Radiometrické a fotometrické veličiny
|
|
- Natálie Marešová
- před 7 lety
- Počet zobrazení:
Transkript
1 Radiomtické a fotomtické vličiny Matiál j učn pouz jako pomocný matiál po studnty zapsané v přdmětu: Obazové snzoy, ČVUT- FEL, katda měřní, 013 Ctl shift + otočit Matiál j pouz gafickým podkladm k přdnášc a nnahazuj výklad na vlastní přdnášc 1 Přd A0M38OSE, J. Fisch, kat. měřní, ČVUT FEL Paha
2 Náplň přdmětu Optolktonické a obazové snzoy a souvisjící poblmatika Optické zářní a jho vlastnosti polovodičové a další zdoj optického zářní základy gomtické optiky a opticky zobazovací soustavy fyzikální základy optolktonických snímačů, křmík jako základ obazových snzoů fotodiody optolktonické snímač (flxní snímač, závoy) používané v spolupáci s obazovými snzoy snzoy CMOS ( základní funkční bloky a pincip funkc), pojmy olling shutt, global shutt snzoy CCD - základ, duhy snzoů CCD, pincip funkc omzní a chyby obazových snzoů šumy obazových snzoů, limity použitlnosti kamy s výstupm vidosignálu po CCTV, čnobílé a bavné kamy objktivy po kamy, vlastnosti, výpočty v souvislosti s jjich volbou připojní obazových snzoů na další lktonické bloky v kamř Přd A0M38OSE, J. Fisch, kat. měřní, ČVUT FEL Paha 5
3 Náplň přdmětu Elktonické bloky kam s obazovými snzoy CCD, bloky řízní snzoů a digitalizac výstupního signálu, připojní obazových snzoů na další lktonické bloky v kamř Obazové snzoy CMOS, alizac kam, spolupác snzoů CMOS s mikopocsoy a signálovými pocsoy s využitím paallních ozhaní (např. DCM). Příkladová studi alizac kamy CMOS s vnitřním zpacováním obazu Spcializované obazové snzoy po snímání v blízké a infačvné oblasti a jjich použití Přd A0M38OSE, J. Fisch, kat. měřní, ČVUT FEL Paha 6
4 Náplň přdnášky Radiomtické vličiny: zářivý tok, zářivost, intnzita vyzařování, intnzita ozářní, zář Planckův zákon, zářní tplotních zdojů světla Vnímání světla zakm, křivka V λ Fotomtické vličiny: světlný tok, svítivost, světlní, jas 7 Přd A0M38OSE, J. Fisch, kat. měřní, ČVUT FEL Paha
5 Základní vlastnosti optického zářní Světlo s šíří přímočař. Světlné papsky jsou na sobě nzávislé a novlivňují s navzájm. Dopadá-li několik papsků na totéž místo, jjich účinky s sčítají. Dopadá-li papsk pod učitým úhlm na ozhaní dvou postřdí, odáží s pod týmž úhlm (zákon odazu). Při půchodu ozhaním dvou půhldných postřdí nastává lom světlného papsku (zákon lomu). Smě chodu papsku j možno zaměnit. Pobíhá-li papsk světla v jdnom směu učitou dáhu, můž ji poběhnout i v směu opačném. Poznámky 1 vytyčování přímky ( plot, ) osvětlní dvěma zdoji 8 Přd A0M38OSE, J. Fisch, kat. měřní, ČVUT FEL Paha
6 Optické zářní jako lktomagntické vlnění Rontgnovo zářní ultafialové viditlné infačvné zářní světlo zářní nm nm 770 nm- 1mm milimtové adiové vlny nm blízké infačvné zářní 770 nm - 1,5 µm střdní infačvné zářní 1,5 µm - 6 µm vzdálné infačvné zářní 6 µm - 40 µm vlmi vzdálné infačvné zářní 40 µm - 1 mm 9 Přd A0M38OSE, J. Fisch, kat. měřní, ČVUT FEL Paha
7 Rychlost šířní zářní c =, m/s - ychlost světla v vakuu v = 1 εµ c = 1 ε 0 µ 0 nvodivá nfomagntická postřdí µ = µ 0 ε =εε c v = = ε εµ ε 0 0 ε = n 0 ε - učné při optických kmitočtch λ λ0 = c νz n = 1 n 0 λ 0 w = h ν z n 0 - absolutní indx lomu (vůči vakuu) λ 0 - vlnová délka zářní v vakuu, ν z - kmitočt zářní λ n - vlnová délka v postřdí s abs.indxm lomu n 0 ngi fotonu, h = 6, J/s - Planckova konst. 10 Přd A0M38OSE, J. Fisch, kat. měřní, ČVUT FEL Paha
8 Elktomagntické vlnění - y Rovinná vlna, šířní v směu X z E z H E H z α E y x H y Polaizac - E pouz v jdné ovině E x = 0, H = 0 x E x, t) = E y( 0y sinω( t Ez( x, t) = E0zsinω( t x ) v x ) v E 0y a E 0z - amplitudy složk E y a E z v - ychlost šířní vlnění ε ε ε ε Hy = Ez Hz = E µ µ 0 0 y H = ε 0 ε µ 0 E 11 Přd A0M38OSE, J. Fisch, kat. měřní, ČVUT FEL Paha
9 ntnzita zářní, Poyntingův vkto V izotopním postřdí s ngi přnáší v směu šířní vlnění. Poyntingův vkto P - svou ointací udává smě šířní ngi a vlikostí P podíl ngi dw, ktá pojd za čas dt plochou ds. P = E H ntnzita l.i mag.- časově poměnná - v čas s piodicky mění hustota přnášné ngi. Stř. hodnota Poyntingova vktou za piodu T - vkto intnzity zářní J T 1 1 J = Pdt = E Hdt T T 0 dw P = 1 ds dt T 0 Přd A0M38OSE, J. Fisch, kat. měřní, ČVUT FEL Paha 1
10 Radiomtické vličiny zářivý tok - zářivý tok Φ [W], ktý pochází uvažovanou plochou S. Učí s intgací vktou intnzity zářní J [m/s] po ploš S, ktou měřné zářní pochází. Φ = J d S S zářní vlmi vzdálného bodového zdoj- papsky ovnoběžné vkto J v jdnotlivých bodch plochy S - stjná vlikost i smě- pak Φ S = J d S = JS 13 Přd A0M38OSE, J. Fisch, kat. měřní, ČVUT FEL Paha
11 Radiomtické vličiny - zářivost - zářivost zdoj v daném směu - podíl zářivého toku, ktý vychází z zdoj v daném směu do nkončně malého postoového úhlu, a tohoto úhlu. dφ dω = [ W/s] zářní vlmi vzdálného bodového zdoj papsky ovnoběžné vkto J v jdnotlivých bodch plochy S - stjná vlikost i smě- pak S p S p Ω p postoový úhl Ω plný postoový úhl - 4 π s Φ S = J d S = JS Ω = S p p uční zářivého toku Φ z známého ozložní zářivosti - Φ = dω Ω 14 Přd A0M38OSE, J. Fisch, kat. měřní, ČVUT FEL Paha
12 Plošný a bodový zdoj zářní Bodový zdoj zářní, všsměový, ozměy zandbatlné vzhldm k vzdálnosti od něj zářivost konst. v všch směch Plošný zdoj zářivost obvykl klsá od nomály. 15 Přd A0M38OSE, J. Fisch, kat. měřní, ČVUT FEL Paha
