Otázky Termomechanika (2014)
|
|
- Emilie Sedláková
- před 8 lety
- Počet zobrazení:
Transkript
1 Otázky Termomechanika (2014) 1. Základní pojmy a veličiny termomechaniky a. Makroskopický a mikroskopický popis systému, makroskopické veličiny b. Tlak: definice makroskopická a mikroskopické objasnění tlaku plynu c. Teplota a její mikroskopické objasnění d. Látkové množství, Avogadrova konstant a molární hmotnost. 2. Energie, práce a teplo a. Vnitřní energie a celková energie b. Formy vnitřní energie (kmity molekul, chemické vazby apod.) c. Entalpie d. Měrná vnitřní energie a entalpie e. Malá změna (měrné) entalpie f. Pojem práce v termomechanice, měrná práce g. Teplo, měrné teplo 3. Termodynamická rovnováha a. Tepelná rovnováha a termodynamická rovnováha b. Kvazistatický proces a popis stavu při tomto procesu c. Výpočet práce při kvazistatickém procesu d. Práce v p-v (nebo p-v) diagramu e. Technická práce 4. Měrná tepelná kapacita a. Definice měrné tepelné kapacity na jednotku hmoty b. Měrná tepelná kapacita na jednotku objemu a molární tepelná kapacita c. Hodnoty měrné tepelné kapacity u důležitých látek (voda, vzduch, železo) a některé důsledky (např. pro klima) d. Měrné kapacity tuhých látek (proč jsou molární kapacity málo odlišné) e. Měrná tepelná kapacita při konstantním tlaku a objemu f. Kalorimetrická rovnice 5. První zákon termodynamiky a. Co je perpetuum mobile b. Teplo jako forma energie (přeměna na jiné formy), znaménková konvence c. První zákon termodynamiky při změnách pouze vnitřní energie d. Výměna tepla při izobarickém a izochorickém ději e. První zákon termodynamiky při změně celkové energie f. Vtlačovací práce a první zákon pro kontrolní objem
2 6. Druhý termodynamický zákon a. Souvislost toho, že reálné makroskopické procesy nemohou probíhat pozpátku (jako obráceně puštěný film), a samovolné přeměny energie na teplo, která tyto procesy téměř vždy doprovází (např. díky tření). b. Clausiova formulace c. Thomsonova formulace d. Planckova formulace 7. Tepelné oběhy a. Cyklický proces b. Typy technicky významných oběhů (parní stroj, spalovací motor, spalovací turbína, chladnička, klimatizace, tepelné čerpadlo, apod.) c. Rozdíl mezi tepelným motorem a tepelným čerpadlem d. Termická účinnost e. Koeficient výkonu u chladniček a tepelných čerpadel 8. Vratné děje a vratné oběhy a. Definice vratného tepelného stroje b. Realizace vratné výměny tepla - izotermický proces c. Realizace vratného zahřívání či ochlazování tělesa (pracovního média) adiabatický proces d. Vratný oběh e. Vratné děje v termodynamických digramech 9. Carnotův princip a. Zavedení vratného stroje jako hlavní krok při hledání stroje s maximální termickou účinností b. Energetická bilance dvou souběžně pracujících strojů c. Použití druhého termodynamického zákona k odvození toho, že termická účinnost vratného stroje je maximální (důkaz) d. Formulace Carnotova principu 10. Roztažnost, rozpínavost a stlačitelnost a. Definice součinitele objemové izobarické roztažnosti b. Definice součinitele izochorické tlakové rozpínavosti c. Definice součinitele izotermické objemové stlačitelnosti d. Vztah mezi těmito součiniteli e. Objemová roztažnost plynů a pevných látek
3 11. Základní zákony ideálního plynu a. Zákon Gay-Lussacův b. Zákon Charlesův c. Zákon Boyleův-Mariotteův d. Ideální plyn jako aproximace reálného plynu (kdy aproximuje dobře reálný plyn, kdy již nelze použít, podstat aproximace jak by se chovaly molekuly ideálního plynu) 12. Stavová rovnice ideálního plynu a. Stavová rovnice ve tvaru pv=rt jako důsledek zákonů ideálního plynu b. Avogadrův zákon c. Odvození stavové rovnice zohledňující látkové množství plynu d. Univerzální plynová konstanta 13. Tepelné kapacity ideálního plynu a. Závislost vnitřní energie na objemu plynu při konstantní teplotě b. Odvození vztahu dq=pdv+c v dt c. Mayerův vztah d. Závislost měrné vnitřní energie na teplotě, Boltzmannova konstanta, závislost c v a c p na teplotě e. Poissonova konstanta pro jedno, dvou a tříatomové plyny f. Mayerův vztah pro molární kapacity 14. Vratné děje v termodynamických diagramech a. Izotermy a adiabaty b. Proč se adiabaty nemohou protínat (důkaz) c. Vratný oběh složený ze dvou izoterm a adiabat kvalitativní popis: kdy systém přijímá a odevzdává teplo, kdy se koná práce, kdy a proč se musí práce dodávat d. Postup idealizace reálného oběhu: nahrazení vratným procesem, nahrazení dějů několika základními ději 15. Carnotův oběh s ideálním plynem a. Popis adiabaty u ideálního plynu b. Popis izotermy u ideálního plynu c. Práce při adiabatickém ději ideálního plynu d. Práce při izotermickém ději ideálního plynu e. Termická účinnost Carnotova oběhu (odvození) f. Topný a chladicí faktor u obráceného Carnotova oběhu
