Produkce půvabných mesonů a charmonii v PbPb kolizích na LHC

HTML
DOWNLOAD

Rozměr: px

Začít zobrazení ze stránky:

Download "Produkce půvabných mesonů a charmonii v PbPb kolizích na LHC"

Jaromír Čech
před 6 lety
Počet zobrazení:

1 Produkce ůvabných ů a charmonii v PbPb kolizích na LHC G. Ponimatkin Phys.Rev.Lett. 6 () 43, B. Schenke, S. Jeon, Ch. Gale

2 Metodika fenomenologické analýzy Variací modelových arametrů můžeme fitem získat z exerimentálních dat údaje o odmínkach, které anují v QGP. Některé otázky, které si můžeme oložit o chování ůvabných částic: Jsou ůvabné částice termalizované ve vzniklém médiu? Jaké jsou energetické ztráty ůvabných částic v médiu? Je řítomna azimutální anizotroie vzniklého média?

Asymtotická svoboda - důsledek color confinementů, kdy síla interakce se mění se vzdáleností. 6 Phys.Rev. 8 () 3454. M.

3 Kvantová chromodynamika a její fázový diagram QC - teorie která oisuje silnou interakci mezi kvarky a gluony. QGP - kvazivolný stav kvarků a gluonů. Color confinement - mechanism, který neumožňuje existenci volných kvarků. Asymtotická svoboda - důsledek color confinementů, kdy síla interakce se mění se vzdáleností. 6 Phys.Rev. 8 () M. Cardoso, N. Cardoso, P. Bicudo. 4 y x 3 Nuclear Suerfluid Chemical Potential μ Prog.Part.Nucl.Phys. 7 (3) K. Fukushima, Ch. Sasaki. B

4 4 Kinematické roměnné a róby QGP Příčná hybnost: = q x + y Raidita (ve smyslu odchylení od svazku): y = ln E + z E z η= y Adv.High Energy Phys. 3 (3) K. uchin. B θ ϕ b reaction lane A z A x

5 Elitický tok ůsledek hydrodynamické ovahy média: Próba, která určuje míru azimutální anizotroie média. Vzniká jako důsledek rozdílu tlaků odel os. Naznačuje, že médium má kolektivní ovahu. v = hcos(')i Lect.Notes Phys. 785 () Hirano, N. Kolk, A. Bilandzic. y dn/d dn/d v x 5

6 Faktor jaderné modifikace Hybnostní sektra nám umožňují kvantifikovat energetické ztráty v médiu. Porovnáváme očet částic v AA kolizích vůči suerozici kolizí (medium/vacuum). Pokud faktor je > tak hovoříme o modifikaci, okud < tak hovoříme o suresi. R AA = d N/d dy hn coll id /d dy 6

7 ermodynamické fáze QGP Freeze-out: fáze, ři které se mění interagování částic v médiu. Chemický freeze-out: fáze, o které je "chemické" složení média konstantní. V tento okamžik zaníkají neružné srážky v médiu. Kinetický freeze-out: fáze, o které zanikají ružné srážky v médiu. V tento okamžik je celková hybnostní distribuce systému konstantní. eloty freeze-outů: teloty v GeV/MeV ři které nastávájí jednotlivé fáze. ch th 7

8 Model HYJE++ eoretický model ro ois AA srážek který kombinuje: Hydrodynamickou část srážky ("soft" fyzika/termální model). Jet-quenching (hašení jetů v jaderném médiu, "hard" fyzika). Model však neočítá celou hydrodynamickou evoluci, výočty robíhájí jen ro kinetické a chemické freeze-outy dle zadané arametrizace modelů. Jedná se o rychlý a řesný model. Jeho hlavním nedostatkem je velký očet volných arametrů. 8

9 Produkce ůvabných kvarků v HYJE++ J/,,, +,, +,, + s, s, + c, c Půvabné částice v hydrodynamické části jsou generovány dle statistického hadronizačního modelu, ro regulaci jeho rodukce se zavádí "charm fugacity factor" c. V říadě že hodnotu faktoru zadáváme ručně, tak se očet částic řídí: N = c N th Faktor se může získat i výočtem z rovnice: N c c =.5 c N th I ( c N th ) I ( c N th), N J/ = c N th J/ I ( c N th ) I ( c N th ) + 9 c N th J/ Kde N c c je číslo c c -kvarkových arů škálováných na hn coll i. vrdá část využívá Bayer-okshitzer-Mueller-Schifův formalismus ro výočet ůvabů v tvrdé části. Na QC teorii se tedy alikují effekty JQ. tyy energetických ztrát - kolizní ztráty mezi jednotlivými částicemi a radiační ztráty vyzářením gluonů.

