Kalorimetry calorimeters
|
|
- Jan Kolář
- před 5 lety
- Počet zobrazení:
Transkript
1 Kalorimetry calorimeters Measurement of energies of particles at higher energies, when a cascade process (i.e. a shower) is initiated 1. Proces energetických ztrát je statistický DE/E ~ 1/ E process of energy losses is statistical ies 2. Rozměry kalorimetrů ~ ln (E 0 ) dimensions of calorimeters 3. Není třeba magnetického pole no magnetic field is needed 4. Lze je segmentovat, tj. lze měřit i směr pohybu částice they can be segmented i.e. the direction of particle motion can be measured 5. Lze je použít na spouštění trigrů they are used in triggers 6. Radiační poškození Radiation demage 1
2 2
3 3
4 sprška Kalorimetr obsahuje: -pasivní materiál (většinou) -aktivní materiál (vždy) v němž se detekuje deponovaná energie tzv. viditelná energie 4
5 5
6 [ 2γ (τ ) ] 6
7 7
8 A. Homogeneous calorimeters B. Sampling calorimeters B.1 electromagnetic - electromagnetic showers B.2 hadronic - hadronic showers B.3. calorimeter response B.4. calibration B.5. improvement of the resolution of hadron calorimeters C. Calorimeter with liquid Ar D. SPACAL calorimeter with scintillation fibres 8
9 A. Homogeneous calorimeters used for detection of particles which interact electromagnetically i. e. electrons, positrons, photons, (muons?) 9
10 10
11 11
12 Homogenní kalorimetr -olovnaté sklo Homogeneous calorimeter - lead glass 12
13 , OPAL experiment, CERN, collider LEP electrons (~50 GeV) vs positrons (~50 GeV) 13
14 14
15 B. Sampling kalorimetry sampling calorimeters Elektromagnetické : detekce fotonů, elektronů Jejich princip je založen na šíření elektromagnetických spršek Electromagnetic : detection of photons and electrons method : electromagnetic showers Hadronové: detekce hadronů (piony, protony, neutrony..) hadronové spršky Hadron calorimeters : hadron detection (pions, protons, neutrons..) hadronic showers 15
16 Absorbers shower development Active (detection) layer no shower development, ionization only 16
17 17
18 B.1 elektromagnetické sampling kalorimetry - elektromagnetické electromagnetic calorimeters electromagnetic showers spršky Jednoduchý model : a simplified model of shower developement in a medium 1) Každý e +, e - s E > E c urazí 1 radiační délku a vyzáří 1/2 své energie each e +, e - with E > E c transverses 1 radiation length end emits ½ of its energy 2) Každý foton s E > 2m e c 2 urazí 1 radiační délku s a vytvoří symetrický pár e +, e - each photon with E > 2m e c 2 transverses 1 radiation length and creates symmetric pair 3) Pro E<E c žádné brzdné záření, pouze ztráty ionizací for E<E c no bremstrahlung, ionization losses only 4) Pro E > E c zanedbáme ionizační ztráty for E > E c ionization losses are neglected 18
19 1) Počet částic v hloubce t N(t)=2 t number of particles at depth t 2) E(t) / částici = E 0 / 2 t, E/particle 3) Hloubka v níž částice mají energii E depth where partciles have energy E t(e ) = ln(e 0 / E ) / ln2 4) Maximální hloubka pro E(t)=E c maximum depth for t max = ln(e 0 / E c ) / ln2 5) Celková délka drah nabitých částic total length of charged particles Emission angles are neglected All tracks are parallel E 0 T --- X 0 E c 19
20 t max T = 2X 0 / 3 * Σ 2 j + S 0 * 2 / 3 * N max j=0 S 0 je průměrná dráha nabitých částic s energií menší než je kritická energie is average track length of charged particles with E<E c T = 2X 0 / 3 * ( 2 t max+1-1) + S 0 * 2 / 3 * N max 4/3 X 0 * E 0 / E c + S 0 * 2 / 3 * E 0 / E c T ~ E 0 / E c * X 0 20
21 Pokud detekujeme elektrony od nějaké energie E d je If electrons are detected from the energy E d T = X 0 * F(k) * E 0 /E c k je parametr, definovaný např. jako k is a parameter defined e.g. as k=2.29 * E d / E c F(k) je experimentálně nalezená formule is determined experimentally F(k) = e k ( 1 + k * ln ( k / 1.526)) Pro k 0 je F(k) 1 For is 21
22 Podélný profil spršek longitudinal shower profile Parametrizace deponované energie v závislosti na hloubce t (X 0 ) získaná ze simulací a z měření de dt b a = E 0 t a e -b t G(a) Deposited de/dt energy at the depth t a, b parametry, G - gama funkce parameters, gamma function t max = (a -1)/b 22
23 23
24 Deponovaná Energie (lib. jednotky) Deposited energy (arbtr. units) 24
25 E c ~1/Z 25
26 deposited energy/ total energy 26
27 Příčný profil elektromagnetických spršek Transverse (lateral) profile r Energie v příčném směru Energy in the transverse direction E(r) C * exp(-4r/r M ) R M t C konstanta, a constant Přesněji dvě komponenty In fact 2 components E(r) = A * exp(-br) + C *exp(-dr), A,b,C,d konstanty constants R M 27
28 ρ M R M 28
29 29
30 X o (photon) = 9/7 X o (electron) 30
31 31
32 e da Rozlišení resolution absorbátor absorber d s Active layer: Detekční médium s velkým X 0 Detection material with high X 0 n vrstev detekčního prostředí s, n detection (active) layers s Deponovaná energie, ( de/dx) s jsou ionizační ztráty v detekčním prostředí Deposited energy E S, ( de/dx) s ion. loss of e (e + ) in the detection material E s = ( de/dx) s * d s ( N 1 + N 2 + N 3 + N n ) N i počet nabitých částic ve vrstvě i number of charged particles in the layer ï E s = (de/dx) s * d s * N Assumption (de/dx) s constant N je celkový počet nabitých částic prošlých detekčním prostředím total number of charged particles traversing detection layers
33 Rozvoj spršky probíhá tak dlouho, až energie elektronů a pozitronů v absorbátoru poklesne na kritickou energii, tj pro Fe je cca 23 MeV, pro Pb je cca 8 MeV, X 0 ~ 0. 5 cm (kritická energie E c 660/ (Z ) MeV ) V detekčním prostředí elektrony a pozitrony pouze ionizují. Scintilátor X 0 ~ 40 cm, kritická energie velká scintilátor = sloučenina C, O, H 60 % deponované energie dodávají elektrony (pozitrony) s E< 4 MeV, e ± s velmi nízkou energií se většinou nedostanou z absorbátoru. Tudíž ionizační ztráty e ± jsou ~ na minimum a málo závisí na energii. Proto v E s je de/dx konstantní. Showers end if positron and electron energies < critical energy E c Fe ~ 23 MeV, E c Pb ~ 8 MeV In the active layer electron and positron ionize only. Their ionization losses are at minimum because their energies are sufficiently high. ( de/dx) s constant 33
34 Ionization losses electrons no brehmsstrahlung 34
35 Měď (ionizace) 35
36 Doběhy elektronů 36
37 Absorbátor: Celkový počet částic vytvořených v Absorber: absorbátoru a které projdou do detekčního prostředí total number of particles produced in the absorber and which enter detection medium N = T/d a = E 0 / E c * X 0 / d a Energetické rozlišení v deponované energii je určeno fluktuacemi v N, energy resolution of deposited energy correspond to the fluctuation of N tj. DN= N Resolution: DE s / E s = DN / N = 1 / N = 1/ E 0 * d a * E c / X 0 Výše uvedený vztah platí za předpokladu, že všechny dráhy částice ve spršce jsou paralelní se směrem dopadající částice a že detekujeme částice všech energiích. Jestliže úhel emise sekundárních částice je q a detekujeme částice od nějaké prahové energie dostaneme DE s / E s = 1 / E 0 * d a * E c / [X 0 * F(k) * < cos q >] Modification of the resolution if energies are detected from a threshould energy and the emission angle of secondary particles are taken into account 37