4 16. Zavedení entropie a. Přivedené a odvedené teplo na 1kg látky (znaménková konvence) b. Rovnice, které splňuje přivedené a odvedené teplo u Carnotova oběhu c. Elementární Carnotův oběh uvnitř obecného vratného oběhu d. Vztah pro libovolný vratný oběh (vysvětlení a odvození) e. Definice entropie (vůči vybranému referenčnímu stavu), měrná entropie 17. Entropie a. Entropie ideálního plynu (odvození alespoň jedním způsobem) b. T-s diagram vratných dějů (izotermický, adiabatický, izobarický, izochorický) c. Práce a technická práce v T-s diagramu d. Vratný tepelný oběh v T-s diagramu 18. Polytropický děj u ideálního plynu a. Základní děje jako polytropický děj pro speciální n b. Základní vztahy pro polytropický děj (odvození) c. Práce a technická práce pro obecný polytropický děj (odvození) d. Zavedení tepelné kapacity c n e. Polytropický děj v T-s diagramu f. Entropie polytropického děje 19. Porovnávací oběhy s ideálním plynem a. Lenoirův, Ottův, Dieselův a Sabatův oběh v p-v a T-s diagramu. b. Definice bezrozměrných parametrů charakterizujících každý z těchto oběhů c. Změna termické účinnosti při změnách těchto parametrů (zda se zvyšuje či snižuje) d. Základní rozdíl mezi výbušným a rovnotlakým motorem z hlediska praktického využití ve spalovacích motorech 20. Porovnání (idealizovaného) výbušného a rovnotlakého oběhu a. Oběhy mají stejné kompresní poměry a stejné dodané teplo (odvození) b. Oběhy mají stejné maximální a minimální teploty a stejné dodané teplo (odvození) 21. Oběhy idealizující plynové turbíny a. Základní popis plynové turbíny, jednotlivé děje b. Ericssonův- Braytonův oběh popis v p-v a T-s digramu, účinnost c. Technická práce turbíny a kompresoru (znázornění v diagramu h-s) 22. Stirlingův oběh a. Popis oběhu, vysvětlení jednotlivých dějů, výhody a využití b. Stanovení účinnosti při zohlednění regenerace (odvození) c. Stirlingův chladicí oběh princip fungování a popis
5 23. Kompresory a. Popis kompresoru, vtlačovací práce b. Práce a technická práce kompresoru c. Energetické porovnání komprese po izotermě a adiabatě d. Dvoustupňový kompresor s mezichlazením (vysvětlení hlavního principu) 24. Směs ideálních plynů a. Daltonův zákon b. Míchání plynů o stejném tlaku a teplotě c. Objemové a hmotnostní podíly d. Měrný objem směsi e. Plynová konstanta směsi f. Směšování plynů o různých teplotách 25. Termodynamika proudícího plynu a. Energetická bilance proudícího plynu (vtlačovací práce, kontrolní objem) b. Směšování různě teplých proudů (zanedbání kinetické energie proudů) c. Změna rychlosti proudu (např. výtok z nádoby) d. Proudění ideálního plynu: vyjádření změny entalpie pomocí změny teploty, předpoklad adiabatického děje, tok do vakua (odvození) 26. Šíření tlakových rozruchů a. Vztah pro rychlost zvuku (základní idea odvození, popis předpokladů) b. Rychlost zvuku v ideálním plynu c. Závislost rychlosti zvuku v proudícím ideálním plynu na rychlosti proudu d. Kritická rychlost, kritický tlakový poměr 27. Stacionární (ustálené) proudění a. Rovnice kontinuity (odvození) b. Závislost rychlosti na hustotě a tlaku (silové působení elementů tekutiny) (základní idea odvození vztahu wdw=vdp) c. Hugoniotův teorém 28. Urychlování proudu (dýza) a. Urychlení podkritického proudu b. Urychlení nadkritického proudu c. Přechod z podkritického do nadkritického proudění d. Lavalova dýza a Venturiho trubice (popis a porovnání)
6 29. Hmotnostní průtok dýzou a. Maximální tok hmoty při daných vstupních parametrech a konstantním průřezu na výtoku (hlavní idea odvození) b. Závislost toku hmoty na výstupním tlaku při daném výstupním průřezu (popis pro různé hodnoty tlaků, proč je průtok nulový při výtoku do vakua) c. Hmotnostní průtok Lavalovou dýzou při konstantním minimálním průřezu (opět kvalitativní popis a vysvětlení závislosti) 30. Změna protitlaku a rázová vlna a. Kvalitativní popis jevu, co je rázová vlna, jak postupuje b. Změna tlaku na čele rázové vlny v závislosti na toku hmoty a skoku rychlostí (odvození z Newtonova zákona) c. Vztah pro skok rychlostí na čele rázové vlny 31. Silový a energetický popis proudění a. Odvození energetické rovnice ze silového zákona: wdw=vdp. b. Energetická rovnice pro případ nestlačitelné tekutiny a proudění bez výměny tepla (Bernoulliho rovnice) (odvození) c. Škrcení ideálního plynu d. Aerodynamický ohřev ideálního plynu 32. Reálné tekutiny a fázové změny a. Popis kondenzace v p-v diagramu: přehřátá pára, sytá pára, mokrá pára, sytá kapalina, nadkritická pára b. Popis kondenzace v T-s diagramu c. Termodynamická plocha pro látky, které zvyšují hustotu při tuhnutí d. Termodynamická plocha pro látky, které snižují hustotu při tuhnutí e. Průměty termodynamické plochy, trojný bod 33. Van der Waalsova stavová rovnice a. Korekce ve stavové rovnici ideálního plynu na konečný objem molekul a jejich silové působení (vysvětlení hlavních idejí) b. Van der Waalsova rovnice při konstantním tlaku jako rovnice 3. stupně c. Kritický bod a kritické hodnoty stavových veličin d. Izotermy van der Waalsovy rovnice, metastabilní stavy, Maxwellovo pravidlo 34. Fázové změny a. Změna skupenství a skupenské teplo b. Vypařování tekutiny výrobní teplo c. Clapeyronova-Clausiusova rovnice (odvození) d. Změna teplota tání vody v závislosti na tlaku, fázový diagram vody
