Spektroskopie. Josef von Fraunhofer
|
|
- Jaroslava Pokorná
- před 8 lety
- Počet zobrazení:
Transkript
1 Spekroskopie Josef von Fraunhofer
2 Rober Bunsen objev rubiia a cesia pomocí spekroskopie společně s Kirchhoffem Wilhelm C. Röngen objev rengenového záření Aners J. Ångsröm objev voíku ve sluneční amosféře Ewar M. Purcell MR spekroskopie Gusav Kirchhoff suium speker záření černého ělesa Charles H. Townes *95 mikrovlnná spekroskopie
3 I B A ν Absorpce a emise záření E E hlaina hlaina absorpce: simulovaná sponánní I B A ν sponánní simulovaná emise: h E E ν, poče molekul ve savech a v čase Iν inenzia záření o frekvenci ν A, A, B, B Einseinovy koeficieny sponánní a simulované absorpce a emise Sponánní absorpce: způsobená zv. flukuací vakua, málo pravěpoobná. Simulovaná emise: Je-li osaženo inverze populací >, inenzia záření při průchou lákou soupá: princip laseru Ligh Amplificaion by Simulae Emission of Raiaion
4 Elekromagneické spekrum gama rengenové ulrafialové infračervené název záření záření záření záření záření mikrovlny ráiové vlny vlnová élka m viielné svělo nm frekvence Hz energie jenoho foonu ev vlnoče cm charakerisická eploa K T h ν /k proces přechoy přechoy přechoy vibrace roace molekul přechoy jaerných v jáře vniřních vnějších m olekul přechoy spinů elekronů elekronů elekronových spinů
5 Spekrum záření černého ělesa Černé ěleso: Pohlcuje veškeré záření, keré na něj opaá a opě jej emiuje. Po usavení rovnováhy mezi absorpcí a emisí má spojié emisní spekrum s maximem, jehož vlnová élka klesá s eploou T, pole klasické fyziky by však měla inenzia vyzařování růs s klesající vlnovou élkou, neboť se zvěšuje poče emiujících osciláorů ulrafialová kaasrofa. Iλ/λ J s - m K 5000 K 3000 K 000 K λ μm Planckův vyzařovací zákon I λ λ hc 5 λ exp hc λkt k, J K - Bolzmannova konsana Ovození vzahu přepokláá kvanování energie záření po kvanech o velikosi hc/λ
6 Aomová a molekulová spekra Aomové molekulové spekrum: závislos poču foonů absorbovaných či emiovaných za jenoku času výkonu absorbovaného či emiovaného záření na jejich frekvenci energii, vlnové élce, vlnoču. Aomová spekra: sesávají z čar, keré příslušejí přechoům mezi různými elekronovými savy. Hg e Molekulová spekra: mají složiější srukuru, vele kvanování elekronové energie se projevuje i kvanování energie roačního a vibračního pohybu jaer. Sousavy čar v molekulových spekrech časo splývají v pásy. Polohy čár pásů uávají změnu energie při přechoech, kerým yo čáry pásy příslušejí, relaivní inenziy čar pásů jsou určeny a honoami Einseinových koeficienů pro aný přecho a b počem aomů molekul ve savu, z něhož přecho probíhá. Výběrová pravila: Einseinovy koeficieny pro někeré přechoy jsou nulové nebo zanebaelně malé zv. zakázané přechoy. Typy přechoů: elekrické ipólové, magneické ipólové, elekrické kvarupólové,..
7 Aomová spekra Emisní spekrum voíku: β γ α Inenzia rel. j. γ 434 nm β 486 nm α 656 nm Rybergova rovnice: Rybergova konsana: R λ n n R m e 8ε h e 0 4 3, c 7 m λ nm n : hrana série
8 Jemná srukura aomových speker Jemná srukura aomových speker: inerakce spinového a orbiálního magneického momenu elekronů. soíkový uble Velmi jemná srukura: inerakce magneických momenů elekronů s magneickým momenem aomového jára. I rel. j. 3p 0,0 ev 3,04 ev 589,0 nm 589,6 nm 3s 5,4 ev λ nm Definice sekuny: sekuna je oba rvání perio záření, keré přísluší přechou mezi věma hlainami velmi jemné srukury záklaního savu 33 Cs.
9 Aomová spekra v oblasi rengenového záření Rengenové záření a brzné vzniká při zabržění elekronů o vysoké kineické energii náraz na anou v Röngenově rubici, má spojié spekrum b charakerisické vzniká při přechoech elekronů na vniřních hlainách v ěžších aomech Rengenové emisní spekrum Pb ionizace např. nárazem elekronu Inenzia rel. j. přeskoky elekronů z vyšších hlain za emise foonů rengenového záření E kev
10 Aplikace aomové spekroskopie Plamenová foomerie kvaniaivní prvková analýza založená na měření aomových emisních speker, aomy jsou exciovány vsříknuím vzorku o plamene. Meoa je vhoná pro a, K, Li, Ca... Aomová absorpční spekromerie kvaniaivní prvková analýza založená na měření absorpce záření, keré opovíá emisním frekvencím sanovovaného prvku. Absorpční a emisní aomová spekra jsou vzájemně inverzní, záření je selekivně absorbováno jen sanovovaným prvkem. H absorpční H emisní K exciaci se používá lampa s kaoou vyrobenou ze sanovovaného prvku, kerá emiuje exciované aomy ohoo prvku. Vzorek se vsřikuje o plamene kvůli aomizaci rozšěpení molekul na aomy. Touo meoou je možné sanovi 6 prvků vše kovy.
