6.1.4 Kontrakce délek
|
|
- Natálie Pospíšilová
- před 5 lety
- Počet zobrazení:
Transkript
1 6..4 Kontrake déek Předpokady: 603 Existuje na Zemi jev, na kterém je diatae času opravdu vidět? Př. :Částie mion má poočas rozpadu (doba, za kterou se rozpadne přibižně poovina části) 2,2μs. Vysvěti, jak je možné, že tyto částie doetí k povrhu Země, i když vznikají v horníh vrstváh atmosféry ve výše 5 km a pohybují se směrem k Zemí ryhostí v=0,999. Jakou dráhu částie uetí pode kasiké fyziky? s=v t=0, , m=660m Jak douho by mion muse žít, aby doetě k zemi? t= s v = , s=5 5 s 0 Koikrát je potřebný čas deší než poočas rozpadu? n= 2,2 0 6=22,7=23 Skoro všehny částie by se rozpady před tím než by doetěy k povrhu Země, zbyo by jih jen 0,5 23 =,2 0 7 původního počtu. Nápad: Mion etí vemi vekou ryhostí jeho hodiny jdou o dost pomaeji. Na koik se prodouží jeho poočas rozpadu (z našeho pohedu)? 2,2 0 6 t= t 0 = s=4,9 0 5 s 0,999 - jen o trohu kratší doba než je potřeba k estě na povrh Země téměř poovina mionů doetí. Př. 2: Najdi nedostatek v předhozím vysvětení experimentáního faktu dopadu mionů na povrh Země. Předhozí příkad vysvětuje, jak mohou miony doetět k povrhu Země z hediska vnějšího pozorovatee (Země). Vnější pozorovate vidí miony etět vekou ryhostí vidí, že pro miony pyne pomaeji a ony mají dostatek času, aby doetěy k povrhu Země. Předhozí vysvětení nepatí z hediska mionů. Miony se samy vůči sobě nepohybují (naopak zdá se jim, že se k nim strašivou ryhostí bíží povrh Země) jejih čas pyne normáně nemají dost času, aby doetěy k povrhu Země. Na vysvětení faktu, že miony doetí k povrhu Země z jejih pohedu naše dosavadní vědomosti nestačí musí existovat daší reativistiký efekt, který ještě neznáme a který: buď nějakým způsobem prodouží život mionů i z jejih pohedu, nebo nějakým způsobem zkrátí dráhu, kterou musí miony uetět. Kontrake déek Reativistiké zkráení déek ve směru pohybu předmětu vůči pozorovatei = mion vidí vzdáenost od okraje atmosféry k povrhu Země kratší, protože se vůči této vzdáenosti pohybuje.
2 Pozorovate na Zemi tuto vzdáenosti vidí normání, protože vůči ní stojí. Vzore: = vzdáenost, kterou naměří pozorovate, který se vůči vzdáenosti nepohybuje (ze všeh nejdeší), - vzdáenost, kterou naměří pozorovate, který se vůči ní pohybuje (vždy menší než 0 ). Vzdáenosti komé na směr pohybu se nezkraují. Dodatek: Odvození vzorů provádím většinou pouze pro zájeme. Probém: Déka tyče je vzdáenost konovýh bodů, jejihž poohu změříme současně vzhedem k soustavě, ve které měříme déku tyče (kvůi reativitě současnosti nemůžeme změřit kone tyče současně pro všehny pozorovatee. Pokud tyč má nějakou déku déku, nejsou změření obou konů soumístné a tedy ani současné udáosti). Déku tyče změříme pomoí světeného paprsku, který vyšeme z jednoho kone k tyče k druhému, kde se odrazí od zrada a vrátí se zpět. Změříme dobu, kterou paprsek stráví na estě a z ní spočteme déku tyče. Tyč o dée 0 je umístěna v soustavě S', která se vůči soustavě S pohybuje ryhostí v. V čase t=t '=0 s spývají počátky soustav souřadni S a S' a v tomto počátku se nahází jeden kone tyče (označíme A), v tomto okamžiku vyšeme světo k zradu umístěném na druhém koni tyče (označíme Z). Situae v tomto okamžiku je na obrázku. v S=S y=y Z měříí paprsek A z=z tyč 0 x=x Sedujeme, jak douho paprsek eží tam a zpět. Let paprsku po trase AZA trvá: v soustavě S' dobu: t 0 = 2 0, t= t 0 v soustavě S dobu: (ze soustavy S vidíme děje v soustavě probíhat pomaeji kvůi diatai času). Hedáme jiné vyjádření času t v soustavě S pomoí déky tyče. Dráha, kterou urazí světo v soustavě S na trase AZ (kone tyče před ním utíká): t =vt t =. v Dráha, kterou urazí světo v soustavě S na trase ZA (kone tyče mu jde vstří): t 2 = vt 2 t 2 =. v Ceková doba etu světa v soustavě S: t=t t 2 = v v v = v v = 2 2.
