ÈÁST VII - K V A N T O V Á F Y Z I K A

Rozměr: px

Začít zobrazení ze stránky:

Download "ÈÁST VII - K V A N T O V Á F Y Z I K A"

Tadeáš Mach
před 9 lety
Počet zobrazení:

1 Kde se nacházíme? ÈÁST VII - K V A N T O V Á F Y Z I K A 29 Èásticové vlastnosti elektromagnetických vln 30 Vlnové vlastnosti èástic 31 Schrödingerova formulace kvantové mechaniky Kolem roku øada experimentù, které neodpovídaly klasické fyzice : na pø. fotoelektrický jev, záøení èerného tìles, Comptonùv jev - hovoøí se o krizi fyziky - nutný nový pohled na jevy v pøírodì Y KVANTOVÁ FYZIKA Co je to FOTOELEKTRICKÝ JEV? (pomocí simulace Coloradské universit- PhET

Schrödingerova formulace kvantové mechaniky Kolem roku 1900-1915 øada experimentù, které neodpovídaly klasické fyzice

2 2 29 ÈÁSTICOVÉ VLASTNOSTI ELEKTROMAGNETICKÝCH VLN Fotony - Experimenty, které prokázaly existenci fotonu : Fotoelektrický jev, Comptonùv jev, Záøení absolutnì èerného tìlesa, 29.1 Fotony Foton je základním elementem elektromagnetického pole a zaøazujeme ho proto mezi tzv. elementární èástice, tj. základní èástice, ze kterých sestává náš svìt. Vlastnosti fotonu urèují vìty 29.1 a Energie fotonu je urèena vztahem (29.1) -34 kde Planckova konstanta h = 6, J s, =h/2ð, í je kmitoèet záøení a ù je úhlový kmitoèet.

1 Fotony Foton je základním elementem elektromagnetického pole a zaøazujeme ho proto mezi tzv. elementární èástice, tj.

3 Hybnost fotonu je urèena vztahem (29.2) resp.. ve vektorovém tvaru vztahem (29.3) kde k je vlnový vektor (vìta 24.1).

4 4 EXPERIMENT è. 1 - FOTOELEKTRICKÝ JEV = ENERGIE FOTONU Heinrich Hertz 1887 ( objevuje elmg. vlny a zjiš uje, že UV záøení ovlivòuje výboj) Wilhelm Hallwachs 1888 ( vybíjení kovových desek UV záøením) J.J. Thomson 1899 ( emitované èástice jsou elektrony) Philipp Lenard 1902 ( brzdný potenciál, jeho nezávislost na intenzitì ) Rovnice pro fotoelektrický jev (Einsteinova rovnice) (29.4) 2 kde A je tzv. výstupní práce materiálu, na který dopadají fotony, W k=1/2 mv je kinetická energie vyletujících elektronù. Výstupní práce nìkterých kovù A =... ev Hliník 4.08 ev Cesium 2.1 ev Olovo 4.14 ev Draslík 2.3 ev Uran 3.6 ev Beryllium 5.0 ev Kobalt 5.0 ev Hoøèík 3.68 ev Platina 6.35 ev Zinek 4.3 ev Kadmium 4.07 ev Mìï 4.7 ev Rtu 4.5 ev Selen 5.11 ev Vápník (calcium) 2.9 ev Zlato 5.1 ev Nikl 5.01 ev Støíbro 4.73 ev Uhlík 4.81 ev Železo 4.5 ev Niob 4.3 ev Sodík 2.28 ev

J. Thomson 1899 ( emitované èástice jsou elektrony) Philipp Lenard 1902 ( brzdný potenciál, jeho nezávislost na intenzitì ). 29.3 Rovnice pro fotoelektrický jev (Einsteinova rovnice) (29.

5 5 Co je to FOTOELEKTRICKÝ JEV? (pomocí simulace Coloradské universit- PhET Komentáø k fotoelektrickému jevu Velmi pøesvìdèivým dùkazem fotonové struktury elektromagnetického záøení je tzv. fotoelektrický jev. Je to jev, pøi kterém se pøi ozáøení vhodných látek (kovù) svìtlem vhodné vlnové délky uvolòují z jejich povrchu elektrony. Schéma uspoøádání experimentu je na obr Charakteristické vlastnosti tohoto jevu jsou 1. kinetická energie vyletujících elektronù nezávisí na intenzitì dopadajícího záøení, 2. uvolòování elektronù nastává jen pro kmitoèty dopadajícího záøení í>í o. V podstatì i na základì elektromagnetické teorie svìtla vyjádøené Maxwellovými rovnicemi bylo možno oèekávat takový jev, avšak pro platnost uvedených poznatkù nebyla tato teorie schopna poskytnout žádný rozumný argument. Správné vysvìtlení jevu podal až r Einstein na základì zpøesnìní Planckovy hypotézy, že totiž kvantovou povahu má nejen samotný jev emise elektromagnetického záøení, ale i její absorpce. Elektromagnetické záøení se tedy šíøí v podobì "korpuskulí" (fotonù), které mají nejen energii W=hí, ale v souladu se vztahem (24.55) i hybnost p=w/c=hí/c, (což je vztah (29.2)) a hmotnost m=hí/c2. Zápis (29.3) vyplývá z pøedchozího vztahu na základì rovnic í=ù/2ð, c=íë a definice vlnového vektoru (vìta 24.1). Podle Einsteina se energie fotonu W=hí absorbovaná v pevné látce elektronem, spotøebuje zèásti na pøekonání vazebních a povrchových sil (tzv. výstupní práce A) a zbytek tvoøí kinetická energie elektronu mv 2/2. Musí tedy platit rovnice

