zanedbáme odstředivou sílu, úměrnou kvadrátu úhlové velikosti Ω, jako veličinu druhého řádu. Za uvedeného předpokladu má pohybová rovnice tvar 2( )
|
|
- Miloslava Kašparová
- před 5 lety
- Počet zobrazení:
Transkript
1 Příkad Jakou trajektorii popisuje aserový paprsek v CD přehrávači vzhede a) k těesu přehrávače b) ke zdroji aserového paprsku c) k CD desce? Najděte veikost odchk od vertiká těesa padajícího voný páde vvoané otáčení Zeě (za předpokadu aé veikosti úhové rchosti rotace) V hoogenní tíhové poi U = g r zanedbáe odstředivou síu úěrnou kvadrátu úhové veikosti Ω jako veičinu druhého řádu Za uvedeného předpokadu á pohbová rovnice tvar vɺ = v Ω + g () Uvedenou rovnici budee řešit etodou postupných aproiací (poruchový počte) Poožíe v = v + v kde v je řešení v nuté přibížení v ɺ = g tj v = gt + v Uvedené řešení dosadíe do pravé stran do rovnice () a dostanee pohbovou rovnici v prvé přibížení pro v vɺ = v Ω = t g Ω + v Ω Po integraci dostanee 3 r = h + v t + gt + t g Ω + t v Ω 3 kde h je počáteční pooha těesa Zvoíe osu z ve sěru vertiká a osu ve sěru g g Ω Ωcos ϕ Ωsinϕ poedníku s orientací sěre k póu poto a kde ϕ je zeěpisná šířka kterou zvoíe z důvodů jednoznačnosti severní Poožíe-i v = dostanee 3 = ; = t g Ωcosϕ 3 Dosadíe-i dobu pádu t h g dostanee 3 h = ; = gωcosϕ 3 g Těeso se odchýí po dopadu východní sěre 3 Dva autoobi současně vje z ísta A a za hodinu doje do ísta B První autoobi proje první poovinu dráh rchostí v = 6 k/h a druhou poovinu rchostí v = 9k/h Druhý autoobi proje ceou dráhu rovnoěrně zrchený pohbe V které okažiku b rchosti obou autoobiů stejné? Setkají se autoobi běhe cest? 4 Baón o hotnosti M je bez pohbu nad zeský povrche Z baónu visí provazový žebří na které stojí čověk o hotnosti V určité okažiku začne čověk po žebříku vstupovat stáou rchostí vzhede k žebříku a) Vsvětete fzikáně danou situaci b) Jakou rchostí se při výstupu čověka pohbuje baón vzhede k Zei? 5 Vrtuník etí rchostí 54 k/h Vrtue při jedné otáčce vkoná posuvný pohb po dráze 48 Vpočtěte úhovou rchost vrtue
2 6 Hotnost parašutist s padáke je = kg Otevřený padák je brzděn odpore vzduchu úěrný v a poše S průětu padáku do vodorovné rovin (F R = ksv ) Při rchosti 3 /s je brzdící sía rovna N na jednotku poch průětu padáku do vodorovné rovin Jak veký usí být průět padáku do vodorovné rovin ab rchost dopadu parašutist ba bezpečná v /s? (S 65 ) 7 Odvoďte závisost zěn tíhového zrchení v závisosti na zeěpisné šířce t = g + β sin ϑ kde g e je tíhové zrchení na rovníku β konstanta a θ zeěpisná šířka e daného ísta 8 Po otevření panákuje počáteční rchost výsadkáře /s Na jaké hodnotě se ustáí jeho rchost působí-i na jeho pohb odporová sía určení vztahe F = kv kde k = Ns/ a v je rchost výsadkáře? Jeho ceková hotnost je 9 kg 9 Žebřík dék L a hotnosti M je šiko opřen o hadkou stěnu viz obr Ve vzdáenosti L 4 od jeho horního konce je uístěno závaží hotnosti Určete a) síu F kterou působí žebřík na stěnu b) vodorovnou a svisou sožku sí kterou žebřík působí na vodorovnou rovinu F F3 Částice se pohbuje v hoogenní tíhové poi po stěně hadkého váce pooěru R jehož osa setrie svírá se svisý sěre úhe viz obr Naezněte reakci vazb jako funkci pooh částice ve vácových souřadnicích 3 F R h F F g L 4 Obr 9 L R R 3 A F 3 F 3 g X 3 g X Obr Obr Zvoe kartézskou a vácovou souřadnicovou soustavu tak že g viz obr Vazebná podínka pro pohb částice po stěně vácové poch o pooěru R á ve vácových souřadnicích tvar f = ρ R = f ɺ =ρ ɺ = ɺɺ f =ρ ɺɺ = Určíe sožk tíhové sí Fg ( X X X3) ve vácových souřadnicích Kartézské F X X X jsou souřadnice tíhové sí g 3 X = ; X = g sin; X3 = g cos
3 Kartézské sožk bázových vektorů vácové souřadnicové soustav jsou určen vztah e ϕ sin ϕcos ϕ e e ρ ( cos ϕ sin ϕ) z Pro vácové sožk tíhové sí pak obdržíe Xρ = Fg eρ = gsin sinϕ; Xϕ = Fg eϕ = gsincosϕ ; Xz = Fg ez = gcos Fg = ( gsinsin ϕ gsincos ϕ g cos) D Aebertova setrvačná sía ve vácových souřadnicích je určena vztah d J ( aρ aϕ az ) ( ɺɺ ρ ρϕɺ ) ( ρ ϕɺ ) z ɺɺ ρ dt f f f Reakce vazb R = λ λ λ = ( λ) R( λ;;) ρ ϕ z Lagrangeov rovnice I druhu ají tvar ( ɺɺ ɺ ) ρ ρϕ = gsinsin ϕ+λ d ( ρ ϕ ɺ) = gsincos ϕ ρ dt z ɺɺ = gcos Z vazební podínk pne ρ= R = konst ρ=ρ= ɺ ɺɺ Lagrangeov rovnic I druhu zapíšee ve tvaru Rɺ sin sin Rϕ ɺɺ = gsincos ϕ ϕ = g ϕ+λ ɺɺ z = gcos Vnásobíe druhou rovnici ϕɺ a po integraci dostanee Rϕ ɺ = g sinsinϕ+ C Dosazení uvedeného výrazu do první z rovnice dostanee λ = 3g sinsinϕ C R g C e ρ Reakci vazb ůžee ted zapsat jako vektor = ( 3 sinsinϕ+ ) Kartézské sožk vektoru R získáe poocí vztahu R = 3g sinsinϕ+ C cosϕ i + sinϕ i + i ( 3) R = 3gsinsinϕcosϕ+ Ccos ϕ R = 3g sinsin ϕ+ Csin ϕ R = 3 Hoogenní tč dék se opírá o dokonae hadkou stěnu viz obr a je v této pooze udržována vnější siou V určité okažiku tč uvoníe tak že začne bez tření kouzat po podaze i po stěně V jaké výšce bude horní konec tče kdž se odděí od stěn? Původní výška tohoto konce nad podahou je h Eistující vazb = = + = B A B A 3
4 Reakce vazeb F = λ F = λ Lagrangeov pohbové rovnice I druhu pak jsou ɺɺ = λ ɺɺ = λ Jɺɺ ϕ = gcosϕ λcos ϕ kde uvažujee otáčení v bodě A V bodě ve které tč ztrácí kontakt se stěnou patí F = λ = ɺɺ = Z vazebních podínek vpývá B A tgϕ = = => ϕ = arctg ; A = A A a dáe ɺ ɺ ϕ = ( ) ɺɺ + ɺ ɺɺ ϕ = 3 Moent setrvačnosti tče která se otáčí koe bodu A je J = + = Pohbová rovnice pro rotaci tče koe bodu A pak á tvar 4 3 ɺɺ ( ) + ɺ g λ 3 3 = V okažiku kd ztrácí tč na vrchou kontakt se stěnou λ = ɺɺ = pak patí ɺ g = 3 3 ( ) Zákon zachování energie tče vzhede k těžišti á tvar ɺ g gh 6 + = a ted ɺ g ( h ) 3 = Dosazení do () dostanee ( ) g h a konečně = h 3 g = Těísko o hotnosti je pookoue o pooěru R viz obr 3 B h F g F R ϕ Obr Obr A F () 4
