Newtonův gravitační zákon. pohyb rakety v nehomogenním gravitačním poli Země a Měsíce

Podobné dokumenty
Newtonův gravitační zákon. antigravitace

3.1. Newtonovy zákony jsou základní zákony klasické (Newtonovy) mechaniky

Nejdřív spočítáme jeden příklad na variaci konstant pro lineární diferenciální rovnici 2. řádu s kostantními koeficienty. y + y = 4 sin t.

STANOVENÍ TÍHOVÉHO ZRYCHLENÍ REVERZNÍM KYVADLEM A STUDIUM GRAVITAČNÍHO POLE

R2.213 Tíhová síla působící na tělesa je mnohem větší než gravitační síla vzájemného přitahování těles.

Soustavy lineárních rovnic a determinanty

Vyřešením pohybových rovnic s těmito počátečními podmínkami dostáváme trajektorii. x = v 0 t cos α (1) y = h + v 0 t sin α 1 2 gt2 (2)

4. Práce, výkon, energie a vrhy

Zákon zachování hybnosti. Newtonovy pohybové zákony, hybnost

ÚLOHY DIFERENCIÁLNÍHO A INTEGRÁLNÍHO POČTU S FYZIKÁLNÍM NÁMĚTEM

Moment hybnosti motorové pily a gyroskop. mechanika tuhého tělesa, stav beztíže

Experimentální realizace Buquoyovy úlohy

Skalární a vektorový popis silového pole

Jméno autora: Mgr. Zdeněk Chalupský Datum vytvoření: Číslo DUM: VY_32_INOVACE_18_FY_A

VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ PRŮVODCE GB01-P02 DYNAMIKA HMOTNÉHO BODU

KVADRATICKÁ FUNKCE URČENÍ KVADRATICKÉ FUNKCE Z PŘEDPISU FUNKCE

Funkce a limita. Petr Hasil. Podpořeno projektem Průřezová inovace studijních programů Lesnické a dřevařské fakulty MENDELU v Brně (LDF)

CVIČENÍ č. 7 BERNOULLIHO ROVNICE

Fyzika 1 - rámcové příklady Kinematika a dynamika hmotného bodu, gravitační pole

[GRAVITAČNÍ POLE] Gravitace Gravitace je všeobecná vlastnost těles.

Odhad změny rotace Země při změně poloměru

Koncept tryskového odstředivého hydromotoru

Elektromechanický oscilátor

Dynamika systémů s proměnnou hmotností. Vojtěch Patočka Univerzita Karlova - MFF

7. Gravitační pole a pohyb těles v něm

I N V E S T I C E D O R O Z V O J E V Z D Ě L Á V Á N Í

K OZA SE PASE NA POLOVINĚ ZAHRADY Zadání úlohy

Teorie reaktivního pohonu

Proč funguje Clemův motor

Test jednotky, veličiny, práce, energie, tuhé těleso

Určete velikost zrychlení, kterým se budou tělesa pohybovat. Vliv kladky zanedbejte.

Příklad 5.3. v 1. u 1 u 2. v 2

Jednotky zrychlení odvodíme z výše uvedeného vztahu tak, že dosadíme za jednotlivé veličiny.

Obyčejnými diferenciálními rovnicemi (ODR) budeme nazývat rovnice, ve kterých

Parametrické rovnice křivky

Cvičení z termomechaniky Cvičení 8.

Dynamika soustav hmotných bodů

(1 + v ) (5 bodů) Pozor! Je nutné si uvědomit, že v a f mají opačný směr! Síla působí proti pohybu.

Digitální učební materiál. III/2 Inovace a zkvalitnění výuky prostřednictvím ICT Příjemce podpory Gymnázium, Jevíčko, A. K.

Řešení příkladů na rovnoměrně zrychlený pohyb I

Určení hmotnosti zeměkoule vychází ze základního Newtonova vztahu (1) mezi gravitačním zrychlením a g a hmotností M Z gravitačního centra (Země).

SERIOVÉ A PARALELNÍ ZAPOJENÍ PRUŽIN

Odstředivý tryskový motor

Soustavy více rovnic o více neznámých III

Přijímací zkouška na navazující magisterské studium 2015

Soustavy více rovnic o více neznámých II

12 DYNAMIKA SOUSTAVY HMOTNÝCH BODŮ

Přijímací zkouška na navazující magisterské studium 2017 Studijní program: Fyzika Studijní obory: FFUM

1. Obyčejné diferenciální rovnice

Téma 1: Elektrostatika I - Elektrický náboj Kapitola 22, str

Mechanika teorie srozumitelně

D. Halliday, R. Resnick, J. Walker: Fyzika. 2. přepracované vydání. VUTIUM, Brno 2013

1 Polynomiální interpolace

Matematika I (KX001) Užití derivace v geometrii, ve fyzice 3. října f (x 0 ) (x x 0) Je-li f (x 0 ) = 0, tečna: x = 3, normála: y = 0

Kapitola 4. Tato kapitole se zabývá analýzou vnitřních sil na rovinných nosnících. Nejprve je provedena. Každý prut v rovině má 3 volnosti (kap.1).

