BRNO UNIVERSITY OF TECHNOLOGY FAKULTA STAVEBNÍ ÚSTAV STAVEBNÍ MECHANIKY FACULTY OF CIVIL ENGINEERING INSTITUTE OF STRUCTURAL MECHANICS

Transkript

1 VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ BRNO UNIVERSITY OF TECHNOLOGY FAKULTA STAVEBNÍ ÚSTAV STAVEBNÍ MECHANIKY FACULTY OF CIVIL ENGINEERING INSTITUTE OF STRUCTURAL MECHANICS POROVNÁNÍ RŮZNÝCH METOD NELINEÁRNÍHO VÝPOČTU KONSTRUKCÍ Z HLEDISKA RYCHLOSTI, PŘESNOSTI A ROBUSTNOSTI. COMPARISON OF VARIOUS METHODS FOR NONLINEAR ANALYSIS OF STRUCTURES FROM THE POINT OF VIEW OF SPEED, ACCURACY AND ROBUSTNESS. DIPLOMOVÁ PRÁCE MASTER'S THESIS AUTOR PRÁCE AUTHOR VEDOUCÍ PRÁCE SUPERVISOR Bc. LADISLAV BRAVENEC doc. Ing. IVAN NĚMEC, CSc. BRNO

2 VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ FAKULTA STAVEBNÍ Studijní program Typ studijního programu Studijní obor Pracoviště N3607 Stavební inženýrství Navazující magisterský studijní program s prezenční formou studia 3607T009 Konstrukce a dopravní stavby Ústav stavební mechaniky ZADÁNÍ DIPLOMOVÉ PRÁCE Diplomant Bc. LADISLAV BRAVENEC Název Porovnání různých metod nelineárního výpočtu konstrukcí z hlediska rychlosti, přesnosti a robustnosti. Vedoucí diplomové práce Datum zadání diplomové práce Datum odevzdání diplomové práce doc. Ing. Ivan Němec, CSc V Brně dne prof. Ing. Drahomír Novák, DrSc. Vedoucí ústavu prof. Ing. Rostislav Drochytka, CSc. Děkan Fakulty stavební VUT 2

3 VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ FAKULTA STAVEBNÍ POPISNÝ SOUBOR ZÁVĚREČNÉ PRÁCE Vedoucí práce Autor práce doc. Ing. Ivan Němec, CSc. Bc. LADISLAV BRAVENEC Škola Fakulta Ústav Studijní obor Studijní program Vysoké učení technické v Brně Stavební Ústav stavební mechaniky 3607T009 Konstrukce a dopravní stavby N3607 Stavební inženýrství Název práce Název práce v anglickém jazyce Typ práce Přidělovaný titul Jazyk práce Porovnání různých metod nelineárního výpočtu konstrukcí z hlediska rychlosti, přesnosti a robustnosti. Comparison of various methods for nonlinear analysis of structures from the point of view of speed, accuracy and robustness. Diplomová práce Ing. Čeština Datový formát elektronické *.pdf verze 3

4 Anotace práce Cílem práce je porovnat iterační metody, které program RFEM 5 používá při nelineárních výpočtech konstrukcí, konkrétně při analýze velkých deformací a postkritické analýze. Porovnání by mělo sloužit jako návod, která výpočetní metoda je nejpřesnější, nejrychlejší a nejspolehlivější z hlediska získání výsledků. Časová náročnost bude posuzována dle trvání výpočtu řešení a času potřebnému k výpočtu jedné iterace. Robustnost budeme porovnávat podle spolehlivosti metod při běžném používání. Přesnost výpočtu se bude určovat z porovnání maximálních deformací konstrukcí. Porovnání se uskuteční na několika praktických příkladech. Anotace práce v anglickém jazyce Klíčová slova Klíčová slova v anglickém jazyce The aim of the thesis is to compare the iterative methods which program RFEM 5 uses the non-linear calculations of structures, namely the analysis of large deformations and post critical analysis. Comparison should serve as a basis for which calculation method is the most accurate, fastest and most reliable in terms of getting results. Time-consuming will be judged according to the calculation of the solution and the time needed to compute one iterativ. Robustness we will compare the reliability of methods in in normal use. Accuracy of the calculation will be determined by comparing the maximum deformation structures. Comparison will be made with examples from practice. Dynamická relaxace, iterační metody, maximální deformace, nelineární výpočet, ova metoda, Picardova metoda, postkritická analýza, robustnost metod, rychlost výpočtu Dynamic relaxation, iterative methods, maximum deformation, nonlinear analysis, method, Picard's method, post critical analysis, robustness methods, speed of calculation 4

5 Bibliografická citace VŠKP BRAVENEC, Ladislav. Porovnání různých metod nelineárního výpočtu konstrukcí s hlediska rychlosti, přesnosti a robustnosti.. Brno, s. Diplomová práce. Vysoké učení technické v Brně, Fakulta stavební, Ústav stavební mechaniky. Vedoucí práce doc. Ing. Ivan Němec, CSc.. 5

6 Prohlášení: Prohlašuji, že jsem diplomovou práci zpracoval(a) samostatně a že jsem uvedl(a) všechny použité informační zdroje. V Brně dne podpis autora 6

7 PROHLÁŠENÍ O SHODĚ LISTINNÉ A ELEKTRONICKÉ FORMY VŠKP Prohlášení: Prohlašuji, že elektronická forma odevzdané práce je shodná s odevzdanou listinnou formou. V Brně dne podpis autora 7

8 Poděkování Tímto bych rád poděkoval vedoucímu práce, panu doc. Ing. Ivanu Němcovi, CSc. Za odborné vedení při tvorbě práce, jeho ochotu, trpělivost a mně věnovaný čas. 8

9 Obsah Označení veličin Seznam obrázků Seznam tabulek Úvod Klasifikace nelinearity Souřadné systémy v nelineární mechanice Dvě formulace geometrické nelinearity v MKP Formulace na běžné konfiguraci (updated Lagrangian) METODY ŘEŠENÍ NELINEÁRNÍCH ALGEBRAICKÝCH ROVNIC Newton Raphsonova iterační metoda Modifikovaná Newton Raphsonova metoda Newton-raphsonova metoda s konstantní maticí tuhosti Picardova iterační metoda ova metoda kombinovaná s Picardovou Dynamická relaxace Postkritická analýza Možnosti nelineárních výpočtů v programu RFEM Cíle práce Porovnání iteračních metod Srovnání dle rychlosti metod Porovnání délky výpočtu Počet iterací řešení Délka výpočtu jedné iterace Srovnání dle přesnosti Srovnání dle robustnosti

10 8. Závěr Literatura Reference

11 Označení veličin,, složky posunutí ve směrech,, prostorová souřadnice materiálová souřadnice poměrná deformace ve směru poměrné přetvoření ve směru Youngův modul pružnosti kinetická energie modul pružnosti ve smyku napětí ve směru Cauchyho napětí smykové napětí ve směru prostorový gradient parametr deformace deformační gradient jednotková diagonální matice původní hustota běžná hustota vektor napětí vektor složek posunutí,,,! v tělese " #$ zatěžovací vektor " %&$ vektor uzlových vnitřních sil # Euler-Almansiho tenzor deformace ' matice obsahující první derivace bázových funkcí ( vektor objektivního toku 11

12 ) vektor gravitačního zrychlení %&$ * rychlost změny hustoty potenciální energie vnitřních sil + tenzor rychlosti deformace, gradient rychlosti - vektor nevyváženého zatížení. Jacobiho matice parciálních derivací / vektor parametrů deformace vektor posunutí * vektor rychlosti 0 vektor zrychlení 1 matice hmotnosti 2 matice tlumení 3 matice tuhosti 3 4 tečná matice tuhosti 3 1 tečná materiálová matice tuhosti 3 tečná geometrická matice tuhosti 5 %&$ virtuální práce vnitřních sil 6 je vektor vnějších sil 7 časový krok 8 koeficient tlumení t 2 : čas tečný tenzor pružnosti materiálu : oblast řešené soustavy Další označení budou vysvětlena v textu při jejich použití. 12