5 a) Jak vekou rchost usí ít těeso ve vodorovné sěru ab se od pookoue odtrho již na počátku pohbu? b) Ve které bodě se těísko odtrhne od povrchu pookoue jestiže ho vchýíe z rovnovážné pooh Jaká je výška tohoto bodu od vodorovné rovin (těísko se odděí ve výšce /3R pod vrchoe pookoue) 3 Uvažujte váec o pooěru R nacházející se v tíhové poi jehož osa setrie je vodorovná viz obr 3 Přes vrcho váce je nataženo nehotné vákno dék = πr na jehož koncích jsou upevněna těíska o hotnostech a Určete rovnovážnou poohu těes na váci ( ϕ = arctan ϕ = ϕ + π ) 4 Závaží o hotnosti je zavěšeno uprostřed drátu ABC viz obr 4 kde AC= BC AB = AC Určete napěťové sí v drátu T a T Obr 3 A B R r T T C Obr 4 Obr 5 5 Cívka á hotnost a její veký a aý pooěr jsou R a r viz obr 5 Poocí vákna navinutého na enší pooěr cívk je cívka zavěšena na tráci Na větší pooěru cívk je zavěšeno závaží o hotnosti M Jaká usí být hotnost závaží ab ba cívka v rovnováze? (M = r/(r r)) 6 Dvě nakoněné hadké rovin které svírají s vodorovnou rovinou úh β tvoří nehbný kín Na těchto rovinách eží hrano o stejné hotnosti spojené vákne přes kadku viz obr 6 Jakou rchost budou ít hrano projdou-i od začátku pohbu vzdáenost d? 7 O vnitřní stěn rotačního parabooidu Určete její rovnovážnou poohu + = pz se opírá hoogenní tč dék a (pro a = p je v rovnovážné pooze tč vodorovná Pro a > peistují dvě rovnovážné pooh v jedné je tč vodorovná ve druhé tč prochází ohniske parabo) M M Obr 6 β M 5
6 8 Sestavte Lagrangeovu funkci eektronu který se nachází v hoogenní eektrické poi E E E = const L = ɺ ee kde E je intenzita eektrického poe ( ) Nápověda: Vztah ezi potenciání energií eektronu a intenzitou eektrického poe je ee = dv d 9 Sestavte Lagrangeovu funkci soustav zobrazené na obr 9 Bod se pohbuje po vertikání ose a ceá soustava se otáčí s konstantní úhovou rchostí Ω koe svisé os Nápověda: d = a dϑ + a sin ϑdϕ ; d = asinϑdϑ ( L = a dɺ ϑ +Ω sin ϑ + a sin ϑϑɺ + ga + cos ϑ) a A θ Obr 3 Sestavte Lagrangeovu funkci pro ateatické kvado jehož bod závěsu se rovnoěrně pohbuje po vertikání kružnici s konstantní frekvencí γ Nápověda: = acosγt + sin ϕ ; = sinγt + cosϕ ( L = ɺ ϕ + aγϕɺ sin ϕ γ t + gcos ϕ) Sestavte Lagrangeovu funkci soustav na obr která se nachází v hoogenní gravitační poi ɺ ɺ ɺ ɺ ( ) ( ) g cos g cos ) ( L = + ϕ + ϕ + ϕ ϕ cos ϕ ϕ ϕ + ϕ a ϕ Obr Sestavte Lagrangeovu funkci pro rovinné kvado o hotností jehož bod závěsu o hotností se ůže pohbovat po horizontání příce viz obr 3 ɺ ( ɺ ɺɺ ) [ L = + + ϕ + ϕcosϕ + gcos ϕ] ϕ ϕ ϕ Obr Obr 3 3 Určete viv otáčení Zeě na aé výchk kvada (tzv Foucautovo kvado) ɺɺ + ω = Ω ɺ ; ɺɺ + ω = Ωɺ ɺɺ ξ + Ω iɺ ξ + ω ξ = ; ξ = + i Ωit Ωit ξ = + i = e + i = e cos ωt + ϕ 6
7 4 Zvedací zařízení tvoří hoogenní tč dék a hotnosti M která je svý doní konce koubově spojena se svisou stěnou Ve vzdáenosti a od doního konce tče je upevněn vodorovný napjatý drát který přidržuje tč pod úhe ϑ ke stěně Na horní konci tče visí závaží o hotnosti viz obr 4 Určete síu která napíná vodorovný drát 5 Po nakoněné rovině o výšce h a úhe skonu ϕ se kutáí bez tření váec o hotnosti a pooěru R Porovnejte jeho rchost na konci nakoněné rovin s rchostí kterou b dosáh voný páde z výšk h Moent setrvačnosti váce je J T = / R ( v VP = gh ; vrp = 4gh 3 ) ϑ a Obr 4 6 Koue vaící se po vodorovné rovině rchostí v = 5 /s dorazí k nakoněné rovině po níž se začne vait bez kouzání vzhůru Nakoněná rovina svírá s vodorovnou rovinou úhe 37 Jak douho bude koue na nakoněné rovině? Moent setrvačnosti koue je J T = / 5 R (t = 33 s) 7 Míč je třeba přehodit přes svisou stěnu o výšce H nacházející se ve vzdáenosti S od ísta hodu Pod jaký úhe ϕ je třeba íč hodit ab veikost jeho počáteční rchosti ba iniání viz obr 7? Trajektorie íče bude procházet bode o souřadnicích S H usí ted patit H g = tg cos S + S ϕ v ϕ v gs gs Stgϕ H cos ϕ Stgϕcos ϕ Hcos ϕ = = gs S sin ϕ H cos ϕ = v cos ϕ+ cos ϕ = gs = Ssinϕ H cosϕ H v Poožíe H sin S H = + gs a S cos S H = v = ; S + H sin( ϕ ) H a ted + sin ϕ = ( + + ) S S H H π ϕ = + 4 gs g vin = = = g ( S + H + H) S + H H S 8 Dvě koejničk jsou spou pevně spojen tak že svírají pravý úhe Po každé koejničce se ůže pohbovat vozík Vozík jsou spou koubovitě spojen čepe dék Vozík A S Obr 7 H 7
8 začíná svůj pohb z průsečíků koejniček a pohbuje se vzhůru stáou rchostí v Najděte zákon pohbu vozíčku B a určete jeho rchost v A Pohb vozíku A popisuje rovnice je =v t Pohb vozíku B rovnice dostanee d v t = dt v t = v t Derivací pode času B 9 Z bodu A nacházejícího se na břehu řek je nutnou dopout do bodu B po příce AB viz obr 9 Šířka řek je AC = k a BC = k Maiání rchost oďk - vzhede k vodě je u =5 kh a rchost a - proudu řek je v = kh Může oďka urazit vzdáenost AB za 3 inut? Úhe nechť určuje sěr rchosti u oďk vzhede k břehu Pak patí ( cos ) u v t = BC = S ; utsin = AC = d Z těchto vztahů voučení dostanee S + Svt + vt utcos v t = S ; cos = u t d utsin = d ; sin = u t u v t Sv t S + d = => t = 5 7 > 3in ( ) 3 Po řece z bodu A do bodu B na protiehé břehu puje podé přík AB svírající s břehe úhe otorový čun viz obr 3 Vítr vanoucí rchostí u koo k břehů stáčí vajku na stožáru čunu tak že svírá se sěre pohbu čunu úhe β Určete rchost čunu vzhede k břehů Označe u vektor rchosti větru vzhede ke čunu jehož sěr udává sěr vajk na stožáru Je-i A Obr 3 v rchost čunu vzhede k břehů patí u = u v Patí DCF =+β-π a FDC=π- β pne to z hodnot součtu vnitřních úhů rovnoběžníka Ze sinové vět pro FCD pne v u sin +β π cos( +β = v = u = ) u sin +β π sin π β sin π β sinβ v B D u u v F u β Obr 8 Obr 9 C v C A v B 8
9 3 Sestavte Haitonovu funkci pro hotný bod v dekartských vácových a kuových souřadnicích p ϕ ( H = ( p + p + pz ) + U ( z) H = pr + + p z + U ( r ϕ z) r p p ϑ ϕ H = pr + + U + ( r ϑ ϕ) ) r r sin ϑ 3 Sestavte Haitonovu funkci částice v soustavě která se rovnoěrně otáčí L( r v) = v U ( r) v = v + Ω r ; v = v + v Ω r + Ω r L = v + v ( Ω r) + ( Ω r) U ( r) L = p = v + ( Ω r) ; v = p ( Ω r) v p H r p = pv L = v Ω r + U r = Ω p r + U r 33 Poocí Lagrangeových rovnic určete zrchení těesa hotnosti na obr 33 Kadk i ano považujte za nehotné d = d ; C = ; ɺ = ɺ T = ɺ + ɺ = + ɺ 4 V = g + g = g + g ( C ) L = + g 4 ɺ + + g = 4 ɺɺ 4( ) ɺɺ = g Vpočtěte havní hodnot oentu setrvačnosti spojitých hoogenních těes: a) Tenké tče o déce ( J = J = ; J = ) 3 b) Koue o poěru R ( J = J = J3 = 5R ) c) Kruhového váce o pooěru R a výšce h ( d) Hrano o stranách a b c J = b + c ; J = a + c ; J = a + b ) ( 3 J = J = 4 R + h 3 ; J = R ) 3 Obr 33 9
