Reaktivní turbína a zákon zachování energie

Podobné dokumenty
Proč funguje Clemův motor

Odstředivý tryskový motor

Koncept tryskového odstředivého hydromotoru

Clemův motor vs. zákon zachování energie

Základy fyziky + opakovaná výuka Fyziky I

R2.213 Tíhová síla působící na tělesa je mnohem větší než gravitační síla vzájemného přitahování těles.

Dynamika vázaných soustav těles

Teoretické otázky z hydromechaniky

CVIČENÍ č. 7 BERNOULLIHO ROVNICE

nafty protéká kruhovým potrubím o průměru d za jednu sekundu jestliže rychlost proudění nafty v potrubí je v. Jaký je hmotnostní průtok m τ

Hydrodynamika. Archimédův zákon Proudění tekutin Obtékání těles

PŘÍKLADY Z HYDRODYNAMIKY Poznámka: Za gravitační zrychlení je ve všech příkladech dosazována přibližná hodnota 10 m.s -2.

BIOMECHANIKA DYNAMIKA NEWTONOVY POHYBOVÉ ZÁKONY, VNITŘNÍ A VNĚJŠÍ SÍLY ČASOVÝ A DRÁHOVÝ ÚČINEK SÍLY

pevné, přivádí-li vodu do oběžného kola na celém obvodě, nazývá se rozváděcí kolo,

15 MECHANIKA IDEÁLNÍCH TEKUTIN. Hydrostatika ideální kapaliny Hydrodynamika ideální tekutiny

Cvičení Na těleso působí napětí v rovině xy a jeho napěťový stav je popsán tenzorem napětí (

Dynamika. Dynamis = řecké slovo síla

3.1.8 Hydrostatický tlak I

Popis výukového materiálu

Přijímací zkouška na navazující magisterské studium 2015

Proudění viskózní tekutiny. Renata Holubova Viskózní tok, turbulentní proudění, Poiseuillův zákon, Reynoldsovo číslo.

Mechanika tekutin. Tekutiny = plyny a kapaliny

Proudění Sborník článků z on-line pokračujícího zdroje Transformační technologie.

Mechanika kapalin a plynů

Proudění viskózní tekutiny. Renata Holubova

Řešení úloh regionálního kola 47. ročníku fyzikální olympiády. Kategorie B Autořiúloh:M.Jarešová(1,2,3)M.CvrčekaP.Šedivý(4)

ELEKTRICKÉ STROJE - POHONY

Řešení úloh krajského kola 60. ročníku fyzikální olympiády Kategorie A Autoři úloh: J. Thomas (1, 2, 3), V. Vícha (4)

čas t s 60s=1min rychlost v m/s 1m/s=60m/min

BIOMECHANIKA. Studijní program, obor: Tělesná výchovy a sport Vyučující: PhDr. Martin Škopek, Ph.D.

n je algebraický součet všech složek vnějších sil působící ve směru dráhy včetně

Rotační výsledkem je otáčivý pohyb (elektrické nebo spalovací #5, vodní nebo větrné

3.1. Newtonovy zákony jsou základní zákony klasické (Newtonovy) mechaniky

STŘEDNÍ PRŮMYSLOVÁ ŠKOLA STROJNICKÁ A STŘEDNÍ ODBORNÁ ŠKOLA PROFESORA ŠVEJCARA, PLZEŇ, KLATOVSKÁ 109. Josef Gruber MECHANIKA V

Využití vodní energie Doc. Ing. Aleš Havlík, CSc.

Fyzika - Kvinta, 1. ročník

Hydroenergetika (malé vodní elektrárny)

Shrnutí kinematiky. STŘEDNÍ ODBORNÁ ŠKOLA a STŘEDNÍ ODBORNÉ UČILIŠTĚ, Česká Lípa, 28. října 2707, příspěvková organizace

CVIČENÍ č. 11 ZTRÁTY PŘI PROUDĚNÍ POTRUBÍM

MODELOVÁNÍ SHALLOW WATER

3.1.7 Počítáme s tlakem

Rezonanční elektromotor

Fyzika kapalin. Hydrostatický tlak. ρ. (6.1) Kapaliny zachovávají stálý objem, nemají stálý tvar, jsou velmi málo stlačitelné.

PROCESY V TECHNICE BUDOV cvičení 3, 4

Víte, jak funguje malá vodní elektrárna?

Aleš Trojánek MACHŮV PRINCIP A STŘEDOŠKOLSKÁ MECHANIKA Mach s Principle and the Mechanics at Secondary Schools

Vyřešením pohybových rovnic s těmito počátečními podmínkami dostáváme trajektorii. x = v 0 t cos α (1) y = h + v 0 t sin α 1 2 gt2 (2)

Řešení úloh 1. kola 60. ročníku fyzikální olympiády. Kategorie D Autor úloh: J. Jírů. = 30 s.