3 Pokračujeme v úpraváh: Vztahy t 0 = 2 0 a t= t= 2 čímž z rovnosti odstraníme časy = 0 = 0 2 = v2 2 2 v2 2( 2) = 2 v2. dosadíme do vztahu pro diatai času v2 = 2 ( v2 )2= 2 0. t= t 0, Př. 3: Urči, jak se díky kontraki déek z pohedu mionů zkrátí dráha, kterou musí uetět. Miony vznikají ve výše 5 km a etí k povrhu Země ryhostí v=0,999. = 0, m=670 m 2=5000 Mion vidí, že musí urazit k povrhu Země vzdáenost 670 m (má tedy téměř pooviční pravděpodobnost, že k ní doetí). Př. 4: Na oběžné dráze se potkají tři stejné rakety. Modrá vůči Zemi stojí, zeená se vůči Zemi pohybuje ryhostí 0,5 (ve směru komo od Sune) a oranžová se ve stejném směru pohybuje ryhostí 0,99. Která z odí je nejkratší? Co uvidí pioti jednotivýh raket? Země 0,5 0,99 Sune Déka odě závisí na soustavě, ze které ji měříme není možné tvrdit, že některá z raket je kratší. Pohed piota modré rakety: zeená raketa je trohu kratší než moje (pohybuje se vůči mě ryhostí 0,5 ), oranžová raketa je o hodně kratší než moje (pohybuje se vůči mě ryhostí 0,99 ). Pohed piota zeené rakety: modrá raketa je kratší než moje (pohybuje se vůči mě ryhostí 0,5 ), oranžová raketa je kratší než moje a nepatrně deší než modrá (pohybuje se vůči mě
4 ryhostí 0,49 ). Pohed piota oranžové rakety: zeená raketa je trohu kratší než moje (pohybuje se vůči mě ryhostí 0,49 ), modrá raketa je o hodně kratší než moje (pohybuje se vůči mě ryhostí 0,99 ). Zdůrazněme ještě jednou: Kontrake déek neznamená, že se etíí raketa zkrátí, protože déka etíí rakety iší v závisosti na ryhosti pozorovatee vůči raketě. Kosmonaut, který uvnitř rakety sedí, ji vidí nezkráenou (nepohybuje se vůči ní). Není tedy třeba, aby na raketu působia nějaká sía, která by ji stačia, protože k žádnému absoutnímu zkráení rakety nedohází. Dohází pouze k tomu, že pozorovateé, kteří se vůči raketě vemi ryhe pohybují, vnímají díky své ryhosti jednu z dimenzí prostoru zkráeně a kvůi tomu se jim zkráeně jeví i raketa. STR předpovídá oproti kasiké mehanie i některé absoutní rozdíy. STR napříkad pro miony v úvodním příkadu vysvětuje, proč dopadnou na Zemi (kasiká fyzika fakt, že dopadnou na Zemi v pozorovanýh počteh, vysvětit neumí). Neděje se tak kvůi tomu, že by doházeo ke změnám v souřadnýh soustaváh pozorovateů (mion se nevidí stárnout pomaeji, Země se nevidí zkráeně), ae kvůi tomu, že dohází ke změnám v souřadnýh soustaváh, které se vůči pozorovatei pohybují (Země vidí etíí mion stárnout pomaeji, mion vidí přibižujíí se Zemi zkráenou). Pedagogiká poznámka: Předhozí poznámka je důežitá a je třeba ji zmínit i v případě, že se žákům předhozí příkad podaří vyřešit a nikdo se řešení nebrání. Př. 5: Na oběžné dráze se potkají tři stejné rakety. Modrá vůči Zemi stojí, zeená se vůči Zemi pohybuje ryhostí 0,99 (ve směru komo ke Suni) a oranžová se vůči Zemi pohybuje ryhostí 0,99 ve směru komo od Sune. Která z odí je nejkratší? Co uvidí pioti jednotivýh raket? Země 0,99 0,99 Sune Déka odě závisí na soustavě, ze které ji měříme není možné tvrdit, že některá z raket je kratší. Pohed piota modré rakety: zeená raketa je kratší než moje (pohybuje se vůči mě ryhostí 0,99 ), oranžová raketa je kratší než moje (pohybuje se vůči mě ryhostí 0,99 ). Pohed piota zeené rakety: modrá raketa je kratší než moje (pohybuje se vůči mě ryhostí 0,99 ), oranžová raketa je ještě kratší než modrá (pohybuje se vůči mě ryheji než 0,99 koik přesně nevím, protože sčítat ryhosti normáně v reativitě nemůžeme). Pohed piota oranžové rakety:
5 modrá raketa je kratší než moje (pohybuje se vůči mě ryhostí 0,99 ), zeená raketa je ještě kratší než modrá (pohybuje se vůči mě ryheji než 0,99 koik přesně nevím, protože sčítat ryhosti normáně v reativitě nemůžeme). Př. 6: Co by muse Abert Einstein děat při svádění své budouí manžeky, aby díky kontraki déek vypada hubenější než ve skutečnosti? Muse by neustáe běhat ryhostí bízkou ryhosti světa ke své áse a od ní. Př. 7: Déku jedouího vaku můžeme měřit tak, že změříme dobu která upyne než nás mine začátek a kone vaku a pak ji vynásobíme ryhostí vaku. Odvoď pomoí tohoto postupu vztah pro kontraki déek. Déku vaku měříme ve dvou soustaváh: soustava nádraží S, soustava vaku S'. Déka vaku: v soustavě S nádraží = t v (čas t upyne než se na jednom místě, kde měříme, objeví začátek a kone vaku), v soustavě S' nádraží 0 = t ' v (v soustavě S' má vak největší déku 0, čas t ' je čas, který upynu při měření v soustavě S, při pohedu z vaku, tedy deší t '= t než čas t, tedy ). = t v Určíme poměr 0 t ' v = t t Stejný vzore jako u kasikého odvození. = = 0 Shrnutí: Podobně jako pozorujeme v soustaváh, které se vůči nám pohybují produžování času, pozorujeme v těhto soustaváh také zkraování déek.
