U218 - Ústav procesní a zpracovatelské techniky FS ČVUT v Praze. Přenos tepla. Přehled základních rovnic
|
|
- Julie Müllerová
- před 7 lety
- Počet zobrazení:
Transkript
1 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze I. Bilance vnitřní enegie Přenos tepla Přehled základních ovnic Fyzikální vlastnost P ρ ue u E vnitřní enegie Hustota toku IP q q - hustota tepelného toku Zdoj P" ( g p u τ : (g d Q" Difeenciální tva (po spojení s ovnicí kontinuity a úpavě Kontolní objem mateiální ρ Du E q p u τ : (g d Q" (I Dt ychlost akumulace vnitřní enegie v mateiálovém objemu teplo přivedené za jednotku času konduktivně povchem kontolního objemu 3 evezibilní páce vykonaná za jednotku času při expanzi ( u > 0 esp. spotřebovaná při kompesi ( u < 0 4 nevatná páce vykonaná za jednotku času vazkým třením uvnitř mateiálového elementu 5 výkon zdoje enegetické přeměny uvnitř elementu (Jouleovo teplo, ozpouštěcí teplo, eakční teplo chemických, jadených, biologických přeměn Kontolní objem pevný u ρ t (I E u ue p u τ : (g d Q" q A B A časová část změny vnitřní enegie (ychlost akumulace v pevném kontolním objemu B konvektivní část změny vnitřní enegie (makoskopickým pohybem-přítokem, odtokem teplo přivedené za jednotku času konduktivně povchem kontolního objemu 3 evezibilní páce vykonaná za jednotku času při expanzi ( u > 0 esp. spotřebovaná při kompesi ( u < 0 4 nevatná páce vykonaná za jednotku času vazkým třením uvnitř pevného elementu 5 výkon zdoje enegetické přeměny uvnitř elementu (Jouleovo teplo, ozpouštěcí teplo, eakční teplo chemických, jadených, biologických přeměn Přenos tepla přehled základních ovnic
2 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze Integální tva d dt ρ ue dv n q ds ρ ue n u ds V S S V # τ # d Q " ( g dv : dv V (I ychlost akumulace vnitřní enegie v pevném kontolním objemu teplo přivedené za jednotku času konduktivně povchem kontolního objemu 3 zvýšení vnitřní enegie za jednotku času konvektivním přívodem povchem kont. objemu 4 mechanická enegie disipovaná za jednotku času uvnitř kontolního objemu 5 výkon zdoje enegetické přeměny uvnitř kontolního objemu Lze odvodit, že člen 4 v nestlačitelných kapalinách: V # # τ : d dv V" p z, (I 4 V " - objemový půtok daným kontolním elementem, p z - tlaková ztáta při poudění daným kontolním elementem. Přenos tepla přehled základních ovnic
3 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze II. Bilance entalpie Entalpie Při řešení technických úloh je většinou výhodnější pacovat s jinými temodynamickými funkcemi než s vnitřní enegií. Vzhledem k tomu, že většina pocesů v technické paxi pobíhá při konstantním tlaku, používá se nejčastěji entalpie h: h ue p v, (II u E vnitřní enegie, p tlak, v měný objem. Difeenciální tva Kontolní objem mateiální ρ c D v Dp (g (II p q ρ τ : d Q" Dt p Dt ovnice (II platí bez ohledu na to, je li v bilancovaném objemu plyn, kapalina nebo tuhá látka. V případě plynu k ovnici přistupuje ještě stavová ovnice plynu po vyjádření difeenciálního kvocientu (v/ p. Měná tepelná kapacita c p je definována vztahem: c p (h/ p. Nestlačitelná kapalina Nestlačitelná kapalina se zanedbatelnou objemovou oztažností (v/ p 0 Difeenciální tva Kontolní objem mateiální Kontolní objem pevný D ρ q (g (II 3 c p τ : d Q" Dt (II 4 (g ρ c p u q τ : d Q" t Integální tva Nestlačitelná kapalina u E h c p. d dt ρ c p dv n q ds ρ c p n u ds V S S V # τ # d Q " ( g dv : dv V (II 5 Přenos tepla přehled základních ovnic 3
4 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze III. Přenos tepla a jeho mechanismy epelný tok vyjádřený hustotou tepelného toku q může nastat třemi způsoby: vedením, konvekcí, zářením. Základním předpokladem k tomu, aby kteýkoliv z těchto dějů mohl pobíhat, je existence teplotního ozdílu. Smě přenosu je vždy oientován z místa s vyšší teplotou k místům s nižší teplotní hladinou.. Vedení tepla Přenos enegie inteakcemi mezi atomy a molekulami stagnantního spojitého postředí vznikající v důsledku neovnoměného ozložení teplot. Fouieův zákon Vazba mezi hustotou tepelného toku a ozložením teploty (teplotním polem (x,y,z v homogenním izotopním postředí: tepelná vodivost, teplotní gadient. Katézské souřadnice q, (III q _ q i x _ x i (III a (III b Složka x: Složka y: Složka z: q x q y q z y z x (III 3a (III 3b (III 3c Cylindické souřadnice Složka : Složka ϕ: Složka z: q qϕ q z ϕ z (III 4a (III 4b (III 4c Přenos tepla přehled základních ovnic 4
5 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze v nehomogennín anizotopním postředí: q, tenzo tepelné vodivosti. (III 5 epelná vodivost Plyny - řádově x. 0,0 W/m.K - s ostoucí teplotou oste Kapaliny - řádově x. 0, W/m.K - s ostoucí teplotou míně klesá (vyjímkou je voda, u kteé v ozsahu 0 až 00 C tepelná vodivost oste uhé látky - nekovové mateiály x. (0, W/m.K - kovy 0 00 W/m.K. Konvektivní přestup tepla Konvektivní přenos tepla se může uskutečnit pouze při makoskopickém pohybu spojitého postředí, tj. při poudění tekutin. Jestliže teplotní ozložení v tekutině, na kteou působí pole objemových sil, vyvolá ozdíly hustot dojde vlivem ozdílu hustot k makoskopickému pohybu tekutiny nastane tzv. volná (přiozená konvekce. Pokud je poudění vyvoláno např. čepadlem nebo ventilátoem, hovoříme o konvekci nucené. Newtonův vztah Empiický vztah. q n qn α ( f S, (III 6 n vekto nomály, q n α f S hustota tepelného toku ve směu nomály k povchu, součinitel přestupu (přenosu tepla, teplota v jádře poudícího média, teplota stěny. 3. Přenos tepla zářením uhé látky, kapaliny a někteé plyny emitují, zvláště při vyšších teplotách, enegii ůzných foem UV záření, γ záření,... Nositelem přenášené enegie jsou elektomagnetické vlny. epelné záření (tepelná adiace; sálání se uplatňuje v obou vlnových délek přibližně m. Přenos tepla zářením mezi dvěma povchy o ůzných teplotách pobíhá naozdíl od předchozích mechanismů nezávisle na postředí, kteé posto mezi povchy vyplňuje. Přenos tepla přehled základních ovnic 5
6 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze Stefan Boltzmannův zákon vyjadřuje celkovou hustotu zářivého toku absolutně čeného tělesa q n q σ n ( s 4, (III 7 n vekto nomály, q n hustota tepelného toku ve směu nomály k povchu, (s (s σ Stefan Boltzmannova konstanta ; σ 5, W/m.K 4, teplota povchu. Přenos tepla přehled základních ovnic 6
7 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze IV. Fouie Kichhoffova ovnice. Fouie Kichhoffova ovnice Difeenciální tva Difeenciální ovnice přenosu entalpie po nestlačitelnou kapalinu se zanedbatelně malou objemovou oztažností D ρ q (g (IV c p τ : d Q" Dt Fouieův zákon v homogenním izotopním postředí q konstitutivní ovnice po newtonské kapaliny τ µ d (IV (IV 3 Fouie Kichhoffova ovnice (F.K. ovnice esp. v pevném kontolním objemu: D ρ c p µ d Dt ρ c p ρ c p u µ d t : (g d Q" (IV 4 : (g d Q" (IV ychlost akumulace entalpie v pevném kontolním objemu všemi mechanismy s vyjímkou záření ychlost konvektivního přívodu entalpie povchem kontolního objemu 3 ychlost konduktivního přívodu entalpie povchem kontolního objemu 4 ychlost disipace mechanické enegie v pevném kontolního objemu 5 výkon objemového zdoje enegetické přeměny uvnitř kontolního objemu Laplaceův opeáto Přenos tepla přehled základních ovnic 7
8 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze Přenos tepla přehled základních ovnic 8 Katézské souřadnice d u c t c p p µ ρ ρ : (g Q d " (IV 6a _. _ d x x x u t c p µ ρ : ( _._ g Q d " (IV 6b ( g i j ji ij j j j j j p Q d d x x u t c " µ ρ (IV 6c ( g i j ji ij z y x p Q d d z y x z u y u x u t c " µ ρ (IV 7 Cylindické souřadnice z u u u t c z p ϕ ρ ϕ (IV 8 (.. g s cylind i j ji ij Q d d z " µ ϕ Integální tva (IV 9 V S p V S p ds u n c ds q n dv t c τ ρ ρ # : V g dv Q dv d " ( # Použití F.K. ovnice Výpočet teplotního pole (ozložení teplot (t,x i v tuhé látce nebo newtonské kapalině. Následné stanovení hustoty tepelného toku q z teplotního ozložení.. F.K. ovnice po tuhé látky Vzhledem k tomu, že : 0 u a 0 d :
