Referenční zářič s indukčním ohřevem
|
|
- Roman Antonín Müller
- před 7 lety
- Počet zobrazení:
Transkript
1 Poceedings of Intenational Scientific Confeence of FME Session 4: Automation Contol and Applied Infomatics Pape 24 Refeenční zářič s indukčním ohřevem LYSENKO, Vladimí 1 1 Doc, Ing, CSc, Kateda fyziky, Příodovědecké fakulty Ostavské univezity, ul 30 dubna č 22, Ostava, vladimilysenko@osucz, Abstakt : Refeenční zářiče jsou zařízení používaná ke kontole kalibace pyometů - přístojů po bezdotykové měření teploty U stávajících řešení zářičů je využíváno odpoového ohřevu (Jouleova tepla) V příspěvku je navženo řešení zářiče vyhřívaného bezdotykovým způsobem vířivými (Foucaltovými) poudy Výhodou tohoto řešení je, že se ohřívá pouze těleso zářiče, což umožňuje docílit vyšší enegetické účinnosti Klíčová slova: pyomet, zářič, odpoový ohřev, indukční ohřev, vířivé poudy 1 Úvod Pod pojmem efeenční zářič je chápán zdoj tepelného záření s definovanou teplotou a definovanou emisivitou Refeenční zářiče jsou zařízení používaná ke kontole kalibace pyometů přístojů k bezdotykovému měření teploty V současné době kalibační pece, případně zářiče jako zdoje tepla využívají odpoového ohřevu (Jouleho tepla) Kalibační pece a pícky používají k ohřevu odpoové nebo keamické mateiály jako např Kanthal, Supethal, Nicothal,Silicon Cabid Základní technické paamety kalibačních pecí angl fy LAND Infaed ukazuje následující tabulka Tab 1 Typ P550B P1200B P1600B Max teplota [ o C] Stabilita [K] ± 0,5 ± 1 ± 1 Emisivita [-] 0,995 0,998 0,998 Topné těleso Kanthal Silicon Cabid Silicon Cabid Doba náběhu 60min/500 o C 2hod/1000 o C 2,5 hod/1400 o C Příkon [kva] 1,0 3,5 12,0 Rozměy [mm] 315x260x x360x x570x780 Cena [Kč] , , ,- Vysoké ceny kalibačních zařízení po bezdotyková měření teploty vedly k hledání konstukčně jednoduššího a tím finančně méně náočného způsobu 2 Konstukční řešení zářičů U odpoového ohřevu je základním požadavkem zajištění dokonalého přestupu tepla z topného vinutí do vyhřívaného zářiče Tepelný odpo mezi topným vinutím a vyhřívaným postoem R th by měl splňovat podmínku Rth 0 Není-li tomu tak, zvětšuje se teplotní ozdíl mezi topným elementem a teplotou zářiče, což vede ke zhošení enegetické účinnosti
2 zářiče, tj ke zvýšení spotřeby Na ozdíl od zářiče s odpoovým ohřevem je u zářiče s indukčním ohřevem žádoucí, aby byl tepelný odpo mezi tělesem zářiče a budicím induktoem co největší tj aby splňoval podmínku R th Stávající konstukční řešení kalibačních pecí a pícek s odpoovým ohřevem odpovídají pincipiálně následujícímu obázku Ob1 Konstukční řešení zářičů Kulová pícka ε 0,995, b) Válcová pícka ε 0,9, c) Tečový zářič ε 0,8 Na obázku není zakeslena izolace mezi topným vinutím navzájem mezi sebou a mezi vinutím a tělesem zářiče Ta představuje při vysokých teplotách též značný poblém Nejdokonalejším řešením je typ kulové pícky Je ale také konstukčně nejnáočnější a tím nejdažší Po řešení efeenčního zářiče s indukčním ohřevem bylo zvoleno řešení c), typ s tečovým zářičem, kteé je konstukčně nejméně náočné 3 Enegetické poměy zářiče Nechť těleso zářiče je zhotoveno ze železa (oceli), má půmě 30 mm a tloušťku 3 mm Maximální teplota, jíž chceme dosáhnout nechť je 1400 o C, tj T m = 1637 K při teplotě okolí t A = 20 o C 31 Množství tepla Po stanovení množství dodaného tepla tělesu zářiče potřebného k dosažení teploty T m lze použít vztah Q= m cp T = ρ V cp T, kde hmotnost zářiče m= ρ V, V je objem tělesa 3-3 zářiče, c p je měná tepelná kapacita při konst tlaku, ρ Fe = 7, kgm je hustota mateiálu zářiče a T = T m T A je teplotní ozdíl mezi teplotou zářiče a teplotou okolí Po dosazení Qm π ( ) = 7, , , = 23,0 J Toto teplo je po dosažení teploty T m akumulováno v tělese zářiče Potože zářič je opatřen výstupním okénkem, dochází k vyzařování a tím k úniku tepla do postou 32 Odpoový ohřev Předpokládejme, že požadujeme, aby max teploty T m bylo dosaženo za cca 16,7 min, tj za čas t 1000 s Potřebný činný výkon bude Qm 23,0 Pm = = = 0,023 W 20 mw 3 t 10
3 Nechť výstupní okénko zářiče je půměu D = 15 mmto představuje plochu ( ) 2 3 S = π 7, ,77 10 m Dále předpokládejme, že emisivita mateiálu tečíku zářiče je ε = 0,85 Vyzářený výkon výstupním okénkem lze učit pomocí Stefanova Boltzmannova vztahu Φ ( T) = ε S ( T) = ε S σ ( T) 4 Po maximální teplotu T m je po dosazení T = 1380 K, σ = 5, Wm K vyzařovaný výkon oven ( ) Φ (1380) = 8,5 10 1, , = 30,93 W Vyzářený výkon představuje po zářič ztáty, kteé je nutno hadit Tyto ztáty se kyjí enegií magnetického pole, tj musí být dodány zdojem K tomuto výkonu je ještě potřeba připočíst ztáty tepla odvedením tepelnou izolací stěnami Ztáty vedením tepla budou dány tloušťkou izolace a tím povchovou teplotou Předpokládejme, že tloušťku izolace volíme takovou, aby teplota povchu zářiče při maximální teplotě byla T = 373 K (100 o C) Nechť zářič je tvau válce o ozměech Φ80x mm To představuje plochu pláště S = 8 π 10 m Vyzářený výkon povchem pláště bude oven ( ) Pp Φ( T) = ε S ( T) = 8, π 10 5, = 0, 049 W 50 mw O tento výkon je nutno zvýšit vyzářený výkon zářiče, tj P= P p +Φ = 0, ,93 31 W Ztáty