Klasický svět. Přednáška 5, Pavel Cejnar. Principy kvantové fyziky. Ústav částicové a jaderné fyziky MFF UK
|
|
- Vladimír Dominik Bařtipán
- před 5 lety
- Počet zobrazení:
Transkript
1 Pavl Cjnar Ústav částcové a jadrné fyzky MFF UK Přdnáška 5, v ktré s budm chtít vrátt zpátky domů, al nbudm vědět jak Klascký svět Prncpy kvantové fyzky Fyzka jako dobrodružství poznání MFF UK v Praz, ltní smstr 06
2
3 Lmta fyzkální tor Nová obcná tor by měla za jstých okolností přcházt na starou spcální tor obcná Tor O Tor S bzrozměrný paramtr tor lm 0 O spcální S Příklady: O = spcální rlatvta S = klascká mchanka v c S? O O = statstcká fyzka S = trmodynamka N O = kvantová fyzka S = klascká fyzka?? Ptr Brugl starší (+569) Vlké ryby jdí malé ryby (556)
4 Lmta fyzkální tor Klascká lmta kvantové mchanky S f ( t [ q t) ] dt L[ q( t), q( t), t t ] akc Varační prncp klascké mchanky S 0 trajktor
5 Lmta fyzkální tor Klascká lmta kvantové mchanky S f ( t [ q t) ] dt L[ q( t), q( t), t t ] akc Varační prncp klascké mchanky S Js V fs Škála Planckovy konstanty S 0 Charaktrstcká změna akc na škál rozlštlnost S trajktor klascká kvantová jursdkc Škála rozlštlnost trajktorí
6 Lmta fyzkální tor Klascká lmta kvantové mchanky má sngulární charaktr! akc S Js 0.66 V fs Škála Planckovy konstanty S 0 Charaktrstcká změna akc na škál rozlštlnost S trajktor klascká kvantová jursdkc Škála rozlštlnost trajktorí
7 Lmta fyzkální tor Klascká lmta kvantové mchanky má sngulární charaktr! Příklad: tunlový jv průchod částc potncálovou barérou a mv 0 0 Přdpoklám, ž transmsní pst. s bud blížt klasckému očkávání T = 0 nbo Transmsní pravděpodobnost: T 4 ( ) 4 ( ) snh sn ( ) ( ) snh x E V 0 x x x E V 0
8 Lmta fyzkální tor Klascká lmta kvantové mchanky má sngulární charaktr! Příklad: tunlový jv průchod částc potncálovou barérou a mv 0 0 Přdpoklám, ž transmsní pst. s bud blížt klasckému očkávání T = 0 nbo Transmsní pravděpodobnost: T 4 ( ) 4 ( ) snh sn ( ) ( ) snh x E V 0 x x x E V 0
9 Lmta fyzkální tor Klascká lmta kvantové mchanky má sngulární charaktr! Příklad: tunlový jv průchod částc potncálovou barérou a mv 0 0 Přdpoklám, ž transmsní pst. s bud blížt klasckému očkávání T = 0 nbo Transmsní pravděpodobnost: T 4 ( ) 4 ( ) snh sn ( ) ( ) snh x E V 0 x x 3 x E V 0
10 Lmta fyzkální tor Klascká lmta kvantové mchanky má sngulární charaktr! Příklad: tunlový jv průchod částc potncálovou barérou a mv 0 0 Přdpoklám, ž transmsní pst. s bud blížt klasckému očkávání T = 0 nbo Transmsní pravděpodobnost: T 4 ( ) 4 ( ) snh sn ( ) ( ) snh x E V 0 x x 4 x E V 0
11 Lmta fyzkální tor Klascká lmta kvantové mchanky má sngulární charaktr! Příklad: tunlový jv průchod částc potncálovou barérou a mv 0 0 Přdpoklám, ž transmsní pst. s bud blížt klasckému očkávání T = 0 nbo Transmsní pravděpodobnost: T 4 ( ) 4 ( ) snh sn ( ) ( ) snh x E V 0 x x 5 x E V 0
12 ) Klascká lmta ) Dkohrnc John How
13 Kvazpravděpodobnost Obraz vlnové funkc v fázovém prostoru Hustota pravděpodobnost v fázovém prostoru ( x, p ) ~ ( x) ( p) Why u no hav a dstrbuton of probablty n th phas spac lk any classcal partcl?
14 Kvazpravděpodobnost Obraz vlnové funkc v fázovém prostoru Hustota pravděpodobnost v fázovém prostoru ( x, p ) ( ) n d d (, ) x p Fourrova transformac Kvantová hustota pravděpodobnost v fázovém prostoru ( x, p ) Q Wgnrova funkc Má něktré vlastnost pravděpodobnostního rozdělní (např. normalzac na ) Charaktrstcká funkc x p hustoty pst (, ) dxdp ( x, p) Q (, ) základní stav harmonckého osclátoru xp x p x J.S.Lundn, T.Curtrght, Wkpda x p Hrrmann Wyl ( ) Eugnn Wgnr (90-95) H. Wyl, Z. Phys. 46, (97) E.P. Wgnr, Phys. Rv. 40, 749 (93) x p xˆ pˆ kvantový stavový vktor dokáž kopírovat klascký pohyb p kohrntní stav harmonckého osclátoru
15 Kvazpravděpodobnost Obraz vlnové funkc v fázovém prostoru Hustota pravděpodobnost v fázovém prostoru ( x, p ) ( ) n d d (, ) x p Fourrova transformac Kvantová hustota pravděpodobnost v fázovém prostoru ( x, p ) Q Wgnrova funkc Má něktré vlastnost pravděpodobnostního rozdělní (např. normalzac na ) al pro obcný stav ( např. suprpozc vlnových balíků ) nabývá také záporných hodnot x Charaktrstcká funkc x p hustoty pst (, ) dxdp ( x, p) Q (, ) vzdálnost maxm/mnm 0 0 d d v klascké lmtě s osclac stanou nkončně husté x p Hrrmann Wyl ( ) Eugnn Wgnr (90-95) H. Wyl, Z. Phys. 46, (97) E.P. Wgnr, Phys. Rv. 40, 749 (93) x p xˆ pˆ p kvantový stavový vktor