10 35 Určete frekvenci kitů hotného bodu o hotnosti který se pohbuje po příce a je upevněn k pružině jejíž druhý konec je v bodě A ve vzdáenosti od přík viz obr 35 Pro natažení pružin na déku je nutná sía F Nápověda: δ = + U = Fδ ( ω = F ) 36 Určete frekvenci kitů hotného bodu o hotnosti který se pohbuje po obouku kružnice o pooěru r a je upevněn k pružině jejíž druhý konec je v bodě A ve vzdáenosti od obouku viz obr 36 Pro natažení pružin na déku je nutná sía F ( F r r ) Nápověda: δ = r + ( + r) r( + r) cosϕ r( + r) ϕ ω= + A A Obr 35 Obr Najděte kinetickou energii soustav na obr 37 OA a AB jsou tenké hoogenní tče o déce které jsou koubově spojen v bodě A Tč OA se otáčí v rovině obrázku koe bodu O a konec B tče AB kouže podé os Rchost těžiště tče OA je ϕɺ a ted ceková kinetická energie tče OA je J T = ɺ ϕ + ɺ ϕ 8 Kartézské souřadnice těžiště tče AB jsou 3 X = cos ϕ ; Y = sin ϕ Protože úhová rchost tče AB je stejná jako u tče OA ϕɺ je ceková kinetická energie tče AB J J T = ( Xɺ + Yɺ ) + ɺ ϕ = ( + 8sin ϕ) ɺ ϕ + ɺ ϕ 8 Ceková kinetická energie soustav je T = ( + 3sin ϕ) ɺ ϕ 3 38 Najděte kinetickou energii váce o pooěru R který se kutáí po vodorovné rovině viz obr 38 Hotnost váce je rozděena v jeho objeu tak že jedna z havních os setrvačnosti je rovnoběžná s osou váce a je od ní vzdáena na vzdáenost a Moent setrvačnosti vzhede k této ose je J
11 A Obr 3 7 Obr Určete rchost dopadu konce tenké tče jejíž spodní konec je spojen koube s podožkou a která padá voně v tíhové poi Zeě z pooh kd stojí koo k podožce ( v = 3g ) 4 Hoogenní tč o hotnosti a déce rotuje konstantní rchostí koe svisé (pevné) os procházející její (hotný) střede Vzdáenosti opor os otáčení v bodech A B od středu tče jsou stejné a rovn a Úhe ezi tčí a osou otáčení je stáý Určete reakce RA RB opor a pohbový zákon rotující tče Vtištěné sí ají v soustavě z sožk F ; gsin ; gcos R g A ( RA RA RAz ) A A B B Určení Euerových úhů Zavedee pevnou aboratorní vztažnou soustavu XYZ a rotující soustavu z totožnou s havníi osai rotace tče Počátek obou soustav nechť je v těžišti viz obr 4 Poto pro Euerov úh patí ϑ = ϕ = ϕ ( t) a ztotožníe-i osu s uzovou příkou ψ = Os Z z a eží v jedné rovině která rotuje koe os Z Orientaci soustav z voíe tak ab ba pravotočivá Pro sožku ω poto patí ω = Sožk tenzoru setrvačnosti tče v soustavě z jsou RB ( RB RB RBz ) Pro oent vtištěných si vzhede k těžišti v soustavě z patí M = r R + r R ; ra ( ; asin ; acos) rb ; asin ; acos O ϕ X R B ( A B) cos ( Bz Az) sin M = a RB RA cos M = a R R + R R Mz = a RA RB sin Rovnováha tče vůči transaci Výsednice vtištěných si F = F + RA + RB = a ted RA + RB = gsin+ R + R = A A Z B o B R A Obr 4 B z g Y I = I = I = a I = () a ϕ R z () (3)
12 g cos+ R + R = Az Bz Euerov kineatické rovnice ω = ɺ ϕsinϑsinψ + ɺ ϑcos ψ ω = ɺ ϕsinϑcosψ ɺ ϑsin ψ ωz = ɺ ϕcos ϑ + ψɺ ϕ = ϕ ϑ= ψ = ω = ; ( t) ω =ϕɺ sin; ω = ϕɺ cos ω= ϕ=const ɺ Euerov dnaické rovnice dω I + ( Iz I) ω ω z = M dt dω I + ( I Iz) ω ω z = M dt dω z Iz + ( I I) ω ω = Mz dt Dosazení z rovnic () () se Euerov dnaické rovnice zredukují na rovnici ( B A ) ( Az Bz) I a R R a R R ω sin = cos + sin (4) Reakce opor z RA z Pro sožk reakcí rovnoběžných s osou otáčení patí R + R = g AZ BZ Sožk RA a RB koé na osu otáčení určíe násedující úvahou: Zastavíe rotující tč v okažiku kd R = B RBY a X X-ové sožk v obou soustavách hedaných vektorů jsou v dané okažiku v obou soustavách nuové viz obr 4 Z obrázku pne R R B B = RA ; RB = RBY = R cos ; R = R sin BY Bz BY Dosazení uvedených vztahů do rovnice (4) dostanee pro sožk reakcí koých na osu rotace vztah Iω Iω RB = sin RA = sin 4a 4a 3 Pro jednotivé Euerov úh pak patí časové závisosti ϕ=ω t +ω ; ϑ= ψ = Z B o A Obr 4 RB 4 Určete havní oent setrvačnosti desk viz obr 4 o hotnosti Y a Obr 4 b
13 a a b ( J = b d = a J = b ; J = ( + ) dd = ( a + b )) 3 a a b 4 Na raeni o déce a hotnosti které je opřeno o podožku v bodě B je zavěšeno břeeno o hotnosti M Raeno je jištěno ane které je upevněno k podožce v bodě A viz obr 4 Určete reakce podožk v bodech A a B a napětí T jistícího ana Rovnice rovnováh pro tč AC F = => R F + R sin = í í A C T RC cos = Mí = => F cos RC sin( π ) = í Rovnice rovnováh pro tč BC A F í = => RB RC sin = T RC cos = í Řešení uvedeného sstéu rovnic je 3 RA = F RB = F RC = F T = Fcot g 4 4 4sin 4 kde je úhe CAB viz obr 4 43 Určete výšku na které se ustáí hadina vod v nádrži do které vtéká voda v nožství V ɺ [/s] otvore o poše S a vtéká otvore o poše S patí-i S > S ( h = V ɺ gs ) 44 Hoogenní obruč hotnosti a pooěru R rotuje koe os procházející střede křivosti koo na rovinu obruče a á frekvenci f Jakou frekvenci bude ít obruč při jinak stejných podínkách zenšíe-i její pooěr na poovinu (f = 4f ) 45 Dokažte že vastní frekvence reverzního kvada je f = g π kde je vzdáenost závěsu kvada ve kterých kvado kýve se stejnou vastní frekvencí = ɺ ϕ + cosϕ => ɺɺ ϕ + ϕ = => = π L J g J g T J g J J = ; J = J + J = J + g + g ( ) + ( ) g( ) ( ) + J + J = => J = = = g g g J g 46 Sestavte pohbové rovnice soustav jejíž Lagrangeova funkce á tvar a B b T Obr 4 T ϕ Obr 45 M 3
