Kmity vynucené

Podobné dokumenty
Obecný rovinný pohyb. teorie současných pohybů, Coriolisovo zrychlení dynamika obecného rovinného pohybu,

Učební text k přednášce UFY102

6. Setrvačný kmitový člen 2. řádu

FYZIKA I. Rovnoměrný, rovnoměrně zrychlený a nerovnoměrně zrychlený translační pohyb

Dráhy planet. 28. července 2015

České vysoké učení technické v Praze, Fakulta strojní. Dynamická pevnost a životnost & Mezní stavy konstrukcí - Jur III.

OBJEMY A POVRCHY TĚLES

= = Řešení: Pro příspěvek k magnetické indukci v bodě A platí podle Biot-Savartova zákona. d 1

( ) ( ) ( ) Vzdálenost bodu od přímky II. Předpoklady: 7312

Lineární algebra. 1) Vektor, lineární závislost a nezávislost. Def.: Číselným vektorem n-rozměrného prostoru nazýváme uspořádanou množinu n čísel

( ) Kinematika a dynamika bodu. s( t) ( )

Napětí horninového masivu

( ) Mechanická práce II. Předpoklady: 1501

29. OBJEMY A POVRCHY TĚLES

Geometrické a fyzikální aplikace určitého integrálu. = b a. je v intervalu a, b záporná, je integrál rovněž záporný.

Obsah dnešní přednášky : Obecný rovinný pohyb tělesa. Teorie současných pohybů, Coriolisovo zrychlení, dynamika obecného rovinného pohybu.

LINEÁRNÍ DIFERENCIÁLNÍ ROVNICE 2.ŘÁDU

Obecně: K dané funkci f hledáme funkci ϕ z dané množiny funkcí M, pro kterou v daných bodech x 0 < x 1 <... < x n. (δ ij... Kroneckerovo delta) (4)

Teorie současných pohybů, Coriolisovo zrychlení, dynamika obecného rovinného pohybu.

Kuželosečky. ( a 0 i b 0 ) a Na obrázku 1 je zakreslena elipsa o poloosách 3 a 7. Pokud střed elipsy se posunul do bodu S x 0

Fyzikální kabinet GymKT Gymnázium J. Vrchlického, Klatovy

F9 SOUSTAVA HMOTNÝCH BODŮ

URČITÝ INTEGRÁL FUNKCE

Příklad 1 (25 bodů) řešení Pro adiabatický děj platí vztah (3 body) pv konstanta, (1)

Kinematika hmotného bodu. Petr Šidlof

M A = M k1 + M k2 = 3M k1 = 2400 Nm. (2)

6. a 7. března Úloha 1.1. Vypočtěte obsah obrazce ohraničeného parabolou y = 1 x 2 a osou x.

Funkce. Mgr. Jarmila Zelená. Gymnázium, SOŠ a VOŠ Ledeč nad Sázavou

Dynamika vozidla, přímá jízda, pohon a brzdění

4. přednáška 22. října Úplné metrické prostory. Metrický prostor (M, d) je úplný, když každá cauchyovská posloupnost bodů v M konverguje.

MECHANICKÉ KMITÁNÍ. Mgr. Jan Ptáčník - GJVJ - Fyzika - 3.A

integrovat. Obecně lze ale říct, že pokud existuje určitý integrál funkce podle různých definic, má pro všechny takové definice stejnou hodnotu.

R n výběr reprezentantů. Řekneme, že funkce f je Riemannovsky integrovatelná na

9.7. Vybrané aplikace

9 Aeroelastické jevy {E}

Odraz na kulové ploše Duté zrcadlo

Testovací příklady MEC2

Příklad 33 : Energie elektrického pole deskového kondenzátoru. Ověření vztahu mezi energií, kapacitou a veličinami pole.

I. část - úvod. Iva Petríková

Seznámíte se s další aplikací určitého integrálu výpočtem obsahu pláště rotačního tělesa.

