko má malou hustotu osídlení a členitý terén.

Měření zrychlení na nakloněné rovině

1. Změřte teplotní závislost povrchového napětí destilované vody σ v rozsahu teplot od 295 do 345 K metodou bublin.

Fabry Perotův interferometr

Rovinná harmonická elektromagnetická vlna

Měření modulů pružnosti G a E z periody kmitů pružiny

Úloha D - Signál a šum v RFID

Úloha č. 7 Disperzní vlastnosti optických vlnovodů

Operační zesilovač, jeho vlastnosti a využití:

M-142 Multifunkční kalibrátor

Pracovní návod 1/5

Úloha 8: Studium ultrazvukových vln

1.6 Operační zesilovače II.

Střední průmyslová škola elektrotechnická a informačních technologií Brno

SEP2 Sensor processor. Technická dokumentace

VZÁJEMNÁ POLOHA DVOU PŘÍMEK

Měření a analýza mechanických vlastností materiálů a konstrukcí. 1. Určete moduly pružnosti E z ohybu tyče pro 4 různé materiály

NTIS-VP1/1: Laboratorní napájecí zdroj programovatelný

Přenosný systém na ruční zkoušení bodových svarů

magnetizace M(t) potom, co těsně po rychlé změně získal vzorek magnetizaci M 0. T 1, (2)

Projekt: Inovace oboru Mechatronik pro Zlínský kraj Registrační číslo: CZ.1.07/1.1.08/ Odměřovací zařízení

Laboratorní úloha č. 2 Vzájemná induktivní vazba dvou kruhových vzduchových cívek - Faradayův indukční zákon. Max Šauer

Měření eurobalíz ETCS aneb využití MATLABu pro automatizaci měření

TEST PRO VÝUKU č. UT 1/1 Všeobecná část QC

ZÁKLADY DATOVÝCH KOMUNIKACÍ

Vlnová nádrž s LED stroboskopem Kat. Číslo

Kalibrace: Nominální teplota pro kalibraci v laboratoři: (23 ± 2) C Nominální teplota pro kalibraci mimo laboratoř: (23 ± 5) C

FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM FJFI ČVUT V PRAZE. Úloha 8: Studium ultrazvukových vln. Abstrakt

Příloha č.: 1 ze dne: je nedílnou součástí osvědčení o akreditaci č.: 456/2012 ze dne: List 1 z 6

Základní experimenty akustiky

Jednotlivé body pouze kmitají kolem rovnovážných poloh. Tato poloha zůstává stálá.

Mechanické kmitání a vlnění

Ultrazvukové diagnostické přístroje. X31LET Lékařskátechnika Jan Havlík Katedra teorie obvodů

1. Měření parametrů koaxiálních napáječů

Úloha č. 7 - Disperze v optických vláknech

Úloha č. 3: Přeměna práce Stirlingova motoru na elektrickou energii

Vlnění. vlnění kmitavý pohyb částic se šíří prostředím. přenos energie bez přenosu látky. druhy vlnění: 1. a. mechanické vlnění (v hmotném prostředí)

Akustická měření - měření rychlosti zvuku

Transkript:

Fázová a grupová rychlost ultrazvuku v kapalinách Klíčové pojmy: podélné (longitudinální) vlnění, rychlost zvuku v kapalinách, vlnová délka, frekvence, piezoelektrický efekt, piezoelektrický ultrazvukový převodník Princip Zvukové vlny jsou v kapalině vyvolány ultrazvukovým generátorem a jsou detekovány piezoelektrickým ultrazvukovým přijímačem. Signály z vysílače a přijímače sledujeme pomocí osciloskopu. Signály z generátoru ultrazvuku a přijímače ultrazvuku zaznamenáváme pomocí osciloskopu. Ultrazvukem vznikají v kapalném prostředí podélné, postupné nebo stojaté vlny. Pro určení fázové a grupové rychlosti použijeme podélné postupné vlny. V experimentu jsou zvukové vlny vysílány do kapaliny vysílačem ultrazvukovým zvukovým generátorem a snímány piezoelektrickým ultrazvukovým čidlem. Fázová rychlost je vypočtena pomocí relativního posunu fázových pozic signálů. Grupová rychlost je určená z měření zpoždění zvukových pulsů. Úlohy 1. Naměřte relativní fázový posun signálu ultrazvukového přijímače jako funkci vzdálenosti od ultrazvukového generátoru (sinusový mód) a určete ultrazvukovou vlnovou délku a fázovou rychlost, frekvence vlnění je známa. 2.1 Najděte vhodné nastavení koeficientu rozmítání sweep osciloskopu pro ultrazvukovou frekvenci. 2.2 Pomocí generátoru v pulsním módu zaznamenejte delay time zpoždění zvukových pulzů jako funkci vzdálenosti mezi generátorem a přijímačem. Stanovte grupovou rychlost. Obr.2 -Aparatura potřebná ke studiu rychlosti šíření ultrazvuku 1

Vybavení 11744.00 1 přijímač sonda ultrazvuku 11744.93 1 generátor ultrazvuku 03504.00 1 skleněná kyveta 150 _ 55 _ 100mm 07924.00 1 izolační stojan 08283.00 1 optická lavice l = 60 cm 08284.00 2 nastavitelná podstava optické lavice 08286.01 2 jezdec pro optickou lavici, h = 30mm 08286.02 2 jezdec na optickou lavici, h = 80mm 08060.00 1 stoleček na tyčce 086.00 1 otočné rameno 02040.55 1 dvojitá svorka -PASS- 02032.00 1 podpůrná nerezová tyč, l = 500mm 37715.00 1 univerzální držák 11459.95 1 osciloskop, 30MHz, 2 kanálový 07359.95 1 vodič, l = 100mm, červený 07542.11 2 koaxiální kabel, BNC, l = 750mm 07542.27 1 adaptér, BNC-zásuvka/ 4mm plug pair 05949.00 1 laboratorní teploměr 10 + 30 C 30084. 3 glycerín, 0ml 30155.50 1 NaCl, 500 g 31246.81 1 destilovaná voda, 5 l 2

Postup. Plošku generátoru smočíme pro lepší kontaktní vlastnosti glycerínem nebo vodou. Abychom zabránili vzniku stacionárního vlnění a vícenásobného echa zvukovým odrazem, kyvetu s kapalinou naproti generátoru opatříme zvukově absorpčním materiálem jako je např. pěna nebo pokrčený papír. Úkoly stručně: 1. Osciloskop připojíme tak, aby přijímal signál z monitorovaného ultrazvukového sinusového generátoru na interním kanálu 2. Měníme-li vzdálenost mezi generátorem a přijímací sondou, sledujeme na osciloskopu změny fáze přijímaného signálu. Sondu nejprve nastavíme tak, aby její signál byl ve fázi s monitorovaným signálem braným z generátoru. Posuneme-li nyní sondu o celistvé násobky vlnové délky, budou oba signály opět ve fázi. Tak lze ze vzdálenosti, o které byla sonda přenesena a její signál byl opět ve stejné fázi určit vlnovou délku vlnění v daném prostředí. 2.1. Časovou základnu osciloskopu (tu, která odpovídá zkoumanému zpoždění) ověříme, případně kalibrujeme pomocí známého (spolehlivého) frekvenčního generátoru. 2.2. Osciloskop je spouštěn externím synchronním signálem generátoru, který pro tuto část úlohy je nastaven v pulsním módu. Ultrazvukový přijímač - sonda přesuneme z počáteční polohy blíže ke generátoru vln a změnu v pulsním odezvě ( delay time ) se zjistíme z toho, že hrana pulsu na oscilogramu se posune, toto posunutí zaznamenáme. Dále sledujeme a zaznamenáváme teplotu kapaliny: Měření opakujeme pro další prostředí glycerol a roztoky soli. Teorie a rozbor Úkol 1: vlnová délka, fázová rychlost vlnění Se změnou vzdálenosti l mezi generátorem a sondou, z její počáteční polohy (relativní fáze = 0), se přijímaný signál fázově posunuje vzhledem k vysílači takto l 2 (1) Pokud vzdálenost dále měníme, signál se znovu překryje pro (při posunu sondy o celistvé násobky vlnové délky, budou oba signály opět ve fázi): n 2 n 1,2... (2) Vlnovou délku je možné vypočítat ze vzájemného posuvu fáze obou signálů jako l l 2 n (3) To plyne z rovnic (1) a (2). Pokud známe frekvenci zvuku f, je fázová rychlost c f (4) p Vlnovou délku určujeme ze (3) jako směrnici regresní přímky. 3

