Použití termokamery v technické praxi
|
|
- Vlastimil Kubíček
- před 7 lety
- Počet zobrazení:
Transkript
1 Rok / Year: Svazek / Volume: Číslo / Number: 20 3 Použití termokamery v technické praxi Practical use of thermocamera in technics Petr Švábeník Lucie Dordová xsvabe03@stud.feec.vutbr.cz dordova@feec.vutbr.cz Fakulta elektrotechniky a komunikačních technologií VUT v Brně. Abstrakt: Článek se zabývá využitím termokamery v technologickém odvětví pro měření optických a fyzikálních vlastností materiálů. Jsou zde popsány metody měření emisivity součinitele tepelné vodivosti kovů a tepelného odporu chladiče. Popisuje návrh a provedené experimenty které byly provedeny pro demonstraci těchto netradičních měření. Abstract: This paper investigates the use of thermocamera in technical segment for measuring optical and physical parameters of materials. The measuring of emissivity conductance and thermal resistance are written.
2 VOL.3 NO. FEBRUARY 20 Použití termokamery v technické praxi Petr Švábeník Lucie Dordová Fakulta elektrotechniky a komunikačních technologií VUT v Brně xsvabe03@stud.feec.vutbr.cz dordova@feec.vutbr.cz Abstrakt Článek se zabývá využitím termokamery v technologickém odvětví pro měření optických a fyzikálních vlastností materiálů. Jsou zde popsány metody měření emisivity součinitele tepelné vodivosti kovů a tepelného odporu chladiče. Popisuje návrh a provedené experimenty které byly provedeny pro demonstraci těchto netradičních měření. Záření a optika Pro pochopení základních vlastností o optice je vhodné zmínit se o tom co je předmětem měření a s čím se toto měření setkává. Termokamera je přístroj který snímá specifický druh záření. Záření je energie která se může šířit různým prostředím. Pro popis vlastností záření jeho vzniku a šíření se používá několik metod. Základním popisem je paprsková optika. Lepší a komplexnější popis nám dává vlnová a elektromagnetická optika.. Vlnová a elektromagnetická optika Obecné záření (světlo nebo jiný tok částic fotonů) se šíří ve formě vln. Tyto vlny se ve vakuu šíří rychlostí přibližně c m.s -. V ostatních prostředích se šíří pomaleji dle rovnice rychlosti světla: c n c 0 = () kde c je rychlost světla v prostředí [m.s - ] c 0 je rychlost světla ve vakuu (c [m.s - ]) n je index lomu prostředí (n ) [-]. Vlnová optika definuje záření pomocí jeho vlnové délky. Ta lze vyjádřit z rovnice: c λ = (2) f kde λ je vlnová délka [m] c je rychlost světla v daném prostředí [m.s - ] f je frekvence vlny [Hz] nebo [s - ]. Viditelné světlo patří do oblasti vlnových délek přibližně 30 nm (fialová barva) až po 750 nm (červená). Infračervené záření (také nazývané IČ nebo IR) má vlnovou délku větší než viditelné světlo: 750 nm až mm. Toto spektrum je ještě dále rozděleno na více částí. Pro termovizi se využívá oblast LWIR (long wave infrared) s vlnovou délkou 8 až 5 µm viz obrázek. Obrázek : Spektrum vlnových délek záření [6].2 Černé těleso a emisivita Absolutně černé těleso (angl. blackbody radiator) je ideální těleso které pohlcuje veškeré záření a jeho vyzařovací charakteristika je přímo závislá na povrchové teplotě. Jedná se o ideální zářič který veškerou tepelnou energii přemění na infračervené záření. Je charakterizován emisivitou ε =. Ideální černé těleso je pouze pojem běžné předměty jsou od absolutně černého tělesa odlišné. Tuto odlišnost vyjadřuje parametr nazvaný emisivita ε. Emisivita každého materiálu je dále proměnná s teplotou předmětu úhlem vyzařování a vlnovou délkou emitovaného záření. Šedé těleso má parametr ε <. Obecné neznámé těleso může mít emisivitu v rozsahu 0 < ε <. Variace Stefan-Boltzmannova zákona pro šedé těleso je: I = ε σ T (3) kde I je celková intenzita záření [W.m -2 ] ε je emisivita šedého tělesa [-] σ je Stefan-Boltzmannova konstanta (σ = [W.m -2.K - ]) T je termodynamická teplota [K]. Spektrální emisivita je závislost vyzařování na vlnové délce viz obrázek 2. 2
3 VOL.3 NO. FEBRUARY 20 3 Měření vlastností materiálů Tato kapitola pojednává o rozšířeném využití termokamery Flir ThermaCAM PM595 s využitím znalosti dalších fyzikálních principů. Tyto úlohy byly navrhnuty pro měření parametrů materiálů a součástí tohoto návrhu je měření které porovnává získané hodnoty s teoretickými (tabulkovými) hodnotami. 3. Měření emisivity Obrázek 2: Srovnání spektrální emisivity černého a šedého tělesa při T = 500 K [] 2 Typické využití termokamery Bezkontaktní měření teploty nachází praktické uplatnění v mnoha oblastech. Používá se při kontrolách tepelné izolace budov může také odhalit praskliny ve zdivu. Ve strojírenství je termokamera vhodná pro inspekci tepelného namáhání materiálů zahřívání a přehřívání ložisek motorů a hlavně pohyblivých objektů které není možné měřit přímo. Emisivita je veličina udávající poměr vyzářené energie IR záření skutečného tělesa vůči ideálnímu tělesu. Tento parametr musíme při optickém snímání teploty ve formě IR záření znát. Emisivitu můžeme zjistit z tabulek emisivity ale ne vždy se můžeme na údaje spolehnout. Různé povrchové úpravy mají také velmi rozdílnou emisivitu. Dalším a přesnějším způsobem jak zjistit emisivitu je měření pomocí termokamery. Nastavení emisivity je pro