.2. Charakteristické vlastnosti tohoto jevu jsou 1. kinetická energie vyletujících elektronù nezávisí na intenzitì dopadajícího záøení, 2.

6 (29.4) což je rovnice (29.4). Pøi hí<a nemùže dojít k uvolòování elektronù, což vysvìtluje existenci dolní frekvenèní hranice fotoelektrického jevu.

6 6 (29.4) což je rovnice (29.4). Pøi hí<a nemùže dojít k uvolòování elektronù, což vysvìtluje existenci dolní frekvenèní hranice fotoelektrického jevu. Minimální kmitoèet, pøi kterém se elektron právì staèí uvolnit z povrchu látky s nulovou rychlostí je urèen podmínkou (29.6) 14 což napø. ve vápníku s A = 2,9eV dává ío 7.10 Hz. Vznik fotoelektrického jevu ve vápníku mùžeme tedy oèekávat pøi ozáøení svìtlem s vlnovou délkou kratší než asi ë = 427 nm, což velmi dobøe souhlasí s pozorováním ( viz simulace ). Fotoelektrický jev ve vápníku (calcium Ca)A = 2,9eV:vlnová délka záøení ë = 427 nm, napìtí U=0V proud I = 0 na Fotoelektrický jev ve vápníku (calcium Ca) A = 2,9eV:vlnová délka záøení ë = 210nm, brzdné napìtí U br =-3V proud I = 0 na 2 Pokud naopak platí podmínka hí >A vyletují elektrony z kovu katody s kinetickou energií mv /2, takže i pøi napìtí U = 0V na elektronce z obr protéká obvodem proud. Napìtí, potøebné k potlaèení proudu, brzdné napìtí U br splòuje podmínku pro náš pøípad draslíku je to U br = -3V ( náboj elektronu je e = - 1,6 10 C (viz simulace). Ze závislosti brzdného napìtí na vlnové délce záøení lze stanovit experimentálnì Planckovu konstantu ( viz praktikum). -19

Vznik fotoelektrického jevu ve vápníku mùžeme tedy oèekávat pøi ozáøení svìtlem s vlnovou délkou kratší než asi ë = 427 nm, což velmi dobøe souhlasí s pozorováním ( viz simulace ).

EXPERIMENT è.2 : COMPTONÙV ROZPTYL = HYBNOST FOTONU 7 Obr. 29.4 Zaøízení pro mìøení Comptonova rozptylu: 1-zdroj fotonù, 2-clona, 3-pevné látka, ve které dochází k rozptylu, 4-detektor fotonù Obr. 29.5 Rozložení intenzity rozptýleného záøení pøi rùzných rozptylových úhlech A.

7 EXPERIMENT è.2 : COMPTONÙV ROZPTYL = HYBNOST FOTONU 7 Obr Zaøízení pro mìøení Comptonova rozptylu: 1-zdroj fotonù, 2-clona, 3-pevné látka, ve které dochází k rozptylu, 4-detektor fotonù Obr Rozložení intenzity rozptýleného záøení pøi rùzných rozptylových úhlech A. H. Compton (10. 9., ) Comptonùv jev - srážka fotonu s elektronem 1927 Nobel Prize in Physics Time magazine, January 13, Zmìna vlnové délky fotonu pøi Comptonovì rozptylu je (29.5)

4-detektor fotonù Obr. 29.5 Rozložení intenzity rozptýleného záøení pøi rùzných rozptylových úhlech A. H. Compton (10.