6.1.4 Kontrakce délek
6..4 Kontrake déek Předpokady: 603 Existuje na Zemi jev, na kterém je diatae času opravdu vidět? Př. :Částie mion má poočas rozpadu (doba, za kterou se rozpadne přibižně poovina části) 2,2µs. Vysvěti,
VíceFYZIKA 4. ROČNÍK. Pole a éter. Souřadnicové soustavy (SS) Éter a pohyb
Poe a éter Pro fyzika 19. stoetí neexistoao poe jen substane a změny její poohy prostoru poe půodně jen berička postupně substani zastínio Maxwe poe je ytářeno e. nábojem Sěto má astnosti nění (interferene,
VíceRelativistická fyzika. Galileův princip relativity
3.4.3. Předpokady a důsedky speiání teorie reatiity Reatiistiká fyzika A.Einstein 95 Speiání teorie reatiity 95 Obená teorie reatiity Shrnutí prinipů kasiké mehaniky pohyb těes nemá i na běh času, jejih
Více2.1 Stáčivost v závislosti na koncentraci opticky aktivní látky
1 Pracovní úkoy 1. Změřte závisost stočení poarizační roviny na koncentraci vodního roztoku gukozy v rozmezí 0 500 g/. Pro jednu zvoenou koncentraci proveďte 5 měření úhu stočení poarizační roviny. Jednu
VíceŘešení úloh 1. kola 49. ročníku fyzikální olympiády. Kategorie D. Dosazením do rovnice(1) a úpravou dostaneme délku vlaku
Řešení úoh koa 49 ročníku fyzikání oympiády Kategorie D Autořiúoh:JJírů(,3,4,5,6,),TDenkstein(), a) Všechny uvažované časy jsou měřené od začátku rovnoměrně zrychené pohybu vaku a spňují rovnice = at,
VíceI. Speciální teorie relativity. Relativistická fyzika. Galileův princip relativity. Michelsonův interferometr
8.3.6 Reatiistiká fyzika A.Einstein 95 Speiání teorie reatiity 95 Obená teorie reatiity I. Speiání teorie reatiity Shrnutí prinipů kasiké mehaniky pohyb těes nemá i na běh času, jejih déku či hmotnost
Více4.4.3 Další trigonometrické věty
443 Další trigonometriké věty Předpoklady: 440 Věty, které ojevíme v této hodině, mohou usnadnit některé výpočty, ale je možné se ez nih (na rozdíl od kosinové a sinové věty) oejít Pedagogiká poznámka:
Více. Najdi parametrické vyjádření přímky AB. Nakresli přímku AB do kartézské soustavy souřadnic a najdi její další vyjádření.
735 Obená rovnie přímky I Předpoklady: 070304 Pedagogiká poznámka: Úvodní příklad se nesmí příliš prodlužovat Nemá enu ztráet čas tím, že si většina žáků nepamatuje lineární funke Raději ryhle napíši řešení
VíceJosef Schmidt 1. 1
Řešené příkady ze skript ELMA v..95 Josef Schmidt 1 1 schmijos@fjfi.cvut.cz Dostává se vám do rukou sbírka podrobně řešených příkadů ze skript Što: Eektřina a magnetismus. Každý z příkadů by mě víceméně
VíceKmitavý pohyb trochu jinak
Kmitavý pohyb trochu jinak JIŘÍ ESAŘ, PER BAROŠ Katedra fyziky, Pedaoická fakuta, JU České Budějovice Kmitavý pohyb patří mezi zákadní fyzikání děje. Většinou se tato část fyziky redukuje na matematický
VíceZ toho se η využije na zajištění funkcí automobilu a na překonání odporu vzduchu. l 100 km. 2 body b) Hledáme minimum funkce θ = 1.
Řešení úoh. koa 59. ročníku fyzikání oympiády. Kategorie A Autor úoh: J. Thomas.a) Na dráze vt bude zapotřebí objem paiva V θ θv t. Při jeho spáení se získá tepo Q mh ρv H ρθvh t. Z toho se η využije na
VícePředmět: Ročník: Vytvořil: Datum: ŠČERBOVÁ M. PAVELKA V. NAMÁHÁNÍ NA OHYB A) NOSNÍKY NA DVOU PODPORÁCH ZATÍŽENÉ SOUSTAVOU ROVNOBĚŽNÝCH SIL
Předmět: Ročník: Vytvoři: Datum: MECHANIKA DRUHÝ ŠČERBOVÁ M. PAVELKA V. 9. ČERVNA 2013 Název zpracovaného ceku: NAMÁHÁNÍ NA OHYB A) NOSNÍKY NA DVOU PODPORÁCH ZATÍŽENÉ SOUSTAVOU ROVNOBĚŽNÝCH SIL ÚLOHA 1
Více6. Rozptyl Leoš Dvořák, MFF UK Praha, Rozptyl
K přednášce NUFY8 Teoretická mechanika 6. Rozpty Leoš Dvořák, MFF UK Praha, 14 Rozpty Z předchozí kapitoy umíme spočítat pohyb částice v poi centrání síy. Nyní toho využijeme pro případ ehké částice (napříkad
Více3.1.7 Kyvadlo. Předpoklady: 3106
37 Kyvado ředpokady: 306 edaoická poznámka: Ceý obsah hodiny není možné stihnout za 45 minut Je třeba se ozhodnout, co je podstatné: testování vzoce paktickým sestojováním kyvade, povídání o kyvadových
VíceNázev: Studium kmitání matematického kyvadla
Název: Studium kmitání matematického kyvada Autor: Doc. RNDr. Mian Rojko, CSc. Název škoy: Gymnázium Jana Nerudy, škoa h. města Prahy Předmět, mezipředmětové vztahy: fyzika, biooie Ročník: 3. (1. ročník
VíceÚloha č. 5. Měření zvětšení lupy a mikroskopu
Fzikání praktikum IV. Měření zvětšení up a mikroskopu - verze 01 Úoha č. 5 Měření zvětšení up a mikroskopu 1) Pomůck: Stojan upa měřítka mikroskop průhedné měřítko do mikroskopu stojan s měřítkem osvětovací
VíceJev elektromagnetické indukce
Jev eektromagnetické indukce V minuých kapitoách jsme si jistě uvědomii, že pojmy kid a pohyb, které byy vemi významné u mechanických dějů, při zkoumání eektrických a magnetických jevů nabyy přímo zásadní
Více1. Stanovení modulu pružnosti v tahu přímou metodou
. Stanovení moduu pružnost v tahu přímou metodou.. Zadání úohy. Určte modu pružnost v tahu přímou metodou pro dva vzorky různých materáů a výsedky porovnejte s tabukovým hodnotam.. Z naměřených hodnot
Více5.1.3 Lom světla. vzduch n 1 v 1. n 2. v 2. Předpoklady: 5101, 5102
5..3 Lom světla Předpoklady: 50, 50 Pokus s mincí a miskou: Opřu bradu o stůl a pozoruji minci v misce. Paprsky odražené od mince se šíří přímočaře ke mně, miska jim nesmí překážet v cestě. Posunu misku
VíceSlovní úlohy o pohybu I
.2. Slovní úlohy o pohybu I Předpoklady: 0024 Př. : Běžec na lyžích se pohybuje na celodenním výletu průměrnou rychlostí km/h. Jakou vzdálenost ujede za hodinu? Za hodiny? Za hodin? Za t hodin? Najdi vzorec,
Více5.1.3 Lom světla I. Předpoklady: 5101, Pomůcky: Miska, voda, pětikoruna, akvárium, troška mléka,
5..3 Lom světla I Předpoklady: 50, 502 Pomůcky: Miska, voda, pětikoruna, akvárium, troška mléka, Pokus s mincí a miskou Opřu bradu o stůl a pozoruji minci v misce. Paprsky odražené od mince se šíří přímočaře
VícePythagorova věta
.8.19 Pythagorova věta Předpoklady: 00801 Pedagogická poznámka: Z následujícího příkladu rýsuje každý žák pouze jeden bod podle toho, v jakém sedí oddělení. Př. 1: Narýsuj pravoúhlý trojúhelník: a) ABC:
Více( ) 7.3.16 Další metrické úlohy II. Předpoklady: 7315. Př. 1: Najdi přímku rovnoběžnou s osou I a III kvadrantu vzdálenou od bodu A[ 1;2 ] 2 2.
