Zadání bakalářské práce
|
|
- Tadeáš Kadlec
- před 5 lety
- Počet zobrazení:
Transkript
1
2 Zadání bakalářské práce Ústav: Ústav fyzikálního inženýrství Student: Ondřej Wojewoda Studijní program: Aplikované vědy v inženýrství Studijní obor: Fyzikální inženýrství a nanotechnologie Vedoucí práce: Ing. Lukáš Flajšman Akademický rok: 217/18 Ředitel ústavu Vám v souladu se zákonem č.111/1998 o vysokých školách a se Studijním a zkušebním řádem VUT v Brně určuje následující téma bakalářské práce: Disperzní relace magnonických krystalů s netriviální prostorovou distribucí magnetické anizotropie Stručná charakteristika problematiky úkolu: Dynamika magnetizace s jejím podoborem magnonika je v současné době jedna z disciplín slibující zařízení pro budoucí logické obvody ve frekvenčním spektru v řádu terahertzů. K dosažení funkčnosti těchto obvodů, založených na magnonických zařízeních, je nutné navrhnout struktury se zakázaným pásem frekvencí, kde právě zakázaný pás frekvencí může být uměle vyvolán například periodickou prostorovou modulací aktivních vlastností magnetického média (magnetizace, tloušťka materiálu, ). Klasický přístup spoléhá na litografické metody a z nich plynoucí takzvané dvoukomponentní magnonické krystaly, kde jedním z komponent je magnetický a druhým nemagnetický materiál. Pokročilé materiály, jako například metastabilní fcc železo na měděném substrátu, slibují netušené možnosti přímého zápisu magnetických struktur do nemagnetické matrice. Jednou z již prokázaných možností je téměř kontinuální modulace saturační magnetizace materiálu s rozlišením v řádu desítek nanometrů. Další poměrně nově zjištěnou možností přípravy magnonických krystalů je cílená prostorová změna směru magnetické anizotropie opět s rozlišením zápisu pod 1 nanometrů. Cílem bakalářské práce je využít těchto vlastností a studovat odezvu popsaných krystalů pomocí mikromagnetických simulací a tyto výsledky aktivně začlenit do úvah o magnonických logických obvodech. Fakulta strojního inženýrství, Vysoké učení technické v Brně / Technická 2896/2 / / Brno
3 Cíle bakalářské práce: 1) Proveďte rešeršní studii mikromagnetických simulací s přihlédnutím k výpočtu disperzních relací magnonických krystalů. 2) Navrhněte vlastní algoritmus výpočtu disperzních relací magnonických struktur. 3) Aplikujte výše zmíněný algoritmus na magnonické krystaly s prostorovou modulací magnetizace a uniaxiální anizotropie. 4) Studujte lom spinových vln na rozhraní dvou magnetických materiálů se změnou magnetizace/anizotropie a navrhněte analytický/ numerický model popisující chování spinové vlny na rozhraní. Seznam doporučené literatury: NIKITOV, S. A., et al. Spin waves in periodic magnetic structures-magnonic crystals. Journal of Magnetism and Magnetic Materials. 21, 236, GUBBIOTTI, G., et al. Collective spin modes in monodimensional magnonic crystals consisting of dipolarly coupled nanowires. Applied physics letters. 27, 9, 923. STIGLOHER, J., et al. Snell s Law for Spin Waves. Physical review letters. 216, 117, Termín odevzdání bakalářské práce je stanoven časovým plánem akademického roku 217/18 V Brně, dne L. S. prof. RNDr. Tomáš Šikola, CSc. ředitel ústavu doc. Ing. Jaroslav Katolický, Ph.D. děkan fakulty Fakulta strojního inženýrství, Vysoké učení technické v Brně / Technická 2896/2 / / Brno
4
5
6
7 3
8
9
10 M m = MdV, V V B = µ ( H + M ), µ H B ˆχ M = ˆχ H. 1
11 2 M E vým = A dv, V A M s A > A < E Z = µ M H ext dv, V H ext E d = 1 2 µ M H d dv, V H d H H d + H ext B = µ ( H d + M + H ext ) B = M s H d + H ext = M, M
12 E anis = K 1 sin 2 ϑ + K 2 sin 4 ϑ +, K i ϑ i K i H anis = 2K 1 µ M s, E cel = E vým + E Z + E d + E anis + E o, E o H ef = 1 µ E cel M. E cel / M ( E cel m) m
13 a) b) c) B ext d) Bext Ku
14 i d dt S = [ S,HZ ], H Z H Z = gµ Bµ S H ext, g µ B S x S x S y S z [S x,h Z ] = gµ Bµ (H y [S x,s y ] + H z [S x,s z ]). [S x,s y ] = i S z, [S y,s z ] = i S x, [S z,s x ] = i S y. [S x,h Z ] = gµ Bµ i (H y S z H z S y ). d dt S = gµ ( ) Bµ S H. H Hef dm = γµ M Hef, dt γ γ = ge/2m e g e m e d M dt = γµ M Hef + α M s M d M dt, α α γ
15 a) b) H ef H ef d M dt α s M d M dt d M dt M M B (t, r) = B ext e z + b (t, r), H (t, r) = H ext e z + h (t, r), B ext H ext b h h =, h b b =. b = ˆµ h. ˆµ ˆµ = µ (Î + ˆχ ),
16 Î ˆχ e iωt ˆµ ˆµ = µ 1 + χ iκ iκ χ χ = ω ω M ω 2 ω, 2 κ = ωω M ω 2 ω, 2, ω = γµ H ω M = γµ M S ψ ( ψ) = h = ψ. (1 + χ) (ˆµ ψ) =. [ 2 ] ψ x + 2 ψ + 2 ψ 2 z 2 y =, 2 ψ e i( k r ωt) (1 + χ) ( k 2 x + k 2 z) + k 2 y =. y
17 I. dielektrikum z H ext k d II. feromagnetikum y x III. dielektrikum x (1 + χ) ( k 2 x + k 2 z) =. (1 + χ) =, ( k 2 x + k 2 z) =. kz 2 = kx. 2 x k x k z ψ I (x,z ) = Ce kz +ik x, ψ II (x,z ) = ( A e kz + Be kz) e ikx, ψ III (x,z ) = De kz +ik x, y k z = k x k
18 1 Dielektrikum Dielektrikum M z M zmax Dielektrikum Dielektrikum k H ext H ext k 1 m z A,B,C,D Ce kd 2 = A e kd 2 + Be kd 2, De kd 2 = A e kd 2 + Be kd 2. b z b z = iµ κh x + µ (1 + χ) h z. Ce kd 2 = κ ( ) ( ) A e kd kd kd kd 2 + Be 2 (1 + χ) A e 2 Be 2, De kd 2 = κ ( ) ( ) A e kd 2 + Be kd kd 2 (1 + χ) A e 2 Be kd 2. ( kd (χ + 2 κ) e 2 (χ + κ) e kd 2 (χ κ) e kd 2 (χ κ) e kd 2 ) ( A B ) =. ω 2 = ω (ω + ω M ) + ω2 M 4 ( 1 e 2k d ),
19 Damonův-Eshbachův mód FMR Maximální frekvence k (rad/cm) 1 83 ka m 1 z dω d ω( k) k v g = ω2 Md 4ωe 2kd k = ω 2 FMR = ω (ω + ω M ). k ω 2 max = lim k [ ω (ω + ω M ) + ω2 M 4 ( 1 e 2k d )] = 1 4 (2ω + ω M ) 2.