termokameru velice důležité proto je nutné před započetím měření emisivitu změřit nebo jinak zjistit. Pro měření byly vybrány tyto materiály: a) (Cu) měd b) (Al) hliník c) (Al) hliník natřený černou barvou d) (Zn) zinek e) (Pb) olovo. Emisivita se dá změřit několika způsoby. Obrázek 3: Přetížení spojů v pojistkové skříni[2] V elektrotechnice je měření důležité při odhalování nedokonalých spojů vodičů které mají velký přechodový odpor viz obrázek 3. Protékající proudy způsobí přeměnu vzniklého výkonu na teplo a možné selhání systému. Obdobně se zjišťuje přetížení elektronických součástek jejich poškození (zkraty apod.) nebo případné chyby v návrhu. Velmi vhodné je měření vodičů pod velmi vysokým napětím. Kvůli dostatečné izolaci a ochraně pracovníka prakticky není jinak možné měření teploty těchto vedení. Při termografii získáme obrázek dnes nejčastěji barevný kde každá barva přísluší nějaké teplotě. Obvykle se nejchladnější místa zobrazují modrou barvou teplejší zelenou až žlutou a nejteplejší červenou až bílou. V černobílém termosnímku teplejším místům nejčastěji odpovídá bílá barva a chladnějším černá ostatní teploty jsou rozprostřeny ve stupních šedé barvy.. Použitím referenčního teploměru měříme teplotu neznámého objektu termokamerou a referenčním teploměrem. Teploměr udává přesnou teplotu tělesa a změnou v nastavení emisivity u termokamery se snažíme docílit shodné teploty. Když se teploty shodují nastavená emisivita je právě ta emisivita neznámého tělesa. 2. Použitím referenční látky se známou emisivitou Neznámé těleso pokryjeme nebo natřeme látkou o známé emisivitě ε 0. Tuto nastavíme na termokameře a změříme teplotu tohoto známého povrchu ohřátého na teplotu tělesa. Tuto teplotu si poznamenáme T 0. Měřicí bod namíříme na povrch neznámého tělesa. Nyní měníme nastavení emisivity tak dokud nedosáhneme stejné teploty T 0 jaké měl známý povrch. Při nastavení stejné teploty odečteme emisivitu ε neznámého tělesa. 3. Použitím referenčního tělesa a výpočtem Pro toto měření musíme mít známé těleso se známou emisivitou a teplotou a těleso s neznámou emisivitou u kterého známe jeho teplotu. Ad ) Při tomto měření se vyskytl problém s odrazivostí lesklých vzorků měď a hliník. Samotná emisivita takovýchto materiálů je nízká ale uplatňuje se zde odražené infračervené záření z okolí které potom termokamera snímá. Další nesrovnalost vznikla při měření více emisivních materiálů exolovaného hliníku zinku a olova. Termokamera zobrazovala teplotu předmětu vyšší než byla skutečná naměřená pomocí teplomě- 2 2
4 VOL.3 NO. FEBRUARY 20 ru. To by značilo že emisivita je vyšší než což je fyzikálně nemožné. Proto je předpokládáno že termokamera není správně kalibrovaná a ukazuje vyšší teploty než skutečně jsou. Výsledky jsou zobrazeny na obrázku 5. Emisivita (-) 0 08 ε (Zn) ε (Al) 06 ε (Pb) 0 ε (Al) 02 ε (Cu) Teplota [ C] Obrázek : Emisivita materiálů měřená srovnáním s kontaktním teploměrem Ad 2) Při dalším měření byl materiál pokryt černou matnou lepicí páskou. Je předpokládáno že emisivita této pásky je ε 0 = 095. Emisivita (-) ε (Zn) ε (Al) ε (Pb) ε (Cu) 00 ε (Al) Teplota [ C] Obrázek 6: Emisivita materiálů měřená pomocí referenčního materiálu Pro určení emisivity materiálu lze s výhodou použít jednoduchou a přesnou metodu pomocí srovnání s referenčním materiálem stejné teploty (3. ad 2) ). Pro eliminaci okolních jevů je vhodné měření provést v zatemněné chladné místnosti a zvolit měřící teplotu vyšší než teplota okolí alespoň o 0 C. Ad 3) vychází ze Stefan-Boltzmannova zákona. Intenzita záření tělesa je přímo úměrná emisivitě Stefan-Boltzmannově konstantě a čtvrté mocnině termodynamické teploty. V měření musíme dosáhnout takového stavu kdy při měření termokamerou mají kontrolní a neznámé těleso stejnou zdánlivou teplotu. Tato teplota je měřena a počítána termokamerou ovšem neuvažujeme zde konkrétní vlastnosti předmětů ale pouze vyzařovanou intenzitu IR záření. V takovém případě platí: ε σ T = ε σ T () ε I ε = = I 2 2 T 2 2 T 2 Obrázek 5: Měření emisivity pomocí referenční pásky (nalepena na pravé části vzorku) Při tomto měření (viz obrázek 7) odpadl problém s nepřesnostmi měření teploty teploměrem protože k měření byla použita pouze termokamera. Výsledky lze proto považovat za přesnější. Částečně byl eliminován i problém reflexivity materiálů se vzorky nebylo nutné při měření manipulovat takže byly neustále ve stejné poloze. Místnost byla zatemněná tudíž i odrazy záření nebyly tak velké. kde I I 2 jsou intenzity záření kontrolního a měřeného předmětu [W.m -2 ] ε ε 2 jsou emisivity předmětů [-] T a T 2 jsou termodynamické teploty předmětů [K] σ je Stefan- Boltzmannova konstanta (σ = [W.m -2.K - ]). Měřením bylo zjištěno že hodnoty jsou obdobné jako v předchozí metodě. Prokázala se ovšem nevýhoda metody dvojí měření teploty teploměrem které může zhoršovat přesnost vstupních hodnot a výsledného výpočtu. Nebyla měřena teplotní závislost pouze statické hodnoty a ty jsou téměř shodné s bodem 2). 3.2 Měření tepelné vodivosti materiálů Každý materiál je složen z atomů a molekul. Protože jsou molekuly v látce relativně blízko sebe mohou přenášet tepelný pohyb a tepelná energie může prostupovat materiálem. Protože mají různé materiály různou vzdálenost molekul je tepelná vodivost pro každou látku jiná. Dobrými vodiči tepla jsou kovy u nichž je tepelná vodivost zprostředkována pohy- 2 3
