TERMOMECHANIKA 2. Stavová rovnice ideálních plynů

Podobné dokumenty
TERMOMECHANIKA 4. První zákon termodynamiky

VYBRANÉ STATĚ Z PROCESNÍHO INŽENÝRSTVÍ 10

Celková energie molekuly je tedy tvořena pouze její energií kinetickou.

Ideální plyn. Z tohoto jednoduchého popisu plynou další zásadní vlastnosti ideálního plynu :

Relativistická energie

Základní poznatky. Základní pojmy atom a molekula

VY_32_INOVACE_G 21 17

Výpočty za použití zákonů pro ideální plyn


Plynové turbíny. Nevýhody plynových turbín: - menší mezní výkony ve srovnání s parní turbínou - vyšší nároky na palivo - kvalitnější materiály





Projekt realizovaný na SPŠ Nové Město nad Metují. s finanční podporou v Operačním programu Vzdělávání pro konkurenceschopnost Královéhradeckého kraje

2. Stavové chování a termodynamické vlastnosti čistých látek

1 Neoklasický model chování spotřebitele

Řešení úloh na přeměny mechanické energie

KINETICKÁ TEORIE PLYNŮ

Gaussův zákon elektrostatiky

KINETICKÁ TEORIE PLYNŮ

TERMOMECHANIKA 1. Základní pojmy

Gymnázium Vysoké Mýto nám. Vaňorného 163, Vysoké Mýto



r o je jednotkový vektor průvodiče :

Příklad: 3 varianta: Př. 3 var:

Teplota a její měření

3. cvičení. Chemismus výbušnin. Trhací práce na lomech



Golfový simulátor P E T R M E L Č, V Ě K 1 7 E L E K T R O T E C H N I K Y NOVOVYSOČANSKÁ 4 8 / 2 8 0, P R A H A 9 T U TO R : I V O NOVÁK

doplňkové a dodatkové veličiny ideální směs parciální molární veličiny fugacita maximální obsah vody v plynu Gibbs Duhemova rovnice příklady na

3. Fázové rovnováhy v jednosložkových systémech

IDEÁLNÍ PLYN II. Prof. RNDr. Emanuel Svoboda, CSc.

11. Tepelné děje v plynech

Obecnou rovnici musíme upravit na středovou leží na kružnici musí vyhovovat její rovnici dosadíme ho do ní.


Vnitřní energie ideálního plynu podle kinetické teorie


VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ

Termická analýza a kalorimetrie oxidových materiálů

Příklad 1 (25 bodů) Částice nesoucí náboj q vletěla do magnetického pole o magnetické indukci B ( 0,0, B)

Fyzikální chemie. 1.2 Termodynamika

Metoda datových obalů DEA



Plyn. 11 plynných prvků. Vzácné plyny. He, Ne, Ar, Kr, Xe, Rn Diatomické plynné prvky H 2, N 2, O 2, F 2, Cl 2

Ideální plyn. Stavová rovnice Děje v ideálním plynu Práce plynu, Kruhový děj, Tepelné motory

sluč H o 298 (C 2 H 4, g) = 52,7 kj mol -1 sluč H o 298 (CO 2, g) = -394,5 kj mol -1 sluč H o 298 (H 2 O, l) = -285,8 kj mol -1. [Q p = ,5 kj]

IDEÁLNÍ PLYN I. Prof. RNDr. Emanuel Svoboda, CSc.