Kinematika hmotného bodu

Zakřivený nosník. Rovinně zakřivený nosník v rovinné úloze geometrie, reakce, vnitřní síly. Stavební statika, 1.ročník bakalářského studia

( a ) s. Exponenciální rovnice teorie. Exponenciální rovnice ukázkové úlohy. Příklad 1.

Integrální počet - III. část (určitý vlastní integrál)

Obsah. Kmitavý pohyb. 2 Kinematika kmitavého pohybu 2. 4 Dynamika kmitavého pohybu 7. 5 Přeměny energie v mechanickém oscilátoru 9

GEOMETRICKÉ APLIKACE INTEGRÁLNÍHO POČTU

Střídavá magnetická pole pro biomedicínské experimenty

2. ZÁKLADY KINEMATIKY

(test version, not revised) 9. prosince 2009

DERIVACE A INTEGRÁLY VE FYZICE

SLOŽENÁ NAMÁHÁNÍ SLOŽENÁ NAMÁHÁNÍ

Laboratorní práce č. 6 Úloha č. 5. Měření odporu, indukčnosti a vzájemné indukčnosti můstkovými metodami:

je parciální derivace funkce f v bodě a podle druhé proměnné (obvykle říkáme proměnné

FYZIKA I. Mechanika a molekulová fyzika. Doc. RNDr. Karla BARČOVÁ, Ph.D. Institut fyziky.

Necht na hmotný bod působí pouze pružinová síla F 1 = ky, k > 0. Podle druhého Newtonova zákona je pohyb bodu popsán diferenciální rovnicí

F1040 Mechanika a molekulová fyzika

18. x x 5 dx subst. t = 2 + x x 1 + e2x x subst. t = e x ln 2 x. x ln 2 x dx 34.

Dynamika hmotného bodu

26. listopadu a 10.prosince 2016

a 1 = 2; a n+1 = a n + 2.

= b a. V případě, že funkce f(x) je v intervalu <a,b> záporná, je integrál rovněž záporný.

( ) ( ) ( ) Exponenciální rovnice Řeš v R rovnici: = ŘEŠENÍ: Postup z předešlého výpočtu doplníme využitím dalšího vztahu: ( ) t s t

Obrázková matematika D. Šafránek Fakulta jaderná a fyzikálně inženýrská, Břehová 7, Praha 1


Elektromagnetické pole

Jak již bylo uvedeno v předcházející kapitole, můžeme při výpočtu určitých integrálů ze složitějších funkcí postupovat v zásadě dvěma způsoby:

Evropská unie Evropský sociální fond Praha & EU: Investujeme do vaší budoucnosti

Pružnost a plasticita II

Laboratorní úloha č. 4 - Kmity II

Auto během zrychlování z počáteční rychlost 50 km/h se zrychlením dráhu 100 m. Jak dlouho auto zrychlovalo? Jaké rychlosti dosáhlo?

Skládání kmitů

Konzultace z předmětu MATEMATIKA pro první ročník dálkového studia

x + F F x F (x, f(x)).

Rezonanční jevy na LC oscilátoru a závaží na pružině

1.8. Mechanické vlnění

1. Dvě stejné malé kuličky o hmotnosti m, jež jsou souhlasně nabité nábojem Q, jsou 3

Cavendishův pokus: Určení gravitační konstanty,,vážení Země

SIGNÁLY A SOUSTAVY, SIGNÁLY A SYSTÉMY

Přehled základních vzorců pro Matematiku 2 1

Příklady kmitavých pohybů. Mechanické kmitání (oscilace)

Sbírka na procvičení vztahů mezi veličinami popisujícími pohyb

Odraz na kulové ploše

NMAF061, ZS Písemná část zkoušky 25. leden 2018

Grant Výzkum e-learningu - učitelé

Inerciální a neinerciální soustavy

třecí síla (tečná vazba podložky) F normálová reakce podložky výsledná reakce podložky Podmínky rovnováhy:

4. cvičení z Matematiky 2

ω=2π/t, ω=2πf (rad/s) y=y m sin ωt okamžitá výchylka vliv má počáteční fáze ϕ 0

odvodit vzorec pro integraci per partes integrovat sou in dvou funkcí pouºitím metody per partes Obsah 2. Odvození vzorce pro integraci per partes

Symbolicko - komplexní metoda I Opakování komplexních čísel z matematiky

1.7.2 Moment síly vzhledem k ose otáčení


Harmonický pohyb, výchylka, rychlost a zrychlení

je dána vzdáleností od pólu pohybu πb

Rovinné nosníkové soustavy Gerberův nosník

11. cvičení z Matematické analýzy 2


Logaritmické rovnice I

+ c. n x ( ) ( ) f x dx ln f x c ) a. x x. dx = cotgx + c. A x. A x A arctgx + A x A c

Rovnice rovnováhy: ++ =0 x : =0 y : =0 =0,83

Transkript:

1.7.3. Kmit nucené 1. Umět sětlit posttu nucených kmitů.. Pochopit ýznm buící síl. 3. Vsětlit přechooý st. 4. Věět, jk se mění mplitu nucených kmitů záislosti n fekenci buící síl. 5. Věět, co je ezonnční fekence. 6. Vsětlit pojem ezonnce. Nucené kmit znikjí teh, kž enegii tlumených kmitů, kteá se třením přeměňuje teplo pielných intelech nhzujeme. Tpickým příklem je ibloání s míčem při bsketblu. Ztcenou enegii obnoujeme pielnými úe uk nutíme tím míč skočit o půoní poloh. Vnější síl, kteá oáá enegii se nzýá buící síl. Zláštní příp nstne teh, kž je tto síl hmonická. Při nucených kmitech působí n těleso tři síl: 1. síl pužnosti k, F p. síl opooá F t R, 3. síl buící F b F sin t, ke je úhloá fekence buící síl. Výslenice šech sil F F F F přestuje pohboou sílu, oliňující pohb p t b kmitjícího hmotného bou. Pohboá onice tlumených kmitů je oozená ze záklní pohboé onice (Newtono zákonu síl). Zpíšeme ji e tu m k R F sin t. 1.7.-47 Po úpách jáření chlosti zchlení jko pní uhé eice áh pole čsu ostneme ifeenciální onici nucených kmitů. Zeeme o onice známé konstnt získáme t b ω sin t. 1.7.-48 t t Řešením pohboé onice je zth po okmžitou ýchlku e tu b t A e sin( ω t ϕ ) A sin( t Ψ ). 1.7.-49 t b 185

Hmotný bo koná přípě nucených kmitů lstní tlumené kmit s fekencí tlumených kmitů ω t jen zpočátku pohbu. Po učité obě tto kmit ustnou přelánou kmit netlumené s mplituou nucených kmitů, fekencí nucených kmitů počáteční fází nucených kmitů Ψ. Vlstní kmit se upltňují pouze tz. přechooém stu. Ob.1.7.-15 Úpou ostneme mplituu nucených kmitů e tu. 1.7.-5 Rezonnce Amplitu nucených kmitů mění sou elikost záislosti n fekenci nucených kmitů. Při učité honotě, kteé říkáme ezonnční fekence, bue mplitu mximální. Jestliže postupně měníme fekenci nucených kmitů tk, že se bue blížit ezonnční fekenci, pk se mplitu nucených kmitů bue postupně zětšot. V okmžiku onosti bue nejětší. Dlším zšoáním fekence bue mplitu nucených kmitů opět klest. Mximální honot osáhne přípě, kž ýz e jmenoteli bue extémně mlý. Pk ezonnční fekence je učen zthem ω b. 1.7.-51 186