11 Vniřní pohyb molekul Celková energie molekuly: Souče energie ranslační, roační, vibrační a elekronové: Translační energie se jako jeiná mění spojiě, osaní jsou kvanovány. Dvouaomová molekula A vibrace B r m A, m B r ν 0 roace Roační pohyb: moel uhého rooru I se nemění s roační frekvencí E J h J J 8π I + I hmonosi jaer rovnovážná élka vazby vibrační frekvence m m m + m A B r momen A J0,,... roační kvanové číslo B E w servačnosi Vibrační pohyb: moel lineárního harmonického osciláoru: w + hν T m + m w0,,... vibrační kvanové číslo ν záklaní vibrační frekvence A B Vx u ranslační kineická energie křivka poenciální energie harmonického osciláoru V x k x r r x
12 Roační přechoy Roační přechoy leží v mikrovlnné oblasi, probíhají pouze u molekul s permamenním ipólovým momenem a pouze v plynné fázi v kapalinách a pevných lákách je roační pohyb molekul brzěn, resp. zcela zasaven mezimolekulovými inerakcemi. Při roačních přechoech se J mění o ±. Tomu opovíají pro lineární molekuly s momenem servačnosi I frekvence: ν J J + EJ + EJ h J + h 4π I elineární molekuly: Až 3 různé momeny servačnosi I x, I y, I z složiější spekrum Osřeivá isorze: Při vyšších J rychlejší roaci se vlivem osřeivé síly zvěšuje mezijaerná vzálenos a rose momen servačnosi. Jemná srukura roačních speker: inerakce roačního pohybu s elekronovým orbiálním pohybem a elekronovým a jaerným spinem.
13 Vibrační přechoy Vibrační přechoy leží v infračervené oblasi, pozorovaelné jsou pouze y vibrace, při nichž se mění ipólový momen molekuly. -aomová nelineární molekula má 3 6 vibračních móů, lineární 3 5. Kažý mó má svou záklaní vibrační frekvenci ν i a vibrační kvanové číslo w i. Pásy pozorované ve spekru mají frekvence: ν 3 65 i ν i Δw i Δw, Δw,..., Δw 3 65 změny vibračních kvanových čísel při přechou ejinenzívnější pásy opovíají Δw i ±, Δw j i 0,.j. záklaním vibračním frekvencím, inenzia vyšších harmonických a kombinačních vibračních pásů je malá. Anharmonicia: Frekvence vyšších vibračních hlain nejsou násobky záklaní vibrační frekvence, vzálenosi hlain se s rosoucím ν zmenšují Vibrační móy molekuly CO ~ ν cm harmonický osciláor valenční symerická vibrace inakivní v IR spekru poenciálová křivka vouaomové molekuly 349 cm cm - valenční anisymerická vibrace r nm eformační vibrace vzájemně kolmé móy o sejné záklaní frekvenci
14 Vibračně-roační spekra Při změně vibračního kvanového čísla ochází současně i ke změně roačního kvanového čísla: Infračervená spekra molekul v plynné fázi mají roační srukuru: J J věev P J J věev Q zakázaný přecho, objevuje se jen u raikálů J J+ věev R J 5 věev P věev Q věev R Vibračně-roační spekrum molekuly HCl věev P věev R w J w 0 0 ~ ν cm Inerakce roačního a vibračního pohybu: I závisí na vibračním savu molekuly.
15 Infračervená spekroskopie Analýza vibračních frekvencí molekul poskyuje informace o srukuře. Charakerisické vibrace vibrační móy, u nichž je věšina vibrační energie sousřeěna jen o jené vazby. Jejich frekvence je pak přibližně sejná ve všech molekulách a její nalezení ve spekru okláá příomnos ané vazby. Infračervené spekrum pozorovaelné jsou vibrace, při nichž se mění ipólový momen Cl C H aromaická C H alifaická CC aromaická C Cl Cl CH 3 O CO C H eformační pozorovaelné jsou vibrace, při nichž se mění polarizovaelnos Ramanovo spekrum ~ ν cm
16 exciovaný elekronový sav záklaní elekronový sav VR vniřní konverze emise vibrační relaxace VR absorpce Elekronové přechoy v molekulách Přechoy valenčních elekronů v molekulách leží v ulrafialové, viielné a blízké infračervené oblasi. Klasifikace přechoů: σ σ*, π π*, n σ*, n π* n nevazebný elekron Kažému elekronovému savu molekuly přísluší jiná hyperplocha poenciální energie, a ey i jiné vibrační hlainy. Přechoy o různých vibračních hlain elekronového exciovaného savu se něky projevují jako vibrační srukura absorpčního pásu. Deakivace exciovaného savu a nezářivá vibrační relaxace přenos vibrační energie na ranslační energii okolních molekul prosřenicvím srážek a vniřní konverze přecho exciovaného elekronového savu o vibračně exciovaného záklaního savu b zářivá luminiscence fluorescence beze změny celkového elekronového spinu a fosforescence změna spinu, zakázaný pomalý přecho
17 Elekronová spekra Luminiscenční spekra: exciační spekrum závislos inenziy luminiscence na vlnové élce exciačního záření při konsanní vlnové élce emiovaného záření obvykle je poobné absorpčnímu spekru emisní spekrum závislos inenziy luminiscence na vlnové élce emiovaného záření při konsanní vlnové élce exciačního záření. Exciační a emisní spekrum jsou přibližně zrcalově symerické. I F /I F max, ελ/ε max λ Absorpční a luminiscenční spekra DPH absorpční spekrum vibrační exciační spekrum em. 45 nm srukura λ nm DPH emisní spekrum exc. 370 nm Poče foonů exciační puls 370 nm časový průběh eakivace exciovaného savu DPH emise 45 nm ns Luminiscenci se objevuje jen u malého množsví láek, věšina molekul se eakivuje jen nezářivě.