5 20/ VOL.3 NO. FEBRUARY 20 bem volných elektronů které jsou blízko sebe. Naopak špatnými vodiči tepla jsou např. plasty a vzduch protože jsou jejich částice ve větší vzdálenosti od sebe. Tepelná vodivost charakterizována součinitelem tepelné vodivosti λ který je definován jako množství tepla Q které projde za jednotku času τ tělesem a vytvoří na jednotkové délce tělesa teplotní rozdíl (tzv. teplotní spád). Q = λ S T τ d (5) kde Q je množství tepla [J] λ je součinitel tepelné vodivosti [W m- K-] nebo také [J s- m- K-] S je plocha tělesa [m2] T je rozdíl termodynamických teplot [K] d je hloubka vniku tepla [m] τ je čas za který teplo projde tělesem [s]. Vztah () upravíme do podoby [3]: λ= Q d. S.τ. T (6) P= Q τ (7) Protože energie za čas je výkon: Obrázek 8: Měřený objekt olověný pás Srovnání vypočtených a tabulkových hodnot je v tabulce. Měření je vhodné pro dobře vodivé materiály na kterých snadněji vytvoříme největší teplotní spád mezní pro daný materiál. Tabulka : Měření součinitele tepelné vodivosti materiálů Cu Al Zn Pb Měď Hliník Zinek Olovo Kov (Cu) (Al) (Zn) (Pb) vypočtené λ [W.m-.K-] tabulky λ [W.m-.K-] kde P je výkon [W] můžeme tepelnou vodivost spočítat takto: λ=p d. S. T (8) Měření bylo provedeno na stejných vzorcích materiálů (Cu Al Zn Pb) viz obrázek 8 a obrázek 9. V horní části je materiál známých rozměrů zahříván topným elementem se známým výkonem a dole je chlazen ledem. Takto se vytvoří co největší teplotní spád a ze známých vztahů vypočte součinitel tepelné vodivosti. Tímto měřením jsme zjistili reálné hodnoty tepelné vodivosti. Parametry téměř odpovídají tabulkovým hodnotám. Větší odchylka u olověného materiálu je pravděpodobně způsobena nedostatečným ohříváním. Na materiálu s nízkým λ se hůře vytváří maximální teplotní spád a pro nedostatečné ohřátí a ochlazení jsou hodnoty nepřesné. 3.3 Měření tepelného odporu chladiče V elektronice se chladiče využívají pro chlazení výkonových polovodičových součástek. Cílem měření je srovnání různých druhů chladičů za pomoci rychlého termografického měření (viz Obrázek 9). Chladič je určen konstantou: RTCH = Obrázek 7: Měřený objekt měděný pás ϑ ϑch ϑa = P P (9) kde RTCH je tepelný odpor chladiče [K.W-] ϑ je oteplení chladiče nad okolní teplotu [K] nebo [ C] P je ztrátový výkon součástky na chladiči [W] ϑ a je teplota okolí [K] nebo [ C] ϑ ch je teplota chladiče [K] nebo [ C]. 2
6 VOL.3 NO. FEBRUARY 20 Literatura [] FLIR Systems AB; ThermaCAM PM595 Operator's Manual červenec Publ. No Ed. A [2] ir55.com [online] [cit ]. ThermaCAM P60. Dostupné z www: < > [3] Mgr. M. Jílek - MFF UK. FyzWeb [online] [cit ]. Měření tepelné vodivosti. Dostupné z www: < [] GM Electronic spol. s r.o. [online]. 200 [cit ]. DOA (620-02). Dostupné z www: < > [5] GM Electronic spol. s r.o. [online]. 200 [cit ]. V330N ( ). Dostupné z www: < [6] math.montana.edu [online] [cit ]. se of Color Composites in Landsat TM Data. Dostupné z www: < dex3a.html> Obrázek 9: Průběh měření chladiče V330N Chladič začneme zahřívat definovaným výkonem a změříme jeho teplotu a teplotu nejbližšího okolí. Ze vztahu (8) potom přímo vypočteme tepelný odpor. Tabulka 2: Tepelné odpory chladičů [] [5] Chladič DOA V330N Tep.odpor vypočtený R TCH [K.W - ] Tep.odpor katalog. R TCH [K.W - ] 2 5 Z měření vyplývá že typizované chladiče DOA a V330N mají tepelný odpor 20 K.W - resp. 57 K.W - což prakticky odpovídá udávaným parametrům v katalogu. Závěr V tomto dokumentu byly popsány některé tradiční oblasti pro použití termografického měření. Článek se více zaměřuje na využití v oblasti fyzikálních a optických vlastností materiálů a měření dalších fyzikálních parametrů. Měření byla provedena s termokamerou FLIR ThermaCAM PM575. V článku je ukázáno možné měření emisivity materiálů součinitele tepelné vodivosti kovů a tepelný odpor chladičů pro elektroniku. Určitými úpravami měřicích metod je možné změřit obdobné parametry jiných materiálů např. tepelných izolantů. Přesnost termografického měření je závislá na kalibraci kamery a na vytvoření vhodných podmínek pro měření. Nejedná se o velmi přesné měření ale jeho výhody jsou v jednoduché a názorné reprezentaci dat. 2 5
Lokalizace infrazáření termokamerou a zjištění součinitele prostupu tepla
Verze 8 Lokalizace infrazáření termokamerou a zjištění součinitele prostupu tepla 1 Úvod 1.1 Infračervené záření Objevitelem infračerveného záření v roce 1800 je britský astronom William Frederic Herschel.
VíceSNÍMAČE PRO MĚŘENÍ TEPLOTY
SNÍMAČE PRO MĚŘENÍ TEPLOTY 10.1. Kontaktní snímače teploty 10.2. Bezkontaktní snímače teploty 10.1. KONTAKTNÍ SNÍMAČE TEPLOTY Experimentální metody přednáška 10 snímač je připevněn na měřený objekt 10.1.1.
VíceLABORATORNÍ CVIČENÍ Z FYZIKY
ČESKÉ VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V PRAZE KATEDRA APLIKOVANÉ MATEMATIKY FAKULTA DOPRAVNÍ LABORATORNÍ CVIČENÍ Z FYZIKY Jméno Jana Kuklová Stud. rok 7/8 Číslo kroužku 2 32 Číslo úlohy 52 Ročník 2. Klasifikace
VíceTeplota je nepřímo měřená veličina!!!
