Přibližná linearizace modelu kyvadla
|
|
- Naděžda Urbanová
- před 5 lety
- Počet zobrazení:
Transkript
1 Přibližná linearizace model kyvadla :47 - verze Obsah Oakování kalkl - Taylorův rozvoj fnkce... Nelineární savový model a jeho řibližná linearizace... 4 Nelineární model vs-výs a jeho řibližná linearizace... 7 Nelineární model vs-výs jednodchého kyvadla a jeho řibližné linearizace... 0 Nelineární savový model jednodchého kyvadla a jeho řibližné linearizace... 4 Troch obecnější nelineární model vs-výs a jeho řibližná linearizace... 7 Lineární aroximace
2 Oakování kalkl - Taylorův rozvoj fnkce Taylorův rozvoj nekonečně diferencovaelné fnkce f ( x ) reálné roměnné x v okolí bod x, (neboli Taylorova řada éo fnkce v bodě x= x + x ) je 3 f f 3 f( x + x) = f( x) + x+ ( x) + ( x) +!! 3! 3 x= x x= x x= x Je-li fx ( ) vekorová fnkce vekorová roměnné x, aková, že všechny její arciální derivace všech řádů exisjí, ak její Taylorův rozvoj v okolí bod x= x + x ) je nekonečným sočem oálních diferenciálů kde x, (neboli Taylorova řada éo fnkce v bodě fx ( + x ) = fx ( ) +! Df + + x= x! Df x= x Dfje oální diferenciál. řád fnkce f definovaný jako x f f f f Df = x+ x + + xn = x= J x= n x x xn kde J = = se nazývá Jacobiho maice a o vyčíslení v bodě x= x je Df x, x x = x+ x + + xn = x= x x x x n, x, xn, x x n x Lineární aroximace
3 Analogicky Dfje oální diferenciál. řád fnkce f je definovaný jako Df = D ( Df) = D x+ x + + xn = n = x+ x + + xn x+ x+ x + + xn x + n n + x+ x + + xn x n n n 3 a bez ožií enzorů se nedá hezky komakně vyjádři. Pro jednolivé složky (řádky) všech drhých arciálních derivací ale ro celo fnkci je řeba f i fnkce f lze sice ři vyjádření oží Hessov maici složeno ze H fi fi f i n fi fi f i fi = n fi fi f i n n n ( ) ( ) H f ( f ) H = ( fn ) H což je enzor 3. řád, edy 3-D ole složené z Hessových maic. Drhý člen se jím komakně vyjádři dá, ale jen ožiím enzorových oerací. V mnoha alikacích Taylorova rozvoje se členy drhého a vyšších řádů zanedbávají. Lze o ak děla, jen když jso všechny ve srovnání s nlým a rvním členem malé. K om je ořeba, aby všechny byly malé říslšné arciální derivace, odchylky (menší než ) a nejlée obojí. Lineární aroximace
4 Nelineární savový model a jeho řibližná linearizace Pro sysém osaný nelineárním savovým modelem x () = fx ( (), ()) y() = hx ( (), ()) 4 () vybereme nějaké nominální řešení (rajekorii), ve kerém chceme sysém rovozova - naříklad referenční rajekorie roboa, liminí cykls nebo, nejčasěji, ekvilibrim - a říkejme m racovní bod. Označíme-li ho x (), (), y (), ak samozřejmě laí x () = fx ( (), ()) y () = hx ( (), ()) () neboť je o řešení rovnic savového model jako každé jiné. Vyjádřeme hodnoy veličin v okolí racovního bod omocí odchylek jako x() = x () + x() () = () + () y() = y () + y() (3) a dosaďme je do nelineárních rovnic (). Tím dosaneme x () + x() = f( x() + x(), () + ()) y () + y() = hx ( () + x(), () + ()) (4) Když rozvineme nelineární fnkce na ravých sranách (4) v okolí racovního bod (!) v jejich Taylorovy řady, dosaneme x () + x() = fx ( (), ()) + x() + () + ( x, ) ( x, ) y() + y() = hx ( (), ()) + x() + () + ( x, ) ( x, ) (5) kde ečky nahrazjí členy vyšších řádů. Zde Lineární aroximace
5 x x =, = ( x, ) ( x, ) = ( x, ) x= x = x= x =,, x= x =,, = ( x, ) x= x =, 5 (6) jso obecně Jacobiho maice vyčíslené v racovním bodě x (), (), y (). V říadě SISO sysém, kdy jso veličiny y () = y () a () = () skaláry, zůsává ( x, ) je slocový vekor, Vyžiím () se (5) zjednodší na ( x, ) je řádkový vekor a ( x, ) ( x, ) ( x, ) ( x, ) ( x, ) ( x, ) x () = x() + () + je skalár. čvercovo maicí, ale y() = x() + () + (7) Zde nezáleží na om, zda racovní bod je nebo není ekvilibriem a dále oba vzahy laí řesně. K aroximaci dojde až nyní ím, že v (7) zanedbáme v obo rovnosech všechny členy řádů vyšších než. Tím dosaneme řibližné, ale lineární vzahy x () x() + () ( x, ) ( x, ) y() x() + () ( x, ) ( x, ) (8) keré aroximjí ůvodní nelineární rovnice (). Označíme-li Jacobiho maice v (8) obvyklými ísmeny f, f, C h = = =, D= h A B ( x, ) ( x, ) ( x, ) ( x, ) (9) dosáváme konečně namíso nelineárního model () jeho lineární odchylkovo aroximaci Lineární aroximace
6 x () = A x() + B () y() = C x() + D () 6 (0) Pozor: Tao aroximace je vždy vzažena k rčiém racovním bod (nominálním řešení) x (), (), y () a laí jen ro malé odchylky od něj. Přirozeně laí ím řesněji, čím jso odchylky menší a aké čím jso ůvodní nelineární fnkce v racovním bodě odobnější lineárním. Lineární aroximace
7 Nelineární model vs-výs a jeho řibližná linearizace 7 Podobně můžeme vyjí z nelineárního model vs-výs Dy ( ( ),, y( ), y( )) = N ( ( ),, ( ), ( )) () Oě vybereme nějaké nominální řešení (rajekorii), neboli racovní bod, ve kerém chceme sysém rovozova. Označíme-li ho y (),, y (), (),, (), ak oě laí Dy ( ( ),, y ( ), y ( )) = N ( ( ),, ( ), ( )) () neboť je o řešení rovnic nelineárního model jako každé jiné. Vyjádřeme hodnoy veličin a jejich derivací v okolí racovního bod omocí odchylek jako y() = y () + y() ( n) ( n) ( n) y () = y () + y () () = () + () () = () + () ( m) ( m) ( m) (3) a dosaďme je do nelineárních rovnic (). Tím dosaneme ( n) ( n) D( y () + y (),, y() + y(), y() + y()) = ( m) ( m) = N( () + (),, () + (), () + ()) (4) Když rozvineme nelineární fnkce na levé a ravé sraně (4) v okolí racovního bod (!) v jejich Taylorovy řady, dosaneme D D D D y y y ( n) ( n) y y y N N N N ( m) = ( m) (5) kde ečky zasjí členy vyšších řádů. Zde Lineární aroximace
