Dynamika pevného tlesa
|
|
- Lenka Slavíková
- před 8 lety
- Počet zobrazení:
Transkript
1 Dynaia peného tlesa Dále se buee porobnji noat tuhé sousta hotných bo jao oelu peného tlesa. ento speciální pípa soustay hotných bo lze jenouše charaterizoat nennýi zálenosti ezi jenotliýi boy, teré jsou slee jejich onstantních proi. žišt tuhé soustay á tey taé nennou, onstantní polohu : ro r onst. tžišt tuhého tlesa Pro pohyb peného tlesa saozej platí šechny ronice, oozené pechozích apitolách pro obecnou soustau hotných bo : Pi stuiu choání tlesa za rzných poíne lze ýhon yužít rozlau obecného pohybu tlesa na posuný pohyb aný pohybe tžišt a na rotaní pohyb ole osy joucí tžišt. onž jsou platné z obecného pohybu oozené poíny lioé ronoáhy tlesa, y neochází ani translaníu, ani rotaníu pohybu tlesa. Stejn ta žee yužíat ztahy oozené pro izoloanou uzaenou soustau, na terou nepsobí žáné njší síly. A saozej použíáe taé eialentní soustay sil, teré ají stejnou ýslenici i stejný ýslený siloý oent jao poní njší síly. Dále si uážee, ja nenný tar tles uožní zaeení noé fyziální eliiny - oentu setranosti tlesa - a ja tato eliina ýrazn zjenouší ruhou ipulzoou tu. ejpre se buee zabýat ineticou energii tlesa s yužití prá znalostí o rozlau obecného pohybu na pohyb translaní a pohyb rotaní. ejjenoušší jist bue ýpoet pípa translace tlesa : Kineticá energie pi posuné pohybu tlesa, y se šechny jeho boy pohybují stejnou rychlostí jao tžišt, tj. platí : o Kineticou energii tlesa poto ypoítáe, s yužití tohoto ztahu, jao souet ineticých energií šech hotných bo ále bue ytnut arát rychlosti :
2 in W estliže použijee ztah pro celoou hotnost tlesa, ostanee naonec : in W ineticá energie tlesa pi translaci Z tohoto ztahu je zejé, že ineticá energie tlesa pi translaci je rona ineticé energii tžišt. Ponu složitjší než u translace jsou žy ýpoty spojené s rotací : Kineticá energie pi rotaní pohybu tlesa ole osy procházející tžišt a pepoláeje jao íe nejjenoušší pípa pené osy, terá bue saozej opt yjáena jao souet ineticých energií šech hotných bo, s yužití znáého ztahu pro obooou rychlost ruhoého pohybu: r α s r Pro ýpoet ineticé energie potebujee oše jen eliost tohoto etoru iz obr. : sin r r α e je polor ruhoého pohybu, tj. olá zálenost hotného bou o osy rotace. Kineticá energie šech hotných bo tey bue osaíe a ytnee onstanty: in W
3 yní je prá as pro zaeení noé fyziální eliiny : oent setranosti tlesa Pozn. : Pošinte si, že tato salární eliina je urena rozložení hotných bo zhlee ané ose otáení, pi jiné ose otáení u stejného tlesa nabýá tey zcela olišné honoty. Vznilá ponu nepehlená situace, y jeno tleso á lastn neonen noho oent setranosti pro neonen noho ožných os rotace, pa byla teoreticé echanice yešena zaeení tenzoru setranosti. S yužití oentu setranosti pa ztah pro ineticou energii rotace nabue jenouchého taru, terý je foráln poobný zorci pro translaci : W in ineticá energie tlesa pi rotaci Cele pa, pro obecný pohyb tlesa, lze ineticou energii yjáit jao souet obou pechozích ýraz pro energie jeho translaního a rotaního pohybu : W in ineticá energie peného tlesa pi obecné pohybu a ale zísáe potebné eliiny a pro osazení o této ronice? Bue nutno najít a yešit pohyboé ronice tlesa - pro jeho pohyb translaní i rotaní : Z pechozích apitol íe, že translace tlesa je urena pohybe tžišt. Proto rychlost translaního pohybu tlesa, ronou rychlosti pohybu tžišt, zísáe yešení pohyboé ronice tžišt, terou již znáe z obecných ztah pro soustau hotných bo : r o F pohyboá ronice tžišt Pozn. : Pipoee, že ueená ronice znila z prní ipulzoé ty poté, yž jse efinoali tžišt a piaili jse u lastnosti celé soustay tlesa hotnost, hybnost a psobící sílu. žišt tlesa se pole této ronice pohybuje jao hotný bo o hotnosti celého tlesa, na terý psobí ýslená njší síla. Pohyboá ronice tžišt je proto prní pohyboou ronicí tlesa. 3
4 Dále už taé íe, že eistuje ateaticý ztah popisující rotaní pohyb tlesa : B M. ta ipulzoá Poznali jse, že tato ronice byla sice oozena pro inerciální souané soustay, ale že náhoou z ou hon zolených lastností tžišt platí taé sousta tžišoé - a že tey žy jenoznan popisoat rotaci ole osy joucí tžišt. Potebná úhloá rychlost se této ronici ale pío neysytuje, naší alší úole proto bue transforace.ty o noých pronných úhloých eliin : apíšee zálaní tar.ty ipulsoé s rozepsání jenotliých oent hybnosti : b M A proeee rozla šech etor o složy ronobžné s osou rotace a o složy olé této ose - sprán prostoru lastn o ou slože olých ose rotace - oše na obrázu proeené poloperspetiní zobrazení je pro jenouchost zareslena pouze jeiná olice ose ruhá by ela olo náresn, stejn ta i ronice obsahuje pouze jenu olou složu : b b M M ε s M r M b α b α b M 4
5 5 Leou stranu upraíe pole praila o eriaci soutu funcí : M M b b Osy slože jsou pípa pené osy rotace stabiln stanoeny je to lastn náš artézsý tžišoý souaný systé, proto složy etor i jejich asoé zny ají stejný sr tchto os. Z ronosti etor na praé a leé stran ronice pa plyne i ronost jejich slože, tey platí : b M b M Vnuje se ále ronobžný složá : Vypoíteje ronobžnou složu oentu hybnosti liboolného hotného bou postaí její eliost : sin r sin r sin b b α α α Použijee ješt ztah pro eliost obooé rychlosti ruhoého pohybu : sin r r α Po její osazení bue ronobžná složa oentu hybnosti : b Protože na leé i praé stran ronice jsou eliosti ronobžných etor, lze psát tuto ronici etoro : b ento ztah pa osaíe o ronice pro asoou znu ronobžné složy oentu hybnosti : b M A upraíe její leou stranu s yužití efinice oentu setranosti tlesa pro rotaci ole ané osy : ε b Vzniá ta jenouchá ronice, foráln poobná obré pro zapaatoání obyejné ewtono pohyboé ronici :