16 Kvazpravděpodobnost Hustota pravděpodobnost v fázovém prostoru Obraz vlnové funkc v fázovém prostoru ( x, p ) ( ) n d d (, ) x p Fourrova transformac Kvantová hustota pravděpodobnost v fázovém prostoru ( x, p ) Q Wgnrova funkc Má něktré vlastnost pravděpodobnostního rozdělní (např. normalzac na ) al pro obcný stav ( např. suprpozc vlnových balíků ) nabývá také záporných hodnot x Charaktrstcká funkc x p hustoty pst (, ) dxdp ( x, p) Q (, ) vzdálnost maxm/mnm 0 0 d v klascké lmtě s osclac stanou nkončně husté x p Hrrmann Wyl ( ) Eugnn Wgnr (90-95) H. Wyl, Z. Phys. 46, (97) E.P. Wgnr, Phys. Rv. 40, 749 (93) kvantový stavový vktor x p xˆ pˆ x p p E. Psanty, Wkpda
17 Kvazpravděpodobnost Hustota pravděpodobnost v fázovém prostoru Obraz vlnové funkc v fázovém prostoru ( x, p ) ( ) n d d (, ) x p Fourrova transformac Kvantová hustota pravděpodobnost v fázovém prostoru ( x, p ) Q Wgnrova funkc Má něktré vlastnost pravděpodobnostního rozdělní (např. normalzac na ) al pro obcný stav ( např. suprpozc vlnových balíků ) nabývá také záporných hodnot Charaktrstcká funkc x p hustoty pst (, ) dxdp ( x, p) Q (, ) x p Hrrmann Wyl ( ) Eugnn Wgnr (90-95) H. Wyl, Z. Phys. 46, (97) E.P. Wgnr, Phys. Rv. 40, 749 (93) x p xˆ pˆ kvantový stavový vktor Tunlování částc potncálovou barérou (CC) Cabrra & Dnysbondar, Wkpda
18 Problém t Evoluc klasckého nntgrablního systému vykazujícího dtrmnstcký chaos: tvar buňky fázového prostoru s stává vlm komplkovaným (objm s zachovává). Po jstém čas začnou klascké fázové struktury ntrfrovat s škálou kvantových fluktuací. Njpozděj od tohoto t t t času s klascké a kvantové voluční rovnc musí začít rozcházt (tzv. kvantovém potlační chaosu ). Odhad kvantového času: L quant quant N l L 0 xp / / f chaos f obvod clé buňky v čas τ quant obvod clé buňky v čas 0 lnární rozměr kvant.buňky počt kvant.buněk v clé buňc quant chaos ln f Na této škál probíhají kvantové fluktuac kvantová buňka 3N τ chaos = čas nastolní klasckého chaotckého chování τ quant = čas vznku kvantového dynamckého ržmu f = počt stupňů volnost systému (přdpoklad f >>) Ω = objm fázové buňky Toto j sc pro klascké systémy obrovské číslo, al logartmus ho dokáž zkrott!!!
19 Problém t Evoluc klasckého nntgrablního systému vykazujícího dtrmnstcký chaos: tvar buňky fázového prostoru s stává vlm komplkovaným (objm s zachovává). Po jstém čas začnou klascké fázové struktury ntrfrovat s škálou kvantových fluktuací. Njpozděj od tohoto t t t času s klascké a kvantové voluční rovnc musí začít rozcházt (tzv. kvantovém potlační chaosu ). Odhad kvantového času: L quant quant N l L 0 xp / / f chaos f obvod clé buňky v čas τ quant obvod clé buňky v čas 0 lnární rozměr kvant.buňky počt kvant.buněk v clé buňc quant chaos ln f M kg kvantová buňka 3N Hypron (Saturnův chaotcký satlt) τ chaos 00 dní τ quant 37 lt!!! M. Brry 00, Chaos and th smclasscal lmt of quantum mchancs (s th moon thr whn sombody looks?)
20 Emrgnc kvantových klasckých vlastností Nurčtost (suprpozc) Provázanost ( nlokalta ) Nlnarta (chaos, komplxta) Irvrzblta (špka času) kvantová fyzka klascká fyzka Klmass
21 ) Klascká lmta ) Dkohrnc
22 Kvantově klascká hranc Kd s nachází hranc mz kvantovým a klasckým světm? W.H. Zurk, Physcs Today, Octobr 99
23 Kvantově klascká hranc Kvantové suprpozc dns lz přpravt na vlkých objktch Suprconductng Quantum Intrfrnc Dvc Suprpozc proudových stavů ~μa Magntcké momnty ~0 0 Bohrových magntonů SQUID Atomová ntrfromtr sparac vln.balíků.5 cm Nutronová ntrfromtr sparac vln.balíků 7 cm Bos-Enstnův kondnzát Intrfrnc makromolkul M Arndt, K Hornbrgr, Natur Physcs 0, 7 (04)
24 Kvantově klascká hranc Co když má akc nbo víc klascky odlštlných mnm? Pak j možné, ž pro systém zůstan v suprpozc makroskopcky S rozlšných stavů tzv. Schrödngr cat stat S S 0 S 0 kvantové fluktuac S E Schrödngr, Naturwssnschaftn 3 (935) 807 D ggnwärtg Stuaton n dr Quantnmchank Erwn Schrödngr (887 96) trajktor
25 Schrödngrova kočka Wkpda kvantový mchansmus, ktrý můž, al nmusí rozbít ampulku s jdm E Schrödngr, Naturwssnschaftn 3 (935) 807 D ggnwärtg Stuaton n dr Quantnmchank Erwn Schrödngr (887 96)
26 Schrödngrova kočka kvantový mchansmus, ktrý můž, al nmusí rozbít ampulku s jdm Wkpda mrtvá mrtvá koč koč nbo smutn př žvá žvá koč koč vsl př (a) (b) (a) Přítl způsobí kolaps (b) Přítl s prováž Ktrá z těchto možností nastan? Erwn Schrödngr (887 96) E.P. Wgnr (96), "Rmarks on th mnd-body quston", n: I.J. Good: Th Scntst Spculats
27 Vlv prostřdí na kvantové procsy Fotonový ntrfrnční xprmnt: Mach-Zhndrův ntrfromtr zrcadlo dělč svazku atom dělč svazku D dtktory zrcadlo D = zdroj fotonů (vysílá fotony jdnotlvě) Atom př průchodu fotonu mění svůj stav Jdnofotonová ntrfrnc př přítomnost atomu zmzí stjně jako př umístění skutčného (ndstruktvního) dtktoru. Možné dráhy fotonu ramny ntrfromtru jsou pak totž prncpálně rozlštlné J-l k dspozc whch-path nformac, částc nntrfrují.
