MODERNÍ APLIKACE STATISTICKÉ FYZIKY I

Rozměr: px

Začít zobrazení ze stránky:

Download "MODERNÍ APLIKACE STATISTICKÉ FYZIKY I"

Jitka Vaňková
před 8 lety
Počet zobrazení:

1 MODERNÍ APLIKACE STATISTICKÉ FYZIKY I NTMF049, 2/0 Zk - ZS Miroslav Kotrla a František Slanina kotrla@fzu.cz slanina@fzu.cz externě: ÚTF UK kmenově: FZÚ AV ČR, v.v.i., Praha 8 oddělení teorie kondenzovaných látek

2 Přednášky MK na ÚTF MODERNÍ APLIKACE STATISTICKÉ FYZIKY I TMF049, 2/0 Zk - ZS MODERNÍ APLIKACE STATISTICKÉ FYZIKY II TMF050, 2/0 Zk - LS POČÍTAČOVÉ SIMULACE VE FYZICE MNOHA ČÁSTIC TMF021, 2/0 Zk - ZS POKROČILÉ SIMULACE VE FYZICE MNOHA ČÁSTIC TMF024, 2/0 Zk LS

3 Kde mě najít? V budově Ústavu teorie informace a automatizace (UTIA) Pod Vodárenskou věží 4, Praha 8, křídlo v pravo, místnost 435, doprava: např. metrem do stanice Ládví též na stránce

4 Statistická fyzika Původní cíl: odvodit fenomenologické zákonitosti termodynamiky z mikroskopického hlediska Metoda: - Vychází z představy o atomové struktuře látky. - Předpokláda platnost ergodické hypotézy a místo řešení pohybových rovnic užívá středování přes statistické soubory, tj. metod statistiky.

5 Statistická fyzika Původní cíl: odvodit fenomenologické zákonitosti termodynamiky z mikroskopického hlediska Úspěšné: - vybudován obecnýn formalismus při užití statistických metod > stat. fyzika je důležitá součást teoretické fyziky - mnoho aplikací pro všechny stavy hmoty: pevné látky, kapaliny, kinetická teorie plynů, etc. - v principu lze STATFYZ použít pro systém složený z velkého počtu elementů s definovanými vztahy mezi nimi Statistická fyzika je to vhodný nástroj i pro studium netradičních složitých nerovnovážných problémů.

6 Tato přednáška Představíme některé v aplikace rovnovážné i nerovnovážné statistické fyziky. Cíl: Výklad pokročilejších metod statistické fyziky a seznámení se studiem komplexních jevů. Společný rys: kritické chování Kritické chování vysvětlujeme na příkladu magnetických jevů. červená niť: existence škálování

7 Kritické jevy kritická teplota T C kritický bod pára - kapalina kritický bod feromagnet paramagnet

8 Singulární chování v okolí T c Experimentální výsledky pro železo Magnetizace má skok v T c. Měrné teplo C v a susceptibilita c mají singularitu. Singularita v T c je mocninná! C k T T p C kritický exponent α

9 Dvě části přednášky a) rovnovážné uzavřené systémy demonstrováno pomocí Isingova modelu a dalších mřížkových modelů b) nerovnovážné otevřené systémy demonstrováno výkladem růstových jevů etc.

10 Isingův model počítáme: měrné teplo, susceptibilitu etc. Existuje fázový přechod a kritické chování?

11 pod T C T C nad T C Příklady konfigurací magnetického systému pro různé teploty včetně okolí kritického bodu. Konfigurace jsou získané simulacemi, hodnota spinu (+-1) je zobrazena černým resp. bílým bodem. Všimněte si velikosti domén stejně orientovaných spinů. Velikost domén roste s blížením k T C a se zvětšováním systému. To naznačuje divergenci pro nekonečný systém.

12 Složité nerovnovážné systémy - složitější než rovnovážné a klasické N-částicové systémy přitom jsou nekvantové; - otevřené systémy; - vykazují kritické chovaní. například: dopravní problémy vývoj rozhraní modely evoluce náhodné sítě samoorganizované automaty viz dále v přednášce

13 Data o skutečné dopravě Cíl je maximální průjezdnost. Ale vznikají zácpy.

14 Nagel-Schreckenbergův model Stav buňky: i) prázdná=žádné auto ii) auto s rychlostí V; V= 0,1, Vmax. Dynamika: Obsazené buňky se pohybují jedním směrem i -> i+1; auto na uzlu i vidí auto vpředu do vzdálenosti L. V každém kroku se aplikují dané akce na všechna auta, tj. máme určený celulární automat.

15 Nagel-Schreckenbergův model V každém kroku se aplikují 4 akce v uvedeném pořadí na všechna auta. 1. ZRYCHLENÍ: když auto jede menší než maximální rychlostí, pak jeho rychlost je zvýšena o jednotku, tj. V -> V BRZDĚNÍ: pro každé auto se kontroluje, aby jeho vzdálenost k předchozímu autu byla menší než jeho rychlost, tj. když L<= V, pak V -> V NÁHODNÉ ZPOMALENÍ: rychlost každého auta, které má rychlost větší než 0, je s pravděpodobností p snížena o jednotku. 4. POHYB: všechna auta jsou posunuta dopředu o počet jednotek rovný jejich rychlosti. Bod 3. NÁHODNOST je podstatný: lidský faktor, stav vozovky etc.,bez něj přechod do stacionárního stavu s neměnnými rychlostmi!

16 Simulace Nagel- Schreckenbergova modelu Vznikají zácpy, když pohybu auta brání předchozí vozidlo, etc. Zácpy se pohybují proti směru jedoucích vozidel.

