Dynamika soustavy hmotných bodů. Posuvný a rotační pohyb tělesa.
|
|
- Miroslava Pokorná
- před 7 lety
- Počet zobrazení:
Transkript
1 ynaka soustavy hotných bodů. Posuvný a otační pohyb těesa. ynaka,. přednáška ynaka soustavy hotných bodů, -střed hotnost, - zákadní věty dynaky soustavy hotných bodů. Posuvný pohyb - kneatka a dynaka. Rotační pohyb - kneatka a dynaka.
2 ynaka soustavy hotných bodů ynaka,. přednáška G, G, G 3 N, N G 3 G 3 pohyb 3 G,,, 3, 3, 3, 3 j j N N síy vnější G, N,, síy vntřní j extení ntení síy akční G, 3, 3, 3, 3 síy eakční jsou N,,, spojeny s vazbou síy pacovní G,, 3, 3, 3, 3 síy nepacovní N, N,,
3 ynaka soustavy hotných bodů ynaka,. přednáška 3 3 a 3 j G 3 j a G a a G N d Aebetův pncp Apkace d Aebetova pncpu v dynace soustavy hotných bodů se njak neší od apkace v dynace hotného bodu. Každéu bodu přřadíe d Aebetovu síu vekost a, pot sěu zychení. Pak sestavíe ovnce pseudostatcké ovnováhy. F + 0 yvntřní síy j - j (na schéatu zeené) jsou vždy v páu a navzáje se vyuší, v součtu pak zůstávají vnější (extení) síy. aozřejě usí být spněny oentové ovnce ovnováhy. F E + 0 F E + 0
4 ynaka soustavy hotných bodů 3 střed hotnost soustavy hotných bodů x y C C x x C y y C z z poohový vekto ynaka,. přednáška
5 ynaka soustavy hotných bodů ynaka,. přednáška 3 3 poohový vekto V aé postou (ve sovnání s ozěy Zeě), v něž ze gavtační zychení pokádat za neěnné (jak co do vekost, tak co do sěu), střed hotnost a těžště spývají v jeden bod. střed hotnost soustavy hotných bodů třed hotnost svou defncí přpoíná jný důežtý bod - těžště. o je defnováno jako působště výsednce tíhových s a ve výazech po souřadnce těžště je tedy navíc gavtační zychení g. Pokud je gavtační zychení ve všech bodech stejné, ůžee je v čtate ve jenovate vytknout a násedně vykátt. Výazy po souřadnce středu hotnost a těžště jsou pak shodné. Ve veké postou, v něž je gavtační zychení v každé bodě jné, jsou těžště a střed hotnost dva ůzné body V toto učební textu bude pctně uvažován aý posto, v něž oba tyto body spývají v jeden.
6 ynaka soustavy hotných bodů ynaka,. přednáška G F 3 pohyb G 3 3 F F G N N třed hotnost se pohybuje tak, jakoby v ně bya soustředěna hotnost a působy na něj vnější síy. F j + F j 0 vntřnísíy jsou vždy dvěv páu - stejně veké, opačněoentované věta o pohybu středu hotnost a C C C & & a a E Fj F j + F j součet s na jedno bodu 0 ( + ) E F F j F j + a součet s přes všechny body C a F E extení - vnější síy ntení - vntřní síy
7 ynaka soustavy hotných bodů ynaka,. přednáška G F 3 pohyb G 3 3 F F G N N V součtu přes všechny body se pusy páových (stejně vekých, opačně oentovaných) vntřních s navzáje odečtou. Zěna hybnost soustavy hotných bodů je ovna pusu vnějších s. věta o zěně hybnost soustavy hotných bodů p C Δ v C C C & & v v v Δ v Δp Δp t t E Δp F dt + F ( ) C ( ) Δp 0 t E F dt 0 0 dt
8 ynaka soustavy hotných bodů ynaka,. přednáška y P G F 3 pohyb G 3 3 F F x věta o zěně oentu hybnost soustavy hotných bodů L P L v G Zěna oentu hybnost soustavy hotných bodů je ovna pusu oentu vnějších s. N L L P _ M p P L P _ ΔL L P t M dt P 0 L () t P _ L v - oent hybnost k počátku P, P _ 0 + L - oent hybnost středu hotnost k počátku P, - oent hybnost bodů ke středu hotnost. E M
9 ynaka soustavy hotných bodů 3 G 3 G G N N F 3 F F K v E Δ Δ K F A E j j ( ) Δ Δ Δ K K E v E Δ + Δ Δ E K F F E Δ 3 Δ + Δ Δ E K F F E Δ Δ K F A E Δ Δ C K v E věta o zěně knetcké enege soustavy hotných bodů Zěna knetcké enege je ovna pác všech s (vnějších vntřních). Naozdí od pusu, páce vntřních s se navzáje neodečtou - každá sía působí na jné dáze. ynaka,. přednáška
10 ynaka soustavy hotných bodů ynaka,. přednáška F 3 j 3 Δ 3 věta o zěně knetcké enege soustavy hotných bodů E K v j G G 3 F F N N Δ Δ G ΔE K ΔE ΔE K K Δ ( ) v A E F Δ Δ Knetckou eneg soustavy hotných bodů ze (podobně jako oent hybnost) vyjádřt jako součet knetcké enege hotnost ceé soustavy, soustředěné do středu hotnost, a knetcké enege otace hotných bodů okoo středu hotnost. ato teze bývá obvyke označována jako tzv. Köngova věta. postupe vyšetřování pohybu ozkade na posuv ve sěu pohybu jstého zvoeného bodu a otac okoo tohoto bodu se seznáíe pozděj. Nazvee jej zákadní ozkad. F + ΔE F K Δ
11 Pohyb těesa ynaka,. přednáška posuvný pohyb otační pohyb obecný ovnný pohyb posuvný pohyb ovnný pohyb : Všechny body těesa se pohybují v navzáje ovnoběžných ovnách. postoový pohyb sfécký pohyb šoubový pohyb obecný postoový pohyb
12 Pohyb těesa ynaka,. přednáška posuvný pohyb Žádná příka těesa neění svůj sě.
13 Pohyb těesa ynaka,. přednáška Jedna příka těesa neění svou poohu. otační pohyb
14 Pohyb těesa ynaka,. přednáška obecný ovnný pohyb
15 Pohyb těesa ynaka,. přednáška Žádná příka těesa neění svůj sě. posuvný pohyb
16 Pohyb těesa ynaka,. přednáška Jeden bod těesa neění svou poohu. sfécký pohyb
17 Pohyb těesa ynaka,. přednáška Jeden bod těesa neění svou poohu. sfécký pohyb
18 Pohyb těesa ynaka,. přednáška ěeso otuje okoo osy a současně se posouvá ve sěu této osy. otace šoubový pohyb posuv
19 Pohyb těesa ynaka,. přednáška obecný postoový pohyb
20 posuvný pohyb otační pohyb obecný ovnný pohyb posuvný pohyb sfécký pohyb šoubový pohyb obecný postoový pohyb Pohyb těesa ovnný pohyb postoový pohyb ynaka,. přednáška Jakýkov pohyb těesa je jeden z těchto 6 typů pohybu.