28 Dkohrnc Jsou-l stavy atomu v ramn ntrfromtru jdnoznačně odlštlné, j v nch nformac o dráz fotonu obsažna bz ohldu na jjí (n)přčtní atom funguj jako skutčný dtktor a ntrfrnc mzí. Př ndokonalém rozlšní stavů atomu závsí míra narušní ntrfrnčního chování na hodnotě: R kvantový objkt R R fot at fot Podobné fkty nastávají u většny kvantových dějů, ktré njsou zcla zolovány od svého okolí. Kvantový objkt s dostává do provázaného stavu s prostřdím. Čím jdnoznačněj prostřdí montoruj stav objktu, tím víc ztrácí objkt své kvantové vlastnost Příklad: dkohrnc qbtu ) ) 3) 3 R Q E at ( ) R fot R at at fot R R ) ) at ( ) 3). 3 prostřdí (nvronmnnt ) at at ( 0 ) Q ) ) Prostřdí nmění stav qbtu, jn ho přsně montoruj 0 Q 0 E Q t 0 0 E ) ) E E at
29 W.Zurk, arxv:quant-ph/ Dkohrnc Δx Δp Konkrétní forma Q E ntrakc možná rozhoduj o tom, v jakých proměnných s svět stává klascký: nslcton = nvronmnt nducd suprslcton x p p Příklad: Částc provázaná s soustavou harm.osclátorů (kvantovým polm φ) Intrakční hamltonán: souřadnc částc Dtr Zh Wojcch Zurk H nt g (*93) (*95) dt ˆ ntrakční konst. d xˆ ˆ Dkohrnc pro suprpozc prostorově oddělných vlnových balíků j rychljší nž dkohrnc mpulsově oddělných balíků ntrakc vybírá souřadnc! ) ) 3) 3 kvantový objkt Q E ) ) 3). 3 prostřdí (nvronmnnt )
30 Problém t vyřšn (odložn ) Intrakc s prostřdím gnruj statstcké fluktuac, ktré ndovolí vznk sub-planckovských struktur v fázovém prostoru systému. Tím j klascko-kvantová korspondnc pro smklascké stavy zachráněna rsp. nástup kvantového ržmu s tím odkládá na t t t nurčto (v závslost na vlkost uvažovaného prostřdí). V případě Hypronu s o dkohrnc postarají např. slunční fotony Hrubý odhad dkohrnčního času: změna kavnt.fáz př dopadu fotonu: čtnost dopadů fotonů: J / ~ R / 4 t ~0 s ~0 τ dcoh 0 5 sc. M kg kvantová buňka 3N Hypron (Saturnův chaotcký satlt) τ chaos 00 dní τ quant 37 lt!!! M. Brry 00, Chaos and th smclasscal lmt of quantum mchancs (s th moon thr whn sombody looks?)
31 Kvantová špka času V důsldku narůstající provázanost mz kvantovým objktm a prostřdím rost ntrop obou! ) ) 3) Obcný stav systému Q+E s dá přpsat v tvaru tzv. Schmdtovy dkompozc: 3 kvantový objkt Q E ) ) ( t) Pravděpodobnost p (t) určují ntrop jak systému Q, tak prostřdí E S Q( t) p ( t)ln p ( t) SE( t) 3). 3 prostřdí (nvronmnnt ) ( t) j ( t) j HQ H, j p ( t) q( t) ( t) Q E p 0 (t) p (t) p (t) p 3 (t) rálná ampltuda stav Q stav E proměnné ortogonální báz prostorů H Q a H E q ( t) q ( t) ( t) ( t) Q fxní báz j Pro drtvou většnu možných počátčních stavů tato ntrop rost E j t j E
32 Kvantová špka času Kvantová provázanost možná způsobuj plynutí času! ) Kvantová provázanost přs horzont črné díry????? ) Paměť jako kvantová provázanost systém Q E paměťové médum
33 Náš klascký svět Klascká fyzka možná vyvstává z kvantového substrátu jn díky naší gnoranc snaz popsovat malé část světa oddělně od zbytku Klascký obraz vznkající v procsu dkohrnc má pravděpodobnostní charaktr rozhodnutí, ktrá z možných altrnatv s ralzuj, nní součástí fyzkálního popsu Forma ntrakc mz sldovaným systémm a jho prostřdím určuj adkvátní stupně volnost systému tj. povahu vnímané ralty
Klasický a kvantový chaos
Klasický a kvantový chaos Pavl Cjnar Ústav částicové a jadrné fyziky MFF UK Praha cjnar @ ipnp.troja.mff.cuni.cz 7.4. 20, fi/fy sminář MFF UK Fyzika. druhu ( kódování ) složité chování jdnoduché rovnic
VíceDifúze. 0 m n pu p m n pu kbt n. n u D n n m. Fickův zákon Po dosazení do rovnice kontinuity
Dfúz Fckův zákon dfúz v plynu Přdpokládjm dální plyn s konstantní tplotou T a konstantním tlakm p v kldu, v ktrém j nízká nhomognní hmotnostní koncntrac příměs Pak v staconárním stavu musí být clková síla
Více1. Okrajové podmínky pro tepeln technické výpo ty
1. Okrajové podmínky pro tpln tchncké výpo ty Správné stanovní okrajových podmínk j jdnou z základních součástí jakéhokol tchnckého výpočtu. Výjmkou njsou an tplně tchncké analýzy. V násldující kaptol
VícePřednáška 9 Reverzibilita fyzikálních procesů a šipka času
Pavel Cejnar Ústav částcové a jaderné fyzky MFF UK Přednáška 9 Reverzblta fyzkálních procesů a špka času Fyzka jako dobrodružství poznání MFF UK v Praze, letní semestr 05 Reverzblta fyzkálních zákonů I
VíceRentgenová strukturní analýza
Rntgnová strukturní nlýz Příprvná část Objktm zájmu difrkční nlýzy jsou 3D priodicky uspořádné struktury (krystly), n ktrých dochází k rozptylu dopdjícího zářní. Díky intrfrnci rozptýlných vln vzniká difrkční
VíceSingulární charakter klasické limity
Singulární charakter klasické limity obecná speciální Teorie O Teorie S Parametr δ : δ ) O S) O S Pieter Bruegel starší +569) Velké ryby jedí malé ryby 556) obecná speciální Teorie O Teorie S Parametr
VíceM ě ř e n í o d p o r u r e z i s t o r ů
M ě ř n í o d p o r u r z s t o r ů Ú k o l : Proměřt sadu rzstorů s nznámým odporm různým mtodam a porovnat přsnost jdnotlvých měřní P o t ř b y : Vz sznam v dskách u úlohy na pracovním stol Obcná část:
VíceUniverzita Tomáše Bati ve Zlíně
Unvrzta Tomáš Bat v Zlíně LABORATORNÍ CVIČENÍ Z FYZIKY II Názv úlohy: Vntřní odpor zdroj a voltmtru Jméno: Ptr Luzar Skupna: IT II/ Datum měřní: 0.října 2007 Obor: Informační tchnolog Hodnocní: Přílohy:
VíceAplikace VAR ocenění tržních rizik
Aplkac VAR ocnění tržních rzk Obsah: Zdroj rzka :... 2 Řízní tržního rzka... 2 Měřní tržního rzka... 3 Modly... 4 Postup výpočtu... 7 Nastavní modlu a gnrování Mont-Carlo scénářů... 7 Vlčny vyjadřující
VíceNeurčitost a provázanost kvantový svět
Pavel Cejnar Ústav částcové a jaderné fyzky MFF UK Přednáška 6 Neurčtost a provázanost kvantový svět Fyzka jako dobrodružství poznání MFF UK v Praze, letní semestr 5 Q-svět Nanofyzka Fyzka kondenzované
Více11. AGREGÁTNÍ NABÍDKA A PHILLIPSOVA KŘIVKA. slide 0
11. AGREGÁTNÍ NABÍDKA A PHILLIPSOVA KŘIVKA slid 0 Přdmětm přdnášky jsou tři modly agrgátní nabídky, v ktrých v krátkém období výstup pozitivně závisí na cnové hladině. Krátkodobý invrzní vztah mzi inflací
Více4.3.2 Vlastní a příměsové polovodiče
4.3.2 Vlastní a příměsové polovodič Přdpoklady: 4204, 4207, 4301 Pdagogická poznámka: Pokud budt postupovat normální rychlostí, skončít u ngativní vodivosti. Nní to žádný problém, pozitivní vodivost si
VíceMěrná vnitřní práce tepelné turbíny při adiabatické expanzi v T-s diagramu
- 1 - Tato Příloha 307 j součástí článku: ŠKORPÍK, Jří. Enrgtcké blanc lopatkových strojů, Transformační tchnolog, 2009-10. Brno: Jří Škorpík, [onln] pokračující zdroj, ISSN 1804-8293. Dostupné z http://www.transformacn-tchnolog.cz/nrgtckblanc-lopatkovych-stroju.html.