13 Seznam obrázků Obr. 2.1 Nedeformovaná a deformovaná konfigurace tělesa Obr. 3 Nelineární závislost ; <=> na? Obr. 3.1 Obr. 3.2 Obr. 3.3 Obr. 3.4 Princip Newton Raphsonovy metody Princip modifikované Newton Raphsonovy metody Princip Newton Raphsonovy metody s konstantní maticí tuhosti Princip Picardovy metody Obr. 7.1 Příklad 1 Obr. 7.2 Příklad 2 Obr. 7.3 Příklad 3 Obr. 7.4 Příklad 4 Obr. 7.5 Iterační diagram Dynamické relaxace Obr. 7.6 Příklad 5 Obr. 7.7 Příklad 6 Obr. 7.8 Příklad 7 Obr. 7.9 Iterační diagram Dynamické relaxace Obr Příklad 8 Obr Příklad 9 Obr Iterační diagram Dynamické relaxace (0.01) Obr Příklad 10 Obr Příklad 11 Obr Příklad 12 Obr Příklad 13 Obr Příklad 14 Obr Iterační diagram Dynamické relaxace 13

14 Obr Příklad 15 Obr Obr Iterační diagram ovi metody Iterační diagram Picardovi metody Obr Příklad 16 Obr Příklad 17 Obr Příklad 18 Obr Příklad 19 Obr Příklad 20 Obr Obr Obr Obr Obr Graf délek výpočtů Graf počtu iterací Graf délky jedné iterace Graf přesnosti metod Graf robustnosti metod 14

15 Seznam tabulek Tab. 7.1 Příklad 1 Tab. 7.2 Příklad 1 (deformace) Tab. 7.3 Příklad 2 Tab. 7.4 Příklad 2 (deformace) Tab. 7.5 Příklad 3 Tab. 7.6 Příklad 3 (deformace) Tab. 7.7 Příklad 4 Tab. 7.8 Příklad 4 (deformace) Tab. 7.9 Příklad 5 Tab Příklad 5 (deformace) Tab Příklad 6 Tab Příklad 6 (deformace) Tab Příklad 7 Tab Příklad 7 (deformace) Tab Příklad 8 Tab Příklad 8 (deformace) Tab Příklad 9 Tab Příklad 9 (deformace) Tab Příklad 10 Tab Příklad 10 (deformace) Tab Příklad 11 Tab Příklad 12 Tab Příklad 13 Tab Příklad 14 15

16 Tab Příklad 15 Tab Příklad 16 Tab Příklad 17 Tab Příklad 18 Tab Příklad 19 Tab Příklad 20 Tab Tab Tab Tab Tab Tab Tab Tab Délky výpočtů Počet iterací Délka jedné iterace Odchylky deformací u x Odchylky deformací u y Odchylky deformací u z Odchylky celkových deformací Robustnost iteračních metod 16

17 1. Úvod Předložená diplomová práce se zabývá porovnáním různých metod řešením nelineárních algebraických rovnic při výpočtu stavebních konstrukcí. Využíváním nelineárních výpočtů ve stavební praxi je čím dál častější, protože nelineární výpočty obecně poskytují přesnější výsledky, než lineární výpočty, tedy vedou k bezpečnějším a ekonomičtějším návrhům staveb. Nelineární řešení konstrukcí často vede na problémy se stabilitou výpočtu nebo rychlosti konvergence. Neexistuje obecný program pro nelineární řešení konstrukcí, který by byl dostatečně robustní a neselhával někdy při řešení málo numericky stabilních úloh. Cílem této práce bylo poskytnout uživatelům počítačových programů pro výpočty konstrukcí podklady pro výběr vhodné metody. Pomocí programu RFEM byla provedena řada úloh ze stavební praxe z nich některé byly numericky velmi citlivé. Výsledky řešení různými metodami byly porovnávány z hlediska rychlosti, přesnosti a robustnosti řešení. Vzhledem k tomu, že výpočetní jádro programu RFEM je identické s výpočetním jádrem program Scia Engeneer, platí závěry této práce i pro tento program. Každý z těchto programů pokrývá v rámci EU téměř 20% trhu v segmentu programů pro výpočet stavebních konstrukcí. Závěry této práce jsou tedy použitelné pro poměrně velký segment statických výpočtů stavebních konstrukcí v zemích EU. Mohou však být užitečné i pro uživatele jiných výpočetních programů kde by uživatel měl možnost si volit výpočetní metodu. Nelineární úlohy se oproti lineárním vyznačují závislostí na posloupnosti stavů, kterými systém prošel od počátku do konce děje. Na rozdíl od lineárních úloh nám matematika neposkytuje věty o existenci řešení, konvergenci a stabilitě a tím pádem neumožňuje jednoznačně posoudit řešitelnost úlohy. Zdroje nelinearit, se kterými se setkáváme v úlohách mechaniky pružného tělesa, lze rozdělit v zásadě do tří hlavních skupin: geometrické nelinearity materiálové nelinearity strukturální problémy (např. kontakt) Konstrukce, které obsahují lanové pruty, nelze ani jiným než nelineárním způsobem, konkrétně teorií III. řádu, počítat. 17

18 2. Klasifikace nelinearity V mechanice těles rozlišujeme dva základní typy nelinearit: Geometrická nelinearita, kde jsou zdrojem nelinearity tzv. geometrické rovnice, které popisují vztah mezi posunutím a A B B C 1 I 2 FGB B H C G B I B H C G B I B H K B B C 1 I 2 FGB B H C G B I B H C G B I B H J A B B C 1 I 2 FGB B H C G B I B H C G B I B H J O AK B B C B B C B B B B C B B O KP B B C B B C B B B B C B O PA B B C B B C B B B B C B B B B B B C B B B C B B B B C B B Materiálová (fyzikální) nelinearita, kde jsou zdrojem nelinearity nelineární konstitutivní vztahy (fyzikální rovnice), které popisují vztah mezi napětím a přetvořením: B B B B B A 1 Q RS A T UVS K C S P K 1 Q RS K T ULS P C S A NX P 1 Q RS P T UVS A C S K WX O KP 1 Y Z KP O PA 1 Y Z PA O AK 1 Y Z AK 18

19 Můžeme sem začlenit i nelinearity způsobené nelineárním chováním podpor (např. vylučování tahu v podporách či podloží). 2.1 Souřadné systémyy v nelineární mechanice V geometricky nelineární analýze se používají dva základní souřadné systémy. Prostorový ( Eulerovský, globální), jenž označíme, určující polohu bodu v prostoru a materiálový ( nebo Lagrangeovský, lokální ), který označíme ], označující bod tělesa. Každý materiálový bod má jedny materiálové souřadnice, které jsou obvykle totožné s prostorovými souřadnicemi v počáteční konfiguraci tělesa. Posunutí bodu v prostoru můžeme definovat vektorem: L2.3N L]N T ] Rovněž platí: L2.4N ] C Obr Nedeformovaná a deformovaná konfigurace tělesa 2.2 Dvě formulace geometrické nelinearity v MKP V mechanice těles většinou používáme Lagrangeovské sítě (deformují se společně s hmotou). Při diskretizaci úlohy jsou možné dvě formulace podle konfigurace tělesa, kterým je úloha popsána. Při běžné konfiguraci tělesa (prostorové souřadnice) jedná se o formulaci updated Lagrangian a při referenční (původní) konfiguraci (materiálové souřadnice) jedná se o formulaci total Lagrangian. Ve formulaci updated Lagrangian jsou derivace prováděny v prostorových (Eulerovských) souřadnicích a integrály jsou 19