Odpružená sedačka. Petr Školník, Michal Menkina. TECHNICKÁ UNIVERZITA V LIBERCI Fakulta mechatroniky, informatiky a mezioborových studií

MĚŘENÍ MOMENTU SETRVAČNOSTI Z DOBY KYVU

Rovnice 2 Vypracovala: Ing. Stanislava Kaděrková

14. přednáška. Přímka

1.1 Existence a jednoznačnost řešení. Příklad 1.1: [M2-P1] diferenciální rovnice (DR) řádu n: speciálně nás budou zajímat rovnice typu

1.4.1 Inerciální vztažné soustavy, Galileiho princip relativity

2.6. Koncentrace elektronů a děr

Přijímací zkouška na navazující magisterské studium Studijní program Fyzika obor Učitelství fyziky matematiky pro střední školy

Management rekreace a sportu. 10. Derivace

Nejprve si uděláme malé opakování z kurzu Množiny obecně.

6 Ordinální informace o kritériích

KMITÁNÍ PRUŽINY. Pomůcky: Postup: Jaroslav Reichl, LabQuest, sonda siloměr, těleso kmitající na pružině

České vysoké učení technické v Praze Fakulta biomedicínského inženýrství

Západočeská univerzita v Plzni Fakulta strojní. Semestrální práce z Matematického Modelování

Ideální plyn. Stavová rovnice Děje v ideálním plynu Práce plynu, Kruhový děj, Tepelné motory

1 Modelování systémů 2. řádu

ANALYTICKÁ GEOMETRIE LINEÁRNÍCH ÚTVARŮ V ROVINĚ

ELEKTRICKÉ STROJE - POHONY

Fyzikální vzdělávání. 1. ročník. Učební obor: Kuchař číšník Kadeřník. Implementace ICT do výuky č. CZ.1.07/1.1.02/ GG OP VK

Lingebraické kapitolky - Analytická geometrie

Zápočet z fyzikálního semináře 102XFS

Slunce a hvězdy. planeta v binárním hvězdném systému

13 otázek za 1 bod = 13 bodů Jméno a příjmení:

Dynamika vázaných soustav těles

Projekt OPVK - CZ.1.07/1.1.00/ Matematika pro všechny. Univerzita Palackého v Olomouci

Obyčejné diferenciální rovnice

Diskrétní náhodná veličina. November 12, 2008

Matice přechodu. Pozorování 2. Základní úkol: Určete matici přechodu od báze M k bázi N. Každou bázi napíšeme do sloupců matice, např.

Rezonanční obvod jako zdroj volné energie

1. Náhodný vektor (X, Y ) má diskrétní rozdělení s pravděpodobnostní funkcí p, kde. p(x, y) = a(x + y + 1), x, y {0, 1, 2}.

Vektorový součin I

Bodové a intervalové odhady parametrů v regresním modelu

Fyzikální korespondenční seminář MFF UK

Výpočtový program DYNAMIKA VOZIDLA Tisk výsledků

pracovní list studenta

Hmotný bod - model (modelové těleso), který je na dané rozlišovací úrovni přiřazen reálnému objektu (součástce, části stroje);

Parametrické rovnice křivek v E 2

i=1 Přímka a úsečka. Body, které leží na přímce procházející body a a b můžeme zapsat pomocí parametrické rovnice

15 MECHANIKA IDEÁLNÍCH TEKUTIN. Hydrostatika ideální kapaliny Hydrodynamika ideální tekutiny

Kinematika. Tabulka 1: Derivace a integrály elementárních funkcí. Funkce Derivace Integrál konst 0 konst x x n n x n 1 x n 1.