38 Celkové energetické rozlišení total energy resolution ( ΔE ) 2 = E A ( 0 ) ( A 1 ) E A 2 ln(e 0 ) E 0 ( ) 2 A 3 * s A 4 ( ) E 0 Fluktuace ve spršce Shower fluctuation Fluktuace v detekčním Systému fluctuation of the detection system Ztráty na podélný rozměr Losses due to longitudinal leakage Nehomogenita non-homogenuity Celkový elektronický šum, S- je šum v jednotkách energie Total electronic noise, S- noise in the unit of energy 38
39 ogenní kalorimetry mpling kalorimetry 39
40 B.2. Hadron sampling calorimeters - hadronic showers hadronové sampling kalorimetry hadronové spršky 40
41 Electromagnetic shower e Hadronic shower π + 41
42 42
43 43
44 Příspěvek k de/dx pro protony s energií 5 GeV v železe contribution to de/dx in iron for protons at 5 GeV viditelná energie visible energy neviditelná energie invisible energy Nabité piony, protony 40% vazbová energie 18 % charged pions, protons binding energy Neutrální piony π 0-2γ 17% neutrony +ostatní 17 % neutral pions neutrons + others Jaderné fragmenty 8 % nuclear frgments 44
45 e.m. složka 45
46 46
47 47
48 Podélný a příčný profil hadronových spršek longitudinal and lateral profile of hadron showers charakteristická veličina je interakční délka λ I = 0.35 A 1/3 g cm -2 characteristic quantity interaction lenght nebo absorbční délka nezahrnuje elastický rozpty absorption length Počet částic ve spršce <n> = A 0.1 ln(e 2 tot ) Number of particles in a shower Většinou piony cca 90%. Mostly pions ~90% Podélný profil longitudinal profile Energetické ztráty ve vzdálenosti l od počátku spršky na délce dl energy loss at the distance l from the start of shower in the lengh dl de(l) = E 0 { (1 c 0 ) H(x) dx + c 0 F(y) dy } x= a had * l / λ I, y= a el * l / X 0, c 0 frakce neutrálních pionů parameters fraction of neutral pions (platí pokud se neutr. piony produkují pouze v primárním vrcholu) 48
49 Transverse profile r direction of motion constants Valid for Hadron energy E Resolution of hadron calorimeters -- Sampling term constant term 49
50 Vliv různých procesů na rozlišení hadronových kalorimetrů Influence of various processes on the resolution of hadron cal. 50
51 Influence of various processes on the resolution of hadron cal. Process characteristic feature influence on resolution Hadron multiplicity of secondary Interactions particles fluctuation loss of neutrinos Nuclear evaporation energy ~10 % loss of binding de-excitation binding energy 10 % energy neutrons 40 % bad detection protons 40 % of slow protons and slow neutrons decays energy and muons 51
52 52
53 53
54 Elektromagnetická část 40 vrstev (Pb + scint.) Electromagnetic section Sampling kalorimetr Hadronová část 55 vrstev (Fe + scint.) Hadronic section 54
55 Profil spršky pro piony o energii 270 GeV v kalorimetru o 90 vrstvách olova o tlouštce ¾ inche, součet přes mnoho pionů Longitudinal shower profile for pions at 270 GeV in a calorimeter of 90 layers of Pb, thickness ¾ inch, sum over many pions Profil vzhledem k počátku spršky profile wrt. to the shower start energie/vrstvu Číslo vrstvy Layer number 55
56 Profil jednoho pionu o energii 270 GeV One pion energie/vrstvu číslo vrstvy 56
57 Profil dalších dvou pionů Other two pions 57
58 elektromagnetická sprška hadronová sprška Electromagnetic shower hadronic shower longitudinal profile Délka v podélném směru, kde je maximální deponovaná energie X 0 t max [ 0.2 lne (GeV)+ 0.7] λ I Délka v podélném směru, kde je deponováno 95 % energie t 95% = t max + ( 0.08Z + 9.6) X 0 t 95% a lne + b 95% energie je ve válci o poloměru energy in a cylinder of radius r=2 R M = 21 MeV/ E c X 0 Způsoben mnohonásobným rozptylem due to multiple scattering Příčný profil lateral profile 95% energie je ve válci o poloměru r ~ λ I Způsoben fixní hodnotou příčné hybnosti sekundárních částic 0.4 GeV Fixed transverse momentum of secondary particles ~ 0.4 GeV Železo, X 0 =1.76 cm, λ I = 16.8 cm, E c = 22.5 MeV, částice s E=100 GeV: a=9.4, b=39, t max = 21 cm, t 95% 42 cm r = 3.2 cm t max 27 cm, t 95% 80 cm r ~ 16.8 cm
59 Hadronové kalorimetry jsou: Hadron calorimeters are - nelineární non-linear - mají špatné rozlišení, kolem 0.9 / E, (E v GeV) - they have bad resolution. about - - mají jinou odezvu pro hadrony než elektrony při stejné primární energii - they have different response for hadrons and electrons at the same primary energy 59
60 B.3 Odezva kalorimetrů Calorimeter response 60
61 A) a) Calorimeter response homogeneous em. calorimeters 61
62 b) B) Calorimeter response sampling em. calorimeters t thickness of detection (active) material, of absorber (passive) Miony jsou většinou na minimu ionizace f R (e)/f R (µ) mips: minimum ioniz. particle 62
63 C) c) Calorimeter response hadron sampling calorimeters 63
64 Usually non compensating calorimeters, Hadronové kalorimetry jsou obvykle nekompenzační i.e. the response is different for electrons an hadrons tj. Odezva je různá pro elektrony a hadrony Calorimeter signal : T pion signal: T π Particle energy 21 GeV Calorimeter: Fe + scint. Normalized to the pion signal e/h ratio: T/ T π Kompenzační kalorimetr 64
65 E had celková energie hadr. kalorimetru E e E h E e electromag. energy, E h hadron energy f fractions E h E rel E p E n E inv rel energie deponovaná relativistickými částicemi p energie dep. pomalými protony n neutrony inv neviditelná energie (vazbová, eutrina f frakce mip: energy of a minimum ionizing particle usually muon, (rel, p, n corresponding energies e/mip E e E mip 65
66 (tj. většinou pomalé protony) ( velmi silný signál, obvykle dosahuje maximální hodnoty, tj nezávisí na energie protonů saturace) 66
67 67
68 Měření energií při velké multiplicitě sekundárních částic Je třeba odlišit částice vstupující do kalorimetru Vysoké primární energie hodně částic, měří se energie shluků částic tzv. jetů y Nutná příčná segmentace detekční části signál z tzv. buněk (cel) metoda: klastry Izolovaná buňka ignoruje se Klustr, sečte se energie ze všech buněk stanoví se centrum klustru, tj. jejich x,y buňka X
69 - Spojí se odpovídající klustry v jednotlivých vrstvách, sečte se energie - tj. dostaneme energii částice či jetu. tj. klustry které mají centrum s téměř stejnými hodnotami souřadnic 69
70 B.4 Calibration Determination of energy from measured signals i.e. E=a + b * S S měřený signál např. napěťový puls, nebo náboj, measured charge S- obvykle digitalizovaný analogový signál, (s pomocí amplitud-digital-convertor, ADC), což je číslo v jednotkách ADC, tj. udává např. celou plochu analogového signálu A, B, kalibrační parametry, které je třeba určit calibration parameters, have to be determined from experiments E je známá energie částice, použije se několik různých energií known particle energy, several energies are used kalibrace radioaktivními zdroji v jaderné fyzice calibration with radioactive sources in nuclear physics kalibrace svazky elektronů a hadronů, with electron and hadron beams kalibrace miony with muons a) Kalibrace svazky elektronů je jednodušší, z ní se stanový tzv. elektromagnetická škála tj. A a B. The calibration with electrons electromagnetic scale., i.e. parameters A and B. S těmito parametry se určí odezva na hadrony a tím se určí sampling poměr A response to hadrons is determined with these parameters e/h ratio b) Testování odezvy detekčního prostředí v různých jeho částech, např. v rozích scintilátorů, uprostřed atd. Testing of the response in various part of active 70 cells e.g. edges of scintillators etc.