20 prováděny na deformovaném tělese. Ve formulaci total Lagrangian jsou derivace prováděny v materiálových souřadnicích a integruje se na počáteční (referenční) konfiguraci. V mechanice těles používáme těchto základních rovnic: Zákon zachování hmoty Zákon zachování hybnosti (lineární i úhlové) Zákon zachování energie Konstitutivní rovnice, tj.vztahy mezi deformací a napjatostí Geometrické rovnice, tj. vztahy mezi přetvořením a posunutím. Na těchto rovnicích stojí celá mechanika těles. Pro systém řešičů se používá aktualizovaná Lagrangeovská formulace Formulace na běžné konfiguraci (updated Lagrangian) Zákon o zachování hmoty Zákon popisuje závislost změny hustoty tělesa na deformaci. Jelikož platí rovnost hmot: L2.5N Můžeme zákon zapsat následovně: L2.6N?_?_` bln b`l]n det LeN b`l]n f kde b` je původní hustota (na referenční konfiguraci) b Zákon o zachování hybnosti je běžná hustota (na deformovaném tělese) a) Zákon o zachování lineární hybnosti L2.7N Kde 0 hs bi i hs C bi b0 je vektor zrychlení daného bodu tělesa. je prostorová divergence Cauchyho napětí je vektor objemových sil, je nejčastěji vektor gravitačního zrychlení 20

21 b) Zákon o zachování úhlové hybnosti Při zanedbání setrvačných sil generuje momentové podmínky rovnováhy a plyne z něj symetrie tenzoru napjatosti S L2.8N S S! Zákon o zachování energie V mechanice těles popisuje (při zanedbání zdrojů tepelné energie) rychlost změny hustoty potenciální energie, která je dána rozdílem výkonu zatížení a rychlosti disipace: L2.9N f* <=> l:s T hn <=> * je rychlost změny hustoty potenciální energie vnitřních sil na původní konfiguraci l je tenzor rychlosti deformace daný vztahem: L2.10N kde p je gradient rychlosti: L2.11N l 1 2 Lp C p! N p B* B h* n je vektor tepelného toku. Konstitutivní rovnice Rovnice vyjadřuje vztah mezi napětím a deformací na běžné konfiguraci tělesa L2.12N S SLq,S, N Konstitutivní rovnici můžeme také napsat v infinitezimální (rychlostní) formě: L2.13N S h s > tu Ll,S, N s > tu je funkce závislá na Cauchyho napětí a rychlosti deformace. S h je objektivní tok napětí. Geometrické rovnice (míra deformace) Ve formulaci updated Lagrangian se používá Euler Almansiho tenzor deformace q definovaný na deformovaném tělese: L2.14N q 1 2 Lv T ew! e wx N 1 2 Lv T ywx N 1 2 FB B C B! B T B B! B B J 21

22 Diskretizace MKP pro formulaci na běžné konfiguraci (updated Lagrangian) Diskretizaci definujeme na deformovaném tělese Ω. Pokud je definován vztah mezi virtuálním přírůstkem Euler Almansiho tenzoru deformace zq a virtuálním přírůstkem vektoru parametrů deformace z? v běžné konfiguraci: L2.15N zq y { z? potom můžeme vektor vnitřních uzlových sil počítat podle vzorce: L2.16N ; <=> y! S?} ~ Vyjdeme z předpokladu energetické ekvivalence vnitřních uzlových sil a napětí tělesa. Virtuální práce, kterou konají vnitřní uzlové síly ; <=> na virtuálních parametrech deformace z? musí být rovna virtuální práci konané napětím S na virtuální deformaci zq. Oba výrazy totiž popisují jednu veličinu, tj. virtuální práci vnitřních sil: L2.17N <=> zq! S?} z?! ; <=> ~ Tečná matice tuhosti Tečná matice tuhosti charakterizuje běžnou tuhost v daném okamžiku, tedy respektující změnu geometrie, tečnou tuhost materiálu i vliv napjatosti v daném okamžiku. Napíšeme-li soustavu nelineárních rovnic pro deformační variantu MKP ve formě: L2.18N L?N {? ; Kde je tzv. sečnová matice tuhosti. V přírůstkové formě bychom rovnici mohli napsat takto: L2.19N kde? L< xn se vypočítá postupnou sumací: L2.20N! V? L<N Wz? L< xn L< xn z;? L< xn? L<N L< xn C z?! je tečná matice tuhosti, kterou v běžné konfiguraci? L<N můžeme definovat následovně: L2.21N a) Tečná materiálová matice tuhosti :! C t L2.22N y! ƒ ~ y?} ~ 22

23 y je matice prostorových derivací bázových funkcí, ƒ ~ je tečný tenzor pružnosti materiálu definovaný pro danou objektivní míru napětí. b) Tečná geometrická matice tuhosti t L2.23N t Y! S A Y?} Obecný algoritmus výpočtu geometrické matice tuhosti Nechť pro každou složku vektoru posunutí platí vztah: L2.24N < < ~ = < x kde < je hodnota posunutí v uzlu ˆ a je počet uzlů. Matici můžeme definovat následovně: L2.25N Š v x v, I v,, = v kde v je jednotková diagonální matice a operátor Š značí Kroneckerův maticový součin. Pak lze vektor posunutí napsat: L2.26N {? kde? je vektor parametrů deformace prvku obsahující všechny složky < uspořádaný tak, že pro každý uzel ˆ jsou uvedeny všechny složky. Nyní definujme matici <, jenž obsahuje první derivace bázových funkcí pro uzel ˆ podle prostorových souřadnic: L2.27N <A v < Œ <K v <P v Dále matici Y tvořenou submaticemi < : L2.28N Y x, I,, = Dále definujme matici tak, že každou složku Cauchyho tenzoru napjatosti σ vynásobíme jednotkovou diagonální maticí: L2.29N Ž S Š v S xx v S xi v S x v S II v S I v _. S v Poté můžeme napsat vzorec pro geometrickou matici prvku: L2.30N t Y! ŽY?} ~ 23

24 3. METODY ŘEŠENÍ NELINEÁRNÍCH ALGEBRAICKÝCH ROVNIC Numerické metody používané pro řešení nelineárních úloh jsou společné pro řešení jak geometrické, tak fyzikální nelinearity. Výpočet probíhá pomocí inkrementálního (přírůstkového) postupu, kdy se zatížení rozdělí na n částí a konstrukce se postupně přitěžuje v zatěžovacích krocích. Rovněž zde dochází ke změně výpočtového modelu, a to změnou tuhosti jednotlivých konečných prvků. Tato tuhost se odvozuje z pružnoplastického pracovního diagramu materiálu na základě deformací dosažených v předchozím kroku. Změny výpočtového modelu mají tak se zmenšováním přírůstků zatížení spojitější ráz. V MKP vede řešení nelineárních diferenciálních rovnic na nelineární algebraické rovnice, které můžeme napsat následovně: L3.1N L?N? ; Kde je matice tuhosti konstrukce? je vektor neznámých uzlových deformací ; je vektor uzlových sil. Matice tuhosti je funkcí deformací d a nelze ji tedy vyčíslit bez vektoru kořenů soustavy?. Jelikož nelze nelineární soustava vyřešit přímo, používají se iterační metody, které postupně zpřesňují řešení. Pokud je řešení ˆ tého kroku? L<N. Pak lze rovnici přepsat do tvaru: L3.2N V? < W? L< xn ; tedy L3.3N? L< xn wx V? L<N W; Iterace se opakují, dokud není dosaženo potřebné přesnosti, která je dána rozdílem vektorů? L<N a? L< xn. Rovnici lze přepsat do tvaru: L3.4N ; <=> L?N ; A> Kde ; <=> je vektor uzlových sil od zatížení povrchovými a objemovými silami ; A> je vektor uzlových sil ekvivalentních napětí působících v prvcích Úloha se řeší po zatěžovacích krocích. Pokud známe řešení v kroku t: L3.5N ; <=> V? W ; A> 24

