2. Ve spolupráci s asistentem zkontrolujte, zda je torzní kyvadlo horizontálně vyrovnané.
|
|
- Karla Musilová
- před 2 lety
- Počet zobrazení:
Transkript
1 FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM I FJFI ČVUT v Praze Úloha #1 Cavendishův experiment Datum měření: Skupina: 7 Jméno: David Roesel Kroužek: ZS 5 Spolupracovala: Tereza Schönfeldová Klasifikace: 1 Pracovní úkoly 1. V přípravě odvod te vztah pro maximální odhad relativní chyby měření G. Potřebné informace najdete na na straně 1 až 4.. Ve spolupráci s asistentem zkontrolujte, zda je torzní kyvadlo horizontálně vyrovnané. 3. Dynamickou metodou změřte časový průběh torzních kmitů v jedné poloze, potom umístěte velké koule m 1 do polohy II a změřte časový průběh v této druhé poloze. U každého měření si poznamenejte i chybu tohoto měření, kterou odhadnete (čím rychleji se světelná značka pohybuje, tím větší bude chyba určení její polohy). 4. Naměřenou závislost nafitujte funkcí (8) ve vhodném programu (kupříkladu Gnuplot) a vykreslete graf naměřených dat včetně odchylek a nafitované funkce. 5. Z výsledku fitu a naměřených hodnot spočtěte gravitační konstantu G i s výslednou chybou měření, kterou spočtěte z Vámi odvozeného vztahu z přípravy (úkol 1). Většina fitovacích programů uvádí parametry funkce i s jejich chybou - tuto chybu potom považujte za chybu měření a dosazujte ji do odvozeného vztahu. 6. Výsledek měření gravitační konstanty G srovnejte s tabulkovou hodnotou G t a ověřte, jestli se tabulková hodnota vejde do intervalu naměřená hodnota ± chyba měření. Vypracování.1 Použité přístroje Torzní kyvadlo, zemnící kabel, He-Ne laser, ochranné brýle (modré), podstavec pod laser, stopky, mobilní telefon, svinovací metr.. Teoretický úvod..1 Gravitační konstanta S gravitační silou se setkáváme neustále. Gravitační síly mají přitažlivý charakter, působí na všechny hmotné částice a Isaac Newton pro ně formuloval zákon F = G m 1 r, (1) kde F je velikost gravitační síly a m 1, hmotnosti těles, mezi kterými tato síla působí. Pomocí torzního kyvadla nalezl metodu vyčíslení gravitační konstanty G v roce 1798 Henry Cavendish. 1
2 .. Torzní kyvadlo Během torze dochází k rotačnímu pohybu jednotlivých částí lanka a k vyjádření míry zkroucení lanka stačí změřit úhel, o který se otočí jeden konec lanka v porovnání s druhým. K lanku je připevněna činka (jak je znázorněno na Obr. 1) sestávající ze dvou menších koulí (o hmotnostech m 1 ) a zrcátka, od kterého se odráží laserový paprsek. Pokud se k malým koulím přiloží koule větší (o hmotnostech ), vznikne v čince moment sil τ f = d(f 1 F ). () Tento moment způsobí zkroucení lanka a pootočení činky a zrcátka o úhel θ. To vyvolá torzní moment τ t = kθ, kde k je konstanta zahrnující ve své hodnotě mechanické vlastnosti lanka. Pokud je systém v rovnováze, platí τ f = τ t d(f 1 F ) = kθ, (3) odkud se úpravami můžeme dostat ke tvaru dgm 1 b (1 β) = kθ, β = b 3 (b + 4d ) 3, (4) přičemž β se nazývá geometrický faktor, G je gravitační konstanta a b, d jsou vzdálenosti vyznačené na Obr. 1. Z Obr. a můžeme potom vykoukat další vztahy, které pro systém platí, jako například ten pro výpočet úhlu θ tan(θ) θ = S L = S S 1. (5) L Torzní konstantu k určíme z doby kyvu T a ze znalosti momentu setrvačnosti činky T = 4π I k, (6) kde I je moment setrvačnosti činky. Za použití Steinerovy věty a nakombinováním všech předchozích vzorců podle [1] dostáváme pro výpočet gravitační konstanty..3 Tlumené kmity G = π b S d + T 5 r L d(1 β), β = b 3 (b + 4d ) 3. (7) V rámci analýzy dat zjišt ujeme parametry T a S proložením naměřených hodnot funkcí pro tlumené harmonické kmity, která má tvar ( ) f(t) = Ae δt π sin T (1,) t + ϕ + S (1,). (8)..4 Domácí úkol Maximální odhad chyby můžeme podle [] spočítat pomocí vzorce ω = ω x x + ω y y +... (9) Pro náš výpočet gravitační konstanty G potom pomocí G = G S S + G T T + G L L, (10) kde S je součet chyb σ S1 a σ S, T chyba spočítaná podle (15) z hodnot T 1, T a jejich chyb a L chyba σ L.