71 Kalibrace s miony Muon calibration with muon beams at accelerators, muon energy is known 71
72 Energetické ztráty mionů 72
73 Muon energy cca 1 GeV to cca 100 GeV nearly at ionization minimum These muons are suitable for the calibration and testing of homogeneity of calorimeter cells. The energy losses are described by Landau formula. Měření těchto ztrát v kalorimetru v jedné buňce (absorbátor Fe- scintilátor) Energy loss measurement in a cell of a calorimeter (Fe + scint.) The measured signal A in ADC (amplitude to digital convertor) units. For each muon which penetrates the cell one ADC value Pozadí background nejpravd. hodnota A mip The most probable value 73
74 1. Cely mají různé hodnoty A mip. Tj. pro celu i A mip i Tyto hodnoty se překalibrují na nějakou střední hodnotu, tj každá hodnota se násobí konstantou C i tak, aby A mip i C i = < A mip > cells have various values of A mip. These values are recalibrated to some mean value by a constant C i, A mip i C i = < A mip > uniform cell response 2. Energetická kalibrace: Miony se obvykle plně neabsorbují. Proto se energetické ztráty přesně spočítají, tj v jedné cele je ΔE = C µ < A mip >, kde C µ je energetická kalibrační konstanta pro miony energy calibration: muons are not absorbed their energy losses are exactly calculated, for a cell ΔE = C en < A mip >, where C en is the calibration constant 74
75 Kalibrace s elektrony, primární energie elektronů E elektrony téměř plně absorbovány - Signál A el i A el i = C i A el i - Celkový signál ze všech n buněk A E = n i A el i - Různé energie E závíslost E = a el + b el A E - a el, b el kalibrační konstanty na elektromagnetické škále 75
76 Response of a calorimeter to electrons, pions and muons at primary energy 8 GeV Calibrated on em. scale. Odezva kalorimetru na elektrony, piony a miony o energii 8 GeV. Zkalibrováno na elektromagnetickou škálu 76
77 B.5 Zlepšení rozlišení hadronových kalorimetrů Improvement of the resolution of hadron calorimeters Metoda: KOMPENZACE ODEZVY kalorimetru na jednotlivé složky signálu (em, protony, neutrony..) Kompenzaci lze získat: redukcí elektromagnetické odezvy zvýšením hadronové odezvy e/h ~ 1 závisí: na energii, materiálu, vlastnostech samplingu Způsob realizace kompenzace: - Hardware - Software, tzv. metoda vážení, použitelná pro segmentované kalorimetry í
78 78
79 Hardware compensation reduction of the e-response and increase of the h-response 79
80 absorbátor Detekční část Resolutions hadronic ΔE/E 0.3/ E 80
81 Účinné průřezy interakce neutronů s uranem a vodíkem 81
82 Software compensation i.e. weighting method, suitable for segmented calorimeters oddělit elektromagnetické klastry v hadronové spršce, které se zkalibrují na elektromagnetické škále zbylé klastry se zkalibrují podle simulace E = Σ c i E i, c i is the weighting constants in the cell I with the energy E i sum over all cells for c, c i = 1, electromagnetic scale other constants are determined from the simulation to get the best resolution could be achieved hadronic resolution ΔE/E 0.5/ E 82
83 k ΔE E ~ k E iron sampling calorimeter (absorber Fe) software compensation 83
84 Příklady sampling kalorimetrů 84
85 Spršky ve vzduchu, tlak 1 atm Showers in air, pressure 1 atm X 0 = 304 m λ I = 745 m, t max = 1200 m r=745 m 85
86 C. Kalorimetr s kapalným argonem calorimeter with liquid Ar Kapalný Ar : liquid Ar hustota 1g/cm 3 density nezachycuje elektrony electronegative pohyblivost elektronů cm/s při napětí 1 kv/mm electron mobility at the voltage ionizační potenciál 26.5 ev ionization potential (de/dx) min = 2.11 MeV/cm nízká teplota 86 o K low temperature
87 Jaký je indukovaný náboj od ionizačních elektronů? What is the induced charge of ionization electrons? Calorimeter cell Absorbátor absorber x + d Q Ar - V 0 E = V 0 d Elektroda electrod Induced charge Δr Δx Δq = Q Δx/d Induced current in the external circuit : 87
88 Primární částice primary particle + V čase t=0 je celkový náboj ionizačních elektronů Q 0 At t = 0 total electron charge Q 0 ionizační elektrony ionization electrons Induced current at time t: - Počet elektronů se mění, neboť se pohybují ke kladné elektrodě, kde jsou neutralizovány v je rychlost elektronů v is electron velocity n 0 is initial number of electrons, počet is number of electrons at time t A decrease of electrons dn during dt passing an unit area is electron density between electrodes 88
89 Induced current at time t, (t max is time when the last electron is collected) Total induced charge d example = C total collection time of electrons d/v 89
90 SPACAL Hadronový Elektromagnetický kalorimetr kapalný Ar 90
91 91
92 Příklad struktury hadronového kalorimetru z kapalného Ar the structure of a hadronic calorimeter 92
93 D. SPACAL kalorimetr ze scintilačních vláken scintillating fibre calorimeter Olovo a scintilační vlákna, Pb + scintillating fibres, (vlákna průměr 0.5 mm, délka 30 cm, fibres: diameter 0.5 mm, length 30 cm Pb listy o tlouštce 0.8 mm, 40x40x200 mm) Pb sheets: thickness 0.8.mm, 50x40x200 mm) dobře měřený příčný profil lateral profile well measured neměřený podélný profil longitudinal profile not measured dobrá identifikace elektronů (p/e ~10-4 ) good electron identification nekompenzační, poměr signálu e/h=1.3, non-compenzating, e/h=1.3 dobré rozlišení pro elektrony ~ 7 % good resolution for electrons ~7% 93
94 94
95 2 fotonásobiče 4 cm 8 cm 95
96 Příčný řez kalorimetrem SPACAL Transverse cut of the calorimeter SPACAL Submodul 8x4 cm Urychlovací trubice Accelerator pipe Průměr 1.5 m, diameter 1.5. m 96
97 Spacal montáž do aparatury experimentu H1 Spacal installation into the detection system of the experiment H1 97
Detekce nabitých částic Jak se ztrácí energie průchodem částice hmotou?