21 Posuvný pohyb. ynaka,. přednáška Žádná příka těesa neění svůj sě. y,, 3 stupně vonost η A x,y,z - pevný (nehybný) souřadný systé; počátek P P ζ Ω ξ ξ,η,ζ - těesový souřadný systé - pevně spojený s těese; počátek Ω x ξ//x, η//y, ζ//z z A - běžný bod těesa
22 Posuvný pohyb. Žádná příka těesa neění svůj sě. y,, 3 stupně vonost A ynaka,. přednáška Ω + AΩ P A Ω ζ η Ω AΩ A ξ A - poohový vekto bodu A vůč xyz Ω - poohový vekto bodu Ω vůč xyz, pooha těesa v postou z x AΩ - poohový vekto bodu A vůč ξηζ, pooha bodu A uvntř těesa
23 Posuvný pohyb. Žádná příka těesa neění svůj sě. y,, 3 stupně vonost P A Ω ζ η Ω AΩ A ξ A v A v A ynaka,. přednáška Ω + AΩ devace pode času & & & 0 v Ω + A Ω A Ω & A Ω z Poohový vekto AΩ á vekost a sě. Vekost je konstantní s ohede na nedefoovatenost těesa -těeso se neůže potáhnout, patí vždy (po absoutně tuhé těeso). ě je konstantní s ohede na defnc posuvného pohybu - patí pouze po posuvný pohyb. x
24 Posuvný pohyb. Žádná příka těesa neění svůj sě. y,, 3 stupně vonost z P A Ω ζ η Ω AΩ A ξ x A v a A v A Ω + AΩ A a A ynaka,. přednáška devace pode času & & & 0 v Ω + A Ω A Ω & A Ω Všechny body se pohybují po stejné tajekto, stejnou ychostí, se stejný zychení. devace pode času v& A v& Ω a Ω a Ω
25 Posuvný pohyb. Žádná příka těesa neění svůj sě. ynaka,. přednáška Pohyb posuvný příočaý. Všechny body se pohybují po stejné tajekto, stejnou ychostí, se stejný zychení.
26 Posuvný pohyb. Žádná příka těesa neění svůj sě. ynaka,. přednáška Pohyb posuvný kuhový. R Všechny body se pohybují po stejné tajekto, stejnou ychostí, se stejný zychení.
27 Posuvný pohyb. Žádná příka těesa neění svůj sě. ynaka,. přednáška Pohyb posuvný cykodní. Všechny body se pohybují po stejné tajekto, stejnou ychostí, se stejný zychení.
28 Posuvný pohyb - dynaka. a F ynaka,. přednáška Pohybová ovnce posuvného pohybu těesa je shodná s pohybovou ovncí hotného bodu. Všechny body těesa ají stejné zychení.
29 Posuvný pohyb - dynaka. Poznáka k ovncí ovnováhy : po soustavu s s ůzný působště usí být saozřejě spněna oentová ovnce ovnováhy. dg d d dg G d dg d dg íhová sía G je výsedncí nekonečně noha eeentáních tíhových s dg. Eeentání tíhová sía dgd g. Gavtační zychení g á ve všech bodech stejnou vekost sě. d d a d ynaka,. přednáška d a d a + 0 F d Aebetův pncp á stejnou podobu jako u hotného bodu. d d a d a Vznká otázka kde eží působště d Aebetovy síy. Aebetova sía je výsedncí nekonečně noha eeentáních d Aebetových s d. Eeentání d Aebetova sía dd a. Zychení a á ve všech bodech stejnou vekost sě.
30 Posuvný pohyb - dynaka. Poznáka k ovncí ovnováhy : po soustavu s s ůzný působště usí být saozřejě spněna oentová ovnce ovnováhy. dg d d dg G d dg d dg d a + 0 F d Aebetův pncp á stejnou podobu jako u hotného bodu. d a d d a d d d a d a Vznká otázka kde eží působště d Aebetovy síy. Z anaoge ez ozožení eeentáních tíhových s dg a eeentáních d Aebetových s d vypývá : Aebetova sía působí v těžšt. ynaka,. přednáška pávně působí ve středu hotnost. Je- těeso aé (ve sovnání se Zeí), je gavtační zychení g ve všech bodech těesa shodné. třed hotnost a těžště pak spývají v jeden bod.
31 G Posuvný pohyb - dynaka. a F pohybová ovnce A φ φ a t ω ω0 B a t G A b C G cos φ ε g cos φ g ε cos φ dω g ω cos φ dφ g ωdω cos φdφ φ g ωdω cos φdφ φ0 ω g ω φ ω0 sn [ ] [ ] φ φ 0 b B g ( ) ω0 + ( sn φ sn φ0 ) ω φ v ynaka,. přednáška Za účee sestavení (a násedného řešení) pohybové ovnce ze těeso nahadt hotný bode... kteýkov - všechny body se pohybují po stejné tajekto stejnou ychostí a se stejný zychení. ( φ) ω( φ) ω0 + g ( sn φ sn φ0 )
32 Posuvný pohyb - dynaka. d Aebetův pncp o těžště zavedee d Aebetovu síu - tečnou a noáovou sožku. t n a a ω t n + ω g cos φ 0 g G A b C ( sn φ sn φ ) b 0 B y x ynaka,. přednáška t n a + 0 F A B C C G Ze tří ovnc ovnováhy vyřešíe : ) pohybovou ovnc, ) eakční síy. F x 0 F y 0 M 0 ε g cos φ C K K
33 Posuvný pohyb - dynaka. a F A b B ynaka,. přednáška a + 0 F b C G Po sestavení (a násedné řešení) pohybové ovnce ze hotu soustředt do jednoho bodu a řešt pohyb hotného bodu. Po řešení s (nejčastěj eakcí) je třeba počítat s ozěy těesa a uvažovat soustavu s s ůzný působště. Aebetovu síu pak zavádíe do těžště.
34 Rotační pohyb. ynaka,. přednáška Jedna příka těesa neění svou poohu (osa otace). o každý bod se pohybuje po kužnc o pooěu R stupeň vonost ω, ε φ úhe natočení dφ ω, ε φ ω φ& úhová ychost dt dω d φ ε ω & & φ úhové zychení dt dt ( dω d ω ) ε ω a dφ dφ t v s φ R a n poohový vekto v ω R v ω R φ, ω, ε v obvodová ychost a t εr a t ε a t tečné zychení a n ω R a n ω v a n noáové zychení
35 Rotační pohyb - dynaka. V dynace nevystačíe s pohybovou ovncí a F ω, ε hotného bodu! d Aebetův pncp a t a n d d n d t nahazení sové soustavy Z těesa vybeee hotový eeent d. ou přřadíe tečné a noáové zychení a t a a n. Zavedee eeentání d Aebetovy síy d t a d n (tečnou a noáovou). Povedee ekvvaentní nahazení sové soustavy nekonečně noha eeentáních d Aebetových d d M t n d a d a t n t + d ε d ω ( d d ) n M ynaka,. přednáška d t ε d d ε d s jednou sou a oente. oent setvačnost [kg ]
36 Rotační pohyb - dynaka. ynaka,. přednáška t n a n a t M ω, ε, - hotnost těesa -oent setvačnost ke středu otace ω - úhová ychost ε - úhové zychení a t - zychení těžště, tečná sožka a n - zychení těžště, noáová sožka - vzdáenost těžště od středu otace M t n ε a a t n ε ω výsedný sový účnek (působště ve středu otace!) výsedný oentový účnek dopňkový (d Aebetův) oent M působí pot sěu úhového zychení ε. dopňkové (d Aebetovy) síy t a n působí pot sěu zychení těžště a t a a n.
37 Rotační pohyb - dynaka. ynaka,. přednáška y akční síy (zatížení) R x eakce M R y t n n t ε a a ω, ε dopňkové účnky t n M ε ω dopňková (d Aebetova) sía -tečná a noáová sožka dopňkový (d Aebetův) oent x řešení eakcí z ovnc ovnováhy F F x y M pohybová ovnce ε M R R x y K K včetně dopňkových s! neobsahuje eakce an dopňkové síy včetně dopňkového oentu neobsahuje dopňkový oent
38 Rotační pohyb - dynaka. ynaka,. přednáška akční síy (zatížení) ω, ε pohybová ovnce ε M - oent setvačnost [kg ] ε - úhové zychení [ad/s ] ΣM -součet oentů vnějších s ke středu otace [N ]
39 Rotační pohyb - dynaka. v ω d E K knetcká enege de K d ynaka,. přednáška d v E K d v ( ω) ω ( ω) d E K ω Z těesa vybeee hotový eeent d. ou přřadíe ychost v a knetckou eneg de K. Knetckou eneg těesa učíe ntegování přes ceé těeso. oent setvačnost
40 anaoge ez posuvný a otační pohybe ynaka,. přednáška posuvný pohyb otační pohyb Z poovnání kneatky a dynaky posuvného a otačního pohybu vypývá anaoge (podobnost) ez oběa pohyby. ato anaoge spočívá v to, že jednotvý fyzkání večná, vztahující se k posuvnéu pohybu, odpovídají jné večny, vztahující se k otačníu pohybu. Vztahy ez n pak jsou shodné. Jestže ve vztazích, týkajících se posuvného pohybu, nahadíe jedny večny duhý, dostanee anaogcké vztahy, týkající se otačního pohybu.