vyzářením pláštěm při dokonalé izolaci již nejsou významné a neovlivní již v podstatě celkový příkon P Při snížení maximální teploty zářiče např na 1100 o C, by byl potřebný příkon pouze 5,77 W a k jeho dosažení již postačí standadní integovaný zesilovač 33 Indukční ohřev Mateiál zářiče klade vířivým poudům odpo, kteý závisí na odpou povchové vstvy a hloubce vniku δ Jde o absopci elektomagnetického vlnění v objemu mateiálu Potože jako mateiálu zářiče je použito slitiny železa, je vhodné si vykeslit závislost hloubky vniku elektomagnetických vln po feomagnetickou a nefeomagnetickou fázi železa Ke změně fází dojde jestliže teplota mateiálu zářiče překočí teplotu Cuieovu (po Fe je T c = 788 o C, po Ni je T c = 365 o C) Na teplo se ale nepřevede veškeé elektomagnetické vlnění Část vlnění se odazí a část poniká do povchu (absobuje) a ohřívá vodič vířivými poudyohřev je tedy způsoben pouze částí vlnění, kteé je vodičem pohlceno a utlumeno v jeho objemutyto ztáty musí kýt střídavé magnetické pole, přesněji zdoj, kteý toto pole vytváří Aby se zajistila co nejlepší účinnost přenosu enegie z induktou do zářiče, upavuje se indukto do tvau solenoidu a těleso zářiče je řešeno tak, aby byl co nejmenší ozptyl a co největší absopce magnetického toku Kmitočet budicího poudu se volí tak, aby hloubka vniku byla sovnatelná s tloušťkou stěny zářiče (plošného vodiče) [2] 4 Magnetické pole induktou Předpokládejme indukto magnetického pole ve tvau dlouhého solenoidu
4 Ob2 Pincipiální uspořádání indukčního ohřevu a) učení magnetického pole solenoidu, b) vznik vířivých poudů Podle Biotova - Savatova - Laplaceova vztahu [1] je intenzita magnetického pole na ose solenoidu dána vztahem N = I ( cosα cos β ), 2 l kde l je délka solenoidu, N je počet závitů, R je střední polomě solenoidu, α je úhel mezi osou a "pavým" koncem solenoidu, β je úhel mezi osou a "levým" koncem solenoidu po daný bod (A, B, C, D), po kteé učujeme hodnotu intenzity magnetického pole Po bod A (upostřed na ose solenoidu) je hodnota intenzity daná vztahem Po bod B je hodnota intenzity Po bod C je hodnota intenzity N I 2 = cos actg R 2 l l Po bod D je hodnota intenzity actg actg l π + cos 2 2R N I = actg R l cos l 2 N I π = actg + actg l cos 2 l 2 2R N I actg R = actg R cos π cos π l a l+ a 2 Vztah po intenzitu v bodě D udává hodnotu intenzity ve vzdálenosti a na ose solenoidu V místě D je umístěn plochý vodič ( těleso zářiče) o ezistanci (měném odpou) ρ a tloušťce x 400 [ Am ] ( a) a [ m ] Ob3 Závislost intenzity magnetického pole na vzdálenosti od solenoidu po polomě R = 20 mm, délku l = 50 mm a poud solenoidem I = 1 A j t Uvažujme, že budicí poud solenoidem je hamonického tvau it ( )= Im e ω Pak podle [2] je hloubka půniku elektomagnetické vlny do vodiče dána vztahem
5 δ = 2 ρ, µ µ ω 0 kde µ 0 je pemeabilita vakua, µ je pemeabilita plochého vodiče (tělesa zářiče), ω je kuhový kmitočet budicího poudu, ρ je měný elektický odpo (ezistivita), po železo ρ = 8, Ωm ustota Foucaltových (vířivých) poudů je učena vztahem j = γ E x, kde γ je vodivost plochého vodiče a E x je x-ová složka elektického pole ve vodiči Pole do vodivého postředí poniká řádově do hloubky δ, podobně to platí i po elektický poud Jak je zřejmé ze vtahu po hloubku vniku δ, čím vyšší bude kmitočet elektomagnetického vlnění ω, tím menší bude hloubka půniku pole i poudu Od jistého kmitočtu bude již převážná část poudu soustředěna pouze na povchu vodiče (povchový jev, též skin efekt) a těleso zářiče nebude již zahříváno indukčními poudy v celém půřezu, nýbž pouze na povchu 01 µ ρ = 1 [m] 001 δ( f, 1000) δ( f1, ) 0001 µ = f [ z ] Ob 4 Kmitočtové závislosti hloubky vniku elektomagnetických vln δ ( f, µ ) do železného tělesa zářiče Z ob 4 vyplývá, že po budicí kmitočet f = 50 z, je hloubka vniku do feomagnetické fáze (µ 1000) cca 0,7 mm a do nefeomagnetické fáze (µ 1) je hloubka vniku cca 22 mm Feomagnetickou fází se ozumí železný mateiál zářiče do teploty Cuieovy, nefeomagnetickou fází pak železný mateiál zářiče o teplotě vyšší než Cuieova ( T c = 788 o C po Fe) [4] Pomě pemeabilit 1 : 1000 se pojeví poměem hloubky vniku 31,6 : 1 Tento pomě je dán fyzikálně a nedá se konstukčně ovlivnit Volba kmitočtu 50 z má výhodu v tom, že není nutno navhovat speciální výkonový geneáto budicího kmitočtu, ale např využít výkonového tansfomátou pacujícím na kmitočtu sítě Nevýhodou je velká změna poměu hloubky vniku Skutečnost, že při zvyšování kmitočtu dochází ke zvyšování ztát a tím ke změně µ vedla k požadavku zjistit závislost elativní pemeability na kmitočtu 41 Kmitočtová závislost pemeability Z hysteezní smyčky vyplývá závislost pemeability na intenzitě, tj µ = f( ) Expeimentálně lze zjistit, že pemeabilita je též kmitočtově závislou veličinou, tj, že 7-1 µ = f ( ω) Potože µ = µ o µ, kde µ o = 4π 10 = konst [ m ], kmitočtově závislou je pouze µ