20 a) b) d I:dielektrikum II:feromagnetikum y III:dielektrikum z H ext k x Zpětné vlny FMR Minimální frekvence k (rad/cm) x1 x 1 83 ka m 1 [ ( )] 1 e ω 2 kd = ω ω + ω M. kd k k [ ( )]] 1 e ωmin 2 kd = lim [ω ω + ω M = ω 2 k kd. ω 2 = ω (ω + ω M F ), F [ F = 1 + P (1 P ) ω ] M sin 2 (φ) cos 2 (φ) ω
21 a) b) I. dielektrikum z k y feromagnetikum d II. feromagnetikum y H ext x H ext ϕ k III. dielektrikum z x z x P P = 1 1 e kd. kd φ k H ext a) b) Obecný vztah H k Obecný vztah H k Damon-Eshbach Zpětné vlny k (rad/cm) x1 k (rad/cm) x φ=9 φ=7 φ=6 φ=4 φ=3 FMR φ=1 φ= φ 1 83 ka m 1
22 3 3 3
23 3 a) b) 3 H i d = 1 µ ˆN i,j M j. ˆN i,j = 1 ( ) 1 1 d x d y d z 4π r r (i k j k )d k e k + r r d r d r, k Ω Ω d k x,y z Ω r H vým = 2 A 6 m i m, µ M s d i m i i d i i i=1
24 M z M s ps ps 192 x ps ps ps x (cm) 2 y (nm) ps 36 ps M z čas (ps) M s -1 1 x 1-7 x x x x x x x x1-7 x (cm) x1-7 x (cm) x1-7 M z M s H anis = 2K 1 µ M s. ˆΓ y x
25 a) 1 8 1,8 b) 1 8 x1x -4 Čas (ns) 6 4,6,4 Amplituda Čas (ns) 6 4 M z M s 2, x (cm) x x x (cm) x1-4 c) d) 1 x1x Čas (ns) x (cm) x1-4 M z M s 1 Damonův-Eshbachův mód, 1 1, 2 2, k (rad/cm) x1x 1,8,6,4,2 Hustota stavů ˆΓ ˆΓ i,j win = ˆω i,j ˆΓi,j. ˆω ( ) ( ) πi πj ˆω = sin 2 sin 2, N x 1 N y 1 N x N y x y ˆΓ win ˆΠ ˆΓ win+det = ˆΓ win ˆΠ.
26 3 3 3 S 12 S 21 k D i = j=j max j=1 ω i (k i,j ),
27 m n - ( z a) z (nm) I x (nm),6,4,2 B B max b) - z (nm) I/2 I I/ x (nm) c),6,4,2 B B max Normovaná intenzita buzení 1,8,6,4,2 Anténa Koplanární vlnovod k (rad/cm) x B x z x
28 a) b) c) k (rad/cm) x1 Damonův-Eshbachův mód Numerická IHS Analytická IHS Buzené prostorové frekvence k (rad/cm) x k (rad/cm) x1 1 1,8,6,4,2 Normovaná hustota stavů 1 M s = 83 ka pj m A = 1,3 m α =,8 B ext = mt D i i ω i (k i,j ) i j D i = j=j max j=1 ω i (k i,j ) F(h det ) j, F(h det ) j x
29 sin (ϑ i ) = n 2 sin (ϑ t ), n 1 n i ϑ i ϑ t x m x,i = A i e i(k x,ix+k y,i y ω i t), m x,r = A r e i( kx,rx ky,ry ωrt), m x,t = A t e i(kx,tx+ky,ty ωtt). A i e i(k y,iy ω i t) + A r e i( ky,ry ωrt) = A t e i(ky,ty ωtt) ω i = ω r = ω t k y,i = k y,r = k y,t. k y = k sin (ϑ)
30 Prostředí 1 Prostředí 2 kt kr ϑ r ϑ i ϑ r ki sin (ϑ i ) = k r k i sin (ϑ r ) sin (ϑ i ) = k t k i sin (ϑ t ), k i 3 x a(x,y) b(x,y)
31 P = F(a) Q = F(b). P p Q p ( ) F R = F 1 (Pp ) F (Q p ) F (P p ) F (Q p ) H, H R 18 ϑ r = arcsin (n sin (ϑ i )), n = n i n r n i n r n =,48 8
32 a) 4 y (μm) 2 a(x,y) b) 2 Úhel lomu ( ) d) 2 Úhel lomu ( ) Snellův zákon (spinové vlny) Mikromagnetická simulace Snellův zákon (optika) Úhel dopadu ( ) x (μm) c) Externí pole (mt) Úhel lomu ( ) e) Saturační magnetizace v prostředí 2 (ka/m) b(x,y) Saturační magnetizace v prostředí 1 (ka/m) ( ) a(x,y) b(x,y)
33 kj/m 3 n =, K u
34 a) b) Snellův zákon (spinové vlny) Snellův zákon (optika) 4 Mikromagnetická simulace 4 Úhel lomu ( ) Úhel dopadu ( ) c) d) 4 4 Úhel lomu ( ) Úhel lomu ( ) Úhel lomu ( ) Externí pole (mt) K (kj/m ) u
35 ψ (x) = e ik x u (x).