41 anaoge ez posuvný a otační pohybe ynaka,. přednáška posuvný pohyb otační pohyb dáha s, x,... [, ] ~ úhe φ [ad, ] ychost v v s& [/s] ~ úhová ychost ω ω φ& [ad/s] zychení a [/s ] ~ úhové dv zychení a v& & s v ds ε ε [ad/s ] dω ω & && φ ω dφ v s a t + a t v 0 + příkad - ovnoěně zychený pohyb v 0 t + s 0 ~ ~ ω ε t + ω φ ε t 0 + ω 0 t + φ 0
42 anaoge ez posuvný a otační pohybe ynaka,. přednáška posuvný pohyb otační pohyb sía hotnost pohybová ovnce dopňková sía F, G,... [N] ~ oent síy M [N ] [kg] ~ oent setvačnost a F ~ pohybová ovnce ε [kg ] M dopňkový a ~ ε oent M
43 anaoge ez posuvný a otační pohybe hybnost hoty pus síy zěna hybnost knetcká enege páce výkon posuvný pohyb hybnost otační pohyb p v ~ oent [kg /s] L ω t F dt 0 Δp p p0 E K v [N s] [J] ~ ~ ~ pus oentu M zěna oentu hybnost knetcká enege t M dt 0 ΔL E K L [kg /s] [N s] L0 M ω A d s [N ] ~ páce A M dφ P F v [W] ~ výkon P M ω zěna knetcká enege Δ E EK EK0 K ynaka,. přednáška A [J] [N ] [W] [J ~ N ]
44 geoete hot ynaka,. přednáška d oent setvačnost d tenká obuč konst d d
45 geoete hot ynaka,. přednáška d oent setvačnost d d x d d dx d dx x dx 0 x dx 0 x dx pzatcká tyč otující okoo osy, pocházející konce tyče x
46 d d geoete hot oent setvačnost x d dx d dx d dx x dx x / / / / x / / pzatcká tyč otující okoo osy, pocházející střede tyče x dx d ynaka,. přednáška
47 geoete hot ynaka,. přednáška oent setvačnost d d h d ρdv ρd h ρ ( π d) h R váec otující okoo své osy π d d
48 geoete hot ynaka,. přednáška h váec otující okoo své osy R R R d R R 0 0 d oent setvačnost d d ρdv ρd h ρ ( π d) h ρ V h π R h d π d h d π R h R 3 d R 4 4 R 0 R R 4 4 R
49 e + oent setvačnost k posunuté ose e teneova věta geoete hot d e α α + cos e e ( ) α + d e e d cos α + d e d e d cos α + d e d e d cos e 0 cos(α) d -oent setvačnost k ose pocházející těžště (těžštní osa), -oent setvačnost k ovnoběžně posunuté ose.
50 geoete hot tenká kuhová deska 4 a b x b _ tenká obdéníková deska x z y ( ) z b a + _ y a _ a ( ) 3 4 a + váec 0 3 kuže jehan a b ( ) 0 b a + koue 5 ynaka,. přednáška
51 geoete hot fení teatua ynaka,. přednáška
52 geoete hot fení teatua ynaka,. přednáška
53 geoete hot 3 CA odeování ynaka,. přednáška PRN MA PROPERE AOCAE WH HE CURRENLY ELECE VOLUME OAL NUMBER OF VOLUME ELECE (OU OF EFNE) *********************************************** UMMAON OF ALL ELECE VOLUME OAL VOLUME 0.537E+08 OAL MA 0.996E-0 CENER OF MA: XC E-03 YC ZC *** MOMEN OF NERA *** ABOU ORGN ABOU CENER OF MA PRNCPAL XX YY ZZ XY E E-03 YZ E E-04 ZX E E-04 PRNCPAL ORENAON VECOR (X,Y,Z): (HXY HYZ HZX 0.000)
54 geoete hot ynaka,. přednáška G 4 tenká obuč φ 4
55 dopňkové účnky - postoová sová soustava ynaka,. přednáška M ω ω x y d n R d t ω z o t n ω, ε M d d t n d εr d ω R d ( d + d ) nahazení sové soustavy t n
56 dopňkové účnky - postoová sová soustava ynaka,. přednáška M ω ω x x φ t n a a t n εe ω e y y M x φ n t at M z M y a n x e ω devační oenty setvačnost ω, ε z o M M M x y z xz yz z ε ε + ε yz xz ω ω x z d yz d xz yz
57 dopňkové účnky - postoová sová soustava ynaka,. přednáška M ω ω φ y y x x φ M x M y n t at R 6 ovnc ovnováhy M z a n x e ω R z o ω, ε Fx Fy Fz Mx My Mz včetně n včetně t včetně M x včetně M y včetně M z
58 dopňkové účnky - postoová sová soustava ynaka,. přednáška M ω ω φ y y x x φ M x M y n t at M z a n R R x e ω, ε ω z o 6 ovnc ovnováhy... 5 eakcí + pohybová ovnce Fx Fy Fz Mx My Mz ε R R R R R Ax Ay Bx By Bz????? M
59 dopňkové účnky - postoová sová soustava ynaka,. přednáška M ω ω těeso je statcky vyvážené dynacky nevyvážené těeso je statcky vyvážené dynacky vyvážené M ω těeso je statcky nevyvážené dynacky nevyvážené devační oenty setvačnost xz yz x z d yz d
60 dopňkové účnky - postoová sová soustava b x a x ynaka,. přednáška b a -a z -a z -b těeso je statcky vyvážené dynacky nevyvážené b těeso je statcky vyvážené dynacky vyvážené xz a b + ( a) ( b) a b ( a) b 0 xz a b + devační oenty setvačnost xz yz x z d yz d
61 dopňkové účnky - postoová sová soustava ynaka,. přednáška δ x xz x z d d ds s d ds x s snδ d ds z s cos δ z / xz s snδscos δ ds / xz xz xz xz snδcosδ snδcosδ snδcos δ snδcos δ / s / ds [ ] 3 / 3 s / [( ) ( ) ] [ + ] 8 8 xz snδcos δ
seznámit studenty se základními typy pohybu tělesa, s kinematikou a dynamikou posuvného a rotačního pohybu
Dynaika, 5. přednáška Obsah přednášky : typy pohybů těesa posuvný pohyb otační pohyb geoetie hot Doba studia : asi,5 hodiny Cí přednášky : seznáit studenty se zákadníi typy pohybu těesa, s kineatikou a
VícePohyb tělesa. rovinný pohyb : Všechny body tělesa se pohybují v navzájem rovnoběžných rovinách. prostorový pohyb. posuvný pohyb. rotační.
Pohyb těesa posuvný pohyb otační pohyb obecný ovinný pohyb posuvný pohyb ovinný pohyb : Všechny body těesa se pohybují v navzáje ovnoběžných ovinách. postoový pohyb sféický pohyb šoubový pohyb obecný postoový
VícePosuvný a rotační pohyb tělesa.
