OBECNÉ ZÁKONY DYNAMIKY TĚLESA S APLIKACÍ NA ROVINNÝ POHYB
|
|
- Luboš Malý
- před 5 lety
- Počet zobrazení:
Transkript
1 OCNÉ ZÁKONY YNMIKY TĚS S PIKCÍ N ROVINNÝ POHY SPCIFIKC PROÉMU Mějme obecným pohybem e pohybující těeo (vz ob.) o tředu hmotnot S (poohový veto nehybnému počátu ouřadncové outavy x y z) na teé v bodech (poohové vetoy vzhedem ) půobí tatcé íy F (.. n). ŘŠNÍ Vytněme na těee bovoný eement hmotnot dm (poohový veto vzhedem počátu a poohový veto ρ vzhedem e tředu hmotnot S). Tento eement (bod) e pohybuje oamžtým zychením a. Pode. Newtonova pncpu na eement půobí eementání dynamcá (et-vačná) ía d a dm. Přeuňme tuto íu na ovnoběžnou noteu do počátu za oučaného přpojení eementání ové dvojce (záadní věta taty - Mechana I) dm a dm. Vzné eementání íy a dvojce od všech eementů ečteme (tj. z ntegujeme). V nehybném počátu jme tedy etvačné účny nahad výednou dynamcou (etvačnou) ou d a dm () a etvačnou dvojcí M m m dm ( a dm). () Pode embetova pncpu jou etvačné a tatcé účny v ovnováze. Patí tedy (tatcé íy F ovněž přeouváme do počátu za přpojení příušných dvojc) F + ; ( F ) + M. (3) evujeme- nyní defnc tředu hmotnot (3.) pode čau dotáváme př ontantní hmotnot potupně mv v dm d H H
2 což je vatně anaoge pvní věty o pohybu tředu hmotnot outavy hmotných bodů patná po těeo (jaožto neonečnou outavu bodů). aší čaovou devací dotaneme m a a dm (4) F pode () a (3). Vzný výaz nám dává dva výedy: ) Říá že výedná etvačná ía (v nehybném počátu) je záponě vzatý hmotnotní náobe zychení tředu hmotnot těea. Pode tohoto zychení učujeme tedy etvačnou íu. ) Rovnc ma F ze chápat jao vetoovou ovou pohybovou ovnc pohybu těea potože jejím ozepáním do měů ouřadncových o učujeme (př znaot zatížení F ) pohyb tředu hmotnot těea. Vyjádřeme nyní veto momentu hybnot těea nehybnému počátu. Pode defnce je ( v) dm. (5) Z obázu je zřejmé že + ρ taže čaovou devací oud v v + v de v je eatvní ychot eementu těea vůč pohybujícímu e tředu hmotnot. oazením do předchozího výazu dotáváme potupně + ρ v + v dm v dm + v dm + ρ v dm + + ( ρ v ) dm ( v ) dm + v dm + ρdm v + ( ρ v ) dm potože a v jou na eementu dm nezávé vetoy. Pvní čítanec (6) upavíme jao ( v ) dm mv H pode. věty o pohybu tředu hmotnot. uhý a třetí čítanec jou nuové potože pode defnce tředu hmotnot je ρ dm m ρ v dm mv de ρ je poohový veto tředu hmotnot vzhedem e tředu hmotnot (nuový veto) a v je eatvní ychot tředu hmotnot vůč tředu hmotnot (taé nuový veto). Poední čítanec (6) označíme jao ( ρ v ) dm (7) a má význam momentu hybnot těea vzhedem pohybujícímu e tředu hmotnot. Ceem po doazení do (6) vznne (6)
3 H +. (8) Moment hybnot těea nehybnému počátu je (vetoovým) oučtem momentu hybnot těea outředěného do tředu hmotnot a momentu hybnot vůč pohybujícímu e tředu hmotnot. Nyní počítáme moment hybnot. Jetže ozad v v + v je záadní je duhotná ychot v ychot fécého pohybu e tředem ve tředu hmotnot. xtuje tedy veto ω úhové ychot tohoto pohybu ta že v ω ρ (vz Mechana I nemata). oazením do (7) máme [ ρ ( ω ρ )] dm ω ρ dm ρ ( ω ρ )dm. (9) Zde byo použto záadního vztahu po úpavu dvojného vetoového oučnu a ( b c) b( a c) c( a b) přčemž a c ρ b ω. Symboem x je označován vetoový oučn ymboem. aání oučn a bez ymbou náobe vetou aáem. Navíc veto ω je poečný po ceé těeo (nezávý na eementu) taže jej ze vytnout před ntegá. Vezměme nyní ouřadncový ytém oam ovnoběžným nehybným ytémem x y z teý má počáte ve tředu hmotnot a poouvá e ním. V tomto ytému ω ω ω ω ; ρ ;. Rozpem poedního vetoového nechť [ ] [ ] [ ] vztahu (9) do tato defnovaných ože máme ω ω ω ( + + ) dm ( ω + ω + ω ) ( + + ) dm ( ω + ω + ω ) Roznáobením a ečtením ntegandů oud ω ( + + ) dm ( ω + ω + ω ) ω ω ( + ) dm ω ( + ) dm ω dm ω ( + ) dm ω dm ω dm ω dm dm dm dm. dm dm. Pode defnce oových momentů etvačnot a devačních momentů oud I ω ω ω ω + I ω ω ω ω + I ω. Vzhedem matcovému náobení zavedením matce etvačnot vetoů [ ] T a [ ω ω ω ] ω máme I a (oupcových)
4 I ω. () Veto momentu hybnot poouvajícímu e tředu hmotnot je dán matcovým náobem matce etvačnot a vetoem úhové ychot (oamžté) eatvního fécého pohybu. Oba vetoy matce jou vyjádřeny v ytému počátem v (pohybujícím e) tředu hmotnot oam ovnoběžným nehybným ytémem x y z. evujme nyní (5) pode čau. Zíáme d ( v v) dm ( a) dm +. Pvní čítanec jet vša nuový jaožto vetoový oučn oneáních vetoů. uhý čítanec upavíme potupně pode () a (3). Zíáme ta d M ( F ). () Vzný výaz nám dává opět dva výedy: ) Setvačná dvojce př náhadě v nehybném počátu je záponě vzatá čaová devace momentu hybnot těea onomu počátu. ) Rovnc d ( ) ze chápat jao vetoovou momentovou pohybovou ovnc z níž ozepáním do obecně tří o učujeme př znaot zatížení večny popující moment hybnot. evujeme nyní pode čau výaz (8). Zíáme d v mv + m a F d +. () Pvní čítanec je nuový (vetoový oučn oneáních vetoů). uhý čítanec má pode (4) hodnotu m a F. oadíme- tento výaz a () do () obdžíme d ( F ) F + odud d [( ) F ] ( F ) ρ (3) vzhedem obázu na taně edm. Pode embetova pncpu je pavá tana (3) etvačnou dvojcí M př náhadě eementáních etvačných v pohybujícím e tředu hmotnot. Výaz (3) ze též chápat jao vetoovou momentovou pohybovou ovnc ze teé př znaot zatížení učíme paamety duhotného fécého pohybu.