9 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze ρ c p Q" t ( g (IV 0 3. Řešení F.K. ovnice počáteční a okajové podmínky Počet počátečních podmínek časová deivace teploty podle času počáteční podmínka znalost teplotního ozložení v čase t 0 : (x i, t 0 0 (x i. Počet okajových podmínek Duhá deivace teploty podle souřadnice počet okajových podmínek. počet postoových souřadnic. Př. Nekonečná deska, neomezený válec, koule jedna postoová souřadnice okajové podmínky. Př. Konečný válec dvě postoové souřadnice 4 okajové podmínky. Př. Kvád tři postoové souřadnice 6 okajových podmínek. 4. ypy okajových podmínek 4. Okajová podmínka I. duhu (Diichletova Je zadána teplota stěny S jako funkce času: ( t, x 0 S ( t (IV Příklad: - ohřev kondenzující paou - chlazení voucí kapalinou 4. Okajová podmínka II. duhu (Neumannova Je zadána hustota tepelného toku q na stěně jako funkce času: (IV S ( t x x 0 q( t, x 0 q Příklad: - elektický ohřev (vytápěné desky, tubkové ohřívače opatřené topnou spiálou - přenos tepla zářením Přenos tepla přehled základních ovnic 9
10 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze Speciální případ: Izolovaný povch, osy nebo oviny symetie v tělese nebo objemu kapaliny při symetickém ohřevu nebo chlazení. n x 0 q( t, x 0 q (IV 3 S ( t Okajová podmínka III. duhu (Fouieova Podmínka spojitosti hustot tepelného toku na mezifázovém ozhaní poudící kapalina stěna: teplo převedené tělesu/z tělesa kondukcí (vedením teplo odvedené/přivedené postředím konvekcí x α ( x 0 f teplota v jádu poudícího postředí, S teplota stěny, α součinitel přestupu tepla (viz Přiozená, nucená konvekce. f S (IV Okajová podmínka IV. duhu Podmínka spojitosti hustot tepelného toku na styku dvou těles: ( ( x x H ( ( x x H (IV 5 Po tuhá tělesa a dokonalý styk přechází (IV 5 v podmínku spojitosti teplotních ozložení: ( ( (IV 6 x H x H Příklad: - složené stěny. Pozn. V paxi nelze tuto podmínku (IV 6 přesně ealizovat ; nutno zahnout tepelný odpo styku. Přenos tepla přehled základních ovnic 0
11 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze V. Stacionání vedení tepla Stacionání vedení tepla stagnantním postředím, tj. tělesy a kapalinou, ve kteé se nepojevuje přiozená konvekce. # ρ c p q Q" Q" t ( g ( g (V A. Stacionání jednoozměné vedení tepla bez vnitřních zdojů A. Neomezená deska A. Neomezený dutý válec A3. Kulová stěna B. Stacionání jednoozměné vedení tepla s vnitřním objemovým zdojem tepla B. Neomezená deska B. Neomezený válec, koule B3. Neomezená válcová a kulová stěna C. Stacionání ovinná a postoová pole A. Stacionání jednoozměné vedení tepla bez vnitřních zdojů Laplaceova ovnice 0 (V Katézské souřadnice x y z 0 (V 3 Cylindické souřadnice ϕ z 0 (V 4 Přenos tepla přehled základních ovnic
12 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze A. Neomezená deska A. Jedna deska x 0 OP: (x 0 Si (A OP: (x H Se eplotní pofil Přímkový pofil. x ( x H ( Si Se Si (A Hustota tepelného toku m plochy q x (A 3 ( Si Se H epelný tok stěnou o ploše S Q" qx S (A 4 emický odpo ( Si Q" Se H S (A 5 - tepelná vodivost desky H - tloušťka desky Si - teplota stěny desky na povchu desky blíže k počátku souřadného systému Se - teplota stěny desky na povchu desky dále od počátku souřadného systému A. Složená deska Hustota tepelného toku m plochy (A 6 qx ( Si Se H j j j epelný tok stěnou o ploše S Q" qx S (A 7 Přenos tepla přehled základních ovnic
13 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze A.3 Konvektivně konduktivní přenos tepla Hustota tepelného toku m plochy k součinitel postupu tepla. Součinitel postupu tepla ( qx k fi fe (A 8 k α i H j α j (A 9 j e emický odpo postředí na mezifázovém povchu ( Si Q" Se α S (A 0 Symboly: α i - součinitel přestupu tepla mezi tekutinou a povchem stěny nejblíže k počátku souřadného systému α e - součinitel přestupu tepla mezi tekutinou a povchem stěny nejdále od počátku souřadného systému j - tepelná vodivost j té desky H j - tloušťka j té desky fi - teplota v jádu tekutiny na staně stěny nejblíže k počátku souřadného systému fe - teplota v jádu tekutiny na staně stěny nejdále od počátku souřadného systému Si - teplota stěny kajní desky na povchu nejblíže k počátku souřadného systému Se - teplota stěny kajní desky na povchu nejdále od počátku souřadného systému Přenos tepla přehled základních ovnic 3
14 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze A. Neomezený dutý válec A. Jeden dutý válec 0 OP: ( i Si (A OP: ( e Se eplotní pofil Logaitmický pofil. ln ( ln ( e Si Se Se i e (A Hustota tepelného toku na poloměu na m délky Hypebolický pofil q( (A 3 ( Si Se e ln i epelný tok na m délky q" m π ln e i ( ( Si Se π D ln D e i Si Se (A 4 epelný tok na délce L Q" q " m L (A 5 emický odpo ( Si Q" Se ln( e / i π L (A 6 - tepelná vodivost desky D i - vnitřní půmě dutého válce D e - vnější půmě dutého válce Si - teplota stěny vnitřního povchu dutého válce Se - teplota stěny vnějšího povchu dutého válce Přenos tepla přehled základních ovnic 4
15 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze Lineání apoximace ln( e / i H / D H ( D e Di a D ( D e Di (A 7 Q" q S S π D L a q x dle (A 3 x Chyba apoximace: κ 0,5 elativní chyba apoximace < 4 % κ 0,67 elativní chyba apoximace <,4 % κ i / e D i /D e A. Složená válcová stěna epelný tok na m délky q" m j π D ln D j ej ij ( Si Se (A 8 epelný tok na délce L Q" q " m L (A 9 A.3 Konvektivně konduktivní přenos tepla Součinitel postupu tepla na m délky k m α D i i j π D ln D j ej ij α e D e (A 0 Součinitel postupu tepla vztažený na vnější povch složené válcové stěny k e k m π D e Součinitel postupu tepla vztažený na vnitřní povch složené válcové stěny k i k m π D i (A (A Hustota tepelného toku vztažená na m vnější plochy qe ke ( fi fe (A 3 Přenos tepla přehled základních ovnic 5
16 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze Hustota tepelného toku vztažená na m vnitřní plochy qi ki ( fi fe (A 4 epelný tok na m délky q" m k m ( fi fe (A 5 epelný tok na délce L Q" q m L (A 6 " e e e e L (A 7 Q q S q π D " i i i i L (A 8 Q q S q π D Symboly: α i - součinitel přestupu tepla mezi tekutinou a povchem válcové stěny nejblíže k počátku souřadného systému α e - součinitel přestupu tepla mezi tekutinou a povchem válcové stěny nejdále od počátku souřadného systému j - tepelná vodivost j té válcové stěny D i - vnitřní půmě kajní válcové stěny nejblíže k počátku souř.systému ; D i D i D e - vnější půmě kajní válcové stěny nejdále od počátku souř.systému ; D e D en D ij - vnitřní půmě j- té válcové stěny D ej - vnější půmě j té válcové stěny n - číslo poslední válcové stěny ; číslováno vzestupně směem od počátku souř. systému fi - teplota v jádu tekutiny na staně stěny nejblíže k počátku souřadného systému fe - teplota v jádu tekutiny na staně stěny nejdále od počátku souřadného systému Si - teplota stěny vnitřního povchu kajní válcové stěny nejblíže k počátku souř.s. Se - teplota stěny vnějšího povchu kajní válcové stěny nejdále od počátku souř. s. Přenos tepla přehled základních ovnic 6
17 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze A3. Kulová stěna 0 OP: ( i Si (A3 OP: ( e Se eplotní pofil Hypebolický pofil. e / e ( i e ( Si Se Se (A3 Hustota tepelného toku na poloměu Hypebolický pofil q( i e ( Si Se (A3 3 epelný tok Q" q( S 4π q( 4π i e ( Si Se (A3 4 emický odpo ( Si Q" Se i e 4π Di De π (A3 5 - tepelná vodivost kulové stěny D i - vnitřní půmě kulové stěny D e - vnější půmě kulové stěny Si - teplota stěny vnitřního povchu kulové stěny Se - teplota stěny vnějšího povchu kulové stěny Přenos tepla přehled základních ovnic 7
18 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze B. Stacionání jednoozměné vedení tepla s vnitřním objem. zdojem tepla Poissonova ovnice 0 ( g Q" (V 5 Katézské souřadnice ( g Q" 0 x y z (V 6 Cylindické souřadnice 0 ϕ z ( g Q" (V 7 Objemový zdoj Vazba mezi vnitřním objemovým zdojem tepla a hustotou tepelného toku: V q n S V objem tělesa o povchu S, n - nomála, q - hustota tepelného toku na ploše S. Př. Vedení tepla v el.vodiči pod poudem o půřezu S Q" ( g (V 8 ( el " ( g P I ρ I, Q V S L S (V 9 P výkon tepelného zdoje, V objem, elektický odpo ; ρ (el.l/s, S půřez vodiče, L délka vodiče, ρ (el měný elektický odpo I elektický poud, S půřez vodiče. Přenos tepla přehled základních ovnic 8
19 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze Přenos tepla přehled základních ovnic 9 B. Neomezená deska tloušťky H ( 0 g Q x " počátek souřad. systému v ose desky OP: osa desky (x 0 (/x 0 OP: povch desky OP III. duhu -(/x povch α( S f (B Integace ( C x Q x g " (B a ( C x C x Q g " (B b eplotní pofil Paabolický pofil ( / 4 8 ( H x H H Q x g f α " (B 3 ( 4/ 8 ( H x Bi H Q x g f ", (B 4 α H Bi, (B 5 Bi Biotovo číslo, S teplota povchu, f teplota postředí, H tloušťka desky, x souřadnice polohy. Pozn. Okajová podmínka I. duhu na povchu desky: Bi.
