DISPERZNÍ SOUSTAVY. heterogenní: podle skupenství disperzního podílu. menší) větší)
|
|
- Monika Valentová
- před 7 lety
- Počet zobrazení:
Transkript
1 DISPERZNÍ SOUSTAVY soustavy, kteé obsahují alespoň dva duhy hmoty (dvě áze nebo dvě složky), jeden duh je ozptýlen ve duhém ve omě více nebo méně jemných částc. dd ssppeezznní í ppooddí íll dd ssppeezznní í ppoosst třřeeddí í ozptýlený duh spojtý duh Klass kacce e dsspeezzní ícch ssousst tavv podle ppooččt tuu áázzí í: : homogenní dspezního postředí heteogenní: podle skupenství dspezního podílu podle vveel lkkoosst t čč áásst tcc: hubě dspezníí p kolodněě dsspeezzní p í podle tvvaauu t čč áásst tcc: aannaal llyyt t cckkyy dd s sppeezznní íí ggl loobbuul láánněě dspezní (zometcké částce) laam l nnáánněě dspezní (anzometcké částce, jeden ozmě je řádově menší) bb láánněě dspezní (anzometcké částce, jeden ozmě je řádově větší) podle nnt teeaakkccí í meez dd ssppeezznní ím ppoosst třřeeddí ím aa dd ssppeezznní ím čč áásst tcceem : lyyoo l lnní í - výazná anta mez částcem a postředím lyyoo l oobbnní í - velm nízká anta mez částcem a postředím podle nnt teeaakkccí í meez dd ssppeezznní ím čč áásst tcceem: vvool lnnéé (soly, kolodní oztoky...) vváázzaannéé (gely, koncentované suspenze, pasty..) podle ppooččt tuu mool leekkuul l vv dd ssppeezznní podle oozzdděěl leenní í vveel lkkoosst t čč áásst tcc: Veel lkkoosst t čč áásst t Roozzdděěl loovvaaccí í uunnkkccee vveel lkkoosst ččáásst tcc í čč áásst tcc : mool leekkuul láánní í ppool lyymool leekkuul láánní í moonnoodd ssppeezznní í s částcem o jedné velkost ppool lyydd ssppeezznní í s částcem ůzných velkostí ccee - lneáním ozměem, hmotností, objemem,plochou povchu, stupeň dspezty - pomě povchu částc k jejch objemu je úměný ecpoké hodnotě lneáního ozměu akce - skupny částc přblžně stejné velkost podle ozměů částc podle hmotnost částc Deencální ozdělovací unkce F() - podíl částc se stejnou velkostí d m () d N FW =, popř. F () N = m d N d Integální ozdělovací unkce I() - podíl částc s poloměem ovným nebo větším než učtá zvolená hodnota Doplňkové ntegální ozdělovací unkce Q() - podíl částc s poloměem ovným nebo menším než učtá zvolená hodnota Q () = F ()d C I() = F()d 0 C Dspezní soustavy 1
2 Klaskace dspezních systémů podle velkost částc ANALYTICKÉ DISPERZE d < 10 9 m ******** optcké vlastnost ******** částce nejsou vdtelné an v elektonovém mkoskopu *** pocházejí ltačním papíem *** membánam ******* knetcké vlastnost ******* vykonávají velm ntenzvní tepelný pohyb ychle dundují nesedmentují an v ultacentuze vyvolávají velký osmotcký tlak KOLOIDNÍ DISPERZE 10 9 < d < 10 6 m ******************** optcké vlastnost ********************* nejsou vdtelné v mkoskopu, ale v ultamkoskopu nebo elektonovém mkoskopu, většnou půhledné, často výazně baevné, v bočním osvětlení opaleskují (Tyndallův eekt; ozptyl světla) *************** pocházejí ltačním papíem, *************** ale ne někteým membánam ******************* knetcké vlastnost ******************* vykonávají slabší tepelný pohyb než analytcké dspeze, ale ntenzvnější než hubé dspeze. Intenzta pohybu oste se stupněm dspezty pomalu dundují sedmentují pomalu vyvolávají malý osmotcký tlak (oste se stupněm dspezty, neboť oste počet částc) HRUBÉ DISPERZE mko 10 6 < d < 10 5 m mako d > 10 5 m ******** optcké vlastnost ******** vdtelné pouhým okem nebo v mkoskopu, zákal, nepůhlednost ******* nepocházejí papíem ****** an membánam ******** knetcké vlastnost ********* vykonávají velm slabý tepelný pohyb nedundují sedmentují ychle nevyvolávají osmotcký tlak ****** způsob vznku a stablta ****** ***************** způsob vznku a stablta ***************** ****** způsob vznku a stablta ****** Molekulání Molekulání Polymolekulání Polymolekulání Roztoky makomolekul Asocatvní kolody Heteogenní kolody vznkají samovolným ozpouštěním (místelnost omezená nebo neomezená) jsou stálé vznkají ozpouštěním. samovolným Řídí se temodynamkou pavých oztoků, když velm nedeálních stabltou se podobají pavým oztokům. vznkají ným ozpouštěním samovol- a následující asocací jsou stablní nevznkají samovolně, ale umělým dspegováním nebo sážením jsou nestálé - koagulují, sedmentují, stánou jsou vždy homogenní; tvoří jednou áz jsou homogenní jsou heteogenní, mají obovskou plochu ázového ozhaní, stoupá se stupněm dspezty *********** gelatnzace ********** nenastává *********************** gelatnzace *********************** změna chaaktestcká po kolodně dspezní systémy lyolní a někteé lyoobní soly Př koncentacích dspezního podílu vyšších než učtá mez agegují dspezní částce v síťovtou stuktuu, kteá v sobě uzavíá značné množství dspezního postředí. Spojté je nejen dspezní postředí, ale dspezní podíl. nevznkají samovolně, tuhou látku je nutno mechancky ozmělnt na částce žádané velkost a ozptýlt jsou nestálé, samovolně zankají (sedmentací a koagulací) jsou vždy heteogenní, velkost plochy ázového ozhaní je menší než u kolodních systémů *********** gelatnzace ********** pouze výjmečně
3 Střední molání hmotnost hmotnostně střední molání hmotnost (hmotnostní půmě moláních hmotností) - metodam, kteé měří velčny úměné hmotnost nebo objemu částce (ychlost duze, sedmentace, ozptyl světla) Σ( m M) Σ( w M) MW = = =Σ( W M ) Σm Σw W (= m /Σm ) je hmotnostní zlomek jednotlvých akcí w = (m /V) hmotnostní koncentace početně střední molání hmotnost (početní půmě moláních hmotností) - měřením kolgatvních vlastností (osmomete, popř. kyoskope nebo ebuloskope) Σ( N M) Σ( c M) M N = = =Σ( x M) ΣN Σc N je počet částc -tého duhu, x (= N /ΣN = c /Σc ) je molání zlomek, c = (n /V) = (N /N A V) = w /M KIINETIICKÉ VLASTNOSTII DIISPERZNÍÍCH SOUSTAV jsou dány tepelným pohybem dspezních částc, jehož ntenzta záleží komě teploty především na velkost a tvau částc DIIFUZE - samovolné vyovnávání koncentací v soustavách s koncentačním gadentem v důsledku tanslačního pohybu částc Ryycchhl loosst t dd uuzzee vyjadřována duzním tokem J d - látkové množství dundující složky, kteé za jednotku času pojde jednotkovou plochou kolmou ke směu duze ve staconáním postředí J d = součn střední ychlost toku částc, u d d d n d, a jejch koncentace c : J = = u c A d τ II.. FF cckkůůvv zzáákkoonn po jednoozměnou staconání duz d d c J = D d x D - duzní koecent [m 2 s 1 ] - látkové množství dundující složky, kteé pojde jednotkovou plochou za jednotku času př jednotkovém koncentačním gadentu. Enstte nova ovn ce po duzní í koe centt - vztah mez duzním koecentem, koecentem tření a absolutní teplotou (1908( Ensten) kb T D = Po kulovté částce velké pot molekulám ozpouštědla - Stokesova ovnce = 6 π η o Duze velkých kulovtých částc ve zředěných dspezích s kapalným dspezním postředím (malé molekuly) Enstenova-Stokesova ovnce kb T D = 6π η Hodnota duzního koecentu stoupá s teplotou (členem k B T, vskozta kapalného dspezního postředí s teplotou klesá) klesá se vzůstající vskoztou postředí s ostoucím poloměem částce o Dspezní soustavy 3
4 ychlost duze v kolodně dspezních systémech je značně menší než u analytckých dspezí a v hubých dspezích je neměřtelná po kulovtou částc známého poloměu - duzní koecent nebo ze změřeného duzního koecentu vypočítat polomě u nekulovtých částc - hydodynamcký polomě - polomě hydodynamcky ekvvalentní koule, kteá má za dané teploty ve stejném dspezním postředí stejný kční koecent. Sedmenttace dspezníích e systtémů Částce dostatečně velké hmotnost se působením gavtačního pole usazují sedmentují, v systému se po učté době ustaví ovnovážné ozdělení částc nebo se všechny částce, jsou-l dostatečně těžké, usadí. Rychlost sedmentace ( u u ) sed d v gavtačním pol Vlvem gavtace se částce zpočátku pohybuje zychleně - př malých ychlostech převyšuje gavtační síla, zmenšená o vztlak. Se zychlováním pohybu úměně vzůstá třecí síla a v učtém okamžku se síly vyovnají: v odstředvém pol Slové pole ultacentugy může být řádově až 10 6 kát větší než zemská gavtace. Poto je zde sedmentace mnohem ychlejší. V ustáleném stavu je odstředvá síla, zmenšená o vztlak, ovna síle tření: υ g ρ υ g ρo used =0 υ ω 2 x ρ υ ω2 x ρo used =0 V ustáleném stavu se částce pohybuje konstantní ychlostí Částce, vzdalující se př odstřeďování od osy otáčení, se pohybuje poměnnou, stále vzůstající ychlostí d x υ ω 2 x u sed = =.( ρ ρo) dτ y υ g M g ρo used = = ( ρ ρo) = 1 τ NA ρ Časová závslost výšky, v níž se nachází dspezní Časová závslost vzdálenost dspezní částce od částce: osy otáčení: υ g υ ω2 y = ( ρ ρo) τ ln x = ( ρ ρ o) τ + konst sedmentační koecent - ychlost sedmentace v pol o jednotkovém zychlení (obvykle v sekundách, popř. v jednotkách Svedbeg = s) - vyjádření expementálních dat získaných měřením ychlost sedmentace pomocí velčny nezávslé na síle pole: s = u ln ( x / x ) sed 2 1 = 2 2 ω x ω ( τ τ ), popř. u s = sed g 2 1 S vlastnostm soustavy souvsí vztahem υ ( ρ ρo) M D ρo s = = 1 R T ρ Dspezní soustavy 4
5 Kulovtá částce, velká ve sovnání s molekulam dspezního postředí: = 6 πη o ; υ = 4 π 3 /3 2 ( ρ ρ 2 u sed = o) g 9 η Rychlost sedmentace kulovtých částc je nepřímo úměná vskoztě postředí, přímo úměná ozdílu hustot dspezního podílu a dspezního postředí a čtvec poloměu částce. Sedmentační ovnováha u sed Pot usazování částc působí duze; kteá je u hubých dspezí neměřtelná; u analytckých dspezí naopak nedochází k měřtelné sedmentac. U kolodních dspezí mohou být oba pochody vyovnané a ustaví se sedmentační ovnováha. Rychlost sedmentace u sed, se ovná ychlost duze opačným směem u d, koncentace v dané výšce se nemění s časem. Rychlost duze - 1.Fckův zákon. v gavtačním pol ntegací: ozložení koncentací dspezních částc jako unkce výšky M g ρo ln c= (1 ) y+ konst. R T ρ o u d v odstředvém pol υ ω 2 x 1 c ( ρ ρo) D =+ c x T, p (kladné znaménko: slové pole působí ve směu ostoucí vzdálenost od osy otace, x, a koncentační gadent je kladný, dc/dx > 0) ntegací: ozložení koncentací dspezních částc v závslost na vzdálenost od osy otace M ω2 ρo ln c= (1 ) x2 + konst. 2 R T ρ υ - objem sedmentující částce, m (= υ ρ) její hmotnost, M (= υ ρ N A ) hmotnost jednoho molu dspezních částc, ρ její hustota, ρ o hustota dspezního postředí, je koecent tření, ω = 2 π n - úhlová ychlost otáčení, n počet otáček, x - vzdálenost dspezní částce od osy otáčení, y - výška, v níž se nachází částce sedmentující v gavtačním pol OSMÓZA tok dspezního postředí ze zředěnějšího systému do koncentovanějšího (vz ázové ovnováhy) Osmotcký tlak π - přetlak na staně koncentovanějšího systému, kteým se zastaví půtok ozpouštědla membánou Po velm zředěné deální oztoky van t Hoova ovnce n2 w π = RT = c 2 2 RT = ν2 kb T = R T, V M nedeální oztoky: c 2 υ g ν 2 = N 2 /V w 2 = m 2 /V ( ρ ρo) = D c y T, p 1 c w D = π = R T + B w2 + C w2 + M 2 koncentace v molech na objemovou jednotku. počet částc v jednotkovém objemu, hmotnost dspezního podílu v jednotce objemu (hmotnostní koncentace) m 2 celková hmotnost dspeního podílu v objemu V, M 2 početně střední molání hmotnost (hmotnost jednoho molu dspezních částc), Dva ůzně koncentované oztoky oddělené membánou: π = [(Σc) II (Σc) I ] R T Měření osmotckých tlaků - stanovení hmotnost, popř. poloměu dspezních částc. Osmotcký tlak klesá, jestlže se částce slepují nebo tvoří agegáty, naopak vzůstá př ozpadu agegátů. Roztoky elektolytů- v důsledku dsocace vzůstá počet částc: A n B m = n A m+ + m B n Σc = c 2 (1 α) + n c 2 α + m c 2 α = c 2 [(1 + α (n + m 1)] A n B m A m+ B n kb T 2 Dspezní soustavy 5
6 Příklad: ME B Y MEMBRÁNOVÉ ((DONNANOVY)) ROVNOVÁHY A n B m = n A m+ + m B n n m n c c = c c m ( + ) I ( ) I ( + ) II ( ) II M z P = z M + + P z, M 2 A = 2 M + + A 2 c 2 mol dm 3 M z P c 1 mol dm 3 M 2 A 2 2 M A Levý M ( c c ) = ( c c ) A Pavý Blance: na počátku v ovnováze Levý Pavý Levý Pavý P 20 c 2 0 c 2 0 M + z c 2 +2 c 1 0 z c 2 +2 c 1 2 x 2x A 2 c 1 0 c 1 x x MEMBRÁNOVÁ HYDROLÝZA Na + R + H 2 O = R + H + + NaOH na počátku v ovnováze L P L P R c c Na + c c x 1 x 1 OH x 1 H + x 1 Podmínka ovnováhy - po pocházející onty, tj. Na + a OH : (a Na + a OH ) L = (a Na + a OH ) P kde (a OH ) L = K v /(a H +) L Meembánovéé sseepaačční í pocceessy dalýza elektoultaltace elektodalýza ultaltace V poovnání s klasckým sepaačním metodam (kystalzace, extakce, adsopce, absopce, destlace)- membánové pocesy často ychlejší levnější účnnější Přednost: dělení pobíhá za nízkých teplot. a bez přídavku dalších látek Dspezní soustavy 6
7 R Á K REOLOGIICKÉ CHOVÁNÍÍ KOLOIIDNÍÍCH DIISPERZÍÍ je ovlvňováno vskoztou dspezního postředí koncentací částc velkostí částc tvaem částc nteakcem částce-částce a částce-dspezní postředí Tok - elatvní pohyb sousedních elementů mateálu. Tečné napětí mez dvěma paalelním ovnam tekutny, kteé jsou v elatvním pohybu - přímo úměné gadentu ychlost mez vstvam tekutny: Newtonův zákon: τ xy du = η dy τ xy (= F x /A [N m 2 ]) tečné napětí působící ve směu osy x v ovně kolmé k ose y u x - ychlost toku ve směu osy x, du x /dy - gadent ychlost, η - dynamcká vskozta - konstanta úměnost (ozmě (hmotnost) (délka) 1 (čas) 1 ; v SI [kg m 1 s 1 = Pa s], staší hodnoty v Posech (1 Pose (označení P) = 0,1 Pa.s) ϕ = 1/η - ludta, ecpoká dynamcká vskozta, ν = η/ρ knematcká vskozta; [m 2 s 1 ] Vskozta kapaln s ostoucí teplotou klesá - závslost bývá vyjadřována Andadeovou ovncí: B ln η = A+ (A, B jsou konstanty) T KAPALINY NEWTONSKÉ NENEWTONSKÉ pomě tečného napětí a ychlostního gadentu τ xy η = = konst. ( ) ( dux / dy) = τ xy η = xy ( d ux /d y) τ konstantní unkce tečného napětí nebo ychlostního gadentu vskozta zdánlvá vskozta Vsskozzttníí anomálle - zdánlvá vskozta se mění s ychlostním gadentem psseudopllassttctta nesouvslé asocační stuktuy, neustále vznkající a opět zankající, ozbíjejí se se vzůstajícím střžným napětím, zmenšuje se počet přechodných asocačních spojů, knetckým jednotkam jsou menší a jednodušší celky a poto vskozta systému klesá pllassttctta předpokládá vytvoření úplné stuktuy s tvalým asocačním spoj, kteá odolává napětím menším než statcká mez toku, ale ozušuje se př větších napětích, kdy se systém začíná chovat jako kapalna, zpočátku vysoce vskózní, pozděj dobře tekutá (newtonské, anomální pseudoplastcké kapalny tečou př sebemenším napětí a poto křvka závslost střžného napětí na ychlostním gadentu pochází počátkem) τd - Bnghamova (dynamcká) mez toku - hodnota napětí odečtená jako půsečík přímkové část s osou. τ - statcká mez toku s x Dspezní soustavy 7
8 d llattance - př m alých napětích gadent ychlost oste úměně s napětím (vskozta je konstantní jako u newtonských kapaln); př větších slách náhlý vzůst vskozty a gadent ychlost zůstává př dalším zvyšování napětí paktcky konstantní: Měř ení vskozty za konstatní teploty! (ob. vz skpta) Kaplání vskozmet, Höppleův (kulčkový) vskozmet jen po Rotační vskozmet - po nenewtonské kapalny newtonské kapalny Vskozta dspezních systémů s kapalným dspezním postředím Přítomnost částc (R částce >> R molekuly dsp.postředí ) v poudícím dspezním postředí mění dáhy jednotlvých molekul poudící kapalny napomáhá pomíchávání jednotlvých vstev částce zmenšují posto, zaujímaný v poudu samotnou kapalnou předčasná tubulence (přechod lamnáního poudění v tubulentní př nžších hodnotách Reynoldsova čísla než v kapalnách, kteé neobsahují dspezní částce). půměný gadent ychlost ve směu kolmém na smě poudění oste vskozta dspezního systému je větší než vskozta dspezního postředí EE nnsst tee nnoovvaa oovvnn ccee poo pp vv sskkoozz tuu Vskozta zředěných dspezních systémů, jejchž částce jsou tuhé nedeomablní koule bez elektckého náboje, velké ve sovnání s molekulam dspezního postředí, ale malé ve sovnání s postoem, v němž k poudění dochází (ϕ - objemový zlomek dspezního podílu) η = η o (1 + 2,5 ϕ) Enstenova ovnce je stktně platná př nekonečném zředění - uplatňují se pouze nteakce částce dspezní postředí (s přjatelnou přesností do objemových zlomků ca 0,01) Vzzájjeemnéé ovlvňováníí čč ásstt cc Poloha dvou částc v tokovém pol v ůzných časových okamžcích Na dvou vzdálených hladnách(h >> 2 R) Na dvou blízkých hladnách (h << 2R) změna tajektoe spotřeba enege zvýšení vskozty Dspezní soustavy 8
9 Pavděpodobnost těsného přblížení dvou částc ~ ϕ 2. Vyšší koncentace částc - vlv tří nebo více sousedních částc Enstenova ovnce je pouze pvním členem ozvoje η = 2,5 ϕ + k 2 ϕ 2 + k 3 ϕ 3 + Vll vv přř ttaažžl lvvýýcch ss ll meezz čč áásstt cceem - deomace dáhy, bždění a vzůst vskozty (eekt vzůstá s ostoucí velkostí sl mez částcem ). Míné přtažlvé síly, kteé způsobí deomac tajektoí Vlvv ttvvaau čč áásstt cc Anzometcké částce - otační pohyb př toku mnohem ntenzvnější než u částc zometckých - další enege a vzůst vskozty. Největší otáčvý moment a úhlová ychlost př oentac částce kolmo ke směu toku, nejmenší př paalelní oentac Slně anzometcké částce (c) - otace spočívá v příležtostných obatech o 180, má malý vlv na vskoztu. Poudící kapalna není optcky zotopní - dvojlom za toku. Vllv nábojje čássttc na vsskozttu Pmání elektovskoztní eekt - deomace sécké elektcké dvojvstvy smykovým polem. Na stavbu dvojvstvy před částcí a její ozpad za částcí je zapotřebí učtého času - vzůstá vskozta, Sekundání elektovskoztní eekt Slné přtažlvé síly, kteé vedou k vytváření otujících dubletů (Bownův pohyb je zanedbán) odpuzování mez dvojvstvam zvětšuje eektvní kolzní půmě částc a tedy také jejch eektvní objem, což také vede k deomac tajektoí částc zvýšení vskozty. Tecání elektovskoztní eekt Přítomnost adsobovaných vstev eektvní půmě. na částc zvětšuje Po polyelektolyty, závsí jejch eektvní tloušťka vstvy na koncentac sol na ph. Změny ve složení oztoku, kteé vedou ke kompaktnější adsobované vstvě snžují vskoztu a naopak. Dspezní soustavy 9
Tok - relativní pohyb sousedních elementů materiálu.
tok a deformace hmoty vlvem vnějších mechanckých sl elastcké é chování - deformace vratně vymzí po odstranění vnější síly (tuhé látky). Energe vynaložená na deformac se ukládá, a po axac tuhé látky se
VíceQ N v místě r. Zobecnění Coulombova zákona Q 3 Q 4 Q 1 Q 2
Zobecnění Coulombova zákona Uvažme nyní, jaké elektostatcké pole vytvoří ne jeden centální) bodový náboj, ale více nábojů, tzv. soustava bodových) nábojů : echť je náboj v místě v místě.... v místě Pak
VíceSMR 1. Pavel Padevět
SMR Pavel Padevět Oganzace předmětu Přednášející Pavel Padevět, K 3, D 09 e-mal: pavel.padevet@fsv.cvut.cz Infomace k předmětu: https://mech.fsv.cvut.cz/student SMR Heslo: odné číslo bez lomítka (případně
VíceHlavní body. Úvod do dynamiky. Dynamika translačních pohybů Dynamika rotačních pohybů
Mechanka dynaka Hlavní body Úvod do dynaky. Dynaka tanslačních pohybů Dynaka otačních pohybů Úvod do dynaky Mechanka by byla neúplná, kdyby se nezabývala, důvody poč se tělesa dávají do pohybu, zychlují,
VíceAplikované chemické procesy
Aplkované chemcké pocesy Blance eaktoů Chemcký eakto Základní ysy chemckého sou učovány těmto faktoy: způsob přvádění výchozích látek a odvádění poduktů, způsob povádění eakce (kontnuální nebo dskontnuální)
Více6. Kinetické vlastnosti disperzních soustav
6. Knetcké vlastnost dsperzních soustav Knetcké vlastnost dsperzních soustav jsou dány tepelným pohybem dsperzních částc. Intenztu tepelného pohybu určuje kromě teploty také tvar a velkost částc. To umožňuje
VíceKonstrukční a technologické koncentrátory napětí
Obsah: 6 lekce Konstukční a technologické koncentátoy napětí 61 Úvod 6 Účinek lokálních konstukčních koncentací napětí 63 Vliv kuhového otvou na ozložení napjatosti v dlouhém tenkém pásu zatíženém tahem
Více1.3. Transport iontů v elektrickém poli
.3. Transport ontů v elektrckém pol Ionty se v roztoku vystaveném působení elektrckého pole pohybují katonty směrem ke katodě, anonty k anodě. Tento pohyb ontů se označuje jako mgrace. VODIVOST Vodvost
VíceFyzika. Fyzikální veličina - je mírou fyzikální vlastnosti, kterou na základě měření vyjadřujeme ve zvolených jednotkách
Fyzika Studuje objekty neživé příody a vztahy mezi nimi Na základě pozoování a pokusů studuje obecné vlastnosti látek a polí, indukcí dospívá k obecným kvantitativním zákonům a uvádí je v logickou soustavu
VíceHlavní body. Keplerovy zákony Newtonův gravitační zákon. Konzervativní pole. Gravitační pole v blízkosti Země Planetární pohyby
Úvod do gavitace Hlavní body Kepleovy zákony Newtonův gavitační zákon Gavitační pole v blízkosti Země Planetání pohyby Konzevativní pole Potenciál a potenciální enegie Vztah intenzity a potenciálu Úvod
VíceVýslednice, rovnováha silové soustavy.
Výslednce, ovnováha slové soustavy. Základy mechanky, 2. přednáška Obsah přednášky : výslednce a ovnováha slové soustavy, ovnce ovnováhy, postoová slová soustava Doba studa : as 1,5 hodny Cíl přednášky
Vícea polohovými vektory r k
Mechania hmotných soustav Hmotná soustava (HS) je supina objetů, o teých je vhodné uvažovat jao o celu Pvy HS se pohybují účinem sil N a) vnitřních: Σ ( F + F + L+ F ) 0 i 1 i1 b) vnějších: síly od objetů,
VíceII. Statické elektrické pole v dielektriku. 2. Dielektrikum 3. Polarizace dielektrika 4. Jevy v dielektriku
II. Statické elektické pole v dielektiku Osnova: 1. Dipól 2. Dielektikum 3. Polaizace dielektika 4. Jevy v dielektiku 1. Dipól Konečný dipól 2 bodové náboje stejné velikosti a opačného znaménka ve vzdálenosti
Více1. Dvě stejné malé kuličky o hmotnosti m, jež jsou souhlasně nabité nábojem Q, jsou 3
lektostatické pole Dvě stejné malé kuličk o hmotnosti m jež jsou souhlasně nabité nábojem jsou pověšen na tenkých nitích stejné délk v kapalině s hustotou 8 g/cm Vpočtěte jakou hustotu ρ musí mít mateiál
VíceF5 JEDNODUCHÁ KONZERVATIVNÍ POLE
F5 JEDNODUCHÁ KONZERVATIVNÍ POLE Evopský sociální fond Paha & EU: Investujeme do vaší budoucnosti F5 JEDNODUCHÁ KONZERVATIVNÍ POLE Asi nejznámějším konzevativním polem je gavitační silové pole Ke gavitační
Více7. Viskozita disperzních soustav
7. Viskozita disperzních soustav 7.1 Newtonův zákon Viskozita je mírou vnitřního odporu tekutiny vůči toku relativnímu pohybu sousedních elementů tekutiny. V důsledku chaotického tepelného pohybu a mezimolekulárních
VíceRozklad přírodních surovin minerálními kyselinami
Laboatoř anoganické technologie Rozklad příodních suovin mineálními kyselinami Rozpouštění příodních mateiálů v důsledku pobíhající chemické eakce patří mezi základní technologické opeace řady půmyslových
VíceZáklady počítačové grafiky
Základy počítačové gafky Pezentace přednášek Ústav počítačové gafky a multmédí Téma přednášky Radozta Motto Světlo se šíří podle fyzkálních zákonů! Př ealstcké zobazení vtuálních počítačových scén e poto
VíceChemické reaktory. Chemické reaktory. Mikrokinetika a Makrokinetika. Rychlost vzniku složky reakcí. Rychlost reakce
» Počet fází» homogenní» heteogenní (víefázové)» Chemká eake» nekatalytké» katalytké» boeaktoy (fementoy)» Chaakte toku» deálně míhané» s pístovým tokem» s nedokonalým míháním Mkoknetka a Makoknetka» Výměna
Více2.1 Shrnutí základních poznatků
.1 Shnutí základních poznatků S plnostěnnými otujícími kotouči se setkáváme hlavně u paních a spalovacích tubín a tubokompesoů. Matematický model otujících kotoučů můžeme s úspěchem využít např. i při
VíceMAGNETICKÉ POLE ELEKTRICKÉHO PROUDU. r je vyjádřen vztahem
MAGNETICKÉ POLE ELEKTRICKÉHO PROUDU udeme se zabývat výpočtem magnetického pole vytvořeného danou konfiguací elektických poudů (podobně jako učení elektického pole vytvořeného daným ozložením elektických
VíceELEKTRICKÝ NÁBOJ COULOMBŮV ZÁKON INTENZITA ELEKTRICKÉHO POLE
ELEKTRICKÝ NÁBOJ COULOMBŮV ZÁKON INTENZITA ELEKTRICKÉHO POLE 1 ELEKTRICKÝ NÁBOJ Elektický náboj základní vlastnost někteých elementáních částic (pvní elektické jevy pozoovány již ve staověku janta (řecky
Víceε ε [ 8, N, 3, N ]
1. Vzdálenost mezi elektonem a potonem v atomu vodíku je přibližně 0,53.10-10 m. Jaká je velikost sil mezi uvedenými částicemi a) elektostatické b) gavitační Je-li gavitační konstanta G = 6,7.10-11 N.m
VíceKinetika spalovacích reakcí
Knetka spalovacích reakcí Základy knetky spalování - nauka o průběhu spalovacích reakcí a závslost rychlost reakcí na různých faktorech Hlavní faktory: - koncentrace reagujících látek - teplota - tlak
VíceFYZIKA I. Pohybová rovnice. Prof. RNDr. Vilém Mádr, CSc. Prof. Ing. Libor Hlaváč, Ph.D. Doc. Ing. Irena Hlaváčová, Ph.D. Mgr. Art.
VYSOKÁ ŠKOLA BÁŇSKÁ TECHNICKÁ UNIVERZITA OSTRAVA FAKULTA STROJNÍ FYZIKA I Pohybová rovnce Prof. RNDr. Vlém Mádr, CSc. Prof. Ing. Lbor Hlaváč, Ph.D. Doc. Ing. Irena Hlaváčová, Ph.D. Mgr. Art. Dagmar Mádrová
VíceGravitační pole. a nepřímo úměrná čtverci vzdáleností r. r r
Newtonův avitační zákon: Gavitační pole ezi dvěa tělesy o hotnostech 1 a, kteé jsou od sebe vzdáleny o, působí stejně velké síly vzájené přitažlivosti, jejichž velikost je přío úěná součinu hotností 1
Více2.1.2 Jaký náboj projde proudovodičem, klesá-li v něm proud z 18 A na nulu tak, že za každou sekundu klesne hodnota proudu na polovinu?
. LKTCKÝ POD.. lektický odpo, páce a výkon el. poudu.. Jaké množství el. náboje Q pojde vodičem za t = 0 s, jestliže a) poud = 5 A je stálý, b) poud ovnoměně oste od nuly do A?.. Jaký náboj pojde poudovodičem,
VíceJízdní odpory. Téma 4 KVM. Teorie vozidel 1
Jízdní odpoy Téa 4 KVM Teoe vozdel Jízdní odpoy Jízda = překonávání odpoů Velkost jízdních odpoů podňuje paaety jízdy a její hospodánost Jízdní odpoy závsí na: Konstukčních vlastnostech vozdla Na okažté
VíceI. Statické elektrické pole ve vakuu
I. Statické elektické pole ve vakuu Osnova:. Náboj a jeho vlastnosti 2. Coulombův zákon 3. Intenzita elektostatického pole 4. Gaussova věta elektostatiky 5. Potenciál elektického pole 6. Pole vodiče ve
VíceZkouškový test z fyzikální a koloidní chemie
Zkouškový test z fyzkální a kolodní cheme VZOR/1 jméno test zápočet průměr známka Čas 9 mnut. Povoleny jsou kalkulačky. Nejsou povoleny žádné písemné pomůcky. Uotázeksvýběrema,b,c...odpověd b kroužkujte.platí:
VíceNewtonův gravitační zákon Gravitační a tíhové zrychlení při povrchu Země Pohyby těles Gravitační pole Slunce
Gavitační pole Newtonův gavitační zákon Gavitační a tíhové zychlení při povchu Země Pohyby těles Gavitační pole Slunce Úvod V okolí Země existuje gavitační pole. Země působí na každé těleso ve svém okolí
VícePříklady elektrostatických jevů - náboj
lektostatika Hlavní body Příklady elektostatických jevů. lektický náboj, elementání a jednotkový náboj Silové působení náboje - Coulombův zákon lektické pole a elektická intenzita, Páce v elektostatickém
VíceÚČINNOST KOTLE. Součinitel přebytku spalovacího vzduchu z měřené koncentrace O2 Účinnost kotle nepřímou metodou Účinnost kotle přímou metodou
ÚČINNOST KOTLE 1. Cíl páce: Roštový kotel o jmenovtém výkonu 100 kw, vybavený automatckým podáváním palva, je učen po spalování dřevní štěpky. Teplo z topného okuhu je předáváno do chladícího okuhu pomocí
Více12. VISKOZITA A POVRCHOVÉ NAPĚTÍ
12. VISKOZITA A POVRCHOVÉ NAPĚTÍ 12.1 TEORETICKÝ ÚVOD V proudící reálné tekutině se projevuje mezi elementy tekutiny vnitřní tření. Síly tření způsobí, že rychlejší vrstva tekutiny se snaží zrychlit vrstvu
VíceVISKOZITA A POVRCHOVÉ NAPĚTÍ
VISKOZITA A POVRCHOVÉ NAPĚTÍ TEORETICKÝ ÚVOD V proudící reálné tekutině se projevuje mezi elementy tekutiny vnitřní tření. Síly tření způsobí, že rychlejší vrstva tekutiny se snaží zrychlit vrstvu pomalejší
Více1.3.8 Rovnoměrně zrychlený pohyb po kružnici I
1.3.8 Rovnoměně zychlený pohyb po kužnici I Předpoklady: 137 Opakování: K veličinám popisujícím posuvný pohyb existují analogické veličiny popisující pohyb po kužnici: ovnoměný pohyb pojítko ovnoměný pohyb
VíceNewtonův gravitační zákon
Gavitační pole FyzikaII základní definice Gavitační pole je posto, ve kteém působí gavitační síly. Zdojem gavitačního pole jsou všechny hmotné objekty. Každá dvě tělesa jsou k sobě přitahována gavitační
Více5b MĚŘENÍ VISKOZITY KAPALIN POMOCÍ PADAJÍCÍ KULIČKY
Laboratorní cvičení z předmětu Reologie potravin a kosmetických prostředků 5b MĚŘENÍ VISKOZITY KAPALIN POMOCÍ PADAJÍCÍ KULIČKY 1. TEORIE: Měření viskozity pomocí padající kuličky patří k nejstarším metodám
VíceFázová rozhraní a mezifázová energie
Fázová ozhaní a mezifázová enegie 1/15 duhy: } l/ g {{ l/ } l mobilní s/g s/l s/s povch koule = 4π 2 Příklad. Kolik % molekul vody je na povchu kapičky mlhy o půměu 200 nm (hanice viditelnosti optickým
VíceTermomechanika 9. přednáška Doc. Dr. RNDr. Miroslav Holeček
Termomechanika 9. přednáška Doc. Dr. RNDr. Miroslav Holeček Upozornění: Tato prezentace slouží výhradně pro výukové účely Fakulty strojní Západočeské univerzity v Plzni. Byla sestavena autorem s využitím
VíceJednosložkové soustavy
Jednosložkové soustavy Fázové rovnováhy Prezentace je určena pro výuku. roč. studjního oboru Nanotechnologí a není dovoleno její šíření bez vědomí garanta předmětu. K jejímu vytvoření bylo použto materálů
Vícerdr r 1 r 2 Spojky třecí lamelové Lamela Přítlačný kotouč Setrvačník
oment přenášený spojkou Lamela Přítlačný kotouč pojky třecí lamelové etvačník F d i - výpočtový (účinný) polomě spojky - počet třecích ploch - moment přenášený spojkou Základní ovnice : F t F. f třecí
VíceELEKTŘINA A MAGNETIZMUS Řešené úlohy a postupy: Spojité rozložení náboje
EEKTŘINA A MAGNETIZMUS Řešené úlohy a postupy: Spojité ozložení náboje Pete Doumashkin MIT 006, překlad: Jan Pacák (007) Obsah. SPOJITÉ OZOŽENÍ NÁBOJE.1 ÚKOY. AGOITMY PO ŘEŠENÍ POBÉMU ÚOHA 1: SPOJITÉ OZOŽENÍ
VícePohyb tělesa, základní typy pohybů, pohyb posuvný a rotační. Obsah přednášky : typy pohybů tělesa posuvný pohyb rotační pohyb geometrie hmot
Pohyb tělesa, základní typy pohybů, pohyb posuvný a otační Obsah přednášky : typy pohybů tělesa posuvný pohyb otační pohyb geoetie hot Pohyb tělesa, základní typy pohybů, pohyb posuvný a otační posuvný
VíceLambertův-Beerův zákon
Lambertův-Beerův zákon Intenzta záření po průchodu kavtou se vzorkem: Integrovaný absorpční koecent: I nal = I ntal e ε c L A = ε ( ~ ν ) d~ ν Bezjednotková včna síla osclátoru: v cm -1 = 4.3 10 9 A Síla
VíceStřední průmyslová škola a Vyšší odborná škola technická Brno, Sokolská 1 Šablona: Inovace a zkvalitnění výuky prostřednictvím ICT
Střední půmyslová škola a Vyšší odboná škola technická Bno, Sokolská 1 Šablona: Inovace a zkvalitnění výuky postřednictvím ICT Název: Téma: Auto: Číslo: Anotace: Mechanika, dynamika Pohybová ovnice po
VíceProudění plynu vakuovým potrubím
Poudění pynu vakuovým potubím - ozdí taků - poud pynu - vodivost, (odpo) potubí Jaká je anaogie s eektickými veičinami? Vacuum Technoogy J.Šandea, FEE, TU Bno Poudění pynu vakuovým potubím Je třeba znát
Více3.1. Magnetické pole ve vakuu a v látkovém prostředí Elektromagnetická indukce Energie a silové účinky magnetického pole...
Obsah Předmluva... 4. Elektostatika.. Elektostatické pole ve vakuu... 5.. Elektostatické pole v dielektiku... 9.3. Kapacita. Kondenzáto....4. Enegie elektostatického pole... 6. Elektický poud.. Elektický
Víceeská zem d lská univerzita v Praze, Technická fakulta
eská zemdlská unvezta v Paze, Techncká fakulta 9. lektcké pole 9. lektcký náboj Každá látka je vytvoena z tzv. elementáních ástc, kteé vytváejí složtjší stuktuy. ástce na sebe vzájemn psobí slam, kteé
VíceI. MECHANIKA 4. Soustava hmotných bodů II
I. CHIK 4. Soustaa hmotných bodů II 1 Obsah Spojté ozložení hmotnost. Počet stupňů olnost. Knematka tuhého tělesa. Zjednodušení popsu otace kolem osy a peného bodu. Chaslesoa ěta. Dynamka tuhého tělesa.
VíceVLASTNOSTI KAPALIN. Část 2. Literatura : Otakar Maštovský; HYDROMECHANIKA Jaromír Noskijevič; MECHANIKA TEKUTIN František Šob; HYDROMECHANIKA
HYDROMECHANIKA LASTNOSTI KAPALIN Část 2 Literatura : Otakar Maštovský; HYDROMECHANIKA Jaromír Noskijevič; MECHANIKA TEKUTIN František Šob; HYDROMECHANIKA lastnosti kapalin: Molekulární stavba hmoty Příklad
VícePříloha-výpočet motoru
Příloha-výpočet motoru 1.Zadané parametry motoru: vrtání d : 77mm zdvih z: 87mm kompresní poměr ε : 10.6 atmosférický tlak p 1 : 98000Pa teplota nasávaného vzduchu T 1 : 353.15K adiabatický exponent κ
VíceTrivium z optiky Vlnění
Tivium z optiky 7 1 Vlnění V této kapitole shnujeme základní pojmy a poznatky o vlnění na přímce a v postou Odvolávat se na ně budeme často v kapitolách následujících věnujte poto vyložené látce náležitou
VíceKinematika tuhého tělesa
Kinematika tuhého tělesa Pet Šidlof TECHNICKÁ UNIVERZITA V LIERCI Fakulta mechatoniky, infomatiky a mezioboových studií Tento mateiál vznikl v ámci pojektu ESF CZ.1.07/2.2.00/07.0247 Reflexe požadavků
VíceBIOMECHANIKA DYNAMIKA NEWTONOVY POHYBOVÉ ZÁKONY, VNITŘNÍ A VNĚJŠÍ SÍLY ČASOVÝ A DRÁHOVÝ ÚČINEK SÍLY
BIOMECHANIKA DYNAMIKA NEWTONOVY POHYBOVÉ ZÁKONY, VNITŘNÍ A VNĚJŠÍ SÍLY ČASOVÝ A DRÁHOVÝ ÚČINEK SÍLY ROTAČNÍ POHYB TĚLESA, MOMENT SÍLY, MOMENT SETRVAČNOSTI DYNAMIKA Na rozdíl od kinematiky, která se zabývala
Více1141 HYA (Hydraulika)
ČVUT v Praze, fakulta stavební katedra hydrauliky a hydrologie (K141) Přednáškové slidy předmětu 1141 HYA (Hydraulika) verze: 09/2008 K141 FSv ČVUT Tato webová stránka nabízí k nahlédnutí/stažení řadu
VíceUčební text k přednášce UFY102
Matematický popis vlnění vlna - ozuch šířící se postředím zachovávající svůj tva (pofil) Po jednoduchost začneme s jednodimenzionální vlnou potože ozuch se pohybuje ychlostí v, musí být funkcí jak polohy
Vícedo strukturní rentgenografie e I
Úvod do stuktuní entgenogafie e I Difakce tg záření na kystalu Metody chaakteizace nanomateiálů I RND. Věa Vodičková, PhD. Studium kystalové stavby Difakce elektonů, neutonů, tg fotonů Kystal ideální mřížka
VíceÚvod. K141 HYAR Úvod 0
Úvod K141 HYAR Úvod 0 FYZIKA MECHANIKA MECH. TEKUTIN HYDRAULIKA HYDROSTATIKA HYDRODYNAMIKA Mechanika tekutin zabývá se mechanickými vlastnostmi tekutin (tj. silami v tekutinách a prouděním tekutin) poskytuje
VíceZáklady fyziky + opakovaná výuka Fyziky I
Ústav fyziky a měřicí techniky Pohodlně se usaďte Přednáška co nevidět začne! Základy fyziky + opakovaná výuka Fyziky I Web ústavu: ufmt.vscht.cz : @ufmt444 1 Otázka 8 Rovinná rotace, valení válce po nakloněné
Více4. konference o matematice a fyzice na VŠT Brno, Fraktály ve fyzice. Oldřich Zmeškal
4. konfeence o matematice a fyzice na VŠT Bno, 15. 9. 25 Faktály ve fyzice Oldřich Zmeškal Ústav fyzikální a spotřební chemie, Fakulta chemická, Vysoké učení technické, Pukyňova 118, 612 Bno, Česká epublika
VíceSdílení tepla. Úvod - Přehled. Sdílení tepla mezi termodynamickou soustavou a okolím je podmíněno rozdílností teplot soustavy T.
7.4.0 Úvod - Přehled Sdílení tepla Sdílení tepla mez termodynamckou soustavou a okolím je podmíněno rozdílností teplot soustavy T s a okolí T o. Teplo mez soustavou a okolím se sdílí třem základním způsoby:
VíceČVUT v Praze Fakulta stavební Katedra Technických zařízení budov. Modelování termohydraulických jevů 3.hodina. Hydraulika. Ing. Michal Kabrhel, Ph.D.
ČVUT v Praze Fakulta stavební Katedra Technických zařízení budov Modelování termohydraulických jevů 3.hodina Hydraulika Ing. Michal Kabrhel, Ph.D. Letní semestr 008/009 Pracovní materiály pro výuku předmětu.
VíceSpojky Třecí lamelová HdS HdM
Spojky Třecí lamelová HdS Hd Téma 5 KV Teoie vozidel 1 oment přenášený spojkou Lamela Přítlačný kotouč Setvačník F d 1 S i S - výpočtový (účinný) polomě spojky - počet třecích ploch - moment přenášený
VíceNapětí horninového masivu
Npětí honinového msivu pimání npjtostí sekundání npjtostí účinky n stbilitu podzemního díl Dále můžeme uvžovt * bobtnání honiny * teplotní stv honiny J. Pušk MH 6. přednášk 1 Pimání npjtost gvitční (vyvolán
VíceKonstrukce optického mikroviskozimetru
Ing. Jan Medlík, FSI VUT v Brně, Ústav konstruování Konstrukce optického mikroviskozimetru Školitel: prof. Ing. Martin Hartl, Ph.D. VUT Brno, FSI 2008 Obsah Úvod Shrnutí současného stavu Měření viskozity
VícePřehled základních fyzikálních veličin užívaných ve výpočtech v termomechanice. Autor Ing. Jan BRANDA Jazyk Čeština
Identifikátor materiálu: ICT 2 41 Registrační číslo projektu CZ.1.07/1.5.00/34.0796 Název projektu Vzděláváme pro život Název příjemce podpory SOU plynárenské Pardubice název materiálu (DUM) Mechanika
VíceTepelná kapacita = T. Ē = 1 2 hν + hν. 1 = 1 e x. ln dx. Einsteinův výpočet (1907): Soustava N nezávislých oscilátorů se stejnou vlastní frekvencí má
Tepelná kapacta C x = C V = ( ) dq ( ) du Dulong-Pettovo pravdlo: U = 3kT N C V = 3kN x V = T ( ) ds x Tepelná kapacta mřížky Osclátor s kvantovanou energí E n = ( n + 2) hν má střední hodnotu energe (po
VíceRovnice rovnováhy: ++ =0 x : =0 y : =0 =0,83
Vypočítejte moment síly P = 4500 N k osám x, y, z, je-li a = 0,25 m, b = 0, 03 m, R = 0,06 m, β = 60. Nositelka síly P svírá s tečnou ke kružnici o poloměru R úhel α = 20.. α β P y Uvolnění: # y β! x Rovnice
VíceCavendishův pokus: Určení gravitační konstanty,,vážení Země
Cavendishův pokus: Učení gavitační konstanty,,vážení Země Jiří Kist - Mendlovo gymnázium, Opava, SO@seznam.cz Teeza Steinhatová - gymnázium J. K. Tyla Hadec Kálové, SteinT@seznam.cz 1. Úvod Abstakt: Cílem
VíceZákladem molekulové fyziky je kinetická teorie látek. Vychází ze tří pouček:
Molekulová fyzika zkoumá vlastnosti látek na základě jejich vnitřní struktury, pohybu a vzájemného působení částic, ze kterých se látky skládají. Termodynamika se zabývá zákony přeměny různých forem energie
VíceŘešení testu 2b. Fyzika I (Mechanika a molekulová fyzika) NOFY ledna 2016
Řešení testu b Fika I (Mecanika a molekulová fika NOFY. ledna 6 Příklad Zadání: Po kouli o poloměu se be pokluovaní valí malá koule o poloměu. Jaká bude úlová clost otáčení malé koule v okamžiku kd se
VíceStavba atomu: Atomové jádro
Stavba atomu: tomové jádo Výzkum stuktuy hmoty: Histoie Jen zdánlivě existuje hořké či sladké, chladné či hoké, ve skutečnosti jsou pouze atomy a pázdno. Démokitos, 46 37 př. n.l. Heni Becqueel 85 98 objev
Vícek + q. Jestliže takový dipól kmitá s frekvencí ν (odpovídající
Vlastnosti kmitajíího dipólu Podle klasiké teoie je nejefektivnějším zdojem elektomagnetikého záření kmitajíí elektiký dipól. Intenzita jeho záření o několik řádů převyšuje intenzity ostatníh zdojů záření
Více2 Tokové chování polymerních tavenin reologické modely
2 Tokové chování polymerních tavenin reologické modely 2.1 Reologie jako vědní obor Polymerní materiály jsou obvykle zpracovávány v roztaveném stavu, proto se budeme v prvé řadě zabývat jejich tokovým
VíceHarmonický pohyb, výchylka, rychlost a zrychlení
Střední půmyslová škola a Vyšší odboná škola technická Bno, Sokolská 1 Šablona: Inovace a zkvalitnění výuky postřednictvím ICT Název: Téma: Auto: Číslo: Anotace: Mechanika, kinematika Hamonický pohyb,
VíceVYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ PRŮVODCE GB01-P03 MECHANIKA TUHÝCH TĚLES
VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ FAKULTA STAVEBNÍ Prof. RNDr. Zdeněk Chobola,CSc., Vlasta Juránková,CSc. FYZIKA PRŮVODCE GB01-P03 MECHANIKA TUHÝCH TĚLES STUDIJNÍ OPORY PRO STUDIJNÍ PROGRAMY S KOMBINOVANOU
VíceZařízení: Rotační viskozimetr s příslušenstvím, ohřívadlo s magnetickou míchačkou, teploměr, potřebné nádoby a kapaliny (aspoň 250ml).
Úvod Pro ideální tekutinu předpokládáme, že v ní neexistují smyková tečná napětí. Pro skutečnou tekutinu to platí pouze v případě, že tekutina se nepohybuje. V případě, že tekutina proudí a její jednotlivé
VíceRoztok. Homogenní směs molekul, které mohou být v pevném, kapalném nebo plynném stavu. Pravé roztoky
Roztok Homogenní směs molekul, které mohou být v pevném, kapalném nebo plynném stavu Pravé roztoky Micelární a koloidní roztoky (suspenze): částice velké 1 nm 10 µm Tyndallův jev 1 Druhy roztoků Složka
VíceZákladní vlastnosti elektrostatického pole, probrané v minulých hodinách, popisují dvě diferenciální rovnice : konzervativnost el.
Aplikace Gaussova zákona ) Po sestavení základní ovnice elektostatiky Základní vlastnosti elektostatického pole, pobané v minulých hodinách, popisují dvě difeenciální ovnice : () ot E konzevativnost el.
VíceAproximativní analytické řešení jednorozměrného proudění newtonské kapaliny
U8 Ústav rocesní a zracovatelské techniky F ČVUT v Praze Aroximativní analytické řešení jednorozměrného roudění newtonské kaaliny Některé říady jednorozměrného roudění newtonské kaaliny lze řešit řibližně
Vícev 1 = at 1, (1) t 1 = v 1
Příklad Statující tyskové letadlo musí mít před vzlétnutím ychlost nejméně 360 km/h. S jakým nejmenším konstantním zychlením může statovat na ozjezdové dáze dlouhé,8 km? Po ychlost v ovnoměně zychleného
VíceRoztok. Homogenní směs molekul, které mohou být v pevném, kapalném nebo plynném stavu. Pravé roztoky
Roztok Homogenní směs molekul, které mohou být v pevném, kapalném nebo plynném stavu Pravé roztoky Micelární a koloidní roztoky (suspenze): částice velké 1 nm 10 µm Tyndallův jev rozptyl světla 1 Druhy
VíceRozpustnost Rozpustnost neelektrolytů
Rozpustnost Podobné se rozpouští v podobném látky jejichž molekuly na sebe působí podobnými mezimolekulárními silami budou pravděpodobně navzájem rozpustné. Př.: nepolární látky jsou rozpustné v nepolárních
VíceElektromagnetické jevy, elektrické jevy 4. Elektrický náboj, elektrické pole
Elektomagnetické jevy, elektické jevy 4. Elektický náboj, elektické pole 4. Základní poznatky (duhy el. náboje, vodiče, izolanty) Někteé látky se třením dostávají do zvláštního stavu přitahují lehká tělíska.
Více4. Napjatost v bodě tělesa
p04 1 4. Napjatost v bodě tělesa Předpokládejme, že bod C je nebezpečným bodem tělesa a pro zabránění vzniku mezních stavů je m.j. třeba zaručit, že napětí v tomto bodě nepřesáhne definované mezní hodnoty.
VíceDOPLŇKOVÉ TEXTY BB01 PAVEL SCHAUER INTERNÍ MATERIÁL FAST VUT V BRNĚ TUHÉ TĚLESO
DOPLŇKOÉ TXTY BB0 PAL SCHAUR INTRNÍ MATRIÁL FAST UT BRNĚ TUHÉ TĚLSO Tuhé těleso je těleso, o teé latí, že libovolná síla ůsobící na těleso nezůsobí jeho defoaci, ale ůže ít ouze ohybový účine. Libovolná
Vícevzhledem k ose kolmé na osu geometrickou a procházející hmotným středem válce. c) kužel o poloměru R, výšce h, hmotnosti m
8. Mechanika tuhého tělesa 8.. Základní poznatky Souřadnice x 0, y 0, z 0 hmotného středu tuhého tělesa x = x dm m ( m) 0, y = y dm m ( m) 0, z = z dm m ( m) 0. Poznámka těžiště tuhého tělesa má v homogenním
Více5. Světlo jako elektromagnetické vlnění
Tivium z optiky 9 5 Světlo jako elektomagnetické vlnění Ve třetí kapitole jsme se dozvěděli že na světlo můžeme nahlížet jako na elektomagnetické vlnění Dříve než tak učiníme si ale musíme alespoň v základech
Více1.5. DYNAMIKA OTÁČIVÉHO A SLOŽENÉHO POHYBU TĚLESA
.5. OTÁČIVÉHO A SLOŽENÉHO POHYBU TĚLESA.5. ZÁKLADNÍ ROVNICE DYNAMIKY PRO ROTAČNÍ POHYB Fz F Z výsednce zrychujících s F m.a n m a t a n r z F Zrychující moment M F. r F. r z z z m.a t r6,5cm ρ r ω,ε r
Více10. Energie a její transformace
10. Energie a její transformace Energie je nejdůležitější vlastností hmoty a záření. Je obsažena v každém kousku hmoty i ve světelném paprsku. Je ve vesmíru a všude kolem nás. S energií se setkáváme na
VíceVYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ FAKULTA STAVEBNÍ GB02 FYZIKA II MODUL M01 ELEKTŘINA A MAGNETISMUS
VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ FAKULTA STAVEBNÍ PROF. ING. BOHUMIL KOKTAVÝ, CSC., DOC. ING. PAVEL KOKTAVÝ, CSC., PH.D. GB FYZIKA II MODUL M1 ELEKTŘINA A MAGNETISMUS STUDIJNÍ OPORY PRO STUDIJNÍ PROGRAMY
VíceStatika soustavy těles v rovině
Statka soustavy těles v rovně Zpracoval: Ing. Mroslav yrtus, Ph.. U mechancké soustavy s deálním knematckým dvojcem znázorněné na obrázku určete: počet stupňů volnost početně všechny reakce a moment M
VíceChemické reaktory. Inženýrství chemicko-farmaceutických výrob. Chemické reaktory. » Počet fází. » Chemická reakce.
» Počet fází» homogenní» heteogenní (víefázové)» Chemá eae» neatalyté» atalyté» boeatoy (fementoy)» Chaate tou» deálně míhané» s pístovým toem» s nedoonalým míháním 1 » Výměna tepla» bez výměny tepla (adabatý)»
VíceKorelační energie. Celkovou elektronovou energii molekuly lze experimentálně určit ze vztahu. E vib. = E at. = 39,856, E d
Korelační energe Referenční stavy Energ molekul a atomů lze vyjádřt vzhledem k různým referenčním stavům. V kvantové mechance za referenční stav s nulovou energí bereme stav odpovídající nenteragujícím
VícePracovní list č. 6: Stabilita svahu. Stabilita svahu. Návrh či posouzení svahu zemního tělesa. FS s
Pracovní lst č. 6: Stablta svahu Stablta svahu 1 - máme-l násyp nebo výkop, uvntř svahu vznká smykové napětí - aktvuje se smykový odpor zemny - porušení - na celé smykové ploše se postupně dosáhne maxma
VíceMECHANIKA TUHÉHO TĚLESA
MECHANIKA TUHÉHO TĚLESA. Základní teze tuhé těleso ideální těleso, které nemůže být deformováno působením žádné (libovolně velké) vnější síly druhy pohybu tuhého tělesa a) translace (posuvný pohyb) všechny
VíceESR, spinový hamiltonián a spektra
ER, spnový hamltonán a spektra NMR k k získávání důležtých nformací o struktuře látky využívá gyromagnetckých vlastností atomových jader. Podobně ER (EPR) využívá k obdobným účelům gyromagnetckých vlastností
Více3.7. Magnetické pole elektrického proudu
3.7. Magnetické pole elektického poudu 1. Znát Biotův-Savatův zákon a umět jej použít k výpočtu magnetické indukce v jednoduchých případech (okolí přímého vodiče, ve středu oblouku apod.).. Pochopit význam
Více