13 Vlastnosti plošných zdojů zářní ntnzita vyzařování H,v daném bodě plochy zdoj učna podílm zářivého toku dφ vycházjícího z daného lmntu plochy a vlikosti plošného lmntu ds H = d Φ ds Zář L v daném bodě plochy a v daném směu učna podílm zářivosti plošného lmntu zdoj v tomto směu a půmětu plošného lmntu do oviny kolmé k danému směu. ds d 0 Vlikost zář L 0 v směu nomály L 0 = d 0 ds Zářivost malého zdoj v směu nomály d = L ds 0 0 zář L 0 vypovídá o schopnosti zdoj zářit (v směu nomály). Zář v směu nomály s číslně ovná zářivosti přpočtné na jdnotkovou plochu zdoj a měří s v W/s.m 16 Přd A0M38OSE, J. Fisch, kat. měřní, ČVUT FEL Paha
14 Zář - zářivost Posouzní zářivosti zdoj v dostatčně vlké vzdálnosti vzhldm k jho ozměům, -> zářivost 0 plošného zdoj jako clku při jho konstantní záři L 0 ost přímo s vlikostí jho plochy. (analogi měsíc úplněk, půl, nov) Opačně (po případ zdoj s konstantní zářivostí) čím mnší plochou povchu zdoj s konstantní zářivostí bud zářní k pozoovatli přicházt, tím s pozoovatli zdoj jví s větší září L. 17 Přd A0M38OSE, J. Fisch, kat. měřní, ČVUT FEL Paha
15 Posouzní zář v obcném směu Elmntání plošný zdoj o ploš ds - zářivost v směu nomály 0. zář L v směu pod úhlm α ds cosα 0 α Půmět lmntu plochy ds povchu zdoj do oviny kolmé k směu, odkud j zdoj pozoován klsá s cos α dω L = ds d dscosα Zářivost plošných zdojů s odchylkou od nomálového směu klsá - násldkm poklsu půmětu plochy povchu plošného zdoj zářní do daného směu. U řady povchů těls pak zářivost klsá s kosinm úhlu odklonu od nomály = 0 cosα 18 Přd A0M38OSE, J. Fisch, kat. měřní, ČVUT FEL Paha
16 Kosinový Lambtovský zářič U zdojů typu - = 0 cos α pak bud zář L v všch směch konstantní, Zdoj jhož zář L j v všch směch stjná -> dokonal difuzní zdoj. nazývá s kosinový nbo také Lambtovský zářič. d0cosα d0 L = = = dscosα ds konst Lambtovské zářič - absolutně čné tělso. Přibližně - žáovky s mléčným sklm, povch Slunc či Měsíc. Měsíc tva koul-> jví jako zářící kuh. ozářné povchy ůzných látk s matným povchm- matný bílý papí, vstvy sypkých látk (mouka, čstvě napadlý sníh) 19 Přd A0M38OSE, J. Fisch, kat. měřní, ČVUT FEL Paha
17 ntnzita ozářní Dopadá-li zářní na objkt, j jho povch ozářn. ntnzita ozářní povchu závisí pouz na vlikosti dopadajícího zářivého toku a vlikosti plochy, n však na úhlu dopadu zářní. ntnzita ozářní, (zkácně jn ozářní) E [W/m ] -daného místa plochy dfinována jako podíl zářivého toku dφ dopadajícího na lmnt plochy a vlikosti ds tohoto plošného lmntu E = d Φ ds 0 Přd A0M38OSE, J. Fisch, kat. měřní, ČVUT FEL Paha
18 ntnzita ozářní ovnoběžným svazkm papsků Svazk ovnoběžných papsků, (homogn. J= konst (bodový zdoj v nkončnu) Při kolmém dopadu zářní s intnzitou J (v svazku ovnoběžných papsků) na plochu S - clkový zářivý tok Φ Φ = J.S ntnzita ozářní E 0 (při kolmém dopadu) - pak číslně ovna intnzitě dopadajícího zářní J. Dopad zářní s intnzitou J na povch pod úhlm α - pokls intnzity ozářní E Φ E = = S cos α E 0 cosα J J α Φ E 0 Φ E cos α 0 E = E cosα = 0 J cosα S S/cos α vysvětlní oční období, intnzita slunčního zářní j konstantní (bz uvažování vlivu atmosféy) 1 Přd A0M38OSE, J. Fisch, kat. měřní, ČVUT FEL Paha
19 Časové účinky zářní - dávka Dávka intnzita ozářní E a doba působní zářní t časově poměnná intnzita ozářní- pak = E t = E ( t ) dt t t1 Dávka ozářní - význam při posouzní chování snímačů s akumulačním pincipm- dozimt, CCD snímač, sním. lktonka, optol. CMOS snímač Přd A0M38OSE, J. Fisch, kat. měřní, ČVUT FEL Paha
20 Odvozní vztahu mzi L a H Lambtovského zářič Vztah mzi intnzitou vyzařování a září Lambtovského zářič Malý lmnt ovinného Lambtovského zářič o ploš S Z, vysílá zářivý tok Φ do clého polopostou, má intnzitu vyzařování H. Lambtovský zářič - zářivost ( α) = 0 cosα Φ S Z d α α ds= π sin α. dα sinα Zářivost -konst.v dω, dω -posto mzi dvěma kužl. plochami ds = πsin αsindα πsin αdα sin dα α = ~ dα π sin αdα dω = = πsin αdα 3 Přd A0M38OSE, J. Fisch, kat. měřní, ČVUT FEL Paha
21 Odvozní vztahu mzi L a H Lambtovského zářič Postoovým úhlm dω pochází zářivý tok dφ dφ (α) = Lambtovský zářič (α) dω = L ( α) S Z cosαdω = ( ) = L konst. L = α L ( α) S Z cosα πsinα dα clkový zářivý tok Φ lz učit intgací s dosazním L π 1 π Φ = πls Z cosα sin α dα = πls Z [ sin α] = π L S 0 Z 0 (1) po zdoj s int. vyzařování H a vlikostí S Z platí: Φ = H S Z () Poovnáním (1) a () H = π L Vztah mzi intnzitou vyzařování H a září L kosinových (Lambt.) zářičů význam dálkovým pozoováním zjistím zář L, z toho učím H 4 Přd A0M38OSE, J. Fisch, kat. měřní, ČVUT FEL Paha
22 Spktální složní zářní V zářivém toku - víc složk nbo clé spojité spktum zářní o ůzných vlnových délkách. dφ - zářivý tok zářní o vlnových délkách v ozmzí λ až λ+dλ Spktální hustota zářivého toku Φ λ Φ λ Φ = d dλ dh intnzita vyzařování v ozmzí vlnových délk λ až λ+dλ H λ spktální hustoty plošné intnzity vyzařování H λ H = d dλ Φ = Φλ dλ 0 λ 0 H = H dλ po známé spktální složní zářní Φ λ - s intgací učí clkový zářivý tok Φ analogicky po H 5 Přd A0M38OSE, J. Fisch, kat. měřní, ČVUT FEL Paha
23 Tplotní zdoj zářní z hldiska adiomtických vličin Základní zdoj zářní - čné tělso, - spojité spktum spktální ozdělní intnzity H λ - Planckův zákon H λ = 1 λ 5 C1 C xp 1 λt C 1 = 3, Jm s -1, C =1, mk T - absolutní tplota, λ - vlnová délka H λ [10 9 Wm -3 ] H λ [10 1 Wm -3 ] K 1800K 1600K 1400K 1300K 100K 1100K 1000K 800K K 4000K 3000K 848K 0,0 0,5 1,0 1,5 λ [µm] λ[µm] 6 Přd A0M38OSE, J. Fisch, kat. měřní, ČVUT FEL Paha
