KMITÁNÍ MECHANICKÉHO OSCILÁTORU
|
|
- Dalibor Rohla
- před 7 lety
- Počet zobrazení:
Transkript
1 KMITÁNÍ MECHANICKÉHO OSCILÁTORU V echanice jse se zabývai příočarý a křivočarý pohybe, nyní rozeberee třetí zákadní typ pohybu, pohyb kitavý, tedy echanické kitání. Kitající těeso (osciátor) se pohybuje stáe v okoí určitého bodu tzv. Pokud těeso prochází rovnovážnou poohou pravideně, je kitavý pohyb periodický, příkade takového pohybu je napříkad _ KMITAVÝ POHYB Co se bude dít se závaží na pružině, pokud ho vychýíe z rovnovážné poohy Zařízení, které voně, bez vnějšího působení, kitá, se nazývá Na těeso na pružině působí vždy dvě síy - _, která je způsobena a _, která vzniká při, pokud jsou obě stejně veké, nachází se těeso v, pokud pružinu siou protáhnee, je větší sía, pokud pružinu siou naopak stačíe, je větší sía Co je příčinou kitání kyvada Nejjednodušší kitavý pohybe je takový, kdy trajektorií je úsečka Závisost výchyky na čase ze znázornit v tzv. Těeso ve stejných časových intervaech neurazí vždy stejnou dráhu, protože
2 , pohyb je tedy vzhede k rychosti Kitavý pohyb je Těeso se vždy po určité době vrátí do stejného ísta, dobu za kterou toto udáost nastane nazýváe, touto procesu říkáe jeden Kity osciátoru charakterizují veičiny perioda T doba frekvence f kitočet, je rovna f = Jednotkou frekvence je 1. Co je to kitavý pohyb. Co je to perioda a frekvence, jaký je vztah ezi nii 3. Je kitavý pohyb rovnoěrný nebo nerovnoěrný 4. Odhadni frekvenci srdce HARMONICKÉ KMITÁNÍ Jak by byo ožné vyjádřit okažitou poohu kitajícího bodu jako funkci času Popíšee pohyb v kartézské soustavě souřadnic, kdy těeso kitá ve sěru osy y, v počátku je rovnovážná pooha, běhe kitání se okažitá výchyka (tedy souřadnice y) ění pode funkce Při pohybu echanického osciátoru se okažitá výchyka y periodicky ění a nabývá i hodnot, absoutní hodnota největší výchyky se nazývá, označujee ji
3 Srovnání kitavého pohybu a pohybu po kružnici Kitavéu pohybu odpovídá průět rovnoěrného pohybu po kružnici do svisé roviny se na něj v rovině, ve které se pohybuje Pokud bycho se dívai na kitající bod, neze jednoznačně určit, zda opravdu kitá, nebo se pohybuje po kružnici a díváe Odvození vztahu pro okažitou výchyku Trajektorií HB je, HB se otáčí s úhovou rychostí ω, okažitá pooha HB je určena r r, který svírá s osou x úhe ϕ V čase V čase t = s eží bod M na ose x, ϕ je tedy roven t s je ϕ = ω t Průěte okažitých výchyek je y-ová souřadnice bodu M, tedy y = r sinϕ ϕ se nazývá a jednoznačně určuje výchyku, veikost průvodiče určuje Pro okažitou výchyku těesa, které je v počáteční okažiku v rovnovážné pooze patí y = y sin ω t tento vztah se nazývá zákadní rovnice haronického kitání a popisuje nejjednodušší haronický pohyb haronické kitání POZNÁMKA V echanice jse veičinu ω označovai jako, nyní ji budee nazývat úhová frekvence, výpočet je stejný jako v echanice a to ω = πf ŘEŠENÁ ÚLOHA Zapiš rovnici haronického kitání, znáš-i apitudu y = 1, 5c a periodu kitání T =, s.
4 ŘEŠENÁ ÚLOHA π 1 ω = πf = = 1πs, y = 1,5 1 sin1π t T Kitavý pohyb je dán násedující tabukou, obsahující zázna okažité výchyky v závisosti na čase. Zakresi průběh tohoto kitání a sestav jeho rovnici. Dáe urči frekvenci kitání. t (s),5 1 1,5,5 3 3,5 4 y () 1,4 1,4-1,4 - -1,4 1. Co je to haronické kitání. Jak ze interpretovat pohyb po kružnici jako kitavý pohyb 3. Co je to apituda, fáze, úhová frekvence 4. Jak se nazývá rovnice popisující okažitou poohu kitajícího HB 5. Zapiš rovnici haronického kitání, znáš-i apitudu y = c a frekvenci kitání f = Hz Rovnice haronického kitání á tvar y = 3 1 sin 4π t, urči apitudu, frekvenci, periodu, úhovou frekvenci kitání a výchyky v časech t1 =, 1s, t =, 5s, t1 =, 5s, t1 = 1s a t1 = 5, 3s. 7. Kitavý pohyb je dán násedující tabukou, obsahující zázna okažité výchyky v závisosti na čase. Zakresi průběh tohoto kitání a sestav jeho rovnici. Dáe urči frekvenci kitání. t (s),1,,3,4,5,6,7,8 y () RYCHLOST A ZRYCHLENÍ KMITAVÉHO POHYBU V rovnovážné pooze je rychost HB, v bodech, kde je axiání výchyka je rychost Z echaniky víe, že rychost á vždy sěr a obvodovou rychost HB ze spočítat poocí úhové frekvence
5 Z pohybu po kružnici ze snadno odvodit, jak určíe rychost a zrychení kitavého pohybu, rychost i zrychení bude vždy průěte do osy Z definice gonioetrických funkcí ze odvodit, že, pro okažitou rychost tedy patí vztah v = Zrychení odvodíe obdobný způsobe. Pro dostředivé zrychení z echaniky znáe vztah a = ω r, zrychení á opačný sěr než výchyka usí ít tedy záporné znaénko, poocí gonioetrických funkcí odvodíe vztah, pro okažité zrychení tedy patí vztah a = protože víe, že okažitá výchyka y ze vyjádřit jako y = y sin ω t, ze zrychení spočítat také jako Zrychení haronického kitavého pohybu je přío úěrné okažité výchyce a á v každé okažiku opačný sěr veikost zrychení se tedy ění Kdy je kitavý pohyb zrychený a kdy zpoaený 1. Jak ze graficky určit veikost rychosti a zrychení kitavého pohybu. S jakýi gonioetrickýi funkcei se ění okažitá rychost a okažité zrychení 3. Jaký je vztah ezi okažitou výchykou a okažitý zrychení 1 4. Jaká bude hodnota okažitého zrychení, je-i úhová frekvence 1π rad s 5. V jakých okažicích á axiání hodnotu okažitá rychost a kdy okažité zrychení FÁZE KMITAVÉHO POHYBU Dosud jse se zabývai pouze případe, kdy byo těeso v počáteční okažiku v rovnovážné pooze. Často á ae těeso v počáteční okažiku nějakou výchyku. Jak se