3 .3 Postup měření Torzní kyvadlo jsme nevyrovnávali, jelikož nám bylo řečeno, že je vyrovnané dobře. V případě, že by nebylo, bychom to poznali na křivosti pohybu laseru po stěně a vzhledem k tomu, že se odraz laseru pohyboval pouze po měřítku, můžeme říct, že bylo vyrovnané dostatečně. Vyrovnání provádíme proto, aby na námi měřené hodnoty nemělo vliv gravitační pole Země. Dalším z externích vlivů, který jsme museli před začátkem měření eliminovat, byla možnost působení elektrostatické síly. Toho jsme dosáhli uzemněním aparatury k tomu určeným vodičem. Během měření zaznamenáváme výchylku činky v čase a proložením funkcí pro tlumené harmonické kmity (8) určíme parametry S 1, S, T 1 a T, tedy hodnoty rovnovážných poloh a period při obou dvou polohách velkých koulí. Před měřením bylo potřeba změřit vzdálenost zrcátka od stěny s měřítkem. Vlastní měření jsme prováděli podle následujícího postupu: 1. Odaretujeme kyvadlo, zapneme laser a nasměrujeme ho na zrcátko tak, aby jeho odraz kmital přibližně kolem středu stupnice na protější stěně.. Kyvadlo necháme ustálit (řádově desítky minut) a ujistíme se, že v krajních polohách nedochází k odrazu činky od stěn. 3. Na k tomu určené nástavce opatrně umístíme větší koule a jemně je posuneme tak, aby se dotýkaly stěn. 4. Opět se ujistíme, že jsme nijak nenarušili pohyb soustavy a necháme kmity ještě chvíli ustálit. 5. Následně zaznamenáváme každých 0 sekund polohu odrazu laseru na měřítku po dobu zhruba 5 minut. 6. Po naměření hodnot přesuneme těžší koule do druhé polohy a opakujeme předchozí dva body. Chybu každé naměřené hodnoty určíme z okamžité rychlosti tečky laseru jako dráhu, kterou při ní mohl urazit, za čas, jaký trvá hodnotu odečíst a který jsme určili přibližně na t od = 1 s..4 Naměřené hodnoty Naměřené hodnoty jsou uvedeny v Tab. 1 a vyneseny do grafů na Obr. 3 a 4. V tabulce kromě naměřených hodnot uvádíme hodnoty ze zadání [1], které bereme jako absolutně přesné konstanty. Z těchto zadaných a naměřených hodnot jsme pak podle (7) určili gravitační konstantu s horním odhadem chyby (10) jako G = (6,4 ± 0,6) N kg. (11) r [mm] d [mm] b [mm] [kg] β [-] L ± σ L [m] 9,55 50,7 45 1,4 0, ,00 ± 0,05 S 1 ± σ S1 [cm] S ± σ S [cm] S ± S [cm] T 1 ± σ T1 [s] T ± σ S [s] T ± T [s] 104, ± 0,8 114,9 ± 0, 10,7 ± 0,8 498,4 ± 0,4 499 ± ± Tab. 1: Tabulka zadaných a naměřených hodnot; r, d, b a jsou zadané hodnoty [1], β je z nich vypočítaná konstanta, L ± σ L je vzdálenost zrcátka od měřítka na stěně, S, S rozdíl rovnovážných poloh S 1 a S se svou chybou a T, T perioda kmitů se svou chybou spočítaná jako průměr T 1 a T. 3
4 .5 Diskuse Nejméně přesným článkem celého měření bylo asi určování vzdálenosti zrcátka od měřítka na stěně. Vzhledem k tomu, že byl svinovací metr dlouhý pouze pět metrů a vzdálenost ke stěně se pohybovala kolem šesti, bylo nutné použít připravený provázek. Měření jsme prováděli podél stěny, ale provázek nebyl pravděpodobně dokonale napnut, nekončil přesně na úrovni zrcátka a jeho překládáním mohlo dojít k dalším chybám. Stěna, podél které jsme měřili, navíc také nemusela být kolmá na tu s měřítkem. Gravitační konstanta má podle tabulek [4] vycházet jako G t = (6,6738±0,0008) N kg. Nám se ji podařilo určit na G = (6,4 ± 0,6) N kg, což tabulkové hodnotě odpovídá. V případě, že bychom místo horního odhadu chyby (10) použili standardní chybu nepřímého měření (15), tabulková hodnota by už neležela v chybovém intervalu našeho výsledku. Dá se tedy předpokládat, že docházelo k systematickým chybám. Nepřesnost výsledku mohla být způsobena nevyváženou původní pozicí aparatury, kterou jsme nekontrolovali, již zmíněným nepřesným změřením vzdálenosti zrcátka od měřítka nebo systematicky chybným odečítáním jedné sady měření ze stupnice na stěně. Výsledek by se dal dále lehce ovlivnit vybráním jiné podmnožiny výsledků z naměřených dat. 3 Závěr V přípravě jsme odvodili vztah pro maximální odhad relativní chyby měření G. Asistent nám zaručil, že je torzní kyvadlo horizontálně vyrovnané a pak jsme dynamickou metodou změřili časový průběh torzních kmitů ve dvou různých polohách. Naměřenou závislost jsme nafitovali patřičnou funkcí (8) a vykreslili jsme graf včetně odchylek (Obr. 3, 4). Z výsledků fitů a naměřených hodnot jsme určili gravitační konstantu i s výslednou chybou měření na G = (6,4 ± 0,6) N kg. Námi změřenou hodnotu jsme pak porovnali s tabulkovou a diskutovali její správnost. 4 Použitá literatura [1] Kolektiv KF, Návod k úloze: Cavendishův experiment [Online], [cit. 18. prosince 013] resource/content/7/cavendish v1.pdf [] Petr Chaloupka, Jak zpracovávat data [Online], [cit. 18. prosince 013] https://dl.dropboxusercontent.com/u/ /zfm/h3.pdf [3] Kolektiv KF, Chyby měření [Online], [cit. 18. prosince 013] [4] J. Mikulčák a kol., Matematické, fyzikální a chemické tabulky & vzorce. Prometheus, Praha 009. ISBN
