Modelování a simulace

Podobné dokumenty
Dynamika soustav hmotných bodů

Dynamika vázaných soustav těles

Zadání semestrální práce z předmětu Mechanika 2

6 DYNAMIKA SOUSTAVY HMOTNÝCH BODŮ

Statika soustavy těles.

Sestavení pohybové rovnosti jednoduchého mechanismu pomocí Lagrangeových rovností druhého druhu




MODELOVÁNí MECHATRONICKÝCH, o SYSTEMU

6. Statika rovnováha vázaného tělesa

úvod do teorie mechanismů, klasifikace mechanismů vazby, typy mechanismů,

Střední škola automobilní Ústí nad Orlicí

Michael Valášek Vedoucí práce: doc. Ing. Václav Bauma, CSc.

FYZIKA I. Rovnoměrný, rovnoměrně zrychlený a nerovnoměrně zrychlený rotační pohyb

FYZIKA I. Složené pohyby (vrh šikmý)

Fyzikální vzdělávání. 1. ročník. Učební obor: Kuchař číšník Kadeřník. Implementace ICT do výuky č. CZ.1.07/1.1.02/ GG OP VK

Zjednodušená deformační metoda (2):

III. MKP vlastní kmitání

Práce, energie a další mechanické veličiny

Statika 1. Reakce na rovinných staticky určitých konstrukcích. Miroslav Vokáč ČVUT v Praze, Fakulta architektury.

DYNAMIKA HMOTNÉHO BODU

ÚVOD DO MODELOVÁNÍ V MECHANICE DYNAMIKA VÁZANÝCH MECHANICKÝCH SYSTÉMŮ

Úvod do analytické mechaniky

Veronika Drobná VB1STI02 Ing. Michalcová Vladimíra, Ph.D.

1. Teoretická mechanika

Kulová plocha, koule, množiny bodů

VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ PRŮVODCE GB01-P02 DYNAMIKA HMOTNÉHO BODU

Katedra geotechniky a podzemního stavitelství

E K O G Y M N Á Z I U M B R N O o.p.s. přidružená škola UNESCO

DIPLOMOVÁ PRÁCE OPTIMALIZACE MECHANICKÝCH

Kinematika tuhého tělesa. Pohyb tělesa v rovině a v prostoru, posuvný a rotační pohyb

Mechanismy - úvod. Aplikovaná mechanika, 8. přednáška

Pružnost a pevnost. zimní semestr 2013/14

Projekt: Inovace oboru Mechatronik pro Zlínský kraj Registrační číslo: CZ.1.07/1.1.08/ TĚŽIŠTĚ

12. Křivkové integrály

b) Maximální velikost zrychlení automobilu, nemají-li kola prokluzovat, je a = f g. Automobil se bude rozjíždět po dobu t = v 0 fg = mfgv 0

Těleso racionálních funkcí

Učební texty k státní bakalářské zkoušce Matematika Skalární součin. študenti MFF 15. augusta 2008

Lineární algebra : Metrická geometrie

Dynamika robotických systémů

Matematika 1 MA1. 1 Analytická geometrie v prostoru - základní pojmy. 4 Vzdálenosti. 12. přednáška ( ) Matematika 1 1 / 32

KLASICKÁ MECHANIKA. Předmětem mechaniky matematický popis mechanického pohybu v prostoru a v čase a jeho příčiny.

I. část - úvod. Iva Petríková

Řízení. Slouží k udržování nebo změně směru jízdy vozidla

Afinita je stručný název pro afinní transformaci prostoru, tj.vzájemně jednoznačné afinní zobrazení bodového prostoru A n na sebe.

Obr. 9.1 Kontakt pohyblivé části s povrchem. Tomuto meznímu stavu za klidu odpovídá maximální síla, která se nezývá adhezní síla,. , = (9.

SYLABUS PŘEDNÁŠKY 10 Z GEODÉZIE 1

Rovinná úloha v MKP. (mohou být i jejich derivace!): rovinná napjatost a r. deformace (stěny,... ): u, v. prostorové úlohy: u, v, w

KMS cvičení 6. Ondřej Marek

FYZIKA I. Gravitační pole. Prof. RNDr. Vilém Mádr, CSc. Prof. Ing. Libor Hlaváč, Ph.D. Doc. Ing. Irena Hlaváčová, Ph.D. Mgr. Art.

úvod do teorie mechanismů, klasifikace mechanismů vazby, typy mechanismů,

f x = f y j i y j x i y = f(x), y = f(y),

19 Eukleidovský bodový prostor

FYZIKA I. Mechanická energie. Prof. RNDr. Vilém Mádr, CSc. Prof. Ing. Libor Hlaváč, Ph.D. Doc. Ing. Irena Hlaváčová, Ph.D. Mgr. Art.

Mechanika úvodní přednáška

STATIKA Fakulta strojní, prezenční forma, středisko Šumperk

BIOMECHANIKA. 9, Energetický aspekt pohybu člověka. (Práce, energie pohybu člověka, práce pohybu člověka, zákon zachování mechanické energie, výkon)

Soustavy se spínanými kapacitory - SC. 1. Základní princip:

Křivkové integrály prvního druhu Vypočítejte dané křivkové integrály prvního druhu v R 2.

Osnova přednášky. Univerzita Jana Evangelisty Purkyně Základy automatizace Stabilita regulačního obvodu

2. Numerické řešení obyčejných diferenciálních rovnic

Seriál II.II Vektory. Výfučtení: Vektory

JEDNOTKY. E. Thöndel, Ing. Katedra mechaniky a materiálů, FEL ČVUT v Praze. Abstrakt

[GRAVITAČNÍ POLE] Gravitace Gravitace je všeobecná vlastnost těles.

3.1. Newtonovy zákony jsou základní zákony klasické (Newtonovy) mechaniky

9. T r a n s f o r m a c e n á h o d n é v e l i č i n y

TUNELY 2. Doc. Ing. Pavel Hánek, CSc. Následující stránky jsou doplňkem přednášek předmětu 154GP10 PROFILY TUNELŮ

Aplikace metody konečných prvků

Newtonova metoda. 23. října 2012

Popis kmitání vibrační třídičky s více stupni volnosti pomocí numerických

14. přednáška. Přímka

OTÁZKY K PROCVIČOVÁNÍ PRUŽNOST A PLASTICITA II - DD6

Změna koeficientů PDR při změně proměnných

Čepové tření Zhotoveno ve školním roce: 2011/2012 Jméno zhotovitele: Ing. Iva Procházková

Mechanika kontinua. Mechanika elastických těles Mechanika kapalin

12 DYNAMIKA SOUSTAVY HMOTNÝCH BODŮ

Regresní analýza 1. Regresní analýza

Normální (Gaussovo) rozdělení

11. cvičení z Matematické analýzy 2

VÝUKOVÝ MATERIÁL Ing. Yvona Bečičková. Mechanika. Mechanický pohyb. Fyzika 2. ročník, učební obory. Bez příloh. Identifikační údaje školy

V roce 1687 vydal Newton knihu Philosophiae Naturalis Principia Mathematica, ve které zformuloval tři Newtonovy pohybové zákony.

Numerické modelování interakce proudění a pružného tělesa v lidském vokálním traktu

4EK201 Matematické modelování. 2. Lineární programování

1 Topologie roviny a prostoru

Nelineární úlohy při výpočtu konstrukcí s využitím MKP

Termomechanika 12. přednáška Doc. Dr. RNDr. Miroslav Holeček

10. cvičení z Matematické analýzy 2

s 1 = d t 2 t 1 t 2 = 71 m. (2) t 3 = d v t t 3 = t 1t 2 t 2 t 1 = 446 s. (3) s = v a t 3. d = m.

7. Derivace složené funkce. Budeme uvažovat složenou funkci F = f(g), kde některá z jejich součástí

Modelování a simulace

TENSOR NAPĚTÍ A DEFORMACE. Obrázek 1: Volba souřadnicového systému

3 Lineární kombinace vektorů. Lineární závislost a nezávislost

BIOMECHANIKA KINEMATIKA

Kapitola 8: Dvojný integrál 1/26

Cvičení 1. Napjatost v bodě tělesa Hlavní napětí Mezní podmínky ve víceosé napjatosti

Cvičení ke kursu Vyčíslitelnost

Kinematika tuhého tělesa

Termomechanika 9. přednáška Doc. Dr. RNDr. Miroslav Holeček

Lineární stabilita a teorie II. řádu

Transkript:

Modelování a simulace Modelování mechanických systémů Doc. Ing. Pavel Václavek, Ph.D. Modelování a simulace Mechanické systémy - str. 1/14

přednášky Modelování a simulace Mechanické systémy - str. 2/14

přednášky Metoda uvolňování přednášky Modelování a simulace Mechanické systémy - str. 3/14

přednášky Metoda uvolňování ova rovnice přednášky Modelování a simulace Mechanické systémy - str. 3/14

Metoda uvolňování Modelování a simulace Mechanické systémy - str. 4/14

hmotných bodů soustava hmotných bodů, které na sebe navzájem působí Modelování a simulace Mechanické systémy - str. 5/14

hmotných bodů soustava hmotných bodů, které na sebe navzájem působí počet stupňů volnosti - nejmenší počet nezávislých údajů pro určení všech bodů soustavy Modelování a simulace Mechanické systémy - str. 5/14

hmotných bodů soustava hmotných bodů, které na sebe navzájem působí počet stupňů volnosti - nejmenší počet nezávislých údajů pro určení všech bodů soustavy n volných bodů má v 1D n stupňů volnosti, v 2D 2n, v 3D 3n Modelování a simulace Mechanické systémy - str. 5/14

hmotných bodů soustava hmotných bodů, které na sebe navzájem působí počet stupňů volnosti - nejmenší počet nezávislých údajů pro určení všech bodů soustavy n volných bodů má v 1D n stupňů volnosti, v 2D 2n, v 3D 3n vazba snižuje počet stupňů volnosti o 1 f(x 1, y 1, z 1, x 2, y 2, z 2,..., x n, y n, z n ) = 0 Modelování a simulace Mechanické systémy - str. 5/14

y 2 y l y 1 α x 1 x 2 (x 1 x 2 ) 2 + (y 1 y 2 ) 2 l 2 = 0 x Modelování a simulace Mechanické systémy - str. 6/14

P 1 N1 1 P 2 P2 N 2 T 1 2 R 3 R3 N 3 G 1 3 G 2 G3 vnitřní a síly vnější vnitřní síly jsou ty síly, kterými na sebe působí body soustavy navzájem. Ostatní síly jsou síly vnější, kterými na soustavu působí okolí. reakční a síly akční reakční síly jsou síly vyvolané působením vazeb (reakce vazeb). Akční síly jsou všechny ostatní síly které ovlivňují pohyb soustavy. pracovní a síly vazbové pracovní síly konají při pohybu soustavy práci. Jsou to síly akční a složky reakčních sil, které konají práci (např. síly smykového tření). Vazbové síly práci nekonají. Modelování a simulace Mechanické systémy - str. 7/14

metody uvolňování Postup: 1. Myšlenkově uvolníme jednotlivé body (tělesa) soustavy a přidělíme jim vhodné vztažné systémy. Modelování a simulace Mechanické systémy - str. 8/14

metody uvolňování Postup: 1. Myšlenkově uvolníme jednotlivé body (tělesa) soustavy a přidělíme jim vhodné vztažné systémy. 2. Ve vztažném systému každého bodu (tělesa) zapíšeme jeho pohybovou rovnici s uvážením všech sil, které na tento hmotný bod působí. Modelování a simulace Mechanické systémy - str. 8/14

metody uvolňování Postup: 1. Myšlenkově uvolníme jednotlivé body (tělesa) soustavy a přidělíme jim vhodné vztažné systémy. 2. Ve vztažném systému každého bodu (tělesa) zapíšeme jeho pohybovou rovnici s uvážením všech sil, které na tento hmotný bod působí. 3. Zapíšeme rovnice vazeb Modelování a simulace Mechanické systémy - str. 8/14

metody uvolňování Postup: 1. Myšlenkově uvolníme jednotlivé body (tělesa) soustavy a přidělíme jim vhodné vztažné systémy. 2. Ve vztažném systému každého bodu (tělesa) zapíšeme jeho pohybovou rovnici s uvážením všech sil, které na tento hmotný bod působí. 3. Zapíšeme rovnice vazeb 4. Uvědomíme si počet stupňů volnosti soustavy a zvolíme vhodné zobecněné souřadnice Modelování a simulace Mechanické systémy - str. 8/14

metody uvolňování F R R m 1 m 2 l x Modelování a simulace Mechanické systémy - str. 9/14

metody uvolňování F R R m 1 m 2 l x F R R m 1 m 2 x x Modelování a simulace Mechanické systémy - str. 9/14

metody uvolňování F F p F p m 1 m 2 l 0 x 1 x 2 Modelování a simulace Mechanické systémy - str. 10/14

metody uvolňování F F p F p m 1 m 2 l 0 x 1 x 2 F Fp F p m 1 m 2 x 1 x 2 Modelování a simulace Mechanické systémy - str. 10/14

N 2 α m 2 x l R G 2 N 1 m 1 R G 1 y Modelování a simulace Mechanické systémy - str. 11/14

ovy rovnice Rovnice Modelování a simulace Mechanické systémy - str. 12/14

ovy rovnice metoda uvolňování je poměrně pracná v případě většího počtu hmotných bodů Rovnice Modelování a simulace Mechanické systémy - str. 13/14

ovy rovnice metoda uvolňování je poměrně pracná v případě většího počtu hmotných bodů popis systému vycházející z energií a výkonů sil Rovnice Modelování a simulace Mechanické systémy - str. 13/14

ovy rovnice metoda uvolňování je poměrně pracná v případě většího počtu hmotných bodů popis systému vycházející z energií a výkonů sil model sestavován ve zobecněných souřadnicích Rovnice Modelování a simulace Mechanické systémy - str. 13/14

ovy rovnice metoda uvolňování je poměrně pracná v případě většího počtu hmotných bodů popis systému vycházející z energií a výkonů sil model sestavován ve zobecněných souřadnicích odvození skripta, kapitola 5.6 - vychází z vyhodnocení práce konané silami při malém posunutí Rovnice Modelování a simulace Mechanické systémy - str. 13/14

ovy rovnice d dt ψ j = i [ ] K K = ψ j j = 1, 2,..., n q j q j ( ) x i y i z i X i + Y i + Z i + ϕ m M m q j q j q j q m j Rovnice Modelování a simulace Mechanické systémy - str. 14/14

ovy rovnice d dt ψ j = i [ ] K K = ψ j j = 1, 2,..., n q j q j ( ) x i y i z i X i + Y i + Z i + ϕ m M m q j q j q j q m j Rovnice d dt [ L q j ] L q j R q j = P q j j = 1, 2,..., n L = K V Modelování a simulace Mechanické systémy - str. 14/14