Posuvný a otační pohyb těesa. Zákady echaniky, 4. přednáška Obsah přednášky : typy pohybů těesa posuvný pohyb otační pohyb geoetie hot Doba studia : asi,5 hodiny Cí přednášky : seznáit studenty se zákadníi
VícePohyb tělesa, základní typy pohybů, pohyb posuvný a rotační. Obsah přednášky : typy pohybů tělesa posuvný pohyb rotační pohyb geometrie hmot
Pohyb tělesa, základní typy pohybů, pohyb posuvný a otační Obsah přednášky : typy pohybů tělesa posuvný pohyb otační pohyb geoetie hot Pohyb tělesa, základní typy pohybů, pohyb posuvný a otační posuvný
VíceHlavní body. Úvod do dynamiky. Dynamika translačních pohybů Dynamika rotačních pohybů
Mechanka dynaka Hlavní body Úvod do dynaky. Dynaka tanslačních pohybů Dynaka otačních pohybů Úvod do dynaky Mechanka by byla neúplná, kdyby se nezabývala, důvody poč se tělesa dávají do pohybu, zychlují,
VíceSMR 1. Pavel Padevět
SMR Pavel Padevět Oganzace předmětu Přednášející Pavel Padevět, K 3, D 09 e-mal: pavel.padevet@fsv.cvut.cz Infomace k předmětu: https://mech.fsv.cvut.cz/student SMR Heslo: odné číslo bez lomítka (případně
VíceDynamika tuhého tělesa. Petr Šidlof
Dnaika tuhého tělesa Pet Šidlof Dnaika tuhého tělesa Pvní věta ipulsová F dp dt a t Zchlení těžiště Výslednice vnějších sil F A F B F C Celková hbnost soustav p p i Hotnost soustav i těžiště soustav se
Více1.5. DYNAMIKA OTÁČIVÉHO A SLOŽENÉHO POHYBU TĚLESA
.5. OTÁČIVÉHO A SLOŽENÉHO POHYBU TĚLESA.5. ZÁKLADNÍ ROVNICE DYNAMIKY PRO ROTAČNÍ POHYB Fz F Z výsednce zrychujících s F m.a n m a t a n r z F Zrychující moment M F. r F. r z z z m.a t r6,5cm ρ r ω,ε r
VíceDynamika tuhého tělesa
Dnaika tuhého tělesa Pet Šidlof ECHNCKÁ UNVERZA V LBERC Fakulta echatonik, infoatik a eioboových studií ento ateiál vnikl v áci pojektu ESF CZ..7/../7.47 Reflexe požadavků půslu na výuku v oblasti autoatického
VíceObsah KINEMATIKA A DYNAMIKA TUHÉHO TĚLESA. Studijní text pro řešitele FO a ostatní zájemce o fyziku. Bohumil Vybíral. Úvod 3
KINEMTIK DYNMIK TUHÉH TĚLES Studjní tet po řeštee F a ostatní zájece o fzku ohu Vbía bsah Úvod 3 Kneatka tuhého těesa 4. Pooha tuhého těesa př pohbu................. 4. Tansační pohb tuhého těesa..................
VíceGravitační pole. a nepřímo úměrná čtverci vzdáleností r. r r
Newtonův avitační zákon: Gavitační pole ezi dvěa tělesy o hotnostech 1 a, kteé jsou od sebe vzdáleny o, působí stejně velké síly vzájené přitažlivosti, jejichž velikost je přío úěná součinu hotností 1
Více11. cvičení z Matematiky 2
11. cvičení z Mateatiky. - 6. května 16 11.1 Vypočtěte 1 x + y + z dv, kde : x + y + z 1. Věta o substituci á analogický tva a podínky pouze zanedbatelné nožiny nyní zahnují i plochy, oviny atd.: f dv
VíceDOPLŇKOVÉ TEXTY BB01 PAVEL SCHAUER INTERNÍ MATERIÁL FAST VUT V BRNĚ TUHÉ TĚLESO
DOPLŇKOÉ TXTY BB0 PAL SCHAUR INTRNÍ MATRIÁL FAST UT BRNĚ TUHÉ TĚLSO Tuhé těleso je těleso, o teé latí, že libovolná síla ůsobící na těleso nezůsobí jeho defoaci, ale ůže ít ouze ohybový účine. Libovolná
Vícea polohovými vektory r k
Mechania hmotných soustav Hmotná soustava (HS) je supina objetů, o teých je vhodné uvažovat jao o celu Pvy HS se pohybují účinem sil N a) vnitřních: Σ ( F + F + L+ F ) 0 i 1 i1 b) vnějších: síly od objetů,
VíceDynamika mechanismů. dynamika mechanismů - metoda uvolňování, dynamika mechanismů - metoda redukce. asi 1,5 hodiny
Dynaika echanisů Dynaika I, 0. přednáška Obsah přednášky : dynaika echanisů - etoda uvolňování, dynaika echanisů - etoda edukce Doba studia : asi,5 hodiny Cíl přednášky : seznáit studenty se dvěa základníi
VíceKinematika tuhého tělesa. Pohyb tělesa v rovině a v prostoru, posuvný a rotační pohyb
Kinematika tuhého tělesa Pohyb tělesa v rovině a v prostoru, posuvný a rotační pohyb Úvod Tuhé těleso - definice všechny body tělesa mají stálé vzájemné vzdálenosti těleso se nedeformuje, nemění tvar počet
VíceVýslednice, rovnováha silové soustavy.
Výslednce, ovnováha slové soustavy. Základy mechanky, 2. přednáška Obsah přednášky : výslednce a ovnováha slové soustavy, ovnce ovnováhy, postoová slová soustava Doba studa : as 1,5 hodny Cíl přednášky
VíceOtáčení a posunutí. posunutí (translace) otočení (rotace) všechny body tělesa se pohybují po kružnicích okolo osy otáčení
Otáčení a posunutí posunutí (translace) všechny body tělesa se pohybují po rovnoběžných trajektorích otočení (rotace) všechny body tělesa se pohybují po kružncích okolo osy otáčení Analoge otáčení a posunutí
VícePružnost a plasticita II
Pružnost a pasticita II 3. ročník bakaářského studia doc. Ing. artin Krejsa, Ph.D. Katedra stavební echaniky Neineární chování ateriáů, podínky pasticity, ezní pastická únosnost Úvod, zákadní pojy Teorie
VíceMechanické vlastnosti materiálů.
Mechancké vastnost materáů. Obsah přednášky : tahová zkouška, zákadní mechancké vastnost materáu, prodoužení př tahu nebo taku, potencání energe, řešení statcky neurčtých úoh Doba studa : as hodna Cí přednášky
VíceV soustavě N hmotných bodů působí síly. vnější. vnitřní jsou svázány principem akce a reakce
3.3. naka sousta hotnýh bodů (HB) Soustaa hotnýh bodů toří nejobenější těleso ehank. a odíl od tuhého tělesa se ůže taoě ěnt. V soustaě hotnýh bodů působí síl F nější (,,... ) ntřní jsou sáán pnpe ake
VíceFYZIKA I. Rovnoměrný, rovnoměrně zrychlený a nerovnoměrně zrychlený rotační pohyb
VYSOKÁ ŠKOLA BÁŇSKÁ TECHNICKÁ UNIVERZITA OSTRAVA FAKULTA STROJNÍ FYZIKA I Rovnoměrný, rovnoměrně zrychlený a nerovnoměrně zrychlený rotační pohyb Prof. RNDr. Vilém Mádr, CSc. Prof. Ing. Libor Hlaváč, Ph.D.
Více11 Základy analytické statiky
Zákady anaytcké statky Ve všech dřívěších kaptoách sme rovnce statcké rovnováhy heda ze vztahů mez sovým účnky t. heda sme případy pro které by vektorový součet s a ech momentů roven nue t. heda sme řešení
VícePohybová energie pro translační pohyb
ázev a adresa školy: třední škola průyslová a uělecká, Opava, příspěvková organzace, Praskova 399/8, Opava, 746 ázev operačního prograu: OP Vzdělávání pro konkurenceschopnost, oblast podpory.5 Regstrační
VíceVeronika Drobná VB1STI02 Ing. Michalcová Vladimíra, Ph.D.
