Maloúhlový rozptyl neutronů úvod Small-Angle Neutron Scattering - SANS
|
|
- Iveta Kučerová
- před 5 lety
- Počet zobrazení:
Transkript
1 Maloúhlový ozptyl neutonů úvo mall-angle Neuton catteing - AN Jan Šaoun a kol. Ústav jaené fyziky v.v.i, AVČR, Řež AN - teoie a expeimentální metoy AN! metoa po stuium mikostuktuních nehomogenit π/r, µm Diffaction AN - teoie a expeimentální metoy mall-angle scatteing Raiogaphy, R, µm
2 užný ozptyl neutonů při půchou nehomogenním postřeím aplitua ozptylu = supepozice vln ozptýlených jenotlivými atomy (se zanebáním Debye-Walleova faktou, v Bonově apoximaci) f ( ) = b j exp( i j ) j b je atomový fomfakto (ozptylová amplitua) jaený ozptyl: b N = const. magnetický ozptyl: b M = funkce(,µ ) exp( ik ) f ( ) k exp ( ik) účinný půřez ( ) = f ( ) = b jb j exp[ i ( j j )] σ j, j speciálně po ientické atomy: = N b g( ) exp( i ) V páová koelační funkce nachází-li se nějaký atom v počátku, je g() pavěpoobnost, že se (jiný nebo stejný) atom nachází v okolí bou. π/ je "élka pavítka", kteým měříme vzálenost mezi atomy AN - teoie a expeimentální metoy užný ozptyl neutonů při půchou nehomogenním postřeím Za pimání částici můžeme vzít libovolný stuktuní motiv: molekula, pecipitát, buňka, kapka v mikoemulsi,... musíme uvažovat fomfakto říkla: pecipitáty v monokystalické Ni slitině ozptylová amplitua pecipitátu (fomfakto): F l = ( ) b exp( i ) µm součet přes celý objem pecipitátu ~ 0 8 atomů řejeme k ozptylové hustotě ρ( ) = b δ ( ) Definujeme ozptylový kontast ρ( ) ρ ( ) ρ matix j j j ( ) = ρ( ) exp( i ) F V Maloúhlový ozptyl: ρ() je spojitá funkce π/ >> vzálenost mezi atomy Fouieův obaz ρ() AN - teoie a expeimentální metoy 4
3 AN - ozptyl na soubou částic Izolované částice v homogenní matici ozptylová amplitua částice ( ) = ρ( ) exp( i ) F V účinný půřez σ l l l R ( ) = F ( ) F ( ) exp( i ( R )) l, l l Monoispesní systém: všechny částice jsou stejné, F j () = F() σ ( ) = F( ) exp( i ( )) l, l l l fomfakto popisuje tva a velikost stuktuní fakto, () popisuje koelace mezi polohamičástic zřeěné systémy neinteagujících částic: ( ) AN - teoie a expeimentální metoy 5 AN - ozptyl na soubou částic říkla: ha sphees σ ( ) = F( ) ( ) stuktuní fakto (), el. units ha sphees, <R>=9 nm volume faction 0% fomfacto scatteing cuve stuctue facto ha sphees (ecus - Yevick) exclue volume: 5 % 0 % 50 % E- 0., 0 - nm R AN - teoie a expeimentální metoy 6
4 AN - ozptyl na jené homogenní částici σ ( ) = ( ρ) V ( ) Rozptylová funkce Autokoelační funkce = attesonova funkce γ ( ) = V ( ) exp( i ) ( ) Φ( ) Φ( + ) = V tva částice, Φ() = γ() ~ objem překyvu při posunutí o γ uvnitř 0 vně () F.T. scatteing function koule, R= 0 istance istibution function 0. Náhoně oientované částice: ( ) ( ) = ( ) = FT ( ) oi γ γ() istibuční funkce vzáleností ~ pavěpoobnost, že konce náhoně zvolené úsečky mají élku a leží oba uvnitř částice AN - teoie a expeimentální metoy 7 Vlastnosti ozptylové křivky - limitní přípay Guinieova apoximace (malé ) π >> D max z ozvoje pole ( ) R G D max π/ ke R G = V V R G je gyační poloměčástice ři velikosti "pavítka" ~ D max viíme jen celkovou velikostčástice, nikoliv tva () RG koule, R= Apoximace platí po částice libovolného tvau nehomogenní (pak ale neje o mechanický gyační polomě) Neplatí: poku existuje koelace mezi polohami částic (např. systémy s vysokou koncentací, inteagující částice apo.) AN - teoie a expeimentální metoy 8
5 Vlastnosti ozptylové křivky - limitní přípay ooova apoximace (velké ) plyne z integace () pe pates... π << D max 8π γ 5 4 V ( ) = ( 0) + oscillating tems + O( ) D max π/ ři velikosti "pavítka" << D max viíme přeevším povchčástice. Rozhoující je tva γ() blízko =0. () γ ( 0) = ke je povch ozhanní 4 V RG 0 koule, R= 4 geometická intepetace: změna objemu překyvu při posunutí o δ ~ povch ozhanní Apoximace platí po libovolný voufázový systém s ostým ozhanním koncentované systémy Neplatí: částice s ifusním ozhanním anizotopní systémy faktální a nízkoozměové systémy δ AN - teoie a expeimentální metoy 9 AN - polyispesní systém -fázový systém částic ůzných velikostí A) bez mezičásticových koelací, () = můžeme sčítat intensity ozptylu o jenotlivých částic Σ ( ) = ( ρ ) D( R) ( R) V ( R)R D(R)R... objemová fakce v intevalu velikostí R.. R+R ()... ozptylová funkce po R= V(R)... objem částice velikosti R (), el. units sphees <R> = 00 nm log-nomal size istibution monoispese, R g = 00 nm σ=0%, R g = 0.6 nm σ=0%, R g = 6.9 nm 0, 0 - nm - B) mezičásticová intefeence Nelze faktoizovat na fomfakto a stuktuní fakto => komplikovaná intepetace měření Σ ( ) F( ) ( ) Možnosti: apoximace: "efektivní stuktuní fakto" moelování v přímém postou (evese Monte Calo, molecula ynamics ) D(R), el. units R, nm σ=0% σ=0% AN - teoie a expeimentální metoy 0