8 D = Dy ( ( ),, y ( ), y ( )), N = N ( ( ),, ( ), ( )) 8 D y d d d d y y y y D = d d, = d d, y y y y ) ( n ) y y= y y= y ( n) ( n) ( n y = y y = y = = m = ( m) ( m) = ( ) ( m) N n n n n N = n n, = n n, ( n) ( n) ( n) ( n) = = y= y y= y y y y y = = ( m) ( m) ( m) ( m) = = (6) jso obecně Jacobiho maice vyčíslené v racovním bodě y y. (),, (), (),, () V říadě SISO sysém, kdy jso všechny veličiny y ( m) ( m) () = (),, () = () ( n) ( n) () = y(),, y () = y () a skaláry, aké fnkce D= d, N = n a jejich arciální derivace skalární. Vyžiím () se (5) zjednodší na D D D N N N y+ y + + y + = y y y (7) Zde oě nezáleží na om, zda racovní bod je nebo není ekvilibriem a dále oba vzahy laí řesně. K aroximaci dojde až nyní ím, že v (7) zanedbáme v obo rovnosech všechny členy řádů vyšších než. Tím dosaneme řibližné, ale lineární vzahy D D D N N N y+ y + + y y y y (8) keré aroximjí ůvodní nelineární rovnice (). Označíme-li Jacobiho maice v (8) obvyklými ísmeny D D D N N N a =, a =,, a =, b =, b =,, b = 0 n ( n) 0 m ( m) y y y (9) Lineární aroximace
9 dosáváme konečně namíso nelineárního model () jeho lineární odchylkovo aroximaci a y+ a y + + a y = b + b + + b 0 n 0 m 9 (0) Pozor: Tao aroximace je vždy vzažena k rčiém racovním bod (nominálním řešení) y y a laí jen ro malé odchylky od něj. Přirozeně laí ím řesněji, (),, (), (),, () čím jso odchylky menší a aké čím jso ůvodní nelineární fnkce v racovním bodě odobnější lineárním. Lineární aroximace
10 Nelineární model vs-výs jednodchého kyvadla a jeho řibližné linearizace 0 Pro idealizované kyvadlo řízené momenem obr. vychází z. Newonova zákona ro roaci ohybová rovnice J ϕ = = M Flsinϕ c = M mgl sinϕ c M g () Dosadíme-li za momen servačnosi J = ml, dosaneme o několika úravách nelineární model vs-výs ve var + sin = ml ϕ mgl ϕ M c () Označíme-li y = ϕ, = Mc, dosaneme z oho nelineární model vs-výs + = ml y mgl sin y (3) Porovnáním s obecným modelem () vidíme, že jso všechny veličiny a fnkce skalární a že D( y ( ), y ( ), y ( )) = ml y+ mglsin y N( ( )) = (4) Působíme-li na ěleso momenem síly, oáčí se s úhlovým zrychlením, keré je odle. Newonova zákona ro roaci úměrné celkovém momen a neřímo úměrné momen servačnosi. Srovnej se známějším. Newonovým zákonem ro ranslaci, kerý říká, že ůsobíme-li na ěleso silo, ohybje se se zrychlením úměrným velikosi síly a neřímo úměrným své hmonosi. Momen servačnosi je fyzikální veličina, kerá vyjadřje mír servačnosi ělesa ři oáčivém ohyb. Její velikos závisí na rozložení hmoy v ělese vzhledem k ose oáčení. Body (čási) ělesa s věší hmonosí a mísěné dál od osy mají věší momen servačnosi. Jednoka SI je Jednoka SI: kilogram krá mer na drho, značka jednoky: kg.m. Pro říad hmoného bod hmonosi m na evném nehmoném závěs délky l laí ožiý vzah J = ml. Lineární aroximace
11 Rovnici můžeme linearizova v okolí obecného racovního bod y (), y (), y (), () os osaného v ředchozí kaiole. Jacobiho maice v (6) jso zřejmě skaláry ožiím D D D = mgl cos y, = 0, = ml y y y N = (5) Po dosazení do (8) a řerovnání ak dosáváme lineární aroximaci v (zaím obecném) racovním bodě y (), y (), y (), () ve var cos ml y + mgl y y = (6) Teď vyžijeme vzah (6) abychom našli konkréní lineární aroximace ve řech významných racovních bodech.. Linearizace v dolní oloze Jako rvní říklad najdeme lineární aroximaci v okolí dolního ekvilibria y = ϕ = 0, y = ϕ = 0, y = ϕ = 0, = M = 0, kdy kyvadlo visí v klid v dolní oloze a žádný momen na něj neůsobí. c Nejrve dosazením do (3) ověříme, že jde skečně o řešení nelineární rovnice sysémů. Skečně ml 0 + mgl sin 0 = 0 (7) Dále dosadíme hodnoy racovního bod do (6) a dosaneme ml y + mgl y = (8) Což je hledaná lineární odchylková aroximace nelineárního model (6) v okolí dolního ekvilibria. Lineární aroximace
12 . Linearizace v horní oloze Jako drhý říklad najdeme lineární aroximaci v okolí horního ekvilibria y = ϕ =, y = ϕ = 0, y = ϕ = 0, = M = 0, kdy je kyvadlo vzyčeno v klid v horní oloze a žádný momen na něj c neůsobí. Nejrve dosazením do (3) ověříme, že jde skečně o řešení nelineární rovnice sysémů. Skečně ml 0 + mgl sinπ = 0 (9) Dále dosadíme hodnoy racovního bod do (6) a dosaneme ml y mgl y = (30) Což je hledaná lineární odchylková aroximace nelineárního model (6) v okolí dolního ekvilibria.3. Linearizace ve vodorovné oloze Nakonec najdeme lineární aroximaci v okolí vodorovné olohy y = ϕ = a y = ϕ = 0. Aby byl eno bod řešením, msí bý slněna rovnice (3). Po dosazení vybraných hodno dosaneme ml y + mgl = (3) To je slněno bď ro y = ϕ = 0, = M c = mgl, kdy konsanním řídicím momenem držjeme nlové zrychlení, anebo naoak ro y = ϕ = gl, = M = 0, kdy je v racovním bodě řídicí momen nlový a roo je nenlové zrychlení odovídající graviačním. c Lineární aroximace
13 3 (3) Pro oba racovní body dosaneme dosazením do (6) sejno lineární aroximaci ml y = Což je hledaná lineární odchylková aroximace nelineárního model (6) v okolí ohoo racovního bod. Lineární aroximace
14 Nelineární savový model jednodchého kyvadla a jeho řibližné linearizace 4 Vyjdeme z nelineárního model vs-výs kyvadla () ve var (33) ml ϕ+ mgl sinϕ = M c nebo, ři označení y = ϕ, = Mc z model ve var + sin =. (34) ml y mgl y Přirozeno a obvyklo volbo savových veličin je x = ϕ = yx, = ϕ = y, = Mc, což vede na savový nelineární model var nebo zasáno maicově x = x g x = sin x+ (35) l ml y = x x x x f( x, x, ), g x = f x = = f( x, x, ) sin x + l ml x y = h, = h( x, x, ) = x x. (36) V okolí obecného racovního bod x,, x,, můžeme savový model řibližně linearizova osem osaným v ředchozí kaiole. Jacobiho maice (6), (9) jso v omo říadě 0 0 x x g A= = =, B= = = (, ) f f cos x, 0 (, ) f x x l ml x= x, = x= x, = C= = = [ 0], = = D x x = x, = ( x, ) x= x, = ( x, ) = 0 akže lineární odchylková aroximace (0) je (37) Lineární aroximace
15 0 0 x x g () x = cos x, 0 x + l ml x [ ] y () = 0 x 5 (38) neboli x = x g x = cos x, x + ( ) (39) l ml y () = x Teď vyžijeme vzah (39) abychom našli konkréní lineární aroximace ve řech významných racovních bodech.. Linearizace v dolní oloze Jako rvní říklad najdeme lineární aroximaci v okolí dolního ekvilibria x, = y = ϕ = 0,, = = = 0 x y ϕ, y = ϕ = 0, = M = 0, kdy kyvadlo visí v klid v dolní oloze a žádný c momen na něj neůsobí. Když dosadíme hodnoy racovního bod do (39), dosaneme x = x g x = x+ () (40) l ml y () = x Lineární aroximace