5 Část I Přílohy 4.1 Domácí příprava Domácí příprava je přiložena k protokolu. 4. Statistické zpracování dat Pro statistické zpracování využíváme aritmetického průměru: jehož chybu spočítáme jako x = 1 n x n i, (1) σ 0 = 1 n (x n(n 1) i x), (13) kde x i jsou jednotlivé naměřené hodnoty, n je počet měření, x aritmetický průměr a σ 0 jeho chyba [3]. Při nepřímém měření počítáme hodnotu s chybou dle následujících vztahů: u = f(x, y, z,...), (14) x = (x ± σ x ), y = (y ± σ y ), z = (z ± σ z ),..., kde u je veličina, kterou určujeme nepřímo z měřených veličin x, y, z,... Pak u = f(x, y, z,...), ( f ) σ u = σx x + ( ) f σy y + u = (u ± σ u ). ( ) f σz z +..., (15) V případě, že máme několik různě přesných měření stejné veličiny, používáme vztah pro vážený průměr: kde x je vážený průměr, x i jsou jednotlivá měření a pro p i platí n p i x i x =, (16) n p i kde σ i jsou jednotlivé chyby daných měření. Celkovou chybu tedy vypočítáme ze vztahu p i = 1 σi, (17) σ 0 = 1. (18) n p i 5
6 4.3 Schémata Obr. 1: Schéma zapojení z [1]. 5 Provedení 5.1 Dynamická metoda Celé měření v podstatě spočívá v zaznamenávání výchylky činky v čase a analýze tohoto časového vývoje k určení hodnot θ a k. Silový impuls kyvadlu dáme tak, že k malým koulím m 1 přiblížíme (viz obr. 4a - černá část) na otočném držáku velké koule, čímž maximalizujeme sílu (viz obrázek 1) F 1 a minimalizujeme sílu F - silový impuls je roven právě rozdílu těchto sil. Jakmile se kyvadlo rozkmitá, my začneme zaznamenávat se stopkami v ruce polohu světelné značky (odraz laserového paprsku od zrcátka spojeného s činkou ) na vodorovném měřítku v čase. Torzní kyvadlo bude kmitat kolem rovnovážné polohy (bod S 1 na obrázku 4a), takže nemusíme čekat, až se po rozkmitání činka ustálí v nové rovnovážné poloze, ale stačí nechat kyvadlo několikrát prokmitnout a z naměřeného průběhu kmitavého pohybu (závislost amplitudy na čase) stanovit rovnovážnou polohu S 1 - jak je naznačeno na obrázku 4a. Abychom mohli určit úhel zkroucení torzního lanka θ, tak potřebujeme změřit alespoň dvě rovnovážné polohy. Na obrázku (4a) je naznačen postup měření: Opatrně oddaretujeme kyvadlo a přiblížíme velké koule k malým koulím (čince). Torzní kyvadlo se vlivem gravitační interakce mezi velkými a malými koulemi rozkmitá a my začneme zaznamenávat se stopkami v ruce polohy světelné značky v ekvidistantních časových intervalech (stačí každých 0 vteřin, nebot doba kyvu je několik minut). Jak je znázorněno na obrázku (4a), torzní kyvadlo začne kmitat kolem rovnovážné polohy S 1. Necháme ho zakmitat několik kyvů a potom velké koule přemístíme do druhé polohy, která je na obrázku (4a) znázorněna šedou barvou. V této druhé poloze začne kyvadlo kmitat kolem rovnovážné polohy S. S 1 m 1 m 1 s θ L S m 1 m 1 m 1 m 1 (a) Rozložení koulí S S [cm] Time [min] 0 (b) Průběh měření v čase Obrázek 4: Dynamická metoda měření rovnovážných poloh : Černá barva odpovídá poloze 1 a šedá poloze 5. Analýza naměřených dat Na konci odstavce.1 byl odvozen vztah (), ze kterého lze vypočítat gravitační konstantu G. Ve vztahu () vystupují dvě neznámé veličiny (θ i k), které lze určit z dynamických měření torzních kmitů kyvadla. V grafu na obrázku (4a) vidíme Obr. : Schéma zapojení z [1]. 6
7 4.4 Grafy Naměřené hodnoty f(t) = (3,6±0,) e -(0,00047±0,00001)t cos( (0,0161±0,00001)t + (10,344±0,007) ) + (104,±0,06) x [cm] t [s] Obr. 3: Graf závislosti pozice x na čase t při měření v první poloze. Proložením funkcí pro tlumené harmonické kmity (8) jsme určili periodu a rovnovážnou polohu Naměřené hodnoty f(t) = (10,10±0,07) e -(0,00057±0,00001)t cos( (0,0158±0,00001)t + (11,087±0,006) ) + (114,89±0,0) x [cm] t [s] Obr. 4: Graf závislosti pozice x na čase t při měření v druhé poloze. Proložením funkcí pro tlumené harmonické kmity (8) jsme určili periodu a rovnovážnou polohu. 7
5. Pro jednu pružinu změřte závislost stupně vazby na vzdálenosti zavěšení pružiny od uložení
1 Pracovní úkoly 1. Změřte dobu kmitu T 0 dvou stejných nevázaných fyzických kyvadel.. Změřte doby kmitů T i dvou stejných fyzických kyvadel vázaných slabou pružnou vazbou vypouštěných z klidu při počátečních
Harmonické oscilátory
Harmonické oscilátory Jakub Kákona, kaklik@mlab.cz Abstrakt Tato úloha se zabývá měřením rezonančních vlastností mechanických tlumených i netlumených oscilátorů. 1 Úvod 1. Změřte tuhost pružiny statickou
PRAKTIKUM I. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. Pracoval: Pavel Ševeček stud. skup.: F/F1X/11 dne:
Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM I. Úloha č. VII Název: Studium kmitů vázaných oscilátorů Pracoval: Pavel Ševeček stud. skup.: F/F1X/11 dne: 27. 2. 2012 Odevzdal
Úloha 1: Kondenzátor, mapování elektrostatického pole
Úloha 1: Kondenzátor, mapování elektrostatického pole FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM FJFI ČVUT V PRAZE Datum měření: 19.4.2010 Jméno: František Batysta Pracovní skupina: 5 Ročník a kroužek: 2. ročník, pond. odp.
Fyzikální praktikum FJFI ČVUT v Praze. Úloha č. 10 : Harmonické oscilace, Pohlovo torzní kyvadlo
Fyzikální praktikum FJFI ČVUT v Praze Úloha č. 10 : Harmonické oscilace, Pohlovo torzní kyvadlo Jméno: Ondřej Ticháček Pracovní skupina: 6 Kruh: ZS 6 Datum měření: 9.11.2012 Klasifikace: Část I Lineární
Určení hmotnosti zeměkoule vychází ze základního Newtonova vztahu (1) mezi gravitačním zrychlením a g a hmotností M Z gravitačního centra (Země).
Projekt: Cíl projektu: Určení hmotnosti Země Místo konání: Černá věž - Klatovy, Datum: 28.10.2008, 12.15-13.00 hod. Motto: Krása středoškolské fyziky je především v její hravosti, stejně tak jako je krása
