Konstrukci (jejíčásti) budeme idealizovat jako tuhá (nedeformovatelná) tělesa (v prostoru) nebo desky (v rovině).

Podobné dokumenty
Konstrukci (její části) budeme idealizovat jako tuhá (nedeformovatelná) tělesa (v prostoru) nebo desky (v rovině).

Stavební statika. Cvičení 1 Přímková a rovinná soustava sil. Goniometrické funkce. Přímková a rovinná soustava sil. 1) Souřadný systém

Přímková a rovinná soustava sil

Stavební mechanika 1 (132SM01)

Moment síly, spojité zatížení

Napětí a únosnost. ohýbaných prutů

1.7.2 Moment síly vzhledem k ose otáčení

4. Statika základní pojmy a základy rovnováhy sil

Moment síly výpočet

STAVEBNÍ STATIKA. Ing. Petr Konečný, Ph.D. LPH 407/3. tel

F - Mechanika tuhého tělesa

Kapitola 2. o a paprsek sil lze ztotožnit s osou x (obr.2.1). sil a velikost rovnou algebraickému součtu sil podle vztahu R = F i, (2.

6.1 Shrnutí základních poznatků

Přímková a rovinná soustava sil

Normálová napětí při ohybu

poznámky ke 3. přednášce volitelného předmětu PG na FCHI VŠCHT Martina Mudrová březen 2005

rovinná soustava sil (paprsky všech sil soustavy leží v jedné rovině) rovinný svazek sil rovinná soustava rovnoběžných sil

Střední škola automobilní Ústí nad Orlicí

Průmyslová střední škola Letohrad. Ing. Soňa Chládková. Sbírka příkladů. ze stavební mechaniky

Mechanika tuhého tělesa

Rovinná a prostorová napjatost

2.5 Rovnováha rovinné soustavy sil

= = Řešení: Pro příspěvek k magnetické indukci v bodě A platí podle Biot-Savartova zákona. d 1

Rovnice rovnováhy: ++ =0 x : =0 y : =0 =0,83

Předpoklady: konstrukce je idealizována jako soustava bodů a tuhých těles (v prostoru) nebo bodů a tuhých desek (v rovině) konstrukce je v rovnováze

Obsah. 2 Moment síly Dvojice sil Rozklad sil 4. 6 Rovnováha 5. 7 Kinetická energie tuhého tělesa 6. 8 Jednoduché stroje 8

(0, y) 1.3. Základní pojmy a graf funkce. Nyní se již budeme zabývat pouze reálnými funkcemi reálné proměnné a proto budeme zobrazení

Podmínky k získání zápočtu

Pružnost a pevnost I

FYZIKA I. Rovnoměrný, rovnoměrně zrychlený a nerovnoměrně zrychlený rotační pohyb

Pohyby tuhého tělesa Moment síly vzhledem k ose otáčení Skládání a rozkládání sil Dvojice sil, Těžiště, Rovnovážné polohy tělesa

Navazující magisterské studium MATEMATIKA 2016 zadání A str.1 Z uvedených odpovědí je vždy

Kinematika tuhého tělesa. Pohyb tělesa v rovině a v prostoru, posuvný a rotační pohyb

4. PRŮBĚH FUNKCE. = f(x) načrtnout.

VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ PRŮVODCE GB01-P03 MECHANIKA TUHÝCH TĚLES

Připravil: Roman Pavlačka, Markéta Sekaninová Dynamika, Newtonovy zákony

Z hlediska pružnosti a pevnosti si lze stav napjatosti

TUHÉ TĚLESO. Mgr. Jan Ptáčník - GJVJ - Fyzika - Mechanika - 1. ročník

Nejprve si připomeňme z geometrie pojem orientovaného úhlu a jeho velikosti.

1 Tuhé těleso a jeho pohyb

1. výpočet reakcí R x, R az a R bz - dle kapitoly 3, q = q cosα (5.1) kolmých (P ). iz = P iz sinα (5.2) iz = P iz cosα (5.3) ix = P ix cosα (5.