36 y ˆM 1 ˆM2 ˆMi ˆMN 1 ˆMN d 1 d 2 d i d N 1 d N z x N y x Λ y x m i = A i cos (k i x) + B i k i sin (k i x), A i B i dm i dx = A ik i sin (k i x) + B i cos (k i x). ( ) mi V i = dm i. dx ( ) cos sin(k (ki d ˆM i = i ) i d i ) (k i ) k i sin (k i d i ) cos (k i d i ) V i+1 = ˆM ivi. V N = ˆM V 1, ˆM = N i=1 ˆM V 1 = e ik BΛ ˆM i. ( 1 1 ) V 1,
37 a) 2 b) 2 c) 2 d) , 1 1, 2 k (rad/cm) 1 Analytický model Integrální hustota stavů Pás zakázaných frekvencí Externí pole (mt) 1,8,6,4,2 Normovaná IHS 2 1 1, 1 1, 2, 1 1, 2 k (rad/cm) 1 k (rad/cm) 1 e) f) Frekvence (MHz) Externí pole (mt) 3,8 3,6 3,4 3,2 3 2, Energie (μev) Frekvence (MHz) 1,8,6,4,2 Normovaná hustota stavů ,8 6 2,6 6 2,4 2, Velikost elementu (nm) Energie (μev) ka m 1 Λ = N i=1 d i V 1 ˆM [ ( )] ˆM e ik BΛ 1 =. 1
38 a) 2 b) c) Analytický model Integrální hustota stavů Pás zakázaných frekvencí, 1 1, 2 k (rad/cm) , 1 1, 2 k (rad/cm) 1 d) e) f) Externí pole (mt) , 1 1, 2 k (rad/cm) Externí pole (mt) Externí pole (mt) 1,8,6,4,2 1,8,6,4,2 Normovaná hustota stavů Normovaná integrální hustota stavů ,8 618
39 ˆ 1 D(ω) dω, v g
40 a) b) 2 2 c) Analytický model Integrální hustota stavů Pás zakázaných frekvencí, 1 1, 2 k (rad/cm) , 1 1, 2 k (rad/cm) , 1 1, 2 k (rad/cm) 1,8,6,4,2 Normovaná hustota stavů d) e) f) Externí pole (mt) Externí pole (mt) Externí pole (mt) ,8,6,4,2 Normovaná integrální hustota stavů 136 ka m 8 ka m ka 136 ka m m 17 ka 136 ka 8 ka m m m 768
41 a) 2 1 % 8 % % b) 2 1 % 8 % 1 % % c) 2 1 % 8 % % % d) 2 Analytický model Integrální hustota stavů Pás zakázaných frekvencí, 1 1, 2 k (rad/cm) Externí pole (mt) 2 1 1, 1 1, 2 k (rad/cm) 1 e) , 1 1, 2 k (rad/cm) 1 f) Externí pole (mt) Externí pole (mt),8,6,4,2 1,8,6,4,2 Normovaná hustota stavů Normovaná integrální hustota stavů 17 ka m 136 ka m 8 ka m 17 ka m 136 ka m 8 ka m ka m 17 ka m 136 ka m 8 ka m 17 ka m 136 ka m 8 ka m 17 ka m 136 ka m 8 ka m ka m
42 a) d) Integrální hustota stavů, 1 1, 2 k (rad/cm) Externí pole (mt) b) e) , 1 1, 2 k (rad/cm) Externí pole (mt) c) f) , 1 1, 2 k (rad/cm) Externí pole (mt) 1,8,6,4,2 1,8,6,4,2 Normovaná hustota stavů Normovaná integrální hustota stavů 136 ka m 17 ka m
43 y ˆM 1 K u d ˆM2 K u d z x x a) 2 b) c) d) 2, 1 1, 2 k (rad/cm) Analytický model Integrální hustota stavů Pás zakázaných frekvencí Externí pole (mt) e) 2, 1 1, 2 k (rad/cm) Externí pole (mt) 2 1 1, 1 1, 2 k (rad/cm) 1 f) Externí pole (mt),8,6,4,2 1,8,6,4,2 Normovaná hustota stavů Normovaná integrální hustota stavů 4 kj m 3 7 kj m 14 kj 3 m 3
44 y ˆM 1 ˆM2 K u d K u d α x α x 4 kj m 3 7 kj m 3 14 kj m 3
45 a) 2 b) 2 c) d) Analytický model Integrální hustota stavů Pás zakázaných frekvencí, 1 1, 2 k (rad/cm) Externí pole (mt) e) 2, 1 1, 2 k (rad/cm) Externí pole (mt) f) 2, 1 1, 2 k (rad/cm) Externí pole (mt) 1,8,6,4,2,8,6,4,2 Normovaná hustota stavů Normovaná integrální hustota stavů α = α = 2 α = 7 α α = α α = 2 α
46 y ˆM 1 K u d α ˆM2 K u d α x x α a) 2 b) 2 c) Analytický model Integrální hustota stavů Pás zakázaných frekvencí, 1 1, 2 k (rad/cm) , 1 1, 2 k (rad/cm) , 1 1, 2 k (rad/cm) 1,8,6,4,2 Normovaná hustota stavů d) e) f) Externí pole (mt) Externí pole (mt) Externí pole (mt) ,8,6,4,2 Normovaná integrální hustota stavů α = α = 2 α = 4
47 Normovaná integrální hustota stavů Normovaná hustota stavů a) 2 b) 2 c) , ,6 1 d) 2 Analytický model Integrální hustota stavů Pás zakázaných frekvencí, 1 1, 2 k (rad/cm) 1 1 e) 2, 1 1, 2 k (rad/cm) 1 1 f) 2, 1 1, 2 k (rad/cm) 1,4, , , ,4, Externí pole (mt) Externí pole (mt) Externí pole (mt) 14 kj m 3 7 kj m 3 14 kj m 3 4 kj m 3 14 kj m 3 kj m 3 14 kj m 3 7 kj m 3 4 kj m 3
48 a) b) c) m x m xmax m x m xmax m x m xmax x (μm) x (μm) x (μm) 12,3 14,3 14,3
49
50 μ
51
52
53
54
55
56 k k 1 = 1 ( 2t ln ω 2 + 4(ω ) (ω + ω M1 )) + 1 ω M1 k 2 = 1 ( 2t ln ω 2 + 4(ω ) (ω + ω M2 )) + 1. ω M2 ( ) cos sin(k (k1 d) 1 d) ˆM 1 = (k 1 ) k 1 sin (k 1 d) cos (k 1 d) ( ) cos sin(k (k2 d) 2 d) ˆM 2 = (k 2 ). k 2 sin (k 2 d) cos (k 2 d) ( ) ˆM = ˆM cos sin(k (k1 d) cos (k 2 ˆM2 = 2 d) 1 d) sin(k 2 d) (k 1 k 2 ). k 1 k 2 sin (k 1 d) sin (k 2 d) cos (k 1 d) cos (k 2 d) y M 1 M 2 M s1 d M s2 d x y x
57 λ 1 = a + b 2k 1 k 2, λ 2 = a b 2k 1 k 2, a = k 2 1 sin(dk 1 ) sin(dk 2 ) + k 2 2 sin(dk 1 ) sin(dk 2 ) 2k 1 k 2 cos(dk 1 ) cos(dk 2 ). b = ( k k 2 2) 2 sin 2 (dk 1 ) sin 2 (dk 2 ) k 1 k 2 (( k k 2 2 k Bi ) sin(2dk1 ) sin(2dk 2 ) + 4k 1 k 2 ) + 4k 2 1k 2 2 cos 2 (dk 1 ) cos 2 (dk 2 ) λ i e ik Bi2d =. k B1 = ln (λ 1) 2d k B2 = ln (λ 2) 2d,.