Detekce nabitých částic Jak se ztrácí energie průchodem částice hmotou? 10/20/2004 1 Bethe Blochova formule (1) je maximální možná předaná energie elektronu N r e - vogadrovo čislo - klasický poloměr elektronu
VíceKalorimetry 10/29/2004 1
Kalorimetry měření energie s pomocí totální absorpce kombinované s prostorovou rekonstrukcí kalorimetrie je destruktivní metoda odezva detektoru E kalorimetrie funguje pro nabité částice (e+, e- a hadrony)
VíceKalorimetr Tilecal a rekonstrukce signálu. Seminář FzÚ, 9.4.2010 Tomáš Davídek, ÚČJF MFF UK 1
Kalorimetr Tilecal a rekonstrukce signálu Seminář FzÚ, 9.4.2010 Tomáš Davídek, ÚČJF MFF UK 1 Kalorimetry (1) Základní úkoly: identifikace a měření směru a energie elektronů, pozitronů a fotonů (elektromagnetické
VíceElektromagnetická kalorimetrie a rekonstrukce π0 na ALICI. Jiri Kral University of Jyväskylä
Elektromagnetická kalorimetrie a rekonstrukce π0 na ALICI Jiri Kral University of Jyväskylä Zimní škola EJF 2013 Kalorimetrie Hardware IJZ, věže detektoru Elektronizace a on-line kalibrace Digitalizace
Více2. Prostudovat charakter interakcí různých částic v hadronovém kalorimetru
1 Pracovní úkol 1. Seznámit se s interaktivní verzí simulace 2. Prostudovat charakter interakcí různých částic v hadronovém kalorimetru 3. Kvantitativně srovnat energetické ztráty v kalorimetru pro různé
VícePrověřování Standardního modelu
Prověřování Standardního modelu 1) QCD hluboce nepružný rozptyl, elektron (mion) proton, strukturní funkce fotoprodukce γ proton produkce gluonů v e + e produkce jetů, hadronů 2) Elektroslabá torie interference
VíceLEPTONY. Elektrony a pozitrony a elektronová neutrina. Miony a mionová neutrina. Lepton τ a neutrino τ
LEPTONY Elektrony a pozitrony a elektronová neutrina Pozitronium, elektronové neutrino a antineutrino Beta rozpad nezachování parity, měření helicity neutrin Miony a mionová neutrina Lepton τ a neutrino
VíceJak můžeme vidět částice?
Jak můžeme vidět částice? J. Žáček Ústav částicové a jaderné fyziky, Matematicko-fyzikální fakulta Karlova Univerzita v Praze H1 po 20. rokoch, Prírodovedecká fakulta UPJŠ v Košiciach Proč chceme částice
VíceDetekce a spektrometrie neutronů
Detekce a spektrometrie neutronů 1. Pomalé neutrony a) aktivní detektory, b) pasivní detektory, c) mechanické monochromátory 2. Rychlé neutrony a) detektory používající zpomalování neutronů b) přímá detekce
Více2. Prostudovat charakter interakcí různých částic v hadronovém kalorimetru
Pracovní úkol: 1. Seznámit se s interaktivní verzí simulace 2. Prostudovat charakter interakcí různých částic v hadronovém kalorimetru 3. Kvantitativně srovnat energetické ztráty v kalorimetru pro různé
VíceSemiconductor (solid state) detectors
1. Introduction Semiconductor (solid state) 2. Principle of semiconductors detectors 3. Silicon detectors, p-n junction, depleted region, induced charge 4. energy measurement, germanium detectors 5. position
VícePříklady Kosmické záření
Příklady Kosmické záření Kosmické částice 1. Jakou kinetickou energii získá proton při pádu z nekonečné výšky na Zem? Poloměr Zeměje R Z =637810 3 maklidováenergieprotonuje m p c 2 =938.3MeV. 2. Kosmickékvantum
VíceCherenkov counters. 1. Principle. 2. Radiators. 3. Threshold counters. 4. Differential counters. 5. RICH - Ring Image Cherenkov
Cherenkov counters 1. Principle 2. Radiators 3. Threshold counters 4. Differential counters 5. RICH - Ring Image Cherenkov 6. Application of Cherenkov counters: experiments DIRAC, DELPHI, Super Kamiokande,
VíceGlobal Properties of A-A Collisions II
Satz Lecture Notes Global Properties of A-A Collisions II M. Kliemant, R. Sahoo, T. Schuster, R. Stock 18.10.2013 RQGP: Vojtěch Pacík & Olga Rusňáková Osnova Úvod Rozdělení příčné energie E T Prostorová
VíceTheory Česky (Czech Republic)
Q3-1 Velký hadronový urychlovač (10 bodů) Než se do toho pustíte, přečtěte si prosím obecné pokyny v oddělené obálce. V této úloze se budeme bavit o fyzice částicového urychlovače LHC (Large Hadron Collider
VíceScintilace. Co zachytí oko? Pokud během 1/10 s nejméně 15 fotonů. Jedna z nejstarších detekčních metod (Rutherford a ZnS)
Scintilace Jedna z nejstarších detekčních metod (Rutherford a ZnS) scintilace -puls světla krátce po průchodu částice fluorescence světelný puls krátce (< 10 ns) po absorpci γ kvanta fosforescence emise
VíceTransformers. Produkt: Zavádění cizojazyčné terminologie do výuky odborných předmětů a do laboratorních cvičení
Název projektu: Automatizace výrobních procesů ve strojírenství a řemeslech Registrační číslo: CZ..07/..30/0.0038 Příjemce: SPŠ strojnická a SOŠ profesora Švejcara Plzeň, Klatovská 09 Tento projekt je
VíceExperimentální metody ve fyzice vysokých energií Alice Valkárová
Experimentální metody ve fyzice vysokých energií Alice Valkárová alice@ipnp.troja.mff.cuni.cz 10/20/2004 1 Literatura o detektorech částic Knihy: C.Grupen, Particle detectors,cambridge University Press,1996
Vícepiony miony neutrina Elektrony,
piony miony neutrina Elektrony, In the energy range of 1012-1015 ev (electron-volts*), cosmic rays arriving at the edge of the Earth's atmosphere have been measured to consist of: ~ 50% protons ~ 25% alpha