5 Závěem odvoďme ještě vztahy po výpočet netcé enege pohybujícího e těea př ozadu ve tředu hmotnot S. Pode defnce d v dm. Po doazení vztahu po ychot eementu ze záadního ozadu v těžšt potupně máme ( v + v) ( v + v) dm v dm + v v dm + v dm m m m potože ychot těžště nezáví na pooze eementu a tedy je j možno vytnout před ntegá. uhý čítanec předchozího výazu je nuový potože devací defnčního vztahu po poohu tředu hmotnot máme v dm v m a v jaožto eatvní ychot těžště (vzhedem těžšt). Poední vztah po netcou eneg poto přepíšeme jao m v + v dm. (4) Výaz vyjadřuje tzv. Köngovu větu: Knetcá enege těea př záadním ozadu ve tředu hmotnot (oba předpoady jou nutné) je ovna oučtu netcé enege od unášvého pouvu (chápán jao pohyb bodu hmotnotí outředěnou do S) a netcé enege duhotného fécého pohybu. Vyjádříme ještě tuto večnu. oazením v ω ρ jen do jednoho čntee a úpavou zíáme v dm v ( ω ρ) dm ω ( ρ v ) dm. Použ jme přtom vztahu po úpavu aáně vetoového oučnu ve tvau a ( b c ) b ( c a) c ( a b). Integá vpavo je pode (7). Poto v dm ω a po doazení do Köngovy věty (4) Uvážíme- vetoy ω a přepat na Po doazení z () onečně m v + ω. ve tvau oupcových vetoů (matc) ze předchozí výaz + T m v ω. m ω T I ω +. (5) v uhý čítanec je vadatcá foma v ouřadncích vetou ω matcí etvačnot jaožto matcí této vadatcé fomy. Potože výedem je aá jenž jet nezávý na vobě
6 ouřadncového ytému patí (5) ať už I a ω je vyjádřeno v pevném nebo těeem pojeném ouřadncovém ytému. PIKC PRO ROVINNÉ POHYY TĚS Řešíme- pohyb těea potupujeme (podobně jao u bodu) metodou uvoňování. Uvoníme myšeným řezy těeo od jeho vazeb ámu a pode vazeb (v ovně otační vavá pouvná a obecná) přpojíme příušné nezávé ožy eací. áe těeo zatížíme tatcým ačním účny (tíhy třecí účny atd.) a pode duhu pohybu přpojíme dynamcé etvačné účny. Statcé a dynamcé účny tvoří ovnovážnou ovou outavu. Pode typu ové outavy fomuujeme patřčný počet podmíne ovnováhy (něteé jou povnně momentové vz MCHNIK I). Matematcým vyoučením eací z těchto podmíne zíáme tzv. vatní pohybové ovnce. Je jch to o má těeo tupňů vonot a jou to dfeencání ovnce. Jejch vyřešením zíáme nematcé večny (výchyy ychot zychení) doonae popující pohyb těea v bovoném čae. Př znaot těchto nematcých večn (tedy až př znaot pohybu) z agebacých ovnc vzných vyučováním eací ze zíat čaové závot eací ve vazbách. Je tedy patno že ja po řešení pohybu ta po řešení eací je nutno znát etvačné účny na těeo půobící. Po ovnný pohyb těea e vyjádřením etvačných účnů pode duhu pohybu ohedem na výedy obecné aptoy budeme dáe zabývat.. POSUVNÝ POHY V tomto případě nahadíme eementání etvačné účny na jednotvé body ve tředu hmotnot (pohybujícím e). V tomto bodě pode (4) půobí etvačná ía. Př tomto pohybu má mě totožný jao zychení těea (všechny body př pouvu mají tejná zychení) my opačný než zychení a veot ma. Zychení tředu hmotnot (tejně jao všech otatních bodů) má ožy pode řvy po teé e těeo poouvá. Např. př pouvu po užnc je a a t + an de a t je tečná oža zychení o veot a t α a nomáová (dotředvá) oža zychení a n má veot a n ω přčemž je poomě užnce po níž e těeo poouvá úhovou ychotí ω a úhovým zychením α. Příušné etvačné účny jou tečná etvačná ía T mα (pot α ) a oředvá ía O mω (od tředu užnce). Obě íy půobí ve tředu hmotnot těea.. ROTC KOM HVNÍ CNTRÁNÍ OSY STRVČNOSTI Potože oa otace je centání třed hmotnot e nepohybuje. Jet poto a o a pode (4) je o. Na tato e pohybující těeo půobí pouze etvačná dvojce. Voíme- třed hmotnot za počáte nehybné outavy x y z jet pode (3) tato dvojce d M S. (6) Nechť oa otace je oa x. Vome ještě ouřadncový ytém ( x) jenž bude pevně pojený těeem (bude ním otovat). Vyjádříme- vetoy a ω jaož matc etvačnot I v tomto ytému dotaneme pode ()
7 I ω I ω I I potože je havní oa etvačnot a tudíž a záoveň oa je oou otace taže veto ω má pouze - ovou ožu ovnou ω. Je tedy I ω. (7) Pode (6) je nutno devovat pode čau ovšem jaoby byo vyjádřeno v nepohybvé (nebo jen poouvající e) ouřadncové outavě. Naše outava vša otuje. Potože otace e děje oem oy x teá př otac nemění vůj jednotový veto má devace (7) v ytému tejný tva jao v ytému x y z. Setvačná dvojce pode (6) a (7) půobí oem oy otace a má veot I α a my pot ótování úhového zychení. Knetcá enege je pode Köngovy věty po vyjádření I ω v ytému oud v o ovna ω T I ω taže po I ω. (8) 3. ROTC KOM HVNÍ OSY STRVČNOSTI Střed hmotnot není na oe otace nýbž je od ní vzdáen o vzdáenot e. Poto e tento bod pohybuje po užnc e tředem na oe otace o pooměu e. Pode (4) etvačná ía (nahazena v nehybném bodě na oe počátem ouřadncového ytému x y z) m a. Zychení tředu hmotnot a má př zmíněném pohybu ožy a at + an. Tečná oža má veot α e a my příůtu α. Nomáová oža (dotředvé zychení) má veot e ω a my do tředu užnce po teé e pohybuje třed hmotnot. Těmto ožám zychení budou odpovídat příušné ožy etvačné íy. Jedná e o tečnou etvačnou íu
8 T o veot T meα pot příůtu α oředvou íu O o veot O m eω jdoucí od tředu užnce po níž e pohybuje třed hmotnot. Obě íy jou nahazeny v nehybném počátu ouřadncového ytému x y z (a tedy nov ve tředu hmotnot). Potože oa otace je havní oou etvačnot učíme tejně jao v předchozím oavc že etvačná dvojce je M α I x oem oy x. Oa x ( - vz oavec výše) vša nepochází tředem hmotnot. Př znaot momentu etvačnot oe pocházející tředem hmotnot je třeba po přepočet použít Steneovu větu. Knetcá enege je pode Köngovy věty ovna mv + I x ω de v je ychot tředu hmotnot a ω úhová ychot duhotné otace př ozadu v S. Moment etvačnot I x jet oe x jdoucí ovnoběžně x tředem hmotnot. Zřejmě v eω taže ( me + ) ω. I x Pode Steneovy věty vša m e + I x I x. Poto po netcou eneg patí tejný vztah (8) ovšem oový moment etvačnot je e utečné oe otace (tedy oe zde nepocházející tředem hmotnot). 4. ROTC KOM OCNÉ OSY Potože oa otace není centání půobí ve zvoeném počátu na oe otace (vz ob.) tečná etvačná ía T a oředvá ía o od uhového pohybu tředu hmotnot tejně jao v předchozím oavc. Setvačná dvojce vša pode (3) má tva d o M. (9) Jetže zavedeme ouřadncový ytém pojený těeem (vz ob. oa x je oou otace) má matce etvačnot vůč němu potože oa není havní obecný tva. Pode () teý můžeme ve tejném tvau odvo po ouřadncovou outavu nepocházející tředem hmotnot je v ytému. I ω I ω o I ω I ω () I ω potože veto ω má opět pouze - ovou ožu. Moment hybnot má vša nyní všechny tř ožy. evac (9) je poto nutno povét včetně devace pohybujících e jednotových vetoů měů o a. V nematce by odvozen výaz po devac vetou c v otujícím ouřadncovém ytému (úhovou ychotí ω ) ve tvau d c d c x y z + ω c. Použtím vztahu po veto momentu hybnot v () máme o