20 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze Přenos tepla přehled základních ovnic 0 B. Neomezený válec ovnice: ( 0 g Q " (B Konvektivní přestup tepla na povchu OP: osa válce ( 0 (/ 0 OP: povch válce OP III. duhu -(/ povch α( S f eplotní pofil Paabolický pofil: ( 4 ( Q g f α " (B ( 4/ 4 ( Bi Q g f ", (B 3 α D Bi, (B 4 Bi Biotovo číslo, D půmě válce, polomě válce S teplota povchu válce, f teplota postředí. Pozn. Okajová podmínka I. duhu na povchu válce: Bi. Konvektivně - konduktivní přestup tepla na povchu OP: osa válce ( 0 (/ 0 OP: povch válce OP III. duhu -(/ povch k i. ( S f eplotní pofil Paabolický pofil: ( 4 ( k Q i g f " (B 5 modif ( 4/ 4 ( Bi Q g f ", (B 6
21 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze Bi k i k D i modif, k m π D (B 7 (B 8 k m j j π D ln D ej ij α e D e (B 9 Bi modif modifikované Biotovo číslo, D půmě válce s objemovým zdojem, D e vnější půmě složené válcové stěny, polomě válce s objemovým zdojem, k i součinitel postupu tepla složené válcové stěny bez objemového zdoje tepla vztažený k vnitřnímu povchu této složené stěny, S teplota povchu složené válcové stěny, f teplota postředí, ( teplotní ozložení ve válci s objemovým zdojem tepla, B3. Koule ( f " ( g (B3 Q 6 α ( f ( g Q" 6 4/ Bi, (B3 Bi α D, (B3 3 Bi Biotovo číslo, D půmě koule, polomě koule, S teplota povchu, f teplota postředí. B4. Neomezená válcová a kulová stěna Vzhledem k tomu, že 0 < i e, do ovnice teplotního ozložení ještě přistoupí v případě válcové stěny logaitmický a v případě kulové stěny hypebolický člen. Přenos tepla přehled základních ovnic
22 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze C. Stacionání ovinná a postoová pole C. D a 3D pole po konst. Laplaceova ovnice ; v jednodušších případech analyticky, jinak numeicky. C. vaový součinitel S Jestliže je těleso, v kteém učujeme teplotní pofil, omezené dvěma izotemními plochami S a S s konstantní teplotou esp., pak po tepelný tok převedený z teplejší izotemní plochy S učitého objektu o teplotě do jeho chladnější izotemní plochy S o teplotě lze ve stacionáním ežimu po postředí konst. odvodit: S tvaový fakto. " (C Q S ( edukovaný tvaový součinitel Složitější geometie S S L ( (C Paalelní řazení Séiové řazení S S i (C 3 i S S (C 4 i i Hodnoty S po někteé jednoduché geometie jsou uvedeny v tabulce nebo např. v Kutatěladze, Boišanskij: Sdílení tepla (96. Hodnoty uvedené v následující tabulce platí přesně pouze po konduktivní přenos tepla izotemními plochami. V někteých případech lze v paxi eálnější okajové podmínky III. duhu na vstupních i výstupních plochách apoximovat pomocí fiktivní délky /α. vaový fakto tabulka Přenos tepla přehled základních ovnic
23 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze Přenos tepla přehled základních ovnic 3
24 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze adek Šulc 00 Přenos tepla přehled základních ovnic 4
25 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze VI. Nestacionání vedení tepla Nestacionání vedení tepla stagnantním postředím, tj. tělesy a kapalinou, ve kteé se nepojevuje přiozená konvekce. F. K. ovnice v ( g ( g ρ c p q Q& Q& t (VI Nestacionání vedení tepla v postředí bez vnitřních zdojů tepla a s nepoměnnými fyzikálními vlastnostmi: Fouieova ovnice t (VI a ρ c p a součinitel teplotní vodivosti. Biotovo číslo Bi vnitřní temický odpo (kondukcí vnější temický odpo (konvekcí L / α L (VI 3 / α α součinitel přestupu tepla, L chaakteistický ozmě tepelná vodivost tělesa. Hodnota Biotova čísla poskytuje infomaci, kteý z obou temických odpoů bude v daném konkétním případě dominantní, což ovlivňuje o řešení. Případy A. Zanedbatelný vnitřní konduktivní temický odpo Bi << Dominance vnějšího konvektivního odpou. Zanedbatelný vnitřní konduktivní temický odpo teplotní gadienty uvnitř tělesa zanedbatelné. Pakticky Bi < 0, teplota povchu teplota tělesa. Případy: ělesa s malým chaakteistickým ozměem (např. malé částice, dáty, tenké plechy. s vysokou tepelnou vodivostí (např. kovy. s malým součinitelem přestupu tepla α (např. vzduch nebo jiné plyny B. Zanedbatelný vnější konvektivní temický odpo Bi >> Zanedbatelný vnější konvektivní odpo. Dominance vnitřního konduktivního temického odpou. Případy: Opačné případy než v předchozím případě, tj.: tělesa: s velkým chaakteistickým ozměem s nízkou tepelnou vodivostí (např. kovy. s vysokým součinitelem přestupu tepla α (např. kondenzující páa Přenos tepla přehled základních ovnic
26 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze eplota povchu stěny S se v tomto případě liší od teploty postředí f elativně málo ; v mezním případě f S (okajová podmínka I. duhu pakticky po Bi > 00. C. emické odpoy stejného řádu Bi Oba temické odpoy jsou téhož řádu ; ani jeden nelze zanedbat. Na povchu se uplatňují okajové podmínky III. duhu. A. Nestacionání vedení tepla v tělesech se zanedbatelným vnitřním temickým odpoem Bi << F. K. ovnice ρ c p t v q (A Integální tva ρ c p dv n q ds t V S eplota tělesa v čase t Po Bi << teplota tělesa a hustota tepelného toku q umístit před integál: ρ c p V α ( f S t (A q nezávisí na souřadnici ; lze i (A 3 Po integaci s počáteční podmínkou: teplota tělesa (t 0 0 : ( t f 0 f α S exp ρ c p V t (A 4 epelný tok povchem tělesa S a objemu V v čase t ( ( t S Q & ( t α f (A 5 Celkové množství tepla převedeného povchem tělesa za dobu t t S Q Q & α ( t dt ρ c t p V ( 0 f exp ρ c p V 0 Q ρ c p V ( 0 ( t (A 6 f teplota postředí, c p měná tepelná kapacita, ρ - hustota. Přenos tepla přehled základních ovnic
27 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze B. Nestacionání vedení tepla v tělesech se zanedbatelným vnějším temickým odpoem Bi >> Fouieova ovnice t (B a ρ c p B. Poloneomezené postředí (polomasiv Skoková změna teploty OP I.duhu Počáteční podmínka (t,x (t 0, 0 x < 0 Okajové podmínky OP: teplota stěny (t > 0, x 0 S OP: teplota polomasivu (t > 0, x 0 Nestacionání teplotní pofil 0 S 0 ef ( η efc( η (B bezozměná polohová souřadnice η : η x a t (B ef (x Gaussův integál chyb efc(x komplementání funkce Gaussova integálu chyb ef(x ; ef(x efc(x. eplotní gadient x ( S exp( η 0 π a t (B 3 Hustota tepelného toku na povchu poloneomezeného postředí qx x ( S 0 ( S 0 x 0 π a t δ (B 4 δ penetační hloubka konduktivního přenosu tepla. Celkové množství tepla převedeného do postředí plochou S za čas t t Q S qxdt ( S 0 S t ( S 0 S t 0 π a δ (B 5 Přenos tepla přehled základních ovnic 3
28 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze Penetační hloubka konduktivního přenosu tepla δ π a t (B 6 Intepetace: Za dobu t od okamžiku teplotního skoku na povchu z 0 na S dojde v penetační hloubce δ k elativnímu zvýšení teplotní difeence o % ( 0,. Použití po konečná tělesa Závislost platnou po nestacionání vedení tepla v poloneomezeném postředí lze s dostatečnou přesností použít i po konečná tělesa s chaakteistickým ozměem L, pokud Fouieovo číslo Fo a.t/l < 0,04 (δ << L. Gaf funkce ef(x, efc(x abulka funkce ef(x Přenos tepla přehled základních ovnic 4
29 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze C. Nestacionání vedení tepla v tělesech s temickými odpoy stejného řádu Bi Fouieova ovnice C. Poloneomezené postředí C. Neomezená deska C3. Neomezený válec C4. Koule C5. D a 3D tělesa t ρ c (C p a C. Poloneomezené postředí (polomasiv Skoková změna teploty OP III.duhu Počáteční podmínka (t,x (t 0, 0 x < 0 Okajové podmínky OP: OP III.duhu OP: teplota polomasivu (t > 0, x 0 Nestacionání teplotní pofil * f ( Bix, Fo* Bi * efc x exp( Bi Fo * v gafické fomě viz. ob. x Fo* efc Fo * Bix Fo * (C bezozměná teplota Biotovo číslo Fouieovo číslo f * f 0 α x Bi x Fo* a t a t L fikt / ( α (C (C 3 (C 4 x souřadnice (počátek souřadného systému na povchu polomasívu, f teplota postředí, 0 počáteční teplota poloneomezeného postředí, α součinitel přestupu tepla, efc(x komplementání funkce Gaussova integálu chyb ef(x ; ef(x efc(x. Přenos tepla přehled základních ovnic 5
30 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze eplota na povchu poloneomezeného postředí x 0 Bi x 0 * exp( Bi efc( Fo * x (C 5 Použití po konečná tělesa Vztahy po poloneomezené postředí platí přesně také po poloneomezené tyče nekonečné délky libovolného avšak konstantního půřezu s tepelně izolovaným povchem. Přenos tepla přehled základních ovnic 6