24 Maximum H λ po -T j možno divací Planckova zákona, vyhldáním, kdy j divac ovná nul. Winův zákon posunu, vlnová délka λ max, kd má H λ maximum v závislosti na tplotě T. Součin této vlnové délky a absolutní tploty j konst. λ max =, Po T= 854 K (žáovka po tstovací zdoj bílého světla po CCD Faichild) j λ max přibl nm. infačvné zářní!!! Obvyklé žáovky - tplota kolm 3000 K, zdoj infačvného zářní, pokls ozlišovací schopnosti CCD?? T 3 mk Po f. tplotu fotosféy Slunc T = 5785 K- dostanm maximum přibližně po 500 nm 7 Přd A0M38OSE, J. Fisch, kat. měřní, ČVUT FEL Paha
25 Světlo a jho vnímání zakm Světlo - zářní o vlnových délkách mzi 380 až 770 nm Fotocitlivá částí lidského oka - sítnic, složna z čípků a tyčink. Čípky - ozznávání bavy, al pouz světlo větší intnzity. Tyčinky vnímají světlo i při malých intnzitách, al nozlišují bavy. Dnní vidění - čípky - fotopické vidění, λ = 380 až 770 nm. Maximum spktální citlivosti po λ = 555 nm po žlutozlnou bavu Noční vidění - tyčinky (skotopické vidění) Max.citl. po λ = 507 nm (zlná) ozsah citlivosti po V λ = 380 až 770 nm. pokus subjktivní vnímání jasu modého a zlného povchu při snižující s intnzitě ozářní (diskus poč j odlišná spktální citlivost po dnní a noční vidění?) dnní vidění bavné mnší citlivost nž noční vidění ( poč?) Analogické s citlivostí u čnobílé a bavné kamy CCD (pozn. bavná kama, přpnutí do čnobílého módu - nic nřší, stál jsou bavné. filty) 8 Přd A0M38OSE, J. Fisch, kat. měřní, ČVUT FEL Paha
26 Křivka V λ Křivka V λ poměná světlná účinnost (monochomatického) zářní Rlativní citlivost půměného lidského oka fotopickým (dnním) viděním po světlo o ůzných vlnových délkách vzhldm k citlivosti oka na světlo o vlnové délc 555 nm. V λ - pomě toku Φ λmax monoch. zářní o λ= 555 nm, a zářivého toku Φ λ,ktý v oku způsobí stjně intnzivní zakový vjm. Půběh V λ - viz tabulky V [ - ] 1,0 0,9 0,8 0,7 0,6 V λ = Φ λmax Φ λ 0,5 0,4 0,3 0, 0,1 0, vlnová délka [ nm ] 9 Přd A0M38OSE, J. Fisch, kat. měřní, ČVUT FEL Paha
27 Křivka V λ - hodnoty V λ (λ=555) = 1 λ[nm] V λ λ[nm] V λ λ[nm] V λ 380 0, , , , , , , , , , , , , , , , , , , , ,00410 V [ - ] 1, , , , ,9 0, , , , ,7 0, , , , ,5 0,4 0,3 0, 0,1 0, vlnová délka [ nm ] , ,0800 0, , , , , , , , , , Přd A0M38OSE, J. Fisch, kat. měřní, ČVUT FEL Paha
28 Fotomtické vličiny Zákl. fotomtická vličina světlný tok Φ V, měří s v lumnch lm Světlný tok monochomatického zářní o zářivém toku Φ λ a λ Φ V = K m V λ Φ λ konst. K m = 683 lm /W - maximální svět. účinnost zářní, dána dfinicí Uční světlného toku nmonochomatického zářní konst. K m = 683 lm /W - maximální svět. účinnost zářní, dána dfinicí Φ V = Km Vλ Φλdλ 0 31 Přd A0M38OSE, J. Fisch, kat. měřní, ČVUT FEL Paha
29 Svítivost d = Φ dω Svítivost V v kandlách 1 cd = 1 lm /s. V V Dfinic svítivosti: kandla - svítivost zdoj, ktý v daném směu vysílá monochomatické zářní o kmitočtu ν = Hz (λ= 555 nm) a jhož zářivost v tomto směu j 1/683 W/s. Takto j dfinitoicky dána přpočítací konstanta K m. Uční světlného toku zdoj z jho svítivosti Světlní H V, měřné v lm /m H V Φ V = Ω V d Ω d V = Φ ds L Jas (také měná svítivost)- jdnotka 1 nit, 1 nt = 1cd /m. V = dv dscosα Osvětlní E V j analogií intnzity ozářní E,číslně vyjadřuj vlikost světlného toku, ktý dopadá na jdnotkovou plochu. Jdnotkou osvětlní j lux, kd 1 lx = 1 lm /m. E V d = Φ ds V 3 Přd A0M38OSE, J. Fisch, kat. měřní, ČVUT FEL Paha
30 Expozic přímé slunční světlo ozptýlné dnní světlo osvětlní v místnosti umělé osvětlní místnosti měsíční světlo za úplňku lx 10 3 lx 00 lx 100 lx 0, lx Expozic, nbo také osvit, V vyjadřuj časové účinky světla j analogií dávky. J dána součinm osvětlní E V a doby tvání tohoto osvětlní t. Měří s v (lx.s). = E t V V t = E ( t) t V V d t1 33 Přd A0M38OSE, J. Fisch, kat. měřní, ČVUT FEL Paha
31 Osvětlní bodovým zdojm s svítivostí V Bodový zdoj světla jako lmnt malého Lambtovského (kosinového) zářič Kolmý dopad papsků - V = V0 cos α α vmax Osvětlní povchu vyvolané bodovým zdojm (bodový zdoj jako malý lmnt zářící plochy) klsá s kvadátm vzdálnosti od tohoto bodového zdoj zářní, klsá také s cosinm úhlu α. 34 Přd A0M38OSE, J. Fisch, kat. měřní, ČVUT FEL Paha
32 Osvětlní bodovým zdojm s svítivostí V Kolmý dopad papsků Z Z V povch 1 povch E V1 E V 1 ds V dφv VdΩ E V = = = = ds ds ds Osvětlní povchu vyvolané bodovým zdojm Z z klsá s kvadátm vzdálnosti od tohoto zdoj světla V E V = V E = V V E E V = V Přd A0M38OSE, J. Fisch, kat. měřní, ČVUT FEL Paha
33 ntnzita ozářní bodovým zdojm zářní ntnzita ozářní E 1 na kolmici v bodu A 1 ntnzita ozářní E mimo kolmici v bodu A, pod bodovým zdojm Z ZB za přdpokladu E = d cosα = 1 ( ) cosα cosα = cosαcos ntnzita ozářní bodovým zdojm klsá s třtí mocninou cos α 1 1 α E 1 = α 1 =α Z ZB Z ZP E = cos 3 α d α V d α V0 α 1 α 1 E A E 1 A1 a) b) E A E 1 A 1 36 Přd A0M38OSE, J. Fisch, kat. měřní, ČVUT FEL Paha
34 ntnzita ozářní malým plošným zdojm zářní ntnzita ozářní na kolmici v bodu A 1 malým plošným zdojm Z ZP Pokls zářivosti malého plošného zdoj (Lambtovský zářič) od kolmic E = 1 ( α) =0 cosα ntnzita ozářní E mimo kolmici v bodu A, za přdpokladu α 1 =α ntnzita ozářní malým plošným zdojm (Lambt.) klsá s čtvtou mocninou cos α Z ZB E = d cosα 1 cosα = Z ZP cos 4 α E = cos 4 α d α V d α V0 α 1 α 1 E A E 1 A1 a) b) E A E 1 A 1 37 Přd A0M38OSE, J. Fisch, kat. měřní, ČVUT FEL Paha
