Úloha 1: Vypočtěte hustotu uhlíku (diamant), křemíku, germania a α-sn (šedý cín) z mřížkové konstanty a hmotnosti jednoho atomu.



Podobné dokumenty
Domácí úlohy ke kolokviu z předmětu Panorama fyziky II Tomáš Krajča, , Jaro 2008

Ideální krystalová mřížka periodický potenciál v krystalu. pásová struktura polovodiče

Hydrochemie koncentrace látek (výpočty)

1. Ze zadané hustoty krystalu fluoridu lithného určete vzdálenost d hlavních atomových rovin.

Molekulová fyzika a termika. Přehled základních pojmů

III. STRUKTURA A VLASTNOSTI PLYNŮ

Hydrochemie koncentrace látek (výpočty)

Mol. fyz. a termodynamika

Relativistická dynamika

Přednášky z lékařské biofyziky Biofyzikální ústav Lékařské fakulty Masarykovy univerzity, Brno

Třídění látek. Chemie 1.KŠPA

Praktikum III - Optika

Teplota jedna ze základních jednotek soustavy SI, vyjadřována je v Kelvinech (značka K) další používané stupnice: Celsiova, Fahrenheitova

Dualismus vln a částic

FYZIKA na LF MU cvičná. 1. Který z následujících souborů jednotek neobsahuje jen základní nebo odvozené jednotky soustavy SI?

Otázky z kapitoly Stereometrie

Podivuhodný grafen. Radek Kalousek a Jiří Spousta. Ústav fyzikálního inženýrství a CEITEC Vysoké učení technické v Brně. Čichnova

Fyzika pro chemiky II

Ing. Pavel Hrzina, Ph.D. - Laboratoř diagnostiky fotovoltaických systémů Katedra elektrotechnologie K13113

2. Molekulová stavba pevných látek

Jaroslav Reichl. Střední průmyslová škola sdělovací techniky Panská 3 Praha 1 Jaroslav Reichl, 2017

Základy spektroskopie a její využití v astronomii

13. Spektroskopie základní pojmy

VAROVÁNÍ Přemýšlení o kvantové mechanice způsobuje nespavost

[KVANTOVÁ FYZIKA] K katoda. A anoda. M mřížka

ZÁŘENÍ V ASTROFYZICE

Teplotní roztažnost Přenos tepla Kinetická teorie plynů

Základem molekulové fyziky je kinetická teorie látek. Vychází ze tří pouček:

Skupenské stavy látek. Mezimolekulární síly

PROCESY V TECHNICE BUDOV 12

3.3 Částicová stavba látky

12. Struktura a vlastnosti pevných látek

1. Látkové soustavy, složení soustav

Základy vakuové techniky

RTG difraktometrie 1.

Látkové množství. 6, atomů C. Přípravný kurz Chemie 07. n = N. Doporučená literatura. Látkové množství n. Avogadrova konstanta N A

Molekulová fyzika a termika:

Vybrané technologie povrchových úprav. Základy vakuové techniky Doc. Ing. Karel Daďourek 2006

Krystalografie a strukturní analýza

Teplota a její měření

9. Struktura a vlastnosti plynů

Difrakce elektronů v krystalech a zobrazení atomů

MŘÍŽKY A VADY. Vnitřní stavba materiálu

Termodynamika 2. UJOP Hostivař 2014

LEED (Low-Energy Electron Diffraction difrakce elektronů s nízkou energií)

Fyzika. 7. Motor o příkonu 5 kw pracuje s účinností 80 %. Pracuje-li 1 hodinu, vykoná práci: a) 14, J b) Wh c) 4 kwh d) kj

Podpora rozvoje praktické výchovy ve fyzice a chemii

Svobodná chebská škola, základní škola a gymnázium s.r.o. Prostorová tělesa VI. procvičování povrchů a objemů

OBECNÁ CHEMIE. Kurz chemie pro fyziky MFF-UK přednášející: Jaroslav Burda, KChFO.

STRUKTURA A VLASTNOSTI PEVNÝCH LÁTEK

STRUKTURA A VLASTNOSTI PLYNŮ POJMY K ZOPAKOVÁNÍ. Testové úlohy varianta A

Na základě toho vysvětlil Eisnstein vnější fotoefekt, kterým byla platnost tohoto vztahu povrzena.