25 Po přírůstku zatížení: L3.6N ; <=> V? C?W ; A> C ; A> Obr. 3 Nelineární závislost ; <=> na? Po rozvoji do řady: L3.7N ; <=> V? C?W ; <=> V? W C B;<=> L? N? ; <=> V? W C L? N? B? Vektor ; A> C ; A> můžeme považovat za zadaný (předepsané zatížení). Vektor? je potřeba spočítat tak, aby byly splněny řídící rovnice. Vzhledem k tomu, že závislost ; <=> na? je nelineární, nelze obecně nalézt inverzní operátor ; <=> analyticky a k řešení rovnic můžeme použít např. ovu iterační metodu. 25

26 3.1 Newton Raphsonova iterační metoda ova metoda je iterační metoda, která slouží k numerickému řešení soustav nelineárních rovnic. Nazývá se také metoda tečen, protože přesnější řešení rovnice f(x) = 0 je hledáno ve směru tečny funkce f(x). K řešení rovnice f(x) = 0 potřebujeme dva nezbytné předpoklady. Prvním je znalost derivace funkce f'(x) (směrnice tečny). Druhým pak znalost počáteční hodnoty x 0, v jejíž blízkosti hledáme řešení. Pokud pro zadanou funkci f(x) provedeme rozvoj do Taylorovy řady v okolí bodu x i a jeli < C z, pak platí : L3.8N ;LN ;L < C zn ;L < N C z; L < N C zi 2 ; L < N C Zanedbáme-li členy druhého a vyšších řádů, lze δ přibližně určit z podmínky: L3.9N z T ;L <N ; L < N < x < T ;L <N ; L < N Jestliže je funkce f(x) spojitá, hladká a monotónní v intervalu, ve kterém hledáme řešení očekáváme řešení v místě, kde tečna sestrojená z bodu f(x 0 ) protíná osu x. Tento průsečík označíme x 1 a vypočteme jej podle následujícího vztahu: L3.10N x ` T ;L`N ; L`N Za splnění výše uvedených předpokladů by měla hodnota f(x 1 ) být blíže nule než původní f(x 0 ). Stejný postup můžeme opakovat a najít tak ještě přesnější hodnotu <. Iterace se provádí, dokud hodnota ;L < N není dostatečně blízká nule. Vektorově lze iteraci zapsat: L3.11N < x < T Lf;L < NN wx ;L < N Kde f představuje Jacobiho matici parciálních derivací. Při použítí ovy metody v MKP má funkce tvar: L3.12N ; L?N? 26

27 A hledáme řešení, při které L3.13N Po rozvoji do Taylorovy dostaneme: L3.14N Kde L3.15N je tečnou tuhostí, která Jacobiho matici. Procedura konverguje, když se nevyvážená síla šl?n postupně přibližuje k nule. Postupně se v každé iteraci vypočítá přírůstek neznámé deformacee d. Řešení v i-té ( i) iteraci získáme postupnouu sumací přírůstku δ d L3.16N U soustavy nelineárních rovnic můžeme napsat Newton Raphsonovu iteraci následovně: L3.17N kde K T je tečná matice a ém se nevyvážené síly ( ) šl?n L?N? T ; 0 r d rovnají nule: řady a následném zanedbání členů druhých a vyšších řádů šv? L<wxN W C! z? L<N 0! G Bš B? H œ L žÿn představuje tangentu čáry šl?n v bodě? L<wxN a nahrazuje? L<N? L<wxN C z? L<N z? T! wx š r je vektor nevyváženého zatížení L3.18N š ; <=> T ; A> Obr Princip Newton Raphsonovi metody 27

28 3.2 Modifikovaná Newton Raphsonova metoda Newton Raphsonova metoda mění při každé iteraci každého přírůstku tečnou matici tuhosti!. U modifikované procedury počínaje j-tou iterací se počítá dál s nezměněnou! a tedy zanechává levou stranu soustavy rovnic beze změny a mění se pouze pravá strana. To sice vyžaduje mnohem více iterací, ale ty jsou časově podstatně kratší, jelikož se dekompozice matice tuhosti! provádí pouze jedenkrát a zůstává uchována v paměti, počítá se pouze zpětný chod. Odpadne sestavení matice levých stran a dekompozice (faktorizace) matic při řešení Gaussovou, nebo Choleského metodou v každém iteračním kroku. Obr Princip modifikované Newton Raphsonovy metody 3.3 Newton-raphsonova metoda s konstantní maticí tuhosti Zde se tečná matice! počítá buď pouze jednou a po celý výpočet má konstantní hodnotu nebo se počítá při každém dalším přírůstku zatížení. 28

29 Obr Princip Newton Raphsonovy metody s konstantní maticí tuhosti 3.4 Picardova iterační metoda Známá též jako přímá iterační metoda. Nejprve se odhadne počáteční hodnota vektoru?, kterou označíme? L`N. Další aproximace řešíme dle rovnice: L3.19N? LxN wx L? L`N N; V aproximacích pokračujeme, dokud není dosaženo požadované pružnosti, kterou měříme pomocí rozdílu po sobě následujících aproximací vektoru?. Zaručení konvergence metody lze vyjádřit následovně: L3.20N š L<N L<N š? L<N š L<N? L<N L<wxN T? Pro jednu proměnnou lze princip Picardovi metody znázornit: 29

30 Obr Princip Picardovy metody 3.5 ova metoda kombinovaná s Picardovou Zde se první iterace počítají Picardovou metodou, která lépe překonává problémy u počátečních iterací, a od j-té iterace se používá ova metoda, jenž konverguje ke přesnějším výsledkům. 3.6 Dynamická relaxace Dynamická relaxace je explicitní numerická metoda, která převádí statické řešení na dynamický problém, přičemž není důležitý časový průběh ale geometrie, při které jsou všechny síly v rovnovážném stavu. Princip metody je založen na skutečnosti, že se soustava zatíží konstantní silou, která vybudí tlumené kmitání, jenž se následně ustálí v poloze odpovídající statickému řešení. Metoda je velmi vhodná při řešení geometricky i fyzikálně nelineárních úloh. Iterační proces simuluje pseudo-dynamickaktuální geometrii. proces v čase, který každou iteraci zakládá na K nalezení řešení použijeme pohybovou rovnici v maticovém zápisu: L3.21N 0= C ƒ*= C = L = N 30

31 kde je matice hmotnosti, ƒ matice tlumení, je matice tuhosti, je čas, je n-tý časový přírůstek, je vektor vnějších sil, je vektor posunutí, * vektor rychlosti a 0 vektor zrychlení. Rychlost a zrychlení můžeme vyjádřit: L3.22N L3.23N L3.24N Kde je časový krok. 0 = * = x/i T *=wx/i * =wx/i = T =wx *= = T =wx 2 Po dosazení do pohybové rovnice můžeme vyjádřit rychlost v (n+1/2)-tém časovém kroku a posun v (n+1)-tém časovém kroku: L3.25N = * x/i R T ƒ 2 X L R C ƒ *=wx/i T N C 2 X R C ƒ 2 X L3.26N Matice tlumení lze zapsat: = x = C *= x/i L3.27N ƒ Kde je koeficient tlumení. Nahrazením matice tlumení získáme: L3.28N * = x/i Kde = je residuum, které se rovná: L2 T N L2 C N * =wx/i C 2 L2 C N wx = L3.29N = = T Matice hmotnosti je diagonální a proto lze vyjádřit jednotlivé složky vektoru a matice: L3.30N L3.31N = *< x/i L2 T N L2 C N * =wx/i C 2 L2 C N _ << <= < = x = C *= x/i Iterační proces však nemůže začít, protože rovnice požadují dosazení rychlosti v čase wx/i, která neexistuje. Ale jelikož známe rychlost v čase ` a *` je pro statické řešení rovno nule, můžeme počáteční podmínky uvažovat následovně: L3.32N ` 0 *` 0 31