Tabulka 1 ukazuje vlnové délky s jejich standardními odchylkami a fázové rychlosti c p počítané při frekvenci ƒ = 800 khz podle vztahu (4). Odchylky pro fázovou rychlost jsou počítány pomocí odchylek vlnové délky a předpokládané frekvenční nestálosti generátoru ±5 khz. Kapalina C mm mm c p c p Destilovaná voda 1.873 0.003 1500 12 Nasycený roztok NaCl Glycerol + 2.5 2.353 0.007 0.004 1800 1880 20 15 Obr. 1.2: Závislost posunutí sondy pro vodu, glycerol a roztok NaCl jako funkce počtu přejetých vlnových délek(při teplotě C) 4

Úkol 2.1. Práce s osciloskopem Koeficient sweepu získáme takto: * N T t (5) x kde: N = počet ukázaných vibračních period. T = 1/f = délka periody ƒ (T=1. μs pro ƒ=800 khz) x = délka vibračních period z oscilogramu. Úkol 2.2. Grupová rychlost c g Grupová rychlost vlnění má význam při šíření skupiny (grupy) harmonických vln. Jeto rychlost, kterou se pohybuje tato skupina prostředím, tzn. rychlost, jíž je vlněním přenášena energie. Grupovou rychlost c g určíme ze vzdálenosti l, kterou zvukový signál (sledovaný impuls) v kapalině urazil a času t, který potřeboval. l cg (6) t Tabulka 2 ukazuje grupové rychlosti určené ze směrnice regresní přímky podle rovnice (6) a jejich standardní odchylky c. g Kapalina C c G c G M c G Destilovaná voda NaCL (satur.) Glycerol + 1506 1800 1900 7 9 9 Poslední sloupec obsahuje standardní odchylku získanou ze statistických a systematických odchylek vyskytujících se při stanovení koeficientu sweepu t* při dané frekvenci generátoru. 12 14 15 Obr. 1.3: Změna l(t) pro vodu, glycerol a roztok NaCl jako funkce zpoždění (delay time Dt, (při teplota C) 5

C). Grupová a fázová rychlost jsou propojené vztahem: dcp cg cp d Fakt, že výsledek rovnosti grupové a fázové rychlosti vlnění: c g = c p je v rámci limitů odchylky měření, ukazuje, že dc p 0 d A tedy, že nedochází k disperzi. Tabulka 3 údaje převzaté z referenčních zdrojů Kapalina C Glycerol + Voda (destllovaná) 20 c 1923 1904 1497 1498 c / T C 1.8 2.2 + 2.5 + 2.4 (0 < u < 40 C) Source * L. Bergmann, Der Ultraschall (Ultrasonics), Hirzel-Verlag ** Handbook of Chemistry and Physics, The Chemical Rubber Co. * ** * ** Poznámky 1. Glycerol je hygroskopický, takže měřená rychlost zvukového vlnění bývá pomalejší, než jakou nalezneme v referenčních tabulkách. 2. Osciloskop: relativná chyba záchytu sweep error ± 5 %. 3. Ultrazvukový generátor: relativní odchylka pro frekvenci 800 khz: ± 0.6 %. 4. Podle údajů z Bergmana * rychlost zvuku v NaCl lineárně roste s koncentrací. Rychlost se mění stejně s teplotou stejně jako v případě destilované vody. 5. Zvukové rychlosti jsou funkcí teploty viz * a **. 6