58 1 17 ka m 1,3 pj m 26
VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ
VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ BRNO UNIVERSITY OF TECHNOLOGY FAKULTA STROJNÍHO INŽENÝRSTVÍ ÚSTAV FYZIKÁLNÍHO INŽENÝRSTVÍ FACULTY OF MECHANICAL ENGINEERING INSTITUTE OF PHYSICAL ENGINEERING PŘÍPRAVA 2D HETEROSTRUKTUR
VíceZADÁNÍ BAKALÁŘSKÉ PRÁCE
Vysoké učení technické v Brně, Fakulta strojního inženýrství Ústav fyzikálního inženýrství Akademický rok: 2013/2014 ZADÁNÍ BAKALÁŘSKÉ PRÁCE student(ka): Jakub Kuba který/která studuje v bakalářském studijním
Více❷ s é 2s é í t é Pr 3 t str í. á rá. t r t í str t r 3. 2 r á rs ý í rá á 2 í P
❷ s é 2s é í t é Pr 3 t str í Úst 2 t t t r 2 2 á rá t r t í str t r 3 tí t 2 2 r á rs ý í rá á 2 í P ZADÁNÍ DIPLOMOVÉ PRÁCE I. OSOBNÍ A STUDIJNÍ ÚDAJE Příjmení: Hurský Jméno: Tomáš Fakulta/ústav: Fakulta
VíceDISPERZNÍ KŘIVKY V DESCE S KUBICKOU ANIZOTROPIÍ
DISPERZNÍ KŘIVKY V DESCE S KUBICKOU ANIZOTROPIÍ P. Hora, O. Červená Ústav termomechaniky AV ČR Příspěvek vznikl na základě podpory grantu cíleného vývoje a výzkumu AV ČR č. IBS276356 Ultrazvukové metody
VíceKMS cvičení 6. Ondřej Marek
KMS cvičení 6 Ondřej Marek NETLUMENÝ ODDAJNÝ SYSTÉM S DOF analytické řešení k k Systém se stupni volnosti popisují pohybové rovnice: x m m x m x + k + k x k x = m x k x + k x = k x m x k x x m k x x m
VíceElektromagnetické pole je generováno elektrickými náboji a jejich pohybem. Je-li zdroj charakterizován nábojovou hustotou ( r r
Záření Hertzova dipólu, kulové vlny, Rovnice elektromagnetického pole jsou vektorové diferenciální rovnice a podle symetrie bývá vhodné je řešit v křivočarých souřadnicích. Základní diferenciální operátory
VíceVnitřní magnetosféra
Vnitřní magnetosféra Plazmasféra Elektrické pole díky konvenkci (1) (Convection Electric Field) Vodivost σ, tj. ve vztažné soustavě pohybující se s plazmatem rychlostí v je elektrické pole rovno nule (
VíceZADÁNÍ BAKALÁŘSKÉ PRÁCE
Vysoké učení technické v Brně, Fakulta strojního inženýrství Ústav fyzikálního inženýrství Akademický rok: 2013/2014 ZADÁNÍ BAKALÁŘSKÉ PRÁCE student(ka): Dominika Kalasová který/která studuje v bakalářském
VícePostupné, rovinné, monochromatické vlny v lineárním izotropním nemagnetickém prostředí
Postupné, rovinné, monochromatické vlny v lineárním izotropním nemagnetickém prostředí Rovinné vlny 1 Při diskusi o řadě jevů je výhodné vycházet z rovinných vln. Vlny musí splňovat Maxwellovy rovnice
VíceI. část - úvod. Iva Petríková
Kmitání mechanických soustav I. část - úvod Iva Petríková Katedra mechaniky, pružnosti a pevnosti Osah Úvod, základní pojmy Počet stupňů volnosti Příklady kmitavého pohyu Periodický pohy Harmonický pohy,
Víceγ α β E k r r ρ ρ 0 θ θ G Θ G U( r, t) w(z) w 0 ω z R z U( r, t) 1 c 2 2 U( r, t) t 2 = 0, U( r, t) U( r, t) = E( r, t) U( r, t) = u( r)e iωt. u( r) + k 2 u( r) = 0, k = ω/c u( r) = A exp( i k r), k
Víceelektrony v pevné látce verze 1. prosince 2016
F6122 Základy fyziky pevných látek seminář elektrony v pevné látce verze 1. prosince 2016 1 Drudeho model volných elektronů 1 1.1 Mathiessenovo pravidlo............................................... 1
VíceLaserová technika prosince Katedra fyzikální elektroniky.
Laserová technika 1 Aktivní prostředí Šíření rezonančního záření dvouhladinovým prostředím Jan Šulc Katedra fyzikální elektroniky České vysoké učení technické jan.sulc@fjfi.cvut.cz 22. prosince 2016 Program
VíceFYZIKA I. Rovnoměrný, rovnoměrně zrychlený a nerovnoměrně zrychlený rotační pohyb
VYSOKÁ ŠKOLA BÁŇSKÁ TECHNICKÁ UNIVERZITA OSTRAVA FAKULTA STROJNÍ FYZIKA I Rovnoměrný, rovnoměrně zrychlený a nerovnoměrně zrychlený rotační pohyb Prof. RNDr. Vilém Mádr, CSc. Prof. Ing. Libor Hlaváč, Ph.D.
VíceZobrazování. Zdeněk Tošner
Zobrazování Zdeněk Tošner Ultrazvuk Zobrazování pomocí magnetické rezonance Rentgen a počítačová tomografie (CT) Ultrazvuk Akustické vlnění 20 khz 1 GHz materiálová defektoskopie sonar sonografie (v lékařství
VíceLaserová technika prosince Katedra fyzikální elektroniky.
Laserová technika 1 Aktivní prostředí Šíření optických impulsů v aktivním prostředí Jan Šulc Katedra fyzikální elektroniky České vysoké učení technické jan.sulc@fjfi.cvut.cz. prosince 016 Program přednášek
VíceZADÁNÍ BAKALÁŘSKÉ PRÁCE
Vysoké učení technické v Brně, Fakulta strojního inženýrství Ústav fyzikálního inženýrství Akademický rok: 2013/2014 ZADÁNÍ BAKALÁŘSKÉ PRÁCE student(ka): Aleš Cahlík který/která studuje v bakalářském studijním
VíceInterakce laserového impulsu s plazmatem v souvislosti s inerciální fúzí zapálenou rázovou vlnou
Interakce laserového impulsu s plazmatem v souvislosti s inerciální fúzí zapálenou rázovou vlnou Autor práce: Petr Valenta Vedoucí práce: Ing. Ondřej Klimo, Ph.D. Konzultanti: prof. Ing. Jiří Limpouch,
VíceSIGNÁLY A SOUSTAVY, SIGNÁLY A SYSTÉMY
SIGNÁLY A SOUSTAVY, SIGNÁLY A SYSTÉMY TEMATICKÉ OKRUHY Signály se spojitým časem Základní signály se spojitým časem (základní spojité signály) Jednotkový skok σ (t), jednotkový impuls (Diracův impuls)
VíceDigital Control of Electric Drives. Vektorové řízení asynchronních motorů. České vysoké učení technické Fakulta elektrotechnická
Digital Control of Electric Drives Vektorové řízení asynchronních motorů České vysoké učení technické Fakulta elektrotechnická B1M14DEP O. Zoubek 1 MOTIVACE Nevýhody skalárního řízení U/f: Velmi nízká
VíceVlny v plazmatu. Narušení rovnováhy, perturbace se šíří prostorem => vlny Vlna musí být řešením příslušných rovnic plazmatu => módy
Vlny v plazmatu Narušení rovnováhy, perturbace se šíří prostorem => vlny Vlna musí být řešením příslušných rovnic plazmatu => módy Jakákoli perturbace A( x,t může být reprezentována jako kombinace rovinných
VíceDiferenciální počet funkcí více proměnných
Vysoké učení technické v Brně Fakulta strojního inženýrství Diferenciální počet funkcí více proměnných Doc RNDr Miroslav Doupovec, CSc Neřešené příklady Matematika II OBSAH Obsah I Diferenciální počet
Víceé č í é ě í ž ý Ú á í ž ý í ý Á Í ÁŘ É Á áš í ý á ář é í á í ž ý í Ř ú á á č ý š á í š í řá ě č á í í é ář é á é á í í ó á í é č á ú ě ý á í ý žň á í í é ó ó é í á ěř í č í á ů ř ě é ář é á í ář é á á
VíceZPRACOVÁNÍ SIGNÁLŮ Z MECHANICKÝCH. Jiří Tůma
ZPRACOVÁNÍ SIGNÁLŮ Z MECHANICKÝCH SYSTÉMŮ UŽITÍM FFT Jiří Tůma Štramberk 1997 ii Anotace Cílem této knihy je systematicky popsat metody analýzy signálů z mechanických systémů a strojních zařízení. Obsahem
VíceKŘIVKOVÝ INTEGRÁL V SYSTÉMU MAPLE
KŘIVKOVÝ INTEGRÁL V SYSTÉMU MAPLE Jiří Novotný Ústav matematiky a deskriptivní geometrie, Fakulta stavební, Vysoké učení technické v Brně Abstrakt: V rámci řešení projektu Inovace bakalářského studia Počítačová
VícePohyby částic ve vnějším poli A) Homogenní pole. qb m. cyklotronová frekvence. dt = = 0. 2 ω PČ 1
Způsob popisu Pohb částic v poli vnějším Pohb částic v selfkonsistentním poli Kinetické rovnice Hdrodnamické rovnice * tekutin * 1 tekutina * magnetohdrodnamika Pohb částic ve vnějším poli A) Homogenní
Více1. Regulace otáček asynchronního motoru - skalární řízení
1. Regulace otáček asynchronního motoru skalární řízení Skalární řízení postačuje pro dynamicky nenáročné pohony, které často pracují v ustáleném stavu. Je založeno na dvou předpokladech: a) motor je popsán
VíceStabilizace Galerkin Least Squares pro
Fakulta strojní ČVUT Ústav technické matematiky Stabilizace Galerkin Least Squares pro MKP na řešení proudění o vyšších Reynoldsových číslech Ing. Jakub Šístek Doc. RNDr. Pavel Burda, CSc. RNDr. Jaroslav
VíceCZ.1.07/2.2.00/ AČ (RCPTM) Spektroskopie 1 / 24
MĚŘENÍ SPEKTRA SVĚTLA Antonín Černoch Regionální centrum pokročilých technologií a materiálů CZ.1.07/2.2.00/15.0147 AČ (RCPTM) Spektroskopie 1 / 24 Úvod Obsah 1 Úvod 2 Zobrazovací spektrometry Disperzní
Více1. Kvantové jámy. Tabulka 1: Efektivní hmotnosti nosičů v krystalech GaAs, AlAs, v jednotkách hmotnosti volného elektronu m o.