32 Poté lze získat výraz pro rychlost v prvním časovém přírůstku: L3.33N *x/i 2 wx ` V každém iteračním kroku je vektor rychlosti a posunutí modifikován, proces pokračuje, dokud řešení nekonverguje do ustáleného stavu. Stabilitu metody a rychlost její konvergence lze ovlivnit vhodným zvolením hmotnosti, tlumení a časového kroku. Hmotnost Prvním krokem při výpočtu je určení matice hmotnosti. Jelikož je dynamická relaxace založená na diskretizaci kontinua, uvažujeme hmotu soustředěnou v uzlech. Kvůli zachování explicitního charakteru metody a jednoduššímu výpočtu uvažujeme diagonální matici tuhosti. Tlumení Dynamickou relaxaci lze počítat i bez použití tlumení, ale tlumení velmi zefektivňuje výpočet (snížení počtu iterací). Existují dva způsoby tlumení: - viskózním tlumením, u kterého se předpokládá, že spojení mezi uzly má viskózní složka síly - kinetickou energií tlumení, kde se poloha počítá na vrcholu kinetické energie, pak aktualizuje geometrii do této pozice a resetuje rychlost na nulu Časový krok Jelikož je matice hmotnosti diagonální, řeší se každý uzel zvlášť. Proto musí být časový krok dostatečně malý, aby zajistil, že jeden uzel ovlivní ostatní. Nejčastěji se používá konstantní časový krok. Kroky analýzy Proces po zvolení parametrů (hmotnosti, tlumení a časového kroku) může začít. Iterace lze většinou kontrolovat pomocí nevyvážené síly a kinetické energie. Nejprve ale musíme stanovit dovolenou chybu, která je během výpočtu porovnávána s dosaženou odchylkou. Pokud je přípustná hodnota přesažena, výpočet je ukončen. Kinetickou energii spočítáme: L3.34N ª = Q V*< x/i W I < x 32

33 Algoritmus dynamické relaxace 1. určení hmotnosti, tlumení, časového kroku, přípustné chyby q a nastaví se 0 2. nastavíme * wx/i 0 3. vypočteme nebo nastavíme ` 0 4. z rovnice = = T vypočteme reziduum 5. pokud = q přejdeme ke kroku Vypočteme posunutí a rychlosti 7. Zvýšíme počet kroků ( C 1) a vrátíme se ke kroku Konec procesu a zobrazení výsledků 33

34 4. Postkritická analýza U některých typů konstrukcí nemusí dosažení kritického zatížení vést nutně ke zřícení konstrukce. Nejčastěji používanou metodou pro řešení nelineárních úloh je Newton Raphsonova metoda, která ovšem selže po dosažení kritického zatížení, kdy se matice soustavy rovnic stane negativně definitní. Při řešení konstrukcí většinou není důvod pro sledování sestupné části pracovního diagramu, ale sledujeme, jestli dojde k opětovnému zpevnění konstrukce. Pokud ne, dojde ke zhroucení konstrukce. K řešení postkritické analýzy můžeme použít např. modifikovanou ovu metodu. Začneme řešit Newton Raphsonovou metodou, jenž pokračujeme až do chvíle, kdy matice soustavy rovnic už není pozitivně definitní. Vrátíme se o krok zpět a přepneme na Newton Raphsonovu metodu s konstantní maticí tuhosti, kterou řešíme konstrukci do doby, kdy narazíme na vzestupnou část pracovního diagramu. Poté je konstrukce znovu řešena normální Newton Raphsonovou metodou a výpočet pak obvykle rychle dokonverguje k přesnému řešení. Protože rotace není vektorem a lze s ní takto pracovat (využít princip superpozice) jen v limitě nekonečně malých rotací, je potřeba brát zřetel na to, aby rotace v jednom iteračním kroku nepřesáhla povolenou hranici, která je cca 0,1 rad. Vektor posunutí může být libovolně velký, aniž ztrácí povahu vektoru při otáčení souřadnicových os. 34

35 5. Možnosti nelineárních výpočtů v programu RFEM 5 Program RFEM 5 nám nabízí výpočtových metod nelineárního řešení pomocí III. řádu (analýza velkých deformací): ova metoda ova kombinovaná s Picardovou metodou Picardova metoda ova metoda s konstantní maticí tuhosti Dynamická relaxace Postkritickou analýzu řeší RFEM 5 Modifikovanou ovou metodou. V parametrech výpočtu lze nastavit maximální počet iterací (9999 iterací pro jeden přírůstek a 999 iterací pro více přírůstků zatížení) a počet přírůstků zatížení. Dále můžeme nastavit počítat konstrukci jako mechanismus (kdy se bere první hodnota matice tuhosti jako nenulová). V záložce možnosti jsou na výběr změny parametru konvergence výpočtu, parametru stability a relativní délka časového kroku dynamické relaxace. U všech lze parametr měnit od 0.01 (nejpřesnější) po 100 (nejméně přesné). U ovi metody kombinované s Picardovou lze navíc nastavit procentuální podíl Picardovi metody. Kritérium konvergence a tedy i ukončení výpočtu v programu RFEM 5 je podmíněno splněním alespoň jedné ze tří podmínek: 1. Qƒl Q sl L5.1N Qƒl <? < maxl? < N L5.2N Q sl 0,005 Qƒ? < je parametr deformace. 2. PREC Q ss L5.3N Kde š < je reziduum, ; < je vnější zatížení. < š < < ; < L5.4N Q ss 0,05 Qƒ 35

36 3. DAVER Q sl± L5.5N l±²q <? < Q³ L5.6N Q sl± 5 10w Q³ je počet stupňů volnosti. U dynamické relaxace navíc přibývá podmínka: L5.7N Qƒ µ < µ A 2 10 w Kde µ < je největší zrychlení v daném časovém kroku, µ A je maximální zrychlení v průběhu výpočtu. 36

37 6. Cíle práce Cílem této diplomové práce je porovnat iterační metody, které program RFEM 5 používá při nelineárních výpočtech konstrukcí, konkrétně při analýze velkých deformací a postkritické analýze. Porovnání by později mělo sloužit uživatelům RFEMu jako návod, která výpočetní metoda je nejpřesnější, nejrychlejší a nejspolehlivější z hlediska získání výsledků. Metody se budou porovnávat z hlediska časové náročnosti, robustnosti a přesnosti výpočtu. Časová náročnost bude posuzována dle trvání výpočtu řešení a času potřebnému k výpočtu jedné iterace. Robustnost budeme porovnávat podle spolehlivosti metod při běžném používání. Přesnost výpočtu se bude vztahovat k přesnému řešení, v našem případě řešení ovou metodou, jenž bude nastavena na nejvyšší citlivost tolerancí kritérií u nelineárního výpočtu, tedy Porovnání se uskuteční na několika praktických příkladech. 37

38 7. Porovnání iteračních metod Parametry výpočtu necháme v základním nastavení: tolerance kriterií konvergence, tolerance pro detekci nestability, relativní nastavení časového kroku pro dynamickou relaxaci, pokud k řešení nebude potřeba změna. Zatížení bude rozděleno na 10 přírůstků, krom dynamické relaxace (zatížení nelze rozdělit) a Modifikované ovi metody. Na výpočtech praktických příkladů 1-10, které se daly spočítat všemi metodami, provedeme porovnání dle časové náročnosti a přesnosti. U jednotlivých příkladů budeme provádět výpočet pro takovou kombinaci zatížení, která se skládá ze zatěžovacích stavů, působících do všech tří směrů. Dále příklady 11-20, kde nějaká z metod selhala, nebo jsme museli změnit parametry výpočtu. Na všech 20 příkladech provedeme srovnání robustnosti iteračních metod. Výsledky postkritické analýzy jsou uvedeny jen u příkladu, kde se liší od řešení Newton- Raphsonovou metodou (tj. kde dojde k přepnutí na ovu metodu s konstantní maticí tuhosti). 38