6 tato zěna proítne do rovnice kitavého pohybu y Pokud bude ít těeso v počáteční okažiku kadnou výchyku, napříkad byo v rovnovážné 4 pooze dříve, v čase t, proto se rovnice vyjadřující okažitou výchyku zění násedovně: ( t ) y = y sin ω + t po úpravě získáe y = y sin( ω t + ωt ) a výraz ω t označíe jako ϕ, tuto veičinu nazvee a určuje Rovnice kitavého pohybu á pak tvar y ( ω + ) = y sin t ϕ Kdy á počáteční fáze kadné a kdy záporné znaénko V čase výchyka t = s je čen t = y ŘEŠENÁ ÚLOHA Urči počáteční fázi kitavého pohybu, jestiže v čase t = s je výchyka HB y y =. ω, v rovnici pro výchyku tedy zbude pouze y y ( ) y = po dosazení získáe y sin( ϕ ) y = vzájené vztahy ezi dvěa haronickýi kity fázový rozdí První kit á počáteční fázi ϕ 1, druhý ϕ ϕ ω ϕ ω ϕ 1 Fázový rozdí těchto kitů je tedy = ( t + ) ( t + ) = = sin ϕ, protože 1 π po úpravě získáe sinϕ = ϕ = 6 Fázový rozdí dvou haronických veičin o stejné frekvenci je určen ŘEŠENÁ ÚLOHA Jaký je fázový rozdí dvou kitavých pohybů o stejné frekvenci a apitudě, ají-i jejich
7 π π rovnice tvary y1 = y sin ωt + a y1 = y sin ωt 6 6 π π π ϕ = ωt ωt + = Jaký je fázový rozdí ezi okažitou výchykou a rychostí Význané jsou dva fázové rozdíy, fázi. kπ, kdy ají veičiny stejnou fázi a ( k +1)π, kdy ají opačnou 1. Co je to počáteční fáze kitavého pohybu. Jaký tvar á rovnice vyjadřující kitavý pohyb s nenuovou počáteční fází 3y 3. Urči počáteční fázi kitavého pohybu, jestiže v čase t = s je výchyka HB y =. 4. Jaký je fázový rozdí dvou kitavých pohybů o stejné frekvenci a apitudě, ají-i jejich rovnice 5π 13π tvary y1 = y sin ωt + a y1 = y sin ωt Kdy ají veičiny stejnou a kdy opačnou fázi SLOŽENÉ KMITÁNÍ Jak bude kitat střed vákna, který propojíe dvě různě douhá kyvada Kitání, které vzniká skádání někoika kitů se nazývá sožené, nejjednodušší etoda ho jak naézt je etoda grafická. Spočívá v to, že
8 Z echaniky znáe princip superpozice: Časový průběh závisí na apitudě, úhové frekvenci a počáteční fázi, často á sožitý průběh speciání případy Jednoduché je skádat kity o stejné apitudě a úhové frekvenci, které kitají ve stejné sěru, sožený kit á opět sinusový průběh. Pro okažitou výchyka patí vztah y = y 1 + y, pro výsednou úhovou frekvenci patí _, kitání je tedy opět haronické. Kity ze skádat také vektorově, pro časový zázna ovše tato etoda není příiš vhodná Apituda soženého kitání závisí vždy na fázové rozdíu jednotivých kitů _
9 1. Co je to sožené kitání. Jak se graficky skádají kitání 3. Kdy je průběh soženého kitání haronický DYNAMIKA KMITAVÉHO POHYBU Dynaika se zabývá příčinai pohybu, příčinai pohybu pružiny jsou dvě síy - a Z předchozích kapito víe, že zrychení ze spočítat jako a = ω y a pode. Newtonova zákona F = a, po dosazení za zrychení získáe pohybovou rovnici haronického kitavého pohybu F = ω y je nutné určit souvisost úhové frekvence s paraetry osciátoru v toto případě tedy s hotností a tuhostí pružiny k Prodouží-i se pružina z na = +, kde je déka nezatížené pružiny, působení F vnější síy F o veikosti F = k, ze tuhost pružiny vyjádřit jako k =, jednotkou tuhosti pružiny je tedy Po zavěšení závaží se pružina ustáí v nové rovnovážné pooze, ve které jsou v rovnováze síy a, které ají opačné sěry, po dosazení za tyto síy získáe, pokud je osciátor v kidu. Pokud je osciátor v pohybu, ění se sía, sía zůstává konstantní, výsedná sía působící na osciátor je tedy vektorový součte těchto dvou si r r r F = F P + F G F ( y) g = k g ky = ky = F + F = k P G na těeso echanického osciátoru působí proěnná sía F = ky, která stáe sěřuje a je příčinou kitavého pohybu Po dosazení do pohybové rovnice ky = ω y ze vyjádřit úhovou frekvenci jako ω = k Pokud závisí úhová frekvence osciátoru pouze na jeho paraetrech říkáe, že kitání je vastní, jeho frekvenci označujee ω ω = k
10 Periodu vyjádříe jako T = π k POMŮCKA PRO ZAPAMATOVÁNÍ T = π si ze zapaatovat poocí věty: Tereza zpívaa dvě písně odaa oc krásně k Frekvenci vyjádříe jako f = 1 π k 1. Čí se zabývá dynaika. Jaké paraetry charakterizují pružinu 3. Které dvě síy působí neustáe na kitající pružinu 4. Jak ze spočítat úhovou frekvenci pružiny poocí jejich paraetrů 5. Urči tuhost pružiny, která kitá s periodou s, je-i na ní zavěšeno závaží o hotnosti,kg. HISTORICKÁ POZNÁMKA KYVADLO Kyvado byo v historii vei význané pro ěření času, byo znáo, že perioda kitání kyvada je závisá na jeho déce, kyvado řídio pozvoné otáčení soustavy ozubených ko spojených s ručičkai hodin. Prací na zdokonaování hodin se zabýva hoandský fyzik Christian Huygens ( ). Kitání kyvada je haronické pouze pokud je pohyb příočarý a jei výchyka kitání aá, tj. do 5 o, poto ze obouk považovat přibižně za úsečku a všechny výpočty se značně zjednoduší. Chyba, která vznikne títo nahrazení je zanedbateně aá Příčinou pohybu je jedna sožka tíhové síy, v obrázku označená jako, z pravoúhého trojúheníka ze poocí funkce sinus vyjádřit Kyvade je Mateatické kyvado je
11 F y sin α = = = & F G y F =& F G y = g y protože i kyvado je echanický osciátore je perioda kitání T = π g T = π, k F k = = y g POMŮCKA PRO ZAPAMATOVÁNÍ T = π si ze zapaatovat poocí věty: O Terezu bojovai dva písaři oděnou bya jen g éčka a giotina Perioda kitání tedy nezávisí na hotnosti, výchyce ani na veikosti vychýení z rovnovážné poohy zavěšeného těesa, ae pouze na S kitání se pojí poje kyv, je to ŘEŠENÁ ÚLOHA Jaká usí být déka tzv. sekundového kyvada, tj. kyvada, jehož doba jednoho kyvu je 1s T = s T g T = π T = 4π = =,994 = & 1 g g 4π 1. Co je to kyvado. Jaká je charakteristika ateatického kyvada 3. Které paraetry kyvada nejsou rozhodující pro periodu kitání 4. Kyvado á na Zei periodu kitání,3s, jaká bude jeho perioda na Měsíci PŘEMĚNY ENERGIE V MECHANICKÉM OSCILÁTORU Běhe kitání se periodicky neění pouze, a, ae také energie osciátoru Prochází-i osciátor rovnovážnou poohou, je největší energie, protože, při axiání výchyce kyvada, je největší energie.