6 Aby bylo možno učit kmitočtovou závislost µ, poveďme si následující expeiment, jehož zapojení je na ob 5 Ob 5 Cívka induktou napájena poudovým zdojem s poměnlivým kmitočtem a) cívka induktou bez jáda, b) cívka induktou s jádem V ob 5 L o je indukčnost solenoidu bez jáda, L je indukčnost solenoidu s jádem, V je připojený střídavý voltmet V oblasti kmitočtů f < f se při přiblížení tělesa zářiče indukčnost solenoidu zvyšuje pa ( L> L o ), mateiál tělesa zářiče se chová jako feomagnetická látka V oblasti kmitočtů se indukčnost po přiblížení tělesa zářiče již nemění ( ) Mateiál tělesa zářiče f f pa L L o se chová jako paamagnetická látka, kde f pa je autoem nazván kmitočet paamagnetického stavu feomagnetické látky Při kmitočtech f > f se hodnota indukčnosti po přiblížení tělesa zářiče bude již zmenšovat ( L< L o ) Mateiál tělesa zářiče se chová již jako diamagnetická látka Volíme tedy kmitočet budicího poudu f fpa Mateiál tělesa zářiče se chová jako paamagnetická látka s µ 1 a nebude docházet při změnách teploty zářiče ke změnám µ, tj nebude docházet k nežádoucím změnám hloubky vniku δ Odstaní se tak závislost δ(τ) po feomagnetický mateiál tělesa zářiče Na základě expeimentálního ověření po žáuvzdonou ocel volíme kmitočet f 5 10 kz Tak se zajistí, že hloubka vniku δ je při daném uspořádání přibližně neměnná Vliv teplotní závislosti elektické ezistivity ρ(τ) na hloubku vniku δ je dán vztahem δ( T2) ρ( T2) = δ( T1) ρ( T1) U vířivých poudů nelze jednoznačně stanovit elektickou cestu poudových linií, poto se po vyvinuté Jouleovo teplo učuje objemová hustota výkonu, daná výazem dw 2 2 p = = ρ J = γ E V dt Musí platit, že součin pv = Pje oven celkovému vyzářenému výkonu zářiče Závě V příspěvku je povedeno poovnání řešení efeenčních zářičů po odpoový a indukční ohřev Po zářič s indukčním ohřevem je zvolen tečový typ s konkétními ozměy a zvolena max teplota 1100 o C Teplo v zářiči se získává vířivými poudy, neměnná hodnota elativní pemeability při přechodu Cuieovy teploty je zajištěna buzením kmitočtem f fpa, kdy feomagnetický mateiál se již chová jako mateiál paamagnetický s µ 1 Příspěvek představuje pouze ideový návh a neobsahuje výpočet magnetického obvodu induktou a jeho budicího zdoje pa
7 Liteatua [1] KLIMEŠ, B-KRACÍK, J-ŽENÍŠEK, A: Základy fyziky II, Vyd Academia, Paha, 1972 [2] KVASNICA, J: Teoie elektomagnetického pole, Vyd Academia, Paha, 1985, [3] RECKNAGEL, A: Elekizität und Magnetismus, VEB Velag, Belin, 1986, [4] BOZORT, R M: Feomagnetism, D Van Nostand Company, Inc, 1959, [5] BROŽ, J-ROSKOVEC,V-VALOUC, M: Fyzikální a matematické tabulky, SNTL, Paha, 1980
ε ε [ 8, N, 3, N ]
1. Vzdálenost mezi elektonem a potonem v atomu vodíku je přibližně 0,53.10-10 m. Jaká je velikost sil mezi uvedenými částicemi a) elektostatické b) gavitační Je-li gavitační konstanta G = 6,7.10-11 N.m
VíceMAGNETICKÉ POLE ELEKTRICKÉHO PROUDU. r je vyjádřen vztahem
MAGNETICKÉ POLE ELEKTRICKÉHO PROUDU udeme se zabývat výpočtem magnetického pole vytvořeného danou konfiguací elektických poudů (podobně jako učení elektického pole vytvořeného daným ozložením elektických
VíceMagnetické pole najdeme kolem permanentního magnetu (i kolem Země) a zároveň kolem každého vodiče, kterým prochází elektrický proud.
MAGNETCKÉ POLE 1. Základní chaakteistiky Magnetické pole se tvoří kolem každé částice s nábojem Q, kteá je v pohybu. Tzn., že magnetismus látek je dán stuktuou atomů (elektony jsou v atomu v pohybu). Magnetické
Více5. Světlo jako elektromagnetické vlnění
Tivium z optiky 9 5 Světlo jako elektomagnetické vlnění Ve třetí kapitole jsme se dozvěděli že na světlo můžeme nahlížet jako na elektomagnetické vlnění Dříve než tak učiníme si ale musíme alespoň v základech
VíceVlnovody. Obr. 7.1 Běžné příčné průřezy kovových vlnovodů: obdélníkový, kruhový, vlnovod, vlnovod H.
7 Vlnovody Běžná vedení (koaxiální kabel, dvojlinka) jsou jen omezeně použitelná v mikovlnné části kmitočtového spekta. S ůstem kmitočtu přenášeného signálu totiž významně ostou ztáty v dielektiku těchto
VíceKonstrukční a technologické koncentrátory napětí
Obsah: 6 lekce Konstukční a technologické koncentátoy napětí 61 Úvod 6 Účinek lokálních konstukčních koncentací napětí 63 Vliv kuhového otvou na ozložení napjatosti v dlouhém tenkém pásu zatíženém tahem
Více5. Elektromagnetické kmitání a vlnění
5. Elektomagnetické kmitání a vlnění 5.1 Oscilační obvod Altenáto vyábí střídavý poud o fekvenci 50 Hz. V paxi potřebujeme napětí ůzných fekvencí. Místo fekvence používáme pojem kmitočet. Různé fekvence
VíceZáklady elektrotechniky
Základy elektotechniky 8. přednáška Elektoagnetisus Elektoagnetisus Elektoagnetisus - agnetické účinky el. poudu Biot - Savatův zákon (zákon celkového poudu) Magnetická indukce Magnetický tok Apéův zákon
VíceZákladní vlastnosti elektrostatického pole, probrané v minulých hodinách, popisují dvě diferenciální rovnice : konzervativnost el.
Aplikace Gaussova zákona ) Po sestavení základní ovnice elektostatiky Základní vlastnosti elektostatického pole, pobané v minulých hodinách, popisují dvě difeenciální ovnice : () ot E konzevativnost el.
VíceMAGNETICKÉ POLE CÍVEK V HELMHOLTZOVĚ USPOŘÁDÁNÍ
Úloha č. 6 a MAGNETICKÉ POLE CÍVEK V HELMHOLTZOVĚ USPOŘÁDÁNÍ ÚKOL MĚŘENÍ:. Změřte magnetickou indukci podél osy ovinných cívek po případy, kdy vdálenost mei nimi je ovna poloměu cívky R a dále R a R/..