14 ɺ ɺ ɺ L = e + e ɺ e d ɺ L ( + ɺ ) = e 4 e ɺ e d L ( + ɺ ) ( ) + ɺ = e ɺ + e e d + e = e e d ɺ ɺ d L ( + ɺ ) = 4e ɺ e d + e dt ɺɺ ɺ d L L = => ɺɺ + = dt ɺ ɺ ɺ 47 Po nakoněné rovině hranou o hotnosti se skone a výšce h kouže krchička o hotnosti viz obr 45 Hrano se ůže pohbovat po hadké vodorovné rovině Určete zrchení a h hranou Tření zanedbejte q(t) A ɺ Obr 47 Hrano a částice tvoří soustavu se dvěa stupni vonosti n = Obecné souřadnice s s t q = q t = Souřadnice bodu A reprezentujícího hrano jsou q( t ) = Souřadnice částice jsou ( t) = q( t) + s( t)cos ( t) = h s( t)sinlagrangeova funkce dané soustav je L = qɺ + ( qɺ + sɺ + qs ɺɺcos) ( g ht + ) g ssin Pohbové rovnice ají tvar ( + ) qɺɺ + ɺɺ scos = ɺɺ s + qɺɺ cos gsin = Zrchení hranou qɺɺ je ted rovno sincos qɺɺ = at = g + sin h s(t) 48 Jakou déku usí ít hiníkový drát zavěšený ve svisé pooze ab se přetrh působení vastní tíhové sí Hustota hiníku je ρ = 7 3 kg/ 3 pevnost v tahu σ t = 45 MPa (667 ) U = 4
15 49 Těeso o hotnosti M je taženo rovnoěrný zrchený pohbe svise vzhůru Určete zrchení při které se tažné ano přetrhne jestiže jeho pevnost v tahu je σ t a = Sσ M g) ( t 5 Dutý uzavřený váeček pave na hadině kidné kapain tak že je částečně ponořen s podénou osou koo k hadině viz obr 5 Ukažte že pohb váečku je při porušení rovnováh periodický Váeček á pooěr r déku a hotnost hustota kapain je ρ k Na obr 5 a) je váeček v rovnovážné pooze v hoogenní tíhové poi kd výsednice tíhové a vztakové sí je nuová F = F = > πr ρ g = πr h ρ g g VZ v k Obr 5 b) zachcuje stav po porušení rovnovážného stavu povtažení váečku z kapain Vnořená část váečku á déku Obr 5 h + s < Veikost vztakové sí je v toto případě enší než veikost tíhové sí a výsednice si F íří do kapain F = FVZ Fg = πr ρkg h s πr ρ vg = k s F = k s ; k = πr ρkg > Potenciání energie V a kinetická energie T jsou určen vztah dv = Fds = ksds => V = ks ; T = sɺ L s sɺ a z ní vpývající pohbová rovnice jsou poto Lagrangeova funkce ( ) L = sɺ k s => s ɺɺ + ks = Uvedená pohbová rovnice je rovnicí ineárního haronického osciátoru 5 Skeněná trubice ve tvaru písene U je napněna kapainou tak že ceková déka kapainového soupce je viz obr 5 Nakonění trubice a její vrácení do původní pooh se soupec kapain rozkitá Určete vastní frekvenci jeho pohbu Tuení zanedbejte F = Sρg F = k ; k = Sρ g > T = Sρ ɺ ; V = Fd = k L = Sρɺ k Sρ ɺɺ + k = => ɺɺ +ω = k k g ω = => f = = π π 5 Při jak veké rchosti vaku dojde k aiáníu rozkitání vagónů násedke nárazů ko na spoje ezi koejnicei? Déka koejnice je péra vagónu jsou zatížena jeho tíhou G a siou o veikosti F se péra dáe stačí o h 5 a) r ρ v F vz T F g F g h s b) ρ k Obr 5 T F
16 Siové ipus působící na vagón při nárazech ko na koejnicové spoje ůžee považovat za působení periodické haronické budicí sí jejíž frekvenci určíe jako podí f =v Vastní frekvenci f osciátoru tvořeného vagóne hotnosti = Gg a jeho pér o tuhosti k = F h určíe ze vztahu f k = = π π Fg Gh Při rezonanci budící sí a vagónu patí f v 4Fg F g = f = v = π Gh π Gh 53 Kadka zanedbatené hotnosti je zavěšena na dvou stejně douhých pružinách o tuhostech k k viz obr 53 a) Zavěšení závaží o hotnosti na tuto kadku pokesne její těžiště o viz obr 53 b) Určete vastní frekvenci osciátoru tvořeného oběa pružinai a závaží Po zavěšení závaží se ustaví rovnovážný stav G g k = k = = při které patí pro prodoužení obou pružin g g = ; = k k Z obr 53 c) je zřejé že pokes o déce je Obr 53 střední příčkou ichoběžníka jehož zákadn ají dék takže patí + g ( k + k) = = 4kk Výsedná tuhost osciátoru usí spňovat podínku g 4kk k = G = g k = = k + k Pro výsednou tuhost osciátoru ted patí = + k k k Pro periodu vastních kitů osciátoru konečně dostáváe T ( k + k ) = π = π k kk 54 Určete časovou závisost proudu i v obvodu na obr 54 k k a) S c) b) S G G G 6
17 C Na uvedený obvod použijee II Kirchhofův zákon di uc = ul + ur => idt Ri L C = + dt Derivací uvedené rovnice dostanee d i R di + + ω i = ; ω = dt L dt LC Uvedená rovnice je rovnice ineárního haronického osciátoru s tuení Časový průběh proudu i( t ) uvedeného obvodu je na obr 54 R Obr 54 L I t Obr Vácová nádrž o pooěru 9 c stojí na podstavci vsoké 6 a je do výšk 3 napněna vodou U dna je nádrž utěsněna zátkou o poše 63 c viz obr 55 Určete: Jakou rchostí dopadne proud vod na ze kdž zátku odstraníe? Jak douho potrvá než se nádrž zcea vprázdní? 56 Nádrž á ve stěně dva otvor jeden ve výšce h ode dna a druhý ve výšce h V jaké výšce H usí být hadina vod v nádobě chcee-i ab voda z obou otvorů stříkaa do stejné vzdáenosti? Odpor vzduchu zanedbejte ρgh = ρv + ρgh ; ρgh = ρv + ρgh H h H h v v = gt = h gt = h ; = vt = vt h p v h p 3 v 3 Obr 55 p v 7
18 v t h = = v t h H h h = => h H h = h H h H h h H = h h 57 Jaká usí být výška otvoru h ode dna nádob která je do výšk H napněna vodou ab vtékající proud vod dostřík nejdáe? Odpor vzduchu zanedbejte ρ ρ ρ 4 gh = v + gh = vt => = H h h ( H h) ( H h) h d 4h+ 4 = = => h = H dh 4 58 Řetěz dék je poožen rovně na stoe tak že jeho část dék a visí voně přes hranu stou V okažiku t = řetěz uvoníe tak že začne bez tření kouzat ze stou Všetřete pohb řetězu Za jakou dobu skouzne řetěz ceý ze stou? g g = ɺ + => ɺɺ = => ɺɺ ω = ω = ωt ωt = Ce + C e => a = C + C = C C L g = a cosh t ; t = Arc cosh g a 59 Ve vrchoech čtverce o déce stran a jsou rozožen hotnosti a M viz obr 6 Určete sožk tenzoru setrvačnosti vzhede ke vztažné soustavě: a) z b) z Pro danou vztažnou soustavu z jsou sožk tenzoru setrvačnosti určen vztah ( + z ) z ( + z ) z z z ( + z ) Poto a + M a M a) a ( M ) a ( + M ) 4a + M 8 M Obr 6 M
19 4a b) 4a M 4a + M 9
Řešení úloh 1. kola 60. ročníku fyzikální olympiády. Kategorie B Autoři úloh: J. Thomas (1, 2, 3, 4, 5, 7), M. Jarešová (6)
Řešení úoh 1. koa 60. ročníku fyzikání oympiády. Kategorie B Autoři úoh: J. Thomas (1, 2, 3, 4, 5, 7), M. Jarešová (6) h 1.a) Protože vzdáenost bodů K a O je cos α, je doba etu kuičky z bodu K do bodu
Více3.9. Energie magnetického pole
3.9. nergie agnetického poe 1. Uět odvodit energii agnetického poe cívky tak, aby bya vyjádřena poocí paraetrů obvodu (I a L).. Znát vztah pro energii agnetického poe cívky jako funkci veičin charakterizujících
VíceZ toho se η využije na zajištění funkcí automobilu a na překonání odporu vzduchu. l 100 km. 2 body b) Hledáme minimum funkce θ = 1.