. Kvantové jámy Pokročilé metody růstu krystalů po jednotlivých vrstvách (jako MBE) dovolují vytvořit si v krystalu libovolný potenciál. Jeden z hojně používaných materiálů je: GaAs, AlAs a jejich ternární
VíceRovinná monochromatická vlna v homogenním, neabsorbujícím, jednoosém anizotropním prostředí
Rovinná monochromatická vlna v homogenním, neabsorbujícím, jednoosém anizotropním prostředí r r Další předpoklad: nemagnetické prostředí B = µ 0 H izotropně. Veškerá anizotropie pochází od interakce elektrických
Více(. ) NAVIER-STOKESOVY ROVNICE. Symetrie. Obecně Navier-Stokesovy rovnice: = + u. Posuv v prostoru. Galileova transformace g U : t, r,
NAVIER-STOKESOVY ROVNICE Symetrie Obecně Navier-Stokesovy rovnice: D = +. = g Ω p + ν + Dt t D +. = 0 Dt (. ) Posv v prostor space g : t, r, v t, r +, v IR time Posv v čase g τ : t, r, v t + τ, r, v τ
Více2
2 4 5 6 7 8 9 1 2 4 4 1 2 10 11 1 2 4 4 1 2 7241B 12 1 1 2 4 4 2 1 14 15 1 2 4 4 1 2 7241B 16 17 1 2 4 4 1 2 18 19 1 2 4 4 1 2 20 21 1 2 4 4 2 1 22 2 1 2 4 4 1 2 7241B 24 25 1 2 4 4 1 2 26 27 1 2 4 4
VíceÚvod do parciálních diferenciálních rovnic. 2 Kanonický tvar lineárních PDR 2. řádu pro funkce
Příklady na cvičení k přednášce NMMA334 Úvod do parciálních diferenciálních rovnic 1 Kanonický tvar lineárních PDR 2. řádu pro funkce dvou proměnných 1. Určete typ parciální diferenciální rovnice u xx
VíceFyzika laserů. 7. března Katedra fyzikální elektroniky.
Fyzika laserů Poloklasický popis šíření elmg. záření v rezonančním prostředí. Jan Šulc Katedra fyzikální elektroniky České vysoké učení technické jan.sulc@fjfi.cvut.cz 7. března 2013 Program přednášek
VíceIII. MKP vlastní kmitání
Jiří Máca - katedra mechaniky - B325 - tel. 2 2435 4500 maca@fsv.cvut.cz III. MKP vlastní kmitání 1. Rovnice vlastního kmitání 2. Rayleighova Ritzova metoda 3. Jacobiho metoda 4. Metoda inverzních iterací
Vícek n ( k) n k F n N n C F n F n C F F q n N C F n k 0 C [n, k] [n, k] q C [n, k] k n C C (n k) n C u C u T = T. [n, k] C (n k) n T = k (n k). F n N u = (u 1,..., u n ) v = (v 1,..., v n ) F n d(u, v) u
VíceNosné desky. 1. Kirchhoffova teorie ohybu tenkých desek (h/l < 1/10) 3. Mindlinova teorie pro tlusté desky (h/l < 1/5)
Nosné desky Deska je těleso, které má jeden rozměr mnohem menší než rozměry zbývající. Zatížení desky je orientováno výhradně kolmo k její střednicové rovině. 1. Kirchhoffova teorie ohybu tenkých desek
VícePoznámky k Fourierově transformaci
Poznámky k Fourierově transformaci V těchto poznámkách jsou uvedeny základní vlastnosti jednorozměrné Fourierovy transformace a její aplikace na jednoduché modelové případy. Pro určitost jsou sdružené
VíceZákladní otázky pro teoretickou část zkoušky.
Základní otázky pro teoretickou část zkoušky. Platí shodně pro prezenční i kombinovanou formu studia. 1. Síla současně působící na elektrický náboj v elektrickém a magnetickém poli (Lorentzova síla) 2.
VíceŘešení: Nejdříve musíme určit sílu, kterou působí kladka proti směru pohybu padajícího vědra a napíná tak lano. Moment síly otáčení kladky je:
Přijímací zkouška na navazující magisterské studium - 16 Studijní program Fyzika - všechny obory kromě Učitelství fyziky-matematiky pro střední školy, Varianta A Příklad 1 (5 bodů) Jak dlouho bude padat
VíceZADÁNÍ DIPLOMOVÉ PRÁCE
" #$" %&" " Vysoké učení technické v Brně, Fakulta strojního inženýrství Ústav fyzikálního inženýrství Akademický rok: 2009/2010 ZADÁNÍ DIPLOMOVÉ PRÁCE student(ka): Bc. Drahoslav Tvarog který/která studuje
VíceZadání diplomové práce
Zadání diplomové práce Ústav: Ústav fyzikálního inženýrství Studentka: Bc. Dominika Kalasová Studijní program: Aplikované vědy v inženýrství Studijní obor: Fyzikální inženýrství a nanotechnologie Vedoucí
VíceAtom vodíku. Nejjednodušší soustava: p + e Řešitelná exaktně. Kulová symetrie. Potenciální energie mezi p + e. e =
Atom vodíku Nejjednodušší soustava: p + e Řešitelná exaktně Kulová symetrie Potenciální energie mezi p + e V 2 e = 4πε r 0 1 Polární souřadnice využití kulové symetrie atomu Ψ(x,y,z) Ψ(r,θ, φ) x =? y=?