7 35. Škrcení reálnách tekutin a. Co je škrcení tekutiny (plynu) b. Joule-Thomsonův součinitel k JT c. Závislost k JT na změně měrného objemu podle teploty při konstantním tlaku (odvození) d. k JT pro ideální plyn (dosazení ze stavové rovnice) e. Co se děje při škrcení pokud k JT >0 a k JT < Parní oběhy s kondenzací a. Clausiův-Rankinův cyklus popis a znázornění v T-s diagramu b. Účinnost tohoto cyklu, vysvětlení regenerace c. Chladicí oběh s expandérem a škrtícím ventilem (T-s diagram), topný a chladicí faktor 37. Vlhký vzduch a. Absolutní a relativní vlhkost, rosný bod b. Měrná vlhkost x, vyjádření x pomocí parciálního tlaku vodní páry a suchého vzduchu c. Měrné tepelné kapacity vody a výparná tepla v různých skupenstvích, měrná entalpie nasyceného vzduchu s kapalnou (tuhou) fází základní idea 38. Sdílení tepla a. Typy sdílení tepla, základní charakteristiky a vysvětlení mechanismů přenosu tepelné energie b. Teplotní pole, Fourierův zákon vedení tepla c. Součinitel tepelné vodivosti, jeho řádové hodnoty pro vybrané materiály, závislost na teplotě. 39. Stacionární vedení tepla bez vnitřního zdroje jednodimenzionální problém a. Tok tepla za sekundu rovinnou stěnou (odvození) b. Tok tepla za sekundu válcovou stěnou (odvození) c. Tok tepla za sekundu kulovou stěnou (odvození) 40. Prostup tepla a. Mechanismus přestupu tepla mezi stěnou a proudící tekutinou b. Newtonův empirický vztah pro přestup tepla, součinitel přestupu tepla (na čem může záviset), mezní vrstva c. Tok tepla za sekundu při prostupu tepla stěnou obklopenou proudící tekutinou, součinitel prostupu tepla k (odvození)
8 41. Rovnice vedení tepla a. Množství tepla, které přiteče za sekundu do elementárního hranolu (dq=-div q dv dt) (odvození, vysvětlení) b. Vnitřní zdroj tepla (vydatnost) c. Odvození rovnice vedení tepla (Fourierova-Kirchhofova), součinitel teplotní vodivosti a. d. Rovnice vedení tepla v pohybujícím se prostředí a v pevném tělese (rozpis totálního diferenciálu dt na parciální derivace) 42. Stacionární vedení tepla s vnitřními zdroji a. Stacionární vedení tepla v rovinné stěně s vnitřními zdroji (závislost T(x) odvození) b. Zahrnutí okrajových podmínek c. Nalezení takového vnitřního ohřevu, aby byl nulový tok tepla do desky z jedné strany (odvození) 43. Řešení rovnice vedení tepla a. Fourierova metoda (vysvětlení hlavních principů, vysvětlení separace časových a prostorových proměnných, role sinové a cosinové funkce, vysvětlení exponenciálního poklesu v čase) b. Řešení rovnice vedení tepla bez vnitřních zdrojů v 1D numericky pomocí diskretizace v prostorové a časové proměnné (vysvětlení diskretizace a nahrazení parciálních derivací algebraickými vztahy) 44. Proudění tepla a. Vysvětlení mechanismů přenosu tepla prouděním, konvekce přirozená a nucená, jak vzniká přirozená konvekce (příklady) b. Jaké termodynamické, mechanické a hydrodynamické rovnice by bylo nutné použít pro úplný popis přenosu tepla prouděním podobnostní čísla. c. Vznik konvektivního proudění odspoda zahřívané tekutiny, ztráta stability a kvalitativní popis vzniklého proudění d. Přenos tepla tekutinou mezi dvěma vodorovnými deskami (odspoda zahřívané) závislost na šířce štěrbiny, efektivní součinitel vedení tepla, na jakém bezrozměrném parametru závisí charakter přenosu tepla 45. Přestup tepla při konvekci a. Nusseltovo číslo Nu jako bezrozměrná forma Newtonova koeficientu přestupu tepla b. Přestup tepla při přirozené konvekci v neomezeném prostoru svislá stěna: na jakých podobnostních číslech závisí Nu
9 c. Přestup tepla při nucené konvekci (obtékání desky): na jakých podobnostních číslech závisí Nu jak při laminárním tak při turbulentním proudění. d. Proudění tekutiny svislým potrubím: závislost tvaru rychlostního profilu na přívodu či odvodu tepla, rozdíl mezi laminárním a turbulentním prouděním 46. Výměníky tepla a. Základní typy výměníků b. Rozbor rekuperačního, souproudého výměníku: prostup tepla na teplotách T a T (v daném místě výměníku): kalorimetrická rovnice a vztah pro prostup tepla (odvození) c. Celkový průstup tepla, střední logaritmický teplotní spád 47. Sálání a. Teplo sdílené elektromagnetickým vlněním b. Rozdělení dopadající tepelné energie na těleso na odraženou, absorbovanou a procházející, parametry A, R, D c. Absolutně černé těleso a jeho možná realizace dutinou d. Monochromatická sálavost E a monochromatická sálavost dokonale černého tělesa E 48. Základní zákony sálání a. Planckův zákon b. Wienův zákon c. Stefanův-Boltzmannův zákon d. Rozdělení vyzařování tepelné energie do prostoru - Lambertův zákon 49. Šedé těleso a. Definice šedého tělesa, poměrná sálavost a poměrná pohltivost A b. Bilance ustálené výměny tepla mezi šedým a dokonale černým tělesem c. Kirchhoffův zákon 50. Výměna tepla sáláním a. Přenos tepla v ustáleném stavu mezi dvěma rovnoběžnými stěnami, složený součinitel sálání (odvození) b. Přenos tepla mezi plochou a plochou, která ji obklopuje korekce součinitele sálání c. Vliv stínících ploch
5.4 Adiabatický děj Polytropický děj Porovnání dějů Základy tepelných cyklů První zákon termodynamiky pro cykly 42 6.
OBSAH Předmluva 9 I. ZÁKLADY TERMODYNAMIKY 10 1. Základní pojmy 10 1.1 Termodynamická soustava 10 1.2 Energie, teplo, práce 10 1.3 Stavy látek 11 1.4 Veličiny popisující stavy látek 12 1.5 Úlohy technické
TERMOMECHANIKA PRO STUDENTY STROJNÍCH FAKULT prof. Ing. Milan Pavelek, CSc. Brno 2013
Vysoké učení technické v Brně Fakulta strojního inženýrství, Energetický ústav Odbor termomechaniky a techniky prostředí TERMOMECHANIKA PRO STUDENTY STROJNÍCH FAKULT prof. Ing. Milan Pavelek, CSc. Brno