Řešení úoh. koa 59. ročníku fyzikání oympiády. Kategorie A Autor úoh: J. Thomas.a) Na dráze vt bude zapotřebí objem paiva V θ θv t. Při jeho spáení se získá tepo Q mh ρv H ρθvh t. Z toho se η využije na
VíceKMITÁNÍ MECHANICKÉHO OSCILÁTORU
KMITÁNÍ MECHANICKÉHO OSCILÁTORU V echanice jse se zabývai příočarý a křivočarý pohybe, nyní rozeberee třetí zákadní typ pohybu, pohyb kitavý, tedy echanické kitání. Kitající těeso (osciátor) se pohybuje
VíceElastické deformace těles
Eastické eformace těes 15 Na oceový rát ék L 15 m a průměru 1 mm zavěsíme závaží o hmotnosti m 110 kg přičemž Youngův mou pružnosti ocei v tahu E 16 GPa a mez pružnosti ocei σ P 0 Pa Určete reativní prooužení
VíceLABORATORNÍ CVIČENÍ Z FYZIKY
ČESKÉ VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V PRAZE KATEDRA FYZIKY ABORATORNÍ CVIČENÍ Z FYZIKY Jéno: Petr Česák Datu ěření: 7.. Studijní rok: 999-, Ročník: Datu odevzdání:.5. Studijní skupina: 5 aboratorní skupina: Klasifikace:
VíceKinematika tuhého tělesa. Pohyb tělesa v rovině a v prostoru, posuvný a rotační pohyb
Kinematika tuhého tělesa Pohyb tělesa v rovině a v prostoru, posuvný a rotační pohyb Úvod Tuhé těleso - definice všechny body tělesa mají stálé vzájemné vzdálenosti těleso se nedeformuje, nemění tvar počet
VíceHlavní body. Teplotní závislosti fyzikálních veličin. Teplota, měření
e r i k a Havní body epota, ěření epotní závisosti fyzikáních veičin Kinetická teorie pynů Maxweova rozděovací funkce epo, ěrné tepo, kaorietrie epota Je zákadní veičinou, kterou neze odvodit? Čověk ji
VíceSTRUKTURA A VLASTNOSTI KAPALIN
I N V E S T I C E D O O Z V O J E V Z D Ě L Á V Á N Í STUKTUA A VLASTNOSTI KAPALIN. Povrchové napětí a) yzikání jev Povrch kapain se chová jako napjatá pružná membrána (důkaz vodoměrka, maé kapičky koue)
VíceŘešení úloh 1. kola 49. ročníku fyzikální olympiády. Kategorie D. Dosazením do rovnice(1) a úpravou dostaneme délku vlaku
Řešení úoh koa 49 ročníku fyzikání oympiády Kategorie D Autořiúoh:JJírů(,3,4,5,6,),TDenkstein(), a) Všechny uvažované časy jsou měřené od začátku rovnoměrně zrychené pohybu vaku a spňují rovnice = at,
VícePříklady z teoretické mechaniky pro domácí počítání
Příklady z teoretické mechaniky pro domácí počítání Doporučujeme spočítat příklady za nejméně 30 bodů. http://www.physics.muni.cz/~tomtyc/mech-prik.ps http://www.physics.muni.cz/~tomtyc/mech-prik.pdf 1.
VíceRovnice rovnováhy: ++ =0 x : =0 y : =0 =0,83
Vypočítejte moment síly P = 4500 N k osám x, y, z, je-li a = 0,25 m, b = 0, 03 m, R = 0,06 m, β = 60. Nositelka síly P svírá s tečnou ke kružnici o poloměru R úhel α = 20.. α β P y Uvolnění: # y β! x Rovnice
VíceF7 MOMENT SETRVAČNOSTI
F7 MOMENT ETRVAČNOTI Evropský sociání fond Praha & EU: Investujeme do vaší budoucnosti F7 MOMENT ETRVAČNOTI V této části si spočteme některé jednoduché příkady na rotační pohyby a seznámíme se s někoika
VíceMAGNETICKÉ POLE. 1. Stacionární magnetické pole I I I I I N S N N
MAGETCKÉ POLE 1. Stacionární magnetické poe V E S T C E D O R O Z V O J E V Z D Ě L Á V Á Í je část prostoru, kde se veičiny popisující magnetické poe nemění s časem. Vzniká v bízkosti stacionárních vodičů
Více1.5. DYNAMIKA OTÁČIVÉHO A SLOŽENÉHO POHYBU TĚLESA
.5. OTÁČIVÉHO A SLOŽENÉHO POHYBU TĚLESA.5. ZÁKLADNÍ ROVNICE DYNAMIKY PRO ROTAČNÍ POHYB Fz F Z výsednce zrychujících s F m.a n m a t a n r z F Zrychující moment M F. r F. r z z z m.a t r6,5cm ρ r ω,ε r
VíceMECHANICKÉ KMITÁNÍ NETLUMENÉ
MECHANICKÉ KMITÁNÍ NETLUMENÉ Kitání je PERIODICKÝ pohyb hotného bodu (tělesa). Pohybuje se z jedné rajní polohy KP do druhé rajní polohy KP a zpět. Jaýoliv itající objet se nazývá OSCILÁTOR. A je aplituda
VíceFYZIKA I. Kyvadlový pohyb. Prof. RNDr. Vilém Mádr, CSc. Prof. Ing. Libor Hlaváč, Ph.D. Doc. Ing. Irena Hlaváčová, Ph.D. Mgr. Art.
VYSOKÁ ŠKOLA BÁŇSKÁ TECHNICKÁ UNIVERZITA OSTRAVA FAKULTA STRONÍ FYZIKA I Kyvadový pohyb Prof. RNDr. Viém Mádr, CSc. Prof. Ing. Libor Haváč, Ph.D. Doc. Ing. Irena Haváčová, Ph.D. Mgr. Art. Dagmar Mádrová
Víceseznámit studenty se základními typy pohybu tělesa, s kinematikou a dynamikou posuvného a rotačního pohybu
Dynaika, 5. přednáška Obsah přednášky : typy pohybů těesa posuvný pohyb otační pohyb geoetie hot Doba studia : asi,5 hodiny Cí přednášky : seznáit studenty se zákadníi typy pohybu těesa, s kineatikou a
VícePosuvný a rotační pohyb tělesa.
Posuvný a otační pohyb těesa. Zákady echaniky, 4. přednáška Obsah přednášky : typy pohybů těesa posuvný pohyb otační pohyb geoetie hot Doba studia : asi,5 hodiny Cí přednášky : seznáit studenty se zákadníi
Více11. cvičení z Matematiky 2
11. cvičení z Mateatiky. - 6. května 16 11.1 Vypočtěte 1 x + y + z dv, kde : x + y + z 1. Věta o substituci á analogický tva a podínky pouze zanedbatelné nožiny nyní zahnují i plochy, oviny atd.: f dv
Víceb) Maximální velikost zrychlení automobilu, nemají-li kola prokluzovat, je a = f g. Automobil se bude rozjíždět po dobu t = v 0 fg = mfgv 0
Řešení úloh. kola 58. ročníku fyzikální olympiády. Kategorie A Autoři úloh: J. Thomas, 5, 6, 7), J. Jírů 2,, 4).a) Napíšeme si pohybové rovnice, ze kterých vyjádříme dobu jízdy a zrychlení automobilu A:
VícePohyb tělesa. rovinný pohyb : Všechny body tělesa se pohybují v navzájem rovnoběžných rovinách. prostorový pohyb. posuvný pohyb. rotační.
Pohyb těesa posuvný pohyb otační pohyb obecný ovinný pohyb posuvný pohyb ovinný pohyb : Všechny body těesa se pohybují v navzáje ovnoběžných ovinách. postoový pohyb sféický pohyb šoubový pohyb obecný postoový
VíceMATEMATIKA III. π π π. Program - Dvojný integrál. 1. Vypočtěte dvojrozměrné integrály v obdélníku D: ( ), (, ): 0,1, 0,3, (2 4 ), (, ) : 1,3, 1,1,
MATEMATIKA III Program - vojný integrál. Vpočtěte dvojrozměrné integrál v obdélníku : + dd = { < > < > } ( 3), (, ) : 0,, 0,, dd = { < > < > } ( 4 ), (, ) :,3,,, + dd = { < > < > } ( ), (, ):,0,,, + dd=
VícePohyb soustavy hmotných bodů
Pohyb soustavy hotných bodů Tato kapitola se zabývá úlohai, kdy není ožné těleso nahradit jední hotný bode, předevší při otáčení tělesa. Těžiště soustavy hotných bodů a tělesa Při hodu nějaký složitější
VíceDiferenciální geometrie křivek
Diferenciání geometrie křivek Poární souřadnice Kartézské souřadnice Poární souřadnice. y y M r M f x x rcosf y r sin f, r r x x y y f arctan x 1 Spiráy Archimedova spiráa r af r ae Logaritmická spiráa
VíceTestovací příklady MEC2
Testovací příklady MEC2 1. Určete, jak velká práce se vykoná při stlačení pružiny nárazníku železničního vagónu o w = 5 mm, když na její stlačení o w =15 mm 1 je zapotřebí síla F = 3 kn. 2. Jaké musí být
VíceDynamika tuhého tělesa. Petr Šidlof
Dnaika tuhého tělesa Pet Šidlof Dnaika tuhého tělesa Pvní věta ipulsová F dp dt a t Zchlení těžiště Výslednice vnějších sil F A F B F C Celková hbnost soustav p p i Hotnost soustav i těžiště soustav se
VícePružnost a plasticita II
Pružnost a pasticita II 3. ročník bakaářského studia doc. Ing. artin Krejsa, Ph.D. Katedra stavební echaniky Neineární chování ateriáů, podínky pasticity, ezní pastická únosnost Úvod, zákadní pojy Teorie
Více2.1 Stáčivost v závislosti na koncentraci opticky aktivní látky
1 Pracovní úkoy 1. Změřte závisost stočení poarizační roviny na koncentraci vodního roztoku gukozy v rozmezí 0 500 g/. Pro jednu zvoenou koncentraci proveďte 5 měření úhu stočení poarizační roviny. Jednu
VíceR t = b + b l ŘÍDÍCÍ ÚSTROJÍ. Ackermanova podmínka
ŘÍDÍCÍ ÚSTROJÍ Souží k udržování nebo ke změně směru jízdy automobiu v závisosti na přání řidiče. Řízení u automobiů je reaizováno natáčením předních ko koem rejdových čepů. Natáčení vnitřního a vnějšího
VíceVYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ PRŮVODCE GB01-P03 MECHANIKA TUHÝCH TĚLES
VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ FAKULTA STAVEBNÍ Prof. RNDr. Zdeněk Chobola,CSc., Vlasta Juránková,CSc. FYZIKA PRŮVODCE GB01-P03 MECHANIKA TUHÝCH TĚLES STUDIJNÍ OPORY PRO STUDIJNÍ PROGRAMY S KOMBINOVANOU
VíceI Stabil. Lepený kombinovaný nosník se stojnou z desky z orientovaných plochých třísek - OSB. Navrhování nosníků na účinky zatížení podle ČSN 73 1701
I Stabi Lepený kombinovaný nosník se stojnou z desky z orientovaných pochých třísek - OSB Navrhování nosníků na účinky zatížení pode ČSN 73 1701 Část A Část B Část C Část D Výchozí předpokady, statické
VíceŘešení úloh celostátního kola 47. ročníku fyzikální olympiády. Autor úloh: P. Šedivý. x l F G
Řešení úloh celostátního kola 47 ročníku fyzikální olypiády Autor úloh: P Šedivý 1 a) Úlohu budee řešit z hlediska pozorovatele ve vztažné soustavě otáčející se spolu s vychýlenou tyčí okolo svislé osy
VíceKLASICKÁ MECHANIKA. Předmětem mechaniky matematický popis mechanického pohybu v prostoru a v čase a jeho příčiny.