VíceZápočtová písemka z Matematiky III (BA04) skupina A
skupina A 0 pro x < 1, ae x pro x 1, ), Pravděpodobnost P (X ) a P (X =.). E (X) a E ( X 1). Hustotu transformované náhodné veličiny Y = (X + 1). F(x) = x 3 pro x (0, 9), Hustotu f(x). Pravděpodobnost
VíceFourierova transformace
Fourierova transformace EO Přednáška Pavel Máša ÚVODEM Známe Fourierovy řady v komplexním tvaru f(t) = 1X k= 1 A k e jk! t Spektrum této řady je diskrétní A k = 1 T Obvody tedy musíme řešit v HUS člen
VícePřijímací zkouška na navazující magisterské studium 2015
Přijímací zkouška na navazující magisterské studium 205 Studijní program: Studijní obory: Fyzika FFUM Varianta A Řešení příkladů pečlivě odůvodněte. Příklad (25 bodů) Pro funkci f(x) := e x 2. Určete definiční
VíceZákladní otázky ke zkoušce A2B17EPV. České vysoké učení technické v Praze ID Fakulta elektrotechnická
Základní otázky ke zkoušce A2B17EPV Materiál z přednášky dne 10/5/2010 1. Síla současně působící na elektrický náboj v elektrickém a magnetickém poli (Lorentzova síla) 2. Coulombův zákon, orientace vektorů
VíceStavební fakulta Katedra mechaniky. Jaroslav Kruis, Petr Štemberk
České vysoké učení technické v Praze Stavební fakulta Katedra mechaniky Fuzzy množiny, fuzzy čísla a jejich aplikace v inženýrství Jaroslav Kruis, Petr Štemberk Obsah Nejistoty Teorie pravděpodobnosti
Vícesprávně - A, jeden celý příklad správně - B, jinak - C. Pro postup k ústní části zkoušky je potřeba dosáhnout stupně A nebo B.
Zkouška z předmětu KMA/PST. Anotace předmětu Náhodné jevy, pravděpodobnost, podmíněná pravděpodobnost. Nezávislé náhodné jevy. Náhodná veličina, distribuční funkce. Diskrétní a absolutně spojitá náhodná
VíceSPEKTROMETRIE. aneb co jsem se dozvěděla. autor: Zdeňka Baxová
SPEKTROMETRIE aneb co jsem se dozvěděla autor: Zdeňka Baxová FTIR spektrometrie analytická metoda identifikace látek (organických i anorganických) všech skupenství měříme pohlcení IČ záření (o různé vlnové
VíceMATEMATIKA III. Olga Majlingová. Učební text pro prezenční studium. Předběžná verze
Fakulta strojního inženýrství Univerzity J. E. Purkyně v Ústí nad Labem Pasteurova 7 Tel.: 475 285 511 400 96 Ústí nad Labem Fax: 475 285 566 Internet: www.ujep.cz E-mail: kontakt@ujep.cz MATEMATIKA III
Vícei β i α ERP struktury s asynchronními motory
1. Regulace otáček asynchronního motoru - vektorové řízení Oproti skalárnímu řízení zabezpečuje vektorové řízení vysokou přesnost a dynamiku veličin v ustálených i přechodných stavech. Jeho princip vychází
VícePříklady k přednášce 5 - Identifikace
Příklady k přednášce 5 - Identifikace Michael Šebek Automatické řízení 07 5-3-7 Jiná metoda pro. řád bez nul kmitavý Hledáme ωn Gs () k s + ζωn s + ωn Aplikujeme u( ) us () s. Změříme y( ), A, A, Td y(
VíceNecht na hmotný bod působí pouze pružinová síla F 1 = ky, k > 0. Podle druhého Newtonova zákona je pohyb bodu popsán diferenciální rovnicí
Počáteční problémy pro ODR2 1 Lineární oscilátor. Počáteční problémy pro ODR2 Uvažujme hmotný bod o hmotnosti m, na který působí síly F 1, F 2, F 3. Síla F 1 je přitom úměrná výchylce y z rovnovážné polohy
VíceKONSTRUKČNÍ NÁVRH PŘÍPRAVKŮ PRO ZMĚNU VÝROBNÍHO POSTUPU TLAKOVÝCH ZÁSOBNÍKŮ COMMON RAIL
VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ BRNO UNIVERSITY OF TECHNOLOGY FAKULTA STROJNÍHO INŽENÝRSTVÍ ÚSTAV AUTOMOBILNÍHO A DOPRAVNÍHO INŽENÝRSTVÍ FACULTY OF MECHANICAL ENGINEERING INSTITUTE OF AUTOMOTIVE ENGINEERING
VíceZáklady Mössbauerovy spektroskopie. Libor Machala
Základy Mössbauerovy spektroskopie Libor Machala Rudolf L. Mössbauer 1958: jev bezodrazové rezonanční absorpce záření gama atomovým jádrem 1961: Nobelova cena Analogie s rezonanční absorpcí akustických
VíceMatematické modelování elmg. polí 3. kap.: Elmg. vlnění
Matematické modelování elmg. polí 3. kap.: Elmg. vlnění Dalibor Lukáš Katedra aplikované matematiky FEI VŠB Technická univerzita Ostrava email: dalibor.lukas@vsb.cz http://www.am.vsb.cz/lukas/ Text byl
VíceVibrace atomů v mřížce, tepelná kapacita pevných látek
Vibrace atomů v mřížce, tepelná kapacita pevných látek Atomy vázané v mřížce nejsou v klidu. Míru jejich pohybu vyjadřuje podobně jako u plynů a kapalin teplota. - Elastické vlny v kontinuu neatomární
VíceKMS cvičení 5. Ondřej Marek
KMS cvičení 5 Ondřej Marek Ondřej Marek KMS 5 KINEMAICKÉ BUZENÍ ABSOLUNÍ SOUŘADNICE Pohybová rovnice: mx + b x x + k x x = mx + bx + kx = bx + kx Partikulární řešení: x = X e iωt x = iωx e iωt k m b x(t)
VíceKvantová mechanika - model téměř volných elektronů. model těsné vazby
Kvantová mechanika - model téměř volných elektronů model těsné vazby Částice (elektron) v periodickém potenciálu- Blochův teorém Dále už nebudeme považovat elektron za zcela volný (Sommerfeld), ale připustíme
VíceMODIFIKOVANÝ KLIKOVÝ MECHANISMUS
MODIFIKOVANÝ KLIKOVÝ MECHANISMUS Michal HAJŽMAN Tento materiál je spolufinancován Evropským sociálním fondem a státním rozpočtem České republiky. Vyšetřování pohybu vybraných mechanismů v systému ADAMS
VíceŘEŠENÍ TURBULENTNÍHO VAZKÉHO PROUDĚNÍ S ČÁSTICEMI METODOU LARGE EDDY SIMULATION
ŘEŠENÍ TURBULENTNÍHO VAZKÉHO PROUDĚNÍ S ČÁSTICEMI METODOU LARGE EDDY SIMULATION Ing. Školitel: prof. Ing. Miroslav Jícha, CSc. VUT v Brně Fakulta strojního inženýrství Energetický ústav Odbor termomechaniky
VíceSvětlo x elmag. záření. základní principy
Světlo x elmag. záření základní principy Jak vzniká a co je to duha? Spektrum elmag. záření Viditelné 380 760 nm, UV 100 380 nm, IR 760 nm 1mm Spektrum elmag. záření Harmonická vlna Harmonická vlna E =
Více6 Potenciály s δ funkcemi II
6 Potenciály s δ funkcemi II 6.1 Periodická δ funkce (Diracův hřeben) Částice o hmotnosti M se pohybuje v jednorozměrné mřížce popsané periodickým potenciálem V(x) = c δ(x na), (6.1.1) n= kde a je vzdálenost
VíceObsah PŘEDMLUVA 11 ÚVOD 13 1 Základní pojmy a zákony teorie elektromagnetického pole 23
Obsah PŘEDMLUVA... 11 ÚVOD... 13 0.1. Jak teoreticky řešíme elektrotechnické projekty...13 0.2. Dvojí význam pojmu pole...16 0.3. Elektromagnetické pole a technické projekty...20 1. Základní pojmy a zákony
Vícer Odvoď te přenosovou funkci obvodů na obr.2.16, je-li vstupem napě tí u 1 a výstupem napě tí u 2. Uvaž ujte R = 1Ω, L = 1H a C = 1F.