39 7.1 Příklad 1 Izometrie Y X Z Obr. 7.1 Příklad 1 metoda Newton- Raphson (0.01) Newton- Raphson Newton komb. Picardem max posun [mm] čas výpočtu [hod:min:se odchylka přesnosti počet iterací čas iterace [s] 23, :00: , :00:15 0, , , :00:26 0, ,5200 Picard 23, :00:11-0, ,5500 Newton-R. s konst. maticí Dynamická relaxace 23, :00:13 0, , , :46:23 0, ,0423 Tab. 7.1 Příklad 1 metoda (0.01) Newton komb. Picardem Picard Newton-R. s konst. maticí Dynamická relaxace odchylka odchylka odchylka ux [mm] uy [mm] uz [mm] [%] [%] [%] max 5, , , min -1, , , max 5, , , , , ,71454 min -1, , , , , ,71454 max 5, , , , , ,71454 min -1, , , , , ,71454 max 5, , , , , ,71354 min -1, , , , , ,71454 max 5, , , , , ,71454 min -1, , , , , ,71454 max 5, , , , , ,71454 min -1, , , , , ,71454 Tab. 7.2 Příklad 1 (deformace) 39

40 Příklad 2 Izometrie Z Y X Obr. 7.2 Příklad 2 metoda Newton- Raphson (0.01) Newton- Raphson Newton komb. Picardem max posun [mm] čas výpočtu [hod:min:se odchylka přesnosti počet iterací čas iterace [s] 3, :00: , :00:23 0, ,7667 3, :00:39 0, ,78 Picard 3, :00:17-0, ,85 Newton-R. s konst. maticí Dynamická relaxace 3, :00:15 0, ,5 3, :05:17 0, ,1398 Tab. 7.3 Příklad 2 40

41 metoda (0.01) Newton komb. Picardem Picard Newton-R. s konst. maticí Dynamická relaxace odchylka odchylka odchylka ux [mm] uy [mm] uz [mm] [%] [%] [%] max 0, , , min -0, , , max 0, , , , , ,01100 min -0, , , , , ,50600 max 0, , , , , ,01100 min -0, , , , , ,50600 max 0, , , , , ,01100 min -0, , , , , ,50300 max 0, , , , , ,01100 min -0, , , , , ,50600 max 0, , , , , ,01100 min -0, , , , , ,50900 Tab. 7.4 Příklad 2 (deformace) Příklad 3 Izometrie Y X Z Obr. 7.3 Příklad 3 ovou metodou nelze příklad spočítat při nižším konvergenčním kritériu než 0.75, přesto ji bereme za nejpřesnější. 41

42 metoda Newton- Raphson (0,01) Newton- Raphson (0,75) Newton- Raphson Newton komb. Picardem max posun [mm] čas výpočtu [hod:min:se odchylka přesnosti počet iterací matice tuhosti je singulární čas iterace [s] 126, :00: , :00:17 0, , , :00:30 0, ,6000 Picard 126, :00:12-0, ,6000 Newton-R. s konst. maticí Dynamická relaxace 126, :00:14 0, , , :26:20 0, ,1465 Tab. 7.5 Příklad 3 metoda (0.75) Newton komb. Picardem Picard Newton-R. s konst. maticí Dynamická relaxace odchylka odchylka odchylka ux [mm] uy [mm] uz [mm] [%] [%] [%] max 63, , , min -0, , , max 63, , ,84500 min -0, , ,63250 max 63, , , , ,84500 min -0, , , , ,63250 max 63, , , , , ,01274 min -0, , , , , ,73394 max 63, , , , ,84500 min -0, , , , ,01079 max 63, , , , , ,00424 min -0, , , , ,63250 Tab. 7.6 Příklad 3 (deformace) 42

43 Příklad 4 Izometrie Obr. 7.4 Příklad 4 V tomto příkladu jsme výpočet Dynamickou relaxací ukončili, aniž by byla splněna konvergenční kritéria, důvodem bylo časové hledisko. Přesto jsme se rozhodli výsledky použít pro srovnání metod, poněvadž iterační diagram viditelně neosciloval a konstrukce se ustálila (obr. 7.5). Obr. 7.5 Iterační diagram Dynamické relaxace 43

44 metoda Newton- Raphson (0.01) Newton- Raphson Newton komb. Picardem max posun [mm] čas výpočtu [hod:min:se odchylka přesnosti počet iterací čas iterace [s] 95, :00: , :00:20 0, , , :00:35 0, ,6863 Picard 95, :00:14-0, ,6667 Newton-R. s konst. maticí Dynamická relaxace 95, :00:13 0, , , :27:29-0, ,1252 Tab. 7.7 Příklad 4 metoda (0.01) Newton komb. Picardem Picard Newton-R. s konst. maticí Dynamická relaxace odchylka odchylka odchylka ux [mm] uy [mm] uz [mm] [%] [%] [%] max 76, , , min -5, , , max 76, , ,72689 min -5, , ,75500 max 76, , , , ,00031 min -5, , , , ,05698 max 76, , , , , ,00230 min -5, , , , ,11396 max 76, , ,72689 min -5, , ,75500 max 76, , , , ,00014 min -5, , ,75500 Tab. 7.8 Příklad 4 (deformace) 44

45 Příklad 5 Obr. 7.6 Příklad 5 metoda Newton- Raphson (0.01) Newton- Raphson Newton komb. Picardem max posun [mm] čas výpočtu [hod:min:se odchylka přesnosti počet iterací čas iterace [s] 18, :00: , :00:43 0, , , :01:13-0, ,4600 Picard 18, :00:29 0, ,4500 Newton-R. s konst. maticí Dynamická relaxace 18, :00:28 0, , , :43:33 0, ,2427 Tab. 7.9 Příklad 5 45

46 metoda (0.01) Newton komb. Picardem Picard Newton-R. s konst. maticí Dynamická relaxace odchylka odchylka odchylka ux [mm] uy [mm] uz [mm] [%] [%] [%] max 1, , , min -1, , , max 1, , ,98900 min -1, , ,32800 max 1, , , ,98900 min -1, , , ,32800 max 1, , , , ,00556 min -1, , ,32800 max 1, , ,98900 min -1, , ,32800 max 1, , , , , ,01112 min -1, , , , ,07530 Tab Příklad 5 (deformace) Příklad 6 Obr. 7.7 Příklad 6 46

47 metoda Newton- Raphson (0.01) Newton- Raphson Newton komb. Picardem max posun [mm] čas výpočtu [hod:min:se odchylka přesnosti počet iterací čas iterace [s] 12, :03: , :03:31 0, , , :05:56 0, ,1200 Picard 12, :02:24 0, ,2000 Newton-R. s konst. maticí Dynamická relaxace 12, :02:03 0, , , :32:58-0, ,8606 Tab Příklad 6 metoda (0.01) Newton komb. Picardem Picard Newton-R. s konst. maticí Dynamická relaxace odchylka odchylka odchylka ux [mm] uy [mm] uz [mm] [%] [%] [%] max 8, , , min -8, , , max 8, , ,94100 min -8, , ,13700 max 8, , ,94100 min -8, , ,13700 max 8, , ,94100 min -8, , ,13700 max 8, , ,94100 min -8, , ,13700 max 8, , , , , ,00773 min -8, , , , , ,00824 Tab Příklad 6 (deformace) 47