Jméno: _ podpis: ročník: č. studenta. Otázky typu A (0.25 bodů za otázku, správně je pouze jedna odpověď)
Jméno: _ podpis: ročník: č. studenta Otázky typu A (0.25 bodů za otázku, správně je pouze jedna odpověď) 1. JEDNOTKA PASCAL JE DEFINOVÁNÁ JAKO a. N.m.s b. kg.m-1.s-2 c. kg.m-2 d. kg.m.s 2. KALORIMETRICKÁ
Kontrolní otázky k 1. přednášce z TM
Kontrolní otázky k 1. přednášce z TM 1. Jak závisí hodnota izobarického součinitele objemové roztažnosti ideálního plynu na teplotě a jak na tlaku? Odvoďte. 2. Jak závisí hodnota izochorického součinitele
Termomechanika 8. přednáška Doc. Dr. RNDr. Miroslav Holeček
Termomechanika 8. přednáška Doc. Dr. RNDr. Miroslav Holeček Upozornění: Tato prezentace slouží výhradně pro výukové účely Fakulty strojní Západočeské univerzity v Plzni. Byla sestavena autorem s využitím
Termodynamika ideálních plynů
Za správnost neručím, cokoli s jinou než černou barvou je asi špatně Informace jsou primárně z přednášek Termodynamika ideálních plynů 1. Definice uzavřené termodynamické soustavy - neprochází přes ni
Zpracování teorie 2010/11 2011/12
Zpracování teorie 2010/11 2011/12 Cykly Děje Proudění (turbíny) počet v: roce 2010/11 a roce 2011/12 Chladící zařízení (nakreslete cyklus a nakreslete schéma)... zde 13 + 2 (15) Izochorický děj páry (nakreslit
Termodynamika. T [K ]=t [ 0 C] 273,15 T [ K ]= t [ 0 C] termodynamická teplota: Stavy hmoty. jednotka: 1 K (kelvin) = 1/273,16 část termodynamické
Termodynamika termodynamická teplota: Stavy hmoty jednotka: 1 K (kelvin) = 1/273,16 část termodynamické teploty trojného bodu vody (273,16 K = 0,01 o C). 0 o C = 273,15 K T [K ]=t [ 0 C] 273,15 T [ K ]=
Termomechanika 5. přednáška
Termomechanika 5. přednáška Miroslav Holeček, Jan Vychytil Upozornění: Tato prezentace slouží výhradně pro výukové účely Fakulty strojní Západočeské univerzity v Plzni. Byla sestavena autory s využitím
Fyzikální chemie. Magda Škvorová KFCH CN463 magda.skvorova@ujep.cz, tel. 3302. 14. února 2013
Fyzikální chemie Magda Škvorová KFCH CN463 magda.skvorova@ujep.cz, tel. 3302 14. února 2013 Co je fyzikální chemie? Co je fyzikální chemie? makroskopický přístup: (klasická) termodynamika nerovnovážná
=, V = T * konst. =, p = T * konst. Termodynamika ideálních plynů
Termodynamika ideálních plynů 1. Definice uzavřené termodynamické soustav : Hmotnost procházející kontrolní plochou je nulová 2. Definice otevřené termodynamické soustav: Hmotnost procházející kontrolní
Termomechanika 11. přednáška Doc. Dr. RNDr. Miroslav Holeček
Termomechanika 11. přednáška Doc. Dr. RNDr. Miroslav Holeček Upozornění: Tato prezentace slouží výhradně pro výukové účely Fakulty strojní Západočeské univerzity v Plzni. Byla sestavena autorem s využitím
Termomechanika 9. přednáška Doc. Dr. RNDr. Miroslav Holeček
Termomechanika 9. přednáška Doc. Dr. RNDr. Miroslav Holeček Upozornění: Tato prezentace slouží výhradně pro výukové účely Fakulty strojní Západočeské univerzity v Plzni. Byla sestavena autorem s využitím
Termomechanika 6. přednáška Doc. Dr. RNDr. Miroslav Holeček
Termomechanika 6. přednáška Doc. Dr. RNDr. Miroslav Holeček Upozornění: Tato prezentace slouží výhradně pro výukové účely Fakulty strojní Západočeské univerzity v Plzni. Byla sestavena autorem s využitím
Elektroenergetika 1. Termodynamika
Elektroenergetika 1 Termodynamika Termodynamika Popisuje procesy, které zahrnují změny teploty, přeměny energie a vzájemný vztah mezi tepelnou energií a mechanickou prací Opakování fyziky Termodynamický
Elektroenergetika 1. Termodynamika a termodynamické oběhy
Termodynamika a termodynamické oběhy Termodynamika Popisuje procesy, které zahrnují změny teploty, přeměny energie a vzájemný vztah mezi tepelnou energií a mechanickou prací Opakování fyziky Termodynamický
2.4 Stavové chování směsí plynů Ideální směs Ideální směs reálných plynů Stavové rovnice pro plynné směsi
1. ZÁKLADNÍ POJMY 1.1 Systém a okolí 1.2 Vlastnosti systému 1.3 Vybrané základní veličiny 1.3.1 Množství 1.3.2 Délka 1.3.2 Délka 1.4 Vybrané odvozené veličiny 1.4.1 Objem 1.4.2 Hustota 1.4.3 Tlak 1.4.4
1/1 PŘEHLED TEORIE A VÝPOČTOVÝCH VZTAHŮ. Základní stavové veličiny látky. Vztahy mezi stavovými veličinami ideálních plynů
1/1 PŘEHLED TEORIE A VÝPOČTOVÝCH VZTAHŮ Základní stavové veličiny látky Vztahy mezi stavovými veličinami ideálních plynů Stavová rovnice ideálního plynu f(p, v, T)=0 Měrné tepelné kapacity, c = f (p,t)
Otázky pro Státní závěrečné zkoušky
Obor: Název SZZ: Strojírenství Mechanika Vypracoval: Doc. Ing. Petr Hrubý, CSc. Doc. Ing. Jiří Míka, CSc. Podpis: Schválil: Doc. Ing. Štefan Husár, PhD. Podpis: Datum vydání 8. září 2014 Platnost od: AR
IDEÁLNÍ PLYN. Stavová rovnice
IDEÁLNÍ PLYN Stavová rovnice Ideální plyn ) rozměry molekul jsou zanedbatelné vzhledem k jejich vzdálenostem 2) molekuly plynu na sebe působí jen při vzájemných srážkách 3) všechny srážky jsou dokonale
U218 - Ústav procesní a zpracovatelské techniky FS ČVUT v Praze. ! t 2 :! Stacionární děj, bez vnitřního zdroje, se zanedbatelnou viskózní disipací
VII. cená konvekce Fourier Kirchhoffova rovnice T!! ρ c p + ρ c p u T λ T + µ d t :! (g d + Q" ) (VII 1) Stacionární děj bez vnitřního zdroje se zanedbatelnou viskózní disipací! (VII ) ρ c p u T λ T 1.