Vektory II. Předpoklady: Umíme už vektory sčítat, teď zkusíme opačnou operací rozklad vektoru na složky.

3.3. Derivace základních elementárních a elementárních funkcí

SMR 1. Pavel Padevět

Eukleidovský prostor a KSS Eukleidovský prostor je bodový prostor, ve kterém je definována vzdálenost dvou bodů (metrika)

Základní pojmy Přímková a rovinná soustava sil

Seriál II.II Vektory. Výfučtení: Vektory

Statika tuhého tělesa Statika soustav těles

MECHANIKA TUHÉHO TĚLESA

Analytická geometrie lineárních útvarů

ÚSTAV MECHANIKY A MATERIÁLŮ FD ČVUT. DOC. ING. MICHAL MICKA, CSc. PŘEDNÁŠKA 4

Lineární algebra : Metrická geometrie

6. Vektorový počet Studijní text. 6. Vektorový počet

Stavební mechanika 1 (K132SM01)

Vnitřní síly v prutových konstrukcích

Betonové konstrukce (S) Přednáška 3

Radián je středový úhel, který přísluší na jednotkové kružnici oblouku délky 1.

Metody ešení. Metody ešení

2.13 Rovinný obloukový nosník zatížený v rovině = staticky určitě podepřený rovinný obloukový prut

Statika 1. Úvod & Soustavy sil. Miroslav Vokáč 22. února ČVUT v Praze, Fakulta architektury. Statika 1. M. Vokáč.

Statika tuhého tělesa Statika soustav těles. Petr Šidlof

Statika soustavy těles.

Seznámíte se s pojmem primitivní funkce a neurčitý integrál funkce jedné proměnné.

Veronika Drobná VB1STI02 Ing. Michalcová Vladimíra, Ph.D.

Zobrazení kružnice v pravoúhlé axonometrii. osy, která je normálou roviny dané kružnice; délka hlavní poloosy je rovna poloměru

Souřadnicové výpočty I.

Fyzika 2 - rámcové příklady Magnetické pole - síla na vodič, moment na smyčku

Obr. 9.1 Kontakt pohyblivé části s povrchem. Tomuto meznímu stavu za klidu odpovídá maximální síla, která se nezývá adhezní síla,. , = (9.

VZÁJEMNÉ SILOVÉ PŮSOBENÍ VODIČŮ S PROUDEM A MAGNETICKÉ POLE

Veličiny charakterizující geometrii ploch

ÚVOD DO DYNAMIKY HMOTNÉHO BODU

Syntetická geometrie I

Soustava hmotných bodů

Základy matematiky pro FEK

T leso. T leso. nap ě tí na prostorovém elementu normálové - působí kolmo k ploše smykové - působí v ploše

b) Po etní ešení Všechny síly soustavy tedy p eložíme do po átku a p ipojíme p íslušné dvojice sil Všechny síly soustavy nahradíme složkami ve sm

Necht L je lineární prostor nad R. Operaci : L L R nazýváme

Obecná soustava sil a momentů v prostoru

l, l 2, l 3, l 4, ω 21 = konst. Proved te kinematické řešení zadaného čtyřkloubového mechanismu, tj. analyticky

Zjednodušená deformační metoda (2):

Hledané složky vektoru tvoří odvěsny pravoúhlého trojúhelníku:

2.4 Výslednice rovinné soustavy sil

Mechanika II.A Třetí domácí úkol

1. Limita funkce - výpočty, užití

5. Statika poloha střediska sil

1. Určíme definiční obor funkce, její nulové body a intervaly, v nichž je funkce kladná nebo záporná.

VYSOKÁ ŠKOLA CHEMICKO-TECHNOLOGICKÁ V PRAZE FAKULTA CHEMICKO-INŽENÝRSKÁ FYZIKA II

Statika 1. Vnitřní síly na prutech. Miroslav Vokáč 11. dubna ČVUT v Praze, Fakulta architektury. Statika 1. M.