Termodynamika. T [K ]=t [ 0 C] 273,15 T [ K ]= t [ 0 C] termodynamická teplota: Stavy hmoty. jednotka: 1 K (kelvin) = 1/273,16 část termodynamické

FYZIKA 4. ROČNÍK. Kvantová fyzika. Fotoelektrický jev (FJ)

Laserové technologie v praxi I. Přednáška č.8. Laserové zpracování materiálu. Hana Chmelíčková, SLO UP a FZÚ AVČR Olomouc, 2011

Návrh a realizace úloh do Fyzikálního praktika z mechaniky a termiky

TERMOMECHANIKA 15. Základy přenosu tepla

VYBRANÉ DOSIMETRICKÉ VELIČINY A VZTAHY MEZI NIMI

Ideální plyn. Stavová rovnice Děje v ideálním plynu Práce plynu, Kruhový děj, Tepelné motory

F MATURITNÍ ZKOUŠKA Z FYZIKY PROFILOVÁ ČÁST 2017/18

1. Millerovy indexy, reciproká mřížka

LOGO. Struktura a vlastnosti pevných látek

Teorie rentgenové difrakce

ATOMOVÉ JÁDRO. Nucleus Složení: Proton. Neutron 1 0 n částice bez náboje Proton + neutron = NUKLEON PROTONOVÉ číslo: celkový počet nukleonů v jádře

Rentgenová spektrální analýza Elektromagnetické záření s vlnovou délkou 10-2 až 10 nm

L A S E R. Krize klasické fyziky na přelomu 19. a 20. století, vznik kvantových představ o interakci optického záření s látkami.

Náboj a hmotnost elektronu

Digitální učební materiál

elektrony v pevné látce verze 1. prosince 2016

Modelové úlohy přijímacího testu z matematiky

Vybrané podivnosti kvantové mechaniky

Látkové množství n poznámky 6.A GVN

4. Kolmou tlakovou sílu působící v kapalině na libovolně orientovanou plochu S vyjádříme jako

Čím je teplota látky větší (vyšší frekvence kmitů), tím kratší je vlnová délka záření.

Testové otázky za 2 body

Bezkontaktní termografie

Jádro se skládá z kladně nabitých protonů a neutrálních neutronů -> nukleony

OPTIKA Fotoelektrický jev TENTO PROJEKT JE SPOLUFINANCOVÁN EVROPSKÝM SOCIÁLNÍM FONDEM A STÁTNÍM ROZPOČTEM ČESKÉ REPUBLIKY.

5. Duté zrcadlo má ohniskovou vzdálenost 25 cm. Jaký je jeho poloměr křivosti? 1) 0,5 m 2) 0,75 m 3) Žádná odpověď není správná 4) 0,25 m

Kvantová mechanika - model téměř volných elektronů. model těsné vazby

Elektronový obal atomu

Lasery RTG záření Fyzika pevných látek

Tento dokument je doplňkem opory pro studenty Přírodovědecké fakulty Univerzity Jana Evangelisty Purkyně.

Modelové úlohy přijímacího testu z matematiky

Detekce nabitých částic Jak se ztrácí energie průchodem částice hmotou?

Zadání. stereometrie. 1) Sestrojte řez krychle ABCDEFGH rovinou KS GHM; K AB; BK =3 AK ; M EH; HM =3 EM.

6. Stavy hmoty - Plyny

102FYZB-Termomechanika

IDEÁLNÍ PLYN. Stavová rovnice

2.1 Pokyny k uzavřeným úlohám. 2.2 Pokyny k otevřeným úlohám. Testový sešit neotvírejte, počkejte na pokyn!

Stručný úvod do spektroskopie

CVIČENÍ č. 3 STATIKA TEKUTIN

N A = 6, mol -1

SBÍRKA ŘEŠENÝCH FYZIKÁLNÍCH ÚLOH

ÈÁST VII - K V A N T O V Á F Y Z I K A

Fyzika, maturitní okruhy (profilová část), školní rok 2014/2015 Gymnázium INTEGRA BRNO

Metody využívající rentgenové záření. Rentgenovo záření. Vznik rentgenova záření. Metody využívající RTG záření

Jiří Oswald. Fyzikální ústav AV ČR v.v.i.