Teplota a její měření
Teplota a její měření Teplota a její měření Číslo DUM v digitálním archivu školy VY_32_INOVACE_07_03_01 Teplota, Celsiova a Kelvinova teplotní stupnice, převodní vztahy, příklady. Tepelná výměna, měrná
Nultá věta termodynamická
TERMODYNAMIKA Nultá věta termodynamická 2 Práce 3 Práce - příklady 4 1. věta termodynamická 5 Entalpie 6 Tepelné kapacity 7 Vnitřní energie a entalpie ideálního plynu 8 Výpočet tepla a práce 9 Adiabatický
Termomechanika 4. přednáška
ermomechanika 4. přednáška Miroslav Holeček Upozornění: ato prezentace slouží výhradně pro výukové účely Fakulty strojní Západočeské univerzity v Plzni. Byla sestavena autorem s využitím citovaných zdrojů
Ideální plyn. Stavová rovnice Děje v ideálním plynu Práce plynu, Kruhový děj, Tepelné motory
Struktura a vlastnosti plynů Ideální plyn Vlastnosti ideálního plynu: Ideální plyn Stavová rovnice Děje v ideálním plynu Práce plynu, Kruhový děj, epelné motory rozměry molekul jsou ve srovnání se střední
Tepelná vodivost. střední rychlost. T 1 > T 2 z. teplo přenesené za čas dt: T 1 T 2. tepelný tok střední volná dráha. součinitel tepelné vodivosti
Tepelná vodivost teplo přenesené za čas dt: T 1 > T z T 1 S tepelný tok střední volná dráha T součinitel tepelné vodivosti střední rychlost Tepelná vodivost součinitel tepelné vodivosti při T = 300 K součinitel
PROCESY V TECHNICE BUDOV 8
UNIVERZITA TOMÁŠE BATI VE ZLÍNĚ FAKULTA APLIKOVANÉ INFORMATIKY PROCESY V TECHNICE BUDOV 8 Dagmar Janáčová, Hana Charvátová Zlín 2013 Tento studijní materiál vznikl za finanční podpory Evropského sociálního
6. Stavy hmoty - Plyny
skupenství plynné plyn x pára (pod kritickou teplotou) stavové chování Ideální plyn Reálné plyny Evropský sociální fond Praha & EU: Investujeme do vaší budoucnosti skupenství plynné reálný plyn ve stavu
h nadmořská výška [m]
Katedra prostředí staveb a TZB KLIMATIZACE, VĚTRÁNÍ Cvičení pro navazující magisterské studium studijního oboru Prostředí staveb Cvičení č. 1 Zpracoval: Ing. Zdeněk GALDA Nové výukové moduly vznikly za
Termomechanika 5. přednáška Michal Hoznedl
Termomechanika 5. přednáška Michal Hoznedl Upozornění: Tato prezentace slouží výhradně pro výukové účely Fakulty strojní Západočeské univerzity v Plzni. Byla sestavena autory s využitím citovaných zdrojů
TERMOMECHANIKA 15. Základy přenosu tepla
FSI VUT v Brně, Energetický ústav Odbor termomechaniky a techniky prostředí Prof. Ing. Milan Pavelek, CSc. TERMOMECHANIKA 15. Základy přenosu tepla OSNOVA 15. KAPITOLY Tři mechanizmy přenosu tepla Tepelný
Fyzika - Sexta, 2. ročník
- Sexta, 2. ročník Fyzika Výchovné a vzdělávací strategie Kompetence komunikativní Kompetence k řešení problémů Kompetence sociální a personální Kompetence občanská Kompetence k podnikavosti Kompetence
Proudění Sborník článků z on-line pokračujícího zdroje Transformační technologie.
Proudění Sborník článků z on-line pokračujícího zdroje Transformační technologie. 37. Škrcení plynů a par 38. Vznik tlakové ztráty při proudění tekutiny 39. Efekty při proudění vysokými rychlostmi 40.
Termodynamické zákony
Termodynamické zákony Makroskopická práce termodynamické soustavy Již jsme uvedli, že změna vnitřní energie soustavy je obecně vyvolána dvěma ději: tepelnou výměnou mezi soustavou a okolím a konáním práce
Termodynamika materiálů. Vztahy a přeměny různých druhů energie při termodynamických dějích podmínky nutné pro uskutečnění fázových přeměn
Termodynamika materiálů Vztahy a přeměny různých druhů energie při termodynamických dějích podmínky nutné pro uskutečnění fázových přeměn Důležité konstanty Standartní podmínky Avogadrovo číslo N A = 6,023.10
přednáška č. 6 Elektrárny B1M15ENY Tepelné oběhy: Stavové změny Typy oběhů Možnosti zvýšení účinnosti Ing. Jan Špetlík, Ph.D.
Elektrárny B1M15ENY přednáška č. 6 Tepelné oběhy: Stavové změny Typy oběhů Možnosti zvýšení účinnosti Ing. Jan Špetlík, Ph.D. ČVUT FEL Katedra elektroenergetiky E-mail: spetlij@fel.cvut.cz Termodynamika:
Mol. fyz. a termodynamika
Molekulová fyzika pracuje na základě kinetické teorie látek a statistiky Termodynamika zkoumání tepelných jevů a strojů nezajímají nás jednotlivé částice Molekulová fyzika základem jsou: Látka kteréhokoli
Zákony ideálního plynu
5.2Zákony ideálního plynu 5.1.1 Ideální plyn 5.1.2 Avogadrův zákon 5.1.3 Normální podmínky 5.1.4 Boyleův-Mariottův zákon Izoterma 5.1.5 Gay-Lussacův zákon 5.1.6 Charlesův zákon 5.1.7 Poissonův zákon 5.1.8
U218 Ústav procesní a zpracovatelské techniky FS ČVUT v Praze. Seminář z PHTH. 3. ročník. Fakulta strojní ČVUT v Praze
Seminář z PHTH 3. ročník Fakulta strojní ČVUT v Praze U218 - Ústav procesní a zpracovatelské techniky 1 Přenos tepla 2 Mechanismy přenosu tepla Vedení (kondukce) Fourierův zákon homogenní izotropní prostředí
Fyzikální učebna vybavená audiovizuální technikou, interaktivní tabule, fyzikální pomůcky
Předmět: Náplň: Třída: Počet hodin: Pomůcky: Fyzika (FYZ) Molekulová fyzika, termika 2. ročník, sexta 2 hodiny týdně Fyzikální učebna vybavená audiovizuální technikou, interaktivní tabule, fyzikální pomůcky
PROCESY V TECHNICE BUDOV 11
UNIVERZITA TOMÁŠE BATI VE ZLÍNĚ FAKULTA APLIKOVANÉ INFORMATIKY PROCESY V TECHNICE BUDOV 11 Dagmar Janáčová, Hana Charvátová, Zlín 2013 Tento studijní materiál vznikl za finanční podpory Evropského sociálního
c) vysvětlení jednotlivých veličin ve vztahu pro okamžitou výchylku, jejich jednotky
Harmonický kmitavý pohyb a) vysvětlení harmonického kmitavého pohybu b) zápis vztahu pro okamžitou výchylku c) vysvětlení jednotlivých veličin ve vztahu pro okamžitou výchylku, jejich jednotky d) perioda
4 Term ika. D ůsledky zavedení tep lo ty a tep la Stavová r o v n i c e Stavová rovnice termická a kalorická
Obsah Předm luva И 1 Výchozí představy term odynam iky 13 1.1 Předmět zkoumání termodynamiky... 13 1.1.1 Celkový r á m e c... 13 1.1.2 Teplo, teplota, e n tr o p ie... 14 1.1.3 Vymezení term o d y n am
FYZIKÁLNÍ CHEMIE chemická termodynamika
FYZIKÁLNÍ CHEMIE chemická termodynamika ermodynamika jako vědní disciplína Základní zákony termodynamiky Práce, teplo a energie Vnitřní energie a entalpie Chemická termodynamika Definice termodynamiky
Termodynamika par. Rovnovážný diagram látky 1 pevná fáze, 2 kapalná fáze, 3 plynná fáze
ermodynamika par Fázové změny látky: Přivádíme-li pevné fázi látky teplo, dochází při jisté teplotě a tlaku ke změně pevné fáze na fázi kapalnou (tání) Jestliže spojíme body tání při různých tlacích, získáme
Teoretické otázky z hydromechaniky
Teoretické otázky z hydromechaniky 1. Napište vztah pro modul pružnosti kapaliny (+ popis jednotlivých členů a 2. Napište vztah pro Newtonův vztah pro tečné napětí (+ popis jednotlivých členů a 3. Jaká
Termodynamika. Děj, který není kvazistatický, se nazývá nestatický.