31 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze C. Neomezená deska POZO počátek souřadného systému v ose desky H polovina tloušťky desky Skoková změna teploty OP III.duhu Počáteční podmínka (t, x (t 0, -H x < H 0 Okajové podmínky OP III.duhu Nestacionání teplotní pofil v desce tloušťky H * f ( x*, Fo, Bi ; v gafické fomě viz. ob. (C bezozměná teplota * f f 0 f f 0 (C bezozměná souřadnice polohy Fouieovo číslo Biotovo číslo x * x H a t Fo H α H Bi x souřadnice (počátek souřadného systému v ose desky, H tloušťka poloviny desky ; ( tloušťka desky H, f teplota postředí, 0 počáteční teplota neomezené desky, α součinitel přestupu tepla. (C (C 3 (C 4 Hustota tepelného toku na m povchu q α ( f S S f(t, kteá se vypočte z *(x*, Fo, Bi (C 5 Okajová podmínka I. duhu - teplota stěny S konst. OP. I.duhu : α /Bi 0 ; teplotní pofil * f (x*, Fo z gafu po /Bi 0. Přenos tepla přehled základních ovnic 7
32 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze * Neomezená deska povch desky * Neomezená deska osa desky Neomezená deska Přenos tepla přehled základních ovnic 8
33 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze C3. Neomezený válec Skoková změna teploty OP III.duhu Počáteční podmínka (t, (t 0, 0 0 Okajové podmínky OP III.duhu Nestacionání teplotní pofil ve válci o poloměu * f ( *, Fo, Bi ; v gafické fomě viz. ob. (C3 bezozměná teplota f f * 0 f f 0 (C3 bezozměná souřadnice polohy Fouieovo číslo Biotovo číslo * Fo a t α Bi polomě (počátek souřadného systému v ose válce, polomě neomezeného válce, f teplota postředí, 0 počáteční teplota neomezeného válce, α součinitel přestupu tepla. (C3 (C3 3 (C3 4 Hustota tepelného toku na m povchu q α ( f S S f(t, kteá se vypočte z *(*, Fo, Bi (C3 5 Okajová podmínka I. duhu - teplota povchu S konst. OP. I.duhu : α /Bi 0 ; teplotní pofil * f (*, Fo z gafu po /Bi 0. Přenos tepla přehled základních ovnic 9
34 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze * Neomezený válec povch válce * Neomezený válec osa válce Neomezený válec Přenos tepla přehled základních ovnic 0
35 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze C4. Koule Skoková změna teploty OP III.duhu Počáteční podmínka (t, (t 0, 0 0 Okajové podmínky OP III.duhu Nestacionání teplotní pofil v kouli o poloměu * f ( *, Fo, Bi ; v gafické fomě viz. ob. (C4 bezozměná teplota f f * 0 f f 0 (C4 bezozměná souřadnice polohy Fouieovo číslo Biotovo číslo * Fo a t α Bi polomě (počátek souřadného systému ve středu koule, polomě koule, f teplota postředí, 0 počáteční teplota koule, α součinitel přestupu tepla. (C4 (C4 3 (C4 4 Hustota tepelného toku na m povchu q α ( f S S f(t, kteá se vypočte z *(*, Fo, Bi (C3 5 Okajová podmínka I. duhu - teplota povchu S konst. OP. I.duhu : α /Bi 0 ; teplotní pofil * f (*, Fo z gafu po /Bi 0. Přenos tepla přehled základních ovnic
36 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze Koule Přenos tepla přehled základních ovnic
37 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze C4. D a 3D tělesa Základní jednoozměná pole označení * poloneomezené postředí P( x i (C4 * neomezená deska D( x j (C4 * neomezený válec V ( (C4 3 Newtonův multiplikativni pincip(936 ěleso konečného ozměu půnik elementáních případů Př. Konečný válec půnik nekonečného válce a neomezené desky eplotní pofil konečného válce: * (, x V ( D( x (C4 5 Platnost ento pincip v zásadě vzato platí po okajové podmínky II. nebo III. duhu esp. II. duhu po izolované stěny. Na potilehlých povších musí být hodnoty Biotova čísla Bi shodné, mohou se však lišit na povších sousedních. adek Šulc 00 Přenos tepla přehled základních ovnic 3
38 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze VII. Nucená konvekce Fouie Kichhoffova ovnice ρ c p ρ c p u µ d t : (g d Q& (VII Stacionání děj, bez vnitřního zdoje, se zanedbatelnou viskózní disipací (VII ρ c p u. Inspekční analýza F.K. ovnice Bezozměná kitéia Pécletovo číslo pomě ychlosti konvektivního a konduktivního přenosu tepla. ρ c p u u L Pe e P a (VII 3 u L a e P ychlost poudící tekutiny, chaakteistický ozmě teplotní vodivost tělesa, eynoldsovo číslo, Pandtlovo číslo. Pandtlovo číslo vyjadřuje míu podobnosti mezi ychlostním a teplotním polem. ν P, a (VII 4 ν kinematická viskosita, a teplotová vodivost. Nusseltovo číslo pomě ychlosti přestupu tepla mezifázovou plochou ku ychlosti konduktivního přenosu tepla. α S / V Nu α / L / L α L, (VII 5 α součinitel přestupu tepla, L chaakteistický ozmě, tepelná vodivost tekutiny ( nikoli postředí jako u Biotova čísla. Přenos tepla přehled základních ovnic 3
39 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze Gaetzovo číslo Gz ρ c p u S L Pe L / D, (VII 6. Nucená konvekce Nu f (e, P (VII 7 A. Paalelní obtékání ovinné desky OP I. duhu OP I. duhu teplota stěny S konst. A. Laminání oblast Lokální součinitel přestupu tepla α x Nu x Nux e x / / 3 0,33 e x P α x x u x ν (A (A (A 3 Střední součinitel přestupu tepla α N u / / 3 0,664 el P α L Nu e L u L ν (A 4 (A 5 (A 6 Platnost: 0 4 < e L < , < P < 000 Přenos tepla přehled základních ovnic 3
40 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze A. ubulentní oblast Lokální součinitel přestupu tepla α x Nu x 0,034 0,8 e x P Nu x dle (A, e x dle (A 3. (A Střední součinitel přestupu tepla α N u 0,0405 0,8 el P (A N u dle (A 5, e L dle (A 6. Platnost: < e L < 0 7 A3. Symboly α x lokální hodnota součinitele přestupu tepla ve vzdálenosti x od náběžné hany, α střední hodnota součinitele přestupu tepla na desce délky L, x vzdálenost od náběžné hany desky, L délka desky, u ychlost nabíhajícího poudu, S teplota povchu desky teplota nabíhajícího poudu, stř střední teplota ; stř ( S /. tepelná vodivost tekutiny, ν kinematická vodivost. Hodnoty temofyzikálních vlastností se učí při střední teplotě stř. B. Paalelní obtékání ovinné desky OP II. duhu OP II. duhu hustota tepelného toku q konst. Lokální součinitel přestupu tepla α x Nu x / / 3 0,454 e x P Nu x dle (A, e x dle (A 3. (B Střední součinitel přestupu tepla α N u / / 3 0,908 el P N u dle (A 5, e L dle (A 6. (B Přenos tepla přehled základních ovnic 3 3
41 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze C. Obtékání válce Střední součinitel přestupu tepla α Keith, Black(980 N u C / 3 C e P α D Nu u D e ν (C (C (C 3 D půmě válce. Hodnoty temofyzikálních vlastností se učí při střední teplotě st. e C C 0,4 4 0,989 0, ,9 0, ,683 0, ,93 0, ,066 0,805 Whitake(97 / / 3 0,4 ( µ 0,4 e 0,06 e P 4 µ S Nu (C 4 N u dle (C, e dle (C 3, µ S dynamická viskozita při teplotě stěny S. Platnost: < e < 0 5 0,67 < P < 300 Hodnoty temofyzikálních vlastností se učí při teplotě. Koekční fakto espektuje vliv teplotních difeencí mezi stěnou a nabíhajícím poudem. µ / µ S Přenos tepla přehled základních ovnic 3 4
42 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze D. Obtékání koule Střední součinitel přestupu tepla α Whitake(97 / / 3 0,4 ( µ 0,4 e 0,06 e P 4 µ S Nu (D N u dle (C, e dle (C 3, µ S dynamická viskozita při teplotě stěny S. Platnost: 3,5 < e < 7, ,7 < P < 380 Hodnoty temofyzikálních vlastností se učí při teplotě. Koekční fakto espektuje vliv teplotních difeencí mezi stěnou a nabíhajícím poudem. µ / µ S E. Poudění v tubce OP I. duhu teplota stěny S konst. E. Laminání oblast e < 300 Leveque Hausen Nu / 3 Pe / 3,65,65Gz Gz < 33 L / D 0,0668Gz Nu 3,66 0, < Gz < 000 / 3 0,04 Gz (E (E velmi dlouhé tubky N u 3,657 < Gz (E 3 E. ubulentní oblast e > 300 Colbun (analogie mezi přenosem hybnosti a přenosem tepla N u 0,8 / 3 0,03 e P N u dle (C, e dle (C 3. (E Platnost: < e < 0 6 0,7 < P < 60 hydaulicky hladké tubky ; L/D > 60. Přenos tepla přehled základních ovnic 3 5
43 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze Hodnoty temofyzikálních vlastností se učí při střední teplotě stř. Whitake(97 N u 0,83 0,4 0,05 e P N u dle (C, e dle (C 3. (E Platnost:,3.0 3 < e < 0 5 0,48 < P < 59 Hodnoty temofyzikálních vlastností se učí při teplotě stř. F. Aplikace - výměník Změna entalpie tekutiny za jednotku času v důsledku přivedeného nebo odvedeného tepelného toku Q & H& Q& m& c p, (F m& c p hmotnostní tok tekutiny za jednotku času, střední měná tepelná kapacita tekutiny, difeence středních kaloimetických teplot na vstupu a výstupu do kontolního objemu. Změna entalpie tekutiny za jednotku času v důsledku přivedeného nebo odvedeného tepelného toku Q & při vau esp. kondenzaci m& h výp výp H& Q& (F m& h, hmotnostní tok zkondenzované esp. odpařené tekutiny za jednotku času, výpané teplo na jednotku hmotnosti tekutiny ; kondenzační teplo Přivedený nebo odvedený tepelný tok Q & přes hanici kontolního objemu Q & k S ln, (F 3 k součinitel postupu tepla, S teplosměnná plocha, střední logaitmická teplotní difeence. ln Přenos tepla přehled základních ovnic 3 6