35 ntnzita ozářní způsobná plošným zdojm Lz využít vztah (1) učný po plošný Lambtovský zdoj?? C B E = E 1 1 (1)?? D z A Po podstatně mnší nž D z (ozměy zdoj) j intnzita ozářní E konstantní, nzávislá na,. (difuzní dskový osvětlovač u kamy s ozměy sovnatlnými s ozměy snímaného objktu) Příspěvk lmntáních plošných zdojů v v bodch A, B a C k intnzitě ozářní E j ůzný S ostoucí vzdálností, začn klsat E, Po podstatně větší nž D z, bud E klsat s kvadátm vzdálnosti (posun uvažovaného ozářného místa po kolmici v střdu plošného zdoj) Příspěvk lmntáních plošných zdojů v bodch A, B a C k intnzitě ozářní E j shodný) 38 Přd A0M38OSE, J. Fisch, kat. měřní, ČVUT FEL Paha
36 ntnzita ozářní - LED, lasm, flktom Lz lasový zdoj využít vztah (1) učný po bodový zdoj?? E = E 1 1 (1)?? náhadní poloha bod. zd. zářní - po výpočt Z n dω S 1 S Z α S 1 n1 n skutčná poloha zd. zářní Lasový zdoj s kolimátom (světlný flkto s zcadlm či čočkou)?? pojm flkto diskus, (viz později gomtická optika) Poloha náhadního bodového zdoj zářní Z n, podl vlikosti divgnc svazku (odhad dl vl. ploch S 1 a S ) odpovídající náhadní vzdálnost n tlcntický svazk střd j v nkončnu - ovnoběžný svazk papsků vycházjící zdánlivě z bodového zdoj v nkončnu Čím mnší divgnc svazku - tím vzdálnější poloha náhadního zdoj Z n. Přd A0M38OSE, J. Fisch, kat. měřní, ČVUT FEL Paha 39
37 ntnzita ozářní álnými zdoji - LED, lasm Jaké vztahy lz využít? E = Zdoj zářní s (lativně) malou ozbíhavostí papsků (blízký tlcntickému osvětlovači s ovnoběžným chodm papsků) Φ = J.S, Vliv - směové chaaktistiky zdoj zářní + ointac papsků na výstupu světlného zdoj, diskus? jak počítat? důlžité jak s mění intnzita zářní J s vzdálností od zdoj, ozbíhavost E 1 1 (1) papsků? Uční intnzity ozářní E J Φ E 0 Φ E cos α 0 S J zd vlikost intnzity zářní (n jako vkto) Pokud j vzdálnost n náhadního bodového zdoj zářní podstatně větší, nž ozměy uvažované plochy, pak s intnzita ozářní E mění jn s cos α a j po ploš konstantní. Příklad čtní knihy na přímém slunci gulac E naklopním knihy. Přd A0M38OSE, J. Fisch, kat. měřní, ČVUT FEL Paha J α S/cos α E Φ E = = S cosα E 0 cosα Φ J S = = = J S S cosα cosα cosα 40
Úvod, optické záření. Podkladový materiál k přednáškám A0M38OSE Obrazové senzory ČVUT- FEL, katedra měření, Jan Fischer, 2014
Úvod, optické záření Podkladový materiál k přednáškám A0M38OSE Obrazové senzory ČVUT- FEL, katedra měření, Jan Fischer, 2014 Materiál je pouze grafickým podkladem k přednášce a nenahrazuje výklad na vlastní
Více, je vhodná veličina jak pro studium vyzařování energie z libovolného zdroje, tak i pro popis dopadu energie na hmotné objekty:
Radiomtri a fotomtri Vyzařování, přnos a účinky nrgi lktromagntického zářní všch vlnových délk zkoumá obor radiomtri, lktromagntickým zářním v optické oblasti s pak zabývá fotomtri. V odstavci Přnos nrgi
VíceCharakteristiky optického záření
Fyzika III - Optika Charakteristiky optického záření / 1 Charakteristiky optického záření 1. Spektrální charakteristika vychází se z rovinné harmonické vlny jako elementu elektromagnetického pole : primární
Více, je vhodná veličina i pro studium vyzařování energie z libovolného zdroje a také i pro popis dopadu energie na hmotné objekty:
Radiomtri a otomtri Vyzařování, přnos a účinky nrgi lktromagntického zářní všch vlnových délk zkoumá obor radiomtri, lktromagntickým zářním v optické oblasti s pak zabývá otomtri. V odstavci Přnos nrgi
VíceSvětlo x elmag. záření. základní principy
Světlo x elmag. záření základní principy Jak vzniká a co je to duha? Spektrum elmag. záření Viditelné 380 760 nm, UV 100 380 nm, IR 760 nm 1mm Spektrum elmag. záření Harmonická vlna Harmonická vlna E =
VíceTrivium z optiky 37. 6. Fotometrie
Trivium z optiky 37 6. Fotomtri V přdcházjící kapitol jsm uvdli, ž lktromagntické zářní (a tdy i světlo) přnáší nrgii. V této kapitol si ukážm, jakými vličinami j možno tnto přnos popsat a jak zohldnit
VíceKonstrukci (její části) budeme idealizovat jako tuhá (nedeformovatelná) tělesa (v prostoru) nebo desky (v rovině).
. íl působící na tělso/dsku.. Zadání úloh, přdpoklad Úloha této kapitol: obcněji matmatick popsat mchanické účink atížní na konstukci a účink částí konstukc navájm. Konstukci (jjí části) budm idaliovat
VíceÚloha č. 11. H0 e. (4) tzv. Stefanův - Bo1tzmannův zákon a 2. H λ dλ (5)
pyromtrm - vrz 01 Úloha č. 11 Měřní tplotní vyzařovací charaktristiky wolframového vlákna žárovky optickým pyromtrm 1) Pomůcky: Měřicí zařízní obsahující zdroj lktrické nrgi, optický pyromtr a žárovku
VíceKonstrukci (jejíčásti) budeme idealizovat jako tuhá (nedeformovatelná) tělesa (v prostoru) nebo desky (v rovině).
. íl působící na tělso/dsku.. Zadání úloh, přdpoklad Úloha: obcněji matmatick popsat mchanické účink atížní na konstukci a účink částí konstukc navájm. Konstukci (jjíčásti) budm idaliovat jako tuhá (ndfomovatlná)
VíceJejí uplatnění lze nalézt v těchto oblastech zkoumání:
RADIOMETRIE, FOTOMETRIE http://cs.wikipedia.org/wiki/kandela http://www.gymhol.cz/projekt/fyzika/12_energie/12_energie.htm M. Vrbová, H. Jelínková, P. Gavrilov. Úvod do laserové techniky, skripta ČVUT,
VíceRadiometrie se zabývá objektivním a fotometrie subjektivním měřením světla.
12. Radiometrie a fotometrie 12.1. Základní optické schéma 12.2. Zdroj světla 12.3. Objekt a prostředí 12.4. Detektory světla 12.5. Radiometrie 12.6. Fotometrie 12.7. Oko 12.8. Měření barev 12. Radiometrie
VíceDemonstrace skládání barev
Vltrh nápadů učitlů fyziky I Dmonstrac skládání barv DENĚK NAVRÁTIL Přírodovědcká fakulta MU Brno Úvod Studnti střdních škol si často stěžují na nzáživnost nzajímavost a matmatickou obtížnost výuky fyziky.