9 d o x y z j d o M + ω I ω ω de j jou po řadě jednotové vetoy měů nepohybvých ouřadncových o. Rozpem detemnantu pode pvů pvního řádu oud dotáváme Poto I α M α + j ω ω. M α I α α α + ω ω ω. () Na těeo otující oem obecné oy půobí pět ože etvačných účnů. Tečná etvačná ía T oředvá ía o (vz výše) a tř ožy etvačné dvojce do měů o otujících těeem o veotech (včetně znaméne) daných v (). Poznáma: Čatým případem je tav dy oa otace ce není havní ae oa ano. Jedná e např. o otac tyčí č dee umítěných do ovny (obecněj o otac těe po něž je ovna ovnou ymete). Pa a etvačná dvojce má tva M I α α ω Jedná- e navíc o ovnoměnou otac ( α ) půobí jedná oža etvačné dvojce adně oem oy o veot. ω. Komě toho v případě ovnoměné otace půobí v počátu ouřadncového ytému už pouze oředvá ía veot O m eω. 5. OCNÝ ROVINNÝ POHY Setvačné účny na těeo onající obecný ovnný pohyb jou zřejmě upepozcí etvačných účnů od unášvého pouvu a od duhotné otace př záadním ozadu v bovoném efeenčním bodě. Uvažujeme- těeo dy ovna pohybu je ovnou ymete tohoto těea je oa duhotné otace (teá pochází bodem omo na ovnu pohybu) vždy havní oou etvačnot. Je- bod navíc tředem hmotnot S je doonce havní centání oou. Poto př tvobě etvačných účnů na těeo onající obecný ovnný pohyb ozšme dva případy pode ncdence efeenčního bodu ozadu e tředem hmotnot S těea. ) S oa duhotné otace je havní centání oou etvačnot. Jedným etvačným účnem od duhotné otace je etvačná dvojce M α pot myu ótování α I
10 (vz ob.). Setvačným účnem od unášvého pouvu je ve tředu hmotnot nahazená etvačná ía ma ma (potože př unášvém pouvu zychení všech bodů těea jou tejná). Konétní ožy této íy ouvejí typem unášvého pouvu (a tedy e ožam zychení a ). Je- např. unášvý pouv po užnc pooměu úhovou ychotí ω a úhovým zychením α (jné než úhové zychení α duhotné otace) bude etvačná ía ve tředu hmotnot mít tečnou ožu T pot myu ótování α o veot α a oředvou ožu O o veot ω. ) S oa duhotné otace je pouze havní oou etvačnot. Komě etvačného účnu M α I ve fomě dvojce pot ótování úhového zychení duhotné otace příuší této duhotné otac ještě tečná etvačná ía T ótovaná pot α o veot m Sα a oředvá ía O ótovaná od bodu o veot m Sω. Obě tyto íy půobí v bodě. Setvačným účnem od unášvého pouvu je tejně jao v předchozím případě ve tředu hmotnot půobící etvačná ía ma ma. Poznáma: Je- unášvý pouv po užnc půobí pa na těeo dvě tečné etvačné íy a dvě oředvé íy jedna upna ve tředu hmotnot a jedna v počátu (aždá ze upn má obecně jnou veot). Po případ že těeo je oučátí outavy dy dva jeho body e pohybují známým pohybem je vhodné těeo onající obecný ovnný pohyb dynamcy evvaentně naha ve známých potaveních dvěma hmotným body a tzv. oečním momentem etvačnot. Těeo nechť má známou hmotnot m známou poohu tředu hmotnot S vůč zadaným bodům potřednctvím paametů S a S a známý oový moment etvačnot I oe omé na ovnu pohybu pocházející bodem S. Toto těeo dynamcy evvaentně nahadíme v mítech hmotným body o neznámých hmotnotech m m a nehmotnou obučí dodávající pouze tzv. oeční (zatím neznámý) moment etvačnot I o.. Po tyto tř neznámé fomuujeme tř podmíny dynamcé evvaence. podmína zachování hmotnot podmína zachování poohy S m + m m () m m (3)
11 podmína zachování momentu etvačnot Z (3) pyne oadíme- (5) do () dotaneme oazením do (5) pa Po doazení z (6) a (7) do (4) naonec I m I + m + I o. (4) m m. (5) m + m m m. (6) + m m. (7) + o. I + m I m + +. (8) Setvačné účny půobící na těeo jou evvaentní etvačným účnům půobícím na výše popanou abtatní náhadu. Známe- zychení bodů m m teé nechť jou po řadě a a (vz ob.) a úhové zychení α duhotné otace jou etvačné účny íy m a m a půobící v bodech a a etvačná dvojce M o veot I α půobící pot myu ótování α (vz ob.). V případě že těeo je oučátí outavy učíme zychení a a ze zychení ooních čenů outavy teé jou naším těeem vázány potřednctvím např. otačních vazeb e tředy v popovaných bodech. o.
a polohovými vektory r k
Mechania hmotných soustav Hmotná soustava (HS) je supina objetů, o teých je vhodné uvažovat jao o celu Pvy HS se pohybují účinem sil N a) vnitřních: Σ ( F + F + L+ F ) 0 i 1 i1 b) vnějších: síly od objetů,
VíceMechanika hmotného bodu
Mechanika hmotného bodu Pohybové zákony klaické fyziky Volný hmotný bod = hmotný bod (HB), na kteý nepůobí žádné íly (je to abtaktní objekt). Ineciální vztažná (ouřadná) outava = vztažná (ouřadná) outava,
Více4. cvičení z Matematické analýzy 2
4. cvičení z Matematické analýzy 2 22. - 26. října 208 4. Po funkci fx, y, z xy 2 + z 3 xyz učete v bodě a 0,, 2 deivaci ve měu u, kteý je učen tím, že víá kladnými měy ouřadných o potupně úhly 60, 45
Více1.5. DYNAMIKA OTÁČIVÉHO A SLOŽENÉHO POHYBU TĚLESA
.5. OTÁČIVÉHO A SLOŽENÉHO POHYBU TĚLESA.5. ZÁKLADNÍ ROVNICE DYNAMIKY PRO ROTAČNÍ POHYB Fz F Z výsednce zrychujících s F m.a n m a t a n r z F Zrychující moment M F. r F. r z z z m.a t r6,5cm ρ r ω,ε r
VíceDynamika soustavy hmotných bodů. Posuvný a rotační pohyb tělesa.
ynaka soustavy hotných bodů. Posuvný a otační pohyb těesa. ynaka,. přednáška ynaka soustavy hotných bodů, -střed hotnost, - zákadní věty dynaky soustavy hotných bodů. Posuvný pohyb - kneatka a dynaka.