18 Spekroskopie nukleární magneické rezonance MR ěkerá aomová jára H, H, 3 C, 4... mají nenulový jaerný spin. Ve vnějším magneickém poli přísluší různým orienacím vekoru spinového magneického momenu různá energie, rozíl mezi hlainami je přímo úměrný inenziě pole magneické inukci a opovíá energii foonů v raiofrekvenční oblasi apř. rezonanční frekvence pro H při B 7 T je ν MHz Chemický posuv δ: Rezonanční frekvence jára je ovlivněna magneickým polem elekronového obalu, a je ey závislá na chemickém savu jára. ν ν r δ ν 0 ν rezonanční frekvence jára ν 0 pracovní frekvence přísroje ν r rezonanční frekvence sanaru pro H, 3 C a 9 Si: SiCH 3 4 a b c CH 3 CH OH c b a Vlivem inerakce spinů jaer ochází v někerých přípaech ke šěpení pásů. ukleární magneické rezonance se využívá i v meicíně ke zobrazování: Při využií prosorově proměnného pole rezonanční frekvence jaer měří se H závisí na poloze. δ ppm
19 Měření speker spekrální oblas zroj záření eekor záření analyzáor raiofrekvenční vysílací anéna přijímací anéna mikrovlnná klysron bolomer infračervená žhavé vlákno bolomer, ermočlánek inerferomer viielná a ulrafialová výbojka foonásobič ifrakční mřížka rengenová rengenová rubice scinilační eekor krysal foonásobič ifrakční mřížka
20 Hmonosní spekromerie Hmonosní spekromerie spočívá v ionizaci molekul, při níž ochází k jejich šěpení na klaně nabié fragmeny, a ělení ěcho fragmenů elekrickým nebo magneickým polem pole poměru hmonosi a nábojového čísla, m/z. Hmonosní spekrum ey není spekrum elekromagneického záření. z [ E + v B] a e[ E + v B] m F ma ze hmonosní spekrum CH 3 CH 4 CHO I CH CHOH + CHO + CH 3 CH 3 + magneický analyzáor eekor zroj ionů
Přednáška 1. Elektrické zařízení vs Elektrický obvod. Obvodové veličiny. Časové průběhy obvodových veličin
Prof. Ing. Ivan Zemánek, CSc Přenáška 1 Elekrické zařízení vs Elekrický obvo Obvoové veličiny Časové průběhy obvoových veličin Charakerisické honoy perioických veličin 1 Prof. Ing. Ivan Zemánek, CSc Elekrické
Diskutujte, jak široký bude pás spojený s fosforescencí versus fluorescencí. Udělejte odhad v cm -1.
S použitím modelu volného elektronu (=částice v krabici) spočtěte vlnovou délku a vlnočet nejdlouhovlnějšího elektronového přechodu u molekuly dekapentaenu a oktatetraenu. Diskutujte polohu absorpčního
Elektromagnetické záření. lineárně polarizované záření. Cirkulárně polarizované záření
Elektromagnetické záření lineárně polarizované záření Cirkulárně polarizované záření Levotočivé Pravotočivé 1 Foton Jakékoli elektromagnetické vlnění je kvantováno na fotony, charakterizované: Vlnovou
Úvod do spektrálních metod pro analýzu léčiv
Evropský sociální fond Praha & EU: Investujeme do vaší budoucnosti Úvod do spektrálních metod pro analýzu léčiv Pavel Matějka, Vadym Prokopec pavel.matejka@vscht.cz pavel.matejka@gmail.com Vadym.Prokopec@vscht.cz
SPEKTRÁLNÍ METODY. Ing. David MILDE, Ph.D. Katedra analytické chemie Tel.: ; (c) David MILDE,
SEKTRÁLNÍ METODY Ing. David MILDE, h.d. Katedra analytické chemie Tel.: 585634443; E-mail: david.milde@upol.cz (c) -2008 oužitá a doporučená literatura Němcová I., Čermáková L., Rychlovský.: Spektrometrické
Úloha č. 1 pomůcky Šíření tepla v ustáleném stavu základní vztahy
Úloha č. pomůcky Šíření tepla v ustáleném stavu záklaní vztahy Veení Fourriérův zákon veení tepla, D: Hustota tepelného toku je úměrná změně teploty ve směru šíření tepla, konstantou úměrnosti je součinitel
SPEKTROSKOPICKÉ VLASTNOSTI LÁTEK
SPEKTROSKOPICKÉ VLASTNOSTI LÁTEK (ZÁKLADY SPEKTROSKOPIE) Ivona Trejbalová, Petr Šmejkal Elektromagnetické vlnění SVĚTLO Charakterizace záření Vlnová délka - (λ) : jednotky: m (obvykle nm) λ Souvisí s povahou
Luminiscence. Luminiscence. Fluorescence. emise světla látkou, která je způsobená: světlem (fotoluminiscence) chemicky (chemiluminiscence)
Luminiscence Luminiscence emise světla látkou, která je způsobená: světlem (fotoluminiscence) fluorescence, fosforescence chemicky (chemiluminiscence) teplem (termoluminiscence) zvukem (sonoluminiscence)
Teorie Molekulových Orbitalů (MO)
Teorie Molekulových Orbitalů (MO) Kombinace atomových orbitalů na všech atomech v molekule Vhodná symetrie Vhodná (podobná) energie Z n AO vytvoříme n MO Pro začátek dvouatomové molekuly: H 2, F 2, CO,...
Dynamika hmotného bodu. Petr Šidlof
Per Šidlof Úvod opakování () saika DYNAMIKA kinemaika Dynamika hmoného bodu Dynamika uhého ělesa Dynamika elasických ěles Teorie kmiání Aranz/Bombardier (Norwegian BM73) Před Galileem, Newonem: k udržení
13. Spektroskopie základní pojmy
základní pojmy Spektroskopicky významné OPTICKÉ JEVY absorpce absorpční spektrometrie emise emisní spektrometrie rozptyl rozptylové metody Evropský sociální fond Praha & EU: Investujeme do vaší budoucnosti
Pozitronium. schéma kanálů pro anihilaci pozitronu v pevné látce. W. Brandt 1983
Pozironium schéma kanálů pro anihilaci pozironu v pevné láce W. Brand 1983 Pozironium Pozironium (Ps) - vodíku-podobný vázaný sav pozironu a elekronu singlení sav 1 S, para-pozironium (p-ps), opačně orienované
Born-Oppenheimerova aproximace
Born-Oppenheimerova aproximace Oddělení elektronického a jaderného pohybu Jádra 2000 x těžší než elektrony elektrony kvantová chemie, popis systému (do 100 atomů) na základě vlastností elektronů (jádra
OPVK CZ.1.07/2.2.00/
18.2.2013 OPVK CZ.1.07/2.2.00/28.0184 Cvičení z NMR OCH/NMR Mgr. Tomáš Pospíšil, Ph.D. LS 2012/2013 18.2.2013 NMR základní principy NMR Nukleární Magnetická Resonance N - nukleární (studujeme vlastnosti
Molekulová spektroskopie 1. Chemická vazba, UV/VIS
Molekulová spektroskopie 1 Chemická vazba, UV/VIS 1 Chemická vazba Silová interakce mezi dvěma atomy. Chemické vazby jsou soudržné síly působící mezi jednotlivými atomy nebo ionty v molekulách. Chemická
ATOMOVÁ SPEKTROMETRIE
ATOMOVÁ SPEKTROMETRIE Atomová spektrometrie valenčních e - 1. OES (AES). AAS 3. AFS 1 Atomová spektra čárová spektra Tok záření P - množství zářivé energie (Q E ) přenesené od zdroje za jednotku času.