VíceReferát z atomové a jaderné fyziky. Detekce ionizujícího záření (principy, technická realizace)
Referát z atomové a jaderné fyziky Detekce ionizujícího záření (principy, technická realizace) Měřicí a výpočetní technika Šimek Pavel 5.7. 2002 Při všech aplikacích ionizujícího záření je informace o
VícePozitron teoretická předpověď
Pozitron teoretická předpověď Diracova rovnice: αp c mc x, t snaha popsat relativisticky pohyb elektronu x, t ˆ i t řešení s negativní energií vakuum je Diracovo moře elektronů pozitrony díry ve vaku Paul
VíceGas detectors. 2. Single wire proportional counter jednodrátové proporcionální počítače
Gas detectors 1. Ionization of gases 2. Single wire proportional counter jednodrátové proporcionální počítače 3. Multiwire proportional chambers mnohodrátové proporcionální komory 4. Drift chambers driftové
VíceCHAPTER 5 MODIFIED MINKOWSKI FRACTAL ANTENNA
CHAPTER 5 MODIFIED MINKOWSKI FRACTAL ANTENNA &KDSWHUSUHVHQWVWKHGHVLJQDQGIDEULFDW LRQRIPRGLILHG0LQNRZVNLIUDFWDODQWHQQD IRUZLUHOHVVFRPPXQLFDWLRQ7KHVLPXODWHG DQGPHDVXUHGUHVXOWVRIWKLVDQWHQQDDUH DOVRSUHVHQWHG
VíceMezony π, mezony K, mezony η, η, bosony 1
Mezony π, mezony K, mezony η, η, bosony 1 Mezony π, (piony) a) Nabité piony hmotnost, rozpady, doba života, spin, parita, nezachování parity v jejich rozpadech b) Neutrální piony hmotnost, rozpady, doba
VíceCompression of a Dictionary
Compression of a Dictionary Jan Lánský, Michal Žemlička zizelevak@matfyz.cz michal.zemlicka@mff.cuni.cz Dept. of Software Engineering Faculty of Mathematics and Physics Charles University Synopsis Introduction
VíceSpectroscopy. Radiation and Matter Spectroscopic Methods. Luís Santos
Spectroscopy Radiation and Matter Spectroscopic Methods Spectroscopy Spectroscopy studies the way electromagnetic radiation (light) interacts with matter as a function of frequency, thus, it studies the
VícePrincip metody Transport částic Monte Carlo v praxi. Metoda Monte Carlo. pro transport částic. Václav Hanus. Koncepce informatické fyziky, FJFI ČVUT
pro transport částic Koncepce informatické fyziky, FJFI ČVUT Obsah Princip metody 1 Princip metody Náhodná procházka 2 3 Kódy pro MC Příklady použití Princip metody Náhodná procházka Příroda má náhodný
VíceCharakterizace koloidních disperzí. Pavel Matějka
Charakterizace koloidních disperzí Pavel Matějka Charakterizace koloidních disperzí 1. Úvod koloidní disperze 2. Spektroskopie kvazielastického rozptylu 1. Princip metody 2. Instrumentace 3. Příklady použití
VíceSenzory ionizujícího záření
Senzory ionizujícího záření Senzory ionizujícího záření dozimetrie α = β = He e 2+, e + γ, n X... elmag aktivita [Bq] (Becquerel) A = A e 0 λt λ...rozpadová konstanta dávka [Gy] (Gray) = [J/kg] A = 0.5
VíceINTERAKCE IONTŮ S POVRCHY II.
Úvod do fyziky tenkých vrstev a povrchů INTERAKCE IONTŮ S POVRCHY II. Metody IBA (Ion Beam Analysis): pružný rozptyl nabitých částic (RBS), detekce odražených atomů (ERDA), metoda PIXE, Spektroskopie rozptýlených
VíceAnihilace pozitronů v letu
Anihilace pozitronů v letu v pevné látce se e + termalizuje během několika ps termalizovaný pozitron anihilace v klidu dominantní proces v pevných látkách netermalizovaný pozitron anihilace v letu (AiF)
VíceJana Nováková Proč jet do CERNu? MFF UK
Jana Nováková MFF UK Proč jet do CERNu? Plán přednášky 4 krát částice kolem nás intermediální bosony mediální hvězdy hon na Higgsův boson - hit současné fyziky urychlovač není projímadlo detektor není
VíceDetektory. požadovaná informace o částici / záření. proudový puls p(t) energie. čas příletu. výstupní signál detektoru. poloha.
Detektory požadovaná informace o částici / záření energie čas příletu poloha typ citlivost detektoru výstupní signál detektoru proudový puls p(t) E Q p t dt účinný průřez objem vnitřní šum vstupní okno
VíceKlepnutím lze upravit styl předlohy. nadpisů. nadpisů.
1/ 13 Klepnutím lze upravit styl předlohy Klepnutím lze upravit styl předlohy www.splab.cz Soft biometric traits in de identification process Hair Jiri Prinosil Jiri Mekyska Zdenek Smekal 2/ 13 Klepnutím
Vícezve studenty 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7, (tedy všech) ročníků
detektory statistické metody Skupina částicové fyziky SLO/UPOL zve studenty 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7, (tedy všech) ročníků na stručnou prezentaci výsledků své práce a nabídku neuronové sítě statistické metody
VíceGymnázium, Brno, Slovanské nám. 7 WORKBOOK. Mathematics. Teacher: Student:
WORKBOOK Subject: Teacher: Student: Mathematics.... School year:../ Conic section The conic sections are the nondegenerate curves generated by the intersections of a plane with one or two nappes of a cone.
VíceFotonásobič. fotokatoda. typicky: - koeficient sekundární emise = počet dynod N = zisk: G = fokusační elektrononová optika
Fotonásobič vstupní okno fotokatoda E h fokusační elektrononová optika systém dynod anoda e zesílení G N typicky: - koeficient sekundární emise = 3 4 - počet dynod N = 10 12 - zisk: G = 10 5-10 7 Fotonásobič
VíceÚloha č.: I Název: Studium relativistických jaderných interakcí. Identifikace částic a určování typu interakce na snímcích z bublinové komory.
Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM IV Úloha č.: I Název: Studium relativistických jaderných interakcí. Identifikace částic a určování typu interakce na snímcích
VíceElementární částice. 1. Leptony 2. Baryony 3. Bosony. 4. Kvarkový model 5. Slabé interakce 6. Partonový model
Elementární částice 1. Leptony 2. Baryony 3. Bosony 4. Kvarkový model 5. Slabé interakce 6. Partonový model I.S. Hughes: Elementary Particles M. Leon: Particle Physics W.S.C. Williams Nuclear and Particle
VíceEntrance test from mathematics for PhD (with answers)
Entrance test from mathematics for PhD (with answers) 0 0 3 0 Problem 3x dx x + 5x +. 3 ln 3 ln 4. (4x + 9) dx x 5x 3. 3 ln 4 ln 3. (5 x) dx 3x + 5x. 7 ln. 3 (x 4) dx 6x + x. ln 4 ln 3 ln 5. 3 (x 3) dx
VíceKosmické záření a jeho detekce stanicí CZELTA
Kosmické záření a jeho detekce stanicí CZELTA Jiří Slabý slabyji2@fjfi.cvut.cz 30.10.2008, Fyzikální seminář, Fakulta jaderná a fyzikálně inženýrská Českého vysokého učení technického v Praze Co nás čeká
Více2. Entity, Architecture, Process
Evropský sociální fond Praha & EU: Investujeme do vaší budoucnosti Praktika návrhu číslicových obvodů Dr.-Ing. Martin Novotný Katedra číslicového návrhu Fakulta informačních technologií ČVUT v Praze Miloš
VíceEfekty pozadí v měření oscilací neutrin Experiment Daya Bay. Viktor Pěč, ÚČJF MFF
Efekty pozadí v měření oscilací neutrin Experiment Daya Bay, ÚČJF MFF Oscilace neutrin Experiment Daya Bay Detekce neutrin Pozadí Simulace záchytu mionů Oscilace neutrin Bruno Pontecorvo Vlastní stav slabé
VíceStudium proton-protonových srážek na RHIC
Studium proton-protonových srážek na RHIC diplomová práce Jan Kapitán vedoucí diplomové práce: Michal Šumbera, CSc. Ústav jaderné fyziky AVČR, & MFF UK 6.12.2006 / Řež J. Kapitán (ÚJF AVČR) PP collisions
VíceALFA upgrade. Vít Vorobel
ALFA upgrade Vít Vorobel Varianty ALFA upgrade Luminosita bez změny citlivé oblasti Výměna unaveného detektoru novým stejným Výměna scint. vlaken za radiačně stálejší zelená vlákna SiPM místo MAPMT (+
VíceZÁPIS Z VĚDECKÉ RADY FEL ZČU V PLZNI konané dne 25. října 2017
ZÁPIS Z VĚDECKÉ RADY FEL ZČU V PLZNI konané dne 25. října 2017 Přítomni: dle prezenční listiny Omluveni: Ing. Borusík, Ing. Drábová, Ing. Kysela, prof. Maryška, prof. Valouch, Ing. Votruba Program Veřejná
VíceRozměr a složení atomových jader
Rozměr a složení atomových jader Poloměr atomového jádra: R=R 0 A1 /3 R0 = 1,2 x 10 15 m Cesta do hlubin hmoty Složení atomových jader: protony + neutrony = nukleony mp = 1,672622.10 27 kg mn = 1,6749272.10
VíceTransportation Problem
Transportation Problem ١ C H A P T E R 7 Transportation Problem The transportation problem seeks to minimize the total shipping costs of transporting goods from m origins (each with a supply s i ) to n
VíceCzech Technical University in Prague DOCTORAL THESIS
Czech Technical University in Prague Faculty of Nuclear Sciences and Physical Engineering DOCTORAL THESIS CERN-THESIS-2015-137 15/10/2015 Search for B! µ + µ Decays with the Full Run I Data of The ATLAS
VíceCZECH TECHNICAL UNIVERSITY IN PRAGUE Faculty of Nuclear Sciences and Physical Engineering Department of Physics. Bachelor thesis
CZECH TECHNICAL UNIVERSITY IN PRAGUE Faculty of Nuclear Sciences and Physical Engineering Department of Physics Bachelor thesis Simulation and design of sampling electromagnetic calorimeter FOCAL Michal
VícePřednášky z lékařské biofyziky Biofyzikální ústav Lékařské fakulty Masarykovy univerzity, Brno
Přednášky z lékařské biofyziky Biofyzikální ústav Lékařské fakulty Masarykovy univerzity, Brno 1 Přednášky z lékařské biofyziky Biofyzikální ústav Lékařské fakulty Masarykovy univerzity, Brno Struktura
VíceFotoelektronová spektroskopie Instrumentace. Katedra materiálů TU Liberec
Fotoelektronová spektroskopie Instrumentace RNDr. Věra V Vodičkov ková,, PhD. Katedra materiálů TU Liberec Obecné schéma metody Dopad rtg záření emitovaného ze zdroje na vzorek průnik fotonů několik µm
VíceIntroduction to MS Dynamics NAV
Introduction to MS Dynamics NAV (Item Charges) Ing.J.Skorkovský,CSc. MASARYK UNIVERSITY BRNO, Czech Republic Faculty of economics and business administration Department of corporate economy Item Charges
VíceBiofyzikální chemie radiometrické metody. Zita Purkrtová říjen - prosinec 2015
Biofyzikální chemie radiometrické metody Zita Purkrtová říjen - prosinec 2015 Radioaktivita 1896 Antoine Henri Becquerel první pozorování při studiu fluorescence a fosforescence solí uranu 1903 Nobelova
VíceŽivotní prostředí pro přírodní vědy RNDr. Pavel PEŠAT, PhD.