Příklad 1: 3;4 3;4 = =4 9 2;1,78 = = 4 9 4=16 9 =1,78 =2 =2 2 4 9 =16 9 1 = 1+ =0,49 = 1+ =0,872 =0 =10 6+ 2,22=0 =3,7 6+ 2,22=0 =3,7 + =0 3,7+3,7=0 0=0 =60,64 =0 =0 + =0 =3,7 á čá 5+ 2,22=0 =3,7 5+ 2,22+
VícePohyb soustavy hmotných bodů
Pohyb soustavy hotných bodů Tato kapitola se zabývá úlohai, kdy není ožné těleso nahradit jední hotný bode, předevší při otáčení tělesa. Těžiště soustavy hotných bodů a tělesa Při hodu nějaký složitější
VíceTransformujte diferenciální výraz x f x + y f do polárních souřadnic r a ϕ, které jsou definovány vztahy x = r cos ϕ a y = r sin ϕ.
Ukázka 1 Necht má funkce z = f(x, y) spojité parciální derivace. Napište rovnici tečné roviny ke grafu této funkce v bodě A = [ x 0, y 0, z 0 ]. Transformujte diferenciální výraz x f x + y f y do polárních
VíceHlavní body. Teplotní závislosti fyzikálních veličin. Teplota, měření
e r i k a Havní body epota, ěření epotní závisosti fyzikáních veičin Kinetická teorie pynů Maxweova rozděovací funkce epo, ěrné tepo, kaorietrie epota Je zákadní veičinou, kterou neze odvodit? Čověk ji
VíceObecný rovinný pohyb. teorie současných pohybů, Coriolisovo zrychlení dynamika obecného rovinného pohybu,
Obecný oinný pohyb ynik, 7. přednášk Obsh přednášky : teoie součsných pohybů, Coiolisoo zychlení dynik obecného oinného pohybu, ob studi : si 1,5 hodiny Cíl přednášky : seznáit studenty se zákldy teoie
VíceKLASICKÁ MECHANIKA. Předmětem mechaniky matematický popis mechanického pohybu v prostoru a v čase a jeho příčiny.
MECHANIKA 1 KLASICKÁ MECHANIKA Předmětem mechaniky matematický popis mechanického pohybu v prostoru a v čase a jeho příčiny. Klasická mechanika rychlosti těles jsou mnohem menší než rychlost světla ve
VíceVyzařovací(směrová) charakteristika F(θ,ϕ), výkonová směrová charakteristika F 2 (θ,ϕ), hustota vyzářeného výkonu S r
Vyzařovací(sěová chaakteistika F(θ,, výkonová sěová chaakteistika F (θ,, hustota vyzářeného výkonu konst hustota vyzářeného výkonu výkon co poje jenotkou pochy v ané ístě, je to stření honota oyntingova
Vícerovinná soustava sil (paprsky všech sil soustavy leží v jedné rovině) rovinný svazek sil rovinná soustava rovnoběžných sil
3.3 Obecé soustav sl soustava sl seskupeí sl působících a těleso vláští případ: svaek sl (papsk všech sl soustav se potíaí v edo bodě) soustava ovoběžých sl (papsk všech sl soustav sou aváe ovoběžé) ová
VíceJízdní odpory. Téma 4 KVM. Teorie vozidel 1
Jízdní odpoy Téa 4 KVM Teoe vozdel Jízdní odpoy Jízda = překonávání odpoů Velkost jízdních odpoů podňuje paaety jízdy a její hospodánost Jízdní odpoy závsí na: Konstukčních vlastnostech vozdla Na okažté
VíceBIOMECHANIKA DYNAMIKA NEWTONOVY POHYBOVÉ ZÁKONY, VNITŘNÍ A VNĚJŠÍ SÍLY ČASOVÝ A DRÁHOVÝ ÚČINEK SÍLY
BIOMECHANIKA DYNAMIKA NEWTONOVY POHYBOVÉ ZÁKONY, VNITŘNÍ A VNĚJŠÍ SÍLY ČASOVÝ A DRÁHOVÝ ÚČINEK SÍLY ROTAČNÍ POHYB TĚLESA, MOMENT SÍLY, MOMENT SETRVAČNOSTI DYNAMIKA Na rozdíl od kinematiky, která se zabývala
VíceRovnice rovnováhy: ++ =0 x : =0 y : =0 =0,83
Vypočítejte moment síly P = 4500 N k osám x, y, z, je-li a = 0,25 m, b = 0, 03 m, R = 0,06 m, β = 60. Nositelka síly P svírá s tečnou ke kružnici o poloměru R úhel α = 20.. α β P y Uvolnění: # y β! x Rovnice
Vícee²ení testu 1 P íklad 1 v 1 u 1 u 2 v 2 Mechanika a kontinuum NAFY listopadu 2016
e²ení testu Mechania a ontinuu NAFY00 8. listopadu 06 P ílad Zadání: Eletron o ineticé energii E se srazí s valen ní eletrone argonu a ionizuje jej. P i ionizaci se ást energie nalétávajícího eletronu
VíceOBECNÉ ZÁKONY DYNAMIKY TĚLESA S APLIKACÍ NA ROVINNÝ POHYB
OCNÉ ZÁKONY YNMIKY TĚS S PIKCÍ N ROVINNÝ POHY SPCIFIKC PROÉMU Mějme obecným pohybem e pohybující těeo (vz ob.) o tředu hmotnot S (poohový veto nehybnému počátu ouřadncové outavy x y z) na teé v bodech
Více1. Stanovení modulu pružnosti v tahu přímou metodou
. Stanovení moduu pružnost v tahu přímou metodou.. Zadání úohy. Určte modu pružnost v tahu přímou metodou pro dva vzorky různých materáů a výsedky porovnejte s tabukovým hodnotam.. Z naměřených hodnot
Více2.1 Shrnutí základních poznatků
.1 Shnutí základních poznatků S plnostěnnými otujícími kotouči se setkáváme hlavně u paních a spalovacích tubín a tubokompesoů. Matematický model otujících kotoučů můžeme s úspěchem využít např. i při
VíceVYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ PRŮVODCE GB01-P03 MECHANIKA TUHÝCH TĚLES
VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ FAKULTA STAVEBNÍ Prof. RNDr. Zdeněk Chobola,CSc., Vlasta Juránková,CSc. FYZIKA PRŮVODCE GB01-P03 MECHANIKA TUHÝCH TĚLES STUDIJNÍ OPORY PRO STUDIJNÍ PROGRAMY S KOMBINOVANOU
Více3.3 Soustavy sil a silových momentů. soustava sil a momentů = seskupení sil a momentů sil působících na těleso
3.3 Soustav s a sových oetů soustava s a oetů sesupeí s a oetů s působících a těeso váští případ: svae s (paps všech s soustav se potíají v jedo bodě) soustava ovoběžých s (paps všech s soustav jsou aváje
VíceSoustava hmotných bodů
Soustava hmotných bodů Těleso soustava hmotných bodů Tuhé těleso - pevný předmět jehož rozměr se nemění každé těleso se skládá z mnoha částc síla působící na -tou částc výsledná síla působící na předmět
VícePráce vykonaná v elektrickém poli, napětí, potenciál Vzájemná souvislost mezi intenzitou elektrického pole, napětím a potenciálem Práce vykonaná v
Páce vykonaná v eektickém poi, napětí, potenciá Vzájemná souvisost mezi intenzitou eektického poe, napětím a potenciáem Páce vykonaná v eektostatickém poi po uzavřené dáze Gadient skaání funkce Skaání
Víceď š Ú Ž é š š ě ě ě ě ě Ž š Ž ě ě š ť Ú ěš ě ě é š ě Ž ěš ě š é ě š š š ě ěš š Ž Ž é ě ě ě ě é é ě ě é ě Ú ě é ě é ě ť é É Š ě é š ě Ž é é é é ě ě Č é š Ž š š é é Ž š é ě Č š ě ě š ě ěž é é š é ěž é Ž
Více1. Dvě stejné malé kuličky o hmotnosti m, jež jsou souhlasně nabité nábojem Q, jsou 3
lektostatické pole Dvě stejné malé kuličk o hmotnosti m jež jsou souhlasně nabité nábojem jsou pověšen na tenkých nitích stejné délk v kapalině s hustotou 8 g/cm Vpočtěte jakou hustotu ρ musí mít mateiál
Víceí ň š ř ú í í ář á í ář ě ě í é é ě é í í ě ě é á é ř í á í ášé ů ž é á á í ě í á ě á ž ě ř é á ý ž í čá á ý í á í é é á ý ě č č ý á á í áš ě é é ě á
ÚČ É ŘÍ Ě Č Í Č Í Í čá í ř á ý í í á ě ě š é á í á ž é é ě í ří ě ě á í č ž é í á ř íč ů ě á í ě ě ší ý č í í ý í ů í á ý ý í č í ů čá í á ý í í ě í í í ě ř č í ř í á í é ě ě ě ěž ř í š ě á ě í í é ář
Vícevzhledem k ose kolmé na osu geometrickou a procházející hmotným středem válce. c) kužel o poloměru R, výšce h, hmotnosti m
8. Mechanika tuhého tělesa 8.. Základní poznatky Souřadnice x 0, y 0, z 0 hmotného středu tuhého tělesa x = x dm m ( m) 0, y = y dm m ( m) 0, z = z dm m ( m) 0. Poznámka těžiště tuhého tělesa má v homogenním
Více4.1 Shrnutí základních poznatků
4.1 Shrnutí zákadních poznatků V případech příčných deformací přímých prutů- nosníků se zabýváme deformací jejich střednice, tj. spojnice těžiště příčných průřezů. Tuto deformovanou křivku nazýváme průhybová
Víceα = 210 A x =... kn A y =... kn A M =... knm
Vzorový příklad k 1. kontrolnímu testu Konzola Zadání: Vypočtěte složky reakcí a vykreslete průběhy vnitřních sil. A x A M A y y q = kn/m M = - 5kNm A α B c a b d F = 10 kn 1 1 3,5,5 L = 10 x α = 10 A
VíceFYZIKA I. Pohybová rovnice. Prof. RNDr. Vilém Mádr, CSc. Prof. Ing. Libor Hlaváč, Ph.D. Doc. Ing. Irena Hlaváčová, Ph.D. Mgr. Art.