VíceFYZIKA 3. ROČNÍK. Nestacionární magnetické pole. Magnetický indukční tok. Elektromagnetická indukce. π Φ = 0. - magnetické pole, které se s časem mění
FYZKA 3. OČNÍK - magntické pol, ktré s s časm mění Vznik nstacionárního magntického pol: a) npohybující s vodič s časově proměnným proudm b) pohybující s vodič s proudm c) pohybující s prmanntní magnt
Více9 PŘEDNÁŠKA 9: Heisenbergovy relace neurčitosti, důsledky. Tunelový jev. Shrnutí probrané látky, příprava na zkoušku.
9 PŘEDNÁŠKA 9: Hesenbergovy relace neurčtost, důsledky. Tunelový jev. Shrnutí probrané látky, příprava na zkoušku. Hesenbergovy relace neurčtost(tnqu.5., SKM) Jednoduchý pohled na věc: Vždy exstuje určtá
Více6 Elektronový spin. 6.1 Pojem spinu
6 Elktronový spin Elktronový spin j vličina poněkud záhadná, vličina, ktrá nmá obdoby v klasickém svět. Do kvantové mchaniky s spin dostal jako xprimntální fakt: z řady xprimntů totiž vyplývalo, ž kromě
VíceÚLOHY Z ELEKTŘINY A MAGNETIZMU SADA 4
ÚLOHY Z ELEKTŘINY A MAGNETIZMU SADA 4 Ptr Dourmashkin MIT 6, přklad: Vítězslav Kříha (7) Obsah SADA 4 ÚLOHA 1: LIDSKÝ KONDENZÁTO ÚLOHA : UDĚLEJTE SI KONDENZÁTO ÚLOHA 3: KONDENZÁTOY ÚLOHA 4: PĚT KÁTKÝCH
Více10. AGREGÁTNÍ NABÍDKA A PHILLIPSOVA KŘIVKA. slide 1
10. AGREGÁTNÍ NABÍDKA A PHILLIPSOVA KŘIVKA slid 1 Přdmětm přdnášky jsou tři modly agrgátní nabídky, v ktrých v krátkém období výstup pozitivně závisí na cnové hladině. Krátkodobý invrzní vztah mzi inflací
VíceVznik a šíření elektromagnetických vln
Vznik a šíření elektromagnetických vln Hlavní body Rozšířený Coulombův zákon lektromagnetická vlna ve vakuu Zdroje elektromagnetických vln Přehled elektromagnetických vln Foton vlna nebo částice Fermatův
VíceFyzikální podstata fotovoltaické přeměny solární energie
účinky a užití optického zářní yzikální podstata fotovoltaické přměny solární nri doc. In. Martin Libra, CSc., Čská změdělská univrzita v Praz a Jihočská univrzita v Čských Budějovicích, In. Vladislav
VíceElectron Density. One-el. Functions. Traditional Ab initio. Model of independent electrons. Electron correlation neglected
CCSD(T) Stationary Schrödingr quation H Ψ = EΨ MP Elctron corrlation Expansion ovr Slatr dt. Φ= C0Ψ 0 + CSΨ S + CDΨ D + Non-rlativistic Hamiltonian Born-Oppnhimr approximaion occ Elctron Dnsity ρ( r) ϕ
Více4. PRŮBĚH FUNKCE. = f(x) načrtnout.
Etrém funkc 4. PRŮBĚH FUNKCE Průvodc studim V matmatic, al i v fzic a tchnických oborch s často vsktn požadavk na sstrojní grafu funkc K nakrslní grafu funkc lz dns většinou použít vhodný matmatický softwar.
VíceÚloha 1 Přenos tepla
SF Podklady pro cvční Úloa 1 Přnos tpla Ing. Kaml Staněk 09/010 kaml.stank@fsv.cvut.cz 1 Základní pojmy 1) Tplota Míra kntcké nrg částc látky. Jdnotka klvn [K] nbo stupň Clsa [ C] ( C) T(K) 7315 (1.1)
VíceÚvod do fyziky plazmatu
Dfinic plazmatu (typická) Úvod do fyziky plazmatu Plazma j kvazinutrální systém nabitých (a případně i nutrálních) částic, ktrý vykazuj kolktivní chování. Pozn. Kolktivní chování j tdy podstatné, nicméně
VíceTrivium z optiky 37. 6. Fotometrie
Trivium z optiky 37 6. Fotomtri V přdcházjící kapitol jsm uvdli, ž lktromagntické zářní (a tdy i světlo) přnáší nrgii. V této kapitol si ukážm, jakými vličinami j možno tnto přnos popsat a jak zohldnit
VíceI. MECHANIKA 8. Pružnost
. MECHANKA 8. Pružnost Obsah Zobcněný Hookův zákon. ntrprtac invariantů. Rozklad tnzorů na izotropní část a dviátor. Křivka dformac. Základní úloha tori pružnosti. Elmntární Hookův zákon pro jdnoosý tah.
VíceÚloha č. 11. H0 e. (4) tzv. Stefanův - Bo1tzmannův zákon a 2. H λ dλ (5)
pyromtrm - vrz 01 Úloha č. 11 Měřní tplotní vyzařovací charaktristiky wolframového vlákna žárovky optickým pyromtrm 1) Pomůcky: Měřicí zařízní obsahující zdroj lktrické nrgi, optický pyromtr a žárovku
VíceJihočeská univerzita v Českých Budějovicích. Katedra fyziky. Modely atomu. Vypracovala: Berounová Zuzana M-F/SŠ
Jihočská univrzita v Čských Budějovicích Katdra fyziky Modly atomu Vypracovala: Brounová Zuzana M-F/SŠ Datum: 3. 5. 3 Modly atomu První kvalitativně správnou přdstavu o struktuř hmoty si vytvořili již
Vícezákladní pojmy základní pojmy teorie základní pojmy teorie základní pojmy teorie základní pojmy teorie
Tori v strojírnské tchnologii Ing. Oskar Zmčík, Ph.D. základní pojmy používaná rozdělní vztahy, dfinic výpočty základní pojmy žádnou součást ndokážm vyrobit s absolutní přsností při výrobě součásti dochází
Vícečást 8. (rough draft version)
Gntika v šlchtění zvířat TGU 006 9 Odhad PH BLUP M část 8. (rough draft vrsion V animal modlu (M s hodnotí každé zvíř samostatně a současně v závislosti na užitkovosti příbuzných jdinců hodnocné populac.