6 ε M pohyboá ronice pro rotaci tlesa ole pené osy Sloní yjáení : úhloé zrychlení rotaního pohybu tlesa je pío úrné ronobžné složce ýsleného oentu njších sil a nepío úrné oentu setranosti tlesa. Ooili jse ta : ruhou pohyboou ronici tlesa e specificé for pro rotaní pohyb ole pené osy joucí tžišt tlesa obrosý poet technicých apliací ša oáá této zjenoušené ronici ysoý stupe ležitosti. Pozn. : Kolá složa olé složy oentu njších sil se snaží pouze znit polohu osy rotace yrátit ji, u teoreticé pené osy oše bezýslen. Pecho reálnéu tlesu iž áno je znáo, že reálná tlesa se sláají z ato oleul, iont o rozrech pibližn -, což je jist eli obrá pestaa soustay hotných bo. ejich obrosý poet - áu Aogaroa ísla 3 na ol - sice praticy zneožuje ýpoty ateaticých sout su, oolí ná ša pestau hoty jao azispojitého prosteí. Pa lze efinoat eliinu V je zolený liboolný nepatrný eleent objeu a je jeho hotnost : ρ V hustota hoty Sloní yjáení : hustota hoty je íseln rona hotnosti jenotoého objeu ané íst zouaného tlesa obecn je to salární funce ísta. Poto tleso rozlené na eliý neonený poet objeoých eleent je lastn liitní pípae soustay hotných bo o hotnostech : ρ V A šechny íe probrané ateaticé suy pecházejí této liit neoneného potu objeoých eleent na urité objeoé integrály, napíla : ρ V celoá hotnost tlesa V 6
7 ro r ρ V V tžišt tlesa V ρ V oent setranosti yto integrály, eentuáln i alší poobné ýrazy pro celoou hybnost a celoý oent hybnosti, ohou být saozej aplioány nejen na pená tlesa, ale i na azispojité prosteí apalin a plyn y oše neá sysl napíla eliina oentu setranosti. Dopln : Steineroa ta iž pi zaeení oentu setranosti jse si uoili jenoznanou záislost této eliiny na rozložení hotných bo soustay tlesa onrétn na jejich zálenosti o uažoané ose rotace. e zejé, že s rostoucí záleností tlesa o osy rotace, se oent setranosti ýrazn zyšuje e zorci jsou aráty zálenosti hotných bo o osy a to neoezen a naopa pi pibližoání tlesa rotaní ose usí lesat njaé nenuloé iniální honot ro nereálného pípau, y by šechny hotné boy tlesa ležely pesn ose rotace. Pi rozboru tohoto probléu se opt projeí ýjienost hotného steu tlesa, protože pi zaané sru tj. pro šechny ožné ronobžné osy rotace - je nejenší prá oent setranosti ose procházející tžišt. Pestae si tey njaou osu rotace o a jinou osu rotace o s ní ronobžnou iz obráze : o' o z a y z α r y 7
8 8 Pole efinice platí pro oent setranosti zhlee ose o iz prní ást této apitoly : e je olá zálenost hotného bou o osy rotace o. Poto pro oent setranosti zhlee jiné ronobžné ose o bue platit analogicy: Kolou zálenost stejného hotného bou o ruhé osy rotace yjáíe s yužití souanic na obrázu : y a ento ýraz žee uprait uocnní a sesupení len : a a y a a y a ebo pole obrázu platí : y yní osaíe o ztahu pro ároaný oent setranosti, roznásobíe a rozlíe leny : a a a a V prní a tetí lenu na praé stran lze ytnout onstanty : a a Dále žee prní lenu seíst hotnosti šech hotných bo o celoé hotnosti tlesa, ruhý len je pío poní oent setranosti i ose joucí tžišt a tetí len je nuloý, nebo tžišoé sousta platí etoroá ronice plynoucí z nuloého proie tžišt : r A tato ronice je eialentní te salární ronicí pro jenotlié souanice : y z Dostááe ta jenouchý ztah :
9 a Steineroa ta ento ztah ná obe oazuje iniální honotu oentu setranost pro osu joucí tžišt, nebo jaáoli jiná ronobžná osa á oent setranosti ztšený o souin hotnosti tlesa a arátu zálenosti obou os což je lastn oent setranosti tžišt tlesa ose rotace. Steineroa ta taé ýrazn zjenoušuje ýpoty oent setranosti liboolný rotaní osá pi znalosti oenty setranosti i osá joucí tžišt tlesa. Dopln : Kyala Fyzicé yalo azýáe ta jaéoli tleso, teré je otoné ieáln bez tení ole pené ooroné osy neprocházející tžišt. e jasné, že lioé ronoážné poloze je tžišt tlesa nejnižší ožné poloze a je to ísto jeho stabilní ronoáhy. estliže yalo z ronoážné polohy ychýlíe o njaé rajní polohy a náslen uolníe, objeí se oent njší síly tíhy tlesa, terý psobí proti ýchylce a rací yalo zpt o ronoážné polohy. Bhe tohoto pohybu se oše potenciální energie yala znilá jeho ychýlení peuje pole záona zachoání echanicé energie na energii ineticou, taže se yalo olní poloze nezastaí, ale porauje pohybu na ruhou stranu, ou se jeho ineticá energie zase nepení zpt na energii potenciální e ruhé rajní poloze a opt se rací ronoážné poloze,.at. - ta zniá perioicý itaý pohyb yala. ento pohyb je oše principiáln pohybe rotaní, a tey pi jeho eatní antitatiní ešení usíe ycházet z ronice pro rotaní pohyb tlesa ole pené osy : ε M ejpre uríe sr a orientaci etoroých eliin této ronici, pito yužijee našich znalostí etoroého zápisu úhloých eliin z apitoly Kineatia hotného bou. a násleujícího obrázu terý je pro tší názornost perspetiní zobrazení je yalo zaresleno pi ýchylce opraa, y tžišt stoupá o praé rajní polohy. 9
10 ε M M ϕ ϕ ϕ z osa rotace l G Poáte ztažné inerciální soustay O je uístn na pené rotaní ose o o teré žee položit jenu ze souaných os, napíla osu z, polohoý etor tžišt je oznaen jao l. Klaný sr oetu opsaného úhlu je stanarn zolen proti sru hoinoých ruie iz obr.. Zálaní ýhoou pené osy je to, že ní leží šechny etoroé úhloé eliiny rotujícího tlesa tj. šech jeho bo etor opsaného úhlu ϕ, úhloá rychlost a úhloé zrychlení ε. Pi rychlosti tžišt pole obrázu tleso se prá ychyluje z ronoážné polohy opraa a jeho tžišt stoupá zhru je laná orientace etor a ϕ efinoána pole stanarní olby - aby spolu s etore poloru ruhoého pohybu ze l a etore rychlosti toily praotoiý systé - tj. oba etory sují z náresny ná perspeti na obrázu zpraa olea a stejn ta zolíe laný sr rotaní osy z.