48 Příklad 7 Izometrie Y X Z Obr. 7.8 Příklad 7 Při výpočtu Dynamickou relaxací při konvergenčním kriteriu v základním nastavení (1.00) se výpočet ukončil dříve (kombinace nízké rychlosti a zrychlení) než došlo k ustálení konstrukce (obr. 7.9) a výsledky byly velice nepřesné, proto jej bylo nutné snížit na minimální hodnotu (0.01). Obr. 7.9 Iterační diagram Dynamické relaxace 48

49 metoda Newton- Raphson (0.01) Newton- Raphson Newton komb. Picardem max posun [mm] čas výpočtu [hod:min:se odchylka přesnosti počet iterací čas iterace [s] 5, :01: , :01:08 0, ,4285 5, :02:01 0, ,4694 Picard 5, :00:50 0, ,5000 Newton-R. s konst. maticí Dynamická relaxace Dynamická relaxace (0,01) 5, :00:43 0, ,5357 4, :16:36-9, , :56:23-1, ,4019 Tab Příklad 7 metoda (0.01) Newton komb. Picardem Picard Newton-R. s konst. maticí Dynamická relaxace odchylka odchylka odchylka ux [mm] uy [mm] uz [mm] [%] [%] [%] max 0, , , min -3, , , max 0, , ,40100 min -3, , ,00300 max 0, , ,40100 min -3, , ,00300 max 0, , , ,02272 min -3, , ,00300 max 0, , ,40100 min -3, , ,00300 max 0, , , , , ,13633 min -3, , , , ,01200 Tab Příklad 7 (deformace) Příklad 8 Obr Příklad 8 49

50 metoda Newton- Raphson (0.01) Newton- Raphson Newton komb. Picardem max posun [mm] čas výpočtu [hod:min:se odchylka přesnosti počet iterací čas iterace [s] 25, :00: , :00:15 0, , , :00:26 0, ,5200 Picard 25, :00:11-0, ,5500 Newton-R. s konst. maticí Dynamická relaxace 25, :00:13 0, , , :04:43-0, ,1062 Tab Příklad 8 metoda (0.01) Newton komb. Picardem Picard Newton-R. s konst. maticí Dynamická relaxace odchylka odchylka odchylka ux [mm] uy [mm] uz [mm] [%] [%] [%] max 2, , , min -0, , , max 2, , ,60300 min -0, , ,24600 max 2, , , ,60300 min -0, , ,24600 max 2, , , , , ,01172 min -0, , , , ,24600 max 2, , ,60300 min -0, , ,24600 max 2, , , , ,02343 min -0, , , , ,24600 Tab Příklad 8 (deformace) Příklad 9 Obr Příklad 9 50

51 Zde jsme z časových důvodů neprovedli výpočet dynamickou relaxací. Nejdříve bylo nutné snížit kritérium konvergence na minimální hodnotu. Při vyšší hodnotě konvergenčního kritéria se výpočet ukončí dříve (viz přiklad 7). Stále ale byl výpočet předčasně ukončen (obr. 7.12), takže bylo třeba snížit i časový krok (RFEM sice hlásí chybu na začátku výpočtu, ale blíže ji neupřesňuje), což se projeví na množství času potřebnému k výpočtu. Obr Iterační diagram Dynamické relaxace (0.01) metoda Newton- Raphson (0.01) Newton- Raphson Newton komb. Picardem max posun [mm] čas výpočtu [hod:min:se odchylka přesnosti počet iterací čas iterace [s] 124, :00: , :01:00 0, , , :01:01 0, ,7728 Picard 124, :00:59 0, ,6818 Newton-R. s konst. maticí Dynamická relaxace (0.01) Dyn. relaxace (0.01, 0.01) 124, :00:45 0, ,2500 0, :03:42-99, , Tab Příklad 9 51

52 metoda (0.01) Newton komb. Picardem Picard Newton-R. s konst. maticí Dynamická relaxace odchylka odchylka odchylka ux [mm] uy [mm] uz [mm] [%] [%] [%] max 21, , , min -32, , , max 21, , ,82820 min -32, , ,0057 max 21, , ,82820 min -32, , ,0057 max 21, , ,82820 min -32, , ,0057 max 21, , , , , ,02870 min -32, , , , ,9759-0,02477 max min Tab Příklad 9 (deformace) Příklad 10 Obr Příklad 10 52

53 metoda Newton- Raphson (0,01) Newton- Raphson Newton komb. Picardem max posun [mm] čas výpočtu [hod:min:se odchylka přesnosti počet iterací čas iterace [s] 19,1182 0:00: ,1182 0:00:12 0, , , :00:20 0, ,4000 Picard 19, :00:09-0, ,4500 Newton-R. s konst. maticí Dynamická relaxace 19,1182 0:00:07 0, , , :41:13 0, ,0710 Tab Příklad 10 metoda (0.01) Newton komb. Picardem Picard Newton-R. s konst. maticí Dynamická relaxace odchylka odchylka odchylka ux [mm] uy [mm] uz [mm] [%] [%] [%] max 14, , , min -14, , , max 14, , ,27100 min -14, , ,24800 max 14, , ,27100 min -14, , ,24800 max 14, , , ,27100 min -14, , , , ,01380 max 14, , ,27100 min -14, , ,24800 max 14, , , , ,02445 min -14, , , , ,02759 Tab Příklad 10 (deformace) 53

54 Příklad 11 Izometrie Obr Příklad 11 U ovi metody s konstantní maticí tuhosti byl u prvních tří přírůstků zatížení vyčerpán maximální počet iterací. U Picardovi metody jsme museli zvýšit počet přírůstků zatížení na 30 a kritérium konvergence na 100. Dynamickou relaxaci jsme z časových důvodů vynechali. metoda (0.01) max posun [mm] čas výpočtu [hod:min:sek] odchylka přesnosti [%] 255, :00:19-255, :00:16 0,0000 Newton komb. Picardem Picard 255, :00:25 0,0071 matice tuhosti je singulární Picard (30,100) 252, :00:27-1,4721 N-R. s konst. mat. tuhosti 255, :14:42-0,1539 Dynamická relaxace Tab Příklad 11 54

55 Příklad 12 Izometrie Y X Z Obr Příklad 12 Při kombinaci zatížení (vlastní tíha, vítr, sníh a předpětí) prošla pouze jako jediná Dynamická relaxace, u ostatních metod byla matice tuhosti singulární. Při zatížení pouze od předpětí je úspěšných více metod (Dynamická relaxace, Newton- Raphsonova a ova metoda kombinovaná s Picardovou) ovšem s velmi rozdílnými výsledky. zatížení metoda Newton komb. Picardem Picard Newton-R. s konst. maticí tuhosti předpětí předpětí+vl. tíha+sníh+vítr max posun [mm] čas výpočtu [hod:min:sek] max posun [mm] čas výpočtu [hod:min:sek] matice tuhosti je singulární ,2813 0:02:44 matice tuhosti je singulární ,0073 0:02:32 matice tuhosti mtice tuhosti je - je singulární singulární - matice tuhosti mtice tuhosti je - je singulární singulární - Dynamická relaxace 14860,171 9:41: ,104 7:04:22 Modifikovaný matice tuhosti je singulární ,2227 0:01:04 Tab Příklad 12 55

56 Příklad 13 Izometrie Y X Z Obr Příklad 13 U ovi metody s konstantní maticí tuhosti jsme museli zvýšit kritérium konvergence na 100 i přesto má větší přesnost než Picardova metoda. U Dynamické relaxace bylo nutné zmenšit časový krok na minimální hodnotu (0.01), čímž se zvýšila časová náročnost výpočtu, který byl vynechán. metoda (0,01) max posun [mm] čas výpočtu [hod:min:sek] odchylka přesnosti [%] 324, :00:18-324, :00:02-0,0062 Newton komb. Picardem 324, :00:07-0,0062 Picard 324, :00:03-0,0462 Newton-R. s konst. maticí tuhosti Newton-R. s konst. Mat. tuhosti (100) matice tuhosti je singulární 324,7952 0:00:02-0,0215 Dynamická relaxace Tab Příklad 13 56