12 U pružiny je situace podobná, zavěsíe-i na ni těeso, získá zvednutí z nuové výšky kidovou potenciání energii, ta se skádá ze dvou sožek tíhové energie, dodané zvednutí těesa a energie pružnosti, způsobené deforací pružiny Energie pružnosti je rovna práci, která je spotřebována pružinou při prodoužení o Při deforaci se sía zvětšuje až na k Z echaniky víe, že práce je rovna obsahu obrazce v Fs (v toto případě Fy) diagrau. Protože sía roste ineárně, je její střední k hodnota a dráha po které sía působí. Průěrná hodnota energie pružnosti je k 1 E k ( ) PR = =. Ceková kidová energie je rovna součtu energie potenciání a energie pružnosti E 1 = gh + k( ). Odvození cekové energie pohybujícího se osciátoru najdete v učebnici, důežitý je výsedek: C = E E KM E + Při haronické kitavé pohybu se periodicky ění potenciání energie kitání v kinetickou a naopak, ceková energie osciátoru je konstantní a je rovna součtu kidové energie a energie kitání dodané osciátoru při uvedení do pohybu Tento případ je pouze teoretický a by by ožný jen pokud by nedocházeo k tuení kitání, v praxi vždy ke tuení dochází Ke ztrátá energie dochází vive tření s okoí, ve vzduchu je tato třecí sía, proto, ve vodě je třecí sía,proto
13 pružina se vive tření vždy zahřívá a tí se energie Kitá-i osciátor v prostředí s aý tření, napříkad ve vzduchu, pokud kitá v prostředí s veký tření, napříkad ve vodě Vastní kitání osciátoru je vždy tuené Tuení není způsobeno pouze odpore prostředí, ae také deforování pružiny Tuení ovivňuje i periodu kitání, čí je tuení větší, tí je perioda 1. Jak se ění energie kitajícího osciátoru. Jaká je ceková energie echanického osciátoru 3. Jaký je rozdí ezi netuený a tuený kitání 4. Čí je ovivněno tuení kitání
14 NUCENÉ KMITÁNÍ MECHANICKÉHO OSCILÁTORU Jak ze udržet kitavý pohyb pokud se budete houpat na houpačce Chcee-i udržet stáou apitudu kitání kyvada (tedy netuené kitání) je nutné dodávat osciátoru energii a to buď nárazy nebo vychyování těžiště. Při kitání pružiny ze tuení odstranit napříkad působící agnetický poe. Kitá-i osciátor netueně poocí vnějšího působení usí být ezi osciátore a okoí určitá, tou je osciátoru přiváděna energie. V případě dodávání energie agnetický poe není kitání zcea haronické, protože U netueného haronického kitání Pokud je osciátoru dodávána energie nepřetržitě, je kitání netuené a nazýváe ho nucené Při nucené kitání kitá osciátor s úhovou frekvencí _, títo způsobe ze rozkitat jakékoiv těeso,, vastnosti těesa ají viv pouze na Nucené kitání vzniká působení periodické, frekvence závisí na, nezávisí na. Nucené kitání je vždy. 1. Co je to nucené kitání. Jaký je rozdí ezi tuený a netuený kitání 3. Jak ze z tueného kitání uděat netuené 4. Čí je ovivněna frekvence nuceného kitání 5. Na jakou veičinu ají viv vastnosti osciátoru
15 6. Která těesa ohou nuceně kitat 7. Lze nuceně rozkitat pružinu na které není zavěšeno žádné těeso REZONANCE MECHANICKÉHO OSCILÁTORU Co se bude dít, pokud budee neustáe zvyšovat frekvenci nuceného kitání Nejvyšší hodnotě frekvence, při které osciátor kitá, říkáe Závisost apitudy kitání na frekvenci vnějšího kitání ze znázornit rezonanční křivkou Pokud á rezonanční křivka ostré axiu, je tuení, na obrázku je to křivka. Pokud á křivka éně ostré axiu, je tuení, na obrázku je to křivka. Charakteristikou rezonance je to, že při rezonanční frekvenci se apituda _, touto jevu říkáe rezonanční zesíení. I aou, periodicky působící siou, ze v osciátoru vzbudit kitání o veké apitudě. Podínkou je to, aby frekvence vnějšího kitání _, totéž patí pro periody vnějšího a vastního kitání osciátoru. Rezonance je vastně vzájené působení dvou těes. Tou, které rezonanci vzbuzuje říkáe, tou, které kitá. Rezonance se v praxi hojně využívá, u hudebních nástrojů na toto principu funguje většina, napříkad u housí
16 Podobný způsobe fungují také reproduktory, Rezonance není vždy jen žádoucí, působí dokonce destrukčně, 1. Co je to rezonance. Jak vypadá rezonanční křivka 3. Jak ze osciátor rozrezonovat 4. Uveď někoik příkadů užitečného využití rezonance. 5. Uveď někoik příkadů, kdy je rezonance nežádoucí.
3.1.2 Harmonický pohyb
3.1.2 Haronický pohyb Předpoklady: 3101 Graf závislosti výchylky koštěte na čase: Poloha na čase 200 10 100 poloha [c] 0 0 0 10 20 30 40 0 60 70 80 90 100-0 -100-10 -200 čas [s] U některých periodických
VíceFYZIKA I. Kyvadlový pohyb. Prof. RNDr. Vilém Mádr, CSc. Prof. Ing. Libor Hlaváč, Ph.D. Doc. Ing. Irena Hlaváčová, Ph.D. Mgr. Art.