11 otace tlesa se oše zpoaluje a naonec se praé rajní bo zastaí, úhloá rychlost tey lesá proto je orientace etoru úhloé zrychlení ε prá opaná záporné sru osy z o náresny, iz obr.. Poznáa : Zopaujte si za D.c. etoroé efinice úhloých eliin a proyslete, ja se buou pi alší pohybu yala nit jejich eliosti i orientace. a íe z pechozí apitoly, je prá tžišt nejjenoušší psobišt tíhy tlesa, terá je jeinou njší silou. ejí oent je pa : M l G Uážíe-li pole obrázu, že oba etory l a G leží jené roin náresn, olé ose rotace, pa pole efinice etoroého souinu taé etor siloého oentu á pesn sr této osy iz obráze. e tey etor siloého oentu pío roen sé složce ronobžné s osou rotace a taé saozej sojí z oé složce M M A jeho eliost je jao eliost etoroého souinu : M M l G sinϕ l g sinϕ Orientace tohoto etoru je ale opaná než orientace etoru úhloé rychlosti a opsaného úhlu ϕ - á sr záporné ásti rotaní osy, tj. osy z suje o náresny, iz obráze. Proto je jeho z-oá souanice záporná a absolutní eliosti roná eliosti etoru souanice na ostatních osách a y jsou saozej nuloé, tey : M z M z l g sinϕ Viíe taé, že orientace ronobžné složy oentu síly je naprosto stejná jao etoru úhloého zrychlení ε - oba etory tey ají záporné z-oé souanice a nuloé souanice a y. yto ýsley jsou oonalé sho s pohyboou ronicí ja jina : ε M protože pi žy lané oentu setranosti znaená tato ronice píou úru etor ε a M - tj. jejich stejný sr a orientaci. Abycho ohli pohyboou ronici pro rotaci onrétn yešit, usíe ji rozepsat o souanic :
12 Protože souanice etor již áe rozyšlené, je ná jasné, že ostanee jeinou nenuloou ronici, pro z-oé souanice : ε l g sinϕ Úhloé zrychlení žee stanarn yjáit jao ruhou eriaci opsaného úhlu : ϕ l g sinϕ Peeení na leou stranu a osaostatnní ruhé eriace ee e stanarníu taru iferenciální ronice : ϕ l g sinϕ Pou zaeee noou eliinu : l g a použijee ateaticého foralisu pro oznaení eriace, znine nejjenoušší ožný tar ronice : ϕ sinϕ pohyboá ronice fyzicého yala obecná ejí ešení není jenouché, nebuee ho proá, taé z ou, že zásaní ýzna á zjenoušený tar této ronice za pepolau alých ýchyle yala ateaticy neonen alých, tj. : ϕ Pa totiž platí pro funci sinus : A ostanee : sin ϕ ϕ ϕ ϕ pohyboá ronice fyzicého yala pro alé ýchyly ato ronice je foráln ateaticy stejná s ronicí lineárního haronicého oscilátoru, terou buee tepre probírat apitole Kity a lny. y y Pito si uážee, že její obecný ešení pro ýchylu y hotného bou je znáá sinusoa : y y t A sin t ϕ o V toto ztahu je A aplitua it - aiální honota ýchyly, o je fázoá onstanta a je úhloá freence yjáená poocí oby itu nebo poocí freence it f :
13 π π f ešení naší pohyboé ronice fyzicého yala tey usí taé být foráln stejná sinusoa, ale pro úhloou ýchylu : ϕ ϕ t A sin t ϕo ešení pohyboé ronice yala pro alé ýchyly Fyzicé yalo tey pi alých ýchylách oná tz. haronicé ity s úhloou freencí : l g úhloá freence fyzicého yala pro alé ýchyly Doba itu fyzicého yala je pa : π π l g oba itu fyzicého yala pro alé ýchyly Doba itu je asoou perioou pohybu aného itaého pohybu, tj. obou za terou se opauje njaý liboolný pohyboý sta - u yala ji lze názorn popsat jao obu pohybu yala z jené rajní polohy o ruhé a zpt. asto se taé použíá eliina oba yu jao oba, za terou se usutení jeen y, tj. pohyb yala z jené rajní polohy o ruhé : π l g oba yu fyzicého yala pro alé ýchyly ezapoee, že uáné ztahy platí pesn pouze liit pro neonen alé ýchyly yala. Pi nenuloých ýchylách se tyto oby ochylují, nap. : pi aplitu it A.. o, % 5....,5 %..., % Pi praticých eperientech ení se oporuují aiální ýchyly aplituy o 5. Speciální, ezní pípae fyzicého yala je tz. ateaticé yalo, teré toí alá ulia hotnosti na eli lehé zásu ély l, teoreticy žee íci, že to je hotný bo na nehotné tuhé lán iz obráze. 3
14 ϕ l G Všechny ýše ueené zorce zstáají platnosti a naíc žee lehce ypoítat oent setranosti tohoto yala iz efinici prní ásti této apitoly : l Po osazení o ztahu pro obu itu ostanee : l π π π l g l g l g Dostááe ta eli zajíaý ýslee, že itání ateaticého yala bec nezáisí na hotnosti, ale je funcí pouze ély jeho zásu : l π g oba itu ateaticého yala pro alé ýchyly Další eliinou paraetre zísané ztahu je graitaní tíhoé zrychleni graitaní onstanta, nasýtá se ta ožnost jeho stanoení ze zené oby itu a z ély zásu yala. Protože ateaticé yalo je spíše abstratní teoreticý poje a pousy o jeho realizaci eou ýrazný nepesnoste, použíá se taoéu ení graitaní onstanty yalo fyzicé. Zálaní neýhoou fyzicého yala je oše to, že o zorce pro obu itu potebujee znalost oentu setranosti. o lze ale obejít násleující zpsobe : 4
15 estliže áe ispozici fyzicé yalo s oente setranosti a alšíi paraetry a l a toto yalo á uritou obu itu pole ýše ueeného ztahu : π l g Pa jist eistuje njaé a to jeiné ateaticé yalo s taoou élou oznae ji l re, že jeho oba itu je stejná : π l g re Z ronosti tchto ztah pa plyne : l re l reuoaná éla fyzicého yala Slon : euoaná éla fyzicého yala je taoá éla yšleného ateaticého yala, teré á stejnou obu itu jao ané fyzicé yalo. Pi její znalosti bycho pa jist ohli ze zené oby itu yala urit graitaní tíhoé zrychlení ané íst. euoanou élu jaéhooli fyzicého yala lze jist principiáln ypoítat pole ueeného zorce z hotnosti yala, z jeho oentu setranosti a ze zálenosti tžišt o osy otáení. aoý ýpoet by ale byl zatížen znanou chybou, plynoucí z pesnosti zení taru yala, pesnosti jeho ýroby a z lastností použitého ateriálu hoogenita, proto se stanoení reuoané ély proáí násleující eperientální postupe : Pestae si, že u aného fyzicého yala e zálenosti l re o osy otáení na opanou stranu o tžišt ytoíe ruhou osu otáení znine tz. reerzní yalo yalo se a osai. Pa je ožno oázat, že oba itu ole této ruhé osy bue pesn stejná jao ole osy prní. Pozn. : Pouste se sai ooit - uažte, že reuoaná éla pro ity ole ruhé osy je stejná ja pro prní osu, pito použijte Steinerou tu. e tey taé zejé, že liboolné ose rotace fyzicého yala ro osy joucí tžišt žy eistuje ruhá reerzní osa se stejnou obou itu. Kažé fyzicé yalo tj. ažé tleso á proto neonen noho ožných ojic rotaních os se stejnýi obai itu oba itu jené ojice os se saozej liší o oby itu jiné ojice. 5