VíceTeorie plasticity PLASTICITA
Teore platcty PLASTICITA TEORIE PLASTICKÉHO TEČENÍ IDEÁLNĚ PRUŽNĚ-PLASTICKÝ MATERIÁL BEZ ZPEVNĚNÍ V platcém tavu nelze jednoznačně přřadt danému napětí jedné přetvoření a naopa, ja tomu bylo ve tavu elatcém.
Víceteorie elektronických obvodů Jiří Petržela syntéza a návrh elektronických obvodů
Jří Petržela yntéza a návrh eletroncých obvodů vtupní údaje pro yntézu obvodu yntéza a návrh eletroncých obvodů vlatnot obvodu obvodové funce parametry obvodu toleranční pole (mtočtové charaterty fltru)
VíceProjekt OPVK - CZ.1.07/1.1.00/ Matematika pro všechny. Univerzita Palackého v Olomouci
Projekt OPVK - CZ.1.07/1.1.00/26.0047 Matematika pro všechny Univerzita Palackého v Olomouci Tematický okruh: Geometrie Gradovaný řetězec úloh Téma: Komolý kužel Autor: Kubešová Naděžda Klíčové pojmy:
VíceŽeezniční přechodnice Kubicá paaboa Největšího ozšíření jao přechodnice dosáha ubicá paaboa, navžená němecým geodetem a matematiem F. Hemetem ). Jsou-
Označování použitých matematicých veičin c n d - integační onstanty - déa subtangenty - vzepětí užnice - řivost ovinné řivy - déa přechodnice po tečně - déa přechodnice v ose m - odsun osuační užnice v
VíceDOPLŇKOVÉ TEXTY BB01 PAVEL SCHAUER INTERNÍ MATERIÁL FAST VUT V BRNĚ TUHÉ TĚLESO
DOPLŇKOÉ TXTY BB0 PAL SCHAUR INTRNÍ MATRIÁL FAST UT BRNĚ TUHÉ TĚLSO Tuhé těleso je těleso, o teé latí, že libovolná síla ůsobící na těleso nezůsobí jeho defoaci, ale ůže ít ouze ohybový účine. Libovolná
VíceHlavní body. Úvod do dynamiky. Dynamika translačních pohybů Dynamika rotačních pohybů
Mechanka dynaka Hlavní body Úvod do dynaky. Dynaka tanslačních pohybů Dynaka otačních pohybů Úvod do dynaky Mechanka by byla neúplná, kdyby se nezabývala, důvody poč se tělesa dávají do pohybu, zychlují,
VícePohyb hmotného bodu po kružnici ve vodorovné rovině
Náze a adea školy: Střední škola půmyloá a umělecká, Opaa, přípěkoá oganzace, Pakoa 399/8, Opaa, 74601 Náze opeačního pogamu: OP Vzděláání po konkuencechopnot, oblat podpoy 1.5 Regtační čílo pojektu: CZ.1.07/1.5.00/34.019
Více1. Stanovení modulu pružnosti v tahu přímou metodou
. Stanovení moduu pružnost v tahu přímou metodou.. Zadání úohy. Určte modu pružnost v tahu přímou metodou pro dva vzorky různých materáů a výsedky porovnejte s tabukovým hodnotam.. Z naměřených hodnot
VíceVýslednice, rovnováha silové soustavy.
Výslednce, ovnováha slové soustavy. Základy mechanky, 2. přednáška Obsah přednášky : výslednce a ovnováha slové soustavy, ovnce ovnováhy, postoová slová soustava Doba studa : as 1,5 hodny Cíl přednášky
VíceDélka kružnice (obvod kruhu) II
.10.7 Déla užnice (obvod uhu) II Předpolady: 01006 Př. 1: Bod je od středu užnice ( ;cm) vzdálen 7 cm. Uči početně vzdálenost z bodu do bodu, teý je tečným bodem tečny užnice jdoucí z bodu. vůj výslede
VíceEnergie v magnetickém poli. Jaderný paramagnetismus.
Enege v magnetcém pol. Jadený paamagnetmu. šeobecně: Damagneta účny eletonů v chemcých vazbách e do značné míy vzáemně ompenzuí výledný vlv e velm labý. K měření e nutné velm homogenní a tablní pole až
VíceK přednášce NUFY028 Teoretická mechanika prozatímní učební text, verze Malé kmity Leoš Dvořák, MFF UK Praha, 2014
K přednášce NUFY08 Teoetcá mechana pozatímní učební text, veze 0 4. Malé mty Leoš Dvořá, MFF UK Paha, 04 Malé mty soustav hmotných bodů Nyní se budeme věnovat chování soustavy hmotných bodů v oolí ovnovážné
VíceSMR 1. Pavel Padevět
SMR Pavel Padevět Oganzace předmětu Přednášející Pavel Padevět, K 3, D 09 e-mal: pavel.padevet@fsv.cvut.cz Infomace k předmětu: https://mech.fsv.cvut.cz/student SMR Heslo: odné číslo bez lomítka (případně
VíceStavební mechanika 2 (K132SM02)
Stavební mechanika 2 (K132SM2) Přednáší: po. Ing. Pet Kabee, Ph.D. Kateda mechaniky K132 mítnot B328 te. inka: 4485 e-mai: pet.kabee@v.cvut.c http://peope.v.cvut.c/~pkabee/inde_c.htm Liteatua: Kune, Kukík:
Vícee en loh 1. kola 41. ro n ku fyzik ln olympi dy. Kategorie D Auto i loh: J. J r (1,2,3,4,6,7), I. Volf (5) 1.a) Zrychlen vlaku p i brzd n ozna me a 1.
e en loh 1. kola 41. ro n ku fyzik ln olympi dy. Kategorie D Auto i loh J. J r (1,2,,4,6,7), I. Volf (5) 1.a) Zrychlen vlaku p i brzd n ozna me a 1. Z rovnic v 0 = a 1 t 1 ; 1 = 1 2 a 1t 2 1 (1) plyne
VíceBeton C25/30: charakteristická pevnost betonu v tlaku f ck. návrhová pevnost betonu v tlaku. střední pevnost betonu v tahu modul pružnosti
Příklad P9 Výpočt šířky thln - dka D Zadání příkladu U topní dky D z přílohy C pouďt mzní tav omzní šířky thln přímým výpočtm, dl N 99-- čl 7 Zatížní, kytí, výztuž na ohyb apod uvažujt dl přdhozíh příkladů
Vícev 1 = at 1, (1) t 1 = v 1
Příklad Statující tyskové letadlo musí mít před vzlétnutím ychlost nejméně 360 km/h. S jakým nejmenším konstantním zychlením může statovat na ozjezdové dáze dlouhé,8 km? Po ychlost v ovnoměně zychleného
VíceANALÝZA A KLASIFIKACE DAT
ANAÝZA A KASIFIKACE DAT pof. Ing. Jiří Holčík, CSc. INVESTICE Intitut DO biotatitiky OZVOJE VZDĚÁVÁNÍ a analýz III. BAYESŮV KASIFIKÁTO Intitut biotatitiky a analýz Intitut biotatitiky a analýz ZÁKADN KADNÍ
VícePodpora digitalizace a využití ICT na SPŠ CZ.1.07/1.5.00/
Střední půmyslová šola a Vyšší odboná šola technicá Bno, Soolsá 1 Šablona: Inovace a zvalitnění výuy postřednictvím ICT Název: Téma: Auto: Číslo: Anotace: Mechania, pužnost pevnost Záladní duhy namáhání,
Více2.1 Shrnutí základních poznatků
.1 Shnutí základních poznatků S plnostěnnými otujícími kotouči se setkáváme hlavně u paních a spalovacích tubín a tubokompesoů. Matematický model otujících kotoučů můžeme s úspěchem využít např. i při
VíceMechanický pohyb: = změna vzájemné polohy těles v prostoru a v čase.