76 Další metriké úlohy II Předpoklady: 7 Př : Najdi přímku rovnoěžnou s osou I a III kvadrantu vzdálenou od odu A[ ; ] Osou I a III kvadrantu je přímka y = x přímky s ní rovnoěžné mají rovnii x y + = 0
Více1 ROZMĚRY STĚN. 1.1 Délka vnější stěny. 1.2 Výška vnější stěny
1 ROZMĚRY STĚN Důežitými kritérii pro zhotovení cihených stěn o větších rozměrech (déce a výšce) je rozděení stěn na diatační ceky z hediska zatížení tepotou a statického posouzení stěny na zatížení větrem.
Více1.4.1 Inerciální vztažné soustavy, Galileiho princip relativity
1.4.1 Inerciální vztažné soustavy, Galileiho princip relativity Předpoklady: 1205 Pedagogická poznámka: Úvodem chci upozornit, že sám považuji výuku neinerciálních vztažných soustav na gymnáziu za tragický
VíceRovnoměrný pohyb V
1.1.11 Rovnoměrný pohyb V ředpoklady: 11 edagogická poznámka: Následující příklad je dokončení z minulé hodiny. Studenti by měli mít graf polohy nakreslený z minulé hodiny nebo z domova. ř. 1: etr vyjede
VíceDodatek: Speciální teorie relativity
Dodatek: Speiální teorie relativity V tomto dodatku jsou diskutovány důsledky speiální teorie relativity pro kinematiku a dynamiku, nebot speiální teorie relativity je základem pro všehna měření v prostoročase.
Více1. PROSTOR A ČAS V KLASICKÉ MECHANICE
FYZIKA PRO IV. ROČNÍK GYMNÁZIA SPECIÁLNÍ TEORIE RELATIVITY 1. PROSTOR A ČAS V KLASICKÉ MECHANICE Mgr. Monika Bouhalová Gymnázium, Havířov-Město, Komenského, p.o. III/---01 Zpraováno. ledna 013 Tento digitální
VícePRAKTIKUM II. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. úlohač.19 Název: Měření s torzním magnetometrem
Odděení fyzikáních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM II. úohač.19 Název: Měření s torzním magnetometrem Pracova: Lukáš Ledvina stud.skup.14 dne:16.10.2009 Odevzdadne: Možný počet
Více6.1.2 Postuláty speciální teorie relativity, relativita současnosti
6.1.2 Postuláty speiální teorie relatiity, relatiita současnosti Předpoklady: 6101 Kone 19. století: Maxwelloy ronie (elektřina a magnetismus) sětlo je elektromagnetiké lnění, šíří se ryhlostí 300 000
Více2.5.7 Šetříme si svaly I (kladka)
2.5.7 Šetříme si svay I (kadka) Předpokady: 020501 Pomůcky: kadky, akoěá rovia, šroub, smotateá akoěá rovia, švihada (ao), dvě košťata Př. 1: Uveď příkad situace, ve které se používá páka a: a) většeí
VíceSTRUKTURA A VLASTNOSTI KAPALIN
I N V E S T I C E D O O Z V O J E V Z D Ě L Á V Á N Í STUKTUA A VLASTNOSTI KAPALIN. Povrchové napětí a) yzikání jev Povrch kapain se chová jako napjatá pružná membrána (důkaz vodoměrka, maé kapičky koue)
VíceUniverzita Tomáše Bati ve Zlíně, Fakulta technologická Ústav fyziky a materiálového inženýrství
Univerzita Tomáše Bati ve Zíně, Fakuta technoogická Ústav fyziky a materiáového inženýrství Jméno a příjmení Josef Novák Ročník / Skupina x Předmět Laboratorní cvičení z předmětu Datum měření xx. xx. xxxx
Více7 Kvantová částice v centrálně symetrickém potenciálu.