MECHANIKA 1 KLASICKÁ MECHANIKA Předmětem mechaniky matematický popis mechanického pohybu v prostoru a v čase a jeho příčiny. Klasická mechanika rychlosti těles jsou mnohem menší než rychlost světla ve
VíceFyzikální korespondenční seminář UK MFF 10. II. 2
10. ročník, úoha II. 2... magnetické kyvado (5 bodů; průměr?; řešio 60 studentů) V homogenním tíhovém poi (tíhové zrychení g = 9,81 m s 2 ) je na závěsu zanedbatené hmotnosti déky = 1,00 m umístěna maá
VíceLinearní teplotní gradient
Poznámky k semináři z předmětu Pružnost pevnost na K68 D ČVUT v Praze (pracovní verze). Tento materiá má pouze pracovní charakter a ude v průěhu semestru postupně dopňován. utor: Jan Vyčich E mai: vycich@fd.cvut.cz
Více5. SEMINÁŘ Z MECHANIKY
- 5-5 SEMINÁŘ Z MECHANIKY 5 Osobní auoobi se pohbuje po odoroné dráze se zrhení s a při ronoěrné soupání se zrhení 6 s Určee úhe soupání za předpokadu že ahoá sía ooru a sía ření jsou sáé a F F kons F
VíceModelování kmitavých soustav s jedním stupněm volnosti
Modeování kmitavých soustav s jedním stupněm vonosti Zpracova Doc. RNDr. Zdeněk Haváč, CSc 1. Zákadní mode Zákadním modeem kmitavé soustavy s jedním stupněm vonosti je tzv. diskrétní podéně kmitající mode,
VíceKmitavý pohyb trochu jinak
Kmitavý pohyb trochu jinak JIŘÍ ESAŘ, PER BAROŠ Katedra fyziky, Pedaoická fakuta, JU České Budějovice Kmitavý pohyb patří mezi zákadní fyzikání děje. Většinou se tato část fyziky redukuje na matematický
VícePraktikum I Mechanika a molekulová fyzika
Oddělení fzikálních praktik při Kabinetu výuk obecné fzik MFF UK Praktiku I Mechanika a olekulová fzika Úloha č. II Název: Studiu haronických kitů echanického oscilátoru Pracoval: Matáš Řehák stud.sk.:
Více3.2.2 Rovnice postupného vlnění
3.. Rovnice postupného vlnění Předpoklady: 310, 301 Chcee najít rovnici, která bude udávat výšku vlny v libovolné okažiku i libovolné bodě (v jedno okažiku je v různých ístech různá výška vlny). Veličiny
VíceDynamika I - příklady do cvičení
Dynaika I - příklady do cvičení Poocí jednotek ověřte, zda platí vztah: ( sinβ + tgα cosβ) 2 2 2 v cos α L = L [] v [ s -1 ] g [ s -2 ] 2 g cos β π t = 4k v t [s] v [ s -1 ] [kg] k [kg -1 ] ln 2 L = 2k
VíceMECHANIKA TUHÉHO TĚLESA
MECHANIKA TUHÉHO TĚLESA. Základní teze tuhé těleso ideální těleso, které nemůže být deformováno působením žádné (libovolně velké) vnější síly druhy pohybu tuhého tělesa a) translace (posuvný pohyb) všechny
VíceStatika 2. Vetknuté nosníky. Miroslav Vokáč 2. listopadu ČVUT v Praze, Fakulta architektury. Statika 2. M.
3. přednáška Průhybová čára Mirosav Vokáč mirosav.vokac@kok.cvut.cz ČVUT v Praze, Fakuta architektury 2. istopadu 2016 Průhybová čára ohýbaného nosníku Znaménková konvence veičin M z x +q +w +ϕ + q...
VíceŘešení úloh 1. kola 59. ročníku fyzikální olympiády. Kategorie D Autor úloh: J. Jírů
Řešení úo. koa 59. ročníku fyzikání oympiáy. Kategorie D Autor úoh: J. Jírů Obr. 1 1.a) Označme v veikost rychosti pavce vzheem k voě a v 0 veikost rychosti toku řeky. Pak patí Číseně vychází α = 38. b)
VíceInovace předmětů studijních programů strojního inženýrství v oblasti teplotního namáhání
Grantový projekt FRVŠ MŠMT č.97/7/f/a Inovace předmětů studijních programů strojního inženýrství v obasti tepotního namáhání Některé apikace a ukázky konkrétních řešení tepeného namáhání těes. Autorky:
Více1. Cvičení: Opakování derivace a integrály
. Cvičení: Opakování derivace a integrál Derivace Příklad: Určete derivace následujících funkcí. f() e 5 ( 5 cos + sin ) f () 5e 5 ( 5 cos + sin ) + e 5 (5 sin + cos ) e 5 cos + 65e 5 sin. f() + ( + )
VíceNormálové napětí a přetvoření prutu namáhaného tahem (prostým tlakem) - staticky určité úlohy
Pružnost a pasticita, 2.ročník bakaářského studia ormáové napětí a přetvoření prutu namáhaného tahem (prostým takem) - staticky určité úohy Zákadní vztahy a předpokady řešení apětí a přetvoření osově namáhaného
VíceA[a 1 ; a 2 ; a 3 ] souřadnice bodu A v kartézské soustavě souřadnic O xyz
1/15 ANALYTICKÁ GEOMETRIE Základní pojmy: Soustava souřadnic v rovině a prostoru Vzdálenost bodů, střed úsečky Vektory, operace s vektory, velikost vektoru, skalární součin Rovnice přímky Geometrie v rovině
VíceFYZIKA 3. ROČNÍK. Vlastní kmitání oscilátoru. Kmitavý pohyb. Kinematika kmitavého pohybu. y m
Vlastní itání oscilátoru Kitavý pohb Kitání periodicý děj zařízení oná opaovaně stejný pohb a periodic se vrací do určitého stavu. oscilátor zařízení, teré ůže volně itat (závaží na pružině, vadlo) it
VíceNecht na hmotný bod působí pouze pružinová síla F 1 = ky, k > 0. Podle druhého Newtonova zákona je pohyb bodu popsán diferenciální rovnicí
Počáteční problémy pro ODR2 1 Lineární oscilátor. Počáteční problémy pro ODR2 Uvažujme hmotný bod o hmotnosti m, na který působí síly F 1, F 2, F 3. Síla F 1 je přitom úměrná výchylce y z rovnovážné polohy
Více2. DVOJROZMĚRNÝ (DVOJNÝ) INTEGRÁL
. VOJROZMĚRNÝ (VOJNÝ) INTEGRÁL Úvodem připomenutí základních integračních vzorců, bez nichž se neobejdete: [.] d = C [.] d = + C n+ n [.] d = + C n + [4.] d = ln + C [5.] sin d = cos + C [6.] cos d = sin
VíceMezní napětí v soudržnosti
Mení napětí v soudržnosti Pro žebírkovou výtuž e stanovit návrhovou hodnotu meního napětí v soudržnosti vtahu: = η η ctd kde je η součinite ávisý na kvaitě podmínek v soudržnosti a pooe prutu během betonáže
VíceFYZIKA I. Rovnoměrný, rovnoměrně zrychlený a nerovnoměrně zrychlený rotační pohyb
VYSOKÁ ŠKOLA BÁŇSKÁ TECHNICKÁ UNIVERZITA OSTRAVA FAKULTA STROJNÍ FYZIKA I Rovnoměrný, rovnoměrně zrychlený a nerovnoměrně zrychlený rotační pohyb Prof. RNDr. Vilém Mádr, CSc. Prof. Ing. Libor Hlaváč, Ph.D.