3. Diskutujte výsledky měření z hlediska platnosti Biot-Savartova zákona.
1 Pracovní úkol 1. Změřte závislost výchlk magnetometru na proudu protékajícím cívkou. Měření proveďte pro obě cívk a různé počt závitů (5 a 10). Maximální povolený proud obvodem je 4. 2. Výsledk měření
FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM FJFI ČVUT V PRAZE
FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM FJFI ČVUT V PRAZE Úloha 3. Vzduchová dráha - ZZE, srážky, impuls síly Autor David Horák Datum měření 21. 11. 2011 Kruh 1 Skupina 7 Klasifikace 1. PRACOVNÍ ÚKOLY: 1) Elastické srážky:
Mechanické kmitání - určení tíhového zrychlení kyvadlem
I N V E S T I C E D O R O Z V O J E V Z D Ě L Á V Á N Í TENTO PROJEKT JE SPOLUFINANCOVÁN EVROPSKÝM SOCIÁLNÍM FONDEM A STÁTNÍM ROZPOČTEM ČESKÉ REPUBLIKY Laboratorní práce č. 9 Mechanické kmitání - určení
Mechanické kmitání a vlnění, Pohlovo kyvadlo
Fyzikální praktikum FJFI ČVUT v Praze Mechanické kmitání a vlnění, Pohlovo kyvadlo Číslo úlohy: 10 Jméno: Vojtěch HORNÝ Spolupracoval: Jaroslav Zeman Datum : 26. 10. 2009 Číslo kroužku: pondělí 13:30 Číslo
Fyzikální praktikum 1
Fyzikální praktikum 1 FJFI ČVUT v Praze Úloha: #11 Dynamika rotačního pohybu Jméno: Ondřej Finke Datum měření: 24.11.2014 Kruh: FE Skupina: 4 Klasifikace: 1. Pracovní úkoly (a) V domácí přípravě odvoďte
5. Stejným postupem změřte objem hadičky spojující byretu s měřeným prostorem. Tuto hodnotu odečtěte od výsledku podle bodu 4.
FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM I FJFI ČVUT v Praze Úloha #4 Poissonova konstanta a měření dutých objemů Datum měření: 6.12.2013 Skupina: 7 Jméno: David Roesel Kroužek: ZS 5 Spolupracovala: Tereza Schönfeldová Klasifikace:
Fyzikální praktikum 1
Fyzikální praktikum 1 FJFI ČVUT v Praze Úloha: #10 Lineární harmonický oscilátor a Pohlovo kyvadlo Jméno: Ondřej Finke Datum měření: 10.11.2014 Kruh: FE Skupina: 4 Klasifikace: 1. Pracovní úkoly (a) Změřte
Fyzikální praktikum II
Kabinet výuky obecné fyziky, UK MFF Fyzikální praktikum II Úloha č. 19 Název úlohy: Měření s torzním magnetometrem Jméno: Ondřej Skácel Obor: FOF Datum měření: 12.10.2015 Datum odevzdání:... Připomínky
1.1. Metoda kyvů. Tato metoda spočívá v tom, že na obvod kola do vzdálenosti l od osy
MěřENÍ MOMENTU SETRVAčNOSTI KOLA TEREZA ZÁBOJNÍKOVÁ 1. Teorie Moment setrvačnosti kola lze měřit dvěma metodami. 1.1. Metoda kyvů. Tato metoda spočívá v tom, že na obvod kola do vzdálenosti l od osy otáčení
3. Vypočítejte chybu, které se dopouštíte idealizací reálného kyvadla v rámci modelu kyvadla matematického.
Pracovní úkoly. Změřte místní tíhové zrychlení g metodou reverzního kyvadla. 2. Změřte místní tíhové zrychlení g metodou matematického kyvadla. 3. Vypočítejte chybu, které se dopouštíte idealizací reálného
(3) Vypočítejte moment setrvačnosti kvádru vzhledem k zadané obecné ose rotace.
STUDUM OTÁčENÍ TUHÉHO TěLESA TEREZA ZÁBOJNÍKOVÁ 1. Pracovní úkol (1) Změřte momenty setrvačnosti kvádru vzhledem k hlavním osám setrvačnosti. (2) Určete složky jednotkového vektoru ve směru zadané obecné
PRAKTIKUM I Mechanika a molekulová fyzika
Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM I Mechanika a molekulová fyzika Úloha č. XXI Název: Měření tíhového zrychlení Pracoval: Jiří Vackář stud. skup. 11 dne 10..
Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK
Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM I. úloha č. 4 Název: Určení závislosti povrchového napětí na koncentraci povrchově aktivní látky Pracoval: Jakub Michálek
1. Teorie. jednom konci pevně upevněn a na druhém konci veden přes kladku se zrcátkem
MěřENÍ MODULU PRUžNOSTI V TAHU TEREZA ZÁBOJNÍKOVÁ 1. Teorie 1.1. Měření modulu pružnosti z protažení drátu. Pokud na drát působí síla ve směru jeho délky, drát se prodlouží. Je li tato jeho deformace pružná
1. Změřte momenty setrvačnosti kvádru vzhledem k hlavním osám setrvačnosti.
1 Pracovní úkoly 1. Změřte momenty setrvačnosti kvádru vzhledem k hlavním osám setrvačnosti.. Určete složky jednotkového vektoru ve směru zadané obecné osy rotace kvádru v souřadné soustavě dané hlavními
STANOVENÍ TÍHOVÉHO ZRYCHLENÍ REVERZNÍM KYVADLEM A STUDIUM GRAVITAČNÍHO POLE
DANIEL TUREČEK 2005 / 2006 1. 412 5. 14.3.2006 28.3.2006 5. STANOVENÍ TÍHOVÉHO ZRYCHLENÍ REVERZNÍM KYVADLEM A STUDIUM GRAVITAČNÍHO POLE 1. Úkol měření 1. Určete velikost tíhového zrychlení pro Prahu reverzním
FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM FJFI ČVUT V PRAZE. Úloha 1: Kondenzátor, mapování elektrického pole
FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM FJFI ČVUT V PRAZE Datum měření: 5.5.2011 Jméno: Jakub Kákona Pracovní skupina: 4 Ročník a kroužek: Pa 9:30 Spolupracovníci: Jana Navrátilová Hodnocení: Úloha 1: Kondenzátor, mapování
Laboratorní úloha č. 3 Spřažená kyvadla. Max Šauer
Laboratorní úloha č. 3 Spřažená kyvadla Max Šauer 17. prosince 2003 Obsah 1 Úkol měření 2 2 Seznam použitých přístrojů a pomůcek 2 3 Výsledky měření 2 3.1 Stanovení tuhosti vazbové pružiny................