Více8. Antény pro pásma DV, SV, KV
8. Antény po pásma DV, SV, KV hlediska po výbě - kmitočtové pásmo, šíření vln, směové vlastnosti, výkony, cena 8.1 Vysílací antény po pásma DV, SV - povchová vlna - vetikální polaizace - ozhlas AM všesměové
Více2.1.2 Jaký náboj projde proudovodičem, klesá-li v něm proud z 18 A na nulu tak, že za každou sekundu klesne hodnota proudu na polovinu?
. LKTCKÝ POD.. lektický odpo, páce a výkon el. poudu.. Jaké množství el. náboje Q pojde vodičem za t = 0 s, jestliže a) poud = 5 A je stálý, b) poud ovnoměně oste od nuly do A?.. Jaký náboj pojde poudovodičem,
VíceVYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ FAKULTA STAVEBNÍ GB02 FYZIKA II MODUL M01 ELEKTŘINA A MAGNETISMUS
VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ FAKULTA STAVEBNÍ PROF. ING. BOHUMIL KOKTAVÝ, CSC., DOC. ING. PAVEL KOKTAVÝ, CSC., PH.D. GB FYZIKA II MODUL M1 ELEKTŘINA A MAGNETISMUS STUDIJNÍ OPORY PRO STUDIJNÍ PROGRAMY
Vícek + q. Jestliže takový dipól kmitá s frekvencí ν (odpovídající
Vlastnosti kmitajíího dipólu Podle klasiké teoie je nejefektivnějším zdojem elektomagnetikého záření kmitajíí elektiký dipól. Intenzita jeho záření o několik řádů převyšuje intenzity ostatníh zdojů záření
VíceElektrický náboj [q] - základní vlastnost částic z hlediska EM pole - kladný (nositel proton), záporný (nositel elektron) 19
34 Elektomagnetické pole statické, stacionání, nestacionání zásady řešení v jednoduchých geometických stuktuách, klasifikace postředí (lineaita, homogenita, dispeze, anizotopie). Vypacoval: Onda, otja@seznam.cz
VíceVYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ BRNO UNIVERSITY OF TECHNOLOGY SNÍMAČ S VNESENOU IMPEDANCÍ EDDY CURRENT SENSOR DIPLOMOVÁ PRÁCE MASTER S THESIS
VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ BRNO UNIVERSITY OF TECHNOLOGY FAKULTA ELEKTROTECHNIKY A KOMUNIKAČNÍCH TECHNOLOGIÍ ÚSTAV AUTOMATIZACE A MĚŘICÍ TECHNIKY FACULTY OF ELECTRICAL ENGINEERING AND COMMUNICATION
VíceI. Statické elektrické pole ve vakuu
I. Statické elektické pole ve vakuu Osnova:. Náboj a jeho vlastnosti 2. Coulombův zákon 3. Intenzita elektostatického pole 4. Gaussova věta elektostatiky 5. Potenciál elektického pole 6. Pole vodiče ve
Více3.7. Magnetické pole elektrického proudu
3.7. Magnetické pole elektického poudu 1. Znát Biotův-Savatův zákon a umět jej použít k výpočtu magnetické indukce v jednoduchých případech (okolí přímého vodiče, ve středu oblouku apod.).. Pochopit význam
VíceIV. Magnetické pole ve vakuu a v magnetiku. 1. Magnetické pole el. proudu 2. Vlastnosti mg. pole 3. Magnetikum
IV. Magnetické pole ve vakuu a v magnetiku Osnova: 1. Magnetické pole el. poudu 2. Vlastnosti mg. pole 3. Magnetikum 1. Magnetické pole el. poudu histoický úvod podivné expeimenty ukazující neznámé silové
Více102FYZB-Termomechanika
České vysoké učení technické v Praze Fakulta stavební katedra fyziky 102FYZB-Termomechanika Sbírka úloh (koncept) Autor: Doc. RNDr. Vítězslav Vydra, CSc Poslední aktualizace dne 20. prosince 2018 OBSAH
Více5. Měření vstupní impedance antén
5. Měření vstupní impedance antén 5.1 Úvod Anténa se z hlediska vnějších obvodů chová jako jednoban se vstupní impedancí Z vst, kteou můžeme zjistit měřením. U bezeztátové antény ve volném postou by se
Více1. Dvě stejné malé kuličky o hmotnosti m, jež jsou souhlasně nabité nábojem Q, jsou 3
lektostatické pole Dvě stejné malé kuličk o hmotnosti m jež jsou souhlasně nabité nábojem jsou pověšen na tenkých nitích stejné délk v kapalině s hustotou 8 g/cm Vpočtěte jakou hustotu ρ musí mít mateiál
VíceELT1 - Přednáška č. 4
ELT1 - Přednáška č. 4 Statická elektřina a vodivost 2/2 Rozložení elektostatických nábojů Potenciál el. pole, el. napětí, páce Coulombův zákon Bodový náboj - opakování Coulombův zákon - síla, kteou působí
VíceLaboratorní úloha č. 2 Vzájemná induktivní vazba dvou kruhových vzduchových cívek - Faradayův indukční zákon. Max Šauer
Laboratorní úloha č. Vzájemná induktivní vazba dvou kruhových vzduchových cívek - Faradayův indukční zákon Max Šauer 14. prosince 003 Obsah 1 Popis úlohy Úkol měření 3 Postup měření 4 Teoretický rozbor
VíceELEKTROMAGNETICKÉ VLNY VE VOLNÉM PROSTŘEDÍ
ELEKTROMAGNETICKÉ VLNY VE VOLNÉM PROSTŘEDÍ V celé této kapitole budeme předpokládat, že se pohybujeme v neomezeném lineáním homogenním izotopním postředí s pemitivitou = 0, pemeabilitou = 0 a měnou vodivostí.