Spektrometrické metody. Luminiscenční spektroskopie
Spektrometrické metody Luminiscenční spektroskopie luminiscence molekul a pevných látek šířka spektrální čar a doba života luminiscence polarizace luminiscence korekce luminiscenčních spekter vliv aparatury
Luminiscence. emise světla látkou, která je způsobená: světlem (fotoluminiscence) fluorescence, fosforescence. chemicky (chemiluminiscence)
Luminiscence Luminiscence emise světla látkou, která je způsobená: světlem (fotoluminiscence) fluorescence, fosforescence chemicky (chemiluminiscence) teplem (termoluminiscence) zvukem (sonoluminiscence)
4. Střední radiační teplota; poměr osálání,
Sálavé a průmyslové vyápění (60). Sřední radiační eploa; poměr osálání, operaivní a výsledná eploa.. 08 a.. 08 Ing. Jindřich Boháč TEPLOTY Sřední radiační eploa - r Sálavé vyápění = PŘEVÁŽNĚ sálavé vyápění
Kmity a rotace molekul
Kmity a rotace moleul Svět moleul je neustále v pohybu l eletrony se pohybují oolo jader l jádra mitají olem rovnovážných poloh l moleuly rotují a přesouvají se Ion H + podrobněji Kmity vibrace moleul
Barevné principy absorpce a fluorescence
Barevné principy absorpce a fluorescence Pokročilé biofyzikální metody v experimentální biologii Ctirad Hofr 27.9.2007 2 1 Světlo je elektromagnetické vlnění Skládá se z elektrické složky a magnetické
Fyzika IV Dynamika jader v molekulách
Dynamika jader v molekulách vibrace rotace Dynamika jader v molekulách rotační energetické hladiny (dvouatomová molekula) moment setrvačnosti kolem osy procházející těžištěm osa těžiště m2 m1 r2 r1 R moment
Fyzika (učitelství) Zkouška - teoretická fyzika. Čas k řešení je 120 minut (6 minut na úlohu): snažte se nejprve rychle vyřešit ty nejsnazší úlohy,
Sání bakalářská zkouška 8.. 07 Fyzika (učielsví) Zkouška - eoreická fyzika (es s řešením) Jméno: Pokyny k řešení esu: Ke každé úloze je správně pouze jedna odpověď. Čas k řešení je 0 minu (6 minu na úlohu):
Relaxace jaderného spinu
Relaace jaderného spinu eciace relaace Relaační dob Meod měření relaačních dob Relaační mechanism Pár definic Abchom mohli pochopi relaace, je nuné avés saisický soubor spinů. To je v prai celý vorek pro
6.3.6 Zákon radioaktivních přeměn
.3. Zákon radioakivních přeměn Předpoklady: 35 ěkeré nuklidy se rozpadají. Jak můžeme vysvěli, že se čás jádra (například čásice 4 α v jádře uranu 38 U ) oddělí a vyleí ven? lasická fyzika Pokud má čásice
Kmitání tělesa s danou budicí frekvencí
EVROPSKÝ SOCIÁLNÍ FOND Kmiání ělesa s danou budicí frekvencí PRAHA & EU INVESTUJEME DO VAŠÍ BUDOUCNOSTI České vysoké učení echnické v Praze, Fakula savební, Kaedra maemaiky Posílení vazby eoreických předměů
- Rayleighův rozptyl turbidimetrie, nefelometrie - Ramanův rozptyl. - fluorescence - fosforescence
ROZPTYLOVÉ a EMISNÍ metody - Rayleighův rozptyl turbidimetrie, nefelometrie - Ramanův rozptyl - fluorescence - fosforescence Ramanova spektroskopie Každá čára Ramanova spektra je svými vlastnostmi závislá
EKONOMETRIE 6. přednáška Modely národního důchodu
EKONOMETRIE 6. přednáška Modely národního důchodu Makroekonomické modely se zabývají modelováním a analýzou vzahů mezi agregáními ekonomickými veličinami jako je důchod, spořeba, invesice, vládní výdaje,
Anizotropní interakce v pevných látkách (CSA, DC, MAS, dipolární dekaplink)
() Auhor: jiri brus Anioropní inerakce v pevných lákách (CSA, DC, MAS, dipolární dekaplink) Anioropie chemického posunu a MAR 1958 Lowe, I.J. Free Inducion Decays in Roaing Solids, Phys. Rev. Le. (1959);
4. FRAUNHOFERŮV OHYB NA ŠTĚRBINĚ
4. FRAUNHOFERŮV OHYB NA ŠTĚRBINĚ Měřicí potřeby 1 helium-neonový laser měrná obélníková štěrbina 3 stínítko s měřítkem 4 stínítko s fotočlánkem 5 zapisovač Obecná část Při opau rovinné monochromatické
Symetrie Platonovská tělesa
Symetrie Platonovská tělesa 1 Symetrie Virus rýmy Virus obrny Virus slintavky a kulhavky 2 Symetrie molekul Jak jsou atomy v molekule uspořádány = ekvivalentní atomy 3 Prvky a operace symetrie Značka Prvek