44 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze Střední logaitmická teplotní difeence ln, ln (F 4 ozdíl teplot hoké a studené stany výměníku na jedné čelní staně, ozdíl teplot hoké a studené stany výměníku na duhé čelní staně. Př. Potipoudý výměník HS CHS HS CHS HS HS teplota tekutiny na hoké staně výměníku na vstupu do výměníku, teplota tekutiny na hoké staně výměníku na výstupu z výměníku, CHS teplota tekutiny na chladné staně výměníku na vstupu do výměníku, CHS teplota tekutiny na chladné staně výměníku na výstupu z výměníku. Přenos tepla přehled základních ovnic 3 7
45 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze VIII. Přiozená konvekce Přiozená konvekce vzniká v poli objemových sil v tekutině s nehomogenním teplotním polem simultánní řešení Navie Stokesovy a Fouie Kichhoffovy ovnice: Stacionání děj, bez vnitřního zdoje, se zanedbatelnou viskózní disipací N. S. ovnice F. K. ovnice ρ u u p µ u ρ g (VIII ρ c p u (VIII. Inspekční analýza Bezozměná kitéia Gashofovo číslo pomě sil temického vztlaku (vztlaku vyvolaného nehomogenním teplotním polem a sil setvačných. 3 g γ L ( G S ν g gavitační zychlení, S teplota povchu stěny, teplota tekutiny mimo teplotní mezní vstvu, L chaakteistický ozmě γ součinitel teplotní objemové oztažnosti, ν kinematická viskosita, (VIII 3 ayleighovo číslo a 3 g γ L ( S ν a G P, (VIII 4 Součinitel teplotní objemové oztažnosti v γ, v p (VIII 5 v měný objem, (v/ p difeenciální kvocient. Ideální plyny: γ /, teplota plynu (K. Přenos tepla přehled základních ovnic 3 8
46 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze. Přiozená konvekce Nu f ( G,P g( a (VIII 6 3. Vybané geometie Nu m C a (VIII 6 Keith, Black(980 Geometie a C m Pozn. < 0 4 viz skipta Vetikální stěny ,59 /4 a válce výšky L ,0 /5 Integ. bilance Hoizontální válce vnější půmě D L D , /3 Expeiment < 0 4 viz skipta ,53 / ,3 /3 Hodnoty temofyzikálních vlastností se učí při střední teplotě stř. Přenos tepla přehled základních ovnic 3 9
47 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze IX. Přenos tepla při vau čistých kapalin Va ve velkém objemu Hustota tepelného toku q α va SA, (IX SA S SA, (IX α va součinitel přestupu tepla na výhřevné ploše, SA teplotní difeence, S teplota stěny, teplota vau kapaliny na výhřevné ploše. SA Součinitel přenosu tepla při vau α va Bublinkový va 0,69 0,7 (IX 3 α va 0,495 p k q F( p, 0,7 / 0 F( p,8 p 4 p 0 p, (IX 4 p psa / pk, (IX 5 α va součinitel přestupu tepla [W/m.K], q hustota tepelného toku [W/m ], p k kitický tlak [MPa], p SA tlak sytých pa při teplotě SA (tlak kapaliny na výhřevné ploše [MPa], p edukovaný tlak [-]. Kitická hustota tepelného toku q k Návhové podmínky: q < q k ; SA < ( SA k Kapalina ( SA k [K] q k [kw/m] Benzen Etanol Metanol Butanol Voda Přenos tepla přehled základních ovnic 3 0
48 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze X. Přenos tepla zářením. Sdílení tepla zářením v uzavřené soustavě Přenos tepla zářením mezi dvěma šedými tělesy z nichž jedno je zcela obklopeno duhým. Předpoklady: Uzavřená soustava je tvořena dvěma nestejně velkými plochami, z nichž větší plocha S o teplotě zcela obklopuje menší plochu S o teplotě. Půteplivé postředí mezi povchy. Nepůteplivá tělesa. epelný tok zářením mezi oběma plochami 4 4 ( ( Q & s, ε, σ S, ε, S ε S ε, (X (X ε, součinitel vzájemné poměné zářivosti obou ploch, ε poměná zářivost (emisivita povchu tělesa, ε poměná zářivost (emisivita povchu tělesa, σ (s Stefan Boltzmannova konstanta σ (s 5, W/m.K 4. Hustota tepelného toku na povchu tělesa tělesa : q Q&,, tělesa : S q &, Q S (X 3 Limitní případ ovnoběžné neomezené desky S S ε, ε ε (X 4 Přenos tepla přehled základních ovnic 3
49 U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze. Poměná zářivost (emisivita vybaných mateiálů Mateiál povchu tělesa ( C ε Ocel leštěná ,4 0,38 Ocel oxidovaná ,73 0,8 Ocel silně zezivělá ,94 0,97 Leštěný hliník 5 0,04 Leštěný chom ,08 0,36 Leštěná měď 0 0,03 Měď oxidovaná 30 0,76 Lakovaný povch (bílý i čený ,8 0,95 Sklo 90 0,88 Dřevo 70 0,9 Cihly čevené 40 0,93 adek Šulc 00 Přenos tepla přehled základních ovnic 3
U218 - Ústav procesní a zpracovatelské techniky FS ČVUT v Praze. ! t 2 :! Stacionární děj, bez vnitřního zdroje, se zanedbatelnou viskózní disipací
VII. cená konvekce Fourier Kirchhoffova rovnice T!! ρ c p + ρ c p u T λ T + µ d t :! (g d + Q" ) (VII 1) Stacionární děj bez vnitřního zdroje se zanedbatelnou viskózní disipací! (VII ) ρ c p u T λ T 1.
VíceVI. Nestacionární vedení tepla
VI. Nestacionární vedení tepla Nestacionární vedení tepla stagnantním prostředím, tj. tělesy a kapalinou, ve které se neprojevuje přirozená konvekce. F. K. rovnice " ρ c p = q + Q! = λ + Q! ( g) 2 ( g)
VíceU218 Ústav procesní a zpracovatelské techniky FS ČVUT v Praze. Seminář z PHTH. 3. ročník. Fakulta strojní ČVUT v Praze
U218 Ústav procesní a zpracovatelské techniky FS ČVU v Praze Seminář z PHH 3. ročník Fakulta strojní ČVU v Praze U218 - Ústav procesní a zpracovatelské techniky 1 Seminář z PHH - eplo U218 Ústav procesní
VíceU218 Ústav procesní a zpracovatelské techniky FS ČVUT v Praze. Seminář z PHTH. 3. ročník. Fakulta strojní ČVUT v Praze
Seminář z PHTH 3. ročník Fakulta strojní ČVUT v Praze U218 - Ústav procesní a zpracovatelské techniky 1 Přenos tepla 2 Mechanismy přenosu tepla Vedení (kondukce) Fourierův zákon homogenní izotropní prostředí
VíceELEKTRICKÝ NÁBOJ COULOMBŮV ZÁKON INTENZITA ELEKTRICKÉHO POLE
ELEKTRICKÝ NÁBOJ COULOMBŮV ZÁKON INTENZITA ELEKTRICKÉHO POLE 1 ELEKTRICKÝ NÁBOJ Elektický náboj základní vlastnost někteých elementáních částic (pvní elektické jevy pozoovány již ve staověku janta (řecky
Víceε ε [ 8, N, 3, N ]
1. Vzdálenost mezi elektonem a potonem v atomu vodíku je přibližně 0,53.10-10 m. Jaká je velikost sil mezi uvedenými částicemi a) elektostatické b) gavitační Je-li gavitační konstanta G = 6,7.10-11 N.m
VíceMAGNETICKÉ POLE ELEKTRICKÉHO PROUDU. r je vyjádřen vztahem
MAGNETICKÉ POLE ELEKTRICKÉHO PROUDU udeme se zabývat výpočtem magnetického pole vytvořeného danou konfiguací elektických poudů (podobně jako učení elektického pole vytvořeného daným ozložením elektických
VíceTERMOMECHANIKA 15. Základy přenosu tepla
FSI VUT v Brně, Energetický ústav Odbor termomechaniky a techniky prostředí Prof. Ing. Milan Pavelek, CSc. TERMOMECHANIKA 15. Základy přenosu tepla OSNOVA 15. KAPITOLY Tři mechanizmy přenosu tepla Tepelný
VíceTermomechanika 11. přednáška Doc. Dr. RNDr. Miroslav Holeček
Termomechanika 11. přednáška Doc. Dr. RNDr. Miroslav Holeček Upozornění: Tato prezentace slouží výhradně pro výukové účely Fakulty strojní Západočeské univerzity v Plzni. Byla sestavena autorem s využitím
VícePříklady elektrostatických jevů - náboj
lektostatika Hlavní body Příklady elektostatických jevů. lektický náboj, elementání a jednotkový náboj Silové působení náboje - Coulombův zákon lektické pole a elektická intenzita, Páce v elektostatickém
Více4. konference o matematice a fyzice na VŠT Brno, Fraktály ve fyzice. Oldřich Zmeškal
4. konfeence o matematice a fyzice na VŠT Bno, 15. 9. 25 Faktály ve fyzice Oldřich Zmeškal Ústav fyzikální a spotřební chemie, Fakulta chemická, Vysoké učení technické, Pukyňova 118, 612 Bno, Česká epublika
VíceZÁKLADY STAVEBNÍ FYZIKY
ZÁKLADY STAVEBNÍ FYZIKY Doc.Ing.Václav Kupilík, CSc. První termodynamická věta představuje zákon o zachování energie. Podle tohoto zákona nemůže energie samovolně vznikat nebo zanikat, ale může se pouze
VíceELEKTŘINA A MAGNETIZMUS Řešené úlohy a postupy: Spojité rozložení náboje
EEKTŘINA A MAGNETIZMUS Řešené úlohy a postupy: Spojité ozložení náboje Pete Doumashkin MIT 006, překlad: Jan Pacák (007) Obsah. SPOJITÉ OZOŽENÍ NÁBOJE.1 ÚKOY. AGOITMY PO ŘEŠENÍ POBÉMU ÚOHA 1: SPOJITÉ OZOŽENÍ
VíceZákladní vlastnosti elektrostatického pole, probrané v minulých hodinách, popisují dvě diferenciální rovnice : konzervativnost el.
Aplikace Gaussova zákona ) Po sestavení základní ovnice elektostatiky Základní vlastnosti elektostatického pole, pobané v minulých hodinách, popisují dvě difeenciální ovnice : () ot E konzevativnost el.