6 AN - obecný -fázový systém nelze ozlišit jenotlivé částice z statistický popis pomocí autokoelační funkce γ p ( ) ( ) p f = f ( ) v ( ) /V ke f = fakční objem fáze = pavěpoobnost, že je-li náhoně vybaný počátek souřanic uvnitř fáze, je bo uvnitř téže fáze incient beam x ρ, V ρ, V ovelap volume v () co můžeme učit: pojekci koelační funkce poél svazku: g ( x, y) γ ( x, y, z) integální paamety: objemová fakce Σ λ ( ρ ) f ( f ) g( 0,0) měný povch fázového ozhanní: (viz ooova apoximace) Σ koelační élka v aném směu: L x g( 0,0) g( x, 0) tot AN - teoie a expeimentální metoy V 4 ( ) π ( ρ ) x z musíme znát ρ a absolutní honoty Σ/ AN faktální systémy invaiance vůči změně měřítka (self-similaity) faktální imenze: měřítko: asymptotické chování ozptylové křivky: objemové, < D < povchové, < D < ( ) D ( ) D m ~ ~ π D ( ) ~ ( 6 D ) ( ) ~ po ξ >> π >> ξ 0 0 AN - teoie a expeimentální metoy
7 AN faktální systémy agegát složený z pimáních částic velikosti 0 počet částic uvnitř uvnitř koule poloměu : N() ~ (/ 0 ) D, D< Σ ( ) ~ F( ) ( ) fomfakto pimání částice sin ( ) ( ) ( ) stuktuní fakto: = + 4πf g páová koelační funkce: g D exp( ξ) ( ) Σ/(), el. units /ξ ~ -D / 0 g() 0. D aggegate size, ξ ( ξ ) D exp 0.0 E-4 E , nm , nm AN - teoie a expeimentální metoy AN faktální systémy říklay faktálních stuktu: Aeogely objemový faktál, () ~ -D óy v seimentáních honinách povchový faktál,, () ~ 6-D D=.46 D=.4 AN scatteing functions fom silica aeogels (Aiglass ). (G. Beaucage, J. Appl. Cyst. 9 (996) 4-46) uface factal chaacte of poes in seimentay ocks. (. Wong et al., hys. Rev. Lett. 57 (986) 67) AN - teoie a expeimentální metoy 4
8 AN - vícefázový systém omezené možnosti intepetace měření Nemůžeme ozlišit ozptyl z více fází sovnatelné velikosti! fáze se výazně liší velikostí D(R), el. units <R> = 0 nm <R> = 00 nm R, nm (), el. units bi-ispese <R> = 00 nm <R> = 0 nm 0. 0, 0 - nm - jena z fází je ominantní (má výazně vyšší ozptylový kontast) jena z fází se mění v závislosti na paametech postřeí (teplota, tlak, mag. pole...) vaiace kontastu zpavila u soft matte, změnou složení můžeme postupně "zhasínat" signál o jenotlivých komponent AN - teoie a expeimentální metoy 5 Vaiace ozptylového kontastu ozptylový kontast Rozptylovou hustotu můžeme spočítat, poku známe hustotu hmotnosti a pvkové (esp. izotopové) složení ané látky. ρ = N ρ in ZO intenzita ~ ( ρ) A mass i i c b i i i c A i poes polystyene TiC TiN WC Al O in D O in H O scatteing length: H:.74 fm D: fm Metoa vaiace kontastu Změnou izotopového složení můžeme zvýaznit nebo naopak potlačit kontast někteých látek, např. částí oganických molekul či buňek. Lze tak selektivně stuovat části složitějších systémů H O c DO AN - teoie a expeimentální metoy 6 Intensity / el. units ρ [0 0 cm - ] polystyene io D O
9 AN! magnetický ozptyl Inteakce neutonů s magnetickým momentem nespáovaných elektonů ozptyl na magnetických nehomogentách magnetický ozptylový kontast: ( ) = γ M( ) ρm 0 γ 0 =.69 fm magnetizace [v jenotkách µ B /m ] magnetická ozptylová amplitua: F ( ) σ ρ ( ) ( i ) M = M, exp spin neutonu složka magnetizace kolmá na AN - teoie a expeimentální metoy 7 AN! magnetický ozptyl Rozptyl na homogenní feomagnetické částici, M() = const. ρ N ρ M F() α σ... jaený kontast... magnetický kontast... společný fomfakto... úhel mezi a M... polaizace neutonového svazku [ ] ( ) = V F( ) ρ + ( ρ ρ ρ ) sin( α ) N M N M α B izotopní složka složka moulovaná sin(α) Q Y, nm Q X, nm - B Applications vois an pecipitates in feomagnetic alloys aiation amage of eacto vessel steels flux lines in supeconuctos feofluis... AN - teoie a expeimentální metoy 8
10 AN - totální účinný půřez Totální účinný půřez vztažený na jenotku objemu vzoku tloušťka x Σ tot = pavěpoobnost ozptylu y Σ tot = k V σ ( ) δ ( z ) Ω elastický ozptyl... řez Ewalovou koulí x k z = k x y Σ tot = V V ( ) Lz λ ρ vzoek k = π λ etekto objemová fakce koelační élka ve směu svazku latnost kinematické teoie Bonova apoximace => zanebání vícenásobného ozptylu: L z γ ( 0,0, z) z koule: L z = R A) na jené částici, "pimání extinkce" fázová změna v ůsleku půchou vlny částicí ϕ < B) na ůzných částicích, "sekunání extinkce" tloušťka x Σ tot << ϕ λ ρ L z AN - teoie a expeimentální metoy 9 AN! expeimentální techniky kolimátoový ifaktomet neuton guie velocity selecto neuton guies 0.00 exchangable iaphagms vacuum sample Kolimátoové ifaktomety umožňují stuovat m.j. anizotopní stuktuy beam stoppe etecto Typický ozsah : ( ) Å - D: (000 - ) Å Q y (Å - ) E 4.E 56 [] E Q x (Å - ) Electon micogaph (left) an AN iffactogam (ight) of single-cystal Ni base supealloy. Measue at HMI Belin, coutesy of. tunz, ÚJF Řež. Diffactomete AN II at the aul-chee Institute (I) Villigen AN - teoie a expeimentální metoy 0
11 AN! expeimentální techniky voukystalový ifaktomet (Bonse-Hat) neuton guie ulta-vysoké ozlišení : > Å - D: < 0 µm sample θ kystaly bezispesní uspořáání etecto θ analyzáto θ Ultavysoké ozlišení se ealizuje v ecipokém postou íky velmi úzké ifakční čáře okonalého monokystalu. Dvoukystalový ifaktomet může pacovat se šiokým ivegentním svazkem. neutony splňující Baggovu pomínku k τ/ monochomáto šířka δθ ~ " τ/ AN - teoie a expeimentální metoy Double-cystal AN iffactomete bent monochomato (i) sample x = ( R sin( θ ) + L ) θ D B D steel os L D x D bent analyze (i) θ DN-, ÚJFŘež iffaction planes Range: Q: ( - 00) µm - size: ( - 0.0) µm AN - teoie a expeimentální metoy