16 . Linearizace v horní oloze 6 Jako drhý říklad najdeme lineární aroximaci v okolí horního ekvilibria x, = y = ϕ =, x y ϕ, y = ϕ = 0, = M = 0, kdy je kyvadlo vzyčeno v klid v horní oloze a, = = = 0 c žádný momen na něj neůsobí. Když dosadíme hodnoy racovního bod do (39) a dosaneme x = x g x = x+ () (4) l ml y () = x 3. Linearizace ve vodorovné oloze Nakonec najdeme lineární aroximaci v okolí vodorovné olohy x, = y = ϕ = a x y ϕ, = = = 0. Když dosadíme hodnoy racovního bod do (39), dosaneme x = x x = () (4) ml y () = x Lineární aroximace
17 Troch obecnější nelineární model vs-výs a jeho řibližná linearizace 7 Podobně můžeme vyjí z nelineárního model vs-výs Gy ( ( ),, y( ), y( ), ( ),, ( ), ( )) = 0 (43) Teno model je o roch obecnější než (), neboť zahrnje i říady, kdy vs a výs a/nebo jejich derivace jso neoddělielně sojeny a G nelze rozděli na výsní čás D a vsní čás N. I zde oě vybereme nějaké nominální řešení (rajekorii), neboli racovní bod, ve kerém chceme sysém rovozova. Označíme-li ho y (),, y (), (),, (), ak oě laí Gy ( ( ),, y ( ), y ( ), ( ),, ( ), ( )) = 0 (44) neboť je o řešení rovnic nelineárního model jako každé jiné. Vyjádřeme hodnoy veličin a jejich derivací v okolí racovního bod omocí odchylek jako y() = y () + y() ( n) ( n) ( n) y () = y () + y () () = () + () () = () + () ( m) ( m) ( m) (45) a dosaďme je do nelineární rovnice (43). Tím dosaneme ( n) n ( m) ( ) ( m) G( y () + y (),, y() + y(), y() + y(), () + (),, () + (), () + ()) = 0 Když rozvineme nelineární fnkci G na levé sraně (46) v okolí racovního bod (!) v její Taylorov řad, dosaneme G G G G G G G + y+ y + + y = 0 y y y kde ečky nejvíce vravo řed rovníkem zasjí členy vyšších řádů. Zde a (46) (47) G = Gy ( ( ),, y ( ), y( ), ( ),, ( ), ( )) (48) Lineární aroximace
18 G y G g g g g y y y y G = g g, = g g, y y y y ( n) ( n) ( n) ( n) = = y y= y y= y y y y y = = ( m) ( m) ( m) ( m) = = g g g g G = g g, = g g, = y y y= y y = y y = y = = = = ( n) ( n) ( n) ( n) ( m) ( m) ( m) ( m) 8 (49) jso obecně Jacobiho maice vyčíslené v racovním bodě y y. (),, (), (),, () V říadě SISO sysém, kdy jso všechny veličiny y ( m) ( m) () = (),, () = () Vyžiím (44) se (47) zjednodší na ( n) ( n) () = y(),, y () = y () a skaláry, aké fnkce G a její arciální jso derivace skalární. G G G G G G y+ y + + y = 0 y y y Zde oě nezáleží na om, zda racovní bod je nebo není ekvilibriem a rovnos laí řesně. K aroximaci dojde až nyní ím, že v (50) zanedbáme členy řádů vyšších než. Tím dosaneme řibližné, ale lineární vzahy (50) G y+ G y + + G y + G + G + + G 0 y y y (5) keré aroximjí ůvodní nelineární rovnice (). Označíme-li Jacobiho maice v (5) obvyklými ísmeny (ozor na znaménka!) G G D G G G a =, a =,, a =, b =, b =,, b = 0 n ( n) 0 m ( m) y y y (5) dosáváme konečně namíso nelineárního model (43) jeho lineární odchylkovo aroximaci sejno jako (0), j. Lineární aroximace
19 a y+ a y + + a y = b + b + + b 0 n 0 m 9 (53) Pozor: Tao aroximace je vždy vzažena k rčiém racovním bod (nominálním řešení) (),, (), (),, () y y a laí jen ro malé odchylky od něj. Přirozeně laí ím řesněji, čím jso odchylky menší a aké čím jso ůvodní nelineární fnkce v racovním bodě odobnější lineárním. Lineární aroximace
1 - Úvod. Michael Šebek Automatické řízení Evropský sociální fond Praha & EU: Investujeme do vaší budoucnosti
1 - Úvod Michael Šebek Auomaické řízení 2016 Evroský sociální fond Praha & EU: Invesujeme do vaší budoucnosi 23-2-16 Základní názvosloví Auomaické řízení - Kyberneika a roboika Objek: konkréní auo (amo)
Více1 - Úvod. Michael Šebek Automatické řízení
1 - Úvod Michael Šebek Auomaické řízení 2018 9-6-18 Základní názvosloví Auomaické řízení - Kyberneika a roboika Objek: konkréní auo (amo) Sysém: určiá čás objeku, kerou se zabýváme, řídíme, Moor, sojka,
Více1.5.1 Mechanická práce I
.5. Mechanická ráce I Předoklady: Práce je velmi vděčné éma k rozhovoru: někdo se nadře a ráce za ním není žádná, jiný se ani nezaoí a udělá oho sousu, a všichni se cíí nedocenění. Fyzika je řírodní věda
Více14. Soustava lineárních rovnic s parametrem
@66 4. Sousava lineárních rovnic s aramerem Hned úvodem uozorňuji, že je velký rozdíl mezi sousavou rovnic řešenou aramerizováním, roože má nekonečně mnoho řešení zadaná sousava rovnic obsahuje jen číselné
VícePříklady k přednášce 1. Úvod
Příklady k řednášce. Úvod Michael Šebek Atomatické řízení 08 9-6-8 Kyvadlo řízené momentem Atomatické řízení - Kybernetika a robotika Pohybová rovnice (. Newtonův zákon ro rotaci) J ϕ M ro moment setrvačnosti
VícePříklady k přednášce 1. Úvod. Michael Šebek Automatické řízení 2019
Příklady k řednášce. Úvod Michael Šebek Atomatické řízení 09 08.0.09 Kyvadlo řízené momentem Pohybová rovnice (. Newtonův zákon ro rotaci) J ϕ = M ro moment setrvačnosti J = ml = M Flsinϕ c = M mgl sinϕ
VíceÚVOD DO DYNAMIKY HMOTNÉHO BODU
ÚVOD DO DYNAMIKY HMOTNÉHO BODU Obsah Co je o dnamika? 1 Základní veličin dnamik 1 Hmonos 1 Hbnos 1 Síla Newonov pohbové zákon První Newonův zákon - zákon servačnosi Druhý Newonův zákon - zákon síl Třeí
VíceDerivace funkce více proměnných
Derivace funkce více proměnných Pro sudeny FP TUL Marina Šimůnková 21. prosince 2017 1. Parciální derivace. Ve výrazu f(x, y) považujeme za proměnnou jen x a proměnnou y považujeme za konsanu. Zderivujeme
Více( ) 7.3.3 Vzájemná poloha parametricky vyjádřených přímek I. Předpoklady: 7302
7.. Vzájemná oloha aramericky yjádřených římek I Předoklady: 70 Pedagogická oznámka: Tao hodina neobsahje říliš mnoho říkladů. Pos elké čási sdenů je oměrně omalý a časo nesihno sočía ani obsah éo hodiny.