Elektromagnetické stínění. Jiří Dřínovský UREL, FEKT, VUT v Brně
Jiří Dřínovský UREL, FEKT, VUT v Brně Teoreické řešení neomezeně rozlehlá sínicí přepážka z dobře vodivého kovu kolmý dopad rovinné elekromagneické vlny (nejhorší případ) Koeficien sínění K S E E i nebo
Vypracoval Datum Hodnocení. V celé úloze jsme používali He-Ne laser s vlnovou délkou λ = 632, 8 nm. Paprsek jsme nasměrovali
Název a číslo úlohy - Difrakce světelného záření Datum měření 3.. 011 Měření proveli Tomáš Zikmun, Jakub Kákona Vypracoval Tomáš Zikmun Datum. 3. 011 Honocení 1 Difrakční obrazce V celé úloze jsme používali
Balmerova série. F. Grepl 1, M. Benc 2, J. Stuchlý 3 Gymnázium Havlíčkův Brod 1, Gymnázium Mnichovo Hradiště 2, Gymnázium Šumperk 3
Balmerova série F. Grepl 1, M. Benc 2, J. Stuchlý 3 Gymnázium Havlíčkův Brod 1, Gymnázium Mnichovo Hradiště 2, Gymnázium Šumperk 3 Grepl.F@seznam.cz Abstrakt: Metodou dělených svazků jsme určili lámavý
Spektrum. Spektrum. zisk rozkladem bílého světla
Spektrum Spektrum zisk rozkladem bílého světla rozklad bílého světla pomocí mřížky rozklad bílého světla pomocí hranolu Spektrum Spektrum dějiny v kostce 1665 Isaac Newton - rozklad slunečního světla pomocí
Symetrie Platonovská tělesa
Symetrie Platonovská tělesa 1 Symetrie Virus rýmy Virus obrny Virus slintavky a kulhavky 2 Symetrie molekul Jak jsou atomy v molekule uspořádány = ekvivalentní atomy 3 Prvky a operace symetrie Značk a
10 Lineární elasticita
1 Lineární elasicia Polymerní láky se deformují lineárně elasicky pouze v oblasi malých deformací a velmi pomalých deformací. Hranice mezi lineárním a nelineárním průběhem deformace (mez lineariy) závisí
Stýskala, L e k c e z e l e k t r o t e c h n i k y. Vítězslav Stýskala TÉMA 6. Oddíl 1-2. Sylabus k tématu
Sýskala, 22 L e k c e z e l e k r o e c h n i k y Víězslav Sýskala TÉA 6 Oddíl 1-2 Sylabus k émau 1. Definice elekrického pohonu 2. Terminologie 3. Výkonové dohody 4. Vyjádření pohybové rovnice 5. Pracovní
Tlumené kmity. Obr
1.7.. Tluené kiy 1. Uě vysvěli podsau lueného kiavého pohybu.. Vysvěli význa luící síly. 3. Zná rovnici okažié výchylky lueného kiavého pohybu. 4. Uě popsa apliudu luených kiů. 5. Zná konsany charakerizující
SPEKTROSKOPICKÉ VLASTNOSTI LÁTEK (ZÁKLADY SPEKTROSKOPIE)
SPEKTROSKOPICKÉ VLASTNOSTI LÁTEK (ZÁKLADY SPEKTROSKOPIE) Elektromagnetické vlnění SVĚTLO Charakterizace záření Vlnová délka - (λ) : jednotky: m (obvykle nm) λ Souvisí s povahou fotonu Charakterizace záření
Zdroje optického záření
Metody optické spektroskopie v biofyzice Zdroje optického záření / 1 Zdroje optického záření tepelné výbojky polovodičové lasery synchrotronové záření Obvykle se charakterizují zářivostí (zářivý výkon
INSTRUMENTÁLNÍ METODY
INSTRUMENTÁLNÍ METODY ACH/IM David MILDE, 2014 Dělení instrumentálních metod Spektrální metody (MILDE) Separační metody (JIROVSKÝ) Elektroanalytické metody (JIROVSKÝ) Ostatní: imunochemické, radioanalytické,
Barevné principy absorpce a fluorescence
Barevné principy absorpce a fluorescence Pokročilé biofyzikální metody v experimentální biologii Ctirad Hofr Světlo je elektromagnetické vlnění Skládá se z elektrické složky a magnetické složky, které
5. MĚŘENÍ KMITOČTU a FÁZOVÉHO ROZDÍLU
5. MĚŘENÍ KMIOČU a FÁZOVÉHO ROZDÍLU Měření kmioč: zdroje ealonového kmioč, přímé měření osciloskopem, elekronické analogové kmioměry a vibrační kmioměr, číače (měření f přímo, měření, průměrování, možnos
Demonstrace principů NMR
Úvod Demonsrace principů NMR Ve 40. leech 20. soleí byl poprvé pozorován jev, kerý dnes známe jako nukleární magneickou rezonanci a jehož podsaou je rezonanční chování někerých aomových jader v příomnosi
Vybrané spektroskopické metody
Vybrané spektroskopické metody a jejich porovnání s Ramanovou spektroskopií Předmět: Kapitoly o nanostrukturách (2012/2013) Autor: Bc. Michal Martinek Školitel: Ing. Ivan Gregora, CSc. Obsah přednášky
XI-1 Nestacionární elektromagnetické pole...2 XI-1 Rovinná harmonická elektromagnetická vlna...3 XI-2 Vlastnosti rovinné elektromagnetické vlny...