Úvo Přemět laicé mechaniy (ále jen mechaniy) = mechanicý pohyb, jeho popi v potou a v čae a jeho příčiny. Mechanicý pohyb: = změna vzájemné polohy těle v potou a v čae. Klaicá mechania: ychloti těle jou
VíceCvičení 2 (MKP_příklad)
VŠB Technicá univezita Ostava aulta stoní Kateda pužnosti a pevnosti (9) Úvod do MKP (Návody do cvičení) Cvičení (MKP_přílad) Auto: Jaoslav oíče Veze: Ostava 9 Úvod do Metody onečných pvů př. tyč. Každé
Vícedynamika hmotného bodu, pohybová rovnice, d Alembertůvprincip, dva druhy úloh v dynamice, zákony o zachování / změně
Dnaika I,. přednáška Oba přednášk : dnaika otnéo bodu, pobová ovnice, d lebetůvpincip, dva du úlo v dnaice, zákon o zacování / zěně Doba tudia : ai odina Cíl přednášk : eznáit tudent e základníi zákonitoti
VíceŘešení úloh 1. kola 51. ročníku fyzikální olympiády. Kategorie D = s v 2
Řešení úloh 1. kola 51. ročníku fyzikální olympiády. Kategorie D Autor úloh: J. Jírů 1.a) Dobaprvníjízdynaprvníčtvrtinětratije 1 4 1 4 48 t 1 = = h= 1 v 1 60 60 h=1min anazbývajícíčátitrati t = 4 v = 4
VíceTéma 5 Obecná deformační metoda příhradové konstrukce
Stti tveníh ontí II, 3.oční ářého tdi SI ém 5 Oená defomční metod příhdové onte Chteiti příhdové onte vo výpočtového mode Aný pt Aný ptové otvy Příd výpočt Potoové příhdové onte Kted tvení mehniy Ft tvení,
Více1 Seznamová barevnost úplných bipartitních
Barvení grafů pravděpodobnotní důazy Zdeně Dvořá 7. proince 208 Seznamová barevnot úplných bipartitních grafů Hypergraf je (labě) -obarvitelný, jetliže exituje jeho obarvení barvami neobahující monochromaticou
Více1.3.7 Trojúhelník. Předpoklady:
1.3.7 Trojúhení Předpoady: 010306 Př. 1: Narýsuj tři body,,, teré neeží na přímce. Narýsuj všechny úsečy určené těmito třemi body. Jaý útvar vznine? Zísai jsme trojúhení. Ja přiše trojúhení e svému jménu?
VíceČásti kruhu. Předpoklady:
2.10.3 Části uhu Předpolady: 0201002 Př. 1: Na užnici ( ;5cm) leží body,, = 8cm. Uči početně vzdálenost tětivy od středu užnice. pávnost výpočtu zontoluj ýsováním. Naeslíme si obáze a využijeme speciální
VíceMechanické vlastnosti materiálů.
Mechancké vastnost materáů. Obsah přednášky : tahová zkouška, zákadní mechancké vastnost materáu, prodoužení př tahu nebo taku, potencání energe, řešení statcky neurčtých úoh Doba studa : as hodna Cí přednášky
VíceORIENTOVANÝ ÚHEL. Popis způsobu použití:
2014 RIENTVANÝ ÚHEL opis způsobu použití: teorie samostudiu (i- earning) pro 3. roční střední šo technicého zaměření, teorie e onzutacím dáového studia Vpracovaa: Ivana ozová Datum vpracování: 4. edna
Více3. V případě dvou na sebe kolmých posunutí o velikostech 3 cm a 4 cm obdržíme výsledné posunutí o velikosti a) 8 cm b) 7 cm c) 6 cm d) 5 cm *
Fyzika 1 2009 Otázky za 2 body 1. Mezi tavové veličiny patří a) teplo b) teplota * c) práce d) univerzální plynová kontanta 2. Krychle má hranu o délce 2 mm. Jaký je její objem v krychlových metrech? a)
VíceQ N v místě r. Zobecnění Coulombova zákona Q 3 Q 4 Q 1 Q 2
Zobecnění Coulombova zákona Uvažme nyní, jaké elektostatcké pole vytvoří ne jeden centální) bodový náboj, ale více nábojů, tzv. soustava bodových) nábojů : echť je náboj v místě v místě.... v místě Pak
VíceZÁKLADY AUTOMATICKÉHO ŘÍZENÍ
VYSOKÁ ŠKOLA BÁŇSKÁ TECHNICKÁ UNIVERZITA OSTRAVA FAKULTA STROJNÍ ZÁKLADY AUTOMATICKÉHO ŘÍZENÍ týden doc Ing Renata WAGNEROVÁ, PhD Otrava 013 doc Ing Renata WAGNEROVÁ, PhD Vyoká škola báňká Technická univerzita
Více4. Práce, výkon, energie
4. Práce, výkon, energie Mechanická práce - konání mechanické práce z fyzikálního hledika je podmíněno vzájemným ilovým půobením těle, která e přitom vzhledem ke zvolené vztažné outavě přemíťují. Vztahy
VíceMetoda konečných prvků Základní veličiny, rovnice a vztahy (výuková prezentace pro 1. ročník navazujícího studijního oboru Geotechnika)
Inovace tudijního oboru Geotechnika Reg. č. CZ..7/../8.9 Metoda konečných prvků Základní veličin, rovnice a vztah (výuková prezentace pro. ročník navazujícího tudijního oboru Geotechnika) Doc. RNDr. Eva
VíceObr. PB1.1: Schématické zobrazení místa.