Měření tíhového zrychlení matematickým a reverzním kyvadlem
Úloha č. 3 Měření tíhového zrychlení matematickým a reverzním kyvadlem Úkoly měření: 1. Určete tíhové zrychlení pomocí reverzního a matematického kyvadla. Pro stanovení tíhového zrychlení, viz bod 1, měřte
Název: Studium kmitů na pružině
Název: Studium kmitů na pružině Autor: Mgr. Lucia Klimková Název školy: Gymnázium Jana Nerudy, škola hl. města Prahy Předmět (mezipředmětové vztahy) : Fyzika (Matematika) Tematický celek: Mechanické kmitání
Měření momentu setrvačnosti prstence dynamickou metodou
Měření momentu setrvačnosti prstence dynamickou metodou Online: http://www.sclpx.eu/lab1r.php?exp=13 Tato úloha patří zejména svým teoretickým základem k nejobtížnějším. Pojem momentu setrvačnosti dělá
plynu, Měření Poissonovy konstanty vzduchu
Úloha 4: Měření dutých objemů vážením a kompresí plynu, Měření Poissonovy konstanty vzduchu FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM FJFI ČVUT V PRAZE Datum měření: 2.11.2009 Jméno: František Batysta Pracovní skupina: 11 Ročník
FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM FJFI ČVUT V PRAZE. Měření Poissonovy konstanty vzduchu. Abstrakt
FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM FJFI ČVUT V PRAZE Úloha 4: Měření dutých objemů vážením a kompresí plynu Datum měření: 23. 10. 2009 Měření Poissonovy konstanty vzduchu Jméno: Jiří Slabý Pracovní skupina: 1 Ročník
Laboratorní práce č. 1: Měření délky
Přírodní vědy moderně a interaktivně FYZIKA 3. ročník šestiletého a 1. ročník čtyřletého studia Laboratorní práce č. 1: Měření délky G Gymnázium Hranice Přírodní vědy moderně a interaktivně FYZIKA 3.
Práce tepelného stroje
Fyzikální praktikum FJFI ČVUT v Praze Úloha č. 12 : Práce tepelného stroje Jméno: Ondřej Ticháček Pracovní skupina: 6 Kruh: ZS 6 Datum měření: 23.11.2012 Klasifikace: Část I Práce tepelného stroje 1 Zadání
FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM FJFI ČVUT V PRAZE. Úloha 10: Lineární harmonický oscilátor. Pohlovo torzní kyvadlo. Abstrakt
FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM FJFI ČVUT V PRAZE Úloha 1: Lineární harmonický oscilátor Datum měření: 4. 12. 29 Pohlovo torzní kyvadlo Jméno: Jiří Slabý Pracovní skupina: 1 Ročník a kroužek: 2. ročník, 1. kroužek,
1. Změřte modul pružnosti v tahu E oceli z protažení drátu. 2. Změřte modul pružnosti v tahu E oceli a duralu nebo mosazi z průhybu trámku.
1 Pracovní úkoly 1. Změřte modul pružnosti v tahu E oceli z protažení drátu. 2. Změřte modul pružnosti v tahu E oceli a duralu nebo mosazi z průhybu trámku. 3. Výsledky měření graficky znázorněte, modul
I Mechanika a molekulová fyzika
Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM I Mechanika a molekulová fyzika Úloha č.: XVI Název: Studium Brownova pohybu Pracoval: Pavel Brožek stud. skup. 1 dne 4.4.008
Úvod do teorie měření. Eva Hejnová
Úvod do teorie měření Eva Hejnová Literatura: Novák, R. Úvod do teorie měření. Ústí nad Labem: UJEP, 2003 Sprušil, B., Zieleniecová, P.: Úvod do teorie fyzikálních měření. Praha: SPN, 1985 Brož, J. a kol.
Fyzikální praktikum 1
Fyzikální praktikum 1 FJFI ČVUT v Praze Úloha: #2 Měření modulu pružnosti v tahu a ve smyku Jméno: Ondřej Finke Datum měření: 15.12.2014 Kruh: FE Skupina: 4 Klasifikace: 1. Pracovní úkoly (a) DÚ: V domácí
MOMENT SETRVAČNOSTI 2009 Tomáš BOROVIČKA B.11
ČESKÉ VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V PRAZE Fakulta biomedicínského inženýrství LABORATORNÍ PRÁCE MOMENT SETRVAČNOSTI 2009 Tomáš BOROVIČKA B.11 Obsah ZADÁNÍ... 4 TEORIE... 4 Metoda torzních kmitů... 4 Steinerova
PRAKTIKUM II Elektřina a magnetismus
Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM II Elektřina a magnetismus Úloha č.: VIII Název: Měření impedancí rezonanční metodou Pracoval: Pavel Brožek stud. skup. 12
Fyzikální praktikum I
Kabinet výuky obecné fyziky, UK MFF Fyzikální praktikum I Úloha č. II Název úlohy: Studium harmonických kmitů mechanického oscilátoru Jméno: Ondřej Skácel Obor: FOF Datum měření: 2.3.2015 Datum odevzdání:...
PRAKTIKUM III. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. Pracoval: Jan Polášek stud. skup. 11 dne 23.4.2009.
Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM III Úloha č. XXVI Název: Vláknová optika Pracoval: Jan Polášek stud. skup. 11 dne 23.4.2009 Odevzdal dne: Možný počet bodů
Registrační číslo projektu: CZ.1.07/1.4.00/21.3075
Registrační číslo projektu: CZ.1.07/1.4.00/21.3075 Šablona: III/2 Sada: VY_32_INOVACE_5IS Ověření ve výuce Třída 9. B Datum: 17. 10. 2012 Pořadové číslo 05 1 Kmitavý pohyb Předmět: Ročník: Jméno autora:
PRAKTIKUM I. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. úloha č. 10 Název: Rychlost šíření zvuku. Pracoval: Jakub Michálek
Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM I. úloha č. 10 Název: Rychlost šíření zvuku Pracoval: Jakub Michálek stud. skup. 15 dne: 20. března 2009 Odevzdal dne: Možný
Zadání. Pracovní úkol. Pomůcky
Pracovní úkol Zadání 1. Změřte ohniskovou vzdálenost tenké ploskovypuklé (plankonvexní) čočky jednak Besselovou metodou, jednak metodou dvojího zvětšení. 2. Z následujících možností vyberte jednu: a. Změřte
1. Změřit metodou přímou závislost odporu vlákna žárovky na proudu, který jím protéká. K měření použijte stejnosměrné napětí v rozsahu do 24 V.