Životní prostředí pro přírodní vědy RNDr. Pavel PEŠAT, PhD. KAP FP TU Liberec pavel.pesat@tul.cz tel. 3293 Radioaktivita. Přímo a nepřímo ionizující záření. Interakce záření s látkou. Detekce záření, Dávka
VíceCARBONACEOUS PARTICLES IN THE AIR MORAVIAN-SILESIAN REGION
UHLÍKATÉ ČÁSTICE V OVZDUŠÍ MORAVSKO- SLEZSKÉHO KRAJE CARBONACEOUS PARTICLES IN THE AIR MORAVIAN-SILESIAN REGION Ing. MAREK KUCBEL Ing. Barbora SÝKOROVÁ, prof. Ing. Helena RACLAVSKÁ, CSc. Aim of this work
VíceAir Quality Improvement Plans 2019 update Analytical part. Ondřej Vlček, Jana Ďoubalová, Zdeňka Chromcová, Hana Škáchová
Air Quality Improvement Plans 2019 update Analytical part Ondřej Vlček, Jana Ďoubalová, Zdeňka Chromcová, Hana Škáchová vlcek@chmi.cz Task specification by MoE: What were the reasons of limit exceedances
VíceI N V E S T I C E D O R O Z V O J E V Z D Ě L Á V Á N Í
NUCLEAR PHYSICS I N V E S T I C E D O R O Z V O J E V Z D Ě L Á V Á N Í 1. Introduction 4 14 17 1 nucleus E. Rutherford, 1914 the first reaction: α N O H 2 7 8 1 nuclear forces = a new kind of very strong
VíceRadiova meteoricka detekc nı stanice RMDS01A
Radiova meteoricka detekc nı stanice RMDS01A Jakub Ka kona, kaklik@mlab.cz 15. u nora 2014 Abstrakt Konstrukce za kladnı ho softwarove definovane ho pr ijı macı ho syste mu pro detekci meteoru. 1 Obsah
VíceZáklady výpočetní tomografie
Základy výpočetní tomografie Doc.RNDr. Roman Kubínek, CSc. Předmět: lékařská přístrojová technika Základní principy výpočetní tomografie Výpočetní tomografie - CT (Computed Tomography) CT je obecné označení
Vícetechnický list TRANSIL TM 1.5KE6V8A/440A 1.5KE6V8CA/440CA www.gme.cz str 1
Dodavatel: GM electronic, spol. s r.o., Křižíkova 77, 186 00 Praha 8 zákaznická linka: 840 50 60 70 technický list 1.5KE6V8A/440A 1.5KE6V8CA/440CA TRANSIL TM FEATURES PEAK PULSE POWER : 1500 W (10/1000µs)
VíceTypy interakcí. Obsah přednášky
Co je to inteligentní a progresivní materiál - Jaderné analytické metody-využití iontových svazků v materiálové analýze Anna Macková Ústav jaderné fyziky AV ČR, Řež 250 68 Obsah přednášky fyzikální princip
VíceUvádění pixelového detektoru experimentu ATLAS do provozu
Seminář ATLAS FZU AV ČR 28/3/2008 Uvádění pixelového detektoru experimentu ATLAS do provozu Pavel Jež FZU AVČR, v.v.i. FJFI ČVUT Pixelový detektor status Hlavní rozcestník: https://twiki.cern.ch/twiki/bin/
VíceZáchyt pozitronů v precipitátech
Záchyt pozitronů v precipitátech koherentní precipitát materiál ve vakuu E elektrony pozitrony vakuum E F E, valenční č pás vakuum výstupní práce: povrchový potenciál: chemický potenciál: Záchyt pozitronů
VíceAplikace jaderné fyziky (několik příkladů)
Aplikace jaderné fyziky (několik příkladů) Pavel Cejnar Ústav částicové a jaderné fyziky MFF UK pavel.cejnar@mff.cuni.cz Příklad I Datování Galileiho rukopisů Galileo Galilei (1564 1642) Všechny vázané
VíceThe Over-Head Cam (OHC) Valve Train Computer Model
The Over-Head Cam (OHC) Valve Train Computer Model Radek Tichanek, David Fremut Robert Cihak Josef Bozek Research Center of Engine and Content Introduction Work Objectives Model Description Cam Design
VíceÚvod do fyziky tenkých vrstev a povrchů. Spektroskopie Augerových elektron (AES), elektronová mikrosonda, spektroskopie prahových potenciál
Úvod do fyziky tenkých vrstev a povrchů Spektroskopie Augerových elektron (AES), elektronová mikrosonda, spektroskopie prahových potenciál ty i hlavní typy nepružných srážkových proces pr chodu energetických
VíceKBN1. KBN1- nerezová vlnovcová hadice, paralelní vlnění jednostěnná, střední tloušťka stěny, střední vlnění
KBN1 DN 8 - DN 300 DN 8 - DN 300 KBN1- nerezová vlnovcová hadice, paralelní vlnění jednostěnná, střední tloušťka stěny, střední vlnění KBN1 - stainless steel hose, parallel corrugations Single-wall, medium
VíceCharakteristika a mrtvá doba Geiger-Müllerova počítače
Charakteristika a mrtvá doba Geiger-Müllerova počítače Úkol : 1. Proměřte charakteristiku Geiger-Müllerova počítače. K jednotlivým naměřeným hodnotám určete střední kvadratickou chybu a vyznačte ji do
VíceUrychlovače částic principy standardních urychlovačů částic
Urychlovače částic principy standardních urychlovačů částic Základní info technické zařízení, které dodává kinetickou energii částicím, které je potřeba urychlit nabité částice jsou v urychlovači urychleny
VíceDynamic Development of Vocabulary Richness of Text. Miroslav Kubát & Radek Čech University of Ostrava Czech Republic
Dynamic Development of Vocabulary Richness of Text Miroslav Kubát & Radek Čech University of Ostrava Czech Republic Aim To analyze a dynamic development of vocabulary richness from a methodological point
VíceMěření absorbce záření gama
Měření absorbce záření gama Úkol : 1. Změřte záření gama přirozeného pozadí. 2. Změřte záření gama vyzářené gamazářičem. 3. Změřte záření gama vyzářené gamazářičem přes absorbátor. 4. Naměřené závislosti
VíceSPECIAL THEORY OF RELATIVITY
SPECIAL THEORY OF RELATIVITY 1. Basi information author Albert Einstein phenomena obsered when TWO frames of referene moe relatie to eah other with speed lose to the speed of light 1905 - speial theory
Více2. FYZIKÁLNÍ ZÁKLADY ANALYTICKÉ METODY RBS
RBS Jaroslav Král, katedra fyzikální elektroniky FJFI, ČVUT. ÚVOD Spektroskopie Rutherfordova zpětného rozptylu (RBS) umožňuje stanovení složení a hloubkové struktury tenkých vrstev. Na základě energetického
VícePlazma. magnetosféra komety. zbytky po výbuchu supernovy. formování hvězdy. slunce
magnetosféra komety zbytky po výbuchu supernovy formování hvězdy slunce blesk polární záře sluneční vítr - plazma je označována jako čtvrté skupenství hmoty - plazma je plyn s významným množstvím iontů
VíceATOMOVÁ SPEKTROMETRIE
ATOMOVÁ SPEKTROMETRIE Atomová spektrometrie valenčních e - 1. OES (AES). AAS 3. AFS 1 Atomová spektra čárová spektra Tok záření P - množství zářivé energie (Q E ) přenesené od zdroje za jednotku času.
VíceLitosil - application
Litosil - application The series of Litosil is primarily determined for cut polished floors. The cut polished floors are supplied by some specialized firms which are fitted with the appropriate technical
VíceZhodnocení dozimetrických vlastností MicroDiamond PTW detektoru a jeho využití ve stereotaktických ozařovacích polích
Zhodnocení dozimetrických vlastností MicroDiamond PTW 60019 detektoru a jeho využití ve stereotaktických ozařovacích polích T. Veselský 1,2,4, J. Novotný Jr. 1,2,4, V. Paštyková 1,3,4, B. Otáhal 5, L.