Vícetransformace Idea afinního prostoru Definice afinního prostoru velké a stejně orientované.
finní ransformace je posunuí plus lineární ransformace má svou maici vzhledem k homogenním souřadnicím využií například v počíačové grafice [] Idea afinního prosoru BI-LIN, afinia, 3, P. Olšák [2] Lineární
VíceTECHNICKÁ UNIVERZITA V LIBERCI
TECHNCKÁ UNVERZTA V LBERC Fakula mecharoniky, informaiky a mezioborových sudií Cvičení č3 k ředměu ELMO Přírava ke cvičení ng Jiří Primas, ng Michal Malík Liberec Maeriál vznikl v rámci rojeku ESF (CZ7//747)
VíceNakloněná rovina II
3 Nakloněná rovina II Předoklady: Pedagogická oznáka: Obsah hodiny se za norálních okolnosí saozřejě nedá sihnou, záleží na Vás, co si vyberee Pedagogická oznáka: Na začáku hodiny zadá sudenů říklad Nečeká
VíceParciální funkce a parciální derivace
Parciální funkce a parciální derivace Pro sudeny FP TUL Marina Šimůnková 19. září 2018 1. Parciální funkce. Příklad: zvolíme-li ve funkci f : (x, y) sin(xy) pevnou hodnou y, například y = 2, dosaneme funkci
VíceKatedra obecné elektrotechniky Fakulta elektrotechniky a informatiky, VŠB - TU Ostrava 4. TROJFÁZOVÉ OBVODY
Kaedra obecné elekroechniky Fakula elekroechniky a inormaiky, VŠB - T Osrava. TOJFÁZOVÉ OBVODY.1 Úvod. Trojázová sousava. Spojení ází do hvězdy. Spojení ází do rojúhelníka.5 Výkon v rojázových souměrných
Více1. Vysvětlete pojmy systém a orientované informační vazby (uveďte příklady a protipříklady). 2. Uveďte formy vnějšího a vnitřního popisu systémů.
Soubor říkladů k individuálnímu rocvičení roblemaiky robírané v ředměech KKY/TŘ a KKY/AŘ Uozornění: Následující říklady však neokrývají veškerou roblemaiku robíranou v uvedených ředměech. Doazy, náměy,
VíceNakloněná rovina I
1.2.14 Nakloněná rovina I Předoklady: 1213 Pomůcky: kulička, sada na měření řecí síly. Až dosud jsme se u všech říkladů uvažovali ouze vodorovné lochy. Př. 1: Vysvěli, roč jsme u všech dosavadních říkladů
Více7.4.1 Parametrické vyjádření přímky I
741 Paramerické vyjádření přímky I Předpoklady: 7303 Jak jsme vyjadřovali přímky v rovině? X = + D Ke všem bodů z roviny se z bod dosaneme posním C o vekor Pokd je bod na přímce, posováme se o vekor, E
VíceStatika 1. Miroslav Vokáč ČVUT v Praze, Fakulta architektury. Statika 1. M. Vokáč. Plocha.
Saika 1 Saika 1 2. přednáška ové veličin Saický momen Těžišě Momen servačnosi Hlavní ěžiš ové os a hlavní cenrální momen servačnosi Elipsa servačnosi Miroslav Vokáč miroslav.vokac@klok.cvu.cz Konrolní
VíceOBJÍMKA VÁZANÁ PRUŽINOU NA NEHLADKÉM OTOČNÉM RAMENI
OBJÍMKA VÁZANÁ RUŽINOU NA NELAKÉM OTOČNÉM RAMENI SEIFIKAE ROBLÉMU Rameno čvercového průřezu roue konanní úhlovou rychloí ω Na něm e nasazena obímka hmonoi m s koeicienem ření mezi ní a ěnami ramene Obímka
VíceHlavní body. Úvod do nauky o kmitech Harmonické kmity
Harmonické kmiy Úvod do nauky o kmiech Harmonické kmiy Hlavní body Pohybová rovnice a její řešení Časové závislosi výchylky, rychlosi, zrychlení, Poenciální, kineická a celková energie Princip superpozice
VíceLineární rovnice prvního řádu. Máme řešit nehomogenní lineární diferenciální rovnici prvního řádu. Funkce h(t) = 2
Cvičení 1 Lineární rovnice prvního řádu 1. Najděe řešení Cauchyovy úlohy x + x g = cos, keré vyhovuje podmínce x(π) =. Máme nehomogenní lineární diferenciální ( rovnici prvního řádu. Funkce h() = g a q()
Více1.3.4 Rovnoměrně zrychlený pohyb po kružnici
34 Rovnoměrně zrychlený pohyb po kružnici Předpoklady: 33 Opakování: K veličinám popisujícím posuvný pohyb exisují analogické veličiny popisující pohyb po kružnici: rovnoměrný pohyb pojíko rovnoměrný pohyb
VíceDynamika hmotného bodu. Petr Šidlof
Per Šidlof Úvod opakování () saika DYNAMIKA kinemaika Dynamika hmoného bodu Dynamika uhého ělesa Dynamika elasických ěles Teorie kmiání Aranz/Bombardier (Norwegian BM73) Před Galileem, Newonem: k udržení
VíceIMPULSNÍ A PŘECHODOVÁ CHARAKTERISTIKA,
IMPULSNÍ A PŘECHODOVÁ CHARAKTERISTIKA, STABILITA. Jednokový impuls (Diracův impuls, Diracova funkce, funkce dela) někdy éž disribuce dela z maemaického hlediska nejde o pravou funkci (přesný popis eorie
VíceMatematika v automatizaci - pro řešení regulačních obvodů:
. Komplexní čísla Inegrovaná sřední škola, Kumburská 846, Nová Paka Auomaizace maemaika v auomaizaci Maemaika v auomaizaci - pro řešení regulačních obvodů: Komplexní číslo je bod v rovině komplexních čísel.