17 Obsah přednášky - rovnováha Fraktální geometrie Pojem fraktálu, příklady matematických a reálných fraktálů, výpočet fraktální dimenze, self-afinní fraktály, Hurstův exponent, škálovací relace. Kritické jevy Fenomenologie kritických jevů, parametr uspořádání, kritická teplota, singulární chování termodynamických veličin v okolí kritické teploty, kritické exponenty, universalita - pojem tříd univerzality. Mřížkové modely Isingův model a ekvivalentní modely, Bragg-Williamsova a Betheho aproximace středního pole, přesné řešení Isingova modelu v 1D a vlastnosti Onsagerova řešení v 2D, vysokoteplotní rozvoje a analýza řad. Škálování Škálovací hypotéza, škálovací relace, škálování s velikostí systému, idea renormalizační grupy (RG).

18 Obsah - nerovnováha Stochastické procesy Markovův proces, mistrovská rovnice, Langevinova rovnice, harmonický oscilátor ve fluktuujícím vnějším poli, kinetický Isingův model Kawasakiho a Glauberova dynamika, fázové uspořádávání. Dynamické škálování Časový vývoj rozhraní v experimentech a diskrétních modelech, hrubost povrchu a její chovaní (exponent hrubosti, růstový a dynamický exponent), cesta k data kolapsu - škalovací funkce, dynamické třídy universality. Modely vývoje rozhraní Konstrukce obecné spojité stochastické rovnice na základě symetrií, náhodná depozice, Edwards-Wilkinsonův model, Kardar-Parisi-Zhangova rovnice, diskrétní modely, asymetrický vylučovací proces. Celulárni automaty (CA) Typy CA, klasifikace dynamického chování, pojem samoorganizace, samoorganizované kritické systémy, hra života, chování pískové kupy, BTW model, dopravní problémy atd.

19 Fraktály typy: matematické (abstraktní) fraktály přírodní objekty výsledky měření/výpočtů mnoho příkladů: Cantorova množina, Kochova křivka, mapy (profily pobřeží, síť říčních přítoků, hvězdná obloha, krátery na planetách, ) výsledky měření/výpočtů další příklady a informace např. na wikipedii: např. H. von Koch - jeden z prvních matematických fraktálů 1904, B. Mandelbrot - pojem fraktálu 1975,

20 Fraktály typy: matematické (abstraktní) fraktály přírodní objekty výsledky měření/výpočtů mnoho příkladů: Cantorova množina, Kochova křivka, mapy (profily pobřeží, síť říčních přítoků, hvězdná obloha, krátery na planetách, ) výsledky měření/výpočtů vlastnosti: 1. samopodobnost (self-similarity) 2. fraktální dimenze PROČ A JAK V PŘÍRODĚ VZNIKAJÍ?

21 první krok statický popis tj. Geometrie Euklidovská geometrie: tradiční > 2000 let založená na určité velikosti vhodná pro makroskopické lidské výtvory popsaná vzorci fraktální geometrie: nová cca 40 let žádná specifická škála vhodná pro přírodní objekty objekty jsou určeny algoritmy

22 Škálová invariance M bl g b M L Po n iteracích po sobě L n b L n n n M b L g b M L g b M L řeší n n g b g b g b b

23 Příklad samopodobnosti - krajina

24 pojem dimenze objekt rozděl na N stejně velkých částí o velikosti r fraktální dimenze:

25 Kochova křivka - rok

26 V rovině Sierpinski gasket log 3 D log 2 Sierpinski carpet

27 Mnoho příkladů na internetu přírodní objekty DLA klaster vzniklý elektrodepozicí sulfátu mědi

$Výbojem vytvořený fraktál High-voltage dielectric breakdown within a block of plexiglas creates a fractal pattern called a Lichtenberg$

28 Výbojem vytvořený fraktál High-voltage dielectric breakdown within a block of plexiglas creates a fractal pattern called a Lichtenberg figure. The branching discharges ultimately become hairlike, but are thought to extend down to the molecular level. lightning.com/f

29 Sněhové vločky

30 Diffusion Limited Aggregation (DLA) A DLA consisting about 33,000 particles obtained by allowing random walkers to adhere to a seed at the center. Different colors indicate different arrival time of the random walkers.

31 Literatura B.B. Mandelbroad, The fractal geometry of nature, W.H. Freeman and comp., New York M. Plischke a B. Bergensen, Equilibrium statistical Physics, World Scientific, Singapore, 1994(2. vydání) K. Huang, Statistical Mechanics, John Wiley & Sons, Singapore, 1987 (2. vydání) A. -L Barabasi a H. E. Stanley, Fractal Concepts is Surface Growth, Cambridge University Press, Cambridge, A. C. Levi and M. Kotrla, Theory and simulations of crystal growth, J. Phys. Cond. Matt. 9, (1997). N. G. Van Kampen, Stochastic Processes in Physics and Chemistry, North-Holland, Amsterdam, 1981.

32 MODERNÍ APLIKACE STATISTICKÉ FYZIKY I NTMF049, 2/0 Zk - ZS tato prezentace bude na: pod NTMF049 úvodní přednáška

Podobné dokumenty

Pokročilé simulace ve fyzice mnoha částic:

Pokročilé simulace ve fyzice mnoha částic: Simulace složitých, nerovnovážných a kvantových jevů, NTMF024 Miroslav Kotrla & Milan Předota FZÚ AV ČR, Praha 8 oddělení teorie kondenzovaných látek JU České