12 AN! instumentální efekty "pin-hole" geometie kolimátoový ifaktomet theoy esolution smeaing + cut-off) + backgoun, + noise Instumentální ozmazání ozpylové křivky: ivegence svazku istibuce vlnových élek (~ 0%) pozaí (nekoheentní ozptyl,...) statistický šum, oezva etektou,... Σ/, cm pimay beam Štěbinová geometie např. voukystalový ifaktomet , 0 - nm - (), integation along y θ x y y γ(), cut at y=0 z x pin-hole (collimato) "infinite" slit (ouble-cystal) 0 AN - teoie a expeimentální metoy Σ/, cm , 0 - nm - ~ - AN! analýza at řeběžné zpacování koekce na absopci a účinnost etektou oečtení pozaí kalibace účinného půřezu I EX ( ) římé metoy I EX ( ) stuktuní paamety jen přibližně: integální paamety z asymptotické části (), Guinie + oo polohy intefeenčních maxim (stření velikost částic, chaakteistická vzálenost a po.) Nepřímé metoy IFT (iniect Fouie tansfomation) Výsleek závisí na vhoné volbě stuktuního moelu (volbě volných paametů). stuktuní paamety ( ) least suaes FT Σ I( ) instumentální ozmazání Vyžauje oplňkové infomace (el. mikoskopie, chem. analýza, měření hustoty,...) see χ I EX ( ) expeimentální ata AN - teoie a expeimentální metoy 4
13 AN! shnutí AN je ifakční metoa vhoná po stanovení integálních stuktuních chaakteistik mikoskopických nehomogenit stření velikost, objemová fakce, istibuce velikostí, měný povch... monoispesní systémy: měření tvau a uspořáání nehomogenit v šiokém ozmezí velikostí při použití ůzných technik, D = µm s šiokou škálou aplikací koloiní oztoky, buňečné stuktuy, kovové slitiny, keamiky,... Výhoy měření s neutony poti tg. záření (AX) infomace z makoskopického objemu měření není citlivé na povchové atefakty, přípavu vzoku apo. nízká absopce (neestuktivní a in-situ měření) vyšší kontast po látky s poobnou hustotou hmotnosti soft matte možnost vaiace kontastu / izotopové značení stuium magnetických nehomogenit AN - teoie a expeimentální metoy 5 Liteatua: A. Guinie, G. Founet: mall angle scatteing of X-ays, Wiley, New Yok, 955 G. Kostoz (E.), Neuton catteing, in Teatise on Mateials cience, Vol. 5, Acaemic ess, 979. L.A. Feigin, D.I. vegun: tuctue Analysis by mall-angle X-Ray an Neuton catteing, pinge, Linne an Th. Zemb (Es.): Neuton, X-ays an Light. catteing Methos Applie to oft Conense Matte,Noth Hollan, 00. AN - teoie a expeimentální metoy 6
do strukturní rentgenografie e I
Úvod do stuktuní entgenogafie e I Difakce tg záření na kystalu Metody chaakteizace nanomateiálů I RND. Věa Vodičková, PhD. Studium kystalové stavby Difakce elektonů, neutonů, tg fotonů Kystal ideální mřížka
Více4. konference o matematice a fyzice na VŠT Brno, Fraktály ve fyzice. Oldřich Zmeškal
4. konfeence o matematice a fyzice na VŠT Bno, 15. 9. 25 Faktály ve fyzice Oldřich Zmeškal Ústav fyzikální a spotřební chemie, Fakulta chemická, Vysoké učení technické, Pukyňova 118, 612 Bno, Česká epublika
Více11. Měření s polarizovaným světlem
11. Měření s polaizovaným světlem Polaizované světlo E B smě šíření smě šíření λ Světlo el.-mag. vlna Přiozené světlo el. vekto může mít libovolný smě Polaizáto optický pvek, kteý dokáže izolovat jeden
Vícek + q. Jestliže takový dipól kmitá s frekvencí ν (odpovídající
Vlastnosti kmitajíího dipólu Podle klasiké teoie je nejefektivnějším zdojem elektomagnetikého záření kmitajíí elektiký dipól. Intenzita jeho záření o několik řádů převyšuje intenzity ostatníh zdojů záření
VíceII. Statické elektrické pole v dielektriku. 2. Dielektrikum 3. Polarizace dielektrika 4. Jevy v dielektriku
II. Statické elektické pole v dielektiku Osnova: 1. Dipól 2. Dielektikum 3. Polaizace dielektika 4. Jevy v dielektiku 1. Dipól Konečný dipól 2 bodové náboje stejné velikosti a opačného znaménka ve vzdálenosti
VícePříklady elektrostatických jevů - náboj
lektostatika Hlavní body Příklady elektostatických jevů. lektický náboj, elementání a jednotkový náboj Silové působení náboje - Coulombův zákon lektické pole a elektická intenzita, Páce v elektostatickém
VíceSTACIONÁRNÍ MAGNETICKÉ POLE
Příklay: 1. Přímý voič o élce 0,40 m, kterým prochází prou 21 A, leží v homogenním magnetickém poli kolmo k inukčním čarám. Velikost vektoru magnetické inukce je 1,2 T. Vypočtěte práci, kterou musíme vykonat
VíceÚloha č. 1 pomůcky Šíření tepla v ustáleném stavu základní vztahy
Úloha č. pomůcky Šíření tepla v ustáleném stavu záklaní vztahy Veení Fourriérův zákon veení tepla, D: Hustota tepelného toku je úměrná změně teploty ve směru šíření tepla, konstantou úměrnosti je součinitel
VíceCharakterizace částic a částicových soustav
W. Pabst / E. Gegoová Chaakteizace částic a částicových soustav VŠCHT Paha 007 Tyto studijní mateiály vznikly v ámci pojektu FRVŠ 674 / 007 F1 / b Tvoba předmětu Chaakteizace částic a částicových soustav.