VíceVýpočtové nadstavby pro CAD
Výpočtové nadstavby pro CAD 4. přednáška eplotní úlohy v MKP Michal Vaverka, Martin Vrbka Přenos tepla Př: Uvažujme pro jednoduchost spalovací motor chlazený vzduchem. Spalováním vzniká teplo, které se
VíceUčební text k přednášce UFY102
Matematický popis vlnění vlna - ozuch šířící se postředím zachovávající svůj tva (pofil) Po jednoduchost začneme s jednodimenzionální vlnou potože ozuch se pohybuje ychlostí v, musí být funkcí jak polohy
VíceI. Statické elektrické pole ve vakuu
I. Statické elektické pole ve vakuu Osnova:. Náboj a jeho vlastnosti 2. Coulombův zákon 3. Intenzita elektostatického pole 4. Gaussova věta elektostatiky 5. Potenciál elektického pole 6. Pole vodiče ve
Více2.1 Shrnutí základních poznatků
.1 Shnutí základních poznatků S plnostěnnými otujícími kotouči se setkáváme hlavně u paních a spalovacích tubín a tubokompesoů. Matematický model otujících kotoučů můžeme s úspěchem využít např. i při
VíceTermomechanika 10. přednáška Doc. Dr. RNDr. Miroslav Holeček
Termomechanika 10. přednáška Doc. Dr. RNDr. Miroslav Holeček Upozornění: Tato prezentace slouží výhradně pro výukové účely Fakulty strojní Západočeské univerzity v Plzni. Byla sestavena autorem s využitím
Více102FYZB-Termomechanika
České vysoké učení technické v Praze Fakulta stavební katedra fyziky 102FYZB-Termomechanika Sbírka úloh (koncept) Autor: Doc. RNDr. Vítězslav Vydra, CSc Poslední aktualizace dne 20. prosince 2018 OBSAH
VíceKonstrukční a technologické koncentrátory napětí
Obsah: 6 lekce Konstukční a technologické koncentátoy napětí 61 Úvod 6 Účinek lokálních konstukčních koncentací napětí 63 Vliv kuhového otvou na ozložení napjatosti v dlouhém tenkém pásu zatíženém tahem
VícePROCESY V TECHNICE BUDOV 11
UNIVERZITA TOMÁŠE BATI VE ZLÍNĚ FAKULTA APLIKOVANÉ INFORMATIKY PROCESY V TECHNICE BUDOV 11 Dagmar Janáčová, Hana Charvátová, Zlín 2013 Tento studijní materiál vznikl za finanční podpory Evropského sociálního
VíceCvičení z termomechaniky Cvičení 6.
Příklad 1: Pacovní látkou v poovnávacím smíšeném oběhu spalovacího motou je vzduch o hmotnosti 1 [kg]. Počáteční tlak je 0,981.10 5 [Pa] při teplotě 30 [ C]. Kompesní pomě je 7, stupeň zvýšení tlaku 2
VíceII. Statické elektrické pole v dielektriku. 2. Dielektrikum 3. Polarizace dielektrika 4. Jevy v dielektriku
II. Statické elektické pole v dielektiku Osnova: 1. Dipól 2. Dielektikum 3. Polaizace dielektika 4. Jevy v dielektiku 1. Dipól Konečný dipól 2 bodové náboje stejné velikosti a opačného znaménka ve vzdálenosti
VíceTrivium z optiky Vlnění
Tivium z optiky 7 1 Vlnění V této kapitole shnujeme základní pojmy a poznatky o vlnění na přímce a v postou Odvolávat se na ně budeme často v kapitolách následujících věnujte poto vyložené látce náležitou
Více5. Světlo jako elektromagnetické vlnění
Tivium z optiky 9 5 Světlo jako elektomagnetické vlnění Ve třetí kapitole jsme se dozvěděli že na světlo můžeme nahlížet jako na elektomagnetické vlnění Dříve než tak učiníme si ale musíme alespoň v základech
VíceM T I B A ZÁKLADY VEDENÍ TEPLA 2010/03/22
M T I B ZATÍŽENÍ KONSTRUKCÍ KLIMATICKOU TEPLOTOU A ZÁKLADY VEDENÍ TEPLA Ing. Kamil Staněk, k124 2010/03/22 ROVNICE VEDENÍ TEPLA Cíl = získat rozložení teploty T T x, t Řídící rovnice (parciální diferenciální)
VíceFyzika. Fyzikální veličina - je mírou fyzikální vlastnosti, kterou na základě měření vyjadřujeme ve zvolených jednotkách
Fyzika Studuje objekty neživé příody a vztahy mezi nimi Na základě pozoování a pokusů studuje obecné vlastnosti látek a polí, indukcí dospívá k obecným kvantitativním zákonům a uvádí je v logickou soustavu
VíceF r. Umístěme do P jinou elektricky nabitou částici. Síla na ni působící Elektromagnetická interakce
. ELEKTROMAGNETISMUS.0. Elektomagnetická inteakce vzájemné působení elekticky nabitých částic Mechanismus: Každá pohybující se elekticky nabitá částice vytváří v okolním postou elektomagnetické pole, kteé
VíceElektrický náboj [q] - základní vlastnost částic z hlediska EM pole - kladný (nositel proton), záporný (nositel elektron) 19
34 Elektomagnetické pole statické, stacionání, nestacionání zásady řešení v jednoduchých geometických stuktuách, klasifikace postředí (lineaita, homogenita, dispeze, anizotopie). Vypacoval: Onda, otja@seznam.cz
VíceTermomechanika 9. přednáška Doc. Dr. RNDr. Miroslav Holeček
Termomechanika 9. přednáška Doc. Dr. RNDr. Miroslav Holeček Upozornění: Tato prezentace slouží výhradně pro výukové účely Fakulty strojní Západočeské univerzity v Plzni. Byla sestavena autorem s využitím
VíceVLASTNOSTI KAPALIN. Část 2. Literatura : Otakar Maštovský; HYDROMECHANIKA Jaromír Noskijevič; MECHANIKA TEKUTIN František Šob; HYDROMECHANIKA
HYDROMECHANIKA LASTNOSTI KAPALIN Část 2 Literatura : Otakar Maštovský; HYDROMECHANIKA Jaromír Noskijevič; MECHANIKA TEKUTIN František Šob; HYDROMECHANIKA lastnosti kapalin: Molekulární stavba hmoty Příklad
Více3.1. Magnetické pole ve vakuu a v látkovém prostředí Elektromagnetická indukce Energie a silové účinky magnetického pole...
Obsah Předmluva... 4. Elektostatika.. Elektostatické pole ve vakuu... 5.. Elektostatické pole v dielektiku... 9.3. Kapacita. Kondenzáto....4. Enegie elektostatického pole... 6. Elektický poud.. Elektický
VíceDynamická viskozita oleje (Pa.s) Souřadný systém (proč)?
Viskozimetr kužel-deska S pomocí rotačního viskozimetru s uspořádáním kužel-deska, viz obrázek, byla měřena dynamická viskozita oleje. Při použití kužele o průměru 40 mm, který se otáčel úhlovou rychlostí
Více2.1.2 Jaký náboj projde proudovodičem, klesá-li v něm proud z 18 A na nulu tak, že za každou sekundu klesne hodnota proudu na polovinu?
. LKTCKÝ POD.. lektický odpo, páce a výkon el. poudu.. Jaké množství el. náboje Q pojde vodičem za t = 0 s, jestliže a) poud = 5 A je stálý, b) poud ovnoměně oste od nuly do A?.. Jaký náboj pojde poudovodičem,
VíceŠíření tepla. Obecnéprincipy
Šíření tepla Obecnéprincipy Šíření tepla Obecně: Šíření tepla je výměna tepelné energie v tělese nebo mezi tělesy, která nastává při rozdílu teplot. Těleso s vyšší teplotou má větší tepelnou energii. Šíření
Vícerdr r 1 r 2 Spojky třecí lamelové Lamela Přítlačný kotouč Setrvačník
oment přenášený spojkou Lamela Přítlačný kotouč pojky třecí lamelové etvačník F d i - výpočtový (účinný) polomě spojky - počet třecích ploch - moment přenášený spojkou Základní ovnice : F t F. f třecí
VíceTERMIKA II. Stacionární vedení s dokonalou i nedokonalou izolací; Obecná rovnice vedení tepla; Přestup a prostup tepla;
TERMIKA II Šíření tepla vedením, prouděním a zářením; Stacionární vedení s dokonalou i nedokonalou izolací; Nestacionární vedení tepla; Obecná rovnice vedení tepla; Přestup a prostup tepla; 1 Šíření tepla
Více1. Dvě stejné malé kuličky o hmotnosti m, jež jsou souhlasně nabité nábojem Q, jsou 3
lektostatické pole Dvě stejné malé kuličk o hmotnosti m jež jsou souhlasně nabité nábojem jsou pověšen na tenkých nitích stejné délk v kapalině s hustotou 8 g/cm Vpočtěte jakou hustotu ρ musí mít mateiál
VíceHlavní body. Keplerovy zákony Newtonův gravitační zákon. Konzervativní pole. Gravitační pole v blízkosti Země Planetární pohyby
Úvod do gavitace Hlavní body Kepleovy zákony Newtonův gavitační zákon Gavitační pole v blízkosti Země Planetání pohyby Konzevativní pole Potenciál a potenciální enegie Vztah intenzity a potenciálu Úvod
VíceGAUSSŮV ZÁKON ELEKTROSTATIKY
GAUSSŮV ZÁKON ELEKTROSTATIKY PLOCHA JAKO VEKTOR Matematický doplněk n n Elementární plocha ΔS ds Ploše přiřadíme vektor, který 1) je k této ploše kolmý 2) má velikost rovnou velikosti (obsahu) plochy Δ
VíceVYBRANÉ STATĚ Z PROCESNÍHO INŢENÝRSTVÍ cvičení 8
UNIVERZITA TOMÁŠE BATI VE ZLÍNĚ FAKULTA APLIKOVANÉ INFORMATIKY VYBRANÉ STATĚ Z PROCESNÍHO INŢENÝRSTVÍ cvičení 8 Hana Charvátová, Dagmar Janáčová Zlín 2013 Tento studijní materiál vznikl za finanční podpory
Vícea polohovými vektory r k