10 Produkce ůvabů na urychlovači RHIC dy d N/π Au-Au@ S = GeV, y <, -%, γ = 7 NN c SAR FO(inclusive hadrons) dy t d t ^ AuAu@ S = GeV, y <, -% NN SAR Collaboration HYJE++ d FO(J/ψ s) N/π d HYJE++ (hydro) HYJE++ (jets) dy d N/π d HF e e AuAu@ S = GeV, y <.35, -% NN PHENIX Collaboration HYJE++ HYJE++ (hydro) HYJE++ (jets) 5 6 dy d N/π d J/ψ AuAu@ S NN = GeV, y <, -% t SAR Collaboration low + high HYJE++ HYJE++ (hydro) HYJE++ (jets)

11 Pozorování na urychlovači RHIC Pois hybnostních sekter vyžadoval změnu freeze-out arametrů ro řesný ois rodukce ůvabných částic. oto může znamenat, že částice obsahující ůvabný kvark se nenacházejí v kinetické rovnováze s médiem. Exerimentálně se také ozoruje slabý elitický tok těchto částic na urychlovači RHIC. oto se řadí mezi jedny z říznaků kinetické nerovnováhy částic. th J/ = ch J/ =.65 GeV, J/ max =., J/ max =.5

12 Půvabné částice na LHC - J/ dy N/d d J/ PbPb@.76 ev, -%,.5 < y < 4 FO(J/ s) FO(J/ s) (hydro) FO(J/ s) (jets) FO(Inclusive hadrons) ALICE dy N/d d J/ψ PbPb@.76 ev, -%,.5 < y < 4 HYJE++ HYJE++ (hydro) HYJE++ (jets) HYJE++ (romt jets) HYJE++ (non-romt jets) ALICE FO(J/ ) : th J/ = ch J/ =.65 GeV, J/ max =.3, J/ max =.6, J/ c =.5, min =3. GeV/c Pois rodukce ů vyžadoval změnu freeze-out arametrů. Z důvodů absence některých teoretických mechanismů je ois ři vyšších hybnostech nedokonalý. Z toho lyne, že se J/ nenachází v kinetické rovnováze s médiem.

13 Půvabné částice na LHC - J/ v.7 ALICE.6.5 PbPb (-4%), s NN =.76 ev,.5<y<4 HYJE++ HYJE++ (jets) HYJE++ (hydro)

14 Půvabné částice na LHC - y dy N/d + *+ d Pb-Pb =.76 ev S NN HYJE++ HYJE++ (hydro) y <.5, -% ALICE + *+ HYJE++ (jets) FO(inclusive) : th =.5 GeV, ch =.65 GeV, max =4.5, max =.65, c =.5, min =8. GeV/c Pois rodukce -ů v modelu HYJE++ nevyžadoval změnu freeze-out arametrů vůči inkluzivním částicím (tedy iony, rotony, kaony). Je vidět, že jetová komonenta začíná hrát hlavní roli ři vysokých hybnostech. y se tedy nachází v kinetické rovnováze s médiem (je to ukázáno i silnější rezencí ellitického toku)

15 Půvabné částice na LHC - y R AA. + *+ Average + + Pb-Pb@ S NN =.76 ev -%, y <.5 R AA R AA HYJE++/PYHIA HYJE++/( data) R AA. Average + + PbPb@ S NN =.76 ev 6 < < GeV/c, y <.5 + R AA ALICE *+ HYJE++/PYHIA.8 ALICE N art v.8 + ALICE HYJE++ HYJE++ (hydro) *+ PbPb (3-5%), s NN =.76 ev, y <.8 v.8 PbPb (-%) ALICE HYJE++ HYJE++ (hydro) PbPb (-3%) s NN =.76 ev, y <.8 PbPb (3-5%) HYJE++ (jets) HYJE++ (jets)

16 Závěr V AuAu kolizích o energiích GeV na nukleonový ár se dle modelu HYJE++ ůvabné částice nenacházejí v kinetické rovnováze vůči médiu, jelikož vyžadují změnu freeze-out arametrů. V PbPb kolizích o energiích.76 ev na nukleonový ár se dle modelu HYJE++ ůvabné částice nacházejí v částečné kinetické rovnováze vůči médiu. Značná část termalizace c-kvarku je dosažena v QGP, které vzniká v PbPb kolizích na LHC. 6

17 Reference Charmed and charmonium roduction in PbPb collisions at the LHC. I.P. Lokhtin, A.V. Belyaev, G. Kh. Eyyubova, G. Ponimatkin, E. Yu. Pronina. o be ublished in Journal of Physics G: Nuclear and Particle Physics. Sectra and ellitic flow of charmed hadrons in HYJE++ model. G. Eyyubova, I.P. Lokhtin, A.V. Belyaev, G. Ponimatkin, E. Yu. Pronina. PoS EPS- HEP5 (5) 4, SISSA (5--5). hermal and non-thermal charmed roduction in heavy ions collisions at the LHC, I.P. Lokhtin, A.V. Belyaev, G. Kh. Eyyubova, G. Ponimatkin, E.Yu Pronina. J.Phys.Conf.Ser. 668 (6) no., 68 7

18 Záložní slide - reference ro y dy /d + *+ =.76 ev S NN d + *+ (PYHIA) (PYHIA) (PYHIA) y < *+ *+ (ALICE/FONLL) (ALICE/FONLL) (ALICE/FONLL) (ALICE) (ALICE) (ALICE)

Podobné dokumenty

Global Properties of A-A Collisions II

Satz Lecture Notes Global Properties of A-A Collisions II M. Kliemant, R. Sahoo, T. Schuster, R. Stock 18.10.2013 RQGP: Vojtěch Pacík & Olga Rusňáková Osnova Úvod Rozdělení příčné energie E T Prostorová