Fyzika na malých rozměrech
|
|
- Šimon Moravec
- před 5 lety
- Počet zobrazení:
Transkript
1 Fyzka na malých rozměrech
2 Mění se klascká fyzka př zmenšování? Mění! mění se poměr mez povrchem a objemem vlv povrchového napětí vody pevnost materálů Budeme zmenšovat ještě víc! ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová
3 Částcová fyzka Jaderná fyzka Fyzka pevných látek Cheme, Bologe Mechanka Geofyzka Astrofyzka Astronome Kosmologe ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 3
4 ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 4
5 Studum fyzky (mkrosvěta) navždy ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 5
6 změní váš pohled na svět. ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 6
7 Co je základní esencí kvantové mechanky aneb co dělá kvantovou mechanku kvantovou mechankou? Domácí úkol
8 O čem bude řeč Jak smířt kvantovou mechanku a STR příklad sjednocení dvou teorí malý výlet do relatvstcké kvantové mechanky Výměnný charakter nterakcí, Feynmannovy dagramy chytrý nástroj pro poruchový pops nterakce výlet do kvantové teore pole Symetre a jejch narušení stále (?) novnka objev Hggsova bosonu Standardní model, přehled nterakcí a jejch sjednocování ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 8
9 QM a STR Klascká mechanka Newton, Lagrange, Hamlton, Velké rychlost Malé rozměry Specální teore relatvty Ensten Kvantová mechanka Schrödnger, Hesenberg, Bohr, ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 9
10 ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová Kvantová mechanka dle Schrödngera Vlnová funkce Schrödngerova rovnce (Navní) prncp korespondence ( ˆ) ˆ ˆ ˆ ˆ kde ˆ, ˆ r V m p V T H E H H t ), ( t r t E x x x x p p, ˆ, ˆ
11 Rovnce kontnuty obecný tvar: víme: ρ = ψ * ψ, ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová dv j t V m V T H t ˆ) ˆ ( ˆ V m t * * V m t odečtu ) ( * * * * m t t ) ( * * m t tok hustoty pravděpodobnost
12 ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová Přdání spnu Paul Částce v elmag. pol Spn = vntřní moment hybnost (vntřní parametr, stavy) => vlnová funkce má komponenty => magnetcký moment => nteraguje s magnetckým polem V q qa p m H ) ˆ ( ˆ σ σ ˆ ˆ ˆ kde, ˆ ˆ ) ) ˆ ( ( ˆ L H H B V q qa p m H SO SO B Paul,, ˆ σ Paulho matce ), ( ), ( ), ( t r t r t r nterakce s vnějším mag. polem nterakce s mag. polem, které elektron vytváří
13 Proč je Schrödngerova rovnce nevhodná pro STR? Protože není nvarantní vůč Lorentzově transformac. ( ˆ) ( ˆ) ˆ ˆ ˆ ˆ kde ˆ, ˆ r V m r V m p V T H E H H t
14 QM a STR Klascká mechanka Newton, Lagrange, Hamlton, Velké rychlost Malé rozměry Specální teore relatvty Ensten? Kvantová mechanka Schrödnger, Hesenberg, Bohr, Co s malým a rychlým věcm? ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 4
15 Smíření QM a STR Klascká mechanka Malé rychlé STR Relatvstcká kvantová mechanka Klen, Gordon, Drac, QM ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 5
16 ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 6 Přdání STR dle Klena a Gordona Energe částce: Využj prncp korespondence a dostanu tzv. Klen-Gordonovu rovnc 4 c m x c t 4 c m c t c m t c c m t c c m D Alembertův operátor (vz vlnová rovnce) 4 m c p c E
17 ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 7 Rovnce kontnuty pro KG rc obecný tvar: odvození podobné jako u Schr. rovnce: / * * * c m t c c m t c dv j t * * * * t t c m tok hustoty pravděpodobnost stejné jako pro Schrödnger. rc hustota pravděpodobnost je reálná, ale může být záporná Problém! odečtu ) ( * * * * m t t mc t ) ( * * * * t t t c
18 ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 8 Volná KG částce rovnná vlna dosadím do KG rovnce: r p Et Ne 4 m c p c E 4 c m p c E * tzv. nábojové sdružení komplexně sdružím: c m t c r p Et c m E c p p p e N z y x dvě řešení: kladná energe záporná energe
19 ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 9 KG částce v elmag. pol * m c q t c qa * m c q t c qa * m c q t c qa c m E p c komplexně sdružená vln. fce odpovídá částc s opačným nábojem = antčástc Závěr: KG je použtelná rovnce. Vlnová funkce nemá žádné vntřní stupně volnost hodí se na pops částc se spnem (např. pony). q t E qa p ˆ
20 Drakova rovnce Drakov se nelíbl postup Klena a Gordona, šel na to jnak: chce jen. dervace, tj. rovnce. řádu prncp superpozce > lneární bez zdrojů částc > homogenní homogenta a zotrope prostoročasu > konstantní koefcenty A x B C t ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová
21 ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová Drakova rovnce 4 m c p c E mc cp E mc x c t Prncp korespondence Po umocnění musím dostat KG rovnc. 4 ) ( c m x cm x x c t j j j j j j j j x x x x j j j, nemohou být čísla, musí to být matce hermtovské, 4x4 Navní odmocnění : energe je lneární funkcí hybnost a hmotnost
22 ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová Drakovy matce a vln. funkce Ověřte požadované vlastnost. mc x c t,, σ σ??? ), ( ), ( ), ( ), ( ), ( 4 3 t r t r t r t r t r Drakova rovnce je vlastně soustava 4 lneárních dferencálních rovnc. Matce 4x4 Algebracká struktura DR:
23 ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 3 Rovnce kontnuty pro Drak. rc. hermtovské sdružení = komplexní sdružení + transpozce mc x c t mc x c t x c x c t t c x t c t vynásobím a sečtu V pořádku.
24 ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 4 Volná Drakova částce r p Et e u u u u t r 4 3 ), ( - uvažuj rovnnou vlnu - dosadím do Drakovy rovnce a dostanu: ) ( ) ( ) ( ) ( u u u u E mc cp p p c E mc p p c cp cp p p c E mc p p c cp E mc Homogenní soustava 4 lneárních rovnc má řešení jen př nulovém determnantu. ) ( det 4 c m p c E kořeny: 4 c m p c E Obě vlastní čísla jsou dvakrát degenerovaná, dostanu - dvě řešení s kladnou energ, která odpovídají elektronu (se spnem ½ a -½) - dvě řešení se zápornou energ, která lze opět převést na řešení s kladnou energ, ale opačným nábojem => odpovídají poztronu (se spnem ½ a -½)
25 ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 5 Volná Drakova částce řešení Závěr: Drakova rovnce se hodí pro pops částc se spnem /ħ. Konkrétní tvar řešení: pro elektron pro poztron 3 ), ( mc E cp cp mc E cp mc E p E u 3 ), ( mc E cp mc E cp cp mc E p E u ), ( 3 mc E cp cp mc E cp mc E p E v ), ( 3 mc E cp mc E cp cp mc E p E v
26 ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 6 Nerelatvstcké přblížení pro volnou Drakovu částce elektron poztron 3 ), ( mc E cp cp mc E cp mc E p E u 3 ), ( mc E cp mc E cp cp mc E p E u ), ( 3 mc E cp cp mc E cp mc E p E v ), ( 3 mc E cp mc E cp cp mc E p E v mc >> cp ) ( ) ( ) ( ) ( u u u u E mc cp p p c E mc p p c cp cp p p c E mc p p c cp E mc Dracova rovnce: Míchání složek mzí, dvě soustavy o dvou rovncích => Paulho rovnce
27 Smíření QM a STR Požadavek nvarance QM rovnce vůč Lorentzově transformac Vděl jsme dva různé způsoby Důležté důsledky: předpověď antčástc předpověď spnu (vntřního stupně volnost) ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 7
28 93: Objev poztronu Od konce 9. století vyvíjel H. R. Wlson ke zvdtelnění drah nabtých částc mlžné komory. cca 7 cm Mlžná komora, kterou používal Anderson v letech ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 8
29 Magnetcké pole do obrázku. Kterým směrem letí elektron? Carl Anderson olověná deska 93: první poztron ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 9
30 první elektronpoztronový pár ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 3
31 ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 3
32 Co je základní esencí kvantové mechanky aneb co dělá kvantovou mechanku kvantovou mechankou? Domácí úkol
33 Kvantové chování Fyzkům nezbývá nc lepšího než chodt s ustaraným tvářem a smutně s stěžovat, že v pondělí, ve středu a v pátek musejí na světlo hledět jako na vlnu, zatímco v úterý, ve čtvrtek a v sobotu ho berou jako částc. A v neděl se prostě modlí Banesh Hoffmann Musíme s uvědomt, že zatímco chování nejmenších částc nelze jednoznačně popsat obvyklým jazykem, řeč matematky je nadále postačující Werner Karl Hesenberg Neexstuje žádný kvantový svět. Exstuje pouze abstraktní kvantový pops. Nels Henrk Davd Bohr Úvahy o tom, že černá díra emtuje částce, nasvědčují, že bůh nejenže v kostky hraje, ale občas je hází tam, kde je nkdo nemůže vdět. Stephen Hawkng, narážka na Enstenův výrok ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 33
34 Kvantová teore V jednom údobí novny psávaly, že teor relatvty rozumí jen dvanáct ldí. Jstě jch bylo více než dvanáct. Z druhé strany lze myslím celkem bezpečně říct, že kvantové teor nerozumí nkdo. Rchard Feynmann Koho kvantová teore nešokuje, ten j nepochopl. Nels Bohr Přznám se k určté sklíčenost z toho, že jsem celý žvot pracoval v teoretckém rámc, kterému nkdo zcela nerozumí. Wenberg, 993, Snění o fnální teor Celých těch padesát let hloubání mě nepřvedlo blíže k odpověd na otázku, co to jsou světelná kvanta. Albert Ensten,95, v dopse ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 34
35 Základy kvantové mechanky jednoduše bez použtí vyšší matematky
36 Expermenty vedoucí ke QT záření černého tělesa fotoelektrcký jev čárová spektra atomů ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 36
37 Vlna nebo kulčka? Zrod QM Počátek. století Světlo jako vlna Fotoefekt Albert Ensten (95) Světlo jako kulčka (foton) Elektron jako vlna de Brogle (94) Germer, Davsson (97) Elektron jako kulčka ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 37
38 ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 38
39 Prncpy kvantové teore Chování částc se někdy více blíží chování kulček, jndy zase vln. Nelze ale vést strktní hranc mez těmto typy chování. Mohou se vyskytovat jen některé hodnoty energe jných velčn (kvantování). Některé velčny nelze * určt současně a obě dokonale přesně (prncp neurčtost). *Nejedná se o technologcké omezení, ale o omezení prncpální. ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 39
40 Prncpy kvantové teore pokr. Obvykle nelze jednoznačně předpovědět výsledek konkrétního měření. Lze určt jen možné výsledky, jejch četnost a střední hodnotu. Měření často znčí původní stav. Časový vývoj systému popsuje Schrödngerova rovnce. Částce stejného druhu jsou nerozlštelné *. *Jedná se prncpální nerozlštelnost, nejenom o stejnost v klasckém smyslu. ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 4
41 Chytrý nástroj pro poruchový pops nterakcí Feynmannovy dagramy
42 Pops nterakcí Zatím jsme popsoval vnější pole klascky částce se nachází v daném potencálu => Jak kvantovat pole (tj. popsat pole pomocí operátorů)? Různé popsy vzájemného působení dvou objektů: Slový pops: Částce na sebe působí slou. Pops pomocí pole: Jedna částce kolem sebe vytvoří (slové) pole, druhá částce je v tom pol, které na n působí. Interakce jako výměna částc: Částce vysílají a přjímají tzv. nostele nterakce (představujeme s je jako částce), působení mez částcem odpovídá výměně takového nostele nterakce ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 4
43 Feynmannovy dagramy (QED) elektron poztron foton nterakční vrchol Pomůcka pro výpočty pravděpodobností jednotlvých procesů Vycházejí z výměnného popsu nterakcí Analoge k prostoročasovým dagramům V QED (kvantová elektrodynamka): Fermon (elektron) rovná čára Foton vlnka Antfermon (poztron) elektron prot proudu času Jedný typ vrcholu dvě rovné čáry a jedna vlnka ČAS Dolejší J., Kotrbová O.: Částcová fyzka pro začátečníky ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 43
44 Feynmanovy dagramy pro elektromagnetckou nterakc kvantová elektrodynamka (QED) e e Všechny možné dagramy druhého řádu (4 vrcholy), jejchž příspěvky jsou obecně menší než příspěvky. řádu. e a? e = + + vrtuální foton = První aproxmace v QED je už velm dobrá. + + dagramy vyšších řádů vznk a zánk vrtuálního páru e + e - vrtuální foton Dolejší J., Kotrbová O.: Částcová fyzka pro začátečníky ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 44
45 Pravdla pro výpočet matcových elementů pomocí Feynmanových dagramů Zkonstruuj všechny topologcky neekvvalentní souvslé Feynmanovy dagramy takové, že (a) jejch vnější lne odpovídají částcím počátečního a koncového stavu (b) počet vrcholů nepřevyšuje N (c) žádná vntřní lne nemá oba své konce v tomtéž vrcholu Pro každý dagram Postupuj "prot proudu" jednotlvých leptonových lní a pš členy odpovídající jednotlvým elementům (vz tabulka), doplň ostatní lne pozn.: Specálně se ošetřují smyčky. Proveď ntegrac přes čtyřmpulsy všech vrtuálních částc (vntřní lne) Příspěvky dagramů, které se lší jen pořadím vnějších leptonových a/nebo antleptonových lní vzhledem k výchozímu dagramu, vynásob (-) P, kde P je parta permutace těchto lní. Příspěvky všech dagramu sečt. ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 45
46 Jak získat pravděpodobnost daného procesu? Příspěvky je třeba posčítat a umocnt na druhou, tím dostaneme pravděpodobnost procesu. Příspěvky jednotlvých dagramů mohou mít různá znaménka = nterferují. Nkdy ale nelze říc, kterým způsobem k nterakc došlo. ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 46
47 Tabulka členů FD v QED Vnější lne z vrcholu do vrcholu Vntřní lne (propagátory) (ant)boson se spnem fermon se spnem/ antfermon se spnem/ foton se spnem a nulovou hmotností u(p,s) v(p,s) číslo sloupek řádek u(p,s) v(p,s) e e * číslo číslo sloupek číslo (ant)boson se spnem (ant)fermon se spnem/ foton se spnem a nulovou hmotností Vrcholy foton a nabtá částce se spnem foton a nabtá částce se spnem / p m ( p m) p m g p řádek -q(p+p ) -qg číslo matce číslo číslo matce ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 47
48 Příklad: Anhlace elektronu a poztronu a produkce mon-antmonového páru e e p p p 4 p p 3 Je škovné energ a normální hybnost spojt do jednoho vektoru, tzv. 4-hybnost E p (, p) c E konst. p konst. p konst. matcový element = 4 dp ( ) 4 p p p p p p g 3 4 v(p, s ) (-qg ) u (p, s ) u(p 3, s 3 ) (-qg ) v (p 4, s 4 ) p matcový element ~ dferencální účnný průřez měří expermentátoř ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 48
49 Expermentální ověření QED magnetcký moment elektronu Drakova rovnce = B elektron letí a nteraguje s fotonem mag. pole experment 948 =,8(3) B další členy rozvoje dávají teoretckou předpověď =,6 B dnešní hodnoty: teore: =,596546() B počítají se příspěvky s devít vrcholy experment: =, (4) B ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 49
50 Nakreslete Feynman. dagram(y). Anhlace elektronu a poztronu na dva fotony. Vyzáření fotonu elektronem 3. Vznk elektron-poztronového páru 4. Comptonův rozptyl 5. Fotoefekt 6. Rutherfordův rozptyl 7. Interakc mez dvěma fotony ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 5
51 Sjednocování teor (nterakcí) Kosmcká gravtace Newtonův gravtační zákon OTR Pozemská gravtace Newtonova mechanka Kvantová mechanka STR Relatvstcká QM Slabá nterakce Supersymetrcké modely Strunové teore Kvantová gravtace Teore všeho Velké sjednocení? Magnetsmus Elektřna Teore elektromagnetckého pole QED Kvantová teore pole Elektroslabá nterakce Standardní model Slná nterakce QCD ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 5
52 Přehled nterakcí Slná jaderná síla v původním smyslu, tj. síla mez protony a neutrony v jádru, se z tohoto pohledu jeví jako zbytková síla slné nterakce. Analoge: elektromagnetcká síla mez elektrony a jádrem vs. molekulární síly ( když u slných nterakcí je stuace složtější) H Hggsův boson 5 GeV/c ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 5
53 Interakce mez částcem ve SM ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 53
54 ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 54
55 Interakce Hggsova bosonu ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 55
56 Příklady Feynmanových dagramů některých význačných nterakcí částc Symbolcké obrázky protonů, neutronů a -mesonů nejsou součástí standardních Feynmanových dagramů; jsou zde zakresleny jen pro názornost. převzato: ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 56
57 Elementární částce ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 57
58 Elementární částce ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 58
59 Dle spnu - fermony polocelý spn (Paulho prncp) - bosony celočíselný spn Dle typu nterakce Třídění částc Leptony - leptony (6) (fermony) - hadrony (stovky) mezony (bosony) baryony (fermony) nukleony (p, n) hyperony ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 59
60 Supermultplety s = ½ - ½ Izospn T s = - Q = T 3 + / * (baryon. č. + podvnost) s = - s = s = + - s = s = - s = - s = - s = -3 B = B = ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 6
61 Kvarkové složení Paulho vylučovací prncp zakazuje => nové kvantové číslo BARVA = skrytý parametr S - ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 6
62 Zachovávající se kvant. čísla = VŮNĚ ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 6
63 Částce shrnutí 6 leptonů a 6 kvarků (obojí fermony) uspořádaných do 3 rodn Běžný svět je složen jen z částc první rodny Kvarky nemohou exstovat jako samostatné částce, tvoří pouze barevně neutrální ( bílé ) kombnace - což jsou běžné hadrony. Jejch chování popsuje kvantová chromodynamka (QCD). ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 63
64 Částce ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 64
65 STANDARDNÍ MODEL pomocí malého počtu základních prncpů, základních stavebních prvků a základních parametrů popsuje svět nejmenších částc přes 3 let odolává stále tvrdším expermentálním prověrkám nalézá uplatnění ve fyzce na největších vzdálenostech (astrofyzce) odrazový můstek pro novou fyzku ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 65
66 ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 66
67 Je tedy SM bez problémů? Základní problém: malý počet základních prncpů a základních parametrů není dost malý Odkud se berou hmotnost částc? Exstuje Hggsova částce? Jak zakomponovat gravtac? Proč jsou právě 3 generace? Jak je to s hmotností neutrn? Proč není ve vesmíru stejně hmoty a anthmoty? Kolk je ve vesmíru temné hmoty a energe? Co je její podstata?. ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 67
68 Jsou právě tř rodny částc? LEP, 989 Neutrální ntermedální vektorový boson Z vznká ve srážkách elektronů a poztronů. Projeví se jako rezonance (hrbol) v účnném průřezu produkce hadronů. Šířka rezonance závsí na počtu lehkých neutrn, na jejchž páry se Z může rozpadat. Hodnota šířky Z změřená na LEP dává s velkou přesností N = 3. ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 68
69 Doporučené čtení Skála L.: Úvod do kvantové mechanky (kaptoly 7 ) Feynman R.: Podvuhodná teore světla a látky Dolejší J., Kotrbová O.: Částcová fyzka pro začátečníky Fyzka částc v České republce, zejména Dobrodružství s částcem Southworth B., Boxader G.: The world of partcles Carrol S.: Částce na konc vesmíru, Argo, Praha, Feynman R.: O povaze fyzkálních zákonů Sander Bas: The Equatons: Icons of Knowledge Formánek J.: Úvod do relatvstcké kvantové mechanky a kvantové teore pole Hořejší J.: Hstore standardního modelu S Alsop and S Beale 3 Phys. Educ do:.88/3-9/48/5/67 Xaber Cd and Ramon Cd Phys. Educ do:.88/3-9/45//8 ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 69
70 Otázky ke zkoušce. Kvantový pops světa základní axomy matematcky, nematematcký pops. Prncp odvození rovnc relatvstcké kvantové mechanky aneb jak došlo ke smíření QM a STR? podle Klena a Gordona, zejména východska a důsledky 3. Prncp odvození rovnc relatvstcké kvantové mechanky aneb jak došlo ke smíření QM a STR? podle Draka, zejména východska a důsledky 4. Pohledy na pops nterakcí a Feynmanovy dagramy (k čemu jsou, co znamenají, kreslení jednoduchých procesů) 5. Standardní model mkrosvěta elementární nterakce a ntegrační tendence ve fyzce 6. Standardní model mkrosvěta třízení částc 7. Hggsův mechansmus vysvětlení hmotností elementárních částc, souvslost s narušením symetre, vysvětlení na různých úrovních 8. Hggsův mechansmus teoretcká předpověď a expermentální objev ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 7
71 Příroda má mnohem, mnohem větší fantaz než člověk. Oč pozoruhodnější je například být přpoután polovna z nás př tom hlavou dolů tajuplnou přtažlvostí k točící se koul, jež vsí ve vesmíru mlardy let, než spočívat na hřbetech slonů podpíraných želvou plovoucí v bezedném moř. Rchard Feynman ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 7
72 ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 7
73 Hggsův mechansmus symetre, narušení symetre, teore/modely Hggsova pole expermentální objevení
74 Symetre objekt se nemění př změnách polohy jeho bodů nvarance fyz. systému př transformacích velčn popsujících jeho stav Teorém Emmy Noetherové: symetre zákon zachování důležté fyzkální zákony jsou určeny symetrem pomocí symetrí lze často o systému hodně říc bez řešení rovnc ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 74
75 Symetre a zákony zachování ve fyzce posunutí v prostoru stačí znát relatvní souřadnce homogenta prostoru posunutí v čase fyzkální zákony se s časem nemění homogenta času otočení nezáleží na směru natočení zotrope prostoru ZZ hybnost ZZ celkové energe ZZ momentu hybnost 3 3 Platí za všech okolností! ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 75
76 Symetre specfcké pro částce (vntřní symetre) nverze (zrcadlení) prostoru = parta (P) nverze náboje = výměna částc za antčástce (C) nverze času = otočení běhu času (T) kombnované symetre CP slabě narušena CPT (snad) platí Neplatí pro slabé nterakce! tzv. kalbrační symetre => ZZ elektrckého náboje nejednoznačnost vlnové funkce popsující stav částce ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 76
77 Spontánní narušení symetre rotující tužka prostřený kulatý stůl kulčka v lahv od pva pohyb komety v centrálním pol narušení symetre pro supravodvost (Bardeen, Cooper, Schreffer, 5. léta. stol.) Yochro Nambu (959) použl v kvantové teor pole ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 79
78 Spontánní narušení symetre nehmotní nostelé nterakce nevyžadují pops s narušením symetre (elmag., gravtace) hmotní nostelé nterakce narušují symetr (slabá a hggsova nterakce) ve SM dostáváme 4 hmotné nostele náboje vektorové bosony W ± a Z skalární Hggsův boson H ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 8
79 Hggsův mechansmus elektroslabá nterakce velm úspěšná ale problém vysvětlt hmotnostní členy W a Z přrozený důsledek nterakce s novým (skalárním) polem = nová/nové částce 964 Peter Hggs a další lze mít jeden nebo více bosonů hmotnost H souvsí s rozdílem hmotností W a Z ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 8
80 Z prezentace G. Landsberga,. července 3, EPS-HEPP 3 ve Stockholmu ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 8
81 Proč fyzc potřebují Hggsův boson? aneb jak částce získávají svoj hmotnost
82 Co je to hmotnost? Jak něco zvážt ve světě, kde neuvažujeme gravtac?
83 Problém nekonečen kromě skládání dagramů je třeba sčítat přes všechny možné energe a hybnost vrtuálních částc díky tomu mohou některé dagramy dát nekonečné příspěvky nekonečné příspěvky mají tendenc se kompenzovat = renormalzace (948, Kramers) odečtením dvou nesmyslů dostaneme správný výsledek špnavý trk, ale funguje výborně nekonečna souvsí s volným parametry teore (např. náboj nebo hmotnost elektronu v QED) ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 85
84 Intermedální boson W rozpad znám od konce 9. století slabá nterakce čtyřvrcholová fermonová nterakce nevyhovovala zavedena nová částce W (vektorový boson, spn ) pro + rozpad zavedena antčástce W + velká hmotnost W (8 GeV) => krátký dosah nterakce ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 86
85 Neutrální proudy bosony Z problém slabá nterakce s W není renormalzovatelná protože W je na rozdíl od fotonu hmotný lze vyřešt přdáním částce Z hmotná (9 GeV) nové dagramy zkompenzují nekonečna elektroslabé sjednocení Sheldon Glashow, Steven Wenberg, Abdus Salam (5. léta. stol. Nobelova cena 979) expermentální důkaz slabé neutrální proudy 973 CERN (GARGAMEL), pozorování ntermedálních bosonů W, Z 983 CERN (SPS), Carlo Rubba, Smon van der Meer (Nobelova cena 984) ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 87
86 Hggsův mechansmus elektroslabá nterakce velm úspěšná ale problém vysvětlt hmotnostní členy W a Z přrozený důsledek nterakce s novým (skalárním) polem = nová/nové částce 964 Peter Hggs a další lze mít jeden nebo více bosonů hmotnost H souvsí s rozdílem hmotností W a Z ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 88
87 Jak vysvětlt Hggsův mechansmus? záleží na tom komu to vysvětlujete a co chce slyšet Modely dětský koutek v IKEA večírek novnářů pohyb v srupu dsperze světla př průchodů látkou Don't try ths one: Professor Peter Hggs wth a descrpton of the Hggs model. Dowlng T Shortcuts blog. A sdeways look at the news. How to explan Hggs boson dscovery The Guardan shortcuts//jul/4/how-explan-hggs-bosondscovery ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 89
88 Hggs explanaton.. for harassed, sleep-deprved parents If the consttuent parts of matter were stckyfaced toddlers, then the Hggs feld would be lke one of those ball pts they have n the chldren's play area at IKEA. Each coloured plastc ball represents a Hggs boson: collectvely they provde the essental drag that stops your toddler/electron fallng to the bottom of the unverse, where all the snakes and hypodermc needles are. ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 9
89 Model Hggsova mechansmu: večírek novnářů Hggsovo pole ve vakuu ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 9
90 ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 9
91 se obtížně prodírá Hggsovým polem a získává tím svou kldovou hmotnost ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 93
92 fáma ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 94
93 se sama šíří Hggsovým polem a představuje tak Hggsův boson ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 95
94 Využtí analoge pro vysvětlení podobná analoge pohyb v srupu porovnání obou analogí problémy obou analogí Hggsovo pole modeluje prostředí, které můžeme ovlvnt, ale Hggsovo pole je homogenní a stále neobsahují částcově-vlnový charakter Hggsova pole S Alsop and S Beale 3 Phys. Educ do:.88/3-9/48/5/67 špatně se vypořádávají s nenulovou vakuovou hodnotou ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 96
95 Ještě jedna analoge dsperze světla ndex lomu n světla závsí na frekvenc n ~ /v fotony různé frekvence jsou v látce různě rychlé Hggsovo pole ~ průhledný materál, jehož ndex lomu se lší pro různé částce materál naruší symetr v rychlostech fotonů Xaber Cd and Ramon Cd Phys. Educ do:.88/3-9/45//8 ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 97
96 Expermentální odhalení Hggsova bosonu
97 Vlastnost Hggsova bosonu (ve standardním modelu) předpovězen 964 P. Hggsem a dalším elektrcky neutrální, bezbarvý nulový spn = boson hmotnost 5-6 GeV (33x m p ) extrémně krátká doba žvota: - s zkoumané rozpadové kanály H g + g H Z + Z e + e + + e + e + nebo exstuje ale řada dalších ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 99
98 Z prezentace R. Letnera, 5. srpna 3, ICPE, Praha ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová
99 Feynmanovy dagramy produkce H ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová
100 Rozpad H na dva fotony ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová
101 Rozpad H na čtyř leptony ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 3
102 Srážka, ve které vznkl Hggsův boson (CMS) ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 4
103 Rozpad hggse na dva fotony (CMS) ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 5
104 Rozpad hggse na 4 mony (CMS) ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 6
105 H ZZ 4 leptony ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 7
106 Přebytek v rozpadech hggse na dva fotony u hmotnost 6,5 GeV (ATLAS) ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová 8
107 ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová
108 ZS 6/7 Fyzkální obraz světa: Malé škály Zdeňka Kouplová
Korelační energie. Celkovou elektronovou energii molekuly lze experimentálně určit ze vztahu. E vib. = E at. = 39,856, E d
Korelační energe Referenční stavy Energ molekul a atomů lze vyjádřt vzhledem k různým referenčním stavům. V kvantové mechance za referenční stav s nulovou energí bereme stav odpovídající nenteragujícím
VíceInterakce. Přednáška 3, ve které se pokusíme přiblížit elementárním kvantovým procesům. Pavel Cejnar. Principy kvantové fyziky
Pavel Cejnar Ústav částcové a jaderné fyzky MFF UK Přednáška 3, ve které se pokusíme přblížt elementárním kvantovým procesům Interakce Prncpy kvantové fyzky Fyzka jako dobrodružství poznání MFF UK v Praze,
VíceEnergie elektrického pole
Energe elektrckého pole Jž v úvodní kaptole jsme poznal, že nehybný (centrální elektrcký náboj vytváří v celém nekonečném prostoru slové elektrcké pole, které je konzervatvní, to znamená, že jakýkolv jný
Více9 PŘEDNÁŠKA 9: Heisenbergovy relace neurčitosti, důsledky. Tunelový jev. Shrnutí probrané látky, příprava na zkoušku.
9 PŘEDNÁŠKA 9: Hesenbergovy relace neurčtost, důsledky. Tunelový jev. Shrnutí probrané látky, příprava na zkoušku. Hesenbergovy relace neurčtost(tnqu.5., SKM) Jednoduchý pohled na věc: Vždy exstuje určtá
VíceRelativistická kvantová mechanika
Relatvstcká kvantová mechanka Mchal Lenc Poznámky k přednášce v jarním semestru Obrazy Postulát o kvantové kausaltě Evoluční operátor 3 Schrödngerův a Hesenbergův obraz 3 4 Interakční obraz4 Relatvta a
VíceElementární částice. 1. Leptony 2. Baryony 3. Bosony. 4. Kvarkový model 5. Slabé interakce 6. Partonový model
Elementární částice 1. Leptony 2. Baryony 3. Bosony 4. Kvarkový model 5. Slabé interakce 6. Partonový model I.S. Hughes: Elementary Particles M. Leon: Particle Physics W.S.C. Williams Nuclear and Particle
Vícepostaven náš svět CERN
Standardní model elementárních částic a jejich interakcí aneb Cihly a malta, ze kterých je postaven náš svět CERN Jiří Rameš, Fyzikální ústav AV ČR, v.v.i. Czech Teachers Programme, CERN, 3.-7. 3. 2008
VíceFYZIKA I. Pohybová rovnice. Prof. RNDr. Vilém Mádr, CSc. Prof. Ing. Libor Hlaváč, Ph.D. Doc. Ing. Irena Hlaváčová, Ph.D. Mgr. Art.
VYSOKÁ ŠKOLA BÁŇSKÁ TECHNICKÁ UNIVERZITA OSTRAVA FAKULTA STROJNÍ FYZIKA I Pohybová rovnce Prof. RNDr. Vlém Mádr, CSc. Prof. Ing. Lbor Hlaváč, Ph.D. Doc. Ing. Irena Hlaváčová, Ph.D. Mgr. Art. Dagmar Mádrová
VíceTepelná kapacita = T. Ē = 1 2 hν + hν. 1 = 1 e x. ln dx. Einsteinův výpočet (1907): Soustava N nezávislých oscilátorů se stejnou vlastní frekvencí má
Tepelná kapacta C x = C V = ( ) dq ( ) du Dulong-Pettovo pravdlo: U = 3kT N C V = 3kN x V = T ( ) ds x Tepelná kapacta mřížky Osclátor s kvantovanou energí E n = ( n + 2) hν má střední hodnotu energe (po
VíceFyzika biopolymerů. Elektrostatické interakce makromolekul ve vodných roztocích. Vodné roztoky. Elektrostatická Poissonova rovnice.
Fyzka bopolymerů Elektrostatcké nterakce makromolekul ve vodných roztocích Robert Vácha Kamence 5, A4 2.13 robert.vacha@mal.mun.cz Vodné roztoky ldské tělo se skládá z 55-75 % z vody (roztoků) většna roztoků
VíceStandardní model částic a jejich interakcí
Standardní model částic a jejich interakcí Jiří Rameš Fyzikální ústav AV ČR, v. v. i., Praha Přednáškové dopoledne Částice, CERN, LHC, Higgs 24. 10. 2012 Hmota se skládá z atomů Každý atom tvoří atomové
VícePřednášky z lékařské biofyziky Biofyzikální ústav Lékařské fakulty Masarykovy univerzity, Brno
Přednášky z lékařské biofyziky Biofyzikální ústav Lékařské fakulty Masarykovy univerzity, Brno 1 Přednášky z lékařské biofyziky Biofyzikální ústav Lékařské fakulty Masarykovy univerzity, Brno Struktura
VíceÚVOD DO KVANTOVÉ CHEMIE
ÚVOD DO KVANTOVÉ CHEME. Navození kvantové mechanky Postuláty kvantové mechanky, základy operátorové algebry, navození kvantové mechanky, jednoduché modely.. Vodíkový atom 3. Základní aproxmace používané
VíceMODELOVÁNÍ A SIMULACE
MODELOVÁNÍ A SIMULACE základní pojmy a postupy vytváření matematckých modelů na základě blancí prncp numerckého řešení dferencálních rovnc základy práce se smulačním jazykem PSI Základní pojmy matematcký
VíceELEKTROMAGNETICKÁ INTERAKCE
ELEKTROMAGNETICKÁ INTERAKCE Základní informace Působení výběrové (na Q e 0) Dosah Symetrie IM částice nekonečný U(1) loc γ - foton Působení interakce: Elektromagnetická interakce je výběrová interakce.
VíceNeurčitost a provázanost kvantový svět
Pavel Cejnar Ústav částcové a jaderné fyzky MFF UK Přednáška 6 Neurčtost a provázanost kvantový svět Fyzka jako dobrodružství poznání MFF UK v Praze, letní semestr 5 Q-svět Nanofyzka Fyzka kondenzované
VíceMezony π, mezony K, mezony η, η, bosony 1
Mezony π, mezony K, mezony η, η, bosony 1 Mezony π, (piony) a) Nabité piony hmotnost, rozpady, doba života, spin, parita, nezachování parity v jejich rozpadech b) Neutrální piony hmotnost, rozpady, doba
Více2.5. MATICOVÉ ŘEŠENÍ SOUSTAV LINEÁRNÍCH ROVNIC
25 MATICOVÉ ŘEŠENÍ SOUSTAV LINEÁRNÍCH ROVNIC V této kaptole se dozvíte: jak lze obecnou soustavu lneárních rovnc zapsat pomocí matcového počtu; přesnou formulac podmínek řeštelnost soustavy lneárních rovnc
VíceLambertův-Beerův zákon
Lambertův-Beerův zákon Intenzta záření po průchodu kavtou se vzorkem: Integrovaný absorpční koecent: I nal = I ntal e ε c L A = ε ( ~ ν ) d~ ν Bezjednotková včna síla osclátoru: v cm -1 = 4.3 10 9 A Síla
Více2. Elektrotechnické materiály
. Elektrotechnické materiály Předpokladem vhodného využití elektrotechnických materiálů v konstrukci elektrotechnických součástek a zařízení je znalost jejich vlastností. Elektrické vlastnosti materiálů
VíceÚvod do moderní fyziky. lekce 3 stavba a struktura atomu
Úvod do moderní fyziky lekce 3 stavba a struktura atomu Vývoj představ o stavbě atomu 1904 J. J. Thomson pudinkový model atomu 1909 H. Geiger, E. Marsden experiment s ozařováním zlaté fólie alfa částicemi
VíceMAKROSVĚT ~ FYZIKA MAKROSVĚTA (KLASICKÁ) FYZIKA
MAKRO- A MIKRO- MAKROSVĚT ~ FYZIKA MAKROSVĚTA (KLASICKÁ) FYZIKA STAV... (v dřívějším okamţiku)...... info o vnějším působení STAV... (v určitém okamţiku) ZÁKLADNÍ INFO O... (v tomto okamţiku) VŠCHNY DALŠÍ
VícePřednáška 9 Reverzibilita fyzikálních procesů a šipka času
Pavel Cejnar Ústav částcové a jaderné fyzky MFF UK Přednáška 9 Reverzblta fyzkálních procesů a špka času Fyzka jako dobrodružství poznání MFF UK v Praze, letní semestr 05 Reverzblta fyzkálních zákonů I
Více. Maximální rychlost lze určit z brzdného napětí V. je náboj elektronu.
Učební text k přednášce UFY8 Vnější fotoefekt a Entenovo pojetí fotonu Fotoelektrcký jev (fotoefekt) byl objeven na základě zjštění, že e znek po ovětlení ultrafalovým zářením nabíjí kladně. Čaem e ukázalo,
VíceTeorie elektrických ochran
Teore elektrckých ochran Elektrcká ochrana zařízení kontrolující chod část energetckého systému (G, T, V) = chráněného objektu, zajstt normální provoz Chráněný objekt fyzkální zařízení pro přenos el. energe,
VíceStandardní model a kvark-gluonové plazma
Standardní model a kvark-gluonové plazma Boris Tomášik Fakulta jaderná a fyzikálně inženýrská, ČVUT International Particle Physics Masterclasses 2012 7.3.2012 Struktura hmoty molekuly atomy jádra a elektrony
VíceZa hranice současné fyziky
Za hranice současné fyziky Zásadní změny na počátku 20. století Kvantová teorie (Max Planck, 1900) teorie malého a lehkého Teorie relativity (Albert Einstein) teorie rychlého (speciální relativita) Teorie
VíceLaserová technika prosince Katedra fyzikální elektroniky.
Laserová technika 1 Aktivní prostředí Šíření rezonančního záření dvouhladinovým prostředím Jan Šulc Katedra fyzikální elektroniky České vysoké učení technické jan.sulc@fjfi.cvut.cz 22. prosince 2016 Program
VíceJana Nováková Proč jet do CERNu? MFF UK
Jana Nováková MFF UK Proč jet do CERNu? Plán přednášky 4 krát částice kolem nás intermediální bosony mediální hvězdy hon na Higgsův boson - hit současné fyziky urychlovač není projímadlo detektor není
VíceANALÝZA VZTAHU DVOU SPOJITÝCH VELIČIN
ANALÝZA VZTAHU DVOU SPOJITÝCH VELIČIN V dokumentu 7a_korelacn_a_regresn_analyza jsme řešl rozdíl mez korelační a regresní analýzou. Budeme se teď věnovat pouze lneárnímu vztahu dvou velčn, protože je nejjednodušší
VíceAlexander Kupčo. kupco/qcd/ telefon:
QCD: Přednáška č. 1 Alexander Kupčo http://www-hep2.fzu.cz/ kupco/qcd/ email: kupco@fzu.cz telefon: 608 872 952 F. Halzen, A. Martin: Quarks and leptons Kvarky, partony a kvantová chromodynamika cesta
VíceStandardní model. Projekt je spolufinancován z prostředků ESF a státního rozpočtu ČR
Standardní model Standardní model je v současné době všeobecně uznávanou teorií, vysvětlující stavbu a vlastnosti hmoty. Výzkum částic probíhal celé dvacáté století, poslední předpovězené částice byly
VíceVYPOUŠTĚNÍ KVANTOVÉHO DŽINA
VYPOUŠTĚNÍ KVANTOVÉHO DŽINA ÚSPĚŠNÉ OMYLY V HISTORII KVANTOVÉ FYZIKY Pavel Cejnar Ústav částicové a jaderné fyziky MFF UK Praha Prosinec 2009 1) STARÁ KVANTOVÁ TEORIE Světlo jsou částice! (1900-1905) 19.
VíceO INTERPRETACI KVANTOVÉ MECHANIKY
O INTERPRETACI KVANTOVÉ MECHANIKY O čem vlastně je kvantová fyzka? Josef Jelen 1. Zúčastní-l se fyzk flozofckého semnáře s tématem "Interpretace", nemůže mu z jeho vědy přjít na mysl nc naléhavějšího než
VíceKam kráčí současná fyzika
Kam kráčí současná fyzika Situace před II. světovou válkou Kvantová teorie (Max Planck, 1900) teorie malého a lehkého Teorie relativity (Albert Einstein) teorie rychlého (speciální relativita) Teorie velkého
VíceInterference na tenké vrstvě
Úloha č. 8 Interference na tenké vrstvě Úkoly měření: 1. Pomocí metody nterference na tenké klínové vrstvě stanovte tloušťku vybraného vlákna nebo vašeho vlasu. 2. Pomocí metody, vz bod 1, stanovte ndex
VíceKinetika spalovacích reakcí
Knetka spalovacích reakcí Základy knetky spalování - nauka o průběhu spalovacích reakcí a závslost rychlost reakcí na různých faktorech Hlavní faktory: - koncentrace reagujících látek - teplota - tlak
VíceOd kvantové mechaniky k chemii
Od kvantové mechaniky k chemii Jan Řezáč UOCHB AV ČR 19. září 2017 Jan Řezáč (UOCHB AV ČR) Od kvantové mechaniky k chemii 19. září 2017 1 / 33 Úvod Vztah mezi molekulovou strukturou a makroskopickými vlastnostmi
VíceATOM. Autor: Mgr. Stanislava Bubíková. Datum (období) tvorby: 25. 7. 2012. Ročník: osmý
ATOM Autor: Mgr. Stanislava Bubíková Datum (období) tvorby: 25. 7. 2012 Ročník: osmý Vzdělávací oblast: Člověk a příroda / Chemie / Částicové složení látek a chemické prvky 1 Anotace: Žáci se seznámí se
VíceNumerická matematika 1. t = D u. x 2 (1) tato rovnice určuje chování funkce u(t, x), která závisí na dvou proměnných. První
Numercká matematka 1 Parabolcké rovnce Budeme se zabývat rovncí t = D u x (1) tato rovnce určuje chování funkce u(t, x), která závsí na dvou proměnných. První proměnná t mívá význam času, druhá x bývá
VícePrověřování Standardního modelu
Prověřování Standardního modelu 1) QCD hluboce nepružný rozptyl, elektron (mion) proton, strukturní funkce fotoprodukce γ proton produkce gluonů v e + e produkce jetů, hadronů 2) Elektroslabá torie interference
VícePetr Kulhánek: Honba za Higgsovými částicemi a moje červené poznámky
Musím umírnit svůj rozhořčený projev zde http://www.hypothesis-ofuniverse.com/docs/n/n_332.doc na výrok V.Hály, že Higgsův mechanismus dává hmotnost těm částicím, které interagují s Higgsovým polem,...
VíceREGRESNÍ ANALÝZA. 13. cvičení
REGRESNÍ ANALÝZA 13. cvčení Závslost náhodných velčn Závslost mez kvanttatvním proměnným X a Y: Funkční závslost hodnotam nezávsle proměnných je jednoznačně dána hodnota závslé proměnné. Y=f(X) Stochastcká
VíceÚvod do magnetizmu pevných látek
Úvod do magnetzmu pevných látek. Úvod. Izolované magnetcké momenty 3. Prostředí 4. Interakce 5. agnetcké struktury 6. Doménová struktura a magnetzace .agnetzmus pevných látek -úvod. Zdroje magnetsmu -
Více2. 1 S T R U K T U R A A V L A S T N O S T I A T O M O V É H O J Á D R A
2. Jaderná fyzika 9 2. 1 S T R U K T U R A A V L A S T N O S T I A T O M O V É H O J Á D R A V této kapitole se dozvíte: o historii vývoje modelů stavby atomového jádra od dob Rutherfordova experimentu;
VíceCHYBY MĚŘENÍ. uvádíme ve tvaru x = x ± δ.
CHYBY MĚŘENÍ Úvod Představte s, že máte změřt délku válečku. Použjete posuvné měřítko a získáte určtou hodnotu. Pamětlv přísloví provedete ještě jedno měření. Ale ouha! Výsledek je jný. Co dělat? Měřt
VíceAtom vodíku. Nejjednodušší soustava: p + e Řešitelná exaktně. Kulová symetrie. Potenciální energie mezi p + e. e =
Atom vodíku Nejjednodušší soustava: p + e Řešitelná exaktně Kulová symetrie Potenciální energie mezi p + e V 2 e = 4πε r 0 1 Polární souřadnice využití kulové symetrie atomu Ψ(x,y,z) Ψ(r,θ, φ) x =? y=?
VíceQ N v místě r. Zobecnění Coulombova zákona Q 3 Q 4 Q 1 Q 2
Zobecnění Coulombova zákona Uvažme nyní, jaké elektostatcké pole vytvoří ne jeden centální) bodový náboj, ale více nábojů, tzv. soustava bodových) nábojů : echť je náboj v místě v místě.... v místě Pak
VíceVybrané podivnosti kvantové mechaniky
Vybrané podivnosti kvantové mechaniky Pole působnosti kvantové mechaniky Středem zájmu KM jsou mikroskopické objekty Typické rozměry 10 10 až 10 16 m Typické energie 10 22 až 10 12 J Studované objekty:
VíceAtomové jádro Elektronový obal elektron (e) záporně proton (p) kladně neutron (n) elektroneutrální
STAVBA ATOMU Výukový materiál pro základní školy (prezentace). Zpracováno v rámci projektu Snížení rizik ohrožení zdraví člověka a životního prostředí podporou výuky chemie na ZŠ. Číslo projektu: CZ.1.07/1.1.16/02.0018
VíceStatický kvarkový model
Statický kvarkový model Supermulltiplet: charakterizován I a hypernábojem Y=B+S Skládání multipletů spinových či izotopických, např. dvě částice se spinem 1/2 Tři částice se spinem 1/2 Kvartet a dva dublety
VícePOTENCIÁL ELEKTRICKÉHO POLE ELEKTRICKÉ NAPĚTÍ
POTENCIÁL ELEKTRICKÉHO POLE ELEKTRICKÉ NAPĚTÍ ELEKTRICKÝ POTENCIÁL Elektrcká potencální energe Newtonův zákon pro gravtační sílu mm F = G r 1 2 2 Coulombův zákon pro elektrostatckou sílu QQ F = k r 1 2
VíceESR, spinový hamiltonián a spektra
ER, spnový hamltonán a spektra NMR k k získávání důležtých nformací o struktuře látky využívá gyromagnetckých vlastností atomových jader. Podobně ER (EPR) využívá k obdobným účelům gyromagnetckých vlastností
VícePOKUSY VEDOUCÍ KE KVANTOVÉ MECHANICE II
POKUSY VEDOUCÍ KE KVANTOVÉ MECHANICE II FOTOELEKTRICKÝ JEV VNĚJŠÍ FOTOELEKTRICKÝ JEV na intenzitě záření závisí jen množství uvolněných elektronů, ale nikoliv energie jednotlivých elektronů energie elektronů
VíceMechatronické systémy s elektronicky komutovanými motory
Mechatroncké systémy s elektroncky komutovaným motory 1. EC motor Uvedený motor je zvláštním typem synchronního motoru nazývaný též bezkartáčovým stejnosměrným motorem (anglcky Brushless Drect Current
VíceMatematika I A ukázkový test 1 pro 2018/2019
Matematka I A ukázkový test 1 pro 2018/2019 1. Je dána soustava rovnc s parametrem a R x y + z = 1 x + y + 3z = 1 (2a 1)x + (a + 1)y + z = 1 a a) Napšte Frobenovu větu (předpoklady + tvrzení). b) Vyšetřete
VíceUrychlovače částic principy standardních urychlovačů částic
Urychlovače částic principy standardních urychlovačů částic Základní info technické zařízení, které dodává kinetickou energii částicím, které je potřeba urychlit nabité částice jsou v urychlovači urychleny
VíceFYZIKA MIKROSVĚTA. Mgr. Jan Ptáčník - GJVJ - Fyzika - Fyzika mikrosvěta - 3. ročník
FYZIKA MIKROSVĚTA Mgr. Jan Ptáčník - GJVJ - Fyzika - Fyzika mikrosvěta - 3. ročník Mikrosvět Svět o rozměrech 10-9 až 10-18 m. Mikrosvět není zmenšeným makrosvětem! Chování v mikrosvětě popisuje kvantová
VíceStruktura atomu. Beránek Pavel, 1KŠPA
Struktura atomu Beránek Pavel, 1KŠPA Co je to atom? Částice, kterou již nelze chemicky dělit Fyzikálně ji lze dělit na elementární částice Modely atomů Model z antického Řecka (Démokritos) Pudinkový model
Více[KVANTOVÁ FYZIKA] K katoda. A anoda. M mřížka
10 KVANTOVÁ FYZIKA Vznik kvantové fyziky zapříčinilo několik základních jevů, které nelze vysvětlit pomocí klasické fyziky. Z tohoto důvodu musela vzniknout nová teorie, která by je přijatelně vysvětlila.
Více2. Prostudovat charakter interakcí různých částic v hadronovém kalorimetru
Pracovní úkol: 1. Seznámit se s interaktivní verzí simulace 2. Prostudovat charakter interakcí různých částic v hadronovém kalorimetru 3. Kvantitativně srovnat energetické ztráty v kalorimetru pro různé
VíceFYZIKA 4. ROČNÍK. Kvantová fyzika. Fotoelektrický jev (FJ)
Stěny černého tělesa mohou vysílat záření jen po energetických kvantech (M.Planck-1900). Velikost kvanta energie je E = h f f - frekvence záření, h - konstanta Fotoelektrický jev (FJ) - dopadající záření
VíceVznik a šíření elektromagnetických vln
Vznik a šíření elektromagnetických vln Hlavní body Rozšířený Coulombův zákon lektromagnetická vlna ve vakuu Zdroje elektromagnetických vln Přehled elektromagnetických vln Foton vlna nebo částice Fermatův
VícePřednáška 10 Fázové přechody od klasického varu ke kvantové supraradiaci
Pavel Cejnar Ústav částcové a jaderné fyzky MFF UK Přednáška 0 Fázové přechody od klasckého varu ke kvantové supraradac Fyzka jako dobrodružství poznání MFF UK v Praze, letní semestr 05 Fázové přechody
VíceRovnováha soustavy hmotných bodů, princip virtuální práce
K přednášce NUFY028 Teoretcká mechanka prozatímní učební text, verze 0. Prncp vrtuální práce Leoš Dvořák, MFF UK Praha, 204 Rovnováha soustav hmotných bodů, prncp vrtuální práce V této kaptole nepůjde
VíceKOMPLEXNÍ ČÍSLA. Algebraický tvar komplexního čísla
KOMPLEXNÍ ČÍSLA Příklad Řešte na množně reálných čísel rovnc: x + = 0. x = Rovnce nemá v R řešení. Taková jednoduchá rovnce a nemá na množně reálných čísel žádné řešení! Co s tím? Zavedeme tzv. magnární
Více2. Definice pravděpodobnosti
2. Defnce pravděpodobnost 2.1. Úvod: V přírodě se setkáváme a v přírodních vědách studujeme pomocí matematckých struktur a algortmů procesy dvojího druhu. Jednodušší jsou determnstcké procesy, které se
VíceZÁPADOČESKÁ UNIVERZITA V PLZNI
ZÁPADOČESKÁ UNIVERZITA V PLZNI FAKULTA STROJNÍ Semestrální práce z předmětu MM Stanovení deformace soustav ocelových prutů Václav Plánčka 6..006 OBSAH ZADÁNÍ... 3 TEORETICKÁ ČÁST... 4 PRAKTICKÁ ČÁST...
Více8.STAVBA ATOMU ELEKTRONOVÝ OBAL
8.STAVBA ATOMU ELEKTRONOVÝ OBAL 1) Popiš Daltonovu atomovou teorii postuláty. (urči, které platí dodnes) 2) Popiš Rutherfordův planetární model atomu a jeho přínos. 3) Bohrův model atomu vysvětli kvantování
VíceHamiltonián popisující atom vodíku ve vnějším magnetickém poli:
Orbitální a spinový magnetický moment a jejich interakce s vnějším polem Vše na příkladu atomu H: Elektron (e - ) a jádro (u atomu H pouze p + ) mají vlastní magnetický moment (= spin). Tyto dva dipóly
VíceVÝPOČET PŘETVOŘENÍ PŘÍHRADOVÝCH KONSTRUKCÍ SILOVOU METODOU řešený příklad pro BO004
VÝPOČET PŘETVOŘENÍ PŘÍHRADOVÝCH KONSTRUKCÍ SILOVOU METODOU řešený příklad pro BO00 Slová metoda využívá prncp vrtuální práce. Zavádí se nový zatěžovací stav vrtuální zatížení. V tomto zatěžovacím stavu
VíceMolekulová vibrace dvojatomové molekuly. Disociační křivka dvojatomové molekuly
Molekulová vbrace dvojatomové molekuly Dsocační křvka dvojatomové molekuly x Potencální energe, E Repulsvní síly x Přtažlvé síly síly x Pro malé odchylky [(x-x ) ] možno aproxmovat parabolou, jak plyne
VíceFyzikální vzdělávání. 1. ročník. Učební obor: Kuchař číšník Kadeřník. Implementace ICT do výuky č. CZ.1.07/1.1.02/ GG OP VK
Fyzikální vzdělávání 1. ročník Učební obor: Kuchař číšník Kadeřník 1 Fyzika atomu - model atomu struktura elektronového obalu atomu z hlediska energie atomu - stavba atomového jádra; základní nukleony
VíceČástice je však možné urychlovat! K čemu jsou dobré urychlené částice?
Urychlovače Jří Doleší Olga Kotrbová Unverzta Karlova v Praze Ernest Rutheford studoval strukturu atomů pomocí α-částc vylétaících z radoaktvního radonu. Radoaktvní ádra můžeme používat ako zdro α β a
VíceDetekce nabitých částic Jak se ztrácí energie průchodem částice hmotou?
Detekce nabitých částic Jak se ztrácí energie průchodem částice hmotou? 10/20/2004 1 Bethe Blochova formule (1) je maximální možná předaná energie elektronu N r e - vogadrovo čislo - klasický poloměr elektronu
Více11 Kvantová teorie molekul
11 Kvantová teore molekul Pops molekul v rámc kvantové teore je ústředním tématem kvantové cheme. Na rozdíl od atomů nejsou molekuly centrálně symetrcké, což výpočty jejch vlastností komplkuje. V důsledku
VíceMOŽNOSTI PREDIKCE DYNAMICKÉHO CHOVÁNÍ LOPAT OBĚŽNÝCH KOL KAPLANOVÝCH A DÉRIAZOVÝCH TURBÍN.
MOŽNOSTI PREDIKCE DYNAMICKÉHO CHOVÁNÍ LOPAT OBĚŽNÝCH KOL KAPLANOVÝCH A DÉRIAZOVÝCH TURBÍN. Mroslav VARNER, Vktor KANICKÝ, Vlastslav SALAJKA ČKD Blansko Strojírny, a. s. Anotace Uvádí se výsledky teoretckých
Více9. Měření kinetiky dohasínání fluorescence ve frekvenční doméně
9. Měření knetky dohasínání fluorescence ve frekvenční doméně Gavolův experment (194) zdroj vzorek synchronní otáčení fázový posun detektor Měření dob žvota lumnscence Frekvenční doména - exctace harmoncky
VíceOtázka : před vstupem do reakce se to udělá jak, aby se atom s desítkami elektronů v obalu jich zbavil, tedy abychom my mu elektrony vzali.?
Vážený Josefe, níže vpisuji odpovědi. Vážený příteli Jaroslave Nyní bych rád diskutoval jaderné reakce. V praxi lidí ( že by i v přírodě? ) se při takovém pokusu musí vzít atom nějakého prvku. Pak se ten
VíceOrbitalová teorie. 1.KŠPA Beránek Pavel
Orbitalová teorie 1.KŠPA Beránek Pavel Atom Základní stavební částice hmoty je atom Víme, že má vnitřní strukturu: jádro (protony + neutrony) a obal (elektrony) Už víme, že v jádře drží protony pohromadě
VícePoznámky k přednášce o grupách
Mchal Lenc Poznámky ke grupám 465 Poznámky k přednášce o grupách Defnce a příklady grup Příklad : Cyklcká grupa o čtyřech prvcích Příklad : Grupy matc Příklad : Grupa O(n) 4 Příklad 4: Grupa U(n) 4 5 Příklad
VícePrincip metody Transport částic Monte Carlo v praxi. Metoda Monte Carlo. pro transport částic. Václav Hanus. Koncepce informatické fyziky, FJFI ČVUT
pro transport částic Koncepce informatické fyziky, FJFI ČVUT Obsah Princip metody 1 Princip metody Náhodná procházka 2 3 Kódy pro MC Příklady použití Princip metody Náhodná procházka Příroda má náhodný
VíceLEPTONY. Elektrony a pozitrony a elektronová neutrina. Miony a mionová neutrina. Lepton τ a neutrino τ
LEPTONY Elektrony a pozitrony a elektronová neutrina Pozitronium, elektronové neutrino a antineutrino Beta rozpad nezachování parity, měření helicity neutrin Miony a mionová neutrina Lepton τ a neutrino
VícePOROVNÁNÍ MEZI SKUPINAMI
POROVNÁNÍ MEZI SKUPINAMI Potřeba porovnání počtů mez určtým skupnam jednců např. porovnání počtů onemocnění mez kraj nebo okresy v prax se obvykle pracuje s porovnáním na 100.000 osob. Stuace ale nebývá
VícePozitron teoretická předpověď
Pozitron teoretická předpověď Diracova rovnice: αp c mc x, t snaha popsat relativisticky pohyb elektronu x, t ˆ i t řešení s negativní energií vakuum je Diracovo moře elektronů pozitrony díry ve vaku Paul
VíceElektromagnetické záření. lineárně polarizované záření. Cirkulárně polarizované záření
Elektromagnetické záření lineárně polarizované záření Cirkulárně polarizované záření Levotočivé Pravotočivé 1 Foton Jakékoli elektromagnetické vlnění je kvantováno na fotony, charakterizované: Vlnovou
VíceElektronový obal atomu
Elektronový obal atomu Vlnění o frekvenci v se může chovat jako proud částic (kvant - fotonů) o energii E = h.v Částice pohybující se s hybností p se může chovat jako vlna o vlnové délce λ = h/p Kde h
VíceČeské vysoké učení technické v Praze Fakulta biomedicínského inženýrství
České vysoké učení techncké v Praze Fakulta bomedcínského nženýrství Úloha KA03/č. 4: Měření knematky a dynamky pohybu končetn pomocí akcelerometru Ing. Patrk Kutílek, Ph.D., Ing. Adam Žžka (kutlek@fbm.cvut.cz,
VícePružnost a plasticita II
Pružnost a plastcta II 3 ročník bakalářského studa doc Ing Martn Kresa PhD Katedra stavební mechank Řešení pravoúhlých nosných stěn metodou sítí Statcké schéma nosné stěn q G υ (μ) h l d 3 wwwfastvsbcz
Více2. Atomové jádro a jeho stabilita
2. Atomové jádro a jeho stabilita Atom je nejmenší hmotnou a chemicky nedělitelnou částicí. Je tvořen jádrem, které obsahuje protony a neutrony, a elektronovým obalem. Elementární částice proton neutron
VíceRelativistická dynamika
Relativistická dynamika 1. Jaké napětí urychlí elektron na rychlost světla podle klasické fyziky? Jakou rychlost získá při tomto napětí elektron ve skutečnosti? [256 kv, 2,236.10 8 m.s -1 ] 2. Vypočtěte
Víceu (x i ) U i 1 2U i +U i+1 h 2. Na hranicích oblasti jsou uzlové hodnoty dány okrajovými podmínkami bud přímo
Metoda sítí základní schémata h... krok sítě ve směru x, tj. h = x x q... krok sítě ve směru y, tj. q = y j y j τ... krok ve směru t, tj. τ = j... hodnota přblžného řešení v uzlu (x,y j ) (Possonova rovnce)
VíceProtonové číslo Z - udává počet protonů v jádře atomu, píše se jako index vlevo dole ke značce prvku
Stavba jádra atomu Protonové Z - udává protonů v jádře atomu, píše se jako index vlevo dole ke značce prvku Neutronové N - udává neutronů v jádře atomu Nukleonové A = Z + N, udává nukleonů (protony + neutrony)
Víceí I - 13 - Průchod a rozptyl záření gama ve vrstvách materiálu Prof. Ing. J. Šeda, DrSc. KDAIZ - PJPI
- 13 - í Průchod a rozptyl záření gama ve vrstvách materálu Prof. ng. J. Šeda, DrSc. KDAZ - PJP Na našem pracovšt byl vypracován program umožňující modelovat průchod záření gama metodou Monte Carlo, homogenním
VícePočátky kvantové mechaniky. Petr Beneš ÚTEF
Počátky kvantové mechaniky Petr Beneš ÚTEF Úvod Stav fyziky k 1. 1. 1900 Hypotéza atomu velmi rozšířená, ne vždy však přijatá. Atomy bodové, není jasné, jak se liší atomy jednotlivých prvků. Elektron byl
Více2. ATOM. Dualismus částic: - elektron se chová jako hmotná částice, ale také jako vlnění
Na www.studijni-svet.cz zaslal(a): Kikusska94 2. ATOM HISTORIE NÁZORŮ NA STAVBU ATOMU - Leukippos (490 420 př. n. l.) - Demokritos (460 340 př. n. l.) - látka je tvořená atomy, které se dále nedělí (atomos
VíceSMR 1. Pavel Padevět
SMR Pavel Padevět Oganzace předmětu Přednášející Pavel Padevět, K 3, D 09 e-mal: pavel.padevet@fsv.cvut.cz Infomace k předmětu: https://mech.fsv.cvut.cz/student SMR Heslo: odné číslo bez lomítka (případně
VíceÚvod do moderní fyziky. lekce 7 vznik a vývoj vesmíru
Úvod do moderní fyziky lekce 7 vznik a vývoj vesmíru proč nemůže být vesmír statický? Planckova délka, Planckův čas l p =sqrt(hg/c^3)=1.6x10-35 m nejkratší dosažitelná vzdálenost, za kterou teoreticky
VíceOpakování: shrnutí základních poznatků o struktuře atomu
11. Polovodiče Polovodiče jsou krystalické nebo amorfní látky, jejichž elektrická vodivost leží mezi elektrickou vodivostí kovů a izolantů a závisí na teplotě nebo dopadajícím optickém záření. Elektrické
VíceHlavní body. Úvod do dynamiky. Dynamika translačních pohybů Dynamika rotačních pohybů
Mechanka dynaka Hlavní body Úvod do dynaky. Dynaka tanslačních pohybů Dynaka otačních pohybů Úvod do dynaky Mechanka by byla neúplná, kdyby se nezabývala, důvody poč se tělesa dávají do pohybu, zychlují,
Více