VíceÚloha VI.3... pracovní pohovor
Úloha VI.3... pracovní pohovor 4 body; průměr,39; řešilo 36 sudenů Jedna z pracoven lorda Veinariho má kruhový půdorys o poloměru R a je umísěna na ložiscích, díky nimž se může oáče kolem své osy. Pro
VíceFYZIKÁLNÍ PRAKTIKUM Ústav fyziky FEI VUT BRNO
FYZIKÁLNÍ PRAKIKUM Úsav fyziky FEI VU BRNO Spolupracoval Příprava Šuranský Radek Opravy méno Ročník 1 Škovran an Předn. skup. B Měřeno dne 5.4. Učiel Sud. skupina 1 Kód 17 Odevzdáno dne 16.5. Hodnocení
VíceDiferenciální rovnice 1. řádu
Kapiola Diferenciální rovnice. řádu. Lineární diferenciální rovnice. řádu Klíčová slova: Obyčejná lineární diferenciální rovnice prvního řádu, pravá srana rovnice, homogenní rovnice, rovnice s nulovou
VíceFYZIKA I. Pohyb těles po podložce
VYSOKÁ ŠKOLA BÁŇSKÁ TECHICKÁ UIVERZITA OSTRAVA FAKULTA STROJÍ FYZIKA I Pohyb ěles po podložce Prof. RDr. Vilé Mádr, CSc. Prof. Ing. Libor Hlaváč, Ph.D. Doc. Ing. Irena Hlaváčová, Ph.D. Mgr. Ar. Dagar Mádrová
Více2.1.4 Výpočet tepla a zákon zachování energie (kalorimetrická rovnice)
..4 Výpoče epla a zákon zachování energie (kalorimerická rovnice) Teplo je fyzikální veličina, předsavuje aké energii a je udíž možné (i nuné) jej měři. Proč je aké nuné jej měři? Např. je předměem obchodu
Více9 Viskoelastické modely
9 Viskoelasické modely Polymerní maeriály se chovají viskoelasicky, j. pod vlivem mechanického namáhání reagují současně jako pevné hookovské láky i jako viskózní newonské kapaliny. Viskoelasické maeriály
VíceZÁKLADY ELEKTRICKÝCH POHONŮ (EP) Určeno pro posluchače bakalářských studijních programů FS
ZÁKLADY ELEKTRICKÝCH OHONŮ (E) Určeno pro posluchače bakalářských sudijních programů FS Obsah 1. Úvod (definice, rozdělení, provozní pojmy,). racovní savy pohonu 3. Základy mechaniky a kinemaiky pohonu
VíceAproximativní analytické řešení jednorozměrného proudění newtonské kapaliny
U8 Ústav rocesní a zracovatelské techniky F ČVUT v Praze Aroximativní analytické řešení jednorozměrného roudění newtonské kaaliny Některé říady jednorozměrného roudění newtonské kaaliny lze řešit řibližně
Více1.5.4 Kinetická energie
.5.4 Kineicá energie Předolady: 50 Energie je jeden z nejoužívanějších, ale aé nejhůře definovaelných ojmů ve sředošolsé fyzice. V běžném živoě: energie = něco, co ořebujeme vyonávání ráce. Vysyuje se
Více5. Využití elektroanalogie při analýze a modelování dynamických vlastností mechanických soustav
5. Využií elekroanalogie při analýze a modelování dynamických vlasnosí mechanických sousav Analogie mezi mechanickými, elekrickými či hydraulickými sysémy je známá a lze ji účelně využíva při analýze dynamických
Více10 Transformace 3D. 10.1 Transformace a jejich realizace. Studijní cíl. Doba nutná k nastudování. Průvodce studiem
Trnsformce 3D Sudijní cíl Teno blok je věnován rnsformcím 3D grfik. V eu budou popsán ákldní rnsformce v prosoru posunuí oočení kosení měn měřík používné při prcování 3D modelu. Jednolivé rnsformce budou
VíceZPŮSOBY MODELOVÁNÍ ELASTOMEROVÝCH LOŽISEK
ZPŮSOBY MODELOVÁNÍ ELASTOMEROVÝCH LOŽISEK Vzhledem ke skuečnosi, že způsob modelování elasomerových ložisek přímo ovlivňuje průběh vniřních sil v oblasi uložení, rozebereme v éo kapiole jednolivé možné
VíceZDROJ ELEKTRICKÉ ENERGIE VÝKONOVÝ SPÍNAČ. Skutečná hodnota. Obr. 1.1 Blokové schéma mechatronického systému
. Základní ojmy mecharonických sysémů Pod ojmem mecharonický sysém rozumíme soubor elekromechanických vazeb a vzahů mezi racovním mechanismem a elekromechanickou sousavou viz obr... ZDROJ ELEKTRICKÉ ENERGIE
VíceJméno autora: Mgr. Zdeněk Chalupský Datum vytvoření: 11. 11. 2012 Číslo DUM: VY_32_INOVACE_10_FY_B
Zákon síly. Hmonos jako míra servačnosi. Vyvození hybnosi a impulsu síly. Závislos zrychlení a hmonosi Cvičení k zavedeným pojmům Jméno auora: Mgr. Zdeněk Chalupský Daum vyvoření: 11. 11. 2012 Číslo DUM:
Více( ) 1.7.8 Statika I. Předpoklady: 1707
.7.8 Sik I Přeokly: 707 Peoická oznámk: Hoinu rozěluji n vě čási. V rvní čási (5 minu) očíáme rvní čyři říkly, ve ruhé (0 minu) zývjící ři. Př. : N koncích yče o hmonosi 0 k élce m jsou zvěšen závží o
Více1.3.5 Dynamika pohybu po kružnici I
1.3.5 Dynamika pohybu po kružnici I Předpoklady: 1304 Při pohybu po kružnici je výhodnější popisova pohyb pomocí úhlových veličin, keré korespondují s normálními veličinami, keré jsme používali dříve.