16 Prá tuto úahu žee obe eperientáln yužít : yž u aného fyzicého yala naleznee jaéoli rzné osy, teré ají stejné oby itu, pa jejich zálenost je roná reuoané élce tohoto yala. yto honoty žee pa osait o zorce pro ateaticé yalo : π l g re A z nj lehce ypoítáe graitaní tíhoé zrychlení : g 4 π l re Hleání ou os se stejnýi obai it je oše taé jist zatíženo nohýi nepesnosti, nebo usíe posunoat osy, ontroloat jejich ronobžnost a it jejich zálenost a oby itu. Proto se prai postupuje ta, že tyto osy se pee yrobí a pesn se stanoí jejich nenná zálenost. Pi eperientu se pa í pouze oby itu ole obou os a ní se oent setranosti yala njaou posunou ástí na yale, až se nalezne shoa jejich ob itu a tato oba se spolu se záleností os osaí o ueené ronice - iz úloha e fyziální pratiu onec apitoly K. usá, erze 3/6 re. 3/7 pián Dopln Steineroa ta a Dopln yala 6
I. MECHANIKA 5. Otáčení tuhého tělesa I
I. MECHAIKA 5. Otáčení tuhého tělea I Obah otáčení tuhého tělea ole pené oy oent etračnot ůč oe záon zachoání oentu hybnot pro otáčení ole oy Steneroa ěta netcá energe rotujícího tělea těžá laa alení po
Kinetická teorie plynu
Kineticá teorie plnu Kineticá teorie plnu, terá prní poloině 9.století doázala úspěšně spojit lasicou fenoenologicou terodnaiu s echaniou, poažuje pln za soustau elého počtu nepatrných hotných částic oleul,
Vnitřní energie ideálního plynu podle kinetické teorie
Vnitřní energie ideálního plynu podle kinetické teorie Kinetická teorie plynu, která prní poloině 9.století dokázala úspěšně spojit klasickou fenoenologickou terodynaiku s echanikou, poažuje plyn za soustau
MECHANICKÉ KMITÁNÍ NETLUMENÉ
MECHANICKÉ KMITÁNÍ NETLUMENÉ Kitání je PERIODICKÝ pohyb hotného bodu (tělesa). Pohybuje se z jedné rajní polohy KP do druhé rajní polohy KP a zpět. Jaýoliv itající objet se nazývá OSCILÁTOR. A je aplituda
DOPLŇKOVÉ TEXTY BB01 PAVEL SCHAUER INTERNÍ MATERIÁL FAST VUT V BRNĚ TUHÉ TĚLESO
DOPLŇKOÉ TXTY BB0 PAL SCHAUR INTRNÍ MATRIÁL FAST UT BRNĚ TUHÉ TĚLSO Tuhé těleso je těleso, o teé latí, že libovolná síla ůsobící na těleso nezůsobí jeho defoaci, ale ůže ít ouze ohybový účine. Libovolná
22. Mechanické a elektromagnetické kmity
. Mechanicé a eletroagneticé ity. Mechanicé ity Oscilátor tleso, teré je schoné itat, (itání zsobuje síla ružnosti, nebo tíhová síla, i itání se eriodicy ní otenciální energie oscilátoru v energii ineticou
Relativistická dynamika
Relatiistiká dynaika Díky Lorentzoý transforaí ají základní ronie elektroagnetiké teorie Maxwelloy ronie nenný tar e šeh ineriálníh sostaáh. To saozej neplatí pro základní ronie ehaniky Newtonoy pohyboé
frekvence f (Hz) perioda T = 1/f (s)
1.) Periodický pohyb - každý pohyb, který se opakuje v pravidelných intervalech Poet Poet cykl cykl za za sekundu sekundu frekvence f (Hz) perioda T 1/f (s) Doba Doba trvání trvání jednoho jednoho cyklu
IDEÁLNÍ PLYN I. Prof. RNDr. Emanuel Svoboda, CSc.
IDEÁLÍ PLY I Prof. RDr. Eanuel Soboda, CSc. DEFIICE IDEÁLÍHO PLYU (MODEL IP) O oleulách ideálního plynu ysloujee 3 předpolady: 1. Rozěry oleul jsou zanedbatelně alé e sronání se střední zdáleností oleul
Varianta A. Příklad 1 (25 bodů) Funkce f je dána předpisem
Příkla 1 (5 boů) Funkce f je ána přepise Přijíací zkouška na navazující agisterské stuiu 14 Stuijní progra Fyzika obor Učitelství fyziky ateatiky pro stření školy Stuijní progra Učitelství pro záklaní
Modelování a simulace regulátorů a čidel
Modeloání a simulace regulátorů a čidel. Modeloání a simulace PI regulátoru Přenos PI regulátoru je yjádřen následujícím ztahem F( p) = ( + p ) p V Simulinu je tento blo obsažen nihoně prů. Bohužel použití
e²ení testu 1 P íklad 1 v 1 u 1 u 2 v 2 Mechanika a kontinuum NAFY listopadu 2016
e²ení testu Mechania a ontinuu NAFY00 8. listopadu 06 P ílad Zadání: Eletron o ineticé energii E se srazí s valen ní eletrone argonu a ionizuje jej. P i ionizaci se ást energie nalétávajícího eletronu
3. Vlny. 3.1 Úvod. 3.2 Rovnice postupné vlny v bodové řadě a v prostoru
3. Vlny 3. Úod Vlnění můžeme pozoroat například na odní hladině, hodíme-li do ody kámen. Mechanické lnění je děj, při kterém se kmitání šíří látkoým prostředím. To znamená, že například zuk, který je mechanickým
Napětí indukované v jednom závitu
Naětí induoané jednom záitu Naětí induoané jednom záitu = τ m z x x l B l B l B u u u sin sin. Naětí induoané jednom záitu Relatiní rchlost záitu ůči oli: de ω relatiní úhloá rchlost ole zhledem cíce f
Úloha IV.5... vrhač nožů
Fyziální orespondenční seminář MFF UK Úloha IV5 rhač nožů 4 body; průměr 1,41; řešilo 37 studentů Vrhací nůž opustí ruu e chíli, dy je jeho těžiště e ýšce h a má pouze horizontální složu rychlosti 0 Jaou
Student(ka): Písemná část státní závěrečné zkoušky Fyzika (učitelství) červen Bodové hodnocení: Hodnotil(a): Celkové hodnocení testu:
Spránou odpoěď zaroužujte. Celoé hodnocení testu: Úloha 1 (3 body) Mějme ýtah o hmotnosti m, terý je poěšen na laně přes penou ladu. Za druhý onec lana tahá silou F čloě, terý stojí onom ýtahu. Jeho hmotnost
2 Diferenciální rovnice
2 Diferenciální rovnice 2 Moely růstu V této apitole bueme zabývat jenouchými eterministicými moely růstu, napříla růstu populací, objemu nějaé omoity apo Funce y(t bue označovat veliost populace v čase
1. M ení místních ztrát na vodní trati
1. M ení místních ztrát na odní trati 1. M ení místních ztrát na odní trati 1.1. Úod P i proud ní tekutiny potrubí dochází liem její iskozity ke ztrátám energie. Na roných úsecích potrubních systém jsou
vzdálenost těžiště (myslí se tím těžiště celého tělesa a ne jeho jednotlivých částí) od osy rotace
Přehled příkladů 1) Valiý pohyb, zákon zachoání energie ) Těžiště tělesa nebo moment setračnosti ýpočet integrací - iz http://kf.upce.cz/dfjp/momenty_setracnosti.pdf Nejčastější chyby: záměna momentu setračnosti
KONSTRUKCE LICHOBŽNÍKU UŽITÍM MNOŽINY BOD 3 HODINY