Více4. konference o matematice a fyzice na VŠT Brno, Fraktály ve fyzice. Oldřich Zmeškal
4. konfeence o matematice a fyzice na VŠT Bno, 15. 9. 25 Faktály ve fyzice Oldřich Zmeškal Ústav fyzikální a spotřební chemie, Fakulta chemická, Vysoké učení technické, Pukyňova 118, 612 Bno, Česká epublika
Více9 OHŘEV NOSNÍKU VYSTAVENÉHO LOKÁLNÍMU POŽÁRU (řešený příklad)
9 OHŘEV NOSNÍKU VYSTAVENÉHO LOKÁLNÍMU POŽÁRU (řešený příklad) Vypočtěte tepelný tok dopadající na strop a nejvyšší teplotu průvlaku z profilu I 3 při lokálním požáru. Výška požárního úseku je 2,8 m, plocha
VícePříloha-výpočet motoru
Příloha-výpočet motoru 1.Zadané parametry motoru: vrtání d : 77mm zdvih z: 87mm kompresní poměr ε : 10.6 atmosférický tlak p 1 : 98000Pa teplota nasávaného vzduchu T 1 : 353.15K adiabatický exponent κ
VíceFabryův-Perotův rezonátor
Úvod do laseové tehniky KFE FJFI ČVUT Paha Pet Koanda, 00 Fabyův-Peotův ezonáto Fabyův-Peotův ezonáto je optiké zařízení tvořené dvěma plan-paalelními (ovnoběžnými) ovinnými částečně odaznými plohami (ideálně
VíceNávrh: volba druhu vodiče pro dané prostředí pro dané podmínky. způsob ů uložení vodiče stanovení průřezu vodiče pro určitý výkon při daném uložení
Hlavní zásady pro dimenzování Radek Procházka (xprocha1@el.cvut.cz) Elektrické instalace nízkého napětí 007/08 Obecně Návrh: volba druhu vodiče pro dané prostředí pro dané podmínky způsob ů uložení vodiče
VíceELEKTŘINA A MAGNETIZMUS Řešené úlohy a postupy: Spojité rozložení náboje
EEKTŘINA A MAGNETIZMUS Řešené úlohy a postupy: Spojité ozložení náboje Pete Doumashkin MIT 006, překlad: Jan Pacák (007) Obsah. SPOJITÉ OZOŽENÍ NÁBOJE.1 ÚKOY. AGOITMY PO ŘEŠENÍ POBÉMU ÚOHA 1: SPOJITÉ OZOŽENÍ
VíceSkalární a vektorový popis silového pole
Skalární a vektorový popis silového pole Elektrické pole Elektrický náboj Q [Q] = C Vlastnost materiálových objektů Interakce (vzájemné silové působení) Interakci (vzájemné silové působení) mezi dvěma
VíceProjekt: Inovace oboru Mechatronik pro Zlínský kraj Registrační číslo: CZ.1.07/1.1.08/
Projekt: Inovace oboru Mechatronik pro Zlínský kraj Registrační číslo: CZ.1.07/1.1.08/03.0009 1. Základní informace o této fyzikální veličině Symbol vlastní indukčnosti je L, základní jednotka henry, symbol
VíceÚkol č. 1: Změřte dynamickou viskozitu denaturovaného lihu a stolního oleje Ubbelohdeho viskozimetrem.
Měření dynamické viskozity kapalin Měření dynamické viskozity kapalin Úkol č : Změřte dynamickou viskozitu denatuovaného lihu a stolního oleje Ubbelohdeho viskozimetem Pomůcky Ubbelohdeův viskozimet, vodní
VíceZÁKLADY STAVEBNÍ FYZIKY
ZÁKLADY STAVEBNÍ FYZIKY Doc.Ing.Václav Kupilík, CSc. První termodynamická věta představuje zákon o zachování energie. Podle tohoto zákona nemůže energie samovolně vznikat nebo zanikat, ale může se pouze
VíceUčební text k přednášce UFY102
Matematický popis vlnění vlna - ozuch šířící se postředím zachovávající svůj tva (pofil) Po jednoduchost začneme s jednodimenzionální vlnou potože ozuch se pohybuje ychlostí v, musí být funkcí jak polohy
VíceVÍŘIVÉ PROUDY DZM 2013 1
VÍŘIVÉ PROUDY DZM 2013 1 2 VÍŘIVÉ PROUDY ÚVOD Vířivé proudy tvoří druhou skupinu v metodách, které využívají ke zjišťování vad materiálu a výrobků působení elektromagnetického pole. Na rozdíl od metody
Více7. MĚŘENÍ ODPORU 38XEMC P7 1
7. MĚŘEÍ ODPO Etalony odpo Měření odpo -metem a -metem (chyby metody - měření malých a velkých odpoů - šivé vlivy a jejich odstanění) Séiová sovnávací metoda (přesnost, žití, šivé vlivy) Převodník Wheatstoneův
Vícev 1 = at 1, (1) t 1 = v 1
Příklad Statující tyskové letadlo musí mít před vzlétnutím ychlost nejméně 360 km/h. S jakým nejmenším konstantním zychlením může statovat na ozjezdové dáze dlouhé,8 km? Po ychlost v ovnoměně zychleného
VíceElektromechanický oscilátor
- 1 - Elektromechanický oscilátor Ing. Ladislav Kopecký, 2002 V tomto článku si ukážeme jeden ze způsobů, jak využít silové účinky cívky s feromagnetickým jádrem v rezonanci. I člověk, který neoplývá technickou
VíceElektřina a magnetismus Elektrostatické pole
Elektostatické pole Elektostatické pole je posto (v okolí elekticky nabitých částic/těles), ve kteém na sebe náboje působí elektickými silami. Zdojem elektostatického pole jsou elektické náboje (vázané
VíceČÁST V F Y Z I K Á L N Í P O L E. 18. Gravitační pole 19. Elektrostatické pole 20. Elektrický proud 21. Magnetické pole 22. Elektromagnetické pole
Kde se nacházíme? ČÁST V F Y Z I K Á L N Í P O L E 18. Gravitační pole 19. Elektrostatické pole 20. Elektrický proud 21. Magnetické pole 22. Elektromagnetické pole Mapování elektrického pole -jak? Detektorem.Intenzita
VíceŘešení úloh krajského kola 58. ročníku fyzikální olympiády Kategorie B Autor úloh: J. Thomas
Řešení úlo kajskéo kola 58 očníku fyzikální olympiády Kategoie B Auto úlo: J Tomas a) Doba letu střely od okamžiku výstřelu do zásau označíme t V okamžiku výstřelu se usa nacází ve vzdálenosti s měřené
VíceU218 - Ústav procesní a zpracovatelské techniky FS ČVUT v Praze. Přenos tepla. Přehled základních rovnic
U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze I. Bilance vnitřní enegie Přenos tepla Přehled základních ovnic Fyzikální vlastnost P ρ ue u E vnitřní enegie Hustota toku IP q q - hustota tepelného
VíceGAUSSŮV ZÁKON ELEKTROSTATIKY
GAUSSŮV ZÁKON ELEKTROSTATIKY PLOCHA JAKO VEKTOR Matematický doplněk n n Elementární plocha ΔS ds Ploše přiřadíme vektor, který 1) je k této ploše kolmý 2) má velikost rovnou velikosti (obsahu) plochy Δ
VíceVyužití komplementarity (duality) štěrbiny a páskového dipólu M
Přechodné typy antén a) štěrbinové antény - buzení el. polem napříč štěrbinou (vlnovod) z - galvanicky generátor mezi hranami - zdrojem záření - pole ve štěrbině (plošná a.) nebo magnetický proud (lineární
VíceProudění plynu vakuovým potrubím
Poudění pynu vakuovým potubím - ozdí taků - poud pynu - vodivost, (odpo) potubí Jaká je anaogie s eektickými veičinami? Vacuum Technoogy J.Šandea, FEE, TU Bno Poudění pynu vakuovým potubím Je třeba znát
Více3.1. Magnetické pole ve vakuu a v látkovém prostředí Elektromagnetická indukce Energie a silové účinky magnetického pole...