8 8 Comptonovy vlnové délky: ë = h/(mc) o (16) x 10 m (electron) (88) x 10 m (neutron) (88) x 10 m (proton) Odvození Comptonova jevu Dalším jevem svìdèícím o existenci fotonù je tzv. Comptonùv jev. Podle principu kvantové fyziky je energie fotonu nedìlitelná, takže po ozáøení absorbujícího prostøedí záøením mùžeme oèekávat po prùchodu látkou sice zmenšený poèet fotonù, avšak se stejným kmitoètem. Ukázalo se však, že záøení se pøi prùchodu mùže "mìnit" na záøení s vìtší vlnovou délkou rozptýlené do stran. Tento jev vysvìtlil na základì kvantové a relativistické fyziky Compton, proto se nazývá Comptonùv jev. Pøedstavme si, že foton se chová jako èástice, a proto pøi interakci s elektronem mùže dojít ke srážce podobající se srážce dvou pružných koulí (obr ). Po srážce se elektron - který byl pùvodnì v klidu - pohybuje jedním smìrem a foton se zmìnìnou energií, tj. i jiným kmitoètem, jiným smìrem. I zde musí být splnìny dva zákony: zákon zachování energie a zákon zachování hybnosti. Pomocí rovnic (29.1) a (16.29) mùžeme prvý z nich vyjádøit rovnicí Obr K odvození Comptonova rozptylu (29.7) Zákon zachování hybnosti musíme napsat ve vektorovém tvaru. Hybnost fotonu pøed srážkou je podle (29.2) p o=ihí o"c, po srážce p'=i'hí"c, kde i a i' jsou jednotkové vektory ve smìru pohybu fotonu pøed a po srážce. Hybnost elektronu pøed srážkou je p eo=0 a po srážce p e=mv. Zákon zachování hybnosti tedy mùžeme psát a dále pak rozepsat na dvì skalární rovnice vyjadøující prùmìty do zvolených x a y os

Podle principu kvantové fyziky je energie fotonu nedìlitelná, takže po ozáøení absorbujícího prostøedí záøením mùžeme oèekávat po prùchodu látkou sice zmenšený poèet fotonù, avšak se stejným

9 9 (29.8) (29.9) kde ã je úhel, který svírá vektor hybnosti elektronu po srážce s pùvodním smìrem pohybu fotonu a á je úhel, pod kterým se rozptýlí novì vzniklý foton. Výhodnìjší je pøejít na vyjádøení zmìny vlnové délky použitím vztahu ë=c/í. Rovnice (29.8) a (29.9) tím pøejdou na tvar (s uvážením m=ßm ) o Jejich umocnìním na druhou a seètením získáme (29.10) Úpravou rovnice (29.7) dostaneme Tuto rovnici rovnìž umocníme na druhou a potom od ní odeèteme rovnici (29.10). Dostaneme další rovnici (29.11) Výraz v hranaté závorce se však rovná nule a ze zbývající rovnice po uvedení na spoleèného jmenovatele výrazu v závorce už lehce dostaneme vztah (29.5). Mìøení na pomìrnì jednoduchém zaøízení (obr. 29.4) tento vztah velmi dobøe potvrdila (obr. 29.5). Tak mùžeme Comptonùv jev považovat za velmi pøesvìdèivý dùkaz kvantové povahy èástic pole - fotonù.

10) Úpravou rovnice (29.7) dostaneme Tuto rovnici rovnìž umocníme na druhou a potom od ní odeèteme rovnici (29.10). Dostaneme další rovnici (29.

10 Je zajímavé si povšimnout otázky klidové hmotnosti fotonù z hlediska teorie relativity. Fotony, pohybující se ve vakuu rychlostí svìtla mají podle speciální teorie relativity hmotnost (16.27) 10 (29.12) V pøípadì, že klidová hmotnost fotonu m of je nenulová (i když nepatrnì malá) roste m f nade všechny meze (mf ). Odstranit tento rozpor se skuteèností je možné pouze pøijetím podmínky m of=0, tj. klidová hmotnost fotonu je nulová. Z rovnice pro celkovou relativistickou energii èástice (16.35) vyplývá, že jeho energie je W=pc a hybnost p=wc=hí/c, což je ve shodì s vìtami (29.1) a (29.2). Poznámka: Na závìr tohoto èlánku si musíme nevyhnutelnì položit otázku: Co je tedy svìtlo - vlnìní nebo proud èástic? Vlnovou povahu nemùžeme zamítnout z hlediska poznatkù interference, ohybu a polarizace, èásticovou povahu si zase vynucují jevy uvedené v tomto èlánku. Jediná správná odpovìï na tuto otázku je taková, že elektromagnetické záøení (tj. i svìtlo) má souèasnì vlnovou i korpuskulární povahu, i když se tyto vlastnosti v našich pøedstavách vyluèují. Naštìstí neexistuje jev, v kterém by se souèasnì projevily obì protichùdné povahy svìtla. Podle èasto používané interpretace se pøi vzniku a zániku záøení projevují kvantové vlastnosti, pøi šíøení naopak vlnové vlastnosti.

klidová hmotnost fotonu je nulová. Z rovnice pro celkovou relativistickou energii èástice (16.35) vyplývá, že jeho energie je W=pc a hybnost p=wc=hí/c, což je ve shodì s vìtami (29.1) a (29.2).

Podobné dokumenty

OPTIKA Fotoelektrický jev TENTO PROJEKT JE SPOLUFINANCOVÁN EVROPSKÝM SOCIÁLNÍM FONDEM A STÁTNÍM ROZPOČTEM ČESKÉ REPUBLIKY.

OPTIKA Fotoelektrický jev TENTO PROJEKT JE SPOLUFINANCOVÁN EVROPSKÝM SOCIÁLNÍM FONDEM A STÁTNÍM ROZPOČTEM ČESKÉ REPUBLIKY. Světlo jako částice Kvantová optika se zabývá kvantovými vlastnostmi optického