XI- Nesacionární elekromagneické pole... XI- Rovinná harmonická elekromagneická vlna...3 XI- Vlasnosi rovinné elekromagneické vlny...5 XI-3 obrazení rovinné elekromagneické vlny v prosoru...7 XI-4 Fázová
Stručný úvod do spektroskopie
Vzdělávací soustředění studentů projekt KOSOAP Slunce, projevy sluneční aktivity a využití spektroskopie v astrofyzikálním výzkumu Stručný úvod do spektroskopie Ing. Libor Lenža, Hvězdárna Valašské Meziříčí,
Laserové technologie v praxi I. Přednáška č.1. Fyzikální princip činnosti laserů. Hana Chmelíčková, SLO UP a FZÚ AVČR Olomouc, 2011
Laserové technologie v praxi I. Přednáška č. Fyzikální princip činnosti laserů Hana Chmelíčková, SLO UP a FZÚ AVČR Olomouc, 0 LASER kvantový generátor světla Fyzikální princip činnosti laserů LASER zkratka
Charakteristiky optického záření
Fyzika III - Optika Charakteristiky optického záření / 1 Charakteristiky optického záření 1. Spektrální charakteristika vychází se z rovinné harmonické vlny jako elementu elektromagnetického pole : primární
ABSORPČNÍ A EMISNÍ SPEKTRÁLNÍ METODY
ABSORPČNÍ A EMISNÍ SPEKTRÁLNÍ METODY 1 Fyzikální základy spektrálních metod Monochromatický zářivý tok 0 (W, rozměr m 2.kg.s -3 ): Absorbován ABS Propuštěn Odražen zpět r Rozptýlen s Bilance toků 0 = +
Základy fyziky + opakovaná výuka Fyziky I
Úsav fyziky a měřicí echniky Pohodlně se usaďe Přednáška co nevidě začne! Základy fyziky + opakovaná výuka Fyziky I Web úsavu: ufm.vsch.cz : @ufm444 Zimní semesr opakovaná výuka + Základy fyziky 2 hodiny
FYZIKA I. Pohyb těles po podložce
VYSOKÁ ŠKOLA BÁŇSKÁ TECHICKÁ UIVERZITA OSTRAVA FAKULTA STROJÍ FYZIKA I Pohyb ěles po podložce Prof. RDr. Vilé Mádr, CSc. Prof. Ing. Libor Hlaváč, Ph.D. Doc. Ing. Irena Hlaváčová, Ph.D. Mgr. Ar. Dagar Mádrová
ATOM VODÍKU MODEL : STOJÍCÍ BODOVÉ JÁDRO A ELEKTRON VZÁJEMNĚ ELEKTROSTATICKY INTERAGUJÍCÍ SCHRÖDINGEROVA ROVNICE PRO PŘÍPAD POTENCIÁLNÍ ENERGIE.
ATOMY + MOLEKULY ATOM VODÍKU MODEL : STOJÍCÍ BODOVÉ JÁDRO A ELEKTRON VZÁJEMNĚ ELEKTROSTATICKY INTERAGUJÍCÍ SCHRÖDINGEROVA ROVNICE H ˆψ = Eψ PRO PŘÍPAD POTENCIÁLNÍ ENERGIE Vˆ = Ze 2 4πε o r ŘEŠENÍ HLEDÁME
Při distorzím vzpěru dochází k přetvoření příčného řezu (viz obr.2.1). Problém se převádí na výpočet výztuh a) okrajových, b) vnitřních.
. Diorzní vzpěr Při iorzím vzpěru ochází k převoření příčného řezu (viz obr..). Problém e převáí na výpoče výzuh a) okrajových, b) vniřních. Obr.. Příklay iorzního vyboulení. Kriické namáhání a poměrná
ZÁKLADNÍ ČÁSTI SPEKTRÁLNÍCH PŘÍSTROJŮ
ZÁKLADNÍ ČÁSTI SPEKTRÁLNÍCH PŘÍSTROJŮ (c) -2008, ACH/IM BLOKOVÉ SCHÉMA: (a) emisní metody (b) absorpční metody (c) luminiscenční metody U (b) monochromátor často umístěn před kyvetou se vzorkem. Části
Viková, M. : ZÁŘENÍ II. Martina Viková. LCAM DTM FT TU Liberec, (hranol, mřížka) štěrbina. Přednášky z : Textilní fyzika
Záření II Martina Viková LCAM DTM FT TU Liberec, martina.vikova@vslib.cz kolimátor dalekohled štěrbina (hranol, mřížka) SPEKTRA LÁTEK L I Zářící zdroje vysílají záření závislé na jejich chemickém složení
Polovodičové senzory. Polovodičové materiály Teplotní závislost polovodiče Piezoodporový jev Fotonové jevy Radiační jevy Magnetoelektrické jevy
Polovodičové senzory Polovodičové materiály Teplotní závislost polovodiče Piezoodporový jev Fotonové jevy Radiační jevy Magnetoelektrické jevy Polovodičové materiály elementární polovodiče Elementární
SPEKTROSKOPIE NUKLEÁRNÍ MAGNETICKÉ REZONANCE
SPEKTROSKOPIE NUKLEÁRNÍ MAGNETICKÉ REZONANCE Obecné základy nedestruktivní metoda strukturní analýzy zabývá se rezonancí atomových jader nutná podmínka pro měření spekter: nenulový spin atomového jádra
Vibrace atomů v mřížce, tepelná kapacita pevných látek
Vibrace atomů v mřížce, tepelná kapacita pevných látek Atomy vázané v mřížce nejsou v klidu. Míru jejich pohybu vyjadřuje podobně jako u plynů a kapalin teplota. - Elastické vlny v kontinuu neatomární
Přednáška IX: Elektronová spektroskopie II.
Přednáška IX: Elektronová spektroskopie II. 1 Försterův resonanční přenos energie Pravděpodobnost (rychlost) přenosu je určená jako: k ret 1 = τ 0 D R r 0 6 0 τ D R 0 r Doba života donoru v excitovaném
Spektroskopické metody. převážně ve viditelné, ultrafialové a blízké infračervené oblasti
Spektroskopické metody převážně ve viditelné, ultrafialové a blízké infračervené oblasti Elektromagnetické záření Elektromagnetické záření je postupné vlnění elektromagnetického pole složeného z kombinace
Balmerova série, určení mřížkové a Rydbergovy konstanty
Balmerova série, určení mřížkové a Rydbergovy konstanty V tomto laboratorním cvičení zkoumáme spektrální čáry 1. řádu vodíku a rtuti pomocí difrakční mřížky (mřížkového spektroskopu). Známé spektrální
9 Viskoelastické modely
9 Viskoelasické modely Polymerní maeriály se chovají viskoelasicky, j. pod vlivem mechanického namáhání reagují současně jako pevné hookovské láky i jako viskózní newonské kapaliny. Viskoelasické maeriály
MĚŘENÍ JEDNODUCHÝCH SPEKTER DIFRAKČNÍM SPEKTROMETREM
Úloha č. 9 MĚŘENÍ JENOUCHÝCH SPEKTER IFRAKČNÍM SPEKTROMETREM ÚKOL MĚŘENÍ:. Kalibrujte spektrometr pomocí He spektra a určete mřížkovou konstantu použité ifrakční mřížky.. Stanovte vlnovou élku spektrálních
REAKČNÍ KINETIKA 1. ZÁKLADNÍ POJMY. α, ß jsou dílčí reakční řády, α je dílčí reakční řád vzhledem ke složce A, ß vzhledem ke složce
REKČNÍ KINETIK - zabývá se ryhlosí hemikýh reakí ZÁKLDNÍ POJMY Definie reakční ryhlosi v - pro reake probíhajíí za konsanního objemu v dξ di v V d ν d i [] moldm 3 s Ryhlosní rovnie obeně vyjadřuje vzah
Plazmové metody. Základní vlastnosti a parametry plazmatu
Plazmové metody Základní vlastnosti a parametry plazmatu Atom je základní částice běžné hmoty. Částice, kterou již chemickými prostředky dále nelze dělit a která definuje vlastnosti daného chemického prvku.