97 Projekové zadání PB1 Poouzení nehodové udáoi Na zákadě chémau nehody oveďe vyhodnocení nehodové udáoi. Určee: - paramery oai řeu pode chémau na orázku Or. PB1.1 ( x1, x, y1, y, x1, x, y1, y ); - zda
VíceMAGNETICKÉ POLE ELEKTRICKÉHO PROUDU. r je vyjádřen vztahem
MAGNETICKÉ POLE ELEKTRICKÉHO PROUDU udeme se zabývat výpočtem magnetického pole vytvořeného danou konfiguací elektických poudů (podobně jako učení elektického pole vytvořeného daným ozložením elektických
VíceŘešení úloh 1. kola 48. ročníku fyzikální olympiády. Kategorie D Autořiúloh:J.Jírů(1,3,4,7),I.Čáp(5),I.Volf(2),J.JírůaP.Šedivý(6)
Řešení úloh 1. kola 48. ročníku fyzikální olympiády. Kategorie D Autořiúloh:J.Jírů(1,3,4,7),I.Čáp(5),I.Volf(2),J.JírůaP.Šedivý(6) 1.a) Jetliže kolo automobilu neprokluzuje, je velikot okamžité rychloti
VíceZATÍŽENÍ ROVINNÝCH PRUTŮ
ZATÍŽENÍ ROVINNÝCH PRUTŮ Oaování rovnoměrné (ontantní) 0 ξ r l r r l ξ r l trojúhelníové r 0 ξ r l ξ b r b l ξ l r 3 l b a r + b a b a r l + + ξ 3 a b lineární (lichoběžníové) r 0 ξ ξ r l ξ + ξ l a b a
Více11 - Regulátory. Michael Šebek Automatické řízení 2015 24-3-15
- Regulátory Michael Šebe Automaticé řízení 5 4-3-5 Nejjednodušší regulátory Automaticé řízení - Kybernetia a robotia v jitém mylu nejjednodušší regulátor je On-Off (Bang-bang) má jen dvě možné výtupní
Vícepřednáška TLAK - TAH. Prvky namáhané kombinací normálové síly a ohybového momentu
7..0 přednáška TLAK - TAH Prvky namáhané kombinací normálové íly a ohybového momentu Namáhání kombinací tlakové (tahové) íly a momentu tlak Namáhání kombinací tlakové (tahové) íly a momentu Namáhání kombinací
VíceZDM RÁMOVÉ KONSTRUKCE
ioš Hüttner SR D rámové onstruce cvičení 0 adání D RÁOVÉ KONSTRUKCE Příad č. Vyresete průběhy vnitřních si na onstruci zobrazené na Obr.. Příad převzat z atedrové wiipedie (originá e stažení zde http://mech.fsv.cvut.cz/wii/images/d/de/dm_.pdf).
VíceFyzikální korespondenční seminář MFF UK
Fyzikální koepondenční eminář MFF UK Úloha I.4... něo je tu nakřivo 6 bodů; půmě 3,1; řešilo 6 tudentů Pozoovatel e nahází na lodi na otevřeném moři ve výše h nad hladinou. Je vzdálen d od vodoovného zábadlí
VíceKatedra geotechniky a podzemního stavitelství
Katedra geotechnik a podzemního taviteltví Modelování v geotechnice Základní veličin, rovnice a vztah (prezentace pro výuku předmětu Modelování v geotechnice) doc. RNDr. Eva Hrubešová, Ph.D. Inovace tudijního
VíceNUMERICKÉ STUDIUM STĚNOVÉ VRSTVY PLAZMATU VÁLCOVÉ KATODY
NUMERICKÉ STUDIUM STĚNOVÉ VRSTVY PLAZMATU VÁLCOVÉ KATODY J. Blaže 1) P. Špatena ) J. Olejníče 3) P. Batoš 1) 1) Jihočeá univezita ateda fyziy Jeonýmova 1 371 15 Čeé Budějovice ) Technicá univezita Libeec
VíceRovnice pohybu kolejových vozidel
Rovnce ohyb koejových vozde Enegetcké vyjádření ovnce Mechancká enege vyjádřený o íy ve mě oy x ůobící na koejová vozda: EM Fxd [J] netcká enege vyjádřená o ohybjící e koejová vozda, vyjádřená o ovno ychot
Víceseznámit studenty se základními typy pohybu tělesa, s kinematikou a dynamikou posuvného a rotačního pohybu
Dynaika, 5. přednáška Obsah přednášky : typy pohybů těesa posuvný pohyb otační pohyb geoetie hot Doba studia : asi,5 hodiny Cí přednášky : seznáit studenty se zákadníi typy pohybu těesa, s kineatikou a
VíceSystém vztahů obecné pružnosti Zobecněný Hookeův zákon
Stém vtahů obecné pružnoti Zobecněný Hookeův ákon V PPI e řešil úloh pružnoti u prutů. Pro řešení pouvů napětí a přetvoření obecného 3D těleo je třeba etavit a řešit tém vtahů obecné pružnoti. Jeho řešení
VícePosuvný a rotační pohyb tělesa.
Posuvný a otační pohyb těesa. Zákady echaniky, 4. přednáška Obsah přednášky : typy pohybů těesa posuvný pohyb otační pohyb geoetie hot Doba studia : asi,5 hodiny Cí přednášky : seznáit studenty se zákadníi
VíceGeometrická zobrazení
Pomocný text Geometricá zobrazení hodná zobrazení hodná zobrazení patří nejjednodušším zobrazením na rovině. Je jich vša hrozně málo a často se stává, že musíme sáhnout i po jiných, nědy výrazně složitějších
VíceStatika soustavy těles.
Statika soustavy těles Základy mechaniky, 6 přednáška Obsah přednášky : uvolňování soustavy těles, sestavování rovnic rovnováhy a řešení reakcí, statická určitost, neurčitost a pohyblivost, prut a jeho
VícePříklady k přednášce 16 - Pozorovatel a výstupní ZV
Příklady k přednášce 6 - Pozorovatel a výtupní ZV Michael Šebek Automatické řízení 08 6-4-8 Příklad: Pozorovatel pro kyvadlo naivně pro kyvadlo frekvencí ω 0 a rovnicemi x 0 x 0 navrhneme pozorovatel dvojitým
VíceKatedra obecné elektrotechniky Fakulta elektrotechniky a informatiky, VŠB - TU Ostrava 4. TROJFÁZOVÉ OBVODY
Katedra obecné elektrotechnky Fakulta elektrotechnky a noratky, VŠB - T Otrava 4. TROJFÁOVÉ OBVODY 4. Úvod 4. Trojázová outava 4. Spojení ází do hvězdy 4.4 Spojení ází do trojúhelníka 4.5 Výkon v trojázových
VíceStatika soustavy těles v rovině
Statka soustavy těles v rovně Zpracoval: Ing. Mroslav yrtus, Ph.. U mechancké soustavy s deálním knematckým dvojcem znázorněné na obrázku určete: počet stupňů volnost početně všechny reakce a moment M
VíceStřední průmyslová škola a Vyšší odborná škola technická Brno, Sokolská 1 Šablona: Inovace a zkvalitnění výuky prostřednictvím ICT
Střední půmyslová škola a Vyšší odboná škola technická Bno, Sokolská 1 Šablona: Inovace a zkvalitnění výuky postřednictvím ICT Název: Téma: Auto: Číslo: Anotace: Mechanika, dynamika Pohybová ovnice po
VíceKružnice, kruh
2101 Kružnice, ruh Předpoady: 010405 Př 1: Je dán bod Narýsuj černou tužou ( ;4cm) Na sestroj bod T Narýsuj a vytáhni modrou pasteou K ( T ;3cm) L T Maé písmeno: ružnice (pouze čára) Veé písmeno: ruh (pocha)
Více11 - Regulátory. Michael Šebek Automatické řízení
- Regulátory Michael Šebe Automaticé řízení 7 6-3-7 Nejjednodušší regulátory Automaticé řízení - Kybernetia a robotia v jitém mylu nejjednodušší regulátor je On-Off (Bang-bang) má jen dvě možné výtupní
VíceElektromagnetické vlny, antény a vedení
FAKULTA ELEKTROTECHNIKY A KOMUNIKAČNÍCH TECHNOLOGIÍ VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ Eletomagneticé vlny, antény a vedení Přednášy Gaant předmětu: Doc. Ing. Zdeně Nováče, CSc. Auto textu: Doc. Ing. Zdeně
Více3.3 Soustavy sil a silových momentů. soustava sil a momentů = seskupení sil a momentů sil působících na těleso
3.3 Soustav s a sových oetů soustava s a oetů sesupeí s a oetů s působících a těeso váští případ: svae s (paps všech s soustav se potíají v jedo bodě) soustava ovoběžých s (paps všech s soustav jsou aváje
VíceObsah KINEMATIKA A DYNAMIKA TUHÉHO TĚLESA. Studijní text pro řešitele FO a ostatní zájemce o fyziku. Bohumil Vybíral. Úvod 3
KINEMTIK DYNMIK TUHÉH TĚLES Studjní tet po řeštee F a ostatní zájece o fzku ohu Vbía bsah Úvod 3 Kneatka tuhého těesa 4. Pooha tuhého těesa př pohbu................. 4. Tansační pohb tuhého těesa..................