Rezonnce je je, kteý nstne přípě, k fekence buící síl je stejná jko ezonnční fekence. Amplitu nucených kmitů bue mít tom okmžiku mximální honotu A se přitom může mnohonásobně zětšit. Rezonnční mplitu A b ω b A se pk učí pomocí zthu. 1.7.-5 Záislost mplitu je znázoněn n obázku. Jsou ze zchcen tři ůzné ezonnční křik po tři ůzné součinitele útlumu b, přičemž b b b 3 1 Ob. 1.7.-16 Poznámk: V někteých přípech je ezonnce je pozitiní, npříkl teh, kž chceme zesílit kustický signál učité fekence n pozí jiných kustických signálů lších fekencí. Nopk, npříkl e stebnictí, je ezonnce nežáoucí. Ve zláštních přípech mohou být ezonnční mplitu kmitjících objektů tk elké, že ozkmit poeou k estukci steb. Tkoý st může nstt teh, kž fekence otáček tubín je stejná jko ezonnční fekence kmitů buo. TO 1.7.-1. Vzth chkteizující buící sílu je ) F b F sin t, ke je úhloá fekence buící síl b) F b Rsin t, ke je úhloá fekence buící síl c) F b k sin t, ke je úhloá fekence buící síl ) F F sinω t b, ke ω je úhloá fekence opooé síl t t TO 1.7.-. Amplitu nucených kmitů ) exponenciálně klesá b) exponenciálně oste c) je po učité obě konstntní TO 1.7.-3. Rezonnce nstne u nucených kmitů ) ž b) jestliže fekence buící síl je totožná s ezonnční fekencí oscilátou 187

c) jestliže fekence buící síl je on poloiční honotě ezonnční fekence ) jestliže fekence buící síl je on ojnásobku honot ezonnční fekence Nložený náklní gón má pe pohnutá o 7,9 cm. Při jké chlosti gónu se pe zlášť silně ozkmitjí účinkem názů kol n spoje kolejnic? Délk kolejnic je 1,5m.,79 m, 1,5 m,? Rozkmitání pe nstne páě teh, bue-li splněn pomínk ezonnce. Fekence kmitů pe musí být on fekenci názů n kolejnice. Po tuhost pužin jeme ze zth onosti síl pužnosti tíhoé síl F p F G k m g k m g Při řešení použijeme onost ob kmitu. Po obu kmitu gónu pltí z teoie netlumených kmitů T m m π π π. k m g g Po obu mezi ěm náz n kolejnice pltí zth Sonáním ostneme Pk π. g g 1,5 9,81,1 m.s -1. π π,79 Rezonnce nstne při chlosti,1 m.s -1. T. 1 Ooďte zth po ezonnční fekenci. Použijeme zth Při ezonnční fekenci bue mplitu nucených kmitů. 188 A mximální. Amplitu A bue mximální páě teh, jestliže jmenotel zlomku bue mít extémně V mlou honotu (učíme extém funkce).

Výz e jmenoteli bueme eiot pole poměnné pk položíme ono nule. Dostneme ( ) 4 ( ) 8 ω b ω b. Po úpě řešíme onici ( ω ) 8 4 b. Ronice má kořen, po kteé nstne extém: 1. 1, tomto přípě nucené kmit nezniknou,. ω b, tomto přípě zniknou nucené kmit s mximální mplituou. Kořen je hlenou ezonnční fekencí. Učete mplituu A při ezonnční fekenci. Do zthu po mplituu nucených kmitů osíme z úhloou fekenci buící síl ω b. Po úpě ostneme ezonnční mplituu e tu A zth po ezonnční fekenci A b ω b. KO 1.7.-45. Chkteizujte nucené kmit. KO 1.7.-46. Co je posttou ezonnčních jeů? KO 1.7.-47. Co je buící síl? KO 1.7.-48. Vsětlete přechooý st. KO 1.7.-49. Co je ezonnční fekence? KO 1.7.-5. Zkeslete ezonnční křiku. Viz. text KO 1.7.-51. Vsětlete, co chkteizuje ezonnční křik. KO 1.7.-5. Jk se mění mplitu nucených kmitů záislosti n součiniteli útlumu b? KO 1.7.-53. Ueďte příkl pozitiní ezonnce. KO 1.7.-54. Ueďte příkl negtiní ezonnce 189