VíceKolmost rovin a přímek
Kolmost rovin a přímek 1.Napište obecnou rovnici roviny, která prochází boem A[ 7; ;3] a je kolmá k přímce s parametrickým vyjářením x = + 3 t, y = t, z = 7 t, t R. Řešení: Hleanou rovinu si označíme α:
VíceNMAF063 Matematika pro fyziky III Zápočtová písemná práce A Termín pro odevzdání 7. prosinec 2018
Jméno: Příkla 4 5 Celkem boů Boů 0 0 0 0 0 00 Získáno Zápočtová písemná páce učená k omácímu vypacování. Nutnou pomínkou po získání zápočtu je zisk více jak 50 boů. Pavila jsou násleující:. Příklay řešte
VíceVypracoval Datum Hodnocení. V celé úloze jsme používali He-Ne laser s vlnovou délkou λ = 632, 8 nm. Paprsek jsme nasměrovali
Název a číslo úlohy - Difrakce světelného záření Datum měření 3.. 011 Měření proveli Tomáš Zikmun, Jakub Kákona Vypracoval Tomáš Zikmun Datum. 3. 011 Honocení 1 Difrakční obrazce V celé úloze jsme používali
VíceGeometrická optika. Aberace (vady) optických soustav
Geometická optika Abeace (vady) optických soustav abeace (vady) optických soustav jsou odchylky zobazení eálné optické soustavy od zobazení ideální optické soustavy v důsledku abeací není obazem bodu bod,
VíceSPOJE OCEL-DŘEVO SE SVORNÍKY NEBO KOLÍKY
SPOJE OCEL-DŘEVO SE SVORNÍKY NEBO KOLÍKY Charakteristická únosnost spoje ocel-řevo je závislá na tloušťce ocelových esek t s. Ocelové esky lze klasiikovat jako tenké a tlusté: t s t s 0, 5 tenká eska,
VíceElektrický náboj [q] - základní vlastnost částic z hlediska EM pole - kladný (nositel proton), záporný (nositel elektron) 19
34 Elektomagnetické pole statické, stacionání, nestacionání zásady řešení v jednoduchých geometických stuktuách, klasifikace postředí (lineaita, homogenita, dispeze, anizotopie). Vypacoval: Onda, otja@seznam.cz
VícePřijímací zkouška na navazující magisterské studium 2015
Přijímací zkouška na navazující magisterské stuium 05 Stuijní program: Stuijní obor: Řešení příklaů pečlivě oůvoněte. Příkla (5 boů) Spočtěte ke M {(y, x) R ; x 0, x + y a}. Příkla (5 boů) Nalezněte supremum
VíceFyzika. Fyzikální veličina - je mírou fyzikální vlastnosti, kterou na základě měření vyjadřujeme ve zvolených jednotkách
Fyzika Studuje objekty neživé příody a vztahy mezi nimi Na základě pozoování a pokusů studuje obecné vlastnosti látek a polí, indukcí dospívá k obecným kvantitativním zákonům a uvádí je v logickou soustavu
Více4. FRAUNHOFERŮV OHYB NA ŠTĚRBINĚ
4. FRAUNHOFERŮV OHYB NA ŠTĚRBINĚ Měřicí potřeby 1 helium-neonový laser měrná obélníková štěrbina 3 stínítko s měřítkem 4 stínítko s fotočlánkem 5 zapisovač Obecná část Při opau rovinné monochromatické
VíceVyzařovací(směrová) charakteristika F(θ,ϕ), výkonová směrová charakteristika F 2 (θ,ϕ), hustota vyzářeného výkonu S r
Vyzařovací(sěová chaakteistika F(θ,, výkonová sěová chaakteistika F (θ,, hustota vyzářeného výkonu konst hustota vyzářeného výkonu výkon co poje jenotkou pochy v ané ístě, je to stření honota oyntingova
Víceγ α β E k r r ρ ρ 0 θ θ G Θ G U( r, t) w(z) w 0 ω z R z U( r, t) 1 c 2 2 U( r, t) t 2 = 0, U( r, t) U( r, t) = E( r, t) U( r, t) = u( r)e iωt. u( r) + k 2 u( r) = 0, k = ω/c u( r) = A exp( i k r), k
Více5. Světlo jako elektromagnetické vlnění
Tivium z optiky 9 5 Světlo jako elektomagnetické vlnění Ve třetí kapitole jsme se dozvěděli že na světlo můžeme nahlížet jako na elektomagnetické vlnění Dříve než tak učiníme si ale musíme alespoň v základech
VíceAtom vodíku. Nejjednodušší soustava: p + e Řešitelná exaktně. Kulová symetrie. Potenciální energie mezi p + e. e =
Atom vodíku Nejjednodušší soustava: p + e Řešitelná exaktně Kulová symetrie Potenciální energie mezi p + e V 2 e = 4πε r 0 1 Polární souřadnice využití kulové symetrie atomu Ψ(x,y,z) Ψ(r,θ, φ) x =? y=?
VíceStavba atomu: Atomové jádro
Stavba atomu: tomové jádo Výzkum stuktuy hmoty: Histoie Jen zdánlivě existuje hořké či sladké, chladné či hoké, ve skutečnosti jsou pouze atomy a pázdno. Démokitos, 46 37 př. n.l. Heni Becqueel 85 98 objev
VíceATOMOVÁ SPEKTROMETRIE
ATOMOVÁ SPEKTROMETRIE Atomová spektrometrie valenčních e - 1. OES (AES). AAS 3. AFS 1 Atomová spektra čárová spektra Tok záření P - množství zářivé energie (Q E ) přenesené od zdroje za jednotku času.