14/10/2015 Z Á K L A D N Í C E N Í K Z B O Ž Í Strana: 1


Výpo ty Výpo et hmotnostní koncentrace zne ující látky ,


Δ sl H o 298 (H 2 O, l) = -285,8 kj mol -1. [Δ sl H o 298 (glukosa) = - 1,27 MJ mol -1 ]


Řízení kvality, kontroling, rizika. Branislav Lacko Martina Polčáková. Kateřina Hrazdilová Bočková - konzultantka

VYBRANÉ STATĚ Z PROCESNÍHO INŽENÝRSTVÍ cvičení 11



FYZIKA 2. ROČNÍK. Změny skupenství látek. Tání a tuhnutí. Pevná látka. soustava velkého počtu částic. Plyn

Rekuperace rodinného domu v Přestavlkách

Malé písemné práce II. 8. třída Tři malé opakovací písemné práce

použijte Debyeův- Hückelův limitní zákon. P (Ba 3 (PO 4 ) 2 ) = 3, , M r (Ba 3 (PO 4 ) 2 ) = 601,9. [- m= 1,26 mg]

VY_32_INOVACE_G 21 11

VYBRANÉ STATĚ Z PROCESNÍHO INŢENÝRSTVÍ cvičení 12

5. Výpočty s využitím vztahů mezi stavovými veličinami ideálního plynu

TERMOMECHANIKA 15. Základy přenosu tepla

V = π f 2 (x) dx. f(x) 1 + f 2 (x) dx. x 2 + y 2 = r 2

5. Síly, pole. Síla. Síla intuitivní pochopení - velmi důležitá fyzikální veličina - síla resp. interakce

w i1 i2 qv e kin Provozní režim motoru: D = 130 P e = 194,121 kw Z = 150 i = 6 n M = /min p e = 1,3 MPa V z = 11,95 dm 3

2.2. Klasifikace reverzibilních elektrod

ok s k s k s k s k s k s k s k a o j ks k s k s jk s k s k s k s k k

Termodynamická soustava Vnitřní energie a její změna První termodynamický zákon Řešení úloh Prof. RNDr. Emanuel Svoboda, CSc.

TERMOMECHANIKA 10. Termodynamika směsi plynů a par

2. APLIKACE I. a II. VĚTY TERMODYNAMIKY NA FYZIKÁLNÍ A CHEMICKÉ PŘEMĚNY A SYSTÉMY V ROVNOVÁZE

ELEKTRICKÝ VÝKON A ENERGIE. spotřebičová orientace - napětí i proud na na impedanci Z mají souhlasný směr

1.8.9 Bernoulliho rovnice


Ruční řetězové kladkostroje CB005 až CB500

obytný soubor D.1.1 ARCH. STAVEBNÍ ČÁST DUR+DSP 06/2016 1/100 Langrova 814/15, Brno - Slatina

Vnitřní energie Zhotoveno ve školním roce: 2011/2012 Jméno zhotovitele: Ing. Iva Procházková

Vzorové příklady - 4.cvičení

TERMOMECHANIKA 11. Termodynamika proudění

2.5.2 N ěm ecko 95 Z áv ěr k ap ito ly 96



VYBRANÉ KAPITOLY Z FYZIKÁLNÍ CHEMIE studijní opora

Y Q charakteristice se pipojují kivky výkonu

Zákony ideálního plynu

3.5 Tepelné děje s ideálním plynem stálé hmotnosti, izotermický děj

VÝHODY A NEVÝHODY PNEUMATICKÝCH MECHANISMŮ

Výroční zpráva Sportovní Jižní Město o.p.s.

Přednášející: Ing. M. Čábelka Katedra aplikované geoinformatiky a kartografie PřF UK v Praze

Úvod do teorie měření. Eva Hejnová



Matematické metody v kartografii

Transkript:

FSI U Brně, Energetický ústa Odbr terechaniky a techniky rstředí rf. Ing. Milan Paelek, CSc. ERMOMECHNIK. Staá rnice ideálních lynů OSNO. KPIOLY gadrů zákn Gay-Lussaců zákn Charlesů zákn Byleů Maritteů zákn Suřadný systé -- Odzení staé rnice Plyná knstanta Základní tary staé rnice bslenti FSI