Více26 Nelineární systémy a řízení
6 Nelineární systémy a řízení Michael Šebek Automatické řízení 016 18-5-16 Lineární vs. nelineární Reálné systémy jsou většinou (ne vždy) nelineární, při relativně malých signálech (výchylkách) je často
Vícex udává hodnotu směrnice tečny grafu
Předmě: Ročník: Vyvořil: Daum: MATEMATIKA ČTVRTÝ Mgr. Tomáš MAŇÁK 5. srpna Název zpracovaného celku: GEOMETRICKÝ VÝZNAM DERIVACE FUNKCE GEOMETRICKÝ VÝZNAM DERIVACE FUNKCE v bodě (ečny grafu funkcí) Je
VíceZáklady fyziky + opakovaná výuka Fyziky I
Úsav fyziky a měřicí echniky Pohodlně se usaďe Přednáška co nevidě začne! Základy fyziky + opakovaná výuka Fyziky I Web úsavu: ufm.vsch.cz : @ufm444 Zimní semesr opakovaná výuka + Základy fyziky 2 hodiny
VíceCvičení z termomechaniky Cvičení 5.
Příklad V komresoru je kontinuálně stlačován objemový tok vzduchu *m 3.s- + o telotě 0 * C+ a tlaku 0, *MPa+ na tlak 0,7 *MPa+. Vyočtěte objemový tok vzduchu vystuujícího z komresoru, jeho telotu a říkon
VíceInverzní kinematická a statická úloha manipulátoru AGEBOT
Technická zpráva Kaedra kyberneiky, Fakula aplikovaných věd Západočeská univerzia v Plzni Inverzní kinemaická a saická úloha manipuláoru AGEBOT 1. 1. 212 Marin Švejda msvejda@kky.zcu.cz Obsah 1 Úvod 3
VícePříklady k přednášce 1. Úvod
Příklady k řednáše. Úvod Mihael Šebek Automatiké řízení 06 Evroský soiální fond Praha & EU: Investujeme do vaší budounosti --6 Kyvadlo řízené momentem Automatiké řízení - Kybernetika a robotika Pohybová
VícePříklady k přednášce 1. Úvod
Příklady k řednáše. Úvod Mihael Šebek Automatiké řízení 05 Evroský soiální fond Praha & EU: Investujeme do vaší budounosti 6--5 Kyvadlo řízené momentem Automatiké řízení - Kybernetika a robotika Pohybová
VíceNumerická integrace. b a. sin 100 t dt
Numerická inegrace Mirko Navara Cenrum srojového vnímání kaedra kyberneiky FEL ČVUT Karlovo náměsí, budova G, mísnos 14a hp://cmpfelkcvucz/~navara/nm 1 lisopadu 18 Úloha: Odhadnou b a f() d na základě
VíceLaplaceova transformace.
Lalaceova transformace - studijní text ro cvičení v ředmětu Matematika -. Studijní materiál byl řiraven racovníky katedry E. Novákovou, M. Hyánkovou a L. Průchou za odory grantu IG ČVUT č. 300043 a v rámci
Více1.5.2 Mechanická práce II
.5. Mechanická ráce II Předoklady: 50 Př. : Jakou minimální ráci vykonáš ři řemístění bedny o hmotnosti 50 k o odlaze o vzdálenost 5 m. Příklad sočítej dvakrát, jednou zanedbej třecí sílu mezi bednou a
VíceSeznámíte se s principem integrace substituční metodou a se základními typy integrálů, které lze touto metodou vypočítat.
4 Inegrace subsiucí 4 Inegrace subsiucí Průvodce sudiem Inegrály, keré nelze řeši pomocí základních vzorců, lze velmi časo řeši subsiuční meodou Vzorce pro derivace elemenárních funkcí a věy o derivaci
VíceVlny jsou podélné elementy ve a proti směru šíření rozruchu (tlaková vlna v plynovém či vodovodním potrubí)
Vlnění Mehaniké vlnění Je formo ohyb lákového rosředí Elemeny láky se ři růhod vlny vyhyljí ze svýh rovnovážnýh oloh a ohybjí se (kmiají) kolem nih věšino nearně Změna deformae a naěí (mehaniký rozrh)
VícePasivní tvarovací obvody RC
Sřední průmyslová škola elekroechnická Pardubice CVIČENÍ Z ELEKTRONIKY Pasivní varovací obvody RC Příjmení : Česák Číslo úlohy : 3 Jméno : Per Daum zadání : 7.0.97 Školní rok : 997/98 Daum odevzdání :
VíceStudijní texty FYZIKA I. Fakulta strojní Šumperk
Sudijní exy FYZIKA I Fakula srojní Šumperk RNdr Eva Janurová, PhD Kaedra fyziky, VŠB-TU Osrava 6 OBSAH ÚVOD, ZÁKLADNÍ POJMY 3 FYZIKÁLNÍ VELIČINY A JEJICH JEDNOTKY 3 ROZDĚLENÍ FYZIKÁLNÍCH VELIČIN 4 KINEMATIKA
VíceSimulační schemata, stavový popis. Petr Hušek
Simulační schemaa, savový popis Per Hušek Simulační schemaa, savový popis Per Hušek husek@fel.cvu.cz kaedra řídicí echniky Fakula elekroechnická ČVUT v Praze MAS 007/08 ČVUT v Praze 6,7 - Simulační schemaa,
VíceBiologické modely. Robert Mařík. 9. listopadu Diferenciální rovnice 3. 2 Autonomní diferenciální rovnice 8
Biologické modely Rober Mařík 9. lisopadu 2008 Obsah 1 Diferenciální rovnice 3 2 Auonomní diferenciální rovnice 8 3 onkréní maemaické modely 11 Dynamická rovnováha poču druhů...................... 12 Logisická
VíceObsah Obyčejné diferenciální rovnice
Obsah 1 Obyčejné diferenciální rovnice 3 1.1 Základní pojmy............................................ 3 1.2 Obyčejné diferenciální rovnice 1. řádu................................ 5 1.3 Exaktní rovnice............................................