VíceDuktilní deformace, část 1
uktilní defomace, část uktilní (plastická) defomace je taková defomace, při níž se mateiál defomuje bez přeušení koheze (soudžnosti). Plasticita mateiálu záleží na tzv. mezi plasticity (yield stess) -
VíceA Pohyb silničních vozidel
A Pohyb silničních voziel Po popisování pohybu silničních voziel a sil na ně působící bueme vzcházet ze souřaného systému vozila, tak jak byl popsán v přechozím tématu. Tyto postupy je možno obecně aplikovat
VíceELEKTŘINA A MAGNETIZMUS Řešené úlohy a postupy: Spojité rozložení náboje
EEKTŘINA A MAGNETIZMUS Řešené úlohy a postupy: Spojité ozložení náboje Pete Doumashkin MIT 006, překlad: Jan Pacák (007) Obsah. SPOJITÉ OZOŽENÍ NÁBOJE.1 ÚKOY. AGOITMY PO ŘEŠENÍ POBÉMU ÚOHA 1: SPOJITÉ OZOŽENÍ
VíceZáklady Mössbauerovy spektroskopie. Libor Machala
Základy Mössbauerovy spektroskopie Libor Machala Rudolf L. Mössbauer 1958: jev bezodrazové rezonanční absorpce záření gama atomovým jádrem 1961: Nobelova cena Analogie s rezonanční absorpcí akustických
VíceELEKTRICKÝ NÁBOJ COULOMBŮV ZÁKON INTENZITA ELEKTRICKÉHO POLE
ELEKTRICKÝ NÁBOJ COULOMBŮV ZÁKON INTENZITA ELEKTRICKÉHO POLE 1 ELEKTRICKÝ NÁBOJ Elektický náboj základní vlastnost někteých elementáních částic (pvní elektické jevy pozoovány již ve staověku janta (řecky
Více1. Dvě stejné malé kuličky o hmotnosti m, jež jsou souhlasně nabité nábojem Q, jsou 3
lektostatické pole Dvě stejné malé kuličk o hmotnosti m jež jsou souhlasně nabité nábojem jsou pověšen na tenkých nitích stejné délk v kapalině s hustotou 8 g/cm Vpočtěte jakou hustotu ρ musí mít mateiál
VíceŘešení: Nejdříve musíme určit sílu, kterou působí kladka proti směru pohybu padajícího vědra a napíná tak lano. Moment síly otáčení kladky je:
Přijímací zkouška na navazující magisterské studium - 16 Studijní program Fyzika - všechny obory kromě Učitelství fyziky-matematiky pro střední školy, Varianta A Příklad 1 (5 bodů) Jak dlouho bude padat
VíceF (x, h(x)) T (g)(x) = g(x)
11 Implicitní funkce Definice 111 (implicitní funkce) Nechť F : R 2 R je funkce a [x 0, y 0 ] R 2 je takový bo, že F (x 0, y 0 ) = 0 Řekneme, že funkce y = f(x) je v okolí bou [x 0, y 0 ] zaána implicitně
VíceFyzikální chemie disperzních soustav
Fyzikální chemie ispezních soustav 5. Chaakteistika ispezních soustav 5.1 Definice ispezní soustavy Dispezní soustava (ispeze) je tvořena tzv. ispezním poílem, ozptýleném ve fomě částic ve spojitém ispezním
VíceElektromagnetické záření. lineárně polarizované záření. Cirkulárně polarizované záření
Elektromagnetické záření lineárně polarizované záření Cirkulárně polarizované záření Levotočivé Pravotočivé 1 Foton Jakékoli elektromagnetické vlnění je kvantováno na fotony, charakterizované: Vlnovou
VíceVibrace vícečásticových soustav v harmonické aproximaci. ( r)
Paktikum z počítačového modelování ve fyzice a chemii Úloha č. 5 Vibace vícečásticových soustav v hamonické apoximaci Úkol Po zadané potenciály nalezněte vibační fekvence soustavy několika částic diagonalizací
VíceKonstrukční a technologické koncentrátory napětí
Obsah: 6 lekce Konstukční a technologické koncentátoy napětí 61 Úvod 6 Účinek lokálních konstukčních koncentací napětí 63 Vliv kuhového otvou na ozložení napjatosti v dlouhém tenkém pásu zatíženém tahem
VíceF7030 Rentgenový rozptyl na tenkých vrstvách
F7030 Rentgenový rozptyl na tenkých vrstvách O. Caha PřF MU Prezentace k přednášce Numerické simulace Příklady experimentů Vybrané vztahy Sylabus Elementární popis vlnového pole: Rtg vlna ve vakuu; Greenova
VícePostupné, rovinné, monochromatické vlny v lineárním izotropním nemagnetickém prostředí
Postupné, rovinné, monochromatické vlny v lineárním izotropním nemagnetickém prostředí Rovinné vlny 1 Při diskusi o řadě jevů je výhodné vycházet z rovinných vln. Vlny musí splňovat Maxwellovy rovnice
VíceMATEMATIKA III. π π π. Program - Dvojný integrál. 1. Vypočtěte dvojrozměrné integrály v obdélníku D: ( ), (, ): 0,1, 0,3, (2 4 ), (, ) : 1,3, 1,1,
MATEMATIKA III Program - vojný integrál. Vpočtěte dvojrozměrné integrál v obdélníku : + dd = { < > < > } ( 3), (, ) : 0,, 0,, dd = { < > < > } ( 4 ), (, ) :,3,,, + dd = { < > < > } ( ), (, ):,0,,, + dd=
VíceCavendishův pokus: Určení gravitační konstanty,,vážení Země
Cavendishův pokus: Učení gavitační konstanty,,vážení Země Jiří Kist - Mendlovo gymnázium, Opava, SO@seznam.cz Teeza Steinhatová - gymnázium J. K. Tyla Hadec Kálové, SteinT@seznam.cz 1. Úvod Abstakt: Cílem
VíceDetekce nabitých částic Jak se ztrácí energie průchodem částice hmotou?
Detekce nabitých částic Jak se ztrácí energie průchodem částice hmotou? 10/20/2004 1 Bethe Blochova formule (1) je maximální možná předaná energie elektronu N r e - vogadrovo čislo - klasický poloměr elektronu
VíceNapětí horninového masivu
Npětí honinového msivu pimání npjtostí sekundání npjtostí účinky n stbilitu podzemního díl Dále můžeme uvžovt * bobtnání honiny * teplotní stv honiny J. Pušk MH 6. přednášk 1 Pimání npjtost gvitční (vyvolán
VíceLineární algebra : Metrická geometrie
Lineární algebra : Metrická geometrie (16. přednáška) František Štampach, Karel Klouda LS 2013/2014 vytvořeno: 6. května 2014, 10:42 1 2 Úvod Zatím jsme se lineární geometrii věnovali v kapitole o lineárních
VíceVlny v plazmatu. Narušení rovnováhy, perturbace se šíří prostorem => vlny Vlna musí být řešením příslušných rovnic plazmatu => módy
Vlny v plazmatu Narušení rovnováhy, perturbace se šíří prostorem => vlny Vlna musí být řešením příslušných rovnic plazmatu => módy Jakákoli perturbace A( x,t může být reprezentována jako kombinace rovinných
VícePřednáška 12. Neutronová difrakce a rozptyl neutronů. Martin Kormunda
Přednáška 12 Neutronová difrakce a rozptyl neutronů Neutronová difrakce princip je shodný s rentgenovou difrakcí platí Braggova rovnice nλ = 2d sin θ Rozptyl záření na atomomech u XRD záření interaguje
VíceIV. Magnetické pole ve vakuu a v magnetiku. 1. Magnetické pole el. proudu 2. Vlastnosti mg. pole 3. Magnetikum
IV. Magnetické pole ve vakuu a v magnetiku Osnova: 1. Magnetické pole el. poudu 2. Vlastnosti mg. pole 3. Magnetikum 1. Magnetické pole el. poudu histoický úvod podivné expeimenty ukazující neznámé silové
VíceFázová rozhraní a mezifázová energie
Fázová ozhaní a mezifázová enegie 1/15 duhy: } l/ g {{ l/ } l mobilní s/g s/l s/s povch koule = 4π 2 Příklad. Kolik % molekul vody je na povchu kapičky mlhy o půměu 200 nm (hanice viditelnosti optickým
VíceKrystalografie a strukturní analýza
Krystalografie a strukturní analýza O čem to dneska bude (a nebo také nebude): trocha historie aneb jak to všechno začalo... jak a čím pozorovat strukturu látek difrakce - tak trochu jiný mikroskop rozptyl
Více13. Spektroskopie základní pojmy
základní pojmy Spektroskopicky významné OPTICKÉ JEVY absorpce absorpční spektrometrie emise emisní spektrometrie rozptyl rozptylové metody Evropský sociální fond Praha & EU: Investujeme do vaší budoucnosti
VíceMagnetické pole najdeme kolem permanentního magnetu (i kolem Země) a zároveň kolem každého vodiče, kterým prochází elektrický proud.