57 Příklad 14 Obr Příklad 14 Tento příklad, jenž obsahuje imperfekt (prostřední prut) sice na první pohled všechny metody bez problémů vyřešili, aniž by muselo dojít ke změně parametrů, ale řešení Picardovou metodou se ukázalo jako velice nepřesné. U Picardovi metody nevedlo ani snížení kritéria konvergence a zvýšení přírůstků zatížení ke znatelnému zpřesnění. Při výpočtu Dynamickou relaxací byl výsledek velmi nepřesný (iterační diagram se evidentně neustálil), proto bylo nutné snížit kritérium konvergence, čímž se výpočet prodloužil a neprovedli jsme jej. Obr Iterační diagram Dynamické relaxace 57

58 metoda (0.01) max posun [mm] čas výpočtu [hod:min:sek] odchylka přesnosti [%] 94, :00:05-94, :00:02 0,0011 Newton komb. Picardem 93, :00:04-0,3495 Picard 80, :00:01-14,3551 Newton-R. s konst. maticí tuhosti 94, :00:03 0,0011 Dynamická relaxace 87, :48:30-7,2574 Tab Příklad 14 Příklad 15 Izometrie Y X Z Obr Příklad 15 U příkladů, které obsahují tření, záleží na historii a trajektorii zatížení. Další podstatnou věcí je, zda-li deformace dosáhne takové velikosti, že překoná tření (např. vybočí ze třecí podpory). Tření ale může působit po částečném odtížení opačně a bránit konstrukci vrátit se zpět z deformovaného stavu. Při řešení ovou metodou (0.01) jednotlivé iterace maximální deformace velmi oscilovaly a výpočet nekonvergoval v maximálním možném počtu iterací. Konvergoval až při kritériu konvergence 0.3, ale stále nebyl průběh hodnot iterací ideální (obr. 7.17). 58

59 Vzhledem k iteračnímu diagramu u Picardovi metody (obr. 7.18) a shodnému výsledku s Dynamickou relaxací i po zvýšení kritéria konvergence jsme se rozhodli brát Picardovu metodu za nejpřesnější. Obr Iterační diagram ovi metody Obr Iterační diagram Picardovi metody ova metoda i po snížení počtu přírůstků zatížení (1) je stále velmi nepřesná. Obdobně i ova metoda kombinovaná Picardovou a s konstantní maticí tuhosti, kde zvýšení konvergenčního kritéria a počtu přírůstků na 100 vedlo ke zpřesnění, ale ne dostatečnému. 59

60 metoda (0.01) max posun [mm] čas výpočtu [hod:min:sek] výpočet nekonvergoval odchylka přesnosti [%] 0,05 0:00:01 733,3333 (1) 0,022 0:00:01 266,6667 Newton-R. komb. Picardem 0,022 0:00:02 266,6667 Picard (0.01) 0,006 0:00:02 - Picard 0,006 0:00:01 0,0000 Newton-R. s konst. maticí tuhosti N-R. s konst. mat. tuhosti (0.01,100) 0,008 0:00:01 33,3333 0,005 0:00:08-16,6667 Dynamická relaxace 0,006 0:12:05 0,0000 Tab Příklad 15 Příklad 16 Obr Příklad 16 Další příklad s třecími podporami a opět za nejpřesnější bereme Picardovu metodu. U ovi metody byla matice tuhosti singulární. 60

61 U ovi metody kombinované Picardovou jsme museli proncentuální počet Picardovi metody zvýšit na 30%. ova metoda s konstantní maticí tuhosti konvergovala velice pomalu a pro vyřešení se muselo snížit kritérium konvergence na 0.01 a počet přírůstků zatížení na jeden. Dynamická relaxace pro vyřešení se musela nejprve snížít rerelativní hodnota časového kroku a později i kritérium konvergence na Modifikovaná ova metoda výpočet nekonvergoval v maximálním nastaveném počtu iterací. metoda max posun [mm] čas výpočtu [hod:min:sek] odchylka přesnosti [%] Newton-R. komb. Picardem Newton komb. Picardem (30%) matice tuhosti je singulární matice tuhosti je singulární 101, :00:12 0,0492 Picard (0.01) 101,5200 0:00:20 - Picard 101,5200 0:00:16 0,0000 Newton-R. s konst. maticí tuhosti N-R. s konst. maticí tuhosti (0.01, 1) Dynamická relaxace (0.8) Dynamická relaxace (0.8, 0.01) Modifikovaný 38,9160 0:00:09-61, ,4100 0:02:03-1, ,2530 0:16:40-26, ,5200 1:33:40 0,0000 výpočet nekonvergoval Tab Příklad 16 61

62 Příklad 17 Obr Příklad 17 Tento příklad je modelován ve 2D a z příhradových prutů. Jako jedinná účinná metoda se zde ukázala Dynamická relaxace, u ovi metody jsme museli nastavit počítat jako mechanismus. U Modifikované ovi metody výpočet divergoval. metoda (0.01) Newton-R. komb. Picardem Picard Newton-R. s konst. maticí tuhosti max posun [mm] čas výpočtu [hod:min:sek] matice tuhosti je singulární matice tuhosti je singulární matice tuhosti je singulární matice tuhosti je singulární matice tuhosti je singulární odchylka přesnosti [%] Dynamická relaxace 11618,977 mm 0:00:31-0,0418 Modifikovaný (0.01) výpočet divergoval Počítáno jako mechanismus 11623,84 0:00: ,84 0:00:03 0,0000 Tab Příklad 17 62

63 Příklad 18 Obr Příklad 18 Misesův nosník, u ktetého dojde k deformaci (zanedbáme-li práci posouvajících a normálových sil) tehdy, když alespoň jeden prut vybočí (normálová síla v tomto prutu překročí hodnotu kritické síly). U ovi metody je matice tuhosti singulární. U ovi s konstantní maticí tuhosti byl u druhého přírůstku zatížení vyčerpán maximální počet iterací. metoda max posun [mm] čas výpočtu [hod:min:sek] odchylka přesnosti [%] Newton-R. komb. Picardem Picard Newton-R. s konst. maticí tuhosti matice tuhosti je singulární matice tuhosti je singulární matice tuhosti je singulární 14761,404 0:00:32 - Dynamická relaxace 14762,61 0:00:01 - Modifikovaný 14761,404 0:00:03 - Tab Příklad 18 63

64 Příklad 19 Obr Příklad 19 Zde prošly dvě metody Dynamická relaxace, u níž se musel snížit časový krok na 0.1 a Modifikovaná ova metoda. U ostatních byla matce tuhosti singulární. metoda (0.01) Newton komb. Picardem Picard Newton-R. s konst. maticí tuhosti Dynamická relaxace (0.1) Modifikovaný max posun [mm] čas výpočtu [hod:min:sek] matice tuhosti je singulární matice tuhosti je singulární matice tuhosti je singulární matice tuhosti je singulární matice tuhosti je singulární odchylka přesnosti [%] 2037,4 0:55: ,9 0:00:03. Tab Příklad 19 64

65 Příklad 20 Obr Příklad 20 Zde opět pouze Dynamická relaxace byla účinná ale po snížení časového kroku na Ostatní metody, krom Picardovi metody, kde výpočet nekonvergoval, měly matici tuhosti singulární. metoda (0.01) Newton komb. Picardem Picard Newton-R. s konst. maticí tuhosti Dynamická relaxace (0.05) Modifikovaný max posun [mm] čas výpočtu [hod:min:sek] matice tuhosti je singulární matice tuhosti je singulární matice tuhosti je singulární výpočet nekonvergoval matice tuhosti je singulární odchylka přesnosti [%] 4163,7266 0:54:28 - matice tuhosti je singulární Tab Příklad 20 65