VíceTéma 4 Výpočet přímého nosníku
Stavební statika, 1.ročník bakaářského studia Téma 4 Výpočet přímého nosníku Výpočet nosníku v osové úoze Výpočet nosníku v příčné úoze ve svisé a vodorovné havní rovině Výpočet nosníku v krutové úoze
VíceGraf závislosti dráhy s na počtu kyvů n 2 pro h = 0,2 m. Graf závislosti dráhy s na počtu kyvů n 2 pro h = 0,3 m
Řešení úloh 1. kola 59. ročníku fyzikální olympiády. Kategorie B Autoři úloh: J. Thomas (1,, 3, 4, 7), J. Jírů (5), P. Šedivý (6) 1.a) Je-li pohyb kuličky rovnoměrně zrychlený, bude pro uraženou dráhu
VíceRychlost, zrychlení, tíhové zrychlení
Úloha č. 3 Rychlost, zrychlení, tíhové zrychlení Úkoly měření: 1. Sestavte nakloněnou rovinu a změřte její sklon.. Změřte závislost polohy tělesa na čase a stanovte jeho rychlost a zrychlení. 3. Určete
Více3.1.2 Harmonický pohyb
3.1.2 Haronický pohyb Předpoklady: 3101 Graf závislosti výchylky koštěte na čase: Poloha na čase 200 10 100 poloha [c] 0 0 0 10 20 30 40 0 60 70 80 90 100-0 -100-10 -200 čas [s] U některých periodických
VíceTÍHOVÉ ZRYCHLENÍ TEORETICKÝ ÚVOD. 9, m s.
TÍHOVÉ ZRYCHLENÍ TEORETICKÝ ÚVOD Soustavu souřadnic spojenou se Zemí můžeme považovat prakticky za inerciální. Jen při několika jevech vznikají odchylky, které lze vysvětlit vlastním pohybem Země vzhledem
VíceStav napjatosti materiálu.
tav napjatosti materiáu. Zákad mechanik, 9. přednáška Obsah přednášk : jednoosý a dvojosý stav napjatosti, stav napjatosti ohýbaného nosníku, deformace ohýbaného nosníku, řešení statick neurčitých úoh
VíceI. část - úvod. Iva Petríková
Kmitání mechanických soustav I. část - úvod Iva Petríková Katedra mechaniky, pružnosti a pevnosti Osah Úvod, základní pojmy Počet stupňů volnosti Příklady kmitavého pohyu Periodický pohy Harmonický pohy,
VíceFyzika 1 - rámcové příklady Kinematika a dynamika hmotného bodu, gravitační pole
Fyzika 1 - rámcové příklady Kinematika a dynamika hmotného bodu, gravitační pole 1. Určete skalární a vektorový součin dvou obecných vektorů AA a BB a popište, jak závisí výsledky těchto součinů na úhlu
VíceŘešení úloh 1. kola 54. ročníku fyzikální olympiády. Kategorie C. s=v 0 t 1 2 at2. (1)
Řešení úoh 1. koa 54. ročníku fyzikání oympiády. Kategorie C Autořiúoh:J.Jírů(1),J.Thomas(,3,5),M.Jarešová(4,7),P.Šedivý(6). 1.a) Během brzdění roste dráha s časem pode vzorce s=v 0 t 1 at. (1) Zevzorcepyne
Více7. Gravitační pole a pohyb těles v něm
7. Gravitační pole a pohyb těles v něm Gravitační pole - existuje v okolí každého hmotného tělesa - představuje formu hmoty - zprostředkovává vzájemné silové působení mezi tělesy Newtonův gravitační zákon:
VíceŠROUBOVICE. 1) Šroubový pohyb. 2) Základní pojmy a konstrukce
1) Šroubový pohyb ŠROUBOVICE Šroubový pohyb vznikne složením dvou pohybů : otočení kolem dané osy o a posunutí ve směru této osy. Velikost posunutí je přitom přímo úměrná otočení. Konstantou této přímé
VíceMATEMATIKA III. Program - Křivkový integrál
Matematia III MATEMATIKA III Program - Křivový integrál 1. Vypočítejte řivové integrály po rovinných řivách : a) ds, : úseča, spojující body O=(0, 0), B = (1, ), b) ( + y ) ds, : ružnice = acos t, y= a
VíceELEKTŘINA A MAGNETIZMUS Řešené úlohy a postupy: Magnetická síla a moment sil
ELEKTŘINA A MAGNETIZMUS Řešené úlohy a postupy: Magnetická síla a moment sil Peter Dourmashkin MIT 006, překlad: Jan Pacák (007) Obsah 6. MAGNETICKÁ SÍLA A MOMENT SIL 3 6.1 ÚKOLY 3 ÚLOHA 1: HMOTNOSTNÍ
Více3.1 Magnetické pole ve vakuu a v látkovén prostředí
3. MAGNETSMUS 3.1 Magnetické pole ve vakuu a v látkovén prostředí 3.1.1 Určete magnetickou indukci a intenzitu magnetického pole ve vzdálenosti a = 5 cm od velmi dlouhého přímého vodiče, jestliže jím protéká
Více5. Stanovení tíhového zrychlení reverzním kyvadlem a studium gravitačního pole
5. Stanovení tíhového zrychlení reverzním kyvadlem a studium gravitačního pole 5.1. Zadání úlohy 1. Určete velikost tíhového zrychlení pro Prahu reverzním kyvadlem.. Stanovte chybu měření tíhového zrychlení.
VíceSTATIKA TUHÉHO TĚLESA Studijní text pro řešitele FO a ostatní zájemce o fyziku Bohumil Vybíral
STTIK TUHÉH TĚLES Studijní tet pro řešitee a ostatní zájemce o fziku ohumi Vbíra bsah Úvod Soustav si působících na těeso 5. Sía.................................. 5. Moment sí vzhedem k bodu...................
Vícem.s se souřadnými osami x, y, z? =(0, 6, 12) N. Určete, jak velký úhel spolu svírají a jakou velikost má jejich výslednice.
Obsah VYBRANÉ PŘÍKLADY DO CVIČENÍ 2007-08 Vybrané příklady [1] Koktavý, Úvod do studia fyziky... 1 Vybrané příklady [2] Koktavý, Mechanika hmotného bodu... 1 Vybrané příklady [3] Navarová, Čermáková, Sbírka
VíceÚlohy rovnováhy staticky určitých konstrukcí
Úohy rovnováhy staticky určitých konstrukcí Úoha: Posoudit statickou určitost či navrhnout podepření konstrukce Určit síy v reakcích a ve vnitřních vazbách Předpokady: Konstrukce je ideaizována soustavou
Vícefrekvence f (Hz) perioda T = 1/f (s)
1.) Periodický pohyb - každý pohyb, který se opakuje v pravidelných intervalech Poet Poet cykl cykl za za sekundu sekundu frekvence f (Hz) perioda T 1/f (s) Doba Doba trvání trvání jednoho jednoho cyklu
VíceTheory Česky (Czech Republic)
Q1-1 Dvě úlohy z mechaniky (10 bodíků) Než se pustíte do řešení, přečtěte si obecné pokyny ve zvláštní obálce. Část A. Ukrytý disk (3,5 bodu) Uvažujeme plný dřevěný válec o poloměru podstavy r 1 a výšce
Více1. Pohyby nabitých částic
1. Pohyby nabitých částic 16 Pohyby nabitých částic V celé první kapitole budee počítat pohyby částic ve vnějších přede znáých (zadaných) polích. Předpokládáe že 1. částice vzájeně neinteragují. vlastní
VíceMECHANIKA - DYNAMIKA Teorie Vysvětlete následující pojmy: Setrvačnost:
Projekt Efektivní Učení Reforou oblastí gynaziálního vzdělávání je spolufinancován Evropský sociální fonde a státní rozpočte České republiky. MECHANIKA - DYNAMIKA Teorie Vysvětlete následující pojy: Setrvačnost:
Více1. Přímka a její části
. Přímka a její části přímka v rovině, v prostoru, přímka jako graf funkce, konstrukce přímky nebo úsečky, analytická geometrie přímky, přímka jako tečna grafu, přímka a kuželosečka Přímka v rovině a v
VíceZáklady elektrotechniky
Základy elektrotechniky 3. přednáška Řešení obvodů napájených haronický napětí v ustálené stavu ZÁKADNÍ POJMY Časový průběh haronického napětí: kde: U u U. sin( t ϕ ) - axiální hodnota [V] - úhlový kitočet
VíceZadání programu z předmětu Dynamika I pro posluchače kombinovaného studia v Ostravě a Uherském Brodu vyučuje Ing. Zdeněk Poruba, Ph.D.