Termodynamika Zabývá se ději, při nichž se mění tepelná energie v jiné druhy energie (zejména mechanické). Studuje vlastnosti látek bez přihlédnutí k jejich mikrostruktuře. Je vystavěna na axiomech (0.,
Termomechanika 10. přednáška Doc. Dr. RNDr. Miroslav Holeček
Termomechanika 10. přednáška Doc. Dr. RNDr. Miroslav Holeček Upozornění: Tato prezentace slouží výhradně pro výukové účely Fakulty strojní Západočeské univerzity v Plzni. Byla sestavena autorem s využitím
UČIVO. Termodynamická teplota. První termodynamický zákon Přenos vnitřní energie
PŘEDMĚT: FYZIKA ROČNÍK: SEXTA VÝSTUP UČIVO MEZIPŘEDM. VZTAHY, PRŮŘEZOVÁ TÉMATA, PROJEKTY, KURZY POZNÁMKY Zná 3 základní poznatky kinetické teorie látek a vysvětlí jejich praktický význam Vysvětlí pojmy
Cvičení z termomechaniky Cvičení 7.
Příklad 1 Vypočítejte účinnost a výkon Humpreyoho spalovacího cyklu bez regenerace, když látkou porovnávacího oběhu je vzduch. Cyklus nakreslete v p-v a T-s diagramu. Dáno: T 1 = 300 [K]; τ = T 1 = 4;
LOGO. Struktura a vlastnosti plynů Ideální plyn
Struktura a vlastnosti plynů Ideální plyn Ideální plyn Protože popsat chování plynů je nad naše možnosti, zavádíme zjednodušený model tzv. ideálního plynu, který má tyto vlastnosti: Částice ideálního plynu
PLYNNÉ LÁTKY. Mgr. Jan Ptáčník - GJVJ - Fyzika - Termika - 2. ročník
PLYNNÉ LÁTKY Mgr. Jan Ptáčník - GJVJ - Fyzika - Termika - 2. ročník Ideální plyn Po molekulách ideálního plynu požadujeme: 1.Rozměry molekul ideálního plynu jsou ve srovnání se střední vzdáleností molekul
12. Termomechanika par, Clausiova-Clapeyronova rovnice, parní tabulky, základni termodynamické děje v oblasti par
1/18 12. Termomechanika par, Clausiova-Clapeyronova rovnice, parní tabulky, základni termodynamické děje v oblasti par Příklad: 12.1, 12.2, 12.3, 12.4, 12.5, 12.6, 12.7, 12.8, 12.9, 12.10, 12.11, 12.12,
Termodynamika 1. UJOP Hostivař 2014
Termodynamika 1 UJOP Hostivař 2014 Termodynamika Zabývá se tepelnými ději obecně. Existují 3 termodynamické zákony: 1. Celkové množství energie (všech druhů) izolované soustavy zůstává zachováno. 2. Teplo
Základem molekulové fyziky je kinetická teorie látek. Vychází ze tří pouček:
Molekulová fyzika zkoumá vlastnosti látek na základě jejich vnitřní struktury, pohybu a vzájemného působení částic, ze kterých se látky skládají. Termodynamika se zabývá zákony přeměny různých forem energie
Do známky zkoušky rovnocenným podílem započítávají získané body ze zápočtového testu.
Podmínky pro získání zápočtu a zkoušky z předmětu Chemicko-inženýrská termodynamika pro zpracování ropy Zápočet je udělen, pokud student splní zápočtový test alespoň na 50 %. Zápočtový test obsahuje 3
Termodynamika 2. UJOP Hostivař 2014
Termodynamika 2 UJOP Hostivař 2014 Skupenské teplo tání/tuhnutí je (celkové) teplo, které přijme pevná látka při přechodu na kapalinu během tání nebo naopak Značka Veličina Lt J Nedochází při něm ke změně
Jednotlivým bodům (n,2,a,e,k) z blokového schématu odpovídají body na T-s a h-s diagramu:
Elektroenergetika 1 (A1B15EN1) 3. cvičení Příklad 1: Rankin-Clausiův cyklus Vypočtěte tepelnou účinnost teoretického Clausius-Rankinova parního oběhu, jsou-li admisní parametry páry tlak p a = 80.10 5
VÝHODY A NEVÝHODY PNEUMATICKÝCH MECHANISMŮ
VÝHODY A NEVÝHODY PNEUMATICKÝCH MECHANISMŮ Výhody: medium (vzduch) se nachází všude kolem nás možnost využití centrální výroby stlačeného vzduchu v závodě kompresor nemusí pracovat nepřetržitě (stlačený
9. Struktura a vlastnosti plynů
9. Struktura a vlastnosti plynů Osnova: 1. Základní pojmy 2. Střední kvadratická rychlost 3. Střední kinetická energie molekuly plynu 4. Stavová rovnice ideálního plynu 5. Jednoduché děje v plynech a)
Tematické okruhy z předmětu Vytápění a vzduchotechnika obor Technická zařízení budov
Tematické okruhy z předmětu Vytápění a vzduchotechnika obor Technická zařízení budov 1. Klimatické poměry a prvky (přehled prvků a jejich význam z hlediska návrhu a provozu otopných systémů) a. Tepelná
Chemická kinetika. Reakce 1. řádu rychlost přímo úměrná koncentraci složky
Chemická kinetika Chemická kinetika Reakce 0. řádu reakční rychlost nezávisí na čase a probíhá konstantní rychlostí v = k (rychlost se rovná rychlostní konstantě) velmi pomalé reakce (prakticky se nemění
13 otázek za 1 bod = 13 bodů Jméno a příjmení:
13 otázek za 1 bod = 13 bodů Jméno a příjmení: 4 otázky za 2 body = 8 bodů Datum: 1 příklad za 3 body = 3 body Body: 1 příklad za 6 bodů = 6 bodů Celkem: 30 bodů příklady: 1) Sportovní vůz je schopný zrychlit
TEPLO A TEPELNÉ STROJE
TEPLO A TEPELNÉ STROJE STROJE A ZAŘÍZENÍ ČÁSTI A MECHANISMY STROJŮ ENERGIE,, PRÁCE A TEPLO Energie - z řeckého energia: aktivita, činnost. Ve strojírenské praxi se projevuje jako dominantní energie mechanická.