TERMOVIZE V PRAXI Roman Vavřička ČVUT v Praze, Fakulta strojní Ústav techniky prostředí 1/48 Teplota je nepřímo měřená veličina!!! Základní rozdělení senzorů teploty: a) dotykové b) bezdotykové 2/48 1
Více1 Bezkontaktní měření teplot a oteplení
1 Bezkontaktní měření teplot a oteplení Cíle úlohy: Cílem úlohy je seznámit se s technologií bezkontaktního měření s vyhodnocováním tepelné diagnostiky provozu elektrických zařízení. Součastně se seznámit
VíceBezkontaktní termografie
Bezkontaktní termografie Biofyzikální ústav LF MU Elektromagnetické spektrum http://cs.wikipedia.org/wiki/soubor:elmgspektrum.png Bezkontaktní termografie 2 Zdroje infračerveného záření Infračervené záření
VíceFyzikální podstata DPZ
Elektromagnetické záření Vlnová teorie vlna elektrického (E) a magnetického (M) pole šíří se rychlostí světla (c) Charakteristiky záření: vlnová délka (λ) frekvence (ν) Fyzikální podstata DPZ Petr Dobrovolný
VíceŠíření tepla. Obecnéprincipy
Šíření tepla Obecnéprincipy Šíření tepla Obecně: Šíření tepla je výměna tepelné energie v tělese nebo mezi tělesy, která nastává při rozdílu teplot. Těleso s vyšší teplotou má větší tepelnou energii. Šíření
VíceŠkolení CIUR termografie
Školení CIUR termografie 7. září 2009 Jan Pašek Stavební fakulta ČVUT v Praze Katedra konstrukcí pozemních staveb Část 1. Teorie šíření tepla a zásady nekontaktního měření teplot Terminologie Termografie
VíceA:Měření odporových teploměrů v ultratermostatu B:Měření teploty totálním pyrometrem KET/MNV (8. cvičení)
A:Měření odporových teploměrů v ultratermostatu B:Měření teploty totálním pyrometrem KET/MNV (8. cvičení) Vypracoval : Martin Dlouhý Osobní číslo : A8B268P A:Měření odporových teploměrů v ultratermostatu
VícePROCESY V TECHNICE BUDOV 12
UNIVERZITA TOMÁŠE BATI VE ZLÍNĚ FAKULTA APLIKOVANÉ INFORMATIKY PROCESY V TECHNICE BUDOV 12 Dagmar Janáčová, Hana Charvátová, Zlín 2013 Tento studijní materiál vznikl za finanční podpory Evropského sociálního
VíceI. diskusní fórum. Možnosti zajištění kvality stavby (diagnostická metoda infračervená termografie) VZDĚLÁVACÍ MATERIÁL O DISKUTOVANÉM TÉMATU
I. diskusní fórum K projektu Cesty na zkušenou Na téma Možnosti zajištění kvality stavby (diagnostická metoda infračervená termografie) které se konalo dne 30. září 2013 od 12:30 hodin v místnosti H108
VíceCharakteristiky optoelektronických součástek
FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM Ústav fyziky FEKT VUT BRNO Spolupracoval Jan Floryček Jméno a příjmení Jakub Dvořák Ročník 1 Měřeno dne Předn.sk.-Obor BIA 27.2.2007 Stud.skup. 13 Odevzdáno dne Příprava Opravy Učitel
VíceTERMOGRAFICKÉ MĚŘENÍ LOPATEK ROTAČNÍHO STROJE "FROTOR"
TERMOMECHANIKA TECHNOLOGICKÝCH PROCESŮ VÝZKUMNÁ ZPRÁVA TERMOGRAFICKÉ MĚŘENÍ LOPATEK ROTAČNÍHO STROJE "FROTOR" Autoři: Ing. Pavel Litoš Ing. Jiří Tesař Číslo projektu: Číslo zprávy: Odpovědný pracovník
VíceTermodiagnostika pro úsporu nákladů v průmyslových provozech
Termodiagnostika pro úsporu nákladů v průmyslových provozech SpektraVision s.r.o. Štěpán Svoboda Vidíme svět v celém spektru Zaměření společnosti Analyzátory kvality elektrické energie Zásahové termokamery
VíceBezkontaktní me ř ení teploty
Bezkontaktní me ř ení teploty I když je bezkontaktní měření teploty velmi jednoduché - opravdu stačí "namířit na měřený objekt a na displeji odečíst teplotu" - pro dosažení správných hodnot, co nejvyšší
VíceAX-7520. Návod k obsluze. UPOZORNĚNÍ: Tento návod popisuje tři modely, které jsou odlišeny označením model A, B a C. A B C.
AX-7520 UPOZORNĚNÍ: Tento návod popisuje tři modely, které jsou odlišeny označením model A, B a C. A B C Nastavitelná emisivita Teplotní alarm Návod k obsluze OBSAH 1. Bezpečnostní informace...3 2. Bezpečnostní
VíceBalmerova série. F. Grepl 1, M. Benc 2, J. Stuchlý 3 Gymnázium Havlíčkův Brod 1, Gymnázium Mnichovo Hradiště 2, Gymnázium Šumperk 3
Balmerova série F. Grepl 1, M. Benc 2, J. Stuchlý 3 Gymnázium Havlíčkův Brod 1, Gymnázium Mnichovo Hradiště 2, Gymnázium Šumperk 3 Grepl.F@seznam.cz Abstrakt: Metodou dělených svazků jsme určili lámavý
VíceCW01 - Teorie měření a regulace
Ústav technologie, mechanizace a řízení staveb CW01 - Teorie měření a regulace ZS 2010/2011 6.1a 2010 - Ing. Václav Rada, CSc. Ústav technologie, mechanizace a řízení staveb Teorie měření a regulace emisivní
VíceTERMOMECHANIKA 15. Základy přenosu tepla
FSI VUT v Brně, Energetický ústav Odbor termomechaniky a techniky prostředí Prof. Ing. Milan Pavelek, CSc. TERMOMECHANIKA 15. Základy přenosu tepla OSNOVA 15. KAPITOLY Tři mechanizmy přenosu tepla Tepelný
VíceSvětlo je elektromagnetické vlnění, které má ve vakuu vlnové délky od 390 nm do 770 nm.