Věta 12.3 : Věta 12.4 (princip superpozice) : [MA1-18:P12.7] rovnice typu y (n) + p n 1 (x)y (n 1) p 1 (x)y + p 0 (x)y = q(x) (6)

( )( )( ) ( ) ( ) ( )( )( ) ( ) ( )( )( ) ( ) ( )( )( ) ( )( )( ) ( ) ( ) Počet řešení rovnice. Předpoklady:

ÍKLAD Rychlost st ely = 4 gramy = 1 tuny = 20,4 cm zákon pohybová energie náboje polohovou energii t p e el e n l ou en e e n r e gi r i

Pohyb tělesa (5. část)

1 Mnohočleny a algebraické rovnice

Transkript:

Newtonův gravitační zákon pohyb rakety v nehomogenním gravitačním poli Země a Měsíce

O čem to bude ukážeme si rovnici platnou pro pohyb rakety s proměnnou hmotností (Ciolkovského rovnice) 2/45

O čem to bude ukážeme si rovnici platnou pro pohyb rakety s proměnnou hmotností (Ciolkovského rovnice) ukážeme si aplikaci potenciální gravitační energie (gravitačního potenciálu) 3/45

O čem to bude ukážeme si rovnici platnou pro pohyb rakety s proměnnou hmotností (Ciolkovského rovnice) ukážeme si aplikaci potenciální gravitační energie (gravitačního potenciálu) uhádneme rychlost rakety podle zadání 4/45

O čem to bude ukážeme si rovnici platnou pro pohyb rakety s proměnnou hmotností (Ciolkovského rovnice) ukážeme si aplikaci potenciální gravitační energie (gravitačního potenciálu) uhádneme rychlost rakety podle zadání a dosazením do Ciolkovského rovnice odhadneme potřebné množství paliva pro let 5/45

Uvedení do situace Jiří Kulhánek, STRONCIUM «LONGIN vypadá fakt impozantně: kolem čtyřmetrového nosníku jsou nad sebou čtyři a čtyři kompozitové lahve, od kterých vedou pancéřové hadice do tří autogenových směšovačů a odtud dolů k tryskám - láhev s heliem je napříč nahoře za sedačkou helium dá palivu potřebný tlak. Řídit se to bude natáčením trysek (jsou přidělané na homokinetickém kloubu z nápravy průzkumného robota) a přivíráním kohoutů.... A protože mi bylo jasné, že bez stabilizace se LONGIN bude točit všude možně, jen ne kam budu chtít, propočítal jsem to a vzal patnáct pevných disků» 6/45

Uvedení do situace Jiří Kulhánek, STRONCIUM «Nahoře nad lahvemi je již zmíněné sedadlo, před ním křížem tyčka na opření nohou a nad ní řídicí panel se smetákem a dálkovými ovládacími elementy vedoucími dolů ke kohoutům směšovačů.... Potřeboval jsem nabrat únikovou rychlost... přetížení nebylo nijak zlé, a když jsem po sto dvaceti sekundách vypnul motor, bylo jasné, že jsem zvítězil.... K Zemi to trvalo pět dní...» 7/45

Diskuse Pro jednoduchost budeme uvažovat, že Země ani Měsíc se nepohybují a jsou v konstantní vzdálenosti od sebe v klidu (ani se neotáčí). Uvažovat budeme pouze jejich gravitační potenciály. 8/45

Diskuse Pro jednoduchost budeme uvažovat, že Země ani Měsíc se nepohybují a jsou v konstantní vzdálenosti od sebe v klidu (ani se neotáčí). Uvažovat budeme pouze jejich gravitační potenciály. Z doby letu z Měsíce na Zemi metodou pokus omyl určíme potřebnou únikovou rychlost rakety z Měsíce. Takto získanou rychlost dosadíme do Ciolkovského rovnice a z ní budeme moci vypočítat potřebnou hmotnost paliva na akceleraci. 9/45

Získaná data odhad celkové hmotnosti rakety bez paliva 10/45

Získaná data odhad celkové hmotnosti rakety bez paliva specifický impuls pro spalování monometylhydrazinu s oxidem dusičitým 11/45

Získaná data odhad celkové hmotnosti rakety bez paliva specifický impuls pro spalování monometylhydrazinu s oxidem dusičitým doba zážehu (spalování paliva) 12/45

Získaná data gravitační zrychlení na povrchu Země 13/45

Získaná data gravitační zrychlení na povrchu Země gravitační zrychlení na povrchu Měsíce 14/45

Získaná data gravitační zrychlení na povrchu Země gravitační zrychlení na povrchu Měsíce hmotnost rakety s palivem 15/45

Výpočet hmotnosti paliva tažná síla rakety 16/45

Výpočet hmotnosti paliva tažná síla rakety síla působící na raketu je rozdílem tažné síly a gravitační síly 17/45

Výpočet hmotnosti paliva tažná síla rakety síla působící na raketu je rozdílem tažné síly a gravitační síly podle 2. Newtonova zákona a definice zrychlení 18/45