VYSOKÁ ŠKOLA BÁŇSKÁ TECHNICKÁ UNIVERZITA OSTRAVA FAKULTA STRONÍ FYZIKA I Kyvadový pohyb Prof. RNDr. Viém Mádr, CSc. Prof. Ing. Libor Haváč, Ph.D. Doc. Ing. Irena Haváčová, Ph.D. Mgr. Art. Dagmar Mádrová
VíceObsah. Kmitavý pohyb. 2 Kinematika kmitavého pohybu 2. 4 Dynamika kmitavého pohybu 7. 5 Přeměny energie v mechanickém oscilátoru 9
Obsah 1 Kmitavý pohyb 1 Kinematika kmitavého pohybu 3 Skládání kmitů 6 4 Dynamika kmitavého pohybu 7 5 Přeměny energie v mechanickém oscilátoru 9 6 Nucené kmity. Rezonance 10 1 Kmitavý pohyb Typy pohybů
Více3.2.2 Rovnice postupného vlnění
3.. Rovnice postupného vlnění Předpoklady: 310, 301 Chcee najít rovnici, která bude udávat výšku vlny v libovolné okažiku i libovolné bodě (v jedno okažiku je v různých ístech různá výška vlny). Veličiny
Více(test version, not revised) 9. prosince 2009
Mechanické kmitání (test version, not revised) Petr Pošta pposta@karlin.mff.cuni.cz 9. prosince 2009 Obsah Kmitavý pohyb Kinematika kmitavého pohybu Skládání kmitů Dynamika kmitavého pohybu Přeměny energie
Více3.9. Energie magnetického pole
3.9. nergie agnetického poe 1. Uět odvodit energii agnetického poe cívky tak, aby bya vyjádřena poocí paraetrů obvodu (I a L).. Znát vztah pro energii agnetického poe cívky jako funkci veičin charakterizujících
VíceMECHANICKÉ KMITÁNÍ. Mgr. Jan Ptáčník - GJVJ - Fyzika - 3.A
MECHANICKÉ KMITÁNÍ Mgr. Jan Ptáčník - GJVJ - Fyzika - 3.A Kinematika kmitavého pohybu Mechanický oscilátor - volně kmitající zařízení Rovnovážná poloha Výchylka Kinematika kmitavého pohybu Veličiny charakterizující
Více3.2.2 Rovnice postupného vlnění
3.. Rovnice postupného vlnění Předpoklady: 310, 301 Chcee najít rovnici, která bude udávat výšku vlny v libovolné okažiku i libovolné bodě (v jedno okažiku je v různých ístech různá výška vlny). Veličiny
VíceZáklady elektrotechniky
Základy elektrotechniky 3. přednáška Řešení obvodů napájených haronický napětí v ustálené stavu ZÁKADNÍ POJMY Časový průběh haronického napětí: kde: U u U. sin( t ϕ ) - axiální hodnota [V] - úhlový kitočet
VíceŘešení úloh 1. kola 60. ročníku fyzikální olympiády. Kategorie B Autoři úloh: J. Thomas (1, 2, 3, 4, 5, 7), M. Jarešová (6)
Řešení úoh 1. koa 60. ročníku fyzikání oympiády. Kategorie B Autoři úoh: J. Thomas (1, 2, 3, 4, 5, 7), M. Jarešová (6) h 1.a) Protože vzdáenost bodů K a O je cos α, je doba etu kuičky z bodu K do bodu
VíceVY_32_INOVACE_06_III./1._OBVOD STŘÍDAVÉHO PROUDU
VY_32_INOVACE_06_III./1._OBVOD STŘÍDAVÉHO PROUDU Střídavý proud Vznik střídavého napětí a proudu Fyzikální veličiny popisující jevy v obvodu se střídavý proude Střídavý obvod, paraetry obvodu Střídavý
VíceŘešení úloh 1. kola 49. ročníku fyzikální olympiády. Kategorie D. Dosazením do rovnice(1) a úpravou dostaneme délku vlaku
Řešení úoh koa 49 ročníku fyzikání oympiády Kategorie D Autořiúoh:JJírů(,3,4,5,6,),TDenkstein(), a) Všechny uvažované časy jsou měřené od začátku rovnoměrně zrychené pohybu vaku a spňují rovnice = at,
Více3.1.3 Rychlost a zrychlení harmonického pohybu
3.1.3 Rychlost a zrychlení haronického pohybu Předpoklady: 312 Kroě dráhy (výchylky) popisujee pohyb i poocí dalších dvou veličin: rychlosti a zrychlení. Jak budou vypadat jejich rovnice? Společný graf
VíceDiferenciální geometrie křivek
Diferenciání geometrie křivek Poární souřadnice Kartézské souřadnice Poární souřadnice. y y M r M f x x rcosf y r sin f, r r x x y y f arctan x 1 Spiráy Archimedova spiráa r af r ae Logaritmická spiráa
VíceB. MECHANICKÉ KMITÁNÍ A VLNĚNÍ
B. MECHANICKÉ KMITÁNÍ A VLNĚNÍ I. MECHANICKÉ KMITÁNÍ 8.1 Kmitavý pohyb a) mechanické kmitání (kmitavý pohyb) pohyb, při kterém kmitající těleso zůstává stále v okolí určitého bodu tzv. rovnovážné polohy
VícePříklady kmitavých pohybů. Mechanické kmitání (oscilace)
Mechanické kmitání (oscilace) pohyb, při kterém se těleso střídavě vychyluje v různých směrech od rovnovážné polohy př. kyvadlo Příklady kmitavých pohybů kyvadlo v pendlovkách struna hudebního nástroje
VíceMECHANICKÉ KMITÁNÍ NETLUMENÉ
MECHANICKÉ KMITÁNÍ NETLUMENÉ Kitání je PERIODICKÝ pohyb hotného bodu (tělesa). Pohybuje se z jedné rajní polohy KP do druhé rajní polohy KP a zpět. Jaýoliv itající objet se nazývá OSCILÁTOR. A je aplituda
VíceMechanické kmitání (oscilace)
Mechanické kmitání (oscilace) pohyb, při kterém se těleso střídavě vychyluje v různých směrech od rovnovážné polohy př. kyvadlo Příklady kmitavých pohybů kyvadlo v pendlovkách struna hudebního nástroje
VícePraktikum I Mechanika a molekulová fyzika
Oddělení fzikálních praktik při Kabinetu výuk obecné fzik MFF UK Praktiku I Mechanika a olekulová fzika Úloha č. II Název: Studiu haronických kitů echanického oscilátoru Pracoval: Matáš Řehák stud.sk.:
VíceFYZIKA 3. ROČNÍK. Vlastní kmitání oscilátoru. Kmitavý pohyb. Kinematika kmitavého pohybu. y m
Vlastní itání oscilátoru Kitavý pohb Kitání periodicý děj zařízení oná opaovaně stejný pohb a periodic se vrací do určitého stavu. oscilátor zařízení, teré ůže volně itat (závaží na pružině, vadlo) it
VíceUniverzita Tomáše Bati ve Zlíně, Fakulta technologická Ústav fyziky a materiálového inženýrství
Univerzita Tomáše Bati ve Zíně, Fakuta technoogická Ústav fyziky a materiáového inženýrství Jméno a příjmení Josef Novák Ročník / Skupina x Předmět Laboratorní cvičení z předmětu Datum měření xx. xx. xxxx
Vícefrekvence f (Hz) perioda T = 1/f (s)
1.) Periodický pohyb - každý pohyb, který se opakuje v pravidelných intervalech Poet Poet cykl cykl za za sekundu sekundu frekvence f (Hz) perioda T 1/f (s) Doba Doba trvání trvání jednoho jednoho cyklu