Fyzika. Fyzikální veličina - je mírou fyzikální vlastnosti, kterou na základě měření vyjadřujeme ve zvolených jednotkách

MAGNETICKÉ POLE CÍVEK V HELMHOLTZOVĚ USPOŘÁDÁNÍ

3. kapitola. Průběhy vnitřních sil na lomeném nosníku. Janek Faltýnek SI J (43) Teoretická část: Příkladová část: Stavební mechanika 2

Kinematika. Hmotný bod. Poloha bodu

Řešení : Těleso T je elementárním oborem integrace vzhledem k rovině (x,y) a proto lze přímo aplikovat Fubiniovu větu pro trojný integrál.

VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ BRNO UNIVERSITY OF TECHNOLOGY

* Modelování (zjednodušení a popis) tvaru konstrukce. pruty

α = 210 A x =... kn A y =... kn A M =... knm

hledané funkce y jedné proměnné.

Syntetická geometrie I

Obsah 11_Síla _Znázornění síly _Gravitační síla _Gravitační síla - příklady _Skládání sil _PL:

Harmonický pohyb, výchylka, rychlost a zrychlení

Transkript:

. íl působící na tělso/dsku.. Zadání úloh, přdpoklad Úloha: obcněji matmatick popsat mchanické účink atížní na konstukci a účink částí konstukc navájm. Konstukci (jjíčásti) budm idaliovat jako tuhá (ndfomovatlná) tělsa (v postou) nbo dsk (v ovině). Účink budm popisovat postřdnictvím vktoových vličin -- síl a statického momntu.

.. Účink síl na tuhé tělso a) K bodům tělsa lžícím na jjím papsku má síla posouvající účink, vjádřný jjí vlikostí, směm a ointací. b) K bodům tělsa lžícím mimo jjí papsk má síla komě posouvajícího účinku i účink otáčivý.

..4 omnt síl k bodu Po vjádřní otáčivého účinku síl k bodu avádím vličinu momnt síl k bodu: Kladný smsl otáční Dfinic: vtažný bod j polohový vkto s počátkm v bodě a s koncovým bodm kdkoliv na papsku síl

Z dfinic vktoového součinu j vkto váaný na bod a j kolmý k ovině dané bodm a vktom vkto, a tvoří pavotočivou soustavu vlikost sin ϕ p.. p. ϕ p ( 0)... amno síl k bodu Základní jdnotka: Nm (Nwton mt), Nm kg m s - 4

Výpočt vlikosti momntu v ovině síl s p s +p Kladný smsl otáční pavidlo pavé uk (poti směu hodinových učičk) 5

6

7 ( ) ( ) ( ) },, { s + + + + Posto, vjádřní v složkách:

vlikost vktou : ( + + ) / směové úhl: cosλ cos µ cosν µ ν λ cos λ + cos µ + cos ν 8

9 Výpočt vktoového součinu pomocí dtminantu matic ( ) ( ) ( ) },, { s + + + + + -

Zvláštní případ: omnt síl k počátku soustav souřadnic vkto {,, } j polohovým vktom libovolného bodu P na papsku síl O O O ( ) + ( ) + ( ) O + O + O { O, O, O } P 0

Příklad: Vpočtět statický momnt síl k bodu O.

momnt soustav sil k bodu n n i i i ( ) i i n n momnt svaku sil - momntová (Vaignonova) věta n ( ) i i i i i i součt momntů jdnotlivých sil k bodu n n momnt výsldnic svaku sil k bodu n

..5 omnt dvojic sil dvojic sil dvě síl, jjichž vkto jsou vájmně ovnoběžné, stjné vlikosti, al opačně ointované*- d d silový (posouvající) účink dvojic: + * + (-) * statický momnt dvojic k bodu : d ( ) + ( *) ( ) + [ (-)] ( - ) d * návisí na polo bodu, j týž k libovolnému bodu * kolmý na ovinu dvojic

vkto d d naývám momntm dvojic sil * vkto kolmý na ovinu dvojic * vjadřuj otáčivý účink dvojic sil v ovině dvojic * vlikost d d sin ϕ p * složk: p ( 0)... amno dvojic sil d d + ( ) d d + ( d d ) ( ) d d { d d, + d d d d, d d + } d d.. * ϕ d p ϕ. 4