VYBRANÉ STATĚ Z PROCESNÍHO INŢENÝRSTVÍ cvičení 12
UNIVERZITA TOMÁŠE BATI VE ZLÍNĚ FAKULTA APLIKOVANÉ INFORMATIKY VYBRANÉ STATĚ Z PROCESNÍHO INŢENÝRSTVÍ cvičení 2 Termodynamika reálných plynů část 2 Hana Charvátová, Dagmar Janáčová Zlín 203 Tento studijní
FYZIKÁLNÍ CHEMIE I: 1. ČÁST KCH/P401
Univerzita J. E. Purkyně v Ústí nad Labem Přírodovědecká fakulta FYZIKÁLNÍ CHEMIE I: 1. ČÁST KCH/P401 Magda Škvorová Ústí nad Labem 2013 Obor: Toxikologie a analýza škodlivin, Chemie (dvouoborová) Klíčová
Příklady k zápočtu molekulová fyzika a termodynamika
Příklady k zápočtu molekulová fyzika a termodynamika 1. Do vody o teplotě t 1 70 C a hmotnosti m 1 1 kg vhodíme kostku ledu o teplotě t 2 10 C a hmotnosti m 2 2 kg. Do soustavy vzápětí přilijeme další
ZŠ ÚnO, Bratří Čapků 1332
Termika (Fyzika zajímavě) Pachner Úvodní obrazovka Obsah učebnice (vlevo) Seznamy a přehledy (tlačítka dole) Teorie Zajímavosti Osobnosti Úlohy Pokusy Pojmy Animace Lišta s nástroji (vpravo nahoře) Poznámky
T0 Teplo a jeho měření
Teplo a jeho měření 1 Teplo 2 Kalorimetrie Kalorimetr 3 Tepelná kapacita 3.1 Měrná tepelná kapacita Měrná tepelná kapacita při stálém objemu a stálém tlaku Poměr měrných tepelných kapacit 3.2 Molární tepelná
Termomechanika 3. přednáška Doc. Dr. RNDr. Miroslav HOLEČEK
ermomechanika 3. přednáška Doc. Dr. RNDr. Miroslav HOLEČEK Upozornění: ato prezentace slouží výhradně pro výukové účely Fakulty strojní Západočeské univerzity v Plzni. Byla sestavena autorem s využitím
1 Zatížení konstrukcí teplotou
1 ZATÍŽENÍ KONSTRUKCÍ TEPLOTOU 1 1 Zatížení konstrukcí teplotou Časově proměnné nepřímé zatížení Klimatické vlivy, zatížení stavebních konstrukcí požárem Účinky zatížení plynou z rozšířeného Hookeova zákona
6. Mechanika kapalin a plynů
6. Mechanika kapalin a plynů 1. Definice tekutin 2. Tlak 3. Pascalův zákon 4. Archimedův zákon 5. Rovnice spojitosti (kontinuity) 6. Bernoulliho rovnice 7. Fyzika letu Tekutiny: jejich rozdělení, jejich
Přehled základních fyzikálních veličin užívaných ve výpočtech v termomechanice. Autor Ing. Jan BRANDA Jazyk Čeština
Identifikátor materiálu: ICT 2 41 Registrační číslo projektu CZ.1.07/1.5.00/34.0796 Název projektu Vzděláváme pro život Název příjemce podpory SOU plynárenské Pardubice název materiálu (DUM) Mechanika
soustava - část prostoru s látkovou náplní oddělená od okolí skutečnými nebo myšlenými stěnami okolí prostor vně uvažované soustavy
Soustava soustava - část prostoru s látkovou náplní oddělená od okolí skutečnými nebo myšlenými stěnami okolí prostor vně uvažované soustavy Okolí Hraniční plocha Soustava Soustava Rozdělení podle vztahu
ZÁKLADY STAVEBNÍ FYZIKY
ZÁKLADY STAVEBNÍ FYZIKY Doc.Ing.Václav Kupilík, CSc. První termodynamická věta představuje zákon o zachování energie. Podle tohoto zákona nemůže energie samovolně vznikat nebo zanikat, ale může se pouze
TERMOMECHANIKA 1. Základní pojmy
1 FSI VUT v Brně, Energetický ústav Odbor termomechaniky a techniky prostředí prof. Ing. Milan Pavelek, CSc. TERMOMECHANIKA 1. Základní pojmy OSNOVA 1. KAPITOLY Termodynamická soustava Energie, teplo,
PROCESY V TECHNICE BUDOV 12
UNIVERZITA TOMÁŠE BATI VE ZLÍNĚ FAKULTA APLIKOVANÉ INFORMATIKY PROCESY V TECHNICE BUDOV 12 Dagmar Janáčová, Hana Charvátová, Zlín 2013 Tento studijní materiál vznikl za finanční podpory Evropského sociálního
6. Jaký je výkon vařiče, který ohřeje 1 l vody o 40 C během 5 minut? Měrná tepelná kapacita vody je W)
TEPLO 1. Na udržení stále teploty v místnosti se za hodinu spotřebuje 4,2 10 6 J tepla. olik vody proteče radiátorem ústředního topení za hodinu, jestliže má voda při vstupu do radiátoru teplotu 80 ºC
STRUKTURA A VLASTNOSTI PLYNŮ POJMY K ZOPAKOVÁNÍ. Testové úlohy varianta A
Škola: Autor: DUM: Vzdělávací obor: Tematický okruh: Téma: Masarykovo gymnázium Vsetín Mgr. Jitka Novosadová MGV_F_SS_3S3_D09_Z_OPAK_T_Plyny_T Člověk a příroda Fyzika Struktura a vlastnosti plynů Opakování
Autokláv reaktor pro promíchávané vícefázové reakce
Vysoká škola chemicko technologická v Praze Ústav organické technologie (111) Autokláv reaktor pro promíchávané vícefázové reakce Vypracoval : Bc. Tomáš Sommer Předmět: Vícefázové reaktory (prof. Ing.