1. Podstata světla Světlo je elektromagnetické vlnění, které má ve vakuu vlnové délky od 390 nm do 770 nm. Vznik elektromagnetických vln (záření): 1. při pohybu elektricky nabitých částic s nenulovým zrychlením
Vícee, přičemž R Pro termistor, který máte k dispozici, platí rovnice
Nakreslete schéma vyhodnocovacího obvodu pro kapacitní senzor. Základní hodnota kapacity senzoru pf se mění maximálně o pf. omu má odpovídat výstupní napěťový rozsah V až V. Pro základní (klidovou) hodnotu
VíceMěření teploty v budovách
Měření teploty v budovách Zadání 1. Seznamte se s fyzikálními principy a funkčností předložených senzorů: odporový teploměr Pt100, termistor NCT, termočlánek typu K a bezdotykový úhrnný pyrometr 2. Proveďte
VíceMolekulová fyzika a termika:
Molekulová fyzika a termika: 1. Měření teploty: 2. Délková roztažnost a Objemová roztažnost látek 3. Bimetal 4. Anomálie vody 5. Částicová stavba látek, vlastnosti látek 6. Atomová hmotnostní konstanta
VíceJaký obraz vytvoří rovinné zrcadlo? Zdánlivý, vzpřímený, stejně velký. Jaký obraz vytvoří vypuklé zrcadlo? Zdánlivý, vzpřímený, zmenšený
Jan Olbrecht Jaký obraz vytvoří rovinné zrcadlo? Zdánlivý, vzpřímený, stejně velký Jaký obraz vytvoří vypuklé zrcadlo? Zdánlivý, vzpřímený, zmenšený Jaký typ lomu nastane při průchodu světla z opticky
VícePříručka pro infračervenou měřicí techniku
Příručka pro infračervenou měřicí techniku 3. přepracované vydání Příručka pro infračervenou měřicí techniku Informace shromážděné naší firmou jsou uvedeny s veškerou vynaloženou pečlivostí a s odbornými
Více4. Stanovení teplotního součinitele odporu kovů
4. Stanovení teplotního součinitele odporu kovů 4.. Zadání úlohy. Změřte teplotní součinitel odporu mědi v rozmezí 20 80 C. 2. Změřte teplotní součinitel odporu platiny v rozmezí 20 80 C. 3. Vyneste graf
VíceSnímkování termovizní kamerou
AB Solartrip,s.r.o. Na Plavisku 1235 755 01 Vsetín www.solarniobchod.cz mobil 777 642 777, e-mail: r.ostarek@volny.cz AKCE: Termovizní diagnostika vnitřní prostory rodinného domu č. p. 197 Ústí u Vsetína
VíceMOLEKULOVÁ FYZIKA A TERMODYNAMIKA
MOLEKULOVÁ FYZIKA A TERMODYNAMIKA 4. TEPLO, TEPLOTA, TEPELNÁ VÝMĚNA Autor: Ing. Eva Jančová DESS SOŠ a SOU spol. s r. o. TEPLO Teplo je míra změny vnitřní energie, kterou systém vymění při styku s jiným
VíceZáklady pyrometrie. - pyrometrie = bezkontaktní měření teploty. 0.4 µm... 25 µm - 40 0 C... 10 000 0 C
Základy pyrometrie - pyrometrie = bezkontaktní měření teploty 0.4 µm... 25 µm - 40 0 C... 10 000 0 C výhody: zanedbatelný vliv měřící techniky na objekt možnost měření rotujících nebo pohybujících se těles
VíceMĚŘENÍ ABSOLUTNÍ VLHKOSTI VZDUCHU NA ZÁKLADĚ SPEKTRÁLNÍ ANALÝZY Measurement of Absolute Humidity on the Basis of Spectral Analysis
MĚŘENÍ ABSOLUTNÍ VLHKOSTI VZDUCHU NA ZÁKLADĚ SPEKTRÁLNÍ ANALÝZY Measurement of Absolute Humidity on the Basis of Spectral Analysis Ivana Krestýnová, Josef Zicha Abstrakt: Absolutní vlhkost je hmotnost
Více25 A Vypracoval : Zdeněk Žák Pyrometrie υ = -40 C.. +10000 C. Výhody termovize Senzory infračerveného záření Rozdělení tepelné senzory
25 A Vypracoval : Zdeněk Žák Pyrometrie Bezdotykové měření Pyrometrie (obrázky viz. sešit) Bezdotykové měření teplot je měření povrchové teploty těles na základě elektromagnetického záření mezi tělesem
VíceCertifikované termodiagnostické měření.
Certifikované termodiagnostické měření. Název měření : VZOR Měřeno pro : XXXXXXXXXX Adresa : XXXXXXXXXX 000 00 XXXXXXXXXX Datum měření : Měření provedl : 00. 00. 0000 Stanislav Hofman Měření provedeno
VíceMěření závislosti indexu lomu kapalin na vlnové délce
Měření závislosti indexu lomu kapalin na vlnové délce TOMÁŠ KŘIVÁNEK Přírodovědecká fakulta Masarykovy univerzity, Brno Abstrakt V příspěvku je popsán jednoduchý experiment pro demonstraci a měření závislosti
VíceÚstav technologie, mechanizace a řízení staveb. Teorie měření a regulace. emisivní p. ZS 2015/ Ing. Václav Rada, CSc.
Ústav technologie, mechanizace a řízení staveb Teorie měření a regulace emisivní - 2 18-2p. ZS 2015/2016 2015 - Ing. Václav Rada, CSc. Přímé pokračování - 2. díl o A emisivních principech snímačů VR -
VíceBalmerova série, určení mřížkové a Rydbergovy konstanty
Balmerova série, určení mřížkové a Rydbergovy konstanty V tomto laboratorním cvičení zkoumáme spektrální čáry 1. řádu vodíku a rtuti pomocí difrakční mřížky (mřížkového spektroskopu). Známé spektrální
VíceFyzikální praktikum FJFI ČVUT v Praze
Fyzikální praktikum FJFI ČVUT v Praze Úloha 5: Měření teploty wolframového vlákna Datum měření: 1. 4. 2016 Doba vypracovávání: 12 hodin Skupina: 1, pátek 7:30 Vypracoval: Tadeáš Kmenta Klasifikace: 1 Zadání
VíceDZDDPZ1 - Fyzikální základy DPZ (opakování) Doc. Dr. Ing. Jiří Horák Institut geoinformatiky VŠB-TU Ostrava
DZDDPZ1 - Fyzikální základy DPZ (opakování) Doc. Dr. Ing. Jiří Horák Institut geoinformatiky VŠB-TU Ostrava Elektromagnetické záření Nositelem informace v DPZ je EMZ elmag vlna zvláštní případ elmag pole,
VíceBezdotykové měření teploty
MĚŘENÍ PROVOZNÍCH VELIČIN V CUKROVARNICTVÍ Bezdotykové měření teploty MEASUREMENT OF PROCESS VARIABLES IN SUGAR INDUSTRY: NON-CONTACT TEMPERATURE MEASUREMENT Karel Kadlec Vysoká škola chemicko-technologická
Více102FYZB-Termomechanika
České vysoké učení technické v Praze Fakulta stavební katedra fyziky 102FYZB-Termomechanika Sbírka úloh (koncept) Autor: Doc. RNDr. Vítězslav Vydra, CSc Poslední aktualizace dne 20. prosince 2018 OBSAH
VíceInfračervená termografie ve stavebnictví
Infračervená termografie ve stavebnictví Autor: Ing. Marcela POČINKOVÁ, Ph.D., Ing. Olga RUBINOVÁ, Ph.D. Termografické měření a následná diagnostika je metodou pro bezkontaktní a poměrně rychlý průzkum
VícePRINCIP MĚŘENÍ TEPLOTY spočívá v porovnání teploty daného tělesa s definovanou stupnicí.