Mechania hmotných soustav Hmotná soustava (HS) je supina objetů, o teých je vhodné uvažovat jao o celu Pvy HS se pohybují účinem sil N a) vnitřních: Σ ( F + F + L+ F ) 0 i 1 i1 b) vnějších: síly od objetů,
VíceVYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ FAKULTA STAVEBNÍ GB02 FYZIKA II MODUL M01 ELEKTŘINA A MAGNETISMUS
VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ FAKULTA STAVEBNÍ PROF. ING. BOHUMIL KOKTAVÝ, CSC., DOC. ING. PAVEL KOKTAVÝ, CSC., PH.D. GB FYZIKA II MODUL M1 ELEKTŘINA A MAGNETISMUS STUDIJNÍ OPORY PRO STUDIJNÍ PROGRAMY
VíceHydraulika podzemních vod
Hydaulika podzemních vod STOUPACÍ ZKOUŠKY - vyhodnocení stavu po skončení čepací zkoušky - měří se tzv. zbytkové snížení (původní hladina hladina po skončení čepání v libovolném čase po skončení odběu)
VíceMěření prostupu tepla
KATEDRA EXPERIMENTÁLNÍ FYZIKY PŘÍRODOVĚDECKÁ FAKULTA UNIVERZITY PALACKÉHO V OLOMOUCI FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM Z MOLEKULOVÉ FYZIKY A TERMODYNAMIKY Měření prostupu tepla Úvod Prostup tepla je kombinovaný případ
VíceGravitační pole. a nepřímo úměrná čtverci vzdáleností r. r r
Newtonův avitační zákon: Gavitační pole ezi dvěa tělesy o hotnostech 1 a, kteé jsou od sebe vzdáleny o, působí stejně velké síly vzájené přitažlivosti, jejichž velikost je přío úěná součinu hotností 1
Vícedo strukturní rentgenografie e I
Úvod do stuktuní entgenogafie e I Difakce tg záření na kystalu Metody chaakteizace nanomateiálů I RND. Věa Vodičková, PhD. Studium kystalové stavby Difakce elektonů, neutonů, tg fotonů Kystal ideální mřížka
VíceF5 JEDNODUCHÁ KONZERVATIVNÍ POLE
F5 JEDNODUCHÁ KONZERVATIVNÍ POLE Evopský sociální fond Paha & EU: Investujeme do vaší budoucnosti F5 JEDNODUCHÁ KONZERVATIVNÍ POLE Asi nejznámějším konzevativním polem je gavitační silové pole Ke gavitační
VíceProudění plynu vakuovým potrubím
Poudění pynu vakuovým potubím - ozdí taků - poud pynu - vodivost, (odpo) potubí Jaká je anaogie s eektickými veičinami? Vacuum Technoogy J.Šandea, FEE, TU Bno Poudění pynu vakuovým potubím Je třeba znát
VíceVYBRANÉ STATĚ Z PROCESNÍHO INŢENÝRSTVÍ cvičení 9
UNIVERZITA TOMÁŠE BATI VE ZLÍNĚ FAKULTA APLIKOVANÉ INFORMATIKY VYBRANÉ STATĚ Z PROCESNÍHO INŢENÝRSTVÍ cvičení 9 Nestacionární vedení tepla v rovinné stěně Hana Charvátová, Dagmar Janáčová Zlín 2013 Tento
VícePROCESY V TECHNICE BUDOV 12
UNIVERZITA TOMÁŠE BATI VE ZLÍNĚ FAKULTA APLIKOVANÉ INFORMATIKY PROCESY V TECHNICE BUDOV 12 Dagmar Janáčová, Hana Charvátová, Zlín 2013 Tento studijní materiál vznikl za finanční podpory Evropského sociálního
Více6. Jaký je výkon vařiče, který ohřeje 1 l vody o 40 C během 5 minut? Měrná tepelná kapacita vody je W)
TEPLO 1. Na udržení stále teploty v místnosti se za hodinu spotřebuje 4,2 10 6 J tepla. olik vody proteče radiátorem ústředního topení za hodinu, jestliže má voda při vstupu do radiátoru teplotu 80 ºC
Více3.7. Magnetické pole elektrického proudu
3.7. Magnetické pole elektického poudu 1. Znát Biotův-Savatův zákon a umět jej použít k výpočtu magnetické indukce v jednoduchých případech (okolí přímého vodiče, ve středu oblouku apod.).. Pochopit význam
VíceRozklad přírodních surovin minerálními kyselinami
Laboatoř anoganické technologie Rozklad příodních suovin mineálními kyselinami Rozpouštění příodních mateiálů v důsledku pobíhající chemické eakce patří mezi základní technologické opeace řady půmyslových
VíceŘešení testu 2b. Fyzika I (Mechanika a molekulová fyzika) NOFY ledna 2016
Řešení testu b Fika I (Mecanika a molekulová fika NOFY. ledna 6 Příklad Zadání: Po kouli o poloměu se be pokluovaní valí malá koule o poloměu. Jaká bude úlová clost otáčení malé koule v okamžiku kd se
Vícek + q. Jestliže takový dipól kmitá s frekvencí ν (odpovídající
Vlastnosti kmitajíího dipólu Podle klasiké teoie je nejefektivnějším zdojem elektomagnetikého záření kmitajíí elektiký dipól. Intenzita jeho záření o několik řádů převyšuje intenzity ostatníh zdojů záření
VíceL2 Dynamika atmosféry I. Oddělení numerické předpovědi počasí ČHMÚ 2007
L2 Dynamika atmosféy I Oddělení nmeické předpovědi počasí ČHMÚ 2007 Plán přednášky Dynamika atmosféy Sostava ovnic Zákony zachování Vlny v atmosféře, příklady oscilací Příklady instabilit Rotjící sořadný
VíceELEKTROMAGNETICKÉ VLNY VE VOLNÉM PROSTŘEDÍ
ELEKTROMAGNETICKÉ VLNY VE VOLNÉM PROSTŘEDÍ V celé této kapitole budeme předpokládat, že se pohybujeme v neomezeném lineáním homogenním izotopním postředí s pemitivitou = 0, pemeabilitou = 0 a měnou vodivostí.
VíceSpojky Třecí lamelová HdS HdM
Spojky Třecí lamelová HdS Hd Téma 5 KV Teoie vozidel 1 oment přenášený spojkou Lamela Přítlačný kotouč Setvačník F d 1 S i S - výpočtový (účinný) polomě spojky - počet třecích ploch - moment přenášený
VíceVLASTNOSTI VLÁKEN. 3. Tepelné vlastnosti vláken
VLASNOSI VLÁKEN 3. epelné vlastnosti vláken 3.. Úvod epelné vlastnosti vláken jsou velice důležité, neboť jsou rozhodující pro volbu vhodných parametrů zpracování i použití vláken. Závisí na chemickém
VícePohyb tělesa, základní typy pohybů, pohyb posuvný a rotační. Obsah přednášky : typy pohybů tělesa posuvný pohyb rotační pohyb geometrie hmot
Pohyb tělesa, základní typy pohybů, pohyb posuvný a otační Obsah přednášky : typy pohybů tělesa posuvný pohyb otační pohyb geoetie hot Pohyb tělesa, základní typy pohybů, pohyb posuvný a otační posuvný
VíceZákladem molekulové fyziky je kinetická teorie látek. Vychází ze tří pouček:
Molekulová fyzika zkoumá vlastnosti látek na základě jejich vnitřní struktury, pohybu a vzájemného působení částic, ze kterých se látky skládají. Termodynamika se zabývá zákony přeměny různých forem energie
VíceVlnovody. Obr. 7.1 Běžné příčné průřezy kovových vlnovodů: obdélníkový, kruhový, vlnovod, vlnovod H.
7 Vlnovody Běžná vedení (koaxiální kabel, dvojlinka) jsou jen omezeně použitelná v mikovlnné části kmitočtového spekta. S ůstem kmitočtu přenášeného signálu totiž významně ostou ztáty v dielektiku těchto
VíceDuktilní deformace, část 1
uktilní defomace, část uktilní (plastická) defomace je taková defomace, při níž se mateiál defomuje bez přeušení koheze (soudžnosti). Plasticita mateiálu záleží na tzv. mezi plasticity (yield stess) -
VíceELEKTŘINA A MAGNETIZMUS
ELEKTŘIN MGNETIZMUS III Elektický potenciál Obsah 3 ELEKTRICKÝ POTENCIÁL 31 POTENCIÁL POTENCIÁLNÍ ENERGIE 3 ELEKTRICKÝ POTENCIÁL V HOMOGENNÍM POLI 4 33 ELEKTRICKÝ POTENCIÁL ZPŮSOENÝ ODOVÝMI NÁOJI 5 331
VíceFázová rozhraní a mezifázová energie
Fázová ozhaní a mezifázová enegie 1/15 duhy: } l/ g {{ l/ } l mobilní s/g s/l s/s povch koule = 4π 2 Příklad. Kolik % molekul vody je na povchu kapičky mlhy o půměu 200 nm (hanice viditelnosti optickým
VíceBIOMECHANIKA. Studijní program, obor: Tělesná výchovy a sport Vyučující: PhDr. Martin Škopek, Ph.D.
BIOMECHANIKA 8, Disipativní síly II. (Hydrostatický tlak, hydrostatický vztlak, Archimédův zákon, dynamické veličiny, odporové síly, tvarový odpor, Bernoulliho rovnice, Magnusův jev) Studijní program,
Více5.4 Adiabatický děj Polytropický děj Porovnání dějů Základy tepelných cyklů První zákon termodynamiky pro cykly 42 6.
OBSAH Předmluva 9 I. ZÁKLADY TERMODYNAMIKY 10 1. Základní pojmy 10 1.1 Termodynamická soustava 10 1.2 Energie, teplo, práce 10 1.3 Stavy látek 11 1.4 Veličiny popisující stavy látek 12 1.5 Úlohy technické
VíceReferenční zářič s indukčním ohřevem
Poceedings of Intenational Scientific Confeence of FME Session 4: Automation Contol and Applied Infomatics Pape 24 Refeenční zářič s indukčním ohřevem LYSENKO, Vladimí 1 1 Doc, Ing, CSc, Kateda fyziky,
VíceN_SFB. Stavebně fyzikální aspekty budov. Přednáška č. 3. Vysoká škola technická a ekonomická V Českých Budějovicích
Vysoká škola technická a ekonomická V Českých Budějovicích N_ Stavebně fyzikální aspekty budov Přednáška č. 3 Přednášky: Ing. Michal Kraus, Ph.D. Cvičení: Ing. Michal Kraus, Ph.D. Garant: prof. Ing. Ingrid
VíceB1. Výpočetní geometrie a počítačová grafika 9. Promítání., světlo.