VíceNová zařízení pro měření, kalibraci popř. řízení měření Zařízení konstruovaná pro fluorescenční detektory (FD) projektu PAO Fungující na principu detekce optického žáření Cloud camera (us University of
VíceProjekt SPOLEČNÉ VZDĚLÁVÁNÍ PRO SPOLEČNOU BUDOUCNOST. Současná kosmonautika a kosmické technologie 2014
Projekt SPOLEČNÉ VZDĚLÁVÁNÍ PRO SPOLEČNOU BUDOUCNOST Současná kosmonautika a kosmické technologie 214 Projekt přeshraniční spolupráce SPOLEČNÉ VZDĚLÁVÁNÍ PRO SPOLEČNOU BUDOUCNOST Carbon quantum dots as
VíceEnergie, její formy a měření
Energie, její formy a měření aneb Od volného pádu k E=mc 2 Přednášející: Martin Zápotocký Seminář Aplikace lékařské biofyziky 2014/5 Definice energie Energos (ἐνεργός) = pracující, aktivní; ergon = práce
VíceEXACT DS OFFICE. The best lens for office work
EXACT DS The best lens for office work EXACT DS When Your Glasses Are Not Enough Lenses with only a reading area provide clear vision of objects located close up, while progressive lenses only provide
VíceZobrazovací systémy v transmisní radiografii a kvalita obrazu. Kateřina Boušková Nemocnice Na Františku
Zobrazovací systémy v transmisní radiografii a kvalita obrazu Kateřina Boušková Nemocnice Na Františku Rentgenové záření Elektromagnetické záření o λ= 10-8 10-13 m V lékařství obvykle zdrojem rentgenová
VíceStatický kvarkový model
Statický kvarkový model Supermulltiplet: charakterizován I a hypernábojem Y=B+S Skládání multipletů spinových či izotopických, např. dvě částice se spinem 1/2 Tři částice se spinem 1/2 Kvartet a dva dublety
VíceACOUSTIC EMISSION SIGNAL USED FOR EVALUATION OF FAILURES FROM SCRATCH INDENTATION
AKUSTICKÁ EMISE VYUŽÍVANÁ PŘI HODNOCENÍ PORUŠENÍ Z VRYPOVÉ INDENTACE ACOUSTIC EMISSION SIGNAL USED FOR EVALUATION OF FAILURES FROM SCRATCH INDENTATION Petr Jiřík, Ivo Štěpánek Západočeská univerzita v
VíceA Large Ion Collider Experiment
LHC není pouze Large Hadron Collider ATLAS ALICE CMS LHCb A Large Ion Collider Experiment Alenka v krajině ě velmi horké a husté éjaderné éhmoty a na počátku našeho vesmíru Díky posledním pokrokům se v
VíceČÁSTICOVÁ ZLATÁ LÉTA SEDMDESÁTÁ
ČÁSTICOVÁ ZLATÁ LÉTA SEDMDESÁTÁ (aneb NAŠE ZAČÁTKY IV.) elektronické experimenty v CERN a ÚFVE Serpuchov (via LVE SÚJV Dubna.) Jan Hladký, FZÚ AV ČR v. v. i. Erice, Sicilie CERN experiment 1974 návrh laboratoří
VíceVlastnosti atomových jader Radioaktivita. Jaderné reakce. Jaderná energetika
Jaderná fyzika Vlastnosti atomových jader Radioaktivita Jaderné reakce Jaderná energetika Vlastnosti atomových jader tomové jádro rozměry jsou řádově 1-15 m - složeno z protonů a neutronů Platí: X - soustředí
VíceKULOVÝ STEREOTEPLOMĚR NOVÝ přístroj pro měření a hodnocení NEROVNOMĚRNÉ TEPELNÉ ZÁTĚŽE
české pracovní lékařství číslo 1 28 Původní práce SUMMARy KULOVÝ STEREOTEPLOMĚR NOVÝ přístroj pro měření a hodnocení NEROVNOMĚRNÉ TEPELNÉ ZÁTĚŽE globe STEREOTHERMOMETER A NEW DEVICE FOR measurement and
VíceUrychlení KZ. Obecné principy, Fermiho urychlení, druhý řád, první řád, spektrum
Urychlení KZ Obecné principy, Fermiho urychlení, druhý řád, první řád, spektrum Obecné principy Netermální vznik nekompatibilní se spektrem KZ nerealistické teploty E k =3/2 k B T, Univerzalita tvaru spektra
VícePokroky matematiky, fyziky a astronomie
Pokroky matematiky, fyziky a astronomie Rupert Leitner; Michal Suk Velké detekční systémy ve fyzice částic Pokroky matematiky, fyziky a astronomie, Vol. 42 (1997), No. 6, 313--324 Persistent URL: http://dml.cz/dmlcz/138098
VícePravděpodobnostní charakter jaderných procesů
Pravděpodobnostní charakter jaderných procesů Při převážné většině jaderných pokusů je jaderné záření registrováno jako proud nabitých částic respektive kvant γ, které vznikají v důsledku rozpadu atomových
VíceHmotnostní spektrometrie Mass spectrometry - MS
Hmotnostní spektrometrie Mass spectrometry - MS Příprava předmětu byla podpořena projektem OPPA č. CZ.2.17/3.1.00/33253 Hmotnostní spektrometrie Mass spectrometry - MS hmotnostní spektroskopie versus hmotnostní
VíceSPECIFICATION FOR ALDER LED
SPECIFICATION FOR ALDER LED MODEL:AS-D75xxyy-C2LZ-H1-E 1 / 13 Absolute Maximum Ratings (Ta = 25 C) Parameter Symbol Absolute maximum Rating Unit Peak Forward Current I FP 500 ma Forward Current(DC) IF
VíceSpektroskopie subvalenčních elektronů Elektronová mikroanalýza, rentgenfluorescenční spektroskopie
Spektroskopie subvalenčních elektronů Elektronová mikroanalýza, rentgenfluorescenční spektroskopie Metody charakterizace nanomateriálů I RNDr. Věra Vodičková, PhD. rentgenová spektroskopická metoda k určen
VíceMetody povrchové analýzy založené na detekci iontů. Pavel Matějka
Metody povrchové analýzy založené na detekci iontů Pavel Matějka Metody povrchové analýzy založené na detekci iontů 1. sekundárních iontů - SIMS 1. Princip metody 2. Typy bombardování 3. Analyzátory iontů
VíceLEED (Low-Energy Electron Diffraction difrakce elektronů s nízkou energií)
LEED (Low-Energy Electron Diffraction difrakce elektronů s nízkou energií) RHEED (Reflection High-Energy Electron Diffraction difrakce elektronů s vysokou energií na odraz) Úvod Zkoumání povrchů pevných
VíceTento materiál byl vytvořen v rámci projektu Operačního programu Vzdělávání pro konkurenceschopnost.
Tento materiál byl vytvořen v rámci projektu Operačního programu Vzdělávání pro konkurenceschopnost. Projekt MŠMT ČR Číslo projektu Název projektu školy Klíčová aktivita III/2 EU PENÍZE ŠKOLÁM CZ.1.07/1.4.00/21.2146
VícePřednáška 4. Úvod do fyziky plazmatu : základní charakteristiky plazmatu, plazma v elektrickém vf plazma. Doutnavý výboj : oblasti výboje
Přednáška 4 Úvod do fyziky plazmatu : základní charakteristiky plazmatu, plazma v elektrickém vf plazma. Doutnavý výboj : oblasti výboje Jak nahradit ohřev při vypařování Co třeba bombardovat ve vakuu
VíceFUNKČNÍ VZOREK FUNKČNÍ VZOREK ZAŘÍZENÍ HTPL-A PRO MĚŘENÍ RELATIVNÍ TOTÁLNÍ EMISIVITY POVLAKŮ
ODBOR TERMOMECHANIKA TECHNOLOGICKÝCH PROCESŮ FUNKČNÍ VZOREK FUNKČNÍ VZOREK ZAŘÍZENÍ HTPL-A PRO MĚŘENÍ RELATIVNÍ TOTÁLNÍ EMISIVITY POVLAKŮ Autor: Ing. Zdeněk Veselý, Ph.D. Doc. Ing. Milan Honner, Ph.D.
Více