Výpočet hmotnosti paliva dosazením do získáme výsledný vztah 19/45

Výpočet hmotnosti paliva dosazením do získáme výsledný vztah Výsledek je však nepřesný, neboť nezohledňuje ubývající palivo. 20/45

Výpočet hmotnosti paliva Rovnici pro výpočet rychlosti v závislosti na použitém palivu popisuje Ciolkovského rovnice Rovnici nebudeme odvozovat. 21/45

Výpočet hmotnosti paliva Rovnici pro výpočet rychlosti v závislosti na použitém palivu popisuje Ciolkovského rovnice Pro malé hodnoty hmotnosti paliva je možné použít i předchozí variantu. Počáteční rychlost zvolme. Součin se označuje jako specifický impuls síly. 22/45

Specifický impuls Specifický impuls vynásobený gravitačním zrychlením na povrchu Země udává efektivní výtokovou rychlost spalin nebo také poměr tažné síly k množství spotřebovaného paliva za sekundu. Lze také říci, že jde o poměr impulsu síly k hmotnosti paliva. jednotka specifického impulsu je 23/45

Získaná data vzdálenost Země a Měsíce 24/45

Získaná data vzdálenost Země a Měsíce hmotnost Měsíce 25/45

Získaná data vzdálenost Země a Měsíce hmotnost Měsíce hmotnost Země 26/45

Získaná data vzdálenost Země a Měsíce hmotnost Měsíce hmotnost Země poloměr Měsíce 27/45

Získaná data vzdálenost Země a Měsíce hmotnost Měsíce hmotnost Země poloměr Měsíce poloměr Země 28/45

Získaná data vzdálenost Země a Měsíce hmotnost Měsíce hmotnost Země poloměr Měsíce poloměr Země gravitační zrychlení na Měsíci 29/45

Získaná data vzdálenost Země a Měsíce hmotnost Měsíce hmotnost Země poloměr Měsíce poloměr Země gravitační zrychlení na Měsíci gravitační zrychlení na Zemi 30/45

Výpočet rychlosti Rychlost odvodíme ze zákona zachování mechanické energie 31/45

Výpočet rychlosti Rychlost odvodíme ze zákona zachování mechanické energie potenciální energie se vypočte 32/45

Výpočet rychlosti Rychlost odvodíme ze zákona zachování mechanické energie potenciální energie se vypočte označuje gravitační potenciál 33/45

Výpočet rychlosti Po dosazení dostaneme výsledný vztah označuje rychlost rakety po vypnutí motorů označuje rychlost rakety ve vzdálenosti 34/45

Výpočet času Dobu letu spočítáme z předchozího vztahu integrací (jinak to bohužel nejde) 35/45

Výpočet času Dobu letu spočítáme z předchozího vztahu integrací (jinak to bohužel nejde) Nyní zbývá určit tak, aby levá a pravá strana rovnice byly stejné. Zkusme rovnici dosadit do Wolfram Alpha a hodnotu postupně hádat. 36/45

Výpočet ve Wolframu Do wolframu zadáme do příkazové řádky toto: integrate 1/sqrt(x^2+ +2*(6.67e-11*(-7.35e22/1.738e6-5.97e24/ (3.844e8-1.738e6)))- -2*(6.67e-11*(-7.35e22/r-5.97e24/(3.844e8-r))) ) from r=1.738e6 to (3.844e8-6.378e6) za x dosazujeme postupně různé hodnoty, dokud výsledek nebude zhruba roven 432 000. 37/45

Po několika (mnoha) pokusech Hurá máme výsledek! 38/45

Po několika (mnoha) pokusech Hurá máme výsledek! 39/45

Po několika (mnoha) pokusech Hurá máme výsledek! A teď už jen stačí dosadit do Ciolkovského rovnice a určit potřebné množství paliva. 40/45

Po několika (mnoha) pokusech Hurá máme výsledek! A teď už jen stačí dosadit do Ciolkovského rovnice a určit potřebné množství paliva. po úpravě a dosazení 41/45

Závislost rychlosti na vzdálenosti 42/45

Závěr Ve vzdálenosti od středu Měsíce směrem k Zemi se bude raketa pohybovat nejmenší rychlostí, a to. 43/45

Závěr Ve vzdálenosti od středu Měsíce směrem k Zemi se bude raketa pohybovat nejmenší rychlostí, a to. Těsně před dopadem na Zemi bude rychlost rakety. 44/45

Poučení Při pohybu rakety na reaktivní pohon dochází k úbytku její hmotnosti vlivem spalin, které raketu pohánějí. Čím více paliva bude spotřebováno, tím menší bude její hmotnost a tím větší její rychlost. 45/45