VYSOKÁ ŠKOLA BÁŇSKÁ TECHNICKÁ UNIVERZITA OSTRAVA FAKULTA STROJNÍ FYZIKA I Pohybová rovnce Prof. RNDr. Vlém Mádr, CSc. Prof. Ing. Lbor Hlaváč, Ph.D. Doc. Ing. Irena Hlaváčová, Ph.D. Mgr. Art. Dagmar Mádrová
VíceÚnosnost kompozitních konstrukcí
ČESKÉ VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V PRAZE Fakuta strojní Ústav etadové technky Únosnost kompoztních konstrukcí Optmazační výpočet kompoztních táhe proměnného průřezu Techncká zpráva Pořadové číso: SOF/CLKV/13/8
VíceÚvod do parciálních diferenciálních rovnic. 2 Kanonický tvar lineárních PDR 2. řádu pro funkce
Příklady na cvičení k přednášce NMMA334 Úvod do parciálních diferenciálních rovnic 1 Kanonický tvar lineárních PDR 2. řádu pro funkce dvou proměnných 1. Určete typ parciální diferenciální rovnice u xx
VíceZáklady elektrotechniky
Základy elektrotechniky 3. přednáška Řešení obvodů napájených haronický napětí v ustálené stavu ZÁKADNÍ POJMY Časový průběh haronického napětí: kde: U u U. sin( t ϕ ) - axiální hodnota [V] - úhlový kitočet
Více3. Celistvé výrazy a jejich úprava 3.1. Číselné výrazy
. Celistvé výrazy a jejich úprava.1. Číselné výrazy 8. ročník. Celistvé výrazy a jejich úprava Proměnná je znak, zpravidla ve tvaru písmene, který zastupuje čísla z dané množiny čísel. Většinou se setkáváme
Vícedynamika hmotného bodu, pohybová rovnice, d Alembertůvprincip, dva druhy úloh v dynamice, zákony o zachování / změně
Dnaika I,. přednáška Oba přednášk : dnaika otnéo bodu, pobová ovnice, d lebetůvpincip, dva du úlo v dnaice, zákon o zacování / zěně Doba tudia : ai odina Cíl přednášk : eznáit tudent e základníi zákonitoti
VíceDiferenciální operátory vektorové analýzy verze 1.1
Úvod Difeenciální opeátoy vektoové analýzy veze. Následující text popisuje difeenciální opeátoy vektoové analýzy. Měl by sloužit především studentům předmětu MATEMAT na Univezitě Hadec Kálové k přípavě
VíceA x A y. α = 30. B y. A x =... kn A y =... kn B y =... kn. Vykreslení N, V, M. q = 2kN/m M = 5kNm. F = 10 kn A c a b d ,5 2,5 L = 10
Vzorový příklad k 1. kontrolnímu testu Prostý nosník Zadání: Vypočtěte složky reakcí a vykreslete průběhy vnitřních sil. A x A y y q = kn/m M = 5kNm F = 10 kn A c a b d 1 1 3,5,5 L = 10 α B B y x α = 30
VíceFAKULTA STAVEBNÍ. Stavební statika. Telefon: WWW:
VYSOKÁ ŠKOLA BÁŇSKÁ TECHNICKÁ UNIVERZITA OSTRAVA FAKULTA STAVEBNÍ Stavební statika Přednáška 2 pro kombinované studium Jiří Brožovský Kancelář: LP C 303/1 Telefon: 597 321 321 E-mail: jiri.brozovsky@vsb.cz
VíceHlavní body. Keplerovy zákony Newtonův gravitační zákon. Konzervativní pole. Gravitační pole v blízkosti Země Planetární pohyby
Úvod do gavitace Hlavní body Kepleovy zákony Newtonův gavitační zákon Gavitační pole v blízkosti Země Planetání pohyby Konzevativní pole Potenciál a potenciální enegie Vztah intenzity a potenciálu Úvod
Více3.9. Energie magnetického pole
3.9. nergie agnetického poe 1. Uět odvodit energii agnetického poe cívky tak, aby bya vyjádřena poocí paraetrů obvodu (I a L).. Znát vztah pro energii agnetického poe cívky jako funkci veičin charakterizujících
VíceTéma 1 Deformace staticky určitých prutových konstrukcí
Stavební mechanka, 2.ročník bakaářského studa AST Téma 1 Deformace statck určtých prutových konstrukcí Katedra stavební mechank Fakuta stavební, VŠB - Techncká unverzta Ostrava Stavební statka - přednášející
Více2199, , , ,- 1699,- 499,- 899,- -36% místo 2499,- místo 2 699,- místo 2 799,- místo 2 499,- místo 899,- místo %
h M š h g M? f h VÝZV š ě f V x h ý č hš č h ý š % Š I Š I Z J I U Z Á Z I I UV Y Ě J! M B Y É Č V Y Á! š ý h g ý š š ů J % 7 J I š š ť V g š 7 č f g ú č Ž M Ř J M Š M U ÝM UM Ú Ě Ů f ž M % I g h ě : x
VíceKulová plocha, koule, množiny bodů
Kulová plocha, koule, množiny bodů 1.Metodou souřadnic vyšetřete množinu všech bodů X roviny, které mají stejnou vzdálenost od dvou rovnoběžek p, q ležících v rovině. Zvolím p...osa x y =, q... y = 4,
VíceStavební mechanika 1 (K132SM01)
Stavebí mechaka (K32S) Předáší: doc. Ig. atěj Lepš, Ph.D. Kateda mechak K32 místost D234 koutace Čt 9:3-: e-ma: matej.eps@fsv.cvut.c http://mech.fsv.cvut.c/~eps/teachg/de.htm 4. Soustav s a statckých mometů
VíceStatika soustavy těles.