OGDRŮ ZÁKON Slní frulace (8): Různé ideální lyny stejných bjeů bsahují za stejné telty a tlaku stejný čet lekul (ne atů). Htnsti stejných bjeů jsu úěrné lý htnste M [kg.kl - ] Pzn.: M udáá, klikrát je htnst lekuly látky ětší, než / htnsti atu uhlíku C. Platí: M knst / M knst Mateatická frulace: M knst Plyn,, Plyn,, kde [ 3.kl - ] je llý bje. Při = 35 Pa a = 73,5 K (nrální fyzikální dínky - NFP) je =,436 3.kl -. Platí: n n, M M M Nrální 3 je htnst 3 M M N 3 ( = / = /) ři NFP: N FP,4 N FP

GY-LUSSCŮ ZÁKON Gay-Lussac (778-85) sledal chání lynu za knstantníh tlaku. Slní frulace: Za stáléh tlaku rste bje lynu lineárně s teltu. Hdnta teltní bjeé rztažnsti je r šechny lyny stejná, nezáisí na tlaku. Mateatická frulace: t =knst < < 3 =knst 3 =knst -73,5 t 73,5 73,5 73,5 bje ři t = C = / 73,5 K - P úraě: t t Mateatická frulace: knst 3

CHRLESŮ ZÁKON Charles (746-83) sledal chání lynu za knstantníh bjeu. Slní frulace: Za knstantníh bjeu rste tlak lynu lineárně s teltu. Hdnta rzínasti je r šechny lyny stejná. Mateatická frulace: β t =knst < < 3 =knst 3 =knst -73,5 t 73,5 73,5 73,5 tlak ři t = C = / 73,5 K - P úraě: t t Mateatická frulace: knst 4

BOYLEŮ - MRIOEŮ ZÁKON Byle (66), Maritte (67) sledali chání lynu za knstantní telty. Slní frulace: Za knstantní telty je sučin tlaku a bjeu danéh nžstí lynu knstantní. < < 3 3 =knst =knst =knst Mateatická frulace: knst Zákn lze yjádřit i cí stlačitelnsti δ Stlačitelnsti není šak ani u ideálních lynů knstantní, a rt uedená záislst = f() není říka. 5

SOUŘDNÝ SYSÉM -- Sjení Gay-Lussaca, Charlesa a Byle - Marittea zákna získáe terdynaicku lchu -- rstru. = knst =knst < < 3-73,5 =knst =knst 3 =knst t = knst =knst < < 3 =knst =knst 3 =knst = knst Rnážné stay lynu se nacházejí uze na tét terdynaické lše. =knst -73,5 t < < 3 3 =knst =knst =knst 6

ODOZENÍ SOÉ RONICE Stau rnici ideálníh lynu ddil rce 834 francuzský fyzik Claeyrn (799-864). ycházel řit z Bylea-Marittea a Gay-Lussaca zákna becný děj nahradil izteru a izbaru. Obecný děj ) Byle - Maritte = ) Gay-Lusscac = ) Byle-Maritte ( = knst) ) Gay-Lussac ( = knst) Měrný bje je bu říadech stejný, a rt latí: knst knst Staá rnice ideálníh lynu je dána ztahe: kde r [J.kg -.K - ] je ěrná lyná knstanta. r 7

PLYNOÁ KONSN Měrná lyná knstanta r [J.kg -.K - ] Odzení z gadra zákna a ze staé rnice M M r ýčet lyné knstanty r 35,436 73,5 určí se r jedntlié lyny z tabulek neb ÝPOČEM M r r R M 834,3, knst Při nrálních fyzikálních dínkách = 35 Pa a = 73,5 K je =,436 3.kl - r šechny lyny a lze sát J.kl -.K - Unierzální lyná knstanta R 834,3, J.kl -.K - Pr zduch (sěs N a O ) r = 87,6 J.kg -.K - 8

ZÁKLDNÍ RY SOÉ RONICE Staá rnice r kg ideálníh lynu r Staá rnice r kg ideálníh lynu r ynásbení rnice r kg lu htnstí M dstanee šebecnu stau rnici ideálníh lynu M r neb kde = M. a R = M. r R ynásbení šebecné staé rnice látký nžstí n získáe rzšířenu šebecnu stau rnici ideálníh lynu n R kde = n. 9