Optické spektroskopie 1 LS 2014/15
Optické spektroskopie 1 LS 2014/15 Martin Kubala 585634179 mkubala@prfnw.upol.cz 1.Úvod Velikosti objektů v přírodě Dítě ~ 1 m (10 0 m) Prst ~ 2 cm (10-2 m) Vlas ~ 0.1 mm (10-4 m) Buňka ~ 20 m (10-5 m)
ABSORPČNÍ A LUMINISCENČNÍ SPEKTROMETRIE V UV/Vis OBLASTI SPEKTRA
ABSORPČNÍ A LUMINISCENČNÍ SPEKTROMETRIE V UV/Vis OBLASTI SPEKTRA (c) -2008 ABSORPČNÍ SPEKTROMETRIE 1 Absorpce záření ve Vis oblasti Při dopadu bílého světla na vzorek může být záření zcela odraženo látku
Biologické modely. Robert Mařík. 9. listopadu Diferenciální rovnice 3. 2 Autonomní diferenciální rovnice 8
Biologické modely Rober Mařík 9. lisopadu 2008 Obsah 1 Diferenciální rovnice 3 2 Auonomní diferenciální rovnice 8 3 onkréní maemaické modely 11 Dynamická rovnováha poču druhů...................... 12 Logisická
Úvod do laserové techniky
Úvod do laserové techniky Látka jako soubor kvantových soustav Jan Šulc Katedra fyzikální elektroniky České vysoké učení technické v Praze petr.koranda@gmail.com 18. září 2018 Světlo jako elektromagnetické
Základy fyzikálněchemických
Základy fyzikálněchemických metod Fyzikálně-chemické metody optické metody elektrochemické metody separační metody kalorimetrické metody radiochemické metody ostatní metody Optické metody Oko je citlivé
Od kvantové mechaniky k chemii
Od kvantové mechaniky k chemii Jan Řezáč UOCHB AV ČR 19. září 2017 Jan Řezáč (UOCHB AV ČR) Od kvantové mechaniky k chemii 19. září 2017 1 / 33 Úvod Vztah mezi molekulovou strukturou a makroskopickými vlastnostmi
Vznik a šíření elektromagnetických vln
Vznik a šíření elektromagnetických vln Hlavní body Rozšířený Coulombův zákon lektromagnetická vlna ve vakuu Zdroje elektromagnetických vln Přehled elektromagnetických vln Foton vlna nebo částice Fermatův
4. MĚŘENÍ PROUDU, MĚŘENÍ KMITOČTU A FÁZE
4. MĚŘENÍ PROUDU, MĚŘENÍ KMIOČU A FÁZE Základní jednokou SI elekrický proud realizace: proudové váhy (primární ealonáž), dnes pomocí Josephsonova konaku (kvanový ealon napěí) a kvanového Hallova jevu (kvanový
Fyzikální podstata DPZ
Elektromagnetické záření Vlnová teorie vlna elektrického (E) a magnetického (M) pole šíří se rychlostí světla (c) Charakteristiky záření: vlnová délka (λ) frekvence (ν) Fyzikální podstata DPZ Petr Dobrovolný
Laserová technika prosince Katedra fyzikální elektroniky.
Laserová technika 1 Aktivní prostředí Šíření rezonančního záření dvouhladinovým prostředím Jan Šulc Katedra fyzikální elektroniky České vysoké učení technické jan.sulc@fjfi.cvut.cz 22. prosince 2016 Program
Přednášky z lékařské biofyziky Biofyzikální ústav Lékařské fakulty Masarykovy univerzity, Brno
Přednášky z lékařské biofyziky Biofyzikální ústav Lékařské fakulty Masarykovy univerzity, Brno 1 Přednášky z lékařské biofyziky Biofyzikální ústav Lékařské fakulty Masarykovy univerzity, Brno Struktura
HODNOCENÍ EXPOZICE V OKOLÍ PŘÍSTROJŮ IPL. Pavel Buchar
HODNOCENÍ EXPOZICE V OKOLÍ PŘÍSTROJŮ IPL Pavel Buchar elmag@szu szu.cz OSNOVA Veličiny a limiy Výpočy Závěr ZÁŘ VELIČINY HUSTOTA ZÁŘIVÉHO TOKU EXPOZICE ZÁŘENÍ ( dávka, fluence fluence ) L [W/m 2 sr] E
Šíření tepla. Obecnéprincipy
Šíření tepla Obecnéprincipy Šíření tepla Obecně: Šíření tepla je výměna tepelné energie v tělese nebo mezi tělesy, která nastává při rozdílu teplot. Těleso s vyšší teplotou má větší tepelnou energii. Šíření
Ing. Pavel Hrzina, Ph.D. - Laboratoř diagnostiky fotovoltaických systémů Katedra elektrotechnologie K13113
Sluneční energie, fotovoltaický jev Ing. Pavel Hrzina, Ph.D. - Laboratoř diagnostiky fotovoltaických systémů Katedra elektrotechnologie K13113 1 Osnova přednášky Slunce jako zdroj energie Vlastnosti slunečního
4 Přenos energie ve FS
4 Přenos energie ve FS Petr Ilík KF a CH, PřF UP Přenos energie (excitace) do C - 1-1 molekula chl je i při vysoké ozářenosti excitována max. 10x za sekundu neefektivní pro C - nténní systém s mnoha pigmenty
6. Optika. Konstrukce vlnoploch pro světlo:
6. Opika 6. Základní pojmy Tělesa, kerá vysílají svělo, jsou svěelné zdroje. Zářivá energie v nich vzniká přeměnou z energie elekrické, chemické, jaderné. Zdrojem svěla mohou bý i osvělená ělesa (vidíme
Stavba atomů a molekul
Stavba atomů a molekul Michal Otyepka V prezentaci jsou použity obrázky z řady zdrojů, které nejsou důsledně citovány, tímto se všem dotčeným omlouvám. Vidět znamená věřit Úvod l cíle seznámit studenty