VíceÚHLOVÉ KMITY PŘI CYKLICKÉM ZATĚŽOVÁNÍ ASYNCHRONNÍHO MOTORU S PORUCHOU ROTOROVÉHO VINUTÍ
ÚHLOVÉ KMTY PŘ CYKLCKÉM ZATĚŽOVÁNÍ ASYNCHONNÍHO MOTOU S POUCHOU OTOOVÉHO VNUTÍ V. Hočc VŠB Tchncal Unvty of Otava, Czch pulc Atat V přdládaném článu j popána mulac měřní úhlových mtů za otac a možnot využtí
Víceá Š ý ň á Č Ú á Č á Í á á á š Ť ť Ž Í ú á á Íý á ý áá Č á ý á Íá Č á Ú á Č á á á Ž á á Ž á ú á ý á Ú á ó ý á ý á á á Č á Ú á Č á á á ú á ý á Ú á ý á ý ý á Ú á á Č á Ú á Č Í á Í á Í Žá ú ý á ď á ý á ý Ě
VíceCvičení z termomechaniky Cvičení 6.
Příklad 1: Pacovní látkou v poovnávacím smíšeném oběhu spalovacího motou je vzduch o hmotnosti 1 [kg]. Počáteční tlak je 0,981.10 5 [Pa] při teplotě 30 [ C]. Kompesní pomě je 7, stupeň zvýšení tlaku 2
VíceEvropský sociální fond Praha & EU: Investujeme do vaší budoucnosti
F8 KEPLEOVY ZÁKONY Evopský sociální fond Paha & EU: Investujeme do vaší udoucnosti F8 KEPLEOVY ZÁKONY Kepleovy zákony po planetání pohy zfomuloval Johannes Keple (1571 1630) na základě měření Tychona Baheho
VíceMocnost bodu ke kružnici
3.. ocnost bodu e ružnici Předpolady: 03009 Př. : Je dána ružnice a bod, ležící vně ružnice. Veď bodem dvě různé sečny ružnice p a p. Průsečíy sečny p s ružnicí označ A, B. Průsečíy sečny p s ružnicí označ
Více( LEVEL 3 Laplaceova transformace jako nástroj řešení lineárních diferenciálních rovnic. )
( LEVEL 3 Laplaceova tranformace jako nátroj řešení lineárních diferenciálních rovnic. ) Podívejme e tentokrát na dynamiku pracovní edačky řidiče prizmatem matematiky aneb trocha teorie jitě nikomu neuškodí...
Vícevzhledem k ose kolmé na osu geometrickou a procházející hmotným středem válce. c) kužel o poloměru R, výšce h, hmotnosti m
8. Mechanika tuhého tělesa 8.. Základní poznatky Souřadnice x 0, y 0, z 0 hmotného středu tuhého tělesa x = x dm m ( m) 0, y = y dm m ( m) 0, z = z dm m ( m) 0. Poznámka těžiště tuhého tělesa má v homogenním
VíceMocnost bodu ke kružnici
3..0 ocnost bodu e ružnici Předpolady: 309 Př. : Je dána ružnice a bod, ležící vně ružnice. Veď bodem dvě různé sečny ružnice p a p. Průsečíy sečny p,. Průsečíy sečny p,. Změř potřebné vzdálenosti a spočti
VíceANALÝZA A KLASIFIKACE DAT
ANALÝZA A KLASIFIKACE DAT pof. Ing. Jiří Holčík, CSc. INVESTICE Intitut DO biotatitiky OZVOJE VZDĚLÁVÁNÍ a analýz II. PŘÍZNAKOVÁ KLASIFIKACE - ÚVOD PŘÍZNAKOVÝ POPIS Příznakový obaz zpacovávaných dat je
VíceFYZIKA 1. ROČNÍK. Tématický plán. Hodiny: Září 7 Říjen 8 Listopad 8 Prosinec 6 Leden 8 Únor 6 Březen 8 Duben 8 Květen 8 Červen 6.
Tématický plán Hodiny: Září 7 Říjen 8 Litopad 8 Proinec 6 Leden 8 Únor 6 Březen 8 Duben 8 Květen 8 Červen 6 Σ = 73 h Hodiny Termín Úvod Kinematika 8 + 1 ½ říjen Dynamika 8 + 1 konec litopadu Energie 5
VíceFrekvenční metody syntézy
Frevenční metody yntézy Autor: etr Havel, havelp@fel.cvut.cz 23..25 Frevenční metody návrhu e naží upravit frevenční charateritiu otevřené myčy L ta, aby výledná frevenční charateritia uzavřené myčy T
Více= mechanická práce. Práce a energie. F s
Páce a enegie Po voji záadní dležitot bývá mechanicá páce vyvtlována jao jeden z dled pobení íly na hmotný objet (hmotný bod tzv. dáhový úine íly. Ze tední šoly znáte záladní definici fyziální veliiny
VíceCvičení 5 (Potrubní systémy)
VŠ Techncá unvezta Ostava aulta stoní Kateda pužnost a pevnost (9) Pužnost a pevnost v enegetce (Návody do cvčení) Cvčení (Potubní systémy) uto: aoslav oíče Veze: Ostava 9 PP Cvčení Potubní systémy: Ob
VíceZÁKLADY GEOMETRIE KŘIVEK A PLOCH
ZÁKLADY GEOMETRIE KŘIVEK A PLOCH Povzoní studní mateál - - Křvky v toozměném postou Úvod E - toozměný eukldovský posto s pevně zvolenou katézskou soustavou P e e V - eho zaměření D Nechť J R Zobazení X
Více7. ZÁKLADNÍ TYPY DYNAMICKÝCH SYSTÉMŮ
7. ZÁKADNÍ TYPY DYNAMICKÝCH SYSTÉMŮ 7.. SPOJITÉ SYSTÉMY Téměř všechny fyzálně realzovatelné spojté lneární systémy (romě systémů s dopravním zpožděním lze vytvořt z prvů tří typů: proporconálních členů
VíceNewtonův gravitační zákon
Gavitační pole FyzikaII základní definice Gavitační pole je posto, ve kteém působí gavitační síly. Zdojem gavitačního pole jsou všechny hmotné objekty. Každá dvě tělesa jsou k sobě přitahována gavitační
VíceMĚŘENÍ MOMENTU SETRVAČNOSTI Z DOBY KYVU
Úloha č 5 MĚŘENÍ MOMENTU SETRVAČNOSTI Z DOBY KYVU ÚKOL MĚŘENÍ: Určete moment setrvačnosti ruhové a obdélníové desy vzhledem jednotlivým osám z doby yvu Vypočtěte moment setrvačnosti ruhové a obdélníové
VíceII. Kinematika hmotného bodu
II Kinematika hmotného bodu Všechny vyřešené úlohy jou vyřešeny nejprve obecně, to znamená bez číel Číelné hodnoty jou doazeny až tehdy, dopějeme-li k vyjádření neznámé pomocí vztahu obahujícího pouze
Víceβ 180 α úhel ve stupních β úhel v radiánech β = GONIOMETRIE = = 7π 6 5π 6 3 3π 2 π 11π 6 Velikost úhlu v obloukové a stupňové míře: Stupňová míra:
GONIOMETRIE Veliost úhlu v oblouové a stupňové míře: Stupňová míra: Jednota (stupeň) 60 600 jeden stupeň 60 minut 600 vteřin Př. 5,4 5 4 0,4 0,4 60 4 Oblouová míra: Jednota radián radián je veliost taového
Více( a ) s. Exponenciální rovnice teorie. Exponenciální rovnice ukázkové úlohy. Příklad 1.
eg. č. pojektu CZ..07/..0/0.0007 Eponenciální ovnice teoie - ovnice, ve kteých e neznámá vykytuje v eponentu Řešíme je v záviloti n typu ovnice několik zákldními metodmi. A. metod převedení n tejný zákld
VícePohyb tělesa. rovinný pohyb : Všechny body tělesa se pohybují v navzájem rovnoběžných rovinách. prostorový pohyb. posuvný pohyb. rotační.
Pohyb těesa posuvný pohyb otační pohyb obecný ovinný pohyb posuvný pohyb ovinný pohyb : Všechny body těesa se pohybují v navzáje ovnoběžných ovinách. postoový pohyb sféický pohyb šoubový pohyb obecný postoový
VíceÚlohy krajského kola kategorie B
61. očník matematické olmpiád Úloh kajského kola kategoie B 1. Je dáno 01 kladných čísel menších než 1, jejichž součet je 7. Dokažte, že lze tato čísla ozdělit do čtř skupin tak, ab součet čísel v každé
VíceZÁKLADY AUTOMATICKÉHO ŘÍZENÍ
VOKÁ ŠKOLA BÁŇKÁ TECHNICKÁ NIVEZITA OTAVA FAKLTA TOJNÍ ZÁKLAD ATOMATICKÉHO ŘÍZENÍ 9. týden doc. Ing. enata ANEOVÁ, Ph.D. Otrava 03 doc. Ing. enata ANEOVÁ, Ph.D. Vyoká škola báňká Technická univerzita Otrava
VíceI. MECHANIKA 5. Otáčení tuhého tělesa I
I. MECHAIKA 5. Otáčení tuhého tělea I Obah otáčení tuhého tělea ole pené oy oent etračnot ůč oe záon zachoání oentu hybnot pro otáčení ole oy Steneroa ěta netcá energe rotujícího tělea těžá laa alení po
VíceModelování kmitavých soustav s jedním stupněm volnosti
Modeování kmitavých soustav s jedním stupněm vonosti Zpracova Doc. RNDr. Zdeněk Haváč, CSc 1. Zákadní mode Zákadním modeem kmitavé soustavy s jedním stupněm vonosti je tzv. diskrétní podéně kmitající mode,
VíceDigitální učební materiál
Číso pojeku Název pojeku Číso a název šabony kíčové akvy Dgání učební maeá CZ..7/.5./34.8 Zkvanění výuky posředncvím ICT III/ Inovace a zkvanění výuky posředncvím ICT Příjemce podpoy Gymnázum, Jevíčko,
VíceÚSTŘEDNÍ KOMISE FYZIKÁLNÍ OLYMPIÁDY ČESKÉ REPUBLIKY
ÚSTŘEDNÍ KOMISE YZIKÁLNÍ OLYMPIÁDY ČESKÉ REPUBLIKY E-mail: ivo.volf@uhk.cz, tel.: 493 331 19, 493 331 189 Řešení úloh krajkého kola 55. ročníku yzikální olympiády Kategorie E Předložená řešení by neměla
Více5. cvičení z Matematické analýzy 2
5. cvičení z Matematické analýz 2 30. října - 3. litopadu 207 5. linearizace funkce a Pro funkci f, = e nalezněte její linearizaci v bodě a 0 = 6, 0. Použijte ji k přibližnému určení hodnot funkce f v
VíceVYUŽITÍ MATLABU JAKO MOTIVAČNÍHO PROSTŘEDKU VE VÝUCE FYZIKY NA STŘEDNÍCH ŠKOLÁCH
VYUŽITÍ MATLABU JAKO MOTIVAČNÍHO PROSTŘEDKU VE VÝUCE FYZIKY NA STŘEDNÍCH ŠKOLÁCH J. Tesař, P. Batoš Jihočesá univezita, Pedagogicá faulta, Kateda fyziy, Jeonýmova 0, 37 5 Česé Budějovice Abstat V příspěvu
VíceMOMENT SETRVAČNOSTI. Obecná část Pomocí Newtonova pohybového zákona síly můžeme odvodit pohybovou rovnici pro rotační pohyb:
MOMENT SETRVAČNOST Obecná část Pomocí Newtonova pohybového záona síly můžeme odvodit pohybovou rovnici pro rotační pohyb: dω M = = ε, (1) d t de M je moment vnější síly působící na těleso, ω úhlová rychlost,
VíceMETODA NÁSOBNÉHO DOMINANTNÍHO PÓLU PRO REGULÁTORY SE DVĚMA STUPNI VOLNOSTI A PROPORCIONÁLNÍ SOUSTAVY S DOPRAVNÍM ZPOŽDĚNÍM
ntrnational onfrnc Fbruary 0 -, 00 BERNES AN NFORMAS VŠNÁ BOA, Slova Rpublic MEOA NÁSOBNÉHO OMNANNÍHO ÓLU RO REULÁOR SE VĚMA SUN VOLNOS A ROORONÁLNÍ SOUSAV S ORAVNÍM ZOŽĚNÍM Miluš Vítčová - Antonín Vítč,
VíceHlavní body. Keplerovy zákony Newtonův gravitační zákon. Konzervativní pole. Gravitační pole v blízkosti Země Planetární pohyby
Úvod do gavitace Hlavní body Kepleovy zákony Newtonův gavitační zákon Gavitační pole v blízkosti Země Planetání pohyby Konzevativní pole Potenciál a potenciální enegie Vztah intenzity a potenciálu Úvod
VíceDYNAMIKA BODU. kterou nazýváme setrvačnou silou. Pohybovou rovnici (2) pomocí ní přepíšeme na
DYNMIK BODU POHYBOVÉ OVNIC Ze kušenost je námo že tělesa (bod) jsou schon uvádět do ohbu nebo měnt jejch ohbový stav na ně ůsobí (statcké) slové účnk. Kvantfkací tohoto stavu je Newtonův nc síl (. nc klascké
VíceN. Určete velikosti sil, kterými trám působí na vzpěry.
0. Tué těeo 0 N 0. béníoá tená e ozěy 0 c 90 c je otáčiá oe oy joucí její třee oé oině ey. N eu ůobí íy oe obázu. Učete eiot ě ýenéo oentu íy ě otáčení ey, teý tento oent íy zůobí. 0 N 0 c 0 N 90 c 0 N
Více