VíceELEKTRICKÝ NÁBOJ A ELEKTRICKÉ POLE
ELEKTRICKÝ NÁBOJ A ELEKTRICKÉ POLE ELEKTRICKÝ NÁBOJ A JEHO VLASTNOSTI Pokud budm třít sklněnou tyč o vlněnou látku a poté ji přiblížím k malým tělískům bud j přitahovat. Co j příčinou tohoto jvu Obdobně
VíceElektrické světlo příklady
Elektrické světlo příklady ZÁKLADNÍ POJMY SVĚTELNÉ TECHNIKY. Rovinný úhel (rad) = arc = a/r = a'/l (pro malé, zorné, úhly) a a' a arc / π = /36 (malým se rozumí r/a >3 až 5) r l. Prostorový úhel Ω = S/r
VíceGeometrická optika. Energetické vlastnosti optického záření. zářivý tok (výkon záření) Φ e. spektrální hustota zářivého toku Φ Φ = e
Enrgticé vlastnosti opticého zářní popisují zářní z hlisa přnosu nrgi raiomtricé vličiny zářivý to (výon zářní) t W [W] zářivá nrgi W, trá proj za jnotu času nějaou plochou sptrální hustota zářivého tou
VíceZÁKLADNÍ FOTOMETRICKÉ VELIČINY
ZÁKLADNÍ FOTOMETRICKÉ VELIČINY Ing. Petr Žák VÝVOJ ČLOVĚKA vývoj člověka přizpůsobení okolnímu prostředí (adaptace) příjem informací o okolním prostředí smyslové orgány rozhraní pro příjem informací SMYSLOVÉ
Vícek + q. Jestliže takový dipól kmitá s frekvencí ν (odpovídající
Vlastnosti kmitajíího dipólu Podle klasiké teoie je nejefektivnějším zdojem elektomagnetikého záření kmitajíí elektiký dipól. Intenzita jeho záření o několik řádů převyšuje intenzity ostatníh zdojů záření
VíceIng. Ondrej Panák, ondrej.panak@upce.cz Katedra polygrafie a fotofyziky, Fakulta chemicko-technologická, Univerzita Pardubice
1 ěřní barvnosti studijní matriál Ing. Ondrj Panák, ondrj.panak@upc.cz Katdra polygrafi a fotofyziky, Fakulta chmicko-tchnologická, Univrzita Pardubic Úvod Abychom mohli či už subjktivně nbo objktivně
VícePočítačová grafika III Radiometrie. Jaroslav Křivánek, MFF UK
Počítačová grafika III Radiometrie Jaroslav Křivánek, MFF UK Jaroslav.Krivanek@mff.cuni.cz Směr, prostorový úhel, integrování na jednotkové kouli Směr ve 3D Směr = jednotkový vektor ve 3D Kartézské souřadnice
VíceUčební text k přednášce UFY102
Matematický popis vlnění vlna - ozuch šířící se postředím zachovávající svůj tva (pofil) Po jednoduchost začneme s jednodimenzionální vlnou potože ozuch se pohybuje ychlostí v, musí být funkcí jak polohy
VíceRadiometrie. Úvod do radiometrie. Olomouckém kraji CZ.1.07/1.3.13/ Detekce světla SLO/RCPTM 1 / 30
Detekce světla Úvod do radiometrie Ondřej Haderka Antonín Černoch Společná laboratoř optiky Regionální centrum pokročilých technologií a materiálů Rozvoj profesních kompetencí učitelů fyziky základních
VíceUMĚLÉ OSVĚTLENÍ V BUDOVÁCH. Ing. Bohumír Garlík, CSc. Katedra TZB
UMĚLÉ OSVĚTLENÍ V BUDOVÁCH Ing. Bohumír Garlík, CSc. Katedra TZB Praha 2008 1. PŘEDNÁŠKA 2. Měrné jednotky používané ve světelné technice: Měrové jednotky rovinného úhlu Rovinný úhel různoběžky: α je ten,
VíceVznik a šíření elektromagnetických vln
Vznik a šíření elektromagnetických vln Hlavní body Rozšířený Coulombův zákon lektromagnetická vlna ve vakuu Zdroje elektromagnetických vln Přehled elektromagnetických vln Foton vlna nebo částice Fermatův
VíceProblémové okruhy ke zkoušce A3M38VBM Videometrie a bezkontaktní měření ls 2014 Optické záření- základní vlastnosti optického záření a veličiny a
Problémové okruhy ke zkoušce A3M38VBM Videometrie a bezkontaktní měření ls 2014 Optické záření- základní vlastnosti optického záření a veličiny a vztahy sloužící pro jeho popis (např. svítivost, zářivost,
VíceOtázky z optiky. Fyzika 4. ročník. Základní vlastnosti, lom, odraz, index lomu
Otázky z optiky Základní vlastnosti, lom, odraz, index lomu ) o je světlo z fyzikálního hlediska? Jaké vlnové délky přísluší viditelnému záření? - elektromagnetické záření (viditelné záření) o vlnové délce
Vícesvětelný tok -Φ [ lm ] (lumen) Světelný tok udává, kolik světla celkem vyzáří zdroj do všech směrů.
Světeln telné veličiny iny a jejich jednotky Světeln telné veličiny iny a jejich jednotky, světeln telné vlastnosti látekl světelný tok -Φ [ lm ] (lumen) Světelný tok udává, kolik světla celkem vyzáří
Více(1) Známe-li u vyšetřovaného zdroje závislost spektrální emisivity M λ
Učbní txt k přdnáš UFY Tplné zářní. Zářní absolutně črného tělsa Tplotní zářní a Plankův vyzařovaí zákon Intnzita vyzařování (misivita) v daném místě na povrhu zdroj j dfinována jako podíl zářivého toku
VíceTrivium z optiky Vlnění
Tivium z optiky 7 1 Vlnění V této kapitole shnujeme základní pojmy a poznatky o vlnění na přímce a v postou Odvolávat se na ně budeme často v kapitolách následujících věnujte poto vyložené látce náležitou
VíceFotometrie a radiometrie Důležitou částí kvantitativního popisu optického záření je určování jeho mohutnosti
Učbí txt k přášc UFY1 Fotomtri a raiomtri Fotomtri a raiomtri Důlžitou částí kvatitativího popisu optického září j určováí jho mohutosti B, jsou přímo měřitlé, a proto rgtických charaktristik. Samoté vktory
VíceRadiometrie a fotometrie. Veličina Jednotka Značka. svítivost candela cd
Úvod do asrové tchniky KFE FJFI Jakub Svoboda, Ptr Koranda, 004. Zákadní jdnotky fotomtri: Radiomtri a fotomtri Vičina Jdnotka Značka svítivost canda cd.. kanda kanda j svítivost zdroj, ktrý v daném směru
VícePříklad 70 Vypočet konstanty šíření (fázová konstanta, měrný útlum)
Přílad 7 Vypočt onstanty šířní (fáová onstanta, ěný útlu) adání : Rovinná haonicá ltoagnticá vlna o itočtu : a) f 5 b) f 7 M c) f 9 G s šíří v postřdí s těito paaty:.[ S ], ε 8, µ. Vaianta a) Vaianta b)
Vícedo strukturní rentgenografie e I
Úvod do stuktuní entgenogafie e I Difakce tg záření na kystalu Metody chaakteizace nanomateiálů I RND. Věa Vodičková, PhD. Studium kystalové stavby Difakce elektonů, neutonů, tg fotonů Kystal ideální mřížka
VícePENOS ENERGIE ELEKTROMAGNETICKÝM VLNNÍM
PNO NRG LKTROMAGNTCKÝM VLNNÍM lktromagntické vlnní, stjn jako mchanické vlnní, j schopno pnášt nrgii Tuto nrgii popisujm pomocí tzv radiomtrických, rsp fotomtrických vliin Rozdlní vyplývá z jdnoduché úvahy:
VíceFYZIKA 3. ROČNÍK. Nestacionární magnetické pole. Magnetický indukční tok. Elektromagnetická indukce. π Φ = 0. - magnetické pole, které se s časem mění
FYZKA 3. OČNÍK - magntické pol, ktré s s časm mění Vznik nstacionárního magntického pol: a) npohybující s vodič s časově proměnným proudm b) pohybující s vodič s proudm c) pohybující s prmanntní magnt
VíceI. MECHANIKA 8. Pružnost
. MECHANKA 8. Pružnost Obsah Zobcněný Hookův zákon. ntrprtac invariantů. Rozklad tnzorů na izotropní část a dviátor. Křivka dformac. Základní úloha tori pružnosti. Elmntární Hookův zákon pro jdnoosý tah.