MAGNETCKÉ POLE 1. Základní chaakteistiky Magnetické pole se tvoří kolem každé částice s nábojem Q, kteá je v pohybu. Tzn., že magnetismus látek je dán stuktuou atomů (elektony jsou v atomu v pohybu). Magnetické
VícePrincip metody Transport částic Monte Carlo v praxi. Metoda Monte Carlo. pro transport částic. Václav Hanus. Koncepce informatické fyziky, FJFI ČVUT
pro transport částic Koncepce informatické fyziky, FJFI ČVUT Obsah Princip metody 1 Princip metody Náhodná procházka 2 3 Kódy pro MC Příklady použití Princip metody Náhodná procházka Příroda má náhodný
VíceVYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ FAKULTA STAVEBNÍ GB02 FYZIKA II MODUL M01 ELEKTŘINA A MAGNETISMUS
VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ FAKULTA STAVEBNÍ PROF. ING. BOHUMIL KOKTAVÝ, CSC., DOC. ING. PAVEL KOKTAVÝ, CSC., PH.D. GB FYZIKA II MODUL M1 ELEKTŘINA A MAGNETISMUS STUDIJNÍ OPORY PRO STUDIJNÍ PROGRAMY
Více5. Měření vstupní impedance antén
5. Měření vstupní impedance antén 5.1 Úvod Anténa se z hlediska vnějších obvodů chová jako jednoban se vstupní impedancí Z vst, kteou můžeme zjistit měřením. U bezeztátové antény ve volném postou by se
VíceMATEMATICKÁ STATISTIKA 1, CVIČENÍ (NMSA331) Poslední úprava dokumentu: 17. listopadu 2016
MATEMATICKÁ STATISTIKA, CVIČENÍ NMSA33 Příklay nejen pro přípravu na písemnou zápočtovou práci Poslení úprava okumentu: 7. listopau 206 Poslení úprava okumentu: 7. listopau 206 Mnohorozměrné normální rozěleni
VíceVibrace atomů v mřížce, tepelná kapacita pevných látek
Vibrace atomů v mřížce, tepelná kapacita pevných látek Atomy vázané v mřížce nejsou v klidu. Míru jejich pohybu vyjadřuje podobně jako u plynů a kapalin teplota. - Elastické vlny v kontinuu neatomární
VíceElastické deformace těles
Eastické eformace těes 15 Na oceový rát ék L 15 m a průměru 1 mm zavěsíme závaží o hmotnosti m 110 kg přičemž Youngův mou pružnosti ocei v tahu E 16 GPa a mez pružnosti ocei σ P 0 Pa Určete reativní prooužení
VíceU218 - Ústav procesní a zpracovatelské techniky FS ČVUT v Praze. Přenos tepla. Přehled základních rovnic
U8 - Ústav pocesní a zpacovatelské techniky FS ČVU v Paze I. Bilance vnitřní enegie Přenos tepla Přehled základních ovnic Fyzikální vlastnost P ρ ue u E vnitřní enegie Hustota toku IP q q - hustota tepelného
Víceplochy oddělí. Dále určete vzdálenost d mezi místem jeho dopadu na
Přijímací zkouška z fyziky 01 - Nav. Mgr. - varianta A Příklad 1 (5 bodů) Koule o poloměru R=10 cm leží na vodorovné rovině. Z jejího nejvyššího bodu vypustíme s nulovou počáteční rychlostí bod o hmotností
VíceSingulární charakter klasické limity
Singulární charakter klasické limity obecná speciální Teorie O Teorie S Parametr δ : δ ) O S) O S Pieter Bruegel starší +569) Velké ryby jedí malé ryby 556) obecná speciální Teorie O Teorie S Parametr
VícePříklad 3 (25 bodů) Jakou rychlost musí mít difrakčním úhlu 120? -částice, abychom pozorovali difrakční maximum od rovin d hkl = 0,82 Å na
Přijímací zkouška z fyziky 01 - Nav. Mgr. - varianta A Příklad 1 (5 bodů) Koule o poloměru R=10 cm leží na vodorovné rovině. Z jejího nejvyššího bodu vypustíme s nulovou počáteční rychlostí bod o hmotností
VíceGravitační a elektrické pole
Gavitační a elektické pole Newtonův gavitační zákon Aistotelés (384-3 př. n. l.) předpokládal, že na tělesa působí síla směřující svisle dolů. Poto jsou těžké předměty (skály tvořící placatou Zemi) dole
VíceFourierovské metody v teorii difrakce a ve strukturní analýze
Osnova přednášky na 31 kolokviu Krystalografické společnosti Výpočetní metody v rtg a neutronové strukturní analýze Nové Hrady, 16 20 6 2003 Fourierovské metody v teorii difrakce a ve strukturní analýze
VíceOPVK CZ.1.07/2.2.00/
18.2.2013 OPVK CZ.1.07/2.2.00/28.0184 Cvičení z NMR OCH/NMR Mgr. Tomáš Pospíšil, Ph.D. LS 2012/2013 18.2.2013 NMR základní principy NMR Nukleární Magnetická Resonance N - nukleární (studujeme vlastnosti
VíceElektromagnetické pole je generováno elektrickými náboji a jejich pohybem. Je-li zdroj charakterizován nábojovou hustotou ( r r
Záření Hertzova dipólu, kulové vlny, Rovnice elektromagnetického pole jsou vektorové diferenciální rovnice a podle symetrie bývá vhodné je řešit v křivočarých souřadnicích. Základní diferenciální operátory
VíceB1. Výpočetní geometrie a počítačová grafika 9. Promítání., světlo.