7 Kvantová částice v centráně symetrickém potenciáu. Představte si, že hodíte kámen do vody a chcete popsat vny, které vzniknou. Protože hadina je D, můžete vny popsat funkcí f x, y. Ae pokud jste chytří,
Více2. Mechanika - kinematika
. Mechanika - kinematika. Co je pohyb a klid Klid nebo pohyb těles zjišťujeme pouze vzhledem k jiným tělesům, proto mluvíme o relativním klidu nebo relativním pohybu. Jak poznáme, že je těleso v pohybu
Více2.9.3 Exponenciální závislosti
.9.3 Eponenciální závislosti Předpoklady: 9 Pedagogická poznámka: Látka připravená v této hodině zabere tak jeden a půl vyučovací hodiny. Proč probíráme tak eotickou funkci jako je eponenciální? V životě
VíceHlavní body. Teplotní závislosti fyzikálních veličin. Teplota, měření
e r i k a Havní body epota, ěření epotní závisosti fyzikáních veičin Kinetická teorie pynů Maxweova rozděovací funkce epo, ěrné tepo, kaorietrie epota Je zákadní veičinou, kterou neze odvodit? Čověk ji
Více3.9. Energie magnetického pole
3.9. nergie agnetického poe 1. Uět odvodit energii agnetického poe cívky tak, aby bya vyjádřena poocí paraetrů obvodu (I a L).. Znát vztah pro energii agnetického poe cívky jako funkci veičin charakterizujících
VíceKružnice, kruh
2101 Kružnice, ruh Předpoady: 010405 Př 1: Je dán bod Narýsuj černou tužou ( ;4cm) Na sestroj bod T Narýsuj a vytáhni modrou pasteou K ( T ;3cm) L T Maé písmeno: ružnice (pouze čára) Veé písmeno: ruh (pocha)
Více1.7 Magnetické pole stacionárního proudu
1.7 Magnetické poe stacionárního proudu Pohybující se e. náboje (e. proud) vytvářejí magnetické poe. Naopak poe působí siou na pohybující se e. náboje. 1.7.1 E. proud, Ohmův zákon v diferenciáním tvaru
VícePohyb tělesa (5. část)
Pohyb tělesa (5. část) A) Co už víme o pohybu tělesa?: Pohyb tělesa se definuje jako změna jeho polohy vzhledem k jinému tělesu. O pohybu tělesa má smysl hovořit jedině v souvislosti s polohou jiných těles.
VíceJednoduché výpočty ve fyzice živé přírody
Jednoduché výpočty ve fyzice živé přírody ZDENĚK BOCHNÍČEK Přírodovědecká fakuta MU, Brno Abstrakt. V příspěvku je ukázáno někoik příkadů použití jednoduchých fyzikáních modeů na popis dějů v živé přírodě,
VíceSPECIÁLNÍ TEORIE RELATIVITY
SPECIÁLNÍ TEORIE RELATIVITY 1. Základní informae autor Albert Einstein jey pozoroané e DVOU ztažnýh soustaáh, které se zhledem k sobě pohybují ryhlostí blízkou ryhlosti sětla e akuu Co uidí nější a nitřní
VíceKMITÁNÍ MECHANICKÉHO OSCILÁTORU
KMITÁNÍ MECHANICKÉHO OSCILÁTORU V echanice jse se zabývai příočarý a křivočarý pohybe, nyní rozeberee třetí zákadní typ pohybu, pohyb kitavý, tedy echanické kitání. Kitající těeso (osciátor) se pohybuje
VíceF7 MOMENT SETRVAČNOSTI
F7 MOMENT ETRVAČNOTI Evropský sociání fond Praha & EU: Investujeme do vaší budoucnosti F7 MOMENT ETRVAČNOTI V této části si spočteme některé jednoduché příkady na rotační pohyby a seznámíme se s někoika
Více2.9.13 Logaritmická funkce II
.9. Logaritmiká funke II Předpoklady: 9 Logaritmus se základem nazýváme dekadiký logaritmus a místo log píšeme pouze log pokud v zápisu logaritmu hybí základ, předpokládáme, že základem je číslo (logaritmus
Více1.9.1 Vyjádření neznámé ze vzorce I
.9. Vyjádření neznámé ze vzorce I Předpokady: 75, 85 Pedagogická poznámka: Ačkoiv v normání učebnici zabírá vyjadřování ze vzorce jenom tři stránky, věnova jsem ji ceou podkapitou, z někoika důvodů: Autor
VíceSpeciální teorie relativity IF
Speiální teorie relativity IF Speiální teorie relativity Newtonovy pohybové zákony umožňují popis hování těles pohybujííh se nízkými ryhlostmi. Při ryhlosteh, kterýh dosahují částie v uryhlovačíh, však
Více1.9.1 Vyjádření neznámé ze vzorce I
.9. Vyjádření neznámé ze vzorce I Předpokady: 75, 85 Pedagogická poznámka: Ačkoiv v normání učebnici zabírá vyjadřování ze vzorce jenom tři stránky, věnova jsem ji ceou podkapitou, z někoika důvodů: Autor
VíceUrčení počátku šikmého pole řetězovky
2. Šikmé pole Určení počátku šikmého pole řetězovky d h A ϕ y A y x A x a Obr. 2.1. Souřadnie počátku šikmého pole Jestliže heme určit řetězovku, která je zavěšená v bodeh A a a je daná parametrem, je
VíceMAGNETICKÉ POLE. 1. Stacionární magnetické pole I I I I I N S N N
MAGETCKÉ POLE 1. Stacionární magnetické poe V E S T C E D O R O Z V O J E V Z D Ě L Á V Á Í je část prostoru, kde se veičiny popisující magnetické poe nemění s časem. Vzniká v bízkosti stacionárních vodičů
VíceRovnoměrný pohyb IV
2.2.4 Rovnoměrný pohyb IV Předpoklady: 02023 Pomůcky: Př. : erka jede na kole za kamarádkou. a) Za jak dlouho ujede potřebných 6 km rychlostí 24 km/h? b) Jak daleko bude po 0 minutách? c) Jak velkou rychlostí
VíceFYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM FJFI ČVUT V PRAZE
FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM FJFI ČVUT V PRAZE Datum měření: 19.3.2011 Jméno: Jakub Kákona Pracovní skupina: 2 Hodina: Po 7:30 Spolupracovníci: Viktor Polák Hodnocení: Ohniskové vzdálenosti a vady čoček a zvětšení
VíceŘešení úloh 1. kola 49. ročníku fyzikální olympiády. Kategorie A
Řešení úoh 1 koa 49 ročníku fyzikání oympiády Kategorie A Autořiúoh:JJírů(1),PŠedivý(,,4,5,7),BVybíra(6) 1a) Při vobě směrů proudů pode obrázku sestavíme pode Kirchhoffových zákonů rovnice: R U e1 = R
VíceŘešení úloh 1. kola 59. ročníku fyzikální olympiády. Kategorie D Autor úloh: J. Jírů
Řešení úo. koa 59. ročníku fyzikání oympiáy. Kategorie D Autor úoh: J. Jírů Obr. 1 1.a) Označme v veikost rychosti pavce vzheem k voě a v 0 veikost rychosti toku řeky. Pak patí Číseně vychází α = 38. b)
Více. Najdi parametrické vyjádření přímky AB. Nakresli přímku AB do kartézské soustavy souřadnic a najdi její další vyjádření.