1 SENZORY TEPLOTY TEPLOTA je jednou z nejdůležitějších veličin ovlivňujících téměř všechny stavy a procesy v přírodě Ke stanovení teploty se využívá závislosti určitých fyzikálních veličin na teplotě (A
VíceVyhodnocení součinitele alfa z dat naměřených v reálných podmínkách při teplotách 80 C a pokojové teplotě.
oučinitel odporu Vyhodnocení součinitele alfa z dat naměřených v reálných podmínkách při teplotách 80 C a pokojové teplotě Zadání: Vypočtěte hodnotu součinitele α s platinového odporového teploměru Pt-00
VíceStavební tepelná technika 1 - část A Jan Tywoniak ČESKÉ VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V PRAZE Fakulta stavební. Stavební fyzika (L)
ČESKÉ VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V PRAZE Fakulta stavební Stavební fyzika (L) Jan Tywoniak A48 tywoniak@fsv.cvut.cz součásti stavební fyziky Stavební tepelná technika Stavební akustika Denní osvětlení. 6 4
VíceOddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK
Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM III Úloha číslo: 16 Název: Měření indexu lomu Fraunhoferovou metodou Vypracoval: Ondřej Hlaváč stud. skup.: F dne:
VíceA5M13VSO MĚŘENÍ INTENZITY A SPEKTRA SLUNEČNÍHO ZÁŘENÍ
MĚŘENÍ INTENZITY A SPEKTRA SLUNEČNÍHO ZÁŘENÍ Zadání: 1) Pomocí pyranometru SG420, Light metru LX-1102 a měřiče intenzity záření Mini-KLA změřte intenzitu záření a homogenitu rozložení záření na povrchu
VíceJméno a příjmení. Ročník. Měřeno dne. 11.3.2013 Příprava Opravy Učitel Hodnocení. Charakteristiky optoelektronických součástek
FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM Ústav fyziky FEKT VUT BRNO Jméno a příjmení Petr Švaňa Ročník 1 Předmět IFY Kroužek 38 ID 155793 Spolupracoval Měřeno dne Odevzdáno dne Ladislav Šulák 25.2.2013 11.3.2013 Příprava Opravy
VíceÚčinky elektrického proudu. vzorová úloha (SŠ)
Účinky elektrického proudu vzorová úloha (SŠ) Jméno Třída.. Datum.. 1. Teoretický úvod Elektrický proud jako jev je tvořen uspořádaným pohybem volných částic s elektrickým nábojem. Elektrický proud jako
VíceM e P S. Vyzařující plocha S je konstantní stejně jako σ a pokud těleso odvádí energii jen zářením
Co vše umí žárovka!(?) Co je žárovka Žárovka je vlákno v baňce ve které je plyn nebo vakuum. Plynem jsou plněné větší žárovky a menší jsou většino u vakuové. Vláknem prochází proud a vlákno se tím zahřívá
VíceZÁPADOČESKÁ UNIVERZITA V PLZNI FAKULTA ELEKTROTECHNICKÁ KATEDRA TECHNOLOGIÍ A MĚŘENÍ BAKALÁŘSKÁ PRÁCE
ZÁPADOČESKÁ UNIVERZITA V PLZNI FAKULTA ELEKTROTECHNICKÁ KATEDRA TECHNOLOGIÍ A MĚŘENÍ BAKALÁŘSKÁ PRÁCE Termovizní měření budov Marek Špiroch 2014 Abstrakt Předkládaná bakalářská práce se zabývá termovizním
VícePraktikum III - Optika
Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK Praktikum III - Optika Úloha č. 13 Název: Vlastnosti rentgenového záření Pracoval: Matyáš Řehák stud.sk.: 13 dne: 3. 4. 2008 Odevzdal
VíceOptické spektroskopie 1 LS 2014/15
Optické spektroskopie 1 LS 2014/15 Martin Kubala 585634179 mkubala@prfnw.upol.cz 1.Úvod Velikosti objektů v přírodě Dítě ~ 1 m (10 0 m) Prst ~ 2 cm (10-2 m) Vlas ~ 0.1 mm (10-4 m) Buňka ~ 20 m (10-5 m)
VíceOchrana obalem před změnami teploty a úloha obalu při tepelných procesech v technologii potravin. Sdílení tepla sáláním. Balení pro mikrovlnný ohřev
Převod tepla obalem z potraviny do vnějšího prostředí a naopak Ochrana obalem před změnami teploty a úloha obalu při tepelných procesech v technologii potravin 1 Obecně tepelné procesy snaha o co nejmenší
VíceElektrický signál - základní elektrické veličiny
EVROPSKÝ SOCIÁLNÍ FOND Elektrický signál - základní elektrické veličiny PRAHA & EU INVESTUJEME DO VAŠÍ BUDOUCNOSTI Podpora kvality výuky informačních a telekomunikačních technologií ITTEL CZ.2.17/3.1.00/36206
VíceZáklady spektroskopie a její využití v astronomii
Ing. Libor Lenža, Hvězdárna Valašské Meziříčí, p. o. Základy spektroskopie a její využití v astronomii Hvězdárna Valašské Meziříčí, p. o. Krajská hvezdáreň v Žiline Světlo x záření Jak vypadá spektrum?
VíceSpektroskopie Vegy. e hc/k BλT. λ 5 1. L =4πR 2 σt 4, (2)
Spektroskopie Vegy Jako malý kluk jsem celkem pravidelně sledoval jeden televizní pořad jmenoval se Vega. Šlo o pásmo několika seriálů a rozhovorů s různými osobnostmi. Jakábylamojeradost,kdyžjsemsedozvěděl,ževtomtopraktikusebudeme
VíceZÁKLADY STAVEBNÍ FYZIKY
ZÁKLADY STAVEBNÍ FYZIKY Doc.Ing.Václav Kupilík, CSc. První termodynamická věta představuje zákon o zachování energie. Podle tohoto zákona nemůže energie samovolně vznikat nebo zanikat, ale může se pouze
VíceVY_32_INOVACE_6/15_ČLOVĚK A PŘÍRODA. Předmět: Fyzika Ročník: 6. Poznámka: Vodiče a izolanty Vypracoval: Pták
VY_32_INOVACE_6/15_ČLOVĚK A PŘÍRODA Předmět: Fyzika Ročník: 6. Poznámka: Vodiče a izolanty Vypracoval: Pták Izolant je látka, která nevede elektrický proud izolant neobsahuje volné částice s elektrický
VíceÚloha 21: Studium rentgenových spekter
Petra Suková, 3.ročník 1 Úloha 21: Studium rentgenových spekter 1 Zadání 1. S využitím krystalu LiF jako analyzátoru proveďte měření následujících rentgenových spekter: a) Rentgenka s Cu anodou. proměřte
VíceVnitřní energie. Teplo. Tepelná výměna.