Systé my, procesy a signály I - sbírka příkladů NEŘ EŠENÉPŘ ÍKADY r 223 Odvoď te přenosovou funkci obvodů na obr26, je-li vstupem napě tí u a výstupem napě tí Uvaž ujte Ω, H a F u u u a) b) c) u u u d)
VíceElektromagnetické pole, vlny a vedení (A2B17EPV) PŘEDNÁŠKY
Elektromagnetické pole, vlny a vedení (A2B17EPV) PŘEDNÁŠKY Garant: Škvor Z. Vyučující: Pankrác V., Škvor Z. Typ předmětu: Povinný předmět programu (P) Zodpovědná katedra: 13117 - Katedra elektromagnetického
VícePŘÍKLADY K MATEMATICE 3
PŘÍKLADY K ATEATIE 3 ZDENĚK ŠIBRAVA. Křivkové integrály.. Křivkový integrál prvního druhu. Příklad.. Vypočítejme křivkový integrál A =, ), B = 4, ). Řešení: Úsečka AB je hladká křivka. Funkce ψt) = 4t,
VíceFakulta biomedic ınsk eho inˇzen yrstv ı Teoretick a elektrotechnika Prof. Ing. Jan Uhl ıˇr, CSc. L eto 2017
Fakulta biomedicínského inženýrství Teoretická elektrotechnika Prof. Ing. Jan Uhlíř, CSc. Léto 2017 7 1. Elektromagnetismus 1 Základní pojmy a veličiny Vektor magnetické indukce B charakterizuje silové
VícePřijímací zkoušky z matematiky pro akademický rok 2016/17 NMgr. studium Učitelství matematiky ZŠ, SŠ
Přijímací zkoušky z matematiky pro akademický rok 6/7 NMgr. studium Učitelství matematiky ZŠ, SŠ Datum zkoušky: Varianta Registrační číslo uchazeče: Příklad 3 5 Celkem Body Ke každému příkladu uved te
Více14. cvičení z Matematické analýzy 2
4. cvičení z atematické analýzy 2 8. - 2. ledna 28 4. (Greenova věta) Použijte Greenovu větu k nalezení práce síly F (x, y) (2xy 3, 4x 2 y 2 ) vykonané na částici podél křivky Γ, která je hranicí oblasti
Vícefrekvence f (Hz) perioda T = 1/f (s)
1.) Periodický pohyb - každý pohyb, který se opakuje v pravidelných intervalech Poet Poet cykl cykl za za sekundu sekundu frekvence f (Hz) perioda T 1/f (s) Doba Doba trvání trvání jednoho jednoho cyklu
VícePříklad 3 (25 bodů) Jakou rychlost musí mít difrakčním úhlu 120? -částice, abychom pozorovali difrakční maximum od rovin d hkl = 0,82 Å na
Přijímací zkouška z fyziky 01 - Nav. Mgr. - varianta A Příklad 1 (5 bodů) Koule o poloměru R=10 cm leží na vodorovné rovině. Z jejího nejvyššího bodu vypustíme s nulovou počáteční rychlostí bod o hmotností
VíceÚvod do laserové techniky
Úvod do laserové techniky Světlo jako elektromagnetické záření I. část Michal Němec Katedra fyzikální elektroniky České vysoké učení technické v Praze michal.nemec@fjfi.cvut.cz Kontakty Ing. Michal Němec,
VíceHODNOCENÍ FINANČNÍ SITUACE PODNIKU A NÁVRHY NA JEJÍ ZLEPŠENÍ
VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ BRNO UNIVERSITY OF TECHNOLOGY FAKULTA PODNIKATELSKÁ ÚSTAV FINANCÍ FACULTY OF BUSINESS AND MANAGEMENT INSTITUTE OF FINANCES HODNOCENÍ FINANČNÍ SITUACE PODNIKU A NÁVRHY NA JEJÍ
VíceDaniel Franta. jaro Ústav fyzikální elektroniky, Přírodovědecká fakulta, Masarykova univerzita
Pokročilé disperzní modely v optice tenkých vrstev Lekce 1: Úvod dielektrická odezva; časově reverzní symetrie; Kramers-Kronigovy relace; sumační pravidlo; klasické modely Daniel Franta Ústav fyzikální
VíceÚvod do laserové techniky
Úvod do laserové techniky Světlo jako elektromagnetické záření I. část Jan Šulc Katedra fyzikální elektroniky České vysoké učení technické v Praze jan.sulc@fjfi.cvut.cz 5. října 2016 Kontakty Ing. Jan
VíceT. Jungwirth, V. Novák, E. Rozkotová, T. Janda, J. Wunderlich, K. Olejník, D. Butkovičová, J. Zemen, F. Trojánek, P. Malý
Optospintronika Cesta k femtomagnetismu P. Němec, N. Tesařová, Praha T. Jungwirth, V. Novák, E. Rozkotová, T. Janda, J. Wunderlich, K. Olejník, D. Butkovičová, J. Zemen, F. Trojánek, P. Malý J. Wunderlich,
VíceNávrh žebrové desky vystavené účinku požáru (řešený příklad)
Návrh žebrové desky vystavené účinku požáru (řešený příklad) Posuďte spřaženou desku v bednění z trapézového plechu s tloušťkou 1 mm podle obr.1. Deska je spojitá přes více polí, rozpětí každého pole je
VíceVYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ
VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ BRNO UNIVERSITY OF TECHNOLOGY FAKULTA STROJNÍHO INŽENÝRSTVÍ ÚSTAV KONSTRUOVÁNÍ FACULTY OF MECHANICAL ENGINEERING INSTITUTE OF MACHINE AND INDUSTRIAL DESIGN DESIGN PC MONITORU
VíceMATEMATIKA II - vybrané úlohy ze zkoušek v letech
MATEMATIKA II - vybrané úlohy ze zkoušek v letech 2009 2012 doplněné o další úlohy 3. část KŘIVKOVÉ INTEGRÁLY, GREENOVA VĚTA, POTENIÁLNÍ POLE, PLOŠNÉ INTEGRÁLY, GAUSSOVA OSTROGRADSKÉHO VĚTA 7. 4. 2013
VíceZáření KZ. Význam. Typy netermálního záření. studium zdrojů a vlastností KZ. energetické ztráty KZ. synchrotronní. brzdné.