VíceHlavní body. Teplotní závislosti fyzikálních veličin. Teplota, měření
e r i k a Havní body epota, ěření epotní závisosti fyzikáních veičin Kinetická teorie pynů Maxweova rozděovací funkce epo, ěrné tepo, kaorietrie epota Je zákadní veičinou, kterou neze odvodit? Čověk ji
Více3.1.8 Přeměny energie v mechanickém oscilátoru
3..8 Přeěny energie v echanické oscilátoru Předoklady: 0050, 03007 Pedagogická oznáka: Odvození zákona zachování energie rovádí na vodorovné ružině, rotože je říočařejší. Pro zájece je uvedeno na konci
VíceTéma: Analýza kmitavého pohybu harmonického oscilátoru
PRACOVNÍ LIST č. Téa úlohy: Analýza kitavého pohybu haronického ocilátoru Pracoval: Třída: Datu: Spolupracovali: Teplota: Tlak: Vlhkot vzduchu: Hodnocení: Téa: Analýza kitavého pohybu haronického ocilátoru
VíceBIOMECHANIKA KINEMATIKA
BIOMECHANIKA KINEMATIKA MECHANIKA Mechanika je nejstarším oborem fyziky (z řeckého méchané stroj). Byla původně vědou, která se zabývala konstrukcí strojů a jejich činností. Mechanika studuje zákonitosti
VíceMECHANICKÉ KMITÁNÍ POJMY K ZOPAKOVÁNÍ. Testové úlohy varianta A
Škola: Autor: DUM: Vzdělávací obor: Tematický okruh: Téma: Masarykovo gymnázium Vsetín Mgr. Jitka Novosadová MGV_F_SS_3S3_D19_Z_OPAK_KV_Mechanicke_kmitani_T Člověk a příroda Fyzika Mechanické kmitání Opakování
Více2.1 Stáčivost v závislosti na koncentraci opticky aktivní látky
1 Pracovní úkoy 1. Změřte závisost stočení poarizační roviny na koncentraci vodního roztoku gukozy v rozmezí 0 500 g/. Pro jednu zvoenou koncentraci proveďte 5 měření úhu stočení poarizační roviny. Jednu
VíceKmitavý pohyb trochu jinak
Kmitavý pohyb trochu jinak JIŘÍ ESAŘ, PER BAROŠ Katedra fyziky, Pedaoická fakuta, JU České Budějovice Kmitavý pohyb patří mezi zákadní fyzikání děje. Většinou se tato část fyziky redukuje na matematický
VíceDUM označení: VY_32_INOVACE_... Jméno autora výukového materiálu: Ing. Jitka Machková Škola: Základní škola a mateřská škola Josefa Kubálka Všenory
DUM označení: VY_32_INOVACE_... Jméno autora výukového materiálu: Ing. Jitka Machková Škola: Základní škola a mateřská škola Josefa Kubálka Všenory Karla Majera 370, 252 31 Všenory. Datum (období) vytvoření:
VíceVznik a vlastnosti střídavých proudů
3. Střídavé proudy. Naučit se odvození vztahu pro okažitý a průěrný výkon střídavého proudu, znát fyzikální význa účiníku.. ět použít fázorový diagra na vysvětlení vztahu ezi napětí a proude u jednoduchých
Více8.6 Dynamika kmitavého pohybu, pružinový oscilátor
8.6 Dynamika kmitavého pohybu, pružinový oscilátor a) dynamika zkoumá příčiny pohybu b) velikost síly vyvolávající harmonický kmitavý pohyb F = ma = mω 2 y pohybová rovnice (II. N. z. a = ω 2 y m sin ωt
VíceFyzikální korespondenční seminář UK MFF 10. II. 2
10. ročník, úoha II. 2... magnetické kyvado (5 bodů; průměr?; řešio 60 studentů) V homogenním tíhovém poi (tíhové zrychení g = 9,81 m s 2 ) je na závěsu zanedbatené hmotnosti déky = 1,00 m umístěna maá
VíceMECHANIKA - DYNAMIKA Teorie Vysvětlete následující pojmy: Setrvačnost:
Projekt Efektivní Učení Reforou oblastí gynaziálního vzdělávání je spolufinancován Evropský sociální fonde a státní rozpočte České republiky. MECHANIKA - DYNAMIKA Teorie Vysvětlete následující pojy: Setrvačnost:
VíceNázev: Studium kmitání matematického kyvadla
Název: Studium kmitání matematického kyvada Autor: Doc. RNDr. Mian Rojko, CSc. Název škoy: Gymnázium Jana Nerudy, škoa h. města Prahy Předmět, mezipředmětové vztahy: fyzika, biooie Ročník: 3. (1. ročník
VíceF7 MOMENT SETRVAČNOSTI
F7 MOMENT ETRVAČNOTI Evropský sociání fond Praha & EU: Investujeme do vaší budoucnosti F7 MOMENT ETRVAČNOTI V této části si spočteme některé jednoduché příkady na rotační pohyby a seznámíme se s někoika
VíceJméno autora: Mgr. Zdeněk Chalupský Datum vytvoření: Číslo DUM: VY_32_INOVACE_18_FY_B
Jéno autora: Mgr. Zdeněk Chalupský Datu vytvoření: 15. 12. 2012 Číslo DUM: VY_32_INOVACE_18_FY_B Ročník: I. Fyzika Vzdělávací oblast: Přírodovědné vzdělávání Vzdělávací obor: Fyzika Teatický okruh: Mechanika
Více1.5. DYNAMIKA OTÁČIVÉHO A SLOŽENÉHO POHYBU TĚLESA
.5. OTÁČIVÉHO A SLOŽENÉHO POHYBU TĚLESA.5. ZÁKLADNÍ ROVNICE DYNAMIKY PRO ROTAČNÍ POHYB Fz F Z výsednce zrychujících s F m.a n m a t a n r z F Zrychující moment M F. r F. r z z z m.a t r6,5cm ρ r ω,ε r
VíceÚLOHA Závaží pružin kmitá harmonicky amplituda = 2 cm, doba kmitu = 0,5 s. = 0 s rovnovážnou polohou vzh ru. Úkoly l :
ÚLOHA Závažíčko zavěšené na pružině kitá haronick tak, že: aplituda výchlk je 2 c, doba kitu je T 0,5 s. Předpokládáe, že včase t 0 s prochází závažíčko rovnovážnou polohou a sěřuje vzhůru. Úkol: a) Zjistíe
VíceKMITÁNÍ PRUŽINY. Pomůcky: Postup: Jaroslav Reichl, LabQuest, sonda siloměr, těleso kmitající na pružině
KMITÁNÍ PRUŽINY Pomůcky: LabQuest, sonda siloměr, těleso kmitající na pružině Postup: Těleso zavěsíme na pružinu a tu zavěsíme na pevně upevněný siloměr (viz obr. ). Sondu připojíme k LabQuestu a nastavíme
VícePodívejte se na časový průběh harmonického napětí
Střídavý proud Doteď jse se zabývali pouze proude, který obvode prochází stále stejný sěre (stejnosěrný proud). V praxi se ukázalo, že tento proud je značně nevýhodný. kázalo se, že zdroje napětí ůže být
VíceLABORATORNÍ CVIČENÍ Z FYZIKY
ČESKÉ VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V PRAZE KATEDRA FYZIKY ABORATORNÍ CVIČENÍ Z FYZIKY Jéno: Petr Česák Datu ěření: 7.. Studijní rok: 999-, Ročník: Datu odevzdání:.5. Studijní skupina: 5 aboratorní skupina: Klasifikace:
Více1. Pohyby nabitých částic
1. Pohyby nabitých částic 16 Pohyby nabitých částic V celé první kapitole budee počítat pohyby částic ve vnějších přede znáých (zadaných) polích. Předpokládáe že 1. částice vzájeně neinteragují. vlastní
VícePružnost a plasticita II
Pružnost a pasticita II 3. ročník bakaářského studia doc. Ing. artin Krejsa, Ph.D. Katedra stavební echaniky Neineární chování ateriáů, podínky pasticity, ezní pastická únosnost Úvod, zákadní pojy Teorie
Více1.7.4. Skládání kmitů
.7.4. Skládání kmitů. Umět vysvětlit pojem superpozice.. Umět rozdělit různé typy skládání kmitů podle směru a frekvence. 3. Umět určit amplitudu a fázi výsledného kmitu. 4. Vysvětlit pojem fázor. 5. Znát
VíceVznik střídavého proudu Obvod střídavého proudu Výkon Střídavý proud v energetice
Střídavý proud Vznik střídavého proudu Obvod střídavého proudu Výkon Střídavý proud v energetice Vznik střídavého proudu Výroba střídavého napětí:. indukční - při otáčivé pohybu cívky v agnetické poli
Víceω=2π/t, ω=2πf (rad/s) y=y m sin ωt okamžitá výchylka vliv má počáteční fáze ϕ 0
Kmity základní popis kmitání je periodický pohyb, při kterém těleso pravidelně prochází rovnovážnou polohou mechanický oscilátor zařízení vykonávající kmity Základní veličiny Perioda T [s], frekvence f=1/t
VíceRovnice rovnováhy: ++ =0 x : =0 y : =0 =0,83
Vypočítejte moment síly P = 4500 N k osám x, y, z, je-li a = 0,25 m, b = 0, 03 m, R = 0,06 m, β = 60. Nositelka síly P svírá s tečnou ke kružnici o poloměru R úhel α = 20.. α β P y Uvolnění: # y β! x Rovnice
VíceMechanické kmitání a vlnění
Mechanické kmitání a vlnění Pohyb tělesa, který se v určitém časovém intervalu pravidelně opakuje periodický pohyb S kmitavým pohybem se setkáváme např.: Zařízení, které volně kmitá, nazýváme mechanický
VíceRegistrační číslo projektu: CZ.1.07/1.4.00/21.3075
Registrační číslo projektu: CZ.1.07/1.4.00/21.3075 Šablona: III/2 Sada: VY_32_INOVACE_5IS Ověření ve výuce Třída 9. B Datum: 17. 10. 2012 Pořadové číslo 05 1 Kmitavý pohyb Předmět: Ročník: Jméno autora:
Více2. Sestrojte graf závislosti prodloužení pružiny na působící síle y = i(f )
1 Pracovní úkoly 1. Zěřte tuost k pěti pružin etodou statickou. 2. Sestrojte raf závislosti prodloužení pružiny na působící síle y = i(f ) 3. Zěřte tuost k pěti pružin etodou dynaickou. 4. Z doby kitu
VícePRAKTIKUM II. Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. úlohač.19 Název: Měření s torzním magnetometrem
Odděení fyzikáních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK PRAKTIKUM II. úohač.19 Název: Měření s torzním magnetometrem Pracova: Lukáš Ledvina stud.skup.14 dne:16.10.2009 Odevzdadne: Možný počet
VíceCouloumbuv zákon stejne jako vetsina zakonu elektrostatiky jsou velmi podobna zakonum gravitacniho pole.
1) Eektrostaticke poe, Cooumbuv zákon, Permitivita kazde dve teesa nabite eektrickym nabojem Q na sebe pusobi vzajemnou siou. Ta je vysise pomoci Couombovyho zákona: F = 1 4 Q Q 1 2 r r 2 0 kde první cast
VíceZ toho se η využije na zajištění funkcí automobilu a na překonání odporu vzduchu. l 100 km. 2 body b) Hledáme minimum funkce θ = 1.
Řešení úoh. koa 59. ročníku fyzikání oympiády. Kategorie A Autor úoh: J. Thomas.a) Na dráze vt bude zapotřebí objem paiva V θ θv t. Při jeho spáení se získá tepo Q mh ρv H ρθvh t. Z toho se η využije na
Více2. Kinematika bodu a tělesa
2. Kinematika bodu a tělesa Kinematika bodu popisuje těleso nebo také bod, který se pohybuje po nějaké trajektorii, křivce nebo jinak definované dráze v závislosti na poloze bodu na dráze, rychlosti a
VíceKINEMATIKA HMOTNÉHO BODU. Mgr. Jan Ptáčník - GJVJ - Fyzika - Mechanika - 1. ročník
KINEMATIKA HMOTNÉHO BODU Mgr. Jan Ptáčník - GJVJ - Fyzika - Mechanika - 1. ročník Kinematika hmotného bodu Kinematika = obor fyziky zabývající se pohybem bez ohledu na jeho příčiny Hmotný bod - zastupuje
VíceElektromagnetické kmitání
Elektroagnetické kitání ELEKTROMAGNETICKÝ OSCILÁTOR zdroje jsou nejen alternátory, ale i jiné typy oscilátoru Střídavé proudy a napětí označujee jako elektroagnetické kitání Mechanické oscilátory kitají
VíceŘešení testu 1b. Fyzika I (Mechanika a molekulová fyzika) NOFY021. 19. listopadu 2015
Řešení testu b Fyzika I (Mechanika a olekulová fyzika) NOFY0 9. listopadu 05 Příklad Zadání: Kulička byla vystřelena vodorovně rychlostí 0 /s do válcové roury o průěru a koná pohyb naznačený na obrázku.
VíceStatika 2. Vetknuté nosníky. Miroslav Vokáč 2. listopadu ČVUT v Praze, Fakulta architektury. Statika 2. M.
3. přednáška Průhybová čára Mirosav Vokáč mirosav.vokac@kok.cvut.cz ČVUT v Praze, Fakuta architektury 2. istopadu 2016 Průhybová čára ohýbaného nosníku Znaménková konvence veičin M z x +q +w +ϕ + q...
Více23. Mechanické vlnní. Postupné vlnní:
3. Mechanické vlnní Mechanické vlnní je dj, pi které ástice pružného prostedí kitají kole svých rovnovážných poloh a tento kitavý pohyb se penáší postupuje) od jedné ástice k druhé vlnní že vzniknout pouze
VíceSTRUKTURA A VLASTNOSTI KAPALIN
I N V E S T I C E D O O Z V O J E V Z D Ě L Á V Á N Í STUKTUA A VLASTNOSTI KAPALIN. Povrchové napětí a) yzikání jev Povrch kapain se chová jako napjatá pružná membrána (důkaz vodoměrka, maé kapičky koue)
VíceLaboratorní úloha č. 3 - Kmity I
Laboratorní úloha č. 3 - Kmity I Úkoly měření: 1. Seznámení se s měřením na osciloskopu nastavení a měření základních veličin ve fyzice (frekvence, perioda, amplituda, harmonické, neharmonické kmity).