7.3.5 Obená rovnie přímky Předpoklady: 7303 Př. 1: Jsou dány body A[ 1; 1] a B [ 1;3]. Najdi parametriké vyjádření přímky AB. Nakresli přímku AB do kartézské soustavy souřadni a najdi její další vyjádření.
VíceEINSTEINOVA RELATIVITA
EINSTEINOVA RELATIVITA Pavel Stránský Ústav částicové a jaderné fyziky Matematicko-fyzikální fakulta Univerzity Karlovy www.pavelstransky.cz Science to Go! Městská knihovna Praha 21. leden 2016 Pohyb a
Více9.2.1 Náhodné pokusy, možné výsledky, jevy
9.2.1 Náhodné pokusy, možné výsedky, jevy Předpokady: 9110, 9114 Hodím kámen za normáních okoností jediný výsedek = spadne na zem Hodíme kámen na terč někoik možných výsedků (trefíme desítku, devítku,,
Více2.1.2 Měsíční fáze, zatmění Měsíce, zatmění Slunce
2.1.2 Měsíční fáze, zatmění Měsíce, zatmění Slunce Předpoklady: 020101 Pomůcky: lampičky s klasickými žárovkami, stínítko, modely slunce, země, měsíce na zatmění Měsíc je velmi zajímavé těleso: jeho tvar
Více5.2.8 Zobrazení spojkou II
5.2.8 Zobrazení spojkou II Předpoklady: 5207 Př. 1: Najdi pomocí význačných paprsků obraz svíčky, jejíž vzdálenost od spojky je menší než její ohnisková vzdálenost. Postupujeme stejně jako v předchozích
VíceHonzík. a návštěvník z jiného. světa
Honzík a návštěvník z jiného světa Je krásné ráno. Honzík si promne oči a posadí v postei. Rukama pod peřinou pomau zjišťuje, jesti tam nejsou mokré skvrny. Hurá! Daší noc v suchu! Mám fakt radost, že
VíceTangens a kotangens
4.3.12 Tngens kotngens Předpokldy: 040311 Př. 1: Úhel, pod kterým je možné ze pozorovt vrhol věže ze vzdálenosti 19 m od její pty, yl změřen n 53 od vodorovné roviny. Jk je věž vysoká? h 53 19 m Z orázku
Více1.1.14 Rovnice rovnoměrně zrychleného pohybu
..4 Rovnice rovnoměrně zrychleného pohybu Předpoklady: 3 Pedagogická poznámka: Stejně jako u předchozí hodiny je i v této hodině potřeba potupovat tak, aby tudenti měli minimálně minut na řešení příkladů
VíceŘešení úloh 1. kola 60. ročníku fyzikální olympiády. Kategorie B Autoři úloh: J. Thomas (1, 2, 3, 4, 5, 7), M. Jarešová (6)
Řešení úoh 1. koa 60. ročníku fyzikání oympiády. Kategorie B Autoři úoh: J. Thomas (1, 2, 3, 4, 5, 7), M. Jarešová (6) h 1.a) Protože vzdáenost bodů K a O je cos α, je doba etu kuičky z bodu K do bodu
Více2.9.3 Exponenciální závislosti
.9.3 Eponenciální závislosti Předpoklady: 9 Pedagogická poznámka: Látka připravená v této hodině zabere tak jeden a půl vyučovací hodiny. Proč probíráme tak eotickou funkci jako je eponenciální? V životě
VíceVZÁJEMNÁ POLOHA DVOU PŘÍMEK
VZÁJEMNÁ POLOHA DVOU PŘÍMEK VZÁJEMNÁ POLOHA DVOU PŘÍMEK p: a x b y c 0 q: a x b y c 0 ROVNOBĚŽNÉ PŘÍMKY (RŮZNÉ) nemají žádný společný bod, můžeme určit jejich vzdálenost, jejich odchylka je 0. Normálové
VíceI Stabil. Lepený kombinovaný nosník se stojnou z desky z orientovaných plochých třísek - OSB. Navrhování nosníků na účinky zatížení podle ČSN 73 1701
I Stabi Lepený kombinovaný nosník se stojnou z desky z orientovaných pochých třísek - OSB Navrhování nosníků na účinky zatížení pode ČSN 73 1701 Část A Část B Část C Část D Výchozí předpokady, statické
VíceFYZIKA I. Kyvadlový pohyb. Prof. RNDr. Vilém Mádr, CSc. Prof. Ing. Libor Hlaváč, Ph.D. Doc. Ing. Irena Hlaváčová, Ph.D. Mgr. Art.
VYSOKÁ ŠKOLA BÁŇSKÁ TECHNICKÁ UNIVERZITA OSTRAVA FAKULTA STRONÍ FYZIKA I Kyvadový pohyb Prof. RNDr. Viém Mádr, CSc. Prof. Ing. Libor Haváč, Ph.D. Doc. Ing. Irena Haváčová, Ph.D. Mgr. Art. Dagmar Mádrová
VíceÉ š ž Ú š Ě Í É ň š Č š Č Č š š Č Ř ž ú Ř ž ú ú ň ó ú š ú š ú Ý ň ď ž ž š Ú Ž Í Ž š ž Ž Ť ž ž š š Ž ž ú ž ď ž Ťť ň š š Ó ž š Í ž ž Ř ž ú Ř ž Ý ď Ž ň ň š Č š š ó š ď Ž š ň Ž Ú š ž Á š Ý Ť ď Í ď ď ú Ý ú
Více6.2.8 Vlnová funkce. ψ nemá (zatím?) žádný fyzikální smysl, fyzikální smysl má funkce. Předpoklady: 060207
6..8 Vlnová funkce ředpoklady: 06007 edagogická poznámka: Tato hodina není příliš středoškolská. Zařadil jsem ji kvůli tomu, aby žáci měli alespoň přibližnou představu o tom, jak se v kvantové fyzice pracuje.