Zadání programu z předmětu Dynamika I pro posluchače kombinovaného studia v Ostravě a Uherském Brodu vyučuje Ing. Zdeněk Poruba, Ph.D. Ze zadaných třinácti příkladů vypracuje každý posluchač samostatně
VíceQUADROTORY. Ing. Vlastimil Kříž
QUADROTORY ng. Vlastiil Kříž Obsah 2 Mateatický odel, říení transforace ei báei (rotace) staoý popis říení Eistující projekt unieritní hobb koerční Quadrotor 3 ožnost isu iniu pohbliých součástek dobrý
VíceOkamžitý výkon P. Potenciální energie E p (x, y, z) E = x E = E = y. F y. F x. F z
5. Práce a energie 5.1. Základní poznatky Práce W jestliže se hmotný bod pohybuje po trajektorii mezi body (1) a (), je práce definována křivkovým integrálem W = () () () F dr = Fx dx + Fy dy + (1) r r
VíceAnalytická geometrie lineárních útvarů
) Na přímce: a) Souřadnice bodu na přímce: Analtická geometrie lineárních útvarů Bod P nazýváme počátek - jeho souřadnice je P [0] Nalevo od počátku leží čísla záporná, napravo čísla kladná. Každý bod
Více= T = 2π ω = 2π 12 s. =0,52s. =1,9Hz.
XIII Mechanicé itání Příad 1 Těeso itá haronicy s periodou 0,80 s, jeho apituda je 5,0 c a počátečnífáze nuová Napište rovnici itavého pohybu /y = 0,05 sin, 5πt) / Stručné řešení: Patí T = 0,8 s = ω =
VíceŘešení úloh 1. kola 52. ročníku fyzikální olympiády. Kategorie D., kde t 1 = s v 1
Řešení úloh kola 5 ročníku fyzikální olympiády Kategorie D Autořiúloh:JJírů(až6),MJarešová(7) a) Označme sdráhumezivesnicemi, t časjízdynakole, t časchůze, t 3 čas běhuav =7km h, v =5km h, v 3 =9km h jednotlivérychlosti
Více- shodnost trojúhelníků. Věta SSS: Věta SUS: Věta USU:
1/12 PLANIMETRIE Základní pojmy: Shodnost, podobnost trojúhelníků Středová souměrnost, osová souměrnost, posunutí, otočení shodná zobrazení Středový a obvodový úhel Obsahy a obvody rovinných obrazců 1.
Více25 Měrný náboj elektronu
5 Měrný náboj elektronu ÚKOL Stnovte ěrný náboj elektronu e výsledek porovnejte s tbulkovou hodnotou. TEORIE Poěr náboje elektronu e hotnosti elektronu nzýváe ěrný náboj elektronu. Jednou z ožných etod
Více3.1.8 Přeměny energie v mechanickém oscilátoru
3..8 Přeěny energie v echanické oscilátoru Předoklady: 0050, 03007 Pedagogická oznáka: Odvození zákona zachování energie rovádí na vodorovné ružině, rotože je říočařejší. Pro zájece je uvedeno na konci
Více6 DYNAMIKA SOUSTAVY HMOTNÝCH BODŮ
6 6 DYNAMIKA SOUSTAVY HMOTNÝCH BODŮ Pohyblivost mechanické soustavy charakterizujeme počtem stupňů volnosti. Je to číslo, které udává, kolika nezávislými parametry je určena poloha jednotlivých členů soustavy
Více7. SEMINÁŘ Z MECHANIKY
- 4-7 SEINÁŘ Z ECHANIKY 4 7 Prázdný železniční agón o hotnosti kgse pohbuje rchlostí,9 s po 4 odoroné trati a srazí se s naložený agóne o hotnosti kgstojící klidu s uolněnýi brzdai Jsou-li oba oz při nárazu
VíceŘešení testu 1b. Fyzika I (Mechanika a molekulová fyzika) NOFY021. 19. listopadu 2015
Řešení testu b Fyzika I (Mechanika a olekulová fyzika) NOFY0 9. listopadu 05 Příklad Zadání: Kulička byla vystřelena vodorovně rychlostí 0 /s do válcové roury o průěru a koná pohyb naznačený na obrázku.
VíceMěření tíhového zrychlení matematickým a reverzním kyvadlem
Úloha č. 3 Měření tíhového zrychlení matematickým a reverzním kyvadlem Úkoly měření: 1. Určete tíhové zrychlení pomocí reverzního a matematického kyvadla. Pro stanovení tíhového zrychlení, viz bod 1, měřte
VíceVeronika Drobná VB1STI02 Ing. Michalcová Vladimíra, Ph.D.
Příklad 1: 3;4 3;4 = =4 9 2;1,78 = = 4 9 4=16 9 =1,78 =2 =2 2 4 9 =16 9 1 = 1+ =0,49 = 1+ =0,872 =0 =10 6+ 2,22=0 =3,7 6+ 2,22=0 =3,7 + =0 3,7+3,7=0 0=0 =60,64 =0 =0 + =0 =3,7 á čá 5+ 2,22=0 =3,7 5+ 2,22+
VíceObsah KINEMATIKA A DYNAMIKA TUHÉHO TĚLESA. Studijní text pro řešitele FO a ostatní zájemce o fyziku. Bohumil Vybíral. Úvod 3
KINEMTIK DYNMIK TUHÉH TĚLES Studjní tet po řeštee F a ostatní zájece o fzku ohu Vbía bsah Úvod 3 Kneatka tuhého těesa 4. Pooha tuhého těesa př pohbu................. 4. Tansační pohb tuhého těesa..................
VíceCouloumbuv zákon stejne jako vetsina zakonu elektrostatiky jsou velmi podobna zakonum gravitacniho pole.
1) Eektrostaticke poe, Cooumbuv zákon, Permitivita kazde dve teesa nabite eektrickym nabojem Q na sebe pusobi vzajemnou siou. Ta je vysise pomoci Couombovyho zákona: F = 1 4 Q Q 1 2 r r 2 0 kde první cast
Více[obrázek γ nepotřebujeme, interval t, zřejmý, integrací polynomu a per partes vyjde: (e2 + e) + 2 ln 2. (e ln t = t) ] + y2
4.1 Křivkový integrál ve vektrovém poli přímým výpočtem 4.1 Spočítejte práci síly F = y i + z j + x k při pohybu hmotného bodu po orientované křivce, která je dána jako oblouk ABC na průnikové křivce ploch
VíceAnalytická geometrie přímky, roviny (opakování středoškolské látky) = 0. Napište obecnou rovnici. 8. Jsou dány body A [ 2,3,
Analytická geometrie přímky roviny opakování středoškolské látk Jsou dány body A [ ] B [ 5] a C [ 6] a) přímky AB b) osy úsečky AB c) přímky na které leží výška vc trojúhelníka ABC d) přímky na které leží
VícePohyby tuhého tělesa Moment síly vzhledem k ose otáčení Skládání a rozkládání sil Dvojice sil, Těžiště, Rovnovážné polohy tělesa
Mechanika tuhého tělesa Pohyby tuhého tělesa Moment síly vzhledem k ose otáčení Skládání a rozkládání sil Dvojice sil, Těžiště, Rovnovážné polohy tělesa Mechanika tuhého tělesa těleso nebudeme nahrazovat
VíceFYZIKA 2. ROČNÍK. ρ = 8,0 kg m, M m 29 10 3 kg mol 1 p =? Příklady
Příklady 1. Jaký je tlak vzduchu v pneuatice nákladního autoobilu při teplotě C a hustotě 8, kg 3? Molární hotnost vzduchu M 9 1 3 kg ol 1. t C T 93 K -3 ρ 8, kg, M 9 1 3 kg ol 1 p? p R T R T ρ M V M 8,31
Více1.1 Napište středovou rovnici kružnice, která má střed v počátku soustavy souřadnic a prochází bodem
Analytická geometrie - kružnice Napište středovou rovnici kružnice, která má střed v počátku soustavy souřadnic a prochází bodem A = ; 5 [ ] Napište středový i obecný tvar rovnice kružnice, která má střed
Více3.2.2 Rovnice postupného vlnění
3.. Rovnice postupného vlnění Předpoklady: 310, 301 Chcee najít rovnici, která bude udávat výšku vlny v libovolné okažiku i libovolné bodě (v jedno okažiku je v různých ístech různá výška vlny). Veličiny
Více