Obsah Předmluva... 4. Elektostatika.. Elektostatické pole ve vakuu... 5.. Elektostatické pole v dielektiku... 9.3. Kapacita. Kondenzáto....4. Enegie elektostatického pole... 6. Elektický poud.. Elektický
VíceF r. Umístěme do P jinou elektricky nabitou částici. Síla na ni působící Elektromagnetická interakce
. ELEKTROMAGNETISMUS.0. Elektomagnetická inteakce vzájemné působení elekticky nabitých částic Mechanismus: Každá pohybující se elekticky nabitá částice vytváří v okolním postou elektomagnetické pole, kteé
VícePŘÍLOHA A. ÚSTAV VÝKONOVÉ ELEKTROTECHNIKY A ELEKTRONIKY Fakulta elektrotechniky a komunikačních technologií 72 Vysoké učení technické v Brně
Fakulta elektrotechniky a komunikačních technologií 72 Vysoké učení technické v Brně PŘÍLOHA A Obrázek 1-A Rozměrový výkres - řez stroje Označení Název rozměru D kex Vnější průměr kostry D kvn Vnitřní
VíceDřevěné nosníky se zářezem v podpoře
Příloha k článku na potálu TZB-ino Auto: Ing. Bohumil Koželouh, CSc., soudní znalec Posuzování dřevěných nosníků se zářezy v uložení (ČSN EN 1995-1-1) Při posuzování únosnosti dřevěných pvků se musí uvážit
VíceFYZIKA II. Petr Praus 9. Přednáška Elektromagnetická indukce (pokračování) Elektromagnetické kmity a střídavé proudy
FYZIKA II Petr Praus 9. Přednáška Elektromagnetická indukce (pokračování) Elektromagnetické kmity a střídavé proudy Osnova přednášky Energie magnetického pole v cívce Vzájemná indukčnost Kvazistacionární
VíceA) Dvouvodičové vedení
A) Dvouvodičové vedení vedení symetické (shodné impednce vodičů vůči zemi) vede vění od MHz do mx. stovek MHz, dominntní vid TEM běžné hodnoty vové impednce: 3 Ω, 6 Ω impednce se zvětší, pokud se zmenší
VíceStanovení požární odolnosti. Přestup tepla do konstrukce v ČSN EN
Stanovení požární odolnosti NAVRHOVÁNÍ OCELOVÝCH KONSTRUKCÍ NA ÚČINKY POŽÁRU ČSN EN 1993-1-2 Ing. Jiří Jirků Ing. Zdeněk Sokol, Ph.D. Prof. Ing. František Wald, CSc. 1 2 Přestup tepla do konstrukce v ČSN
VíceTERMOMECHANIKA 15. Základy přenosu tepla
FSI VUT v Brně, Energetický ústav Odbor termomechaniky a techniky prostředí Prof. Ing. Milan Pavelek, CSc. TERMOMECHANIKA 15. Základy přenosu tepla OSNOVA 15. KAPITOLY Tři mechanizmy přenosu tepla Tepelný
VíceZáření KZ. Význam. Typy netermálního záření. studium zdrojů a vlastností KZ. energetické ztráty KZ. synchrotronní. brzdné.
Zářivé procesy Podmínky vyzařování, Larmorův vzorec, Thomsonův rozptyl, synchrotronní záření, brzdné záření, Comptonův rozptyl, čerenkovské záření, spektum zdroje KZ Záření KZ Význam studium zdrojů a vlastností
VíceIntegrovaná střední škola, Sokolnice 496
Integrovaná střední škola, Sokolnice 496 Název projektu: Moderní škola Registrační číslo: CZ.1.07/1.5.00/34.0467 Název klíčové aktivity: V/2 - Inovace a zkvalitnění výuky směřující k rozvoji odborných
VíceNÁVRH TRANSFORMÁTORU. Postup školního výpočtu distribučního transformátoru
NÁVRH TRANSFORMÁTORU Postup školního výpočtu distribučního transformátoru Pro návrh transformátoru se zadává: - zdánlivý výkon S [kva ] - vstupní a výstupní sdružené napětí ve tvaru /U [V] - kmitočet f
VícePříklady elektrostatických jevů - náboj
lektostatika Hlavní body Příklady elektostatických jevů. lektický náboj, elementání a jednotkový náboj Silové působení náboje - Coulombův zákon lektické pole a elektická intenzita, Páce v elektostatickém
VíceŘešení testu 2b. Fyzika I (Mechanika a molekulová fyzika) NOFY ledna 2016
Řešení testu b Fika I (Mecanika a molekulová fika NOFY. ledna 6 Příklad Zadání: Po kouli o poloměu se be pokluovaní valí malá koule o poloměu. Jaká bude úlová clost otáčení malé koule v okamžiku kd se
VíceStavba atomu: Atomové jádro
Stavba atomu: tomové jádo Výzkum stuktuy hmoty: Histoie Jen zdánlivě existuje hořké či sladké, chladné či hoké, ve skutečnosti jsou pouze atomy a pázdno. Démokitos, 46 37 př. n.l. Heni Becqueel 85 98 objev
VícePřehled veličin elektrických obvodů
Přehled veličin elektrických obvodů Ing. Martin Černík, Ph.D Projekt ESF CZ.1.7/2.2./28.5 Modernizace didaktických metod a inovace. Elektrický náboj - základní vlastnost některých elementárních částic
VíceVYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ
VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ BRNO UNIVERSITY OF TECHNOLOGY FAKULTA STROJNÍHO INŽENÝRSTVÍ ÚSTAV VÝROBNÍCH STROJŮ, SYSTÉMŮ A ROBOTIKY KONSTRUKČNÍ A PROCESNÍ INŽENÝRSTVÍ FACULTY OF MECHANICAL ENGINEERING
VíceCavendishův pokus: Určení gravitační konstanty,,vážení Země
Cavendishův pokus: Učení gavitační konstanty,,vážení Země Jiří Kist - Mendlovo gymnázium, Opava, SO@seznam.cz Teeza Steinhatová - gymnázium J. K. Tyla Hadec Kálové, SteinT@seznam.cz 1. Úvod Abstakt: Cílem
Více6A Paralelní rezonanční obvod
6A Paalelní ezonanční obvod Cíl úlohy Paktickým měřením ověřit základní paamety eálného paalelního ezonančního obvodu (PRO) - činitel jakosti Q, ezonanční kmitočet f a šířku pásma B. Vyšetřit selektivní
VíceCvičení z termomechaniky Cvičení 6.