Více3.2.2 Shodnost trojúhelníků II
3.. hodnost tojúhelníků II Předpoklady: 30 Pokud mají tojúhelníky speiální vlastnosti, mohou se věty o shodnosti zjednodušit Př. : Zfomuluj věty o shodnosti: a) ovnoamennýh tojúhelníků b) ovnostannýh tojúhelníků
VíceI. PRVNÍ POHLED NA PROBLEMATIKU
I. PRVNÍ POHLED NA PROBLEMATIKU Dříve než se pustíme do podrobnějšího výkladu speiální teorie relativity, bude vhodné připomenout některá fakta, popisy a prinipy, z nihž vyhází. Některé důsledky teorie
Více2.1.9 Zrcadlo III. Předpoklady: 020108. Pomůcky: zrcátka (každý žák si přinese z domova),
2.1.9 Zrcadlo III Předpoklady: 020108 Pomůcky: zrcátka (každý žák si přinese z domova), Př. 1: Nakresli vnitřní konstrukci periskopu (zařízení, které umožňuje částečně potopené ponorce sledovat situaci
Více4.3.2 Koeficient podobnosti
4.. Koeficient podobnosti Předpoklady: 04001 Př. 1: Která z následujících tvrzení jsou správná? a) Každé dvě úsečky jsou podobné. b) Každé dva pravoúhlé trojúhelníky jsou podobné. c) Každé dva rovnostranné
VíceLinearní teplotní gradient
Poznámky k semináři z předmětu Pružnost pevnost na K68 D ČVUT v Praze (pracovní verze). Tento materiá má pouze pracovní charakter a ude v průěhu semestru postupně dopňován. utor: Jan Vyčich E mai: vycich@fd.cvut.cz
VíceChyby měření: 1. hrubé chyby - nepozornost, omyl, únava pozorovatele... - významně převyšuje rozptyl náhodné chyby 2. systematické chyby - chybné
CHYBY MĚŘENÍ Opakovaé měřeí téže fyzkáí večy evede vždy k přesě stejým výsedkům. Této skutečost bychom se evyhu, kdybychom měřeí provádě s ejvětší důkadostí a precsostí aopak, čím ctvější a přesější jsou
VíceFYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM FJFI ČVUT V PRAZE
FYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM FJFI ČVUT V PRAZE Datum měření: 0520 Jméno: Jakub Kákona Pracovní skupina: 4 Ročník a kroužek: Pa 9:30 Spolupracovníci: Jana Navrátilová Hodnocení: Geometrická optika - Ohniskové vzdálenosti
Více3.2.4 Podobnost trojúhelníků II
3..4 Podobnost trojúhelníků II Předpoklady: 33 Př. 1: V pravoúhlém trojúhelníku s pravým uhlem při vrcholu sestroj výšku na stranu. Patu výšky označ. Najdi podobné trojúhelníky. Nakreslíme si obrázek:
VíceNOVÁ METODA NÁVRHU PRŮMYSLOVÝCH PODLAH Z VLÁKNOBETONU
NOVÁ METODA NÁVRHU PRŮMYSLOVÝCH PODLAH Z VLÁKNOBETONU Jan Loško, Lukáš Vrábík, Jaromír Jaroš Úvod Nejrozšířenějším příkadem využití váknobetonu v současné době jsou zřejmě podahové a zákadové desky. Při
Více3.2.3 Podobnost trojúhelníků I
.. Podobnost trojúhelníků I Předpoklady: 01 Shodné útvary je možné je přemístěním ztotožnit, lidově řečeno jsou stejné Co splňují útvary, které jsou podobné? Mají stejný tvar, ale různou velikost. Kdybychom
Více1.1.7 Rovnoměrný pohyb I
1.1.7 Rovnoměrný pohyb I Předpoklady: 116 Kolem nás se nepohybují jenom šneci. Existuje mnoho různých druhů pohybu. Začneme od nejjednoduššího druhu pohybu rovnoměrného pohybu. Př. 1: Uveď příklady rovnoměrných
VíceKinetická teorie ideálního plynu
Přednáška 10 Kinetická teorie ideálního plynu 10.1 Postuláty kinetické teorie Narozdíl od termodynamiky kinetická teorie odvozuje makroskopické vlastnosti látek (např. tlak, teplotu, vnitřní energii) na
VíceUčební text k přednášce UFY102
Učební text k přeášce UFY0 Lom hranoem ámavé stěny ámavá hrana ámavý úhe ϕ deviace δ úhe, o který je po výstupu z hranou vychýen světený paprsek ežící v rovině komé k ámavé hraně (v tzv. havním řezu hranou),
Víceú ň ň ů ý ů ů ů ň Í ů ý ů ý ý ý ň ú ý ů ú ň ý ú ý ů ú ů ý ý ů ď ď ň ú ů ý ů ý ý ý ý ů ý ý ý ý ý ý ó ť ý ů ý ů ý ý ý ý ý ď ý ý ý ý ů ý ů ý ý ý ý ů ý ý ý ý ů Í ů ď ý ý ů Ť ý ý ý ý ý ý ý ú ý ů ú ú Í Ť ú ú
VíceCouloumbuv zákon stejne jako vetsina zakonu elektrostatiky jsou velmi podobna zakonum gravitacniho pole.
1) Eektrostaticke poe, Cooumbuv zákon, Permitivita kazde dve teesa nabite eektrickym nabojem Q na sebe pusobi vzajemnou siou. Ta je vysise pomoci Couombovyho zákona: F = 1 4 Q Q 1 2 r r 2 0 kde první cast
VíceMatice přechodu. Pozorování 2. Základní úkol: Určete matici přechodu od báze M k bázi N. Každou bázi napíšeme do sloupců matice, např.