Transkript:

Úloha : Vypočtěte hustotu uhlíku (diamant), křemíku, germania a α-sn (šedý cín) z mřížkové konstanty a hmotnosti jednoho atomu. Všechny zadané prvky mají krystalovou strukturu kub. diamantu. (http://en.wikipedia.org/wiki/diamond_cubic), tj. plošně centrovanou kubickou mříž. Atomová hmotnostní konstanta: m u =.66053892 * 0-27 kg =.66053892 * 0-24 g Počet atomů v krys. buňce: Z = 8 Objem krys. buňky: V = a 3 (tj. mřížková konstanta na třetí, protože se jedná o krychli) Uhlík (C): Atomová hmotnost: A r = 2.007 Mřížková konstanta: a = 3.57 Å = 3.57 * 0-8 cm Klidová hmotnost: m = A r * m u = 2.007 *.66053892 * 0-24 =.994423 * 0-23 g (ze vztahu pro rel. atom. hmotnost A r = m m u ) Křemík (Si): Atomová hmotnost: A r = 28.0855 Mřížková konstanta: a = 5.43 Å = 5.43 * 0-8 cm Klidová hmotnost: m = A r * m u = 28.0855 *.66053892 * 0-24 = 4.663707 * 0-23 g Germanium (Ge): Atomová hmotnost: A r = 72.63 Mřížková konstanta: a = 5.66 Å = 5.66 * 0-8 cm Klidová hmotnost: Šedý cín (α-sn): Atomová hmotnost: A r = 8.7 m = A r * m u = 72.63 *.66053892 * 0-24 =.206049 * 0-22 g Mřížková konstanta: a = 6.49 Å = 6.49 * 0-8 cm Klidová hmotnost: m = A r * m u = 8 * 8.7 *.66053892 * 0-24 =.97226 * 0-22 g Hustota: Uhlík (C): Křemík (Si): Germanium (Ge): Šedý cín (α-sn): ρ = Z m V = Z m a 3 8.994423 0 23 (3.57 0 8 ) 3 = 3.5067 g/cm 3 8 4.663707 0 23 (5.43 0 8 ) 3 = 2.3304 g/cm 3 8.206049 0 22 (5.66 0 8 ) 3 = 5.322 g/cm 3 8.97226 0 22 (6.49 0 8 ) 3 = 5.7689 g/cm 3

Úloha 2: Jaká je vzdálenost nejbližších sousedů v struktuře grafitové roviny (grafen)? Jaký je počet uhlíkových atomů na ploše velikosti μm 2 a jaká je její hmotnost? Mezi dvěma sousedy je minimální vzdálenost 0.42 nm s vazebným úhlem 20. Vrstvy grafenu jsou od sebe vzdáleny 0.335 nm. Vzdálenost AB: a = 0.42 nm =.42 * 0 - nm Obsah plochy: S p = μm 2 = 0 6 nm 2 Obsah hexagonu: S h = 3 3 2 a2 = 3 3 2 (.42 0 ) 2 = 5.23876 * 0-2 nm 2 Počet hexagonů: h = S p 0 6 = S h 5.23876 0 2 =.908848 * 0 7 ploch Počet atomů: N = h 6 3 =.908848 07 2 = 3.87696 * 0 7 atomů (krát 6 jeden hexagon obsahuje 6 atomů, děleno 3 jeden atom sdílejí 3 hexagony) Atomová hmotnost C: A r = 2.007 Atomová hmotnostní konstanta: m u =.66053892 * 0-27 kg Klidová hmotnost atomu C: m k = A r * m u = 2.007 *.66053892 * 0-27 =.994423 * 0-26 kg Hmotnost μm 2 grafitu: m = N * m k = 3.87696 * 0 7 *.994423 * 0-26 = 7.64 * 0-9 kg