B. Výpočetní geometie a počítačová gafika 9. Pomítání., světlo. Pomítání Převedení 3D objektu do 2D podoby je ealizováno pomítáním, při kteém dochází ke ztátě infomace. Pomítání (nebo též pojekce) je tedy
Více2 Šíření elektromagnetických vln
Šíření elektomagnetických vln 2 Šíření elektomagnetických vln V předchozí kapitole jsme si zopakovali základní teminologii elektomagnetismu a připomněli jsme si základní zákonitosti. Nyní si připomeneme
Více8. Antény pro pásma DV, SV, KV
8. Antény po pásma DV, SV, KV hlediska po výbě - kmitočtové pásmo, šíření vln, směové vlastnosti, výkony, cena 8.1 Vysílací antény po pásma DV, SV - povchová vlna - vetikální polaizace - ozhlas AM všesměové
VíceELT1 - Přednáška č. 4
ELT1 - Přednáška č. 4 Statická elektřina a vodivost 2/2 Rozložení elektostatických nábojů Potenciál el. pole, el. napětí, páce Coulombův zákon Bodový náboj - opakování Coulombův zákon - síla, kteou působí
VíceU218 - Ústav procesní a zpracovatelské techniky FS ČVUT v Praze. Přenos hybnosti. Přehled základních rovnic
I. ovnice kontinit Fikální vlastnost P Dieenciální tva Přenos hbnosti Přehle áklaních ovnic Kontolní objem mateiální Kontolní objem evný I D Dt t I chlost konvektivního řívo hmotnosti chlost akmlace hmotnosti
VíceIdentifikátor materiálu: ICT 2 54
Identifikátor ateriálu: ICT 2 54 Registrační číslo projektu Název projektu Název příjece podpory název ateriálu (DUM) Anotace Autor Jazyk Očekávaný výstup Klíčová slova Druh učebního ateriálu Druh interaktivity
VíceElektromagnetické jevy, elektrické jevy 4. Elektrický náboj, elektrické pole
Elektomagnetické jevy, elektické jevy 4. Elektický náboj, elektické pole 4. Základní poznatky (duhy el. náboje, vodiče, izolanty) Někteé látky se třením dostávají do zvláštního stavu přitahují lehká tělíska.
VíceAutokláv reaktor pro promíchávané vícefázové reakce
Vysoká škola chemicko technologická v Praze Ústav organické technologie (111) Autokláv reaktor pro promíchávané vícefázové reakce Vypracoval : Bc. Tomáš Sommer Předmět: Vícefázové reaktory (prof. Ing.
VíceElektřina a magnetismus Elektrostatické pole
Elektostatické pole Elektostatické pole je posto (v okolí elekticky nabitých částic/těles), ve kteém na sebe náboje působí elektickými silami. Zdojem elektostatického pole jsou elektické náboje (vázané
Více1 Zatížení konstrukcí teplotou
1 ZATÍŽENÍ KONSTRUKCÍ TEPLOTOU 1 1 Zatížení konstrukcí teplotou Časově proměnné nepřímé zatížení Klimatické vlivy, zatížení stavebních konstrukcí požárem Účinky zatížení plynou z rozšířeného Hookeova zákona
VíceMĚŘENÍ EMISÍ A VÝPOČET TEPELNÉHO VÝMĚNÍKU
MĚŘENÍ EMISÍ A VÝPOČET TEPELNÉHO VÝMĚNÍKU. Cíl práce: Roštový kotel o jmenovitém výkonu 00 kw, vybavený automatickým podáváním paliva, je určen pro spalování dřevní štěpky. Teplo z topného okruhu je předáváno
VíceStavba atomu: Atomové jádro
Stavba atomu: tomové jádo Výzkum stuktuy hmoty: Histoie Jen zdánlivě existuje hořké či sladké, chladné či hoké, ve skutečnosti jsou pouze atomy a pázdno. Démokitos, 46 37 př. n.l. Heni Becqueel 85 98 objev
VíceTermodynamika. T [K ]=t [ 0 C] 273,15 T [ K ]= t [ 0 C] termodynamická teplota: Stavy hmoty. jednotka: 1 K (kelvin) = 1/273,16 část termodynamické
Termodynamika termodynamická teplota: Stavy hmoty jednotka: 1 K (kelvin) = 1/273,16 část termodynamické teploty trojného bodu vody (273,16 K = 0,01 o C). 0 o C = 273,15 K T [K ]=t [ 0 C] 273,15 T [ K ]=
VíceTeplotní roztažnost Přenos tepla Kinetická teorie plynů
Teplotní roztažnost Přenos tepla Kinetická teorie plynů Teplotní roztažnost pevných látek l a kapalin Teplotní délková roztažnost Teplotní objemová roztažnost a závislost hustoty na teplotě Objemová roztažnost
VíceStavební tepelná technika 1 - část A Jan Tywoniak ČESKÉ VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V PRAZE Fakulta stavební. Stavební fyzika (L)
ČESKÉ VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V PRAZE Fakulta stavební Stavební fyzika (L) Jan Tywoniak A48 tywoniak@fsv.cvut.cz součásti stavební fyziky Stavební tepelná technika Stavební akustika Denní osvětlení. 6 4
VíceNewtonův gravitační zákon Gravitační a tíhové zrychlení při povrchu Země Pohyby těles Gravitační pole Slunce
Gavitační pole Newtonův gavitační zákon Gavitační a tíhové zychlení při povchu Země Pohyby těles Gavitační pole Slunce Úvod V okolí Země existuje gavitační pole. Země působí na každé těleso ve svém okolí
VíceÚkol č. 1: Změřte dynamickou viskozitu denaturovaného lihu a stolního oleje Ubbelohdeho viskozimetrem.
Měření dynamické viskozity kapalin Měření dynamické viskozity kapalin Úkol č : Změřte dynamickou viskozitu denatuovaného lihu a stolního oleje Ubbelohdeho viskozimetem Pomůcky Ubbelohdeův viskozimet, vodní
VíceZáklady elektrotechniky
Základy elektotechniky 8. přednáška Elektoagnetisus Elektoagnetisus Elektoagnetisus - agnetické účinky el. poudu Biot - Savatův zákon (zákon celkového poudu) Magnetická indukce Magnetický tok Apéův zákon
VíceTERMOMECHANIKA 16. Přenos tepla vedením
FSI VU v Bně, Enegetický ústv Odbo temomechniky techniky postředí pof. Ing. Miln Pvelek, CSc. ERMOMECHANIKA 6. Přenos tepl vedením OSNOVA 6. KAPIOLY Difeenciální ovnice vedení tepl Počáteční okjové podmínky
VícePřednáška č. 5: Jednorozměrné ustálené vedení tepla
Přednáška č. 5: Jednorozměrné ustálené vedení tepla Motivace Diferenciální rovnice problému Gradient teploty Energetická bilance Fourierův zákon Diferenciální rovnice vedení tepla Slabé řešení Diskretizace
VícePříloha-výpočet motoru
Příloha-výpočet motoru 1.Zadané parametry motoru: vrtání d : 77mm zdvih z: 87mm kompresní poměr ε : 10.6 atmosférický tlak p 1 : 98000Pa teplota nasávaného vzduchu T 1 : 353.15K adiabatický exponent κ
Více5. Elektromagnetické kmitání a vlnění
5. Elektomagnetické kmitání a vlnění 5.1 Oscilační obvod Altenáto vyábí střídavý poud o fekvenci 50 Hz. V paxi potřebujeme napětí ůzných fekvencí. Místo fekvence používáme pojem kmitočet. Různé fekvence
Více17. Základy přenosu tepla - přenosu tepla vedením, přenos tepla prouděním, nestacionární přenos tepla, prostup tepla, vyměníky tepla
1/14 17. Základy přenosu tepla - přenosu tepla vedením, přenos tepla prouděním, nestacionární přenos tepla, prostup tepla, vyměníky tepla Příklad: 17.1, 17.2, 17.3, 17.4, 17.5, 17.6, 17.7, 17.8, 17.9,
VíceVybrané kapitoly z fyziky. Zdeněk Chval
Vybané kapitoly z fyziky Zdeněk Chval Kateda zdavotnické fyziky a biofyziky (KBF) Boeckého 7, č.dv. 49 tel. 389 037 6 e-mail: chval@jcu.cz Konzultační hodiny: čtvtek 5:00-6:30, příp. po dohodě Obsahové
VíceFiltrace. Technický důvod filtrace. Realizace filtrace. získání pevných částic. získání tekutiny. diskontinuální (periodické) filtry
iltace iltace Technický důvod filtace získání evných částic získání tekutiny Realizace filtace diskontinuální (eiodické) filty kontinuální (neřetžité) filty iltace - eiodická filtace - základní ojmy Pinci
VíceStanovení požární odolnosti. Přestup tepla do konstrukce v ČSN EN
Stanovení požární odolnosti NAVRHOVÁNÍ OCELOVÝCH KONSTRUKCÍ NA ÚČINKY POŽÁRU ČSN EN 1993-1-2 Ing. Jiří Jirků Ing. Zdeněk Sokol, Ph.D. Prof. Ing. František Wald, CSc. 1 2 Přestup tepla do konstrukce v ČSN
VíceZKUŠEBNÍ ZAŘÍZENÍ PRO HODNOCENÍ SKRÁPĚNÝCH TRUBKOVÝCH SVAZKŮ
ZKUŠEBNÍ ZAŘÍZENÍ PRO HODNOCENÍ SKRÁPĚNÝCH TRUBKOVÝCH SVAZKŮ Rok vzniku: 29 Umístěno na: Vysoké učení technické v Brně, Fakulta strojního ženýrství, Technická 2, 616 69 Brno, Hala C3/Energetický ústav
VíceKinematika. Hmotný bod. Poloha bodu
Kinematika Pohyb objektů (kámen, automobil, střela) je samozřejmou součástí každodenního života. Pojem pohybu byl poto známý už ve staověku. Modení studium pohybu začalo v 16. století a je spojeno se jmény
Více