1 Pracovní úkoly 1. Změřit metodou přímou závislost odporu vlákna žárovky na proudu, který jím protéká. K měření použijte stejnosměrné napětí v rozsahu do 24 V. 2. Změřte substituční metodou vnitřní odpor
Laboratorní práce č. 2: Měření velikosti zrychlení přímočarého pohybu
Přírodní vědy moderně a interaktivně FYZIKA 3. ročník šestiletého a. ročník čtyřletého studia Laboratorní práce č. : Měření velikosti zrychlení přímočarého pohybu Přírodní vědy moderně a interaktivně
Fyzikální veličiny a jednotky, přímá a nepřímá metoda měření
I N V E S T I C E D O R O Z V O J E V Z D Ě L Á V Á N Í TENTO PROJEKT JE SPOLUFINANCOVÁN EVROPSKÝM SOCIÁLNÍM FONDEM A STÁTNÍM ROZPOČTEM ČESKÉ REPUBLIKY Laboratorní práce č. 2 Fyzikální veličiny a jednotky,
Měření hodnoty g z periody kmitů kyvadla
Měření hodnoty g z periody kmitů kyvadla Online: http://www.sclpx.eu/lab2r.php?exp=8 Úvod Při určení hodnoty tíhové zrychlení z periody kmitů kyvadla o délce l vycházíme ze známého vztahu (2.4.1) pro periodu
1 Pracovní úkoly. 2 Vypracování. Úloha #9 Akustika.
FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM I FJFI ƒvut v Praze Úloha #9 Akustika. Datum m ení: 18.10.2013 Skupina: 7 Jméno: David Roesel Krouºek: ZS 5 Spolupracovala: Tereza Schönfeldová Klasikace: 1 Pracovní úkoly 1. Domácí
Elektronické praktikum EPR1
Elektronické praktikum EPR1 Úloha číslo 4 název Záporná zpětná vazba v zapojení s operačním zesilovačem MAA741 Vypracoval Pavel Pokorný PINF Datum měření 9. 12. 2008 vypracování protokolu 14. 12. 2008
pracovní list studenta
Výstup RVP: Klíčová slova: pracovní list studenta Goniometrické funkce Mirek Kubera žák načrtne grafy elementárních funkcí a určí jejich vlastnosti, při konstrukci grafů aplikuje znalosti o zobrazeních,
SCLPX 07 2R Ověření vztahu pro periodu kyvadla
Klasické provedení a didaktické aspekty pokusu U kyvadla, jakožto dalšího typu mechanického oscilátoru, platí obdobně vše, co bylo řečeno v předchozích experimentech SCLPX-7 a SCLPX-8. V současném pojetí
PRAKTIKUM IV Jaderná a subjaderná fyzika
Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM IV Jaderná a subjaderná fyzika Úloha č. A15 Název: Studium atomových emisních spekter Pracoval: Radim Pechal dne 19. listopadu
2. Vyhodnoťte získané tloušťky a diskutujte, zda je vrstva v rámci chyby nepřímého měření na obou místech stejně silná.
1 Pracovní úkoly 1. Změřte tloušťku tenké vrstvy ve dvou různých místech. 2. Vyhodnoťte získané tloušťky a diskutujte, zda je vrstva v rámci chyby nepřímého měření na obou místech stejně silná. 3. Okalibrujte
Praktikum II Elektřina a magnetismus
Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK Praktikum II Elektřina a magnetismus Úloha č. IXX Název: Měření s torzním magnetometrem Pracoval: Matyáš Řehák stud.sk.: 13 dne: 31.10.2008
FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM FJFI ČVUT V PRAZE. Úloha 11: Termická emise elektronů
FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM FJFI ČVUT V PRAZE Datum měření: 15.4.2011 Jméno: Jakub Kákona Pracovní skupina: 4 Ročník a kroužek: Pa 9:30 Spolupracovníci: Jana Navrátilová Hodnocení: Úloha 11: Termická emise elektronů
Měření součinitele smykového tření dynamickou metodou
Měření součinitele smykového tření dynamickou metodou Online: http://www.sclpx.eu/lab1r.php?exp=6 Měření smykového tření na nakloněné rovině pomocí zvukové karty řešil např. Sedláček [76]. Jeho konstrukce
2 (3) kde S je plocha zdroje. Protože jas zdroje není závislý na směru, lze vztah (5) přepsat do tvaru:
Pracovní úkol 1. Pomocí fotometrického luxmetru okalibrujte normální žárovku (stanovte její svítivost). Pro určení svítivosti normální žárovky (a její chyby) vyneste do grafu závislost osvětlení na převrácené
Systém vykonávající tlumené kmity lze popsat obyčejnou lineární diferenciální rovnice 2. řadu s nulovou pravou stranou:
Pracovní úkol: 1. Sestavte obvod podle obr. 1 a změřte pro obvod v periodickém stavu závislost doby kmitu T na velikosti zařazené kapacity. (C = 0,5-10 µf, R = 0 Ω). Výsledky měření zpracujte graficky
Tabulka I Měření tloušťky tenké vrstvy
Pracovní úkol 1. Změřte tloušťku tenké vrstvy ve dvou různých místech. 2. Vyhodnoťte získané tloušťky a diskutujte, zda je vrstva v rámci chyby nepřímého měření na obou místech stejně silná. 3. Okalibrujte
Základním praktikum z laserové techniky
Úloha: Základním praktikum z laserové techniky FJFI ČVUT v Praze #6 Nelineární transmise saturovatelných absorbérů Jméno: Ondřej Finke Datum měření: 30.3.016 Spolupracoval: Obor / Skupina: 1. Úvod Alexandr
Zadání. Pracovní úkol. Pomůcky
Pracovní úkol Zadání 1. Najděte směr snadného průchodu polarizátoru užívaného v aparatuře. 2. Ověřte, že zdroj světla je polarizován kolmo k vodorovné rovině. 3. Na přiložených vzorcích proměřte závislost
Mechanické kmitání a vlnění
Mechanické kmitání a vlnění Pohyb tělesa, který se v určitém časovém intervalu pravidelně opakuje periodický pohyb S kmitavým pohybem se setkáváme např.: Zařízení, které volně kmitá, nazýváme mechanický
PRAKTIKUM III. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK
Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM III Úloha č. IV Název: Měření fotometrického diagramu. Fotometrické veličiny a jejich jednotky Pracoval: Jan Polášek stud.
FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM FJFI ČVUT V PRAZE. Úloha 6: Geometrická optika. Abstrakt
FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM FJFI ČVUT V PRAZE Datum měření: 8. 3. 2010 Úloha 6: Geometrická optika Jméno: Jiří Slabý Pracovní skupina: 4 Ročník a kroužek: 2. ročník, 1. kroužek, pondělí 13:30 Spolupracovala: Eliška
2. Stanovte hodnoty aperiodizačních odporů pro dané kapacity (0,5; 1,0; 2,0; 5,0 µf). I v tomto případě stanovte velikost indukčnosti L.
1 Pracovní úkoly 1. Sestavte obvod podle obr. 1 a změřte pro obvod v periodickém stavu závislost doby kmitu T na velikosti zařazené kapacity. (C = 0,1; 0,3; 0,5; 1,0; 3,0; 5,0 µf, R = 20 Ω). Výsledky měření
Laboratorní úloha č. 4 - Kmity II
Laboratorní úloha č. 4 - Kmity II Úkoly měření: 1. Seznámení s měřením na přenosném dataloggeru LabQuest 2 základní specifikace přístroje, způsob zapojení přístroje, záznam dat a práce se senzory, vyhodnocování
PRAKTIKUM III. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. Název: Studium ohybových jevů v laserovém svazku
Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM III. Úloha č. 6 Název: Studium ohybových jevů v laserovém svazku Pracoval: Lukáš Vejmelka obor (kruh) FMUZV (73) dne 10.3.2014
Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK
Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM III Úloha číslo: 16 Název: Měření indexu lomu Fraunhoferovou metodou Vypracoval: Ondřej Hlaváč stud. skup.: F dne:
Laboratorní práce č. 2: Určení měrné tepelné kapacity látky
Přírodní vědy moderně a interaktivně FYZIKA 4. ročník šestiletého a 2. ročník čtyřletého studia Laboratorní práce č. 2: Určení měrné tepelné kapacity látky Přírodní vědy moderně a interaktivně FYZIKA
Pracovní list vzdáleně ovládaný experiment. Obr. 1: Matematické kyvadlo.
Mechanické kmitání (SŠ) Pracovní list vzdáleně ovládaný experiment Určení tíhového zrychlení z doby kmitu matematického kyvadla Fyzikální princip Matematickým kyvadlem rozumíme abstraktní model mechanického
5. Stanovení tíhového zrychlení reverzním kyvadlem a studium gravitačního pole
5. Stanovení tíhového zrychlení reverzním kyvadlem a studium gravitačního pole 5.1. Zadání úlohy 1. Určete velikost tíhového zrychlení pro Prahu reverzním kyvadlem.. Stanovte chybu měření tíhového zrychlení.
Fyzikální praktikum I
Kabinet výuky obecné fyziky, UK MFF Fyzikální praktikum I Úloha č. XIX Název úlohy: Volný pád koule ve viskózní kapalině Jméno: Ondřej Skácel Obor: FOF Datum měření: 9.3.2015 Datum odevzdání:... Připomínky
Graf I - Závislost magnetické indukce na proudu protékajícím magnetem. naměřené hodnoty kvadratické proložení. B [m T ] I[A]
Pracovní úkol 1. Proměřte závislost magnetické indukce na proudu magnetu. 2. Pomocí kamery změřte ve směru kolmém k magnetickému poli rozštěpení červené spektrální čáry kadmia pro 8-10 hodnot magnetické
Rychlost, zrychlení, tíhové zrychlení
Úloha č. 3 Rychlost, zrychlení, tíhové zrychlení Úkoly měření: 1. Sestavte nakloněnou rovinu a změřte její sklon.. Změřte závislost polohy tělesa na čase a stanovte jeho rychlost a zrychlení. 3. Určete
Praktikum I úloha IX. Měření modulu pružnosti v tahu
Praktikum I úloha IX. Měření modulu pružnosti v tahu Štěpán Roučka úkol 1. Změřte modul pružnosti v tahu E oceli z protažení drátu. 2. Změřte modul pružnosti v tahu E oceli a duralu nebo mosazi z průhybu
S e m i n á r n í p r á c e : U r a m p a + V r a m p a
S e m i n á r n í p r á c e : U r a m p a + V r a m p a Popis úlohy Tato úloha se má zabývat vzájemnými přeměnami potenciální a kinetické mechanické energie na dvou dráhách: U rampě a V rampě. U rampa
Měření modulů pružnosti G a E z periody kmitů pružiny
Měření modulů pružnosti G a E z periody kmitů pružiny Online: http://www.sclpx.eu/lab2r.php?exp=2 V tomto experimentu vycházíme z pojetí klasického pokusu s pružinovým oscilátorem. Z periody kmitů se obvykle
2. Fyzikální kyvadlo (2.2) nebo pro homogenní tělesa. kde r je vzdálenost elementu dm, resp. dv, od osy otáčení, ρ je hustota tělesa, dv je objem
30. Fyzikální kyvadlo 1. Klíčová slova Fyzikální kyvadlo, matematické kyvadlo, kmitavý pohyb, perioda, doba kyvu, tíhové zrychlení, redukovaná délka fyzikálního kyvadla, moment setrvačnosti tělesa, frekvence,
( r ) 2. Měření mechanické hysterezní smyčky a modulu pružnosti ve smyku
ěření mechanické hysterezní smyčky a modulu pružnosti ve smyku 1 ěření mechanické hysterezní smyčky a modulu pružnosti ve smyku Úkol č.1: Získejte mechanickou hysterezní křivku pro dráty různé tloušťky
KMITÁNÍ PRUŽINY. Pomůcky: Postup: Jaroslav Reichl, LabQuest, sonda siloměr, těleso kmitající na pružině
KMITÁNÍ PRUŽINY Pomůcky: LabQuest, sonda siloměr, těleso kmitající na pružině Postup: Těleso zavěsíme na pružinu a tu zavěsíme na pevně upevněný siloměr (viz obr. ). Sondu připojíme k LabQuestu a nastavíme
Fyzikální sekce přírodovědecké fakulty Masarykovy univerzity v Brně FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM. Fyzikální praktikum 2
Fyzikální sekce přírodovědecké fakulty Masarykovy univerzity v Brně FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM Fyzikální praktikum 2 Zpracoval: Markéta Kurfürstová Naměřeno: 16. října 2012 Obor: B-FIN Ročník: II Semestr: III
Úlohy pro samostatnou práci k Úvodu do fyziky pro kombinované studium