KONSTRUKE LIHOBŽNÍKU UŽITÍM MNOŽINY BO 3 HOINY Než istouíš samotným onstucím, zoauj si nejdíe še, co íš o lichobžnících co to lastn lichobžní je, záladní duhy lichobžní a jejich lastnosti. K disozici Ti
MOMENT SETRVAČNOSTI. Obecná část Pomocí Newtonova pohybového zákona síly můžeme odvodit pohybovou rovnici pro rotační pohyb:
MOMENT SETRVAČNOST Obecná část Pomocí Newtonova pohybového záona síly můžeme odvodit pohybovou rovnici pro rotační pohyb: dω M = = ε, (1) d t de M je moment vnější síly působící na těleso, ω úhlová rychlost,
LABORATORNÍ CVIČENÍ Z FYZIKY. Měření činitele zvukové pohltivosti materiálů v akustickém interferometru
ČESKÉ VYSOKÉ ČENÍ TECHNICKÉ V PRAZE KATEDRA FYZIKY LABORATORNÍ CVIČENÍ Z FYZIKY Jméno: Petr Česák Datum měření: 0..000 Stuijní rok: 000-00, Ročník: Datum oezání: 3..000 Stuijní skupina: 5 Laboratorní skupina:
Praktikum I Mechanika a molekulová fyzika
Oddělení fyzikálních praktik při Kabinetu ýuky obecné fyziky MFF UK Praktikum I Mechanika a molekuloá fyzika Úloha č. XXI Náze: Měření tíhoého zrychlení Pracoal: Matyáš Řehák stud.sk.: 16 dne: 9.5.008
7. SEMINÁŘ Z MECHANIKY
- 4-7 SEINÁŘ Z ECHANIKY 4 7 Prázdný železniční agón o hotnosti kgse pohbuje rchlostí,9 s po 4 odoroné trati a srazí se s naložený agóne o hotnosti kgstojící klidu s uolněnýi brzdai Jsou-li oba oz při nárazu
MOMENT SETRVAČNOSTI. Obecná část Pomocí Newtonova pohybového zákona síly můžeme odvodit pohybovou rovnici pro rotační pohyb:
MOMENT SETRVAČNOST Obecná část Pomocí Newtonova pohybového záona síly můžeme odvodit pohybovou rovnici pro rotační pohyb: dω M = = ε, (1) d t de M je moment vnější síly působící na těleso, ω úhlová rychlost,
23. Mechanické vlnní. Postupné vlnní:
3. Mechanické vlnní Mechanické vlnní je dj, pi které ástice pružného prostedí kitají kole svých rovnovážných poloh a tento kitavý pohyb se penáší postupuje) od jedné ástice k druhé vlnní že vzniknout pouze
5 Poměr rychlostí autobusu a chodce je stejný jako poměr drah uražených za 1 hodinu: v 1 = s 1
Řešení úloh 1 kola 7 ročníku fyzikální olympiáy Kategorie C Autoři úloh: J Thomas (1,, 3), J Jírů (4, ), J Šlégr (6) a T Táborský (7) 1a) Označme stranu čtverce na mapě Autobus za 1 hoinu urazí ráhu s
MĚŘENÍ MOMENTU SETRVAČNOSTI Z DOBY KYVU
Úloha č 5 MĚŘENÍ MOMENTU SETRVAČNOSTI Z DOBY KYVU ÚKOL MĚŘENÍ: Určete moment setrvačnosti ruhové a obdélníové desy vzhledem jednotlivým osám z doby yvu Vypočtěte moment setrvačnosti ruhové a obdélníové
RELATIVISTICKÁ DYNAMIKA
RELATIVISTICKÁ DYNAMIKA Klasiká dnaika Klasiká dnaika se zabýá íinai ohbu tles zájený siloý sobení dou a íe tles Je založena na Newtonoýh ohboýh zákoneh (zákon setranosti, zákon síl a zákon ake a reake),
Zada ní 2. Semina rní pra ce z pr edme tu Matematika pro informatiky (KI/MAI)
Zaa ní. eina ní pa e z p ee u Maeaia po infoai (KI/MAI) Dau zaání. 5. 17 Poín paoání - einání páe se sláá z poaoé čási (ó Malabu) a eoé čási (poool o paoání). - Kažý suen oezáá pái sá za sebe. - uen si
Na obrázku je nakreslen vlak, který se pohybuje po přímé trati, nakresli k němu vhodnou souřadnou soustavu. v
..7 Znaménka Předpoklad: 4 Opakoání: Veličin s elikostí a směrem = ektoroé eličin. Vektor je určen také sým koncoým bodem (pokud začíná počátku) polohu bodu můžeme určit pomocí ektoru, který začíná počátku
1.5.6 Zákon zachování mechanické energie I
56 Záon zacoání mecanicé energie I Předolady: 505 Oaoání: Síla ůsobící na dráze oná ráci W = Fs cosα Předmět, terý se oybuje ryclostí má ineticou energii E = m Předmět, terý se nacází e ýšce nad ladinou
FYZIKA 3. ROČNÍK. Vlastní kmitání oscilátoru. Kmitavý pohyb. Kinematika kmitavého pohybu. y m
Vlastní itání oscilátoru Kitavý pohb Kitání periodicý děj zařízení oná opaovaně stejný pohb a periodic se vrací do určitého stavu. oscilátor zařízení, teré ůže volně itat (závaží na pružině, vadlo) it
3.1.6 Dynamika kmitavého pohybu, závaží na pružině
3..6 Dynaia itavého pohybu, závaží na pružině Předpolady: 303 Pedagogicá poznáa: Na příští hodinu by si všichni ěli do dvojice přinést etrový prováze (nebo silnější nit) a stopy. Poůcy: pružina, stojan,
1.5.7 Zákon zachování mechanické energie I
.5.7 Záon zacoání mecanicé energie I Předolady: 506 Oaoání: Síla ůsobící na dráze oná ráci W = Fs cosα. Předmět, terý se oybuje ryclostí má ineticou energii E = m. Předmět, terý se nacází e ýšce nad ladinou
5.2. Matematika a její aplikace
5.2. Matematika a její aplikace Specifické cíle: loh yužití ntroly) Kompetence k názornosti. í základních myšlenkoých operací Vedeme žáky k ch. Kompetence komunikatiní Vedeme žáky ke hodné komunikaci s
- Pokud máme na množině V zvoleno pevné očíslování vrcholů, můžeme váhovou funkci jednoznačně popsat. Symbolem ( i)
DSM2 C 8 Problém neratší cesty Ohodnocený orientoaný graf: - Definice: Ohodnoceným orientoaným grafem na množině rcholů V = { 1, 2,, n} nazýáme obet G = V, w, de zobrazení w : V V R { } se nazýá áhoá funce
V soustavě N hmotných bodů působí síly. vnější. vnitřní jsou svázány principem akce a reakce
3.3. naka sousta hotnýh bodů (HB) Soustaa hotnýh bodů toří nejobenější těleso ehank. a odíl od tuhého tělesa se ůže taoě ěnt. V soustaě hotnýh bodů působí síl F nější (,,... ) ntřní jsou sáán pnpe ake
3.2.2 Rovnice postupného vlnění
3.. Rovnice postupného vlnění Předpoklady: 310, 301 Chcee najít rovnici, která bude udávat výšku vlny v libovolné okažiku i libovolné bodě (v jedno okažiku je v různých ístech různá výška vlny). Veličiny
Viz též stavová rovnice ideálního plynu, stavová rovnice reálného plynu a van der Waalsova stavová rovnice.
5.1 Stavová rovnice 5.1.1 Stavová rovnice ideálního plynu Stavová rovnice pro sěs ideálních plynů 5.1.2 Stavová rovnice reálného plynu Stavové rovnice se dvěa onstantai Viriální rovnice Stavové rovnice
3.3. Operace s vektory. Definice
Operace s ektory.. Operace s ektory Výklad Definice... Nechť ϕ je úhel do nenloých ektorů, (obr. ). Skalárním sočinem ektorů, rozmíme číslo, které bdeme označoat. (někdy strčně ) a které definjeme roností.
Na obrázku je nakreslený vlak, který se pohybuje po přímé trati, nakresli k němu vhodnou souřadnou soustavu. v
..6 Znaménka Předpoklad: 3, 5 Opakoání: Veličin s elikostí a směrem = ektoroé eličin Vektor je určen také sým koncoým bodem (pokud začíná počátku) polohu bodu můžeme určit pomocí ektoru, který začíná počátku
a polohovými vektory r k
Mechania hmotných soustav Hmotná soustava (HS) je supina objetů, o teých je vhodné uvažovat jao o celu Pvy HS se pohybují účinem sil N a) vnitřních: Σ ( F + F + L+ F ) 0 i 1 i1 b) vnějších: síly od objetů,
Obecný rovinný pohyb. teorie současných pohybů, Coriolisovo zrychlení dynamika obecného rovinného pohybu,
Obecný oinný pohyb ynik, 7. přednášk Obsh přednášky : teoie součsných pohybů, Coiolisoo zychlení dynik obecného oinného pohybu, ob studi : si 1,5 hodiny Cíl přednášky : seznáit studenty se zákldy teoie
K Mechanika styku kolo vozovka
Mechanika styku kolo ozoka Toto téma se zabýá kinematikou a dynamikou kola silničních ozidel. Problematika styku kolo ozoka má zásadní ýznam pro stanoení parametrů jízdy silničních ozidel, neboť má li
Y Q charakteristice se pipojují kivky výkonu
4. Mení charakteritiky erpadla 4.1. Úod Charakteritika erpadla je záilot kutené mrné energie Y (rep. kutené dopraní ýšky H ) na prtoku Q. K této základní P h Q, úinnoti η Q a mrné energie pro potrubí Y
Úloha č. 10. Měření rychlosti proudu vzduchu. Měření závislosti síly odporu prostředí na tvaru tělesa
yzikálí praktiku I Úloha č10 Měřeí oporu prouícího zuchu (erze 0/01) Úloha č 10 Měřeí rychloti prouu zuchu Měřeí záiloti íly oporu protřeí a taru tělea 1) Poůcky: Aeroyaický tuel, ikroaoetr, Pratloa trubice,
I N V E S T I C E D O R O Z V O J E V Z D Ě L Á V Á N Í
GRAVITAČNÍ POLE I N V E S T I C E D O R O Z V O J E V Z D Ě L Á V Á N Í 1. Newtonů aitační zákon (1687 Newton díle Mateatické pincipy příodní filozofie) aždá dě hotná tělesa na sebe nazáje působí stejně
3.1.2 Harmonický pohyb
3.1.2 Haronický pohyb Předpoklady: 3101 Graf závislosti výchylky koštěte na čase: Poloha na čase 200 10 100 poloha [c] 0 0 0 10 20 30 40 0 60 70 80 90 100-0 -100-10 -200 čas [s] U některých periodických
I. MECHANIKA 4. Soustava hmotných bodů II
I. CHIK 4. Soustaa hmotných bodů II 1 Obsah Spojté ozložení hmotnost. Počet stupňů olnost. Knematka tuhého tělesa. Zjednodušení popsu otace kolem osy a peného bodu. Chaslesoa ěta. Dynamka tuhého tělesa.
Pohyb soustavy hmotných bodů
Pohyb soustavy hotných bodů Tato kapitola se zabývá úlohai, kdy není ožné těleso nahradit jední hotný bode, předevší při otáčení tělesa. Těžiště soustavy hotných bodů a tělesa Při hodu nějaký složitější
Pro dvojkloubové a trojkloubové rámy se sklonem stojek menším než cca 15 (viz obrázek), lze pro vzpěrnou délku stojek použít tento přibližný vztah:
SOUPY PŘÍČE TROJOUBOVÁ H Vpěné él: Po vojloubové a tojloubové á se slone stoje enší než cca 5 (v obáe), le po vpěnou élu stoje použít tento přblžný vtah: l s h 4+ 3, + E e, s. h h Opovíající vpěná éla
Normalizace fyzikálních veličin pro číslicové zpracování
Noralzace fyzkálních velčn pro číslcové zpracování Vypracoval: Petr Kaaník Aktualzace: 15. října 2003 Kažý realzovaný říící systé usel projít vě hlavní stá. Nejprve je to vlastní návrh. Na záklaě ostupných
Pedagogická poznámka: Cílem hodiny je zopakování vztahu pro hustotu, ale zejména nácvik základní práce se vzorci a jejich interpretace.
1.1.5 Hustota Předpoklady: 010104 Poůcky: voda, olej, váhy, dvojice kuliček, dvě stejné kádinky, dva oděrné válce. Pedagogická poznáka: Cíle hodiny je zopakování vztahu pro hustotu, ale zejéna nácvik základní
11. cvičení z Matematiky 2
11. cvičení z Mateatiky. - 6. května 16 11.1 Vypočtěte 1 x + y + z dv, kde : x + y + z 1. Věta o substituci á analogický tva a podínky pouze zanedbatelné nožiny nyní zahnují i plochy, oviny atd.: f dv
QUADROTORY. Ing. Vlastimil Kříž
QUADROTORY ng. Vlastiil Kříž Obsah 2 Mateatický odel, říení transforace ei báei (rotace) staoý popis říení Eistující projekt unieritní hobb koerční Quadrotor 3 ožnost isu iniu pohbliých součástek dobrý
Kmitání. tuhost pružiny, kmitání vlastní netlumené a tlumené, řazení pružin, ohybové kmitání. asi 1,5 hodiny
Kitání Dynaia I,. přednáša Obsah přednášy : tuhost pružiny, itání vlastní netluené a tluené, řazení pružin, ohybové itání Doba studia : asi,5 hodiny íl přednášy : seznáit studenty se záladníi záonitosti
přechodová (Allen) 0,44 ξ Re Poznámka: Usazování v turbulentní oblasti má omezený význam, protože se částice usazují velmi rychle.
Nerušené usazoání kuloých a nekuloých ástic Úod: Měřením rychlostí nerušeného usazoání oěřujeme platnost ronic pro ýpoet usazoacích rychlostí ástic různé elikosti a taru nebo naopak ronic pro ýpoet elikosti
Pružnost a plasticita II
Pružnost a plasticita II. ročník bakalářskéo stuia oc. Ing. Martin Krejsa, P.. Katera stavební ecanik Plošné konstrukce, nosné esk Nosné esk Iealiují se jako rovinný obraec (nejčastěji ve voorovné rovině),
SPOTŘEBITELSKÝ ÚVĚR. Při rozhodování o splátkové společnosti se budeme řídit výší RPSN. Pro nákup zboží si zvolíme. Dl = >k=0
Úloha 4 - Koupě DVD reoréru SPOTŘEBITELSKÝ ÚVĚR Mlaá roina si chce poříit DVD reorér v honotě 9 900,-Kč. Má možnost se rozhonout mezi třemi splátovými společnosti, teré mají násleující pomíny: a) První
1) Zvolíme vztažný výkon; v tomto případě to může být libovolné číslo, například S v
A1B15EN kraty Příklad č. 1 V soustaě na obrázku je označeném místě trojfázoý zkrat. rčete: a) počáteční rázoý zkratoý proud b) počáteční rázoý zkratoý ýkon c) nárazoý proud Řešení: 1) olíme ztažný ýkon;
je dána vzdáleností od pólu pohybu πb
7_kpta Tyč tvaru le obrázku se pohybuje v rohu svislé stěny tak, že bo A se o rohu (poloha A 0 ) vzaluje s konstantním zrychlením a A 1. m s. Počáteční rychlost bou A byla nulová. Bo B klesá svisle olů.
LABORATORNÍ CVIČENÍ Z FYZIKY
ČESKÉ VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V PRAZE KATEDRA FYZIKY ABORATORNÍ CVIČENÍ Z FYZIKY Jéno: Petr Česák Datu ěření: 7.. Studijní rok: 999-, Ročník: Datu odevzdání:.5. Studijní skupina: 5 aboratorní skupina: Klasifikace:
( ) Kinematika a dynamika bodu. s( t) ( )
Kineika a ynamika bou Kineika bou Bo se pohybuje posou po křice, keá se nazýá ajekoie nebo áha bou. Tajekoie je učena půoičem (polohoým ekoem), keý je funkcí času ( ) V záislosi na ypu ajekoie ozlišujeme:
F9 SOUSTAVA HMOTNÝCH BODŮ
F9 SOUSTAVA HMOTNÝCH BODŮ Evopský sociální fon Ph & EU: Investujee o vší buoucnosti F9 SOUSTAVA HMOTNÝCH BODŮ Nyní se nučíe popisovt soustvu hotných boů Přepokláeje, že áe N hotných boů 1,,, N N násleující
G g. dv dt = M. Energetická rovnováha. Potřebná hnací síla. Celkový jízdní odpor : po dosazení : Potřebný moment motoru : Potřebný výkon motoru :
TU Lbe aulta stojní Kateda ozdel a otoů Koloé dopaní a anpulační stoje I Enegetá onoáha Celoý jízdní odpo : Enegetá onoáha Potřebná hnaí síla O + O + O + f V O a po dosazení : Gf os α + ρ + G sn α + G
Buckinghamův Π-teorém (viz Barenblatt, Scaling, 2003)
Bucinghamův Π-teorém (viz Barenblatt, Scaling, 2003) Formalizace rozměrové analýzy ( výsledné jednoty na obou stranách musí souhlasit ). Rozměr fyziální veličiny Mějme nějaou třídu jednote, napřílad [(g,
ÚLOHY Z ELEKTŘINY A MAGNETIZMU SADA 2
ÚLOHY Z ELEKTŘINY A MAGNETIZMU SADA Peter Dourmashkin MIT 6, překla: Vítězslav Kříha (7) Obsah SADA ÚLOHA 1: HLOUPÉ KONÍČKY ÚLOHA : BEN FRANKLIN ÚLOHA 3: ODPUZOVÁNÍ TYČÍ ÚLOHA 4: DIPÓL 3 ÚLOHA 5: KULOVÁ
MECHANISMUS POJEZDU A ZDVIHU ZDVÍHACÍHO ZAŘÍZENÍ THE CRANE TRAVEL AND LIFT MECHANISM OF CRANE TROLLEY
Číslo 1, roční XI, duen 2016 MECHANISMUS POJEZDU A ZDVIHU ZDVÍHACÍHO ZAŘÍZENÍ THE CRANE TRAVEL AND LIFT MECHANISM OF CRANE TROLLEY Leopold Hraosý 1 Anotace:Příspěe popisuje onstruční nárh pojezdoého mechanismu
Analytická geometrie v rovině
nltická geometrie roině Zč je toho loket (ořnice) ) [ ], [ 7], [ ], [ 5] ; b) = 7 j, = j, = 4 j, = 8 j, = j R M P 9 8 7 6 5 4 ) L[ 7], M[ ] ; b) Q[ ], R[ 5] 9 8 7 6 5 4 4 5 6 7 [ 5], [, 5], [ ] Q 9 5 c),
Přenosové linky. Obr. 1: Náhradní obvod jednofázového vedení s rozprostřenými parametry
Přenosoé linky Na obr. je znázorněno náhradní schéma jednofázoého edení s rozprostřenými parametry o délce l (R označuje podélný odpor, X podélnou reaktanci, G příčnou konduktanci a B příčnou susceptanci,
Seznam z k ra te k...9 P ře d m lu v a... 11
O b s a h Seznam z k ra te k...9 P ře d m lu v a... 11 ČÁST 1 - O becná charakteristika, obecná část občanského práva 1. kapitola - VÝCHODISKA POZNÁNÍ OBČANSKÉHO PRÁVA...17 2. kapitola - VÝVOJ SOUKROM
3.1.3 Rychlost a zrychlení harmonického pohybu
3.1.3 Rychlost a zrychlení haronického pohybu Předpoklady: 312 Kroě dráhy (výchylky) popisujee pohyb i poocí dalších dvou veličin: rychlosti a zrychlení. Jak budou vypadat jejich rovnice? Společný graf
Srovnání klasického a kvantového oscilátoru. Ondřej Kučera
Srovnání klasického a kvantového oscilátoru Ondřej Kučera Seestrální projekt 010 Obsah 1. Úvod... 3. Teorie k probleatice... 4.1. Mechanika... 4.1.1. Klasická echanika... 4.1.1.1. Klasický oscilátor...
Mikrovlny. Karolína Kopecká, Tomáš Pokorný, Jan Vondráček, Ondřej Skowronek, Ondřej Jelínek
Mikrovlny Karolína Kopecká, Tomáš Pokorný, Jan Vondráček, Ondřej Skowronek, Ondřej Jelínek Mikrovlny e le k tro m a g n e tic k é z á ře n í fre k v e n c e 3 0 0 M H z - 3 0 0 G H z v ln o v á d é lk
Zakřivený nosník. Rovinně zakřivený nosník v rovinné úloze geometrie, reakce, vnitřní síly. Stavební statika, 1.ročník bakalářského studia
Stavební statika, 1.ročník bakalářského stuia Zakřivený nosník Rovinně zakřivený nosník v rovinné úloze geometrie, reakce, vnitřní síly Katera stavební mechaniky Fakulta stavební, VŠB - Technická univerzita
DOPLŇKOVÉ TEXTY BB01 PAVEL SCHAUER INTERNÍ MATERIÁL FAST VUT V BRNĚ HYDRODYNAMIKA
DOPLŇKOVÉ TEXTY BB0 PAVEL CHAUER INTERNÍ MATERIÁL FAT VUT V BRNĚ HYDRODYNAMIKA Obsah Úod... Průtok kapaliny... Ronice kontinuity... 3 Energie proudící kapaliny... 3 Objemoá hustota energie... 3 Bernoulliho
N. Určete velikosti sil, kterými trám působí na vzpěry.
0. Tué těeo 0 N 0. béníoá tená e ozěy 0 c 90 c je otáčiá oe oy joucí její třee oé oině ey. N eu ůobí íy oe obázu. Učete eiot ě ýenéo oentu íy ě otáčení ey, teý tento oent íy zůobí. 0 N 0 c 0 N 90 c 0 N
Hydraulické odpory třecí odpory místní odpory třecí odpory laminární proudění turbulentní proudění
Hyrauické oory Při rouění reáných tekutin znikají násekem iskozity hyrauické oory, tj. síy, které ůsobí roti ohybu částic tekutiny. Hyrauický oor ři rouění zniká zájemným třením částic rouící tekutiny
MIČKAL, Karel. Technická mechanika II: pro střední odborná učiliště. Vyd. 3., nezm. Praha: Informatorium, 1998c1990, 118 s. ISBN
Ientifikátor ateriálu: ICT 1 10 Regitrační čílo projektu Náze projektu Náze příjece popory náze ateriálu (DUM) Anotace Autor Jazyk Očekáaný ýtup Klíčoá loa Druh učebního ateriálu Druh interaktiity Cíloá
RLC obvody Jaroslav Reichl, 2006
obvody Jaroslav eichl, 6 obvody obvody e název pro obvody, které sou pipoeny ke zdroi stídavého naptí a které sou obecn tvoeny rezistore o odporu, ideální cívkou s indukností a ideální kondenzátore s kapacitou
l = 1400 mm d = 75 mm F = N = 900 kg.m -3 K = Vypotte: p =? MPa l =? m l a D = 2.5 d H = 5 m = 1000 kg.m -3 h =? m 4.2 D = 1.
PROGRAM Z MECHANIKY TEKUTIN.Stanote ounutí ítu yrauickéo áce ie taitenoti kaainy i zatížení ítnice iou. Urete teoretickou rycot zuku oeji a t, yotte ouinite taitenoti kaainy. = 4 = 75 = 4 N = 9 kg. -3
Gravitační pole. a nepřímo úměrná čtverci vzdáleností r. r r
Newtonův avitační zákon: Gavitační pole ezi dvěa tělesy o hotnostech 1 a, kteé jsou od sebe vzdáleny o, působí stejně velké síly vzájené přitažlivosti, jejichž velikost je přío úěná součinu hotností 1
ς = (R-2) h ztr = ς = v p v = (R-4)
Stanoení součinitele ooru a relatiní ekialentní élky araturního rku Úo: Potrubí na orau tekutin (kaalin, lynů) jsou ybaena araturníi rky, kterýi se regulují růtoky (entily, šouata), ění sěry toku (kolena,
Ý Á Í ŘÁ Č Á
Ý Á Í ŘÁ Č Á Ř Á úč ř č ě ů Ť é č ě š ř ž š é é š é é Ý ž š é ó ó ť š ž ů é Ť é ž é ů ú š ň ž ě š ž š é é ř š š ě š ó č é ů š ě ř š ť ť é ř ž ó ř š é Ť é ě š ř ě ř š ř ě ó é é ú ů Á ř é é é č š é ř ž ř
3. VEKTOROVÝ POČET A ANALYTICKÁ GEOMETRIE
Euklidoský prostor. VEKTOROVÝ POČET A ANALYTICKÁ GEOMETRIE Průodce studiem Geometrii lze budoat metodou syntetickou nebo metodou analytickou. Při syntetické metodě pracujeme přímo s geometrickými objekty.
Vyztužení otvoru v plášti válcové nádoby zatížené vnějším přetlakem
Příka ZSPZ yztužení otoru pášti ácoé náoby zatížené nějším přetakem (poe ČSN 69000, čát. 4.) φ i 3 φ i Pášť náoby Hro ýztužný prtenec 3 3 Náčrt náoby hrem Zaané honoty: nější průměr náoby nitřní průměr
Prbh funkce Jaroslav Reichl, 2006
rbh funkce Jaroslav Reichl, 6 Vyšetování prbhu funkce V tomto tetu je vzorov vyešeno nkolik úloh na vyšetení prbhu funkce. i ešení úlohy jsou využity základní vlastnosti diferenciálního potu.. ešený píklad
IDEÁLNÍ PLYN II. Prof. RNDr. Emanuel Svoboda, CSc.
IDEÁLNÍ PLYN II Prof. RNDr. Eanuel Svoboa, Sc. ZÁKLADNÍ RONIE PRO LAK IP F ýchoisko efinice tlaku vztahe S Náoba tvaru krychle, stejná rychlost olekul všei sěry (olekulární chaos, všechny sěry stejně ravěoobné)
Kinematika hmotného bodu
Kinemaika hmoného bodu 1. MECHANICKÝ POHYB Základní pojmy kinemaiky Relaino klidu a pohybu. POLOHA HMOTNÉHO BODU 3. TRAJEKTORIE A DRÁHA HMOTNÉHO BODU 4. RYCHLOST HMOTNÉHO BODU 5. ZRYCHLENÍ HMOTNÉHO BODU
L I C H O B Ž N Í K V P R A K T I C K Ý C H Ú L O H Á C H
L I C H O B Ž N Í K V P R A K T I C K Ý C H Ú L O H Á C H ( HODINY) Píklad : Urete výru elní stny stechy vže znázornné na obrázku Kolik zaplatíe za její obložení deve, stojí-li obložení 00 K? Bude ná stait
Elastické deformace těles
Eastické eformace těes 15 Na oceový rát ék L 15 m a průměru 1 mm zavěsíme závaží o hmotnosti m 110 kg přičemž Youngův mou pružnosti ocei v tahu E 16 GPa a mez pružnosti ocei σ P 0 Pa Určete reativní prooužení
VY_32_INOVACE_G hmotnost součástí konajících přímočarý vratný pohyb (píst, křižák, pístní tyč, část ojnice).
Náze a adresa školy: třední škola průysloá a uělecká, Opaa, příspěkoá organizace, raskoa 399/8, Opaa, 74601 Náze operačního prograu: O Vzděláání pro konkurenceschopnost, oblast podpory 1.5 Registrační
Fyzikální praktikum č.: 1
Datum: 5.5.2005 Fyziální pratium č.: 1 ypracoval: Tomáš Henych Název: Studium činnosti fotonásobiče Úol: 1. Stanovte závislost oeficientu seundární emise na napětí mezi dynodami. yneste do grafu závislost
Pohybová energie pro translační pohyb
ázev a adresa školy: třední škola průyslová a uělecká, Opava, příspěvková organzace, Praskova 399/8, Opava, 746 ázev operačního prograu: OP Vzdělávání pro konkurenceschopnost, oblast podpory.5 Regstrační
VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ PRŮVODCE GB01-P03 MECHANIKA TUHÝCH TĚLES
VYSOKÉ UČENÍ TECHNICKÉ V BRNĚ FAKULTA STAVEBNÍ Prof. RNDr. Zdeněk Chobola,CSc., Vlasta Juránková,CSc. FYZIKA PRŮVODCE GB01-P03 MECHANIKA TUHÝCH TĚLES STUDIJNÍ OPORY PRO STUDIJNÍ PROGRAMY S KOMBINOVANOU
Mechanismy. Vazby členů v mechanismech (v rovině):
Mechanismy Mechanismus klikový, čtyřkloubový, kulisový, západkový a vačkový jsou nejčastějšími mechanismy ve strojích (kromě převodů). Mechanismy obsahují členy (kliky, ojnice, těhlice, křižáky a další).
Tepelně technické vlastnosti stavebních materiálů
Tepelně technické vlastnosti stavebních materiálů Zbyněk Svoboa, FSv ČVUT Praha Půvoní text ze skript Stavební fyzika 3 z roku 004. Částečně aktualizováno v roce 04 přeevším s ohleem na změny v normách.
TÍHOVÉ ZRYCHLENÍ TEORETICKÝ ÚVOD. 9, m s.
TÍHOVÉ ZRYCHLENÍ TEORETICKÝ ÚVOD Soustavu souřadnic spojenou se Zemí můžeme považovat prakticky za inerciální. Jen při několika jevech vznikají odchylky, které lze vysvětlit vlastním pohybem Země vzhledem
1. Mechanika - úvod. [ X ] - měřící jednotka. { X } - označuje kvantitu (množství)
. Mechanika - úvod. Základní pojy V echanice se zabýváe základníi vlastnosti a pohybe hotných těles. Chcee-li přeístit těleso (echanický pohyb), potřebujee k tou znát tyto tři veličiny: hota, prostor,