VíceNecht na hmotný bod působí pouze pružinová síla F 1 = ky, k > 0. Podle druhého Newtonova zákona je pohyb bodu popsán diferenciální rovnicí
Počáteční problémy pro ODR2 1 Lineární oscilátor. Počáteční problémy pro ODR2 Uvažujme hmotný bod o hmotnosti m, na který působí síly F 1, F 2, F 3. Síla F 1 je přitom úměrná výchylce y z rovnovážné polohy
Více3.1. Newtonovy zákony jsou základní zákony klasické (Newtonovy) mechaniky
3. ZÁKLADY DYNAMIKY Dynamika zkoumá příčinné souvislosti pohybu a je tedy zdůvodněním zákonů kinematiky. K pojmům používaným v kinematice zavádí pojem hmoty a síly. Statický výpočet Dynamický výpočet -
Více= T = 2π ω = 2π 12 s. =0,52s. =1,9Hz.
XIII Mechanicé itání Příad 1 Těeso itá haronicy s periodou 0,80 s, jeho apituda je 5,0 c a počátečnífáze nuová Napište rovnici itavého pohybu /y = 0,05 sin, 5πt) / Stručné řešení: Patí T = 0,8 s = ω =
VícePohyb soustavy hmotných bodů
Pohyb soustavy hotných bodů Tato kapitola se zabývá úlohai, kdy není ožné těleso nahradit jední hotný bode, předevší při otáčení tělesa. Těžiště soustavy hotných bodů a tělesa Při hodu nějaký složitější
Více6. Rozptyl Leoš Dvořák, MFF UK Praha, Rozptyl
K přednášce NUFY8 Teoretická mechanika 6. Rozpty Leoš Dvořák, MFF UK Praha, 14 Rozpty Z předchozí kapitoy umíme spočítat pohyb částice v poi centrání síy. Nyní toho využijeme pro případ ehké částice (napříkad
VíceZměna skupenství, Tání a tuhnutí, Sublimace a desublimace Vypařování a kapalnění Sytá pára, Fázový diagram, Vodní pára
Zěny skupenství átek Zěna skupenství, Tání a tuhnutí, Subiace a desubiace Vypařování a kapanění Sytá pára, Fázový diagra, Vodní pára Zěna skupenství = fyzikání děj, při které se ění skupenství átky Skupenství
VíceNewtonův zákon I
14 Newtonův zákon I Předpoklady: 104 Začnee opakování z inulé hodiny Pedaoická poznáka: Nejdříve nechá studenty vypracovat oba následující příklady, pak si zkontrolujee první příklad a studenti dostanou
VíceDigitální učební materiál
Digitální učební materiál Číslo projektu CZ.1.07/1.5.00/34.0802 Název projektu Zkvalitnění výuky prostřednictvím ICT Číslo a název šablony klíčové aktivity III/2 Inovace a zkvalitnění výuky prostřednictvím
VíceVYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ PRŮVODCE GB01-P03 MECHANIKA TUHÝCH TĚLES
VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ FAKULTA STAVEBNÍ Prof. RNDr. Zdeněk Chobola,CSc., Vlasta Juránková,CSc. FYZIKA PRŮVODCE GB01-P03 MECHANIKA TUHÝCH TĚLES STUDIJNÍ OPORY PRO STUDIJNÍ PROGRAMY S KOMBINOVANOU
Vícemechanická práce W Studentovo minimum GNB Mechanická práce a energie skalární veličina a) síla rovnoběžná s vektorem posunutí F s
1 Mechanická práce mechanická práce W jednotka: [W] = J (joule) skalární veličina a) síla rovnoběžná s vektorem posunutí F s s dráha, kterou těleso urazilo 1 J = N m = kg m s -2 m = kg m 2 s -2 vyjádření
VícePosuvný a rotační pohyb tělesa.
Posuvný a otační pohyb těesa. Zákady echaniky, 4. přednáška Obsah přednášky : typy pohybů těesa posuvný pohyb otační pohyb geoetie hot Doba studia : asi,5 hodiny Cí přednášky : seznáit studenty se zákadníi
VíceLaboratorní práce č. 3: Kmitání mechanického oscilátoru
Přírodní vědy oderně a interaktivně FYZIKA 4. ročník šetiletého a. ročník čtyřletého tudia Laboratorní práce č. : Kitání echanického ocilátoru G Gynáziu Hranice Přírodní vědy oderně a interaktivně FYZIKA
Vícepracovní list studenta Kmitání Studium kmitavého pohybu a určení setrvačné hmotnosti tělesa
pracovní list studenta Kmitání Studium kmitavého pohybu a určení setrvačné hmotnosti tělesa Výstup RVP: Klíčová slova: Eva Bochníčková žák měří vybrané veličiny vhodnými metodami, zpracuje získaná data
VíceMAGNETICKÉ POLE. 1. Stacionární magnetické pole I I I I I N S N N
MAGETCKÉ POLE 1. Stacionární magnetické poe V E S T C E D O R O Z V O J E V Z D Ě L Á V Á Í je část prostoru, kde se veičiny popisující magnetické poe nemění s časem. Vzniká v bízkosti stacionárních vodičů
Více7. Gravitační pole a pohyb těles v něm
7. Gravitační pole a pohyb těles v něm Gravitační pole - existuje v okolí každého hmotného tělesa - představuje formu hmoty - zprostředkovává vzájemné silové působení mezi tělesy Newtonův gravitační zákon:
Více9.7. Vybrané aplikace
Cíle V rámci témat zaměřených na lineární diferenciální rovnice a soustavy druhého řádu (kapitoly 9.1 až 9.6) jsme dosud neuváděli žádné aplikace. Je jim společně věnována tato závěrečné kapitola, v níž
VíceFYZIKA I. Rovnoměrný, rovnoměrně zrychlený a nerovnoměrně zrychlený rotační pohyb
VYSOKÁ ŠKOLA BÁŇSKÁ TECHNICKÁ UNIVERZITA OSTRAVA FAKULTA STROJNÍ FYZIKA I Rovnoměrný, rovnoměrně zrychlený a nerovnoměrně zrychlený rotační pohyb Prof. RNDr. Vilém Mádr, CSc. Prof. Ing. Libor Hlaváč, Ph.D.
VícePráce, energie a další mechanické veličiny
Práce, energie a další mechanické veličiny Úvod V předchozích přednáškách jsme zavedli základní mechanické veličiny (rychlost, zrychlení, síla, ) Popis fyzikálních dějů usnadňuje zavedení dalších fyzikálních
VíceTestovací příklady MEC2
Testovací příklady MEC2 1. Určete, jak velká práce se vykoná při stlačení pružiny nárazníku železničního vagónu o w = 5 mm, když na její stlačení o w =15 mm 1 je zapotřebí síla F = 3 kn. 2. Jaké musí být
VícePohyb tělesa. rovinný pohyb : Všechny body tělesa se pohybují v navzájem rovnoběžných rovinách. prostorový pohyb. posuvný pohyb. rotační.