B. Výpočetní geometie a počítačová gafika 9. Pomítání., světlo. Pomítání Převedení 3D objektu do 2D podoby je ealizováno pomítáním, při kteém dochází ke ztátě infomace. Pomítání (nebo též pojekce) je tedy
VíceZákladní vlastnosti elektrostatického pole, probrané v minulých hodinách, popisují dvě diferenciální rovnice : konzervativnost el.
Aplikace Gaussova zákona ) Po sestavení základní ovnice elektostatiky Základní vlastnosti elektostatického pole, pobané v minulých hodinách, popisují dvě difeenciální ovnice : () ot E konzevativnost el.
VíceVLASTNOSTI KAPALIN. Část 2. Literatura : Otakar Maštovský; HYDROMECHANIKA Jaromír Noskijevič; MECHANIKA TEKUTIN František Šob; HYDROMECHANIKA
HYDROMECHANIKA LASTNOSTI KAPALIN Část 2 Literatura : Otakar Maštovský; HYDROMECHANIKA Jaromír Noskijevič; MECHANIKA TEKUTIN František Šob; HYDROMECHANIKA lastnosti kapalin: Molekulární stavba hmoty Příklad
VíceIonizační manometry. Při ionizaci plynu o koncentraci n nejsou ionizovány všechny molekuly, ale jenom část z nich n i = γn ; γ < 1.
Ionizační manometry Princip: ionizace molekul a měření počtu nabitých částic Rozdělení podle způsobu ionizace: Manometry se žhavenou katodou Manometry se studenou katodou Manometry s radioaktivním zářičem
VíceÚvod do spektrálních metod pro analýzu léčiv
Evropský sociální fond Praha & EU: Investujeme do vaší budoucnosti Úvod do spektrálních metod pro analýzu léčiv Pavel Matějka, Vadym Prokopec pavel.matejka@vscht.cz pavel.matejka@gmail.com Vadym.Prokopec@vscht.cz
VíceKuličkové šrouby a matice - ekonomické
Kuličkové šrouby a matice - ekonomické Tiskové chyby, rozměrové a konstrukční změny vyhrazeny. Obsah Obsah 3 Deformační zatížení 4 Kritická rychlost 5 Kuličková matice FSU 6 Kuličková matice FSE 7 Kuličková
Více2.1.2 Jaký náboj projde proudovodičem, klesá-li v něm proud z 18 A na nulu tak, že za každou sekundu klesne hodnota proudu na polovinu?
. LKTCKÝ POD.. lektický odpo, páce a výkon el. poudu.. Jaké množství el. náboje Q pojde vodičem za t = 0 s, jestliže a) poud = 5 A je stálý, b) poud ovnoměně oste od nuly do A?.. Jaký náboj pojde poudovodičem,
VíceZáření KZ. Význam. Typy netermálního záření. studium zdrojů a vlastností KZ. energetické ztráty KZ. synchrotronní. brzdné.
Zářivé procesy Podmínky vyzařování, Larmorův vzorec, Thomsonův rozptyl, synchrotronní záření, brzdné záření, Comptonův rozptyl, čerenkovské záření, spektum zdroje KZ Záření KZ Význam studium zdrojů a vlastností
Více1.8. Mechanické vlnění
1.8. Mechanické vlnění 1. Umět vysvětlit princip vlnivého pohybu.. Umět srovnat a zároveň vysvětlit rozdíl mezi periodickým kmitavým pohybem jednoho bodu s periodickým vlnivým pohybem bodové řady. 3. Znát
VíceFluktuace termodynamických veličin
Kvantová a statistická fyzika (Termodynamika a statistická fyzika Fluktuace termodynamických veličin Fluktuace jsou odchylky hodnot fyzikálních veličin od svých středních (rovnovážných hodnot. Mají původ
Více8. Antény pro pásma DV, SV, KV
8. Antény po pásma DV, SV, KV hlediska po výbě - kmitočtové pásmo, šíření vln, směové vlastnosti, výkony, cena 8.1 Vysílací antény po pásma DV, SV - povchová vlna - vetikální polaizace - ozhlas AM všesměové
VícePříloha-výpočet motoru
Příloha-výpočet motoru 1.Zadané parametry motoru: vrtání d : 77mm zdvih z: 87mm kompresní poměr ε : 10.6 atmosférický tlak p 1 : 98000Pa teplota nasávaného vzduchu T 1 : 353.15K adiabatický exponent κ
VíceModulace vlnoplochy. SLM vytváří prostorově modulovaný koherentní optický signál
OPT/OZI L06 Modulace vlnoplochy prostorové modulátory světla (SLM) SLM vytváří prostorově modulovaný koherentní optický signál řízení elektronicky adresovaný SLM opticky adresovaný SLM technologie fotografická
VíceZakřivený nosník. Rovinně zakřivený nosník v rovinné úloze geometrie, reakce, vnitřní síly. Stavební statika, 1.ročník bakalářského studia
Stavební statika, 1.ročník bakalářského stuia Zakřivený nosník Rovinně zakřivený nosník v rovinné úloze geometrie, reakce, vnitřní síly Katera stavební mechaniky Fakulta stavební, VŠB - Technická univerzita
VíceDomácí úlohy ke kolokviu z předmětu Panorama fyziky II Tomáš Krajča, , Jaro 2008
Domácí úlohy ke kolokviu z předmětu Panorama fyziky II Tomáš Krajča, 255676, Jaro 2008 Úloha 1: Jaká je vzdálenost sousedních atomů v hexagonální struktuře grafenové roviny? Kolik atomů je v jedné rovině
VíceMetody teorie spolehlivosti
Metoy teorie spolehlivosti Historické metoy mpirické metoy Kalibrace Pravěpoobnostní metoy FOM úroveň II AKTNÍ úroveň III Kalibrace MTOD NÁVH. BODŮ Kalibrace MTODA DÍLČÍCH SOUČINITLŮ úroveň I Nejistoty
VíceI. Statické elektrické pole ve vakuu
I. Statické elektické pole ve vakuu Osnova:. Náboj a jeho vlastnosti 2. Coulombův zákon 3. Intenzita elektostatického pole 4. Gaussova věta elektostatiky 5. Potenciál elektického pole 6. Pole vodiče ve
VíceSkalární a vektorový popis silového pole
Skalární a vektorový popis silového pole Elektrické pole Elektrický náboj Q [Q] = C Vlastnost materiálových objektů Interakce (vzájemné silové působení) Interakci (vzájemné silové působení) mezi dvěma