Vnitřní energie. Teplo. Tepelná výměna. A) Výklad: Vnitřní energie vnitřní energie označuje součet celkové kinetické energie částic (tj. rotační + vibrační + translační energie) a celkové polohové energie
VíceDPZ - IIa Radiometrické základy
DPZ - IIa Radiometrické základy Ing. Tomáš Dolanský Definice DPZ DPZ = dálkový průzkum Země Remote Sensing (Angl.) Fernerkundung (Něm.) Teledetection (Fr.) Informace o objektu získává bezkontaktním měřením
VíceInfračervený teploměr 759-016
Vlastnosti: 759-016 - Přesné bezdotykové měření - Vestavěné laserové ukazovátko - Volitelný údaj ve stupních Celsia nebo Fahrenheita - Údaj maximální a minimální naměřené teploty - Zajištění spouště -
Víced p o r o v t e p l o m ě r, t e r m o č l á n k
d p o r o v t e p l o m ě r, t e r m o č l á n k Ú k o l : a) Proveďte kalibraci odporového teploměru, termočlánku a termistoru b) Určete teplotní koeficienty odporového teploměru, konstanty charakterizující
VícePracovní list žáka (ZŠ)
Pracovní list žáka (ZŠ) Účinky elektrického proudu Jméno Třída.. Datum.. 1. Teoretický úvod Elektrický proud jako jev je tvořen uspořádaným pohybem volných částic s elektrickým nábojem. Elektrický proud
VíceTERMOGRAFIE A PRŮVZDUŠNOST LOP
1 TERMOGRAFIE A PRŮVZDUŠNOST LOP 24.4. 2012 Brno IBF Stavební veletrh Ing. Viktor ZWIENER, Ph.D. 2 prodej barevných obrázků 3 prodej barevných obrázků 4 laický pohled 5 termografie, termovize, termodiagnostika
VíceIng. Jiří Fejfar, Ph.D. Dálkový průzkum Země
Ing. Jiří Fejfar, Ph.D. Dálkový průzkum Země strana 2 Co je DPZ Dálkový průzkum je umění rozdělit svět na množství malých barevných čtverečků, se kterými si lze hrát na počítači a odhalovat jejich neuvěřitelný
VíceFyzikální praktikum II
Kabinet výuky obecné fyziky, UK MFF Fyzikální praktikum II Úloha č. 9 Název úlohy: Charakteristiky termistoru Jméno: Ondřej Skácel Obor: FOF Datum měření: 16.11.2015 Datum odevzdání:... Připomínky opravujícího:
VíceStanovení měrného tepla pevných látek
61 Kapitola 10 Stanovení měrného tepla pevných látek 10.1 Úvod O teple se dá říci, že souvisí s energií neuspořádaného pohybu molekul. Úhrnná pohybová energie neuspořádaného pohybu molekul, pohybu postupného,
VíceZákladem molekulové fyziky je kinetická teorie látek. Vychází ze tří pouček:
Molekulová fyzika zkoumá vlastnosti látek na základě jejich vnitřní struktury, pohybu a vzájemného působení částic, ze kterých se látky skládají. Termodynamika se zabývá zákony přeměny různých forem energie
VíceÚloha 1: Vypočtěte hustotu uhlíku (diamant), křemíku, germania a α-sn (šedý cín) z mřížkové konstanty a hmotnosti jednoho atomu.
Úloha : Vypočtěte hustotu uhlíku (diamant), křemíku, germania a α-sn (šedý cín) z mřížkové konstanty a hmotnosti jednoho atomu. Všechny zadané prvky mají krystalovou strukturu kub. diamantu. (http://en.wikipedia.org/wiki/diamond_cubic),
VíceOtázky z optiky. Fyzika 4. ročník. Základní vlastnosti, lom, odraz, index lomu
Otázky z optiky Základní vlastnosti, lom, odraz, index lomu ) o je světlo z fyzikálního hlediska? Jaké vlnové délky přísluší viditelnému záření? - elektromagnetické záření (viditelné záření) o vlnové délce
VíceFyzikální praktikum FJFI ČVUT v Praze
Fyzikální praktikum FJFI ČVUT v Praze Úloha 4: Balrmerova série Datum měření: 13. 5. 016 Doba vypracovávání: 7 hodin Skupina: 1, pátek 7:30 Vypracoval: Tadeáš Kmenta Klasifikace: 1 Zadání 1. DÚ: V přípravě
VíceElektromagnetické vlnění
Elektromagnetické vlnění kolem vodičů elmag. oscilátoru se vytváří proměnné elektrické i magnetické pole http://www.walter-fendt.de/ph11e/emwave.htm Radiotechnika elmag vlnění vyzářené dipólem můžeme zachytit
VíceRuční bezdotykový teploměr Více jistoty při měření díky dvoubodovému laseru
testo 830-T4 Ruční bezdotykový teploměr Více jistoty při měření díky dvoubodovému laseru testo 830-T4 ruční bezdotykový teploměr Teploměr testo 830-T4 je profesionálním řešením pro bezdotykové měření teploty
VíceV izolované soustavě nedochází k výměně tepla s okolím. Dokonalá izolovaná soustava neexistuje, nejvíce se jí blíží kalorimetr nebo termoska.
Teplo a vnitřní energie pracovní list Vnitřní energie Všechny tělesa se skládají z částic, které vykonávají neustálý a neuspořádaný pohyb a které na sebe navzájem silově působí. Částice uvnitř všech těles
VíceSvětlo jako elektromagnetické záření
Světlo jako elektromagnetické záření Základní pojmy: Homogenní prostředí prostředí, jehož dané vlastnosti jsou ve všech místech v prostředí stejné. Izotropní prostředí prostředí, jehož dané vlastnosti
VíceMetody využívající rentgenové záření. Rentgenografie, RTG prášková difrakce
Metody využívající rentgenové záření Rentgenografie, RTG prášková difrakce 1 Rentgenovo záření 2 Rentgenovo záření X-Ray Elektromagnetické záření Ionizující záření 10 nm 1 pm Využívá se v lékařství a krystalografii.
VíceOddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. Posuzoval:... dne:...
Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK Praktikum 1 Úloha č. 10 Název: Rychlost šíření zvuku Pracoval: Jan Kotek stud.sk.: 17 dne: 2.3.2012 Odevzdal dne:... možný počet bodů
VíceUčební texty z fyziky 2. A OPTIKA. Obor zabývající se poznatky o a zákonitostmi světelných jevů. V posledních letech rozvoj optiky vynález a využití
OPTIKA Obor zabývající se poznatky o a zákonitostmi světelných jevů Světlo je vlnění V posledních letech rozvoj optiky vynález a využití Podstata světla Světlo je elektromagnetické vlnění Zdrojem světla
VíceTeoretické základy bezdotykového měření
Teoretické základy bezdotykového měření Z podkladů: Ing. Jana Dvořáka Vedoucí cvičení: Ing. Daniela Veselá Speciální technika a měření v oděvní výrobě Zákony vyzařování popisují vlastnosti tepelného záření
VíceÚvod, optické záření. Podkladový materiál k přednáškám A0M38OSE Obrazové senzory ČVUT- FEL, katedra měření, Jan Fischer, 2014
Úvod, optické záření Podkladový materiál k přednáškám A0M38OSE Obrazové senzory ČVUT- FEL, katedra měření, Jan Fischer, 2014 Materiál je pouze grafickým podkladem k přednášce a nenahrazuje výklad na vlastní
VíceÚloha 3: Mřížkový spektrometr
Petra Suková, 2.ročník, F-14 1 Úloha 3: Mřížkový spektrometr 1 Zadání 1. Seřiďte spektrometr pro kolmý dopad světla(rovina optické mřížky je kolmá k ose kolimátoru) pomocí bočního osvětlení nitkového kříže.