1141 HYA (Hydraulika)

FYZIKA I. Rovnoměrný, rovnoměrně zrychlený a nerovnoměrně zrychlený rotační pohyb

5.4 Adiabatický děj Polytropický děj Porovnání dějů Základy tepelných cyklů První zákon termodynamiky pro cykly 42 6.

Digitální učební materiál. III/2 Inovace a zkvalitnění výuky prostřednictvím ICT Příjemce podpory Gymnázium, Jevíčko, A. K.

Matematika I (KX001) Užití derivace v geometrii, ve fyzice 3. října f (x 0 ) (x x 0) Je-li f (x 0 ) = 0, tečna: x = 3, normála: y = 0

VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ BRNO UNIVERSITY OF TECHNOLOGY STUDIE TURBÍNY S VÍŘIVÝM OBĚŽNÝM KOLEM STUDY OF TURBINE WITH SIDE CHANNEL RUNNER

Fyzikální vzdělávání. 1. ročník. Učební obor: Kuchař číšník Kadeřník. Implementace ICT do výuky č. CZ.1.07/1.1.02/ GG OP VK

DOPRAVNÍ A ZDVIHACÍ STROJE

p gh Hladinové (rovňové) plochy Tlak v kapalině, na niž působí pouze gravitační síla země

Příkonové charakteristiky míchadel

Archimédův zákon I

Fakulta elektrotechnická. Fyzikální modely ve Virtual Reality Toolboxu

Newtonův gravitační zákon. antigravitace

2.3 Tlak v kapalině vyvolaný tíhovou silou Tlak ve vzduchu vyvolaný tíhovou silou... 5

Theory Česky (Czech Republic)

I N V E S T I C E D O R O Z V O J E V Z D Ě L Á V Á N Í. = (pascal) tlak je skalár!!! F p = =

V následujícím obvodě určete metodou postupného zjednodušování hodnoty zadaných proudů, napětí a výkonů. Zadáno: U Z = 30 V R 6 = 30 Ω R 3 = 40 Ω R 3

Dynamika tekutin popisuje kinematiku (pohyb částice v času a prostoru) a silové působení v tekutině.

R 4 U 3 R 6 R 20 R 3 I I 2

6. Mechanika kapalin a plynů

s 1 = d t 2 t 1 t 2 = 71 m. (2) t 3 = d v t t 3 = t 1t 2 t 2 t 1 = 446 s. (3) s = v a t 3. d = m.

b) Maximální velikost zrychlení automobilu, nemají-li kola prokluzovat, je a = f g. Automobil se bude rozjíždět po dobu t = v 0 fg = mfgv 0

Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK

Rozumíme dobře Archimedovu zákonu?

VY_32_INOVACE_246. Základní škola Luhačovice, příspěvková organizace Ing. Dagmar Zapletalová. Člověk a příroda Fyzika Opakování učiva fyziky

2 Odvození pomocí rovnováhy sil

Toroidní generátor. Ing. Ladislav Kopecký, červenec 2017

Senzory průtoku tekutin

Tlak v kapalinách a plynech Vztlaková síla Prodění kapalin a plynů

Práce, energie a další mechanické veličiny

Výsledný tvar obecné B rce je ve žlutém rámečku

DYNAMIKA ROTAČNÍ POHYB

Václav Uruba home.zcu.cz/~uruba ZČU FSt, KKE Ústav termomechaniky AV ČR, v.v.i., ČVUT v Praze, FS, UK MFF

Příkon míchadla při míchání nenewtonské kapaliny

VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ BRNO UNIVERSITY OF TECHNOLOGY

Geometrie zakřiveného prostoru aplikace s fyzikální tématikou

I N V E S T I C E D O R O Z V O J E V Z D Ě L Á V Á N Í

Základní pojmy a jednotky

ZÁKLADNÍ ŠKOLA KOLÍN II., KMOCHOVA 943 škola s rozšířenou výukou matematiky a přírodovědných předmětů

STANOVENÍ TÍHOVÉHO ZRYCHLENÍ REVERZNÍM KYVADLEM A STUDIUM GRAVITAČNÍHO POLE

Příklady z teoretické mechaniky pro domácí počítání

Hydrodynamika. ustálené proudění. rychlost tekutiny se v žádném místě nemění. je statické vektorové pole

HUSTOTA PEVNÝCH LÁTEK

Balmerova série vodíku

7. MECHANIKA TEKUTIN - statika

PRAKTIKUM... Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu výuky obecné fyziky MFF UK. Odevzdal dne: Seznam použité literatury 0 1. Celkem max.

9 V1 SINE( ) Rser=1.tran 1

KAPALINY. Mgr. Jan Ptáčník - GJVJ - Fyzika - Termika - 2. ročník

Měření povrchového napětí kapalin a kontaktních úhlů

FYZIKA I. Gravitační pole. Prof. RNDr. Vilém Mádr, CSc. Prof. Ing. Libor Hlaváč, Ph.D. Doc. Ing. Irena Hlaváčová, Ph.D. Mgr. Art.