Pohyb těesa posuvný pohyb otační pohyb obecný ovinný pohyb posuvný pohyb ovinný pohyb : Všechny body těesa se pohybují v navzáje ovnoběžných ovinách. postoový pohyb sféický pohyb šoubový pohyb obecný postoový
VíceBIOMECHANIKA DYNAMIKA NEWTONOVY POHYBOVÉ ZÁKONY, VNITŘNÍ A VNĚJŠÍ SÍLY ČASOVÝ A DRÁHOVÝ ÚČINEK SÍLY
BIOMECHANIKA DYNAMIKA NEWTONOVY POHYBOVÉ ZÁKONY, VNITŘNÍ A VNĚJŠÍ SÍLY ČASOVÝ A DRÁHOVÝ ÚČINEK SÍLY ROTAČNÍ POHYB TĚLESA, MOMENT SÍLY, MOMENT SETRVAČNOSTI DYNAMIKA Na rozdíl od kinematiky, která se zabývala
VíceKmitání mechanického oscilátoru Mechanické vlnění Zvukové vlnění
Mechanické kmitání a vlnění Kmitání mechanického oscilátoru Mechanické vlnění Zvukové vlnění Kmitání mechanického oscilátoru Kmitavý pohyb Mechanický oscilátor = zařízení, které kmitá bez vnějšího působení
VíceJednoduché výpočty ve fyzice živé přírody
Jednoduché výpočty ve fyzice živé přírody ZDENĚK BOCHNÍČEK Přírodovědecká fakuta MU, Brno Abstrakt. V příspěvku je ukázáno někoik příkadů použití jednoduchých fyzikáních modeů na popis dějů v živé přírodě,
VíceLinearní teplotní gradient
Poznámky k semináři z předmětu Pružnost pevnost na K68 D ČVUT v Praze (pracovní verze). Tento materiá má pouze pracovní charakter a ude v průěhu semestru postupně dopňován. utor: Jan Vyčich E mai: vycich@fd.cvut.cz
VíceModelování kmitavých soustav s jedním stupněm volnosti
Modeování kmitavých soustav s jedním stupněm vonosti Zpracova Doc. RNDr. Zdeněk Haváč, CSc 1. Zákadní mode Zákadním modeem kmitavé soustavy s jedním stupněm vonosti je tzv. diskrétní podéně kmitající mode,
VíceI Stabil. Lepený kombinovaný nosník se stojnou z desky z orientovaných plochých třísek - OSB. Navrhování nosníků na účinky zatížení podle ČSN 73 1701
I Stabi Lepený kombinovaný nosník se stojnou z desky z orientovaných pochých třísek - OSB Navrhování nosníků na účinky zatížení pode ČSN 73 1701 Část A Část B Část C Část D Výchozí předpokady, statické
VíceI N V E S T I C E D O R O Z V O J E V Z D Ě L Á V Á N Í
DYNAMIKA SÍLA 1. Úvod dynamos (dynamis) = síla; dynamika vysvětluje, proč se objekty pohybují, vysvětluje změny pohybu. Nepopisuje pohyb, jak to dělá... síly mohou měnit pohybový stav těles nebo mohou
VíceFyzika - Kvinta, 1. ročník
- Fyzika Výchovné a vzdělávací strategie Kompetence k řešení problémů Kompetence komunikativní Kompetence sociální a personální Kompetence občanská Kompetence k podnikavosti Kompetence k učení Učivo fyzikální
Více3.1.5 Složené kmitání
315 Složené kmitání Předpoklady: 3104 Pokus: Dvě pružiny zavěsíme vedle sebe, na obě dáme závaží Spodní konce obou pružin spojíme gumovým vláknem (velmi pružným, aby ho bylo možno prodloužit malou silou)
VíceNOVÁ METODA NÁVRHU PRŮMYSLOVÝCH PODLAH Z VLÁKNOBETONU
NOVÁ METODA NÁVRHU PRŮMYSLOVÝCH PODLAH Z VLÁKNOBETONU Jan Loško, Lukáš Vrábík, Jaromír Jaroš Úvod Nejrozšířenějším příkadem využití váknobetonu v současné době jsou zřejmě podahové a zákadové desky. Při
VícePopis fyzikálního chování látek
Popis fyzikálního chování látek pro vysvětlení noha fyzikálních jevů již nevystačíe s pouhý echanický popise Terodynaika oblast fyziky, která kroě echaniky zkouá vlastnosti akroskopických systéů, zejéna
VíceI. část - úvod. Iva Petríková
Kmitání mechanických soustav I. část - úvod Iva Petríková Katedra mechaniky, pružnosti a pevnosti Osah Úvod, základní pojmy Počet stupňů volnosti Příklady kmitavého pohyu Periodický pohy Harmonický pohy,
Víceseznámit studenty se základními typy pohybu tělesa, s kinematikou a dynamikou posuvného a rotačního pohybu
Dynaika, 5. přednáška Obsah přednášky : typy pohybů těesa posuvný pohyb otační pohyb geoetie hot Doba studia : asi,5 hodiny Cí přednášky : seznáit studenty se zákadníi typy pohybu těesa, s kineatikou a
VícePříklad 5.3. v 1. u 1 u 2. v 2
Příklad 5.3 Zadání: Elektron o kinetické energii E se srazí s valenčním elektronem argonu a ionizuje jej. Při ionizaci se část energie nalétávajícího elektronu spotřebuje na uvolnění valenčního elektronu
VíceLaboratorní úloha č. 4 - Kmity II
Laboratorní úloha č. 4 - Kmity II Úkoly měření: 1. Seznámení s měřením na přenosném dataloggeru LabQuest 2 základní specifikace přístroje, způsob zapojení přístroje, záznam dat a práce se senzory, vyhodnocování
VíceFyzika 1 - rámcové příklady Kinematika a dynamika hmotného bodu, gravitační pole
Fyzika 1 - rámcové příklady Kinematika a dynamika hmotného bodu, gravitační pole 1. Určete skalární a vektorový součin dvou obecných vektorů AA a BB a popište, jak závisí výsledky těchto součinů na úhlu
Více1 Rozdělení mechaniky a její náplň
1 Rozdělení mechaniky a její náplň Mechanika je nauka o rovnováze a pohybu hmotných útvarů pohybujících se rychlostí podstatně menší, než je rychlost světla (v c). Vlastnosti skutečných hmotných útvarů
VíceGraf závislosti dráhy s na počtu kyvů n 2 pro h = 0,2 m. Graf závislosti dráhy s na počtu kyvů n 2 pro h = 0,3 m
Řešení úloh 1. kola 59. ročníku fyzikální olympiády. Kategorie B Autoři úloh: J. Thomas (1,, 3, 4, 7), J. Jírů (5), P. Šedivý (6) 1.a) Je-li pohyb kuličky rovnoměrně zrychlený, bude pro uraženou dráhu
Více