VíceSFA1. Denní osvětlení. Přednáška 4. Bošová- SFA1 Přednáška 4/1
SFA1 Denní osvětlení Přednáška 4 Bošová- SFA1 Přednáška 4/1 CÍL: Přístup světla rozptýleného v atmosféře do interiéru (denní světlo je nezávislé na světových stranách) Vytvoření zrakové pohody pro uživatele
VícePočítačová grafika III Radiometrie. Jaroslav Křivánek, MFF UK
Počítačová grafika III Radiometrie Jaroslav Křivánek, MFF UK Jaroslav.Krivanek@mff.cuni.cz Směr, prostorový úhel, integrování na jednotkové kouli Směr ve 3D Směr = jednotkový vektor ve 3D Kartézské souřadnice
VíceMěrný náboj elektronu
Fyzikální praktikum FJFI ČVUT v Praz Úloha č. 12 : Měřní měrného náboj lktronu Jméno: Ondřj Ticháčk Pracovní skupina: 7 Kruh: ZS 7 Datum měřní: 8.4.2013 Klasifikac: Měrný náboj lktronu 1 Zadání 1. Sstavt
Více4.3.2 Vlastní a příměsové polovodiče
4.3.2 Vlastní a příměsové polovodič Přdpoklady: 4204, 4207, 4301 Pdagogická poznámka: Pokud budt postupovat normální rychlostí, skončít u ngativní vodivosti. Nní to žádný problém, pozitivní vodivost si
VíceEXPERIMENTÁLNÍ METODY I 11. Měření světelných veličin
FSI UT v Brně, Energetický ústav Odbor termomechaniky a techniky prostředí prof. Ing. Milan Pavelek, CSc. EXPERIMENTÁLNÍ METODY I 11. Měření světelných veličin OSNOA 11. KAPITOLY Úvod do měření světelných
Více5. Světlo jako elektromagnetické vlnění
Tivium z optiky 9 5 Světlo jako elektomagnetické vlnění Ve třetí kapitole jsme se dozvěděli že na světlo můžeme nahlížet jako na elektomagnetické vlnění Dříve než tak učiníme si ale musíme alespoň v základech
VíceAkustika. Rychlost zvukové vlny v v prostředí s hustotou ρ a modulem objemové pružnosti K
zvuk každé mechanické vlnění v látkovém prostředí, které je schopno vyvolat v lidském uchu sluchový vjem akustika zabývá se fyzikálními ději spojenými se vznikem zvukového vlnění, jeho šířením a vnímáním
VíceMAGNETICKÉ POLE ELEKTRICKÉHO PROUDU. r je vyjádřen vztahem
MAGNETICKÉ POLE ELEKTRICKÉHO PROUDU udeme se zabývat výpočtem magnetického pole vytvořeného danou konfiguací elektických poudů (podobně jako učení elektického pole vytvořeného daným ozložením elektických
Více2 e W/(m2 K) (2 e) = 0.74 0.85 0.2 1 (1 0.85)(1 0.2) = 0.193. Pro jednu emisivitu 0.85 a druhou 0.1 je koeficient daný emisivitami
Tplo skrz okna pracovní poznámky Jana Hollana Přnos okny s skládá z přnosu zářním, vdním a prouděním. Zářivý přnos Zářivý výkon E plochy S j dl Stfanova-Boltzmannova vyzařovacího zákona kd j misivita plochy
VíceOptika. Zápisy do sešitu
Optika Zápisy do sešitu Světelné zdroje. Šíření světla. 1/3 Světelné zdroje - bodové - plošné Optická prostředí - průhledné (sklo, vzduch) - průsvitné (matné sklo) - neprůsvitné (nešíří se světlo) - čirá
VíceGeometrická optika. Vnímání a měření barev. světlo určitého spektrálního složení vyvolá po dopadu na sítnici oka v mozku subjektivní barevný vjem
Vnímání a měření barev světlo určitého spektrálního složení vyvolá po dopadu na sítnici oka v mozku subjektivní barevný vjem fyzikální charakteristika subjektivní vjem světelný tok subjektivní jas vlnová
VíceÚvod do laserové techniky
Úvod do laserové techniky Světlo jako elektromagnetické záření I. část Michal Němec Katedra fyzikální elektroniky České vysoké učení technické v Praze michal.nemec@fjfi.cvut.cz Kontakty Ing. Michal Němec,
VícePřednáška č.14. Optika
Přednáška č.14 Optika Obsah základní pojmy odraz a lom světla disperze polarizace geometrická optika elektromagnetické záření Světlo = elektromagnetické vlnění o vlnové délce 390nm (fialové) až 790nm (červené)
VíceMetody ešení. Metody ešení
Mtod šní z hldiska kvalit dosažného výsldku ) p ř sné mtod p ř ímé ř šní difrnciálních rovnic, většinou pro jdnoduché konstrukc nap ř. ř šní ohbu prutu p ř ímou intgrací ) p ř ibližné mtod náhrada hldané
VíceHlavní body. Keplerovy zákony Newtonův gravitační zákon. Konzervativní pole. Gravitační pole v blízkosti Země Planetární pohyby
Úvod do gavitace Hlavní body Kepleovy zákony Newtonův gavitační zákon Gavitační pole v blízkosti Země Planetání pohyby Konzevativní pole Potenciál a potenciální enegie Vztah intenzity a potenciálu Úvod
VíceZAKLADNÍ VLASTNOSTI SVĚTLA aneb O základních principech. PaedDr. Jozef Beňuška jbenuska@nextra.sk
ZAKLADNÍ VLASTNOSTI SVĚTLA aneb O základních principech PaedDr. Jozef Beňuška jbenuska@nextra.sk Elektromagnetické vlnění s vlnovými délkami λ = (380 nm - 780 nm) - způsobuje v oku fyziologický vjem, jenž
VíceFyzika. Fyzikální veličina - je mírou fyzikální vlastnosti, kterou na základě měření vyjadřujeme ve zvolených jednotkách
Fyzika Studuje objekty neživé příody a vztahy mezi nimi Na základě pozoování a pokusů studuje obecné vlastnosti látek a polí, indukcí dospívá k obecným kvantitativním zákonům a uvádí je v logickou soustavu
VíceNázev a číslo materiálu VY_32_INOVACE_ICT_FYZIKA_OPTIKA
Název a číslo materiálu VY_32_INOVACE_ICT_FYZIKA_OPTIKA OPTIKA ZÁKLADNÍ POJMY Optika a její dělení Světlo jako elektromagnetické vlnění Šíření světla Odraz a lom světla Disperze (rozklad) světla OPTIKA
VíceGravitační pole. a nepřímo úměrná čtverci vzdáleností r. r r
Newtonův avitační zákon: Gavitační pole ezi dvěa tělesy o hotnostech 1 a, kteé jsou od sebe vzdáleny o, působí stejně velké síly vzájené přitažlivosti, jejichž velikost je přío úěná součinu hotností 1
VíceFunkce hustoty pravděpodobnosti této veličiny je. Pro obecný počet stupňů volnosti je náhodná veličina
Přdnáša č 6 Náhodné vličiny pro analyticou statistiu Při výpočtch v analyticé statistic s používají vhodné torticé vličiny, tré popisují vlastnosti vytvořných tstovacích charatristi Mzi njpoužívanější
VícePříklady elektrostatických jevů - náboj
lektostatika Hlavní body Příklady elektostatických jevů. lektický náboj, elementání a jednotkový náboj Silové působení náboje - Coulombův zákon lektické pole a elektická intenzita, Páce v elektostatickém
Více5. Elektromagnetické kmitání a vlnění
5. Elektomagnetické kmitání a vlnění 5.1 Oscilační obvod Altenáto vyábí střídavý poud o fekvenci 50 Hz. V paxi potřebujeme napětí ůzných fekvencí. Místo fekvence používáme pojem kmitočet. Různé fekvence
VíceELEKTRICKÝ NÁBOJ COULOMBŮV ZÁKON INTENZITA ELEKTRICKÉHO POLE