VíceAktivita. Curie (Ci) = rozp.s Ci aktivita 1g 226 Ra (a, T 1/2 = 1600 let) počet rozpadů za jednotku času
Aktivita počt rozpadů za jdnotku času Curi (Ci) = 3.7 10 10 rozp.s -1 1 Ci aktivita 1g 6 Ra (a, T 1/ = 1600 lt) 1 Bcqurl (Bq) = 1 rozp. s -1 =.7 10-11 Ci = 7 pci 1 MBq = 7 mci Dávka množství radiac absorbované
VíceČeskoslovenská společnost pro růst krystalů ČVUT FEL Praha, 30. března 2006, 13:30
Československá společnost pro růst krystalů ČVUT FEL Praha, 30. března 2006, 13:30 30. března 2006 1 2 3 4 5 Heterofázové fluktuace vznk nové Nově vznkající (kapalná, krystalcká... ) Matečná (podchlazená
VíceČESKÉ VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ FAKULTA ELEKTROTECHNICKÁ Katedra mikroelektroniky SEMESTRÁLNÍ PROJEKT X34BPJ
ČESKÉ VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ FAKULTA ELEKTROTECHNICKÁ Katdra mikrolktroniky SEESTRÁLNÍ PROJEKT X34PJ 0 Ptr Koukal X34PJ Pag ČESKÉ VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ FAKULTA ELEKTROTECHNICKÁ Katdra mikrolktroniky Optické
VíceVliv prostupů tepla mezi byty na spravedlivost rozúčtování nákladů na vytápění
Vlv prostupů tpla mz byty na spravdlvost rozúčtování nákladů na vytápění Anotac Fnanční částky úhrady za vytápění mz srovnatlným byty rozpočítané frmam používajícím poměrové ndkátory crtfkované podl norm
VíceÚVOD DO KVANTOVÉ CHEMIE
ÚVOD DO KVANTOVÉ CHEME. Navození kvantové mechanky Postuláty kvantové mechanky, základy operátorové algebry, navození kvantové mechanky, jednoduché modely.. Vodíkový atom 3. Základní aproxmace používané
VícePříklady z kvantové mechaniky k domácímu počítání
Příklady z kvantové mchaniky k domácímu počítání (http://www.physics.muni.cz/~tomtyc/kvant-priklady.pdf (nbo.ps). Počt kvant: Ionizační nrgi atomu vodíku v základním stavu j E = 3, 6 V. Najdět frkvnci,
VíceAtom vodíku. Nejjednodušší soustava: p + e Řešitelná exaktně. Kulová symetrie. Potenciální energie mezi p + e. e =
Atom vodíku Nejjednodušší soustava: p + e Řešitelná exaktně Kulová symetrie Potenciální energie mezi p + e V 2 e = 4πε r 0 1 Polární souřadnice využití kulové symetrie atomu Ψ(x,y,z) Ψ(r,θ, φ) x =? y=?
Více- 1 - Druhá přednáška o axiomu jednoty CHYBY NIELSE BOHRA. Ph.M. Kanarev. 1. Úvod
- - Druhá přdnáška o axomu jdnoty 5.0.04. CHYBY NILS BOHRA mal: kanl@mal.ru Ph.M. Kanarv http://kanarv.nnoplaza.nt. Úvod Nyní s pokusím najít zdroj chy Nls Bohra, ktré způsoly chyné přdstavy, týkající
VíceTeorie elektrických ochran
Teore elektrckých ochran Elektrcká ochrana zařízení kontrolující chod část energetckého systému (G, T, V) = chráněného objektu, zajstt normální provoz Chráněný objekt fyzkální zařízení pro přenos el. energe,
VíceKapitola 2. Bohrova teorie atomu vodíku
Kapitola - - Kapitola Bohrova tori atomu vodíku Obsah:. Klasické modly atomu. Spktrum atomu vodíku.3 Bohrův modl atomu vodíku. Frack-Hrtzův pokus Litratura: [] BEISER A. Úvod do modrí fyziky [] HORÁK Z.,
VícePavel Cejnar. pavel.cejnar @ mff.cuni.cz. Ústav částicové a jaderné fyziky Matematicko-fyzikální fakulta University Karlovy v Praze
Podivuhodná říše kvant Pavel Cejnar pavel.cejnar @ mff.cuni.cz Ústav částicové a jaderné fyziky Matematicko-fyzikální fakulta University Karlovy v Praze Hvězdárna a planetárium Brno, 22. 1. 2015 Podivuhodná
VíceJednokapalinové přiblížení (MHD-magnetohydrodynamika)
Jdnokapalinové přiblížní (MHD-magntohydrodynamika) Zákon zachování hmoty zákony zachování počtu lktronů a iontů násobny hmotnostmi a sčtny n t div nu ni divnu i i t div u M M (1) t i m n M n u u M i i
VícePJS Přednáška číslo 2
PJS Přdnáška číslo Jdnoduché lkromagncké přchodné děj Přdpoklady: onsanní rychlos všch očvých srojů (časové konsany dlší nž u l.-mg. dějů) a v důsldku oho frkvnc lkrckých vlčn. Pops sysému bud provdn pomocí
VíceINOVACE PŘEDNÁŠEK KURZU Fyzikální chemie, KCH/P401
Fakulta životního prostřdí v Ústí nad Labm INOVACE PŘEDNÁŠEK KURZU Fyzikální chmi, KCH/P401 - ZAVEDENÍ EXPERIMENTU DO PŘEDNÁŠEK Vypracovala Z. Kolská (prozatímní učbní txt, srpn 2012) K několika kapitolám
VíceČESKÉ VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V PRAZE Fakulta stavební. Laboratoře TZB. Ing. Daniel Adamovský, Ph.D. Katedra TZB, fakulta stavební, ČVUT v Praze
ČESKÉ YSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ PRAZE Fakulta stavbní Laboratoř TZB Cvční č. 3 Stanovní účnnost výměníku ZZT Ing. Danl Adamovský, Ph.D. Katdra TZB, fakulta stavbní, ČUT v Praz Praha 2011 Evropský socální fond
VícePříběh atomového jádra
Příběh atomového jádra Pavl Cjnar ÚČJF MFF UK Praha cjnar @ ipnp.troja.mff.cuni.cz Stručná histori jádra Tři objvy 1896: Bcqurl objv radioaktivity paprsky z nitra atomu 191: Ruthrford modl atomu atom má
VícePřednáška 10 Fázové přechody od klasického varu ke kvantové supraradiaci
Pavel Cejnar Ústav částcové a jaderné fyzky MFF UK Přednáška 0 Fázové přechody od klasckého varu ke kvantové supraradac Fyzka jako dobrodružství poznání MFF UK v Praze, letní semestr 05 Fázové přechody
VíceKinetika spalovacích reakcí
Knetka spalovacích reakcí Základy knetky spalování - nauka o průběhu spalovacích reakcí a závslost rychlost reakcí na různých faktorech Hlavní faktory: - koncentrace reagujících látek - teplota - tlak
VíceVlny v plazmatu. Lineární vlny - malá porucha určitého v čase i prostoru pomalu proměnného stavu
Vlny v plazmatu linární nlinární Linární vlny - malá porucha určitého v čas i prostoru pomalu proměnného stavu Linární rozvoj vličin a = a + a ( r, t) b= b + b ( r, t) a, b mohou obcně být funkcmi r, t
VíceMODELOVÁNÍ A SIMULACE
MODELOVÁNÍ A SIMULACE základní pojmy a postupy vytváření matematckých modelů na základě blancí prncp numerckého řešení dferencálních rovnc základy práce se smulačním jazykem PSI Základní pojmy matematcký
VíceKdo otevřel Pandořinu skříňku? Kvantová teorie atomů. Fotoelektrický jev. Fotoelektrický jev světlo je částice. Tepelná kapacita za nízkých teplot
Kvantová tor atomů Kdo otvřl Pandořnu skříňku? př studu zářní abs. črného tělsa (hvězda) použl Max von Planck (900, NP 98) přdpoklad, ž osclátor má dskrétní spktrum, s vlkostí kvanta ε hν ω Planckova konstanta
VíceKvantové provázání. Pavel Cejnar ÚČJF MFF UK Praha
Kvantové provázání Pavel Cejnar ÚČJF MFF UK Praha Seminář PřF UK Praha, listopad 2018 Kvantové provázání monopartitní tripartitní multipartitní Kanazawa, Japonsko bipartitní Zápasníci, Uffizi muzeum, Florencie
VíceMěrný náboj elektronu
Fyzikální praktikum FJFI ČVUT v Praz Úloha č. 12 : Měřní měrného náboj lktronu Jméno: Ondřj Ticháčk Pracovní skupina: 7 Kruh: ZS 7 Datum měřní: 8.4.2013 Klasifikac: Měrný náboj lktronu 1 Zadání 1. Sstavt
VíceKorelační energie. Celkovou elektronovou energii molekuly lze experimentálně určit ze vztahu. E vib. = E at. = 39,856, E d
Korelační energe Referenční stavy Energ molekul a atomů lze vyjádřt vzhledem k různým referenčním stavům. V kvantové mechance za referenční stav s nulovou energí bereme stav odpovídající nenteragujícím
Více(1) Známe-li u vyšetřovaného zdroje závislost spektrální emisivity M λ
Učbní txt k přdnáš UFY Tplné zářní. Zářní absolutně črného tělsa Tplotní zářní a Plankův vyzařovaí zákon Intnzita vyzařování (misivita) v daném místě na povrhu zdroj j dfinována jako podíl zářivého toku
VíceElektronový obal atomu
Elektronový obal atomu Vlnění o frekvenci v se může chovat jako proud částic (kvant - fotonů) o energii E = h.v Částice pohybující se s hybností p se může chovat jako vlna o vlnové délce λ = h/p Kde h
VíceMěrná vnitřní práce tepelné turbíny při adiabatické expanzi v T-s diagramu
1 ato Příloha 307 j oučátí článku 13. Enrgtcké blanc lopatkových trojů, http://www.tranformacntchnolog.cz/nrgtck-blanc-lopatkovychtroju.html. Měrná vntřní prác tplné turbíny př adabatcké xpanz v - dagramu
VíceUniverzita Tomáše Bati ve Zlíně
Univrzita omáš Bati v Zlíně LABORAORNÍ CVIČENÍ Z FYZIKY II Názv úlohy: Voltampérová charaktristika polovodičové diody a žárovky Jméno: Ptr Luzar Skupina: I II/1 Datum měřní: 14.listopadu 7 Obor: Informační
VíceVlny. částice? nebo. Pavel Cejnar ÚČJF MFF UK FJDP 2018/19. Objevování kvantového světa
Objevování kvantového světa Pavel Cejnar ÚČJF MFF UK Vlny nebo částice? FJDP 2018/19 Entrée Sloupy stvoření oblaky chladného plynu a prachu v Orlí mlhovině NASA, ESA Hubble Space Telescope Vizualizace
VíceDemonstrace skládání barev
Vltrh nápadů učitlů fyziky I Dmonstrac skládání barv DENĚK NAVRÁTIL Přírodovědcká fakulta MU Brno Úvod Studnti střdních škol si často stěžují na nzáživnost nzajímavost a matmatickou obtížnost výuky fyziky.
Více4. Tažené a tlačené pruty, stabilita prutů Tažené pruty, tlačené pruty, stabilita prutů.
4. Tažné a tlačné prut, stabilita prutů Tažné prut, tlačné prut, stabilita prutů. Tah Ed 3 -pružnéřšní Posouní pro všchn tříd: Únosnost t,rd : pro noslabnou plochu t,rd pl, Rd A f /γ M0 pro oslabnou plochu
VíceREGULACE. Rozvětvené regulační obvody. rozvětvené regulační obvody dvoupolohová regulace regulační schémata typických technologických aparátů
REGULACE (pokračování 2) rozvětvné rgulační obvody dvoupolohová rgulac rgulační schémata typických tchnologických aparátů Rozvětvné rgulační obvody dopřdná rgulac obvod s měřním poruchy obvod s pomocnou
VíceTepelné soustavy v budovách - Výpočet tepelného výkonu ČSN EN 12 831 Ing. Petr Horák, Ph.D.
Tplné soustavy v budovách - Výpočt tplného výkonu ČSN EN 12 831 Ing. Ptr Horák, Ph.D. Platnost normy ČSN 060210 - Výpočt tplných ztrát budov při ústřdním vytápění Pozbyla platnost 1.9 2008. ČSN EN 12 831
Více11 Kvantová teorie molekul
11 Kvantová teore molekul Pops molekul v rámc kvantové teore je ústředním tématem kvantové cheme. Na rozdíl od atomů nejsou molekuly centrálně symetrcké, což výpočty jejch vlastností komplkuje. V důsledku
VíceMAKROSVĚT ~ FYZIKA MAKROSVĚTA (KLASICKÁ) FYZIKA
MAKRO- A MIKRO- MAKROSVĚT ~ FYZIKA MAKROSVĚTA (KLASICKÁ) FYZIKA STAV... (v dřívějším okamţiku)...... info o vnějším působení STAV... (v určitém okamţiku) ZÁKLADNÍ INFO O... (v tomto okamţiku) VŠCHNY DALŠÍ
VícePLANCK EINSTEIN BOHR de BROGLIE
KVANTOVÁ MECHANIKA PLANCK 1858-1947 EINSTEIN 1879-1955 BOHR 1885-1962 de BROGLIE 1892-1987 HEISENBERG 1901-1976 SCHRÖDINGER 1887-1961 BORN 1882-1970 JORDAN 1902-1980 PAULI 1900-1958 DIRAC 1902-1984 VŠECHNO
VíceInterakce. Přednáška 3, ve které se pokusíme přiblížit elementárním kvantovým procesům. Pavel Cejnar. Principy kvantové fyziky
Pavel Cejnar Ústav částcové a jaderné fyzky MFF UK Přednáška 3, ve které se pokusíme přblížt elementárním kvantovým procesům Interakce Prncpy kvantové fyzky Fyzka jako dobrodružství poznání MFF UK v Praze,
VíceŘešení Navierových-Stokesových rovnic metodou
Řšní Navrovýc-Stoksovýc rovnc mtodou končnýc prvků Lbor Črmák prosnc 2009 Označní: Abstrakt Txt obsauj klasckou a varační formulac 2D-úloy nstlačtlnéo nstaconárnío proudění, pops prostorové dskrtzac mtodou
VíceObr. 1. Tepelné toky ve stáji pro dochov selat
1.Tplná blanc stáj: Čská změdělská unvrzta v Praz v Praz c + t p v = 0 [W] (1) c produkc ctlného tpla zvířaty [W], t výkon vytápěcího zařízní [W], p tplná ztráta prostupm tpla stavbním konstrukcm [W],
Vícepravou absorpcí - pohlcené záření zvýší vnitřní energii molekul systému a přemění se v teplo Lambertův-Beerův zákon: I = I
Zmnšní intnzita světla při prostupu hmotou: pravou absorpcí - pohlcné zářní zvýší vnitřní nrgii molkul systému a přmění s v tplo Lambrtův-Brův zákon: I = I c x o ( - xtinční koficint) rozptylm na částicích
VíceUSE OF ELASTICITY CATEGORY IN FORMING OF PERSPECTIVE AGRICULTURAL POLICY TOWARDS SUSTAINABLE DEVELOPMENT
VYUŽITÍ KATEGORIE RUŽNOSTI ŘI KONCIOVÁNÍ ERSEKTIVNÍ ZEMĚDĚLSKÉ OLITIKY K TRVALE UDRŽITELNÉMU ROZVOJI USE OF ELASTICITY CATEGORY IN FORMING OF ERSECTIVE AGRICULTURAL OLICY TOWARDS SUSTAINABLE DEVELOMENT
VíceAbsolutní nebo relativní?
Statstcká odynaka II dální plyn chcká rovnováha a kntka bsolutní nbo rlatvní? absolutní ají přrozné a unvrzální rrnční stavy ( K), ( a), ( ), n ( ol),, rlatvní číslnou hodnotu ůž přsoudt jn zěně U, H,,
Více1 Elektrotechnika 1. 9:00 hod. G 0, 25
A 9: hod. Elektrotechnka a) Napětí stejnosměrného zdroje naprázdno je = 5 V. Př proudu A je svorkové napětí V. Vytvořte napěťový a proudový model tohoto reálného zdroje. b) Pomocí přepočtu napěťových zdrojů
VíceF=F r1 +F r2 -Fl 1 = -F r2 (l 1 +l 2 )
Stvbní mchnik A1 K132 SMA1 Přdnášk č. 3 Příhrdové konstrukc Co nás čká v čtvrté přdnášc? Příhrdové konstrukc Zákldní přdpokldy Sttická určitost/nurčitost Mtody výpočtu Obcná mtod styčných bodů Nulové pruty
VíceMODERNÍ METODY MĚŘENÍ FÁZOVÉHO ROZDÍLU - OVĚŘENÍ VLASTNOSTÍ V PROSTĚDÍ MATLAB
ODERÍ ETODY ĚŘEÍ FÁZOVÉHO ROZDÍLU - OVĚŘEÍ VLSTOSTÍ V PROSTĚDÍ TLB 1. Úvod chal Krupholc, loš Sdláčk Čské vysoké uční tchncké v Praz Fakulta lktrotchncká, katdra ěřní Článk porovnává dvě nové tody ěřní
VíceVlny v plazmatu. Lineární vlny - malá porucha určitého stacionárního konstantního nebo v čase a/nebo v prostoru pomalu proměnného stavu
Vlny v plazmatu linární nlinární Linární vlny - malá porucha určitého stacionárního konstantního nbo v čas a/nbo v prostoru pomalu proměnného stavu Linární rozvoj vličin a a+ a(,) rt b b+ b(,) rt a, b
Více, je vhodná veličina jak pro studium vyzařování energie z libovolného zdroje, tak i pro popis dopadu energie na hmotné objekty:
Radiomtri a fotomtri Vyzařování, přnos a účinky nrgi lktromagntického zářní všch vlnových délk zkoumá obor radiomtri, lktromagntickým zářním v optické oblasti s pak zabývá fotomtri. V odstavci Přnos nrgi
VícePRAVDĚPODOBNOST A STATISTIKA
PRAVDĚPODOBNOST A STATISTIKA Náhodná proměnná Náhodná veličina slouží k popisu výsledku pokusu. Před provedením pokusu jeho výsledek a tedy ani sledovanou hodnotu neznáme. Přesto bychom chtěli tento pokus
Více2. Elektrotechnické materiály
. Elektrotechnické materiály Předpokladem vhodného využití elektrotechnických materiálů v konstrukci elektrotechnických součástek a zařízení je znalost jejich vlastností. Elektrické vlastnosti materiálů
VíceČasové řady typu I(0) a I(1)
Aca oconomca pragnsa 6: (2), sr. 7-, VŠE Praha, 998. ISSN 572-343 (Rukops) Časové řady ypu I() a I() Josf Arl Úvod Př analýz konomckých časových řad má smysl rozlšova saconární a nsaconární časové řady.
VíceTepelná kapacita = T. Ē = 1 2 hν + hν. 1 = 1 e x. ln dx. Einsteinův výpočet (1907): Soustava N nezávislých oscilátorů se stejnou vlastní frekvencí má
Tepelná kapacta C x = C V = ( ) dq ( ) du Dulong-Pettovo pravdlo: U = 3kT N C V = 3kN x V = T ( ) ds x Tepelná kapacta mřížky Osclátor s kvantovanou energí E n = ( n + 2) hν má střední hodnotu energe (po
VíceKonstrukci (její části) budeme idealizovat jako tuhá (nedeformovatelná) tělesa (v prostoru) nebo desky (v rovině).
. íl působící na tělso/dsku.. Zadání úloh, přdpoklad Úloha této kapitol: obcněji matmatick popsat mchanické účink atížní na konstukci a účink částí konstukc navájm. Konstukci (jjí části) budm idaliovat
VícePOKUSY VEDOUCÍ KE KVANTOVÉ MECHANICE III
POKUSY VEDOUCÍ KE KVANTOVÉ MECHANICE III FOTOELEKTRICKÝ JEV OBJEV ATOMOVÉHO JÁDRA 1911 Rutherford některé radioaktivní prvky vyzařují částice α, jde o kladné částice s nábojem 2e a hmotností 4 vodíkových
VíceVYPOUŠTĚNÍ KVANTOVÉHO DŽINA
VYPOUŠTĚNÍ KVANTOVÉHO DŽINA ÚSPĚŠNÉ OMYLY V HISTORII KVANTOVÉ FYZIKY Pavel Cejnar Ústav částicové a jaderné fyziky MFF UK Praha Prosinec 2009 1) STARÁ KVANTOVÁ TEORIE Světlo jsou částice! (1900-1905) 19.
VíceAnihilace pozitronů v pevných látkách
Anihilac pozitronů v pvných látkách Jakub Čížk katdra fyziky nízkých tplot Tl: 1 912 788 jakub.cizk@mff.cuni.cz http://www.kfnt.mff.cuni.cz výuka Anihilac pozitronů v pvných látkách Doporučná litratura:
VíceÚvod do laserové techniky
Úvod do laserové techniky Látka jako soubor kvantových soustav Jan Šulc Katedra fyzikální elektroniky České vysoké učení technické v Praze petr.koranda@gmail.com 18. září 2018 Světlo jako elektromagnetické
VíceVYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ FAKULTA STAVEBNÍ IZOLAČNÍ MATERIÁLY M02 TECHNICKÉ IZOLACE
VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ FAKULTA STAVEBNÍ RADEK STEUER, HANA KMÍNOVÁ IZOLAČNÍ MATERIÁLY M02 TECHNICKÉ IZOLACE STUDIJNÍ OPORY PRO STUDIJNÍ PROGRAMY S KOMBINOVANOU FORMOU STUDIA Izolační matály Modul
Více4.KMITÁNÍ VOLNÉ. Rozlišujeme: 1. nepoddajné vazby - nedovolující pohyb 2. pružně poddajné vazby - dovolují pohyb
4.MITÁNÍ VOLNÉ 4. Lárí ktáí (harocký osclátor v fyzc) Vl časý pohy hotého odu j ktavý pohy. táí ud lárí, jstlž síla, ktrá př výchylc x vrací hotý od do rovovážé polohy, j úěrá výchylc F x (4..) kostata
VíceOPTIKA Fotoelektrický jev TENTO PROJEKT JE SPOLUFINANCOVÁN EVROPSKÝM SOCIÁLNÍM FONDEM A STÁTNÍM ROZPOČTEM ČESKÉ REPUBLIKY.
OPTIKA Fotoelektrický jev TENTO PROJEKT JE SPOLUFINANCOVÁN EVROPSKÝM SOCIÁLNÍM FONDEM A STÁTNÍM ROZPOČTEM ČESKÉ REPUBLIKY. Světlo jako částice Kvantová optika se zabývá kvantovými vlastnostmi optického
VíceIdeální krystalová mřížka periodický potenciál v krystalu. pásová struktura polovodiče
Cvičení 3 Ideální krystalová mřížka periodický potenciál v krystalu Aplikace kvantové mechaniky pásová struktura polovodiče Nosiče náboje v polovodiči hustota stavů obsazovací funkce, Fermiho hladina koncentrace
VíceÚloha 1: Vypočtěte hustotu uhlíku (diamant), křemíku, germania a α-sn (šedý cín) z mřížkové konstanty a hmotnosti jednoho atomu.
Úloha : Vypočtěte hustotu uhlíku (diamant), křemíku, germania a α-sn (šedý cín) z mřížkové konstanty a hmotnosti jednoho atomu. Všechny zadané prvky mají krystalovou strukturu kub. diamantu. (http://en.wikipedia.org/wiki/diamond_cubic),
VíceKomentovaný vzorový příklad výpočtu suterénní zděné stěny zatížené kombinací normálové síly a ohybového momentu
Fakulta stavbní ČVUT v Praz Komntovaný vzorový příklad výpočtu sutrénní zděné stěny zatížné kombinací normálové síly a ohybového momntu Výuková pomůcka Ing. Ptr Bílý, 2012 Tnto dokumnt vznikl za finanční
VíceSP2 01 Charakteristické funkce
SP 0 Chararisicé func Chararisicé func pro NP Chararisicé func pro NV Náhld Náhodnou proměnnou, nbo vor, L, n lz popsa funčními chararisiami: F, p, f číslnými chararisiami: E, D, A, A 4 Co s dá z čho spočía:
VíceNerovnovážná termodynamika
erovnovážná termodynamka Fázový prostor Dmenze 6 Bod ve ázovém prostoru ( phase pont ) ednoznačně určue dynamku systému pohybue se Soubor podmnožna ázového prostoru Hustota bodů ve ázovém prostoru: rakce
VíceCharakteristiky optického záření
Fyzika III - Optika Charakteristiky optického záření / 1 Charakteristiky optického záření 1. Spektrální charakteristika vychází se z rovinné harmonické vlny jako elementu elektromagnetického pole : primární
Více(1) 2 kde m je klidová hmotnost a q je náboj elektronu. + -
Učbní txt k přdnášc UFY Vnější fotofkt a Entnovo pojtí fotonu Fotolktrcký jv (fotofkt) byl objvn na základě zjštění, ž znk po ovětlní ultrafalovým zářním nabíjí kladně. Čam ukázalo, ž podobným způobm covají
Vícepopsat činnost základních zapojení převodníků U-f a f-u samostatně změřit zadanou úlohu
7. Převodníky - f, f - Čas ke studu: 5 mnut Cíl Po prostudování tohoto odstavce budete umět popsat čnnost základních zapojení převodníků -f a f- samostatně změřt zadanou úlohu Výklad 7.. Převodníky - f
Více28. Základy kvantové fyziky
8. Základy kvantové fyziky Kvantová fyzika vysvětluj fyzikální principy mikrosvěta. Mgasvět svět plant a hvězd Makrosvět svět v našm měřítku, pozorovatlný našimi smysly bz jakéhokoli zprostřdkování Mikrosvět
Více2 e W/(m2 K) (2 e) = 0.74 0.85 0.2 1 (1 0.85)(1 0.2) = 0.193. Pro jednu emisivitu 0.85 a druhou 0.1 je koeficient daný emisivitami
Tplo skrz okna pracovní poznámky Jana Hollana Přnos okny s skládá z přnosu zářním, vdním a prouděním. Zářivý přnos Zářivý výkon E plochy S j dl Stfanova-Boltzmannova vyzařovacího zákona kd j misivita plochy
VíceAtomové jádro, elektronový obal
Atomové jádro, elektronový obal 1 / 9 Atomové jádro Atomové jádro je tvořeno protony a neutrony Prvek je látka skládající se z atomů se stejným počtem protonů Nuklid je systém tvořený prvky se stejným
Více