6. Metody molekulové spektroskopie spektrofotometrie, luminiscenční metody
Evropský sociální fond Praha & EU: Investujeme do vaší budoucnosti 6. Metody molekulové spektroskopie spektrofotometrie, luminiscenční metody Pavel Matějka pavel.matejka@vscht.cz pavel.matejka@gmail.com
Úvod do strukturní analýzy farmaceutických látek
Úvod do strukturní analýzy farmaceutických látek Garant předmětu: doc. Ing. Bohumil Dolenský, Ph.D. A28, linka 40, dolenskb@vscht.cz Nukleární Magnetická Rezonance I. Příprava předmětu byla podpořena projektem
VIBRAČNÍ SPEKTROMETRIE
VIBRAČNÍ SPEKTROMETRIE (c) -2012 RAMANOVA SPEKTROMETRIE 1 PRINCIP METODY Měří se rozptýlené záření, které vzniká interakcí monochromatického záření z viditelné oblasti s molekulami vzorku za současné změny
5. Využití elektroanalogie při analýze a modelování dynamických vlastností mechanických soustav
5. Využií elekroanalogie při analýze a modelování dynamických vlasnosí mechanických sousav Analogie mezi mechanickými, elekrickými či hydraulickými sysémy je známá a lze ji účelně využíva při analýze dynamických
Metody charakterizace nanomaterálů I
Vybrané metody spektráln lní analýzy Metody charakterizace nanomaterálů I RNDr. Věra Vodičková, PhD. Molekulová spektroskopie atomy a molekuly mohou měnit svůj energetický stav přijetím nebo vyzářením
ZÁŘENÍ V ASTROFYZICE
ZÁŘENÍ V ASTROFYZICE Plazmový vesmír Uvádí se, že 99 % veškeré hmoty ve vesmíru je v plazmovém skupenství (hvězdy, mlhoviny, ) I na Zemi se vyskytuje plazma, např. v podobě blesků, polárních září Ve sluneční
4. Spektrální metody pro prvkovou analýzu léčiv optická atomová spektroskopie
Evropský sociální fond Praha & EU: Investujeme do vaší budoucnosti 4. Spektrální metody pro prvkovou analýzu léčiv optická atomová spektroskopie Pavel Matějka pavel.matejka@vscht.cz pavel.matejka@gmail.com
Úvod do spektroskopických metod. Ondřej Votava
Úvod do spektroskopických metod Ondřej Votava Osnova přednášky 1. Historický ý úvod 2. Zavedení základních pojmů 3. Fyzikální podstata spektroskopie 4. Vybrané moderní spektrální metody Definice spektroskopie
MĚŘENÍ VÝŠKY HLADINY. Plovákové hladinoměry. Měřená média. Přehled snímačů hladiny. Mechanické hladinoměry. Provedení plovákových snímačů
MĚŘENÍ VÝŠKY HLAINY zjišťování výšky ladiny kapalin případně sypkýc mo v zásobnícíc a provozníc nádobác (nádrže, reakory, odparky, krysalizáory, mísicí nádoby apod.) slouží věšinou ke zjišťování množsví
Protipožární obklad ocelových konstrukcí
Technický průvoce Proipožární obkla ocelových konsrukcí Úvo Ocel je anorganický maeriál a lze jí ey bez zvlášních zkoušek zařai mezi nehořlavé maeriály. Při přímém působení ohně vlivem vysokých eplo (nárůs
4. MĚŘICÍ PŘEVODNÍKY ELEKTRICKÝCH VELIČIN 1, MĚŘENÍ KMITOČTU A FÁZOVÉHO ROZDÍLU
4. MĚŘICÍ PŘEVODÍKY ELEKICKÝCH VELIČI, MĚŘEÍ KMIOČ A FÁZOVÉHO OZDÍL Převodníky pro měření soč a rozdíl (s operačním zesilovačem, s ransformáory) Inegrační zesilovač: základní princip a odvození přenos
Derivace funkce více proměnných
Derivace funkce více proměnných Pro sudeny FP TUL Marina Šimůnková 21. prosince 2017 1. Parciální derivace. Ve výrazu f(x, y) považujeme za proměnnou jen x a proměnnou y považujeme za konsanu. Zderivujeme
Praktikum III - Optika
Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK Praktikum III - Optika Úloha č. 13 Název: Vlastnosti rentgenového záření Pracoval: Matyáš Řehák stud.sk.: 13 dne: 3. 4. 2008 Odevzdal
Absorpční fotometrie
Absorpční fotometrie - v ultrafialové (UV) a viditelné (VIS) oblasti přechody mezi elektronovými stavy +... - v infračervené (IČ) oblasti přechody mezi vibračními stavy +... - v mikrovlnné oblasti přechody
7. Měření fluorescence při excitaci kontinuálním světlem ( steady-state )
7. Měření fluorescence při excitaci kontinuálním světlem ( steady-state ) Steady-state měření Excitujeme kontinuálním světlem, měříme intenzitu emise (počet emitovaných fotonů) Obvykle nedetekujeme všechny
CZ.1.07/2.2.00/ AČ (RCPTM) Spektroskopie 1 / 24
MĚŘENÍ SPEKTRA SVĚTLA Antonín Černoch Regionální centrum pokročilých technologií a materiálů CZ.1.07/2.2.00/15.0147 AČ (RCPTM) Spektroskopie 1 / 24 Úvod Obsah 1 Úvod 2 Zobrazovací spektrometry Disperzní