VíceTrivium z optiky Vlnění
Tivium z optiky 7 1 Vlnění V této kapitole shnujeme základní pojmy a poznatky o vlnění na přímce a v postou Odvolávat se na ně budeme často v kapitolách následujících věnujte poto vyložené látce náležitou
Vícea b c Q 1 Q 2 P E 1 E 2 Otázky pro studijní obor Biofyzika (celkem max. 15 bodů, minimum pro splnění 8 bodů)
Otázky pro stuijní obor Biofyzika (elkem max. 15 boů, minimum pro splnění 8 boů) Otázka č. 1 (3 boy) Dva boové náboje 1,5.10-7 C opačnýh znamének jsou vzáleny 10 m. Vypočtěte velikost intenzity elektrikého
VíceF r. Umístěme do P jinou elektricky nabitou částici. Síla na ni působící Elektromagnetická interakce
. ELEKTROMAGNETISMUS.0. Elektomagnetická inteakce vzájemné působení elekticky nabitých částic Mechanismus: Každá pohybující se elekticky nabitá částice vytváří v okolním postou elektomagnetické pole, kteé
VíceRozklad přírodních surovin minerálními kyselinami
Laboatoř anoganické technologie Rozklad příodních suovin mineálními kyselinami Rozpouštění příodních mateiálů v důsledku pobíhající chemické eakce patří mezi základní technologické opeace řady půmyslových
Více3.7. Magnetické pole elektrického proudu
3.7. Magnetické pole elektického poudu 1. Znát Biotův-Savatův zákon a umět jej použít k výpočtu magnetické indukce v jednoduchých případech (okolí přímého vodiče, ve středu oblouku apod.).. Pochopit význam
VíceDZDDPZ1 - Fyzikální základy DPZ (opakování) Doc. Dr. Ing. Jiří Horák Institut geoinformatiky VŠB-TU Ostrava
DZDDPZ1 - Fyzikální základy DPZ (opakování) Doc. Dr. Ing. Jiří Horák Institut geoinformatiky VŠB-TU Ostrava Elektromagnetické záření Nositelem informace v DPZ je EMZ elmag vlna zvláštní případ elmag pole,
VíceZajímavé vlastnosti sluneční atmosféry: magnetická a rychlostní pole
Zajímavé vlastnosti sluneční atmosféry: magnetická a rychlostní pole Spektroskopie (nejen) ve sluneční fyzice LS 2011/2012 Michal Švanda Astronomický ústav MFF UK Astronomický ústav AV ČR Vliv na tvar
Vícerdr r 1 r 2 Spojky třecí lamelové Lamela Přítlačný kotouč Setrvačník
oment přenášený spojkou Lamela Přítlačný kotouč pojky třecí lamelové etvačník F d i - výpočtový (účinný) polomě spojky - počet třecích ploch - moment přenášený spojkou Základní ovnice : F t F. f třecí
VíceMAGNETICKÉ POLE ELEKTRICKÉHO PROUDU. r je vyjádřen vztahem
MAGNETICKÉ POLE ELEKTRICKÉHO PROUDU udeme se zabývat výpočtem magnetického pole vytvořeného danou konfiguací elektických poudů (podobně jako učení elektického pole vytvořeného daným ozložením elektických
VíceRovinná monochromatická vlna v homogenním, neabsorbujícím, jednoosém anizotropním prostředí
Rovinná monochromatická vlna v homogenním, neabsorbujícím, jednoosém anizotropním prostředí r r Další předpoklad: nemagnetické prostředí B = µ 0 H izotropně. Veškerá anizotropie pochází od interakce elektrických
Více4. Stanovení teplotního součinitele odporu kovů
4. Stanovení teplotního součinitele odporu kovů 4.. Zadání úlohy. Změřte teplotní součinitel odporu mědi v rozmezí 20 80 C. 2. Změřte teplotní součinitel odporu platiny v rozmezí 20 80 C. 3. Vyneste graf
VícePružnost a plasticita II
Pužnost a plasticita II. očník bakalářského stuia oc. Ing. Matin Kejsa, Ph.D. Katea stavební mechanik Rovinný poblém, stěnová ovnice Rovinné úloh Řešené úloh teoie pužnosti se postatně jenouší, poku v
VíceLekce 4 Statistická termodynamika
Lekce 4 Statistická termodynamika Osnova 1. Co je statistická termodynamika 2. Mikrostav, makrostav a Gibbsův soubor 3. Příklady Gibbsových souborů 4. Souborové střední hodnoty 5. Časové střední hodnoty
VíceStojaté a částečně stojaté vlny
Stojaté a částečně stojaté vlny Interference 2 postupných vln Dokonalá stojatá vlna: interference 2 vln stejné amplitudy a antiparalelních vlnových vektorů Problém s radiometrickou definicí intensity pomocí
VíceANALÝZA ELEKTROMAGNETICKÉ VLNY NA
VYSOKÉ UČNÍ TCHNICKÉ V BRNĚ FAKULTA LKTROTCHNIKY A KOMUNIKAČNÍCH TCHNOLOGIÍ Ústav teoetické a expeimentální elektotechniky Ing. Radim Kadlec ANALÝZA LKTROMAGNTICKÉ VLNY NA ROZHRANÍ HTROGNNÍHO PROSTŘDÍ
VíceLekce 9 Metoda Molekulární dynamiky III. Technologie
Lekce 9 Metoda molekulární dynamiky III Technologie Osnova 1. Výpočet sil. Výpočet termodynamických parametrů 3. Ekvilibrizační a simulační část MD simulace Výpočet sil Pohybové rovnice ɺɺ W mk rk = FK,
VíceVlnovody. Obr. 7.1 Běžné příčné průřezy kovových vlnovodů: obdélníkový, kruhový, vlnovod, vlnovod H.
7 Vlnovody Běžná vedení (koaxiální kabel, dvojlinka) jsou jen omezeně použitelná v mikovlnné části kmitočtového spekta. S ůstem kmitočtu přenášeného signálu totiž významně ostou ztáty v dielektiku těchto
Víceje dána vzdáleností od pólu pohybu πb
7_kpta Tyč tvaru le obrázku se pohybuje v rohu svislé stěny tak, že bo A se o rohu (poloha A 0 ) vzaluje s konstantním zrychlením a A 1. m s. Počáteční rychlost bou A byla nulová. Bo B klesá svisle olů.
Více