Úloha 3: Z mřížkové konstanty C 60 (kubická plošně centrovaná mříž) spočítejte jeho hustotu a porovnejte s hustotou diamantu a grafitu. Jaký objem připadá na jeden atom v těchto třech formách C? Fulleren C 60 ma kubickou plošně centrovanou mřížku, takže se cm 2 dá složit z několika krystalových jednotek (krychliček) o hraně délky 'a' (tj. mřížková konstanta, viz níže). Krystal z jedné krychličky se skládá ze 4 částic C 60 (8 vrcholů + 6 středů stěn). Krystal z 8 krychliček (tj. 2*2*2) bude mít 63 částic, 3*3*3 bude mít 72... => x*x*x krychlička bude mít (x + ) 3 + 3 * x 2 * (x + ) částic Atomová hmotnostní konstanta: m u =.66053892 * 0-27 kg =.66053892 * 0-24 g Atomová hmotnost C: A r = 2.007 Mřížková konstanta C 60 : a = 4.5 Å =.45 * 0-7 cm Klidová hmotnost atomu C: m = A r * m u = 2.007 *.66053892 * 0-24 =.994423 * 0-23 g Počet částic v krystalu o hraně x: Z = (x + ) 3 + 3 * x 2 * (x + ) Hustota: ρ = Z m V = = (( x+)3 +3 x 2 (x+)) (60 m k ) V Pro objem V = cm 3 bude krystal mít hranu /a, hustota tedy bude: ρ = (( 3 a +) +3 ( 2 ( a ) a +)) (60 m k) = V 3 2 = ((.45 0 +) +3 ( 7.45 0 ) ( 7+)) (60.994423 0 23 ) 7.45 0 =.486 0 2.966538 0 2 =.6895 g/cm 3 Hustota diamantu: ρ d = 3,55 g/cm 3 Hustota grafitu: ρ g = 2.267 g/cm 3 ρ => C 60 má asi ρ =.6895 ρ d = 48% hustoty diamantu a 3.55 ρ =.6895 g = 74% hustoty grafitu, 2.267 je tedy velice lehký. Objem atomu C 60 : Zpětně vyjádříme objem atom z předchozí rovnice o objemu cm 3 tak, že vydělíme objem cm 3 počtem molekul * 60 ( molekula obsahuje 60 atomů): V c60 =.486 0 2 60 =.8048 * 0-23 cm 3 Objem atomu diamantu: Z příkladu víme, že diamant ma v krys. buňce 8 atomů, buňka má objem a 3, kde a = 3.57 * 0-8 cm (mřížková konstanta), zpětně vyjádříme objem atomu: a 3 ) 3 V d = 8 =(3.57 0 8 = 5.6874 * 0-24 cm 3 8 Objem atomu grafitu: Z příkladu 2 víme, že na μm 2 je 3.87696 * 0 7 atomů, vrstvy grafenu jsou od sebe vzdáleny 0.335 nm = 3.35 * 0-4 μm, do μm se jich tedy vejde 3.35 0 4. Počet atomů v μm 3 = 0-2 cm 3 je tedy 3.87696 0 7 3.35 0 4 =.39607 * 0. 0 2 Objem atomu poté bude: V g = = 8.77493 * 0-24 cm 3.39607 0 =

Úloha 4: Spočítejte objem na jednu molekulu plynu s tlakem bar, 0-2 a 0-9 bar při teplotách 0 a 00 C. Počet částic: N = Tlak : p = bar = 0 5 Pa Tlak 2: p 2 = 0-2 bar = 0-7 Pa Tlak 3: p 3 = 0-9 bar = 0-4 Pa Teplota : T = 0 C = 273.5 K Teplota 2: T 2 = 00 C = 373.5 K Boltzmannova konstanta: k =.3806 * 0-23 J/K Stavová rovnice idealního plynu: p*v = N*k*T => => Objem: V = N k T = (.3806 0 23 T ) p p Objem: p = 0 5 Pa p 2 = 0-7 Pa p 3 = 0-4 Pa T = 273.5 K 3.77 * 0-26 m 3 3.77 * 0-4 m 3 3.77 * 0-7 m 3 T 2 = 373.5 K 5.57 * 0-26 m 3 5.57 * 0-4 m 3 5.57 * 0-7 m 3

Úloha 5: Spočtěte objem plynu za normálních podmínek, ve kterém nastávají relativní fluktuace hmoty velikosti 0, a 0,000. Norm ální podmínky: Teplota: T = 273.5 K Tlak: p =.0325 * 0 5 P Boltzmannova konstanta: k =.3806 * 0-23 J/K Stavová rovnice idealního plynu: p*v = N*k*T => => Objem: V = N k T p = N.3806 0 23 273.5.0325 0 5 Fluktuace (f) je nep římo úměrná druhé odmocnině počtu molekul: f = N => N = f 2 Při fluktuacích 0. bude N = 0. 2 = 00: = > V = 00.3806 0 23 273.5.0325 0 5 = 3.728 * 0-24 m 3 Při fluktuacích 0.000 bude N = 0.000 2 = 0 8 : => V = 08.3806 0 23 273.5.0325 0 5 = 3.728 * 0-8 m 3

Úloha 6: Jaká je vnitřní energie m 3 idéalního jednoatomového plynu při tlaku 0-0 a 000 bar? Objem: V = m 3 Tlak : p = 0-0 bar = 0-5 Pa Tlak 2: p 2 = 000 bar = 0 8 Pa Stavová rovnice idealního plynu: p*v = N*k*T => => Počet částic: N = Vnitřní energie ideálního plynu: U = Pro tlak : U =.5 * 0-5 J Pro tlak 2: U =.5 * 0 8 J p V k T 3 2 N k T = 3 2 p V k T k T = 3 2 p V = 3 2 p= 3 2 p