Matice přechodu Základní úkol: Určete matici přechodu od báze M k bázi N. Každou bázi napíšeme do sloupců matice, např. u příkladu 7 (v ) dostaneme: Nyní bychom mohli postupovat jako u matice homomorfismu
VícePoskakující míč
1.1.16 Poskakující míč Předpoklady: 010110 Zatím jsme stále na začátku zkoumáme jednoduché pohyby, nejjednodušší (rovnoměrný) už známe čeká nás druhý nejjednodušší pohyb. Druhým jednoduchým a snadno opakovatelným
VíceVÝUKOVÝ MATERIÁL Ing. Yvona Bečičková. Mechanika. Mechanický pohyb. Fyzika 2. ročník, učební obory. Bez příloh. Identifikační údaje školy
VÝUKOVÝ MATERIÁL Identifikační údaje školy Číslo projektu Název projektu Číslo a název šablony Vyšší odborná škola a Střední škola, Varnsdorf, příspěvková organizace Bratislavská 2166, 407 47 Varnsdorf,
VíceŘešení úloh 1. kola 54. ročníku fyzikální olympiády. Kategorie C. s=v 0 t 1 2 at2. (1)
Řešení úoh 1. koa 54. ročníku fyzikání oympiády. Kategorie C Autořiúoh:J.Jírů(1),J.Thomas(,3,5),M.Jarešová(4,7),P.Šedivý(6). 1.a) Během brzdění roste dráha s časem pode vzorce s=v 0 t 1 at. (1) Zevzorcepyne
VíceKvadratické rovnice (dosazení do vzorce) I
.. Kvadratické rovnice (dosazení do vzorce) I Předpoklady: 000 Rovnicí se nazývá vztah rovnosti mezi hodnotami dvou výrazů obsahujícími jednu nebo více neznámých. V této kapitole se budeme zabývat pouze
VíceKINEMATIKA 4. PRŮMĚRNÁ RYCHLOST. Mgr. Jana Oslancová VY_32_INOVACE_F1r0204
KINEMATIKA 4. PRŮMĚRNÁ RYCHLOST Mgr. Jana Oslancová VY_32_INOVACE_F1r0204 OPAKOVÁNÍ Otázka 1: Jak se vypočítá změna veličiny (např. dráhy, času) mezi dvěma měřeními? Otázka 2: Jak se vypočítá velikost
VíceUNIVERZITA PARDUBICE FAKULTA CHEMICKO-TECHNOLOGICKÁ. katedra fyziky ZÁKLADY FYZIKY II. Pro obory DMML, TŘD a AID prezenčního studia DFJP
UNIVERZITA PARDUBICE FAKULTA CHEMICKO-TECHNOLOGICKÁ katedra fyziky ZÁKLADY FYZIKY II Pro obory DMML, TŘD a AID prezenčního studia DFJP RNDr Jan Z a j í c, CSc, 005 4 MAGNETICKÉ JEVY 4 NESTACIONÁRNÍ ELEKTROMAGNETICKÉ
VíceVzdálenosti ve sluneční soustavě: paralaxy a Keplerovy zákony
Vzdálenosti ve sluneční soustavě: paralaxy a Keplerovy zákony Astronomové při sledování oblohy zaznamenávají především úhly a pozorují něco, co se nazývá nebeská sféra. Nicméně, hvězdy nejsou od Země vždy
VíceRovnoměrný pohyb II
2.2.12 Rovnoměrný pohyb II Předpoklady: 020210 Pomůcky: Př. 1: Jakou vzdálenost urazí za pět minut automobil jedoucí rychlostí 85 km/h? 5 t = 5min = h, v = 85 km/h 5 s = vt = 85 km = 7,1 km Automobil jedoucí
VíceStatické modely zásob Nazývají se také modely s jedním cyklem. Pořízení potřebných zásob se realizuje jedinou dodávkou.
Statiké modely zásob Nazývají se také modely s jedním yklem. Pořízení potřebnýh zásob se realizuje jedinou dodávkou. Náklady na pořízení zásob jsou finí a nemohou ovlivňovat rozhodovaí strategii. Statiký
Více2.9.4 Exponenciální rovnice I
9 Eponenciální rovnice I Předpoklady: 90 Pedagogická poznámka: Eponenciální rovnice a nerovnice jsou roztaženy do celkem sedmi hodin zejména proto, že jsou brány jako nácvik výběru metody Nejprve si v
VíceStacionární magnetické pole
Stacionání magnetické poe Vzájemné siové působení vodičů s poudem a pemanentních magnetů Magnetické jevy - známy od středověku, přesnější poznatky 19. stoetí. Stacionání magnetické poe: zdojem je nepohybující
VíceDEN OTEVŘENÝCH DVEŘÍ OKRUŽNÍ JÍZDY HISTORICKÝM AUTOBUSEM
.. Nádraží 5 7 1 5 5 .. Nádraží 4 7 5 5 .. Nádraží 1 4 5 7 5 55 5 55 5 .. Nádraží 1 4 8 5 5 .. Nádraží 5 7 8 7 57 7 57 7 .. Nádraží 1 5 7 5 5 .. Nádraží 4 5 8 4 4 4 .. Nádraží 4 4 4 4 .. Nádraží 1 4 7
VíceŽ é é ť Ů ž š é Ž Ú Ú ť ď Ň Ě ž Ž Ú Ú ó é Ž é ó Ž ó š š Á é é é ž ó Ž Á ó ó É š š Ž ť Ú Ě Á ó ž ž é é é ž é ž š ť Ú Ž ť Ťť Ů Ú ť ď ď š š š Ž Ú Ú Ť ó š ó ó ó ó ó Ú Ť ó Ť ó Ž Ú Ě Ó ó Ú é ó ť Ý ů é Ž Ž Ý
Více