Digitální učební materiál. III/2 Inovace a zkvalitnění výuky prostřednictvím ICT Příjemce podpory Gymnázium, Jevíčko, A. K.
Digitální učební materiál Číslo projektu CZ.1.07/1.5.00/34.0802 Název projektu Zkvalitnění výuky prostřednictvím ICT Číslo a název šablony klíčové aktivity III/2 Inovace a zkvalitnění výuky prostřednictvím
Maturitní témata fyzika
Maturitní témata fyzika 1. Kinematika pohybů hmotného bodu - mechanický pohyb a jeho sledování, trajektorie, dráha - rychlost hmotného bodu - rovnoměrný pohyb - zrychlení hmotného bodu - rovnoměrně zrychlený
TEPELNÉ JEVY. Mgr. Jan Ptáčník - GJVJ - Fyzika - Tercie
TEPELNÉ JEVY Mgr. Jan Ptáčník - GJVJ - Fyzika - Tercie Vnitřní energie tělesa Každé těleso se skládá z látek. Látky se skládají z částic. neustálý neuspořádaný pohyb kinetická energie vzájemné působení
102FYZB-Termomechanika
České vysoké učení technické v Praze Fakulta stavební katedra fyziky 102FYZB-Termomechanika Sbírka úloh (koncept) Autor: Doc. RNDr. Vítězslav Vydra, CSc Poslední aktualizace dne 20. prosince 2018 OBSAH
Transportní jevy v plynech Reálné plyny Fázové přechody Kapaliny
Transportní jevy v plynech Reálné plyny Fázové přechody Kapaliny Hustota toku Zatím jsme studovali pouze soustavy, které byly v rovnovážném stavu není-li soustava v silovém poli, je hustota částic stejná
Počítačová dynamika tekutin (CFD) Základní rovnice. - laminární tok -
Počítačová dynamika tekutin (CFD) Základní rovnice - laminární tok - Základní pojmy 2 Tekutina nemá vlastní tvar působením nepatrných tečných sil se částice tekutiny snadno uvedou do pohybu (výjimka některé
Poznámky k cvičením z termomechaniky Cvičení 3.
Vnitřní energie U Vnitřní energie U je stavová veličina U = U (p, V, T), ale závisí pouze na teplotě (experiment Gay-Lussac / Joule) U = f(t) Pro měrnou vnitřní energii (tedy pro vnitřní energii jednoho
Teplotní roztažnost Přenos tepla Kinetická teorie plynů
Teplotní roztažnost Přenos tepla Kinetická teorie plynů Teplotní roztažnost pevných látek l a kapalin Teplotní délková roztažnost Teplotní objemová roztažnost a závislost hustoty na teplotě Objemová roztažnost
Osnova pro předmět Fyzikální chemie II magisterský kurz
Osnova pro předmět Fyzikální chemie II magisterský kurz Časový a obsahový program přednášek Týden Obsahová náplň přednášky Pozn. Stavové chování tekutin 1,2a 1, 2a Molekulární přístup kinetická teorie
Dynamika proudících plynů
Dynamika proudících plynů Při výpočtech se budeme zabývat prouděním ideálních plynů. Jejich vlastnosti již byly popsány na předchozích přednáškách/cvičeních. Při proudění ideálního plynu si zavedeme ještě
ČVUT v Praze Fakulta stavební Katedra Technických zařízení budov. Modelování termohydraulických jevů 3.hodina. Hydraulika. Ing. Michal Kabrhel, Ph.D.
ČVUT v Praze Fakulta stavební Katedra Technických zařízení budov Modelování termohydraulických jevů 3.hodina Hydraulika Ing. Michal Kabrhel, Ph.D. Letní semestr 008/009 Pracovní materiály pro výuku předmětu.
Poznámky k cvičením z termomechaniky Cvičení 4. Postulát, že nedochází k výměně tepla má dopad na první větu termodynamickou
Adiabatická změna: Při adiabatickém ději nedochází k výměně tepla s okolím, tedy platí: dq = 0; dq = 0 () Postulát, že nedochází k výměně tepla má dopad na první větu termodynamickou Pro její první tvar:
N_SFB. Stavebně fyzikální aspekty budov. Přednáška č. 3. Vysoká škola technická a ekonomická V Českých Budějovicích
Vysoká škola technická a ekonomická V Českých Budějovicích N_ Stavebně fyzikální aspekty budov Přednáška č. 3 Přednášky: Ing. Michal Kraus, Ph.D. Cvičení: Ing. Michal Kraus, Ph.D. Garant: prof. Ing. Ingrid
TERMIKA II. Stacionární vedení s dokonalou i nedokonalou izolací; Obecná rovnice vedení tepla; Přestup a prostup tepla;
TERMIKA II Šíření tepla vedením, prouděním a zářením; Stacionární vedení s dokonalou i nedokonalou izolací; Nestacionární vedení tepla; Obecná rovnice vedení tepla; Přestup a prostup tepla; 1 Šíření tepla
Ing. Jan Sedlář Matematický model chladicího zařízení s odtáváním výparníku ODBORNÁ KONFERENCE SCHKT 26. LEDNA 2016, HOTEL STEP, PRAHA
Ing. Jan Sedlář Matematický model chladicího zařízení s odtáváním výparníku ODBORNÁ KONFERENCE SCHKT 26. LEDNA 216, HOTEL STEP, PRAHA UCEEB ČVUT Fakulta strojní Ústav energetiky Výuka Vývoj tepelných čerpadel
Parní turbíny Rovnotlaký stupe
Parní turbíny Dominanci parních turbín v energetickém průmyslu vyvolaly provozní a ekonomické výhody,zejména: Menší investiční náklady, hmotnost a obestavěný prostor, vztažený na jednotku výkonu. Možnost
Molekulová fyzika a termodynamika
Molekulová fyzika a termodynamika Molekulová fyzika a termodynamika Úvod, vnitřní energie soustavy, teplo, teplota, stavová rovnice ideálního plynu Termodynamické zákony, termodynamické děje Teplotní a
Mechanika tekutin. Tekutiny = plyny a kapaliny
Mechanika tekutin Tekutiny = plyny a kapaliny Vlastnosti kapalin Kapaliny mění tvar, ale zachovávají objem jsou velmi málo stlačitelné Ideální kapalina: bez vnitřního tření je zcela nestlačitelná Viskozita