VíceDYNAMIKA časový účinek síly Impuls síly. 2. dráhový účinek síly mechanická práce W (skalární veličina)
DYNAMIKA 2 Působením síly na čásici se obecně mění její pohybový sav. Síla působí vždy v učiém časovém inevalu a záoveň na učiém úseku ajekoie s. 1. časový účinek síly Impuls síly 2. dáhový účinek síly
Vícedx se nazývá diferenciál funkce f ( x )
6 Výklad Definice 6 Nechť je 0 vnitřním bodem definičního oboru D f funkce f ( ) Funkce proměnné d = 0 definovaná vztahem df ( 0) = f ( 0) d se nazývá diferenciál funkce f ( ) v bodě 0, jestliže platí
VíceLS Příklad 1.1 (Vrh tělesem svisle dolů). Těleso o hmotnosti m vrhneme svisle
Obyčejné diferenciální rovnice Jiří Fišer LS 2014 1 Úvodní moivační příklad Po prosudování éo kapioly zjisíe, k čemu mohou bý diferenciální rovnice užiečné. Jak se pomocí nich dá modelova prakický problém,
VíceKINEMATIKA. 1. Základní kinematické veličiny
KINEMATIKA. Základní kinemaické veličiny Tao čá fyziky popiuje pohyb ěle. VZTAŽNÁ SOUSTAVA je ěleo nebo ouava ěle, ke kerým vzahujeme pohyb nebo klid ledovaného ělea. Aboluní klid neexiuje, proože pohyb
VíceNA POMOC FO. Pád vodivého rámečku v magnetickém poli
NA POMOC FO Pád vodivého rámečku v maneickém poli Karel auner *, Pedaoická akula ZČU v Plzni Příklad: Odélníkový rámeček z vodivého dráu má rozměry a,, hmonos m a odpor. Je zavěšen ve výšce h nad horním
VíceI. MECHANIKA 3. Energie a silové pole I
I. MECHNIK. Energe a slové ole I Obsah Imuls síly. Zákon zachování hybnos. Práce. Výkon. Knecká energe. Pole konzervavních sl. Práce o uzavřené křvce. Poencální energe, rovnováha (sablní, vraká, ndferenní)
VíceMaxwellovy a vlnová rovnice v obecném prostředí
Maxwellovy a vlnová rovnie v obeném prosředí Ing. B. Mihal Malík, Ing. B. Jiří rimas TCHNICKÁ UNIVRZITA V LIBRCI Fakula meharoniky, informaiky a mezioborovýh sudií Teno maeriál vznikl v rámi proeku SF
VíceNÁVRH A OVĚŘENÍ BETONOVÉ OPŘENÉ PILOTY ZATÍŽENÉ V HLAVĚ KOMBINACÍ SIL
NÁVRH A OVĚŘENÍ BETONOVÉ OPŘENÉ PILOTY ZATÍŽENÉ V HLAVĚ KOMBINACÍ SIL 1. ZADÁNÍ Navrhněte růměr a výztuž vrtané iloty délky L neosuvně ořené o skalní odloží zatížené v hlavě zadanými vnitřními silami (viz
Více5.1.8 Vzájemná poloha rovin
5.1.8 Vzájemná oloha rovin Předoklady: 5107 Př. 1: Kolik solečných bodů mohou mít dvě roviny? Každou možnost dokumentuj omocí dvou rovin určených vrcholy krychle a urči vzájemnou olohu rovin. Mohou nastat
VíceÚvod. Literatura: [1] Halliday, Resnick, Walker: Fyzika (český překlad) Vutium Brno 2000 [2] Horák, Krupka: Fyzika (SNTL 1981)
Lieraura: [] Hallida, Resnick, Walker: Fzika (český řeklad) uium Brno [] Horák, Kruka: Fzika (SNTL 98) Úvod Souřadné sousav Polohu ěles nebo hmoných bodů v rosoru určujeme omocí souřadné sousav. Používají
VíceTabulky únosnosti tvarovaných / trapézových plechů z hliníku a jeho slitin.
Tabulky únosnosi varovaných / rapézových plechů z hliníku a jeho sliin. Obsah: Úvod Základní pojmy Příklad použií abulek Vysvělivky 4 5 6 Tvarovaný plech KOB 00 7 Trapézové plechy z Al a jeho sliin KOB
Více1 L Hospitalovo pravidlo
L Hospitalovo pravidlo Věta.. Bud R R R {± }). Necht je splněna jedna z podmínek i) ii) f) g), g). Eistuje-li vlastní nebo nevlastní) f ) g ) Obdobné tvrzení platí i pro jednostranné ity., pak eistuje
Více7.5.13 Rovnice paraboly
7.5.1 Rovnice arabol Předoklad: 751 Př. 1: Seiš všechn rovnice ro arabol a nakresli k nim odovídající obrázk. Na každém obrázku vznač vzdálenost. = = = = Pedagogická oznámka: Sesání arabol je důležité,
VíceEKONOMETRIE 6. přednáška Modely národního důchodu
EKONOMETRIE 6. přednáška Modely národního důchodu Makroekonomické modely se zabývají modelováním a analýzou vzahů mezi agregáními ekonomickými veličinami jako je důchod, spořeba, invesice, vládní výdaje,
VíceNakloněná rovina II
1215 Nkloněná rovin II Předokldy: 1214 Pomůcky: siloměr 2,5 N, sd n měření řecí síly Pedoická oznámk: V éo následující hodině se nerobírá žádná nová lák Přeso jde o oměrně důležié hodiny, roože žáci se
Více7.3.2 Parametrické vyjádření přímky II
7.. Parametriké vyjádření římky II Předoklady 701 Př. 1 Jso dány body [ ;] a [ ; 1]. Najdi arametriké vyjádření římky. Urči sořadnie bod C [ 1;? ] tak, aby ležel na říme. Na které části římky bod C leží?
Vícelistopadu 2016., t < 0., t 0, 1 2 ), t 1 2,1) 1, 1 t. Pro X, U a V najděte kvantilové funkce, střední hodnoty a rozptyly.
6. cvičení z PSI 7. -. lisopadu 6 6. kvanil, sřední hodnoa, rozpyl - pokračování příkladu z minula) Náhodná veličina X má disribuční funkci e, < F X ),, ) + 3,,), a je směsí diskréní náhodné veličiny U
VíceAnalytická metoda aneb Využití vektorů v geometrii
KM/GVS Geometrické vidění světa (Design) nalytická metoda aneb Využití vektorů v geometrii Použité značky a symboly R, C, Z obor reálných, komleních, celých čísel geometrický vektor R n aritmetický vektor
VícePráce a výkon při rekuperaci
Karel Hlava 1, Ladislav Mlynařík 2 Práce a výkon při rekuperaci Klíčová slova: jednofázová sousava 25 kv, 5 Hz, rekuperační brzdění, rekuperační výkon, rekuperační energie Úvod Trakční napájecí sousava
Více1.5.3 Výkon, účinnost
1.5. Výkon, účinnos ředpoklady: 151 ř. 1: ři výběru zahradního čerpadla mohl er vybíra ze ří čerpadel. rvní čerpadlo vyčerpá za 1 sekundu,5 l vody, druhé čerpadlo vyčerpá za minuu lirů vody a řeí vyčerpá
VíceEKONOMETRIE 4. přednáška Modely chování spotřebitele
EKONOMETRIE 4. řednáška Modely chování sotřebitele Rozočtové omezení Sotřebitel ři svém rozhodování resektuje tzv. rozočtové omezení x + x y, kde x i množství i-té sotřební komodity, i cena i-té sotřební
VíceTlumené kmity. Obr