ELEKTRICKÝ NÁBOJ COULOMBŮV ZÁKON INTENZITA ELEKTRICKÉHO POLE 1 ELEKTRICKÝ NÁBOJ Elektický náboj základní vlastnost někteých elementáních částic (pvní elektické jevy pozoovány již ve staověku janta (řecky
VíceNewtonův gravitační zákon Gravitační a tíhové zrychlení při povrchu Země Pohyby těles Gravitační pole Slunce
Gavitační pole Newtonův gavitační zákon Gavitační a tíhové zychlení při povchu Země Pohyby těles Gavitační pole Slunce Úvod V okolí Země existuje gavitační pole. Země působí na každé těleso ve svém okolí
VíceSvětlo jako elektromagnetické záření
Světlo jako elektromagnetické záření Základní pojmy: Homogenní prostředí prostředí, jehož dané vlastnosti jsou ve všech místech v prostředí stejné. Izotropní prostředí prostředí, jehož dané vlastnosti
VíceStojaté a částečně stojaté vlny
Stojaté a částečně stojaté vlny Interference 2 postupných vln Dokonalá stojatá vlna: interference 2 vln stejné amplitudy a antiparalelních vlnových vektorů Problém s radiometrickou definicí intensity pomocí
VíceZPRACOVÁNÍ OBRAZU Úvodní přednáška
ZPRACOVÁNÍ OBRAZU Úvodní přednáška Vít Lédl vit.ledl@tul.cz TECHNICKÁ UNIVERZITA V LIBERCI Fakulta mechatroniky, informatiky a mezioborových studií Tento materiál vznikl v rámci projektu ESF CZ.1.07/2.2.00/07.0247,
VíceGeometrická optika. Aberace (vady) optických soustav
Geometická optika Abeace (vady) optických soustav abeace (vady) optických soustav jsou odchylky zobazení eálné optické soustavy od zobazení ideální optické soustavy v důsledku abeací není obazem bodu bod,
Vícepravou absorpcí - pohlcené záření zvýší vnitřní energii molekul systému a přemění se v teplo Lambertův-Beerův zákon: I = I
Zmnšní intnzita světla při prostupu hmotou: pravou absorpcí - pohlcné zářní zvýší vnitřní nrgii molkul systému a přmění s v tplo Lambrtův-Brův zákon: I = I c x o ( - xtinční koficint) rozptylm na částicích
VíceHarmonický pohyb, výchylka, rychlost a zrychlení
Střední půmyslová škola a Vyšší odboná škola technická Bno, Sokolská 1 Šablona: Inovace a zkvalitnění výuky postřednictvím ICT Název: Téma: Auto: Číslo: Anotace: Mechanika, kinematika Hamonický pohyb,
VíceViditelné elektromagnetické záření
Aj to bude masakr 1 Viditelné elektromagnetické záření Vlnová délka 1 až 1 000 000 000 nm Světlo se chová jako vlnění nebo proud fotonů (záleží na okolnostech) 2 Optické záření 1645 Korpuskulární teorie
VícePodpora rozvoje praktické výchovy ve fyzice a chemii
VLNOVÁ DÉLKA A FREKVENCE SVĚTLA 1) Vypočítejte frekvenci fialového světla, je-li jeho vlnová délka 390 nm. Rychlost světla ve vakuu je 3 10 8 m s 1. = 390 nm = 390 10 9 m c = 3 10 8 m s 1 f=? (Hz) Pro
VíceÚvod do laserové techniky
Úvod do laserové techniky Světlo jako elektromagnetické záření I. část Jan Šulc Katedra fyzikální elektroniky České vysoké učení technické v Praze jan.sulc@fjfi.cvut.cz 5. října 2016 Kontakty Ing. Jan
Více2. Frekvenční a přechodové charakteristiky
rkvnční a přchodové charaktristiky. rkvnční a přchodové charaktristiky.. Obcný matmatický popis Přchodové a frkvnční charaktristiky jsou důlžitým prostřdkm pro analýzu a syntézu rgulačních obvodů a tdy
VíceOptika pro mikroskopii materiálů I
Optika pro mikroskopii materiálů I Jan.Machacek@vscht.cz Ústav skla a keramiky VŠCHT Praha +42-0- 22044-4151 Osnova přednášky Základní pojmy optiky Odraz a lom světla Interference, ohyb a rozlišení optických
VíceI. Statické elektrické pole ve vakuu
I. Statické elektické pole ve vakuu Osnova:. Náboj a jeho vlastnosti 2. Coulombův zákon 3. Intenzita elektostatického pole 4. Gaussova věta elektostatiky 5. Potenciál elektického pole 6. Pole vodiče ve
Více08 - Optika a Akustika
08 - Optika a Akustika Zvuk je mechanické vlnění v látkovém prostředí, které je schopno vyvolat sluchový vjem. Člověk je schopen vnímat vlnění o frekvenci 16 Hz až 20000 Hz (20kHz). Frekvenci nižší než
VíceŠkolení CIUR termografie
Školení CIUR termografie 7. září 2009 Jan Pašek Stavební fakulta ČVUT v Praze Katedra konstrukcí pozemních staveb Část 1. Teorie šíření tepla a zásady nekontaktního měření teplot Terminologie Termografie
VíceOptika nauka o světle
Optika nauka o světle 50_Světelný zdroj, šíření světla... 2 51_Stín, fáze Měsíce... 3 52_Zatmění Měsíce, zatmění Slunce... 3 53_Odraz světla... 4 54_Zobrazení předmětu rovinným zrcadlem... 4 55_Zobrazení
VíceB1. Výpočetní geometrie a počítačová grafika 9. Promítání., světlo.
B. Výpočetní geometie a počítačová gafika 9. Pomítání., světlo. Pomítání Převedení 3D objektu do 2D podoby je ealizováno pomítáním, při kteém dochází ke ztátě infomace. Pomítání (nebo též pojekce) je tedy
VíceS v ě telné jevy. Optika - nauka - o světle, jeho vlastnostech a účincích - o přístrojích, které jsou založeny na zákonech šíření světla
S v ě telné jevy Optika - nauka - o světle, jeho vlastnostech a účincích - o přístrojích, které jsou založeny na zákonech šíření světla Světelný zdroj - těleso v kterém světlo vzniká a vysílá je do okolí
Vícefotometrická měření jedna z nejstarších měření vůbec!
Fotometrie fotometrie = fotos (světlo) + metron (míra, měřit) - část fyziky zabývající se měřením světla; zkoumáním hustoty světelného toku radiometrie obecnější, zkoumání hustoty toku záření fotometrická
VíceKuličková ložiska s kosoúhlým stykem
Kuličková ložisk s kosoúhlým stykm JEDNOŘADÁ A PÁROVANÁ KULIČKOVÁ LOŽISKA S KOSOÚHLÝM STYKEM DVOUŘADÁ KULIČKOVÁ LOŽISKA S KOSOÚHLÝM STYKEM ČTYŘODOVÁ KULIČKOVÁ LOŽISKA KONSTRUKCE, TYPY A VLASTNOSTI Půmě
VíceO z n a č e n í m a t e r i á l u : V Y _ 3 2 _ I N O V A C E _ S T E I V _ F Y Z I K A 2 _ 1 4
O z n a č e n í m a t e r i á l u : V Y _ 3 2 _ I N O V A C E _ S T E I V _ F Y Z I K A 2 _ 1 4 N á z e v m a t e r i á l u : S v ě t l o j a k o v l n ě n í. T e m a t i c k á o b l a s t : F y z i k
VíceJaký obraz vytvoří rovinné zrcadlo? Zdánlivý, vzpřímený, stejně velký. Jaký obraz vytvoří vypuklé zrcadlo? Zdánlivý, vzpřímený, zmenšený
Jan Olbrecht Jaký obraz vytvoří rovinné zrcadlo? Zdánlivý, vzpřímený, stejně velký Jaký obraz vytvoří vypuklé zrcadlo? Zdánlivý, vzpřímený, zmenšený Jaký typ lomu nastane při průchodu světla z opticky
Více4. PRŮBĚH FUNKCE. = f(x) načrtnout.