Příklad 1: Pacovní látkou v poovnávacím smíšeném oběhu spalovacího motou je vzduch o hmotnosti 1 [kg]. Počáteční tlak je 0,981.10 5 [Pa] při teplotě 30 [ C]. Kompesní pomě je 7, stupeň zvýšení tlaku 2
Vícerdr r 1 r 2 Spojky třecí lamelové Lamela Přítlačný kotouč Setrvačník
oment přenášený spojkou Lamela Přítlačný kotouč pojky třecí lamelové etvačník F d i - výpočtový (účinný) polomě spojky - počet třecích ploch - moment přenášený spojkou Základní ovnice : F t F. f třecí
VíceZákladní zákony a terminologie v elektrotechnice
Základní zákony a terminologie v elektrotechnice (opakování učiva SŠ, Fyziky) Určeno pro studenty komb. formy FMMI předmětu 452702 / 04 Elektrotechnika Zpracoval: Jan Dudek Prosinec 2006 Elektrický náboj
VíceRE - tenký přívodní drátek, kmitočtově nezávislá zpětná vazba RC - nevadí, oproti rc je malý
ML FKT VT V NĚ J.oušek / lektonické součástky / P8 Mezní kmitočty ipoláního tanzistou Při vysokých kmitočtech poudové zesílení klesá lineáně s f: - časová konstanta c - doa půletu nosičů ází a kolektoem
VíceFyzika. Fyzikální veličina - je mírou fyzikální vlastnosti, kterou na základě měření vyjadřujeme ve zvolených jednotkách
Fyzika Studuje objekty neživé příody a vztahy mezi nimi Na základě pozoování a pokusů studuje obecné vlastnosti látek a polí, indukcí dospívá k obecným kvantitativním zákonům a uvádí je v logickou soustavu
Více, F je síla působící mezi náboji, Q je velikost nábojů, r je jejich r vzdálenost, k je konstanta
Elektřina a magnetismus elektický náboj el. síla el. pole el. poud ohmův z. mag. pole mag. pole el. poudu elmag. indukce vznik střídavého poudu přenos střídavého poudu Elektřina světem hýbe Elektický náboj
VíceU218 - Ústav procesní a zpracovatelské techniky FS ČVUT v Praze. ! t 2 :! Stacionární děj, bez vnitřního zdroje, se zanedbatelnou viskózní disipací
VII. cená konvekce Fourier Kirchhoffova rovnice T!! ρ c p + ρ c p u T λ T + µ d t :! (g d + Q" ) (VII 1) Stacionární děj bez vnitřního zdroje se zanedbatelnou viskózní disipací! (VII ) ρ c p u T λ T 1.
VíceOsnova kurzu. Základy teorie elektrického pole 2
Osnova kurzu 1) Úvodní informace; zopakování nejdůležitějších vztahů 2) Základy teorie elektrických obvodů 1 3) Základy teorie elektrických obvodů 2 4) Základy teorie elektrických obvodů 3 5) Základy teorie
VíceTrivium z optiky Vlnění
Tivium z optiky 7 1 Vlnění V této kapitole shnujeme základní pojmy a poznatky o vlnění na přímce a v postou Odvolávat se na ně budeme často v kapitolách následujících věnujte poto vyložené látce náležitou
VíceZákladem molekulové fyziky je kinetická teorie látek. Vychází ze tří pouček:
Molekulová fyzika zkoumá vlastnosti látek na základě jejich vnitřní struktury, pohybu a vzájemného působení částic, ze kterých se látky skládají. Termodynamika se zabývá zákony přeměny různých forem energie
VíceElektromagnetismus 163
Elektromagnetismus 163 I I H= 2πr Magnetické pole v blízkosti vodi e s proudem x r H Relativní permeabilita Materiály paramagnetické feromagnetické (nap. elezo, nikl, kobalt) diamagnetické Ve vzduchu je
Vícedo strukturní rentgenografie e I
Úvod do stuktuní entgenogafie e I Difakce tg záření na kystalu Metody chaakteizace nanomateiálů I RND. Věa Vodičková, PhD. Studium kystalové stavby Difakce elektonů, neutonů, tg fotonů Kystal ideální mřížka
Více6. Jaký je výkon vařiče, který ohřeje 1 l vody o 40 C během 5 minut? Měrná tepelná kapacita vody je W)
TEPLO 1. Na udržení stále teploty v místnosti se za hodinu spotřebuje 4,2 10 6 J tepla. olik vody proteče radiátorem ústředního topení za hodinu, jestliže má voda při vstupu do radiátoru teplotu 80 ºC
VíceZákladní pasivní a aktivní obvodové prvky
OBSAH Strana 1 / 21 Přednáška č. 2: Základní pasivní a aktivní obvodové prvky Obsah 1 Klasifikace obvodových prvků 2 2 Rezistor o odporu R 4 3 Induktor o indukčnosti L 8 5 Nezávislý zdroj napětí u 16 6
VíceŘešení: Nejdříve musíme určit sílu, kterou působí kladka proti směru pohybu padajícího vědra a napíná tak lano. Moment síly otáčení kladky je:
Přijímací zkouška na navazující magisterské studium - 16 Studijní program Fyzika - všechny obory kromě Učitelství fyziky-matematiky pro střední školy, Varianta A Příklad 1 (5 bodů) Jak dlouho bude padat
VíceUrčeno pro posluchače bakalářských studijních programů FS
rčeno pro posluchače bakalářských studijních programů FS 3. STŘÍDAVÉ JEDNOFÁOVÉ OBVODY Příklad 3.: V obvodě sestávajícím ze sériové kombinace rezistoru, reálné cívky a kondenzátoru vypočítejte požadované
VíceJaký význam má kritický kmitočet vedení? - nejnižší kmitočet vlny, při kterém se vlna začíná šířit vedením.