VíceTERMOGRAFIE A PRŮVZDUŠNOST LOP
1 TERMOGRAFIE A PRŮVZDUŠNOST LOP 5 5 národní konference LOP 20.3. 2012 Clarion Congress Hotel Praha **** národ Ing. Viktor ZWIENER, Ph.D. 2 prodej barevných obrázků 3 prodej barevných obrázků 4 laický
VíceStručný úvod do spektroskopie
Vzdělávací soustředění studentů projekt KOSOAP Slunce, projevy sluneční aktivity a využití spektroskopie v astrofyzikálním výzkumu Stručný úvod do spektroskopie Ing. Libor Lenža, Hvězdárna Valašské Meziříčí,
VíceDualismus vln a částic
Dualismus vln a částic Filip Horák 1, Jan Pecina 2, Jiří Bárdoš 3 1 Mendelovo gymnázium, Opava, Horaksro@seznam.cz 2 Gymnázium Jeseník, pecinajan.jes@mail.com 3 Gymnázium Teplice, jiri.bardos@post.gymtce.cz
VíceČESKÉ VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V PRAZE. Fakulta Elektrotechnická Katedra Energetiky. bakalářská práce
ČESKÉ VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V PRAZE Fakulta Elektrotechnická Katedra Energetiky Závislost oteplení přechodového odporu na velikosti protékajícího proudu Current Dependence of Temperature Rise of Contact
VíceJaký význam má kritický kmitočet vedení? - nejnižší kmitočet vlny, při kterém se vlna začíná šířit vedením.
Jaký význam má kritický kmitočet vedení? - nejnižší kmitočet vlny, při kterém se vlna začíná šířit vedením. Na čem závisí účinnost vedení? účinnost vedení závisí na činiteli útlumu β a na činiteli odrazu
VíceCharakteristiky optického záření
Fyzika III - Optika Charakteristiky optického záření / 1 Charakteristiky optického záření 1. Spektrální charakteristika vychází se z rovinné harmonické vlny jako elementu elektromagnetického pole : primární
VíceOpakování: shrnutí základních poznatků o struktuře atomu
11. Polovodiče Polovodiče jsou krystalické nebo amorfní látky, jejichž elektrická vodivost leží mezi elektrickou vodivostí kovů a izolantů a závisí na teplotě nebo dopadajícím optickém záření. Elektrické
VíceTERMIKA II. Stacionární vedení s dokonalou i nedokonalou izolací; Obecná rovnice vedení tepla; Přestup a prostup tepla;
TERMIKA II Šíření tepla vedením, prouděním a zářením; Stacionární vedení s dokonalou i nedokonalou izolací; Nestacionární vedení tepla; Obecná rovnice vedení tepla; Přestup a prostup tepla; 1 Šíření tepla
VíceV izolované soustavě nedochází k výměně tepla s okolím. Dokonalá izolovaná soustava neexistuje, nejvíce se jí blíží kalorimetr nebo termoska.
Teplo a vnitřní energie pracovní list Vnitřní energie Všechny tělesa se skládají z částic, které vykonávají neustálý a neuspořádaný pohyb a které na sebe navzájem silově působí. Částice uvnitř všech těles
VíceÚstav technologie, mechanizace a řízení staveb. Teorie měření a regulace. emisivní p. ZS 2015/ Ing. Václav Rada, CSc.
Ústav technologie, mechanizace a řízení staveb Teorie měření a regulace emisivní - 1 18-1p. ZS 2015/2016 2015 - Ing. Václav Rada, CSc. Úvodní pokračování - 1. díl o A emisivních principech snímačů VR -
VíceČÁST TŘETÍ KONTROLNÍ OTÁZKY
ČÁST TŘETÍ KONTROLNÍ OTÁZKY ULTRAZVUK 1) Co to je ultrazvuk? 2) Jak se šíříultrazvukové vlnění? 3) Jakou rychlostí se šíří ultrazvuk ve vakuu? 4) Jaké znáte zdroje ultrazvukového vlnění? 5) Jaké se používají
VíceZobrazení v IR oblasti s využitím termocitlivých fólií
Zobrazení v IR oblasti s využitím termocitlivých fólií ZDENĚK BOCHNÍČEK Přírodovědecká fakulta MU, Brno, Kotlářská 2, 611 37 Úvod Pokusy s infračerveným zářením se staly tématem již několika příspěvků
VícePRAKTIKUM II Elektřina a magnetismus
Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM II Elektřina a magnetismus Úloha č.: VIII Název: Měření impedancí rezonanční metodou Pracoval: Pavel Brožek stud. skup. 12
VíceMěření prostupu tepla
KATEDRA EXPERIMENTÁLNÍ FYZIKY PŘÍRODOVĚDECKÁ FAKULTA UNIVERZITY PALACKÉHO V OLOMOUCI FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM Z MOLEKULOVÉ FYZIKY A TERMODYNAMIKY Měření prostupu tepla Úvod Prostup tepla je kombinovaný případ
Více11. Odporový snímač teploty, měřicí systém a bezkontaktní teploměr
11. Odporový snímač teploty, měřicí systém a bezkontaktní teploměr Otázky k úloze (domácí příprava): Pro jakou teplotu je U = 0 v případě použití převodníku s posunutou nulou dle obr. 1 (senzor Pt 100,
VíceStudijní opora pro předmět Technologie elektrotechnické výroby
Studijní opora pro předmět Technologie elektrotechnické výroby Doc. Ing. Václav Kolář Ph.D. Předmět určen pro: Fakulta metalurgie a materiálového inženýrství, VŠB-TU Ostrava. Navazující magisterský studijní
VíceGama spektroskopie. Vojtěch Motyčka Centrum výzkumu Řež s.r.o.
Gama spektroskopie Vojtěch Motyčka Centrum výzkumu Řež s.r.o. Teoretický úvod ke spektroskopii Produkce a transport neutronů v různých materiálech, které se v daných zařízeních vyskytují (urychlovačem
VícePELTIERŮV ČLÁNEK. Materiály pro elektrotechniku. Univerzita Pardubice Fakulta elektrotechniky a informatiky. Laboratorní cvičení č.
Univerzita Pardubice Fakulta elektrotechniky a informatiky Materiály pro elektrotechniku Laboratorní cvičení č. 3 PELTIERŮV ČLÁNEK Jméno(a): Jiří Paar, Zdeněk Nepraš Stanoviště: 6 Datum: 1. 5. 008 Úvod
Více