Praktikum I Mechanika a molekulová fyzika

Experimentální realizace Buquoyovy úlohy

Transkript:

Reaktivní turbína a zákon zachování energie (c) Ing. Ladislav Kopecký, 2009 V článku [2] jsem se snažil vysvětlit fenomén Clemova motoru pomocí školské fyziky, kde jsem našel popis experimentu, který odporuje zákonu zachování energie. Reakce na tento článek, jichž nebylo mnoho, ukázaly, že víra v tento zákon je silnější než logické důkazy a zdravý selský rozum. Proto jsem se rozhodl se tomuto tématu věnovat z jiné stránky a ukázat tento princip na konkrétních příkladech z praxe. Nejdříve budeme zkoumat energetické poměry Peltonovy turbíny, jejíž ilustraci najdete na obr. 1. Obr. 1. Peltonova turbína Výškový rozdíl mezi hladinou v nádrži a umístěním Peltonovy turbíny označme h a průřez trysky označme S. Potom platí, že rychlost vody, vytékající z trysky na lopatky turbíny, bude v = (2gh) (1) Průtok bude I = S.v (2) dynamický tlak p d kapaliny vytékající z trysky bude roven statickému tlaku p s a platí a pro výkon turbíny bude platit p d = 1/2.ρ.v 2 (3) P < p d.i = 1/2.ρ.v 2.I (4) Dosadíme-li do (4) za v podle (1), dostaneme následující nerovnost P < ρ.h.g.i (5) Poznámka: Obvodová rychlost v Peltonovy turbíny musí být vždy nižší než výtoková rychlost, daná vztahem (1) a pro skutečný výkon této turbíny platí P = F.v = F.ω.R = ρ.g.h.s.ω.r. V okamžiku, kdy obvodová rychlost ω.r Peltonovy turbíny dosáhne výtokové rychlosti, výkon turbíny bude nulový.

Nyní si představme místo Peltonovy turbíny reaktivní turbínu, která se může podobat například Segnerovu kolu (obr. 2). Obr. 2. Segnerovo kolo Naše reaktivní turbína bude mít celkový průřez trysek S a z nádrže s hladinou ve výšce h bude do turbíny ústit potrubí tak, aby všechna voda vytékala pouze z trysek. Přitom zanedbáme odstředivé síly uvnitř turbíny (zvyšující tlak v tryskách, čili vyšší výkon resp. účinnost), stejně jako zanedbáme ztráty, vyvolané nutností udělit kapalině v turbíně rotační pohyb (působení setrvačných sil). Z článku [2] víme, že pro reakční sílu, vyvolanou vodou vytékající z trysek rychlostí v, platí F = ρ.s.v 2 (6) Pokud za rychlost v ve vztahu (6) dosadíme podle (1), dostaneme pro reakční sílu následující vztah F = ρ.s.2.g.h (7) Pro výkon zároveň platí vztah kde v je obvodová rychlost Segnerova kola. P = F.v (8) V případě, že obvodová rychlost v Segnerova kola bude rovna výtokové rychlosti podle vztahu (1) můžeme pro výkon reaktivní turbíny, s přihlédnutím k (2), napsat následující vztah: P = 2.ρ.g.h.I (9) Poznámka: 1.Obvodová rychlost v Segnerova kola může být, na rozdíl od Peltonovy turbíny, vyšší než je výtoková rychlost, daná vztahem (1). Je tomu tak proto, že reakční síla (neuvažujeme-li odstředivou sílu rotující kapaliny) závisí pouze na hydrostatickém tlaku, nikoli na obvodové rychlosti kola. Na obdobném principu (reakční síly) fungují motory raket, které dosahují obrovských rychlostí. Kdyby se reakční síla se zvyšující rychlostí snižovala, nemohly by rakety nikdy fungovat.

2. U Peltonovy turbíny také působí reakční síla, a sice v koleně přívodního potrubí, kde je bez užitku promrhána. Závěr Porovnáme-li vztahy (5) a (9) vidíme, že při zachování všech ostatních parametrů je výkon reaktivní turbíny proti Peltonově turbíně více než dvojnásobný. Jestliže budeme předpokládat stejně velké ztráty obou turbín a účinnost Peltonovy turbíny přesahující 50 %, bude účinnost reaktivní turbíny vyšší než 100 %, což je zjevně v rozporu se zákonem zachování energie, avšak nikoli v rozporu s vědeckým myšlením a zdravým selským rozumem. Pokud má někdo problém věřit tomu, že platí vztah pro reakční sílu (6), může se o tom přesvědčit nahlédnutím do dodatku, kde najde okopírované příslušné pasáže z literatury [1]. Zde je tento vztah podrobně odvozen. Odvození vztahu (6) pro reakční sílu Dodatek

Seznam použitých symbolů: ρ - měrná hmotnost v rychlost kapaliny, obvodová rychlost P - výkon I průtok F síla, reakční síla g gravitační zrychlení S průřez, plocha h relativní výška hladiny R poloměr ω - úhlová rychlost Reference: [1] Fyzika Alois Hlavička a kol.: Fyzika pro pedagogické fakulty, SPN Praha 1978 [2] článek Clemův motor vs. zákon zachování energie [3] další články na http://free-energy.xf.cz nebo http://free-energy.webpark.cz