Statika soustavy těles Základy mechaniky, 6 přednáška Obsah přednášky : uvolňování soustavy těles, sestavování rovnic rovnováhy a řešení reakcí, statická určitost, neurčitost a pohyblivost, prut a jeho
VíceVYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ PRŮVODCE GB01-P01 KINEMATIKA HMOTNÉHO BODU
VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ FAKULTA STAVEBNÍ Prof. Ing. Bohumil Koktavý,CSc. FYZIKA PRŮVODCE GB01-P01 KINEMATIKA HMOTNÉHO BODU STUDIJNÍ OPORY PRO STUDIJNÍ PROGRAMY S KOMBINOVANOU FORMOU STUDIA 2 OBSAH
VíceŠROUBOVICE. 1) Šroubový pohyb. 2) Základní pojmy a konstrukce
1) Šroubový pohyb ŠROUBOVICE Šroubový pohyb vznikne složením dvou pohybů : otočení kolem dané osy o a posunutí ve směru této osy. Velikost posunutí je přitom přímo úměrná otočení. Konstantou této přímé
Více1 Tuhé těleso a jeho pohyb
1 Tuhé těleso a jeho pohyb Tuhé těleso (TT) působením vnějších sil se nemění jeho tvar ani objem nedochází k jeho deformaci neuvažuje se jeho částicová struktura, těleso považujeme za tzv. kontinuum spojité
VíceLiteratura SETRVAČNÍKY A JEJICH APLIKACE. Obsah. [1] Brdička, M., Hladík, A.: Teoretická mechanika. Akademia, Praha 1987.
teatua [1] Bdčka,., Hladík, A.: Teoetcká mechanka. Akadema, Paha 1987. [] Gonda, J.: Dnamka pe nženeov. Vdavatel stvo SAV, Batslava 1966. [3] Hoák, Z., Kupka, F., Šndelář, V.: Techncká fzka. SNT, Paha
VíceCvičení Na těleso působí napětí v rovině xy a jeho napěťový stav je popsán tenzorem napětí (
Cvičení 11 1. Na těleso působí napětí v rovině xy a jeho napěťový stav je popsán tenzorem napětí ( σxx τ xy τ xy σ yy ) (a) Najděte vyjádření tenzoru napětí v soustavě souřadnic pootočené v rovině xy o
Víceí í ú ř Í ř í á í é é é Í á ý ň ř í š í č í í á í í é í í í á á ó ě Í í ě í í í í í řá ů čč ř č á í í í ě á ě ě í á í š ť Í ě Í ř ě í ě č Í ř é č š ě
ú ř Í ř á é é é Í á ý ň ř š č á é á á ó Í řá ů čč ř č á á á š ť Í Í ř č Í ř é č š á č ý č é ó á č ř ů á č č š á ů á Í á á é č ú ó ť ý Í ř č é Í č š á ř á é á ř á ř ů ř ř á áž á Í ý é é č ý čů á é é é č
Více1. Náhodný vektor (X, Y ) má diskrétní rozdělení s pravděpodobnostní funkcí p, kde. p(x, y) = a(x + y + 1), x, y {0, 1, 2}.
VIII. Náhodný vektor. Náhodný vektor (X, Y má diskrétní rozdělení s pravděpodobnostní funkcí p, kde p(x, y a(x + y +, x, y {,, }. a Určete číslo a a napište tabulku pravděpodobnostní funkce p. Řešení:
VíceKinematika tuhého tělesa
Kinematika tuhého tělesa Pet Šidlof TECHNICKÁ UNIVERZITA V LIERCI Fakulta mechatoniky, infomatiky a mezioboových studií Tento mateiál vznikl v ámci pojektu ESF CZ.1.07/2.2.00/07.0247 Reflexe požadavků
Více4. Napjatost v bodě tělesa
p04 1 4. Napjatost v bodě tělesa Předpokládejme, že bod C je nebezpečným bodem tělesa a pro zabránění vzniku mezních stavů je m.j. třeba zaručit, že napětí v tomto bodě nepřesáhne definované mezní hodnoty.
Vícek n ( k) n k F n N n C F n F n C F F q n N C F n k 0 C [n, k] [n, k] q C [n, k] k n C C (n k) n C u C u T = T. [n, k] C (n k) n T = k (n k). F n N u = (u 1,..., u n ) v = (v 1,..., v n ) F n d(u, v) u
VíceU218 Ústav procesní a zpracovatelské techniky FS ČVUT v Praze. Seminář z PHTH. 3. ročník. Fakulta strojní ČVUT v Praze
U218 Ústav procesní a zpracovatelské techniky FS ČVU v Praze Seminář z PHH 3. ročník Fakulta strojní ČVU v Praze U218 - Ústav procesní a zpracovatelské techniky 1 Seminář z PHH - eplo U218 Ústav procesní
VíceFyzika. Fyzikální veličina - je mírou fyzikální vlastnosti, kterou na základě měření vyjadřujeme ve zvolených jednotkách
Fyzika Studuje objekty neživé příody a vztahy mezi nimi Na základě pozoování a pokusů studuje obecné vlastnosti látek a polí, indukcí dospívá k obecným kvantitativním zákonům a uvádí je v logickou soustavu
VíceTENSOR NAPĚTÍ A DEFORMACE. Obrázek 1: Volba souřadnicového systému
TENSOR NAPĚTÍ A DEFORMACE Obrázek 1: Volba souřadnicového systému Pole posunutí, deformace, napětí v materiálovém bodě {u} = { u v w } T (1) Obecně 9 složek pole napětí lze uspořádat do matice [3x3] -
VícePříklady z teoretické mechaniky pro domácí počítání
Příklady z teoretické mechaniky pro domácí počítání Doporučujeme spočítat příklady za nejméně 30 bodů. http://www.physics.muni.cz/~tomtyc/mech-prik.ps http://www.physics.muni.cz/~tomtyc/mech-prik.pdf 1.
VíceELEKTŘINA A MAGNETIZMUS Řešené úlohy a postupy: Spojité rozložení náboje
EEKTŘINA A MAGNETIZMUS Řešené úlohy a postupy: Spojité ozložení náboje Pete Doumashkin MIT 006, překlad: Jan Pacák (007) Obsah. SPOJITÉ OZOŽENÍ NÁBOJE.1 ÚKOY. AGOITMY PO ŘEŠENÍ POBÉMU ÚOHA 1: SPOJITÉ OZOŽENÍ
VíceDigitální učební materiál
Číso pojeku Název pojeku Číso a název šabony kíčové akvy Dgání učební maeá CZ..7/.5./34.8 Zkvanění výuky posředncvím ICT III/ Inovace a zkvanění výuky posředncvím ICT Příjemce podpoy Gymnázum, Jevíčko,
Víceš ý é á ě ý ěž é á áž íž š í á š íř á ší ř í ě ž é ž š ř í í ě ž á á íž č í ě í í ě á í á č ž á ý ě š ť ř ů ý ř í é á ž í éč é í č ý á ň á í ž ě á í ž
Š Í Ř Ě É Í Ř Á Ř Á Í É á ý á ý í é á í ž č í é ř ý č í í í ý žš ě á í é í ě í í ě é á ž š č í í ů á č é á š ú ž í ř á í á é í úč ý ěšé í í é á ř é íú é í ů ří š í á í ří š á ě í í š ř í ž í ě á ž é ě
VíceŘešení úloh 1. kola 60. ročníku fyzikální olympiády. Kategorie B Autoři úloh: J. Thomas (1, 2, 3, 4, 5, 7), M. Jarešová (6)
Řešení úoh 1. koa 60. ročníku fyzikání oympiády. Kategorie B Autoři úoh: J. Thomas (1, 2, 3, 4, 5, 7), M. Jarešová (6) h 1.a) Protože vzdáenost bodů K a O je cos α, je doba etu kuičky z bodu K do bodu
VíceStatika 1. Úvod & Soustavy sil. Miroslav Vokáč 22. února ČVUT v Praze, Fakulta architektury. Statika 1. M. Vokáč.