Zářivé procesy Podmínky vyzařování, Larmorův vzorec, Thomsonův rozptyl, synchrotronní záření, brzdné záření, Comptonův rozptyl, čerenkovské záření, spektum zdroje KZ Záření KZ Význam studium zdrojů a vlastností
VíceVYBRANÉ STATĚ Z PROCESNÍHO INŢENÝRSTVÍ cvičení 9
UNIVERZITA TOMÁŠE BATI VE ZLÍNĚ FAKULTA APLIKOVANÉ INFORMATIKY VYBRANÉ STATĚ Z PROCESNÍHO INŢENÝRSTVÍ cvičení 9 Nestacionární vedení tepla v rovinné stěně Hana Charvátová, Dagmar Janáčová Zlín 2013 Tento
VíceFotonické nanostruktury (alias nanofotonika)
Základy nanotechnologií KEF/ZANAN Fotonické nanostruktury (alias nanofotonika) Jan Soubusta 27.10. 2017 Obsah 1. ÚVOD 2. POHLED DO MIKROSVĚTA 3. OD ELEKTRONIKY K FOTONICE 4. FYZIKA PRO NANOFOTONIKU 5.
VíceOsnova. Idea ASK/FSK/PSK ASK Amplitudové... Strana 1 z 16. Celá obrazovka. Konec Základy radiotechniky
Pulsní kódová modulace, amplitudové, frekvenční a fázové kĺıčování Josef Dobeš 24. října 2006 Strana 1 z 16 Základy radiotechniky 1. Pulsní modulace Strana 2 z 16 Pulsní šířková modulace (PWM) PAM, PPM,
Víceplochy oddělí. Dále určete vzdálenost d mezi místem jeho dopadu na
Přijímací zkouška z fyziky 01 - Nav. Mgr. - varianta A Příklad 1 (5 bodů) Koule o poloměru R=10 cm leží na vodorovné rovině. Z jejího nejvyššího bodu vypustíme s nulovou počáteční rychlostí bod o hmotností
VíceInverzní Laplaceova transformace
Inverzní Laplaceova transformace Modelování systémů a procesů (MSP) Bohumil Kovář, Jan Přikryl, Miroslav Vlček Ústav aplikované matematiky ČVUT v Praze, Fakulta dopravní 6. přednáška MSP čtvrtek 30. března
VícePŘEPOČET KOTLE PŘI DÍLČÍM VÝKONU
VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ BRNO UNIVERSITY OF TECHNOLOGY FAKULTA STROJNÍHO INŽENÝRSTVÍ ENERGETICKÝ ÚSTAV FACULTY OF MECHANICAL ENGINEERING ENERGY INSTITUTE PŘEPOČET KOTLE PŘI DÍLČÍM VÝKONU RECALCULATION
Více7.1. Číslicové filtry IIR
Kapitola 7. Návrh číslicových filtrů Hraniční kmitočty propustného a nepropustného pásma jsou ve většině případů specifikovány v[hz] společně se vzorkovacím kmitočtem číslicového filtru. Návrhové algoritmy
VíceÚvod do laserové techniky
Úvod do laserové techniky Světlo jako elektromagnetické záření II. část Jan Šulc Katedra fyzikální elektroniky České vysoké učení technické v Praze jan.sulc@fjfi.cvut.cz 6. října 016 Kontakty Ing. Jan
Více- Princip metody spočívá ve využití ultrazvukového vlnění, resp. jeho odrazu od plošných necelistvostí.
P10: NDT metody 3/5 Princip metody - Princip metody spočívá ve využití ultrazvukového vlnění, resp. jeho odrazu od plošných necelistvostí. - Ultrazvukovým vlněním rozumíme mechanické vlnění s frekvencí
VíceOPVK CZ.1.07/2.2.00/
18.2.2013 OPVK CZ.1.07/2.2.00/28.0184 Cvičení z NMR OCH/NMR Mgr. Tomáš Pospíšil, Ph.D. LS 2012/2013 18.2.2013 NMR základní principy NMR Nukleární Magnetická Resonance N - nukleární (studujeme vlastnosti
VíceVYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ FAKULTA STROJNÍHO INŽENÝRSTVÍ
VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ FAKULTA STROJNÍHO INŽENÝRSTVÍ ÚSTAV MECHANIKY TĚLES, MECHATRONIKY A BIOMECHANIKY Komentovaný metodický list č. 1/4 Vytvořil: Ing. Oldřich Ševeček & Ing. Tomáš Profant, Ph.D.
VíceFotonické nanostruktury (nanofotonika)
Základy nanotechnologií KEF/ZANAN Fotonické nanostruktury (nanofotonika) Jan Soubusta 4.11. 2015 Obsah 1. ÚVOD 2. POHLED DO MIKROSVĚTA 3. OD ELEKTRONIKY K FOTONICE 4. FYZIKA PRO NANOFOTONIKU 5. PERIODICKÉ
VíceTéma: Dynamika - Úvod do stavební dynamiky
Počítačová podpora statických výpočtů Téma: Dynamika - Úvod do stavební dynamiky 1) Úlohy stavební dynamiky 2) Základní pojmy z fyziky 3) Základní zákony mechaniky 4) Základní dynamická zatížení Katedra
VíceMAGNETICKÉ VLASTNOSTI MATERIÁLŮ ZALOŽENÝCH NA METASTABILNÍCH VRSTVÁCH FE-NI MAGNETIC PROPERTIES OF MATERIALS BASED ON METASTABLE FE-NI THIN FILMS
VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ BRNO UNIVERSITY OF TECHNOLOGY FAKULTA STROJNÍHO INŽENÝRSTVÍ ÚSTAV FYZIKÁLNÍHO INŽENÝRSTVÍ FACULTY OF MECHANICAL ENGINEERING INSTITUTE OF PHYSICAL ENGINEERING MAGNETICKÉ VLASTNOSTI
VíceKapitola 8: Dvojný integrál 1/26
Kapitola 8: vojný integrál 1/26 vojný integrál - osnova kapitoly 2/26 dvojný integrál přes obdélník definice výpočet (Fubiniova věta pro obdélník) dvojný integrál přes standardní množinu definice výpočet
VíceFyzika laserů. Aproximace rychlostních rovnic. 18. března Katedra fyzikální elektroniky.
Fyzika laserů Aproximace rychlostních rovnic Metody generace nanosekundových impulsů. Q-spínání. Spínání ziskem Jan Šulc Katedra fyzikální elektroniky České vysoké učení technické jan.sulc@fjfi.cvut.cz
VíceLaserové technologie v praxi I. Přednáška č.1. Fyzikální princip činnosti laserů. Hana Chmelíčková, SLO UP a FZÚ AVČR Olomouc, 2011
Laserové technologie v praxi I. Přednáška č. Fyzikální princip činnosti laserů Hana Chmelíčková, SLO UP a FZÚ AVČR Olomouc, 0 LASER kvantový generátor světla Fyzikální princip činnosti laserů LASER zkratka
Více