Jaký význam má kritický kmitočet vedení? - nejnižší kmitočet vlny, při kterém se vlna začíná šířit vedením. Na čem závisí účinnost vedení? účinnost vedení závisí na činiteli útlumu β a na činiteli odrazu
VíceZáklady elektrotechniky
Základy elektrotechniky Přednáška Transformátory deální transformátor r 0; 0 bez rozptylu mag. toků 0, Φ Φmax. sinωt ndukované napětí: u i N d N dt... cos t max imax N..f. 4,44..f.N d ui N i 4,44. max.f.n
Více19. Elektromagnetická indukce
19. Elektromagnetická indukce Nestacionární magnetické pole časově proměnné. Existuje kolem nehybných vodičů s proměnným proudem, kolem pohybujících se vodičů s konstantním nebo proměnným proudem nebo
VíceRezistor je součástka kmitočtově nezávislá, to znamená, že se chová stejně v obvodu AC i DC proudu (platí pro ideální rezistor).
Rezistor: Pasivní elektrotechnická součástka, jejíž hlavní vlastností je schopnost bránit průchodu elektrickému proudu. Tuto vlastnost nazýváme elektrický odpor. Do obvodu se zařazuje za účelem snížení
Víceu = = B. l = B. l. v [V; T, m, m. s -1 ]
5. Elektromagnetická indukce je děj, kdy ve vodiči, který se pohybuje v magnetickém poli a protíná magnetické, indukční čáry, vzniká elektrické napětí. Vodič se stává zdrojem a je to nejrozšířenější způsob
VíceKatedra obecné elektrotechniky Fakulta elektrotechniky a informatiky, VŠB - TU Ostrava 8. TRANSFORMÁTORY
Katedra obecné elektrotechniky Fakulta elektrotechniky a informatiky, VŠB - T Ostrava 8. TRANSFORMÁTORY 8. Princip činnosti 8. Provozní stavy skutečného transformátoru 8.. Transformátor naprázdno 8.. Transformátor
VíceTERMIKA II. Stacionární vedení s dokonalou i nedokonalou izolací; Obecná rovnice vedení tepla; Přestup a prostup tepla;
TERMIKA II Šíření tepla vedením, prouděním a zářením; Stacionární vedení s dokonalou i nedokonalou izolací; Nestacionární vedení tepla; Obecná rovnice vedení tepla; Přestup a prostup tepla; 1 Šíření tepla
Více1 Zatížení konstrukcí teplotou
1 ZATÍŽENÍ KONSTRUKCÍ TEPLOTOU 1 1 Zatížení konstrukcí teplotou Časově proměnné nepřímé zatížení Klimatické vlivy, zatížení stavebních konstrukcí požárem Účinky zatížení plynou z rozšířeného Hookeova zákona
Více9 Měření na jednofázovém transformátoru při různé činné zátěži
9 Měření na jednofázovém transformátoru při různé činné zátěži 9. Zadání úlohy a) změřte, jak se mění účiník jednofázového transformátoru se změnou zatížení sekundárního vinutí, b) u všech měření vyhodnoťte
VíceElektromagnetické jevy, elektrické jevy 4. Elektrický náboj, elektrické pole
Elektomagnetické jevy, elektické jevy 4. Elektický náboj, elektické pole 4. Základní poznatky (duhy el. náboje, vodiče, izolanty) Někteé látky se třením dostávají do zvláštního stavu přitahují lehká tělíska.
Více1.7.2 Moment síly vzhledem k ose otáčení
.7. oment síly vzhledem k ose otáčení Předpoklady 70 Pedagogická poznámka Situaci tochu komplikuje skutečnost, že žáci si ze základní školy pamatují součin a mají pocit, že se pouze opakuje notoicky známá
VíceŠíření tepla. Obecnéprincipy
Šíření tepla Obecnéprincipy Šíření tepla Obecně: Šíření tepla je výměna tepelné energie v tělese nebo mezi tělesy, která nastává při rozdílu teplot. Těleso s vyšší teplotou má větší tepelnou energii. Šíření
VíceTeplota je nepřímo měřená veličina!!!
TERMOVIZE V PRAXI Roman Vavřička ČVUT v Praze, Fakulta strojní Ústav techniky prostředí 1/48 Teplota je nepřímo měřená veličina!!! Základní rozdělení senzorů teploty: a) dotykové b) bezdotykové 2/48 1
VíceTermomechanika 9. přednáška Doc. Dr. RNDr. Miroslav Holeček
Termomechanika 9. přednáška Doc. Dr. RNDr. Miroslav Holeček Upozornění: Tato prezentace slouží výhradně pro výukové účely Fakulty strojní Západočeské univerzity v Plzni. Byla sestavena autorem s využitím
VíceNázev školy: Střední odborná škola stavební Karlovy Vary Sabinovo náměstí 16, 360 09, Karlovy Vary Autor: MIROSLAV MAJCHER Název materiálu:
Název školy: Střední odborná škola stavební Karlovy Vary Sabinovo náměstí 16, 360 09, Karlovy Vary Autor: MIROSLAV MAJCHER Název materiálu: VY_32_INOVACE_17_ VÝPOČET MAGNETICKÉHO INDUKČNÍHO TOKU _E1-3
VíceGravitační a elektrické pole
Gavitační a elektické pole Newtonův gavitační zákon Aistotelés (384-3 př. n. l.) předpokládal, že na tělesa působí síla směřující svisle dolů. Poto jsou těžké předměty (skály tvořící placatou Zemi) dole
VíceELEKTRICKÝ NÁBOJ COULOMBŮV ZÁKON INTENZITA ELEKTRICKÉHO POLE
ELEKTRICKÝ NÁBOJ COULOMBŮV ZÁKON INTENZITA ELEKTRICKÉHO POLE 1 ELEKTRICKÝ NÁBOJ Elektický náboj základní vlastnost někteých elementáních částic (pvní elektické jevy pozoovány již ve staověku janta (řecky
VíceStacionární magnetické pole. Kolem trvalého magnetu existuje magnetické pole.
Magnetické pole Stacionární magnetické pole Kolem trvalého magnetu existuje magnetické pole. Stacionární magnetické pole Pilinový obrazec magnetického pole tyčového magnetu Stacionární magnetické pole
VíceStacionární magnetické pole
Stacionání magnetické poe Vzájemné siové působení vodičů s poudem a pemanentních magnetů Magnetické jevy - známy od středověku, přesnější poznatky 19. stoetí. Stacionání magnetické poe: zdojem je nepohybující
Více