Etrém funkc 4. PRŮBĚH FUNKCE Průvodc studim V matmatic, al i v fzic a tchnických oborch s často vsktn požadavk na sstrojní grafu funkc K nakrslní grafu funkc lz dns většinou použít vhodný matmatický softwar.
VíceEl2.C. Podle knihy A Blahovec Základy elektrotechniky v příkladech a úlohách zpracoval ing. Eduard Vladislav Kulhánek
Spš lko PŘÍKOPY El. viční z základů lkochniky. očník Podl knihy Blahovc Základy lkochniky v příkladch a úlohách zpacoval ing. Eduad ladislav Kulhánk yšší odboná a sřdní půmyslová škola lkochnická Faniška
VíceUniverzita Tomáše Bati ve Zlíně
Univrzita omáš Bati v Zlíně LABORAORNÍ CVIČENÍ Z FYZIKY II Názv úlohy: Voltampérová charaktristika polovodičové diody a žárovky Jméno: Ptr Luzar Skupina: I II/1 Datum měřní: 14.listopadu 7 Obor: Informační
VíceGeometrická optika. předmětu. Obrazový prostor prostor za optickou soustavou (většinou vpravo), v němž může ležet obraz - - - 1 -
Geometrická optika Optika je část fyziky, která zkoumá podstatu světla a zákonitosti světelných jevů, které vznikají při šíření světla a při vzájemném působení světla a látky. Světlo je elektromagnetické
VíceSvětlo je elektromagnetické vlnění, které má ve vakuu vlnové délky od 390 nm do 770 nm.
1. Podstata světla Světlo je elektromagnetické vlnění, které má ve vakuu vlnové délky od 390 nm do 770 nm. Vznik elektromagnetických vln (záření): 1. při pohybu elektricky nabitých částic s nenulovým zrychlením
VíceElektromagnetické pole je generováno elektrickými náboji a jejich pohybem. Je-li zdroj charakterizován nábojovou hustotou ( r r
Záření Hertzova dipólu, kulové vlny, Rovnice elektromagnetického pole jsou vektorové diferenciální rovnice a podle symetrie bývá vhodné je řešit v křivočarých souřadnicích. Základní diferenciální operátory
VíceOPTIKA Fotometrie TENTO PROJEKT JE SPOLUFINANCOVÁN EVROPSKÝM SOCIÁLNÍM FONDEM A STÁTNÍM ROZPOČTEM ČESKÉ REPUBLIKY.
OPTIKA Fotometrie TENTO PROJEKT JE SPOLUFINANCOVÁN EVROPSKÝM SOCIÁLNÍM FONDEM A STÁTNÍM ROZPOČTEM ČESKÉ REPUBLIKY. Fotometrie definuje a studuje veličiny charakterizující působení světelného záření na
VíceVlnovody. Obr. 7.1 Běžné příčné průřezy kovových vlnovodů: obdélníkový, kruhový, vlnovod, vlnovod H.
7 Vlnovody Běžná vedení (koaxiální kabel, dvojlinka) jsou jen omezeně použitelná v mikovlnné části kmitočtového spekta. S ůstem kmitočtu přenášeného signálu totiž významně ostou ztáty v dielektiku těchto
VíceF5 JEDNODUCHÁ KONZERVATIVNÍ POLE
F5 JEDNODUCHÁ KONZERVATIVNÍ POLE Evopský sociální fond Paha & EU: Investujeme do vaší budoucnosti F5 JEDNODUCHÁ KONZERVATIVNÍ POLE Asi nejznámějším konzevativním polem je gavitační silové pole Ke gavitační
VíceElektromagnetické vlnění
Elektromagnetické vlnění kolem vodičů elmag. oscilátoru se vytváří proměnné elektrické i magnetické pole http://www.walter-fendt.de/ph11e/emwave.htm Radiotechnika elmag vlnění vyzářené dipólem můžeme zachytit
VíceSP2 01 Charakteristické funkce
SP 0 Chararisicé func Chararisicé func pro NP Chararisicé func pro NV Náhld Náhodnou proměnnou, nbo vor, L, n lz popsa funčními chararisiami: F, p, f číslnými chararisiami: E, D, A, A 4 Co s dá z čho spočía:
VíceP5: Optické metody I
P5: Optické metody I - V klasické optice jsou interferenční a difrakční jevy popisovány prostřednictvím ideálně koherentních, ideálně nekoherentních, později také částečně koherentních světelných svazků
VíceKonstrukční a technologické koncentrátory napětí
Obsah: 6 lekce Konstukční a technologické koncentátoy napětí 61 Úvod 6 Účinek lokálních konstukčních koncentací napětí 63 Vliv kuhového otvou na ozložení napjatosti v dlouhém tenkém pásu zatíženém tahem
Více25 ELEKTROMAGNETICKÉ VLNĚNÍ
300 25 ELEKTROMAGNETICKÉ VLNĚNÍ Teoretický důkaz existence elektromagnetického vlnění Vlastnosti elektromagnetických vln Elektromagnetické záření - radiometrie, světlo - fotometrie Významným druhem vlnění
VíceFyzikální podstata fotovoltaické přeměny solární energie
účinky a užití optického zářní yzikální podstata fotovoltaické přměny solární nri doc. In. Martin Libra, CSc., Čská změdělská univrzita v Praz a Jihočská univrzita v Čských Budějovicích, In. Vladislav
VíceKLASICKÁ MECHANIKA. Předmětem mechaniky matematický popis mechanického pohybu v prostoru a v čase a jeho příčiny.
MECHANIKA 1 KLASICKÁ MECHANIKA Předmětem mechaniky matematický popis mechanického pohybu v prostoru a v čase a jeho příčiny. Klasická mechanika rychlosti těles jsou mnohem menší než rychlost světla ve
VíceKinematika tuhého tělesa
Kinematika tuhého tělesa Pet Šidlof TECHNICKÁ UNIVERZITA V LIERCI Fakulta mechatoniky, infomatiky a mezioboových studií Tento mateiál vznikl v ámci pojektu ESF CZ.1.07/2.2.00/07.0247 Reflexe požadavků
VíceÚvod do fyziky plazmatu
Dfinic plazmatu (typická) Úvod do fyziky plazmatu Plazma j kvazinutrální systém nabitých (a případně i nutrálních) částic, ktrý vykazuj kolktivní chování. Pozn. Kolktivní chování j tdy podstatné, nicméně
VíceBezkontaktní termografie
Bezkontaktní termografie Biofyzikální ústav LF MU Elektromagnetické spektrum http://cs.wikipedia.org/wiki/soubor:elmgspektrum.png Bezkontaktní termografie 2 Zdroje infračerveného záření Infračervené záření
VíceJméno autora: Mgr. Zdeněk Chalupský Datum vytvoření: 1. 10. 2012. Číslo DUM: VY_32_INOVACE_20_FY_C
Jméno autora: Mgr. Zdeněk Chalupský Datum vytvoření: 1. 10. 2012 Číslo DUM: VY_32_INOVACE_20_FY_C Ročník: II. Fyzika Vzdělávací oblast: Přírodovědné vzdělávání Vzdělávací obor: Fyzika Tematický okruh:
Více