1.7.. Tluené kiy 1. Uě vysvěli podsau lueného kiavého pohybu.. Vysvěli význa luící síly. 3. Zná rovnici okažié výchylky lueného kiavého pohybu. 4. Uě popsa apliudu luených kiů. 5. Zná konsany charakerizující
VíceŘešení: uvolnění - volba reakcí, vnitřní síly řešené z levého tělesa: Ekvivalentní varianty prutu: Deformační podmínka: ΔL=0
Cvičení 4 k procvičení označeno vlevo červeno čaro P/4 až P4/4 osaní D/4 až D4/4, ožný doácí úkol P/4 Dána je soosá příá yč konsanních průřezů =00 s ěžiši T složená z ěděného úsek délky =00 a ocelového
VíceF4 SÍLA, PRÁCE, ENERGIE A HYBNOST
F4 SÍLA, PRÁCE, ENERGIE A HYBNOST Evroský sociální fond Praha & EU: Investujeme do vaší budoucnosti F4 SÍLA, PRÁCE, ENERGIE A HYBNOST Prvními velmi důležitými ojmy jsou mechanická ráce a otenciální energie
VíceZMĚNY SKUPENSTVÍ LÁTEK
ZMĚNY SUPENSTÍ LÁTE evné láky ání uhnuí kaalné láky desublimace sublimace vyařování kaalnění (kondenzace) lynné láky 1. Tání a uhnuí amorfní láky nemají bod ání ají osuně X krysalické láky ají ři určiém
Více2.3.6 Práce plynu. Předpoklady: 2305
.3.6 Práce lynu Předoklady: 305 Děje v lynech nejčastěji zobrazujeme omocí diagramů grafů závislosti tlaku na objemu. Na x-ovou osu vynášíme objem a na y-ovou osu tlak. Př. : Na obrázku je nakreslen diagram
VíceRadek Hendrych. Stochastické modelování v ekonomii a financích. 18. října 2010
Sochasické modelování v ekonomii a financích 18. října 21 Program 1 2 3 4 Úroková míra R, T ) Uvažujme bezrizikový bezkuponový dluhopis s mauriou T a nominální hodnoou 1 $, jeho cenu v čase budeme nadále
VíceFINANČNÍ MATEMATIKA- ÚVĚRY
Projek ŠABLONY NA GVM Gymnázium Velké Meziříčí regisrační číslo projeku: CZ.1.07/1.5.00/4.0948 IV- Inovace a zkvalinění výuky směřující k rozvoji maemaické gramonosi žáků sředních škol FINANČNÍ MATEMATIKA-
VíceOtázky ke Státním závěrečným zkouškám
Oázky ke Sáním závěrečným zkouškám jsou rozděleny do ří oblasí a sudenům bude oložena z každé oblasi vždy jedna oázka. Oblasi jsou rozděleny následovně :.Teorie řízení a umělá ineligence Sem aří okruhy
Více7.5.12 Parabola. Předpoklady: 7501, 7507. Pedagogická poznámka: Na všechny příklady je potřeba asi jeden a půl vyučovací hodiny.
75 Paabola Předoklad: 750, 7507 Pedagogická oznámka: Na všechn říklad je otřeba asi jeden a ůl vučovací hodin Paabolu už známe: matematika: Gafem každé kvadatické funkce = a + b + c je aabola fzika: Předmět,
VíceMIČKAL, Karel. Technická mechanika II: pro střední odborná učiliště. Vyd. 3., nezm. Praha: Informatorium, 1998c1990, 118 s. ISBN 80-860-7323-8.
Idenifiáor maeriálu: ICT 1 9 Regisrační číslo rojeu Název rojeu Název říjemce odory název maeriálu (DUM) Anoace Auor Jazy Očeávaný výsu Klíčová slova Druh učebního maeriálu Druh ineraiviy Cílová suina
VíceMATEMATIKA III. Olga Majlingová. Učební text pro prezenční studium. Předběžná verze
Fakulta strojního inženýrství Univerzity J. E. Purkyně v Ústí nad Labem Pasteurova 7 Tel.: 475 285 511 400 96 Ústí nad Labem Fax: 475 285 566 Internet: www.ujep.cz E-mail: kontakt@ujep.cz MATEMATIKA III
VíceVálcová momentová skořepina
Válcová momenová skořepina Momenová skořepina je enkosěnné ěleso, jež nesplňuje předpoklady o membánové napjaosi. Válcová skořepina je vlášním případem skořepiny oačně symeické, musí edy splňova podmínky
Více10a. Měření rozptylového magnetického pole transformátoru s toroidním jádrem a jádrem EI
0. Měření rozpylového magneického pole ransformáoru, měření ampliudové permeabiliy A3B38SME Úkol měření 0a. Měření rozpylového magneického pole ransformáoru s oroidním jádrem a jádrem EI. Změře indukci
VíceUčební texty k státní bakalářské zkoušce Matematika Posloupnosti a řady funkcí. študenti MFF 15. augusta 2008
Učební texty k státní bakalářské zkoušce Matematika Poslounosti a řady funkcí študenti MFF 15. augusta 2008 1 3 Poslounosti a řady funkcí Požadavky Sojitost za ředokladu stejnoměrné konvergence Mocninné
VíceFAKULTA APLIKOVANÝCH VĚD
FAKULTA APLIKOVANÝCH VĚD ZÁPADOČESKÁ UNIVERZITA V PLZNI Semesrální práce z předměu KMA/MAB Téma: Schopnos úrokového rhu předvída sazby v době krize Daum: 7..009 Bc. Jan Hegeď, A08N095P Úvod Jako éma pro
Vícel, l 2, l 3, l 4, ω 21 = konst. Proved te kinematické řešení zadaného čtyřkloubového mechanismu, tj. analyticky
Kinematické řešení čtyřkloubového mechanismu Dáno: Cíl: l, l, l 3, l, ω 1 konst Proved te kinematické řešení zadaného čtyřkloubového mechanismu, tj analyticky určete úhlovou rychlost ω 1 a úhlové zrychlení
VíceDerivace funkcí více proměnných
Derivace funkcí více proměnných Pro studenty FP TUL Martina Šimůnková 16. května 019 1. Derivace podle vektoru jako funkce vektoru. Pro pevně zvolenou funkci f : R d R n a bod a R d budeme zkoumat zobrazení,
VíceLaplaceova transformace Modelování systémů a procesů (11MSP)
aplaceova ransformace Modelování sysémů a procesů (MSP) Bohumil Kovář, Jan Přikryl, Miroslav Vlček 5. přednáška MSP čvrek 2. března 24 verze: 24-3-2 5:4 Obsah Fourierova ransformace Komplexní exponenciála
VíceDRI. VARIZON Jednotka pro zaplavovací větrání s nastavitelným tvarem šíření
VARIZON Jednoka ro zalavovací věrání s nasavielný vare šíření Sručná faka Nasavielný var šíření a ovlivněný rosor Vhodná ro všechny yy ísnosí Uožňuje čišění Míso ěření objeu vzduchu Veli jednoduše se insaluje
VíceÚloha V.E... Vypař se!
Úloha V.E... Vypař se! 8 bodů; průměr 4,86; řešilo 28 sudenů Určee, jak závisí rychlos vypařování vody na povrchu, kerý ao kapalina zaujímá. Experimen proveďe alespoň pro pě různých vhodných nádob. Zamyslee
VíceMECHANICKÉ KMITÁNÍ TLUMENÉ
MECHNICKÉ KMITÁNÍ TLUMENÉ V skučnosi s čás nrgi u všch mchanických pohybů přměňuj vlivm řní a odporu prosřdí na plo, a nní dy využia V om případě s vlikosi po sobě jdoucích ampliud zmnšují a kmiající sousava
Více