* momnt dvojic sil d j volný vkto, poto s účink dvojic sil nmění, jstliž ji: - pootočím či posunm v jjí ovině, - přmístím do ovin ovnoběžné - nahadím jinou dvojicí, ktá působí v též nbo ovnoběžné ovině a má stjný výsldný momnt d 5

..6 Rdukc síl k bodu vjádřní statického účinku síl na daný bod tělsa. ( ρ(, )) * - Účink síl na bod : silový (posuvný) vjádřný vktom síl působícím v bodě momntový (otáčivý) učný momntm síl k bodu 6

Zvláštní případ: Rdukc síl k počátku soustav souřadnic Vkto {,, } j polohovým vktom libovolného bodu P na papsku síl. Účink síl v počátku O: silový (posuvný): {,, } momntový (otáčivý) : O ( ) + ( ) + ( ) O + O + O { O, O O, O } O P Pon.: O o. O + O + O 0 7

..7 omnt síl k os nační dfinic:. ( ) * j jdnotkový vkto v směu os * j vkto s počátkm v libovolném bodě os a koncm v libovolném bodě na papsku síl skalá vjadřující otáčivý účink síl kolm os naménko učuj ointaci otáčivého účinku vhldm k vktou výnam:. ( ). (+) půmět vktou do směu os... momnt síl k bodu os 8

další působ vjádřní ρ. p '. ϕ '' A ' volím ' ovina ρ, A ρ vjádřím jako součt ' + '', kd ' j kolmý půmět do ρ '' j kolmý půmět do os vkto vkto. (' ). [' (' + '')]. (' ' ) +. (' '')]. (± sin ϕ ) ± sin ϕ ± p (p 0) 9

Příklad: Vpočtět statický momnt síl k os. 0

Zvláštní případ: omnt síl k souřadnicovým osám Osa : {,0,0} 0 0 ( ) ( ) Osa : - Osa : - Poovnj s složkami vktou momntu síl k počátku!

momnt soustav sil k os n n ( ) ( ) i i i i i i i i n n n momnt svaku sil k os - momntová (Vaignonova) věta n n i i i součt momntů jdnotlivých sil k os i ( ) momnt výsldnic svaku sil k os n

..8 omnt dvojic sil k os d. ( ) +. ( *). ( ) +. [ (-)]. [( - ) ]. ( d ). d... půmět momntu dvojic d do os d. d d * -

Příklad 4

Příklad : Učt momnt síl 0 kn k bodu A. A 5 m 0 K m O 6, m A A L A A -,4 + 9,74 0-4,87 0 K [ L [ A [ KL - 8, 0,,, (0 0) { 0; 6,; 9,74 } knm, 0,, 5 0 ] 5] ] [m] { 0, 0, 0 5 } {,, 5 } {,, 5 } { 0,4; -0,487; -0,8 } KL f KL + ( ) + ( 5). f 0. { 0,4; -0,487; -0,8 } {,4; -4,87; -8,} kn uuu AK { 0-, -, 5-5 } {-, 0, 0 } m [0 ( )( 8,)] + [m] [( )( 4,87) 0] 5

Příklad : Učt momnt síl 0 kn k os. 5 m K m O m L 9,04 knm B OB OB BL { 0, 0,-5 } 0,7 0 0,98 ( ) 0 0-5 {,4, -4,87, -8,} kn B [, 0, 5 ] m uuu OB, 0, 5 { } {, 0, 5 } { 0,7; 0; 0,98 } + 0 + 5,4-4,87-8, 0 + 0 + 0 0 0 (0,7)( 5)( 4,87) 9,04 knm m m 6

Příklad : Učt momnt síl 0 kn k os. 7