Úlohy pro samostatnou práci k Úvodu do fyziky pro kombinované studium V řešení číslujte úlohy tak, jak jsou číslovány v zadání. U všech úloh uveďte stručné zdůvodnění. Vyřešené úlohy zašlete elektronicky
I Mechanika a molekulová fyzika
Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM I Mechanika a molekulová fyzika Úloha č.: XVII Název: Studium otáčení tuhého tělesa Pracoval: Pavel Brožek stud. skup. 12
Praktikum II Elektřina a magnetismus
Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK Praktikum II Elektřina a magnetismus Úloha č. IV Název: Měření malých odporů Pracoval: Matyáš Řehák stud.sk.: 13 dne: 10.10.2008 Odevzdal
PRAKTIKUM III. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. Úlohač.XI. Název: Měření stočení polarizační roviny
Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM III Úlohač.XI Název: Měření stočení polarizační roviny Vypracoval: Petr Škoda Stud. skup.: F14 Dne: 10.3.2006 Odevzdaldne:
FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM FJFI ČVUT V PRAZE. Úloha 9: Základní experimenty akustiky. Abstrakt
FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM FJFI ČVUT V PRAZE Úloha 9: Základní experimenty akustiky Datum měření: 27. 11. 29 Jméno: Jiří Slabý Pracovní skupina: 1 Ročník a kroužek: 2. ročník, 1. kroužek, pátek 13:3 Spolupracovala:
pracovní list studenta
Výstup RVP: Klíčová slova: pracovní list studenta Funkce Petra Směšná žák chápe funkci jako vyjádření závislosti veličin, umí vyjádřit funkční vztah tabulkou, rovnicí i grafem, dovede vyjádřit reálné situace
Měření zrychlení na nakloněné rovině
Měření zrychlení na nakloněné rovině Online: http://www.sclpx.eu/lab1r.php?exp=5 Při návrhu tohoto experimentu jsme vyšli z jeho klasického pojetí uvedeného v [4]. Protože jsme se snažili optimalizovat
Digitální učební materiál
Digitální učební materiál Číslo projektu CZ.1.07/1.5.00/34.0802 Název projektu Zkvalitnění výuky prostřednictvím ICT Číslo a název šablony klíčové aktivity III/2 Inovace a zkvalitnění výuky prostřednictvím
Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. Pracoval: Jiří Kozlík dne: 17.10.2013
Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK Praktikum II Úloha č. 5 Název: Měření osciloskopem Pracoval: Jiří Kozlík dne: 17.10.2013 Odevzdal dne: 24.10.2013 Pracovní úkol 1. Pomocí
PRAKTIKUM II. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. úlohač.19 Název: Měření s torzním magnetometrem
Odděení fyzikáních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM II. úohač.19 Název: Měření s torzním magnetometrem Pracova: Lukáš Ledvina stud.skup.14 dne:16.10.2009 Odevzdadne: Možný počet
FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM FJFI ČVUT V PRAZE. Mikrovlny
FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM FJFI ČVUT V PRAZE Datum měření: 25.3.2011 Jméno: Jakub Kákona Pracovní skupina: 4 Ročník a kroužek: Pa 9:30 Spolupracovníci: Jana Navrátilová Hodnocení: Mikrovlny Abstrakt V úloze je
Fyzikální praktikum FJFI ČVUT v Praze. a modulu pružnosti ve smyku. l l
Fyzikální praktikum FJFI ČVUT v Praze Úloha č. 2 : Měření modulu pružnosti v tahu a modulu pružnosti ve smyku Jméno: Ondřej Ticháček Pracovní skupina: 6 Kruh: ZS 6 Datum měření: 7.12.2012 Klasifikace:
Měřicí přístroje a měřicí metody
Měřicí přístroje a měřicí metody Základní elektrické veličiny určují kvalitativně i kvantitativně stav elektrických obvodů a objektů. Neelektrické fyzikální veličiny lze převést na elektrické veličiny
Jméno a příjmení. Ročník. Měřeno dne. Marek Teuchner Příprava Opravy Učitel Hodnocení. 1 c p. = (ε r
FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM Ústav fyziky FEKT VUT BRNO Jméno a příjmení Petr Švaňa Ročník 1 Předmět IFY Kroužek 38 ID 155793 Lab. skup. Spolupracoval Měřeno dne Odevzdáno dne Marek Teuchner 11. 3. 2013 25. 3.
VY_52_INOVACE_2NOV42. Autor: Mgr. Jakub Novák. Datum: 15. 11. 2012 Ročník: 8.
VY_52_INOVACE_2NOV42 Autor: Mgr. Jakub Novák Datum: 15. 11. 2012 Ročník: 8. Vzdělávací oblast: Člověk a příroda Vzdělávací obor: Fyzika Tematický okruh: Zvukové děje, Energie Téma: Kmitání kyvadla Metodický
INTEGROVANÁ STŘEDNÍ ŠKOLA TECHNICKÁ BENEŠOV. Černoleská 1997, Benešov. Elektrická měření. Tematický okruh. Měření elektrických veličin.
Číslo projektu CZ.107/1.5.00/34.0425 Název školy INTEGROVANÁ STŘEDNÍ ŠKOLA TECHNICKÁ BENEŠOV Černoleská 1997, 256 01 Benešov Předmět Elektrická měření Tematický okruh Měření elektrických veličin Téma Měření
Fyzika 6. ročník. přesahy, vazby, mezipředmětové vztahy průřezová témata. témata / učivo. očekávané výstupy RVP. očekávané výstupy ŠVP
očekávané výstupy RVP témata / učivo 1. Časový vývoj mechanických soustav Studium konkrétních příkladů 1.1 Pohyby družic a planet Keplerovy zákony Newtonův gravitační zákon (vektorový zápis) pohyb satelitů
Fyzikální praktikum...
Kabinet výuky obecné fyziky, UK MFF Fyzikální praktikum... Úloha č.... Název úlohy:... Jméno:...Datum měření:... Datum odevzdání:... Připomínky opravujícího: Možný počet bodů Udělený počet bodů Práce při
Praktikum I Mechanika a molekulová fyzika
Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK Praktikum I Mechanika a molekulová fyzika Úloha č. XIX Název: Pád koule ve viskózní kapalině Pracoval: Matyáš Řehák stud.sk.: 16 dne: