8. Okrajový problém pro LODR2

Podobné dokumenty
Kapitola 10: Diferenciální rovnice 1/14

Kapitola 11: Lineární diferenciální rovnice 1/15

7. Soustavy ODR1 Studijní text. 7. Soustavy ODR1. A. Základní poznatky o soustavách ODR1

1.1 Existence a jednoznačnost řešení. Příklad 1.1: [M2-P1] diferenciální rovnice (DR) řádu n: speciálně nás budou zajímat rovnice typu

Literatura: Kapitola 2 d) ze skript Karel Rektorys: Matematika 43, ČVUT, Praha, Text přednášky na webové stránce přednášejícího.

Věta 12.3 : Věta 12.4 (princip superpozice) : [MA1-18:P12.7] rovnice typu y (n) + p n 1 (x)y (n 1) p 1 (x)y + p 0 (x)y = q(x) (6)

8.3). S ohledem na jednoduchost a názornost je výhodné seznámit se s touto Základní pojmy a vztahy. Definice

11. přednáška 10. prosince Kapitola 3. Úvod do teorie diferenciálních rovnic. Obyčejná diferenciální rovnice řádu n (ODR řádu n) je vztah

LDF MENDELU. Simona Fišnarová (MENDELU) LDR druhého řádu VMAT, IMT 1 / 22

Literatura: Kapitoly 3, 4 a 2 d) ze skript Karel Rektorys: Matematika 43, ČVUT, Praha, Text přednášky na webové stránce přednášejícího.

Budeme hledat řešení y(x) okrajové úlohy pro diferenciální rovnici druhého řádu v samoadjungovaném tvaru na intervalu a, b : 2 ) y i p i+ 1

pouze u některých typů rovnic a v tomto textu se jím nebudeme až na

Vzpěr jednoduchého rámu, diferenciální operátory. Lenka Dohnalová

8.4. Shrnutí ke kapitolám 7 a 8

Diferenciální rovnice 3

Fakt. Každou soustavu n lineárních ODR řádů n i lze eliminací převést ekvivalentně na jednu lineární ODR

y = 1 x (y2 y), dy dx = 1 x (y2 y) dy y 2 = dx dy y 2 y y(y 4) = A y + B 5 = A(y 1) + By, tj. A = 1, B = 1. dy y 1

6. Lineární ODR n-tého řádu

MATEMATIKA III. Olga Majlingová. Učební text pro prezenční studium. Předběžná verze

Soustavy lineárních rovnic

Q(y) dy = P(x) dx + C.

Obyčejnými diferenciálními rovnicemi (ODR) budeme nazývat rovnice, ve kterých

NOSNÍK NA PRUŽNÉM PODLOŽÍ (WINKLEROVSKÉM)

Numerické řešení diferenciálních rovnic


Drsná matematika III 6. přednáška Obyčejné diferenciální rovnice vyšších řádů, Eulerovo přibližné řešení a poznámky o odhadech chyb

rovnic), Definice y + p(x)y = q(x), Je-li q(x) = 0 na M, nazývá se y + p(x)y =

Obsah Obyčejné diferenciální rovnice

4.1 Řešení základních typů diferenciálních rovnic 1.řádu

Lineární stabilita a teorie II. řádu

Diferenˇcní rovnice Diferenciální rovnice Matematika IV Matematika IV Program

Interpolace, ortogonální polynomy, Gaussova kvadratura

Necht tedy máme přirozená čísla n, k pod pojmem systém lineárních rovnic rozumíme rovnice ve tvaru

9. Úvod do teorie PDR

5.3. Implicitní funkce a její derivace

3 Lineární kombinace vektorů. Lineární závislost a nezávislost

9.5. Soustavy diferenciálních rovnic

Průhyb ocelového nosníku. Nezatížený a rovnoměrně zatížený nosník

LINEÁRNÍ ROVNICE S ABSOLUTNÍ HODNOTOU

21. Úvod do teorie parciálních diferenciálních rovnic

4. OBYČEJNÉ DIFERENCIÁLNÍ ROVNICE

1 Soustavy lineárních rovnic

1 Řešení soustav lineárních rovnic

1 Polynomiální interpolace

4. Statika základní pojmy a základy rovnováhy sil

Obsah. Lineární rovnice. Definice 7.9. a i x i = a 1 x a n x n = b,

Matematika 2 LS 2012/13. Prezentace vznikla na základě učebního textu, jehož autorem je doc. RNDr. Mirko Rokyta, CSc. J. Stebel Matematika 2

EXTRÉMY FUNKCÍ VÍCE PROMĚNNÝCH

Statika soustavy těles.

Učební texty k státní bakalářské zkoušce Matematika Diferenciální rovnice. študenti MFF 15. augusta 2008

Základní pojmy teorie ODR a speciální typy ODR1

Numerická matematika 1

14. přednáška. Přímka

Průvodce studiem. do bodu B se snažíme najít nejkratší cestu. Ve firmách je snaha minimalizovat

Lineární zobrazení. 1. A(x y) = A(x) A(y) (vlastnost aditivity) 2. A(α x) = α A(x) (vlastnost homogenity)

Kapitola 12: Soustavy diferenciálních rovnic 1. řádu

0.1 Úvod do lineární algebry

Nelineární obvody. V nelineárních obvodech však platí Kirchhoffovy zákony.

Ztráta stability tenkých přímých prutů - vzpěr

9. přednáška 26. listopadu f(a)h < 0 a pro h (0, δ) máme f(a 1 + h, a 2,..., a m ) f(a) > 1 2 x 1

Matematická analýza ve Vesmíru. Jiří Bouchala

Extrémy funkce dvou proměnných

INVESTICE DO ROZVOJE VZDĚLÁVÁNÍ. Modernizace studijního programu Matematika na PřF Univerzity Palackého v Olomouci CZ.1.07/2.2.00/28.

10. Soustavy lineárních rovnic, determinanty, Cramerovo pravidlo

1 1 x 2. Jedná se o diferenciální rovnici se separovanými proměnnými, která má smysl pro x ±1 a

19 Hilbertovy prostory

Řešení 1b Máme najít body, v nichž má funkce (, ) vázané extrémy, případně vázané lokální extrémy s podmínkou (, )=0, je-li: (, )= +,

Lineární algebra : Metrická geometrie

9.2. Zkrácená lineární rovnice s konstantními koeficienty

Teorie. Hinty. kunck6am

Diferenciální počet 1 1. f(x) = ln arcsin 1 + x 1 x. 1 x 1 a x 1 0. f(x) = (cos x) cosh x + 3x. x 0 je derivace funkce f(x) v bodě x0.

Funkce pro studijní obory

Obecný Hookeův zákon a rovinná napjatost

Hledáme lokální extrémy funkce vzhledem k množině, která je popsána jednou či několika rovnicemi, vazebními podmínkami. Pokud jsou podmínky

Funkce a lineární funkce pro studijní obory

Literatura: Text o lineární algebře na webových stránkách přednášejícího (pro opakování). Kapitoly 4 a 5 ze skript Ondřej Zindulka: Matematika 3,

OBYČEJNÉ DIFERENCIÁLNÍ ROVNICE

Parametrické rovnice křivky

a vlastních vektorů Příklad: Stanovte taková čísla λ, pro která má homogenní soustava Av = λv nenulové (A λ i I) v = 0.

TENSOR NAPĚTÍ A DEFORMACE. Obrázek 1: Volba souřadnicového systému

9 Kolmost vektorových podprostorů

Polynomy a interpolace text neobsahuje přesné matematické definice, pouze jejich vysvětlení

Soustavy lineárních diferenciálních rovnic I. řádu s konstantními koeficienty

7. Funkce jedné reálné proměnné, základní pojmy

Vektorový prostor. Př.1. R 2 ; R 3 ; R n Dvě operace v R n : u + v = (u 1 + v 1,...u n + v n ), V (E 3 )...množina vektorů v E 3,

Základy matematické analýzy

Přednáška 3: Limita a spojitost

Definice globální minimum (absolutní minimum) v bodě A D f, jestliže X D f

Matematika I, část I. Rovnici (1) nazýváme vektorovou rovnicí roviny ABC. Rovina ABC prochází bodem A a říkáme, že má zaměření u, v. X=A+r.u+s.

Sbírka příkladů z matematické analýzy II. Petr Tomiczek

Newtonova metoda. 23. října 2012

7. Derivace složené funkce. Budeme uvažovat složenou funkci F = f(g), kde některá z jejich součástí

5. Lokální, vázané a globální extrémy

EUKLIDOVSKÉ PROSTORY

Interpolace pomocí splajnu

PRUŽNOST A PLASTICITA I

Matematika (CŽV Kadaň) aneb Úvod do lineární algebry Matice a soustavy rovnic

Funkce - pro třídu 1EB

Diferenciální rovnice

Transkript:

8. Okrajový problém pro LODR2 A. Základní poznatky o soustavách ODR1 V kapitole 6 jsme zavedli pojem lineární diferenciální rovnice n-tého řádu, která je pro n = 2 tvaru A 2 (x)y + A 1 (x)y + A 0 (x)y = f(x). (8.1) Dosud jsme se v našich úvahách zabývali pouze problémy počátečními; s rovnicí (8.1) jsme totiž uvažovali pouze počáteční podmínky y(x 0 ) = y 0, y (x 0 ) = y 1, (8.2) kde x 0 je libovolný vnitřní bod daného intervalu a y 0, y 1 jsou libovolná reálná čísla. Tyto podmínky, jednoznačně vymezující hledané řešení, jsou tedy dány v jednom bodě (nejčastěji se jedná o předepsání polohy a rychlosti v počátečním časovém okamžiku). Často je však třeba řešit diferenciální rovnice s podmínkami, které předepisují hodnoty řešení v různých bodech. Hledáme-li např. průhyb nosníku, řešíme příslušnou diferenciální rovnici s podmínkami, které charakterizují uložení nosníku na jeho koncích. Tyto podmínky pak nazýváme okrajovými podmínkami. Definice 8.1. (Typy okrajových podmínek) Nejjednodušším typem okrajových podmínek jsou tzv. Dirichletovy podmínky y(a) = y a, y(b) = y b, kde a, b jsou zpravidla koncové body intervalu, v němž hledáme řešení a y a, y b jsou daná čísla. Jiným typem okrajových podmínek jsou tzv. Neumannovy podmínky Uvedené podmínky lze také kombinovat; např. jako Obecně lze všechny tyto podmínky popsat vztahy y (a) = y a, y (b) = y b. y(a) = y a, y (b) = y b. αy(a) + βy (a) = y a, γy(b) + δy (b) = y b, (8.3) α, β, γ, δ jsou daná čísla vyhovující podmínkám α + β 0, γ + δ 0 (tj. alespoň jedno z čísel α, β a alespoň jedno z čísel γ, δ je různé od nuly). Definice 8.2. (Okrajový problém) Úlohu určit funkci y = y(x) vyhovující pro x (a, b) rovnici (8.1) a splňující okrajové podmínky (8.3) nazýváme okrajovým problémem. Je přitom přirozené předpokládat, že funkce y je spojitá v uzavřeném intervalu a, b (tedy včetně krajních bodů.) Jestliže y a = y b = 0, pak podmínky (8.3) nazveme homogenními okrajovými podmínkami; v opačném případě (tj. je-li alespoň jedna z hodnot y a, y b různá od nuly) hovoříme o nehomogenních okrajových podmínkách. Poznamenejme, že okrajový problém lze zavést i pro obecnou ODRn. Veškeré další úvahy však budeme pro jednoduchost provádět pouze pro výše zmíněnou LODR2. V souvislosti se zavedenými pojmy vzniká otázka, zda má opodstatnění se okrajovými problémy dále zabývat. Mohlo by se zdát, že vše funguje stejně jako v případě počátečních problémů: Je-li rovnice (8.1) rovnicí s konstantními koeficienty, určíme obecné řešení této rovnice a následně dosazením okrajových podmínek specifikujeme konstanty C 1, C 2 z obecného řešení, čímž dostáváme jednoznačně určené řešení příslušného okrajového problému. Je-li rovnice (8.1) rovnicí s nekonstantními koeficienty, převedeme ji na soustavu dvou ÚM SI VUT v Brně 71

LODR1 a tu řešíme numerickými postupy (kapitola 7, oddíl G). Tato analogie však pro okrajové problémy neplatí. Existence a jednoznačnost řešení okrajových problémů. Vyšetříme několik okrajových problémů pro rovnici y + y = 0. (8.4) Obecné řešení rovnice (8.4) je dáno vztahem y = C 1 cos x + C 2 sin x, C 1, C 2 R, (8.5) a je tedy definováno pro všechna reálná x. V další části předepíšeme různé okrajové podmínky Dirichletova typu a budeme zkoumat řešitelnost příslušných okrajových problémů. a) Nejprve vyřešíme rovnici (8.4) s okrajovými podmínkami y(0) = 1, y(π / 2) = 0. (8.6) Dosazením podmínek (8.6) do obecného řešení (8.5) obdržíme C 1 = 1, C 2 = 0. Okrajový problém (8.4), (8.6) tedy má jediné řešení y = cos x. b) Nyní volíme okrajové podmínky y(0) = 1, y(π) = 0. (8.7) Podobně jako v části a) dospějeme k soustavě C 1 = 1, C 1 = 0, která nemá řešení, a proto ani okrajový problém (8.4), (8.7) nemá řešení. c) Řešme rovnici (8.4) s homogenními okrajovými podmínkami y(0) = 0, y(π) = 0. (8.8) Tyto podmínky vedou na soustavu C 1 = 0, C 1 = 0, která má nekonečně mnoho řešení: C 1 = 0, C 2 libovolné. Proto má i okrajový problém (8.4), (8.8) nekonečně mnoho řešení tvaru y = C 2 sin x, C 2 je libovolné. Existence a jednoznačnost řešení počátečních problémů. Předcházející příklady ukazují, že ani ve velmi jednoduchém lineárním případě nemusí mít okrajový problém žádné řešení, příp. jich může mít nekonečně mnoho. S podobnými výsledky jsme se při řešení diferenciálních rovnic s počátečními podmínkami nesetkali. Skutečně, v případě počátečních problémů pro LODRn platí následující obecná věta o existenci a jednoznačnosti řešení, kterou zformulujeme pro případ n = 2: Jsou-li funkce A 2 (x), A 1 (x), A 0 (x), f(x) spojité na daném intervalu a A 2 (x) zde nikde nenabývá nulové hodnoty, pak existuje právě jedno řešení rovnice (8.1) splňující počáteční podmínky (8.2). Vraťme se ještě k předcházejícímu příkladu. Na jeho základě může vzniknout dojem, že případy, kdy řešení daného okrajového problému neexistuje, příp. není určeno jednoznačně, nepopisují žádný rozumný fyzikální jev či technický problém, a jsou proto nezajímavé. Na následujícím příkladu (který je z početního hlediska téměř totožný s předcházejícím) budeme demonstrovat skutečnost, že tomu tak není a že právě tyto problematické případy jsou velmi důležité. Příklad 8.3. (Problém vzpěrné pružnosti) Uvažujme pružnou dokonale přímou tyč délky l, která je na koncích prostě uložena a namáhána na vzpěr silou působící v ose tyče. 0 l x y Obr. 8.1: Vzpěrná pružnost Řešení. Na obr. 8.1 je vyznačena volba systému souřadnic x, y, kde y = y(x) je průhyb. Zvyšujeme-li postupně sílu až do určité meze, zůstává tyč stále přímá. Jakmile osová síla dosáhne této meze, tyč se nuceně vychýlí. V této souvislosti se budeme zajímat nejen o nalezení průhybové křivky, ale především o stanovení ÚM SI VUT v Brně 72

zmíněné mezní hodnoty. Tato hodnota se v teorii pružnosti nazývá kritická hodnota síly a značí se zpravidla symbolem kr. K tomu, abychom mohli příslušnou diskusi provést, je třeba nejprve sestavit diferenciální rovnici pro hledaný průhyb tyče. Po provedení jistých zjednodušení lze tuto rovnici psát ve tvaru y + a 2 y = 0, a 2 =, x (0, l), (8.9) EI kde E je modul pružnosti v tahu a I moment setrvačnosti průřezu tyče vzhledem k ohybové ose (obě veličiny předpokládáme konstantní po celé délce tyče). K této rovnici ještě přistupují homogenní okrajové podmínky y(0) = 0, y(l) = 0, (8.10) neboť v koncových bodech tyče je průhyb nulový. Nyní vyřešíme okrajový problém (8.9), (8.10). Obecné řešení rovnice (8.9) je tvaru y = C 1 cos ax + C 2 sin ax, C 1, C 2 R. Dosazením okrajových podmínek (8.10) do obecného řešení dostáváme homogenní soustavu lineárních rovnic C 1 = 0, C 1 cos al + C 2 sin al = 0, která má vždy nulové řešení (tj. C 1 = C 2 = 0). Aby tato soustava měla i nenulové řešení (neboť hledáme podmínky pro nenulový průhyb tyče), musí být sin al = 0. Je-li tedy al = kπ, k = 1, 2,..., tj. a = kπ/l, bude mít okrajový problém (8.9), (8.10) také nenulová řešení; budou jimi funkce y = C 2 sin kπx, k = 1, 2,.... l Kritickými silami jsou zřejmě hodnoty = EI(kπ / l) 2, k = 1, 2,.... Nejmenší kritickou silou, při níž dojde k průhybu tyče, tedy je ( π ) 2 kr = EI. l Všimněme si dále, že odpovídající průhybové čáry jsou dány nejednoznačně, neboť konstanta C 2 je libovolná. Rozšiřme nyní naši úlohu v tom smyslu, že tyč bude vertikálně zatížena rovnoměrným zatížením q (viz obr. 8.2). Bez uvedení bližšího odvození pišme diferenciální rovnici průhybové čáry ve tvaru y + a 2 y = bx 2 + cx, kde a 2 = EI, b = q 2EI, c = ql 2EI. (8.11) q x y Obr. 8.2: Rovnoměrné zatížení Protože okrajové podmínky (8.10) zůstávají nezměněny, řešíme okrajový problém (8.11), (8.10). Rovnice (8.11) je nehomogenní LODR2 s konstantními koeficienty a speciální pravou stranou ve tvaru polynomu druhého stupně. Pomocí metody neurčitých koeficientů stanovíme obecné řešení (8.11) ve tvaru y = C 1 cos ax + C 2 sin ax + b a 2 x2 + c a 2 x 2b a 4, C 1, C 2 R. Dosazením podmínek (8.10) zjistíme, že je-li al kπ, pak obdržíme jednoznačně určené vyjádření průhybové čáry ve tvaru y = b a 2 x2 + c a 2 x + 2b 2b 1 cos al (cos ax 1) + a4 a 4 sin ax. (8.12) sin al ÚM SI VUT v Brně 73

Je-li však al = kπ, pak okrajový problém (8.11), (8.10) nemá žádné řešení. Všimněme si přitom, že vztah al = kπ odpovídá případu, kdy osová síla nabývá svých kritických hodnot. Získané výsledky lze nyní interpretovat takto: Je-li hodnota osové síly menší než kritická hodnota kr, pak 0 < al < π a průhyb tyče je dán jednoznačně vztahem (8.12). Blíží-li se k kr, pak se hodnota al blíží k π, a tedy sin al se blíží (kladnými hodnotami) k nule. Pak ovšem roste pravá strana vztahu (8.12) (a tím i hledaný průhyb) nade všechny meze a při = kr se stává průhyb nekonečný, tyč praskne. B. Numerické řešení okrajových problémů pro LODR2 V aplikacích se často setkáváme s okrajovými problémy pro lineární rovnice s nekonstantními koeficienty (průhyb, resp. stabilita tyče proměnného průřezu apod.), či obecněji s rovnicemi nelineárními. Tyto rovnice je proto třeba řešit numericky. Pro účel numerického řešení okrajových problémů však nelze využít metod, se kterými jsme se seznámili v rámci numerického řešení počátečních problémů pro ODRn. Důvod je jasný: po přepisu např.odr2 na soustavu dvou ODR1 vyžaduje příslušná metoda dvě startovací hodnoty pro dvě neznámé funkce (okrajové podmínky však nabízí pouze jednu tuto hodnotu). Navíc druhá okrajová podmínka předepisuje hodnotu jedné neznámé funkce v konečném časovém okamžiku; splnění této podmínky nelze metodami pro numerické řešení počátečních problémů vyhovět. V další části budeme uvažovat LODR2 s nekonstantními koeficienty ve tvaru s Dirichletovými okrajovými podmínkami y + a(x)y + b(x)y = f(x) (8.13) y(0) = y 0, y(l) = y l. (8.14) Předpokládejme dále, že okrajový problém (8.13), (8.14) je jednoznačně řešitelný (lze ukázat, že tento předpoklad je splněn např. tehdy, jsou-li funkce a(x), b(x), f(x) spojité na 0, l, přičemž zde platí b(x) 0). Na okrajovém problému (8.13), (8.14) budeme ilustrovat myšlenku jedné z nejjednodušších metod pro řešení okrajových problémům, tzv. diferenční metody. Princip diferenční metody. Metoda spočívá v tom, že derivace hledané funkce y nahradíme v rovnici (8.13) příslušnými diferenčními podíly. Uvažujme proto rozdělení intervalu 0, l na n stejně velkých dílků délky h = l / n body x 0 = 0, x 1 = h,..., x i = ih,..., x n = nh = l. Dělicí body x i nazveme uzly a množinu uzlů {x 0,..., x n } nazveme sítí. Z tohoto důvodu je diferenční metoda nazývána často také metodou sítí. Podobně jako u numerického řešení počátečních problémů budeme i nyní hledat přibližné hodnoty neznámé funkce y ve vybraných uzlech dané sítě (přesněji ve vnitřních uzlech, neboť přesná hodnota řešení v krajních uzlech je předepsána vztahy (8.14)). Ve vnitřních uzlech sítě tedy platí y (x i ) + a(x i )y (x i ) + b(x i )y(x i ) = f(x i ), i = 1,..., n 1. (8.15) Označíme y i = y(x i ), y i = y (x i ), y i = y (x i ), a i = a(x i ), b i = b(x i ), f i = f(x i ) a derivace na levé straně (8.15) nahradíme diferenčními podíly takto: y i y i+1 y i 1, y i y i+1 2y i + y i 1 2h h 2. (8.16) Nyní zaměníme výrazy y i 1, y i, y i+1 jejich přibližnými hodnotami Y i 1, Y i, Y i+1 a znaménko přibližné rovnosti v (8.16) nahradíme znaménkem rovnosti. Pak dosazením do (8.15) dostáváme Y i+1 2Y i + Y i 1 h 2 + a i Y i+1 Y i 1 2h + b i Y i = f i, i = 1,..., n 1, (8.17) přičemž z okrajových podmínek (8.14) plyne Y 0 = y 0, Y n = y l. Soustava (8.17) obsahuje n 1 lineárních rovnic pro n 1 neznámých Y 1,..., Y n 1. Protože matice soustavy je třídiagonální, lze řešení soustavy získat např. Gaussovou eliminační metodou upravenou pro třídiagonální matice. ÚM SI VUT v Brně 74

Příklad Okrajový problém y (1 + x 2 )y = x, (8.18) vyřešíme přibližně diferenční metodou s délkou kroku h = 0, 2. y(0) = 0, y(1) = 0 (8.19) Řešení: Především poznamenejme, že okrajový problém (8.18), (8.19) je jednoznačně řešitelný, neboť funkce b(x) = (1 + x 2 ), f(x) = x jsou v intervalu 0, 1 spojité a funkce b(x) je v tomto intervalu záporná. Interval 0, 1 rozdělíme dělicími body x 0 = 0, x 1 = 0, 2, x 2 = 0, 4, x 3 = 0, 6, x 4 = 0, 8, x 5 = 1 na pět podintervalů délky h = 0, 2. Hodnotu přibližného řešení v bodech x i označíme Y i (i = 0, 1,..., 5). V krajních bodech x 0 = 0 a x 5 = 1 volíme podle (11.19) Y 0 = 0 a Y 5 = 0 (tyto hodnoty jsou tedy stanoveny přesně). Diskretizací rovnice (8.18) dostáváme pomocí náhrady (8.16) vztahy Y i+1 2Y i + Y i 1 (0, 2) 2 (1 + (x i ) 2 )Y i = x i, i = 1, 2, 3, 4. Tuto lineární soustavu čtyř rovnic pro čtyři neznámé lze přepsat na tvar 2, 0416 1 0 0 Y 1 0, 0080 1 2, 0464 1 0 Y 2 0 1 2, 0544 1 Y 3 = 0, 0160 0, 0240. 0 0 1 2, 0656 Y 4 0, 0320 Vyřešením této soustavy pak dostáváme Y 1 = 0, 0279, Y 2 = 0, 0490, Y 3 = 0, 0564, Y 4 = 0, 0428. Konvergence diferenční metody. Diferenční metodou jsme tedy získali aproximaci řešení daného okrajového problému v určitých bodech (uzlech) uvažovaného intervalu. K tomu, abychom získali aproximaci řešení v celém intervalu, lze pomocí interpolace sestrojit funkci procházející body (x i, Y i ), i = 0, 1,..., n. Pak vzniká přirozená otázka, totiž, jak mnoho se liší tato funkce od přesného řešení y. Lze zřejmě očekávat, že shoda bude tím lepší, čím jemnější dělení daného intervalu zvolíme. Tyto úvahy úzce souvisí s otázkou přesnosti jednotlivých aproximací Y i. Bez odvození poznamenejme, že řešíme-li konkrétní okrajový problém (8.13), (8.14) pomocí schématu (8.17), pak existuje konstanta K > 0, nezávislá na h, taková, že y i Y i Kh 2, i = 1,..., n 1, kde krok h je dostatečně malý. Je třeba ještě upozornit na skutečnost, že přesnost aproximací Y i lze ovlivnit rovněž volbou jiné diferenční náhrady derivací, než představují vztahy (8.16). Přitom je ovšem rozumné vždy požadovat, aby tyto náhrady byly stejného řádu přesnosti. Shrnutí poznatků Okrajovým problémem rozumíme úlohu určit řešení dané rovnice vyhovující jistým okrajovým podmínkám. Okrajové problémy pro LODR2 (a obecně pro ODRn) nemusejí být jednoznačně řešitelné, a to ani v případě velmi jednoduchých rovnic. Právě případy, kdy řešení tohoto problému neexistuje, příp. není určeno jednoznačně, mají zásadní význam při získávání různých kritických hodnot (např. pro zatížení nosných sloupů). Nezbytnost numerického řešení okrajových problémů je dána stejnými okolnostmi jako v případě problémů počátečních. Numerické metody jsou však pro oba typy problémů odlišné, byť některé z nich mají řadu společných rysů (např. numerická náhrada derivace řešení v uzlových bodech). ÚM SI VUT v Brně 75