1. přednáška Úvod & Miroslav Vokáč miroslav.vokac@cvut.cz ČVUT v Praze, Fakulta architektury 22. února 2016 Konzultační hodiny Ing. Miroslav Vokáč, Ph.D. Kloknerův ústav, ČVUT v Praze Šolínova 7 166 08
VíceTěžiště. Fyzikální význam těžiště:
ěžště Fykální výnam těžště: a) hmotný bod se soustředěnou hmotností útvaru b) bod, ve kterém le hmotný útvar vystavený tíe podepřít prot posunutí anž by docháelo k rotac ěžště je chápáno jako statcký střed
Víceý í í ší á í ž í í í á áš í á í ř ť Í ý á íž ý š ý č é é Č ř ú í í ý á í Ž í í ř č ě Í í č é í ář á ě í ř á ů í í ší á í í Í é š ě í ž ť ů ě ý í č í á
Á Í á é é é ý é ě š í č é ř á éčá č ý ý é í í žč ř Ž í š ý ě č é š ě ý ě ší ěž é ě čá í í č ýý á í í íš Š ý ě č é š ář í ů í í č í ů é á é č ý í á á č é í á é ě ž ý ý ě á á í á í ř ě á ý ů ý á í áš ě ě
VíceMATEMATIKA II - vybrané úlohy ze zkoušek ( 2015)
MATEMATIKA II - vybrané úlohy ze zkoušek ( 2015 doplněné o další úlohy 13. 4. 2015 Nalezené nesrovnalosti ve výsledcích nebo připomínky k tomuto souboru sdělte laskavě F. Mrázovi ( e-mail: Frantisek.Mraz@fs.cvut.cz.
VíceObsah. 2 Moment síly Dvojice sil Rozklad sil 4. 6 Rovnováha 5. 7 Kinetická energie tuhého tělesa 6. 8 Jednoduché stroje 8
Obsah 1 Tuhé těleso 1 2 Moment síly 2 3 Skládání sil 3 3.1 Skládání dvou různoběžných sil................. 3 3.2 Skládání dvou rovnoběžných, různě velkých sil......... 3 3.3 Dvojice sil.............................
Víceš É á ě á š Í Í ě Í š áě í š í Ž í í Ží é ě á Í í á í ě á š í í ě ě Ž é Ž čá á á ě ě á á í á Ť á ě ňí ě ž á í Í á í Ž ě á á ň ě é á á í áč éí Úň í í Ž
áš Ó á Á Ý Í Í Ó š á ň í čí á é é áň č ň č á ě á é í č á Í č é Ž í á é č é Ó ě é í Ž ě č é é á Ž ňí ě Ď íž š í ě á á í á Ť á ě á ŽÍí Ž í Ó ě Ž í ě Ž á í é ě ší á ě Ď ě é é š Ó Ó á Ž ě í á í í Í í í ň Ž
VíceŤ ě ě ě á č á ž č ě ž ě ž č á ě š Ť ě č ž á ě č ě ž Ť č č ž Ť ž š á ě ž ě ž ž ě ě Ěá á á Ťš č á ě š č č š ěž ě č ě á ě č š ď ě ž á č ž ť á ť ě č ť ž Ž č ě č á á á á ě ž á ě á ě ž á á áž č ž ě ě á ž ě á
Více1. Přímka a její části
. Přímka a její části přímka v rovině, v prostoru, přímka jako graf funkce, konstrukce přímky nebo úsečky, analytická geometrie přímky, přímka jako tečna grafu, přímka a kuželosečka Přímka v rovině a v
Více+ 2y y = nf ; x 0. závisí pouze na vzdálenosti bodu (x, y) od počátku, vyhovuje rovnici. y F x x F y = 0. x y. x x + y F. y = F
Příkad 1 ( y ) Dokažte, že funkce F (x, y) = x n f x 2, kde f je spojitě diferencovatelná funkce, vyhovuje vztahu x F x + 2y F y = nf ; x 0 Ukažte, že každá funkce F (x, y), která má spojité parciální
VíceFYZIKA I. Kyvadlový pohyb. Prof. RNDr. Vilém Mádr, CSc. Prof. Ing. Libor Hlaváč, Ph.D. Doc. Ing. Irena Hlaváčová, Ph.D. Mgr. Art.
VYSOKÁ ŠKOLA BÁŇSKÁ TECHNICKÁ UNIVERZITA OSTRAVA FAKULTA STRONÍ FYZIKA I Kyvadový pohyb Prof. RNDr. Viém Mádr, CSc. Prof. Ing. Libor Haváč, Ph.D. Doc. Ing. Irena Haváčová, Ph.D. Mgr. Art. Dagmar Mádrová
Víceí é é á š ě í ý ž ď í é žřá čí ř é č í čí á ř á čí é á á á ž ď ř ú ě á í ý ž á ř š í ž ě á š ř ý ř á č í ř á ď ě á á í ě í á ďí é ď ř í č ř ž ř á é č
ť ď ě ý Ž ý Ž ě ř šá ú é ě é žč ě á ó ž á ě č ď ě ž ří šě í á Ž é á ě č é é ě ě é ě ě ž žě ě řě ě ý á í ě ď ě á ž é á ě ý č ě áú ě á ýž ě ý ú í á ž č ř á ěž ěžš ž ó ě é á ř ě ř ě ž ě á ý í ý š ší á ě ší
Víceá í ý ť é ó Í č é ě é Í Í ú Ž Í é í á á ý á ý ě ť é ť á í č čť š é ť Ě í í č á á á á ě í ě ř ě Í š ů ě ř ů ú í ý Í ý é á í č á á ž é ř ř š š ý ý ú áš
ý ť é ó Í č é ě é Í Í ú Ž Í é ý ý ě ť é ť č čť š é ť Ě č ě ě ě Í š ů ě ů ú ý Í ý é č ž é š š ý ý ú š ě Í č Í Í ú ě Á Í ť Í ě Í š š ň ú č š Ů Í č ď š éí é Č ě ů ý ó ěž š ě ť Í ž ě Č Í ý é Í ÁÉ ň ů Ů ě ú
Víceý á ů ř á á í č ý á í ž é í ř á á č á á á í á š á í é š á ý š ě ě ň ý ěř á í ě ž á ý é čí ž í í Á č ý ě ý ů č ý á á í ř í á á ý á á é ž ě č é á ě á í
Í Á Ě É Í ů ě í ř á í č á ý ě ě á á ň č é č é ž ř á í í í čí í í í č á ř á ě ů ě ž č ý á á ř í í ý í ě ž ý á í ý á ř ž á ž ů ě ší ž í č ý í ů á í á š ří á í č ř í í ů á í á á ě ž ří í í ří á š á á é ž
Víceř ř ř š ě ř ř é š é ř ř š ě
ř ř š ě ř ř ř š ě ř ř é š é ř ř š ě ř ů ě Ý É Č Č Ť č Ď č ě č ě Š ě Ž čé š š ě é ě š Í ŽČ ě é ě é é ť Ž é č ř ř ř ř Í Á Á Ř ř Í č éč ř ř Í č éč Í ý č č é č Í Ů ž Í Ů č ě š ě é ď ď ř Ů č ě ž é ó ř é é Ů
VíceÍ š Č é ý ý č Š č ůš é ž ř ř ř ů ř ý ř č é š ď ž Ž ř úř é š ř š ý ú ů ů č é Ž š š š é é č š Š é é š ř éř š š ý š é š ř š š é é č ů ď ž Í ž ů šů ů š é
Š é š ř ůč é ř ý č ř ý ř ů ž š č é é ý č ý ř š ů ýž ý š ř é é ý ý ů ý ž ř ů ý ř ů é ř ď ú é é Í ň é ó ů ř ý ž č é č é Á Í É Š Ž é ř ř š é ř ř é ř ž ý řů č Í š ý ý ý ř é é ž é é č é č ú ů ů é é é ý ůč é
VíceKapitola 5. Seznámíme se ze základními vlastnostmi elipsy, hyperboly a paraboly, které
Kapitola 5 Kuželosečky Seznámíme se ze základními vlastnostmi elipsy, hyperboly a paraboly, které společně s kružnicí jsou známy pod společným názvem kuželosečky. Říká se jim tak proto, že každou z nich
Více