Úloha 7: Jaká je energie tepelného záření v objemu m 3 při teplotách -270, 0, 6000 C? Objem: V = m 3 Pi: π = 3.46 Boltzmannova konstanta: k =.3806 * 0-23 J/K Redukovaná Planckova konstanta: ħ =.0546 * 0-34 J*s Rychlost světla: c = 299792458 m/s Energie (podle vzorce pro celkovou hustotu energie): π 2 k 4 U = 5 ħ 3 c 3 V T 4 3.46 2 (.3806 0 23 ) 4 = 5 (.0546 0 34 ) 3 299792458 3 T 4 = = 7.564 * 0-6 * T 4 J Při teplotě: T = -270 C = 3.5 K => U = 7.564*0-6 * 3.5 4 = 7.4473 * 0-4 J T 2 = 0 C = 273.5 K => U = 7.564*0-6 * 273.5 4 = 4.208 * 0-6 J T 3 = 6000 C = 6273.5 K => U = 7.564*0-6 * 6273.5 4 =.74 J

Úloha 8: Jaký celkový výkon vyzařuje absolutně černé těleso (emisivita ) z plochy dm 2 při teplotě 37 C? Plocha: S = dm 2 = 0.0 m 2 Teplota: T = 37 C = 30,5 K Emisivita: ε = Stefan-Boltzmannova konstanta: σ = 5.6704 * 0 8 W m 2 K 4 Celkový výkon (podle Stefan-Boltzmannova zákona): P = ε * σ * S * T 4 = * 5.6704 * 0 8 * 0.0 * 30.5 4 = 5.2469 W

Úloha 9: Jakou energii má dopadající a rozptýlený foton v Comptonově experimentu při λ i = 0. nm a úhlu rozptylu 90? Počáteční vlnová délka: λ i = 0. nm = 0-0 m Úhel rozptylu: θ = 90 Planckova konstanta: h = 6.626069 * 0-34 J*s Rychlost světla: c = 299792458 m/s Comptonova vlnová délka (elektron): λ c = h m e c = 2.42630 * 0-2 m Comptonova rovnice: λ λ i = h m e c ( cosθ) => => Vlnová délka: λ = h m e c ( cosθ)+λ i=2.42630 0 2 ( cos90 )+0 0 = =.024263 * 0-0 m Energie dopadajícího fotonu: E d = Energie rozptýleného fotonu: E d = h c λ = 6.626069 0 34 299792458 i 0 0 =.98645 * 0-5 J h c 299792458 λ.024263 0 0 =.93939 * 0-5 J

Úloha 0: Jaká je de Broglieho vlnová délka elektronu a neutronu s rychlostmi 0 3 a 0 6 m/s? Planckova konstanta: h = 6.62606896 * 0-34 J*s Rychlost světla: c = 299792458 m/s m o v Relativistick á hybnost: p = v 2 ( c ) 2 De Broglieho vlnová délka: λ= h p = h = h m o v m o v v2 6.62606896 0 34 ( )= 2 c m o v v 2 299792458 ) 2 v 2 ( c ) 2 Klidová hmotnost elektronu: m e = 9.093829 * 0-3 kg Klidová hmotnost neutronu: m n =.67492735 * 0-27 kg Rychlost : v = 0 3 m/s Rychlost 2: v 2 = 0 6 m/s De Broglieho vlnová délka: m e = 9.093829 * 0-3 kg m n =.67492735 * 0-27 kg v = 0 3 m/s 7.27389 * 0-7 m 3.95603 * 0-0 m v 2 = 0 6 m/s 7.27385 * 0-0 m 3.9560 * 0-3 m

Úloha : Jaká je neurčitost hybnosti a rychlosti elektronu v jednorozměrném pohybu s prostorovou lokalizací do oblasti velikosti nm? Klidová hmotnost elektronu: m e = 9.093829 * 0-3 kg Odchylka pozice: Δx = nm = 0-9 m Rychlost světla: c = 299792458 m/s Redukovaná Planckova konstanta: ħ =.054576 * 0-34 J*s Relace odchylky pozice a hybnosti: Δ x Δo ħ 2 => Odchylka hybnosti: Δ p ħ 2 Δ x =.054576 0 34 2 0 9 = 5.272858 * 0-26 (kg*m)/s Neurčitost rychlosti: c 2 p ( p c) 2 +(m e c 2 ) = 299792458 2 5.272858 0 26 2 (5.272858 0 26 299792458) 2 +(9.093829 0 3 299792458 2 ) 2 = = 57883.8 m/s